直流交流等效电路
交流电电容电阻等效电路画法
交流电电容电阻等效电路画法
等效电路是指具有相同电学特性的电路，可以用更简单的电路
来代替。
交流电电容电阻等效电路是指将电容和电阻组合起来，以
便在分析交流电路时进行简化。
在画交流电电容电阻等效电路时，
我们可以采用以下步骤：
1. 画出电阻和电容的符号，电阻一般用矩形框表示，电容一般
用两条平行线表示，中间有一个间隙。
2. 将电阻和电容按照实际电路的连接方式连接起来，根据实际
电路中电阻和电容的连接方式，将它们连接起来，一般使用直线表
示连接。
3. 标注电路参数，在等效电路中，需要标注电阻和电容的数值，以便后续分析。
4. 绘制等效电路，根据实际电路的特性，将电阻和电容组合成
等效电路，一般是将电阻和电容并联或串联起来，以便简化分析。
需要注意的是，画交流电电容电阻等效电路时，要根据实际电
路的特性和连接方式进行绘制，以确保等效电路能够准确地代替原始电路进行分析。
另外，标注清楚电路参数也是十分重要的，这样才能保证后续分析的准确性。
第一章 直流电路
图示电路 （1）电路的支路 数b=3，支路电流 有i1 、i2、 i3三个。 （2）节点数n=2， 可列出2－1=1个独 立的KCL方程。 节点a
i1
R1 + us1 － Ⅰ
a
i2 i3
R3 Ⅱ R2 + us2 －
b
i1 i 2 i 3 0
（3）独立的KVL方程数为3－(2－1)=2个。 i1 R 1 i 3 R 3 u s 1 回路I 回路Ⅱ
• • 当电阻元件的电压和电流取非关联参考方向时，
欧姆定律表达为 • u=-R· 或i=-u/R i
•
电导：电阻元件的参数除电阻R外，还有 另一个参数，其数值为电阻的倒数，称为电导 G，单位为西门子(S)，即
• G=1/R
线性电阻的伏安特性
1.3 电阻的串、并联
图1-17为两个电阻R1 、R2并联，总电 流是i，每个电阻分得的分别为i1和i2：
对直流：I=Q/t
i dq dt ( 对变动电流，瞬时电流 的表达式 )
大写 I 表示直流电流,小写 i 表示电流的一般符号
正电荷运动方向规定为电流的实际方向。 电流的方向用一个箭头表示。 任意假设的电流方向称为电流的参考方向。
参考方向 a 实际方向 (a) i> 0
i
b a
参考方向
i
b
实际方向 (b ) i< 0
如果求出的电流值为正，说明参考方向 与实际方向一致，否则说明参考方向与实际 方向相反。
2. 电压、电位和电动势
电路中a、b点两点间的电压定义为单位正电荷由a点移 至b点电场力所做的功。
u ab
dW ab dq
电路中某点的电位定义为单位正电荷由该点移至参考点 电场力所做的功。 电路中a、b点两点间的电压等于a、b两点的电位差。
分别简述交流法和直流法判断变压器同名端的方法
一、交流法判断变压器同名端的方法1. 交流法是通过测量绕组的电压、电流和相位关系来判断变压器同名端的方法。
通过连接供试验绕组的电源电压，测量电源电压和绕组接线后的电压和电流，分析二者的相位关系来判断绕组的极性和同名端。
2. 具体操作步骤：a. 测试绕组的开路电压b. 依次接通绕组A和绕组B电源，记录电源电压和绕组的电压和电流c. 分析两次测量得到的电压和电流的相位关系，根据变压器的等效电路模型来判断同名端3. 交流法的优点：a. 判断简单，无需拆卸变压器b. 可以在运行状态下进行测试二、直流法判断变压器同名端的方法1. 直流法是通过测量绕组的电压和电阻来判断变压器同名端的方法。
通过连接直流电源，测量绕组的电压和电流，分析电压和电阻的变化来判断绕组的极性和同名端。
2. 具体操作步骤：a. 测试绕组的开路电压b. 依次接通绕组A和绕组B直流电源，记录电源电压和绕组的电压和电流c. 分析两次测量得到的电压和电流的关系，根据变压器的等效电路模型来判断同名端3. 直流法的优点：a. 可以准确判断绕组的同名端b. 可以测量绕组的电阻，对绕组的健康状态有辅助作用三、总结与展望1. 交流法和直流法是判断变压器同名端的常用方法，各自有其适用的场合。
交流法适用于运行状态下的变压器，操作简单，但对绕组的电阻和健康状态无法准确判断；直流法适用于停机状态下的变压器，可以准确判断同名端，同时可以测量绕组的电阻和健康状态。
2. 在使用这两种方法时，需要注意操作的安全性和准确性。
个人观点：1. 对于变压器同名端的判断，我更倾向于直流法，因为它能够准确、全面地判断同名端，并且对于绕组健康状态的判断也有一定的作用。
在实际工程中，可以根据具体情况选用合适的方法来进行判断，以保证变压器的安全运行和维护。
交流法和直流法是常用的判断变压器同名端的方法，它们在实际运用中都有各自的优点和适用场合。
在使用这两种方法时，需要注意操作的安全性和准确性，以确保对变压器同名端的判断是准确可靠的。
第一章 直流电路
开路
U端 E
I 0
短路
R总
3.短路：
电流不经负载而经导线形成回路的状态。 特点： U 端 E Ir 0
I
E r
R总 r
短路电流很大，需加短路保护装置。
【例1－1】设内阻r = 0.2Ω，电阻R = 9.8Ω，电源电动势E = 2V，不计电压表和电流表对电路的影响，求开关在不同 位置时，电压表和电流表的读数各为多少？
