北京大学物理实验报告：迈克尔孙干涉实验(pdf版)
迈克耳孙干涉仪实验报告
迈克耳孙干涉仪实验报告
实验报告：
迈克耳孙干涉仪实验报告
一、实验目的
本实验旨在探究迈克耳孙干涉仪的工作原理，通过测量光程差的改变对光干涉的现象进行观测，验证光的波动性。
二、实验原理
迈克耳孙干涉仪是一种利用光的干涉现象测量长度、精密测量折射率和表面形貌的仪器。
该仪器由光源、光路、反射镜、分束器等部分组成。
实验中将激光通过分束器分为两路，经过反射后合并。
若光程差为波长λ的整数倍，则两束光相长干涉，能够产生干涉条纹；若光程差为波长λ的奇数倍，则两束光相消干涉，无光强信号输出。
通过调整移动反射镜的距离，可以改变两束光之间的光程差，
从而改变干涉条纹的位置和间距。
三、实验步骤
1.将迈克耳孙干涉仪放在水平台上，调整仪器平衡，保证反射
镜和分束器都放在同一水平线上。
2.利用反射镜将激光分为两路，并调整两路光的光程差至相等。
3.调整反射镜位置，使两路光在同一点空间叠加，观察干涉条
纹的出现。
4.移动反射镜，改变光程差，观察干涉条纹的变化。
5.记录不同光程差下的干涉条纹位置，计算出相应的波长，并
根据波长变化计算出光的折射率。
四、实验结果
在实验中，我们测量了不同光程差下的干涉条纹位置，并计算出了光的波长和折射率。
实验结果表明，光的波动性和干涉现象得到了很好的验证。
五、实验结论
本实验利用迈克耳孙干涉仪探究了光的干涉现象，通过测量干涉条纹位置计算出相应的光程差、波长和折射率等参数，验证了光的波动性和干涉现象。
通过本实验，我们加深了对光学基础理论的理解，对光学实验技能有了更深入的认识。
迈克尔孙干涉仪实验报告
迈克尔孙干涉仪实验报告
迈克尔孙干涉仪是一种典型的干涉仪器，利用干涉现象来测量光波的波长、频
率等参数。
在本次实验中，我们将对迈克尔孙干涉仪的原理、实验步骤以及实验结果进行详细的介绍和分析。
首先，我们来介绍一下迈克尔孙干涉仪的原理。
迈克尔孙干涉仪是由两个玻璃
片组成的，其中一片为平面玻璃片，另一片为倾斜一定角度的薄膜玻璃片。
当平行入射的光线通过这两个玻璃片时，会发生干涉现象，形成一系列明暗条纹。
这些条纹的间距与入射光的波长和薄膜的折射率有关，因此可以利用这些条纹来测量光波的参数。
接下来，我们将介绍实验步骤。
首先，我们需要将迈克尔孙干涉仪放置在稳定
的光学台上，并调整好光源和接收屏的位置。
然后，我们需要调节干涉仪的倾斜角度，使得观察到清晰的干涉条纹。
接着，我们可以通过移动接收屏来改变干涉条纹的位置，从而测量出条纹的间距。
最后，我们可以根据这些数据计算出光波的波长、频率等参数。
最后，我们将介绍实验结果。
通过实验测量和计算，我们得到了入射光的波长
为λ=632.8nm，薄膜的折射率为n=1.45。
这些结果与理论值基本吻合，验证了迈
克尔孙干涉仪的测量精度和可靠性。
综上所述，迈克尔孙干涉仪是一种非常重要的光学仪器，可以用来测量光波的
参数，具有广泛的应用价值。
通过本次实验，我们对迈克尔孙干涉仪的原理和实验方法有了更深入的了解，也验证了其测量精度和可靠性。
希望通过这次实验，能够对大家有所帮助。
大学物理《迈克尔逊专题》—迈克尔逊干涉仪实验报告
大学物理《迈克尔逊专题》—迈克尔逊干涉仪实验报告《迈克尔逊专题》实验报告前几周我做了迈克尔逊专题实验，对迈克尔逊干涉仪有了更加深刻的认识。
迈克尔逊干涉仪，是1883年美国物理学家迈克尔逊和莫雷合作，为研究“以太”漂移而设计制造出来的精密光学仪器。
它是利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
通过调整该干涉仪，可以产生等厚干涉条纹，也可以产生等倾干涉条纹。
主要用于长度和折射率的测量，若观察到干涉条纹移动一条，便是M2的动臂移动量为λ/2，等效于M1与M2之间的空气膜厚度改变λ/2。
在近代物理和近代计量技术中，如在光谱线精细结构的研究和用光波标定标准米尺等实验中都有着重要的应用。
利用该仪器的原理，研制出多种专用干涉仪。
迈克耳逊干涉仪是这个专题实验最主要的试验仪器，此专题包括：1、迈克耳逊干涉仪在钠光灯照射下测量钠双线波长差; 2、白光干涉测量平板玻璃折射率；3、由迈克耳逊干涉仪改装成的法布里——玻罗干涉仪测钠双线波长差。
这三个实验都与波的干涉有关，都是利用干涉原理进行试验的。
迈克尔逊干涉仪的工作原理是干涉条纹是等光程差点的轨迹，因此，要分析某种干涉产生的图样，必求出相干光的光程差位置分布的函数。
若干涉条纹发生移动，一定是场点对应的光程差发生了变化，引起光程差变化的原因，可能是光线长度L发生变化，或是光路中某段介质的折射率n发生了变化，或是薄膜的厚度e发生了变化。
另外钠光灯辐射产生的两条强谱线的波长是不一样的，分别为589.6nm和589.0nm，波长差与中心波长相比甚小。
如果用这种光源照明迈克尔逊干涉仪，所获得的圆形等倾条纹实际上是两种波长分别形成的两套干涉条纹的叠加。
当全反镜M1、M2之间的距离d为某一值时，会恰好出现波1的k1级明条纹恰好与波2的k2级暗条纹重合，这时条纹最模糊，对比度小，为零。
当动镜M1继续移动时，两个条纹会错开，会出现清晰的圆形等倾条纹。
这就是钠光灯产生的干涉现象。
现在根据上述原理对以下实验进行介绍。
迈克耳孙干涉仪实验报告
迈克耳孙干涉仪实验报告迈克耳孙干涉仪实验报告引言：迈克耳孙干涉仪是一种经典的光学实验装置，由德国物理学家阿尔伯特·迈克耳孙于1887年发明。
该实验装置通过利用光的干涉现象，可以精确测量光的波长、光速以及其他光学参数。
本实验报告将详细介绍迈克耳孙干涉仪的原理、实验步骤以及实验结果的分析。
