大学电路与电子学第二章课件

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【精品课件】电子线路第二章

【精品课件】电子线路第二章

ICn2 ICp
ICBO
C
R1 VBE IB
VCB R2
B
总结两个PN结,共同形成流入基区的载流子电流为
IEp +( IEn – ICn1) – ( ICp + ICn2 ) 为满足电中性条件,必须通过外电路向基区补充空穴,因 此,外电路的电流为:
IB = IEp +( IEn – ICn1) – ( ICp + ICn2 ) = IEp +( IEn – ICn1) –ICBO IB 的方向为基极流入。
§2.1 放大模式晶体管的工作原理
JE
JC
IE
N
P
E
IEn IEp
IC
ICBNO
C
电子流
空穴流 复合
B IB
漂移
VBE
VCB
(3)集电结收集电子的过程:
集电结加较大的反偏,结电场很强,由基区扩散到集电结
边缘的电子,迅速漂移越过集电结进入集电区。形成从外电路
流进集电区的集电极电流IC;另一方面,集电结两边的少数载 流子也要经集电结漂移,构成反向饱和电流ICBO。
= IEn + IEp = IE 即 IE = IC + IB
§2.1 放大模式晶体管的工作原理
分析讨论:
(1)只有发射区中的多子自由电子通过发射结 基区
集电结
集电区。即:将IEn 转化为ICn1,
第二章 晶体三极管
2.0 引言 2.1 放大模式下晶体三极管工作原理 2.2 晶体三极管的其它工作模式 2.3 埃伯尔斯—莫尔模型 2.4 晶体三极管的伏安特性曲线 2.5 晶体三极管的小信号电路模型 2.6 晶体三极管电路分析方法 2.7 晶体三极管应用原理

南通大学模电第二章PPT课件

南通大学模电第二章PPT课件

12.02当 R4 R3 , R1 R2

vo
R4 R1
(vi2
vi1)
若继续有 R4 R1, 则 vovi2vi1
12.02.2021
.
14
R 4 R 3 时, 从R放1 大vo器R2角RR度14 (看vi2vi1)
增益为
Avd
vo vi2vi1
R4 R1
(该电路也称为差分电路或减法电路)
第二章 运算放大电路
2. 运放的开环电压增益很高
若(vP-vN)>0 则 vO= +Vom=V+ 若(vP-vN)<0 则 vO= –Vom=V-
3. 若V-< vO <V+ 则 (vP-vN)0
4. 输入电阻ri的阻值很高 使 iP≈ 0、iN≈ 0
5. 输12出.02.电2021阻很小, ro ≈ 0
图2.2.1 运放的简化电路模型
第二章 运算放大电路
根据虚短和虚断的概念有
所v以i vvpp≈vvn,nipR =1-R in1=R20 vo
Avv voi
R1R2 1R2
R1
R1
(2)输入电阻Ri
(可作为公式直接使用)
输入电阻定义
Ri
vi ii
根据虚短和虚断有
所以
Ri
vi ii
(3)输出电阻Ro
12v.02i=.202v1 p,ii = ip≈0
.
Ro→0
8
3. 电压跟随器 根据虚短和虚断有
vo=vn≈ vp= vi
Av
vo vi
1
(可作为公式直接使用)
第二章 运算放大电路
12.02.2021
.
9
电压跟随器的作用

电工学ppt(第七版)第二章:电路的分析方法

电工学ppt(第七版)第二章:电路的分析方法
1 A 3
返回
(b)
2.2电阻星形连结与三角形连结的等效变换
1
Y-变换
1
2
3
A
2
3
A
C
D B
Rd
C D
Rd
B
I
r2
+
1 r1 r3 3
Y- 等效变换
I
R12
+
1 R31
-
2
-
2
R23
3
r1 r2 R12 // R31 R23


r2 r3 R23 // R12 R31
1 1 1 1 E5 VB VA R R R R R5 4 5 3 3
其中未知数仅有:VA、VB 两个。
结点电位法列方程的规律
以A结点为例:
方程左边:未知节点的电
位乘上聚集在该节点上所 有支路电导的总和(称自 电导)减去相邻节点的电 E1 位乘以与未知节点共有支 路上的电导(称互电导)。
U Is I R0
我们可以用下面的图来表示这一伏安 关系 等效电流源
a I U R0
R0
E Is R0
+
a
负载两端的电压
和电流没有发生
RL
U
改变。
b
当R0 》 L 或R0=∞,这样的电源被称为理想电 R 流源,也称恒流源。理想电流源的特点是无论负载 或外电路如何变化,电流源输出的电流不变。
1 R7 3
R 3456 2
(d)
(c)
U 由(d)图可知 R 15 , I 2A R
由(b) 图可知
I
3V

