第1章 流体力学
第1章(12) 流体力学
第1章流体力学基础流体包括气体和液体两种,其主要特征是可以流动。
1 基础知识与概念1.1 物理量的单位(1)基本单位和导出单位任何物理量的大小都是由数字和单位联合来表达的,一般先选择几个独立的物理量,根据使用方便的原则规定出它们的单位,这些选择的物理量称为基本物理量,其单位称为基本单位。
其他物理量的单位则根据其本身的物理意义,由有关基本单位组合而成。
这种组合单位称为导出单位。
(2)国际单位制(SI制)在SI制中,同一种物理量只有一个单位,SI共规定了7个基本单位:(3)《中华人民共和国法定计量单位》1.2 量纲分析用途:对于不能列出微分方程的复杂过程,即仅知道影响这一过程的因素(物理量),应用量纲分析可减少实验工作量。
量纲分析的基础是量纲一致性的原则。
也就是说,任何由物理定律导出的方程,其各项的量纲是相同的。
量纲是表达某一物理量的符号,如:L—长度;T—时间;M—质量;θ—温度。
以下结合实例介绍它的应用方法。
经实验分析已知:流体在管内的流动阻力(或压强降ΔPf)与管径d、管长L、平均流速u、流体密度ρ、流体粘度μ以及管壁的粗糙度Δ有关。
现要找出压强降与诸影响因素的函数关系。
写出一般的不定函数形式ΔPf=f(d,L,u,ρ,μ,Δ) (1)2)将其写成如下幂函数的形式ΔPf=KdaLbucρjμkΔq (2)式中的常数K和指数a,b,c,……等均为待定值。
3)写出各物理量的量纲并带入(2)式,并归纳相同符号的指数[P]=M T-2 L-1,[d]=L[u]=L T-1 ,[ρ]=ML-3[μ]=ML-1T-1,[Δ]=L把各物理量的量纲代入(2)式,则两端的量纲为:MT-2L-1 = (L)a((L)b(L T-1)c(ML-3)j(ML-1T-1)k(L)q即M T-2 L-1=Mj+k T-c-k La+b+c-3j-k+q显然j+k=1-c-k=-2a+b+c-3j-k+q=-14)解上述指数(a,b,c……,q)构成的方程组,并将其解反代回(2)式中上述指数(a,b,c……,q)构成的方程组有三个方程,但有6个未知数,把a,c,j表示成b,k,q的函数(即用b,k,q表示a,c,j),解得:a=-b-k-q,c=2-k,j=1-k将a,c,j 值代回(2)式,得:ΔPf=Kd-b-k-qLbu2-kρ1-kμkΔq5)将指数相同的物理量合并在一起,即得结果[ΔPf/(ρu2)]=K(L/d)b(duρ/μ)-k(Δ/d)q上式每个括号均为无因次数群。
(完整版)流体力学
第1章绪论一、概念1、什么是流体?在任何微小剪切力持续作用下连续变形的物质叫做流体(易流动性是命名的由来)流体质点的物理含义和尺寸限制?宏观尺寸非常小,微观尺寸非常大的任意一个物理实体宏观体积极限为零,微观体积大于流体分子尺寸的数量级什么是连续介质模型?连续介质模型的适用条件;假设组成流体的最小物质是流体质点,流体是由无限多个流体质点连绵不断组成,质点之间不存在间隙。
分子平均自由程远远小于流动问题特征尺寸2、可压缩性的定义;作用在一定量的流体上的压强增加时,体积减小体积弹性模量的定义、与流体可压缩性之间的关系及公式;Ev=-dp/(dV/V)压强的改变量和体积的相对改变量之比Ev=1/Κt 体积弹性模量越大,流体可压缩性越小气体等温过程、等熵过程的体积弹性模量;等温Ev=p等嫡Ev=kp k=Cp/Cv不可压缩流体的定义及体积弹性模量;作用在一定量的流体上的压强增加时,体积不变Ev=dp/(dρ/ρ)(低速流动气体不可压缩)3、流体粘性的定义;流体抵抗剪切变形的一种属性动力粘性系数、运动粘性系数的定义、公式;动力粘度:μ,单位速度梯度下的切应力μ=τ/(dv/dy)运动粘度:ν,动力粘度与密度之比,v=μ/ρ理想流体的定义及数学表达;v=μ=0的流体牛顿内摩擦定律(两个表达式及其物理意义);τ=+-μdv/dy(τ大于零)、τ=μv/δ切应力和速度梯度成正比粘性产生的机理,粘性、粘性系数同温度的关系;液体:液体分子间的距离和分子间的吸引力,温度升高粘性下降气体:气体分子热运动所产生的动量交换,温度升高粘性增大牛顿流体的定义;符合牛顿内摩擦定律的流体4、作用在流体上的两种力。
