第十二章 电器的发热和电动力

• 由此可见，研究电器的发热问题，对保证电 器正常可靠的运行及缩小电器体积、节约原材 料、降低成本、增长使用寿命等方面具有重要 意义。
• 电器的发热与散热是一个极其复杂的过程， 影响它的因素很多，很难建立一个包括一切影 响因素的热过程解析公式。因此，电器的热计 算只能是近似的，但经过大量实验校核后，对 于不同的具体条件，应用一些经验数据也可以 得到比较准确的结果。近些年来，运用计算机 采用温度场计算方法可以提高计算的准确度。
• 热传导、对流、热辐射三种方式的传林过程均 可通过一定的公式或经验公式来进行计算，但 是分别进行热计算是相当复杂的，而且结果不 十分准确。所以在实际计算发热体表面温升时， 不分别单独考虑，而是在一定表面情况和周围 介质条件下，把三种散热方式综合起来，用综 合散热系数KT考虑散热，这就是通常采用的牛 顿公式
Pt=Gcτ
式中
P——电阻损耗功率（W）； t——发热时间（s） G——导体重量（kg） c——导体的比热（W·s／（kg·℃）； τ——导体的温升（℃）。
• 上式可用于计算短路电流导体的温升。
• 对于铁磁体在交变磁通的作均下测 会在铁磁零件中产生相当大的涡流。这 是因为铁的导磁率很高，而磁通变化速 度又快，因而产生相应的电动势和涡流 损耗。同时，磁通的方向和数值变化使 铁磁材料反复磁化，产生磁滞损耗。磁 滞与涡流损耗可以导致铁质零件发热。 一般来说这个损耗不大。但如果制造不 当；如材料较差、铁片较厚或片间绝缘 不好，则涡流损耗就比较大。
• 电器在使用过程中，由于工作任务的要求不同， 其工作时间的长短也不同。如供电系统中的一 些开关，只要不出现故障和必要的检修，它就 一直处于工作状态，而机车上控制打风机的电 器则处于一种断续工作状况。由于工作时间的 长短不同，故电器的发热及冷却状况也不同， 从电器发热和冷却的观点我们一般将电器的工 作状况分为长期工作制、间断长期工作制、八 小时工作制及间断工作制、反复短时工作制几 种。
I——通过导体的电流（A） R——导体电阻（Ω）。
当导体中流过交变电流时，考虑集肤和 邻近效应时人应为交流电阻。
此损耗将转变为热能。正常状态时，其 中一部分散发到周围介质中去，另一部 分使导体的温度升高，形成温升。如果 发热时间极短（如短路时的发热），由 于来不及散热，可认为损耗功率全部用 来加热导体，提高导体的温升。此时可 得出能量平衡公式为
第三节 短路时电器的发热及
电器的热稳定性
• 电器在通过工作电流时，在其工作制下，要 经受额定电流发热的考验。若电路发生了短路 故障，其短路电流远大于额定电流，当保护电 器还未将故障切除前，电器还必须能承受住一 定时间内短路电流的发热考验。
• 由于短路电流的时间很短，可认为是绝热 过程不考虑散热，全部损耗都用来加热电器。 两方面的计算：一是已知短路电流值及导体尺 寸，求短路时的温升，校验这时导体的温度是 否超过了最高允许温度；二是根据短路电流、 允许温升，来确定导体的最小截面尺寸。
F=BIL
若该导体与磁感应强度B的方向成夹角时， 则作用在导体上的电动力为
F=BILsin
若任意形状的载流导体置于不均匀磁场 中，这时导体所受的电动力是由作用在 导体上各个长度元dL的许多力元dF的几 何和来决定。因为可将无限短的导体视 为直线，它所处的磁场可认为是均匀的， 因此它所受到的力dF，可用下式表示
• 由上分析可得以下几点：
• （1）导体的温升是随时间的增长按指数曲线 上升的。开始上升速度较快，随着。的增大， 上升速度逐渐减慢，直到稳定温升，此时达到 热稳定状态。其原因是由于散热功率和温升成 正比所致。
• （2）稳定温升与起始温升无关，它由P／KTS 决定。当散热面积和散热条件已确定时u与K。 一定），L正比于发热功率P，或正比于电流的 平方，电流愈大，稳定温升值也越大。如要限 制最大温升，在散热条件不变的情况下，实际 上就是限制通过的最大电流。因此，电器的额 定电流值就是根据长期发热时的最大不过允温 升来确定的。
• 三、间断工作制（反复短时工作制）
间断工作制是指电器在通电和断电周 期循环下的工作过程。通电时间内温度 末达到稳定值，断电后又不能冷却到周 围介质温度。多次重复通电后，电器可 能达到稳定温升。例如，韶山。型电力 机车上控制伺服电机的接触器及CJ5Z型 接触器的起动线圈均按间断工作制考虑。
由上我们可以看出，间断工作制的过 载倍数与工作周期t及发热时间tl有关， t越大或tl越小，过载倍数就越大。
第十二章 电器的发热与电动力
• 重点:电器发热的原因 电器在不同工作制下发状态的特点
• 难点:影响散热功率的因素 电器在短时工作制时的过载倍数
第一节 概 述
• 有触点电器是由导电材料、导磁材料、 绝缘材料等组成的。电器在工作时由于 有电流通过导体和线圈而产生电阻损耗。 如果电器工作于交流电路，则由于交变 电磁场的作用，在铁磁体内产生涡流和 磁滞损耗。在绝缘体内产生介质损耗。 所有这些损耗几乎全部都转变为热能。 其中一部分散失到周围介质当中，另一 部分加热电器本身，使其温度升高。
