静电场及高斯定理
第4章-2-高斯定理
第四章 第七章
§4.2
静电场的高斯定理 基本内容: 基本内容:
一、电场线 二、电场强度通量 三、高斯定理
第二节 静电场的高斯定理 7-3 一. 规定 电场线
第四章 第七章
1) 曲线上每一点切线方向为该点电场方向, 曲线上每一点切线方向为该点电场方向, 切线方向为该点电场方向 通过垂直于电场方向单位面积 垂直于电场方向单位面积电场线的条 2) 通过垂直于电场方向单位面积电场线的条 数为该点电场强度的大小. 数为该点电场强度的大小.
第四章 第七章
一对不等量异号点电荷的电场线
2q
q
第二节 静电场的高斯定理 7-3
第四章 第七章
带电平行板电容器的电场线 + + + + + + + + + + + +
第二节 静电场的高斯定理 7-3
第四章 第七章
电场线的特点
始于正电荷,止于负电荷(或来自无穷远, 1) 始于正电荷,止于负电荷(或来自无穷远,去 向无穷远) 不会在没有电荷处中断. 向无穷远),不会在没有电荷处中断. 电场线不相交. 2) 电场线不相交. 静电场电场线不闭合. 3) 静电场电场线不闭合. 电场线不仅能够表示电场强度的方向, 4) 电场线不仅能够表示电场强度的方向,而且 电场线在空间的密度分布还能表示电场强度的大小。 电场线在空间的密度分布还能表示电场强度的大小。
dS'dS
+
任取两个球面, 任取两个球面,一 个包围曲面, 个包围曲面,另一 个在曲面内: 个在曲面内:则两 个球面的电通量都 q/ε 为q/ε0
通过任意形状的包围点电 的闭合面的电通量等于q/ q/ε 荷q的闭合面的电通量等于q/ε0
关于静电场的高斯定理和静电场的环路定理
关于静电场的高斯定理和静电场的环路定理静电场的高斯定理和静电场的环路定理是库仑定律的推论,所以称之为定理。
由于库仑定律是静电场的基本规律,适用于静电场,所以库仑定律的推论也适用于静电场。
电场有许多种:静电场(由静止电荷激发)、恒定电场(由运动然而空间分布不随时间改变的电荷体系激发的电场)、位电场(可以在其中建立电位函数的电场,位电场的电场强度等于电位的负梯度,分为恒定的与时变的,静电场和恒定电场就属于恒定的位电场)、涡旋电场。
静电场的高斯定理的文字表述是:静电场中,电场强度穿出闭合曲面的通量等于该闭合曲面所包围的总电量除以真空电容率。
静电场的高斯定理的数学表述式是:in 0d i S qE S ε⋅=∑⎰ 。
英国著名物理学家麦克斯韦首先假设静电场的高斯定理的数学表示式in 0d i S q E S ε⋅=∑⎰ 适用于一切电场,也就是说,实际的电场强度(即总电场强度)穿出闭合曲面的通量等于闭合曲面内的总电量除以真空电容率。
这个假设后来被实验证实了。
正因为这个原因,数学表示式in 0d i S qE S ε⋅=∑⎰ 也叫做高斯定律。
由于德国数学家高斯根据库仑定律推出的这个静电场规律的数学表示式是普遍适用的,这让高斯在电磁学中享有很高的声誉。
in 0d i S q E S ε⋅=∑⎰ 有好几个称谓:高斯定理、高斯通量定理、电场的高斯定理、电场的高斯通量定理、高斯定律、高斯通量定律、电场的高斯定律、电场的高斯通量定律。
对于静电场,这个规律叫做静电场的高斯定理,或者静电场的高斯通量定理。
高斯在数学方面有一项重要成就,叫做高斯公式(也可以叫做高斯通量公式或者高斯散度公式)。
高斯公式的数学表示式是d d S Vf S f V ⋅=∇⋅⎰⎰ 。
其含义是:矢量场穿出闭合曲面的通量等于矢量场的散度在闭合曲面所包围的空间区域内的体积分。
高斯定理是电(磁)学规律,高斯公式是纯粹数学规律,两者截然不同。
但是把两者结合起来,就可以推出0E ρε∇⋅= 。
静电场中的高斯定理及其应用
静电场中的高斯定理及其应用1高斯定理高斯定理(Gauss’s Law)是物理学中最重要的电荷定律之一,由19世纪哥本哈根学家卡尔·马克斯·高斯于18日本宣言1877年提出。
高斯定理对于理解静电场非常重要,它实际上是一条关系电荷密度和电场的定律,用一般的话来说,它可以用来计算电荷分布情况下的电场外部空间的分布情况。
它可以被表达为:“定积分表示的电荷密度的体积积分等于其相应的电场大小的表面积积分”关于高斯定理的精确表达可以表达为:($\vec{E}·da=\rho·dv$)2应用电荷分布情况下的静电场等电势及电荷等强场的计算应用高斯定理。
其中,电荷分布情况下的静电场的计算是最常见的应用,用来计算空间电场的大小和方向。
