第八章应力状态分析与强度理论
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应力状态分析与强度理论-习题与答案

1、一点的应力状态是指()
(A)受力构件横截面上各点的应力情况
(B)受力构件各点横截面上的应力情况
(C)构件未受力之前,各质点之间的相互作用力状况
(D)受力构件内某一点在不同横截面上的应力情况
2、一实心均质钢球,当其外表面迅速均匀加热,则球心O点处的应力状态是()
(A)单向拉伸应力状态(B)平面应力状态
(A)铸铁为塑性材料
(B)铸铁在三向压应力状态下产生塑性变形
(C)铸铁在单向压应力作用下产生弹性变形
(D)材料剥脱
7、混凝土立方试块在作单向压缩试验时,若在其上、下表面上涂有润滑剂,则试块破坏时将沿纵向裂开,其主要原因是()
(A)最大压应力(B)最大剪应力
(C)最大伸长线应变(D)存在横向拉应力
8、一中空钢球,内径d=20cm,内压p=15Mpa,材料的许用应力 =160Mpa,则钢球壁厚t只少是()
(A)t=47㎜(B)t=2.34㎜
(C)t=4.68㎜(D)t=9.38㎜
9、将沸水注入厚玻璃杯中,有时玻璃杯会发生破裂,这是因为()
(A)热膨胀时,玻璃杯环向线应变达到极限应变,从内、外壁同时发生破裂
(B)玻璃材料抗拉能力弱,玻璃杯从外壁开始破裂
(C)玻璃材料抗拉能力弱,玻璃杯从内壁开始破裂
(D)水作用下,玻璃杯从杯底开始破裂
因圆柱与钢筒之间的空隙 ,而 > ,故圆柱受钢筒弹性约束。设柱与筒之间的作用力为p,则铝柱中各点处主应力为
钢筒中各点处主应力为
设铝柱和钢筒的径向应变分别为 ,变形协变条件为
即
于是
得
p=2.74Mpa
故钢筒周向应力为
即
得
所以则其相当应力为
由于 <0.5
(A)受力构件横截面上各点的应力情况
(B)受力构件各点横截面上的应力情况
(C)构件未受力之前,各质点之间的相互作用力状况
(D)受力构件内某一点在不同横截面上的应力情况
2、一实心均质钢球,当其外表面迅速均匀加热,则球心O点处的应力状态是()
(A)单向拉伸应力状态(B)平面应力状态
(A)铸铁为塑性材料
(B)铸铁在三向压应力状态下产生塑性变形
(C)铸铁在单向压应力作用下产生弹性变形
(D)材料剥脱
7、混凝土立方试块在作单向压缩试验时,若在其上、下表面上涂有润滑剂,则试块破坏时将沿纵向裂开,其主要原因是()
(A)最大压应力(B)最大剪应力
(C)最大伸长线应变(D)存在横向拉应力
8、一中空钢球,内径d=20cm,内压p=15Mpa,材料的许用应力 =160Mpa,则钢球壁厚t只少是()
(A)t=47㎜(B)t=2.34㎜
(C)t=4.68㎜(D)t=9.38㎜
9、将沸水注入厚玻璃杯中,有时玻璃杯会发生破裂,这是因为()
(A)热膨胀时,玻璃杯环向线应变达到极限应变,从内、外壁同时发生破裂
(B)玻璃材料抗拉能力弱,玻璃杯从外壁开始破裂
(C)玻璃材料抗拉能力弱,玻璃杯从内壁开始破裂
(D)水作用下,玻璃杯从杯底开始破裂
因圆柱与钢筒之间的空隙 ,而 > ,故圆柱受钢筒弹性约束。设柱与筒之间的作用力为p,则铝柱中各点处主应力为
钢筒中各点处主应力为
设铝柱和钢筒的径向应变分别为 ,变形协变条件为
即
于是
得
p=2.74Mpa
故钢筒周向应力为
即
得
所以则其相当应力为
由于 <0.5
第8章 点的应力状态

第八章 点的应力状态
三. 平面应力状态中的正应力 极值和剪应力极值
第八章 点的应力状态
本节将对平面应力公式
2 σ xx+σ yy σ xx-σ yy + σ α= cos2α-τ xy sin2α xy α 2 2 进行讨论,主要内容有:
(1)平面应力状态中的正应力极值和极值面方位 以及正应力极值面上的剪应力; (2)平面应力状态中的剪应力极值和极值面方位 以及剪应力极值面上的正应力.