电路分析大学教材第二章

电路分析大学教材第二章

感谢您的观看
THANKS
电路元件及其特性
总结词
电路元件包括电阻Biblioteka 电容、电感等,它们具有不同的特性, 如电阻限制电流、电容存储电荷、电感阻碍电流的变化。
详细描述
电阻是表示导体对电流阻碍作用的元件,其特性是电压与电 流成正比;电容是表示电场储能能力的元件,其特性是电流 与电压的变化率成正比;电感是表示磁场储能能力的元件, 其特性是电压与电流的变化率成正比。
04
一阶动态电路分析
一阶电路的微分方程
要点一
总结词
描述一阶电路中电压或电流随时间变化的数学模型。
要点二
详细描述
一阶电路的微分方程是描述电路中电压或电流随时间变化 的数学模型,通常表示为 dy/dt = f(y,t) 的形式,其中 y 代表电压或电流,t 代表时间,f(y,t) 是与 y 和 t 相关的函 数。
线性电阻电路的分析方法
基尔霍夫定律
基尔霍夫电流定律和基尔霍夫电 压定律是线性电阻电路的基本定 律,用于描述电路中电流和电压 的关系。
节点分析法
节点分析法是一种求解线性电阻 电路中电压和电流的方法,通过 列写节点电压方程来求解。
网孔分析法
网孔分析法是一种求解线性电阻 电路中电压和电流的方法,通过 列写网孔电流方程来求解。
电路分析大学教材第二章
目录
• 电路分析的基本概念 • 电路的等效变换 • 电路定理 • 一阶动态电路分析 • 二阶动态电路分析
01
电路分析的基本概念
电路的定义与组成
总结词
电路是由若干个元件按照一定的方式 连接而成的闭合回路,用于传输和转 换电能。
详细描述
电路由电源、负载、开关、导线等组 成,其中电源提供电能,负载消耗电 能,开关控制电路的通断,导线则用 于连接各元件。

电工与电子技术基础第二章课件

电工与电子技术基础第二章课件
第二章
1.了解磁场的基本概念,理解磁感应强度、磁通、磁导率的概念。 2.掌握磁场的产生及磁场(或磁力线)方向的判断。 3.掌握磁场对通电直导体的作用及方向的判断。 4.了解铁磁材料的性质。 5.理解电磁感应定律,掌握感应电动势的计算公式。 6.了解自感现象和互感现象及其在实际中的应用。 7.理解互感线圈的同名端概念。 1.能用右手螺旋定则(安培定则)判断磁场方向。 2.能用左手定则判断电磁力方向。 3.能正确判断导体中感应电动势的方向。 4.会正确判断绕组的同名端。 一、磁的基本知识 二、电流的磁场
五、互感
8)楞次定律的基本内容是:感应磁通总是企图阻止原磁通的变化。 9)直导体产生的感应电动势的方向用右手定则来判断,其大小为e= BLvsinα,当直导体垂直于磁场方向切割磁力线时,产生的感应电动 势最大。 10)自感是由于流过线圈本身的电流变化而引起的电磁感应,对于线 性电感来说,自感电动势的大小与电流的变化率成正比。 11)互感是由于一个线圈中的电流变化在另一个线圈中引起的电磁感 应,互感电动势的方向可用楞次定律来判别,但比较复杂,通常用 同名端判别法来判断互感电动势的方向。 12)同名端就是绕在同一铁心上的线圈其绕向一致而产生感应电动势 极性相同的接线端。
一、磁的基本知识
1)磁铁的两端磁性最强,叫做磁极。 2)同性磁极互相排斥,异性磁极互相吸引。 3)任何磁铁都具有两个磁极,而且无论把磁铁怎样分割总保持有两 个异性磁极,也就是说N极和S极总是成对出现的。 2.磁场与磁力线 1)磁力线是无头无尾互不交叉,假想闭合的曲线,在磁铁外部由N 极指向S极,在磁铁内部由S极转向N极。 2)磁力线上任意一点的切线方向,就是该点的磁场方向,即小磁针 N极的指向。 3)磁力线越密,磁场越强;磁力线越疏,磁场越弱。

电路课件 第二章(第四版 邱关源 高等教育出版社)