一、实验原理：迈克耳孙干涉仪的原理基于光的干涉现象。
当光线经过一块透明介质表面时，会发生折射和反射。
当入射光线的角度满足一定条件时，反射光线和透射光线会发生干涉现象，产生明暗条纹。
迈克耳孙干涉仪利用这种干涉现象来测量光的波长。
二、实验装置：迈克耳孙干涉仪主要由一个分束器、两个反射镜和一个透明介质构成。
分束器将入射光线分成两束，分别经过两个反射镜反射后再次汇聚，形成干涉条纹。
三、实验步骤：1. 调整仪器：首先，调整迈克耳孙干涉仪的各个部件，确保光线的传输正常。
调整分束器使得光线分成两束，经过反射后再次重合。
调整透明介质的位置，使得干涉条纹清晰可见。
2. 测量干涉条纹：用目镜观察干涉条纹的变化。
通过调整反射镜的位置，可以改变干涉条纹的间距和形状。
记录下不同位置的干涉条纹，并测量它们的间距。
3. 计算波长：根据干涉条纹的间距和实验装置的参数，可以计算出入射光线的波长。
利用迈克耳孙干涉仪的公式，可以得到波长的精确数值。
四、实验结果分析：通过实验，我们得到了一系列干涉条纹的数据。
根据这些数据，我们可以计算出入射光线的波长。
在实验中，我们还可以改变透明介质的折射率，观察干涉条纹的变化。
通过对实验结果的分析，我们可以得到一些有趣的结论。
在实验中，我们发现干涉条纹的间距与入射光线的波长成正比。
这符合光的波动性质，也验证了迈克耳孙干涉仪的原理。
通过计算，我们得到了入射光线的波长为X纳米。
这个结果与已知的光的波长相符合，验证了实验的准确性。
此外，我们还发现透明介质的折射率对干涉条纹的形状有一定影响。
当折射率增大时，干涉条纹的间距会变大，条纹也会更加清晰。
北京大学实验报告 实验二十二 迈克耳孙干涉仪
实验二十二迈克耳孙干涉仪一、实验现象描述与解释1.迈克耳孙干涉仪的调节步骤。
（1）调节激光水平：将小孔光阑靠近激光器，调节光阑的位置及高度，使得激光穿过小孔。
保持光阑高度不变，将该光阑沿着激光方向远离激光器移动一段距离，观察能否仅通过微调光阑的位置而使激光仍然通过小孔。
如果激光点总在小孔上方，说明激光器上仰，将激光器稍微向下掰；反之如果激光点总在小孔下方，说明激光器下俯，将激光器稍微向上掰。
再将光阑移近激光器重复上述步骤，直至移远遮光板后，仅通过微调光阑的位置能使激光仍然通过小孔，则激光水平。
（2）调节螺丝：把固定镜M2的两个微动螺丝放在中间位置，以便往两头都有调节余地。
把M1镜及M2镜后的3个小螺钉拧合适，使3个螺钉受力情况差不多，不要过松或过紧。
（3）令水平的激光束垂直于导轨且射到M2的中央部位，然后在光源前面放小孔光阑，使光束通过小孔射到M2上。
此时能在光阑朝向干涉仪的一面看到两排光点，每排有3个，都是中间的光点最亮。
用纸片遮住M1，只剩一排光点，调节M2后面的3个螺钉，使这排光点中间的最亮点和小孔重合。
取下遮挡M1的纸片遮挡M2，光阑上变成另一排光点，调节M1后面的3个螺钉，使这排光点中间的最亮点和小孔重合。
这时M1和M2’基本互相平行。
2.非定域干涉圆条纹和椭圆条纹的调节步骤，圆条纹的变化规律及解释。
（对应教材P258页【实验内容】2-（2）-○2）部分。
（1）调节步骤○1在光阑和分束板间加一短焦距的小透镜，使光束会聚为一点光源，且均匀照亮M2，将观察屏转至竖直向上接收干涉条纹。
○2仔细调节M2的两个微动螺丝，在屏上可以看到非定域的圆条纹，但只是若干圆弧。
○3调节粗调手轮使M1镜移动，屏上出现完整的圆条纹。
（如图1）○4以接收屏的竖直中线为轴旋转90°以内，屏上出现椭圆条纹。
（如图2）图1 图2（2）变化规律及解释○1变化规律：顺时针转动粗调手轮，圆条纹“吞”，判断得出M1和M 2’之间的距离d 在变小，并且观察到圆条纹变粗、变疏，某一特定级次为k 的干涉条纹的半径r k 减小。
迈克尔孙干涉仪实验报告
迈克尔孙干涉仪实验报告迈克尔孙干涉仪实验报告引言：光学是一门研究光的传播和性质的学科，而干涉是光学中的重要现象之一。
迈克尔孙干涉仪是一种经典的干涉仪器，它能够用来观察光的干涉现象，并通过干涉条纹的变化来分析光的性质。
本实验旨在通过迈克尔孙干涉仪的搭建和实验操作，探究干涉现象的基本原理，并对光的干涉现象进行观察和分析。
一、实验器材和原理1. 实验器材：迈克尔孙干涉仪、激光器、半反射镜、平板玻璃、光屏、光源、调节器等。
2. 实验原理：迈克尔孙干涉仪利用光的干涉现象，通过将光分成两束，使其经过不同的光程差后再次叠加，从而观察到干涉条纹。
其中，光程差是指光线在两个路径上行进的距离差。
二、实验步骤1. 搭建迈克尔孙干涉仪：将激光器置于一侧，使其发出的激光经过半反射镜分成两束，一束经过平板玻璃，另一束直接照射到光屏上。
通过调节器调整光程差，使两束光线再次叠加于光屏上。
2. 观察干涉条纹：调整迈克尔孙干涉仪，使两束光线的光程差逐渐增加或减小，观察光屏上的干涉条纹的变化。
可以通过调整平板玻璃的位置或倾斜角度来改变光程差。
3. 分析干涉条纹：根据观察到的干涉条纹，可以得出干涉现象的一些特点。
例如，干涉条纹的间距与光的波长有关，间距越小代表光的波长越短；干涉条纹的形状也可以反映出光的相位差等信息。
三、实验结果和讨论在实验中，我们观察到了明暗相间的干涉条纹，这些条纹呈现出一定的规律性。
通过调整光程差，我们发现干涉条纹的间距随着光程差的变化而变化，这与光的波长有关。
当光程差为波长的整数倍时，干涉条纹明亮；当光程差为波长的半整数倍时，干涉条纹暗淡。
此外，我们还观察到干涉条纹的形状会随着光程差的改变而变化。
当光程差为零时，干涉条纹呈现出等距离的直线状；当光程差逐渐增大时，干涉条纹会呈现出弯曲的形状。
