求均匀电场的电势解
电场的电势差
电场的电势差电场的电势差是指单位正电荷从一个位置移动到另一个位置时，所经过的电势差的改变量。
电势差也可以理解为电场力对单位正电荷所做的功。
电势差的计算公式为：ΔV = V₂ - V₁其中，ΔV表示电势差，V₂表示终点的电势，V₁表示起点的电势。
电势的单位是伏特（V）。
电势差与电场力的方向有关。
如果力和电势差的方向相同，那么电场力所做的功为正值；如果力和电势差的方向相反，那么电场力所做的功为负值。
这是因为正电荷在电势较高的地方会受到电场力的推动，而在电势较低的地方会受到电场力的阻碍。
电场的电势差与路径无关，只与起点和终点的位置有关。
这是因为电势是一个标量，它只与位置有关，而与路径无关。
这种性质使得我们可以在计算电势差时选择一个便于计算的路径。
在某些特殊情况下，电场的电势差可以通过公式计算得到。
例如，对于一个均匀电场，它的电势差与两个位置之间的距离成正比。
即ΔV = Ed其中，E表示电场强度，d表示两个位置之间的距离。
这个公式适用于强度方向恒定的均匀电场。
除了计算电势差，我们还可以通过等势面来理解电场的电势差。
等势面是指电势相等的点所构成的曲面，在等势面上，单位正电荷的电势不变，因此不做功。
当我们观察等势面的分布时，可以更直观地了解电场的特征。
电势差越大的地方，等势面越稀疏；电势差越小的地方，等势面越密集。
在现实生活中，电场的电势差有着广泛的应用。
例如，在电流传输中，电势差决定了电子在导线中的移动方向和速度；在电容器中，电势差决定了电容器的电荷存储能力和电场强度；在静电粉末喷涂中，电势差决定了粉末在喷涂过程中的均匀涂布程度。
总结起来，电场的电势差是单位正电荷在电场中移动时所经过的电势改变量。
它既可以通过计算公式来求解，也可以通过观察等势面的分布来理解。
电势差在电流传输、电容器等电场应用中发挥着重要的作用。
最后，要注意电势差与路径无关，只与起点和终点的位置有关。
2-1_静电势及其微分方程
Qf
二、静电势的微分方程和边值关系 静电势的微分方程和边值关系 1.电势满足的方程 电势满足的方程 电势 泊松方程 导出过程
ρ ∇ ϕ =− ε
2
适用于均 匀介质
r 2 ⇒ε∇⋅ E = −ε∇⋅ ∇ϕ = −ε∇ ϕ = ρ
拉普拉斯方程
2-10
r r D = εE,
r E = −∇ϕ
r ∇⋅ D = ρ
Q
P
a
A 2 ϕ = + B (r > 0) 满足 ∇ ϕ = 0 r
2-20
(r > a)
r r ∇⋅ ∇ϕ ∝ −∇⋅ 3 = 0 r
(r ≠ 0)
r → ∞,ϕ → 0
B≡0
A ϕ= r
∂ϕ Q = − ε0 dS = ε 0 dS = ∂r r=a a2
∫
∫
∂ϕ ∂ϕ A = =− 2 ∂n ∂r r ε 0 A4π a2 A
σf =0
σ p = ε0 (E2n − E1n )
电磁性质方程： 电磁性质方程： 静电平衡时的导体： 均匀各向同性线性介质： ② 静电平衡时的导体： ① 均匀各向同性线性介质 r r r r r 导体内 J = σE = 0 σ ≠ 0 （ ） P = χeε0 E = (ε − ε0 )E r r r r r r r r E, D, P, ρ,L= 0 (D = ε0 E + P) D = εE σ 外表面 E = En = , Et = 0 r ε0 ε ρP = −∇⋅ P = ( −1)ρ ε 电荷分布在表面上， 电荷分布在表面上，电 r r r σ P = −n ⋅ (P − P ) 场处处垂直于导体表面 2 1
注意：考虑了束缚电荷， 注意：考虑了束缚电荷，就不能再考虑介质
电动力学期中考试题
《电动力学》期中考试题Array班级：姓名：学号：得分：一、写出下列静电问题的全部定解条件（任选五题）（每题5分，共25分）1、处于原来为均匀电场E0中一半径为a的导体球，球上保持电压U0，写出求解空间电势的全部定解条件。
2、处于原来为均匀电场E0中一半径为a的导体球，球上带电荷Ｑ，写出求解空间电势的全部定解条件。
3、处于原来为均匀电场E0中一半径为a、电容率为ε的介质球，写出求解球内外的电势的全部定解条件。
4、处于原来为均匀电场E0中一半径为a、电容率为ε的介质球，球心有一点电荷q，写出求解球内外的电势的全部定解条件。
5、一接地导体球半径为a，球心位于坐标原点。
一点电荷q距球心为d（d>a），写出求解空间电势的全部定解条件。
6、一导体球半径为a，带有电量Q，球心位于坐标原点。
一点电荷q距球心为d （d>a），写出求解空间电势的全部定解条件。
7、有一点电荷q位于两个互相垂直的接地导体平面所围成的直角空间内，它到两个平面的距离为a和b，写出求解空间电势的全部定解条件。
8、在接地的导体平面上有一半径为a的半凸球，半球的球心在导体平面上，点电荷q位于系统的对称轴上，并与平面相距为d（d>a），写出求解空间电势的全部定解条件。
9、长、宽、高分别为a、b、c的立方体金属盒，与z轴垂直的一个面上的电势为U(x,y)，其余面上电势为零。
写出求解盒内电势的全部定解条件。
二、正误判断题（做完其它题后，本题才计分）（任选十题）（正确：√；错误：⨯。
每题1分，共10分。
）1、矢量场的旋度的散度恒等于零，或说任何旋度场一定是无散场。
（）2、标量场的梯度的旋度恒等于零，或说任何梯度场一定是无旋场。
（）3、戴尔算符∇是一个矢量微分算符。
因此，戴尔算符的运算规则必须同时满足求导运算的规则和矢量运算的规则。
（ ）4、2014()4()r πδπδ∇=-=--r x x ，其中r = x – x 0，x 0是给定点位置矢量。
大学物理常用公式(电场磁场 热力学)
第四章 电 场一、常见带电体的场强、电势分布2）均匀带电球面（球面半径 ）的电场：3）无限长均匀带电直线（电荷线密度为）: E = ，方向：垂直于带电直线。
2r( rR ) 4）无限长均匀带电圆柱面（电荷线密度为）:E =2r (rR )5）无限大均匀带电平面（电荷面密度为）的电场: E =/20 ，方向：垂直于平面。
二、静电场定理 1、高斯定理：e = ÑE v dS v = q 静电场是有源场。
Sq 指高斯面内所包含电量的代数和；E 指高斯面上各处的电场强度，由高斯面内外的全 部电荷产生； Ñ E vdS v 指通过高斯面的电通量，由高斯面内的电荷决定。
2、环路定理： Ñ E v dl v =0 静电场是保守场、电场力是保守力，可引入电势能三、求场强两种方法1、利用场强势叠加原理求场强 分离电荷系统： E v = E v i ；连续电荷系统： E v = dE v i =12、利用高斯定理求场强 四、求电势的两种方法n1、利用电势叠加原理求电势 分离电荷系统：U =U i ；连续电荷系统： U = dU i =1电势零点v v 2、利用电势的定义求电势 U =电势零点Edl五、应用vv b点电荷受力： F = qE电势差： U ab =U a -U b = b EdraE =1 qU =q4r 24r1）点电荷：E =0 (rR ) q2 (rR ) 4r 2U =q (r R ) 4r q (r R ) 4Ra 点电势能：W a = qU a由 a 到 b 电场力做功等于电势能增量的负值 A ab = -W = -（W b -W a ）六、导体周围的电场1、静电平衡的充要条件： 1）、导体内的合场强为 0，导体是一个等势体。
2）、导体表面的场强处处垂直于导体表面。
E v ⊥表面。
导体表面是等势面。
2、静电平衡时导体上电荷分布： 1）实心导体： 净电荷都分布在导体外表面上。
电场中的电势分布规律
电场中的电势分布规律在物理学中，电场是描述电荷相互作用的重要概念。
而电势则是用于描述电场中某一点的能量状态。
本文将探讨电场中的电势分布规律，并通过实例来说明这些规律。
1. 电势定义及基本原理：在电学中，电势（Potential）用于描述单位正电荷所具有的能量状况。
具体而言，电势定义为单位正电荷在电场中的电力做功。
根据电势的基本原理，电势与电荷的距离成反比。
即离电荷越近的位置，其电势越大；离电荷越远的位置，其电势越小。
这一原理可以用公式表达为：V = k * q / r，其中V表示电势，k为比例常数，q为电荷量，r为离电荷的距离。