电路课件 第二章(第四版 邱关源 高等教育出版社)

B
i
+ u -
等效 C
i
+ u -
对A电路中的电流、电压和功率而言,满足
B
A (1)电路等效变换的条件
C
A
两电路具有相同的VCR 未变化的外电路A中 的电压、电流和功率 化简电路,方便计算
明 确
(2)电路等效变换的对象 (3)电路等效变换的目的
2.3 电阻的串联、并联和串并联
1. 电阻串联( Series Connection of Resistors )
(4) 功率
p1=G1u2, p2=G2u2,, pn=Gnu2 p1: p2 : : pn= G1 : G2 : :Gn
总功率
p=Gequ2 = (G1+ G2+ …+Gn ) u2
=G1u2+G2u2+ +Gnu2
=p1+ p2++ pn 表明
(1) 电阻并连时,各电阻消耗的功率与电阻大小成反比 (2) 等效电阻消耗的功率等于各串连电阻消耗功率的总和
第2章 电阻电路的等效变换
重点: 1. 电路等效的概念; 2. 电阻的串、并联; 3. Y— 变换; 4. 电压源和电流源的等效变换;
2.1 引言
电阻电路 分析方法 (1)欧姆定律和基尔霍夫定律是分 析电阻电路的依据; (2)等效变换的方法,也称化简的方法 仅由电源和线性电阻构成的电路
2. 电阻并联 (Parallel Connection)
(1) 电路特点
i + u _
R1
i1 R2
i2 Rk
ik Rn
in
(a) 各电阻两端分别接在一起,两端为同一电压 (KVL); (b) 总电流等于流过各并联电阻的电流之和 (KCL)。

大学电路课件第2章-1

大学电路课件第2章-1

叠加定理
1. 叠加定理
在线性电路中, 在线性电路中 , 任一支路的 电流或电压(响应) 电流或电压(响应)可以看成是电路中每一个独立 电源单独作用于电路时,在该支路产生的电流( 电源单独作用于电路时,在该支路产生的电流(或 电压)的代数和。 电压)的代数和。 1 i G i3 G G
.定理的证明 2 .定理的证明
+21V– + + us R2 – – u '=34V s 解
采用倒推法: 采用倒推法: i'=1A
i us 则 = ' i ' us
us 51 即 i = ' i ' = × 1 = 1 .5 A us 34
返 回 上 页 下 页
替代定理
1.替代定理 1.替代定理
对于给定的任意一个电路, 对于给定的任意一个电路 , 若某一支路电 压为u 电流为i 压为 k、电流为 k, 那么这条支路就可以用一个 电压等于u 的独立电压源, 电压等于 k的独立电压源,或者用一个电流等于 ik的独立电流源,或用 的独立电流源,或用R=uk/ik的电阻来替代,替 的电阻来替代, 代后电路中全部电压和电流均保持原有值( 代后电路中全部电压和电流均保持原有值(解答 唯一) 唯一)。
a R1 R2 R4 IS b 无源二端网络 有源二端网络 + E – R3 a + E – R1 R2 IS R3 b
1、戴维宁定理
任何一个线性含源一端口网络(二端网络) 任何一个线性含源一端口网络(二端网络), 对外电路来说, 对外电路来说 , 总可以用一个电压源和电阻的串 联组合来等效置换; 此电压源的电压等于外电路 联组合来等效置换 ; 断开时端口处的开路电压u 断开时端口处的开路电压 uoc, 而电阻等于端口的 输入电阻(或等效电阻R 输入电阻(或等效电阻 eq)。 i a i + Req a + + u A u Uoc b b

电工电子学第二章 41页PPT文档

电工电子学第二章 41页PPT文档

23
4、理想电流源与任何一条支路串联后,其等效电源仍
为电流源;
R
a
E a
a
a
IS
IS
IS
IS
b
b
b
b
2019/9/5
电工电子学C
24
例1:将电源模型等效转换为另一形式。
a
5
10 V
b
a
5 2A
b
c
10
3A
d
c
10
30 V
d
2019/9/5
电工电子学C
25
例2:求电流I。
应用:分流
2019/9/5
电工电子学C
21
二、电压源和电流源的等效变换:
Ia
Ia
R0 U
E
b
电压源模型
IS
R0 U
b
电流源模型
I Is UR0'
UUsR0I (1)
UIsR'0IR'0 (2)
比较两式,可知,满足:
R0 R0'
(3)
EIsR0'或Is
E R0
电压源和电流源对外电路就等效
任何一个线性有源二端口网络,对外电路来说,可
以用一个电动势为E、内阻为R0的等效电压源来代替;其
中电压源的电动势等于端口开路电压Uoc,内阻等于端口
中所有独立电源置零后两端之间的等效电阻。
aI
aI
N
R0
U RL + E-
U RL
I E R0 RL
b
b
2019/9/5
不作用的电压源要视为短路,不作用的电流源要视
(2) 4A电流源单独作用, 10V电压源短路; 6

