第4章 热电材料
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§4.1 温差电动势材料 §4.2 热电导材料 §4.3 热释电材料
4.1 温差电动势材料
一、温差电动势效应(温差热电效应) (一)赛贝克效应 由两种不同的导体(或半导体)A、B组成的闭合 回路,当两接点保持在不同温度T1,T2时,回路 中将有电流I通过,此回路称为热电回路。 回路中出现的电流称为热电流。 回路中的电动势EAB称为赛贝克电动势。 此效应称为赛贝克效应,即在具有温度梯度的样 品两端会出现电压降。 该效应成为了制造热电偶测量温度和将热能直接 转换为电能的理论基础。如图4-1所示。
定义
一种利用固体内部载流子运动实现热能和电能进行
转换的功能材料。 分类
按材料分: 铁电类、半导体、聚合物 工作温度:高温(≥1000℃)、中温(800℃)、低(300℃~500℃) 发展动态:非氧化物半导体、氧化物、低维热电材料、准晶材料
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中温热电材料事例
热电材料
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PPT大纲
热电材料的发展历史
热电材料的定义、分类
热电材料的特点、效应 热电材料的制备
热电材料的研究现状
热电材料应用
热电材料的未来发展
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热电材料
热电材料就是把热转变为电的材料。 主要包括温差电动势材料,热电导材料和热释电 材料三大类。
2、耗散系数H
P H TT T0
式中:P为热敏材料中耗散的输入功率;TT为热敏 材料的温度;T0为周围介质的温度。 3、功率灵敏度ερ C
ห้องสมุดไป่ตู้
100
ερ的物理意义为降低热敏材料内的电阻率的1/100 所需的功率值。 4、灵敏阈值 灵敏阈值是可测出电阻变化的最小(热值)功。 数量级在10-9W左右。
热回路中存在的热电动势为EAB。如图4-1(b)所示, 将回路断开,在断开处a、b间便出现电势差 ∆V=Vab=Vb-Va
∆V与两接点间的温差∆T有关。当∆T很小时 ,∆V与∆T成正比关系。定义∆V对∆T的微分 热电动势为
SAB为材料A和B的赛贝克系数 。 SAB=SA-SB SA、SB为材料A、B的赛贝克 系数 EAB=SAB ∆T
一、热释电效应 热释电效应是指当某些晶体受温度变化影响时, 由于自发极化的相应变化而在晶体的一定方向上 产生表面电荷。这一效应称为热释电效应。热释 电效应反映了晶体的电量与温度之间的关系,可 用下式简单表示 ∆PS=p∆T 式中:∆PS为自发极化强度差;p为热释电系数; ∆T为温度差。 由此可见,晶体中存在热释电效应的前提是具有 自发极化,也就是说,晶体结构的某些方向的正 负电荷重心不重合,故存在固有电矩。
(三)接点-介质温差效应 用半导体和两种不同金属连接成一个回路(半导 体在两金属中间)并使半导体温度大于介质温度 ,即可产生电动势。这也是一种温差效应。
三、温差电动势材料的种类 1、合金 常用的有铜镍、镍铬、镍铝、铂铑、金铁。 2、半导体合金 碲化铋、硒化铋、碲化锑、锑化铅等。 3、化合物 氧化物、硫化物、氮化物、硼化物和硅化物。 四、温差电动势材料的应用 温差电动势材料主要应用在两个方面:一是用作 热电偶材料,制作热电偶用于测温,这方面应用 的材料主要是高纯金属和合金材料;二是制作热 器件,用来发电或做致冷器,这类器件所用的材 料主要是高掺杂半导体材料。
二、热释电材料的特征值 1、热释电系数 反映了热释电材料受到热辐射后产生自发极化随 温度变化的大小。故热释电系数越大越好。 2、吸热流量Φ 它代表单位时间吸热的多少,热释电材料的Φ要大。 3、居里点或矫顽场 对铁氧体类热释电材料居里点或矫顽场要大。 三、热释电材料的种类 热释电材料有晶体和有机高聚物晶体两大类。 四、热释电材料的应用 热释电材料主要用作热释电探测器。
图为实现热电转化模式的简单示意图
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帕尔帖效应
实验现象 当电流I通过由两种 不同导体联结构成的回
路时,在两接点处吸收
和放出热量的现象。 意义 这一效应成为实现新 概念型制冷机械的理论
图为实现制冷模式的简单示意图.
