(电路分析)一阶电路的零状态响应
一阶电路零状态响应公式
一阶电路零状态响应公式电路是电子工程中非常重要的基础概念之一,而一阶电路是最简单的电路之一。
在学习电路的过程中,我们经常会遇到一阶电路的零状态响应问题。
本文将通过介绍一阶电路的零状态响应公式,帮助读者更好地理解和应用这一概念。
一阶电路是指由一个电容或一个电感与电阻串联或并联而成的电路。
它的特点是电流或电压的变化是连续的,不存在跳变。
在进行一阶电路的分析时,我们常常需要考虑其零状态响应,即在初始时刻电路中没有输入信号的情况下,电路中的电压或电流如何变化。
在分析一阶电路的零状态响应时,我们可以使用以下公式:V(t) = V0 * (1 - e^(-t/τ))其中,V(t)表示时间t时刻电路中的电压,V0表示初始时刻电路中的电压,τ表示电路的时间常数。
这个公式是根据一阶电路的微分方程推导出来的。
微分方程描述了电路中电压或电流的变化规律。
通过求解微分方程,我们可以得到电路中电压或电流随时间的变化关系。
在上述公式中,指数函数e^(-t/τ)描述了电压的衰减过程。
随着时间的推移,电压逐渐趋向于稳定值V0,衰减的速率由时间常数τ决定。
时间常数τ越小,衰减越快;时间常数τ越大,衰减越慢。
通过这个公式,我们可以计算出一阶电路中电压随时间的变化情况。
根据实际问题的要求,我们可以选择合适的初始电压V0和时间常数τ,来分析电路的响应特性。
需要注意的是,这个公式适用于没有输入信号的情况下的零状态响应。
如果电路中存在输入信号,我们需要将输入信号和零状态响应进行叠加,得到完整的响应过程。
除了零状态响应公式,我们还可以使用其他方法来分析一阶电路的响应特性。
例如,可以使用拉普拉斯变换、复数分析等方法。
不同的方法可以适用于不同的情况,读者可以根据实际需要选择合适的方法。
一阶电路的零状态响应是电子工程中重要的基础概念之一。
通过零状态响应公式,我们可以计算出电路中电压或电流随时间的变化情况。
这对于分析和设计电路具有重要的意义。
希望本文的介绍能够帮助读者更好地理解和应用一阶电路的零状态响应公式。
一阶电路的零状态响应
一阶电路的零状态响应在动态元件初始储能为0 的前提下,电路对初始激励产生的响应,称为零状态响应。
明显,这一响应与输入形式有关。
最简洁最基本的输入形式是直流电压源和恒流源。
1、RC 电路的零状态响应如图,在t =0 时刻,开关闭合,问i 、u R 、u C 如何变化?物理过程分析:依据以前学问,uC ( 0+ )=uC ( 0-)=u C ( 0 )=0 。
这就是说,在t=0 时刻,电容相当于短路,直流电压全部降落在R上,那么电流i (0 + )=U 0 / R 。
但是,电流一经流淌,必定在电容极板上产生电荷积累,q=Cu C 0。
然而,总电压U0 不变,R 上压降必定减小,从而电流i =uR/R 减小…… 。
最终,uC →U0,i →0,充电停止,电路达到另外一个稳态,此时,电容相当于开路。
数学求解:t 0这是一个一阶线性常系数非齐次微分方程。
作如下代换后,求解:结论:uC 随时间呈指数增长,最终趋于uC。
而uR 则相反,uC +uR =U0 。
电流i(t) 从U0 / R开头衰减,最终趋于0,快慢取决于τ。
特殊留意:在整个充电过程中,电源供应的能量、电阻消耗的能量、电容储存的能量有下列关系:使人惊异的是:不论C 和R 的取值有多大,充电过程中,电源供应的能量中,正好一半转变成电场能存储于电容中,另一半则被R 消耗掉了,即充电效率仅有50%。
2、RL 电路的零状态响应如图,在t =0 时刻,开关闭合,直流电压源加于电路。
问i 、u R 、u L 随时间如何变化?物理过程分析:依据以前学问,在有限电压前提下,电流不能跃变,i ( 0+ ) =i ( 0-)=i ( 0 ) =0 。
