高能电子束流引发的横向极化气体氢靶共振退极化研究

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【国家自然科学基金】_电子束辐射_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140730

【国家自然科学基金】_电子束辐射_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140730

2012年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47
1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年 科研热词 电子束蒸发 高频cv曲线 高级氧化技术 频域测量 铜绿微囊藻 辐射谱 辐射技术 辐射 超短电子束团 谐波辐射 谐波场 营养成分 自发辐射 羟基自由基 美国红鱼 碳化硼涂层 相干渡越辐射 电子束辐照 电子束 滚动激励 涂层 波荡器 沉积时间 污染治理 抛物面超腔 抗氧化酶 弹跳激励 康普顿散射 废水处理 废气处理 固体废物处理 包装 光子产额 ·oh制备 tio2薄膜 icf靶 推荐指数 3 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
科研热词 电子束 辐射交联 电子束光刻 发光二极管 高功率微波 饱和 飞秒激光 频率束流负载效应 非均匀磁场 镂空透射光栅 铜绿微囊藻 金属-介质多层膜 速调管 辐照变色薄膜剂量计 辐射系统优化 辐射功率 辐射 超腔 超热电子束 衍射效率 蒙特卡罗 蒙特卡洛模拟 芘 自由电子激光 自支撑透射光栅 脉冲辐解 聚醚砜 聚四氟乙烯 结构 等离子体 离子液体 硅橡胶 瞬态测量 直线加速器 电镀 电子辐射 电子调强放射治疗 电子直线加速器 电子束辐照 电子束辐射 甲基丙烯酸 生长过程 熵函数 激光技术 渡越辐射 注量 氮化镓 束流诊断 束流测量 束流损失 无卤阻燃 数值模拟

【国家自然科学基金】_束流寿命_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140731

【国家自然科学基金】_束流寿命_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140731

推荐指数 4 3 3 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2010年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19
科研热词 能级寿命 高自旋态 束流能量 串列加速器 高电荷态离子 重粒子 重离子熔合 转动轴 质量厚度 衬底材料 突变现象 物理性质 物理实验室 探测器 寿命测量 反康普顿 双奇核 产额 x射线
推荐指数 3 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年 序号 1 2 3 4 5
科研热词 蒙特卡罗方法 束流寿命 托歇克效应 塑料闪烁体探测器 合肥光源
推荐指数 1 1 1 1 1
2012年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29
2008年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30
科研热词 束流能量 高自旋态 寿命测量 科学研究院 束流寿命 实验工作 原子能 串列加速器 阵列测量 重粒子 重离子熔合 退极化时间 跃迁概率 蒙特-卡罗模拟 自旋相应函数 能级寿命 离子束 熔合蒸发反应 束流极化 束流发射度 接收度 探测器 手征双重带 原子核 内靶 共振退极化 中国原子能科学研究院 hirfl-csr实验环 hi-13串列加速器 csr主环
2013年 科研热词 推荐指数 腐蚀 1 离子发动机 1 栅极 1 单元内粒子-蒙特卡罗碰撞法 1
2014年 序号 1 2 3 4 5

高流强RFQ质子加速器研制

高流强RFQ质子加速器研制
( 中国科学院 高能物理研究所 , 北京 1 中国原子能科学研究院 , 北京 1 ) 1. 0 0 0 4 9; 2. 0 2 4 1 3
摘要 : 在国家 “ ” 计划洁净核能项目的支持下 , 中国 科 学 院 高 能 物 理 研 究 所 与 中 国 原 子 能 科 学 研 究 院 9 7 3 合作 , 建成了我国首台强流质子加速器 。 它 是 1 台 四 翼 型 结 构 的 射 频 四 极 ( , r a d i o f r e u e n c a u d r u o l e q yq p 加速器 , 这种先进加速结构可为来自离子源的 低 能 强 流 束 提 供 周 期 性 强 聚 焦 , 并同时在纵向对束 R F Q) 脉冲流强达4 束流工作 流进行聚束和加速 。 我国建成的这台 R F Q 加速器束流能量 为 3 . 5M e V, 6 mA, 比大于 7% 。 本文将介绍这台 R 研制 、 调试和出束实验的结果 。 F Q 加速器的物理设计 、 关键词 : 强流质子束 ; 射频四极加速器 ; 加速器驱动的次临界系统 中图分类号 : ( ) T L 5 3 文献标志码 : A 文章编号 : 1 0 0 0 6 9 3 1 2 0 0 9 S 0 0 1 5 9 0 6
1 犚 犉 犙 加速器的物理设计
在开始 设 计 前 , 一 些 参 数 必 须 预 先 给 定。 选择注入 粒 子 的 能 量 为 7 射频频率为 5k e V, 。 考虑到 R 3 5 2 MH z F Q 的机械加工有很高的 物 理 设 计 应 尽 可 能 降 低 加 工 难 度。 技术难度 , 同时 , A D S 对加速器装置运 行 的 稳 定 性 也 有 很 高要求 。 从这两 个 因 素 考 虑 , 且为了调试的方 保持 R 便和运行的 可 靠 , F Q 翼间电压犞 沿整 选择为1 个装 置 不 变 , . 8倍 K i l a t r i c k 系 数。 p 在电极调制被忽略的情况下 , R F Q 单位长度上 的分布电容取决于电极头曲率半径与平均孔径 之比 ( / , 保持翼间电压为常数最容易的办 犚0) ρ 法是保持 ρ / 犚0 为 常 数 。 为 了 缩 短 翼 顶 调 制 曲 面数控加工时间以控制加工期间温度变化产生 的加工误差 , 决定采用成形刀具 , 即电极头曲率 半径ρ 为 常 数 。 这 样 就 应 保 持 犚0 不 变 。 其 结 除了出 入 口 , 果是 , R F Q 腔体的横截面尺寸不 沿纵向位置变化 , 这对简化加工难度大有好处 。 在 犞 和 犚0 不 变 的 情 况 下 , 聚焦系数 犅 应基本 不变 。 至此 , 在动力学设计中随纵向变化的物 理参 数 便 仅 有 调 制 系 数 犿 ( 和同步相位 狕) 。 当然 , 其它 参 数 值 的 选 取 仍 是 动 力 学 设 狕) φ( 计的重要内容 。 在这样的给定条件下开始粒子 动力 学 设 计, 其设计目标是将束流损失控制到 这意味着 R 最低 点 , F Q 加速器要有很高的束 流传输效率 。 严格控制束流损失是强流质子加 速器 的 关 键 物 理 与 技 术 问 题, 因束流损失在加 速结构上所产生的感生放射性将妨碍人们对机 器及 时 的 手 工 维 护, 特别是较高能量的质子束 必 须 认 真 对 待 。R 所带来的对设 备 的 活 化 , F Q 加速 结 构 的 基 本 材 料 是 无 氧 铜, 在其最高束流

2024年电子专业论文参考文献

2024年电子专业论文参考文献
电子专业论文参考文献2
[1] 王若鹏. 地震电离层前兆短期预报研究[D]. 武汉大学 2012
[2] 冯宇波. 电离层等离子体分析仪的设计与研制[D]. 中国科学院研究生院(空间科学与应用研究中心) 2011
[3] 何昉. 地基大功率无线电波加热电离层对空间信息链路影响研究[D]. 武汉大学 2009
25 论新农村建设中农业电子商务的发展战略 商场现代化 XX/01
26 旅游电子商务网站的构建 商场现代化 XX/01
27 分销商网络团购营销的电子商务模型研究 商场现代化 XX/01
28 电子商务及其安全技术 商场现代化 XX/01
29 浅析电子商务的安全 商场现代化 XX/01
30 web 2.0技术在电子商务中的应用 商场现代化 XX/01
[13] 李正. 电离层暴及“行星际扰动-磁暴-电离层暴”的观测研究[D]. 中国科学院研究生院(空间科学与应用研究中心) 2011
[14] 赵莹. GNSS电离层掩星反演技术及应用研究[D]. 武汉大学 2011
[15] 刘振兴等,着.太空物理学[M]. 哈尔滨工业大学出版社, 2005
[16] 涂传诒等编着.日地空间物理学[M]. 科学出版社, 1988
[10] 查皓. CLIC Choke-mode加速结构设计与实验研究[D]. 清华大学 2013
[11] 栗武斌. HLS II储存环数字逐束团反馈系统的研制[D]. 中国科学技术大学 2014
[12] 王晓辉. 合肥光源高亮度注入器束流测量系统的研制[D]. 中国科学技术大学 2011
[13] 王季刚. 基于条纹相机的束流测量系统研制及其相关研究[D]. 中国科学技术大学 2012
[13] 赵宇宁. 加入高次谐波腔的储存环内束流不稳定性研究[D]. 中国科学技术大学 2013

北京大学科技成果——激光超极化气体肺部磁共振成像设备

北京大学科技成果——激光超极化气体肺部磁共振成像设备

北京大学科技成果——激光超极化气体肺部磁共振
成像设备
项目简介
本项目旨在开发出国际领先的仪器设备,实现基于激光超极化惰性气体的MRI肺部疾病诊断需要的新材料、新技术、新设备和新方法,研制既适合低场永磁MRI也适合高场超导MR的肺部成像的关键部件。

该技术在获取肺部疾病的信息的同时具有无创性、无射线辐射、精准诊断、早期诊断等优点,在新一代信息技术肺部疾病的诊疗中有非常重要的应用价值。

激光129Xe超极化装置原理图
应用范围
本项目是一种基于新机制、新材料的新型成像技术研究及其实现,
并将该技术应用到肺部复杂结构、特性和功能的新一代信息技术临床医学诊断中。

满足于不同规模医院的需求,拓展激光超极化惰性气体在肺部疾病诊断中的医学应用。

符合国家《数字诊疗装备研发》战略布局,具有巨大的国内外健康、医疗领域的市场。

项目阶段
项目团队在激光技术、自旋交换光抽运和极化技术和磁共振成像技术等方面有雄厚的积累,通过自主的创新专利技术新型法拉第激光实现超极化惰性气体,将成为国际上的超极化惰性气体MRI临床应用的普适新技术。

