双电层理论
双电层理论
双电层理论一．界面与相际一个相的表面叫作“界面”,界面的轮廓清晰,她的范围不会超过一原子层,可以瞧成就是与另一相相互接触的表面。
相际:指两相之间,性质变化的区域,窄宽不等,其范围小之两个分子直径,大到数千个埃以上;其性质与两相中任意一相的本体性质都有所不同。
一个电极系统,也从在界面与相际,如图1-1所示。
相际内溶液的性质发生变化,例如溶液浓度与本体浓度不同。
当溶液中含有表面活性物质时,表面活性物质的表面吸附使C表>C本体。
相际内除了浓度随着距离改变外,各类双电层电位差在相际建立;各类吸附现象在相际发生;大多数电化学反应(电极反应)在相际进行。
电极系统的各种特性都将在相际中充分反映出来。
图1-1 电极系统的相、相界与相际 M-金属相;L-电解质溶液二．双电层的形成金属就是由具有一定结合力的原子或离子结合而成的晶体。
晶体点阵上的质点离开点阵变成离子需要能量,需要外力做功。
任何一种金属与电解质溶液接触时,其界面上的原子(或离子)之间必然发生相互作用,形成双电层。
1、界面电荷层(1)当性质不同的相接触时,在相界面上形成了不同性质的电势差。
(2)出现电势差的原因就是带电粒子或偶极子在界面层中的非均匀分布 双电层:由于电极与溶液界面带有的电荷符号相反,故电极/溶液界面上的荷电物质能部分地定向排列在界面两侧。
2、界面电荷层的形成 (1)自发形成的双电层(a)离子双电层 (b)吸附双电层 (c)偶极双电层 (2)强制形成的双电层金属电极与电解质溶液接触,可以自发形成双电层,也可以在外电源作用下强制形成双电层。
以如下电极反应为例:+++++M M2Hg–2e- = Hg22+ ,φ =0、1 VK+ + e- = K , φ= -1、6V 理想极化电极:在一定的电势范围内,可以借助外电源任意改变双电层的带电状况(因而改变界面区的电势差),而不致引起任何电化学反应的电极。
如KCl溶液中的汞电极。
不极化电极:指有电流通过时,电极与溶液界面间电势差不发生任何变化的电极。
2.5 双电层理论和电势
分子层的厚度，后被称为
Stern层； 由反号离子电性中心
构成的平面称为Stern平面。
Stern模型
由于离子的溶剂化作
用，胶粒在移动时，紧密
层会结合一定数量的溶剂 分子一起移动，所以滑移 的切动面由比Stern层略右 的曲线表示。 从固体表面到Stern平面， 电位从0直线下降为 。
电势
§2.5 双电层理论和 电势
当固体与液体接触时，可以是固体从溶液中选择
性吸附某种离子，也可以是固体分子本身发生电离作
用而使离子进入溶液，以致使固液两相分别带有不同 符号的电荷，在界面上形成了双电层的结构。 早在1879年，Helmholz提出了平板型模型； 1910年Gouy和1913年Chapman修正了平板型模型， 提出了扩散双电层模型； 后来Stern又提出了Stern模型。
带电的固体或胶粒在移动时，移动的切动面与液
体本体之间的电位差称为 电势。 在扩散双电层模型中，切动面AB与溶液本体之间
的电位差为 电势； 在Stern模型中，带有溶剂化层的滑移界面与溶液 之间的电位差称为
电势。
电势总是比热力学电势低，外加电解质会使
电势变小甚至改变符号。
只有在带电质点移动时才显示出
又被称为电动电势。
电势，所以它
扩散双电层模型 吸附离子 胶粒表面 紧密层 (离子和溶剂化分子） 反号离子 扩散层
ζ电势： 胶粒表面滑移界面处的电势。 胶粒表面热力学电势φ和电动电势（ζ电势） 的区别： ① 发生在不同的部位； ② 大小不同，一般情况下ζ电势只是热力学 电势的一部分，其绝对值小于φ。
电势
a
d '' d' d
电化学基础(ⅲ)——双电层模型及其发展