2. 点电荷的电势分布规律：在电场中，点电荷是最简单的模型。
根据点电荷的性质，可以得出以下电势分布规律：(1) 对于正电荷，其电势呈现“中心高、四周低”的分布规律。
也就是说，离正电荷越近的地方，电势越高；离正电荷越远的地方，电势越低。
这种分布形式呈球对称。
(2) 对于负电荷，其电势呈现“中心低、四周高”的分布规律。
也就是说，离负电荷越近的地方，电势越低；离负电荷越远的地方，电势越高。
同样，这种分布形式也呈球对称。
3. 多个点电荷的电势叠加规律：在实际情况中，常常存在多个电荷相互作用的场景。
此时，需要考虑多个电荷对电势的叠加效应。
根据叠加原理，多个点电荷的电势可通过将每个电荷产生的电势分别求和得到。
具体而言，对于多个正电荷，将它们产生的电势值相加；而对于多个负电荷，将它们产生的电势值相减。
4. 均匀带电体的电势分布规律：除了点电荷外，均匀带电体也是电势分布的研究对象。
均匀带电体可以看作是由许多点电荷组成。
(1) 对于均匀带正电的体积，其电势分布规律呈现“中心低、四周高”的特点。
离中心越近的点，电势越低；离中心越远的点，电势越高。
这种分布形式与负电荷类似。
(2) 对于均匀带负电的体积，其电势分布规律呈现“中心高、四周低”的特点。
离中心越近的点，电势越高；离中心越远的点，电势越低。
高中物理：电势
高中物理：电势【知识点的认识】1．定义：检验电荷在电场中某点A 具有的电势能E P A 与它所带的电荷量q 成正比，其比值定义为电场中A 点的电势，用φA 表示，则表达式为：φA ＝．单位：伏，符号是V ．2．物理意义：是描述电场能性质的物理量，只与电场本身有关，与检验电荷的情况（带电种类、带电多少以及受力大小）无关，在数值上等于单位正电荷在场点具有的电势能．3．特点：①相对性：与所选取的零点位置有关，电势零点的选取与电势能零点的选取是一致的；②标量性：电势是标量，没有方向，但有正负之分，正负的物理含义是若φ＞0，则电势比参考位置高，若φ＜0，则电势比参考位置低．（4）电势高低的判断：顺着电场线，电势降低；逆着电场线，电势升高．理解与注意：公式φ＝是定义式，不能据此认为φ与E P 成正比，与q 成反比．实际上，φ与E P 、q 无关，它是由源电荷的情况和场点的位置决定的．而把φ＝变形得到的式子E P A ＝q φA 却是关系式，它说明电荷在电场中具有的电势能由电荷的带电情况和所在场点的电势共同决定．5．电场强度、电势、电势差、电势能的比较电场强度、电势、电势差、电势能都是用来描述电场性质的物理量，它们之间有密切的联系，但也有很大的差别，现列表进行比较．电场强度电势电势差电势能意义描述电场的力的性质描述电场的能的性质描述电场做功的本领描述电荷在电场中的能量，电荷做功的本领定义若B 点电势为0，则φA ＝U AB ＝φA﹣0E P ＝q φ矢标性矢量：方向为正电荷的受力方向标量：有正负，正负只表示大小标量：有正负，正负只是比较电势的高低正电荷在正电势位置有正电势能，简化为：正正得正，负正得负，负负得正决定因素由电场本身决定，与试探电荷无关由电场本身决定，大小与参考点的选取有关，具有相对性由电场本身的两点间差异决定，与参考点的选取无关由电荷量和该点电势二者决定，与参考点的选取有关相互关系场强为零的地方电势不一定为零电势为零的地方场强不一定为零零场强区域两点电势差一定为零，电势差为零的区域场强不一定为零场强为零，电势能不一定为零，电势为零，电势能一定为零联系匀强电场中U＝Ed（d为A、B间沿场强方向上的距离）；电势沿场强方向降低最快；U AB＝φA﹣φB；；W AB＝E P A﹣E PB．电势、电势差、电势能、电场力的功、电荷量等物理量均为标量，它们的正负意义不全相同，要注意比较区别，而矢量的正负一定表示方向．【命题方向】题型一：电场强度、电势概念的理解例1：如图所示，实线表示某静电场的电场线，虚线表示该电场的等势面．下列判断正确的是（）A.1、2两点的场强相等B.1、3两点的场强相等C.1、2两点的电势相等D.2、3两点的电势相等分析：根据电场线的分布特点：从正电荷或无穷远处出发到负电荷或无穷远处终止，分析该点电荷的电性；电场线越密，场强越大．顺着电场线，电势降低．利用这些知识进行判断．解：A、电场线的疏密表示电场的强弱，由图可得，1与2比较，1处的电场线密，所以1处的电场强度大．故A错误；B、电场线的疏密表示电场的强弱，由图可得，1与3比较，1处的电场线密，所以1处的电场强度大．故B错误；C，顺着电场线，电势降低，所以1点的电势高于2点处的电势．故C错误；D、由题目可得，2与3处于同一条等势线上，所以2与3两点的电势相等．故D正确．故选：D．点评：加强基础知识的学习，掌握住电场线和等势面的特点，即可解决本题．题型二：电势高低与电势能大小的比较例2：如图所示，在x轴上相距为L的两点固定两个等量异种点电荷+Q、﹣Q，虚线是以+Q所在点为圆心、为半径的圆，a、b、c、d是圆上的四个点，其中a、c两点在x轴上，b、d两点关于x轴对称．下列判断正确的是（）A．b、d两点处的电势相同B．四点中c点处的电势最低C．b、d两点处的电场强度相同D．将一试探电荷+q沿圆周由a点移至c点，+q的电势能减小分析：该电场中的电势、电场强度都关于x轴对称，所以bd两点的电势相等，场强大小相等，方向是对称的．c点在两个电荷连线的中点上，也是在两个电荷连线的中垂线上，所以它的电势和无穷远处的电势相等．解：A：该电场中的电势关于x轴对称，所以bd两点的电势相等，故A正确；B：c点在两个电荷连线的中点上，也是在两个电荷连线的中垂线上，所以它的电势和无穷远处的电势相等．而正电荷周围的电场的电势都比它高，即c点的电势在四个点中是最低的．故B正确；C：该电场中的电场强度关于x轴对称，所以bd两点场强大小相等，方向是对称的，不相同的．故C错误；D：c点的电势低于a点的电势，试探电荷+q沿圆周由a点移至c点，电场力做正功，+q的电势能减小．故D正确．故选：ABD．点评：该题考查常见电场的特点，解题的关键是c点在两个电荷连线的中点上，也是在两个电荷连线的中垂线上，所以它的电势和无穷远处的电势相等．而正电荷周围的电场的电势都比它高，负电荷周围的电场的电势都比它低．属于基础题目．【解题方法点拨】1．比较电势高低的方法（1）沿电场线方向，电势越来越低．（2）判断出U AB的正负，再由U AB＝φA﹣φB，比较φA、φB的大小，若U AB＞0，则φA＞φB，若U AB＜0，则φA＜φB．（3）取无穷远处为零电势点，正电荷周围电势为正值，且离正电荷近处电势高；负电荷周围电势为负值，且离负电荷近处电势低．2．等分法计算匀强电场中的电势（1）在匀强电场中，沿不在同一等势面上的任意一个方向上，电势降落都是均匀的，故在同一直线上相同距离的两点间的电势差相等．如果把某两点间的距离等分为n段，则每段两端点间的电势差等于原电势差的倍．（2）已知电场中几点的电势，如果要求某点的电势时，一般采用“等分法”在电场中找与待求点电势相同的等势点，等分法也常用在画电场线的问题中．（3）在匀强电场中，相互平行的相等长度的线段两端间的电势差相等，应用这一点可求解电势．。
静电势(精)
0
S
n ( E2 E1 ) 0 n ( D2 D1 ) 0 n ( P2 P1 ) p
4. 导体的静电条件
2 1 2 1 2 S 1 S 0 n n n ( P2 P1 ) p
ˆ (D D ) n ˆ ( E E ) n 2 1 0 2 2 1 1 0 ˆ ˆ n ( 2 2 11 ) 0 ( n ) n 2 1 2 1 0 n n
2 S 1 S 2 1 1 2 n n S
ˆ n
介质 2
介质 1
1) 导体内部不带电，电荷只分布于导体表面
2) 导体内部电场为0 3) 导体表面电场必沿法线方向，导体表面为等势面，导体为等势体
4) 导体表面（介质2与导体1 ）的边界条件：
导体相邻的介质为2
S 常数 2 2 S 0 n
稳恒电流时： 绝缘介质与导体
i 2 i 0 / i
j i i j and i Sij j Sij nij nij given :S ( ) or S n
“外”边界条件; 注意无穷远处 “内”边界条件;