基础。
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热电材料的定义及分类
系列
Bi-Te
材料
应用范围
适宜温度
碲化铋及其合金 热电制冷器材料 <450℃
Pb-Te 碲化铅及其合金 热电产生器材料 约1000℃ Si-Ge 硅锗合金 热电产生器 约1300℃
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热电材料的优点
1 2 3 4 5
材料体积小 无任何噪音 无排弃物污染 不需要传动部件 性能可靠,寿命长
dT QT I t dx
式中μ称为汤姆逊系数,其代表单位电荷通过单位 温度梯度时所吸收(或释放)的热量。
这种可逆的温差电热效应是汤姆逊从理论上预言 的。汤姆逊将两种温差电热效应的系数与温差热 电效应的赛贝克系数联系起来得到汤姆逊关系式 ПAB≈TSAB 或
dS AB A B T dT
获得很高的致密度、 良好的机械性能
在常压下溶剂将沸 反应温度高,密 腾或剧烈挥发 封耐压容器进行
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研究动态
90年代初期
全世界环境污染和能源危机日益 严重,发达国家利用热电材料制成 的制冷和发电系统成为材料科学 的研究热点. 材料科学的新进展,如材料制备工 艺及分析手段多样化,计算机模拟 在材料中应用, 使设计和制备新型 高性能高效率的热电材料逐渐增大.
2、汤姆逊热效应 若电流通过有温度梯度的导体,在导体和周围环 境之间将进行能量交换,该效应称为汤姆逊效应。 在热电回路中,流过电流I时,在存在温度梯度 dT/dx的导体上也将出现可逆的热效应,是放 热还是吸热,依温度梯度和电流的方向而定,热 效应∆QT的大小与电流I、温度梯度dT/dx和通 电流的时间∆t成正比,即
热释电材料的种类
热释电材料有热释电晶体和高聚物晶体两大类。 晶体 在32个点群中,也就是在32类晶体对称类型中,有10类 对称型的晶体有热释电效应。它可分为单晶或陶瓷。这些 热释电晶体又可分成两类: 具有自发极化但自发极化不能为外电场所转向的晶体,如 电石、CaS、CaSe、Li2SO4 · H20、ZnO等,通常称它 们为热释电晶体; 自发极化可以为外电场所转向的晶体,即铁电晶体,如 TGS(硫酸三甘肽)、LiNbO3、PbTiO3、BaTiO3等。经 过强直流电场的极化处理后,能从各向同性体变成各向异 性体。
4.2 热电导材料
热电导材料又称热敏材料,实际上是温敏材料。 一、热电导效应 当温度升高时,材料的σ发生较大变化的一类材 料称为热电导材料。 二、热电导材料的特征值 1、电导率的温度系数 它是热电导材料的重要参数。电导率的温度系数 ασ表示式为
(1 ) 2 T T T T
在热电回路的两个接头处,当电流I流过时将发生 可逆的热效应,即有∆QП 的吸收或释放,其大小与 电流I和流通的时间∆t成正比,∆QП=ПABI∆t 式中: I 为通电的电流强度; П AB 为导体 A 和 B 的珀 尔帖系数,其大小等于接点处通过单位电荷时吸 收(或释放)的热量。 ПAB 的符号放热为负;吸 热为正。 ПAB=ПA-ПB 式中:ПA、ПB分别为导体A、B的珀尔帖系数。 由于珀尔帖效应,会使回路中一个接头发热,一 个接头致冷。实际上是赛贝克效应的逆效应。
制备法比较
名称 热压法
原理
材料合金化,制成粉 末,热压成块体
优点
缺点
消除解理缺陷,提 晶粒取向不同, 高材料力学性能 各向异性性能
SPS法
热挤压法 溶剂热法
加压并瞬间加大电流, 材料致密,时间短, 颗粒间放电,材料迅 容易控制晶粒尺寸 速升温烧结 和取向
加热时,挤压变形产 生大量缺陷、导致热 导率降低 材料的合成在溶剂中 进行
图4-1
赛贝克效应
(二)温差电热效应 在热电回路中,与两接点间的温度差所引起的赛 贝克电动势相反,通电时,在回路中会引起两种 热效应,珀尔帖和汤姆逊热效应。前者出现在电 极的两个接头处;后者发生在两个电极上。 1、珀尔帖热效应 当直流电通过由两种不同导电材料所构成的回路 时,接点上将产生吸放热现象,改变电流方向, 吸放热也随之反向,该效应称之为珀尔帖效应。 1834年Heinrich Lens发现将一滴水置于铋和 锑的接点上,通以正向电流,水滴结成冰,通以 反向电流,冰融化成水,所谓的制冷效应。
