16 第十六次课、球面波干涉和分波面双光束干涉解析
双光束干涉PPT课件

/ (2n)。
L h sin
h 2n
46
(2)劈尖的等厚干涉条纹
L2nsin (33)
劈角 小,条纹间距大;反之,劈角 大,条纹
间距小。因此,当劈尖上表面绕棱线旋转时, 随着
的增大, 条纹间距变小, 条纹将向棱线方向移动。
47
(2)劈尖的等厚干涉条纹
49
(2)劈尖的等厚干涉条纹 应用:
Δh
b
b'
50
(3)牛顿环 在一块平面玻璃上放置一曲率半径 R 很大的平凸透 镜,在透镜凸表面和玻璃板的平面之间便形成一厚 度由零逐渐增大的空气薄层。
S
R
r
o
h
51
(3)牛顿环 当以单色光垂直照射时,在空气层上会形成一组以 接触点 O 为中心的中央硫、边缘密的圆环条纹,称 为牛顿环。
II12 00..906016 V0.0814
所以,在平行板表面反射率较低的情况下,通常应
用的是反射光的等倾干涉。
35
2)楔形平板产生的干涉——等厚干涉 扩展光源中的某点 S0 发出一束光,经楔形板两表面 反射的两支光相交于 P 点,产生干涉,其光程差为
n ( A B B C ) n 0 ( A P A C )
23
②等倾亮圆环的半径
一般情况下,1N 和 2N 都很小,近似有 nn01N/ 2N
1 c o s2 N 2 2 N /2 n 0 21 2 N /2 n 2 ,因而由上式可得
1Nn10
n N1
h
(23)
2 n h ( 1 c o s2 N ) ( N 1 ) ]
1 c o s2 N 2 2 N /2 n 0 21 2 N /2 n 2
分波面法双光束干涉

求 (1) d =1.0 mm 和 d =10 mm两种情况下,相邻明条纹间距分 别为多大?(2) 若相邻条纹的最小分辨距离为 0.065 mm, 能分清干涉条纹的双缝间距 d 最大是多少?
解 (1) 明纹间距分别为
x D 600 5.893104 0.35mm
d
1.0
x D 600 5.893104 0.035mm
x D
d
一系列平行的 明暗相间条纹
(2) 已知 d , D 及Δx,可测 ;
(3) Δx 正比于 和 D ,反比于 d ;
(4) 当用白光作为光源时,在零级白色中央条纹两边对称地 排列着几条彩色条纹。
5
2021/3/11
红光入射的杨氏双缝干涉照片
白光入射的杨氏双缝干涉照片
6
2021/3/11
您能判断0级 条纹在哪吗?
§19.2 分波面法双光束干涉 一、杨氏实验 二、其他类似装置
干涉主要包含以下几个主要问题
•实验装置;
•确定相干光束,求出光程差(相位差);
•分析干涉花样,给出强度分布; •应用及其他。
杨(T.Young)在1801 年首先发现光的干涉
现象,并首次测量了
1
2021/3/11
光波的波长。
一、 分波阵面法(杨氏实验)
1. 实验装置 ( 点源 分波面 相遇)
s1
S
s2
2. 强度分布 步骤
2
2021/3/11
明条纹位置
明条纹位置
明条纹位置
确定相干光束 计算光程差 根据相长、相消条件确定坐标
•理论分析
r12
D2
y2
(x
d )2 2
S2 •
r22
《双光束干涉》课件

对于某些实验需求,可以使用扩 展光源代替激光器,以模拟自然 光或实现更大的干涉条纹可见度 。
分束器
半透半反镜
将一束光分成两束相同的光,一束反 射,一束透射,是常用的分束器。
分束棱镜
利用棱镜的折射特性将一束光分成两 束不同角度的光,常用于产生不同路 径长度的干涉。
反射镜和干涉仪
反射镜
用于改变光路,使两束光在空间上交叠,形成干涉。
干涉条纹的移动与变化
当一束光波的波长或相位发生变化时,干涉条纹的位置 和形状也会随之改变。
当两束光波的振幅(强度)发生变化时,干涉条纹的可 见度和强度也会受到影响。
当一束光波在空间中传播时,遇到不均匀介质或受到外 界扰动时,干涉条纹的位置和形状也会发生变化。
干涉条纹的可见度与强度
01
干涉条纹的可见度与两束光波的 相位差和振幅有关。相位差越小 ,可见度越高;振幅越大,可见 度越高。
双光束干涉的原理
光程差
01
两束光在相遇点产生的光程差会导致相位发生变化,进而影响
干涉结果。
干涉加强
02
当两束光的光程差为半波长的偶数倍时,光强增强,形成明条
纹。
干涉减弱
03
当两束光的光程差为半波长的奇数倍时,光强减弱,形成暗条
纹。
02
双光束干涉实验装置
Chapter
光源
激光器
作为相干性好的光源,激光器能 够产生单色性好的光束,是双光 束干涉实验中的理想选择。
激光器稳定性误差
激光器的输出功率和波长可能会随时间变化,导 致干涉条纹的移动和变化。
探测器响应误差
探测器的响应速度和精度会影响对干涉条纹的记 录和分析。
THANKS
双光束干涉的一般理论资料讲解

