随机波浪及工程应用第二章

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《海洋工程波浪力学》课程教学大纲

《海洋工程波浪力学》课程教学大纲

本科生课程大纲课程属性:公共基础/通识教育/学科基础/专业知识/工作技能,课程性质:必修、选修一、课程介绍1.课程描述海洋工程波浪力学,是研究波浪及波浪对海洋工程结构物的作用力的分析和计算方法的一门科学。

本课程针对船舶与海洋工程专业三年级学生进行开设,主要学习线性波浪理论、非线性波浪理论、随机波浪理论以及波浪的作用力计算等。

通过课程学习,要求学生掌握线性波浪理论及小尺度结构物波浪力的计算方法,能够利用这些理论及方法对实际问题进行建模、分析和求解,进而提升对波浪力学的理解。

2.设计思路本课程以波浪理论和波浪力计算为主线,结合工程实际问题进行多媒体授课,为海洋平台结构等课程设计提供基础训练。

课程内容主要包括三个模块:确定性波浪理论、随机波浪理论、波浪力计算,这三方面密切联系、前后呼应。

确定性波浪理论部分主要包括线性波浪理论和非线性波浪理论,其中线性波浪理论是学习基础,要求全面重点掌握深水波、有限水深和浅水波浪的基本特性,在此基础上,了解常见的非线性波浪理论的特性,进而掌握波浪理论的适用范围。

随机波浪理论主要从随机过程角度描述波浪的特性,重点掌握随机波的时域特性- 1 -和频域特性,从而为海洋工程结构动力分析提供基础。

波浪力的计算部分主要包括小尺度和大尺度结构波浪力计算。

要求全面掌握小尺度结构物波浪力计算方法(莫里森公式),在此基础上,理解大尺度波浪力计算的基本原理。

3. 课程与其他课程的关系先修课程:理论力学、流体力学。

本课程是工科力学类课程的重要组成部分,是海洋工程类专业流体类课程群的重要组成部分,与流体力学、海洋工程环境等课程构成了船舶与海洋工程专业工程环境课程群。

二、课程目标本课程的任务是通过各种教学环节,使学生掌握波浪的基本知识、原理和波浪对海洋工程结构物作用力的计算方法,最终使学生对海洋工程中的波浪力学问题有一定的了解,以助于从事海洋工程的规划、设计、建造和研究工作。

(1)了解非线性波浪理论、波浪的传播与变形以及大尺度结构物波浪力的计算;(2)掌握线性波浪力学、小尺度结构波浪力的计算以及随机波浪理论相关知识;(3)培养学生运用波浪理论和波浪力计算方法进行一些基本计算的能力,为课程设计、毕业设计及科学研究提供基础。

波浪理论以及工程应用

波浪理论以及工程应用

50
1.3 波浪运动的能量分布特征
非平稳过程 (宽带)
平稳过程 (窄带)
单频过程 (线谱)
1.3 波浪运动的能量分布特征
以上讨论的为二因次波能谱,只局限于长峰不规则波 浪,即认为波浪只沿单一方向传播,只有涌浪可近似 认为是属长蜂不规则波。 实际上,海面的风浪是来自多方向的不规则波浪混合 而成,海面呈现小丘状的波,即为三因次波或称短峰 波。 三因次波能谱描绘风波更接近实际,但这方面的研究 还很不成熟。目前,在船舶工程领域,对海浪的描述 仍然是以二因次波能谱为基础。
• JONSWAP (1973) 谱 表达式为
为谱峰升高因子,取值范围1-6,
通常取3.3
1.3 波浪运动的能量分布特征
• JONSWAP (1973) 谱
1.3 波浪运动的能量分布特征
• JONSWAP 谱 对于谱峰升高因子 γ ,如果没有根据观测资料给定的值 ,可取:
1.3 波浪运动的能量分布特征 • 用Hs和Tz定义的JONSWAP 谱
xH
1.7724 2.5088 2.8342 3.7950 4.7102
S J K S PM J 其中SPM为P-M谱函数,
为谱峰函数 K为为保证根据谱推算的有义波高能和输入的HS对 应而取的系数。
1 K
1 e 1.25 .ln .


