材料力学-教材-02
《材料力学第二章》课件

弹性变形是可恢复的,而塑性变形是不可恢复的。
弹性变形能与塑性变形能
弹性变形能
01
物体在弹性变形过程中所吸收的能量,与应力和应变关系呈正
比。
塑性变形能
02
物体在塑性变形过程中所吸收的能量,与应力和应变关系呈非
线性。
弹性变形能与塑性变形能的比较
03
弹性变形能是可逆的,而塑性变形能是不可逆的。
材料力学的重要性
总结词
材料力学是工程设计和科学研究的重要基础,对于保证工程安全、优化产品设 计、降低成本等方面具有重要意义。
详细描述
在工程设计和科学研究中,材料力学提供了对材料行为的深入理解,有助于保 证工程结构的稳定性和安全性,优化产品的设计,降低生产成本,提高经济效 益。
材料力学的基本假设和单位
04
CATALOGUE
变形分析
变形的基本概念
变形
物体在外力作用下,形状 和尺寸发生变化的现象。
弹性变形
当外力去除后,物体能够 恢复原状的变形。
塑性变形
当外力去除后,物体不能 恢复原状的变形。
弹性变形与塑性变形
弹性变形特点
可逆、无残余应变、与外力大小成正比。
塑性变形特点
不可逆、有残余应变、外力达到屈服极限后发生。
建筑结构的优化设计
利用材料力学理论,对建筑结构进行优化设计,降低建筑物的重量 和成本,提高建筑物的性能和寿命。
机械工程中的应用
机械零件的强度和刚度分析
利用材料力学知识,对机械零件的强度和刚度进行分析和计算,确保零件在使用过程中不 会发生断裂或变形。
机械设备的动力学分析
通过材料力学的方法,对机械设备的动力学特性进行分析和计算,确保机械设备在使用过 程中具有良好的稳定性和可靠性。
第二篇 材料力学.ppt

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2.写出图中B点位移与两杆变形间的关系
解:变形图如图,B点位移至 B′点,由图知:
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例5 图a)所示桁架,l1=2m,E1=E2=200Pa ,A1=200mm2, A2=250mm2,F=10kN,试求节点A的位移。
解: (1)受力分析 取节点A为研究对象,受力分析 及建立坐标系如图b)所示。 由
②卸载:此阶段任何时刻卸载,卸载线(如o1c) 平行于oa,有残余变形或塑性变形(如o1o2)。
3、强化阶段b′d
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特征:冷作硬化,加载超过后卸载(如f点),再加载
直至断裂,比例极限提高( s s )塑性变
形减少了OO1。
p
p1
4.缩颈阶段de
σ
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d e
o ε
特征:试样某局部横向尺寸明显减小,直至断裂,断 口粗糙。此阶段试样完全丧失承载能力。
s 3. 应力集中系数: a =
max
s
s max ——应力集中处的最大应力
s ——同一截面的平均应力
4. 材料与应力集中:塑性材料因变形时有屈服阶段,对
应力集中的敏感程度不如脆性材料,但铸铁等组织不均
匀的脆性材料对应力集中却不敏感。
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第九节 简单超静定问题 一、超静定的概念
研究对象上的未知力数目多于静力平衡方程的数目, 无法由静力平衡方程解出全部的未知力,这类问题就是 超静定或静不定问题。
未知力的数目多出平衡方程的数目就是超静定次数。
二、超静定问题的解法:
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1. 列出静力平衡方程
2. 根据变形协调条件列出 变形几何方程
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3 . 根据力与变形间的物理关系建立物理方程
材料力学(II)材料力学孙训方课件