2.1.2 双光束干涉的一般理论
一、两束平面波的干涉:
1.干涉项的特点与等强度面:
两束平面波满足相干条件时,它们可以写成:
定义对比度:
K IM Im IM Im
2.1 双光束干涉的一般理论
一、两束平面波的干涉:
此时有
E10E202E20E102 K
2E10E20
E10E202E20E102 E102E202
可见,1≥K≥0, 当E10=E20时,K=1,对应条纹最清晰,即完全相干。K=0,对应无条纹。
完全相干的充要条件是, E10与E20大小相同,方向平行,此条件并不 易满足,故一般看到的是部分相干条纹。
当 m 是整数时,我们说发生了“完全相长干涉”,对应最大强度面,
其上的强度是:
I(r)E10 E20 2
当 m 是半整数时,我们说发生了“完全相消干涉”,对应最小强度面,
其上的值是:
I(r)E10 E20 2
m 称为干涉场中等强度面的干涉级。
2.1 双光束干涉的一般理论
一、两束平面波的干涉:
3. 空间频率与空间周期
知,两束平面波干涉的结果是在一直流量上加入了一余弦变化量;
对于条纹间距e确定的干涉条纹而言,其清晰程度与强度的起伏大 小以及平均背景大小有关。
起伏程度(即强度分布的“交变”部分)越大,平均背景越小, 则条纹越清晰;
对于强度按余弦规律变化的干涉条纹,可以用对比度(也称“反 衬度”,“可见度”或“调制度”)定量地描述其清晰程度:
双光束干涉1.

I = I1 I2 2 I1I2 cos
P = IM Im = 4 =1 IM Im 4
使一个狭缝加宽一倍,振幅变为原来的 2 倍,光强 变为原来的 4 倍,相干度为
I = I1 4I1 2 4I1I1 cos = 5I1 4I1 cos
P = IM Im = 8 = 0.8 IM Im 10
3.1.2 双光束干涉 (Two-beam interference) 1.分波面法双光束干涉 在实验室中为了演示分波面法的双光束干涉,最常 采用的是图所示的双缝干涉实验。
分波面法
p S*
激
S1*
光
S2 *
x
k=+2
k=+1
k= 0
I
k=-1
k=-2
1.分波面法双光束干涉
Sl 和 S2 双缝从来自狭缝 S 的光波波面上分割出很小的 两部分作为相干光源,它们发出的两列光波在观察屏 上叠加,形成干涉条纹。
1.分波面法双光束干涉 对应 = (2m+1)π (m=0, 1, 2 ) 的空间点
y = (m 1 ) Dl (12)
2d
为光强极小,呈现干涉暗条纹。
1.分波面法双光束干涉
相邻两亮(暗)条纹间的距离是条纹间距为,且
= Dy = Dl = l (13) d
其中 = d/D 叫光束会聚角。在实验中,可以通过 测量 D、d 和 ,计算求得光波长 l。
于是,零级条纹(因而所有条纹)应当上移。
(2) 考察屏幕上的一个固定点移动一个条纹,表明光 程差相差一个波长,因此
(n n)l = 20l n = n 20l
进而可得
1.3_分波面双光束

光学
1.3 分波面双光束干涉
一、光源的发光机制
通常情况下,当两个光源同时照明同一区域时,观 察不到干涉图样,说明通常两个独立的普通光源之间的 叠加是非相干叠加,即它们是非相干光源。为什么普通 的独立光源是非相干光源呢?这是由它们的发光机制决 定的。
3
光学
1.3 分波面双光束干涉
凡能发光的物体称为光源。光源的最基本发光单元是分子、原子。
r2 r1 7
d r1
1
P
插入云母片后,P 点为 0 级明纹。s
r2 r1 d nd 0 7
d n 1 6.6 m
r2
本节结束
s2
o
例 1 杨氏双缝的间距为 0.2 mm ,双缝与屏的距离为 1 m . 若 第 1 级明纹到第 4 级明纹的距离为 7.5 mm ,求光波波长。 解: d y 0.2 7.5 0.5 10 3 (mm ) 500nm 3
r0
10
3
例 2 用云母片( n = 1.58 )覆盖在杨氏双缝的一条缝上,这时 屏上的零级明纹移到原来的第 7 级明纹处。若光波波长为 550 nm ,求云母片的厚度。 解:插入云母片前,P 点为 7 级明纹。
二、光源和机械波源的区别
机械波源:容易实现干涉
表面上 光源:难于观察到干涉现象 机械波源:振动是连续的,是位移的振动 本质上 光源:物质原子或分子辐射引起,辐射不连续的
光学
1.3 分波面双光束干涉
三、获得稳定干涉图样的条件和方法
相干光的产生: ①原则:将同一光源同一点发出的光波列,即某个原子某次 发出的光波列分成两束,使其经历不同的路径之后相遇叠加。
S1 d
分波面干涉实验

