温度传感器ppt

C τ= H
2.2 电阻式温度传感器
3、热敏电阻的特点:
灵敏度高,体积小、热贯性小、结构简单，化学稳 定性好，机械性能强，价格低廉，寿命长，热敏电 阻的缺点是复现性和互换性差，非线性严重，测温 范围较窄，目前只能达到-50～300℃。
4、热敏电阻的应用: （1）温度测量
（2）温度补偿
2.2 电阻式温度传感器
电阻温度系数α：热敏电阻的温度变化1 ℃时，阻
值的变化率。通常指温标为20 ℃时的温度系数，单位 为（%）℃-1。
2.2 电阻式温度传感器
热容量C： 热敏电阻的温度变化1 ℃时，所需吸收或释
放的能量，单位为J℃-1。
时间常数τ：是指温度为T0的热敏电阻，在忽略其通
过电流所产生热量的作用下，突然置于温度为T的介质 中，热敏电阻的温度增量达到∆T = 0.63（T - T0）时 所需时间，它与电容C和耗散系数H之间的关系如下：
2.3 薄膜热传感器
薄膜热传感器是随着人们对温度信息获取的手段要求 越来越高，对温度传感器的超小型化的要求越来越迫 切而产生的。由于薄膜热电阻的性能优良，可以替代 传统的结构型热传感器，适用于物体表面、快速和小 间隙场所的温度测量，因而被广泛地应用于冶金、化 工、能源、交通、机电、仪器仪表和科学实验等领域。
如果使冷端温度T0固定,则对一定材料的热电偶，其总 电 势就只与温度T成单值函数关系，即
E AB (T , T0 ) = f (T ) − C = Φ (T )
2.4 热电偶传感器
由此可得有关热电偶的几个结论 (1)热电偶必须采用两种不同材料作为电极， 否则无论热 电偶两端温度如何，热电偶回路 总热电势为零。 (2)尽管采用两种不同的金属，若热电偶两 接点温度相等， 即T=T0，回路总电势为零。 (3)热电势只与结点温度有关，与中间各处 温度无关。
2.4 热电偶传感器
4、热电偶基本定律 （1）均质导体定律
由一种均质导体或半导体组成的闭合回路，不论其 截面、长度如何以及各处的温度如何分布，都不会产 生热电动势。即热电偶必须采用两种不同材料作为电 极。
（2）中间导体定律
在热电偶回路中，接入第三种导体C，只要这第三 种导体两端温度相同，则热电偶所产生的热电动势保 持不变。即第三种导体C的引入对热电偶回路的总电动 势没有影响。
产生的电势来补偿热电偶因冷端温度变化而引起 的热电势变化值，如图所示。
5、软件处理法
2.4 热电偶传感器
2.4.5 热电偶常用测温线路
1、测量某点温度的基本电路 2、测量两点之间温度差的测温电路
2.4 热电偶传感器
3、测量多点的测温线路
多个被测温度用多支热电偶分别测量，但多个热 电偶共用一台显示仪表，它们是通过专用的切换开关 来进行多点测量的。
2.4 热电偶传感器
2.4.2 热电极材料及常用热电偶
1、热电极材料
（1） 在测温范围内，热电性质稳定，不随时间和被 测介质变化，物理化学性能稳定，不易氧化或腐蚀。 （2） 导电率要高，并且电阻温度系数要小。 （3） 它们组成的热电偶，热电动势随温度的变化 率要大，并且希望该变化率在测温范围内接近常数。 （4） 材料的机械强度要高，复制性要好，复制工 艺要简单，价格便宜。
2.4 热电偶传感器
2、标准热电偶
（1）铂铑10-铂热电偶(S型) （2）铂铑30-铂铑6热电偶(B型) （3）镍铬-镍硅(镍铬-镍铝)热电偶(K型) （4）镍铬-考铜热电偶（E型）
3、非标准热电偶
（1）钨铼系：通常用于测量300 ℃ ～2000℃，分度误 差为± 1%的温度，短时间测量可达3 000℃。 （2）铱铑系：在中性介质和真空中测温可长期使用到 2 000℃左右。 （3）镍钴-镍铝：测温范围为300 ℃ ～ 1 000 ℃。
第2章 温度检测
温度是表征物体或系统的冷热程度 的物理量。温度单位是国际单位制中七 个基本单位之一。本章在简单介绍温标 及测温方法的基础上，重点介绍膨胀式 温度测量、电阻式温度传感与测试、热 电偶温度计、辐射式温度计、光导纤维 温度计、集成温度传感技术等测温原理 及方法。
2.1 温标及测温方法