弹性力学的基本原理
弹性力学定义
弹性力学是研究弹性物体在外力作用下变形和内力的规律 的科学。
胡克定律
胡克定律是弹性力学的基本定律之一,它指出在弹性限度 内,物体的应力和应变之间成正比关系。
弹性模量
弹性模量是描述材料弹性性能的重要参数,它表示材料抵 抗变形的能力。
圣维南原理
圣维南原理是弹性力学中的一个基本原理,它指出当一个 物体受到局部外力作用时,物体内部的应力分布只受该局 部外力作用的影响。
轻质高强材料
随着航空航天、汽车等行业的快速发展,对 轻质高强材料的力学性能需求越来越高,这 涉及到对新型复合材料、金属基复合材料等 材料的强度、韧性、疲劳性能等方面的深入 研究。
智能材料
智能材料是一种能够感知外部刺激并作出相 应响应的材料,其力学性能具有非线性、时 变等特点,需要深入研究其本构关系、破坏 准则等方面的内容。
数值模拟与真
利用人工智能技术对复杂的材料行为进行数 值模拟和仿真,提高模拟的精度和效率,缩
短研发周期。
THANKS
[ 感谢观看 ]
多场耦合下的材料力学研究
热-力耦合
在高温环境下,材料的力学性能会受到温度的影响,需要研究温度场与应力场之间的相 互作用关系。
流体-力耦合
在流体环境中,如航空航天器、船舶等,需要考虑流体对结构的作用力以及流体的流动 对结构的影响。
人工智能在材料力学中的应用
机器学习在材料力学中的 应用
利用机器学习算法对大量的实验数据进行处 理和分析,预测材料的力学性能,优化材料 的设计。
CHAPTER 03
材料力学的基本分析方法
有限元分析方法
有限元分析是一种数值分析方法,它将复杂的物理系 统分解为较小的、易于处理的单元,通过求解这些单
材料力学2ppt课件

(2)确定许可载荷 取节点B为研究对象
y
N AB
N BC
X0 N Bc Co s N Ac Bo s 0
x
Y0
N Bs Ci n N As Bi n P 0
P
c o 0 s .6 ,s in 0 .8
得: NBC0.16P9
NAB0.95P2
cos12,sin5
当 NAB [N]A时 B 0.95 [P]2A5.0KN得 [P]AB 5.0K 4 N13
13
当 NBC[N]BC 时0.61 [P]9A4.8KN得 [P]BC8.08 KN
一、失效
失效:构件发生断裂或出现塑性变形。
失效条件
P A
u
bs
塑性材料 脆性材料
极限应力
二、安全系数和许用应力
s
[ ] u
n
nsb
nb
塑性材料ns 1.4~1.7 n:称之为安全系数。 脆性材料nb 2.5~3.0 [σ]:称之为许用应力。
安全系数n 的确定
2l
1Pl P2l
2
2O l1
l
P
l d(l1)
变形能:U W P2l 2EA
变形比能:
uU P2l 1
V 2EA Al 2
2 1E2
2E 2
§2.8 材料拉伸时的力学性能
一、低碳钢拉伸时的力学性能
碳钢的分类
标准试件
低碳钢:含碳量<0.25%的结构钢 中碳钢: 含碳量 0.25~0.55%的结构钢 高碳钢: 含碳量 0.55~2.0%的结构钢
材料力学第二版 (2)

材料力学第二版简介《材料力学第二版》是一本经典的材料力学教材,由李普希全教授撰写,适用于大学本科材料科学与工程专业的课程。
本书综合了力学和材料科学的知识,系统介绍了材料中的力学行为和性质。
本文档将从以下几个方面对该书进行介绍。
内容概述《材料力学第二版》主要包括以下几个内容:第一章:引论本章主要介绍了材料力学的基本概念和原理,以及材料力学在材料科学与工程中的重要性。
此外,本章还介绍了本书的组织结构和学习方法。
第二章:静力学基础本章主要介绍了材料中的力学基本概念,如力、力的平衡和静力学性质等。
此外,本章还涵盖了应力-应变关系和材料的弹性行为等内容。
第三章:变形和变形速率本章主要讨论了材料在加载和变形过程中的行为。
具体包括应变、应变率和塑性变形等方面的内容。
第四章:断裂本章主要介绍了材料在受力过程中可能发生的断裂行为和失效机制。
内容涵盖了断裂力学的基本理论和方法。