武汉理工大学电子电工课件第2章

武汉理工大学电子电工课件第2章
据此可推出两者的关系
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2.2 电阻星形联结与三角形联结的等效变换
Ia
a
Ra Rc
Ia
a
Rab RbcRca b
等效变换
c
Ib Ic
Ib
Ic
Rab Rbc Rca
b
Rb
c
Y
Y
Rab Rca Ra Rab Rbc Rca Rbc Rab Rb Rab Rbc Rca Rca Rbc Rc Rab Rbc Rca
Rc c
等效变换
Ib Ic
Rb
c
将Y形联接等效变换为形联结时 若 Ra=Rb=Rc=RY 时,有Rab=Rbc=Rca= R = 3RY; 将形联接等效变换为Y形联结时 若 Rab=Rbc=Rca=R 时,有Ra=Rb=Rc=RY =R/3
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例 1: 对图示电路求总电阻R12
1
2 R12 1 2 D 0.8
C
2
1
R12
1
0.4 2 2
0.4
2 1
1 0.8 1
1
1
R12
2.4
1.4
2.684 2
由图: R12=2.68
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1
2
例2:计算下图电路中的电流 I1 。 a a I1 I1
4 8 4
Ra Rb
RL
电流源模型 由上图电路可得: I
U O I IS IS R0 若 R0 = 电流源的外特性 理想电流源 : I IS 若 R0 >>RL ,I IS ,可近似认为是理想电流源。

电路与电子技术课件-第二章电路的分析方法

电路与电子技术课件-第二章电路的分析方法

12
当一个电源单独作用时,其余电源不作用,就意味着取零
值。即对电压源看作短路,而对电流源看作开路。
BUCT
例如下图:
R1 +
us1 –
i1
i3
i2 R2
+ us2

R3
+ us3

三个电源共同作用
i1 = i1' + i1" + i1"' i2 = i2' + i2" + i2"' i3 = i3' + i3" + i3"'
5 15
5 15
+U –
10A
+ U
'–
2
4
2
4
+–
20V
+–
20V
解: 20V电压源单独作用时,U '
U '= 20×
5 5+15
=5V
电流源不作用 应相当于开路
18
例2. 求图示电路中5电阻的电压U及功率P。
BUCT
5 15
5 15
+U –
10A
+U ''–
10A
电压源不 作用应相
2
4
当于短路
该一端口的全部独立电源置零后的输入电导(电阻)。
a 外
NS
电 路
a Isc Gi(Ri)
a
NS b Isc
a
b 开路、短路法计算
b
NO
Ri
输入电阻
b
诺顿等效电路可由戴维宁等效电路经电源等效变换得

电路与电子学基础第二章

电路与电子学基础第二章

【例2-2】已知某交流电路两端的电压u和通入的电流i分别为
u(ut)(t)UmUsimn(sint (1t35)1,3i(5t) ), iI(mt)cos(Imt co3s0() t 30 )
画出该电路电流和电压的相量图。
u(t) U m sin(t 135 ) U m cos(t 135 90 ) U m cos(t 45 )
式中的Em,Um和Im称为正弦交流电量的最大值或振幅; ω称为角频率,角频率ω和频率f的关系是ω=2πf; φe、φu和φi称为初相位。
最大值、角频率和初相位正弦交流电量的三要素
1.最大值(幅值)
最大值是描述正弦交流电量变化的范围和幅度的物理量。用大写的字母并加下标m 来表示 。
2.周期、频率和角频率
与x轴正方向的夹角为Φ0,对应于正弦交流电量的初相位等于Φ0,当有向线段 以正弦交流电量的角频率ω在平面内作逆时针方向旋转时,有向线段 I m
在y轴上的投影对应于
i(t) Im sin(t 0 )
注意:表示交流电的旋转向量与表示力, 电场强度等物理量的矢量有着不同的概念。 矢量在空间上的指向是固定的,而旋转向 量在空间上的指向是不固定的,是按ω的 角频率沿逆时针方向旋转的。
上式表明:同频正弦交流电量的相位差等于它们的初相差,是一个与时间t无关 的常数。电路课程中常采用“超前”和“滞后”的概念,来说明两个同频率正 弦交流电量相位比较的结果。
当▽φ21>0时,说明φ2>φ1,称i2超前u1;当▽φ21<0时,说明φ2<φ1,称i2滞 后u1;当▽φ21=0时,说明φ2=φ1,称i2和u1同相;当|▽φ21|=π/2时,说明i2 和u1的夹角为π/2,称i2和u1正交;当|▽φ21|=π时,说明i2和u1的夹角为π,称 i2和u1反相。