2.1.1 温 标 经验温标:1.摄氏温标;2.华氏温标;3. 列氏温标。摄 氏、华氏、列氏温度之间的换算关系为 C=(5/9)*(F-32)=(5/4)R 热力学温标:1848年威廉.汤姆首先提出以热力学第二 定律为基础建立起来的温度仅与热量有关而与物质无 关的热力学温标。因是开尔文总结出来的故又称为开 尔文温标，用符号 K表示。 国际实用温标 为了解决国际上温度标准的统一及实用问题，国 际上协商决定，建立一种既能体现热力学温度（即能 保证一定的准确度），又使用方便、容易实现的温标， 这就是国际实用温标，又称国际温标。
2、热电偶的分类
（1）热电偶材料分：贵金属、廉价金属、难熔金属和非 金属。 （2）按用途和结构分：普通工业用（直形、角形和锥形） 和专用（钢水消耗、多点式和表面测温）。
2.4 热电偶传感器
3、热电偶的测温原理:
热电偶测温是基于热电效应，在两种不同 的导体（或半导体）A和B组成的闭合回路中， 如果它们两个接点的温度不同，则回路中产生 一个电动势，通常我们称这种现象为热电势， 这种现象就是热电效应 。 接触电势和温差电势。
2.1 温标及测温方法
2.1.2 温度检测的主要方法及分类
温度检测方法一般可以分为两大类，即 接触测量法和非接触测量法。常用的测温方 法、类型及特点如表2.1.1所示。
2.2 电阻式温度传感器
热电阻温度传感器是利用导体或半导体的电阻率随 温度的变化而变化的原理制成的，实现了将温度的变化 转化为元件电阻的变化。有金属（铂、铜和镍）热电阻 及半导体热电阻（称为热敏电阻）。 2.2.1 金属热电阻传感器 1、热电阻类型:金属热电阻主要有铂电阻、铜电阻和镍 电阻等,其中铂电阻和铜电阻最为常见。 (1) 铂热电阻： 在-200～0℃的范围内 在0～850℃的范围内 (2) 铜热电阻：可表示为
2.4 热电偶传感器
2.4.3 热电偶的结构
1、普通型热电偶:通常都是由热电极、绝缘材料、保护 套管和接线盒等主要部分组成。
2、铠装热电偶:铠装热电偶是由热电极、绝缘材料和金 属套管经拉伸加工而成的组合体，其结构分单芯和双芯 两种。
2.4 热电偶传感器
2.4.4 热电偶冷端温度补偿
由热电偶的作用原理可知，热电偶热电动势的大小， 不仅与测量端的温度有关，而且与冷端的温度有关，是 测量端温度t和冷端温度t 0的函数差。 1、补偿导线法:常用热电偶的补偿导线参见表2.4.2。 在使用补偿导线时必须注意以下问题: （1） 补偿导线只能在规定的温度范围内 ( 一般为 0 ～ 100℃ ) 与热电偶的热电动势相等或相近。 （2） 不同型号的热电偶有不同的补偿导线。 （3） 热电偶和补偿导线的两个接点处要保持同温度。 （4） 补偿导线有正、负极，与热电偶的正、负极相连。 （5） 补偿导线的作用只是延伸热电偶的自由端，当自 由端t0 ≠ 0时，还需进行其他补偿与修正。
2.4 热电偶传感器
（3）中间温度定律
在热电偶回路中，两结点温度为T、T0时的热电动势， 等于该热电偶在结点温度为T、Ta和Ta、T0时热电动势 的代数和，即
E AB (T , T0 ) = E AB (T ,0) + E AB ( 0, T0 )
（4）标准电极定律
当温度为T、T0时，用导体A、B组成的热电偶的热 电动势等于AC热电偶和CB热电偶的热电动势之代数和， 即 E AB (T , T0 ) = E AC (T , T0 ) + E CB (T , T0 ) 导体C称为标准电极，故把这一定律称为标准电极 定律。
2.4 热电偶传感器
4、测量平均温度的测温线路:其缺点是当某一热电
偶烧断时，不能很快地觉察出来。
5、测量几点温度之和的测温线路:优点是热电偶烧
坏时可立即知道，还可获得较大的热电动势。
2.5 辐射式温度传感器
与接触式测温相比较：
1. 传感器和被测对象不接触，不会破坏被测对象的温 度场，故可测量运动物体的温度并可进行遥测。 2. 由于传感器或热辐射探测器不必达到与被测对象同 样的温度，故仪表的测温上限不受传感器材料熔点的限 制，从理论上说仪表无测温上限。 3. 在检测过程中传感器不必和被测对象达到热平衡， 故检测速度快，响应时间短，适于快速测温。
2.5.1 辐射测温的物理基础
辐射式温度传感器是利用物体的辐射能随温度变化 的原理制成的。