第五章:蠕变与疲劳本章主要讨论了在高温和长期应力条件下,材料可能出现的蠕变现象以及疲劳失效的原因和机制。
第六章:复合材料本章主要介绍了复合材料的力学行为和性质。
内容涵盖了复合材料的各种增强机制和力学性能的评估方法。
特点和优势《材料力学第二版》具有以下几个特点和优势:1.综合性:本书综合了力学和材料科学的知识,全面介绍了材料的力学行为和性质。
2.系统性:本书内容组织结构合理,章节之间衔接紧密,有助于读者全面理解和掌握材料力学的知识。
3.实用性:本书不仅介绍理论知识,还提供了大量的实例和案例,帮助读者将理论知识应用于实际问题的解决。
4.理论与实践结合:本书理论讲解与实践应用相结合,帮助读者将理论知识与实际工程问题相联系,培养解决问题的能力。
适用对象《材料力学第二版》适用于以下对象:•大学本科材料科学与工程专业的学生•从事材料科学研究的科研人员•从事材料工程实践的工程师和技术人员•对材料力学感兴趣的读者使用方法《材料力学第二版》可以作为大学本科材料科学与工程专业的教材使用。
材料力学PPT第二章

Q235钢的主要强度指标:s = 240 MPa,
b = 390 MPa
低碳钢拉伸试件图片
试件拉伸破坏断口图片
结合压缩曲线得到结论:颈缩过程,材 料的力学性质发生变化
塑性指标
1.延伸率
l1 l 100%
l
2.断面收缩率
A A1 A
100%
l1----试件拉断后的长度
A1----试件拉断后断口处的最小 横截面面积
F 用截面法取节点B为研究对象
Fx 0 FN1 cos 45 FN 2 0
x
Fy 0 FN1 sin 45 F 0
FN1 28.3kN
FN 2 20kN
A
FN1 28.3kN FN 2 20kN
1
2、计算各杆件的应力。
45° B
C
2
FN1
F
y
FN 2 45° B x
F
a
c
b
d
F FN dA
bd
A
dA A
A
FN
A
A 1
45°
C
2
FN1
y
FN 2 45° B
F
例题2.2
图示结构,试求杆件AB、CB的
应力。已知 F=20kN;斜杆AB为直
径20mm的圆截面杆,水平杆CB为 15×15的方截面杆。
B 解:1、计算各杆件的轴力。 (设斜杆为1杆,水平杆为2杆)
≥5%—塑性材料 <5%—脆性材料 σ
Q235钢: 20% ~ 30% ≈60%
冷作硬化
O
应力-应变(σ-ε)图
注意:
(1) 低碳钢的s,b都还是以相应的抗力除以试
材料力学PDF课件 (2)

a − q0 x − – 2 a 0 1 − − Q ( x ) = – q0 a x − 0 q0 x – 2 2
−1
0
1
a 1 − − = – q0 a q0 x – 2 2
0
1
1 1 a M ( x ) = – q0 ax − – q0 x − – 2 2 2
2
3 − – q0 a 2 x − 0 8
P P P a P a P P P Pa P Pa P N Q M P Pa P
P
P
q q a a qa 3qa/ 2 3qa/ 2 qa
2
3qa/ 2 3qa/ 2 qa 2/ 2 qa 2 3qa/ 2 3qa/ 2 qa 2 qa 2/ 2 3qa/ 2 N Q 3qa/ 2 qa M qa
a 3 + − q x – = – q0 a − 0 q0 x 2 8
1
3 1 1 a M ( x ) = – q0 ax − – q0 x 2 + – q0 x − – 8 2 2 2
2
例
3qa2/ 8
q0 m a/ 2 a/ 2 M
qa/ 2
1 q ( x ) = – q0 a x − 0 2
input L, X , NP
0 → MX
for i from 1 to NP do input Pi , Ai
MX + ( L − Ai ) ∗ Pi ∗ X / L → MX
if X ≥ Ai then
MX − Pi ∗ ( X − Ai ) → MX
集中力的个数 NP 第 i 个集中力的大小 Pi 第 i 个集中力的位置 Ai
2 0
0
本章内容小结
材料力学 第02章 轴向拉伸和压缩及连接件的强度计算

弹屈 性服 阶阶 段段