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热电材料国内进展
中国科学院固体物理研究所合成铋锑超晶格纳米线 薛方红博士采用电化学和调制脉冲电沉积方法,成功 地制备出了铋锑超晶格纳米线阵列,得到了结构可控的调 制纳米线。该方法简单且成功率高,有望应用到其他体系 中。
粉末的冷焊和 断裂达到动态 平衡,粉末尺 寸、成分趋于 均匀化,其硬 度亦达到 饱和值。
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MA法制备Bi2Te3流程
按目标比例配置原料
抽真空 充Ar气
称量原料粉末
转速为400r/m,8h 冷 却 取粉,干燥保存
原料放入球磨罐 (行星球磨机)
性能检测
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三、热电导材料的种类 1、正温度系数热电导材料 其特点是温度增高,电导率增加。 2、负温度系数热电导材料 其特点是温度增高,电导率降低。 四、热电导材料的应用 热电导材料可以作热敏电阻等热敏元件,红外 探测器元件。热电导半导体材料可以作半导体 热敏器件、半导体热敏传感器。
4.3 热释电材料
有机高聚物晶体 1.聚偏二氟乙烯(PVDF)等热释电材料,其优点是 可制成大面积,且制造工艺简单,价格低廉; 2.PVDF厚度越小.热释电系数越大。这类热释电 材料一般作成10-50μm厚的薄膜使用。 热释电材料的应用 热释电材料可作热释电探测器使用。其中锆钛酸 铅(Pb(Zr, Ti)O3)陶瓷材料,由于改性减少 了热滞,显示了良好的热释电性能,已制成了单 个探测器和矩阵,在红外探测和热成像系统中得 到应用。
热电材料的发展历程
1823年Seebeck发现赛贝克效应
1834年,Peltier 发现珀耳帖效应
热可以制电, 同时电反过来 也能转变成热 或者用来制冷
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赛贝克效应
实验现象 当两种不同的导体联接构成 闭合回路,且接点两端处于不 同温度时,在接点两端出现电 压降,在回路中产生电流的现 象 意义 这一效应成为实现将热能直 接转换为电能的理论基础.
因此,具有对称中心的晶体将不可能具有热释电 效应,在这点上它与压电晶体是一致的。但是, 压电晶体不一定都具有自发极化。而晶体结构中 存在着与其他极轴不相同的唯一极轴(极化轴) 时,这样才有可能因膨胀而引起总电矩的变化, 即出现热电导效应。 所谓热释电效应是指热释电材料受到热辐射后, 晶体自发极化强度PS随温度变化而变化(其变化 系数dPS/dT),因此其表面电荷也发生变化。 如果在晶体两端连接一负载RS,则会产生电位差 ∆V,就称为热释电效应。热释电位差∆V和电流I V dP dT dP dPs dT s s I A V AR s RS dT dt dT dCP dT dt
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热电材料的制备
Bi2Te3材料的制备
机械合金 热压法 法
放电等离 热挤压法 溶剂热法 子烧结法
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MA过程粉末形状及组织变化
1
2
3
4
粉末混合发生 变形,发生冷 焊。
冷焊占主导地 位,粉末平均 尺寸变大,颗 粒数减小。
层片复合形成 等轴状复合颗 粒,颗粒内部 层片取向多样 化,厚度不断 减小、细化。
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近十年来
热电材料国外进展
日本研究出β 相Zn4Sb3的构造。准备使用它将汽车尾气所 含热量、工厂余热转化为电力。
美国正研究一种声子玻璃电子晶体型热电材料(PGEC)。