电化学基础(ⅲ)——双电层模型及其发展引言电化学是研究电与化学相互作用的学科，它的核心是电极上的电荷转移过程。
而双电层模型是电化学研究中的重要理论模型之一，它描述了电极表面与电解质溶液之间形成的一层电荷分布现象。
本文将介绍双电层模型的基本概念、发展历程以及在电化学研究中的应用。
一、双电层模型的基本概念双电层模型是由德国物理学家赫尔曼·赫尔姆霍兹于19世纪末提出的。
它认为在电极表面与电解质溶液之间存在一个电荷分布层，该层由两层电荷组成：靠近电极表面的一层是吸附在电极上的电荷，称为内层电荷；远离电极表面的一层是溶液中的离子，称为外层电荷。
这两层电荷之间形成了一个电势差，称为电极电势。
二、双电层模型的发展随着科学技术的不断发展，双电层模型逐渐得到了完善。
20世纪初，瑞典物理学家古斯塔夫·奥斯特瓦尔德提出了电解质溶液中的离子在电场作用下会发生移动的理论，即电解质溶液中的离子迁移现象。
这一理论为双电层模型提供了更加准确的解释。
在古斯塔夫·奥斯特瓦尔德的基础上，英国化学家彼得·迪拜和美国化学家约翰·纽曼进一步发展了双电层模型。
他们发现，双电层模型中的电荷分布不仅与离子的吸附有关，还与电解质溶液中的离子浓度、温度、电极材料等因素有关。
近年来，随着纳米技术的发展，双电层模型在纳米材料研究中得到了广泛应用。
研究人员发现，纳米材料的比表面积较大，因此它们与电解质溶液之间形成的双电层效应更加显著。
这为纳米材料的电化学应用提供了理论支持。
三、双电层模型在电化学研究中的应用双电层模型在电化学研究中有着广泛的应用。
首先，它可以用于解释电解质溶液中的离子迁移现象。
通过研究双电层模型，可以揭示离子在电场作用下的迁移规律，从而优化电解质溶液的组成，提高电化学反应的效率。
双电层模型还可以应用于电化学传感器的设计与制备。
电化学传感器是一种利用电化学原理进行物质检测的装置，它通常由电极、电解质溶液和检测物质组成。
双电层理论
双电层理论一．界面与相际一个相的表面叫作“界面”，界面的轮廓清晰，他的范围不会超过一原子层，可以看成是与另一相相互接触的表面。
相际：指两相之间，性质变化的区域，窄宽不等，其范围小之两个分子直径，大到数千个埃以上；其性质与两相中任意一相的本体性质都有所不同。
一个电极系统，也从在界面和相际，如图1-1所示。
相际内溶液的性质发生变化，例如溶液浓度与本体浓度不同。
当溶液中含有表面活性物质时，表面活性物质的表面吸附使C表>C本体。
相际内除了浓度随着距离改变外，各类双电层电位差在相际建立；各类吸附现象在相际发生；大多数电化学反应（电极反应）在相际进行。
电极系统的各种特性都将在相际中充分反映出来。
图1-1 电极系统的相、相界和相际 M-金属相；L-电解质溶液二．双电层的形成金属是由具有一定结合力的原子或离子结合而成的晶体。
晶体点阵上的质点离开点阵变成离子需要能量，需要外力做功。
任何一种金属与电解质溶液接触时，其界面上的原子（或离子）之间必然发生相互作用，形成双电层。
1.界面电荷层（1）当性质不同的相接触时，在相界面上形成了不同性质的电势差。
（2）出现电势差的原因是带电粒子或偶极子在界面层中的非均匀分布 双电层：由于电极和溶液界面带有的电荷符号相反，故电极/溶液界面上的荷电物质能部分地定向排列在界面两侧。
2.界面电荷层的形成 （1）自发形成的双电层（a ）离子双电层 （b ）吸附双电层 （c ）偶极双电层 （2）强制形成的双电层金属电极与电解质溶液接触，可以自发形成双电层，也可以在外电源作用下强制形成双电层。
以如下电极反应为例：+++++M M2Hg–2e- = Hg22+ ，φ =0.1 VK+ + e- = K , φ= -1.6V 理想极化电极：在一定的电势范围内，可以借助外电源任意改变双电层的带电状况(因而改变界面区的电势差)，而不致引起任何电化学反应的电极。