也即:u R( 0 + ) =R i ( 0 + )=0此刻,U 0 全部降落在L 上,即:u L( 0+ ) = U0换句话说,L 相当于开路。
但是,电流一经流淌,必定在R 上产生压降,总电压U0不变,故L 上压降必定减小。
(电路分析)一阶电路的零输入响应
一阶电路的零输入响应第 3 节一阶电路的零输入响应零输入响应:电路无外加激励,仅由动态元件的初始储能作用所产生的响应,称为零输入响应( zero-input response )。
一、 RC 电路的零输入响应图 5.3-1 ( a )电路, t=0 时开关 S 由位置 1 拨到位置 2 ,讨论换路后时的电容电压、电容电流等响应的变化规律。
电路换路之前开关 S 处于位置 1 ,直流电压源 Us 对电容 C 充电,电路已处于稳定状态,换路前的等效电路如图5.3-1 ( b )所示。
时刻,电容电压等于直流电压源的电压 Us ,即时刻,电容与电压源断开,与电阻 R 形成新的回路,这时的等效电路如图 5.3-1 ( c )所示。
由换路定则得换路后电容电压的初始值电容电流的初始值为图 5.3-1 ( c )电路,由 KVL ,可得用积分变量分离法进行求解,得式中,为 RC 电路的时间常数( time constant ),当 R 的单位为Ω, C 的单位为 F 时,τ的单位是秒( s )。
时间常数:时间常数是反映一阶电路过渡过程进展快慢的一个重要的参数,其大小仅取决于电路的结构和参数。
τ越大,响应衰减的速度就越慢;τ越小,响应衰减的速度就越快。
用表示电路换路后的响应,用表示该响应的初始值,则 RC 一阶电路的零输入响应可表示为RC 电路零输入响应的规律RC 电路换路后,各处的零输入响应都是从初始值开始,按指数规律衰减。
衰减得快慢由时间常数τ决定。
二、 RL 电路的零输入响应图 5.3-3 ( a )是 RL 动态电路。
电路换路之前开关 S 处于位置 1 , t=0 时开关 S 由位置 1 拨到位置 2 。
下面讨论换路后时的电感电流、电感电压等响应的变化规律。
时刻,电路换路之前开关 S 处于位置 1 ,直流电流源 Is 对电感 L 充电,电路已处于稳定状态,换路前的等效电路如图 5.3-3 ( b )所示。
t=0 时,开关 S 拨到位置 2 ,时,电感与电流源断开,而与电阻 R 形成新的回路,这时的等效电路如图5.3-3 ( c )所示。
rl一阶电路的零状态响应,uc按指数规律上升
一阶电路的零状态响应1. 概述一阶电路是电路理论中的基本概念之一,它在实际电路中有着广泛的应用。
对于一阶电路的零状态响应的研究,对于理解电路的动态特性和响应特性具有重要意义。
本文将针对一阶电路的零状态响应进行深入探讨,以期对读者有所启发和帮助。
2. 一阶电路的基本概念在电路理论中,一阶电路指的是电路中只包含一个电感或者一个电容的电路。
一阶电路的特点是其动态特性受到RC或RL时间常数的影响,因此其响应特性往往是指数规律上升或者衰减的。
在本文中,我们将以RL一阶电路为例进行研究。
3. RL一阶电路的零状态响应在研究一阶电路的零状态响应时,我们首先需要了解什么是零状态响应。
零状态响应指的是在电路的初始状态为零时,外加激励信号产生的响应。
在RL一阶电路中,我们可以通过分析电路的特性和参数,推导出其零状态响应的数学表达式。
4. RL一阶电路的数学建模针对RL一阶电路,我们可以进行电路的数学建模。
我们需要了解电感元件的特性和电压-电流关系,通过基本的电路分析知识,可以推导出RL电路的微分方程。
根据此微分方程,我们可以得到RL一阶电路的零状态响应的数学表达式。
5. RL一阶电路的零状态响应公式根据RL一阶电路的数学建模,我们可以得到其零状态响应的公式。
通常情况下,RL一阶电路的零状态响应会遵循指数规律上升的特性,具体表达式为:uC(t) = A * (1 - e^(-t/τ))其中,uC(t)表示电路中电容器上的电压,A表示初始电流值,τ表示电路的时间常数。