质量力:与流体微团质量大小有关的并且集中在微团质量中心上的力表面力:大小与表面面积有关而且分布在流体表面上的力二、计算1、牛顿内摩擦定律的应用-间隙很小的无限大平板或圆筒之间的流动.第2章流体静力学一、概念1、流体静压强的特点;理想流体压强的特点(无论运动还是静止);流体内任意点的压强大小都与都与其作用面的方位无关2、静止流体平衡微分方程,物理意义及重力场下的简化微元平衡流体的质量力和表面力无论在任何方向上都保持平衡欧拉方程 =0 流体平衡微分方程重力场下的简化:dρ=—ρdW=—ρgdz3、不可压缩流体静压强分布(公式、物理意义),帕斯卡原理;不可压缩流体静压强基本公式z+p/ρg=C不可压缩流体静压强分布规律 p=p0+ρgh平衡流体中各点的总势能是一定的静止流体中的某一面上的压强变化会瞬间传至静止流体内部各点4、绝对压强、计示压强(表压)、真空压强的定义及相互之间的关系;绝对压强:以绝对真空为起点计算压强大小记示压强:比当地大气压大多少的压强真空压强:比当地大气压小多少的压强绝对压强=当地大气压+表压表压=绝对压强—当地大气压真空压强=当地大气压-绝对压强5、各种U型管测压计的优缺点;单管式:简单准确;缺点:只能用来测量液体压强,且容器内压强必须大于大气压强,同时被测压强又要相对较小,保证玻璃管内液柱不会太高U:可测液体压强也可测气体压强;缺:复杂倾斜管:精度高;缺点:??6、作用在平面上静压力的大小(公式、物理意义)。
第一章流体力学基本知识-精选
3.能量方程式的物理意义与几何意义 (1)物理意义
Z P/r v2/2g z+ P/r+ v2/2g
-单位重量流体的位能 -单位重量流体的压能 -单位重量流体的动能 -单位重量流体的机械能
(2)几何意义
Z P/r v2/2g z+ P/r+ v2/2g
-位置水头 -压力水头 -平均流速水头 -总水头
五、紊流的沿程水头损失 均匀流普遍计算公式1-25 紊流沿程阻力系数λ 均匀流流速公式(谢才公式)1-26 谢才系数C
六、沿程阻力系数λ的经验公式和谢才系数的确定
λ:
C:
七、局部水头损失
局部阻力系数ξ (表1-4)
例题1-7
1-5孔口、管嘴出流
薄壁圆形小孔口 淹没出流 管嘴出流;
流速
=
>
流量
=
<
(3)总水头线和侧压管水头线(图1-19)
4.能量方程式的应用举例
例1-5; 例1-6;
1-4流动阻力与水头损失
一、水头损失的两种类型 沿程水头损失 沿流程由于克服摩擦阻力做功消耗了水流的
机械能而损失的水头。
局部水头损失 发生在流体过流断面的大小或边界急剧变
化的部位,或遇到障碍,使流体增加了额 外的局部阻力而产生的水头损失。
基本特征:(1)流体静压强的方向与作用面垂直, 并指向作用面。
(2)任意一点各方向的流体静压强均相等。 二、流体静压强的分布规律
1.流体静力学基本方程式 P=P0+rh (1)静止液体内任意一点的压强等于液面压强加上 液体重度与深度的乘积之和。
(2)在静止液体内,压强随深度按直线规律变化。 (3)在静止液体内同一深度的点压强相等,构成一 个水平的等压面。
流体力学 第1章
dV V V V V V dt t t
24
定义微商算符:
d dt
(V ) t
上式适用于任意物理量,包括如力、速度、位移等矢量, 以及如温度、气压等标量。
25
d dt
t
(V )
27
流体运动加速度场产生的原因
dV V V V dt t
定常流场
V 0 t
均匀流场 (V
)V 0
流体运动加速度场产生的原因: 流场的非定常性和非均匀性。
28
例题 1-2-3已知流体运动的速度场如下,分别求流体运 动的加速度场;并说明各种情况下产生加速度的原因。
消去参数 t
r r x 0 , y0 , z 0 , t
参数方程
迹线
33
例1-3-1 假设流体运动的Lagrange变量为: 2 2 1 y0 x x0 y0 cos t tg x 0 2 2 1 y0 求迹线方程? y x0 y0 sin t tg x 0
dV V V dx V dy V dz dt t x dt y dt z dt
23