分波面干涉实验实验目的:观察双棱镜产生的干涉现象,加深对干涉原理的理解;用双棱镜测量光波波长。
实验原理:如图1所示,图中显示了普通光源双棱镜干涉装置的结构原理示意图。
双棱镜是由两个棱镜的底边连在一起、折射棱角、都很小的三角棱镜组成。
实际上两个棱镜是由一块玻璃制成的,其角接近于180度。
借助双棱镜的两次折射,可将光源S发出的光的波阵面分成不同方向传播的两束光,这两束光相当于虚光源、发出的光束;因为这两束光是由同一光源S发出的,所以是相干的,在光束重叠区就要产生干涉现象。
虚光源、就是相干光源。
由普通光源发出的光束经过透镜会聚于狭缝,使之成为具有较大光强度的线状光源S,该狭缝应平行于双棱镜的棱,且垂直于纸面。
因为双棱镜的折射棱角很小,可认为S、、在同一平面内。
如图2 所示,设两虚光源、之间的距离为d,虚光源平面中心到屏的中心O距离为l,、所发出的光在P点相遇时,光程差为:设第k级亮条纹与中心O相距为则:=k可得到相邻亮条纹及暗条纹的间距为:x=变换公式可得到光波的波长为:=x如果测出了x、d、l的值,即可算出波长的值。
实验仪器:半导体激光器、双棱镜、激光功率指示计、十二挡光电探头、凸透镜、白屏等。
实验内容与数据处理:A双棱镜干涉装置的共轴调节与干涉现象的观察(1)依次将半导体激光器、凸透镜、双棱镜、光电探头放置在实验导轨上,目测粗调各元件的中心等高,使中心线平行于导轨,并保证激光光斑能够进入光电探头中。
(2)用白屏换下光电探头,调节透镜及双棱镜,在白屏上看到清晰的干涉条纹。
(3)在此前后移动双棱镜,可观察到干涉条纹的粗细变化和条纹数量的变化,使干涉条纹为5~7条。
(4)用光电探头换下白屏,转动测微旋钮,对干涉条纹进行扫描,观察光强的变化情况,以便确定暗纹的中心位置。
(5)将导轨上各滑块及各元件全部固定,保持稳定。
(6)用白屏换下光电探头,在双棱镜和白屏之间放置凸透镜,调节凸透镜的高度使之与系统共轴。
(7)移动凸透镜,在白屏上得到虚光源的清晰地放大或缩小的像。
《双光束干涉》PPT课件

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返回
菲涅耳双面镜装置示意图
P
s
P1
M1
L
s1
d
s2
C
M2
P2
11/24/2020
r0
19
返回
劳埃德镜示意图
P'
P
s1
d
ML
P0
s2
d'
狭缝S1被强单色光照射,作为单色线状光源;
S1经M所成的虚像S2与S1构成相干光源;
入射角i1接近90o-掠射,可使很小。
注意
•1当1/2屏4/2与020M接触时,P0点出现暗纹,原因是光在M
• 也就是说,凡入射角相同的光,形成同一干涉 条纹。通常把这种干涉条纹称为等倾干涉。
11/24/2020
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从点光源发出的单条光线的光路
11/24/2020
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等倾干涉 从点光源发出的锥面上光线的光路
11/24/2020
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(2) 等倾干涉条纹的特性
• 一等倾干涉条纹的 形状与观察透镜放 置的方位有关。
时,肉眼或探测仪器就将观察不到稳定的条纹分布。 • 因此11/,24为/20了20 产生干涉现象,要求两叠加光束的频率尽量相等6。
(2) 对叠加光束振动方向的要求
• 当两光束光强相等,则条纹可见度为V=cosθ
• 若θ=0,两光束的振动方向相同时,V=1,干涉条纹最
清晰; • 若θ=π/2,两光束正交振动时,V=0,不发生干涉; • 当0<θ<π/2时,0<V<1,干涉条纹清晰度介于上
• 对应于光源S发出的同一入射角的光束,经平板产生的两束透射
光和两束反射光的光程差恰好相差λ/2,相位差相差π; • 透射光与反射光的等倾干涉条纹是互补的,即对应反射光干涉条
《分波面双光束干涉》课件