具备承担本项目量化生产和产业化的能力。

激光129Xe超极化装置光路设计原理图
知识产权已申请相关专利。

合作方式合作开发、技术转让、技术许可。

『科普向前行』之《300MeVu 碳离子轰击铜靶感生放射性》论文.pptx

『科普向前行』之《300MeVu 碳离子轰击铜靶感生放射性》论文.pptx
感生放射性是由重离子 以及较轻碎片与靶物质的多 种核反应产生的不稳定核素。
三、研究方法
实验和计算 利用HIRFL引出的高能重离子轰击铜靶,研究薄靶以及厚靶不 同深度处的感生放射性; ➢ 测量薄靶产生的感生放射性核素,不同深度处的放射性核素
产生的规律 ➢ 进行实验和模拟实验的比较 ➢ 计算照射条件相同时不同靶材料的感生放射性
2620.2 897.54
8051 551.6
分支比 0.96 0.856 0.683 0.867 0.87 0.87 0.9 0.99 0.75 0.945 0.999
1.001 1 1
0.0057
取出时活度 302169.4 86387.99 849810.3 2699799 1438355 1243052 946896.6 324649.2 1007730 734187.9 1.34E+08
三、研究方法
实验选用的粒子:C粒子 能量300MeV/u,纯铜厚6cm,其中 薄靶片沿入射方向的编号依次为1、2、3、4、5、6、7、8。 照射时间为2个小时,照射的离子总数为6.9734×1010个, 第一次测量是冷却26分钟,持续到照射后5个小时 第二次测量是冷却10小时,持续到照射后4.2天 第三次测量冷却35天,测量持续到照射后46天
四、结果及讨论
表明剂量率随冷却时间的变化
Dose rate (uSv/h)
11 10
9 8 7 6 5 4 3 2 1
0.1
Dose rate copper target
1
10
100
1000
Cooling time (min)
铜靶表面剂量率随冷却时间的变化
四、结果及讨论
薄靶产生的感生放射性核素

高能所试验束介绍-中国科学院高能物理研究所

高能所试验束介绍-中国科学院高能物理研究所

高能所试验束介绍实验物理中心 李家才试验应用平台 世界各主要高能物理实验室,在高能加速器上都建有若干条试验束(Test Beam )。

基于加速器的粒子束流,应用研究覆盖了粒子探测器模型的束流试验和验证(模型研究,校准刻度等);加速器的部件性能试验;在束流物理,粒子物理和核物理等领域的创新思想和新颖的实验方法的检验,或者说还不成熟的思想和实验方法的试验;不同的射线产生试验(X 射线,中子,π介子,质子和正负电子等)以及射线在材料和生物样品方面的应用试验研究。

所以说他具有试验性,原创性,是不同交叉学科的粒子束(或射线源)试验应用平台。

是可能的创新研究的生长点。

试验束是寄生模式运行,它利用储存环的长时间束流稳定储存间隔(3-4小时的对撞模式,10-12小时的同步辐射模式),使用直线加速器的剩余束流,所以说它是寄生模式运行,是对加速器束流资源的充分利用,同时也促进了加速器应用水平和运行效率的提高。

运行开放和受理,按国际合作惯例,试验束装置向各实验室开放,以提高试验束的利用率。

向全国开放,受理可能的创新试验和应用课题,培植创新研究生长点。

为了统一调配运行机时,机时申请受理机构是高能所BEPC(北京正负电子对撞机)运行协调委员会。

20世纪80年代初,郑林生先生积极推动在高能加速器的基础上建立试验束流线,并亲自领导参加了初期试验束线的设计和建造。

2000年高能所申请BEPC 的升级改造(BEPCII ),包括北京谱仪(BESII )升级为BESIII ,所以也急需合适的试验束流对其子探测器模型做束流试验,以及其他对初级电子束流应用的要求(包括国家科学基金和科学院支持的慢正电子装置)。

BEPC 及其电子直线加速器(LINAC)的长期稳定运行也提供了有利条件。

为此,在BEPC 的电子直线加速器上改建和新建起了具有多种用途的3条束流线。

BEPCII 直线加速器的先期改造将在2004年底完成50赫芝和每秒100个强束流脉冲的调试运行,届时寄生在直线加速器上的试验束性能将大幅度提高,应用范围也将进一步扩大。

核子结构与轻子强子深度非弹性散射过程中超子的极化

核子结构与轻子强子深度非弹性散射过程中超子的极化
对极化的碎裂函数,实验上可以在e+e一湮灭【231、极化的轻子深度非弹散 射【25-27】以及极化的即反应大阳事例中进行研究,目前在这些过程中都有一 些测量,但是实验数据还不十分丰实,精度也有待提高,还不能较好的利用这 些数据来对极化的碎裂函数进行参数化,因此模型计算是目前十分方便的手段。 我们详细的分析了极化碎裂函数的各种来源,利用模型将它们与非极化情形下 的物理芾联系起来,借助于蒙特卡罗事例产生器给出了极化碎裂函数的数值计 算结果,可以作为不同情况下超子及其反超子极化度计算的基础。在以上工作 的基础.1-_,我们对轻子一强子半单举深度非弹散射过程中八重态JP=(1/2)+超 子及其反超子的极化进行了计算,并对影响极化的各个因素产生的效应做了系 统分析,将计算结果与已有的COMPASS实验数据【28,291进行对照,并对将要 进行的cRHIC实验【31]进行了预言,主要工作及结论总结如下:
tering have been carried out by HERMES at DESY and NOMAD at CERN【26,27],
the results can help US to constrain the polarized fragmentation,and also point out the contamination from the fragmentation of remnant of target at relatively low energies
1、对轻子极化、质子非极化的半单举深度非弹散射过程末态超子与反超子 的极化进行了计算,指出对该过程超子与其反超子极化度差异的研究,是获得 核子中海夸克与反海夸克不对称信息的有效途径。
对于轻子极化、质子非极化的半单举深度非弹散射过程,参加硬散射的碎 裂夸克的极化只来源于轻子的极化,它的极化度可以由QED理论严格计算得到; 单光子近似下,得到的结果与夸克味道无关,而且对夸克与其反夸克也是相等 的,结合我们对极化碎裂函数的计算结果,可以很容易的计算末态超子及其反 超子的极化度。由于碎裂过程的极化转移与夸克味道有较强的依赖,末态超子 的极化与不同味道夸克贡献所占的比例有较强依赖,从而也就使超子与反超子 极化的测量成为研究夸克与反夸克分布的手段之一。

S波段10 MeV辐照用行波电子加速器研究

S波段10 MeV辐照用行波电子加速器研究

•加速器专辑•S波段10MeV辐照用行波电子加速器研究高渐!孟祥聪,施嘉儒,查皓,陈怀璧(清华大学工程物理系,北京100084#摘要:清华大学加速器实验室研制了10MeV行波直线加速器,并成功应用在了辐照加工领域。

在对该加速管的束流崩溃现象进行了理论和实验研究后,确定了提高阈值电流、优化结构的方案,完成了腔间相移变化的新型聚束段结构%该结构能够有效降低聚束段受困高阶模对电子的横向作用,同时不影响主模的加速性能,可以提高该行波加速管的束流崩溃阈值电流。

依照该方案进行了加速管的加工、成管焊接、冷测及高功率实验,冷测及高功率实验结果与模拟设计符合得很好,阈值电流提高了约40mA,证明了该设计的可行性%该工作为行波加速器解决束流不稳定性问题,进一步提高靶流功率提供了新的方法%关键词10MeV行波直线加速器;束流崩溃;聚束段;受困高阶模;阈值电流中图分类号:TL53文献标识码:A文章编号:1002-8935(2021)01-0038-06doi:10.16540/11-2485/tn.2021.01.07Study of an S-Band Travelling-Wave Electron Linacfor IrradiationGAO Jian,MENG Xiang-cong,SHI Jia-ru,ZHA Hao,CHEN Huai-bi(..Department of Engineering Physics,Tsinghua University,Beijing100084,China#Abstract:A10MeV travelling-wave linac has been developed by Tsinghua University and then applied in irradiation processing successfully.After theoretical and experimental study on the beam breakup (BBU#phenomenon,ChebunchingsecionwasredesignedCoincreaseCheouCpuCChresholdcurrenC.Byad-jusCingChegeomeCricalparameCersofbunchingsecCion,anovelbunchingsCrucCurewiChvaryingphaseshifC amongcaviieswascompleCed.ThisdesigncouldimproveCheChresholdcurrenCofCheCrave l ing-wavelinac wiChouCa f ecCingChedomainmode,dueCoChelessCransversee f ecConelecCrons.AfCermechanicaldesign, processing and brazing ofChe new disk-load sCrucCures,coldandhigh-powerCesCsofCheacceleraCorwere carriedouC.TheCesCresulCs were in good agreemenCwi hChe simula ion,andCheChresholdcurrenCin-creasedbyabouC40mA,whichprovedChefeasibiliyofChedesign.Thisworkprovidesanew meChodCo solveChebeaminsCabiliCyandfurCherincreaseCheouCpuCpowerofCheCraveling-wavelinac.Keywords:10MeVCrave l ing-wavelinac,Beam breakup,BunchingsecCion,Trap modes,Threshold currenC在当前工业及医疗领域中,MeV能量级别的电子束应用,包括辐、集装$冶疗等%电子加速器的各,加速管岀口处的岀束功率是最重要的之一,该接决定了器的应用场景和效应%影响管岀口处流功率的较多,包括出束电子能量、靶流流强、靶流脉宽、工作重频等%去里多研究结果表明束流崩溃(BBU,Beam breakup)是限电子器的岀束功率进一步提高的之一(1—3)。