6. RL一阶电路零状态响应的特性分析在得到RL一阶电路的零状态响应公式后,我们可以进行其特性分析。
通过对公式的分析,我们可以得出其指数规律上升的特性。
在电路中加入不同的参数和激励信号,可以得到不同的零状态响应曲线,从而对电路的动态特性进行深入理解。
7. 结论通过本文的研究和探讨,我们对RL一阶电路的零状态响应有了一定的了解。
电路的零状态响应在工程实践中具有重要的意义,它可以帮助我们预测电路的响应特性,从而指导实际工程设计和应用。
一阶电路的零状态响应
退出开始§3-5一阶电路的零状态响应内容提要一阶RL 电路的零状态响应一阶RC 电路的零状态响应X零状态响应(z.s.r)是在零初始状态下,仅由外加激励t 合上开关S 0C Ch Cpu u u 解的形式为:t d t充电曲线1()(1e)0tu t U t充电过程中的能量充电过程中电阻消耗的能量:返回X(0)S t ()L t i000时电感无初始储能:充电曲线 (1e ) 0ti t I t充电过程中的能量充电过程中电阻消耗的能量:通过分析RC电路或者RL电路的所求变量,可以看出因此,只要知道了该变量的X(充电)过渡过程与时间常数的关系t = 时,电容电压或电感电流就充电为稳态值的63.2%。
工程上常取t = (3 ~ 5 ) 作为充电完毕所需时间。
t = 4 时,电容电压或电感电流就充电为稳态值的98.17%。
t = 5 时,电容电压或电感电流就充电为稳态值的99.33%。
时间常数影响过渡过程的快慢:时间常数 越小,过渡过程越快;时间常数 越大,过渡过程越慢;以RC电路为例,不同时间常数时的充电曲线X根据电路,利用公式杂电路,利用戴维南定理将除动态元件以外的电路用()C u t +- t=0时,开关闭合。
电路再达稳态,电容开路,所以电容电压的稳态值为:解:例题1已知电路在闭合后的解(续)()()()tu t u e 1+)t1F2()u t 1+-(0)S t t=0时,开关闭合。
电路再所以电解:例题2解(续)t i +-V10010020R 2R 3t=0时,开关闭合。
电源左右两部分可看成独立的两部分。
电路再达稳态,电感解:例题3已知电路在求开关R 2R3与电容连接的等效电阻为:解(续)(1)零状态响应是在零初始状态下由外加激励产生的响应,它取决于电路的稳定状态和电路特性,因此,只要知道电容电压或电感电流的稳态值和电路的时间常数,就能求得一阶电路的z.s.r 。
X(2)零状态响应线性:激励增长k 倍,响应也增长k 倍。
一阶电路零状态响应
S (t = 0)
IS 2Ω
iL 2H
3
② I s = 10 A , iL ( 0+ ) = 1A ③ I s = 10 A , iL ( 0+ ) = 5 A 解: τ =
L = 1S R
iL = e − t + 2 (1 − e − t ) = 2 − e − t (A) t>0
① iL ( ∞ ) = I s = 2 A
R 2 C
Us
uc
uc ( 0+ ) = U s uc ( ∞ ) = U s
2V
4Ω
6V
2 = 1A 2 6 = 1A iL ( ∞ ) = 2+4
无过渡过程
无过渡过程 纠错 例 6-5 单刀双掷开关画错了。 例 2 求开关动作后电路中的电流iL。 ① I s = 2 A , iL ( 0+ ) = 1A
− t RC
+ uC特
求uC特: 令uC特 = B, 代入方程中得B = U s = uc (∞), (t > 5τ 新稳态)。 ∴ uC = A′e 求A′ +Us ∴ A′ = −U s
− t RC
uc
US
O
uc特
uc
0 = A′ + U s
− t RC
∴ uc = U s (1 − e
2.求其他响应
§6-3 一阶电路的零状态响应
一、RC 电路的零状态响应(充电电路) (直流激励下)
1.求换路后uC.