2 p 1 exp 2 p
R 0 R
R R
50
1.3 波浪运动的能量分布特征
3. Wiener-Khintchine定理 定理1:能量谱密度函数等于自相关函数的傅立叶变换。
S ( )

波浪力学第一章 液体表面波基本方程

波浪力学第一章 液体表面波基本方程

海洋工程波浪力学
中国海洋大学工程学院海洋工程系
王树青
目录
{第一章液体表面波基本方程
{第二章小振幅波(线性波)理论{第三章有限振幅波(非线性波)理论{第四章小尺度结构上的波浪力
{第五章大尺度结构上的波浪力
{第六章随机波浪和随机波浪力
第一章液体表面波基本方程
{1.1 流体动力学的基本方程z1.1.1 连续方程
z1.1.2 理想流体的运动方程
z1.1.3 运动方程的几个积分{1.2 液体表面波的基本方程z1.2.1 势波的概念
z1.2.2 基本方程、边界条件
1.2 液体表面波的基本方程{1.
2.1 势波的概念
阅读课本p5-6,
了解液体表面波为势波的概念!。

在随机波浪中波浪和波浪载荷的分布

在随机波浪中波浪和波浪载荷的分布

应用举例12(随机变量的函数和可靠性分析)在随机波浪中波浪和波浪载荷的分布海洋表面和波浪高度的分布在暴风雨时海平面的提升可以用正态(或者高斯)随机函数充分地描述。

也就是说,在一般的时间和地点,海平面的提升可以用平均海平面提升的正态分布很好的近似。

考虑到由正态随机函数理论推导出瑞利型波浪高度H 的分布,其累积密度函数这里参数H S 叫做特征波浪高度,它是在一般点海平面提升的标准差的4倍。

在公式1中的H 其均值为0.627H S ,方差为0.328H S 。

图1中的曲线(a )描绘了正态变量X=2H/H S的瑞利概率密度。

我们感兴趣的是H 的分布的上尾,因为较大的波浪会对舰船近海结构和海事活动带来威胁。

在一场暴风雨中波浪最大高度公式1中F H (h)是在海况下带有参数H S 任意被选波浪高度小于h 的概率。

考虑有1000个波浪(这个波浪数代表了有效持续时间为3小时且平均波浪时间为10秒的暴风雨)的暴风雨,并假定这些波浪高度独立同分布。

那么经历暴风雨时最大波浪高度的分布,即H 1000为:X 1000= 2H 1000/H S 的概率密度函数如图1中曲线(b )所示。

对于1000个波浪,最可能的最大大波浪载荷关心的不仅仅是波浪高度分布,还有对所关注的结构由此产生高度为1.868H S 。

最大波浪高度的分布对暴风雨持续时间不是非常敏感。

比如,对于2000个波浪的暴风雨,最可能的最大高度为1.958H S ,见图1曲线(c ),它表明X 2000=2H 2000/H S 的概率密度函数。

经历单一暴风雨的最对于工程设计和安全核查,所的载荷的分布。

高度为h 的波浪作用于固定平台载荷为q 的简化模型为这里C 为接近于2的常量。

因此,如果h 0表示设计波浪高度,q 0表示相应的设计应力,则q 和h 的关系为如果q 和h 的关系是单调递增,波浪高度H 和载荷Q 的的分布有如下关系利用公式1或者2中F H的分布,可以得到由1或1000个波浪和海洋特征波浪高度为H S 的最大载荷的分布。

随机波浪及工程应用第一章

随机波浪及工程应用第一章

F 1 2 0 ei0t F ei0t 2 0

若0 0
F 1 2 F k 2 k

F b cos 0t
b F{e it eit } 2
S (f) (m2 s)
理 论 谱 实 测 谱
0.00300
0.00200
0.00100
0.00000 0 0.4 0.8
f (Hz)
1.2
1.6
Longuet-Higgins (1957) 建议的谱宽参数
mrf f r S f df
0
mr S d
r 0

用单侧谱表示:
Sxx Rxx
x(t)是实数


0
1

0
Rxx cos( )d
S xx cos( )d

自相关函数特性: Rxx 0 D x t 0 S xx d m0 谱密度函数积分面积等于随机过程的方差
Chapter 2 随机过程的谱分析
2.1 谱密度函数
•平稳的各态历经的随机过程可以用一个样本来代替整体。 •随机的时间过程可以认为是由很多不同频率的简谐波叠 加而成。 •各个简谐波 (波浪:能量)相对于组成波频率的分布 随机过程的频域特性 谱分析 随机过程的时域 频谱
随机过程:以波浪为例
波浪的能量正比于波高的平方gH2/8 {x2(t)}正比于随机过程X(t)的能量
x(t)是实数
S xx
Rxx S xx ei d