具体的做法是选择一个闭合的表面,在此表面上应用高斯定理:($\oint\vec{E}.da=\frac{q_{enclosed}}{\epsilon_0}$)其中,q enclosed是这个表面内封闭的电荷,而$\epsilon_0$是真空介电常数。
由此可以求出该表面上电场的大小及方向。
除此之外,高斯定理也可以用来计算电荷等强场,亦即电荷密度。
由高斯定理,可以得到:($\oint\vec{E}·da=\frac{1}{\epsilon_0}\int\rho·dv$)可以从该等式中看出,积分的表面的表面积积分是由内部的体积积分而产生的,这也就是所谓的电荷等强场原理。
因此,如果电荷的分布情况已经确定,则可以依据上述的高斯定理来求出电荷密度的大小和方向分布情况。
3结论总而言之,高斯定理是物理学中最重要的电荷定律之一,对于理解静电场非常重要。
它可以用来计算电荷分布情况下的电场外部空间的分布情况,也可以用来计算电荷等强场,亦即电荷密度。
因此,高斯定理有着重要的应用价值。
静电场 高斯定理
q q Ua U U ( ) 4 0 r1 r2 q r2 r1 4 0 r1r2
当a点很远时r>>L,则r1≈r2≈r,
1
q L cos 1 P cos Ua 2 4 0 r 4 0 r 2
r2 r1 r cos
电偶极子轴线上的场强(电势梯度法) 电偶极子电场中的电势: 轴线延长线上的电势:
有电介质存在时的高斯定理的应用
(1)分析自由电荷分布的对称性,选择适当的高斯面 ,求出电位移矢量。 (2)根据电位移矢量与电场的关系,求出电场。 (3)根据电极化强度与电场的关系,求出电极化强度。 (4)根据束缚电荷与电极化强度关系,求出束缚电荷。
非极性分子
E0
极性分子
E0
电极化强度(偶极矩密度)
1、电极化强度:
其中 pei 是第i个分子的电偶极矩
单位是[库仑/米2]、[C/m2].
def P lim
V
pei
i
V
以下将电极化强度矢量简称为极化强度 束缚电荷就是指极化电荷。
电介质的极化规律
在外电场 E0中,介质极化产生的束缚 电荷,在其周围无论介质内部还是外 部都产生附加电场 E ' 称为退极化场。
i
②极性分子 在无外场作用下存在固有电矩 因无序排列对外不呈现电性。 当有电场作用时,极性分子发 生偏转。
在外电场中的电介质
E0
E0
l
无外场下,所具有的电偶极矩称为固有电偶极矩。 在外电场中产生感应电偶极矩。
极化电荷
在外电场中,均匀介质内部各处仍呈电中性, 但在介质表面要出现电荷,这种电荷不能离开电 介质到其它带电体,也不能在电介质内部自由移 动。我们称它为束缚电荷或极化电荷。
电通量真空中静电场的高斯定理
高斯定理的适用范围
真空环境
高斯定理适用于真空中静电场的情况,即没有电流和 变化的磁场。
静态场
高斯定理适用于描述静态场,即电场不随时间变化的 情况。
远场近似
对于远处的观察者或大尺度的空间区域,高斯定理提 供了一种近似描述电场分布的方法。
02 电通量与静电场的关系
电通量的概念
电通量是电场中穿过某一封闭曲面内 的电场线数,表示电场分布的强度和 方向。
详细描述
首先,根据微积分基本定理,电场E可以表示为电势V的负梯度,即E=-grad(V)。然后,对任意闭合曲面S 的体积分,有∫∫∫E⋅dV=∫∫(E⋅dS)⋅dV=∫∫∫grad(V)⋅dV=∫∫∫dV=∫∫V⋅dS。由于E⋅dS的方向与dS的方 向相同,因此高斯定理成立。
证明方法二:利用高斯公式
05 高斯定理的推广
推广到非均匀电场
总结词
在非均匀电场中,高斯定理的应用范围得到 扩展,可以描述电场分布的不均匀性。
详细描述
在非均匀电场中,电场线不再是均匀分布, 而是呈现出复杂的空间变化。高斯定理通过 引入电通量密度概念,能够准确描述这种非 均匀分布的电场特性。
推广到非线性电场
总结词
高斯定理在非线性电场中同样适用,可以描 述电场随空间和时间变化的非线性行为。
高斯定理是静电场的基本定理之一,它表明穿过任意封闭曲面的电通量等于该曲面 所包围的电荷量。
电通量与静电场的关系是相互依存的,电通量的计算需要依赖于静电场的分布,而 静电场的分布又受到电荷分布的影响。
03 高斯定理的证明
证明方法一:利用微积分基本定理
总结词
通过微积分基本定理,将电场分布表示为电势函数的梯度,再利用积分性质证明高斯定理。
9-1-2静电场-高斯定理
0
q
i
i
10
关于高斯定律的说明:
(1)高斯定理表明静电场是有源场,电荷是静电场的源头. q3 q 2 qi S (2)高斯定理表达式: E dS i q1 0 S 式中 E 是面S 内、外所有电荷产生的合场强. 对闭合面的电通量 E dS 仅S面内的电荷有贡献.