（1）表示： 实线箭头加字母表示: 双下标表示：Iab表示电流由a流向b
i
（2）选择：原则上任意选，但若已知实际方向，则选择 参考方向尽量与实际方向一致。
（3）参考方向与实际方向的关系：同正异负。
同正异负：相同时参考方向下的字母为正数（+） 相异时参考方向下的字母为负数（-）
例 图示电路中，I1、I2分别等于多少？
5V
I1 5Ω 解：可以判断出电路中电流的实际 方向为逆时针方向。 I2 电流参考方向I1与实际方向相 反，I2与实际方向相同。
I1 5 5 1A
∴
I2
5 5
1A
8．电流测量注意事项
电流测量注意事项
万用表直流挡测电流
三、电压、电位和电动势 （一）电压
1. 分 类
水压和水流
R1=4Ω，要使R2获得最大功率，R2应为多大？这时R2获得的
功率是多少？
解题过程
§1－5 电阻的串联和并联
一、电阻的串联
串联(+)： 电阻首尾顺序相连 中间无分支 选择电流、电压参考方向如图 U
U11 U
I R1 I1
U U2 2
R2 I2
U U33
R3 I3
第01章直流电路
大小：单位正电荷从电场中的a点移到b点所作的功 方向：把电位降低的方向作为电压的实际方向。 表示：交流电压 uab等 直流电压 Uab等
单位：在SI制中
1伏特(V)=1焦耳/库仑(J/C)
第1章 直流电路
宁波职业技术学院信息学院电子教研室
问题：
1、如何来表示实际电压的方向。
答：先设定参考方向，如果与参考方向相同的 方向为正；如果与参考方向相反的方向为负。
第1章 直流电路
宁波职业技术学院信息学院电子教研室
3.讨论
线性电感： L＝ΨL/i =常量(图1.6.3) 非线性电感： L＝ΨL/i =变量
当电感元件两端电压和通过电感元件的电流在关联参考 方向下根据楞次定律，有： d L
u
u L di 把ΨL＝Li代人上式，得电压与电流关系： dt
上式可见，在任何时刻，线性电感元件的电压与该时刻电 流的变化率成正比。当电流不随时间变化（直流电流），则 电感电压为零。这时电感元件相当于短接。 电感元件具有阻交流通直流的作用。
第1章 直流电路
宁波职业技术学院信息学院电子教研室
电工电子基础
电子教案
第1章 直流电路
宁波职业技术学院信息学院电子教研室
本学期基本安排及要求：
基本安排： 教材分两个学期学习，本学期学习第1~6章， 主要内容是电工技术部分知识；下学期学习第7~16 章，主要内容是电子技术部分知识。
基本要求：
1、重视基本概念的掌握，理解基本规律。
两块彼此靠近又互相绝缘的导 体(平行板)就构成了电容器 图1.6.4电容元件的符号
1. 工作原理：利用电容元件充、放电的原理而工作。
2. 电容概念：当电容元件上电压的参考方向由正极板 指向负极板，则正极板上的电荷q与其两端电压u有以 下关系： q=Cu 或 C = q/u C称为该元件的电容 单位：1法拉(F)=106μF＝1012 PF
基本组态放大器的直流通路和交流通路的画法
根据三极管(场效应管)在放大器中的不同接法，放 大器分为三种基本组态。
VCC RC + vi + T vo (共发) + vi VCC T RE (共集) + vo + vi (共基) VCC RC
T
+ vo -
注意： 无论何种组态放大器，分析方法均相同。 1)由直流通路确定电路静态工作点。 2)由交流通路画出小信号等效电路，并进行分析。 1
4.3.1 三种组态放大器的实际电路
共发射极放大器
VCC VCC
RB1
C1 RS + vs + RB2
RC
+
C2
+
RE
RL +C E
vo
-
直 流 通 路
RB1
RC
RB2
RE
交 流 通 路
+ RS + vs -
RB1
RB2
RC RL
vo
2
共基极放大器
C1 RS + vs RC RE RB2 CB RB1 C2 + RL VCC VCC
vo
-
直 RB1 流 通交 流 通 路
RS + vs -
+
RE RC RL
vo
-
3
共集电极放大器
VCC
RB1 C1 +
VCC
RS
+ vs -
+
C2 RL
+
RB2
RE
vo
-
直 流 通 路
RB1
RB2
RE
交 流 通 路
《模拟电子技术》第5讲放大电路的分析方法I
例题一
2. 从输出电压上看，哪个Q点下最易产生截止失真？ 哪个Q点下最易产生饱和失真？哪个Q点下Uom最大？
(1) Q2靠近截止区，最容易出现截止失真；
(2) Q3靠近饱和区，最容易出现饱和失真； (3) Q4距离饱和区和截止区最远，最大不失真电压Uom 最大；
例题二：已知放大电路如下图所示，电路参数都标 在电路中，并且已知三极管的输入特性曲线， 80 rbb' 200 求解放大电路的静态工作点Q。
解答：空载时Uom=5.3/2^1/2=3.75V，容易出现饱和 失真；带载时Uom=3/2^1/2=2.12V，容易出现截止 失真。
作业：
P138 2.2(a),(b) P138 2.4
饱和失真
饱和失真产生于晶体管的输出回路！ 集电极电流ic顶部失真，输出电压uo底部失真！
消除饱和失真的方法
Rc↓或VCC↑
Q '''
Q''
