光的干涉 知识点总结

此图说明零件表面有凹陷。 3） 牛顿环法测量镜面曲率半径和表面形状误差。
轻压标准模板，可以观察条纹的吞吐，如果条纹扩大，则需研磨中央，否则研磨两边。 （4） 扩展光源照明下等厚干涉条纹的特点。 扩展光源各点源形成的干涉条纹不重合，所以扩展光源照明下等厚干涉条纹衬比度下降。 几种分振幅干涉仪及其应用。 重点掌握 Michelson 干涉仪
(5)干涉条纹间距公式
由 I(x ,y )
I 0(1
cos(k
d D
x ))，k
d D
x
2
Байду номын сангаасd D
x
2j
得 x j
j
D d
条纹间距：
e
(j
1)
D d
j
D d
D d
(６) 干涉条纹的物理意义： 光程差
r2 r1 m
时
亮条纹；
r2
r1
(m
1 2
)
时
暗条纹；
物理意义：
1、干涉条纹代表着光程差的等值线。
（1）光程差：
L0(P)
n(
AB
BP)
CP
2nh cos i
1 sin2 i
L0(P) 2nh cosi
一般采用垂直入射：
L0(P ) 2nh
（2）等厚干涉条纹主要特点： i、表面条纹形状与楔形板或薄膜的等厚线是一致的。
由
2nh
j0
h
0 2n
ii、相邻两个亮条纹对应点处的楔形板厚度差值。 （3） 等厚干涉条纹的应用 1） 测量细丝直径 2） 测量机械零件表面粗糙度
0
2 sin2
0 2
,则距离光源R处的相干面积
S0
R 20
2
(R
0
)2
d
2 0
分波前干涉应用（了解） 分振幅干涉
1.等倾干涉
光程差：
计算干涉场条纹分布时只考虑前两条光线是因为仅有前两条光线的强度较接近。 干涉条纹分布仅与入射光线的方向有关，同一干涉亮环对应的是同一入射倾角的光线在焦平 面上的叠加，正因为如此这种干涉被称为等倾干涉。 定域条纹:在单设扩展光源照明平板的分振幅干涉中，干涉条纹的衬比度随观察屏的位置而 变化，存在一个位置使衬比度达到最大值，这种衬比度与观察屏有关的干涉条纹称为定域条 纹。 分波前干涉是非定域的。 等倾干涉第一级干涉条纹在最外面，越靠近中心处入射角越小，光程差越大，条纹级次 m 越大。 2．等厚干涉
I x, y U1(x, y) U2 (x, y)
*
U1(x, y) U2 (x, y)
I1 I2 2 I1I2 cos
U1
(
x,
x,
y)
y
Ak1esiiknsin11xs1i0n
2U
2xx,
y 20A21e0 i
k
sin2
x20
亮度最大值处：
亮度最小值处：
条纹间距公式
鉴于 0，L0是决定光场纵向相干性的特征量，人们称 0为相干时间（coherent time） L0为相干长度（coherentlength） 光场中这类相干性称为时间相干性 (temporal coherence)
光场的空间相干性
光场的空间相干性是指在光源照明空间中横向任意两点位置处的光场U~1 和U~2 之间的相干
再根据光功率守恒，由透射场强推出反射场强
IR( ) I0 TT
1
I0 (1 R )2 4R sin2( / 2)
位相差:
＝2 2nh cos
不同光强反射率情况下的透射多光束干涉场强与相位差 的关系
结论：光强反射率 R 影响光强曲线的峰值锐度，R 越高，锐度越高 法布里-珀罗干涉仪及其特点
法布里-珀罗干涉仪是一种多光束干涉装置，主要用于超精细谱分析和激光器选模。 （1）装置特点 定义相位半宽度： 始终 为亮条纹的相位宽度
角度半宽度： R 越接近 1，亮条纹宽度越窄，条纹越锐。 (2) FP 干涉仪分辨本领
由
2nh cosk k 得
双线角间隔 k 2nh sink
光谱仪的一个重要技术指标 FP的色分辨率为
Rc
m
k
1
R R
(3) FP 自由光谱范围
由
kM (k 1)m
2
得
M
m
k
2nh
max
2
min m 2nh
(3) 圆盘光源
积分不能得到解析式
圆盘光源极限直径：
b0
1.10
R d
光场的时间相干性
1.谱线宽度
光源有一定谱线宽度是光源发光的断续性造成的。