V内介质分界面无自 由电荷0 = 0
讨论： 1. (2)适用于静电场及线性介质，只有作为静电场总能量才有意义。 2. (2)适用于求总能量；如果求某一部分能量时，(1)面积分项不为0。 3. 不能将 0/2 看作电场能量密度，因为能量不只存在于有电荷分布的区域 内，它只能表示能量与存在电荷分布的空间有关。真实的静电能量密度是 以 (E•D)/2 的形式在空间连续分布，场强大的地方能量也大。在静电场情
ˆ t
大学物理 —— 第四章2 电通量 电场中的高斯定理
E • ds
s
0 r
qi
当场源分布具有高度对称性时求场强分布
步骤：１.对称性分析，确定
E
的大小、方向分布特征
２.作高斯面，计算电通量及 qi
３.利用高斯定理求解
例1．均匀带电球面
已知R、 q>0 求均匀带电球面的场强分布
解: 对称性分析
E
具有球对称
❖ 作高斯面 过P点的球面
R
r
P
通量
rR
e
E1 • ds E1
ds E14 r 2
rR r
通量
e
E2 • ds E2
P
ds E24 r2
s
s1
电量
qi 0
s
电量
s2
qi q
用高斯定理求解
E1 4r 2 0
E2 4r 2
q
0
E1 0
E2
q
4 0r 2
课 球体
堂
练 计算均匀带电球体内外的场强分布，已知q,R
电通量 电场中的高斯定理
一．电场线（电场的图示法）
方向 ：切线
E 大小：E dN =电场线密度
Ea
Eb
b
dS Ec
c
E
a
dS
E
性质： 静电场中，
不闭合；不相交 起于正电荷、 止于负电荷。
E
点电荷的电场线
负电荷
正电荷
+
一对等量异号电荷的电场线 +
一对等量正点电荷的电场线
+
+
一对异号不等量点电荷的电场线
)
等于这个闭合
曲面所包围的电荷的代数和除以 0 ，与闭合曲面外 的电荷无关。
静电场计算题
静电场计算题1.如图所示，真空中一长为L 的均匀带电细直杆，总电荷为q ，试求在直杆延长线上距杆的一端距离为d 的P 点的电场强度．解：设杆的左端为坐标原点O ，x 轴沿直杆方向．带电直杆的电荷线密度为λ=q / L ，在x 处取一电荷元d q = λd x = q d x / L ，它在P 点的场强：()204d d x d L q E -+π=ε()204d x d L L xq -+π=ε 2分总场强为 ⎰+π=Lx d L x L q E 020)(d 4－ε()d L d q+π=04ε3分 方向沿x 轴，即杆的延长线方向．2.一个细玻璃棒被弯成半径为R 的半圆形，匀分布有电荷+Q ，沿其下半部分均匀分布有电荷－Q ，所示．试求圆心O 处的电场强度．解：把所有电荷都当作正电荷处理. 在θ处取微小电荷 d q = λd l = 2Q d θ / π它在O 处产生场强 θεεd 24d d 20220R QR q E π=π= 2分按θ角变化，将d E 分解成二个分量：θθεθd sin 2sin d d 202RQ E E x π== θθεθd cos 2cos d d 202RQE E y π-=-= 3分对各分量分别积分，积分时考虑到一半是负电荷⎥⎦⎤⎢⎣⎡-π=⎰⎰πππθθθθε2/2/0202d sin d sin 2R QE x ＝0 2分 2022/2/0202d cos d cos 2R QR Q E y εθθθθεππππ-=⎥⎦⎤⎢⎣⎡-π-=⎰⎰ 2分 所以j RQ j E i E E y x202επ-=+= 1分LPd E O3.如图所示，一电荷面密度为σ的“无限大”平面，在距离平面a 处的一点的场强大小的一半是由平面上的一个半径为R 的圆面积范围内的电荷所产生的．试求该圆半径的大小．解：电荷面密度为σ的无限大均匀带电平面在任意点的场强大小为E =σ / (2ε0) 2分以图中O 点为圆心，取半径为r →r ＋d r 的环形面积，其电量为d q = σ2πr d r 2分它在距离平面为a 的一点处产生的场强()2/32202d ra a r d rE +=εσ 2分则半径为R 的圆面积内的电荷在该点的场强为()⎰+=R ra r r a E 02/3220d 2εσ⎪⎪⎭⎫⎝⎛+-=22012R a a εσ 2分 由题意,令E =σ / (4ε0)，得到R ＝a 32分4.电荷线密度为λ的“无限长”均匀带电细线，弯成图示形状．若半圆弧AB 的半径为R ，试求圆心O 点的场强．解：以O 点作坐标原点，建立坐标如图所示．半无限长直线A ∞在O 点产生的场强1E ， ()j i R E --π=014ελ 2分 半无限长直线B ∞在O 点产生的场强2E ， ()j i RE +-π=024ελ2分 半圆弧线段在O 点产生的场强3E，i RE032ελπ= 2分由场强叠加原理，O 点合场强为0321=++=E E E E2分5. 将一“无限长”带电细线弯成图示形状，设电荷均匀分布，电荷线密度为λ，四分之一圆弧AB 的半径为R ，试求圆心O 点的场强．∞∞OBA∞∞解：在O 点建立坐标系如图所示． 半无限长直线A ∞在O 点产生的场强：()j i R E -π=014ελ 2分 半无限长直线B ∞在O 点产生的场强：()j i RE +-π=024ελ 2分 四分之一圆弧段在O 点产生的场强： ()j i RE+π=034ελ 4分由场强叠加原理，O 点合场强为： ()j i RE E E E+π=++=03214ελ2分6.图中虚线所示为一立方形的高斯面，已知空间的场强分布为： E x ＝bx ， E y ＝0， E z ＝0． 高斯面边长a ＝0.1 m ，常量b ＝1000 N/(C ·m)．试求该闭合面中包含的净电荷．(真空介电常数ε0＝8.85×10-12C 2·N -1·m -2 )解：设闭合面内包含净电荷为Q ．因场强只有x 分量不为零，故只是二个垂直于x 轴的平面上电场强度通量不为零．由高斯定理得：-E 1S 1+ E 2S 2=Q / ε0 ( S 1 = S 2 =S ) 3分则 Q = ε0S (E 2- E 1) = ε0Sb (x 2- x 1)= ε0ba 2(2a －a ) =ε0ba 3 = 8.85×10-12 C 2分7.真空中一立方体形的高斯面,边长a ＝0.1 m 置．已知空间的场强分布为： E x =bx , E y =0 , E z =0．常量b ＝1000 N/(C ·m)．试求通过该高斯面的电通量．解： 通过x ＝a 处平面1的电场强度通量 Φ1 = -E 1 S 1= -b a 3 1分 通过x = 2a 处平面2的电场强度通量Φ2 = E 2 S 2 = 2b a 3 1分其它平面的电场强度通量都为零．因而通过该高斯面的总电场强度通量为Φ = Φ1+ Φ2 = 2b a 3-b a 3 = b a 3 =1 N ·m 2/C 3分B A ∞x8. 图示一厚度为d 的“无限大”均匀带电平板，电荷体密度为ρ．试求板内外的场强分布，并画出场强随坐标x 变化的图线，即E —x 图线(设原点在带电平板的中央平面上，Ox 轴垂直于平板)． 解：由电荷分布的对称性可知在中心平面两侧离中心平面相同距离处场强均沿x 轴，大小相等而方向相反．在板内作底面为S 的高斯柱面S 1（右图中厚度放大了）, 两底面距离中心平面均为⎢x ⎜, 由高斯定理得01/22ερS x S E ⋅=⋅则得 01/ερx E =即 01/ερx E = ⎪⎭⎫ ⎝⎛≤≤-d x d 21214分在板外作底面为S 的高斯柱面S 2两底面距中心平面均为x ，由高斯定理得 02/2ερSd S E ⋅=⋅则得 ()022/ερd E ⋅= ⎪⎭⎫ ⎝⎛>d x 21即 ()022/ερd E ⋅= ⎪⎭⎫ ⎝⎛>d x 21，()022/ερd E ⋅-= ⎪⎭⎫⎝⎛-<d x 21 4分E ~ x 图线如图所示． 2分9.一半径为R 的带电球体，其电荷体密度分布为 ρ =Ar (r ≤R ) ， ρ =0 (r ＞R ) A 为一常量．试求球体内外的场强分布．解：在球内取半径为r 、厚为d r 的薄球壳，该壳内所包含的电荷为r r Ar V q d 4d d 2π⋅==ρ在半径为r 的球面内包含的总电荷为403d 4Ar r Ar dV q rVπ=π==⎰⎰ρ (r ≤R)以该球面为高斯面，按高斯定理有 0421/4εAr r E π=π⋅ 得到()0214/εAr E =， (r ≤R )方向沿径向，A >0时向外, A <0时向里． 