如KCl溶液中的汞电极。
不极化电极：指有电流通过时，电极与溶液界面间电势差不发生任何变化的电极。
双电层理论——精选推荐
双电层理论表面物理化学所涉及的内容非常宽广，固体在溶液中的荷电性质，实际上影响着固体表面性质和界面区的电荷转移反应及其进行的速度。
由于多种极其重要的表面电化学效应的发现，表面电化学引起了许多种科学家的重视和研究。
第一节 双 电 层2.1.1 双电层的产生在自然界中，固体与液体接触时，固体表面的荷电现象实际上是普遍存在的。
它导致了固—液界面的液体一侧带着相反电荷，这种界面电荷影响界面周围介质中的离子分布，与界面电荷符号相反的介质中的离子被吸向界面（这种离子称为反离子Counter －ions ），而相同符号的离子（称为同离子Co －ions ）则被排离界面。
与此同时，离子的热运动又促使它们均匀混合在一起。
因此，在带电界面上形成一个扩散双电层（diffuse double layer ）。
所谓扩散，就是界面周围介质中的反离子的过量是以扩散形式分布的，而不是非常整齐地集中排列在带电界面的周围。
例如，人体内与血液接触的动静脉壁和血液中胶粒等界面区都存在双电层结构，致使血液在血管中畅通无阻地流动以输送全身新陈代谢的营养而不产生血栓。
双电层理论研究反离子的扩散分布和带电界面的性质。
固体在溶液中荷电而构成双电层的原因，除了外加电场之外，大致上可归纳为以下几种情况： ① 电离作用固体表面在溶液中产生电离或溶液中的电离成分依靠某种结合力与固体表面结合而使其荷电。
例如，玻璃与水接触时，玻璃中的硅酸盐可电离出钾离子、钠离子或氢离子等，于是使玻璃带负电性而溶液带正电性；蛋白质分子具有的羧基(—COOH)和胺基(—NH 2)官能团，当pH 值降低时（酸性），溶液中电离的H +与胺基以氢键结合，从而使蛋白质带正电，－NH 2+H 2O -NH 3++OH -，而溶液一侧带负电，即在羧酸介质中—COOH 的电离被高氢浓度离子所抑制：—COOH+H 2O -COO -+H 3O+ 当pH 值升高时（碱性），蛋白质的羧基电离而使其带负电。
双电层原理
双电层原理双电层原理是指存在于电解质和电极表面之间的一层电荷分布。
这层电荷分布是由于电解质中的带电离子与电极表面形成吸附层产生的。
以下是关于双电层原理的详细介绍。
一、双电层原理的形成当电解质中存在可溶性的带电离子时，它们会在离子的热运动下随机地扩散到电极的附近，之后受到电极的吸引，靠近电极表面。
这时，由于电解质中水分子的存在，离子周围会确立起一个氢氧离子云。
这个云称作特定溶液中的化学"物种"，因为它与其它物种有着各种互动，从而影响离子与表面之间的关系。
二、双电层原理的组成在电解质中，离子云的内部是快速扩散的带电离子。
离子周围是由于水分子氢氧离子云的形成而形成的介质带负电荷。
这个带负电荷的层就是电极空气层内的第一个向外延伸的层，称为吸附层。
吸附层的带负电荷是由于氢氧离子的分布。
在吸附层之外，电子云变得稀疏。
这层称作野区。
野区内，带正电荷的离子云和带负电荷的吸附层之间出现了弱电场。
电解质中其他离子和分子也会被拖着它们的电荷排列在野区之中。
这些离子和分子的排列就构成了电解质充电层。
三、双电层原理的应用双电层原理在电化学和表面化学中是非常重要的。
例如，这个原理是一些电化学传感器和电化学电容器的基础。
电解质中的离子云是对电容器的第一极板，而电极表面是对电容器的第二极板。
这种电容器的电容远低于空气电容器，因为电离子中的电存在于离子的质量中。
总结双电层原理是一种在电极表面和电解质间的电荷分布层。
