1064纳米激光器

一种1064nm应变双量子阱激光器的设计与制作

一种1064nm应变双量子阱激光器的设计与制作【摘要】为能得窄谱宽、高亮度的1064nm-InGaAs/GaAs应变双量子阱激光器，分析了In组份与临界厚度、应变量的变化关系，并给出了In组份的选择范围。

采用Kane模型给出了量子阱中第一分立能级分裂宽度与垒宽的关系，明确了应变双量子阱激光器中垒宽的选择。

最后，通过金属有机气相沉积（MOCVD）法生长了1064nm应变双量子阱激光器，实验结果与理论计算的辐射波长值基本吻合。

【关键词】InGaAs;应变双量子阱;1064nm;半导体激光器1.引言辐射波长范围覆盖900nm～1100nm的InGaAs/GaAs应变量子阱结构是目前的研究热点之一[1-4]，其中该类结构的1064nm半导体激光器作为光纤激光器的理想种子光源之一，常被要求具有高亮度、窄谱宽、输出波长稳定可靠等特性。

与应变单量子阱结构相比，应变多量子阱结构具有更高的模式增益、更窄的输出谱宽、更宽的调制带宽等优点[3-5]，因此本文设计并制作了1064nm应变双量子阱激光器。

在应变双量子阱结构中，垒宽、阱宽和材料组份均对能带结构有影响，为了得到输出波长可靠的1064nm应变双量子阱激光器，对其结构分析将具有非常重要的实际意义。

本文针对InGaAs/GaAs应变双量子阱结构，分析了In组份与临界厚度、应变量的变化关系，并采用三带Kane模型讨论了垒宽对量子阱中第一分立能级发生分裂的影响;然后，计算了输出波长与垒宽固定时，In组份与阱宽的变化关系;最后，设计并生长了合适结构的1064nm应变双量子阱激光器。

2.基本参量推导文中InxGa1-xAs的材料参数均由相关二元化合物的材料参数通过线性插值法求得，其插值公式如下：（1）式中d为弯曲参数，d=0表示该项无弯曲参数。

计算时所需材料参数如表1所示[6-8]，所有材料参数的背景温度均为300K。

2.1 应变效应下的有效禁带宽度应变的存在使晶格常数不同的材料得以匹配，从而改善器件的性能。

双波长595nm和1064nm激光治疗难治性鲜红斑痣

双波长595nm和1064nm激光治疗难治性鲜红斑痣左亚刚;王宏伟;王家璧【摘要】目的评价双波长595 nm和1064 nm激光器治疗难治性鲜红斑痣的疗效和安全性.方法回顾性分析北京协和医院皮肤科激光中心2009年1月至2011年12月间采用双波长595 nm和1064 nm激光器治疗16例对传统脉冲染料激光治疗抵抗的难治性鲜红斑痣患者的资料,评价其疗效和安全性.结果 16例患者中2例痊愈,6例显效,6例有效,2例无效.3例患者出现水疱,2例出现瘢痕,无其他不良反应发生.结论双波长595 nm和1064 nm激光器对难治性鲜红斑痣疗效显著,不良反应较少.【期刊名称】《协和医学杂志》【年(卷),期】2012(003)004【总页数】4页(P386-389)【关键词】双波长;脉冲染料激光;掺钕钇铝石榴石激光;鲜红斑痣【作者】左亚刚;王宏伟;王家璧【作者单位】中国医学科学院,北京协和医学院,北京协和医院皮肤科,北京,100730;中国医学科学院,北京协和医学院,北京协和医院皮肤科,北京,100730;中国医学科学院,北京协和医学院,北京协和医院皮肤科,北京,100730【正文语种】中文【中图分类】R751.05鲜红斑痣 (port-wine stains，PWS)是最常见的先天性血管畸形，在新生儿中发生率为0.3%～0.5%［1-2］。

PWS无自行缓解趋势，而且随着年龄增长逐渐加深、增厚，甚至形成结节状损害，给患者带来很大的心理压力和烦恼。

脉冲染料激光(pulsed dye laser，PDL)因能选择性作用于皮肤血管中的氧和血红蛋白成为治疗PWS的“金标准”［3-4］。

由于PDL的波长 (585 nm或595 nm)较短，对组织的穿透力较弱 (一般作用于皮下2 mm内300～600μm直径的真皮毛细血管)［5-6］，对于直径小于20μm的毛细血管，绝大多数激光器均无能为力，再加上部分患者皮损增生严重，激光治疗后仅能使血管部分受损，不久将自行恢复，使得很多患者治疗效果不理想。

复合Nd∶YAG晶体大功率1064 nm固体激光器研究

复合Nd∶YAG晶体大功率1064 nm固体激光器研究郝旺;李祎;高兰兰【摘要】报道了采用Comsol多物理场仿真软件模拟计算三种结构Nd∶YAG晶体的温度场分布,并通过实验,对比分析复合晶体与均匀掺杂Nd∶YAG晶体的输出功率和转化效率.模拟结果表明,当泵浦功率为18W时,尺寸为3 mm×3 mm×10 mm、3 mm×3 mm×16 mm、3 mm×3 mm×20 mm的三种晶体的最高温度分别为97.12℃、89.08℃和88.01℃,复合晶体在降低晶体工作温度,减小热效应方面优势明显.采用相同的工作条件,当泵浦功率为18 W时,均匀掺杂Nd∶YAG晶体1064 nm激光最大输出功率为6W,16 mm长的复合晶体的输出功率为9.3W,且未出现饱和现象,光斑质量优于均匀掺杂晶体情况.理论和实验结果表明,复合晶体在降低热效应,提高光斑质量方面具有更高的实用性.%The temperature field distributions of three Nd ∶ YAG cr ystal structures were calculated by using the Comsol multiphysical field simulation software,and the output power and conversion efficiency of the composite crystal and the uniform doped Nd ∶ YAG crystal were compared through the experiments.The simulation results show that the maximum temperatures of three crystals whose size are 3 mm ×3 mm × 10 mm、3 mm ×3 mm × 16 mm and 3 mm ×3 mm × 20 mm are 97.12 ℃,89.08 ℃ and 88.01 ℃ respectively when pumping power is 18 W.The composite crystal has an obvious advantage in reducing the temperature of the crystal and reducing the thermal effect.When pumping power is 18 W,the maximum output power of uniform dopedNd ∶ YAG crystals is 6 W,while the output power at 1064 nm with the 16 mm composite crystal is 9.3 W.Meanwhile,there is no saturationphenomenon for the composite crystal,and the beam quality is better than that of the uniform doped crystal.The theoretical and experimental results show that the composite crystal has a higher practicability in reducing the thermal effect.【期刊名称】《激光与红外》【年(卷),期】2018(048)001【总页数】5页(P47-51)【关键词】Nd∶YAG;热透镜;复合晶体【作者】郝旺;李祎;高兰兰【作者单位】长春理工大学,吉林长春130022;长春理工大学,吉林长春130022;长春理工大学,吉林长春130022【正文语种】中文【中图分类】TN248.11 引言在固体激光器激光晶体的工作过程中,由于量子亏损、下激光能级与基态之间能差转化为热量、激光猝灭等原因会产生大量的热量,进而导致激光晶体内部温度分布不均匀,产生热透镜、端面热变形等效应。