3分在球体外作一半径为r 的同心高斯球面，按高斯定理有 0422/4εAR r E π=π⋅ 得到 ()20424/r AR E ε=， (r >R )方向沿径向，A >0时向外，A <0时向里． 2分2E 210.电荷面密度分别为+σ和－σ的两块“无限大”均匀带电平行平面，分别与x 轴垂直相交于x 1＝a ，x 2＝－a 两点．设坐标原点O 处电势为零，试求空间的电势分布表示式并画出其曲线．解：由高斯定理可得场强分布为：E =-σ / ε0 (－a ＜x ＜a )1分E = 0 (－∞＜x ＜－a ，a ＜x ＜＋∞＝ 1分由此可求电势分布：在－∞＜x ≤－a 区间⎰⎰⎰---+==00/d d 0d aa xxx x x E U εσ0/εσa -= 2分在－a ≤x ≤a 区间000d d εσεσxx x E U xx=-==⎰⎰2分 在a ≤x ＜∞区间000d d 0d εσεσax x x E U aaxx=-+==⎰⎰⎰2分 图2分11.如图所示，两个点电荷＋q 和－3q ，相距为d . 试求：(1) 在它们的连线上电场强度0=E的点与电荷为＋q 的点电荷相距多远？ (2) 若选无穷远处电势为零，两点电荷之间电势U =0的点与电荷为＋q 的点电荷相距多远？解：设点电荷q 所在处为坐标原点O ，x 轴沿两点电荷的连线．(1) 设0=E的点的坐标为x '，则()04342020=-'π-'π=i d x q i x q E εε 3分 可得 02222=-'+'d x d x解出 ()d x 3121+-=' 2分另有一解()d x 13212-=''不符合题意，舍去． (2) 设坐标x 处U ＝0，则 ()x d qx q U -π-π=00434εε ()0440=⎥⎦⎤⎢⎣⎡--π=x d x x d q ε 3分 得 d - 4x = 0, x = d /4 2分12.图中所示为一沿x 轴放置的长度为l 的不均匀带电细棒，其电荷线密度为λ＝λ0 (x -a )，λ0为一常量．取无穷远处为电势零点，求坐标原点O 处的电势．x-a +aO xU+Ox解：在任意位置x 处取长度元d x ，其上带有电荷d q =λ0 (x －a )d x 1分它在O 点产生的电势 ()xxa x U 004d d ελπ-=2分O 点总电势⎥⎦⎤⎢⎣⎡-π==⎰⎰⎰++l a a la a x x a x dU U d d 400ελ⎥⎦⎤⎢⎣⎡+-π=a l a a l ln 400ελ 2分13. 图示一个均匀带电的球层，其电荷体密度为ρ，球层内表面半径为R 1，外表面半径为R 2．设无穷远处为电势零点，求球层中半径为r 处的电势．解：r 处的电势等于以r 为半径的球面以内的电荷在该处产生的电势U 1和球面以外的电荷产生的电势U 2之和，即 U = U 1 + U 2 ，其中U 1=q i/ (4πε0r )()()rR r 031343/4ερπ-π=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=r R r 31203ερ 4分为计算以r 为半径的球面外电荷产生的电势．在球面外取r '─→r '＋d r '的薄层．其电荷为 d q =ρ·4πr '2d r ' 它对该薄层内任一点产生的电势为()002/d 4/d d ερεr r r q U ''='π=则 ⎰⎰''==2d d 022R r r r U U ερ()2222r R -=ερ 4分 于是全部电荷在半径为r 处产生的电势为()222031202123r R r R r U U U -+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=+=ερερ ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--=r R r R 312220236ερ 2分 若根据电势定义直接计算同样给分．14.电荷以相同的面密度σ 分布在半径为r 1＝10 cm 和r 2＝20 cm 的两个同心球面上．设无限远处电势为零，球心处的电势为U 0＝300 V ． (1) 求电荷面密度σ．(2) 若要使球心处的电势也为零，外球面上应放掉多少电荷？［ε0＝8.85×10-12 C 2 /(N ·m 2)］解：(1) 球心处的电势为两个同心带电球面各自在球心处产生的电势的叠加，即⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+π=22110041r q r q U ε⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛π-ππ=22212104441r r r r σσε()210r r +=εσ3分 2100r r U +=εσ＝8.85×10-9 C / m 2 2分 (2) 设外球面上放电后电荷面密度为σ'，则应有O()2101r r U σσε'+='= 0即σσ21r r -=' 2分 外球面上应变成带负电，共应放掉电荷()⎪⎪⎭⎫⎝⎛+π='-π='212222144r r r r q σσσ ()20021244r U r r r εσπ=+π=＝6.67×10-9 C 3分15.在强度的大小为E ，方向竖直向上的匀强电场中，有一半径为R 的半球形光滑绝缘槽放在光滑水平面上(如图所示)．槽的质量为M ，一质量为m 带有电荷＋q 的小球从槽的顶点A 处由静止释放．如果忽略空气阻力且质点受到的重力大于其所受电场力，求： (1) 小球由顶点A 滑至半球最低点Ｂ时相对地面的速度； (2) 小球通过B 点时，槽相对地面的速度；(3) 小球通过B 点后，能不能再上升到右端最高点C ？解：设小球滑到B 点时相对地的速度为v ，槽相对地的速度为V ．小球从A →B 过程中球、槽组成的系统水平方向动量守恒，m v ＋MV ＝0 ① 2分对该系统，由动能定理 mgR －EqR ＝21m v 2＋21MV 2 ②3分 ①、②两式联立解出 ()()m M m qE mg MR +-=2v 2分 方向水平向右．()()m M M qE mg mR M m V +--=-=2v 1分 方向水平向左． 1分小球通过B 点后，可以到达C 点． 1分16.两个带等量异号电荷的均匀带电同心球面，半径分别为R 1＝0.03 m 和R 2＝0.10 m ．已知两者的电势差为450 V ，求内球面上所带的电荷．解：设内球上所带电荷为Q ，则两球间的电场强度的大小为204rQE επ=(R 1＜r ＜R 2) 1分 两球的电势差⎰⎰π==212120124d R R R R r drQ r E U ε⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-π=210114R R Q ε 2分 ∴ 12122104R R U R R Q -π=ε＝2.14×10-9 C 2分17.一均匀电场，场强大小为E ＝5×104 N/C ，方向竖直朝上，把一电荷为q＝ 2.5×10-8 C 的点电荷，置于此电场中的a 点，如图所示．求此点电荷在下列过程中电场力作的功．d(1) 沿半圆路径Ⅰ移到右方同高度的b 点，ab ＝45 cm ； (2) 沿直线路径Ⅱ向下移到c 点，ac ＝80 cm ；(3) 沿曲线路径Ⅲ朝右斜上方向移到d 点，ad ＝260 cm(与水平方向成45°角)．解：(1) 090cos d o1===⎰⋅ab qE S F A ba2分(2) o2180cos d ac qE S F A c a==⎰⋅ ＝－1×10-3 J 3分(3) o345sin d ad qE S F A d a==⎰⋅ ＝2.3×10-3 J 3分18.一带有电荷q ＝3×10-9 C 的粒子，位于均匀电场中，电场方向如图所示．当该粒子沿水平方向向右方运动5 cm 时，外力作功6×10-5 J ，粒子动能的增量为4.5×10-5 J ．