强 化 阶 段
颈 缩 阶 段
33/113
2.3 材料在拉伸或压缩时的力学性能 2.3.1 低碳钢Q235拉伸时的力学性能-弹性阶段
Oa段应力与应变成正比
s Ee
s
b a
弹性模量E是直线Oa的斜率 Q235 E≈200GPa
直线部分的最高点a所对应的应力称为 比例极限,sp Oa段材料处于线弹性阶段
(2) 杆AB段上与杆轴线夹45°角(逆时针方向)斜截面上的正应力 和切应力。
A 1 300 mm B 500 kN 300 mm 2 C 3 300 kN 400 mm
26/113
D
200 kN
2.2 拉压杆截面上的内力和应力 【例2-3】解
A 1 300 mm B 500 kN 300 mm 2 C
内力相同,
但是常识告诉我们,
F F
直径细的拉杆更容易破坏。
求得各个截面上的轴力后,并不能直接判断杆件是否具有足 够的强度。必须用横截面上的应力来度量杆件的受力程度。 用横截面上的应力来度量杆件的受力程度。
18/113
2.2 拉压杆截面上的内力和应力 2.2.2 1 拉压杆横截面上的应力
a
F
c
c' d'
F4
D
FN4
F
x
0 FN4 F4 0
FN4 20 kN 拉
16/113
同一位置处左右侧截面上的内力分量具有相同的正负号
2.2 拉压杆截面上的内力和应力 【例】解
1
FR A F1
F1=40kN,F2=55kN,F3=25kN,F4=20kN
2
F2 B
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第二章 杆件的内力2.1 杆件内力的一般描述·截面法杆件在外力作用下,任一横截面的内力如第一章1.3节中图1.3所示。
不失一般性地讨论,横截面上的内力应为空间力系。
由理论力学静力学知识,无论杆件横截面上的内力分布如何复杂,主矢和内力主矩。
图2.1在图2.1仅引起一种基本变形。
图2.1x M 、y M 、z M 方向上的分量。
其中:x F 与轴线重合,称之为轴力y F 、z F x M 的扭转变形。
y M 、z M 作用平面与横截面垂直,称之为弯矩,二者均使杆件产生弯曲变形。
下面的讨论将首先基于仅引起一种基本变形的外载所对应的内力及其力学行为(第三章、第四章),并在此基础上讨论引起两种或两种以上基本变形(又称组合变形)的外载对应的力学行为(第六章)。
在绪论中已介绍了内力的概念和截面法(1.3节),内力的计算是强度计算的基础,计算杆件内力的基本方法是截面法,该法可归纳为以下三个步骤:(1)在欲求内力的截面处用一平面假想地把构件分成两部分,任取一部分作为研究对象,将工程中有许多杆件,例如液压传动机构中的活塞杆(图2.2a),桁架结构中的拉杆或压N23 1.5kN F F =-=- (c )以横坐标x 表示横截面的位置,纵坐标表示相应截面上轴力N F ,于是便可用图线表示沿杆件轴线轴力的变化情况(图e ),这就是轴力图。
在轴力图中拉力绘在x 轴的上侧,压力绘在下侧。
由(a )、(b )、(c )三式可知,横截面上的轴力等于该截面一侧的所有轴向外力的代数和。
当外力为拉力时,在该截面引起正的轴力;当外力为压力时,在该截面引起负的轴力。
例2.2 如图a 所示。
已知50kN F =解:设混凝土柱AB N150kN F F =-=-,N23F F =-若考虑混凝土柱的自重,截面面积为1A ,BC 何,请读者考虑。
2.3 机械中的传动轴(图2.5a )、水轮发电机的主轴(图2.6a )均以扭转为其主要变形。
它们可简化为图2.5b 、图2.6b 中的计算简图,其特点是在杆件两端作用大小相等、方向相反且作用平面垂直于杆件轴线的力偶,致使杆件的任意两个横截面都发生绕轴线的相对转的功率等于力偶矩e M 与角速度ω的乘积,即截面n n -由平衡方程M ∑T 段在截面n n -扭矩T T 均为正。
例2.3传动轴如图a 所示。
主动轮A 输入功率为36kW A P =,从动轮B 、C 、D 输出功率分别为11kW 14kW B C D P P P ===,,轴的转速为300r/min n =。