激光器有哪些波长

激光器有哪些波长
激光器的波长种类非常多，常见的激光器波长有以下几种：
1. 氩离子激光器（Ar+ Laser）：波长为488纳米和514纳米。

2. 氦氖激光器（HeNe Laser）：波长为632.8纳米。

3. 二极管激光器（Diode Laser）：波长范围很广，常见的有808纳米、915纳米、980纳米、1064纳米等。

4. Nd:YAG 激光器：波长为1064纳米。

5. Nd:YVO4 激光器：波长为1064纳米，也有其他频率的调谐版本。

6. 二氧化碳激光器（CO2 Laser）：波长为10.6微米。

7. 晶体激光器：如Ti:Sapphire 激光器，其波长可调谐在700纳米至1100纳米之间。

8. 氮气激光器（N2 Laser）：波长为337纳米。

除了上述常见的激光器波长外，还有其他特定材料或器件所产生的特定波长的激
光器。

所以激光器的波长种类相当丰富。

光纤激光金属的吸收率

光纤激光金属的吸收率
光纤激光器发出的光是1064nm的波长，对金属的吸收率较高。

在金属材料对10.6/zm激光束吸收性差的情况下，当功率密度超过106/cm2的聚焦激光束照射到金属表面时，光纤激光能使其在微秒级的时间内开始熔化。

处于熔融态的大多数金属的吸收率急剧上升，一般可提高60%至80%。

金属对激光的吸收率会受到多种因素的影响，例如激光的波长、功率密度、照射时间、金属的种类和表面状态等。

不同的金属材料对激光的吸收率也有所不同。

如果您需要更详细的信息，建议咨询专业人士。

1064nm纳秒脉冲激光诱导硅表面微结构研究

纳秒脉冲激光诱导硅表面微结构研究*1064 nm 杨宏道李晓红李国强袁春华唐多昌徐琴邱荣王俊波( 西南科技大学理学院激光与光电子实验室，极端条件物质特性实验室，绵阳 621010 )(2010 年 3 月 17 日收到;2010 年 5 月 7 日收到修改稿)利用 Nd :YAG 纳秒激光( 波长为 1064 n m ) 在不同气氛( 空气、N 2 ，真空) 中对单晶硅进行累积脉冲辐照，研究了表面微结构的演化情况. 在激光辐照的初始阶段，与 532 和 355 nm 纳秒脉冲激光在硅表面诱导出波纹结构不同，1064 nm 脉冲激光诱导出了微孔结构和折断线结构，并且硅的晶面取向不同，相应的折断线结构也不同. 对于 Si (111 ) 面，两条折线交角为 120 ° 或 60 ° ，形成网状;而对于 Si (100 ) 面，两条折断线正交，从而将表面分成了 15 —20 μm 的矩形块. 结果表明，微孔结构的生长过程主要与相爆炸有关，而折断线的形成主要是热应力作用的结果. 不同气氛对微结构形成的影响表明，刻蚀率和生长率与微结构的形成有密切的关系.关键词: 纳秒激光，硅的微结构，相爆炸，热应力P A C S : 79 . 20 . E b ，61 . 72 . u f ，68 . 37 . － d引言 2 . 实验1. 实验采用单面抛光 (100 ) 和 (111 ) 取向的两种单晶硅片. 首先把硅片切成 1 cm × 1 cm 小片，再将样品在丙酮和甲醇中分别超声清洗 15 m i n ，用氮气将硅片吹干，然后将单晶硅样品固定在样品台上.实验中采用脉冲持续时间 10 ns ，基频波长 1064 nm 的 Nd :YAG 纳秒脉冲激光器，脉冲激光通过焦距为 25 cm 的聚焦透镜垂直入射到硅样品表面，辐照脉冲数通过机械快门来控制. 纳秒激光脉冲的空间强度分布为近高斯型，聚焦后辐照到样品上的光斑直径为 300 —500 μm ，实验所采用的激光能量密度为4. 5 J / cm 2，激光辐照后的样品通过扫描电子显微镜 ( TM -1000 型 S E M ，日立公司 ) 进行分析.利用脉冲激光对固体材料进行表面修饰和改性［1 —20 ］是近年来广泛研究的一个领域. 早期的研究主要是利用脉冲激光在相对较低的能量密度 ( E d < 1 J / cm 2 ) 下辐照材料表面，可获得波纹状周期表面结构 ( L aser -I nduced Periodic Surface S t ruc t uresLIPSSs )［3 ］. 这种周期性结构已经在金属、陶瓷、聚合物和半导体材料［6 —9 ］上得到了广泛的研究. 随着对脉冲激光诱导固体表面微结构研究的不断深入， Mazur 等［16 —18 ］发现用能量密度在烧蚀机理范围内的激光照射硅，累积一定的脉冲数可形成锥形尖锋结构. 硅的这种微结构以其优异的光电性能已成为下一代新型的光电材料［16 —19 ］. 为了研究硅在激光脉冲的辐照下表面如何形成三维周期微结构，我们利用 Nd :YAG 纳秒激光对硅做了研究［21 ］，在 SF 气氛 6或空气中激光脉冲累积辐照单晶硅均可产生锥形尖峰结构. 为了更详细地了解微结构的生长及环境条件的影响，利用波长为 1064 nm 的 Nd :YAG 纳秒激光，在不同气氛环境下对硅表面进行累积脉冲辐照，研究了表面微结构的演化情况，分析了不同晶3 . 实验结果及分析3. 1. 空气中的情况图 1 为 1064 nm 脉冲激光在空气中作用于不同J / cm 2) 辐照硅片时，硅表面出现了折断和微孔现象. 对于 Si (111 ) 面，两条折线相交为 120 ° 或 60 ° 形成网状( 如图 1 ( a ) 所示) ;而对于 Si (100 ) 面，两条折断线相交 90 ° ，形成格子状，从而将表面分成了 15 —20 μm 的矩形块( 如图 1 ( b ) 所示) . 折断线的出现与单晶硅的晶面取向有密切的关系. 当材料表面的形式向内扩散，使材料内部形成非均匀温度场.在激光加热形成的非均匀温度场和变形约束作用下，材料中便产生了热应力，即激光热应力［22 ］. 因此可以认为这种折断线结构是激光脉冲在硅表面累积产生的热应力效应.图 1 1064 nm 脉冲激光在空气中作用不同晶向硅表面形成折断的形貌 N = 10 . ( a ) Si ( 111 ) 面，( b ) Si (100 ) 面在我们前面的研究［23 ］中发现，脉冲激光的波长是 355 和 532 nm 时，在几个脉冲的作用下，硅表面出现的一般是波纹结构，而不是折断线结构. 由于光吸收率很小，结合文献［17 ］可知，硅对 355 ，532 ，1064 nm 波长的光的吸收率依次减小. 由此认为不同波长的脉冲激光与硅相互作用形成不同的结构与硅对各种波长的光的吸收率的差异有密切的关系.硅的禁带宽度为 1. 1 eV ，由 h ν = E g 可得出吸收光的截止波长( λ = c / ν，c 是光速) 为 1. 127 μm . 1064 nm 因为很接近截止波长，所以硅对 1064 nm 波长的图 2 1064 nm 脉冲激光在空气中作用不同晶向硅表面形成微结构的形貌 ( b ) 为Si (100 ) 面N = 2000 . ( a ) 为 Si (111 ) 面，图 2 是 1064 nm 脉冲激光对不同晶向的硅表面在空气中累积脉冲数达到 2000 时形成的微结构的形貌图. 由图 2 ( b ) 不难看出，Si (100 ) 面形成的微结构排列较整齐;而 Si (111 ) 面微结构的排列要凌乱一些( 如图 2 ( a ) 所示) . 