求：(1) 粒子运动过程中电场力作功多少？(2) 该电场的场强多大？ 解：(1) 设外力作功为A F 电场力作功为A e ， 由动能定理：A F + A F = ∆ E K则 A e ＝∆ E K －A F =－1.5×10-5 J 2分(2) qES S F S F A e e e -=-=⋅=()=-=qS A E e /105 N/C 3分19. 如图所示，一半径为R 的均匀带正电圆环，其电荷线密度为λ．在其轴线上有A 、B 两点，它们与环心的距离分别为R OA 3=，R OB 8= . 一质量为m 、电荷为q 的粒子从A 点运动到B 点．求在此过程中电场力所作的功．解：设无穷远处为电势零点，则A 、B 两点电势分别为220432ελελ=+=R R RU A 2分 0220682ελελ=+=R R R U B 1分 q 由A 点运动到B 点电场力作功()0001264ελελελq q U U q A B A =⎪⎪⎭⎫⎝⎛-=-= 2分 注：也可以先求轴线上一点场强，用场强线积分计算．20.图示两个半径均为R 的非导体球壳，表面上均匀带电，电荷分别为＋Q 和－Q ，两球心相距为d (d>>2R )．求两球心间的电势差．解：均匀带电球面内的电势等于球面上的电势．球面外的电势相当于电荷集中在球心上的点电荷的电势．由此，按电势叠加原理球心O 1处的电势为： d QR Q U 00144εεπ-π= 2分 球心O 2处的电势为： RQd Q U 00244εεπ-π= 2分 Eq则O 1、O 2间的电势差为： ()RdR d Q d R Q U 00122112εεπ-=⎪⎭⎫ ⎝⎛-π=1分21.一电子射入强度的大小为5000 N ·C -1的均匀电场中，电场的方向竖直向上．电子初速度为v 0＝107 m ·s -1，与水平方向成θ＝30°角，如图所示．求电子从射入位置上升的最大高度．(电子的质量m ＝9.1×10-31 kg ，电子电荷绝对值e ＝1.6×10 -19 C) 解：电子在电场中作斜抛运动，忽略重力，在竖直方向上有：a y ＝－eE / m 1分v y ＝v 0sin θ－eEt / m 1分2021sin eEt t y -=θv 1分 电子上升至最高点的条件是v y ＝0，于是有： v 0sin θ－eEt 1 / m ＝0t 1 = m v 0sin θ / (eE ) 1分∴ ()22201042.12/sin -⨯==eE m y θv m 1分22.在真空中一长为l ＝10 cm 的细杆上均匀分布着电荷，其电荷线密度λ＝ 1.0×10-5C/m ．在杆的延长线上，距杆的一端距离d ＝10 cm 的一点上，有一点电荷q 0＝ 2.0×10-5 C ，如图所示．试求该点电荷所受的电场力．(真空介电常量ε0＝8.85×10-12 C 2·N -1·m -2 )解：选杆的左端为坐标原点，x 轴沿杆的方向 ．在x 处取一电荷元λd x ，它在点电荷所在处产生场强为：()204d d x d xE +π=ελ 3分整个杆上电荷在该点的场强为：()()l d d lx d x E l+π=+π=⎰00204d 4ελελ 2分点电荷q 0所受的电场力为：()l d d lq F +π=004ελ＝0.90 N 沿x 轴负向 3分23.如图所示，有一高为h 的直角形光滑斜面, 斜面倾角为α．在直角顶点A 处有一电荷为－q 的点电荷．另有一质量为m 、电荷＋q 的小球在斜面的顶点B 由静止下滑．设小球可看作质点，试求小球到达斜面底部C 点时的速率． 解：因重力和电场力都是保守力，小球从顶点B 到达底部C 点过程中能量守恒．αεεctg 421402202h q m mgh h q π-=+π-v 3分 ∴ ()2/10221tg 2⎥⎦⎤⎢⎣⎡+-π=gh m h q αεv 2分O yθE 0vq24.一半径为R 的均匀带电细圆环，其电荷线密度为λ，水平放置．今有一质量为m 、电荷为q 的粒子沿圆环轴线自上而下向圆环的中心运动(如图)．已知该粒子在通过距环心高为h 的一点时的速率为v 1，试求该粒子到达环心时的速率．解：带电粒子处在h 高度时的静电势能为()2/122012R h qRW +=ελ 2分到达环心时的静电势能为 ()022/ελq W = 2分 据能量守恒定律1212222121W mgh m W m ++=+v v 2分 以上三式联立求解得到2/1220212112⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+--+=R h R m qR gh ελv v 2分25.如图所示，两个电荷分别为q 1＝20×10-9 C 和q 2＝－12×10-9 C 的点电荷，相距5 m ．在它们的连线上距q 2为1 m 处的A 点从静止释放一电子，则该电子沿连线运动到距q 1为1 m处的B 点时，其速度多大？(电子质量m e ＝9.11×10-31 kg ，基本电荷e ＝1.6×10-19 C ，41επ＝9×109 N ·m 2/C 2 ) 解：设无限远处为电势零点，则A 、B 两点的电势为： ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+π=π+π=221102021014144r q r q r q r q U A εεε代入r 1=4 m ，r 2=1 m 得 U A ＝－63 V 2分⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛'+'π='π+'π=221102021014144r q r q r q r q U B εεε代入1r '＝1 m ，2r '＝4 m 得 U B ＝153 V 2分电子在运动过程中，电势能减少，动能增加()B A e U U e m --=221v 2分 ()eB A m U U e --=2v ＝8.71×106 m/s 2分26.两个同心的导体球壳，半径分别为R 1＝0.145 m 和R 2＝0.207 m ，内球壳上带有负电荷q＝-6.0×10-8 C ．一电子以初速度为零自内球壳逸出．设两球壳之间的区域是真空，试计算电子撞到外球壳上时的速率．(电子电荷ｅ＝-1.6×10-19 C ，电子质量m e ＝9.1×10-31 kg ，ε0＝8.85×10-12 C 2 / N ·m 2）解：由高斯定理求得两球壳间的场强为()2120R4R r r q E <<π=ε 2分 方向沿半径指向内球壳．电子在电场中受电场力的大小为q 2420r eqeE F επ== 2分方向沿半径指向外球壳．电子自内球壳到外球壳电场力作功为⎰⎰π==212120d 4d R R R R r r eqr F A ε()21012214114R R R R eq R R eqεεπ-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-π= 2分由动能定理()210122421R R R R eq m e επ-=v 2分得到 ()em R R R R eq 210122επ-=v ＝1.98×107 m/s 2分27. 电荷Q (Q ＞0)均匀分布在长为L 的细棒上，在细棒的延长线上距细棒中心O 距离为a 的P 点处放一电荷为q (q ＞0 )的点电荷，求带电细棒对该点电荷的静电力． 解：沿棒方向取坐标Ox ，原点O 在棒中心处．求P 点场强：()()20204d 4d d x a xx a q E -π=-π=ελε 2分 ()⎰--π=2/2/204d L L x a xE ελ()2202/2/0414L a Qx a L L -π=-⋅π=-εελ 3分 方向沿x 轴正向. 点电荷受力：==qE F ()2204πL a qQ-ε 方向沿x 轴正方向． 3分。
华南师范大学电磁学第一章 静电学的基本规律(电势与静电能)
因为各 E i q 0 dr 与路径无关，所以A与路径无关.
b a
a
a
a
结论：静电场力(库 仑力)是保守力！
2
2.静电场的环路定理
静电场中场强沿任意闭合环路的线积分恒 等于零.