日本德国开发出半导体制冷冰箱,可做成便携式。利用 太阳能工作、解决了传统冰箱对环境的破坏问题。 瑞典北部利用烧柴取暖炉所产生的热量,来发电并替代 昂贵的汽油马达发电机。
4.1 温差电动势材料
一、温差电动势效应(温差热电效应) (一)赛贝克效应 由两种不同的导体(或半导体)A、B组成的闭合 回路,当两接点保持在不同温度T1,T2时,回路 中将有电流I通过,此回路称为热电回路。 回路中出现的电流称为热电流。 回路中的电动势EAB称为赛贝克电动势。 此效应称为赛贝克效应,即在具有温度梯度的样 品两端会出现电压降。 该效应成为了制造热电偶测量温度和将热能直接 转换为电能的理论基础。如图4-1所示。
定义
一种利用固体内部载流子运动实现热能和电能进行
转换的功能材料。 分类
按材料分: 铁电类、半导体、聚合物 工作温度:高温(≥1000℃)、中温(800℃)、低(300℃~500℃) 发展动态:非氧化物半导体、氧化物、低维热电材料、准晶材料
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热电材料的特点、效应 热电材料的制备
热电材料的研究现状
热电材料应用
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热电材料
热电材料就是把热转变为电的材料。 主要包括温差电动势材料,热电导材料和热释电 材料三大类。
2、耗散系数H
P H TT T0
式中:P为热敏材料中耗散的输入功率;TT为热敏 材料的温度;T0为周围介质的温度。 3、功率灵敏度ερ C
ห้องสมุดไป่ตู้
100
ερ的物理意义为降低热敏材料内的电阻率的1/100 所需的功率值。 4、灵敏阈值 灵敏阈值是可测出电阻变化的最小(热值)功。 数量级在10-9W左右。
热回路中存在的热电动势为EAB。如图4-1(b)所示, 将回路断开,在断开处a、b间便出现电势差 ∆V=Vab=Vb-Va
∆V与两接点间的温差∆T有关。当∆T很小时 ,∆V与∆T成正比关系。定义∆V对∆T的微分 热电动势为
SAB为材料A和B的赛贝克系数 。 SAB=SA-SB SA、SB为材料A、B的赛贝克 系数 EAB=SAB ∆T
一、热释电效应 热释电效应是指当某些晶体受温度变化影响时, 由于自发极化的相应变化而在晶体的一定方向上 产生表面电荷。这一效应称为热释电效应。热释 电效应反映了晶体的电量与温度之间的关系,可 用下式简单表示 ∆PS=p∆T 式中:∆PS为自发极化强度差;p为热释电系数; ∆T为温度差。 由此可见,晶体中存在热释电效应的前提是具有 自发极化,也就是说,晶体结构的某些方向的正 负电荷重心不重合,故存在固有电矩。
(三)接点-介质温差效应 用半导体和两种不同金属连接成一个回路(半导 体在两金属中间)并使半导体温度大于介质温度 ,即可产生电动势。这也是一种温差效应。
三、温差电动势材料的种类 1、合金 常用的有铜镍、镍铬、镍铝、铂铑、金铁。 2、半导体合金 碲化铋、硒化铋、碲化锑、锑化铅等。 3、化合物 氧化物、硫化物、氮化物、硼化物和硅化物。 四、温差电动势材料的应用 温差电动势材料主要应用在两个方面:一是用作 热电偶材料,制作热电偶用于测温,这方面应用 的材料主要是高纯金属和合金材料;二是制作热 器件,用来发电或做致冷器,这类器件所用的材 料主要是高掺杂半导体材料。
二、热释电材料的特征值 1、热释电系数 反映了热释电材料受到热辐射后产生自发极化随 温度变化的大小。故热释电系数越大越好。 2、吸热流量Φ 它代表单位时间吸热的多少,热释电材料的Φ要大。 3、居里点或矫顽场 对铁氧体类热释电材料居里点或矫顽场要大。 三、热释电材料的种类 热释电材料有晶体和有机高聚物晶体两大类。 四、热释电材料的应用 热释电材料主要用作热释电探测器。
图为实现热电转化模式的简单示意图
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帕尔帖效应
实验现象 当电流I通过由两种 不同导体联结构成的回
路时,在两接点处吸收
和放出热量的现象。 意义 这一效应成为实现新 概念型制冷机械的理论
图为实现制冷模式的简单示意图.