电路与电工技术全书课件完整版ppt全套教学教程最全电子教案电子讲义最新

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当电压的参 考方向与电动势
电压正方向表示电位降
的参考方向相反
A
时 A
UE
当电压的参
E
U
E
U
考方向与电动 势的参考方向
B
相同时 B
E 5V
E 5V
U E
U VA VB 5V U VB VA 5V
UE
U E
电路与电工技术
注意:
1. i、u、e 的参考方向可任意假定。但一经选定,分析过程
线性电阻(过原点的直线) 分类: 非线性电阻
电路与电工技术
2)电阻的电压电流关系 (1)伏安特性曲线
i
i
f (u, i) 0
电阻的伏安 特性曲线
0
u
0
u
非线性电阻
线性电阻
电阻元件的 u、i 关系可由 u – i 平面的一条曲线确定。
电路与电工技术
3)欧姆定律(线性电阻)
u
R tg u
i
G 1 R
36
电路Байду номын сангаас电工技术
第2章 直流电路的基本分析和计算
学习目的: 1. 掌握基尔霍夫定律,它是分析电路最基本的定律;能运用支路 电流法分析电路。 2. 能正确应用叠加定理和戴维南定理分析和计算两个网孔以上的 电路。 3. 建立电压源和电流源的概念,了解它们的特性及等效变换。 学习重点:基尔霍夫的两大定律,支路电流法、叠加定理和戴维 南定理;电压源和电流源的等效变换。 学习难点:基尔霍夫电压定律,支路电流法和戴维南定理;电压 源和电流源的等效变换。
电感
i
亨利(H)
(安)A
+
u
L

电路与电工技术
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电路中按开路处理,电感在电路中按短路处理, 计算出uC(0−)和iL(0−),图中uC(0+)=0V
大学电路与电子学第二章
10
2.非独立初始值(非状态变量)
(1)定义:非独立初始条件是指一阶电路
中除uC(0+)和iL(0+)以外,电路中其它响应在
t
=
0+时刻的值都称为非独立初始值。
电路中uC(0+)为独立初
一定的时间来完成。
状态
大学电路与电子学第二章
8
2.1.2 动态电路的初始条件
换路一瞬间记为:t = 0
换路前的一瞬间记为: t = 0−
初换始路条后件的是一指瞬在间换记路为后:一t =瞬0+间一阶电路中响应
值y(0+)——即t = 0+时刻的uC(0+) 、 i(0+)、 uR(0+)
初始条件由初始值确定
常用动态元件:电容元件、电感元件
电阻电路——由电阻元件和电源构
集中电路
成的电路
动态电路——电路中包含有动态元
件,至少一个动态元

大学电路与电子学第二章
2
电阻电路用代数方程描述其性能,并计算电
路变量 UR=IR 动态电路用微分方程描述其性能,并计算电
路变量
R1
R2
iC
C
duC dt
R1
R2
+ uS
K
14
2.2 一阶电路的时域分析 主要内容:研究一节电路换路后,电路中电 流、电压随时间而变化的情况,即一节电路的 响应。
电路的激励不同,其响应也不同,一节电路 有零状态响应、零输入响应和全响应三种。
大学电路与电子学第二章
15
2.2 一阶电路的时域分析
2.2.1 零输入响应
1.零输入响应:一阶电路在没有外加激励情况
i(t) C duC dt
i(t)与uC非关联
R0 +
RC
duC dt
uC
0
t 0
U0
K
i u+c C
R
duC dt
1 RC
uC
0
通解为:uC(tt)KeAt
为一阶线性齐次微分方程
其中A 1 RC
uC Ke RC
解得:K=U0
即t =: 0u时C ,Uu0Ce(0R)t=CU0
U0为电容 的初始值
下,仅由电路中动态元件初始储能所引起的响应
K (t 0)
2.RC电路的零输入响应
t 0 电路稳态uC U0
uC(0−)=U0 ——电容储能
R0 ①
i