1 S 2
xx


随机波浪理论

随机波浪理论

海浪谱的形式 在海浪谱中,频谱得到广泛的研究,原因有三个: 1)频谱足以用来研究一部分有关海浪的理论与应 用问题; 2)频谱较易于由观测资料得到; 3)在频谱的基础上有可能得到方向谱。
A、B常常以风要素(风速、风时、风区)或海浪要 素(波浪、周期)作为参量; p、q、A、B由不同海区的实测资料确定;
波高的分布
波高的定义—上跨(或下跨)零点法
取平均水位为零线,把波面上升与零线相交的点作为一个 波的起点。波形不规则的振动降到零线以下,接着又上升 再次与零线相交,把这一点作为该波的终点(也是下一个 波的起点)。若横坐标轴是时间,则两个连续上跨零点的 间距就称为这个波的周期;若横坐标轴是距离,则此间距 称为这个波的波长。把这两点之间的波峰最高点到波谷最 低点的垂直距离定义为波高。 波高的分布 为瑞利分布
☞ 海工结构物上的随机波浪力
目前在工程中计算海工结构物上的随机波浪力的方 法主要有两种:特征波法和谱分析法。 特征波法:
谱分析法:
特征波法
特征波法又称为设计波法,是从统计意义上在随机 波浪系列中选用某一特征波(如有效波或最大波) 作为单一的规则波,近似分析随机波浪对海工结构 物的作用。 步骤:
谱峰频率
Jonswap谱 JONSWAP谱是由Hasselnan等在“ 联合北海 波浪计划” 期间提出的。JONSWAP谱的形式可 由P-M经修改得到; JONSWAP谱是由中等风况和有限风距情况测得 的,多数使用经验表明,此谱和实测结果是符合的 ,而且可以适用不同成长阶段的风浪,因此日益得 到了广泛的应用。
50年代初皮尔生(Pierson)最先将瑞斯(Rice)关 于无线电噪声理论应用于海浪,从而以谱的形式用 随机过程来描述海浪成为主要的研究途径。
频谱 Longuet-Higgins模型:

波浪理论以及工程应用06

波浪理论以及工程应用06

作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
自由表面运动学条件:
2 2 g 0 t 2z zg
线性化
at
z 0
(2)
自由表面动力学条件:
1 g t z 0
(3)
24
3
作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
海底条件:
s i r r
( 8)
在物面上。 • 压力
p gz t
(9)
29
7
作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
• 求解速度势
拉氏方程

入射势

边界条件
速度势=入射势+绕射势


压力
30
9
作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
31
10
作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
u =垂直于构件轴线的波浪引起的水质点相对于构件的速度分量,m/s。
v =垂直于构件轴线的海流引起的水质点速度分量。计算中海流的方 向取和波浪相同的方向。 a =垂直于构件轴线的水质点相对于构件的加速度分量,m/s2。
3. 作用在小尺度构件上的波浪力
3.4 计入构件运动效应的波浪荷载
z

x H
x
L d w D p u
给定:H, T(L), d,
36
12
作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
水平方向截面的水动力合力:
FZ
2
0
p , a a cos d
37
12
作用在大尺度固定式结构物上的波浪力
水平方向水动力合力:
F FZ dz
d
0
38

波浪理论以及工程应用0

波浪理论以及工程应用0
B
HC 10 H0
同时, 可以得到本次近似计算的拟合误差平方和: 1
36
1.4 海浪统计特征的长期分布律
根据不同H0对应的拟合误差平方和不同,可以找出拟合 误差平方和最小的H0 ,作为拟合结果 • 迭代计算:在一系列 H0 的假定下,重复上述计算,得 到相应的拟合误差平方和集(子样)
23
1.4 波高的概率特征
3) 平均波高
H

EH


0
Hp H
dH

0
H
2H H2
rms
exp



H H rms
2






4 Hrms
H = 0.8862Hrms ,
P H 0.55
24
1.4 波高的概率特征
4) 均方根波高
Hrms Hrms ,
统计分析是以实测资料为依据,对观测的海浪要素作出直 方图或累积频率曲线,并以经验方法外推概率曲线来预估 未来可能发生的事件。
概率分布则是在理论的海浪模型基础上,以概率论为工具, 推导分析各种不同事件的出现概率。多年海浪的概率分布 属于长期分布,本节主要讨论海浪的短期分布规律。
所谓短期是指海浪过程的一个完整的样本,若样本中包含 有数百个大小起伏的波浪,时段长度为10-30分钟,则该 样本基本上反映了随机海浪总体的概率特性。
100 1 000 10 000 100 000
超越概率
PE H1 N
10-2 10-3 10-4 10-5
最大波高 1.52 1.86 2.15 2.40
29
1. 海洋环境因素分析计算
1.4 海浪统计特征的长期分布分析

第2章 波浪理论(4版)

第2章 波浪理论(4版)