dV V V dx V dy V dz dt t x dt y dt z dt
dV V V V V = u v w dt t x y z
z z0
解:消去参数 t ,即可得迹线方程:
2 2 x 2 y 2 ( x0 y0 )
z z0
34
3.2 流线 为了用几何的方法来表示流动流体的速度场,在某 一瞬时t,可以在流动流体所占据的空间中画出一系 列曲线,使得曲线上的每一点的切线方向正好与该 时刻该处的流速方向相同,这样的曲线,称为该瞬 时的流线。
第一章流体力学基本概念
分别运动至A’,B’,C’,D’点,则有
A
B
A'
B'
udt
E D D D A A (u d)d u u t d dtudt
图1-2 速度梯度
由于
du ED
dt
因此得速度梯度 duED tgd d
dy dydt dt dt
可以看出dθ为矩形ABCD在dt时间后剪切变形角度,这就表明速度梯度实质上就 是流体运动时剪切变形角速度
•第一章流体力学基本概念
随着科学技术的不断进步,计算机的发展和应用,流体力学的研究领域和应用范 围将不断加深和扩大。从总的发展趋势来看,随着工业应用日益扩大,生产技术 飞速发展,不仅可以推动人们对流动现象深入了解,为科学研究提供丰富的课题 内容,而且也为验证已有的理论、假设和关系提供机会。理论和实践密切结合, 科学研究和工业应用相互促进,必将推动本学科逐步成熟并趋于完善。
第一章 流体力学基本概念
第一节 流体力学的发展、应用及其研究方法 第二节 流体的特征和连续介质假设 第三节 流体的主要物理性质及分类 第四节 作用在流体上的力
•第一章流体力学基本概念
第一节 流体力学的发展、应用及其研究方法
一、流体力学发展简史
流体力学是研究流体的平衡及运动规律,流体与固体之间的相互作 用规律,以及研究流体的机械运动与其他形式的运动(如热运动、化学 运动等)之间的相互作用规律的一门学科。 流体力学属于力学范畴,是 力学的一个重要分支。其发展和数学、普通力学的发展密不可分。流体 力学起源于阿基米德(Archimedes,公元前278~公元前212)对浮力的 研究。
流体的压缩性及相应的体积弹性模量是随流体的种类、温度和压力而变化 的。当压缩性对所研究的流动影响不大,可以忽略不计时,这种流动成为不可 压缩流动,反之称为可压缩流动。通常,液体的压缩性不大,所以工程上一般 不考虑液体的压缩性,把液体当作不可压缩流体来处理。当然,研究一个具体 流动问题时,是否考虑压缩性的影响不仅取决于流体是气体还是液体,而更主 要是由具体条件来决定。
《流体力学》第一章绪论
欧拉法
以空间固定点作为研究对 象,通过研究流体质点经 过固定点的速度和加速度 来描述流体的运动。
质点导数法
通过研究流体质点在单位 时间内速度矢量的变化率 来描述流体的运动。
流体运动的分类
层流运动
流体质点沿着直线或近似的直线路径运动,各层 流体质点互不混杂,具有规则的流动结构。
湍流运动
流体质点运动轨迹杂乱无章,各流体质点之间相 互混杂,流动结构复杂多变。
流体静力学基础
总结词
流体静力学基础
详细描述
流体静力学是研究流体在静止状态下的力学性质的科学。其基础概念包括流体静压力、流体平衡的原理等,这些 原理在工程实践中有着广泛的应用。
03
流体运动的基本概念
流体运动的描述方法
01
02
03
拉格朗日法
以流体质点作为研究对象, 通过追踪流体质点的运动 轨迹来描述流体的运动。
《流体力学》第一章 绪论
目录
• 流体力学简介 • 流体的基本性质 • 流体运动的基本概念 • 流体动力学方程 • 绪论总结
01
流体力学简介
流体力学的定义
流体力学是研究流体(液体和气体) 的力学性质和运动规律的学科。
它涉及到流体在静止和运动状态下的 各种现象,以及流体与其他物体之间 的相互作用。
波动运动
流体在压力、温度、浓度等外部扰动作用下产生 波动现象,如声波、水波等。
流体运动的守恒定律
动量守恒定律
流体系统中的动量总和在封闭系统中保持不变,即流入和流出封 闭系统的动量之差等于系统内部动量的变化量。
质量守恒定律
流体系统中质量的增加或减少等于流入和流出封闭系统的质量流量 之差。
能量守恒定律