基础。
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系列
Bi-Te
材料
应用范围
适宜温度
碲化铋及其合金 热电制冷器材料 <450℃
Pb-Te 碲化铅及其合金 热电产生器材料 约1000℃ Si-Ge 硅锗合金 热电产生器 约1300℃
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热电材料的优点
1 2 3 4 5
材料体积小 无任何噪音 无排弃物污染 不需要传动部件 性能可靠,寿命长
dT QT I t dx
式中μ称为汤姆逊系数,其代表单位电荷通过单位 温度梯度时所吸收(或释放)的热量。
这种可逆的温差电热效应是汤姆逊从理论上预言 的。汤姆逊将两种温差电热效应的系数与温差热 电效应的赛贝克系数联系起来得到汤姆逊关系式 ПAB≈TSAB 或
dS AB A B T dT
获得很高的致密度、 良好的机械性能
在常压下溶剂将沸 反应温度高,密 腾或剧烈挥发 封耐压容器进行
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90年代初期
全世界环境污染和能源危机日益 严重,发达国家利用热电材料制成 的制冷和发电系统成为材料科学 的研究热点. 材料科学的新进展,如材料制备工 艺及分析手段多样化,计算机模拟 在材料中应用, 使设计和制备新型 高性能高效率的热电材料逐渐增大.
2、汤姆逊热效应 若电流通过有温度梯度的导体,在导体和周围环 境之间将进行能量交换,该效应称为汤姆逊效应。 在热电回路中,流过电流I时,在存在温度梯度 dT/dx的导体上也将出现可逆的热效应,是放 热还是吸热,依温度梯度和电流的方向而定,热 效应∆QT的大小与电流I、温度梯度dT/dx和通 电流的时间∆t成正比,即
热释电材料的种类
热释电材料有热释电晶体和高聚物晶体两大类。 晶体 在32个点群中,也就是在32类晶体对称类型中,有10类 对称型的晶体有热释电效应。它可分为单晶或陶瓷。这些 热释电晶体又可分成两类: 具有自发极化但自发极化不能为外电场所转向的晶体,如 电石、CaS、CaSe、Li2SO4 · H20、ZnO等,通常称它 们为热释电晶体; 自发极化可以为外电场所转向的晶体,即铁电晶体,如 TGS(硫酸三甘肽)、LiNbO3、PbTiO3、BaTiO3等。经 过强直流电场的极化处理后,能从各向同性体变成各向异 性体。
4.2 热电导材料
热电导材料又称热敏材料,实际上是温敏材料。 一、热电导效应 当温度升高时,材料的σ发生较大变化的一类材 料称为热电导材料。 二、热电导材料的特征值 1、电导率的温度系数 它是热电导材料的重要参数。电导率的温度系数 ασ表示式为
(1 ) 2 T T T T
在热电回路的两个接头处,当电流I流过时将发生 可逆的热效应,即有∆QП 的吸收或释放,其大小与 电流I和流通的时间∆t成正比,∆QП=ПABI∆t 式中: I 为通电的电流强度; П AB 为导体 A 和 B 的珀 尔帖系数,其大小等于接点处通过单位电荷时吸 收(或释放)的热量。 ПAB 的符号放热为负;吸 热为正。 ПAB=ПA-ПB 式中:ПA、ПB分别为导体A、B的珀尔帖系数。 由于珀尔帖效应,会使回路中一个接头发热,一 个接头致冷。实际上是赛贝克效应的逆效应。
制备法比较
名称 热压法
原理
材料合金化,制成粉 末,热压成块体
优点
缺点
消除解理缺陷,提 晶粒取向不同, 高材料力学性能 各向异性性能
SPS法
热挤压法 溶剂热法
加压并瞬间加大电流, 材料致密,时间短, 颗粒间放电,材料迅 容易控制晶粒尺寸 速升温烧结 和取向
加热时,挤压变形产 生大量缺陷、导致热 导率降低 材料的合成在溶剂中 进行
图4-1
赛贝克效应
(二)温差电热效应 在热电回路中,与两接点间的温度差所引起的赛 贝克电动势相反,通电时,在回路中会引起两种 热效应,珀尔帖和汤姆逊热效应。前者出现在电 极的两个接头处;后者发生在两个电极上。 1、珀尔帖热效应 当直流电通过由两种不同导电材料所构成的回路 时,接点上将产生吸放热现象,改变电流方向, 吸放热也随之反向,该效应称之为珀尔帖效应。 1834年Heinrich Lens发现将一滴水置于铋和 锑的接点上,通以正向电流,水滴结成冰,通以 反向电流,冰融化成水,所谓的制冷效应。