这表明单晶硅在激光脉冲累积作用下产生的微结构与晶面取向有关. 氮气中的情况3. 2. 图 3 为利用 1064 nm 纳秒脉冲激光在氮气中辐照 S i (100 ) 表面的形貌演化过程 ( 激光能量密度为4. 5 J / cm2 ，100 kPa). 当作用10 个脉冲后，硅表面开始变得粗糙(图3 (a ))，同时有突起和微孔(2 —3 μm)产生. 随着脉冲数的增加(50 个)，突起更加明显，微孔也更大更多(图3 (b )). 当脉冲数增加到100 个时，相邻的微孔变大，相连，变成沟槽状(图3(c)). 脉冲数达到200 个时，沟槽数量已变得非常多(图3 (d)). 2000 个脉冲后，辐照区域的中央便形成较钝的锥形微结构(图3 (e )). 由其放大倍率的SEM 图可知，微结构的尺寸大小约为20 —30 μm，数密度约为2. 9 ×10 4 spike / cm2 .(a)N = 10 ，(b)N = 50 ，(c)N = 100 ，(d)N = 200 ，(e )N =图3 N2 环境中1064 nm 脉冲激光作用下硅表面形貌的演化过程2000 ，(f)，(g)，(h)分别为(e)，(a)及(b)的放大图在激光辐照的初始阶段(脉冲数为10 —50 个)，我们通过观察高倍率放大的SEM 图(图3 (g )，(h))，发现硅表面同样出现了大小不等的微孔和折早是在与亚表面过热效应相关的激光烧蚀领域中出现的［26 ］. 当硅被波长1064 nm 纳秒激光(脉宽为15 ns)辐照后，出现了微米量级的空洞、裂缝、被困在解理面处断裂，则此处硅原子之间的作用力也较弱，所以在折断线附近出现微孔结构的概率也就会相对较大. 因此，硅表面微孔和颗粒状的物质的形成与相爆炸和亚表面过热效应有密切的关系. 出，在真空、氮气或空气中均可形成锥形结构，但在真空中形成的较钝、且顶部光滑，在氮气中形成的较规则，而在空气环境下形成的则很不规则. 同时可以看出，三种气氛下微结构的数密度有很大的不同. 经过估算，空气、氮气和真空中硅的微结构数密度依次为 1. 5 × 10 5，3 × 104 和 1. 8 × 10 4 spike / cm 2 . 3. 3. 不同环境的比较图 4 是 1064 nm 脉冲激光在各种不同气氛下作图 4 1064 nm 脉冲激光在各种不同气氛下作用于硅表面产生的微结构的 SEM 图能量密度均为 4. 5 J / cm 2，N = 2000 ， ( a ) 空气，( b ) N 2 ，( c ) 真空在本实验条件下，空气中由于氧的存在，因此其氧化性比氮气及真空中要强. 氮气在常温常压下是比较稳定的气体，但是在纳秒激光辐照下，由于聚焦后的激光具有相当高的峰值功率，当激光辐照在硅表面时，会在较短的时间内使被辐照的区域处于高温高压环境下，而此时与被辐照表面接触的氮气也会处于该环境中. 所以当氮气处于高温高压环境中时，就会表现出氧化性. 由于真空中受环境气体的影响最小，即在激光辐照下真空环境表现出来的氧化性也应该比氮气环境小. 而一般气体氧化性越强，则刻蚀率越大［10 ］. 因此，空气、氮气、真空中硅的刻蚀率依次减小. 接下来考虑气体环境对微结构生长率的影响，Lowndes 等［10 ］认为若硅液滴保持的时间为 200 ns ，微结构在 200 个脉冲作用下其直径中) ，0. 06 m / s ( N 2 中) 和 0. 05 m / s ( 空气中) . 比较微结构的生长率，发现真空、N 2 和空气下生长率依次变小，与刻蚀率的变化截然相反. 这是因为微结构的生长率主要是由形成的尺寸来表征的，而刻蚀率是由不同气氛环境来决定的.4 . 结论我们用波长 1064 nm 的 Nd :YAG 纳秒脉冲激光在一定能量密度和脉冲数下对单晶硅在空气、真空和 N 环境下进行连续辐照，发现均可形成锥形微 2 结构，并研究了影响微结构的若干因素. 不同于 532和 355 nm 波长激光辐照下硅表面出现的波纹结构，发现当脉冲数为 10 —50 个时，1064 nm 激光辐照硅表面出现了折线和微孔的结构，此过程中可能发生了相爆炸. 对于折断线结构，主要是热应力作用导致的结果. 最后，对比发现不同气氛对微结构形成有很大的影响，表明生长率和刻蚀率与微结构的形成有密切的关系.长大到 20 μm ，此时微结构的生长率则为 100 nm / 200 ns 或 0. 5 m / s. 即 G r = D / τN ，其中 G r 为生长率， D 为微结构的直径，N 为激光作用的脉冲数，τ 为硅液滴保持的时间. 而由图 4 测得真空、N 2 ，空气中的锥形微结构的直径依次约为 44 ，24 ，20 μm . 因此便可得出锥形微结构的生长率分别为:0. 11 m / s ( 真空［1 ］ Chen B ，Y u B K ，Yan X N ，Qiu J R ，Jian g X W ，Zh u C S2004 C h i n . P h y s . 13 968 Li C B ，Jia T Q ，Sun H Y ，Li X X ，Xu S Z ，Fen g D H ，Wan g X F ，Ge X C ，Xu Z Z 2006 A ct a P h y s . S i n . 55 217 ( in Chinese ) ［李成斌、贾天卿、孙海轶、李晓溪、徐世珍、冯东海、王晓峰、葛晓春、徐至展 2006 物理学报 55 217 ］ Bimba um M ，Stocker T L 1966 J. App l . P h y s . 17 461Huan g W Q ，Xu L ，Wang H X ，Jin F ，Wu K Y ，Liu S R ，Q in C J ，Qin S J 2008 C h i n. P h y s . B 17 1817Zhao X H ，Gao Y ，Xu M J ，D uan W T ，Yu H W 2008 A c t aP h y s . S i n. 57 5027 ( in Chine se ) ［赵兴海、高杨、徐美健、段文涛、於海武 2008 物理学报 57 5027 ］Youn g J F ，Preston J S ，van Drie l H M ，Sipe J E 1983 P h y s . Re v. B 27 1141Faucets P M ，Siegman A E 1982 A pp l . P h y s . L e tt . 40 824Rudolph P ，Ka utek W 2004 Th i n So li d F il m s 453 537Bolle M ，Lazare S 1993 A pp l . S u rf. S c i . 69 31 ［16 ］ Yo un kin R ，Carey J E ，Maz ur E ，Le vinson J A ，Friend C M2003 J. App l . P h y s . 93 2626 ［17 ］ Cro uch C H ，Carey J E ，Shen M ，Maz ur E ，Genin F Y 2004Ap p l . P h y s . A 79 1635［2 ］［18 ］ H uan g Z H ， Carey J E ， Liu M G ， G uo X Y ， Maz ur E ，Campbellet J C 2006 A pp l . P h y s . L e tt . 