-锁模激光器综述

东北石油大学课程设计

2013年3 月8 日

东北石油大学课程设计任务书

课程光电子技术基础课程设计

题目锁模激光器的设计

专业电子科学与技术姓名学号04

主要内容、基本要求、主要参考资料等

1、主要内容：

设计一锁模激光器，说明所设计的锁模激光器的基本原理、给出所设计的锁模激光器的结构、所使用的材料。

2、基本要求：

说明该锁模激光器的性能参数，撰写报告。

3、主要参考资料：

[1]江涛,激光与光电子学进展,北京,电子工业出版社,2000年(8) 40-43

[2]贾正根,半导体报,北京,电子工业出版社,2000年6月第37卷(3)45-47

[3]周炳琨等,激光原理,第5版,北京,国防工业出版社,2004年8月

[4]马养武等,光电子学,第2版,杭州,浙江大学出版社,2003年3月

完成期限2013.3.4 ~2013.3.8

指导教师

专业负责人

2013年3 月4 日

目录

第1章概述 (4)

第2章锁模激光器的原理 (2)

2.1 锁模的基本原理 (4)

2.1.1锁模脉冲的特征 (4)

第3章锁模方式 (8)

3.1 主动锁模 (8)

3.1.1损耗内调制锁模 (8)

3.1.2相位内调制锁模 (9)

3.1.3主动锁模激光器的结构 (9)

3.2 被动锁模 (10)

第4章锁模光纤激光器设计 (13)

4.1 锁模光纤激光器基本结构 (13)

4.2 锁模光纤激光器设计 (13)

结论 (11)

参考文献 (12)

第1章概述

锁模就是将多纵模激光器中各纵模的初相位关系固定,形成等时间间隔的光脉冲序列。使各纵模在时间上同步，频率间隔也保持一定，则激光器将输出脉宽极窄、峰值功率很高的超短脉冲。实现锁模的方法有很多种，但一般可以分成两大类：即主动锁模和被动锁模。主动锁模指的是通过由外部向激光器提供调制信号的途径来周期性地改变激光器的增益或损耗从而达到锁模目的；而被动锁模则是利用材料的非线性吸收或非线性相变的特性来产生激光超短脉冲。

目前,最为广泛使用的一种产生飞秒激光脉冲的克尔透镜锁模（Kerr Lens mode locking)技术是一种独特的被动锁模方法。科尔透镜锁模实际上是利用了材料的折射率随光强变化的特性使得激光器运转中的尖峰脉冲得到的增益高出连续的背景激光增益，从而最终实现短脉冲输出。一台激光器实现锁模运转后，在通常情况下，只有一个激光脉冲在腔内来回传输，该脉冲每到达激光器的输出镜时，就有一部分光通过输出镜耦和到腔外。因此，锁模激光器的输出是一个等间隔的激光脉冲序列。相邻脉冲间的时间间隔等于光脉冲在激光腔内的往返时间，即所谓腔周期。一台锁模激光器所产生的激光脉冲的宽度是否短到飞秒量级主要取决于腔内色散特性、非线性特性及两者间的相互平衡关系。而最终的极限脉宽则受限于增益介质的光谱范围。衡量一台飞秒激光器的重要技术指标为：脉冲宽度、平均功率和脉冲重复频率。

此外，还有谱宽与脉宽积，脉冲的中心波长，输出光斑大小，偏振方向等。脉冲重复频率实际上告诉我们了激光脉冲序列中两相邻脉冲间的间隔。由平均功率和脉冲重复频率可求出单脉冲能量，由单脉冲能量和脉冲宽度可求出脉冲的峰值功率。

第2章 锁模激光器的原理

2.1多模激光器的输出特性

为了更好地理解锁模的原理，先讨论未经锁摸的多纵模自由运转激光器的输出特性。腔长为L 的激光器，其纵模的频率间隔为 L

C v v v q q q 21=-=∆+ （1） 自由运转激光器的输出一般包含若干个超过阀值的纵模，这些模的振幅及相位都不固定，激光输出随时间的变化是它们无规则叠加的结果，是一种时间平均 的统计值。

假设在激光工作物质的净增益线宽内包含有2N+1个纵模，那么激光器输出的光波电场是N 个纵模电场的和，即

E(t)=

)cos(q q N N q q t w E φ+∑-= （2）

式中，q ＝0，± 1，± 2，…，± N 是激光器内(2N +1)个振荡模中第q 个纵模的序数； q E 是纵模序数为q 的场强; q w 及q φ是纵模序数为q 的模的角频率及相位。

2.2锁模脉冲的特征

先看三个不同频率光波的叠加：

)2cos(01i i v E E ϕπ+= （3） 其中i=1,2,3

设三个振动频率分别为1v 、2v 、3v 的三个光波沿同一方向传播且有关系式：3v =31v ，2v =21v ,E 1=E 2=E 3=E 0

若相位未锁定，则此三个不同频率的光波的初位相ϕ1 、ϕ2 、ϕ3 彼此无关。

由于破坏性的干涉叠加，所形成的光波并没有一个地方有很突出的加强。输出的

光强只在平均光强2/320E 基础上有一个小的起伏扰动。

但若设法使ϕ1 = ϕ2 = ϕ3 =0时，有

)2cos(101t v E E π=

)4cos(102t v E E π=

)6cos(103t v E E π=

当 t=0 时,013E E =,2029E E =; 1

31v t =时, 2

)32cos(001E E E -==π 2

)34cos(002E E E -==π 003)2cos(E E E ==π

三波叠加的结果是：E=E 1+E 2+E 3 = 0;同理可得132v t =时，E=0；1

1v t =时，03E E =……这样就会出现一系列周期性的脉冲。当各光波振幅同时达到最大值

处时，由于“建设性”的干涉作用，就周期性地出现了极大值（2029E E I ==）。

当然, 对于谐振腔内存在多个纵模的情况，同样有类似的结果。

如果采用适当的措施使这些各自独立的纵模在时间上同步，即把它们的相位相互联系起来，使之有一确定的关系(ϕq+1 - ϕq =常数)，那么就会出现一种与上

述情况有质的区别而有趣的现象；激光器输出的将是脉宽极窄、峰值功率很高的光脉冲，这就是说，该激光器各模的相位己按照=-+q q ϕϕ1常数的关系被锁定，这种激光器叫做锁模激光器，相应的技术称为“锁模技术”。

要获得窄脉宽、高峰值功率的光脉冲，只有采用锁模的方法，就是使各纵模相邻频率间隔相等并固定为L

C v q 2=∆，并且相邻位相差为常量。这一点在单横模的激光器中是能够实现的。

下面分析激光输出与相位锁定的关系，为运算方便，设多模激光器的所有振荡模均具有相等的振幅E 0，超过阈值的纵模共有2N +1个，处在介质增益曲线中

心的模，其角频率为0w ，初相位为0，其模序数q =0，即以中心模作为参考，各相邻模的相位差为α，模频率间隔为w ∆，假定第q 个振荡模