中国极化电子离子对撞机计划

中国极化电子离子对撞机计划
33(北京师范大学 高等量子研究中心 北京 100875) 34(Department of Physics and Astronomy, Stony Brook University, Stony Brook, NY 11794, USA)
35(中山大学 物理与天文学院 珠海 519082) 36(武汉大学 物理科学与技术学院 武汉 430072) 37(中国科学院高能物理研究所 中国科学院大科学装置理论中心 北京 100049) 38(中国地质大学(武汉)数学与物理学院 武汉 430074)
摘要 轻子散射实验是探索核子与原子核结构的理想工具。中国电子离子对撞机(Electron Ion Collider in China,EicC)建议书设想在已开建的强流重离子加速器装置(High Intensity heavy ion Accelerator Facility,HIAF) 的基础上,升级质子束流为 20 GeV 的极化束流,并建造 2.8~5 GeV 极化电子束流,从而实现质心系能量为 15~ 20 GeV 的双极化电子-离子对撞。EicC 设计的亮度为(2~4)×1033 cm−2∙s−1,质子束流极化率达到 70%,电子束流 极化率达到 80%。该装置除了能提供极化轻离子束流(例如:氦-3)外,也可产生非极化重离子束流(碳-12 ~铀238)。EicC 将聚焦核子海夸克部分子结构、原子核物质结构与性质、奇特强子态三个方面的物理研究。高亮 度 、高精度的对撞机有助于精确地测量核子结构函数并对核子进行三维成像 ,揭示强相互作用的动力学规律 ; 原子核部分子分布包括核子短程关联以及原子核介质效应同样是该提案的重要科学目标;EicC 能区接近重味 夸克产生阈值,在研究重味强子谱方面拥有低背景的独特优势,有助于发现研究新的奇特强子态。质子质量起 源问题也可以通过重味矢量介子的产生来研究。为了完成上述物理目标,我们将利用最先进的探测器技术建 造接近全立体角覆盖的 EicC 对撞机谱仪。在准备 EicC 白皮书的过程中,我们得到世界各国专家的支持。EicC 的物理与已有的实验和美国即将建设的 EIC 中的物理项目相互补充。EicC 的建成及运行有望引领前沿的中高 能核物理研究,使我国在加速器和探测器先进技术等领域实现跨越式发展,为我国核物理与强子物理以及相关 科学领域提供大型综合实验平台与人才培养基地。 关键词 电子离子对撞机,核子结构,核子质量,奇特强子态,量子色动力学,螺旋度,横动量依赖部分子分布, 广义部分子分布,深度虚康普顿散射,深度虚介子散射,能量回收型直线加速器,极化度,自旋旋转器,三维成像 中图分类号 O571.1 DOI: 10.11889/j.0253-3219.2020.hjs.43.020001

30 MeV电子束轰击旋转钽靶产生轫致辐射分析

30 MeV电子束轰击旋转钽靶产生轫致辐射分析
第 2 9 卷 第 6期 2 0 1 7年 6月
强 激 光 与 粒 子 束
HI G H PO W ER LA S ER A N D PA R TI CLE BEA M S
Vo 1 . 2 9 ,NO . 6
J u n . ,2 0 1 7
3 0 Me V 电子 束 轰 击 旋 转 钽 靶 产 生 轫 致 辐 射 分 析
Байду номын сангаас
在武器 物理 研究 中 , 除 了采 用 吸收剂 量达 到百 r a d级 的强 流 高能 加 速器 进 行 较大 尺 寸或 全 尺 寸 的武 器初
级 内爆 流体 动力 学照 相外 , 还需 要针 对材 料动 态性 能研 究 、 微 喷射 现象 研究 等 方 面 的分解 物 理 实验 , 进 行较 小 尺寸( 面密度 通 常数 十 g / c m 或 更小 ) 的流体 动力 学照相 。美 国 L ANL实 验室 采用 质 子照 相设 施 , 进行 大量 的
P HE R ME X装 置 , 典 型的 1 m 处 吸收剂量 约 为 1 0 r a d , 开展 了超 过 2 0 0 0发 的包 含 特 殊材 料 在 内 的喷射 现 象 、
材 料 断裂等 相关 动态 实验 [ 1 ] 。在 武器 相关 的微 喷射 现 象 、 爆轰、 材料 动 态 性 能研 究 中 , 多 幅 闪光 X光 照相 也
子束 [ 3 ] 。高能 所 已经研 制成 功该 加速器 的 注入器 , 束 流最 大 流 强达 到 2 A_ 4 ] 。 国际紧凑 直 线对 撞 机 ( C L I C ) 计 划 中, 在其 测试 装置 C T F 3上成 功通 过 s波段 S I C A 加速 结构 , 将 脉宽 1 . 5 S 、 束流 强度 3 . 5 A 的 电子 束 以约 6

2.1-带电粒子与靶物质原子的碰撞-2.2-重离子与物质的相互作用-2.3-沟道效应

2.1-带电粒子与靶物质原子的碰撞-2.2-重离子与物质的相互作用-2.3-沟道效应

e+,e Γ,x,中子
物质可以是各种形式:单晶,多晶,气,液,固 本章主要讨论重离子与物质相互作用
能量损失
角度偏转 射线在物质中的吸收
2.2带电粒子与靶物质的碰撞
带电粒子在靶物质中的慢化
入射粒子
电子 损失能量、 改变方向 原子 核碰撞
停止的粒子
与核外电子发生非弹性碰撞 与原子核发生弹性碰撞 与原子核发生非弹性碰撞
重粒子 (p、d、α)
重离子 (z>2)
• 电荷交换效应 • 核阻止作用
电荷交换
离子在靶物质中慢化时,与靶物质原子的每一次碰撞中,有一 定的概率使离子失去电子,或者从靶物质中俘获电子。
电荷交换过程的概率与入射离子的速度和它的核电荷有强烈依 赖关系,与靶物质的核电荷关系不是太大。
右图中abc三段分别对应不同的能量区域 阻止本领的变化情况。 b能区,式中第一个因子的影响占优势,方括 号中的第一项缓慢变化,其他两项均较小,可 忽略,阻止本领正比于1/E。 c能区,方括号中的相对论项起作用,使阻止 本领缓慢上升,在小于3mc2附近的能量处有 一宽的极小值。
~500I 3mc2
-dE/dx
以上讨论的相互作用方式的概率大小,和对不同种类的带电粒子以及粒子的能量, 情况是十分不同的。所以,在以后的讨论时,常常要区分“重,轻,快,慢”。
2.3重带电粒子与物质的相互作用
重带电粒子在靶物质中的能量损失 一、快速重带电粒子的能量损失
电子 近似看作“自由电子”,忽略结合能 快速 粒子速度大于靶物质原子中轨道电子的运动速度 电子在碰撞前近似看成是处于“静止”状态
粒子掠过电子近旁的时间t从-∞到+∞,在Δt时间内,粒子给予电子的动量 为ΔP=fΔt,传递给电子的总动量为P:

电子束回旋共振与粒子加速器

电子束回旋共振与粒子加速器

电子束回旋共振与粒子加速器电子束回旋共振是指电子束在加速器中沿一定轨道旋转,并在一定频率下收到加速器系统的外部电场作用,使得电子束的运动频率和外部电场的频率共振,从而增强电子束的能量。