这一理论构成了电解质与电极间的电化学交互作用的基础。
双电层原理被广泛用于电化学和表面化学中，它是理解电化学传感器和电化学电容器的原理的基础。
(完整word版)双电层理论
双电层理论一．界面与相际一个相的表面叫作“界面”，界面的轮廓清晰，他的范围不会超过一原子层，可以看成是与另一相相互接触的表面。
相际：指两相之间，性质变化的区域，窄宽不等，其范围小之两个分子直径，大到数千个埃以上；其性质与两相中任意一相的本体性质都有所不同。
一个电极系统，也从在界面和相际，如图1-1所示。
相际内溶液的性质发生变化，例如溶液浓度与本体浓度不同。
当溶液中含有表面活性物质时，表面活性物质的表面吸附使C表>C本体。
相际内除了浓度随着距离改变外，各类双电层电位差在相际建立；各类吸附现象在相际发生；大多数电化学反应（电极反应）在相际进行。
电极系统的各种特性都将在相际中充分反映出来。
图1-1 电极系统的相、相界和相际 M-金属相；L-电解质溶液二．双电层的形成金属是由具有一定结合力的原子或离子结合而成的晶体。
晶体点阵上的质点离开点阵变成离子需要能量，需要外力做功。
任何一种金属与电解质溶液接触时，其界面上的原子（或离子）之间必然发生相互作用，形成双电层。
1.界面电荷层（1）当性质不同的相接触时，在相界面上形成了不同性质的电势差。
（2）出现电势差的原因是带电粒子或偶极子在界面层中的非均匀分布 双电层：由于电极和溶液界面带有的电荷符号相反，故电极/溶液界面上的荷电物质能部分地定向排列在界面两侧。
2.界面电荷层的形成 （1）自发形成的双电层（a ）离子双电层 （b ）吸附双电层 （c ）偶极双电层 （2）强制形成的双电层金属电极与电解质溶液接触，可以自发形成双电层，也可以在外电源作用下强制形成双电层。
以如下电极反应为例：+++++M M2Hg–2e- = Hg22+ ，φ =0.1 VK+ + e- = K , φ= -1.6V 理想极化电极：在一定的电势范围内，可以借助外电源任意改变双电层的带电状况(因而改变界面区的电势差)，而不致引起任何电化学反应的电极。
如KCl溶液中的汞电极。
不极化电极：指有电流通过时，电极与溶液界面间电势差不发生任何变化的电极。
双电层理论
双电层理论界面与相际一个相的表面叫作“界面”，界面的轮廓清晰，他的范围不会超过一原子层，可以看成是与另一相相互接触的表面。
相际：指两相之间，性质变化的区域，窄宽不等，其范围小之两个分子直径，大到数千个埃以上；其性质与两相中任意一相的本体性质都有所不同。
一个电极系统，也从在界面和相际，如图1-1所示。
相际内溶液的性质发生变化，例如溶液浓度与本体浓度不同。
当溶液中含有表面活性物质时, 表面活性物质的表面吸附使C a>C本体。
相际内除了浓度随着距离改变外，各类双电层电位差在相际建立；各类吸附现象在相际发生；大多数电化学反应（电极反应）在相际进行。
电极系统的各种特性都将在相际中充分反映出来。
图1-1电极系统的相、相界和相际M-金属相；L-电解质溶液双电层的形成金属是由具有一定结合力的原子或离子结合而成的晶体。
晶体点阵上的质点离开点阵变成离子需要能量，需要外力做功。
任何一种金属与电解质溶液接触时，其界面上的原子(或离子)之间必然发生相互作用，形成双电 层。
1. 界面电荷层(1)当性质不同的相接触时，在相界面上形成了不同性质的电势差。
(2)出现电势差的原因是带电粒子或偶极子在界面层中的非均匀分布双电层：由于电极和溶液界面带有的电荷符号相反，故电极上的荷电物质能部分地定向排列在界面两侧。
2. 界面电荷层的形成(1)自发形成的双电层 (a )离子双电层(2)强制形成的双电层金属电极与电解质溶液接触，可以自发形成双电层，也可以在外电源作 用下强制形成双电层。