Rb↑或 VBB ↓或 β↓
• 消除方法：增大Rb，减小VBB，减小β • 消除方法：减小Rc，增大VCC
一般不采 用！
4、图解法的特点
• 形象直观； • 适应于Q点分析、失真分析、最大不失真输出 电压的分析； • 能够用于大信号分析； • 不易准确求解； • 不能求解输入电阻、输出电阻、通频带等参数。
I BQ
VBB U BEQ Rb
分析静态工作点
ICQ I BQ
UCEQ VCC ICQ Rc
直流通路
基本共射放大电路的交流通路
交流通路绘制原则： VBB=0(短路)，VCC=0(短路)
交流通路
阻容耦合单管共射放大电路的直流通路直流Biblioteka 路绘制原则：C1开路，C2开路
rms转dc转换电路作用
RMS转DC转换电路的作用1. 引言RMS转DC转换电路是一种用于将交流信号转换为直流信号的电路。
在电子学中，交流信号的幅值往往通过RMS (Root Mean Square)值来表示，而直流信号的幅值则用其本身的数值表示。
因此，需要将交流信号转换为直流信号的情况下，就会用到RMS转DC转换电路。
2. RMS (均方根)值的概念在交流电路中，信号的幅值通常是变化的，因此需要对其进行一种平均化处理，以便更好地描述信号的大小。
RMS值即均方根值，表示交流信号的有效值或等效直流值，是表示交流信号幅值大小的指标。
3. RMS转DC转换电路的原理RMS转DC转换电路将交流信号转换为与其RMS值相等的直流信号。
该电路的主要原理如下：•输入信号放大：交流信号首先通过一个放大器进行放大，以便使得RMS值的幅度能够得到合理的表达。
•方波整流：放大后的交流信号经过一个方波整流器，使得信号的方向不再变化，变成了一个单向的脉冲信号。
•平均化处理：经过整流的信号会通过一个低通滤波器，滤除掉高频分量，将得到一个平均化的信号，即直流信号。
通过以上步骤，RMS转DC转换电路可以将交流信号转换为对应的直流信号。
4. RMS转DC转换电路的应用RMS转DC转换电路在实际中有着广泛的应用，例如：•电能计量：在电能计量中，需要将交流电压和电流转换为直流信号，以便进行电能的测量和计算。
•语音处理：在语音处理中，对于音量的测量通常采用RMS转DC转换电路，以便准确地获取音频信号的幅值信息。
•自动控制系统：在自动控制系统中，RMS转DC转换电路可以对交流信号进行处理，以便进行控制和调节。
5. RMS转DC转换电路的特性RMS转DC转换电路具有以下几个特性：•线性度：良好的RMS转DC转换电路应当具有较好的线性度，即输出直流信号随输入交流信号的变化而变化，一般应保持线性范围较广。
•带宽：RMS转DC转换电路的带宽应足够宽，以便能够处理不同频率范围内的交流信号，兼容不同应用场景。
20种常见基本电路
一、桥式整流电路1、二极管的单向导电性：伏安特性曲线：理想开关模型和恒压降模型：1二极管的单向导电性：二极管的PN结加正向电压，处于导通状态；加反向电压，处于截止状态。
伏安特性曲线;理想开关模型和恒压降模型：理想模型指的是在二极管正向偏置时,其管压降为0,而当其反向偏置时,认为它的电阻为无穷大,电流为零.就是截止。
恒压降模型是说当二极管导通以后,其管压降为恒定值,硅管为0.7V，锗管0.5 V2桥式整流电流流向过程：当u 2是正半周期时，二极管Vd1和Vd2导通；而夺极管Vd3和Vd4截止，负载RL 是的电流是自上而下流过负载，负载上得到了与u 2正半周期相同的电压；在u 2的负半周，u 2的实际极性是下正上负，二极管Vd3和Vd4导通而Vd1和Vd2截止，负载RL上的电流仍是自上而下流过负载，负载上得到了与u 2正半周期相同的电压。
3计算:Vo,Io,二极管反向电压Uo=0.9U2, Io=0.9U 2/RL,URM=√2 U 2二.电源滤波器1、电源滤波的过程分析：波形形成过程：1电源滤波的过程分析：电源滤波是在负载RL两端并联一只较大容量的电容器。
由于电容两端电压不能突变，因而负载两端的电压也不会突变，使输出电压得以平滑，达到滤波的目的。
波形形成过程：输出端接负载RL时，当电源供电时，向负载提供电流的同时也向电容C充电，充电时间常数为τ充=（Ri∥RLC）≈RiC,一般Ri〈〈RL,忽略Ri 压降的影响，电容上电压将随u 2迅速上升，当ωt=ωt1时，有u 2=u 0,此后u 2低于u 0，所有二极管截止，这时电容C通过RL放电，放电时间常数为RLC，放电时间慢，u 0变化平缓。
当ωt=ωt2时，u 2=u 0, ωt2后u 2又变化到比u 0大，又开始充电过程，u 0迅速上升。
ωt=ωt3时有u 2=u 0，ωt3后，电容通过RL放电。
如此反复，周期性充放电。
由于电容C的储能作用，RL上的电压波动大大减小了。
直流、交流电路基本知识
直流电路基本知识一、基本概念1．电流：电荷有规则的移动就形成电流。
按照规定：导体中正电荷运动的方向为电流的方向。
并定义：在单位时间内通过导体任一截面的电量为电流强度（简称电流）。
电流用符号“I ”表示, 电流的基本单位为A （安）。
2．电阻：导体对电流的阻碍作用叫电阻。
电阻用符号“R ”表示，电阻的基本单位为Ω（欧）。