S
(3)表达式中的qi是被面S包围在面内的电荷的代数和. (4)表达式的右端是封闭面S上的电场强度 E的通量e (有出有进).
11
关于高斯定律的用途: 1.当电荷分布具有某种对称性时,可用高斯定律求 出该电荷系统的电场的分布。比用库仑定律简便. 2. 当已知场强分布时,用高斯定律求出任一区域的电荷, 电势分布.
B. Q / 6
a 2
Q O
a
C. Q / 6 0
D. Q / 0 E. 条件不足,无法计算
a
17
利用高斯定律求静电场的分布
高斯定律可以用来求解特殊对称情况下的电场强度, 求解步骤如下: 1.根据电荷分布的对称性,分析电场分布的对称性。 2.根据高斯定律计算场强数值: 关键是高斯面的选取。 可以找到一个封闭曲面(高斯面), 使高斯面上 E dS
i E d s qi
S1
r
E
O
p E ds
r
S2
Φe
E 20 r
侧面
E dS E
dS E 2rl
1
侧面
0
l
24 请同学们画出 E r 关系曲线
例: 求无限长均匀带电圆筒的场强分布. 解: 该电场分布具有轴对称性.如图取同轴柱面为高斯面
A. 1 2,s q / 0 B. 1 2,s 2q / 0
真空中静电场(高斯定理)
QR
电场方向、大小
Q P
o
r
E
S
dS
• 选取合适的高斯面(闭合面)
E dS EdS E dS E4 r 2
S
S
S
• 再根据高斯定理解方程
qi内
E4r 2 i 0
E 1
4 0
qi
i
r2
E 1
4 0
qi
ir2ຫໍສະໝຸດ ds E
ds
E ds
S
侧面
两底面
E2rl 0
利用高斯定理解出 E
ds r
l
Eds
E 2rl l 0
E 1 2 0 r
例三. 无限大均匀带电平面的电场分布
分析:无限大带电面两侧电场分布对称
作高斯面如图示:
e
E dS
例四. 金属导体静电平衡时,体内场强处处为0 求证: 体内处处不带电
证明:
在导体内任取体积元 dV
由高斯定理
E dS 0
qi内 内dV 0
S
i
V
体积元任取
内 0
证毕
作业
习题P321-322
7-15,7-17,7-18,7-21
讨论
Q P
Ro r
E
S
dS
r R qi 0
i
r R qi Q
i
rR E0
rR
E
1
4 0
Q r2
如何理解面内场强为0 ?
dE1 dE2
P
静电场-高斯定理
电容器极板间电场分布
极板间相互作用力计算
理介
第 推质
四 章
广中 及高 应斯用定Fra bibliotek电介质极化现象及极化强度矢量引入
为了描述电介质极化 的程度和方向,引入 极化强度矢量P,其 大小与电偶极矩成正 比,方向由负电荷指 向正电荷。
在电场作用下,电介质内部正负电荷中心发生相对 位移,形成电偶极子,从而产生宏观上的电极化现 象。
高斯定理是电磁学中的基本定理之一,它表述了静电场中电场强度与电荷分布之间的关系。
高斯面选取原则及技巧
高斯面选取应遵循简单、对称、便于计算等原则。
02
在实际问题中,常根据电荷分布和电场强度的对称性来选取高斯面,以便简化计算。
03
高斯面的形状和大小应根据具体问题灵活选择,可以是平面、球面、柱面等。
高斯定理物理意义阐释
高斯定理反映了静电场的空间分布特性,即电场 强度与电荷分布之间的定量关系。
高斯定理为求解复杂静电场问题提供了一种有效 的方法,即通过选取适当的高斯面来简化计算。
高斯定理揭示了静电场的有源性,即静电场是由 电荷产生的。
高斯定理在电磁学中的地位
高斯定理是电磁学四大基本定理之一,是静 电场理论的基础。 高斯定理在电磁学中具有重要的地位,它不 仅适用于静电场,还可推广应用于恒定电场、 恒定磁场以及时变电磁场等领域。