以如下电极反应为例:/溶液界面MSM F F干㊀+ (b )吸附双电层 (C )偶极双电层的带电状况（因而改变界面区的电势差），而不致引起任何电化学反应的电 极。
如KCI 溶液中的汞电极。
不极化电极：指有电流通过时，电极与溶液界面间电势差不发生任何变 化的电极。
双电层的建立，引起电位差的变化，这种电位差变化对金属离子继续进 入溶液有阻滞作用，相反有利于返回金属表面。
双电层理论
由于在溶解与沉积达到平衡时，形成了“双电层”, 从而在金属表面和其盐溶液之间产生了电势差， 这种电势差叫电极的平衡电极电势(简称电极电势)
金属的活性不同，其电极电势也不同。 用两种活性不同的金属分别组成两个电极电势不
等的电极，并将这两个电极组成原电池，就能产 生电流。电流由电极电势高的一端电极流向电极 电势低的另一端（即电流由正极流向负极）。
金属单质中存在着金属键 金属键：金属阳离子与自由电子
之间的强烈相互作用。
为什么金属单质里存在着金属阳离子和自由电子？
由于金属原子的价电子比较少，且金属原子外层的 电子受原子核的束缚较弱，可以从原子上“脱落” 下来，形成金属阳离子；而“脱落”下来的电子在 整个金属单质内部可以自由移动，成为自由电子。
电极电势的表示方法：
用符号 E (Mn+/ M) 表示, 即 E (氧化型 / 还原型) , 单位为V(伏) eg. 锌的电极电势为E(Zn2+/ Zn) ，铜的电极电势为E(Cu2+/Cu)
关于电极电势：
电极电势 E (Mn+/M) 的大小取决于：金属本身 的活泼性、 溶液中离子的浓度和体系的温度；
电极电势 E 的大小数值反映了金属在其盐溶液 中得失电子能力的大小，代数值越小，金属越 活泼；
无法直接测量单个电极的电极电势的绝对值，但 可用与标准电极作比较的方法测出电极电势的相 对值。通常采用标准氢电极作为标准，且规定标 准氢电极的电极电势等于0。
(此时金属表面带正电)
金属越不活泼或溶液中金属离子的浓度越大,这种趋势也越大。
当溶解与沉积这两个相反过程的速率相等时，即达到动态平衡：
当溶解与沉积的速率相等时，即达到动态平衡：
溶解
M(s) 沉淀 Mn+ + Z e-
电化学基础(Ⅲ)——双电层模型
克服
运动时固液相之间电势差（ζ 电势）
的缺
的区别；
陷
③没有考虑带电粒子的水化作用，明显 不符合实际情形
2.2 Gouy-Chapman 模型
• 1910 年和 1913 年，Gouy 和Chapman 分别对 Helmholtz 模型进行修正，提出了扩散双电层模型如 图所示： Gouy 和 Chapman 对该 模型作出了若干假设 （1）质点表面是无限 大的平面，且电荷分布 均匀； （2）扩散离子是点电 荷，其分布服从 Boltzmann定律； （3）溶液的介电常数 处处相同。
电泳 电动 流动电势 ห้องสมุดไป่ตู้降电势
颗粒在电场中 做定向移动的现象
若将颗粒固定，水会向负 极移动，该现象称为电渗
将液体压过多孔陶瓷片时， 在流动方向上会产生电势差
液体中的粒子发生沉降 时，也会产生电势差。
对电动现象的认识
上述事实表明：固、液两相 表面带有电荷。带有电荷的固 体表面必然吸引液体中电量相 等、电性相反的电荷环绕在其 周围，于是在固、液两相界面 之间形成电量相等、电性相反 的双电层。
2.双电层理论同时也是表面化学和 胶体化学的重要理论基础。
3.在电化学分析领域，利用双电层对电毛 细现象的成功解释，由此发展起的极谱法。
4 双电层理论的应用
如图 5 所示的“极谱法”测定技术。
海洛夫斯基与 Ilkovie 导出了极谱 基本方程式
(17)