89 033506［3 ］［4 ］［19 ］ Ha lbwa x M ，Sarnet T ，De laporte P H ，Sentis M ，Etienne H ，Torregro sa F ，Vervisch V ，Pericha ud I ，Martin uzzi S 2008 Th i nSo li d F il m s 516 6791［20 ］ Xiong P X ，Jia X ，Jia T Q ，Den g L ，Fe ng D H ，Sun Z R ，Xu Z［5 ］Z 2010 A ct a P h y s . S i n . 59 311 ( in Chine se ) ［熊平新、贾鑫、贾天卿、邓莉、冯东海、孙真荣、徐至展 2010 物理学报 59311 ］［21 ］ Y uan C H ，Li X H ，Tang D C ，Yang H D 2010 H i g h Po w e rL a se r and P a rt i c l e B e a m s 22 2 ( in Chinese ) ［袁春华、李晓红、唐多昌、杨宏道 2010 强激光与粒子束 22 2 ］［22 ］ Sun C W 2002 E f f e c t of L a se r Irr a d i a t i n g ( Beijing : N a t i o n alDefen se Ind ustry Press ) pp202 －204 ( in Chin ese ) ［孙承纬 2002 激光辐照效应 ( 北京: 国防工业出版社 ) 第 202 —204 页］［23 ］ Y uan C H ，Li X H ，Tang D C ，Y ang H D ，Li G Q 2010 A c t aP h y s . 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B 19 034204Silicon surface microstructures created by1064 nm Nd∶YAG nanosecond laser*Yang H on g-D a o Li X i a o-H on g Li G u o-Q i a n g Yuan C h u n-H ua Tang D u o-C h a n gXu Qin Qiu Rong Wang Ju n-B o( L a se r and p ho t o e l e c tr o n L a b o r a t o r y，S ch oo l of S c i e n c e，L a bo r a t o r y of M a tt e r C h a r a c t e r i s t i c R e se a r ch at E x tr e m e C o n d i t i o n s，So u t h w e s t U n i v e r s i t y of S c i e n c e and T e ch n o l o g y，M i a n ya n g621010 ，C h i n a)( Received 17 March 2010 ; revised man uscript received 7 May 2010 )A b s t rac tWe investigated the evolution of surface microstructures creat ed on single crystal silicon wafers by the cu m u l a t i v e N d ∶YAG nanosecond laser pulses ( wavelength 1064 nm ) in different atmospheres ( N，air and vacuum ) . Micropore2structure and the fracture lines are formed after irradiation of a few laser pulses，compared with ripple structures created b y laser pulses of wavelengths of 532 and 355 nm . The fracture line structure is different for (111 ) and (100 ) silicon . The fracture lines have 60 ° and 120 °intersections for (111 ) silicon . For (100 ) -o r i e nt ed silicon wafers，two sets of fracture lines intersect at 90 °to form a grid that divides the surface into rectangular blocks with side length of from 15 to 20 μm . We think that phase explosions are responsible for t he growth of micropore structure. The fracture lines are mainly due to thermal stress. Finally，We studied t he formation of microstructures under different atmospheres，and the results show th a t it is closely related to the etching and growth ra t e.K e yw o r d s: nanosecond laser，microstructure of silicon ，phase e x p l o s i on，thermal s t ressP A C S: 79 . 20 . E b，61 . 72 . u f，68 . 37 . －d* Pro ject supported by the Scie ntific Rese rch Fund of Sich uan Pro vinc ial Ed ucation Depa rtment，China ( Grant Nos. 08 ZB006 ，09 ZA128 ) ，t he Research Fund of So uthwe st University of Sc ience and Technolo gy，Ch ina ( Grant No. 06 ZX7113 ) and the Foundation of Science and T e chn o l o gy Depatrm ent of Sich uan Province，China ( Grant N o. 07 JY029 -150 ) .Correspond ing a uthor. E-m ail: li_xh1125 @ yahoo. c o m. cn。