色散关系演示
例题2-1色散方程应用讲 解
2.2 微幅波理论
2.2.2 色散方程的简化-
双曲函数近似值列表
双曲函数 sinhkh coshkh tanhkh
Kh→∞ (深水) ekh/2
ekh/2
1
Kh→0 (浅水)
kh
1
kh
2.2 微幅波理论
2.2.2 色散方程的简化-
深水波与浅水波比较
2 g k tan h kh
1982fourier级数数值计算波理论?二次世界大战前后军事需要促进了波浪理论的发展诺曼底登陆?新的理论及实验方法小波分析远程遥测piv21波动的概念21波动的概念波浪运动的机理?波动是一种普遍的物理现象?声波电磁波水波海浪只是其中之一?波动的必要条件?平衡状态?扰动力?恢复力?船行波的例子?平衡状态静水?扰动力船舶运动?恢复力重力表面张力21波动的概念三个基本参数其他参数可由此推导出p30质量
φ= O(aL / T )
T2 LO1
O( a )
? x T
ห้องสมุดไป่ตู้
2.2 微幅波理论
w u ,z( x ,t)
z t x x t x
①② ③
第一项量纲:wO(a/T)
第二项量纲: t
O(a
/T)
第三项量纲:u xO (T aL a)O (T a)O (L a)
w t ,z (x,t)
a x u t H 22c o s s h in k h (h k h z)sin (k x t) a zw t H 22s in s h in k h (h k h z)c o s (k xt)
2.2 微幅波理论
2.2.3
axmax发生在wmax时(u=0); azmax发生在umax时(w=0)

波浪力学第二章 小振幅波理论

波浪力学第二章 小振幅波理论

王树青
第二章 小振幅波(线性波)理论
2.1 常深度小振幅简单波动
2.1.1 二维小振幅推进波的基本方程 2.1.2 二维小振幅推进波的速度势 2.1.3 二维小振幅推进波的一些特性
2.2 常深度小振幅简单波动的迭加
2.2.1 驻波 2.2.2 波群
2.3 倾斜海底上波浪的传播
2.3.1 波浪的浅水效应 2.3.2 波浪的折射
gH chk ( z + d ) sin(kx − ωt ) ϕ= 2ω chkd
中国海洋大学 海洋工程波浪力学 王树青
第二章 小振幅波(线性波)理论
2.1常深度小振幅简单波动
2.1.2二维小振幅推进波的速度势
二 推进波的速度势
特例:水深为无限的情况
ga chk ( z + d ) sin(kx − ωt ) ϕ= chkd ω kz e
中国海洋大学海洋工程波浪力学第二章小振幅波线性波理论21常深度小振幅简单波动211二维小振幅推进波的基本方程中国海洋大学海洋工程波浪力学第二章小振幅波线性波理论21常深度小振幅简单波动211二维小振幅推进波的基本方程中国海洋大学海洋工程波浪力学第二章小振幅波线性波理论21常深度小振幅简单波动211二维小振幅推进波的基本方程边界条件的线性化运动边界条件动力边界条件中国海洋大学海洋工程波浪力学第二章小振幅波线性波理论21常深度小振幅简单波动211二维小振幅推进波的基本方程边界条件的线性化运动边界条件动力边界条件中国海洋大学海洋工程波浪力学第二章小振幅波线性波理论21常深度小振幅简单波动211二维小振幅推进波的基本方程中国海洋大学海洋工程波浪力学第二章小振幅波线性波理论21常深度小振幅简单波动其中a为振幅ah2
uz gHk sh k ( z + d ) ∂ϕ = = sin( kx − ω t ) ∂z 2ω ch kd

随机波浪及工程应用

随机波浪及工程应用

随机波浪及工程应用随机波浪描述的是海洋中的波浪,在不断地发生变化和运动,不像规律波浪那样具有固定的周期和波长。

随机波浪在海洋工程中具有重要的应用,因为它们能够影响海岸、船只和深海结构物的安全和稳定性。

在这篇文章中,我们将探讨随机波浪的特性和它们在海洋工程中的应用。

随机波浪的特性随机波浪具有以下几个特性:1. 随机性:随机波浪没有明显的规律,它们的周期和波长是变化的,并且难以预测。

这使得它们更难进行分析和建模,与规律波浪相比,需要更复杂的数学模型和实验验证。

2. 能量分布:随机波浪的能量分布不是均匀的,浪高和波长的分布不是等概率的。

在海洋中不同的方向和深度下,随机波浪的能量分布也是不同的。

3. 波峰和波谷:随机波浪中波峰和波谷的高度和位置是不固定的。

在短时间内,波峰和波谷可以在不同的位置出现。

4. 相干性:相干性反映了波浪中相邻波峰和波谷之间的关系,如果相邻波峰和波谷之间有良好的关系,那么波浪的相干性就会越强。

在随机波浪中,波峰和波谷之间的相干性很低,这也是它们更难进行控制和预测的原因之一。

海洋工程中的应用随机波浪在海洋工程中具有重要的应用,这包括以下领域:1. 海岸和堤防设计:随机波浪对海岸和堤防的冲击力非常大,能够引起严重的侵蚀和损坏,因此需要将随机波浪的特性考虑在内,对海岸和堤防进行适当的设计和管理。