3．欧姆定律部分电路欧姆定律：不含电源的电路称为无源电路。
在电阻R 两端加上电压U 时，电阻中就有电流I 流过，三者之间关系为：I=RU 全电路欧姆定律：含有电源的闭合电路称为全电路。
电动势E 、内电阻r 、负载电阻R 电流I 之间关系为：I=rR E + 4．电功与电功率电功：电流所做的功叫电功，用符号A 表示。
电功的数学式为：R t U Rt I IUt A 22=== 若电压单位为V ，电流单位为A ，电阻单位为Ω，时间单位为s ，则电功的单位为J （焦）。
电功率：单位时间内电流所做的功叫电功率，用符号P 表示，即：P ＝tA 若电功单位为J ，时间为s ，则电功率的单位为J/s ，又称W （瓦）。
二、电阻的串联、并联1．电阻的串联 将电阻依次首尾连接，组成无分支的电路，叫做电阻的串联。
图1-1-1为三个电阻的串联电路。
电阻串联电路具有以下特点：（ 1）流过每一个电阻的电流都相等。
（2）电路的总电压等于各个电阻上电压的代数和，即：U=U 1+U 2+U 3（3）电路的等效电阻等于各串联电阻之和，即：R ＝R 1+R 2+R 3。
因此图1-1-1a 电路可以用图1-1-1b 来等效替代。
（4）各电阻上分配的电压与各自电阻的阻值成正比，即U R R U n n = （5）各电阻上消耗的功率之和等于电路所消耗的总功率。
2．电阻的并联 将电阻两端分别连接在一起的方式叫电阻的并联。
图1-1-2为三个电阻的并联电路。
电阻并联电路具有以下特点：图1-1-1 图1-1-2（1）并联电路中各电阻两端电压相等。
20个常见电路解析
20个常见电路解析1、电源滤波的过程分析：电源滤波是在负载RL两端并联一只较大容量的电容器。
由于电容两端电压不能突变，因而负载两端的电压也不会突变，使输出电压得以平滑，达到滤波的目的。
波形形成过程：输出端接负载RL时，当电源供电时，向负载提供电流的同时也向电容C 充电，充电时间常数为τ充=（Ri∥RLC）≈RiC,一般Ri〈〈RL,忽略Ri压降的影响，电容上电压将随u 2迅速上升，当ωt=ωt1时，有u 2=u 0,此后u 2低于u 0，所有二极管截止，这时电容C通过RL放电，放电时间常数为RLC，放电时间慢，u 0变化平缓。
当ωt=ωt2时，u 2=u 0, ωt2后u 2又变化到比u 0大，又开始充电过程，u 0迅速上升。
ωt=ωt3时有u 2=u 0，ωt3后，电容通过RL 放电。
如此反复，周期性充放电。
由于电容C的储能作用，RL上的电压波动大大减小了。
电容滤波适合于电流变化不大的场合。
LC滤波电路适用于电流较大，要求电压脉动较小的场合。
2、计算：滤波电容的容量和耐压值选择电容滤波整流电路输出电压Uo在√2U 2~0.9U 2之间，输出电压的平均值取决于放电时间常数的大小。
电容容量RLC≧（3~5）T/2其中T为交流电源电压的周期。
实际中，经常进一步近似为Uo≈1.2U2整流管的最大反向峰值电压URM=√2U 2，每个二极管的平均电流是负载电流的一半。
电路三、信号滤波器注意要点：1、信号滤波器的作用：把输入信号中不需要的信号成分衰减到足够小的程度，但同时必须让有用信号顺利通过。
与电源滤波器的区别和相同点：两者区别为：信号滤波器用来过滤信号，其通带是一定的频率范围，而电源滤波器则是用来滤除交流成分，使直流通过，从而保持输出电压稳定；交流电源则是只允许某一特定的频率通过。
相同点：都是用电路的幅频特性来工作。
2、LC 串联和并联电路的阻抗计算：串联时，电路阻抗为Z=R+j(XL-XC)=R+j(ωL-1/ωC)；并联时电路阻抗为Z=1/jωC∥(R+jωL)=考滤到实际中，常有R<<ωL,所以有Z≈幅频关系和相频关系曲线：3、画出通频带曲线：计算谐振频率：fo=1/2π√LC电路四、微分和积分电路注意要点：1、电路的作用，与滤波器的区别和相同点；2、微分和积分电路电压变化过程分析，画出电压变化波形图；3、计算：时间常数，电压变化方程，电阻和电容参数的选择。
直流通路
将晶体管等效为二端口网络，取其网络参数。 H参数是电路网络参数的一种，称为混合参数。
h参数等效电路
I1 +
—
I2 双端 口 网络 + V2
—
h11
V1 I1 V1
V 2 0
: 输出短路时的输入电阻
h12
V1
V2
I 1 0
: 输入开路时电压反馈系 数
h22
h21
2
4
6
8
10 12 vCE(V)
iC=iB=0.8~2.4(mA) vCE= 8.8V ~ 2.4V vo= vce=-3.2sin t
vo
动态分析—截止失真
iB (uA)
iC (mA) 3
100uA
80uA 60uA 40uA 20uA Q
40uA
2 1
0
vBE
0
2
4
6
8
10 12 vCE
2
I2 V2
I2 I1
0 I 1
: 输入开路时输出导纳
0 V 2
: 输出短路时电流放大系 数
如果I1和V2是独立源：
V 1 h11 I 1 h12 V 2
1 2 2
I 2 h 21 I 1 h 22 V 2
三极管共射h参数等效电路
静态分析--图解法
a. 画直流通路 b. 把基极回路(b,e) 和集电极回路(c,e) 电路分为线性和非 线性两部分 IB=40uA、 RC=4K、 VCC=12V I