这种回旋共振可以在高能粒子加速器中被广泛应用,用于提高粒子的能量或强度。

电子束回旋共振的实现需要满足一定条件。

首先要保证粒子的尺寸与波长相当,才能感受到外部电场的作用。

同时外部电场的频率也需要与粒子运动频率相符,才能引起共振。

在电子线性加速器中,粒子的能量直接与荧光屏上的亮度成正比。

但是在圆形加速器中,圆周运动半径是不变的,因此不能通过改变运动距离来增加粒子能量。

这时就需要采用电子束回旋共振的方法来提高粒子能量。

回旋加速器通常由一系列同心的环状磁铁和电极组成,形成一个环形加速器结构。

当粒子在磁场作用下做匀速圆周运动时,加速器系统会通过电极向环型磁场中注入电磁波,从而在一定频率下与粒子共振。

通过精确控制电场的频率、强度和极化方向,就能够在最优条件下使粒子受到最大加速度,从而实现能量增加。

回旋加速器还需要一些辅助设备,如注入器、振荡器和收集器等,以实现粒子的注入、瞬变和记录。

电子束回旋共振不仅可以增加粒子的能量,还可以提高粒子的强度。

强度可被定义为单位时间内通过一个截面积的粒子数。

当电子束受到外部电场作用时,它的尺寸也会发生变化,从而导致粒子在加速器中的强度发生变动。

如果外部电场频率与粒子运动频率相符,那么粒子将会在同步相位内加速,使得强度提高。

但如果不恰当的控制电场,可能会导致不同的加速段间出现相位差异,最终降低粒子强度。

电子束回旋共振是一个复杂的物理现象,它需要精确的控制和调整来实现最优加速效果。

由于其在粒子加速器中的重要性,许多科学家一直在努力研究回旋加速器的设计、优化和技术发展。

现在,回旋加速器已经成为高能物理研究、核物理、医学诊断和治疗等领域中的最主要设备之一。

总的来说,电子束回旋共振是粒子加速器中一种非常重要的加速方法,通过精细调整外部电场的频率和强度,能够高效地提高粒子的能量和强度。

直线感应加速器中四极磁铁聚焦强流电子束研究

直线感应加速器中四极磁铁聚焦强流电子束研究

!第1*卷第5'期原子能科学技术d M S Z1*!%M Z5' !'-',年5'月9E M3J LV Q N)"I D L J N Q L N C Q&U N L A Q M S M"I P N L Z'-',直线感应加速器中四极磁铁聚焦强流电子束研究荆晓兵 王!毅 杨治勇 石金水"中国工程物理研究院流体物理研究所脉冲功率科学与技术重点实验室!四川绵阳!8'5.--#摘要 为获取小尺寸束斑!研究了直线感应加速器"F+9#产生的强流电子束在四极磁铁作用下的聚焦特性!并对限制最小束斑尺寸的因素进行了分析%结果表明!使用聚焦能力强$像差小的四极磁铁作为聚焦元件具有获取小尺寸束斑的潜力%使用数值模拟程序完成了四极磁铁聚焦束线的初步设计!并在直线感应加速器平台上开展了实验研究!获得了对称性较好$横向尺寸小于'33的H射线焦斑!验证了四极磁铁聚焦强流电子束获取小尺寸束斑的可行性%同时!提出了优化的四极磁铁聚焦束线设计方案!预期可在同样入射电子束条件下获得横向尺寸约533的束斑%关键词 直线感应加速器)强流电子束)四极磁铁)聚焦中图分类号 U F1,文献标志码 9文章编号 5---$8.,5"'-',#5'$'6,1$-/503 5-Z*1,/+I]\Z'-',Z I M>_J C Q Z-1/1P295806F049736E R3E/M911.62C-.42106T.+=7@32/U9+519;0-.$+E6.2736V Q H[+%^H J C M G J Q"!29%^e J!e9%^(A J I M Q"!D c+[J Q R A>J"N39'0O<605<69<I F A+43F<G36?%/31%301>(3%;1<+<89!D145/5A53<I T+A/>F;94/%4!=;/10P%0>3K9<I718/1336/18F;94/%4!:/0190188'5.--!=;/10#H,721+42*!9J3N&E MM G E C J QR3C S S$R J]N&G N C3R T M E R!E A N K M L>R J Q"L A C)C L E N)J R E J L RM KA J"A L>))N Q E N S N L E)M QG N C3R"N Q N)C E N&G I S J Q N C)J Q&>L E J M QC L L N S N)C E M)R"F+9#b J E AE A N i>C$ &)>T M S N3C"Q N E Rb N)N R E>&J N&J Q E A J R T C T N)Z U A N3C J Q K C L E M)Rb A J L A J Q K S>N Q L N E A N3J Q J$3>3G N C3R T M E R J]N M K A J"A L>))N Q E N S N L E)M QG N C3Rb N)N C Q C S I]N&Z U A N A J"A$M)&N)3C"$Q N E J L K J N S&L M3T M Q N Q E R C Q&Q M Q S J Q N C)N K K N L E R G N E b N N Q C i>C&)>T M S N3C"Q N E C Q&C R M S N Q M J& L M J Sb N)N L M3T C)N&!C Q&E A N N_T)N R R J M Q R K M)E A N3J Q J3>3G N C3R T M E)C&J>Rb A N Q K M L>$ R J Q"b J E A i>C&)>T M S N3C"Q N E Rb N)N&N)J a N&Z:C R N&M Q E A J R!J E J R T M J Q E N&M>E E A C E>Q&N)E A N R C3N J Q L J&N Q E N S N L E)M QG N C3T C)C3N E N)R!J E J R C T M E N Q E J C S E M>R N C i>C&)>T M S N3C"Q N Eb J E AR E)M Q"N)K M L>R J Q"C G J S J E I C Q&R3C S S N)C G N))C E J M QC RC K M L>R J Q"N S N3N Q E J QM)&N)E MC L A J N a NG N E E N)K M L>R J Q"M KA J"AL>))N Q EN S N L E)M QG N C3RC Q&M G E C J QR3C S S N)G N C3R T M ER J]N R Z U A N Q E A N\N I&N R J"Q J Q"T M J Q E R K M)E A N K M L>R J Q"G N C3S J Q N M K C i>C&)>T M S N3C"Q N Eb N)N T)M T M R N&Z U A N i>C&)>T M S N3C"Q N E K M L>R J Q"G N C3S J Q N Rb N)N R J3>S C E N&b J E AU)C L N$,PC Q&:V9!=9U c!C Q&E b ME I T N RM K K M L>R J Q"G N C3S J Q N&N R J"Q RC Q&E A NN_T N L E N&收稿日期 '-',$-/$56)修回日期 '-',$5-$5'3J Q J3>3G N C3R T M E R J]N Rb N)N"J a N Q Z U A N K J)R E E I T N J R G C R N&M Q E A N N_J R E J Q"i>C&)>T M S N 3C"Q N E Rb A J S N E A NR N L M Q&E I T N J RC QM T E J3J]N&S C I M>EM KR E)M Q"N)K M L>R J Q"i>C&)>T M S N 3C"Q N E R Z+EL C Q G NR N N QK)M3E A NQ>3N)J L C SR J3>S C E J M Q)N R>S E RE A C EE A NJ Q K S>N Q L NM K N S N L E)M QG N C3N Q N)"I&J a N)"N Q L N C Q&N3J E E C Q L N J R R3C S S N)b A N Q E A N K M L>R N&G N C3S J Q N J R &N R J"Q N&b J E ACR E)M Q"N)K M L>R J Q"3C"Q N E J L K J N S&!R3C S S N)G N C3E)C Q R3J R R J M QN Q a N S M T N C Q&R A M)E N)K M L C S S N Q"E A Z9Q N_T N)J3N Q E C S R E>&I>R J Q"E A N K J)R E E I T N&N R J"Qb C R L M Q&>L$ E N&M Q C S J Q N C)J Q&>L E J M Q C L L N S N)C E M)E M M G E C J Q R3C S S H$)C I R T M E Rb J E A C Q N_J R E J Q"i>C&)>$ T M S N3C"Q N E Z U A N T C)C3N E N)R R>L AC RN S N L E)M QG N C3N Q N)"I C Q&L>))N Q E J Q E N Q R J E I b N)N 3N C R>)N&K M)N C L AR A M E!C Q&E A NG N C3R T M E&J R E)J G>E J M QC EE A NG)N3R R E)C A S>Q"E C)"N E R>)K C L Nb C RN i>J a C S N Q E S I M G E C J Q N&G I3N C R>)J Q"E A N H$)C I R T M E&J R E)J G>E J M Q>R J Q"C T J Q$A M S N J3C"J Q"R N E>T Z+Q E A N N_T N)J3N Q E!b A N Q C K M L C S S N Q"E A C E E A N N Q&J R'6133E A N H$)C I K M L C S R T M E Rb J E A"M M&R I33N E)I C Q&A C S Kb J&E A S N R R E A C Q'33J QG M E A&J)N L E J M Q R C)N M G E C J Q N&!b A J L AJ RR J3J S C)E ME A NQ>3N)J L C S R J3>S C E J M Q)N R>S E R Z9E E A NR C3NE J3N!E A N M)N E J L C S C Q C S I R J R C Q&Q>3N)J L C S R J3>S C E J M QC S R M"C a N C QN_T N L E C E J M Q E M K>)E A N)C L A J N a N R3C S S N)K M L C S R T M E R J]N RG I>R J Q"M T E J3J]N&&N R J"QM K i>C&)>T M S N3C"Q N E K M L>R J Q"G N C3 S J Q N R ZI.8@0157*S J Q N C)J Q&>L E J M QC L L N S N)C E M))A J"AL>))N Q E N S N L E)M QG N C3)i>C&)>T M S N3C"$ Q N E)K M L>R!!在闪光H射线照相'5(应用中!需要将加速器产生的流强为数千安培的强流电子束聚焦!以获得小尺寸束斑%对于电子束!利用螺线管所产生的纵向磁场对电子的横向运动进行聚焦是简便且有效的方法!它可实现两个方向的同时聚焦!目前世界上具有代表性的直线感应加速器"F+9#均采用包铁螺线管短磁透镜实现电子束的末端聚焦''$8(%应用中!螺线管也有一些固有缺点!当线圈纵向尺寸较短时!由于纵向磁场均匀性的破坏导致磁场的高阶分量增大!将对经过的电子束产生较大的非线性作用'*()当电子能量较大时!其提供的径向聚焦力较弱%作为能够提供强聚焦力的元件!四极磁铁在各种粒子聚焦传输中都有广泛的应用%但在直线感应加速器中目前仅有少量应用!主要用于束流偏转和截面形状调整'/$.(!尚未见到使用四极磁铁开展强流电子束聚焦获取小尺寸束斑的研究报道%对于能量数十!N d的千安培强流电子束!相对于一般的螺线管线圈!