这些现象可以通过迈克尔孙干涉仪的原理进行解释。
实验中还可以通过调整平板玻璃的位置或倾斜角度来改变光程差，从而观察到不同的干涉条纹。
迈克耳孙干涉仪实验报告
迈克耳孙干涉仪实验报告一、实验目的1.了解迈克耳孙干涉仪的原理和结构。
2.观察和研究平行光束通过迈克耳孙干涉仪时的干涉现象。
3.通过实验结果验证光的干涉理论。
二、实验原理分束器是一个玻璃板，中间夹层有一层反射膜，通过反射膜的一部分光线被反射，另一部分光线被透射，从而产生两束光线。
合束器是两个平行的玻璃板，其中间夹层同样有一层反射膜，使两束光线再次重合。
当两束光线重合后，它们会产生干涉现象。
干涉是由于两束光线相遇的位置和相位差引起的。
当两束光线的相位差相等时，会形成明纹，相位差差π时，会形成暗纹。
三、实验步骤1.将迈克耳孙干涉仪摆放好，确保设备稳定。
2.打开光源，调节光源的亮度，使光线足够明亮。
3.调节分束器上的反射镜，使两束光线分离。
4.调节合束器上的反射镜，使两束光线再次重合。
5.观察和记录干涉图样。
6.调节光源的亮度，观察干涉图样的变化。
7.调节分束器和合束器上的反射镜，改变光线的路径，观察干涉图样的变化。
四、实验结果与分析在实验过程中，观察到了干涉图样。
当两束光线重合时，形成了一系列明纹和暗纹。
明纹是由光的叠加增强形成的，暗纹是由光的叠加抵消形成的。
通过调节光源的亮度，可以观察到明纹和暗纹的变化。
光源越亮，明纹越亮，暗纹越暗；光源越弱，明纹越暗，暗纹越亮。
通过调节分束器和合束器上的反射镜，可以改变光线的路径，观察到干涉图样的变化。
当两束光线重合的位置发生变化时，干涉图样也会发生相应变化。
这表明干涉图样的形成与光线的路径密切相关。
五、实验总结通过这次实验，我们对迈克耳孙干涉仪的原理和结构有了深入了解。
我们观察到了明纹和暗纹的形成，并通过调节光源亮度和光线的路径，观察到了干涉图样的变化。
在实验过程中，我们还发现，光的干涉现象是光的波动性质的体现。
干涉图样的形成与光的相位差有关，相位差相等时形成明纹，相位差差π时形成暗纹。
这次实验让我们更加深入地理解了光的干涉现象，也提高了我们的实验技能。
同时，实验过程中也发现了一些问题，如实验条件的稳定性，需要进一步完善实验装置，以获得更准确的实验结果。
迈克耳孙干涉仪实验报告
迈克耳孙干涉仪实验报告1. 引言迈克耳孙干涉仪是一种常用的光学实验装置，用来研究光的干涉现象，特别是干涉条纹的形成和性质。
本实验旨在通过搭建迈克耳孙干涉仪，并进行相关实验，探究光的干涉现象。
2. 实验装置迈克耳孙干涉仪主要由如下部分组成：1.光源：使用一束白光作为光源。
2.分束器：通过分束器将光分成两束，其中一束通过反射镜反射，另一束通过透射镜透射。
3.反射镜：用于反射光线。
4.透射镜：用于透射光线。
5.干涉膜：放置在两束光线交叉处，引发干涉现象。
6.探测器：用于接收干涉产生的光信号。
3. 实验步骤步骤1：组装迈克耳孙干涉仪1.将光源放置在适当位置，使其产生一束白光。
2.将分束器放置在光路上，确保光线能够被分成两束。
3.垂直放置反射镜和透射镜，使其中一束光线经反射镜反射，另一束光线经透射镜透射。
4.将干涉膜放置在两束光线交叉处。
步骤2：观察干涉现象1.打开光源，调整光强度和聚焦，使光线表现稳定。
2.观察干涉膜上的干涉条纹，注意其形状、颜色和变化。
3.根据条纹的变化，调整干涉膜的位置，观察条纹的变化情况。
步骤3：记录实验数据1.使用探测器接收干涉产生的光信号。
2.记录不同位置的光强度数据，并绘制出光强度与位置的关系曲线。
3.根据实验数据和曲线，分析干涉条纹的性质和规律。
4. 结果与讨论根据实验观察数据和记录的光强度曲线，我们可以得出以下结论：1.干涉条纹呈现周期性的亮暗交替。
2.条纹的间隔随着干涉膜位置的改变而变化，可以由干涉条纹的衬比公式进行理论计算。
3.干涉条纹的颜色随着光源的改变而变化，这与干涉膜的厚度、折射率等参数有关。
通过本实验，我们深入了解了干涉现象的基本原理和迈克耳孙干涉仪的构造与工作原理。
同时，我们也发现了一些实际应用，如干涉仪在光学测量、光学薄膜研究等领域具有重要的应用价值。
5. 总结本实验通过搭建迈克耳孙干涉仪，观察了干涉现象，并记录了光强度数据。
通过实验结果和数据分析，我们加深了对干涉现象的理解，并学习了干涉仪在实际应用中的重要性。
迈克尔逊干涉仪实验报告
1．等倾干涉的特点等倾干涉:厚度一定的薄膜，其光程差只由入射角决定，即干涉条纹只随入射角的变化而变化。
薄膜参数h、n、n1、n2及入射光波长λ等保持不变，总光程差Δl或总相位差δ仅仅随光束入射角θ（或光束在薄膜内的折射角i）的不同而变化。
反射光总光程差：干涉条纹特点：具有相同入射角的光线与薄膜表面交点的轨迹对应干涉条纹的相同级次。
点光源垂直照明：同心圆环条纹扩展光源垂直照明：无限多个点源产生的位置重合的同心圆环条纹的强度和仍为同心圆环条纹——透镜总会把平行光会聚到同一点。
干涉图样形成的位置：无限远处或透镜的像方焦平面上。
以反射光为例，并设n1,n2<n，则亮纹条件：暗纹条件：相邻亮纹或暗纹间距：入射角很小时：第N个条纹附近相邻两圆环间的角间距（亮条纹中心到相邻暗条纹中心的角距离）：圆环形干涉条纹半径和条纹间距：等倾干涉条纹为一组中心疏，边缘密的不等间距的同心圆环，干涉级次为内高外低，且中心级次最高。
薄膜厚度越大，中心条纹级次越大。
中心级次改变±1时，相应的薄膜厚度变化变化为2.关于迈克尔逊的历史美国物理学家。
1852 年12月19日出生于普鲁士斯特雷诺（现属波兰），后随父母移居美国，1837年毕业于美国海军学院，曾任芝加哥大学教授，美国科学促进协会主席,美国科学院院长；还被选为法国科学院院士和伦敦皇家学会会员，1931年5月9日在帕萨迪纳逝世。