c、e回路 b、e回路
VBE=VBB-IBRb
二极管的直流等效电路
二极管的直流等效电路二极管是一种常用的电子元件，它具有许多重要的应用。
为了更好地理解和应用二极管，我们需要了解它的直流等效电路。
首先，我们来看看二极管的符号。
它由一个三角形和一个横线组成，三角形表示P型半导体，横线表示N型半导体。
二极管的正极连接在P型半导体上，负极连接在N型半导体上。
在直流电路中，二极管有两种工作状态：正向偏置和反向偏置。
正向偏置时，电流从正极流向负极。
这时，二极管处于导通状态，称为正向工作状态。
反向偏置时，电流无法从负极流向正极，二极管处于截止状态，称为反向工作状态。
在正向工作状态下，二极管可以近似看作一个理想的导线。
这时，它的直流等效模型可以简化为一个导线和一个电压源，电压源的电压为二极管的正向压降（一般为0.7V）。
这个简化的模型对于分析和设计电路非常有用。
在反向工作状态下，二极管的直流等效模型可以近似看作一个断路。
也就是说，电流无法通过二极管，因此在电路分析中可以将二极管从电路中移除。
需要注意的是，在实际应用中，二极管具有一些非理想特性，如反向漏电流和截止电压等。
这些特性可能会对电路的性能产生一些影响，因此在设计电路时需要考虑这些非理想特性。
总结起来，二极管的直流等效电路简化了对二极管的分析和设计过程。
在正向工作状态下，它可以看作一个理想导线，简化了电路的计算。
在反向工作状态下，它可以看作一个断路，简化了电路的分析。
了解二极管的直流等效电路有助于我们更好地理解和应用二极管，提高电路设计的效率和准确性。
共射极放大器的交流等效电路分析法
解 由于RE=RE1+RE2=1kΩ，所以Q点不变。对于交流通路，现在射极通过RE1接地。交流等效电路为：
1
*
1
*
可见，RE1的接入，使得Au减小了约10倍。但是，由于输入电阻增大，因而Aus与Au的差异明显减小了。
*
2.6 共集电极放大器
＋
－
－
＋
U
o
U
i
U
s
R
s
R
B2
C
1
R
E
＋
－
－
R
s
U
s
R
B1
I
b
R
o
R
B2
r
be
βI
b
b
c
I
c
I
e
R
E
R
L
I
o
R
i
′
I
i
e
*
图2.6.1 共集电极放大器及交流等效电路
(b)交流等效电路
U
i
R
i
＋
＋
－
－
R
s
U
s
R
B1
I
b
R
o
R
B2
r
be
βI
b
b
c
I
c
I
e
R
E
R
L
I
o
R
i
′
I
i
e
3.输入电阻Ri
*
Ri’显著增大，所以共集电极电路的具有高输入电阻的特性
R
L
R
o
↓
－
＋
U
同样的线圈通入交流电和直流电，有什么不同？
同样的线圈通⼊交流电和直流电，有什么不同？
同样的线圈在交流电和直流电中所表现出来的阻抗特性是不⼀样的，对于直流⽽⾔，其阻抗主
要取决于直流电阻的⼤⼩，⽽在交流电路中，其阻抗由直流电阻和感抗构成。
所以，交流电路
中的线圈，如果通⼊直流电的话，要看线圈的阻值和直流电压的⼤⼩。
下⾯详细介绍。
1 线圈在直流电路中的情况
在直流电路中，线圈可以等效成电阻，其阻值由线圈的直流电阻决定。
即流过线圈的电流
I=U/R。
这种情况的模型如下图所⽰。
由计算公式可以看出，电流的⼤⼩取决于直流电压和线圈的直流电阻，如果电压较低或者直流
电阻较⼤，那么线圈都不会被烧坏，否则线圈被烧。
2 线圈在交流电路中的情况
在交流电路中，线圈的阻抗由线圈⾃⾝的直流电阻和感抗构成，⽽感抗XL的计算公式为：XL =
2πfL。
从公式中可以看出，感抗主要由交流电的频率和电感值决定。
电感值越⼤、频率越⼤，
那么感抗也就越⼤，在输⼊电压⼀定的情况下，流过线圈的电流也就越⼩。
所以，同⼀个线
圈，在直流和交流中的情况是不⼀样的。
所以，线圈通⼊直流电源的话，要看直流电压有多⼤，以及线圈的直流电阻有多⼤。
线圈通⼊
交流的话，要看交流的频率和线圈的电感量。
(高中段)第17讲直流电路和交流电路
2．[多选]如图所示电路中，电源内阻忽略不计，R0 为定值电
阻，Rm 为滑动变阻器 R 的最大阻值，且有 R0>Rm；开关
S1 闭合后，理想电流表 A 的示数为 I，理想电压表 V1、V2
的示数分别为 U1、U2，其变化量的绝对值分别为 ΔI、ΔU1、
ΔU2。则下列说法正确的是
()
A．断开开关 S2，将 R 的滑动触片向右移动，则电流表 A 的示数变小、电压表
答案：A
谨记师说
1．理想变压器原线圈串联或并联负载时分析思路 (1)变压器原、副线圈间的电压关系、电流关系与匝数关系仍然满足变压器 原理，原线圈的输入功率仍然等于副线圈的输出功率。 (2)原线圈端串联分压电阻时，输入端前端电压等于分压电阻电压和变压器 输入电压之和，分压电阻上电压通过电流比建立联系。若并联分流电阻与原线 圈并联，输入端前端电流等于分流电阻电流与原线圈电流之和。
谨记师说