要点一
麦克斯韦方程组
麦克斯韦方程组是描述电磁场基本规律的方程组,包括高斯定理、 安培环路定律、法拉第电磁感应定律和麦克斯韦-安培定律。
要点二
高斯定理在麦克斯韦方程组中的地 位
高斯定理是麦克斯韦方程组中的重要组成部分,它描述了电荷分 布与电场之间的关系,为电磁场理论奠定了基础。
静电场103静电场的高斯定理
contents
目录
• 静电场简介 • 高斯定理的推导 • 高斯定理的应用 • 静电场的物理意义 • 高斯定理的局限性
ห้องสมุดไป่ตู้ 01
静电场简介
静电场的定义
静电场是由静止电荷产生的电场,其 电场线不闭合、不发散,且与带电体 的位置和电量分布有关。
静电场的电场线起于正电荷或无穷远 ,终止于负电荷或无穷远,沿电场线 方向电势降低。
按空间分布分类
根据静电场的空间分布,可将静电场分为均匀静电场 和非均匀静电场。
按电场线特征分类
根据静电场的电场线特征,可将静电场分为标量场和 矢量场。
02
高斯定理的推导
电场线的引入
电场线
表示电场中电场强度分布的曲线,其 上的每一点的切线方向与该点的电场 强度方向一致。
电场线的特点
不闭合、不相交、不相切、终止于正 负电荷。
揭示了电场与电荷之间的内在联系, 是静电场的基本定理之一,对于研究 静电场的性质和规律具有重要的作用。
推导过程
基于库仑定律和电场叠加原理,通过 引入电场线,利用微积分的知识,逐 步推导出高斯定理。
03
高斯定理的应用
电场分布的确定
高斯定理
通过一个闭合曲面的电场线数,等于该曲面所包围的电荷量与一个电荷量单位 的比值。
应用
通过测量或计算某一闭合曲面内的电场线数,可以确定该闭合曲面内的电场强度 。
04
静电场的物理意义
静电场的能量分布
静电场的能量分布反映了电场中电场力做功的能力,即电场能密度。在静电场中 ,电场能密度与电场强度成正比,表示单位体积内的电场能。
电场能密度可以通过积分计算得到整个电场的总能量,对于了解和预测电场的行 为具有重要意义。
大学物理Ⅱ 高斯定理
P
l
e
E dS S
E dS
侧 E dS 上底 E dS 下底 E dS
侧 EdS E 侧 dS E 2r l
根据高斯定理得 E 2r l 1 l 0
E 2 0 r
用高斯定理求场强小结:
1 . 对称性分析
电荷分布对称性→场强分布对称性
点电荷 球对称性 均匀带电球面
均匀带电球壳
球体
轴对称性 柱对称
无限带电直线
无限带电圆柱 无限圆柱面 无限同轴圆柱面
无限大平面 面对称性 无限大平板
若干无限大平面
2. 高斯面的选择
①高斯面必须通过所求的场强的点。
②高斯面上各点场强大小处处相等,方向处处与该 面元线平行;或者使一部分高斯面的法线与场强方 向垂直;或者使一部分场强为零。
+ q+ +
+
0
R
r
高斯定理的应用
例2 均匀带电球体的电场。球半径为R,带电为q。
解:电场分布也应有球对称性,方向沿径向。
作同心且半径为r的高斯面
1)r R时 ,
E ds E ds
E 4r2
s
s
r
q
0
4 r3
3
0
q
4 R3
4 r3330E qr4 0R3
R
高斯面
高斯定理的应用
Φe前 Φe后 Φe下
s
E
dS
0
y
P
N
en
o
zM
en
E
en
Q
Rx
Φe左
s左
E
dS
ES左
cosπ
ES左
Φe右 s右E dS ES右 cos ES左
第6章 静电场(2)高斯定理
0
q
S内
高斯面S上积分
S内一切电荷代数和
请思考:1)高斯面上的 E 与哪些电荷有关 ?
2)哪些电荷对闭合曲面 的 Φ e 有贡献 ? (1)通过闭合曲面的总电通量只决定于它所包围的电荷,闭合曲面外部的电 荷对总电通量无贡献.