在物理实验中,分波面双光 束干涉被用于验证光的波动 性和相干性原理,以及研究 量子力学中的干涉现象。
在工程领域,分波面双光束 干涉被用于光学仪器和传感 器的校准和检测,以及光学 信号处理和通信技术中。
02 分波面双光束干涉的实验装置
光源
总结词
光源是干涉实验中的重要组成部分, 它负责产生用于干涉的光束。
《分波面双光束干涉 》PPT课件
目录
• 分波面双光束干涉的基本概念 • 分波面双光束干涉的实验装置 • 分波面双光束干涉的实验结果与分
析 • 分波面双光束干涉的结论与展望
01 分波面双光束干涉的基本概念
分波面双光束干涉的定义
01
分波面双光束干涉是指将一束光分成两个波面,然后让 这两个波面在空间中相遇,形成干涉现象。
创新成果。
未来研究方向
研究不同类型的光源和光波在 分波面双光束干涉中的表现, 探索提高干涉测量精度和稳定
性的方法。
探讨分波面双光束干涉在生 物医学、环境监测等领域的 应用前景,拓展其应用范围
。
研究分波面双光束干涉与其他 光学干涉技术相结合的可能性 ,开发新型的光学测量和信息
处理技术。
谢谢聆听
使用普通直尺测的方法
• 环境因素:温度和湿度的变化可能影响光学元件的 位置和光学特性,从而影响干涉效果。
误差来源与减小误差的方法
01
减小误差的方法
02
03
使用稳频激光作为光源,确保光强的稳定性 。
使用高精度的测量工具,如显微镜下的测微 器。
04
在恒温、恒湿的环境中进行实验,并定期检 查和调整光学元件的位置。
条纹间距与光程差的关系
通过理论推导,验证了条纹间距与光程差之间的 线性关系,为实验结果提供了理论支持。
《双光束干涉》课件

在双光束干涉实验中,测量仪器通常 包括显微镜、测微器和光电探测器等。
03
双光束干涉的实验操作
实验准备
01
02
03
实验器材
包括分束器、反射镜、光 屏、激光器、测量尺等。
实验环境
确保实验室环境安静、无 风,避免外界因素干扰实 验结果。
安全措施
确保实验人员佩戴护目镜, 避免激光直接照射眼睛。
实验步骤
安装调试
按照实验要求,正确安 装和调试实验器材,确
保光路正确。
开启激光器
调整激光器输出功率, 使光束稳定。
观察干涉现象
观察双光束在光屏上的 干涉现象,记录干涉条
纹。
改变实验条件
可改变光束角度、光束 间距等条件,观察干涉
现象的变化。
数据处理与分析
数据记录
详细记录不同实验条件下 干涉条纹的数量、宽度和 分布。
改进方法一
使用更稳定的光源,如激光, 以减小光波相位差的不稳定性
。
改进方法二
使用高精度测量设备,确保双 缝宽度和间距的准确性。
THANKS
感谢观看
干涉现象
干涉现象是指两束或多束相干波在空 间某些区域相遇时,相互叠加而形成 的稳定强度分布现象。
干涉现象是波动性的重要特征之一, 是双光束干涉的基础。
双光束干涉的形成原理
双光束干涉是指两束相干光在空间相遇并相互叠加,形成稳 定的干涉现象。
双光束干涉的形成原理基于光的波动性和相干性,当两束相 干光波的相位差恒定时,它们在空间某些区域形成稳定的干 涉图案。
数据处理
对记录的数据进行计算和 处理,求出干涉条纹的间 距和角度。
结果分析
根据数据处理结果,分析 双光束干涉的规律和特点, 得出结论。
分波面双光束干涉

反射光和直射光到达天线时的相位差为: 半波损失
Δ
2π
λ
2λπh(sin1
1)
π
相消干涉时满足: Δφ = (2j+1)π
即
2π λ h(
1
sin
1)
π
2j 1
sin j c j
2h 2vh
当 j =1时
dθ
h
θmin = 5.7?
应用:
射电干涉仪(由两面射电望远镜放在一定
n1 n1 n2 n2
光程差公式:
SP SP d y
2 r0 2
例1.1 P25 在杨氏干涉实验中,两小孔的间距为0.5mm,光屏里小孔
的距离为50cm.当以折射率为1.60的透明薄片贴住小孔S2 时,发现屏上的条纹移动了1cm,试确定该薄片的厚度。
S1
P0
y
§1.3 分波面双光束干涉
主要内容 • 光源与机械波源的区别; • 获得相干光的方法; • 分波面法双光束干涉的
典型实验。
一 、光源与机械波源的区别
普通的独立光源是不相干的,而独立的机械波源 很容易满足相干条件。
例如:为什么两盏灯同时照射却不见干涉图样,而 水波的干涉很容易发生。
原因:普通光源的发光机制导致两光源发出的光不 容易同时满足相干条件。
• 杨氏双缝干涉实验 √
• 菲涅尔双面镜实验 • 菲涅尔双棱镜实验
• 劳埃德镜实验 √
1.杨氏双缝干涉实验
实验装置:
杨(T.Young)在1801年 首先用实验方法研究光 的干涉。
光强分布图
I 4I1
I
4 A12c o s2
§3 波面双光束干涉