S(t=0)
R Us
i c (t )
C
uc
duC ⎧ + uC = U s ⎪ RC ① 列方程 ⎨ dt ⎪ =0 ⎩uC (0 + )
一阶电路零状态响应公式
一阶电路零状态响应公式在电路理论中,一阶电路是指由一个电感或一个电容和一个电阻组成的电路。
它是电路理论中最基本的电路之一,也是我们学习电路的起点。
在分析一阶电路时,我们经常需要计算电路的零状态响应,即在初始时刻电路中没有任何电流或电压的情况下,当输入信号突然改变时电路的响应。
一阶电路的零状态响应公式可以通过求解电路的微分方程得到。
对于一个由电感、电阻和输入电压源组成的串联电路,我们可以根据基尔霍夫电压定律和欧姆定律建立如下的微分方程:L di/dt + Ri = Vin其中,L是电感的感值,单位是亨利;R是电阻的阻值,单位是欧姆;Vin是输入电压源的电压,单位是伏特;i是电路中的电流,单位是安培;t是时间,单位是秒。
为了求解这个微分方程,我们可以使用分离变量法。
首先,将方程两边除以L,得到:di/dt + (R/L)i = Vin/L接下来,我们可以将这个微分方程进行变换,使得左边只有i的导数,右边只有t和Vin。
具体的变换方法是将方程两边乘以e^(Rt/L),得到:e^(Rt/L)di/dt + (R/L)e^(Rt/L)i = (Vin/L)e^(Rt/L)这样,左边的第一项可以通过链式法则转化为:d(e^(Rt/L)i)/dt右边的第一项可以通过乘法法则转化为:(Vin/L)e^(Rt/L)现在,我们可以将方程重新写成:d(e^(Rt/L)i)/dt = (Vin/L)e^(Rt/L)接下来,我们对方程两边进行积分,得到:∫d(e^(Rt/L)i) = ∫(Vin/L)e^(Rt/L)dt对于左边的积分,我们可以使用积分的基本性质,得到:e^(Rt/L)i = ∫(Vin/L)e^(Rt/L)dt + C其中,C是积分常数。
最后,我们可以解出i的表达式:i = (1/L)e^(-Rt/L)∫(Vin/L)e^(Rt/L)dt + Ce^(-Rt/L)这就是一阶电路的零状态响应公式。
通过这个公式,我们可以计算出在初始时刻电路中没有任何电流或电压的情况下,当输入信号突然改变时电路的响应。
一阶电路的零状态响应
零状态响应是在动态元件零初始条件(即初始储能为零) 下,由外施激励产生的响应。
2006-1-1
!
2
1.1 RC串联零状态电路(1)
图11.17为RC串联电路,单刀双掷开关S原来在1处时,电路已 经处于稳定状态。此时,vC(0−) = 0。
当t = 0时,开关S由1掷向2处。此时直流电压源VS对电容进行 充电,其等效电路如图11.18所示。根据换路定理可知:vC(0+) = vC(0−) = 0。又根据基尔霍夫电压定律列写电压方程有
vC + Ri = VS(t > 0)
其中i是电容的充电电流,由于与电容电压vC关联,因此存在以
下关系
S t=0 R
R
2
1
i
+ + + +
VS −
vC −C
VS −
vC −C
图11.17 RC串联零输入电路图
图11.18 t > 0时的等效电路图
2006-1-1
!