s
(2)虽然电场强度通量只与面内电荷有关,但高斯面上的电场强度是由全部 电荷(既包括闭合曲面内又包括闭合曲面外的电荷)共同产生的总电场强度,并 非只由闭合曲面内的电荷所产生。
四. 高斯定理应用
具有某种对称性的电场,可应用高斯定理求解静电场的场强分布。
1 用高斯定理直接求场强的条件: Φe E dS S
0
q
S内
电场(电荷)的分布具有某种对称性(球、面、轴对称性),使得高斯 面上的 E 为一常数,且 E 与d S 夹角 为一常数(为0、 2 或 )这样E 才能由积分号中提出,将积分运算化为代数运算。
与球心相距r , 当 R a r R b 时, 该点的电场 强度的大小为: (D)
1 4
0
(A)
Qa Qb r
2
1
(B)
4
0
Qa Qb r
2
1
(C)
4
(
0
Qa r
2Qb Rb2来自1)(D)
4
0
Qa r
2
解:作半径为r的同心球面为高斯面,由高斯定理
Qa 2 E d S 4 r E
E dS
S
EdS
S
E 4π r
2
1
0
S内
静电场的高斯定理
静电场的高斯定理静电场是物质中因电荷分布不平衡而引起的电场。
而高斯定理是一种用于计算电场的方法,通过将闭合曲面内的电场通量与被围绕电荷的总量之间建立关系。
本文将介绍静电场的概念、高斯定理的原理及应用,并探讨高斯定理在不同情况下的适用性。
一、静电场的概念静电场是指不随时间变化的电场。
它产生于电荷分布不均匀的物体周围,并以电场线的形式表现出来。
静电场的特点是力线密集并始终相互垂直,电荷分布越密集,电场力线越密集。
静电场的强度由电场强度表示,它是单位正电荷所受到的电场力。
在真空中,静电场的强度与电荷的大小和距离成反比。
二、高斯定理的原理高斯定理是由德国物理学家高斯提出的,它是静电学中的基本定理。
根据高斯定理,通过一个闭合曲面的电场通量与该曲面所围绕的电荷量成正比。
具体来说,通过一个闭合曲面的电场通量等于该曲面内的电荷量除以真空介电常数。
这一定理表明了计算静电场的电荷分布时,可以通过测量闭合曲面上的电场通量得出曲面内的电荷情况。
三、高斯定理的应用高斯定理在电场的计算与分析中具有重要的应用价值。
首先,它可以用于确定由各种不均匀电荷分布所产生的电场。
通过选择合适的闭合曲面,将电场通量与曲面上的电荷量建立起关系,可以准确计算出电场分布。
其次,高斯定理还能用于计算均匀电荷分布所产生的电场。
例如,对于均匀带电球面,通过选择一个球面作为闭合曲面,可以利用高斯定理快速计算出球面内外的电场分布情况。
四、高斯定理的适用性高斯定理在一些特殊情况下不适用。
例如,当电荷分布不对称或不规则时,闭合曲面的选择就变得困难,无法简单地使用高斯定理求解电场分布。
此外,在存在导体或电介质时,由于电荷的表面分布不明显,也不能直接应用高斯定理进行分析。
在这些情况下,需要采用其他方法,如电场叠加原理或边界条件等,来求解电场问题。
总结:静电场的高斯定理是一种用于计算电场的重要方法,通过建立闭合曲面内的电场通量与曲面所围绕的电荷量之间的关系,可以准确计算静电场的电荷分布。
大学物理静电场的高斯定理
高斯定理的数学表达形式简洁明了,是解决静电场问题的重要
03
工具。
高斯定理在物理中的重要性
高斯定理在物理学中具有广泛 的应用,不仅限于静电场。
它可用于分析恒定磁场、时 变电磁场以及相对论性电磁
场中的问题。
高斯定理是电磁学理论体系中 的重要基石,对于深入理解电 磁场的本质和规律具有不可替
代的作用。
THANKS FOR WATCHING
高斯定理的重要性
总结词
高斯定理是静电场理论中的基本定理之一,它揭示了电场与电荷之间的内在联 系。
详细描述
高斯定理的重要性在于它提供了一种计算电场分布的方法,特别是对于电荷分 布未知的情况。同时,它也揭示了电场线总是从正电荷出发,终止于负电荷, 或者穿过不带电的区域。
高斯定理的历史背景
总结词
高斯定理的发现和证明经历了漫长而曲折的历史过程。
VS
按空间位置分类
静电场可分为点电荷产生的电场、线电荷 产生的电场、面电荷产生的电场等类型。 这些不同类型的电场具有不同的分布规律 和性质。
05
高斯定理的推导过程
利用高斯定理推导电场强度与电通量的关系
总结词
通过高斯定理,我们可以推导出电场强度与 电通量之间的关系,即电场线穿过任意闭合 曲面的电通量等于该闭合曲面所包围的电荷 量与真空电容率的乘积。
静电场的电场强度与电势具有相对独立性
电场强度与电势之间没有直接关系,改变电场中某点的电势,不会影响该点的电场强度。
静电场的分类
按产生方式分类
静电场可分为感应起电和接触起电两种 方式。感应起电是由于带电体在接近导 体时,导体内部电荷重新分布而产生电 场;接触起电是两个不同物体相互接触 时,由于电子的转移而产生电场。