§3 波面双光束干涉
一、产生干涉的四件可分为三种 1、分波面干涉 2、分振幅 3、分振动面
二、几种典型的分波面干涉实验
a 、杨氏实验(双缝干涉)
211 , ,s s s 足够小
21 ,s s 为相干光源
b 、菲涅耳双面镜
\
特例:两独立激光光源(或两平行光相干)
∞→r
θ
λ
s i n 2r y =∆
C 、洛埃镜(21p p 为干涉区) 实验结果分析:
当屏与镜接触,接触点0p 出现暗纹。
θ
θλ
θθsin 2cos cos sin 20r l r y l rd r r d +=∆+==
说明反射光的光程在介质表面反射时损失了半个波长,这现象称为半波损失。
D 、维纳驻波实验
G G '片涂一落层感光乳胶
入射波和反射波相遇在一起,也会发生相干迭加而形成驻波。
在Ga (与M M '接触的地方)无感光,即波切,即光产生了丰波损失。
例:杨氏实验
已知0,r y 放n -λ的透明片遮住一孔,使条纹移动距离y 。
求:薄片厚度l 。
解:θsin 12d r r =- l nl r r -+=12 0
)1(r n d
y l -⋅=
s i n r y tg =
=θθ 例:复合光入射,含(21λλ>) 求:第二级明纹的宽度l ∆
解:d
r
j y 0λ=
d
r
y y l 02121)(2λλ-=-=∆。
分波面干涉.ppt

3.2 分波面干涉
3.2.1 杨氏实验
s是一个受光源照明的小孔,
从s发散出的光波射在光屏A 的两小孔s1 和s2上,s1和s2 相 距很近,且到s等距,从s1和s2 分别发射出的光波是由同一光波 分出来的,所以是相干光波,它 们在距离光屏为D的屏幕Π上叠 加,形成干涉图样。 1.理想光源情形下杨氏干涉图样的计算 理想光源是指单色点光源。
nl x I ( x ) 2 I 1 cos 2 0 d a 0
可以看出,观察屏上的干涉图形与光源位于y轴上的干涉条 纹相同,唯一的差别是整个图形沿着x轴方向发生了偏移。 偏移量:
d x0 a
2.实际光源的情形
1 0d e nl f
设光源的功率谱函数为S(ν),它的意义是在以频率ν为中心, 宽度为dν的频率范围内,光源的辐射功率为:
S(v)dv
由公式:
nl x I ( x ) 2 I 1 cos 2 0 d a 0
实际的光源总会有一定的几何尺寸和辐射功率密度(频率)分布。 (1)光源空间分布的影响 假设光源为单色扩展光源。 从上面的讨论知道,光源在ζ方向扩展对干涉条纹分布没有影响, 所以只讨论光源在ξ方向扩展的情况,考虑宽为dξ的一条光源: ξ ζ x0 x z0 z y
dξ a
∑
d
Π
设光源在ξ方向的辐射功率密度分布函数为S(ξ),由公式:
0
2 n ( S S S S ) 20 10 0 2 0 1
0
2 2 2 l l 2 2 2 2 n a a 2 2 0
考虑到菲涅耳近似,a>>ξ,ζ,l,上式简化为:
物理光学16 第十六次课、分振幅多光束干涉

3、亮纹宽度和细度
为了定量描述亮纹的宽窄,引入亮纹宽度 宽度和亮纹细度 细度的概念。 宽度 细度 法布里—珀罗多光束干涉条纹的亮纹宽度 宽度定义为:亮纹峰值两 宽度 侧强度降低为峰值一半的两点之间的距离b(角距离)。 IT ∆ϕ 计算。 b常常用 I0
I 0 (1(1 ρ )ρ ) 2 I 0 −− 2 I0 IT = = I0 /2 − )2 + 4 sin 2 (∆ 2 / 2) 2 (11 −ρρ ) 2 + ρ ρ sin 2 (ϕ mπ + b / 2 ) ( 4 2 因为b一般远小于 2π ,所以sin b/4≈b/4。 2(1 − ρ ) b= ρ → 1,b越小,亮纹越细。
nλ0 i1 = d nλ0 iN = N d
nλ0 d
nλ0 iN +1 = N +1 d
第N第和第(N+1)条亮纹之间的角间距则为:
δ iN = iN +1 − iN =
(
N +1 − N =
)
(
i1 N +1 + N
)
可见,多光束干涉条纹的亮纹半径也是内疏外密的圆环形干涉图形。 类似于双光束等倾干涉的情形。 15
b
2mπ
∆ϕ
ρ 将亮纹宽度与间距之比定义为相对宽度 相对宽度。 相对宽度
亮纹宽度
用‘相对宽度 相对宽度’来描述亮纹宽窄更有意义。 相对宽度 但习惯上人们常常用其倒数来表示,并定义为细度 细度,用F来表示。 细度 法布里—珀罗干涉仪亮亮纹的细度F为: F =
2π π ρ = b 1− ρ
16
I 0 (1 − ρ )2 IT = (1 − ρ ) 2 + 4 ρ sin 2 (∆ϕ / 2)
1.3分波面双光束干涉