第八章 点的应力状态
(4) σmax× σmin可大于或小于零,也可等于零. 对于前两种情况, 称原 单元体为平面应力或二 单元体为 向应力状态;对后一种情 况,称原单元体为单向应 力状态. 若构件上某点是平面 应力状态,则描述该点应 力状态的单元体有无数 多个,但该点的主单元体 表述却是唯一的,这是一 种既简单且又能反映一 点应力状态本质内涵的 表述. 只要知道某点应力的 一个单元体表述,就能 找到它的主单元体表述.
第八章 点的应力状态
由四个主平面围成的单元体称为原单元体的主 单元体,在主单元体上剪应力为零。若围绕研 究点取出的是它的主单元体,则称该点的应力 表述为主单元体表述或主应力表述。 2τ xy kπ 1 − arctan ; k = 0,±1,±2 主方向角 α p = σ x −σ y 2 2
⎛ 2 τ xy ⎞ ⎛ 2 τ xy ⎞ tan 2 2α p 1 2 (3) 主应力: 将 tan 22α pp=⎜⎜ cos 2α p = ± ; sin 2α p = ± ⎟ tan 2α =⎜ ⎟ 2 ⎜ σ x − σ y ⎟代入 ⎟ 1 + tan 2α p 1 + tan 2 2α p ⎝ σ x −σ y ⎠ ⎝ ⎠
第八章 点的应力状态
材料力学:第八章-应力应变状态分析

斜截面: // z 轴; 方位用 a 表示;应力为 sa , ta
正负符号规定:
切应力 t - 使微体沿顺时针 旋转为正 方位角 a - 以 x 轴为始边、逆时针旋转 为正
斜截面应力公式推导 设α斜截面面积为dA, 则eb侧面和bf 底面面积分别为dAcosα, dAsinα
由于tx 与 ty 数值相等,同时
sa+90 ,ta+90
E
sa+90 ,ta+90
结论: 所画圆确为所求应力圆
应力圆的绘制与应用3
应力圆的绘制
已知 sx , tx , sy ,
画相应应力圆
t
先确定D, E两点位置, 过此二点画圆即为应力圆
Ds x ,t x , E s y ,t y
t
C OE
s 2 , 0
s 1 , 0
应力圆绘制 作D, E连线中垂线,与x轴相交即为应力圆圆心
tb sb
t
sa
O
C
ta
D
sa ,ta
t
s
E
sb ,tb
O
D
sa ,ta
C
s
E
sb ,tb
由|DC|=|CE|,可得sC值:
sC
s
2 β
+
t
2 β
s
2 α
+
t
2 α
2 sα sβ
点、面对应关系
转向相同, 转角加倍 互垂截面, 对应同一直径两端
应变状态
构件内一点处沿所有方位的应变总况或集合, 称为该点处的 应变状态
研究方法
环绕研究点切取微体, 因微体边长趋于零, 微体趋于所研究 的点, 故通常通过微体, 研究一点处的应力与应变状态
正负符号规定:
切应力 t - 使微体沿顺时针 旋转为正 方位角 a - 以 x 轴为始边、逆时针旋转 为正
斜截面应力公式推导 设α斜截面面积为dA, 则eb侧面和bf 底面面积分别为dAcosα, dAsinα
由于tx 与 ty 数值相等,同时
sa+90 ,ta+90
E
sa+90 ,ta+90
结论: 所画圆确为所求应力圆
应力圆的绘制与应用3
应力圆的绘制
已知 sx , tx , sy ,
画相应应力圆
t
先确定D, E两点位置, 过此二点画圆即为应力圆
Ds x ,t x , E s y ,t y
t
C OE
s 2 , 0
s 1 , 0
应力圆绘制 作D, E连线中垂线,与x轴相交即为应力圆圆心
tb sb
t
sa
O
C
ta
D
sa ,ta
t
s
E
sb ,tb
O
D
sa ,ta
C
s
E
sb ,tb
由|DC|=|CE|,可得sC值:
sC
s
2 β
+
t
2 β
s