古希腊哲学家阿基米德研 究了流体静力学的基本原 理,奠定了流体静力学的 基础。
化工原理第一章流体力学
反映管路对流体的阻力特性
表示管路中流量与压力损失之间 关系的曲线
管路特性曲线的概念
01
03 02
管路特性曲线及其应用
管路特性曲线的绘制方法 通过实验测定一系列流量下的压力损失数据 将数据绘制在坐标图上,并进行曲线拟合
管路特性曲线及其应用
01 管路特性曲线的应用
02
用于分析管路的工作状态,如是否出现阻塞、泄漏等
流速和流量测量误差分析
• 信号处理误差:如模拟信号转换为数字信 号时的量化误差、信号传输过程中的干扰 等。
流速和流量测量误差分析
管道截面形状不规则
导致实际流通面积与计算流通面积存在偏差。
流体流动状态不稳定
如脉动流、涡街流等导致流量波动较大。
流速和流量测量误差分析
仪表精度限制
仪表本身的精度限制以及长期使用后的磨损等因素导 致测量误差增大。
流体静压强的表示
方法
绝对压强、相对压强和真空受力平衡条件,推导出流体平 衡微分方程。
流体平衡微分方程的物理意义
描述流体在静止状态下,压强、密度和重力 之间的关系。
流体平衡微分方程的应用
用于求解流体静力学问题,如液柱高度、液 面形状等。
重力作用下流体静压强的分布规律
连续介质模型的意义
连续介质模型是流体力学的基础,它 使得我们可以运用数学分析的方法来 研究流体的运动规律,从而建立起流 体力学的基本方程。
流体力学的研究对象和任务
流体力学的研究对象
流体力学的研究对象是流体(包括液体和气体)的平衡、运动及其与固体边界的相互作 用。
流体力学的任务
流体力学的任务是揭示流体运动的内在规律,建立描述流体运动的数学模型,并通过实验和 计算手段对流体运动进行预测和控制。具体来说,流体力学需要解决以下问题:流体的静力
(完整版)流体力学 第一章 流体力学绪论
第一章绪论§1—1流体力学及其任务1、流体力学的任务:研究流体的宏观平衡、宏观机械运动规律及其在工程实际中的应用的一门学科。
研究对象:流体,包括液体和气体。
2、流体力学定义:研究流体平衡和运动的力学规律、流体与固体之间的相互作用及其在工程技术中的应用.3、研究对象:流体(包括气体和液体)。
4、特性:•流动(flow)性,流体在一个微小的剪切力作用下能够连续不断地变形,只有在外力停止作用后,变形才能停止。
•液体具有自由(free surface)表面,不能承受拉力承受剪切力( shear stress)。
•气体不能承受拉力,静止时不能承受剪切力,具有明显的压缩性,不具有一定的体积,可充满整个容器。
流体作为物质的一种基本形态,必须遵循自然界一切物质运动的普遍,如牛顿的力学定律、质量守恒定律和能量守恒定律等。
5、易流动性:处于静止状态的流体不能承受剪切力,即使在很小的剪切力的作用下也将发生连续不断的变形,直到剪切力消失为止。
这也是它便于用管道进行输送,适宜于做供热、制冷等工作介质的主要原因.流体也不能承受拉力,它只能承受压力.利用蒸汽压力推动气轮机来发电,利用液压、气压传动各种机械等,都是流体抗压能力和易流动性的应用.没有固定的形状,取决于约束边界形状,不同的边界必将产生不同的流动。
6、流体的连续介质模型流体微团——是使流体具有宏观特性的允许的最小体积。
这样的微团,称为流体质点。
流体微团:宏观上足够大,微观上足够小。
流体的连续介质模型为:流体是由连续分布的流体质点所组成,每一空间点都被确定的流体质点所占据,其中没有间隙,流体的任一物理量可以表达成空间坐标及时间的连续函数,而且是单值连续可微函数。
7流体力学应用:航空、造船、机械、冶金、建筑、水利、化工、石油输送、环境保护、交通运输等等也都遇到不少流体力学问题。
例如,结构工程:钢结构,钢混结构等.船舶结构;梁结构等要考虑风致振动以及水动力问题;海洋工程如石油钻井平台防波堤受到的外力除了风的作用力还有波浪、潮夕的作用力等,高层建筑的设计要考虑抗风能力;船闸的设计直接与水动力有关等等。
第1章 流体力学基本知识
数学表达式:
二、流体的粘滞性 粘滞性 :流体内部质点间或层流间因相对运动 而产生内摩擦力(切力)以反抗相对运动的 性质。
牛顿内摩擦定律:
F-内摩擦力,N; S-摩擦流层的接触面面积,m2;