一系列平行的明暗相间的条纹; ● 一系列平行的明暗相间的条纹;
● ∆y ∝ λ ,白光入射时 , 0 级明纹中心为白色 白光入射时, 可用来定0级位置) 其余级明纹构成彩带, ( 可用来定 0 级位置 ) , 其余级明纹构成彩带 , 级开始出现重叠(为什么? 第2级开始出现重叠(为什么?)
17
红光入射的杨氏双缝干涉照片
22
例题1 1 例题1-1
s1
d
p25页 页
r0
r1
p s2 未贴薄片: 0 为零光程差处 未贴薄片: p0
p
s2
p s2 贴薄片: 为零光程差处 贴薄片:
t
r2
零光程差处移动 y = p0 p = 1cm
两列光通过狭缝前已有光程差 两列光通过狭缝后到 p 点的光程差
p为零光程差处 零光程差处
( n − 1) t = r1 − r2 = d y r0
24
2、菲涅耳双面镜
▲
实验装置
y
P
L
S1
d
M1 θ
S
C
S2
o
M2
d′
l
s1 和 s2 发出的光为相干光,在相遇 虚光源 发出的光为相干光, 区域(阴影部分)发生干涉 干涉。 区域(阴影部分)发生干涉。
25
▲
明暗条纹满足的条件
M1 θ
S
L
y
P
S1
d
C
S2
o
M2
d′
l
s s s 为圆心, 由几何关系知, 、1 、 2 在以 c 为圆心,半径为 r 的圆上
ν = (E2-E1)/h
E1 波列长L = τ c 波列长
τ < 10−8 秒
3.1.2 双光束干涉解析

S1 S
双棱 镜
d
S2
D
菲涅耳双棱镜的干涉
S
M1 S1 S2
M2
菲涅耳双面镜的干涉
S
d
S’
M
D 洛 埃 镜 的 干 涉
1.分波面法双光束干涉 这些实验的共同点是: ①在两束光的叠加区内,到处都可以观察到干涉 条纹,只是不同地方条纹的间距、形状不同而已。 这种在整个光波叠加区内随处可见干涉条纹的干涉, 称为非定域干涉。与非定域干涉相对应的是定域干 涉,有关于涉的定域问题,将在以后中讨论。
y ml R
(14)
的空间点是亮条纹;
对应
(m 1/2)l R y
(15)
的空间点是暗条纹。即干涉图样相对于 R=0 的情况, 沿着 y 方向发生了平移。
1.分波面法双光束干涉 除了上述杨氏干涉实验外,菲涅耳双棱镜、菲 涅耳双面镜和洛埃镜都属于分波面法双光束干涉的 实验装置。
2nh cosq 2
l
2
(17)
(1)等倾干涉的强度分布 由此可以得到焦平面上的光强分布:
I I1 I 2 2 I1I 2 cos(k ) (18)
显然,形成亮暗干涉条纹的位置,由下述条件决定 : 相应于光程差 = ml(m = 0,1,2)的位置为亮条 纹; 相应于光程差 = (m+1/2)l 的位置为暗条纹。
为了研究分波而法双光束干涉现象的特性,下 而进一步讨论杨氏双缝干涉实验。在图实验原理图 中,Sl 和 S2 双缝从来自狭缝 S 的光波波面上分割出 很小的两部分作为相干光源,它们发出的两列光波 在观察屏上叠加,形成干涉条纹。
S1 S
点 光 源单 缝
r1 r2
双 缝
16 第十六次课、球面波干涉和分波面双光束干涉

-l/2 (25a') (25b')
l/2
通常把nd1和nd2分别称为P到S1和S2之间的光程,分别用L1和L2来表示。 (25a'')
(25b'')
5
光程的意义
光波在P点的位相比在S1点的位相落后kd1=k0L1。 而 Δt= d1/(c/n)=L1/c c为真空中光速。 所以,这个位相落后量还等于光波圆频率ω与 光波自S1 传播到 P 所需时间 Δt 的乘积。 可见位相落后量不仅与d1有关,还与n有关; 但可以说只与L1有关。 (27)
(25a) (25b)
E2
E10、E20分别是点光源S1、S2的源强度;
10、20是从点光源S1、S2出射时的初始位相
4
E10 E1 exp[ j (kd1 t 10 )] d1 E20 E2 exp[ j (kd2 t 20 )] d2
k=k0n
(25a)
直观上就可见到,等光程差面(近似代表等强度面)不再具有周期性。
10
(2)、干涉级、极值强度面和局部空间频率
I ( P) I1 ( P) I 2 ( P) 2 I1 ( P) I 2 ( P) cos k0 (20 10 ) (28)
y
仿照两束平面波干涉的情形也引入干涉级m。
S2 d2
y P(x, y, z) d1 S1 O z x
-l/2
l/2
所以光程的意义是:光波在真空中传播距离L1所需的时间与它在媒质中 传播距离d1所需的时间相同。
6
光程差
E10 E1 exp[ j (k0 nd1 t 10 )] d1 E20 E2 exp[ j (k0 nd 2 t 20 )] d2
波的干涉知识点解析