3
1.1 RC串联零状态电路(2)
将得到
RC dvC dt
vC
VS
(t > 0)
(11.20)
这是一阶线性常系数非齐次微分方程。其全解分别由特解和通解组成,即
vC = vCp + vCh
若令该方程的特解为vCp = A (t > 0)。代入式(11.20),知A = VS,则得到特解 为
若令该方程的通解为
vCp = VS (t > 0)
这一充电过程的速度仍然取决于时间常数τ = RC,τ越大,vC的指数项衰
减越慢,充电过程就越长。但正如上节所述,一般经过4τ的时间之后,电容电
一阶电路零状态响应
第三节 一阶电路零状态响应一、一阶RC 电路零状态响应所谓一阶RC 电路零状态,是指换路前电容元件未储有能量,即0)0(=-C u 。
在此条件下,由直流电源激励所产生的电路响应,称为零状态响应。
RC 电路的零状态响应实际上就是电容元件的充电过程。
u Ci图5-3-1一阶RC 电路零状态图5-3-1所示为RC 串联电路。
在t =0时将开关S 合上,电路与恒定电压U 的直流电压源接通,对电容元件开始充电。
根据KVL 得U u u C R =+而Ri u R =,dtdu C i C =代入上式得 U u dtdu RC C C =+ 上式为一阶常系数线性非奇次微分方程,它的解由该方程的特解u C ′和对应的齐次方程0=+C C u dtdu RC 的通解u C ″组成。
特解U u u C C =∞=')(,又称强制分量或稳态分量;通解t RC C Ae u 1-='',也称自由分量或暂态分量。
故微分方程的解为:t RC C C C Ae U u u u 1-+=''+'=若0)0()0(==-+C C u u ,则由此初始条件代入上式得U A -=因此,零状态响应中的电容电压的表达式为:)1(C C ttC e U Ue U u ττ---=-=零状态响应中的电容电流的表达式为:τt c e RU dt du C i -== 由此可得电阻元件R 上的电压:τtR Ue Ri u -== u C 以指数形式趋近于它的最终恒定值U ,到达该值后,电压和电流不再变化,电容相当于开路,电流为零。
此时电路达到稳定状态(简称稳态),所以在这种情况下,特解'C u (=U )称为稳态分量。
同时可以看出'C u 与外施激励的变化规律有关,所以又称为强制分量。
非齐次方程的通解"C u 则由于其变化规律取决于特征根而与外施激励无关,所以称为自由分量。
电路第7章一阶电路
− t RC
t RC
uC
-
) = 100(1 - e-200t )V (t ≥ 0)
= 0.2e−200t A (t ≥ 0)
duC US i =C = e dt R
−
(2)设经过 1秒,uC=80V )设经过t
80 = 100(1 - e
-200t1
) → t1 = 8.045m s
2Ω + Ω 3Fuc (V) uC 1Ω Ω
1A
2
0.667 0 t
解
uC (0+ ) = uC (0− ) = 2V
2 τ = ReqC = ×3 = 2 s 3
uC (∞) = (2 // 1) ×1 = 0.667V
uc (t ) = uc (∞) + [uc (0 ) − uc (∞)]e
7.3 一阶电路的零状态响应
零状态响应
电路
电路的初始状态为零, 电路的初始状态为零,由外加激励
K(t=0) R US +u –
R
引起的响应,称为零状态响应(zero引起的响应,称为零状态响应(zero-state response )。 (zero
RC电路的零状态响应 RC电路的零状态响应
列方程: 列方程:
的通解
t RC
电路
′ uC
duC RC + uC = 0 dt
全解
′ uC = Ae
−
变化规律由电路参数和结构决定
′ ′′ uC (t ) = uC + uC = US + Ae
A= - US
−
t RC
由初始条件 uC (0+)=0 定积分常数 A uC (0+)=A+US= 0
一阶电路零状态响应公式
一阶电路零状态响应公式一阶电路是指由一个电感和一个电阻构成的电路。
在电路中加入一个电压源,开关打开时,电路处于零状态(即初始状态),此时电感中存储的能量为零。
当开关关闭时,电感开始储存能量,电流开始流动。
我们可以通过一阶电路的零状态响应公式来描述电路在零状态下的响应情况。
在一阶电路中,电感的电压满足以下微分方程:Ldi/dt + Ri = V(t)其中,L是电感的感值(单位是亨),R是电阻的阻值(单位是欧姆),i是电流(单位是安培),V(t)是输入电压(单位是伏特),t是时间(单位是秒)。
根据电压-电流关系(Ohm's Law)可以得到:V(t) = Ri + Ldi/dt我们可以对上述微分方程进行求解,得到一阶电路的零状态响应公式。