迈克尔逊主要从事光学和光谱学方面的研究，他以毕生精力从事光速的精密测量，在他的有生之年，一直是光速测定的国际中心人物。
他发明了一种用以测定微小长度、折射率和光波波长的干涉仪（迈克尔逊干涉仪），在研究光谱线方面起着重要的作用。
1887年他与美国物理学家E.W.莫雷合作，进行了著名的迈克尔逊-莫雷实验，这是一个最重大的否定性实验，它动摇了经典物理学的基础。
他研制出高分辨率的光谱学仪器，经改进的衍射光栅和测距仪。
迈克尔逊首倡用光波波长作为长度基准，提出在天文学中利用干涉效应的可能性，并且用自己设计的星体干涉仪测量了恒星参宿四的直径。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊干涉仪（实验报告）一、实验目的1、掌握迈克尔逊干涉仪的调节方法并观察各种干涉图样。
2、区别等倾干涉、等厚干涉和非定域干涉，测定He-Ne 激光波长二、实验仪器迈克尔逊干涉仪、He-Ne 激光器及光源、小孔光阑、扩束镜（短焦距会聚镜）、毛玻璃屏等。
（图一）（图二）三、实验原理①用He-Ne 激光器做光源，使激光通过扩束镜会聚后发散，此时就得到了一个相关性很好的点光源，射到分光板P1和P2上后就将光分成了两束分别射到M1 和M2 上，反射后通过P1 、P2 就可以得到两束相关光，此时就会产生干涉条纹。
②产生干涉条纹的条件，如图2 所示，B 、C 是两个相干点光源，则到A 点的光程差δ =AB-AC=BCcosi , 若在A 点出产生了亮条纹，则δ =2dcosi=k λ (k 为亮条纹的级数) ，因为i 和k 均为不可测的量，所以取其差值，即λ =2 Δ d/ Δ k? 。
四、实验步骤1、打开激光电源，先不要放扩束镜，让激光照到分光镜P1 上，并调节激光的反射光照射到激光筒上。
2、调节M2 的位置使屏上两排光中最亮的两个光点重回，并调至其闪烁。
3、将扩束镜放于激光前，调节扩束镜的高度和偏角，使光能照在P1分光镜上，看显示屏上有没有产生同心圆的干涉条纹图案。
没有的话重复2 、3 步骤，直到产生同心圆的干涉条纹图案。
4、微调M2是干涉图案处于显示屏的中间。
5、转动微量读数鼓轮，使M1 移动，可以看到中心条纹冒出或缩进，若看不到此现象，先转动可度轮，再转动微量读数鼓轮。
记下当前位置的读数d0 ，转动微量读数鼓轮，看到中心条纹冒出或缩进30 次则记一次数据，共记录10 次数据即d0、d1 (9)6、关闭激光电源，整理仪器，处理数据。
五、实验数据处理数据记录：数据处理：Δd0=d5-d0=0.05202mm??????? Δd1=d6-d1=0.05225mmΔd2=d7-d2=0.04077mm??????? Δd3=d8-d3=0.04077mmΔd4=d9-d4=0.05071mmΔd(平均）=（Δd0+Δd1+Δd2+Δd3+Δd4）/5 =0.047304mm A类不确定度σ=5.99355*10-6mΔk=150所以λ(平均）=2Δd(平均)/Δk =630.72 nmB类不确定度：UΔB=0.5*10-7 m总不确定度：UΔd =6.01437*10-6 mUλ =2UΔd/Δk =80.1916 nm所以λ=λ(平均）+Uλ=630.72 + 80.1916 nm Eλ=（632.8-630.72）/632.8 *100% =0.329%。
迈克尔逊干涉仪干涉现象实验报告
迈克尔逊干涉仪干涉现象实验报告一、实验目的1、了解迈克尔逊干涉仪的结构、原理和调节方法。
2、观察等倾干涉和等厚干涉条纹，并熟悉其特点。
3、利用迈克尔逊干涉仪测量光波的波长。
二、实验原理迈克尔逊干涉仪是一种利用分振幅法产生双光束干涉的精密光学仪器。
其光路图如下图所示：！迈克尔逊干涉仪光路图(由光源 S 发出的一束光，经分光板 G1 分成相互垂直的两束光，反射光1 射向平面镜M1，透射光2 射向平面镜M2。
两束光分别被M1、M2 反射后，又经分光板 G1 汇合到一起，在观察屏 E 处产生干涉条纹。
当 M1 和 M2 严格垂直时，产生的是等倾干涉条纹。
此时，两束光的光程差为：＼＼Delta ＝ 2d\cos\theta＼其中，d 为 M1 和 M2 之间的距离，＼（＼theta\）为入射角。
当光程差为波长的整数倍时，产生亮条纹；当光程差为半波长的奇数倍时，产生暗条纹。
当 M1 和 M2 不垂直时，产生的是等厚干涉条纹。
此时，两束光的光程差主要取决于 M1 和 M2 之间的夹角以及它们之间的距离变化。
三、实验仪器迈克尔逊干涉仪、HeNe 激光器、扩束镜、毛玻璃屏等。
四、实验步骤1、仪器调节调节迈克尔逊干涉仪的底座水平，使仪器处于稳定状态。
调节激光束与分光板 G1 大致垂直，通过观察屏上的光点位置进行调整。
调节 M1 和 M2 背后的螺丝，使两束反射光在观察屏上重合，出现干涉条纹。
2、观察等倾干涉条纹缓慢移动 M1 镜，观察干涉条纹的变化，注意条纹的形状、疏密和移动方向。
3、观察等厚干涉条纹调节 M1 和 M2 之间有一定夹角，观察等厚干涉条纹的形状和特点。
4、测量光波波长先记录 M1 镜的初始位置 d1。
沿某一方向移动 M1 镜，使干涉条纹中心每冒出（或缩进）50 个条纹，记录一次 M1 镜的位置 d2。
重复测量多次，计算出波长。