交变电流的产生及描述 (1)结合图像分析交变电流的产生原因，值得注意的是：① 磁场视为匀强磁场；②线框转动的特点是匀速转动；③切割边 的特点是转动时 ad 边和 bc 边不切割，只有 ab 边和 cd 边切割， 且切割速度在变化，所以 n 匝线框从中性面开始转动时产生的电动势为 e＝ n×2Blabvsin ωt＝2nBlab×12ωladsin 2Tπt＝nBS2Tπsin 2Tπt。 (2)在线框转动时穿过线框的磁通量发生变化，若从中性面开始计时，有 Φ ＝BScos 2Tπt，根据法拉第电磁感应定律有 e＝nΔΔΦt ＝nBS2Tπsin 2Tπt。
泡能正常发光，电路中熔断器熔断电流为 0.4 2 A，熔断器与输电导线的
电阻忽略不计。下列判断正确的是
()
A．t＝0 时刻的导线框中磁通量变化率最大
mos管交流等效电流方向
mos管交流等效电流方向1.引言1.1 概述概述部分将对本文的主题进行简要介绍。
本文将重点讨论mos管交流等效电流的方向，以及这种方向与mos管特性的关系。
mos管（Metal-Oxide-Semiconductor Field-Effect Transistor）是一种常见的半导体元件，它在现代电子电路中起着至关重要的作用。
在讨论mos管的特性时，我们通常会引入交流等效电流的概念。
交流等效电流可以理解为在交流电路中，mos管所表现出的电流。
与静态直流电流不同，交流等效电流不仅受到直流偏置电压的影响，还受到频率、输入电压幅值等因素的影响。
因此，了解交流等效电流的方向对于理解mos管的工作原理和性能至关重要。
本文将首先介绍mos管的基本原理，包括mos管的结构和工作方式。
然后，我们将详细阐述交流等效电流的概念，包括其定义、计算方法和物理意义。
接着，我们将探讨交流等效电流的方向与mos管特性之间的关系，以及这种方向对电路性能的影响。
通过本文的阅读，读者将能够全面了解mos管交流等效电流的概念、方向以及与其特性的关系。
同时，读者也将能够进一步理解交流等效电流方向对于电路性能的重要性。
在下一节中，我们将详细介绍mos管的基本原理。
1.2 文章结构文章结构部分的内容如下所示：文章的结构是为了系统地呈现和阐述关于mos管交流等效电流方向的知识。
通过以下几个部分来展开讨论：1. 引言：在引言部分，我们将提供该主题的概述，简要介绍mos管交流等效电流方向的重要性和应用领域。
同时，我们将讨论本文的目的，即为读者提供有关该主题的全面理解。
2. 正文：正文部分将深入讲解mos管的基本原理和交流等效电流的概念。
首先，我们将详细解释mos管的工作原理，包括其内部结构和关键参数。
然后，我们将引入交流等效电流的概念，解释它在mos管中的作用和重要性。
3. 结论：在结论部分，我们将总结并强调交流等效电流的方向与mos 管特性之间的关联。
交流等效电路中偏置电阻等效断路
交流等效电路中偏置电阻等效断路下载提示：该文档是本店铺精心编制而成的，希望大家下载后，能够帮助大家解决实际问题。
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N个并联直流电源的等效电源的3种推导方法--并联交／直流电源的一个等效定理及其推广
N个并联直流电源的等效电源的3种推导方法--并联交／直流电源的一个等效定理及其推广周国全【摘要】本文运用等效电压源定理（戴维宁定理），等效电流源定理（诺尔顿定理）以及直流电路的叠加原理，并结合数学归纳法，总结出3种途径用以推导 N 个并联直流电源的等效电动势与等效内阻，并以定理形式表达，最后对这一定理的适用范围作了推广；并对其能否向交流电路推广作了前瞻性的思考。
%T he equivalent voltage source theorem and the equivalent current source theorem , the principle of superposition for a linear direct currentcircuit ,and the mathematical induction method were applied in this paper to conclude three approaches to derive the equivalent elec‐tromotive force and the equivalent inner resistance for N parallel direct power sources .These results were expressed in the form of theorems .At last ,we extended our theorem to the case of parallel powers mixed with parallel resistors ,and did forward thinking of whether this the‐orem can be extended to the alternating current circuits .【期刊名称】《物理与工程》【年(卷),期】2015(000)005【总页数】5页(P36-40)【关键词】等效电压源定理(戴维宁定理);等效电流源定理(诺尔顿定理);线性元件;叠加定理;并联电源;电导【作者】周国全【作者单位】武汉大学物理科学与技术学院，湖北武汉 430072【正文语种】中文稳恒的直流电路除了满足欧姆定理、基尔霍夫回路定理及节点定理之外，还满足线性叠加定理与等效电源定理等[1-4].