高功率超快光纤激光器(pf量级)

高功率超快光纤激光器（ps 量级）
该款光纤激光器为一款平均输出功率达到20W 的高功率被动锁模光纤激光器，其工作波长为 1064nm 。它由一个低功率的主振荡器和一个高功率的放大器组成，采用空气冷却方法，设计尺寸紧凑，免维护，并且不需要任何调整，非常适合实验室和工业应用。
参数如下：
参数
工作波长脉冲宽度脉冲带宽重复频率平均输出功率峰值功率振幅噪声脉冲能量光束质量M2 光束直径光束发散角功率消耗（max）重量（kg）设备尺寸（W x l x d）
Fp1060-1
1064(+/-1) nm <10ps <25nm 20-100MHz 1W 5KW < 2% 50nJ <1.1 2mm 0.7mrad 20W 4.5
210 x 250 x 80mm
Fp1060-10
1064(+/-1) nm <20ps <25nm 20-100MHz 10W 25KW < 2% 500nJ <1.1 2mm 0.7mrad 150W 6
210 x 250 x 80mm
Fp1060-20
1064(+/-1) nm <20ps <25nm 40-100MHz 20W 25KW < 2% 500nJ <1.1 2mm 0.7mrad 250W 6
210 x 250 x 8

基于MOPA结构的1064nm单频光纤激光器

第４３卷第６期２０１９年１１月
激光技术ＬＡＳＥＲＴＥＣＨＮＯＬＯＧＹ
Ｖｏｌ．４３，Ｎｏ．６Ｎｏｖｅｍｂｅｒ，２０１９
文章编号：１００１３８０６（２０１９）０６０８０００４
基于ＭＯＰＡ结构的１０６４ｎｍ单频光纤激光器
朱志坚１，薛竣文２，王玉珂１，孙鲁２，苏秉华１，２
关键词：激光技术；光纤激光器；单频；受激布里渊散射中图分类号：ＴＮ２４８．１文献标志码：Ａｄｏｉ：１０７５１０／ｊｇｊｓｉｓｓｎ１００１３８０６２０１９０６０１３
１０６４ｎｍｓｉｎｇｌｅｆｒｅｑｕｅｎｃｙｆｉｂｅｒｌａｓｅｒｓｂａｓｅｄｏｎＭＯＰＡｓｔｒｕｃｔｕｒｅ
ＺＨＵＺｈｉｊｉａｎ１，ＸＵＥＪｕｎｗｅｎ２，ＷＡＮＧＹｕｋｅ１，ＳLeabharlann ＮＬｕ２，ＳＵＢｉｎｇｈｕａ１，２
Ｋｅｙｗｏｒｄｓ：ｌａｓｅｒｔｅｃｈｎｉｑｕｅ；ｆｉｂｅｒｌａｓｅｒ；ｓｉｎｇｌｅｆｒｅｑｕｅｎｃｙ；ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄＢｒｉｌｌｏｕｉｎｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ
引言
光纤激光器具有体积小、易维护、光束质量高和免调节的优点，广泛应用于光纤通信、汽车制造、雕刻、打
基金项目：广东省省级科技计划资助项目（２０１６Ｂ０９０９１８０９９）；北京理工大学珠海学院新型激光技术及应用重点实验室资助项目；珠海市协同创新中心资助项目
（１．ＳｃｈｏｏｌｏｆＯｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ，ＢｅｉｊｉｎｇＩｎｓｔｉｔｕｅｏｆＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｂｅｉｊｉｎｇ１０００８１，Ｃｈｉｎａ；２．ＫｅｙＬａｂｏｒａｔｏｒｙｏｆＰｈｏｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃＩｍａｇｉｎｇＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙａｎｄＳｙｓｔｅｍ（ＺｈｕｈａｉＢｒａｎｃｈ）ｏｆＭｉｎｉｓｔｒｙｏｆＥｄｕｃａｔｉｏｎｏｆＣｈｉｎａ，ＢｅｉｊｉｎｇＩｎｓｔｉｔｕｔｅｏｆＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｚｈｕｈａｉ，Ｚｈｕｈａｉ５１９０８８，Ｃｈｉｎａ）