四极磁铁能够提供更强的聚焦力$更小的高阶磁场分量!具备应用于强流电子束聚焦的潜力%本文以获取小尺寸束斑为目标!对直线感应加速器产生的强流电子束在四极磁铁作用下的聚焦特性进行研究%!!影响束斑尺寸的主要因素考虑横载面上均匀分布的平行入射电子束!影响聚焦过程的主要因素有束流空间电荷效应$束流发射度$聚焦场球面像差$色散像差!这些因素制约的最小束斑半径"分别为6i$6N$ 6R$6L#'5-(计算如下*63J Q"6'i#6'N#6'R#6槡'L6i",-N_T"$$'+'N#6N"'N+$6R"=R$,+6!=R""I+6T#,"6T6L"'=L$+5#+"++!=L"5'&,I,-./&"5#其中*63J Q为总的最小束斑半径),-为入射电子束半径)&为入射电子动量)I为焦距)$为经过聚焦磁铁后的束包络会聚角!$7,-+I)N为电子束的广义导流系数)'N为束流的几何发射度) =R为聚焦磁铁的球面像差系数)=L为聚焦磁铁的色散像差系数)+为相对论系数)"+++为能散度%直线感应加速器中电子束能量为5-! '-!N d$流强为数\9!由式"5#可知!空间电荷效应限制的最小束斑半径小于-?-533!是很8,6'原子能科学技术!!第1*卷小的量%球面像差描述入射粒子因径向位置差异导致的聚焦差异程度%直线感应加速器中电子束的径向尺寸多为L 3级!已接近聚焦元件的尺寸!相应的球面像差影响也较大%螺线管短磁透镜球面像差限制的最小束斑半径通常为-!533%四极磁铁在6-@孔径范围内"与直线感应加速器中束流尺寸相当#!聚焦磁场的非线性分量减弱至主磁场万分之一以下是易于实现的!其球面像差的影响远小于螺线管短磁透镜%色散像差描述入射粒子因动量差异导致的聚焦焦距差异程度%理想四极磁铁的焦距为*I ;"5U i R J Q "U i +#"53槡8R J Q "38+槡&#&-?1I P "$5U i R J Q A "U i +#"$53槡8R J Q A "38+槡&#&-./-?1"'#式中*I ;为聚焦平面焦距)I P 为散焦平面焦距)U i 为四极磁铁聚焦强度)+为磁铁有效长度)3为电子电荷量)8为磁场梯度)&为电子动量%利用色散像差系数的定义!从焦距公式可求得四极磁铁在聚焦平面和散焦平面的色散像差系数=L !如式",#所示%=L !;"56'5#L M E "U i +#U i+(I ;=L !P "56'5#L M E A "U i +#U i+(I -./P ",#!!取四极磁场纵向有效长度为-?513!四极磁铁焦距I $色散像差系数=L 随聚焦强度U i 的变化如图5所示%不论在聚焦平面还是在散焦平面!I 在-?5!53范围内变化时!=L+I 在-?6!-?8之间变化%螺线管短磁透镜的色散像差系数可利用同样方法计算获得!其=L+I 一般在-?*!5之间%将上述分析引入式"5#!可得采用螺线管线圈$四极磁铁聚焦电子束时的最小束斑半径*6'3J Q !D"''NI ',$'-#"',6#,$'"-"+5##+'#558='R ,8-I $8"6#6'3J Q !f "''N I ',$'-#"-?*,5?1#,"'-"+5##+'"1#式中!63J Q !D 和63J Q !f 分别为采用螺线管短磁透镜聚焦和四极磁铁聚焦获取的最小束斑半径%式"6#中!聚焦磁铁色散像差系数取-?*!5倍焦距%式"1#中!聚焦磁铁色散像差系数取-?6!-?8倍焦距!聚焦磁铁球面像差系数取-%由式"6#可知!对于螺线管短磁透镜!在束流参数确定的情况下!减小焦距虽有利于弱化发射度项!但同时需防止球面像差项的快速增长%在入口束包络半径选择上也面临同样的问题!减小入口处包络半径有利于弱化聚焦磁场的非线性效应!但增大了发射度项的影响%对于四极磁铁!选择要简单些!在束流参数确定的情况下!减小包络半径有利于弱化聚焦磁场的非线性效应!虽然导致了发射度项的增大!但只要同步增强聚焦减小焦距!即可实现总束斑尺寸的减小%在同样入射电子束参数情况下!使用聚焦能力更强$像差更小的四极磁铁作为聚焦元件具有获取更小束斑尺寸的潜力%C ,,,聚焦平面)G ,,,散焦平面图5!四极磁铁焦距$色散像差系数随聚焦强度的变化;J "Z 5!W A C Q "N R J Q K M L C S S N Q "E AC Q &&J R T N )R J M Q L M N K K J L J N Q E M K i >C &)>T M S N3C "Q N E Rb J E A K M L >R J Q "J Q E N Q R J E I*,6'第5'期!!荆晓兵等*直线感应加速器中四极磁铁聚焦强流电子束研究#!四极磁铁聚焦束线设计#"!!四极磁铁聚焦设计直线感应加速器四极磁铁聚焦束线的设计目标是在韧致辐射靶面处获得横向尺寸尽可能小的束斑!根据式"1#!四极磁铁聚焦束线设计中需注意以下几点*5#要充分发挥四极磁铁的强聚焦效果!设计时尽量减小末端磁铁与靶面的距离)'#为减小能散度的影响!需尽量减小聚焦束线中的束包络尺寸),#为获取对称分布的束斑!末端磁铁出口处)$9方向需具有相同的包络尺寸和会聚角%由于直线感应加速器提供的入射电子束为轴对称分布!仅采用'块四极磁铁无法在同一纵向位置处实现)$9方向均相同的包络尺寸$会聚角!必须采用更多磁铁的组合设计!将束流截面进行逐步整形后再聚焦打靶%基于上述分析!四极磁铁聚焦束线采用水平方向;P;"聚焦$散焦$聚焦#的三级聚焦结构设计*第5个四极磁铁对束截面进行整形!实现)方向尺寸减小$9方向尺寸增大)第'个四级磁铁对束流进行垂直方向的聚焦!在第'块四极磁铁的出口!)方向具有小的发散角!9方向具有大的会聚角)第,个四极磁铁实现水平方向的聚焦!电子束经过第,块磁铁时!)方向受到聚焦作用!在出口处形成会聚角!9方向虽受到散焦作用!但由于入口处会聚角较大!所以在出口处仍能保持会聚状态!在第,块磁铁出口处)$9方向实现相同的横向尺寸和会聚角%#"#!数值模拟四极磁铁聚焦束线设计中采用了两种数值模拟程序!首先使用基于传输矩阵计算开发的程序U)C L N,P'55(开展初步设计!其次采用基于=)C E J L S N$+Q$W N S S"=+W#方法开发的粒子跟踪模拟程序:V9!=9U c'5'(进行优化设计%U)C L N,P程序采用矩阵计算!能够快速给出大传输距离内束流包络变化情况!采用它可高效完成四极磁铁聚焦束线配置下的束流包络$焦距的初步设计%:V9!=9U c程序采用有限差分方法和粒子模拟方法对麦克斯韦方程组和洛伦兹方程进行自洽的数值求解!能够反映U)C L N,P程序无法考虑的聚焦磁铁像差等影响!提供更丰富的数值模拟结果%取电子束参数为*能量!5/?1!N d)流强!'?-\9)归一化发射度!''6-33&3)C&"高斯分布!包含.-@粒子#)能散度!5@)入口处束包络半径!,-33)包络倾角!-X%利用U)C L N$ ,P程序和:V9!=9U c程序!得到两种四极磁铁聚焦束线设计及预期可获得的最小束斑尺寸%验证束线设计是基于已有磁铁元件的布局!优化束线设计是采用新开发$聚焦能力更强磁铁元件的优化布局%计算得到的两种磁铁布局$磁场配置及靶面处束斑半高宽";2c!#列于表5%表!!两种聚焦束线设计与最小束斑尺寸预估*+,-.!!*@0:36570<5.73E6<0497.5,.+=-36.+65 .723=+23060<=363=9=,.+=7;0273?.参数数值验证束线设计优化束线设计5#磁铁磁场有效宽度!33'1-'1-5#磁铁磁场梯度!U+34-?8'4-?*-5#$'#磁铁中心间距!336--,-1'#磁铁磁场有效宽度!335618-'#磁铁磁场梯度!U+3'?-1.?-6'#$,#磁铁中心间距!33'115,-,#磁铁磁场有效宽度!335618-,#磁铁磁场梯度!U+34'?1-458?.-,#磁铁中心与靶面间距!33'61.-靶面处束斑半高宽!335?/!5?.5?5!5?'从数值模拟结果来看!采用验证束线设计可获得半高宽约5?/33$对称性较好的束斑%而优化束线设计中磁铁提供的聚焦磁场更强$束包络更小$焦距更短!使得能散度$发射度的影响更小!可获得半高宽接近533的束斑%A!实验结果与分析A"!!实验布局在直线感应加速器平台上开展了四极磁铁聚焦强流电子束实验研究!实验布局如图'所示%主要器件为*直线感应加速器平台!为强流电子束产生系统)四极磁铁聚焦束线!由,块四极磁铁及真空管道组成!其中磁铁尺寸$安装位置及初始磁场配置与表5中验证束线设计一致)束流探测器!用于测量打靶电子束流强参数)韧致辐射靶!用于产生H射线光源)小孔测量装置$H射线成像转换屏$反射镜和W W P相机组成H射线光源分布测量系统%/,6'原子能科学技术!!第1*卷图'!四极磁铁聚焦束线实验布局;J"Z'!V_T N)J3N Q E C S S C I M>E M K i>C&)>T M S N3C"Q N E K M L>R J Q"G N C3S J Q N!!直线感应加速器产生的强流电子束经四极磁铁聚焦后轰击在韧致辐射靶面上!产生H射线光源%通过调节四极磁铁的励磁电流可改变聚焦磁场强度!从而调整靶面处的电子束斑分布!与其等效的H射线光源尺寸则通过厚针孔法测量获取%A"#!W射线光源尺寸测量应用厚针孔法对H射线光源尺寸进行测量!即利用射线的直线传播特性进行投影成像!通过测量像面光斑分布计算得到物面光源尺寸!其中使用重金属材料厚针孔结构体对H射线进行空间限束%图,为H射线光源尺寸测量示意图!其中>为针孔孔径!'为针孔轴向长度!0为针孔出射面至光源距离!O为针孔出射面至接收平面距离%图,!H射线光源尺寸测量示意图;J"Z,!D L A N3C E J L&J C")C3M KH$)C I S J"A E R M>)L N R J]N3N C R>)N3N Q E针孔装置可测量的最大几何边界直径为.7'0&>+'%当光源尺寸远小于针孔装置可测量的最大几何边界时!光源尺寸'5,$56(可表示为*C-"C+:"8#其中*C-为靶面处H射线光源尺寸)C为接收系统处图像尺寸):7O+0为成像系统几何放大比%由于针孔孔径不为-!物平面上一点在像平面上会扩散为一个圆斑!从而影响测量的空间分辨能力%针孔装置轴向长度趋近-时!其空间分辨能力""6#可根据式"*#进行估计*"6">"5#5+:#"*# !!针孔孔径越小$成像几何放大比越大时!空间分辨率越高!实际使用中通常>取机械加工能力的极限!一般为-?,!-?133%需要指出!式"*#表示的点光源成像模糊!当待测对象为具有一定空间分布的光源时!各发光点在成像平面上扩散为大小相近的圆斑!光源尺寸测量误差将小于式"*#给出的空间分辨能力%光子穿过吸收物质后!其强度按指数规律衰减!则接收平面上的H射线本底强度为*@"@-N$-""+"/#其中*@为接收平面上远离针孔轴线处的H射线强度)@-为接收平面上针孔轴线对应处的H射线强度)"$-"$+分别为针孔装置的密度$质量吸收系数$轴向长度%针孔装置轴向长度不足时!本底光强偏大!将导致测量结果失真%设计时可取@约等于@-的5@!当光子能量为,! 1!N d$材料为钨时!针孔装置轴向长度需大于8-33%针孔装置孔径小而轴长大!导致其成像视场较小!随着发光点偏离中心位置的距离增大!其对应的透射孔面积逐渐减小!引起光源边缘强度测量偏低!成像畸变!;2c!测量值偏小%不考虑光子透射情况下!偏心距离)处发光点对应的透射孔面积?")#计算如下*")#">''L M R$5')0>$')'0>'$''0')槡'".# !!针对确定的针孔孔径>减小针孔轴向长.,6'第5'期!!荆晓兵等*直线感应加速器中四极磁铁聚焦强流电子束研究度'!针对确定的被测.射线光源分布增大针孔装置与光源距离0!均可减小该因素的影响%如针孔装置准直定位存在偏差!将导致光源中心偏离针孔轴线!造成在偏心方向成像分布不对称性的图像畸变%从上述讨论可看出!使用厚针孔装置测量H 光源尺寸的物理过程复杂!测量误差与装置结构$照相布局$待测光源分布均密切相关!基于式"8#!".#可完成测量系统的基本设计!但详细优化和测量误差评估通常需要借助数值模拟计算来开展%厚针孔装置由钨板加工而成!如图6所示!其中针孔孔径为-?6*33$轴向长度为8133!小孔出射面到待测光源和成像转换屏的距离分别为5'*/33和68-.33!H 射线成像转换屏单个像素点尺寸为-?51533%采用激光跟踪仪进行准直安装!针孔装置的定位误差可控制在-?-633以内!等效为光源偏心不大于-?/33%图6!厚针孔装置实物照片;J "Z 6!=A M E MM K T J Q A M S N &N a J L N 分析可知!厚针孔成像测量系统可测量的最大几何边界直径约为5/?133%直线感应加速器产生的H 光源;2c!