五、实验数据及处理1、测量光波波长的数据记录｜测量次数｜ M1 镜初始位置 d1 （mm) ｜ M1 镜移动后位置 d2 （mm) ｜条纹变化数 N ｜｜｜｜｜｜｜ 1 ｜＿_____ ｜＿_____ ｜ 50 ｜｜ 2 ｜＿_____ ｜＿_____ ｜ 50 ｜｜ 3 ｜＿_____ ｜＿_____ ｜ 50 ｜2、数据处理波长计算公式：＼（＼lambda ＝＼frac{2\Delta d}｛N}＼）其中，＼（＼Delta d ＝ d2 d1\）计算出每次测量的波长值，然后求平均值。
大学物理实验报告--迈克尔逊干涉仪实验
迈克尔逊干涉仪创建人：物理实验室总分：100 得分：一、实验目的与实验仪器共10 分，得分实验目的：1、了解迈克尔逊干涉仪的原理并掌握调节方法。
2、观察等倾干涉，等厚干涉的条纹。
3、测定He —Ne 激光的波长。
实验仪器：1.迈克耳孙干涉仪2.Na光源3.He-Ne激光器4.短焦透镜二、实验原理共15 分，得分1．迈克耳孙干涉仪的结构和原理：迈克耳孙干涉仪的原理图如图1所示，A和B为材料、厚度完全相同的平行板，A的一面镀上半反射膜，、为平面反射镜，是固定的，和精密丝杆相连，使其可前后移动，最小读数为mm，可估计到mm，和后各有几个小螺丝可调节其方位。
图1 迈克耳孙干涉仪的原理图光源S发出的光射向A板而分成(1)、(2)两束光，这两束光又经和反射，分别通过A的两表面射向观察处O，相遇而发生干涉，B作为补偿板的作用是使(1)、(2)两束光的光程差仅由、与A板的距离决定。
由此可见，这种装置使相干的两束光在相遇之前走过的路程相当长，而且其路径是互相垂直的，分的很开，这正是它的主要优点之一。
从O 处向A 处观察，除看到镜外，还可通过A 的半反射膜看到的虚像2’，与镜所引起的干涉，显然与、引起的干涉等效，和形成了空气“薄膜”，因不是实物，故可方便地改变薄膜的厚度(即和的距离)，甚至可以使和重叠和相交，在某一镜面前还可根据需要放置其他被研究的物体，这些都为其广泛的应用提供了方便。
三、实验内容和步骤共15 分，得分1、调节He—Ne激光器和迈克尔逊干涉仪的相对位置，使光束分别大致照在M1和M2的中央；调节激光器或干涉仪底座的螺丝，使从M1反射的光点返回激光出射处，此时M1与它的入射光大致垂直。
从M1反射的光点有三点，应使其中最亮的一点返回激光出射处。
2、调节M2后的三个螺丝，使M2反射的光点也返回激光出射处，此时M2也与它的入射光大致垂直，并与M1大致垂直。
在观察屏处观察，两个最亮的光斑应互相重合。
3、在激光器前放一个短焦距透镜，使光束扩大而能大致照亮整个反射镜。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊干涉仪实验报告
实验目的：
本实验旨在通过迈克尔逊干涉仪，观察光的干涉现象，并测量出光的波长。
实验仪器：
迈克尔逊干涉仪、激光器、准直器、平台、光电探测器、测距仪等。
实验原理：
迈克尔逊干涉仪利用光的干涉现象，通过半反射镜和全反射镜将光分成两束，再让它们在干涉板上相遇，形成干涉条纹。
通过观察干涉条纹的移动，可以测量出光的波长。
实验步骤：
1. 调节激光器，使其发出稳定的激光；
2. 使用准直器将激光照射到迈克尔逊干涉仪上；
3. 调节干涉仪的半反射镜和全反射镜，使两束光在干涉板上相遇；
4. 观察干涉条纹的移动，并使用测距仪测量出干涉条纹的位移。
实验结果：
通过实验测量，我们得到了干涉条纹的移动距离为5mm，根据
迈克尔逊干涉仪的参数，我们计算出光的波长为632.8nm。
实验结论：
本次实验通过迈克尔逊干涉仪成功观察到了光的干涉现象，并
测量出了光的波长。
实验结果与理论值相符，实验达到了预期的目的。
存在问题：
在实验过程中，我们发现了干涉条纹的清晰度不够，可能是由
于实验环境的振动或者干涉仪的调节不够精准所致。
在以后的实验中，我们需要注意这一点，并尽可能减小外界干扰，提高实验的精确度。
改进方案：
为了改进实验结果的精确度，我们可以在实验环境中加入隔音材料，减小外界干扰；同时，我们还可以加强对干涉仪的调节，使其更加精准。
这样可以提高实验结果的可信度和准确度。
自查人，XXX。
日期，XXXX年XX月XX日。
迈克尔孙干涉实验报告
一、实验目的1. 了解迈克尔孙干涉仪的结构和工作原理；2. 掌握迈克尔孙干涉仪的调试方法；3. 观察非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉条纹，了解其形成条件、花纹特点、变化规律及相互间的区别；4. 利用迈克尔孙干涉仪测量待测光波的波长。
二、实验原理迈克尔孙干涉仪是一种分振幅双光束的干涉仪，利用分束板将入射光分成两束，分别经过不同的路径后再合并，从而产生干涉现象。
根据光程差的不同，干涉条纹分为等倾干涉条纹和等厚干涉条纹。
等倾干涉条纹：当两束光的光程差为整数倍的波长时，两束光相互加强，形成亮条纹；当光程差为半整数倍的波长时，两束光相互削弱，形成暗条纹。
等倾干涉条纹的特点是条纹间距与入射光的角度有关，且不随入射光的变化而变化。
等厚干涉条纹：当两束光的光程差为整数倍的波长时，两束光相互加强，形成亮条纹；当光程差为半整数倍的波长时，两束光相互削弱，形成暗条纹。
等厚干涉条纹的特点是条纹间距与薄膜的厚度有关，且随薄膜厚度的变化而变化。
三、实验仪器与用具1. 迈克尔孙干涉仪；2. He-Ne激光器；3. 扩束透镜；4. 小孔光阑；5. 白炽灯；6. 毛玻璃；7. 小气室；8. 打气皮囊；9. 气压表；10. 凸透镜；11. 特制显微镜。
四、实验步骤1. 调整迈克尔孙干涉仪，使光路正常；2. 观察非定域干涉条纹，分析其特点；3. 调整迈克尔孙干涉仪，观察等倾干涉条纹，分析其特点；4. 调整迈克尔孙干涉仪，观察等厚干涉条纹，分析其特点；5. 利用迈克尔孙干涉仪测量待测光波的波长。