波的干涉 知识点解析学习波的干涉要先理解波的叠加原理,再从波的干涉条件理解波的干涉现象.一、波的叠加原理两列波在空间相遇与分离时都要保持其原来的特性(如f 、A 、λ、振动方向)沿原来方向传播,而不相干扰,在两列波重叠的区域里,任何一个质点同时参与两列波引起的振动,其振动位移等于这两列波分别引起的位移的矢量和,当这两列波的振动方向在同一直线上时,这种位移的矢量和简化为代数和.由波的叠加原理可知,任何两列波相遇都会产生叠加,叠加时对某一个质点来说,任意时刻振动的位移都等于该时刻两列波在该质点引起的位移的矢量和,从而出现振动的加强点和减弱点.但不同频率的两列波叠加时,其振动的加强点与减弱点不是固定的,而是随时间变化的,因此不能形成稳定的干涉图样.只有当两列波的频率相同时,叠加的结果就会使某些点振动始终加强,某些点振动始终减弱,并且加强点和减弱点相互间隔,形成稳定的干涉图样.所以,波的干涉实质上是一种特殊的波的叠加现象.二、波的干涉1.干涉的概念:频率相同的两列波叠加,使某些区域的振动加强,某些区域的振动减弱,而且振动加强的区域和振动减弱的区域相互隔开,这种现象叫波的干涉,所形成的图样叫做干涉图样:2.产生稳定干涉的条件:两列波的频率相同.3.干涉区域内振动加强和振动减弱质点的判断:(1)最强:该点到两个波源的路程差波长的整数倍,即.λδn =(2)最弱:该点到两个波源的路程差是半波长的奇数倍,即)12(2+=n λδ根据以上的分析,在稳定的干涉区域内,振动加强点始终加强;振动减弱点始终减弱.4.对波的干涉,我们还应理解以下几点:(1)振动最强点是振幅始终最大而不是位移始终最大:描述振动强弱的物理量是振幅,而振幅不是位移,在振动的过程中每个质点的振幅是不变的,而振动位移是随时间而改变的,所以振动最强点只是振幅最大的点,其位移仍在做周期性变化,其位移大小变化范围在振幅和零之间.(2)干涉图样中不是只有振动最强的质点和最弱的质点,同时也有振动强度在二者之间的质点,振幅不是最大也不是最小.(3)振动加强点在某个时刻的位移可能比同时刻的其他的振动质点的位移小.(4)干涉区域内所有质点的振动频率相同.三、典型例题分新:题型一:生活中波的干涉现象例l :学校做广播体操时,同学们围绕由两个高音喇叭发声的操场走一罔,听到的声音是忽强忽弱的,为什么?解析:做广播体操时,两个高音喇叭发出相同频率的声音,在操场上形成了稳定的干涉现象,同学们绕操场走一圈时,经过了振动加强区域和振动减弱区域,即声音加强和减弱的区域,并且相互间隔,所以听到的声音忽强忽弱.点评:本题是在生活实际中发生的现象,要求分析时抓住关键字“两个高音喇叭是同时发声,听到忽强忽弱的声音”即是频率相同的两列声波产生的干涉现象,类似的现象还有水波的干涉等.题型二:振动加强点和减弱点的理解,波的叠加原理例2:如图l 所示,S 1、S 2是两个相干波源,它们振动同步且振幅均为2cm ,波速为2m/s ,波长为0.4m .实线和虚线分别表示在某一时刻它们所发出的波的波峰和波谷.关于图中所标的a ,b 、c 、d 四点,下列说法正确的有( )A .该时刻a 质点振动最弱,b 、c 、d 质点振动都最强B .a 质点的振动始终是最弱的,b 、c 、d 质点的振动始终是最强的C .b 、c 两点在该时刻的位移差是4cmD .再过t=0.05s 后的时刻a 、b 、c 三个质点都将处于各自的平衡位置,因此振动最弱 解析:图中b 、d 、c 均为振动加强点,a 为振动减弱点.图中所示时刻,由叠加原理可知,b 点的位移是4cm ,c 点的位移是-4cm ,故两者的位移差是8cm ,再过0.05s ,a 、b 、c 三个质点都将处于各自的平衡位置,但a 仍然是振动减弱点,b 、c 仍然是振动加强点.故选AB 项。
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3
2、光程和光程差
y
P(x, y, z)
d2 d1
在距离这两点足够远的考察点P 处,两球面波的振动方向近似 相同,所以以下用标量波近似 进行讨论。
S2
S1
O
-l/2
z
l/2
x
E1
E10 exp[ j (kd1 t 10 )] d1 E20 exp[ j (kd2 t 20 )] d2
在t时刻P(r)点的合电场为:
E(r, t)=E1(r, t)+E2(r, t) 干涉场强度为: I(r)=<E· E*>=<(E1+E2)· (E1*+E2*)> (5) (4) (25a') (25b')
d2 S2
y P(x, y, z) d1 S1 O z x
-l/2
l/2
I ( P)
E10 E20 exp[ j (k0 nd1 t 10 )] exp[ j (k0nd 2 t 20 )] d1 d2