2. 船舶和海洋平台设计:随机波浪对船舶和海洋平台的造成冲击力也非常大,因此需要进行适当的设计和模拟。

在设计时必须考虑随机波浪的特性,以便能够提供适当的安全和稳定性。

3. 海洋能源:随机波浪可以被用作海洋能源的一种形式。

通过利用波浪运动产生的机械能,可以将其转换成电能。

这是一种非常有前途的绿色能源形式。

4. 海洋科学和环境研究:随机波浪可以用来研究海洋环境和气候变化。

通过对随机波浪的研究,能够更好地了解海洋中的物理和化学过程,推动环境保护和可持续发展。

总结随机波浪是大自然中的一种自然现象,难以预测和控制,但是在海洋工程中具有非常重要的应用。

波浪力学 小振幅波理论

波浪力学 小振幅波理论

z=0
=
0
海洋工程波浪力学
王树青
第二章 小振幅波(线性波)理论
2.1常深度小振幅简单波动
{ 2.1.1 二维小振幅推进波的基本方程
z
∇2ϕ = ∂2ϕ + ∂2ϕ = 0
c
∂x2 ∂z2
uz
z=−d
=
∂ϕ ∂z
z=−d
=0
η=−
1 g
∂ϕ ∂t
z=0
( ∂ϕ
∂z
+
1 g
∂ 2ϕ
∂t 2 )
0
=
L
z c
η=acos(kx- ωt) x
波数
L
d
中国海洋大学
海洋工程波浪力学
王树青
第二章 小振幅波(线性波)理论
2.1常深度小振幅简单波动
{ 2.1.2二维小振幅推进波的速度势
一 波面方程的假定
(2)当t增减一个周期T,同一点的波面高度η不变;
η =η
t
t ±T
a cos(kx − ωt) = a cos[kx − ω(t + T )]
ϕ = ( A1ekz + A2e−kz ) sin(kx − ωt)
中国海洋大学
海洋工程波浪力学
王树青
第二章 小振幅波(线性波)理论
2.1常深度小振幅简单波动
{ 2.1.2二维小振幅推进波的速度势
二 推进波的速度势
ϕ = ( A1ekz + A2e−kz ) sin(kx − ωt)
边界条件的线性化
运动边界条件
∂ϕ ∂z
z=η
=
∂η ∂t
=
∂ϕ ∂z
z=0

波浪理论以及工程应用05

波浪理论以及工程应用05
波浪理论及工程应用
船舶工程学院 钱昆
海洋结构物与波浪的相互作用
运动
波浪
周期性 水质点运动
结 构 主

弯矩
断裂 疲劳
振动
3 作用在结构上的波浪力
根据结构物的特征尺度,可以分为小尺度构件和大尺度结构 两种不同类型。其划分标准为:
D L 0.2 为小尺度构件 入射问题; D L 0.2 为大尺度构件 辐射问题。
3

用 在
K 5
震荡流

惯性力为主要成分

度 构
K 25
准均匀流
件 上
阻力为主要成分
的 波
5 K 25 中间流
浪 力
惯性力与阻力为成分相当
3
Sapkaya(1977)振荡流试验的结果。













3 作 用 在 小 尺 度 构 件 上 的 波 浪 力
3 作
Sapkaya(1977)用粗糙圆柱体水平放置在U形 管内,作振荡流试验的结果。
D2 T
3 作
Re, K : Cl 0.2












3 作 用 在 小 尺 度 构 件 上 的 波 浪 力
3











浪 力
横向力频率
fs
S Vx D
S
um D
相对频率
fr
fs f
S
um fD

[工学]波浪理论以及工程应用03

[工学]波浪理论以及工程应用03
13
1.3 波浪运动的随机特征
• 海浪模型
为了从理论上描述随机海浪的特性,在实测资料的基础上,不 少学者建立了海浪模型。目前应用较多的是Longuet-Higgins提 出的一种海浪模型,按该模型的假定,海上某一固定点的波动 是由许多位相不同,振幅也不同的余弦波叠加而得的。如下图。
(t ) n cos(nt n )
设计波 条件
6
某海域波浪观测数据
结构性能分析
1.2 波浪运动的统计特征
单个波浪的特征描述
波高 H: 波峰到相邻部分波谷的垂直空间距离;
过零周期 Tz: 上过零点到相邻上过零点的水平时间距离; 波面瞬时升高 (t): 在时间轴上 t 时刻的波面垂直空间距离; 波向:波浪传播运动的主方向。
7
1.2 波浪运动的统计特征
i 1
16