五、实验结果与分析1. 非定域干涉条纹：观察到的非定域干涉条纹为圆环形，亮条纹和暗条纹交替出现。
条纹间距与入射光的角度有关，且不随入射光的变化而变化。
2. 等倾干涉条纹：观察到的等倾干涉条纹为平行条纹，亮条纹和暗条纹交替出现。
条纹间距与入射光的角度有关，且不随入射光的变化而变化。
3. 等厚干涉条纹：观察到的等厚干涉条纹为同心圆环，亮条纹和暗条纹交替出现。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊干涉仪实验报告一、实验题目：迈克尔逊干涉仪 二、实验目的：1. 了解迈克尔逊干涉仪的结构、原理和调节方法；2. 观察等倾干涉、等厚干涉现象；3. 利用迈克尔逊干涉仪测量He-Ne 激光器的波长；三、实验仪器：迈克尔逊干涉仪、He-Ne 激光器、扩束镜、观察屏、小孔光阑四、实验原理（原理图、公式推导和文字说明）：在图M 2′是镜子M 2经A 面反射所成的虚像。
调整好的迈克尔逊干涉仪，在标准状态下M 1、M 2′互相平行，设其间距为d .。
用凸透镜会聚后的点光源S 是一个很强的单色光源，其光线经M 1、M 2反射后的光束等效于两个虚光源S 1、S 2′发出的相干光束，而S 1、S 2′的间距为M 1、M 2′的间距的两倍，即2d 。
虚光源S 1、S 2′发出的球面波将在它们相遇的空间处处相干，呈现非定域干涉现象，其干涉花纹在空间不同的位置将可能是圆形环纹、椭圆形环纹或弧形的干涉条纹。
通常将观察屏F 安放在垂直于S 1、S 2′的连线方位，屏至S 2′的距离为R ，屏上干涉花纹为一组同心的圆环，圆心为O 。
设S 1、S 2′至观察屏上一点P 的光程差为δ，则)1/)(41()2(222222222-+++⨯+=+-++=r R d Rd r R r R r d R δ （1）一般情况下d R >>，则利用二项式定理并忽略d 的高次项，于是有⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+++=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+-++⨯+=)(12)(816)(2)(4222222222222222r R R dr r R dR r R d R r R d Rd r R δ （2）所以)sin 1(cos 22θθδRdd += （3） 由式(3)可知：1. 0=θ，此时光程差最大，d 2=δ，即圆心所对应的干涉级最高。
旋转微调鼓轮使M 1移动，若使d 增加时，可以看到圆环一个个地从中心冒出，而后往外扩张；若使d 减小时，圆环逐渐收缩，最后消失在中心处。
大学物理下-迈克尔逊干涉仪实验报告【全文】
精选全文完整版可编辑修改大学物理实验报告3. 实验原理（请用自己的语言简明扼要地叙述，注意原理图需要画出，测试公式需要写明）(1)迈克耳孙干涉仪的结构与光路如图5.3. 1所示为迈克耳孙干涉仪的侧视图图与俯视图，导轨7固定在一只稳定的底座上，底座由三颗调平螺丝9及其锁紧螺丝10来调平。
丝杠6螺距为1mm，转动粗调手轮2，经一对齿轮带动丝杠转动，进而带动移动镜M在导轨上滑动。
移动距离可在毫米刻度尺5上读到1 mm,在窗口3中的刻度盘上读到0.01 mm。
转动微调手轮1,经1:100的蜗轮传动，可实现微动。
微动手轮上的最小刻度为0.0001 mm，可估读到0.00001 mm 。
分光板G1和补偿板G2固定在基座上，不得强扳，且不能用手接触其光学表面。
固定参考镜(定镜)13和移动镜(动镜)11后各有三颗螺丝,用于粗调两者相互垂直，不能拧得太紧或太松，以免使其变形或松动。
固定参考镜13的一侧和下部各有一颗微调螺丝 14和15,可用来微调13的左右偏转和俯视，微调螺丝也不能拧得太松或太紧。
丝杠的顶进力由丝杠顶进螺帽8来调整。
迈克尔逊干涉仪的实验原理如图5.3.2所示。
由光源S发出一束光，射到分光板G1的半透半反膜L上，L使反射光和反射的光强基本相同，所以称G1为分光板。
透过膜层L的光束(1)经G2到达参考镜M1后，被反射回来；被反射的光束(2) 到达移动镜M2后,也被反射回来。
由于(1)、(2)两束光满足光的相干条件，各自反射回来在膜层L所在表面相遇后，就发生干涉,在E处即可观察到干涉条纹。
G2是补偿板，它使光束(1)和(2)经过玻璃的次数相同，当使用白光作为光源时,G2还可以补偿G1的色散。
M1’是在G1中看到的M1的虚像。
(2) 单色点光源等倾干涉条纹的观察及波长的测量如图5.3.3所示，由He-Ne激光器发出的细束平行激光经过以钠光入射，它有两条谱线，对应空气中波长分别为λ 1和λ 2(设λ 1>λ 2)，彼此十分接近，就会出现这样一种情况: 当d 为某一定值d1时,对同一入射角θi,有2d1cos θi=k λ2,且2d1cos θi=(k+1/2) λ 1,此时λ 2的k 级明条纹与λ1的k 级暗条纹重叠，视场中干涉条纹的可见度最低，如图5.3.5所示。
迈克尔孙干涉仪实验报告
迈克耳孙干涉仪实验报告实验目的1、了解迈克尔逊干涉仪的结构及工作原理，掌握其调试方法2、学会观察非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉及光源的时间相干性，空间相干性等重要问题。
实验原理1. 迈克尔逊干涉仪的光路迈克尔逊干涉仪有多种多样的形式，其基本光路如图所示。
从光源发出的一束光，在分束镜的半反射面上被分成光强近似相等的反射光束1和透射光束2。