通常为5!,33!远小于针孔装置可测量的最大几何边界!所以可应用式"8#进行光源尺寸的测量%采用!W %=程序'51(对厚针孔法测量H 射线光源尺寸过程进行了数值模拟和测量误差评估!模拟计算中设置光源;2c!为5!633"高斯分布#!模拟获得的光源分布典型结果示于图1!不同光源的;2c!列于表'%由表'可见!待测光源尺寸较大时!光源尺寸测量值偏小!且光源尺寸越大相对偏差越大!这与前文关于厚针孔装置引起成像畸变的分析相一致%待测光源尺寸小于,33时!光源;2c!测量相对偏差不大于5-@%图1!数值模拟中设置及测量的光源分布;J "Z 1!F J "A E R M >)L N &J R E )J G >E J M Q R N E C Q &3N C R >)N &J QQ >3N )J L C S R J 3>S C E J M Q 表#!$M 'G 模拟计算结果*+,-.#!$M 'G73=9-+23064+-49-+23061.79-27光源;2c!+33设置值测量值相对偏差+@5?--5?-,,?-5?1-5?6.4-?*'?--5?.,4,?1'?1-'?,841?8,?--'?*84/?-,?1-,?5645-?,6?--,?1545'?,A "A !实验结果图8为四极磁铁聚焦束线调试实验中获得的H 射线焦斑图像!图中右侧色条表示光源相对强度!黑色虚线为光源强度1-@峰值等高线!白色虚线为'-@峰值等高线)横纵坐标为像素点!根据像素点尺寸和照相放大比!可利用式"8#计算靶面处H 光源尺寸%由测量结果可看出!H 射线焦斑形状复杂!偏离标准椭圆较远%数据处理中!用以下,个指标来描述H 射线焦斑形状*5#等效半高宽!计算图像中1-@峰值等高线包围区域的面积!并求出相等面积圆的直径!以此作为焦斑的等效半高宽)'#)方向"水平方向#投影半高宽),#9方向"垂直方向#投影半高宽%各发次实验中的电子束参数$四极磁铁励磁电流及H 射线焦斑尺寸数据列于表,%-66'原子能科学技术!!第1*卷图8!聚焦磁场优化实验中获得的H射线焦斑图像;J"Z8!H$)C I K M L C S R T M E J3C"N R M G E C J Q N&J Q K M L>R N&3C"Q N E J L K J N S&C&g>R E3N Q E N_T N)J3N Q E R表A!四极磁铁聚焦束线调试实验参数*+,-.A!C S;.13=.62+-;+1+=.2.170<X9+519;0-.=+E6.2<049736E+655.,9E E36E参数不同实验发次的参数值'*'/'.,-,5,',,,6电子束能量!!N d5/?685/?,85/?,'5/?-55/?6.5/?685/?6.5/?-'电子束流强!\9'?--5?//5?/15?/85?/85?/.5?//5?.' 5#磁铁励磁电流!98?/8?1*?-*?,*?//?-/?-*?/ '#磁铁励磁电流!98-?-1.?-85?-8'?-8'?.8,?,8'?.8,?5 ,#磁铁励磁电流!9*1?-*1?-*8?-*.?-/5?-/5?./5?./5?-H射线焦斑等效半高宽!33'?666?'''?,-'?6.5?//'?**'?5,'?8/ H射线焦斑)方向投影半高宽!33'?6-,?65'?68'?185?8*'?5-5?.''?61 H射线焦斑9方向投影半高宽!33,?5-1?'6'?5/'?,85?//6?-6'?,16?'1!!'*号实验采用初始磁场配置!从测量结果看!对其进行优化的重点是减小9方向焦斑尺寸及焦斑分布的对称性!调试中减小了5#$'#磁铁电流!即'/号实验采用的磁场配置%实验结果显示)$9方向尺寸均增大!表明'*号实验配置中)$9方向均聚焦不足%由此!在'.号实验中同时按比例增大,个四极磁铁的聚焦强度!两个方向焦斑尺寸均减小到'?133左右!且对称性较好%,-号实验中!,个磁铁的聚焦强度再次增大约6@!焦斑尺寸变化不大!根据数值模拟数据!对于电子能量5/?,!N d的情况!,-号实验中的磁场配置较为合适!对于目标能量5/?1!N d!聚焦磁场则需再增大5@!'@%,5号实验中!将,个磁铁的聚焦强度再次增大后!获得了两个方向均小于'33的焦斑尺寸%,'!,1号实验中!将,个四极磁铁的聚焦强度做了双向小幅度改变!从焦斑测量结果看!,5号实验中的磁场配置为最优配置!5?/33左右的焦斑尺寸也与'?'节的模拟计算预期相符%N!结论本文对强流电子束在磁铁作用下的聚焦行为进行了分析!讨论了四极磁铁的高阶磁场分量和非线性作用影响!推导了分别采用螺线管短磁透镜和四极磁铁聚焦时!电子束最小束斑半径的表达式!指出采用聚焦强度大$像差小的四极磁铁作为聚焦元件有望在韧致辐射靶面处获取较小的束斑尺寸%设计了四极磁铁聚焦束线!并以直线感应加速器为平台!开展了四极磁566'第5'期!!荆晓兵等*直线感应加速器中四极磁铁聚焦强流电子束研究铁聚焦实验研究!在末端焦距'6133的布局下!获得了两个方向半高宽均小于'33!且对称性较好的H射线焦斑%实验结果验证了四极磁铁聚焦强流电子束获取小尺寸束斑的可行性%同时!提出了优化的四极磁铁聚焦束线设计方案!预期可在同样入射电子束条件下获得横向尺寸约533的束斑%参考文献'5(!=V9W c0!V0P9c F W Z=C)E J L S NG N C3)C&J M$ ")C T A I'[(ZO N a J N b RM K9L L N S N)C E M)D L J N Q L NC Q&U N L A Q M S M"I!'-5,!8*55*$56'Z''(!:`O%D![!W9O F D U V%:V!029%U[U!N E C S Z P9O c UC L L N S N)C E M)R>T&C E NC Q&T S C Q R K M) J Q J E J C S M T N)C E J M Q'W('=)M L N N&J Q"RM K5...=C)E J$L S N9L L N S N)C E M)W M Q K N)N Q L N Z%N b e M)\*'R Z Q Z(!5...Z',(!!V O F VV!:#+d+%V U O!!#`+F F V U!!N EC S Z U)C Q R T M)E M K E A N5Z.'$,Z5\99+O+HN S N L E)M QG N C3'W('=)M L N N&J Q"RM K'--5=C)E J L S N9L L N S N)$C E M)W M Q K N)N Q L N Z W A J L C"M*'R Z Q Z(!'--5Z'6(!丁伯南!邓建军!王华岑!等Z-神龙一号.直线感应电子加速器'[(Z高能物理与核物理!'--1!'."8#*8-6$85-ZP+%^:M Q C Q!P V%^[J C Q g>Q!29%^c>C L N Q!N E C S Z P)C"M Q$(S J Q N C)J Q&>L E J M Q N S N L E)M Q C L L N S N)$C E M)'[(Z c J"AV Q N)"I=A I R J L R C Q&%>L S N C)=A I R$J L R!'--1!'."8#*8-6$85-"J QW A J Q N R N#Z'1(!D W c`F(V!!9O W c`F V U9O!:9O9((9[!N E C S Z W M33J R R J M Q J Q"E A NP9O c U$*C L L N S N)C E M)&M b Q R E)N C3E)C Q R T M)E C Q&E C)"N E'W('=)M L N N&$ J Q"R M KF J Q N C)9L L N S N)C E M)W M Q K N)N Q L N'--/Z d J L$E M)J C*'R Z Q Z(!'--/Z'8(!石金水!邓建军!章林文!等Z神龙二号加速器及其关键技术'[(Z强激光与粒子束!'-58!'/"5#* -5-'-5ZD c+[J Q R A>J!P V%^[J C Q g>Q!(c9%^F J Q b N Q!N E C S ZP)C"M Q$*C L L N S N)C E M)C Q&J E R\N I E N L A Q M S M"I'[(Z c J"A=M b N)F C R N)C Q&=C)E J L S N:N C3R!'-58!'/"5#*-5-'-5"J QW A J Q N R N#Z'*(!杨尧!张子民!张文慧!等Z螺线管透镜像差导致的束流发射度增长研究'[(Z原子能科学技术!'-5,!6*"5'#*',,8$',6-Ze9%^e C M!(c9%^(J3J Q!(c9%^2N Q A>J!N E C S Z D E>&I M QG N C3N3J E E C Q L N")M b E AJ Q&>L N&G I R T A N)J L C S C G N))C E J M Q M K R M S N Q M J&S N Q R'[(Z9E M3J LV Q N)"I D L J N Q L NC Q&U N L A Q M S M"I!'-5,!6*"5'#*',,8$',6-"J QW A J Q N R N#Z'/(!2V D U V%D0#2^9!:V O U#F+%+FO!P`;$ ;e=U!N EC S ZP9O c U$*&M b Q R E)N C3E)C Q R$T M)E G N C3S J Q N'W('=)M L N N&J Q"RM K'--5=C)E J L S N9L L N S N)C E M)W M Q K N)N Q L N Z W A J L C"M*'R Z Q Z(!'--5Z '.(!2V D U V%D0#2^9!:V O U#F+%+F O!W c V%e[!N EC S ZP N R J"Q M KE A N P9O c U$*&M b Q R E)N C3G N C3S J Q N'W('=)M L N N&J Q"R M KF J Q N C)9L L N S N)C E M)W M Q K N)N Q L N'--'Z^I N M Q"g>*'R Z Q Z(!'--'Z'5-(石金水!刘承俊!邓建军!等Z5-!N d F+9强流电子束的聚焦'[(Z强激光与粒子束!5..8!/"'#* '-.$'56ZD c+[J Q R A>J!F+`W A N Q"g>Q!P V%^[J C Q g>Q!N EC S Z;M L>R J Q"M KJ Q E N Q R NN S N L E)M Q G N C3RK M)E A N5-!N dF+9'[(Z c J"A=M b N)F C R N)C Q&=C)E J L S N:N C3R!5..8!/"'#*'-.$'56"J QW A J Q N R N#Z'55(W O9%P9F F0O!O`D U c#+P=Z U O9W V,$P &M L>3N Q E C E J M Q*,)&V&J E J M Q!F9$`O$.*$//8'O(Z F M R9S C3M R!`D9*F M R9S C3M R%C E J M Q C S F C$G M)C E M)I!5..*Z'5'(:9U e^+%e:Z=C)E J L S N$J Q$L N S SL M&N:V9!$ =9U cK M)G N C3&I Q C3J L RR J3>S C E J M Q RJ QS J Q N C)C L L N S N)C E M)RC Q&G N C3S J Q N R'[(Z%>L S N C)+Q R E)>$3N Q E R C Q&!N E A M&R J Q=A I R J L R O N R N C)L A9!'--1!1,.",#*611$6/.Z'5,(王毅!李勤!代志勇!等Z高能闪光射线源空间位置抖动实验测量'[(Z强激光与粒子束!'-58!'/"/#*-/15-'Z29%^e J!F+f J Q!P9+(A J I M Q"!N E C S Z V_T N)J$3N Q E C S3N C R>)N3N Q E M K R T C E J C S T M R J E J M Q g J E E N)R M K CA J"A$N Q N)"I)C&J M")C T A J L R M>)L N'[(Zc J"A=M b N)F C R N)C Q&=C)E J L S N:N 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12MeV直线感应加速器轫致辐射靶靶面回流离子测量