1064nm波段泵浦掺铥光纤激光器的理论研究

（ＨｅｎａｎＫｅｙＬａｂｏｒａｔｏｒｙｏｆＬａｓｅｒａｎｄＯｐｔｏ — ｅｌｅｃｔｉｒｃＩｎｆｏｒｍａｔｉｏｎＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，
ＺｈｅｎｇｚｈｏｕＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｚｈｅｎｇｚｈｏｕ４５００５２，Ｃｈｉｎａ）
・激光器技术・
１０６４ｎｍ波段泵浦掺铥光纤激光器的理论研究
陈德利，孙晓红
（郑州大学信息工程学院河南省激光与光电信息技术重点实验室，河南郑州４５００５２）
摘
要：文章对１０６４ＢＢ波段泵浦掺铥光纤激光器进行理论分析，以获得到对实际研究有用的
ｌｉｇｈｔｎｄａｉｎｔｉｒｎｓｉｃａｂｓｏｒｐｔｉｏｎａｒｅｌｓａｏｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄｉｎｔｈｅｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎｅｑｕａｔｉｏｎｓ．Ｆｏｒｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉｆｂｅｒｌｅｎｇｔｈ，ｔｈｅｄｉｓｔｒｉｂｕ－ｔｉｏｎｏｆｔｈｅｐｏｓｉｔｉｖｅａｎｄｒｅｖｅｒｓｅｐｕｍｐｌｉｇｈｔａｎｄｌａｓｅｒｉｎｔｈｅｉｆｂｅｒａｒｅｓｉｍｕｌａｔｅｄｗｉｔｈＭａｔｌａｂｓｏｆｔｗｙｅａ．Ｔｈｅｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐｂｅｔｗｅｅｎｏｕｔｐｕｔｐｏｗｅｒａｎｄｏｐｔｉｍａｌｉｂｆｅｒｌｅｎｔｈｇｉｓｌｓａｏｓｉｍｕｌａｔｅｄａｎｄｎａａｌｙｚｅｄｂｙｗａｙｏｆｔｈｅｏｒｅｔｉｃｌａｍｏｄｅｌｉｎｇ．Ｉｎａｄｄｉｔｉｏｎ，ｔｈｅｅｆｆｅｃｔｏｆｉｎｔｉｒｎｓｉｃａｂｓｏｐｔｒｉｏｎｃｏｅｉｃｆｉｅｎｔａｎｄｄｏｐａｎｔｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎｓｏｎｏｕｔｐｕｔｐｏｗｅｒｉｓｄｉｓｃｕｓｓｅｄ．Ｔｈｅｌａｓｅｒｐｏｗｅｒｉｓｔｈｅｈｉｇｈｅｓｔｗｉｔｈｔｈｅｂｅｓｔｏｐｔｉｃｌａｉｆｂｅｒｌｅｎｔｈｇ．Ｉｔｉｓｒｅａｓｏｎａｂｌｅｔｈａｔｉｎｔｉｎｒｓｉｃｂｓａｏｐｔｒｉｏｎｃｏｅｉｃｆｉｅｎｔｉｓｔａｋｅｎｉｎｔｏ

激光防护板、防护1064nm、防护532nm、防护10600nm

激光防护板、激光防护玻璃、激光防护窗防532nm激光、防1064nm激光、防10600nm激光激光防护板是指能有效吸收或反射特定波长激光的光学玻璃或有机玻璃（俗称亚克力），常见的激光种类有：532nm绿激光、1064nm红外激光、10600nmC02激光。

激光防护板根据加工方式的不同，分为吸收式激光防护板、反射式激光防护板。

亚克力激光防护板、PC类激光防护板就属于吸收式激光防护板，光学类激光防护玻璃则属于反射式激光防护板。

激光防护板的选择，应明确防护波段范围，确认规格尺寸。

常见激光防护板及对应光密度，见以下表格：激光防护板常见型号及光密度激光防护板主要原理：宽光谱连续吸收式激光防护板是一种由聚甲基丙烯酸甲酯（PMMA）和特定波长的光吸收材料合成的一种高效安全的吸收式激光防护板（激光防护视窗）。

激光防护板对光源没有选择性，可以安全防护各种漫反射激光。

对光源的入射角度没有选择性，可全方位防护特定波段的激光和强光。

光反应较快，衰减率较高，表面不怕磨损，即使有擦伤，也不影响光的安全防护。

激光防护板光学安全性能完全满足GJB1762-93《激光防护镜生理卫生标准》，并通过医用激光学计量测试研究总站的检测合格，拥有欧洲安全CE认证。

激光防护板主要技术参数产品型号：XL-3，橙红色防护波段：190nm-540nm防护激光器类型：倍频YAG，准分子激光器，紫外激光等可见光透过率：≥40%激光衰减倍数：200-540nm衰减1000000倍以上（OD6+）产品型号：XL-5，草绿色、墨绿色、黄绿色防护波段：800nm-1100nm防护激光器类型：808nm、910nm、940nm等半导体激光，1064nmND:YAG激光可见光透过率：≥30%激光衰减倍数：半导体激光衰减100000倍以上（OD5+）YAG激光1000000倍以上（OD6+）产品型号：XL-4，青绿色防护波段：5000nm-11000nm防护激光器类型：CO2激光(10600nm）可见光透过率：≥70%激光衰减倍数：CO2激光1000000倍以上（OD6+）激光防护玻璃样板展示激光防护玻璃，防护1064nm激光防护玻璃，防护532nm激光防护玻璃，防护1064nm。