τ-流层单位面积上的内摩擦力(切应力),N/
m2;
du/dn-流速梯度,沿垂直流速方向单位长度 的流速增值;
hω1-2 =Σhf+Σhj
二、流动的两种型态--层流和紊流
二、流动的两种型态--层流和紊流
实验研究发现,圆管内流型由层流向湍流 的转变不仅与流速u有关,而且还与流体的 密度、粘度 以及流动管道的直径d有关。 将这些变量组合成一个数群du/,根据该 数群数值的大小可以判断流动类型。这个 数群称为雷诺数,用符号Re表示,即
从元流推广到总流,得:
由于过流断面上密度ρ为常数,以
u d u d
1 1 1 2 2 1 2
2
带入上式,得:
ρ1Q1 =ρ2 Q2 Q=ωv ρ1ω1v 1=ρ2ω2v 2
(1-11)
(1-11a)
(1-11)、 (1-11a) --质量流量的连 续性方程式。
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介
本章介绍流体静力学,流体动力学,流体运动 的基本知识,流体阻力和能量损失,通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解,但 讲到的内容是很基础的。
v
2 2 2
2g
h12
流体力学第一章
不可压缩流体——液体——β值: 每增加1个大气压,水体积压缩为1/20000,所以, 一般不考虑水体的压缩。 若E=∞,ρ=const 实际液体:惯性、重力……,水流运动复杂; 理想液体:实际液体的简化——即ρ=const,不膨 胀,无粘性,无表面张力。 气体——可压缩流体。
求。 牛顿三定律(惯性定律、F=ma、作用力与反作用力) 质量守恒定律 能量守恒及其转化规律 动量守恒定律
水力学
(1)质量守恒定律
dm 0 dt
(2)机械能转化与守恒定律:动能+压能+位能+能量损失 =常数
(3)牛顿第二运动定律
F ma
(4)动量定律
d (mu ) F dt
二、连续介质模型 实质——分子间有间隙,分子随机运动导 致物理量不连续。
1.2.2 表面力
1、表面力:又称面积力(Surface Force) ,是毗邻流体 或其它物体作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。它的大 小与作用面面积成正比。 按作用方向可分为: 压力:垂直于作用面。
切力:平行于作用面。
2 或 Pa N/m 2、应力:单位面积上的表面力,单位: 压强 p lim P A0 A T
后续课程:水文学、土力学、工程地质等;并直
接服务于工程应用。 • 其他:a.素质教育——“力学文化”、“水文化” ;
b .注册工程师考试必考科目;
c .研究生入学考试必考或选考科目之一。
本课程的基本要求 • 具有较为完整的理论基础,包括: (1)掌握流体力学的基本概念; (2)熟练掌握分析流体力学的总流分析方法,熟悉量 纲分析与实验相结合的方法,了解求解简单平面势流的方 法; (3)掌握流体运动能量转化和水头损失的规律,对传 统阻力有一定了解。
第1章流体力学基本知识-PPT精品
从元流推广到总流,得:
1u1d1 2u2d2
1
2
由于过流断面上密度ρ为常数,以
带入上式,得:
ρ1Q1 =ρ2 Q2 Q=ωv
ρ1ω1v 1=ρ2ω2v 2
(1-11) (1-11a)
单位时间内通过过流断面dω的液体体积为 udω =dQ
4.流量:单位时间内通过某一过流断面的流体 体积。一般流量指的是体积流量,单位是 m3/s或L/s。
5.断面平均流速:断面上各点流速的平均值。 通过过流断面的流量为
Qvud
断面平均流速为:
v
ud
Q
建筑设备工程
第一章 流体力学基本知识 第1节 流体的主要物理性质 第2节 流体静压强及其分布规律 第3节 流体运动的基本知识 第4节 流动阻力和水头损失 第5节 孔口、管嘴出流及两相流体简介
本章介绍流体静力学,流体动力学,流体运动 的基本知识,流体阻力和能量损失,通过本章 的学习可以对流体力学有一个大概的了解,但 讲到的内容是很基础的。
确定流体等压面的方法,有三个条件:
必须在静止状态;在同一种流体中; 而且为连续液体。