反射光束1射出后投向反射镜，反射回来再穿过；光束2经过补偿板投向反射镜，反射回来再通过，在半反射面上反射。
于是，这两束相干光在空间相遇并产生干涉，通过望远镜或人眼可以观察到干涉条纹。
补偿板的材料和厚度都和分束镜相同，并且与分束镜平行放置，其作用是为了补偿反射光束1因在中往返两次所多走的光程，使干涉仪对不同波长的光可以同时满足等光程的要求。
2. 等倾干涉图样(1) 产生等倾干涉的等效光路如图2所示（图中没有绘出补偿板），观察者自点向镜看去，除直接看到镜外，还可以看到镜经分束镜的半反射面反射的像。
这样，在观察者看来，两相干光束好象是由同一束光分别经和反射而来的。
因此从光学上来说，迈克尔逊干涉仪所产生的干涉花样与、间的空气层所产生的干涉是一样的，在讨论干涉条纹的形成时，只要考虑、两个面和它们之间的空气层就可以了。
所以说，迈克尔逊干涉仪的干涉情况即干涉图像是由光源以及、和观察屏的相对配置来决定的。
(2) 等倾干涉图样的形成与单色光波长的测量当镜垂直于镜时，与相互平行，相距为。
若光束以同一倾角入射在和上，反射后形成1和两束相互平行的相干光，如图3所示。
过作垂直于光线。
因和之间为空气层，，则两光束的光程差为所以（1）当固定时，由（1）式可以看出在倾角相等的方向上两相干光束的光程差均相等。
由此可知，干涉条纹是一系列与不同倾角对应的同心圆形干涉条纹，称为等倾干涉条纹。
由于1、两列光波在无限远处才能相遇，因此，干涉条纹定域无限远处。
①亮纹条件：当时，也就是相应于从两镜面的法线方向反射过来的光波，具有最大的光程差，故中心条纹的干涉级次最高。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊干涉仪实验报告实验目的：本实验旨在通过迈克尔逊干涉仪观察光的干涉现象，探究光的波动性质，并验证干涉现象的基本原理。
实验器材：1. 迈克尔逊干涉仪。
2. 激光光源。
3. 平面镜、凸透镜、半反射镜等光学元件。
4. 干涉条纹观察屏。
5. 测量仪器（尺子、卡尺等）。
实验步骤：1. 调整迈克尔逊干涉仪，使光路符合理论要求。
2. 使用激光光源照射到干涉仪中，观察干涉条纹的形成。
3. 调整干涉仪的光程差，观察干涉条纹的变化。
4. 测量干涉条纹的间距和角度，记录实验数据。
实验结果：通过实验观察和数据记录，我们成功观察到了迈克尔逊干涉仪产生的干涉条纹，发现随着光程差的改变，干涉条纹的间距和角度也发生了相应的变化。
实验数据与理论值基本吻合，验证了干涉现象的基本原理。
实验分析：通过本次实验，我们深刻理解了光的干涉现象，了解了迈克尔逊干涉仪的工作原理和调整方法。
同时，实验中的数据处理和分析也提高了我们的实验操作能力和科学素养。
存在问题：在实验过程中，我们发现干涉条纹的观察需要一定的耐心和技巧，有时候会受到外界光线的干扰，导致观察困难。
在调整干涉仪光路时也需要更加细致的操作，以确保实验数据的准确性。
改进方案：为了更好地观察干涉条纹，我们可以在实验室环境中采取一定的遮光措施，减少外界光线的干扰。
同时，加强对干涉仪的操作技巧培训，提高实验操作的精准度和稳定性。
结论：通过本次迈克尔逊干涉仪实验，我们深入了解了光的干涉现象，验证了干涉现象的基本原理。
同时，实验中也发现了一些存在的问题和改进方案，为今后的实验工作提供了有益的经验和启示。
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图 2 非定域干涉原理图
激光束经过短焦距凸透镜会聚后可以得到点光源 S，经过分束器 G1、M1、 M2 反射后后射向屏 E 的光，如图 2 所示可以看做是由虚光源 S1，S2 发出的。这 两个虚光源发出的两列球面波在空间各处都能相干，所以是非定域干涉条纹。
图 3 点光源非定域干涉的等光程面
设两点光源在 z 轴上，如图 3 所示，两个点光源形成的空间等光程曲面是一 族旋转双曲面，而屏 E 放在不同位置将得到不同的干涉图样。所
1.5 设置光路首先把 He- Ne 激光束调节成水平，射到 M2 的中央部位，然 后在光源前面放一小孔光阑 P，使光束通过小孔射到 M2 上调节 M2 后 面的 3 个螺钉，使反射像和小孔重合（此时，能看到两排光点，调节 M2 时，应使移动时的一排光点中最亮点与小孔 P 重合）
1.6 用同样的方法，调节 M1 2 非定域干涉的调节和观察
纹明暗互相重叠，结果就显不出条纹来。只有用白光才能判断出中央条纹，利用
这一点可定出 d=0 的位置。
(5) 空气折射率的测量
使小气室的气压变化Δp，从而使气体折射率改变Δn，从而引起光程变化，
条纹吞吐 N 条条纹，则有
D 为小气室厚度
������������ Δn = 2������
理论上可以导出
������������ ������ n = 1 + 2������ ������
测量值比较准确，但偏差较大，是由于判断整数个条纹吞吐的有个人主观的成分
涉条件逐渐变成弧形，而且条纹弯曲方向是凸向两镜交棱。
(4) 白光干涉条纹
干涉条纹的明暗决定于光程差与波长的关系，用白光光源，只有在 d=0 的附
近才能在 M1、M’2 交线处看到干涉条纹，这时对各种光的波长来说，其光程
差均为 0，故产生直线亮纹，即所谓的中央条纹，两旁有对称分布的彩色条纹。
d 稍大时，因对各种不同波长的光，满足明暗条纹的条件不同，所产生的干涉条
拟合结果
A = 24.43 mmHg−1 R2 = 0.99953 σ������ = 0.18 mmHg−1 由于
������������ ������ n = 1 + 2������ ������
n̅ = 1.000279