1.3 波浪运动的随机特征
5) 随机变量总体关于时间的平均值大体上同时间无关,亦同 子样无关。以波高为例:
H i , j
1 H M
i 1, 2, j 1, 2,
j
, N; , M.
1 ( H1 ) j M j
i
(H )
i
j
1 H1 H j N
H P H p H dH 1 exp H rms 0

21
1.4 波高的概率特征
3. 特征波高 利用平稳的各态历经的随机过程的概率密度函数可以确定 各种特征波高。
1) 零波高
H 0,
p(0) 0,
P 0 0
5
海上波浪统计分析过程 1.4 海浪统计特征的长期分布律
海浪的长期分布参数

随机波浪及工程应用第二章

随机波浪及工程应用第二章

Covz t , t ' Covx t , t ' Cov y t , t ' Covxy t , t ' Covxy t ' , t
Covxy t , t ' Cov yx t ' , t
mz t mx t my t
x的自相关函 数
17
Cov x t1 , x t2 E x t1 mx t1 x t2 mx t2
Cov x t1 , x t2 E x t1 x t2 mx t1 mx t2
随机过程是随机变量系的推广,是时间的函数,其 统计特征随时间变化

均值(数学期望):
mx t E X t xf x dx

是每个时间截口的随机 变量的分布中心,平 均函数,非随机的

方差(variance):
Dx t D X t
各态历经性的数学条件: Et x1 t Et x2 t Et xi t Et x1 t x1 t Et x2 t x2 t =E t x i t xi t =
6
课程的主要内容:



随机波浪理论的基础 海浪的统计特征(外部特征) 海浪谱(内部特征) 不规则波波浪的模拟和变形 不规则波对工程建筑物的作用
7
Chapter 1 随机过程
1.1 随机过程的基本概念
确定性过程: 可以预先知道其变化过程
自然界中的 两种变化过程

第二章 波浪的传播变形和破碎

第二章 波浪的传播变形和破碎

3 破波带 波浪破碎点至岸边这一地带称为破波带,在碎波带内
由于水深从破碎点向岸不断地减小,波浪始终处于破碎 状态,水体的紊动与漩涡非常强烈,是波能的主要消耗 区域,也是海滩上泥沙运动最剧烈的地区。
破波带大致可分为3个区
1)外碎波区,波形急剧变化,能量消耗较多,紊动和 漩涡强烈,水体大量掺气,区内的水流特性与破波的 型式关系很大,
规则波绕射问题数学提法
2 0
0, z
z= -h
水底边界条件
2
t 2 g z 0, z 0
1 , z 0
g t
自由水面边界条件
n vn 0
物体表面边界条件
总波势
i s
入射波势(已知)
散射波势(需要求解) 反映障碍物的影响
波向与x轴交角为α时 kx cos ky sin t
关于散射波势的控制方程和边界条件 s
u
x
v
y
w
z
速度
p gz
t
波浪力
i s
1 g
t
z 0
Hd 2max 绕射区内任一点波高
任一点波高与入射波高之比称为绕射系数
值得指出,天然海湾或人工港湾附近,因水底一 般都不是水平的,水深是变化的,故进入海湾或人工 港湾内的波浪受绕射作用外还将受到折射影响,这时 必须考虑折射和绕射的综合作用。
t
波浪守恒方程的物理意义?
对于稳定的波场,波周期(T=2π/σ)为常量,即不 随空间变化,即使水深有缓慢变化时,波周期也始终保 持恒量。
二、波能守恒和波浪浅水变形
在稳定波场中,若假定波浪在传播过程中波能是守恒的. 波 能只沿着波向传播,没有能量穿过波向线,因此,波浪正向行近 岸滩时,单位宽度内的波能流在传播中保持常数,即