假设在时刻t=0,电路处于零状态,即电流i(0)=0。
根据初始条件,我们可以解得零状态下的电流i(t)的表达式:i(t) = (V/R)(1 - e^(-t/(L/R)))其中,e是自然对数的底数。
从上述公式可以看出,一阶电路的零状态响应是一个指数衰减函数。
当时间t趋近于无穷大时,指数项e^(-t/(L/R))趋近于零,此时电流i(t)趋近于V/R,即电路达到稳态。
通过一阶电路的零状态响应公式,我们可以推测电路在初始状态下的响应情况。
这对于设计和分析电路的性能非常重要。
例如,我们可以通过该公式来预测电路的响应时间、电流的变化趋势等。
需要注意的是,一阶电路的零状态响应公式是基于一些假设和简化条件得出的。
实际电路中可能存在其他因素的影响,如电容、非线性元件等。
因此,在实际应用中需要根据具体情况进行修正和调整。
总结一下,一阶电路的零状态响应公式是描述电路在零状态下的响应情况的重要工具。
通过该公式,我们可以推测电路的响应时间和电流的变化趋势。
但在实际应用中,需要考虑其他因素的影响,并根据具体情况进行修正和调整。
一阶电路的零输入响应和零状态响应
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一阶电路的零输入响应零状态响应全响应
e
5
e
6
0.368U 0.135U 0.050U 0.018U 0.007U 0.002U
当 t =5 时,过渡过程基本结束,uC达到稳态值。
第四章 动态电路的时域分析
二、一阶RL电路的零输入响应
电感电流根据三要素公式:
iL (0 ) I 0
iL (0 ) iL (0 ) I 0
s
i R C + _ uC
+
t 0
s
i R C + _ uc
U _
uC (0 -) = U0
零输入响应
uC (0 -) = 0
uC U 0
零状态响应
t e RC
U
t ( 1 e RC
) (t 0
uC
U
Ue
t RC
第四章 动态电路的时域分析
3.3.3 一阶电路的全响应:
回顾
若零输入响应用yx(t)表示之,其初始值为yx(0+),那么
y x (t ) y x (0 )e
t
t 0
t
若零状态响应用yf(t)表示之,其初始值为yf(0+)=0,那么
y f (t ) y f ()(1 e ) t 0
第四章 动态电路的时域分析
+ U _
t 0
U (1 e
1 t RC
)V
t 0
第四章 动态电路的时域分析
uC的变化规律
稳态分量
+U
uC
U
Ue
t RC
uC
uC
t 暂态分量
电路达到 稳定状态 时的电压
一阶电路零状态响应公式
一阶电路零状态响应公式一阶电路是指由一个电感元件和一个电阻元件组成的电路。
在电路中,电感元件是储存电能的元件,电阻元件则是消耗电能的元件。
当电路中存在电感元件时,电路的响应会比较复杂,需要考虑电感元件的影响。
在分析一阶电路的响应时,我们通常会关注电路的零状态响应。
所谓零状态响应,即在没有任何输入信号作用下,电路的响应情况。
在这种情况下,我们可以通过一阶电路的初始条件和输入信号的拉氏变换来求解电路的零状态响应。
一阶电路的零状态响应公式可以通过以下步骤来推导得到。
假设一阶电路的初始电流为i(0-)和初始电压为v(0-)。
在零状态下,初始电流和初始电压不等于零。
我们假设输入信号为u(t),输出信号为v(t)。
根据基尔霍夫电压定律,我们可以得到一阶电路的微分方程:L di(t)/dt + Ri(t) = u(t)其中,L为电感元件的电感值,R为电阻元件的电阻值。
接下来,我们对上述微分方程进行拉氏变换,得到:LsI(s) - Li(0-) + RI(s) = U(s)其中,s为复频域变量,I(s)为电流的拉氏变换,U(s)为输入信号的拉氏变换。
将上述方程中的I(s)和U(s)分别表示为V(s)/s和U(s),其中V(s)为输出信号的拉氏变换,代入上述方程并整理,可以得到:V(s) = (U(s) + Li(0-))/ (Ls + R)我们将上述拉氏逆变换,即可得到一阶电路的零状态响应公式:v(t) = L^-1{[(u(t) + Li(0-))/ (Ls + R)]}其中,L^-1表示拉氏逆变换,将拉氏变换的结果转换回时域。
通过上述公式,我们可以计算一阶电路在零状态下的响应情况。
这个公式可以帮助我们了解电路中电感元件和电阻元件在零状态下的相互影响,以及输入信号对电路的影响程度。
需要注意的是,一阶电路的零状态响应公式中的初始条件i(0-)和v(0-)是影响电路响应的重要因素。
它们代表了电路中电感元件和电阻元件的初始状态,对电路的响应产生重要影响。
一阶电路的零输入响应和零状态响应
(t )
uc(t)的微分方程及其求解 R duc RC uc U s + 由KVL dt US uc ( 0) 0
非齐次一阶微分方程的解为:
2.