����
=
���� ������2
=
0.0003
n̅ = 1.0003 ± 0.0003
������2)
由于 θ 是有限的（决定于反射镜对眼睛的张角，一般比较小）
在交棱附近，Δ������中第二项 dθ2 可以忽略，光程差主要决定于厚度 d，所以在
空气楔上厚度相同的地方光程差相同，观察到的干涉条纹是平行于两镜交棱的等
间隔的直线条纹。
在远离交棱处，项不可忽略，必须用增大的 d 来补偿光程差的减小，所得干
圆大小不变，条纹不吞不吐，而且圆心随着眼睛的移动而移动。这
时是严格的等倾条纹。
3.1.3 前后移动 M1，d 减小，条纹变得稀疏，d 增大，条纹变得细密，这 已经在原理中有说明
3.2 等厚条纹 3.2.1 调节微动螺丝使得 M1 和 M2’之间有一个小夹角，移动 M1 使得弯曲 条纹向圆心移动，观察到条纹由曲变直的现象，这已经在原理中有
2.1 在小孔和 G1 之间加一毛玻璃，调节高度，使得激光完全射入并着均匀 照亮 G1
2.2 调节 M2 的微动螺丝，使得接受屏 E 上同心圆移至屏幕中心 2.3 移动 M1，观察定域条纹的变化：d 增加时，条纹外吐，d 减少时，条
纹内吞，而且条纹内疏外密，并随 d 的增加，条纹越来越密 2.4 旋转屏 E，观察椭圆条纹 2.5 调节微动螺丝，移动 M1，使得条纹向圆心方向移动，直到视场中出现
图 1 迈克尔孙干涉仪光路
迈克尔逊干涉仪的光学系统如图 1 所示。它由分光板 G1、补偿板 G2、定反 射镜 M1 和动反射镜 M2 组成。M1 和 M2 互相垂直，分光板和补偿板是一对材料 和外型完全相同的平板光学玻璃，它们相互平行并分别和 M1、、M2 成大致 45 度 夹角。补偿板用于补偿色散。来自点光源（或扩展光源）的光，入射到分光板上， 分为强度相同的光线“1”和光线“2”的相干光，并分别由 M1 和 M2 反射后投 射到光屏上（对于扩展光源用眼睛正对着观察）产生干涉现象。 (2) 点光源的非定域干涉
图 5 扩展光源等厚干涉
用眼睛观测等厚干涉时，扩展光源也是有百利而无不一害的。条纹定域与镜 面附近，用眼睛观测时应将眼睛聚焦在镜面附近。
经过镜 M1，M2’反射的两光束，其光程差仍可近似地表示为
������
=
2������
������������������������≈Fra bibliotek2������(1
−
1 2
有此式，就可以测量一个大气压下的空气折射率。
【实验内容】
1 粗调干涉仪 1.1 目测调节使得激光器与 G1 中心等高 1.2 粗调 M 一干涉仪，使 M1 与 M2 大致平行 1.3 把固定镜 M2 的两个微动螺丝 U2’放在中间位置，以便往两头都有珥节 余地
1.4 把镜后的 3 个小螺钉 U1、U2 拧合适，使 3 个螺丝钉受力情况差不多， 不要过松或过紧
【实验数据及处理结果】
������ = 6328Ȧ ������ = 3.53 cm ������ = 760 mmHg
(mmHg)
N
0
1
2
3
4
5
6
7
8
p
220 194 169 146 119 99
73
46
24
Δp
0
26 51 74 101 121 147 174 196
拟合曲线
N = A������ + ������
若 E 平行 yz 轴，不过原点，则会得到一族同心圆干涉条纹。 若 E 平行 xy 轴，不过原点，则会得到一族共焦点双曲线干涉条纹，在中间 双曲线退化为直线。 若 E 不严格平行于 yz 轴，而是有所倾斜，得得到一族椭圆干涉条纹。 (3) 扩展光源的非定域干涉
图 4 扩展光源等倾干涉
等倾干涉使用扩展光源是有利的。如图 4 所示，M1、M2 相互平行，用扩展 光源照明，对于倾角 θ 相同的各光束，其光程差均为
Δ������ = 2������ ������������������������ 此时在 E 方，用人眼聚焦于无穷远直接观察，可以看到一组同心圆，每一 个圆上均对应同一恒定倾角 θ，所以叫定域于无穷远的等倾条纹。也可以用一片 薄透镜接受干涉图样。 相邻条纹的角距离满足
������ Δ������������ = ������������ − ������������+1 ≈ 2������������������ 表明 d 一定，边缘条纹较密，中心较疏。 θk 一定，d 越小，条纹越密。
迈克尔孙干涉实验
【实验目的】 (1) 掌握 M-干涉仪的调节方法 (2) 调出非定域干涉和定域干涉条纹 (3) 了解各类型干涉条纹的形成条件、花纹特点、变化规律 (4) 用 M-干涉仪测量气体折射率 【仪器用具】 M-干涉仪，He-Ne 激光器，毛玻璃片，小孔光阑，白炽灯，小气室，气囊，气 压表，凸透镜，显微镜目镜 【实验原理】 (1) M-干涉仪光路
说明
3.3 白光的等厚条纹 3.3.1 在条纹即将由曲变直时加上一半白光光源 3.3.2 顺时针转动手柄，使 M1 缓慢移动，直到视场中出现彩色条纹，记 录游标读数 x1 3.3.3 逆时针转动手柄，重复上述步骤，记录游标读数 x2
4 测量空气的折射率 4.1 调节出非定域干涉条纹（仪器已准备好） 4.2 用打起皮囊打气，使得小气室内空气气压变大，然后缓慢放气 4.3 观察屏 E，当条纹吞吐整数个时记录 p
直条纹，继续移动 M1 可以看到弯曲方向相反的双曲线条纹 3 定域干涉的调节和观察
3.1 等倾条纹 3.1.1 按照非定域干涉的要求调出圆心在屏幕中心的条纹 3.1.2 将一块毛玻璃放在目镜 L 和 G1 之间，使得光束扩展成为扩展光源， 用眼睛观察条纹，进一步微调微动螺丝，使得眼睛上下左右移动时，