2 α
+
t
2 α
2 sα sβ
点、面对应关系
转向相同, 转角加倍 互垂截面, 对应同一直径两端
应变状态
构件内一点处沿所有方位的应变总况或集合, 称为该点处的 应变状态
研究方法
环绕研究点切取微体, 因微体边长趋于零, 微体趋于所研究 的点, 故通常通过微体, 研究一点处的应力与应变状态
材料力学-第8章应力状态与强度理论

第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
强度理论概述
关于脆性断裂的强度理论
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
关于脆性断裂的强度理论
零件或构件在载荷作用下,没有明显的破坏 前兆(例如明显的塑性变形)而发生突然破坏的 现 象 , 称 为 断 裂 失 效 ( failure by fracture or rupture)。
Mechanics of materials
材料力学
材料力学
第 8章
基础篇之八
应力状态与强度理论 及其工程应用(B)
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
什么是“失效”;怎样从众多的失效现象中寻找失效 规律;假设失效的共同原因,从而利用简单拉伸实验结果, 建立一般应力状态的失效判据,以及相应的设计准则,以 保证所设计的工程构件或工程结构不发生失效,并且具有 一定的安全裕度。这些就是本章将要涉及的主要问题。
2 1 3
max 1 ( 1 0)
= b
o max b
失效判据 强度条件
1 b
1
b
nb
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
关于脆性断裂
第二强度理论又称为最大拉应变准则(maximum tensile strain criterion),它也是关于无裂纹脆性材 料构件的断裂失效的理论。
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
关于脆性断裂的强度理论
根据第二强度理论,无论材料处于什么应力状态, 只要发生脆性断裂,其共同原因都是由于微元的最大 拉应变达到了某个共同的极限值。
max
o max
(1 0)
第8章 应力状态与强度理论及其工程应用
大连理工大学 工程力学 19应力状态8-1

不相同----------应力的面的概念。
应力
指明
哪一个面上? 哪一点?
哪一点? 哪个方位面?
过一点不同方向面上应力的集合,
称为这一点的应力状态 State of the
Stresses of a Given Point
三、一点应力状态的描述
1. 微 元体
Element
dz
(又称应力单元体)
特点: (1)正六面体;
yx dAsin sin
y dAsin cos
yx t
y
0
整理后得到
x
y
2
x
y
2
cos 2
xy
sin
2
x
y
2
sin
2
xy
cos 2
y
有界、周期函数
x
xy
一定存在极值
求主应力的极值
d—— = 0 d
x
2
y
sin
2
xy
cos
2
0
即在=0的平面,记为0平面
x
2
y
sin
20
xy
x
n
x
yx t
y
Fn 0
dA
dA x d Acos cos xy
n
xy d Acos sin
x
α
α
x
yx dAsin cos
y dAsin sin
yx t
y
0
Ft 0
dA
n
dA x d Acos sin xy d Acos cos
xy
x
α
α
x
Principal planes
应力
指明
哪一个面上? 哪一点?
哪一点? 哪个方位面?