E dr 0
L
证明: 将一点电荷q在静电场中沿任意闭合路径走一圈 静电场力是保守力
f dr qE dr 0
dq 4 0 r
d
Q
Q
dφ •P r
2）叠加 式中的 i 和d的物 理意义是 什么？
9
点电荷系的场
连续带电体的场
4. 电势的计算
（1）点电荷场电势公式
P E dr
P
Q
Q 4π 0 r
r
P dr E
dr
E dr
上式表明：当 p 与 E 方向相同时，电势能最小；当 p 与E 方向相反时，电势能最大.由于系统势能最小时的平衡 是稳定平衡，而势能最大时的平衡是不稳定平衡 ,所以 在外电场中，电偶极子总力求转到 p 与 E 方向相同30 .
W pE
五、电荷系的静电能 状态a时的静电能是什么？ 定义1：把系统从状态 a 无限 分散到彼此相距无限远的状态 中静电场力作的功 叫作系统 在状态a时的静电势能简称静 电能.也称为相互作用能(互能). 或:把这些带电体从无限远离 的状态聚合到状态a的过程中 外力克服静电力作的功
点电荷的电场线与等势面
+
19
电偶极子的电场线与等势面
+
20
平行板电容器的电场线与等势面
大学物理电场的环路定理及电势的计算
0
qr
3
(r R ) (r R )
4 0 r
E
令 U 0 ，沿径向积分
1 r
2
U外
P
E 外 d r q 1 r
o
4
r
qr dr
0
r
3
R
r
4 0 r
U外
q 4 0 r
E dr
R
1 r
R
a
E dl
零势点
Ecosdl
a
注意： • 选取零势点的原则：使场中电势分布有确定值 一般,场源电荷有限分布:选 U 0 场源电荷无限分布:不选 U 0 许多实际问题中选 U 地 球 0
[例一] 点电荷 q 场中的电势分布
r E
o
P
解： E
L L
静电场中任意闭合路径
静电场环路定理
E dl 0
L
路径上各点的总场强
静电场强沿任意闭合路径的线积分为零.反映了 静电场是保守力场.
凡保守力都有与其相关的势能，静电场是有势场.
三. 电势能 W
由 A保 E P W
b
A静 电 力 q 0
a
E dl (W b W a ) W a W b
dq 4 0 r
dU
4 r d r
2
4 0 r
rd r 0
R2
由叠加原理：
r
R2
R1
o P
U
dU
大学物理第三章电势
8
P
电荷分布在有限空间， 取无穷远为 U= 0 点。
电位零点的选取： 电荷分布在无限空间， 取有限远点为U= 0 点。 一般工程上， 选大地或设备外壳为U=0点。
9
解题技巧：当场源带电体是球状带电体和柱状带 电体时，无论电势零点取在什么位置， 积分路径都应沿径向向外。此时，
dl dr
19
本题令 U r l 0 电场中任一点的电势 U P P 柱体内 ( r R)
U P1
电势零点 P 1
电势零点
E cosdr
U P E cosdr
电势零点
P
E cosdr E1dr E2 dr R
R r
l
柱外筒内 ( R r R1 )
7
五、电势 (Electric Potential) *场中任一点P的电势
U P E cos dl
P c
当取电场中某一点c为电势零点（即:令Uc = 0）时，
电势零点
P
E cos dl
即：电场中任意一点P的电势等于电场强度从P点 经任一路径到电势零点的积分。
U P E cos dl
qo
5
二、 静电场的保守性（静电场环路定理）
L
E dl 0
a
L2
.
qo
L1
b
.
在静电场中，场强沿任意闭合路径的线积 分等于零。即：对任何静电场，电场强度的 线积分都只取决于起点和终点的位置，而与连 接起点和终点间的路径无关。
6
三、电势能差
Aab Wa Wb qo a 实验电荷qo 在静电场中从a运动到b时，静电场力
电势计算方法
电势计算⽅法6.4.5电势的计算⽅法⼀般说来，计算电势的⽅法有两种。
第⼀种⽅法是由电势的定义式通过场强的线积分来计算；另⼀种⽅法是下⾯马上就要介绍的电势叠加原理。
对不同的带电体系，本质上讲上述两种⽅法都能够计算出电势，但是选择不同的⽅法计算的难易程度是⼤不相同的。
通过后⾯内容的学习，⼤家要注意对不同的带电体系选择不同的计算⽅法。
下⾯我们介绍电势迭加原理。
1、点电荷电场的电势如右图所⽰，⼀个点电荷q处于O点处。
在q所产⽣的电场中，距离O点为r处P点的电势，可以根据电势的定义式计算得到。
选⽆穷远处作为电势零点，积分路径沿O P⽅向由P点延伸到⽆穷远。
由于积分⽅向选取得与场强的⽅向相同，P点电势可以很容易地计算出来点电荷的电势此式给出点电荷电场中任意⼀点的电势⼤⼩，称作点电荷电势公式。
公式中视q的正负，电势V可正可负。
在正点电荷的电场中，各点电势均为正值，离电荷越远的点，电势越低，与r成反⽐。
在负点电荷的电场中，各点的电势均为负，离电荷越远的点，电势越⾼，⽆穷远处电势为零。
容易看出，在以点电荷为⼼的任意球⾯上电势都是相等的，这些球⾯都是等势⾯。
2、电势的叠加原理在前⾯的知识点中，⼤家学习了场强叠加原理。
该原理告诉我们，任意⼀个静电场都可以看成是多个或⽆限多个点电荷电场的叠加，即有其中E表⽰总电场，E1，E2，…为单个点电荷产⽣的电场。
根据电势的定义式，并应⽤场强叠加原理，电场中a点的电势可表⽰为上式最后⾯⼀个等号右侧被求和的每⼀个积分分别为各个点电荷单独存时在a点的电势。
即有式中V a i是第i个点电荷单独存在时在a点产⽣的电势。
显然，如果我们将带电体系分成若⼲部分（不⼀定是点电荷），上述结论仍然是正确的。
即，任意⼀个电荷体系的电场中任意⼀点的电势，等于带电体系各部分单独存在时在该点产⽣电势的代数和。
这个结论叫做电势叠加原理。
若⼀个电荷体系是由点电荷组成的，则每个点电荷的电势可以按上式进⾏计算，⽽总的电势可由电势叠加原理得到，即式中r i是从点电荷q i到a点的距离。
均匀带电半球面球心处场强的多种求解方法
均匀带电半球面球心处场强的多种求解方法在物理学中，均匀带电半球指的是所有面元的面积相等且电荷密度相等的半球面。
想要求解其球心处的场强，有多种方法可以采用。
方法一：高斯法高斯定理指出，对于任何一个闭合曲面，它所围成的体积内的电场通量等于这个曲面的电荷总量与ε0的乘积。
因此，我们可以通过高斯定理求解均匀带电半球面球心处的场强。
首先，选择一个球形闭合曲面，半径等于半球面半径。
由于半球面是均匀带电的，因此球面上的电荷密度可以用整个半球面上的总电荷量除以表面积得到。
方法二：积分法我们可以通过积分法求解均匀带电半球面球心处的场强。
我们可以假设整个半球面上的一个微小面元产生的电场为dE，然后再通过对整个面上的微小面元的电场的积分求得球心处的场强。
E = kQ∫dS / r2其中，k是库仑常数，Q是整个半球面上的电荷量，r是球心到微小面元的距离。
由于元素是均匀地分布在半球面上，因此可以将积分项替换为整个半球面的表面积，并将Q替换为半球面上的总电荷量，即：其中，R是半球面的半径。
方法三：电势法电势是指一个带电体在某一点上的电能，可以通过电势差来计算。
对于一个均匀带电的半球面，其电势可以等效为一个均匀带电的球壳，球心与半球面相重合。
因此，我们可以通过计算球壳在球心处的电势来求解均匀带电半球面球心处的场强。