第2章 静电场(4) 高斯通量定理
27
3、高斯定理的意义 1 e E dS
S
0
q
i
i
(1) 说明静电场是有源场,源即电荷。
q 0, e 0 , 电场线从+q 出发,+q 是源头; q 0, e 0 , 电场线止于 - q , - q 是尾闾。
(2) 高斯定理不仅适用于静电场, 亦适用于运动电荷的电场和随时间变 化的电场,是电磁场基本定理之一。
其中, E :电场强度, P :电极化强度
18
其中, 0 —— 真空中的介电常数 12 ( 8.854 10 F / m)(电容率) —— 介质的介电常数 ( 0 r ) (电容率) r —— 介质的相对介电常数 ( 1 e )(相对电容率)
e
利用高斯定理求场强 E 比较方便。
(2) 常见的具有对称性分布的电荷系统:
1) 球对称(球体,球面);
2) 柱对称(无限长柱体,无限长柱面); 3) 面对称(无限大平板,无限大平面)。
30
(3) 求电场分布的步骤:
1) 分析带电系统的对称性; 2) 选合适的高斯面:使面上场强的大小处处 相等(或部分 相等,部分为零),场强的方 向与曲面正交或平行。 3) 利用高斯定理求场强。
—— 介质的电极化率
0
SI单位: r 、e :(纯数)
、 0 :C2/Nm2
(F/m)
19
介 真空 空气
质
r
1 1.00059
变压器油
瓷
2.24
68
玻璃
钛酸钡
510
103104
20
性质
(1) D是辅助物理量, E 才是真实物理量。 (2) D是一个包含了场与介质极化两种性质的量。 (3) D 线只由自由电荷决定。
第12章之静电场高斯定理环路定理
三
高斯定理
在真空中,通过任一闭合曲面的电场强度通量, 等于该曲面所包围的所有电荷的代数和除以 0 . (与面外电荷无关,闭合曲面称为高斯面)
Φe
S
1 E dS
0
q
i 1
n
i
高定理的导出
库仑定律
电场强度叠加原理
高斯 定理
证明
•通过一个与点电荷q 同心的球面S的电通量
E 具有球对称性
E dS 0
rR (2) Q S E d S Q E 0 2 4 π 0r Q 2 4π r E 0
2
S1
E 0
r
s2
+ + + O + + + R + + + +
+
S1 +
r
均匀带电球面内外空间的电场
E
1
Q 4 0 R
4π
dq
0r
(利用了点电荷电势 V q / 4 π 0 r , 这一结果已选无限远处为电势零点,即使 用此公式的前提条件为有限大带电体且选 无限远处为电势零点.)
若已知在积分路径上 E 的函数表达式,
则
V 0点
VA
A
E dl
练习题:
如图已知+q 、-q、R。求:①单位正电荷 沿odc 移至c ,电场力所作的功。 ②将单位负 电荷由∞移到 o 点电场力所作的功。
R3
r R3
球心的电势
Uo
0
E dr
R1
R2
R3
第八章+静电场2-高斯定理
r r ∑s内) qi ( ∫∫ E⋅ dS =
S
ε0
r 是面S 所有电荷在曲面上 曲面上产生的 式中 E是面S内、外所有电荷在曲面上产生的
场的矢量合。 场的矢量合。 3) Σqi, S面内, 电荷代数和。 面内, 面内 电荷代数和。 , 4) 左端:封闭面S上 左端:封闭面S S上各点的场强大小和方向(出、入)。 上各点的场强大小和方向( 上各点的场强大小和方向 5) 高斯定理适用于变化的电磁场。 高斯定理适用于变化的电磁场。
球面度
四. 高斯定理在求解电场方面的应用
无 限 长 直 带 电 线
高斯定理
12
例1.无限长均匀带电线外一点的场强 1.无限长均匀带电线外一点的场强 无限长
v v v P : dE = dEr + dE 点 r r 电荷对称=>场强柱对称=> E = E r
取半径为r 高为l的圆柱面 取半径为 ,高为 的圆柱面
的单位: 条数” 2. Φ的单位:“条数”或“根数 的单位 高斯定理 电场线 ”
2
3.用电通量 描述均匀电场 3.用电通量Φ描述均匀电场 用电通量 描述均匀电场E 比 Φ E= 单位 NC, V mor m 较 S 同 v v 一 电通量表示式 E n 场 Φ= E S 中 v v 的关系: 4. E n时,E与Φ、S的关系: …
高斯定理例题
方向 如图 方向 如图
16
应用高斯定理解题步骤: 应用高斯定理解题步骤: 高斯定理解题步骤 1.画示意图; 画示意图 2.按对称性选取高斯面; 按对称性选取高斯面; 按对称性选取高斯面 3. 分区积分,求电通量; 分区积分,求电通量; 4. 解出场强,指明方向。 解出场强,指明方向。
高斯
静电场-高斯定理-电流-电动势
εr
-σ B
q 由定义式 C = , U 该电容器的电容: 该电容器的电容:
C=