过一点不同方向面上应力的集合,
称为这一点的应力状态 State of the
Stresses of a Given Point
三、一点应力状态的描述
1. 微 元体
Element
dz
(又称应力单元体)
特点: (1)正六面体;
yx dAsin sin
y dAsin cos
yx t
y
0
整理后得到
x
y
2
x
y
2
cos 2
xy
sin
2
x
y
2
sin
2
xy
cos 2
y
有界、周期函数
x
xy
一定存在极值
求主应力的极值
d—— = 0 d
x
2
y
sin
2
xy
cos
2
0
即在=0的平面,记为0平面
x
2
y
sin
20
xy
x
n
x
yx t
y
Fn 0
dA
dA x d Acos cos xy
n
xy d Acos sin
x
α
α
x
yx dAsin cos
y dAsin sin
yx t
y
0
Ft 0
dA
n
dA x d Acos sin xy d Acos cos
xy
x
α
α
x
Principal planes
高等教育出版社简明材料力学第二版 第八章 应力状态分析和强度理论分析

1 150 MPa, 2 75 MPa,
3 0
2018/10/12 15
8-2 二向和三向应力状态的实例
火车车轮与钢轨的接 触点也是三向应力状态
A
滚 珠 轴 承
2 A
3
1
2018/10/12
16
第八章
应力状态分析和强度理论
§8-1 应力状态的概述 单向拉伸时斜截面上的应力 §8-2 二向和三向应力状态的实例 §8-3 二向应力状态分析 §8-4 二向应力状态的应力圆 §8-5 三向应力状态简介 §8-6 广义胡克定律 §8-7 复杂应力状态下的应变能密度 §8-8 强度理论概述 §8-9 四种常用强度理论
则斜截面面积为: A Aα = cos α F F cosα F pα cos σ cosα Aα A A
σ σα = pα cosα =σ cos α τ α = pα sin α = σ sin α cos α = sin 2α 2
2
直杆拉伸应力分析结果表明:即使同一点不同方向面 上的应力也是各不相同的,此即应力的面的概念。
10
第八章
应力状态分析和强度理论
§8-1 应力状态的概述 单向拉伸时斜截面上的应力 §8-2 二向和三向应力状态的实例 §8-3 二向应力状态分析 §8-4 二向应力状态的应力圆 §8-5 三向应力状态简介 §8-6 广义胡克定律 §8-7 复杂应力状态下的应变能密度 §8-8 强度理论概述 §8-9 四种常用强度理论
8-3 二向应力状态分析
考虑到切应力互等定理:τxy=τyx
xy
x y
yx
x y
x y
应力状态分析和强度理论

03
弹性极限
材料在弹性范围内所能承受的最大应力状态,当超过这一极限时,材料会发生弹性变形。
01
屈服点
当物体受到一定的外力作用时,其内部应力状态会发生变化,当达到某一特定应力状态时,材料会发生屈服现象。
02
强度极限
材料所能承受的最大应力状态,当超过这一极限时,材料会发生断裂。
应力状态对材料强度的影响
形状改变比能准则
04
弹塑性材料的强度分析
屈服条件
屈服条件是描述材料在受力过程中开始进入屈服(即非弹性变形)的应力状态,是材料强度分析的重要依据。
根据不同的材料特性,存在多种屈服条件,如Mohr-Coulomb、Drucker-Prager等。
屈服条件通常以等式或不等式的形式表示,用于确定材料在复杂应力状态下的响应。
最大剪切应力准则
总结词
该准则以形状改变比能作为失效判据,当形状改变比能超过某一极限值时发生失效。
详细描述
形状改变比能准则基于材料在受力过程中吸收能量的能力。当材料在受力过程中吸收的能量超过某一极限值时,材料会发生屈服和塑性变形,导致失效。该准则适用于韧性材料的失效分析,尤其适用于复杂应力状态的失效判断。
高分子材料的强度分析
01
高分子材料的强度分析是工程应用中不可或缺的一环,主要涉及到对高分子材料在不同应力状态下的力学性能进行评估。
02
高分子材料的强度分析通常采用实验方法来获取材料的应力-应变曲线,并根据曲线确定材料的屈服极限、抗拉强度等力学性能指标。
03
高分子材料的强度分析还需要考虑温度、湿度等环境因素的影响,因为高分子材料对环境因素比较敏感。
02