ic C + uc -
uc ( t ) uch ( t ) ucp ( t )
st t Ke RC
t0
R0
t=0 i + + R uR C uc -
+ -
U0
R0
t=0 i + + R uR C uc C + uc -
i + R uR -
+ -
U0
1、换路前后,电路的物理过程
t 0, uc (0) U 0
t 0 时,uc ( 0 ) U0,i ( 0 ) 0,uR ( 0 ) 0
可写成
并不是所有变量的零状态响应都是从零值趋于稳 态值,例如 ic(t) 是从其初始值按指数规律衰减到 零。这是上图电路中 ic 本身性质所确定的。
uc ( t ) uc ( )(1 e
t
)
。
例 图示电路,2A电流源在t=0时加于电路, u(0)=0,求i1(t),t>0,并画出其波形。 4 i2
2. 电路的微分方程及其求解
i
设响应为 uc(t) + + uc uR 0 C uc R uR duc uR Ri RC t 0, uc (0) U 0 dt duc RC uc 0,t (齐次微分方程) 0 dt 及uc ( 0) U 0 一阶齐次微分方程的解为 uc ( t ) Ke 式中K是由初始条件确定的待定常数,S 是特征方程的特征根。
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一阶电路的零状态响应
一阶电路的零状态响应
零状态响应:储能元件的初始状态为零,仅由外加激励作用所产生的响应,称为零状态响应( zero-state response )。
一、 RC 电路的零状态响应
图 5.4-1 所示 RC 电路,开关闭合之前电路已处于稳态,且电容中无储能,即。
时开关闭合,讨论时响应的变化规律。
t=0 时开关闭合,则由换路定则得
这时直流电压源 Us 与 R 、 C 构成回路,由 KVL 得
这是一阶非齐次微分方程,它的解由对应的齐次微分方程的通解和非齐次微分方程的特解组成。
采用常数变易法来解,得 RC 电路的零状态响应为
当 t →∞时,电路已达到新的稳态,电容又相当于开路,则,
因此,电容电压的零状态响应为
式中,为 RC 电路的时间常数。
二、 RL 电路的零状态响应
图 5.4-3 所示电路,时开关 S 处于闭合状态,电感的初始状态,时开关打开。
讨论开关打开后响应的变化规律。
t=0 时,开关 S 打开,直流电流源 Is 开始对电感充电,这时
这也是一阶非齐次微分方程,解得
式中,为 RL 电路的时间常数。
当 t →∞时,这时电路已达到新的稳态,电感相当于短路。
,
因此,电感电流的零状态响应为
三、一阶电路零状态响应的计算
计算步骤
1 、求 t →∞时的稳态值。
对于 RC 电路,求;对于 RL 电路,求。
2 、求电路的时间常数τ。
对于 RC 电路,,对于 RL 电路,。
其中, R 为从电容 C 或电感 L 两端看进去的戴维南等效电阻。
3 、求出零状态响应
RC 电路:
RL 电路:
4 、如需求其它响应,再根据已求得的或去求解。
例 5.4-1 图 5.4-5 所示电路,已知时开关 S 处于位置 2 ,且电感中无储能, t=0 时开关 S 拨到位置 1 ,求时的,。
解:电感的初始储能为 0 ,则
电路换路后, t →∞时,电路进入新的稳态,电感又相当于短路,则
换路后,从电感两端看进去的等效电阻是 4 Ω和 8 Ω两个电阻串联,即R=4 + 8=12 Ω
所以,时间常数为
因此,电路的零状态响应为。