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中国科学院固体物理研究所合成铋锑超晶格纳米线 薛方红博士采用电化学和调制脉冲电沉积方法,成功 地制备出了铋锑超晶格纳米线阵列,得到了结构可控的调 制纳米线。该方法简单且成功率高,有望应用到其他体系 中。
粉末的冷焊和 断裂达到动态 平衡,粉末尺 寸、成分趋于 均匀化,其硬 度亦达到 饱和值。
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称量原料粉末
转速为400r/m,8h 冷 却 取粉,干燥保存
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三、热电导材料的种类 1、正温度系数热电导材料 其特点是温度增高,电导率增加。 2、负温度系数热电导材料 其特点是温度增高,电导率降低。 四、热电导材料的应用 热电导材料可以作热敏电阻等热敏元件,红外 探测器元件。热电导半导体材料可以作半导体 热敏器件、半导体热敏传感器。
4.3 热释电材料
有机高聚物晶体 1.聚偏二氟乙烯(PVDF)等热释电材料,其优点是 可制成大面积,且制造工艺简单,价格低廉; 2.PVDF厚度越小.热释电系数越大。这类热释电 材料一般作成10-50μm厚的薄膜使用。 热释电材料的应用 热释电材料可作热释电探测器使用。其中锆钛酸 铅(Pb(Zr, Ti)O3)陶瓷材料,由于改性减少 了热滞,显示了良好的热释电性能,已制成了单 个探测器和矩阵,在红外探测和热成像系统中得 到应用。
热电材料的发展历程
1823年Seebeck发现赛贝克效应
1834年,Peltier 发现珀耳帖效应
热可以制电, 同时电反过来 也能转变成热 或者用来制冷
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赛贝克效应
实验现象 当两种不同的导体联接构成 闭合回路,且接点两端处于不 同温度时,在接点两端出现电 压降,在回路中产生电流的现 象 意义 这一效应成为实现将热能直 接转换为电能的理论基础.
因此,具有对称中心的晶体将不可能具有热释电 效应,在这点上它与压电晶体是一致的。但是, 压电晶体不一定都具有自发极化。而晶体结构中 存在着与其他极轴不相同的唯一极轴(极化轴) 时,这样才有可能因膨胀而引起总电矩的变化, 即出现热电导效应。 所谓热释电效应是指热释电材料受到热辐射后, 晶体自发极化强度PS随温度变化而变化(其变化 系数dPS/dT),因此其表面电荷也发生变化。 如果在晶体两端连接一负载RS,则会产生电位差 ∆V,就称为热释电效应。热释电位差∆V和电流I V dP dT dP dPs dT s s I A V AR s RS dT dt dT dCP dT dt
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Bi2Te3材料的制备
机械合金 热压法 法
放电等离 热挤压法 溶剂热法 子烧结法
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1
2
3
4
粉末混合发生 变形,发生冷 焊。
冷焊占主导地 位,粉末平均 尺寸变大,颗 粒数减小。
层片复合形成 等轴状复合颗 粒,颗粒内部 层片取向多样 化,厚度不断 减小、细化。
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热电材料国外进展
日本研究出β 相Zn4Sb3的构造。准备使用它将汽车尾气所 含热量、工厂余热转化为电力。
美国正研究一种声子玻璃电子晶体型热电材料(PGEC)。
日本德国开发出半导体制冷冰箱,可做成便携式。利用 太阳能工作、解决了传统冰箱对环境的破坏问题。 瑞典北部利用烧柴取暖炉所产生的热量,来发电并替代 昂贵的汽油马达发电机。