12MeV直线感应加速器轫致辐射靶靶面回流离子测量

12MeV直线感应加速器轫致辐射靶靶面回流离子测量
禹海军;龙继东;李勤;周符新;石金水;马冰;陈楠;荆小兵
【期刊名称】《工程物理研究院科技年报》
【年(卷),期】2004(000)001
【摘要】强流直线感应加速器(LIA)能够产生2—3kA、10-20MeV、约80ns (FWHM)的强流高功率的脉冲电子束,经过数十米的传输、聚焦成毫米量级的束斑后打击到轫致辐射靶上,来产生高剂量的X光。

同时电子束打靶使靶面沉积大量的能量导致靶面的温度骤然升高,引起靶表面物质或杂质(如碳、氢、水蒸气与靶材料等)被汽化电离而产生等离子体。

强流电子束在靶前附近产生的强空间电荷电场(场强可达MV/cm)把离子从靶面拉出,以逆着电子束的方向前进,被称为回流离子。

人们提出回流离子与电子束发生作用,会导致电子束被提前聚焦,在预定的靶面形成散焦。

【总页数】2页(P38-39)
【作者】禹海军;龙继东;李勤;周符新;石金水;马冰;陈楠;荆小兵
【作者单位】无
【正文语种】中文
【中图分类】TL53
【相关文献】
1.脉冲离子束作用下靶面次级电子的抑制 [J], 杨振;彭宇飞;龙继东;蓝朝晖;董攀;石金水
2.神龙一号轫致辐射靶靶区回流离子测量 [J], 禹海军;程健;朱隽;陈楠;戴文华
3.12MeV LIA轫致辐射靶面回流离子测量 [J], 禹海军;龙继东;李勤;周符新;石金水;马冰;陈楠;荆小兵;沈克明;任兆杏
4.轫致辐射转换靶靶面回流离子对电子束聚焦的影响 [J], 石金水;罗达十
5.中能^(12)C离子轰击铯靶的超靶余核截面测量 [J], 李宗伟;杨维凡;赵之正;杨永峰;秦芝
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徐进章:氦-3(3He)极化靶的今生来世

徐进章:氦-3(3He)极化靶的今生来世

徐进章:氦-3(3He)极化靶的今生来世马爱平【期刊名称】《中国科技财富》【年(卷),期】2017(000)003【总页数】2页(P26-27)【作者】马爱平【作者单位】【正文语种】中文近日,合肥工业大学徐进章研究团队成功研制出“氦-3极化靶”以后,很多人询问氦-3极化靶是个什么东西?有什么用处?有的人在网上进行了搜索,找到了关于“极化靶”的概念,但是目前网络上的极化靶概念与氦—3极化靶的概念有所区别。

徐进章告诉记者,氦-3极化靶就是一个盛满了被极化的氦-3气体装置,核心问题是气体极化。

氦-3是氦的同位素,核子数为3,其中2个质子,1个中子。

分子量3.01603,标准体积6.032m3/kg,沸点-452℉(-270℃)。

地球上天然的氦-3存量很少,大气中含量约为1.38×10-6,据此估算,总储量在500公斤左右。

目前,在科学实验所用氦-3气体,基本上是冷战时期核聚变试验的副产品,由氚衰变(释放一个高速运动的电子,亦称β射线)而成。

徐进章说,氦-3极化靶是目前最纯净的“中子靶”,由于氦-3核子中2个质子的自旋反平行,其角动量互相抵消,宏观上自旋角动量为零(近似),另一中子便成为唯一角动量的携带者,所以说氦-3的自旋角动量实际上就是中子所携带的自旋角动量。

一般情况下,原子核处于热平衡状态,核子分布在不同的能量状态上,服从玻尔兹曼统计规律。

在外磁场下,原子能级会发生塞曼劈裂和超精细劈裂。

利用微波和光学抽运的方法,有选择地激发某个跃迁,使某个量子态布居优先,进而达到极化。

徐进章说,氦-3极化是利用光学抽运技术完成的。

目前有两种方法,一是自旋交换光泵浦极化(SEOP),二是亚稳态自旋光泵浦极化(MEOP)。

利用亚稳态自旋光泵浦可以很快实现3He原子核极化,且极化气体的提取过程也比较简易,缺点是难以取得高的极化率。

徐进章团队采用的自旋交换光泵浦方法,实现了氦-3气体的有效极化。

首先由激光泵浦输运碱金属原子,极化其核外价电子;接着极化的碱金属原子与3He原子间发生碰撞,实现自旋极化态转移。

激光惯性约束聚变中的氘、氚核自旋极化方法

激光惯性约束聚变中的氘、氚核自旋极化方法

第4期 唐永建等: 激光惯性约束聚变中的氘、氚核自旋极化方法
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染料激光的出现, 此法才得到广泛的应用。利用相对低密度的碱金属原子如 R b 与高密度的 H (或其同位素) 原子混合, 然后射入一定频率和强度的圆偏振染料激光。这些圆偏振的光子一般 被碱金属原子吸收, 大约一半的角动量将转换到 R b 的电子上, 然后, R b 的电子很快把得来的 角动量转移到 H 原子上, 使 H 原子的电子和核同时极化。对 H 和 R b, 入射激光使用 79211 nm 的红外线波段。光抽运法对惰性气体的原子核极化很有效, 能够在短时间内获得比较高的极化 度。但对 H 及其同位素的极化存在两大困难: 一是它们都是分子气体, 在极化前必须分解为原 子; 二是 H 及其同位素原子会与样品腔壁发生强的相互作用。实验中, 可以用电子束或其他粒 子轰击 H 2 及其同位素分子使其退解, 同时选择合适的壁材料以及加一些核磁矩很小的缓冲 气体如 N 2 以减少 H 对壁的相互作用以及 H 原子向壁的扩散。 1983 年美国 P rinceton 等离子 体研究室进行了这方面的实验, 获得 1012 cm - 3的 H 原子密度, 70 % 的 H 原子被极化。但用以 分解 H 2 的电子束会损害选择好的壁材料。用此法对 ICF 靶进行高度极化是很困难的, 因为无 法使靶球中的 D 2T 分子 (D 2、D T、T 2) 大部分分解为原子形式, 目前没有实验室开展这方面的 研究工作。
关键词 D T 核自旋极化 激光惯性约束聚变 聚变靶技术 中图法分类号 TL 63211
1982 年美国 P rinceton 等离子体研究所的 R. M. Ku lsrud 等人首先提出了在磁约束聚变 中 采用自旋极化的氘氚 (D T ) 热核燃料的建议; 1983 年利弗莫尔实验室 (LLNL ) 的 R icha rd M. M o re 对极化 D T 在激光惯性约束聚变 (L ICF ) 中的应用可行性进行了理论研究, 证明只要 使激光直接产生的强磁场屏蔽于极化燃料之外, 并且保持在约 1 T 的匀强极化磁场中, 则在点 火以及完成内爆过程时的退极化速率将低于 011 %。因此, 核自旋极化后的氘氚燃料完全能够 在 ICF 能源中得到应用, 这一结论开辟了热核燃料研究的新领域[1—5]。