式中，Ε1/2为半波电 势，Id为极限电流
双电层电容器
结语
谢谢大家！
电化学基础(Ⅲ)——双电层 模型
双电层模型描述了电极与溶液相界面 之间电荷层的结构，是电极平衡和电极 过程动力学在电化学过程中的具体表 现，是现代电化学的基础理论之一。双 电层理论对现代电化学的推动作用主 要体现在电化学分析方法与双电层电 容器等领域。
双电层概念
双电层概念
双电层概念，是电化学中一个非常重要的概念，它是指在电解质溶液中，电极表面与周围溶液之间存在着一层由溶剂分子形成的电性分界层，其厚度为分子级别的层，这个分界层被称为“双电层”。
下面，我们将分步骤来阐述这个概念。
1. 双电层形成的原因
在电解质溶液中，电极表面和周围的溶液之间存在明显的电荷分离现象，这是因为溶剂分子在电极表面的作用下，其电荷状态发生改变，其中，通过电极表面的电子、离子等，与溶液中的带电离子相互作用，在表面附近形成了正负电荷的分离，从而形成了电性分界层，即双电层，这一层在电极表面附近，具有明显的电荷分离现象。
2. 双电层的性质
双电层是由溶剂分子组成的，它具有着一些独特的性质，其中最为特殊的是双电层的厚度非常小，只有分子级别，一般在1nm左右，同时，双电层的电荷密度也非常高，通常在1012~1014 cm-2之间，这些性质决定了双电层与周围环境之间的交互作用非常强烈。
3. 双电层的作用
双电层在电化学中具有着非常重要的作用，其中最为重要的是作为电极与溶液之间的电性分界层，屏蔽了电极表面的电荷，从而保证了电极反应的正常进行。
同时，双电层还能够吸附带电离子和分子，这种吸附作用可以调控电极反应的速率和方向，从而对反应的过程和结果产生深刻的影响。
综上所述，双电层概念是电化学中一个非常重要的概念，它通过精细的电荷分离作用，在电极反应中发挥着至关重要的作用。
双电层的研究不仅能够加深电化学理论的认识，还能够为电化学技术的发展提供新的思路和方法。
双电层
双电层理论的历史背景
⑴平板电容器模型(紧密层模型)（1879 ） ⑵扩散双电层模型:（1910-1913） ⑶Stern模型 （1924） ⑷Grahame修正的GCS模型 ⑸BDM模型
双电层理论的定义
定义：在水中，固体表面因表面基团的 解离或自溶液中选择性吸附某种离子而 带电，带电表面与反离子构成双电层的 理论。
谢谢！
双电层理论在钛白粉行业的应用
通常钛白粉生产工艺要求浆液具有较高 的固含量、较低粘度同时具有较好的稳 定性。 1、首先粒子不能太大，如果粒子引力足 够大，彼此就会相互粘附，导致粒子束 快速沉降（如：絮凝）。 2、另一重要因素是粒子间的吸引力。
通常采用的防止絮凝的方法可以通过双 电层稳定机制来解决，即通过调节pH 值使颗粒表面带上一定的表面电荷，形 成双电层；通过双电层之间的排斥力使 粒子之间的引力大大降低，从而实现粉 体的分散。这就是在水性溶剂中, 钛白 粉呈现高度的分散性的原因。
双电层的结构
静电作用使得符号相反的剩余电荷力相互靠近，形成紧 密的粒子倾向于均匀分布，从而使剩余电荷不 可能完全紧贴着电极表面分布，而具有一定的分散性， 形成分散层。双电层由紧密层和分散层两部分组成。
电极溶液界面的紧密 双电层结构
考虑了热运动干扰时的电极溶 液界面双电层结构
双电层理论
双电层理论PCEC借鉴了毛细管区带电泳和HPLC的基本原理，在分离效能和选择性调节等方面具有更大的优势。
PCEC以EOF替代压力降解为流动相的驱动力，有效地改善了流动相模型，使分离效能提高。
电动效应包括电泳、电渗、沉降点位等多种形式。
而这些电动现象都与固液相界面形成的双电层密切相关。
1.双电层的形成当固体和极性液体接触时，固体表面通过离解、特异性吸附等方式而带点。