波浪理论以及工程应用10

波浪理论以及工程应用10
• 船体所受的流体作用力以及运动都是振荡的,振 荡频率与入射波的振荡频率(遭遇频率)一致,而且 它们在一个周期中的平均值为零。在线性问题中, 船舶本身的振荡运动和波浪作用可以分别加以处 理,于是有所谓的辐射问题和绕射问题。
2
波浪漂移力
• 许多观察表明,当船舶或海洋结构物锚泊在波浪 中时,如果波浪是规则的,则除了产生与波浪频 率(遭遇频率)一致的摇荡运动外,还伴之有浮体 平均位置的偏移;如果波浪是不规则的,则伴之 有长周期的漂移运动,这一运动的频率远较不规 则波的特征频率为低,而且振荡运动的平均位置 不在浮体原先的平衡位置上,产生了漂移。
23
• 自由表面上的强迫项随离开物体距离的增 加而缓慢地振荡衰减 ,简单地截断将产生很 大的误差。
• 提高计算效率 ,通常将自由水面分成几个区 域,内域上采用直接数值积分方法进行积 分 ,外域应用数学变换,应用级数的形式进 行积分。
24
二阶和频及差频波浪力和波浪力矩QTF可写为 二阶速度势的贡献
9
• 远场法根据流域中能量和动量守恒方程, 得到浮体在规则波中平均二阶波浪力。因 为这类方法中出现的是速度势及其偏导在 远场辐射控制面上的积分,故通称为远场 积分法。
• 流体水平动量的变化率为
10
11
12
• 近场法是通过瞬时物体表面的水动压力积分,在 一个波浪周期上的平均来获得二阶平均漂移力
18
双频波入射下的波浪力
19
20
21
22
• 经过对速度势的上述分解 ,二阶问题的困难仅仅在于二阶 绕射势的计算 ,辐射势的计算与一阶势的计算是相同的 ,只 是计算中应分别采用和频及差频下的格林函数,应用和频 及差频下的线性振荡源作为格林函数 ,由格林定理可以得 到关于二阶绕射势的第二种Fredhom 积分方程
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n 1 n n n



4
工程应用:


由于实际的海浪是随机的波浪,目前国内外的 “规范”中规定,海岸工程设计中都采用不规则 波设计方法:防波堤设计;港内波况;波浪与建 筑物的作用力等。 日本1979年出版的由运输省港湾局主编的“港湾 设施技术标准及编制说明”,比较系统的引进了 不规则波的概念,并采用了不规则波的设计方法。 西方国家多要求按不规则波进行试验。
18
1.3 平稳的随机过程

如果随机过程任意时刻的统计特征相同 平稳的随机过程
数学描述:
数学期望是常数 方差是常数 自协方差仅取决 于时间差
mx t xf x dx mx 常数


Dx t Dx 常数 Covx t, t Covx Covx t, t Covx 0 Dx 常数

一维正态分布:(数学期望和方差)
f x 1 2 1 2 exp x mx / x 2 x 2
23

多维正态分布:(数学期望和方差)
f x1 , x2 , 1
1 n n , xn exp D X X ij i j n/2 2 D1/ 2 2 D i 1 j 1
各态历经性的数学条件: Et x1 t Et x2 t Et xi t Et x1 t x1 t Et x2 t x2 t =E t x i t xi t =
Et xi t E X t Et xi t xi t E X t X t

22
1.5 正态随机过程
一般过程的概率分布函数难于确定,但是如果随 机过程满足某种理论分布,只要知道统计特征 参数即可确定其概率密度函数 如果随机变量xi(t),符合正态分布,整体符合 正态分布,随机过程称为正态的随机过程。
D1 D= R21 Rn1
R12 D2 Rn 2
R1n R2 n Dn D11
Rij E X i t X j t
D2 R32 Rn 2
R23 D3 Rn 3
R2 n R3n Dn
24
正态随机过程的特征
统计特征完全由其均值和方差来确定 正态随机过程通过线性变换得到的随机过 程也是整体的 如果正态的随机过程具有窄谱,则过程的 峰-谷波高值符合瑞利分布
中心化的随机变量 (零均值)
E[ XY ] mx my
相关矩Rxy
Rxy mx my
Cov[ X , Y ] Rxy
当 mx my 0
E[ XY ] E[ X ]E[Y ]
当两个变量的相互独立时
14

离散样本的协方差
Cov X , Y 1 1 xi x yi y n xi yi x y n s s
随机过程是随机变量系的推广,是时间的函数,其 统计特征随时间变化

均值(数学期望):
mx t E X t xf x dx

是每个时间截口的随机 变量的分布中心,平 均函数,非随机的

方差(variance):
Dx t D X t
6
课程的主要内容:



随机波浪理论的基础 海浪的统计特征(外部特征) 海浪谱(内部特征) 不规则波波浪的模拟和变形 不规则波对工程建筑物的作用
7
Chapter 1 随机过程
1.1 随机过程的基本概念
确定性过程: 可以预先知道其变化过程
自然界中的 两种变化过程
随机的变化过程 (随机过程)
X(t1)
X(t2)
X(t1)
X(t2)
mx(t) 和Dx(t)相同,但是它们的特性很明显有本质的区别,这种 差别可以用自协方差函数来描述