强度理论
总结词
该理论认为最大拉应力是导致材料破坏的主要因素。
应力分析和强度理论

要点二
详细描述
在机械工程领域,应力分析用于研究 机械零件和结构在各种工况下的受力 情况,以及由此产生的内部应力分布 。强度理论则用于评估这些应力是否 在材料的承受范围内,以确定结构是 否安全可靠。
要点三
应用举例
在机械设计中,通过对发动机、传动 系统、轴承等关键部件进行应力分析 ,可以优化设计,提高其承载能力和 可靠性。
该理论认为最大拉应力是导致材料破坏的 主要因素,当最大拉应力达到材料的极限 抗拉强度时,材料发生断裂。
第二强度理论
总结词
最大剪应力理论
详细描述
该理论认为最大剪应力是导致材料破坏的主 要因素,当最大剪应力达到材料的极限抗剪 强度时,材料发生断裂。
第三强度理论
总结词
最大应变能密度理论
详细描述
该理论认为最大应变能密度是导致材料破坏 的主要因素,当最大应变能密度达到材料的
应力分析
目录
• 应力分析概述 • 应力分析方法 • 材料力学中的应力分析 • 强度理论 • 实际应用中的应力分析与强度理
论
01
应力分析概述
定义与目的
定义
应力分析是研究物体在受力状态下应 力分布、大小和方向的一种方法。
目的
评估物体的强度、刚度、稳定性以及 预测可能的破坏模式,为结构设计提 供依据。
平衡方程
根据力的平衡原理,物体内部的应力分布满足平衡方程。
应变与应力的关系
通过材料的力学性能试验,可以得到应变与应力的关系,即应力-应变曲线。
弹性力学基本方程
根据弹性力学的基本原理,建立物体内部的应力、应变和位移之间的关系。
02
应力分析方法
有限元法
总结词
有限元法是一种广泛应用于解决复杂工程问题的数值分析方法。
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主应力和主 平面 切应力全为零时的正应力称为主应力; 主应力所在的平面称为主平面; 主平面的外法线方向称为主方向。 主应力用1 , 2 , 3 表示 (1 2 3 ) 。
应力状态分析和强度理论
应力状态分类
(1) 单向应力状态 二向应力状态(平面应力状态)
三向应力状态(空间应力状态)
y (dA sin ) sin 0
2 2
dAcos
x
t
n
xy dA
yx
x cos + y sin x sin 2
x + y 2 + x y 2 cos 2 x sin 2
y
dAsin
应力状态分析和强度理论
应力状态的概念
过一点的不同方向面上的应力的集合,称为这 一点的应力状态。
应力状态分析和强度理论
应 力
哪一个面上?
指明
哪一点?
哪个方向面?
哪一点?
过一点、在不同方向面上应力的集合,称之为 这一点的应力状态。
3 一点应力状态的描述
应力状态分析和强度理论
单元体
单元体的特点
单元体的边长 dx, dy, dz 均为无穷小量;
Ft 0
dA x (dA cos ) sin
xy (dA cos ) cos
dAcos
x
t
n
+ yx (dA sin ) sin
+ y (dA sin ) cos 0
xy dA
yx
x y
2
y
dAsin
S平面
5 4
FP 2
S平面
FP l Mz 4
5
3
2 1
4 3 2
1
2
1
x
1
2
2
x
2
3
3
3
应力状态分析和强度理论
l
示例二
S
FP
a
应力状态分析和强度理论
S平面
y
1 4
S
FP
l
a
z
2 3
x
应力状态分析和强度理论
l S F
P
1
a
y
Mx 1 Wp
FSy
1
x
1
Mz Wz
4
z
4
Mx 4 Wp
D'点 画出应力圆
应力状态分析和强度理论
圆心坐标 x + y 80 + (40) OC 20 2 2
半径
2
E
x y 2 R 2 + xy
80 (40) 2 + (60) 84.85 85 2
Mz
x
2
3
3
Mx
Mx 3 Wp
x3 Mz Wz
应力状态分析和强度理论
§8-2 复杂应力状态的工程实例
1 二向应力状态的实例
薄壁圆筒已知:p,
D, δ。
求 x
端部总压力
Fp
D2
4
pD F 4 x D A 4
p
D 2
应力状态分析和强度理论
求x 求t
D 20
所以,可以忽略内表面受到的内压p 和外表面受 到的大气压强,近似作为二向应力状态处理。
x 5p
t 10p
应力状态分析和强度理论