带电的固体表面将影响液体中界面离子的分布。
反离子通过静电作用被吸附到固体表面附近，而同离子则被排斥出固体表面区域。
2.带电粒子的电泳迁移离子在溶液中的迁移过程，不仅与自身质量和所带电荷有关，而且与外加电场和其所处的化学氛围有关。
3.毛细管电色谱中影响电渗流速度的因素影响电渗流速度的主要因素为外加电场以及可以影响流动相介电常数和黏度的因素。
（1）流动相离子强度对电渗流的影响在液相色谱中，流动相一般不加入缓冲液，而在电色谱中，为了获得稳定的电渗流，通常需要在流动相中加入一定的缓冲液。
如果电渗流流动相不采用缓冲液，随PH值得变化，固定相颗粒表面的电荷将发生变化，并引起电渗流的较大变化。
不考虑流动相的介电常数和黏度的变化，无孔固定相颗粒填充的电色谱柱中，电渗流淌度随缓冲溶液浓度的变化仅由ε电位决定。
因此，离子强度的增加将造成双电层厚度的减少，ε电势下降，最终导致电渗流速度的减小。
采用大孔固定相颗粒的电色谱中，孔内电渗流对整体电渗流的贡献将不能忽视。
（2）流动相有机调节剂对电渗流的影响在毛细管电色谱中，流动相中的有机调节剂组成和浓度不仅影响溶质的保留行为，而且对电渗流也有很大影响。
在相同的有机溶剂浓度下，电渗流速率按乙腈、甲醇、四氢呋喃、异丙醇的顺序递减。
目前大多数电色谱实验都采用乙腈水体系为流动相（3）柱温（4）PH 等。
双电层理论
§2-1 界面双电层理论双电层类似于平行板电容器（由于静电引力）离子反离子场强 Ε= σ/ε, σ表面电荷密度；ε介电常数对于均匀电场，两点间电位差应等于场强与距离的乘积：Δσ= Ε⋅Δχ∵Δχ= δ;Δψ= ψ0∴δ=ε⋅ ψ0/δ平行板双电层表面电荷密度σ—表面电荷密度C·m–2ε—介质介电常数F·m–1ψ0—表面电势 Vδ—双电层厚度 m有过量无机盐存在时，离子型活性剂在溶液表面吸附的分子电容器模型。
¾该模型无法解释电动现象。
¾该模型最大的问题是假设了反离子平行地束缚在表面附近，忽略了由热运动和浓度差而引起的扩散问题。
¾由于静电引力和扩散的双重影响，使反离子在界面附近有一定的分布，这种分布与地面上空气密度分布不均匀是一样的。
二、Gouy(1910)-Chapman(1913)扩散双电层基本假设¾粒子表面为无限大平板，电荷均匀分布；¾扩散层中反离子是服从Boltzmann分布的点电荷；¾双电层中介质性质与体相相同；¾只有一种对称电解质。
电动电位1 体积电荷密度设：表面带正电，表面电位 ψ0单位体积内正负离子数n +、n -¾在距表面很近处n- ≈ n+, Δψ ≈ ψ0¾在距表面很远处ψ→0, n- = n+,¾根据Boltzmann 分布n -= n 0e Ζe ψ/kTn += -n 0e Ζe ψ/kTΖ—离子价数e—电子电量（1.6×10-19C ）k—Boltzmann 常数zeψ—电位能，从无限远处将电荷移到x 处所作的功。
设：ρ为双电层中体积电荷密度，因为只有一种对称电解质∵表面带正电，ψ＞0, sinh(y)＞0, ∴ρ＜0ρ＜0，表明（n+－n-）＜0.¾结论：表面带正电时，双电层内正电荷数小于负电荷数。
当x→∞，ψ＝0，sinh(ze ψ /kT)=0, ρ=0¾在距表面无限远处，正负离子数相等。
双电层理论
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双电层 正极 正电荷
双电层正极正电荷
双电层是一种在电极和电解质之间形成的界面双层，用于存储能量。
在双电层电容器中，当正极和负极分别浸入电解质溶液中时，由于各种力的作用，如库仑力、分子间力和原子间力，固液界面上会出现稳定的、符号相反的双层电荷。
正极上的正电荷是由于电极材料释放出电子而形成的。