U0 C
uC
R
t 0时发生换路,
即开关K由1倒向2
uC 0 uC 0 uC 0 U0
大学电路与电子学第二章
16
KVL方程: Ri(t) uC 0
第一章 直流电路
§1.1 电路与电路模型 §1.2 电路变量 §1.3 电路元件 §1.4 基尔霍夫定律 §1.6 叠加定理 §1.7 等效电源定理
大学电路与电子学第二章
1
第二章 一阶电路的过渡过程 动态元件:元件的电流、电压之间的关系涉 及到对电流、电压的微分或者积分。
uRiiCCd dC u t uLLd dLit
+
uS
C
K
一阶电路:当动态电路只含有一个动态元件 时,描述其性能的为一节微分方程,所以称为 一节电路;RC电路与RL电路。
大学电路与电子学第二章
3
大学电路与电子学第二章
4
大学电路与电子学第二章
5
大学电路与电子学第二章
6
②动态电路的换路 t =0 R i K未动作前,电路处于稳定状态
+K US
t =0
R
i
始条件;i(0+)与uR(0+)为 非独立初始条件。
+ US
K
u+C C
非独立初始值是由电路的独立初始值与电路 在t = 0+时刻的状态决定
如:i(0)USu RC(0)U RS
大学电路与电子学第二章
11
3.非独立初始值确定的基本步骤
(1)确定独立初始值
通过t=0−时刻的电路,计算出uC(0−)或iL(0−), 则uC(0+)= uC(0−), iL(0+)= iL(0−)
t =0 R i
独立初始条件(值)+ K
初始条件
US
u+C C
非独立初始条件(值)
大学电路与电子学第二章
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1.独立初始条件(状态变量)
独立初始条件是指电容电 压和电感电流在t = 0+时刻的 响应值uC(0+)和iL(0+)
电容电压不能突变,所以 uC (0 ) uC (0 )
电感电流电能突变,所以 iL (0 ) iL (0 ) 独立初始条件是由其t=0−时刻的值确定的 独立初始值的求解方法:在t=0−时,将电容在
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例2-1-1:图示电路原处于稳定状态。t=0时
开关闭合,求 uC(0+)和电流i(0+)。 解:(1)计算独立初
始值:uc (0 ) 将电容开路处理
2Ω i(t)
uC(0) uC(0)
2A
248V

+
+ 10V
uC(0-) 4Ω
(2)用8V电压源替代
电容,画出t=0+的等 2A 效电路

+ 8V
(2)画出t=0+的等效电路
电容用电压源代替,电压源电压US= uC(0+)
电感用电流源代替,电流源电流 IS= iL(0+)
(3)求解t=0+的等i 效电路
t=0 R +
++
uS2
uS1
uC
++
uS2
uS1
i R+
uS1
uC (0)uC (0)u 大学S1 电路与电子学第二章 t=i0(0+时)的uS等2R效uS电1 路
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解得:
t
uC(t) U0e RC
当t=0时:e
流激励的作用下,响应是同频率的正弦交流
过度状态(暂态):一阶电路由一个稳定状
态转换为另一个稳定状态所经历的中间状态
3.过渡t过=0程产R 生i的原因:
uc
US
? U③能②①S+电发电电路生路路K在突发中换 变生含路 ,了有后 要换动u+C一 增路态瞬 大;C元稳间 或第件定电 减一L状、个小容态C到电;新压0过的、渡稳电t1 态感稳第定值电二状需流个态要不 t
2Ω i(0+)
+ 10V 4Ω
大学电路与电子学第二章
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(3)计算i(0+)
i(0
)
10 2
8
1A
2A

+ 8V
用KVL计算:
A
2Ω i(0+)
+ 10V 4Ω
小结:熟悉换路、过渡过程、初始条件的 概念,掌握独立初始值和非独立初始值的确 定计算方法
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u+C
i=0 ,
C
US
uC = 0
uc
形成一 U过S 渡期
R?
i
K接通电源后一定 第一个 0 时间,电容充电完 稳定状态
t1 第二个 t 稳定状态
毕,电路达到新的
过渡
稳定状态
状态
t=t1: i = 0 , uC= Us
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稳定状态(稳态):是指一阶电路在直流激
励作用下,电路中的响应也为直流;在正弦交
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