εoS
1 (d −t) + t εr 大学物理
C=
εoS
(d − t )+ 1
S
+σ
A
εr
t
d t
εr
-σ B
讨论: 讨论:
εoS (1)对真空电容器, 有: Co = )对真空电容器, d
3)单位长度电容
h εr
R2 r
−λ
λh 2πε0 εr h C= = h 长电容 U 12 ln( R2 / R1 ) 2πε0 εr C 单位长度电容 c = = ln( R2 / R1 ) h
大学物理
4) h 长贮存的能量
1 We = QU 2
λ
R1
1 λ R2 ln = λh 2 2 πε 0 ε r R1 2 λh R2 ln = 4 πε 0 ε r R1
E0
εr
C = ε r C0
电容率
相对电容率 相对电容率
εr > 1
大学物理
ε = ε 0ε r
二、电介质的极化 无极分子电介质 氢气 甲烷、石蜡等) 分子电介质: 氢气、 无极分子电介质:(氢气、甲烷、石蜡等 有极分子电介质: 水 有机玻璃等) 有极分子电介质:(水、有机玻璃等 分子电介质
大学物理
大学物理
大学物理 [与电流强度相似]
Ohm 定律(微分形式): 定律(微分形式)
r r J = σeE
[适用于线性、各向同性介质] 适用于线性、
柱体: = I = U / R = El /( ρl / S ) = σ ES JS
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Fe = 8.2 108 Fg 3.6 1047
2.3 1039
结论:库仑力比万有引力大得多。
所以在原子中,作用在电子上的力,主要是电场力,万 有引力完全可以忽略不计。
三、 电场强度
1、静电场
(1)电场的概念 电荷之间的相互作用是通过电场传递的,或者说 电荷周围存在有电场。
在该电场的任何带电体,都受到电场的作用力, 这就是所谓的近距作用。
附: (1+x)m的泰勒级数展开为:
(1 x)m 1 mx m(m 1) x2 m(m 1)(m 2) x3 ......
2!
3!
...... m(m 1)(m 2)......(m n 1) xn n!
小结
• 电荷的量子化 • 电荷守恒定律 • 库仑定律 • 静电场的概念 • 电场强度 • 电场强度叠加原理 • 电场强度的计算
电子电量 e 带电体电量 q=ne, n=1,2,3,...
密立根测定电子电荷的实验
1909年密立根测量电子电荷;1923年获得诺贝尔物理奖。 方法:观察均匀电场中带电油滴的运动。
不加电场时:油滴在重力
和阻力的作用下,最后得到 收尾速度。
mg 6 rv1 0
v 1=
mg
6
r
由此式可从实验中测量油滴的质量。
最早是由狄拉克从理论上预言的。1932年8月2日,美国加州 理工学院的安德森等人向全世界庄严宣告,他们发现了正电 子。
正电子的发现是利用云雾室来观测的。正电子的发现开辟了 反物质领域的研究。
(2) 电荷量子化
1913年,密立根用液滴法从实验中测出所有电子都 具有相同的电荷,而且带电体的电荷是电子电荷的 整数倍。
加电场时
油滴在重力、阻力和 电场力的作用下,最 后也得到收尾速度。
mg 6 rv2-qE 0
v
=
2
mg qE
6 r
因而可得油滴的电荷为 q 6rv1 v2
E
密立根油滴实验的结果
•油滴的电荷总是等于同一基元电荷的整数倍
q=ne, n=1,2,…., •电子电荷的值为e=1.603×10-19C,称为基元电荷; 即电荷是量子化的。
电荷体分布,dq=ρdV
E=
V
er 4 0r
2
dV
= dQ
dl
线密度
= dQ
dS
面密度
= dQ
dV
体密度
(3)电场强度的计算方法
离散型
E=
E
=
i
Qi
4 0
r
2
er
连续型
E= dE
dq
4 0r 2 er
E= dE
dq
4 0r 2 er
计算的步骤大致如下: •取电荷元dq,写出dq在待求点的场强的表达式; •选取适当的坐标系,将场强的表达式分解为标量表 示式; •进行积分计算; •写出总的电场强度的矢量表达式,或求出电场强度 的大小和方向;
(2)实验 在静止的电荷Q周围的静电场中,放 入试验电荷q0 ,讨论试验电荷q0 的 受力情况。
F=
Qq 0
4 0r
2
r
F与r 有关,而且还与试验电荷q0 有关。
(3)电场强度
试验电荷将受到源电荷的作用力与试验 电荷电量的比值F/q0 则与试验电荷无关, 可以反映电场本身的性质,用这个物理 量作为描写电场的场量,称为电场强度 (简称场强)。
F12
k
q1q2 r122
e12
r12 r1 r2
e12 表示单位矢量
F12
r1
q1
r12
r2
q2 F21
O
k 1
4 0
F12
1