2.分析静止液体中压强分布:
静止液体中压强分布
分析铅直小圆柱体,作用于轴向的外力有: 上表面压力
分析铅直小圆柱体,作用于轴向的外力有: 下底面的静水压力
分析铅直小圆柱体,作用于轴向的外力有: 柱体重力
静压。 rv2/2g--工程上称动压。
p12vg12 p22vg22h12
p + rv2/2g--过流断面的静压与动 压之和,工程上称全压。
(新)第一章 流体力学(讲解教学课件)
mgz 1 mu 2 m p
2
J
1kg流体的总机械能为: zg u 2 p
2
J/kg
1N流体的总机械能为: z u 2 p J/N
2g g
(新)第一章 流体力学(讲解教学课件)
压头:每牛顿的流体所具有的能量 静压头;
2、外加能量:1kg流体从输送机械所获得的机械能 。
符号:We;
单位:J/kg ;
和其深度有关。 (2)在静止的、连续的同一液体内,处于同一水平面
上各点的压力均相等。
(新)第一章 流体力学(讲解教学课件)
• (2) 当液体上方的压力有变化时,液体内 部各点的压力也发生同样大小的变化。
(新)第一章 流体力学(讲解教学课件)
三、静力学基本方程的应用 (1)测量流体的压力或压差
① U管压差计 对指示液的要求:指示液要与被测流体 不互溶,不起化学作用;其密度应大于 被测流体的密度。
• 如:4×103Pa(真空度)、200KPa (表压)。
(新)第一章 流体力学(讲解教学课件)
【例题1-1】 在兰州操作的苯乙烯精馏塔塔顶的真空度 为620mmHg。在天津操作时,若要求塔内维持相同 的绝对压力,真空表的读数应为多少?兰州地区的 大气压力为640mmHg,天津地区的大气压力为 760mmHg。
p1-p2=(指-)Rg
若被测流体是气体上式可简化为
p1-p2=指Rg
(新)第一章 流体力学(讲解教学课件)
• 通常采用的指示液有:着色水、油、四氯化碳、 水银等。
• U形管压差计在使用时,两端口与被测液体的 测压点相连接。
• U形管压差计所测压差,只与读数R、指示液 和被测液体的密度有关,而与U形管的粗细、 长短、形状无关,在此基础上又产生了斜管压 差计、双液柱微差计、倒U形管压差计等。
流体力学第一章
流体力学第一章第一部分流体力学第一章绪论【目的要求】通过本章课程的学习,掌握流体的主要物理性质,流体的分类及力学模型。
【重点】流体的重度、体积模量、粘滞性及牛顿内摩擦定律,连续介质模型。
【难点】牛顿内摩擦定律的理解和应用。
【本章课程的引入】流体力学是力学的一个独立分支,是一门研究流体的平衡和流体机械运动规律及其实际应用的技术科学。
【本章课程的内容】§1-1 流体力学的任务1.1 流体力学流体力学是力学的一个独立分支,是一门研究流体的平衡和流体机械运动规律及其实际应用的技术科学。
流体力学所研究的基本规律,有两大组成部分。
一是关于流体平衡的规律,它研究流体处于静止(或相对平衡)状态时,作用于流体上的各种力之间的关系,这一部分称为流体静力学;二是关于流体运动的规律,它研究流体在运动状态时,作用于流体上的力与运动要素之间的关系,以及流体的运动特征与能量转换等,这一部分称为流体动力学。
流体力学在研究流体平衡和机械运动规律时,要应用物理学及理论力学中有关物理平衡及运动规律的原理,如力系平衡定理、动量定理、动能定理,等等。
因为流体在平衡或运动状态下,也同样遵循这些普遍的原理。
所以物理学和理论力学的知识是学习流体力学课程必要的基础。
目前,根据流体力学在各个工程领域的应用,流体力学可分为以下三类:水利类流体力学:面向水工、水动、海洋等;机械类流体力学:面向机械、冶金、化工、水机等;土木类流体力学:面向市政、工民建、道桥、城市防洪等1.2物质的三态 ---流体与固体的区别在地球上,物质存在的主要形式有:固体、液体和气体。
流体和固体的区别:从力学分析的意义上看,在于它们对外力抵抗的能力不同。
固体:既能承受压力,也能承受拉力与抵抗拉伸变形。
流体:只能承受压力,一般不能承受拉力与抵抗拉伸变形。
液体和气体的区别:(1)气体易于压缩;而液体难于压缩;(2)液体有一定的体积,存在一个自由液面;气体能充满任意形状的容器,无一定的体积,不存在自由液面。