(29)
y
(30)
y
P(x, y, z)
Δ<0
S2
Δ=0 S2 O
x y z 1 2 l 2 2 ( ) ( ) ( ) 2n 2 2n
2 2 2
d2
Δ>0
d1 S1
(31)
S1
z
-l/2 z
l/2
xx
_______等光程差面的方程。
2
7
E E E E I ( P) 10 20 2 10 20 cos k0 ( L2 L1 ) (20 10 ) d1 d 2 d1 d2 I1 ( P) I 2 ( P) 2 I1 ( P) I 2 ( P) cos k0 (20 10 ) (28)
S2 d2
y P(x, y, z) d1 S1 O z x
-l/2
l/2
所以光程的意义是:光波在真空中传播距离L1所需的时间与它在媒质中 传播距离d1所需的时间相同。
6
光程差
E10 E1 exp[ j (k0 nd1 t 10 )] d1 E20 E2 exp[ j (k0 nd 2 t 20 )] d2
其中I1(P)和I2(P)分是S1和S2单独在P点产生的强度。
2
2
(20 10 ) 是初始位相差,它是常量。
( L2 L1 )
是P点对S1和S2的光程差。
(29)
余弦函数的宗量是P点相对于光源点S1和S2的位相差。
8
y
2、干涉场的分析
(1)、等强度面与等光程差面
S2 d2 O z
-l/2 (25a') (25b')
l/2
通常把nd1和nd2分别称为P到S1和S2之间的光程,分别用L1和L2来表示。 (25a'')
(25b'')
5
光程的意义
光波在P点的位相比在S1点的位相落后kd1=k0L1。 而 Δt= d1/(c/n)=L1/c c为真空中光速。 所以,这个位相落后量还等于光波圆频率ω与 光波自S1 传播到 P 所需时间 Δt 的乘积。 可见位相落后量不仅与d1有关,还与n有关; 但可以说只与L1有关。 (27)
(25a) (25b)
E2
E10、E20分别是点光源S1、S2的源强度;
10、20是从点光源S1、S2出射时的初始位相
4
E10 E1 exp[ j (kd1 t 10 )] d1 E20 E2 exp[ j (kd2 t 20 )] d2
k=k0n
(25a)
P(x, y, z) d1 S1 x
-l/2
l/2
I ( P) I1 ( P) I 2 ( P) 2 I1 ( P) I 2 ( P) cos k0 (20 10 ) (28)
等强度面 等位相面 =等光程差面
因为I1(P)、I2(P)和Δ都是P点位置的函数,所以干涉场中的等强度面 具有复杂的形状。 但是,在远离S1和S2的区域内,I1(P)和I2(P)的变化要比式中余弦项 的变化慢得多。 因此,等强度面与等光程差面十分接近; 以致近似地可以用等光程差面代替等强度面。 9
2
1、概述
同平面波一样,球面波也是最基本的简单光波,而且在 实际中,球面波比平面波更加普遍,因此了解球面波的 干涉也是极其必要的。 两束球面波在空间相遇叠加,如果要产生稳定的干涉现 象,它们也要满足前面讲述的三个基本条件,即在相遇 点波振动方向不垂直,两束球面光波的频率相同,初始 位相差恒定,满足这种条件的球面波称为相干球面波。 我们知道点光源发射球面波,如果两个点光源发射的球 面波叠加时能够产生干涉现象,可以称这两个点光源为 相干点光源。
(25b)
y P(x, y, z) d2 d1 S1 O z x
式中,k是媒质中的空间角频率(波数): (26)
S2
k0为真空中波数,n为媒质折射率。
E10 E1 exp[ j (k0 nd1 t 10 )] d1 E20 E2 exp[ j (k0 nd 2 t 20 )] d2 E1 E10 exp[ j (k0 L1 t 10 )] d1 E20 E2 exp[ j (k0 L2 t 20 )] d2
I ( P) I1 ( P) I 2 ( P) 2 I1 ( P) I 2 ( P) cos k0 (20 10 ) (28)
( L2 L1 )
n(d 2 d1 )
2 2 l l 2 2 2 2 n x y z x y z 2 2
第十六次课、球面波干涉和分波面 双光束干涉 内容
一、球面波干涉 二、杨氏干涉 三、杨氏干涉的改良——菲涅耳型干涉 四、瑞利干涉仪
1
一、两束球面波的干涉
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ内容
1、概述 2、光程和光程差 3、干涉场的分析 (1)、等强度面与等光程差面 (2)、干涉级、极值强度面和局部空间频率 4、二维观察屏面上干涉条纹的性质 (1)、观察屏沿着y轴并垂直于y轴放置 (2)、观察屏沿着x轴并垂直于x轴放置