• dF=I·dL·B·sinb
• 以上是给出导体电流及磁感应强度时的
• 绝缘介质中的介质损耗一般与电场强度 及频率有关。电场强度和频率愈高则介 质损耗也愈大。对于电场强度较小的低 压电器而言，介质损耗小到实际上可以 忽略不计。但在高压电器中，由于电压 高，介质中的电场强度大，必须考虑介 质损耗并计算介质的发热。
三、电器的散热
• 电器工作时，只要电器温度高于周围介质及接 触零件的温度，它便向周围介质散热。所以发 热和散热同时存在于电器发热过程中。
P＝KTSτ 式中 P——散热功率（W）；
KT——综合散热系数； S——有效散热面积（m2）；
τ——发热体的温升。
通过上式可看出，散热功率和温升及有 效散热面积成正比，温升越高，有效散 热面积越大，则散热功率越大。综合散 热系数是制下电器的发热
• 对流是通过流体（液体与气体）的运动而传递 热量。热量的转移和流体本身的转移结合在一 起。根据流体流动的原因，对流分为自然对流 和强迫对流。机车的电机、电器因受安装空间 的限制，较多采用强迫对流，可加强散热，缩 小体积。
• 热辐射是发热体的热量以电磁波形式传播能量 的过程。热辐射可穿越真空和气体而传播，但 不能透过固体和液体物质。
• 应当指出的是，利用上面的式子计算短 路电流的温升是粗略的，它没有考虑电 阻、比热随温度的增加而有变化，另外 也存在一定的散热。如果从最恶劣情况 考虑，应该将电阻随温度的变化计算在 内。
• 电器的热稳定性是指在一定时间内能承 受短路电流（或所规定的等值电流）的 热作用而不发生热损坏的能力。
第四节 载流导体的电动力及电动稳定性
一、载流导体的电动力
载流导体处在磁场中会受到力的作用，载流导体 间也会受到力的作用，这种力称为电动力。对 于这种现象，有可利用的一面，如电动机的原 理就是利用它将电能转换为机械能。也有危害 的一面，如对大容量输配电设备来说，在短路 情况下电动力可达很大数值，对配电装置的性 能和结构影响极大，在电器中，载流导体间、 线圈匝间、动静触头间、电弧与铁磁体间等都 有电动力的作用。在正常电流下电动力不致于 使电器损坏，但动、静触头间的电动斥力过大 会使接触压力减小，接触电阻增大造成触头的 熔化或熔焊，影响触头的正常工作。
• 有时在强大短路电流所形成的电动力下，使电 器发生误动作或使导体机械变形，甚至损坏。 利用电动力的作用改善和提高电器性能的例子 也是很多的。例如接触器的磁吹灭弧、快速自 动开关的速断机构等。
• 电动力的方向判断可用左手定则或磁通管侧 压力原理来进行。左手定则为伸平左手，磁通 穿过左手掌，四个手指为电流方向，那末大姆 指就是指出电动力方向。磁通管侧压力原理 （米特开维奇定则）是：把磁力线看成为磁通 管，并认为它有一种趋势，即纵向力图缩短， 横向力图扩张，从而具有纵向张力和横向侧压 力。因此磁通管密度高的一侧具有推动导体向 密度低的一侧运动的电动力。
• （3）时间常数T决定于导体总的热容量与其散 热情况之比，其值是由电器本身的物理参数决 定的，与发热功率（电流）无关。总之T值越 大，表示达到稳定温升所需的时间越长。
•
（4）理论上讲，t=0时，温升才达到稳
定值，实际上接近稳定温升所需的时间并不需
要无限长。当t=4T时，这时温升，即可认为达
到稳定值。由于T与电流无关，故对同一电器
• 当电器产生的热量与散失的热量相平衡时， 电器的温升维持不变，称为热稳定状态。此时 的温升称为稳定温升。若温升随时间而变化测 称为不稳定发热状态。
• 电器的散热以传导、对流与辐射三种基本方 式进行。
• 热传导现象的实质是通过具有一定内部能量的 物质基本质点间的直接相互作用，使能量从一 个质点传递到另一相邻质点。热传导的方向是 由较热部分向较冷部分传播；或由发热体向与 它接触的物体传播。热传导是固体传热的主要 方式，它也可在气体和液体中进行。
• 电器温度升高后，其本身温度与周围环 境温度之差，称为温升。
• 电器的温度超过一定范围以后，其中 的金属材料的机械强度会下降，绝缘材 料的绝缘强度会受到破坏。若电器温度 过高，会使其使用寿命降低，甚至遭到 破坏。反之，电器工作时的温度也不宜 过低，因为电器工作时温度太低，说明 材料没有得到充分利用，经济性差。相 对的体积大、重量重。
• 一、长期工作制时电器的发热
• 长期工作制是指电器通电后连续工 作到发热稳定，此时温升达到稳定值。 其特点是电器损耗所产生的热量全部散 发到周围介质中。当发热未达到稳定前， 这个热量一部分用于升高导体的温度， 另一部分散发到周围介质中去。根据能 量平衡原理，得能量平衡公式为
Pdt=cGdτ十KTSτdt
通以不同电流，虽其值不等，但达到的时间是
相等的。电器的冷却曲线就是发热曲线的镜象。
• 在上述的发热计算中，我们没有考虑发热过 程中发热功率的变化。对有触点电器在长期工 作制时而言，由于其接触部分的氧化和灰尘堆 积，会导致接触电阻增加，发热加剧，造成恶 性循环。因此电器工作于长期工作制时，其允 许温升值可取得低些。