2.5 辐射式温度传感器
1、热辐射:物体受热，激励了原子中带电粒子， 使一部分热能以电磁波的形式向空间传播，它 不需要任何物质作媒介（即在真空条件下也能 传播），将热能传递给对方，这种能量的传播 方式称为热辐射（简称辐射），传播的能量叫 辐射能。辐射能量的大小与波长、温度有关。 2、黑体:所谓黑体是指能对落在它上面的辐射 能量全部吸收的物体。在某个给定温度下，对 应不同波长的黑体辐射能量是不相同的，在不 同温度下对应全波长（λ：0～∞）范围总的辐 射能量也是不相同的。
2.2 电阻式温度传感器
2、热电阻的结构:热电阻主要由电阻体、绝缘套 管和接线盒等组成。电阻体由电阻丝、引出线、 骨架等组成。
2.2 电阻式温度传感器
3 、热电阻传感器的测量电路
(1)三线制 (2)四线制
2.2 电阻式温度传感器
2.2.2 半导体热敏电阻传感器
热敏电阻是利用半导体材料的电阻率随温度变 化而变化的性质制成的。 1、特性：温度特性和伏安特性 NTC型、PTC型、CTR型三类热敏电阻的特性曲线如图
2.5 辐射式温度传感器
3、辐射基本定律
（1）普朗克定律:普朗克定律揭示了在各种不同温度下黑 体辐射能量按波长分布的规律，其关系式 C1 E0 ( λ , T ) = C2 λ5e λT − 1 E0 = σT 4 （2）斯忒藩-波耳兹曼定律:斯忒藩--波耳兹曼定律确定了 黑体的全辐射与温度的关系如上。 此式表明，黑体的全辐射能是和它的绝对温度的四 次方成正比，所以这一定律又称为四次方定律。 把灰体全辐射能 E与同一温度下黑体全辐射能E0相比较， 得到物体的另一个特征量ε
E AB ( T ) = kT N A (T ) ln e N B (T )
E A (T , T0 ) = U AT − U AT0 =
k e
∫
T
T0
1 d ( N At ) dt N A dt
2.4 热电偶传感器
当热电偶材料一定时，热电偶的总电势成为温度T和T0 的函数差。即
E AB (T , T0 ) = f (T ) − f (T0 )
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2.3 薄膜热传感器
2.3.2 多晶硅薄膜热电阻
1、结构
2、测温机理
3 ρ（T） K A （K 0T） + K B =
1
3 （K 0T）
+ K C K 0T exp （
qU B ） K 0T
2.4 热电偶传感器
2.4.1 热电偶测温原理
1、热电偶的特点
测量范围宽、性能稳定、准确可靠、信号可以远传 和记录。
2.3.1 金属薄膜热电阻
1、薄膜热传感器的结构
基 片
敏 感 膜
引 线
W
L
2.3 薄膜热传感器
2、薄膜热电阻的测温机理
铂热电阻在－200～0℃范围内的电阻与温 度的关系近似地表示，即
R t = R 0 [1 + At + Bt 2 + C ( t − 100 o C ) t 3 ]
α =
Rt − R0 ∆ t ⋅ R0
2.4 热电偶传感器
2、计算法： E (t ,0 ) = E (t , t ) + E (t ,0 ) 3、冰浴法：把热电偶的冷端置于冰水混合物的容器
0 0
里，保证使 t 0 = 0 ℃。这种办法最为妥善，然而不够 方便，所以仅限于科学实验中应用。
2.4 热电偶传感器
4、补偿电桥法:补偿电桥法是利用不平衡电桥
2.2 电阻式温度传感器
（3）温度控制：用热敏电阻与一个电阻相串联，并加上 恒定的电压，当周围介质温度升到某一数值时，电路中 的电流可以由十分之几毫安突变为几十毫安。因此可以 用继电器的绕阻代替不随温度变化的电阻。当温度升高 到一定值时，继电器动作，继电器的动作反应温度的大 小，所以热敏电阻可用作温度控制。 （4）过热保护
β(
1 1 − ) T T0
RT = R0e
α =
1 dR T β ⋅ = − RT dT T 2
2.2 电阻式温度传感器
2、热敏电阻的主要参数
标称电阻值RH： 是指环境温度为25 ℃ ± 0.2℃时测
得的电阻值，又称冷电阻，单位为 。
耗散系数H： 是指热敏电阻的温度变化与周围介质
的温度相差1℃时，热敏电阻所耗散的功率，单位为 W℃-1。