球壳的电势可以用下面的公式计算：其中，k是库仑常数，Q是球壳上的总电荷量，r是球心到球壳的距离。
因为球壳是均匀带电的，所以其总电荷量可以用半球面上的总电荷量来表示。
由于球心在球壳内部，因此我们可以将r等同于半球面半径R。
因此，球心处的电势可以计算为：然后，我们可以通过以下公式求解场强：在球心处，E等于上式右侧的负导数，即：结论综上所述，我们可以通过多种方法来求解均匀带电半球面球心处的场强。
高斯法和积分法都是基于库仑定律、高斯定理和积分的原理，可以帮助我们求解电场问题。
而电势法则是将场强转化为电势概念，然后利用电势差计算场强大小。
【技巧】静电场 例谈等分法求电场和电势问题
例谈等分法求电场和电势问题江苏江阴市第一中学高中物理组 吴俊 214400在教材中，匀强电场中电势差与电场强度的关系单独成节。
在新课标考纲中，该考点为Ⅱ要求，相关内容在新课标以及其他非新课标地区的高考命题中经常出现，为重热点知识，所以本文就等分法求电场和电势进行剖析。
E ＝U d ＝W 电qd，其中d 是沿匀强电场强度方向上的距离。
利用该式结合匀强电场的特点得到以下两个结论。
结论1：在匀强电场中，沿任意一个方向，电势下降都是均匀的，故在同一直线上相同间距的两点间电势差相等。
如果把某两点间的距离平均分为n 段，则每段两端点间的电势差等于原电势差的1/n 。
例1 如图1所示，A 、B 、C 是匀强电场中的等腰直角三角形的三个顶点，已知A 、B 、C 三点的电势分别为φA ＝15V ，φB ＝3V ，φC ＝－3V ，试确定场强的方向，并画出电场线。
图1 图2 解析 根据A 、B 、C 三点的电势的特点，在AC 连线上取M 、N 两点，使AM ＝MN ＝NC ，如图2所示，尽管AC 不一定是场强方向，但可以肯定AM 、MN 、NC 在场强方向上的投影长度相等，由U ＝Ed 可知，U AM ＝U MN ＝U NCφA －φC 3＝15－（－3）3V ＝6V 由此可知，φN ＝3V ，φM ＝9V ，B 、N 两点等电势，BN 的连线即为等势线，那么电场线与BN 垂直。
电场强度的方向为电势降低的方向：斜向下。
拓展 上述结论对于空间立体类型的问题也适用。
例2 空间有一匀强电场，在电场中建立如图3所示的直角坐标系O —xyz ，M 、N 、P 为电场中的三个点，M 点的坐标为（0，a ，0），N 点的坐标为（a ，0，0），P 点的坐标为（a ，a 2，a 2）。
已知电场方向平行于直线MN ，M 点电势为0，N 点电势为1V ，则P 点的电势为（ ）A ．22VB ．32VC ．14V D ．34V图3 图4解析根据电场线与等势面的关系，把立体图转化为平面图，如图4所示，因φM＝0，φN＝1V，则φP＝φP′＝φP″＝34V。
匀强电场中求电势的简单方法
Ｄ． ４Ｖ
ｄ
Ｂ． ２ Ｖ
解析 ：线段 与 ｃ ｄ平 行且 线段 口 ｂ的长度 是 ｃ ｄ长度 的 二分之 一 ， 所 以 Ｕ
案 选 Ｃ。
ｕ 。解 得 ｄ点 的 电势 ％＝ ３ Ｖ， 正确 答
意一 条直线 方 向 ， 每间隔 相等 的距离 ， 电势 的增加 或降 低 （ 即
物都是 一分为二 的 ， 应 该用辩证 思维的方 法来分析 问题 ， 并抓 圾的处 理 》 研 究性 学 习活 动 中 ， 学生 为得到 第一 手资料 ， 以自
进行定 量分析研 究 ， 坚持每 天对 自 住问题发 展到某一 阶段的主要 矛盾及矛 盾的主要 方面 ，提 出 家的生活 垃圾为研 究对象 ， 称重， 最后 提 出各种如 何 减少 、 利 用家庭 垃 解决 问题的方案 。 在类似这 样的分析 中 ， 学 生通过主 动的实 际 家垃 圾进 行分 类 、
解 析 ：根 据正六 边形 的对称性 ，连 接
／
图５ Ｂ
… 、
． …
例１ ：ａ 、 ｂ 、 Ｃ 、 ｄ是匀强 电场 中的四个 点 ， 它们正 好是一个
矩形 的四个顶 点 。 电场线 与矩形所在 的平面平 行。 已知 日点的
Ａ Ｄ（ 如图 ６ 所示） ， 由几何关 系 ， 可 知
ｏ
Ａ
Ｂ
－ ／ ／ ；ｉ ｃ ｉ ／
图 １
例３ ：如 图 ５所示的 Ａ、 Ｂ 、 ｃ、 Ｄ、 Ｅ 、 Ｆ ／
为 匀强 电场 中一个 正 六边 形 的六 个 顶点 ，‘
＼
已知 Ａ 、 Ｂ 、 Ｇ三点的电势分别为 １ Ｖ、 ６ Ｖ 、 ’ 、
９ Ｖ， 则 Ｄ、 Ｅ 、 Ｆ三点的 电势分别 为多少？
等分法求电场和电势问题
等分法求电场和电势
E ＝U d ＝W 电qd ，其中d 是沿匀强电场强度方向上的距离。
利用该式结合匀强电场的特点得到以下两个结论。
结论1：在匀强电场中，沿任意一个方向，电势下降都是均匀的，故在同一直线上相同间距的两点间电势差相等。
如果把某两点间的距离平均分为n 段，则每段两端点间的电势差等于原电势差的1/n 。
例1 如图1所示，A 、B 、C 是匀强电场中的等腰直角三角形的三个顶点，已知A 、B 、C 三点的电势分别为φA ＝15V ，φB ＝3V ，φC ＝－3V ，试确定场强的方向，并画出电场线。
图1 图2 解析 根据A 、B 、C 三点的电势的特点，在AC 连线上取M 、N 两点，使AM ＝MN ＝NC ，如图2所示，尽管AC 不一定是场强方向，但可以肯定AM 、MN 、NC 在场强方向上的投影长度相等，由U ＝Ed 可知，U AM ＝U MN ＝U NC
φA －φC 3＝15－（－3）3
V ＝6V 由此可知，φN ＝3V ，φM ＝9V ，B 、N 两点等电势，BN 的连线即为等势线，那么电场线与BN 垂直。
电场强度的方向为电势降低的方向：斜向下。
拓展 上述结论对于空间立体类型的问题也适用。
例2 空间有一匀强电场，在电场中建立如图3所示的直角坐标系O —xyz ，M 、N 、P 为电场中的三个点，M 点的坐标为（0，a ，0），N 点的坐标为（a ，0，0），P 点的坐标为
（a ，a 2，a 2
）。
已知电场方向平行于直线MN ，M 点电势为0，N 点电势为1V ，则P 点的电势为（ ）
A ．22V
B ．32V
C ．14V
D ．34
V
图3 图4。
大学物理——电场强度与电势
U
r
4 0 r
· P
Qr dr r q d q V r 2 3 r 4 r 4 0 r 4 00 r
设无限远处为0电势，则电场中 距离点电荷r 的P点处电势为
r
0
V
q 4 0 r
点电荷电场 的电势分布
15
例题
求：均匀带电球面 0 r R 的电场的电势分布. 解：已知 E Q r R 2 4 0 r 设无限远处为0 电势， 则电场中距离球心r P VP =？ Qr dr 的 P 点处电势为 Q dr
解：由
E 2 0 r
V
r
E dr
分析 如果仍选择无限远为电势0点，积分将趋于 无限大。必须选择某一定点为电势0点——通常 可选地球。现在选距离线 a 米的P0点为电势0点。
a
P0
V E dr r a V dr r 2 r 0
P 0
a ln a ln r ln 2 0 r
i
next 8
例 面密度为 的圆板在轴线上任一点的电场强度 解
dq 2rdr 1 xdq dE 4 0 (r 2 x 2 )3 / 2