假设某一微观粒子辐射出的光波复振幅可表示为：
E(t)
exp(i0t),
E(t) 0
t 22 其他时间
则广播强度随频率的分布：
i()
g()
2
4sin2 ( 0 )
( P)
10 (P, t) 20 (P, t)
2
( R2
R1)
2
(r2
r1)
当 Q 位于Ｚ轴上时，R =R 则
1 2,
(x, y) k d x,
D
k 2
(3)干涉条纹分布
I(x ,y ) I0(1 cos (x ,y ))
I(x,y )
I0(1
cos(k
d D
x ))
程度，其相干程度是由光源本身的性质决定的，可以通过干涉场的衬比度 来定量描述U~1 和
U~2 之间的相干程度。
（1）相干孔径角：
d0
R , b
定义相干孔径角0
d0 ， R
则 b 0
(3) 以孔径角表示衬比度的形式：
＝= sin f0b sinc( )
f0b
0
(4) 相干面积
空间相干范围是由 0旋转而成的空间立体角
(4) 非近轴近似下的干涉条纹分布
I(x ,y ) I0(1 cos (x ,y ))
(P )
2
r2
r1
j 2 ,
干涉相长
(P )
2
r2
r1
(2j
1) ,
干涉相消
亮条纹和暗条纹在空间形成一系列双叶旋转双曲面。在平面接收屏上为一组双曲线，明暗交
错分布。干涉条纹为非定域的，空间各处均可见到。
分波前干涉（将波前先分割再叠加，叠加广场来自同波源具有相同初始位相） 分振幅干涉（将光的能量分为几部分，参与叠加的光波来自同一波列，保证相位差 稳定） 杨氏双孔干涉实验：两个球面波的干涉 (1) 杨氏双孔干涉实验装置及其历史意义
（2） 光程差分析（要会推导）
X (x,y)
Z
(P )
10(P ,t ) 20(P ,t )
个谱线输出。
2.光学薄膜的制作
BY Luo
（1） 计算思路：
i 先分别求出两点光源在观察屏上的光强分布，关键是找到关系式x
D R
x0 。
ii 然后根据
算得各点光源在观察屏上的光强分布 iii 由于两点光源非相干，所以总的光强分布可以直接由两者场强相加得到。 （2）衬比度变化
2 线光源照明时的部分相干场 （1） 计算思路：
i 用到 1 中结论，
光源极限宽度
b0
R d
同理，给定b下，
3 双面孔光极限 源间 照隔 明时d0的部Rb分相干场
(1) 计算思路
与 2 接近，只是将线积分改为面积分。
(2) 方孔光源
I(x ,y ) I 0(1
sin u
u
，
sin f0b
f0b u f0b
cos 2fx d
R
) b
与线光源照明时形式一样，区别在于方孔时常数项 I0＝B(ab),线光源时，I0=Bb
空间频率：
（2）定义
衬比度 (I M I m ) (I M I m )
以参与相干叠加的两个光场参数表示：
2 I1I 2 I1 I2
衬比度的物理意义
1.光强起伏
I(r) I0 1 cos (r)
2.相干度
1 完全相干 0 完全非相干
0 1 部分相干
2A1
A2
1
A1
A2
第二章 光的干涉 知识点总结
光的干涉现象 两束(或多束)光在相遇的区域内产生相干叠加,各点的光强不同于各光波单独作用所产生的 光强之和,形成稳定的明暗交替或彩色条纹的现象,称为光的干涉现象。 干涉原理 注：波的叠加原理和独立性原理成立于线性介质中,本书主要讨论的就是线性介质中的情况. (1)光波的独立传播原理 当两列波或多列波在同一波场中传播时，每一列波的传播方式都不因其他波的存在而受到影 响，每列波仍然保持原有的特性（频率、波长、振动方向、传播方向等） (2)光波的叠加原理 在两列或多列波的交叠区域，波场中某点的振动等于各个波单独存在时在该点所产生振动之 和。 波叠加例子用到的数学技巧：
2
(x, y) k sin1 sin2 x 20
分波前干涉 普通光源实现相干叠加的方法 (1)普通光源特性
• 发光断续性 • 相位无序性 • 各点源发光的独立性 根源：微观上持续发光时间τ0 有限。 如果τ0 无限，则波列无限长，初相位单一，振幅单一，偏振方向单一。这就是理想单色光。 (2)两种方法