自协方差函数
Cov x t1 , x t2
表示随机函数每一对时间截口间的 相关程度


x t1 mx t1 x t2 mx t2 f x dx
x的自相关函 数
17
Cov x t1 , x t2 E x t1 mx t1 x t2 mx t2
Cov x t1 , x t2 E x t1 x t2 mx t1 mx t2
( p( xi ) 1)

2
方差(variance):
2
x D[ X ] E[( x mx ) ]
( xi mx )2 p( xi )
s
离散随机变量 连续随机变量
( x mx ) 2 f ( x)dx
s
样本的方差
x
2
1 n ( xi x )2 n i 1
8
随机过程:
预先无法知道其变化过程 每次可以测得一确定的过程(一个现实或样 本) 每次测得的结果各不相同: 风、浪、地震 等

9
随机过程是随机变量系的推广:

为了得到随机过程的统计特 性,必须进行大量的独立测 量。 n个样本
x1 x1(t) x2 x3 xn x2(t)
总体
………. xn(t) X(t1) X(t2)
( p( xi ) 1)
反映了随机变量的离散程度 12

随机变量均值的特性
E[ aX ] aE[ X ] E[ X Y ] E[ X ] E[Y ]

随机变量方差的特性
D[ X ] E[( X mx )2 ] E[ X 2 2 Xmx mx 2 ]
E[ X 2 ] 2mx E[ X ] E[mx 2 ] E[ X 2 ] 2mx mx mx 2
Rxx t1 , t2 E X t1 X t2
二、随机过程的特征及其运算
1。随机函数加上一个非随机函数
Y t X t t
(1.2.25) (1.2.26) (1.2.27) (1.2.28) (1.2.29)
my t mx t t
随机波浪及其工程应用
1
一、概述

海洋、海岸工程荷载:风、浪、流等。 其中海浪是作用于海洋工程建筑物上的主要荷载。 如何描述海浪的运动成为求解波浪运动特性及其对 建筑物的作用首先要解决的问题。
2
研究波浪的发展过程:

波浪理论:属于规则波,H, T保持不变。 线性波 非线性波:Stokes波;椭余 波;孤立波等。理想化。
Covz t , t ' Covx t , t ' Cov y t , t ' Covxy t , t ' Covxy t ' , t
Covxy t , t ' Cov yx t ' , t
mz t mx t my t
0
平稳的随机过程:可以在长的历时过程中任意选择初始时刻。
19

随机波浪是平稳的随机过程
(t ) ai cos(ki x i t i )
i 1 M


一些非平稳的随机过程可在一定条件下看作平稳 的随机过程(实际波浪并非完全平稳,一般观测 10~20分钟) 有时把空间平稳的随机过程称为均匀的随机过程
随机函数
随机变量系 的推广
10
1.2 随机过程的统计特征及其运算
11
一、随机变量的特征及其运算

均值(数学期望): 概率质量度函数
xi p( xi )
xf ( x ) dx
s
m x E[ X ]
离散随机变量
独立的观测值 (样本)
s
连续随机变量
概率密度函数
1 n x xi n i 1
D[ a ] 0
E[ X 2 ] mx 2
D[aX ] a 2 D[ X ]
D[ a X ] D[ X ]
13

协方差(Covariance) 考虑两个变量的相关性
Cov[ X , Y ] E[( X mx )(Y my )] E[ X Y ]
E[ XY ] mx E[Y ] my E[ X ] mx my
5
国内开展不规则波浪的研究始于50年代:

青岛海洋大学文圣常院士1960年提出普遍的风浪谱;62 年出版《海浪理论》 1966年国家科委组织提出“会战谱” 1973年交通部《港口工程技术规范-海港水文》有效波 H1/3、H1%波纳入规范 1977-78年翻译出《港工建筑物的不规则波设计法》, 即Goda普及不规则波系列文章。 1979年10月,我校主办教育部校际“随机波动理论及其 工程应用”讨论班。文圣常主讲。 80年代,南科院、大工等建立了不规则波浪水槽,开展不 规则波波浪及其对建筑物的作用试验研究。
一个充分长时段的现实能够统计地代替同一时 段地总体

21
定义时间均值 和协方差函数
Et xi t
lim
1 T xi t dt T T 0
1 lim Ei x t x t T T i i

T
0
xi t xi t dt
相关函数定义为无因次的协方差,即
rxy Cov X , Y / x , y 1 xi x yi y n x y s
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