基于石墨烯的1064 nm连续锁模超短脉冲激光器

２．ＮａｔｉｏｎａｌＫｅｙＬａｂｏｒａｔｏｒｙｏｆＰｈｏｔｏｅｌｅｃｔｒｉｃＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙａｎｄＦｕｎｃｔｉｏｎａｌＭａｔｅｒｉａｌｓ（ｃｕｌｔｉｖａｔｉｏｎｂａｓｅ），
ｂａｓｅｄｏｎｇｒａｐｈｅｎｅｓａｔｕｒａｂｌｅａｂｓｏｒｂｅｒｗａｓｒｅｐｏｒｔｅｄ．Ｔｈｅｇｒａｐｈｅｎｅｆｉｌｍｗａｓｄｅｐｏｓｉｔｅｄｏｎａｎａｎ — ｔｉｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎｌｅｎｓ，ｔｈｅＮｄ＇ＹＶＯ４ｃｒｙｓｔａｌｗａｓｐｕｍｐｅｄｂｙ８０８ｎｍｌａｓｅｒｄｉｏｄｅ．ＯｎｔｈｅｂａｓｉｓｏｆＷ— ｆｏｌｄｅｄｃａｖｉｔｙ，ｔｈｅｓｔａｂｌｅｐｕｌｓｅｓｏｆＣＷｍｏｄｅ — ｌｏｃｋｅｄｗｅｒｅｏｂｔａｉｎｅｄｗｉｔｈｔｈｅａｖｅｒａｇｅｏｕｔｐｕｔｐｏｗｅｒｏｆ１８５ｍＷｗｈｅｎｔｈｅｐｕｍｐｐｏｗｅｒｒｅａｃｈｅｄ８．０Ｗ．Ｗｈｅｎｐｕｍｐｐｏｗｅｒｒｅａｃｈｅｄ１６．０Ｗ。ｔｈｅ１０６４ｎｍＣＷｍｏｄｅ — ｌｏｃｋｅｄｕｌｔｒａｓｈｏｒｔｌａｓｅｒｗｉｔｈｔｈｅａｖｅｒａｇｅｏｕｔｐｕｔｐｏｗｅｒｏｆ３２３ｍＷ．ｔｈｅｐｕｌｓｅｗｉｄｔｈｏｆ５１８ｆｓａｎｄｔｈｅｒｅｐｅｔｉｔｉｏｎｒａｔｅｏｆ６６．７ＭＨｚｗａｓｏｂｔａｉｎｅｄ。ｗｈｉｃｈｓｐｅｃｔｒｕｍｗａｓ

YAG激光治疗仪简介

YAG激光治疗仪简介
Q开关1064nm波长的激光:
治疗太田痣、雀斑、外伤性色素沉着，祛除纹身、纹眉、眼线等黑、兰色色素病变。

Q开关532nm波长的激光:
治疗鲜红斑痣、浅层咖啡斑、祛除纹身、纹眉、眼线等红、棕色色素病变。

YAG激光治疗仪特点>>
调Q双波长YAG激光治疗仪采用电光调Q模式，脉宽只有6ns。

1064nm激光单脉冲能量最大达1200mj,瞬间发射激光能量高效击碎病变组织色基，即光致爆破：激光积聚
的高能量瞬间发射，1064&532nm波长的激光在极短时间内（6ns）瞬间作用于靶组织,相应色基吸收光能受热极速膨胀瞬间爆破碎裂,一部分(表皮)色基碎裂后从表皮排出体外,一部分(表皮以下组织内)色基碎裂成可以被巨噬细胞吞噬的细小颗粒,被巨噬细胞消化后最终通过淋巴循环排出体外,病变组织的色基将逐渐减少直至消失,而周围正常组织由于不吸收或极少吸收1064&532nm波长的激光故几乎无损伤(几乎
没有临床副作用),术后不需要休息。

电光调Q激光由于其单脉冲能量真正的连续可
调所以医生可获得任意的能量密度(光斑面积不变的情况下)用于临床。

YAG激光治疗仪应用>>
YAG激光治疗仪,广泛应用于医院、疾病防控中心等卫生医疗保健机构,YAG激光治疗仪的厂家很多，应用广泛，各种产品之间的差别也比较大。

YAG激光治疗仪。

YAG激光治疗机简介

YAG激光治疗机简介技术指标
激光波长：1064nm/532nm
YAG晶体棒规格：尺寸φ7×120�L、φ8×120�L
调Q方式：电光Q开关晶体
脉冲能量：800mj/1064nm;240mj/532nm
脉冲宽度：8ns
脉冲频率：1～10Hz可调
激光输出能量不稳定度：St<±10百分比
瞄准光：半导体红光、输出激光功率PC≤5mw
光斑直径≤0.4�L
瞄准光同轴度：位移比<10百分比
激光输出系统：6关节臂刀头焦距长短可调
造作界面：超大触摸彩屏，规格8.5英寸
专设有过压、过流、断水3种保护电路
冷却方式：内置循环水冷却加风冷却
常温下设备可连续工作4小时
供电电源：AC220V±10百分比50Hz
功耗：2KW
重量：80kG
适用范围：
1064nm激光治疗：太田痣、纹身、纹眉、眼线、雀斑、外伤性色素沉着等
532nm激光治疗：咖啡斑、棕褐色雀斑、黄褐斑、老年斑、棕褐色纹身、纹眉、眼线及毛细血管扩张等
YAG激光治疗机特点>>
治疗：太田痣、纹身、纹眉、眼线、雀斑、外伤性色素沉着等
YAG激光治疗机应用>>
YAG激光治疗机,广泛应用于医院、疾病防控中心等卫生医疗保健机构,YAG激光治疗机的厂家很多，应用广泛，各种产品之间的差别也比较大。