4 0
q1q2 r122
e12
F12
r1
q1
r12
r2
q2 F21
0 8.85 1012 C2 N1m2 O
真空介电 常数
• 库仑力满足牛顿第三定律
3、电场力 电荷q在电场E中的电场力
F=qE
当q>0时,电场力方向与电场强度方向相同; 当q<0时,电场力方向与电场强度方向相反。
4、点电荷电场强度
在真空中,点电荷Q 放在坐标原点,试
验电荷放在r 处,由库仑定律可知试验电
荷受到的电场力为
F
Qq 0
4 0r 2
er
+
点电荷场强公式
E=
F
q0
Q
4 0r 2
er
-
Q>0,电场强度E与er同向 Q<0,电场强度E与er反向。
点电荷场强公式
E=
F
q0
Q
4 0r 2
er
+
说明:
(1)点电荷电场是非均匀电场; (2)点电荷电场具有球对称性。
-
5、电场强度叠加原理
(1)电荷离散分布
在点电荷系Q1,Q2,…,Qn 的电场中,在P点放
一试验电荷q0,根据库仑力的叠加原理,可
F
E
q0
=Q
4 0r2
r
F
E
q0
=Q
4 0r2
r
电场中某点的电场强度在数值上等于位于 该点的单位正试验电荷所受的电场力。 电场强度的方向与电场力的方向一致(当 q0为正值时)。
单位:N.C-1或V.m-1
电场强度是电场的属性,与试验电荷的 存在与否无关,并不因无试验电荷而不 存在,只是由试验电荷反映。
任一点p 的电场强度。
dE
X
P
r
R dq
L
例2、 均匀带电圆环轴线上一点x处的场强。
设正电荷q均匀地分布在半径为R的圆环上。计算在环的轴线
任一点p 的电场强度。
解:由对称性可知,p点场强只有X分量
q cos
qx
E 4 0r 2 4 0 (R2 x2 )32
X
dE P
xr
讨论:当求场点远大于环的半径时,
解:氢原子核与电子可看作点电荷,
库仑力为:
Fe=
1
4
0
e r
2 2
9
109
(1.6 (5.3
1019 1011
)2 )2
8.2108 N
万有引力为:
Fg=G
mM r2
6.67
1011
9.1
1031 1.67 (5.3 1011 )2
10
27
3.6 1047 N
例:在氢原子中,电子与质子之间的距离约为5.3×10-11m,求 它们之间的库仑力与万有引力,并比较它们的大小。
习题P77 5-10
E
1
40
q
x r0 /
22
q O
q
E A E
E
1
40
x
q r0
/
22
r0
x
1 q
q
E
E
E
4 0
x
r0
/
22
x
r0
/
22
E
q
4 0
2 xr0 x2 r02 / 4
2
例2、 均匀带电圆环轴线上一点的场强。 设正电荷q均匀地分布在半径为R的圆环上。计算在环的轴线
2 0 [1 ( R2 x2 )12 ]
讨论: 1.当x<<R
E
2 0
R o rd
dr q
2.当x>>R
E R2 40 x2
p
x·
d E
x
相当于无限大带电平面附近的 电场,可看成是均匀场,场强
R2 q 40 x2 40 x2
垂直于板面,正负由电荷的符 号决定。
习题P76 5-9
在远离带电圆面处, 相当于点电荷的场强。
E
q
4 0 x 2
方向在X轴上,正负由q的正负决定。 说明远离环心的场强相当于点电荷的场。
R dq
L
习题P76 5-6(1)
例3、均匀带电圆盘轴线上一点x处的场强。
设圆盘带电量为q,半径为R。
解:带电圆盘可看成许多同心的圆环
R
组成,取一半径为r,宽度为dr 的细 圆环带电量
o rd
dr
p
x·
d E
第5章 静电场
本章主要内容研究真空中静电场的基本特性:
第1节 静电场基本定律: 库仑定律、电场强度、叠加定律 第2节 静电场基本定理: 高斯定理及应用 第3节 电场力做功、电势、电势能 第4节 静电场中的电解质
一、 电荷的量子化 电荷守恒定律
1、电荷的量子化
(1) 电荷
摩擦起电:用木块摩擦过的琥珀能 吸引碎草等轻小物体的现象。许多 物体经过毛皮或丝绸等摩擦后,都 能够吸引轻小的物体。人们就说它 们带了电,或者说它们有了电荷。
=Q 线密度
l
E= dE
dl 4 0r 2 er
电荷面分布,dq=σdS
=Q
S
面密度
E=
S
er 4 0r
2
dS
电荷体分布,dq=ρdV
= dQ
dV
体密度
E=
V
er 4 0r
2
dV
电荷线E分=布,dq=λedrl dl
4 0 r 2
电荷面分E布=,dq=σdeSr
S 4 0r
2
dS
在计算过程中,要根据对称性来简化计算过程。
(4)电场强度的计算
例1、电偶极子的电场强度
电偶极子:等量异号电荷+q、-q,相距为r0,它相 对于求场点很小,称该带电体系为电偶极子。
电偶极子的轴:从-q 指向+q 的矢 量r0称为电偶极子的轴