等效电源定理的教学研究与应用，是电磁学与电路原理教学的重要内容之一[5,6].两个电路等效是指它们的对外电输出特性相同.两个电路内部的几何结构及参数都已发生变化，因此内部并不等效.在电路中用等效电源互相置换后，不影响外电路的工作状态，例如图1、图2所示的含内阻的电压源与电流源之间的等效变换.若干个含源支路作串联、并联、混联而构成的二端网络，可以等效为一个电压源.这可总结为等效电压源定理，亦称戴维宁定理，表述如下:两端有源线性直流网络可等效于一个电压源，即一个电压源和电阻串联的二端网络，其电动势等于网络的开路端电压，内阻等于从网络两端看除源(将电动势短路)网络的电阻.这个二端网络又可以等效为一个电流源，并可总结为等效电流源定理，亦称诺尔顿定理.表述如下:两端有源线性直流网络可等效于一个电流源，即一个电流源和电阻并联的二端网络，其电流等于网络两端短路时流经两端点的电流，内阻等于从网络两端看除源网络的电阻.值得注意的是等效电源定理只适用于由线性元件组成的有源二端网络.如果网络中含有非线性元件时，则该定理不再适用.由于稳恒的直流电路中，各支路的电流对任一直流电源的响应是线性的，因此由线性元件构成的直流网络还应服从叠加定理[1，3，4].本文基于等效电源定理以及线性直流电路的叠加定理，尝试运用3种不同的方法，推导出一条有关N个并联直流电源构成的二端网络的等效电源的定理:N个并联电源的等效电动势是诸电源的电动势以其内电导为权重因子的加权平均值，其等效内阻是诸电源的内阻的并联总电阻，即等效内电导是诸电源的内电导之和.本文还在更广泛的意义上对其应用范畴进行了合理的推广,尤其适用于如下3种推广的情形:(1)当诸电源极性存在不同取向，即存在反向并联时，须对诸电动势的符号作适当的规定；(2)将只有电阻存在的并联无源支路看作电动势为零的有源并联支路;(3)由并联的交流电源(和复阻抗)构成的线性二端网络.为讨论方便和表达简洁起见，我们用(ε,r)表示电动势为ε，内阻为r的直流电压源;用(I0,r0)表示电流为I0，内阻为r0的电流源;用R12=r1//r2(或R1,2,…,N=r1//r2//…//rN)表示两个(或N个)电阻的并联及其总电阻；并用g=1/r 表示与电阻r相应的电导.根据文献[1]，首先我们给出电压源和电流源之间等效变换的一条引理，作为后文讨论的基础.如图1、图2所示，电压源(ε,r)与电流源(I0,r0)在满足式(1)所示的条件时可以相互等效而转化,这就能使电压源与电流源两者对外的输出效果完全等效.但是必须注意，理想电压源和理想电流源之间是不能互相等效的.对于N个直流电压源(εi,ri)，i=1,2,3,…,N，相应的内电导为则其等效电压源的电动势与内阻满足如下定理:定理 N个并联电源(εi,ri),(i=1,2,…,N)，构成的二端网络的等效电压源的电动势，是诸电源的电动势以其内电导为权重因子的加权平均值，其等效内阻是诸电源的内阻的并联总电阻，即等效内电导是诸电源的内电导之和.用公式表达，等效电压源的电动势为而等效电压源的等效总电阻满足或等效总电导采用这种方法，一种思路如图3所示，按照前述等效引理，对于其中的每一个直流电压源(εi，ri),i=1,2,3,…,N，我们均可将其等效地代之以电流源，于是得到如图4所示的N个并联的等效电流源(Ii,ri)，并满足如下等效条件:图4所示的N个并联的等效电流源又可看作如图5所示的一个等效的电流源(Ie,re),并有如下等效条件:再将图5所示的电流源等效为如图6所示的一个电压源并有如下等效条件:根据等效条件(1)，该电压源的等效内阻即为式(7).另一种思路如图5、图6所示，实际上等效公式(6)和公式(7)可由等效电流源定理更为直接和简单地导出.N个并联电压源构成的两端网络，等效于一个电流源，其等效电流是其两端的短路电流:由于其任意第i 个电源支路的短路电流为因此总的短路电流就是各支路短路电流之和，即式(6)；而等效内阻就是从两端看除源网络的开路端电阻，即N个并联内阻之和，亦即式(7).将数学归纳法与物理结合起来，然后再将 N=1，2情形的特殊结论推广到任意整数N的情形，是一种很好的科学思维方法；对于培养和提高学生的科学归纳能力与素养也是一次很好的锻炼.现在我们考虑运用数学归纳法，再结合等效电压源定理，来证明N个并联电源(εi,ri),i=1,2,…,N，的等效公式(2)～式(4)；它需要我们具有一定的数学直觉和推理能力.公式对N=1情形是自然成立的，对N=2情形可作如下证明.如图7所示，运用等效电压源定理，a、b之间的开路端电势差即为其等效电动势，可据下式计算:若a、b之间处于开路情形，其内部电流I可按下式计算:于是根据式(9)和式(10)，a、b之间的等效电动势为它确实是两个电源的电动势以其内电导为权重因子的加权平均值.