x rdr 2 0 (r 2 x 2 )3 / 2 x R rdr E dE 2 0 0 (r 2 x 2 )3 / 2 x [1 2 ] 2 1/ 2 2 0 (R x ) q x E [1 2 ]i 2 2 1/ 2 2 0 R (R x )
17
例题
0 P
均匀带电细棒，长 L ，电荷线密度 ， 沿线、距离一端 x0 米处的电势。 解：
两点间电场强度和电势
两点间电场强度和电势一、引言电场强度和电势是描述电场特性的重要物理量，它们在静电场的研究中占据着核心地位。
两点间的电场强度和电势，作为电场研究的基本问题，对于理解电场的性质和行为至关重要。
本文将详细探讨两点间电场强度和电势的相关概念、计算方法、分析以及实际应用。
二、电场强度与电势的基本概念1.电场强度：电场强度是描述电场中电场力作用强弱的物理量，用E表示。
在静电场中，电场强度E与电场力F成正比，与试验电荷q成反比，其方向与正电荷在该点所受的力方向相同。
在点电荷产生的电场中，电场强度E与距离r 的平方成反比，即E=kqr^(-2)，其中k是比例系数。
2.电势：电势是描述电场中电场能性质的物理量，用V表示。
在静电场中，电势的大小等于单位正电荷在该点所具有的电势能。
由于与位置有关，通常称为位置电势。
两点间的电势差等于两点的电势之差，用公式表示为ΔV=V2-V1。
三、电场强度与电势的计算方法1.电场强度的计算方法：根据静电场的性质，对于给定的电荷分布，可以通过积分的方法计算空间任意一点的电场强度。
对于点电荷产生的电场，利用点电荷的电场强度公式E=kqr^(-2)进行计算；对于连续分布的电荷产生的电场，需要使用高斯定理等方法进行计算。
2.电势的计算方法：对于给定的电荷分布，利用电势的叠加原理，可以通过积分的方法计算空间任意一点的电势。
对于点电荷产生的电势，利用点电荷的电势公式V=kqr^(-1)进行计算；对于连续分布的电荷产生的电势，需要使用积分方程等方法进行计算。
四、两点间电场强度和电势的分析1.均匀电场的分析：在均匀电场中，各点的电场强度和电势均相同，它们的大小和方向都不随位置的改变而改变。
此时两点间的电场强度和电势为常数。
2.非均匀电场的分析：在非均匀电场中，各点的电场强度和电势随位置的改变而改变。
此时两点间的电场强度和电势差与位置有关。
对于非均匀电场的分析，通常需要综合考虑电荷分布、介质的性质以及边界条件等因素。
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（ H 0, B 0 ， H B 0 为唯一解）
基本方程： E 0
D
边值关系：
n (E2 E1 ) 0
n (D2 D1)
介质分界面上的束缚电荷：
n
(E2
E1 )
本章研究的主要问题是：在给定的自由电荷分布以及 周围空间介质和导体分布的情况下，如何求解电场。 静电场的条件：①电荷静止; ②电场不随时间变化 求解出发点：静电场的标势 求解方法：①分离变量法; ②镜像法；③格林函数法 求解依据：唯一性定理 其它内容：电多极矩
§2.1 静电场的标势及其微分方程 Scalar potential and differential equation
导体表面的边值条件:
|s 常数
n s
3．静电场的能量
仅讨论均匀介质
• 一般方程： 能量密度
w
1
E
D
2
总能量
1
W 2 E DdV
• 若已知 , ，总能量为
W 1 dV 1 不是能量密度
2V
2
• 导出过程：
E D D (D) D (D)
E
与等势面垂直，即
E
n
均匀场电场线与等势面
+
电偶极子的电场线与等势面
点电荷电场 线与等势面
参考点
• 电荷分布在有限区域，通常选无穷远为电势参考 点。
0 (Q )
P
E dl
P
P点电势为将单位正 电荷从P移到∞电场 力所做的功。
• 电荷分布在无限区域不能选无穷远点作参考点， 否则积分将无穷大。
2
Q
n
2
1 S 2 S
S
1 P 1
2
2
n
S
1
1
n
S
n (D2 D1)
2E2n 1E1n
D2n D1n
D E
En
n
• 导体表面上的边值关系
导体的静电条件:
1.导体内电场为零; 2.电荷只能分布在表面; 3.表面上电场沿法线方向,表面为等势面.整个导体为等势体.
导体内 J E 0（ 0）
E, D, P, , 0
外表面
E
En
,
Et 0
电荷分布在表面上，电场处 处垂直于导体表面
(2) 静电势
E 0
静电场标势
[简称电势]
E
① 的选择不唯一，相差一个常数，只要
知道
即可确定
E
② 取负号是为了与电磁学讨论一致
导出过程
D E, E D
E
2
0 拉普拉斯方程 2
适用于无自 由电荷分布 的均匀介质
(2) 静电势的边值关系
• 两介质分界面
Q
Q P P E dl
P
Q
0
P Q
(P) 0 E0 R( 0 E0Z 0 E0R cos )
W
1 2
dV
1 2
(D)dV
(D)dV SDdS
D
dS
1
1 D 1 dS r2
r
r2
S D dS 0
W
1 2
dV
该公式只适合于静电场情况。 能量不仅分布在电荷区，而 且存在于整个场中。
例题
1.求均匀电场
for electrostatic field
静电场的标势 静电势微分方程和边值关系
静电场能量
1.静电场的标势（Scalar Potential)
(1) 静电场的基本特点： 静止电荷产生的场－静电场
① J 0 ② E, B, , P 等均与时间无关
③不考虑永久磁体（ M 0 ） ④ B H 0
E0
的电势
解：均匀电场可看作由两无限大平 行板组成的电容器产生的电场。因 为电荷分布在无穷区域，可选空间
z
P
θ
E0
R
任一点为参考点，为方便取坐标原
y
点电势 0
x
0 0 P
0
(P)
E
P
dl
E0
dl
P
E0
0
dl
E0
R
(3) 电荷分布在有限区几种情况的电势
点电荷
(P)
Qr
P 40r3
dl
Qdr
P 40r2
Q
4 0 r
电荷组
n
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ (P)
Qi
i1 4 0 ri
连续分布电荷
(P) (x)dV
V 40 r
电荷与电场相互影响、制约
( x)
电荷的分布决定电场的分布
电场的分布确定电荷的分布
-
--
-
导
++++ + +
--- -
体+ +
+++
给定电荷分布 求空间一点 电场分布 而场引起导体上
感 应电荷分布
而感应电荷分布反过来引起
2.静电势的微分方程和边值关系
(1) 电势满足的方程
泊松方程 2
适用于均 匀介质
Q
Q P P E dl
电势差为电场力将 单位正电荷从P移 到Q点所作功负值
① 电场力作正功，电势下降 (Q P ) 电场力作负功，电势上升 (Q P )
② 两点电势差与作功的路径无关 ( E dl 0) L
等势面：电势处处相等的曲面
P
0
f
电磁性质方程：
f 0
p 0 E2n E1n
① 均匀各向同性线性介质：
P
e 0 E
(
0 )E
D PPEn (PP(D2(P10)0
E 1)
P)
② 静电平衡时的导体：
③ 满足迭加原理
E E1
E1 E2
1
E2
2
1 2 (1 2 )
d dx dy dz
x y z
dl E d l
空间某点电势无物 理意义，两点间电 势差才有意义