。
并且有 dI(x ,y ) B(1 cos(2fx 2f0x0 ))dx0
ii 对整个线光源积分：
b/2
b/2
I (x, y) dI B(1 cos(2fx 2f0 x0 )dx0
b / 2
b / 2
（2） 衬比度变化：
sin f0b f0b
sin u u
当u 时，对给定的d下，b R ,此时＝0 d
I 0(1
sin v v
cos k0L)
其中
v
k 2
L
则
(L) sin v
sin
k 2
L
k
第一次出现 此时 求得
0时的光程差称为最大光 程差LM k L / 2
LM ＝2 / k 2 /
准单色光持续发光时间有限，因而发射的波列长度是有限的，相邻波列之间相位关系是随机
的。
L0 c 0
称
-
为自由光谱范围。
max
min
多光束干涉的应用 1.激光器选频
正入射，无干涉条纹，2nh
以光频表示，v k
c k
k
kck 2nh
频率间隔
v
c 2nh
或 k
2nh k
被选中的谱线半值宽度
k
2k 2 nh
(1 R) R
(nm)
调节 FP 腔的谱线间隔，使只有一条 FP 的透射谱落在激光增益普之内，这样就刚起就只有一
结论： 1、低反射率情况下，多光束干涉与双光束干涉接近。 2、高反射率情况下，透射多光束接近
透射多光束干涉场
U~T ( )
U~' j
j 1
U~ T
(
)＝
1
1 R Rei
A0
干涉场强
IT ( )
U~T
U~ *T
1
I0 4R (1 R)2
s in 2
2
其中，R为光强反射率， R r 2
2、相邻两个干涉条纹之间其光程差变化量为一个波长 l，位相差变化 2π。
其它分波前干涉装置（了解，见 PPT）
光源宽度对干涉场衬比度的影响（学会推导，记住图即可）
扩展光源 (extended source of light)
具有一定的尺寸和体积
大量非相干点源的集合
多组干涉条纹的非相干叠加降低衬比度
1 两个分离点源照明时的部分相干场
相干条件：
cos(k2 k1) r (20 10 ) (2 1)t }
E10 E20 0
（干涉项不为零）
（ （
2 1
（为了获得稳定的叠加分布）
20 10 常数 （为了使干涉场强不随时间变化）
干涉场的衬比度
1.两束平行光的干涉场（学会推导）
12（ （1）两束平行光的干涉场
） ）3
） 干涉场强分布：
多光束干涉 多光束干涉的形成 反射多光束 透射多光束
U1 rA0 rA0 U '1 tt ' A0 U2 r '(tt ')ei A0 U '2 r '2 (tt ')ei A0 U3 r '3(tt ')ei2 A0 U '3 r '4 (tt ')ei2 A0 U4 r '5(tt ')ei3 A0 U '4 r '6 (tt ')ei3 A0
( 0 )2
2
当
时，
，
为该辐射光谱宽度。当 取无穷大时，就对
应理想单色光的情况；当 较大以致
时，就称为准单色光由
，
可
得：
1
这是一般情况下发光时间与谱线宽度的简单关系。
2.光源非单色性对条纹衬比度的影响
方垒型谱函数下干涉场的衬比度
k0 k / 2
I(L) I0＋i0 cos(kL)dk
k0 k / 2
（1）
（2）
注: 叠加结果为光波复振幅的矢量和，而非强度和。 分为相干叠加(叠加场的光强不等于参与叠加的波的强度和)和非相干叠加(叠加场的光强等 于参与叠加的波的强度和). 波叠加的相干条件
2
I (r ) E1 E2 E1 E2 I1(r ) I2 (r ) 2 E1 E2
干涉项：2 E1 E2 E10 E20{ cos(k1 k2 ) r (20 10 ) (2 1)t
2
(R 2
R1)
2
(r2
r1)
由 r12
(x
d )2 2
y2
D 2,
r22
(x
d )2 2
y2
D2
得 r22 r12 2xd
由 r22 r12 (r2 r1 )(r2 r1 )， r22 r12 2xd
得 r2
r1
2 xd r2 r1
2 xd 2D
dx D