例 8-1 已知:蒸汽锅炉, δ=10mm, D=1m, p=3MPa 。 求:三个主应力。 解: 前面已得到
pD pD x 75 MPa, t 150 MPa 4 2
二向应力状态的表示
切应力的下标
xy
切应力的方向
作用面的法线
应力状态分析和强度理论
二向应力状态的表示
切应力的下标
xy
作用面的法线
切应力的方向
正负号规定
正应力
x
拉为正
x
x
压为负
x
应力状态分析和强度理论
切应力 使单元体顺时针方向转动为 正;反之为负。
截面的方向角
x'y'
yx
y
y
z
z
zy yz
y
x
zx
xy
(2)
x
x
x
xz
xy yx
y
简单应力状态(单向应力状态) 复杂应力状态(二向、三向应力状态)
应力状态分析和强度理论
由平衡即可确定任意方向面上的 正应力和切应力。
示例一:
l/2
FP
S平面
l/2
应力状态分析和强度理论
FP
2
2 + xy
2 + 4 x y xy 2
2
1 R 2
C
R
O
x + y
2
应力状态分析和强度理论
3、应力圆上的点与单元体面上的应力的对应关系 (1) 点面对应
应力圆上某 一点的坐标值对应着单元体某一方向面上的正应 力和切应力;
应力状态分析和强度理论
2 xy
x y
应力状态分析和强度理论
确定面内最大切应力
主剪面对应于应力圆 上的G1和G2点。面内 最大切应力的值等于 应力圆的半径。
max
1 x y 2 ( ) + max min xy 2 2
2
应力状态分析和强度理论
x y 2 + 2
2
x + y 2
2 + xy
2
应力状态分析和强度理论
x + y x y 2 + 2 2 这是以、为变量的圆的方程。
2
应力状态分析和强度理论
圆心坐标 半径
OC 20 R 85
1 OA1 OC + R 105 MPa 3 OC R 65 MPa
E E
主平面
x
ED xy 60
由几何关系 CE OE OC 80 20 60
2 0 45
y σx z
σy
τyx τxy x
σα
n
α x τα
x dA y
x q
t
n
参加平衡的量——应力乘以其作用的面积
y
平衡方程 ——
F
n
0
Ft 0
应力状态分析和强度理论
Fn 0
dA x (dA cos) cos
+ xy (dA cos ) sin + yx (dA sin ) cos
从D点(x轴)逆时针转45º 至A1点, 0 22.5
应力状态分析和强度理论
主平面 由几何关系 CE OE OC 80 20 60
ED xy 60
2 0 45
从D点(x轴)逆时针转45º 至 A1点, 0 22.5
பைடு நூலகம்E E
应力状态分析和强度理论
基准相当 D点和x面是基准;
(2) 转向一致
半径旋转方向与方向面 法线旋转方向一致;
应力状态分析和强度理论
(2) 转向一致
半径旋转方向与方 向面法线旋转方向 一致;
(3) 转角两倍
半径转过的角度是 方向面法线旋转角 度的两倍。
应力状态分析和强度理论
4 应力圆的应用
确定主应力、主方向
应力圆与横轴的交点 A1、 B1处,剪应力为零。它们 的横坐标即为主应力。从 半径CD转到CA1的角度即 为从x轴转到主平面的角 度的两倍。
应力状态分析和强度理论
例题 8-2
已知一点应力状态,求图 中斜面上应力。
50MPa
y x
解:已知
x 100 MPa y 50 MPa
x 60 MPa ; 30
D
60
100MPa
30
60MPa
x + y
2
+
x y
2
cos 2 x sin 2 114( MPa)
xy
yx
由x正向逆时针转到截面的外 法线n 的正向的 角为正;反 之为负。
y
n
x
应力状态分析和强度理论
1、斜截面应力:
已知单元体受任意应力x、
y
x
y
x
x
y、xy 、yx ,
求任意 截面应力 。
y
x
y
外法 线
x
x
应力状态分析和强度理论
• 平衡对象——用 斜截面截取的微元局部
已知:x =80MPa, y = -40MPa, xy = -60MPa,yx = 60MPa 。 求:用应力圆求主应力和主 方向。
解: 作应力圆: 由 x 80, xy 60 D点 D'点
由 y 40, yx 60 画出应力圆
应力状态分析和强度理论
E
由 x 80, xy 60 D点 由 y 40, yx 60