又按等效电压源定理，其等效内阻等于a、b之间除源网络的电阻，即为两直流电源之内阻并联的结果:而其等效内电导则为证明对于N=2，即两个直流电源并联情形，定理与公式(2～4)均成立；据此作如下合理猜想:对于N个直流电压源(εi,ri)，i=1,2,3,…,N，相应的内电导为gi=1/ri，i=1,2,3,…,N，则其等效电压源的等效电动势与等效内阻满足式(2)～(4).我们用数学归纳法证明这一结论.设当N=k 时公式(2)～(4)成立，当N=k+1时，即等效电压源(εek，rek)再并联一个直流电源(εk+1,rk+1)时，按公式(11)和(12)的结论，我们有线性叠加定理可表述为[1,3,4]：对于由线性元件(如直流电阻)和直流电源构成的复杂电路,若电路中有多个电源,则通过电路中任一支路的电流等于各个直流电源单独存在时,在该支路产生的电流之和.文献[1,3,4]给出的这种表述实际上还可以进一步引申为如下推论：在复杂的线性直流电路中,任意两节点间的电势差,等于各个直流电源单独存在时,在该二节点间引起的电势差的代数和.这是叠加定理应用于线性直流电路系统的应有之义.我们可以利用线性叠加定理的这一推论,来推导N个并联直流电源的等效电动势与等效内阻.如图8所示,按照等效电压源定理,N个并联直流电源在a、b两端的对外等效电动势,等于a、b两端对外开路电压,等效内阻则等于从a、b两端看除源网络(内阻保留)的电阻.而依据线性叠加定理,a、b两端的对外等效总电压,等于其中每一个直流电源单独存在时在a、b两端所造成的电势差的代数和.其次,按照线性叠加定理的思想,第i个电源(εi,ri)单独存在时,(其他直流电源仅留下N-1个内阻ri,r2,…,ri-1,ri+1,…,rN,它们并联之后再与ri串联),它在a、b两端所造成的电压Ui,按照串联电阻的分压原理,应为于是N个直流电源同时存在时，在a、b间造成的电压的代数和为按等效电压源定理，a,b之间的这个开路电压式(19)，就是等效电压源的电动势式(2).再来算出等效内阻，从图8的a、b两端看，除源网络(内阻保留)的电阻为N 个并联的直流电源的内阻，它就是等效内阻式(3).再结合式(19)，定理获证.我们从3个方面将本定理之应用范畴进行合理的推广.其一，如果我们将一个纯电阻看成一个电动势为零的等效直流电压源(0，R),或将其视为电流为零且有一并联内阻的等效电流源，则前述定理的适用范围还可推广为任意多个直流电源与若干电阻并联而构成的复杂直流二端网络.即公式(2)～(4)对于存在电动势为零的并联电阻(0，R)照样成立.这可以帮助我们处理大量直流电路的问题，如文献[1～4]中的部分习题.其二，假如并联直流电源之间的正负极性的取向不相一致，则只须规定电源正极指向某端时电动势为正，(譬如规定在图7和图8中，电源的正极与a端相连时，其电动势为正值)，反之为负，(如图7和图8中，正极与b端相连时电动势取为负值)，则公式(2)～(4)对于任意多个直流电源并联且正负极性任意联接而构成的复杂直流网络依然成立.这正是前述定理中“代数和”一词的应有之义.其三，本文的结论是否能向并联交流电源构成的二端线性的网络推广？值得我们认真地思考和进一步研究.复电压、复电流、复电动势及复阻抗、复导纳等概念的引入，建立和恢复了流经线性交流元件的复电流对其两端复电压的线性响应关系，为在交流电路中建立如稳恒直流电路一样的欧姆定理、基尔霍夫回路定理及节点定理奠定了基础[1,2].尤其关键的一点是，能否建立交流电流源的概念？答案是肯定的[3,4]；一个交流电压源能否等效于某个交流电流源？交流电路中能否建立相应的戴维宁定理与诺尔顿定理？答案也是肯定的[3,4]！解决了这些疑问，则将本文的结论推广应用于并联的交流电源与复阻抗构成的二端交流网络，是一件合理并且简单易行的事情.本文不仅给出N个并联直流电源(电阻)的等效电源的一个定理及其公式(4)～(6)，而且给出了有关等效电源定理和直流网络电路的线性叠加定理的一个很好的教学范例；同时有望为电磁学与电路原理的教学提供新的视角，开拓新的思维，注入新的活力.第二种方法——数学归纳法的引入，为在物理教学与研究中激发和锻炼学生的科学归纳能力提供了一次难得的机会.另一方面，将与电源并联的直流电阻视为电动势为零的直流电源的举措，以及对电源的正负极性的不同接法的符号规定，这两种处理方法扩大了本文的定理与公式的应用范畴；尤其是向并联的交流电源与复阻抗构成的二端线性交流网络的推广，更是大胆和富有意义的一种尝试.在作这种推广时会有一些新的问题、特性与新的规律出现，这尚有待于学者们作进一步的研究.。
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交流分量------信号放大的对象
电路组成：
直流通路 + 交流通路；
直流通路------分析晶体管电路的直流分量 交流通路------分析晶体管放大器的相关性能
画出直流等效电路
交流输入信号为零；
所有电容开路；所有电感短路；
置零
C2
交流通路
uo
短路
ui
短路
RB
RCRL
变压器初级和次级之间开路
画出交流等效电路 有交流输入信号，所有直流量为零； 所有大电容短路；所有大电感开路。 （谐振回路L、C 保留）
基本放大电路： 对直流信号（只有+EC）
+EC RB C1 RC T C2 RB 开路 直流通道 +EC
RC
开路
对交流信号(输入信