试作轴的扭矩图。
解:按式(2.1)算出作用于轴上的外力偶矩36954995491146N m 3001195499549350N m 3001495499549446N m 300A A B B C D D P M n P M M n P M n =⨯=⨯=⋅==⨯=⨯=⋅=⨯=⨯=⋅从受力情况看出,轴在BC 、CA 、AD 三段内的受力并不相同。
现用截面法研究各段内的扭矩。
在BC 段内以任一横截面Ⅰ-Ⅰ将轴分为两段,并取左段研究,将截面Ⅰ-Ⅰ上的扭矩1T 设为正(图b )。
由左段的平衡方程100x B M T M ∑=+=,,得1350N m B T M =-=-⋅结果中的负号表示1T 的方向与假设的相反,即1T 为负值扭矩。
同理,在CA 段内任取截面Ⅱ-Ⅱ,其上扭矩2T 仍设为正,由左段的平衡方程200x C B M T M M ∑=++=,,得2700N m B C T M M =--=-⋅在AD 段内任取截面Ⅲ-Ⅲ,扭矩3T 仍设为正,由右段的平衡方程0x M ∑=,30D T M -=例2.3图得3446N m D T M ==⋅结果为正,表明3T 的方向与假设相同,即3T 为正值扭矩。
仿照轴力图的作法,以横坐标表示横截面位置,纵坐标表示相应截面上的扭矩,按照求出的各段扭矩值,即可得到轴的扭矩图(图c )。
车刀被牢牢地固定在刀架中,A端截面既不能移动,也不能转动,可以简化为固定端。
支座反力可以根据静力平衡方程求出的梁称为静定梁。
根据支座约束的不同情况,静定梁可分为三种基本形式。
(1)简支梁。
一端为固定铰支座,一端为可动铰支座(图2.10a)。
(2)悬臂梁。
一端为固定端约束,另一端自由,(图2.10b)。
(3)外伸梁。
固定铰支座和可动铰支座不在梁端(图2.10c)。
根据上述符号规则和内力与外力间的平衡关系可知,对水平梁的某一指定截面来说,在它左侧的向上外力,或右侧的向下外力,在该截面产生正的剪力;反之,产生负的剪力。
至于弯矩,则无论在指定截面的左侧或右侧,向上的外力产生正的弯矩,向下的外力产生负的弯矩(图2.12)。
例2.4 桥式起重机的梁,可简化为图示的计算简图,梁上作用的集中力F 为吊车和吊重的重力,均布载荷q 为梁的自重。
若已知50kN 10kN/m F q ==,,梁长2m l =,试求梁横截面D 上的剪力和弯矩。
解:利用对称性容易求出两端支反力35kN A B F F ==在截面D 左侧的外力有A F D 上,A F 5.0⨯A F ;均布载荷引起的剪力和弯矩均为负,为5.0⨯q 和25.05.0⨯⨯q 。
故D 截面上的剪力和弯矩分别为 S 0.530kN A F F q =-⨯=0.50.50.516.25kN m 2A M F q =⨯-⨯⨯=⋅ 2.5 剪力方程与弯矩方程·剪力图与弯矩图从前面的讨论看出,一般情况下,梁横截面上的剪力和弯矩随截面位置而变化。
若以坐标x 表示横截面在梁轴线上的位置,则横截面上的剪力和弯矩都可以表示为x 的函数,即)(x F F S S =)(x M M =上面的函数表达式称为梁的剪力方程和弯矩方程。
与绘制轴力图和扭矩图一样,可以用图线表示梁横截面上的剪力和弯矩沿轴线变化的情况。
以平行于梁轴的横坐标x 表示横截面的位置,以纵坐标表示相应截面上的剪力或弯矩,所绘制的图线分别称为剪力图和弯矩图①。
下面举例说明。
例2.5 图示悬臂梁受均布载荷q 作用。
试作梁的剪力图和弯矩图。
解:以A 点为坐标系原点建立坐标系如图a 所示。
在坐标为x 的任意横截面左侧,外力只有均布载荷。
根据剪力和弯矩的计算方法及符号规定,可求得该截面上剪力和弯矩的表达式分别为① 本书将弯矩图画在梁弯曲变形受压的一侧。
在土木工程中习惯将弯矩图画在梁弯曲变形受拉一侧。
S ()F x q x =-⋅ (0)x l ≤< (a) 22)(2qx x qx x M -=⋅-= (0)x l ≤< (b) 这就是梁的剪力方程和弯矩方程。
式)(a 表明,剪力图是一斜直线,只需确定两点,例如在0=x 处S 0F =,在 l x =处S F ql =-,即可绘出(图b )。