超极化气体肺部磁共振成像

超极化气体肺部磁共振成像

超极化气体肺部磁共振成像李海东;张智颖;韩叶清;孙献平;周欣【期刊名称】《波谱学杂志》【年(卷),期】2014(000)003【摘要】磁共振成像(MRI)技术具有非侵入、无放射性的特点,在临床疾病诊断中具有独特的优势,但是肺部空腔的特殊结构使传统质子 MRI无法对其直接成像。

自旋交换光抽运(SEOP)方法可以使惰性气体原子的极化度增强4个量级以上,从而使肺部的气体MRI成为可能。

该文介绍了超极化惰性气体肺部MRI的最新研究进展,包括超极化气体磁共振相关参数的测量方法、肺部通气结构成像、肺部气体交换功能成像,同时比较了常用于肺部MRI气体的优点和缺点。

【总页数】14页(P307-320)【作者】李海东;张智颖;韩叶清;孙献平;周欣【作者单位】波谱与原子分子物理国家重点实验室,中国科学院生物磁共振分析重点实验室,武汉磁共振中心中国科学院武汉物理与数学研究所,湖北武汉430071; 中国科学院大学,北京 100049;波谱与原子分子物理国家重点实验室,中国科学院生物磁共振分析重点实验室,武汉磁共振中心中国科学院武汉物理与数学研究所,湖北武汉 430071; 中国科学院大学,北京 100049;波谱与原子分子物理国家重点实验室,中国科学院生物磁共振分析重点实验室,武汉磁共振中心中国科学院武汉物理与数学研究所,湖北武汉 430071;波谱与原子分子物理国家重点实验室,中国科学院生物磁共振分析重点实验室,武汉磁共振中心中国科学院武汉物理与数学研究所,湖北武汉 430071;波谱与原子分子物理国家重点实验室,中国科学院生物磁共振分析重点实验室,武汉磁共振中心中国科学院武汉物理与数学研究所,湖北武汉 430071【正文语种】中文【中图分类】O482.53【相关文献】1.肺部超极化气体MR成像 [J], 张智颖;李海东;李昭;孙献平;吴光耀;周欣2.超极化气体氙-129的低场NMR测量 [J], 赵修超;孙献平;袁亚平;石磊;叶朝辉;周欣3.超极化气体磁共振成像在实验性肺气肿测量中的应用 [J], 史红;郑晓亮;钱伯初4.超极化气体肺部磁共振成像 [J], 王晶5.气体磁共振成像技术"照亮"肺部"盲区" [J], 邹银刚因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

钯膜分离氢氦过程中浓差极化现象

钯膜分离氢氦过程中浓差极化现象

钯膜分离氢氦过程中浓差极化现象侯京伟;彭述明;胡胜;熊亮萍;龚宇【期刊名称】《强激光与粒子束》【年(卷),期】2015(27)1【摘要】根据设计,未来聚变堆等离子体排灰气中除了氘氚还含有以惰性气体为主的杂质气体,会在钯膜纯化氢同位素的过程中产生不容忽视的浓差极化现象,降低排灰气的处理效率.针对这一现象,以氢氦混合气为源项,研究了钯膜在分离氢氦过程中浓差极化对渗氢性能的影响,利用极化系数对浓差极化的程度进行评估,并考察了渗氢驱动力、氦气浓度以及原料气流量对极化系数的影响.结果表明:在150,300,450 kPa时的H2/He选择性分别为37 460,18 347和7935,可以看出钯膜致密性良好;浓差极化系数随着渗氢驱动力和氦气浓度的升高而增大,对于原料气流量的变化则呈现相反趋势.【总页数】5页(P276-280)【作者】侯京伟;彭述明;胡胜;熊亮萍;龚宇【作者单位】中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳621900【正文语种】中文【中图分类】TQ138【相关文献】1.膜分离中的浓差极化现象及其减弱措施 [J], 何灏彦2.采用钯分离技术测定高纯氦,氖中痕量氢 [J], 赵敏;姜俊3.钯膜分离氢过程中浓差极化的数学建模 [J], 裴皓天;张永军;李文鹏4.超滤过程中浓差极化现象的研究:(一)浓差极化边界层阻力... [J], 王树森;锁向荣5.超滤过程中浓差极化现象的研究(二):蛋白质吸附对通量的影响 [J], 王树森;锁向荣因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

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8 (Yerevan Physics Institute, 375036 Yerevan, Armenia)
HERMES
,
.
,
σ24
,
,
3%
.
1
3% .
DESY
HERMES
HERA
.
(
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2
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. [1—4]
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,
[5].
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.
,
BRP(Breit-Rabi Polarimeter)
.
:
2%—
2005 – 12 – 05 , 2006 – 02 – 06
Abstract High frequency electromagnetic fields induced by high-energy e-beam can cause resonance depolarization of the HERMES transversely polarized gas target. This paper presents the research results on the mechanism of depolarization and the position where resonance σ24 takes place. About 3% depolarization has been saved after avoiding such resonance by fixing the magnet field far from resonance position according to the measured results.
5 Reggiani D, Ph D Thesis. Universita` degli Studi di Ferrara,
Italy, 2000—2002
6 WANG Si-Guang, Bouwhuis M, Holler Y et al. Nuclear
Techniques, 2005, 28(4): 297—300(in Chinese)
( HEP & NP )
30
545A .
1)
.
2)
,
BRP
.
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,
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25mA
.
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24.5mA (
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4 HERMES , .
(
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: ,
, 70◦C
5—7 ,
). ,
(5
).
3%.
0.45mT.
545A
1 (School of Physics, Peking University, Beijing 100871, China) 2 (China Institute of Atomic Energy, Beijing 102413, China)
3 (University of Science and Technology of China, Hefei 230026, China) 4 (Department of Physics, University of Illinois, Urbana, Illinois 61801, USA)
, .
9
4
895
,
,
.
(References)
1 Baumgarten C, Braun B, Contalbrigo M et al. Nucl. Instrum. Methods, 2003, A508: 268—275
2 Nass A, Baumgarten C, Braun B et al. Nucl. Instrum. Methods, 2003, A505: 633—644
3 Baumgarten C, Braun B, Carassiti V et al. Nucl. Instrum. Methods, 2003, A496: 227—285
4 Baumgarten C, Braun B, Court G et al. Nucl. Instrum.
Methods, 2003, A496: 263—276
30
9
2006 9
HIGH ENERGY PHYSICS AND NUCLEAR PHYSICS
Vol. 30, No. 9 Sep., 2006
*
1
2
3
3
1;1) M. Bouwhuis4 Y. Holler5
P. Lenisa6 D. Reggiani7 H. Marukyan8 P. Tait7

νn2 2σν2
,
(2)
Itot n = 1, 2, 3, · · ·
.
νn
=
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.
2 HERA (a);
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(3)
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=
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(4)
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12
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:
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[6].
, .
σ24
:
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σ24
,
,
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,
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.
.
HERA
32.5mA
24.5mA.
,
. HERMES .
1(
100871)
2(
102413)
3(
230026)
4 (Department of Physics, University of Illinois, Urbana, Illinois 61801, USA)
5 (Desy, Deutsches Elektronen-Synchrotron, 22603 Hamburg, Germany)
=
νab
(n = 1, 2, · · · ),
σν ∆ν
. (5)
3 HERA
π12 π34
,
;
0.37mT,
HERMES
(
)
( 297mT),
σ24 ,
.
π12 π34
297mT ( ,
.
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0.37mT,
,
1)
σ24
(
);
2)
0.37mT.
, :
,
), ,
894
3 σ24
HERMES
.
,
4.
HERMES
,
3.
π12
)
.
σ24
.
1
|1 , |2 , |3
|4
HERA (Bunches),
6.3km
27.6GeV
220
∼ 3.6×1010
.
HERMES
τ = 96ns.
I0
t
τ 2
.
I(t) = I0 exp

t2 2σt2
,
;
(1)
:

τ 2
HERA ,
σt = 37.7ps.
(1)
an = 2Itot exp
(
, Bouwhuis M, Holler Y ,
, 2005, 28(4):
297—300)
Research on Depolarization of Transversely Polarized Gas Target Induced by High Energy e-Beam *
WANG Si-Guang1 ZHOU Shu-Hua2 YE Yun-Xiu3 YE Zhen-Yu3 MAO Ya-Jun1;1) M. Bouwhuis4 Y. Holler5 P. Lenisa6 D. Reggiani7 H. Marukyan8 P. Tait7
Key words resonance, polarized gas target, polarization
Received 5 December 2005, Revised 6 February 2006 * Supported by National Science Foundation of China (10375002), the Key Grant Project of Chinese Ministry of Education (305001) and Specialized Research Fund for the Doctoral Program of Higher Education 1) E-mail: maoyj@
6 (Istituto Nazionale di Fisica Nucleare,
Sezione di Ferrara and Dipartimento di Fisica, Universita` di Ferrara, 44100 Ferrara, Italy)
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