热力学与统计物理答案第二章
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
第二章 均匀物质的热力学性质
2.1 已知在体积保持不变时，一气体的压强正比于其热力学温度. 试证明在温度保质不变时，该气体的熵随体积而增加.
解：根据题设，气体的压强可表为
(),p f V T = （1）
式中()f V 是体积V 的函数. 由自由能的全微分 dF SdT pdV =--
得麦氏关系
.T V
S p V T ∂∂⎛⎫⎛⎫= ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ （2） 将式（1）代入，有
().T V
S p p f V V T T ∂∂⎛⎫⎛⎫
=== ⎪ ⎪
∂∂⎝⎭⎝⎭ （3） 由于0,0p T >>，故有0T S V ∂⎛⎫
>
⎪∂⎝⎭. 这意味着，在温度保持不变时，该气体的熵随体积而增加.
2.2 设一物质的物态方程具有以下形式：
(),p f V T =
试证明其内能与体积无关.
解：根据题设，物质的物态方程具有以下形式：
(),p f V T = （1）
故有
().V
p f V T ∂⎛⎫
= ⎪∂⎝⎭ （2） 但根据式（2.2.7），有
,T V
U p T p V T ∂∂⎛⎫⎛⎫
=- ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ （3） 所以
()0.T
U Tf V p V ∂⎛⎫=-= ⎪∂⎝⎭ （4） 这就是说，如果物质具有形式为（1）的物态方程，则物质的内能与体积无关，只是温度T 的函数.
2.3 求证： ()0;H
S a p ⎛⎫∂< ⎪∂⎝⎭ ()0.U S b V ∂⎛⎫
> ⎪∂⎝⎭
解：焓的全微分为
.dH TdS Vdp =+ （1）
令0dH =，得
0.H
S V
p T ⎛⎫∂=-< ⎪∂⎝⎭ （2） 内能的全微分为
.dU TdS pdV =- （3）
令0dU =，得
0.U S p V T
∂⎛⎫
=> ⎪
∂⎝⎭ （4）
2.4 已知0T U
V ∂⎛⎫
= ⎪∂⎝⎭，求证0.T
U p ⎛⎫
∂= ⎪∂⎝⎭ 解：对复合函数
(,)(,(,))U T P U T V T p = （1）
求偏导数，有
.T T T
U U V p V p ⎛⎫⎛⎫∂∂∂⎛⎫= ⎪
⎪ ⎪∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭ （2） 如果0T
U V ∂⎛⎫
=
⎪∂⎝⎭，即有
0.T
U p ⎛⎫
∂= ⎪∂⎝⎭ （3） 式（2）也可以用雅可比行列式证明：
(,
)(,
)(,)(,)(,
)(,)
T U U T p p T U T V T V T p T ⎛⎫∂∂= ⎪
∂∂⎝⎭∂∂=
∂∂
.T T
U V V p ⎛⎫∂∂⎛⎫=
⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ （2）
2.5 试证明一个均匀物体的在准静态等压过程中熵随体积的增减取决于等压下温度随体积的增减.
解：热力学用偏导数p
S V ∂⎛⎫
⎪∂⎝⎭描述等压过程中的熵随体积的变化率，用p
T V ∂⎛⎫
⎪∂⎝⎭描述等压下温度随体积的变化率. 为求出这两个偏导数的关系，对复合函数
(,)(,(,))S S p V S p T p V == （1）
求偏导数，有
.p p p p p
C S S T T V T V T V ∂∂∂∂⎛⎫⎛⎫⎛⎫
⎛⎫== ⎪ ⎪ ⎪ ⎪∂∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭⎝⎭ （2） 因为0,0p C T >>，所以p S V ∂⎛⎫
⎪∂⎝⎭的正负取决于p
T V ∂⎛⎫
⎪∂⎝⎭的正负. 式（2）也可以用雅可经行列式证明：
(,)(,
)(,)(,)(,
)(,)
P S S p V V p S p T p T p V p ∂∂⎛⎫
= ⎪
∂∂⎝⎭∂∂=
∂∂
P P
S T T V ∂∂⎛⎫⎛⎫= ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ （2）
2.6 试证明在相同的压强降落下，气体在准静态绝热膨胀中的温度降落大于在节流过程中的温度降落.
解：气体在准静态绝热膨胀过程和节流过程中的温度降落分别由
偏导数S T p ⎛⎫∂
⎪∂⎝⎭和H
T p ⎛⎫
∂ ⎪∂⎝⎭描述. 熵函数(,)S T p 的全微分为 .P T
S S dS dT dp T p ⎛⎫∂∂⎛⎫
=+ ⎪ ⎪
∂∂⎝⎭⎝⎭ 在可逆绝热过程中0dS =，故有
.T P p S
P
S V T p T T S
p C T ⎛⎫∂∂⎛⎫
⎪ ⎪∂⎛⎫∂∂⎝⎭⎝⎭=-= ⎪∂∂⎛⎫⎝⎭ ⎪∂⎝⎭ （1） 最后一步用了麦氏关系式（2.2.4）和式（2.2.8）.
焓(,)H T p 的全微分为
.P T
H H dH dT dp T p ⎛⎫∂∂⎛⎫
=+ ⎪ ⎪
∂∂⎝⎭⎝⎭ 在节流过程中0dH =，故有
.T P
p
H P
H V T V p T T H p C T ⎛⎫∂∂⎛⎫
- ⎪ ⎪∂⎛⎫∂∂⎝⎭⎝⎭=-= ⎪∂∂⎛⎫⎝⎭ ⎪∂⎝⎭ （2） 最后一步用了式（2.2.10）和式（1.6.6）. 将式（1）和式（2）相减，得
0.p
S
H T T V p p C ⎛⎫⎛⎫∂∂-=> ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ （3） 所以在相同的压强降落下，气体在绝热膨胀中的温度降落大于节流过程中的温度降落. 这两个过程都被用来冷却和液化气体.
由于绝热膨胀过程中使用的膨胀机有移动的部分，低温下移动部分的润滑技术是十分困难的问题，实际上节流过程更为常用. 但是用节流过程降温，气体的初温必须低于反转温度. 卡皮查（1934年）将绝热膨胀和节流过程结合起来，先用绝热膨胀过程使氦降温到反转温度以下，再用节流过程将氦液化.
2.7 实验发现，一气体的压强p 与体积V 的乘积以及内能U 都只是温度的函数，即