式(b)表明,弯矩图是抛物线,需要确定曲线上的几个点,才能绘出该条曲线(图c )。
A B Fb Fa F F l l==, 以梁的左端为坐标原点,建立坐标系如图a 所示。
由于集中力F 的作用,将梁分为AC 和CB 两段,两段内的剪力或弯矩不能用同一方程式表达,应分段列出。
在AC 段内取距原点为x 的任意横截面左侧,根据剪力和弯矩的计算方法及符号规定,可求得AC 段的剪力和弯矩方程分别为S ()Fb F x l=(0)x a << (a) x l Fb x M =)( )0(a x ≤≤ (b) 在CB 段内取坐标为x 的任意截面,该截面上的剪力方程和弯矩方程分别是S ()Fb Fa F x F l l=-=- )(l x a << (c) )()()(x l l Fa a x F x l Fb x M -=--= )(l x a ≤≤ (d)当然,在CB 段内如用截面右侧的外力计算,会得到相同的结果。
由(a)、(c)两式可知,左、右两段梁的剪力图各是一条平行于x 轴的直线。
由(b)、(d)两式可知,左、右两梁段的弯矩图各是一条斜直线。
根据这些方程绘出的剪力图和弯矩图如图b 、c 所示。
由图可见,在集中力作用处,左、右两侧截面上的剪力值有突变,且突变量为集中力的值。
在集中力作用处截面上的弯矩值为最大。
例2.7 图a 所示的简支梁在C 点处受矩为e M 的集中力偶作用。
试作此梁的剪力图和弯矩图。
解:e A M F l =CB 同。
这些方程是S ()A F x F =-=AC 段: ()A M x F x =-=CB 段: ()()B M x F l x =-=示。
例2.8 图a 集中力 2 kN F =,集中力偶e M 剪力图和弯矩图。
解: 1 kN A F =(向上), F 分AB 和BC AB 段,以A 矩的表达式为S 111()1A F x F qx x =-=- (11)(x F x M A =当列BC 段内的剪力方程和弯矩方程时,为使方程简单,可以C 为坐标原点,距C 点为2x 的任意横截面上的剪力和弯矩的表达式为S 2() 2 kN F x F == 2(0 1.5m)x <<2222)(x Fx x M -=-= 2(0 1.5m)x ≤<按以上方程作出剪力图和弯矩图分别如图b 、c 所示。
式(b)表明,AB 段内的弯矩图是抛物线,作弯矩图时,有三个截面上的弯矩应该求出,即A 、B 截面和弯矩为极值的截面。
根据极值条件0)(11=dx x dM ,由式(b),得 011=-x由此解出1 1 m x =,亦即在该截面上弯矩为极值。
代入式(b)得弯矩的极值为0.5 kN m M =⋅。
)(x ∆均布的(图2.13a )连续变化(图2.13b )截面C 直梁的受力如图 2.14a 载荷集度)(x q 是x 大为图2.14b 。
微段左边截面上的剪力和弯矩分别为S ()F x 和)(x M ,它们都是x 的连续函数。
当x 有一个增量d x 时,S ()F x 和)(x M 的相应增量是S d ()F x 和d ()M x 。
所以,微段右边截面上的剪力和弯矩分别是S S ()d ()F x F x +和()d ()M x M x +。
微段上的这些内力均设为正,且设微段内无集中力和集中力偶。
由微段的静力平衡方程0y F ∑=和0C M ∑=(C 为微段右侧截面形心),得[]S S S ()()d ()()d 0F x F x F x q x x -++=[]S d ()()d ()()d ()d 02x M x M x M x F x x q x x -++-⋅-⋅⋅=整理以上两式,并略去第二式中的高阶微量d ()d 2xq x x ⋅⋅,得 S d ()()d F x q x x = (2.2) S d ()()d M x F x x= (2.3) 从式(2.2)和式(2.3)又可得到如下关系2S 2d ()d ()()d d F x M x q x x x== 以上三式表示了直梁载荷集度、剪力和弯矩之间的关系。