YAG激光治疗机。

二极管泵浦1064nm单频Nd∶YAG激光器输出功率稳定控制系统设计

ａｌｓｒｄｏｅ（ａｅ— ｉｄＬＤ）ｅｄｐｍｐｄｓｎｌ—ｒｑｅｃｎ —ｕｅｉｇｅｆｅｕｎｙＮｄ：ＹＡＧａｅｔ１０４ｎ．ａａｙｅｈｌｓｒａ６ｍｎｌｚｄｔｅ
ｍａｎｆｃｏｒｈｔａｆｃｅｈｔｂｌｔｈｉａｔｓｔａｆｅｔｄｔｅｓａｉｉｙｏｆｔｅＮｄ：ＹＡＧａｅｕｔｏｗｅ，ｐｒｐｏｅｎｄｅ — ｌｓｒｏｐｕｔｐｒｏｓｄａｘｐｒｍｅａｌｔｄｉｄａｃｔｏｃｅｏｔｉｉｉｇｔｄ：ｅｉｎｔｌｙｓｕｅｏｎｒｌｓｈｍｅｆｒｓａｂｌｚｎｈｅＮＹＡＧａｅｕｔｕｔｐｌｓｒｏｐｏｗｅＳｉｅｒｎｃ
二极泵浦１０ｎ单频ＮｄＹＡＧ激光器输出管ｍ６４：功率稳定控制系统设计
郑毅，俊红，明星，为梁邢焦王
（安理工大学机械与精密仪器工程学院精密仪器系，西西安７０４）西管（Ｄ）面泵浦１０４ｎ单频Ｎｄ：ＡＧ激光器的工作原理和结构特介Ｌ端６ｍＹ
点，分析了影响这种固体激光器输出功率稳定性的主要因素，计并实验研究了一种用于稳定设
该激光器输出功率的控制方案。该方案在严格控制ＬＤ和ＮｄＹＡＧ晶体工作温度的条件下，＂当单频ＮｄＹＡＧ激光器的输出功率波动时，据Ｌ：根Ｄ输出功率与其注入电流成正比这一变化规律，用获得的功率误差信号反馈控制Ｉ的注入电流，可稳定单频ＮｄＹＡＧ激光器的输出利Ｄ即：

fotona欧洲之星的作用原理

fotona欧洲之星的作用原理Fotona欧洲之星是一种激光美容设备，通过使用高强度激光光束来达到一系列美容效果。

它采用了两种不同的激光波长，长波和短波，以实现不同的作用原理。

1.长波激光的作用原理：Fotona欧洲之星的长波激光通常采用Nd:YAG激光器。

该激光器的波长为1064纳米，能够深入皮肤达到更深层级的治疗。

它的作用原理主要有以下几个方面：-血管收缩和关闭：长波激光能够瞬间加热血管内血红蛋白，导致血管收缩，随即关闭。

这对于治疗面部血管扩张和表面血管病变非常有效。

-组织凝结和收缩：长波激光能够深入到皮肤的真皮层，凝结胶原蛋白和弹力纤维，从而促进皮肤收缩和提升。

这对于较重的皱纹、松弛的皮肤和瘢痕病变非常有益。

-黑色素和色素减退：长波激光能够瞬间加热黑色素，从而分解和减退色素沉着斑点，例如雀斑、黄褐斑等。

它也可以用于去除纹身等。

-激活胶原蛋白生长：长波激光能够促进表皮和真皮层的胶原蛋白生成，从而改善皮肤的弹性和光泽。

2.短波激光的作用原理：Fotona欧洲之星的短波激光一般采用Er:YAG激光器。

该激光器的波长为2940纳米，能够与水分子有效吸收和交互作用。

它的作用原理主要有以下几个方面：-表皮剥离和脱屑：短波激光能够瞬间蒸发和剥离皮肤表面的角质层，从而实现皮肤的磨削和脱屑，改善皮肤质地和纹理。

-平滑皱纹和细纹：短波激光能够促进真皮层的胶原蛋白生成和再生，从而填平细小的皱纹和细纹。

它也可以促进皮肤的收缩和提升，减少皱纹的显现。

-淡化疤痕和瘢痕组织：短波激光能够促进真皮层的胶原蛋白生成和再生，减少瘢痕组织的形成，淡化疤痕和凹陷。

需要注意的是，Fotona欧洲之星通常都会采用长波和短波激光交替或同时使用，以实现更多的治疗效果。

例如，在人流术中，长波激光可以先收缩血管，减少出血风险；然后短波激光可以用于剥离、切割和焦化组织。

同时，这种交替使用的方式也可以减少肌肤对激光的暴露，提高治疗的安全性。

总的来说，Fotona欧洲之星的作用原理主要是通过长波和短波激光的作用，实现皮肤美容、瘢痕疤痕改善、血管疾病治疗等多种效果。

激光点焊的波长

激光点焊的波长
激光点焊的波长根据使用的激光器类型而有所不同。

常见的激光器类型包括红外激光（波长大于700纳米）、波长为1064纳米的Nd:YAG激光和波长为532纳米的Nd:YAG激光。

1. 红外激光（波长大于700纳米）：这种激光在激光点焊中具有较好的穿透能力，可以穿透一定厚度的材料进行焊接。

同时，红外激光对于某些材料的吸收性较好，可以实现较高的焊接效果。

2. 波长为1064纳米的Nd:YAG激光：这种激光在激光点焊中使用非常广泛。

该激光波长可以较好地被金属材料吸收，并且能够实现较高的焊接效果。

3. 波长为532纳米的Nd:YAG激光：这种激光和1064纳米的Nd:YAG激光相比，其能量密度更高，适用于对材料要求更高的焊接任务。

激光脱毛波长选择

激光脱毛波长选择
激光脱毛的波长选择主要取决于您的肤色和毛发颜色。

一般来说，激光脱毛使用755nm、808nm和1064nm波长的激光器。

以下是根据肤色和毛发颜色的建议：
1. 皮肤较浅，毛发颜色较深：使用755nm波长的激光器。

2. 皮肤较深，毛发颜色较浅：使用1064nm波长的激光器。

3. 皮肤和毛发颜色都较深：使用808nm波长的激光器。

请注意，这只是一般建议，不代表适用于所有人。

在进行激光脱毛前，请咨询专业医生或美容师的建议，并确保您的操作设备和操作人员都符合相关标准和要求。