这些正电荷会吸引溶液中的负离子，形成一个电荷数量与电极表面剩余电荷数量相等但符号相反的界面层。
这样，在电极和电解质溶液之间就形成了两个电荷层，即双电层。
这两个电荷层之间存在一个位垒，使得两层电荷不能越过边界彼此中和，从而形成了紧密的双电层。
在充电过程中，正极带有正电荷，负极带有负电荷。
这些电荷会吸附电解液中的异性电荷离子，分别在两个电极表面与电解液之间形成双电层。
而在放电过程中，负极的电子通过外部负载移动到正极与正电荷中和，同时正离子和负离子从电极表面释放回电解液中，导致双电层消失。
双电层电容器的充放电过程是一个物理过程，没有发生化学反应，因此其循环寿命很长。
此外，根据平行板电容器的原理，电容大小与极板面积成正比，与绝缘体厚度成反比。
因此，通过增大电极材料的比表面积和降低厚度，可以提高双电层电容器的电容值。
总之，双电层电容器中的正极正电荷是由于电极材料释放电子而形成的，并吸引溶液中的负离子形成双电层。
这个过程是可逆的，并且没有发生化学反应，因此双电层电容器具有长循环寿命和高性能。
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当固体与液体接触时，可以是固体从溶液中选择 性吸附某种离子，也可以是固体分子本身发生电离作 用而使离子进入溶液，以致使固液两相分别带有不同 符号的电荷，在界面上形成了双电层的结构。
早在1879年，Helmholz提出了平板型模型；
1910年Gouy和1913年Chapman修正了平板型模型， 提出了扩散双电层模型；
反离子分别向相反方向运动。
这模型过于简单，由于离子 热运动，不可能形成平板电容器
扩散双电层模型
Gouy和Chapman认为，由于正、负离子静电吸引 和热运动两种效应的结果，溶液中的反离子只有一部 分紧密地排在固体表面附近，相距约一、二个离子厚 度称为紧密层；
另一部分离子按一定的 浓度梯度扩散到本体溶液中， 离子的分布可用Boltzmann 公式表示，称为扩散层。
Stern模型
由于离子的溶剂化作 用，胶粒在移动时，紧密 层会结合一定数量的溶剂 分子一起移动，所以滑移 的切动面由比Stern层略右 的曲线表示。
从固体表面到Stern平面，
电位从0直线下降为 。
电势
带电的固体或胶粒在移动时，移动的切动面与液
体本体之间的电位差称为 电势。
在扩散双电层模型中，切动面AB与溶液本体之间
的电位差为 电势；
在Stern模型中，带有溶剂化层的滑移界面与溶液
之间的电位差称为 电势。
电势总是比热力学电势低，外加电解质会使
电势变小甚至改变符号。
只有在带电质点移动时才显示出 电势，所以它
又被称为电动电势。
电势
a
a
d
d'
d''
b''' b'' b '
'
x
b
外加电解质对 电势的影响
c
'
胶粒
流动电势示意图
胶粒表面双电层结构示意图
双电层由紧密层和扩散层构 成。移动的切动面为AB面
扩散双电层模型
+A
+
+
+
+
0
+ +
+
+
+
+
+
紧密层 B
扩散层
x
Stern模型
Stern对扩散双电层模 型作进一步修正。
他认为吸附在固体表 面的紧密层约有一、二个 分子层的厚度，后被称为 Stern层；
由反号离子电性中心 构成的平面称为Stern平面。
后来Stern又提出了Stern模型。
平板型模型
Helmholtz认为固体的表面电荷与溶液中的反 号离子构成平行的两层，如同一个平板电容器。
++-
+-
+-
0
++-
+-
+-
+-
+-
Helmholtz双电层模型
整个双电层厚度为
固体与液体总的电位差即等
于热力学电势0 ，在双电层内，
热力学电势呈直线下降。 在电场作用下，带电质点和