第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)
原
力〔垂直于作用面,记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力,平行于作用面,记为
理
ij,i j),例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向)、 zx和 zy〔切
电 向),它们的矢量和为:
子
课
件 τ zzix zjy zkz
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西
1.1 概述
安
交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
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1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
安
交
大 思索:若U形压差计安装在倾斜管路中,此时读数 R反
化 映了什么?
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1
课
R
件
A A’
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用
安
交 大
•
2.压差计
化 • (2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•
理
电•
子•
课
件
又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 , 1略小于 2 ;
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
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安
交 大
•
1.压力计
化 • (2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA,1 指• 示液
流体力学课件第一章
的
单
位
:
kg
s
3
m
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
更精确计算
对空气,温度为288K时实测结果
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
在1atm下,温度从273K变化到373K,水的体积仅增加4.3%
P360 附录 表D.3,
T=273.15, 比容vf=1/1000(m3/kg), T=373.15, vf=1.044/1000(m3/kg)
态,也就是说分子在邻近分子力场中具有的势能远小于分子本身具有
•
的动能,势能可以被忽略
➢ 在偶尔的场合下,高能量分子也可能在运动过程中与其他分子十分靠
近,出现分子间短暂的强相互作用,通常,这种偶然出现的强相互作
用过程被称为碰撞
➢ 对于分子热运动平均能量高的物质,在分子碰撞以外的绝大部分时间
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例题1-5: P31 当许多半径为 r 的小水滴融合成一个半径为 R 的 大水滴时释放出的能量。水的表面张力系数 在 此过程中保持不变,假设水滴 为球状。
表明:小水滴融合成大水滴时,要释放出能量; 反之,大水滴分散成许多小水滴时,要吸收外界 能量;如:静电喷雾
补充例题: 水和油边界的表面张力系数 =1810-3N/m,为 了使 M=1.0 10-3kg 的油在水内散布成半径 r= 10-6m 的油滴,需要做多少功 ? 散布过程可以认 为是等温的,油的密度为 =0.9×103kg/m3;
F
B
B
W Fx 2lx S
其中△S = 2l△x ,是AB 向右移动过程中液面面积的增量。外 力克服分子间引力做功,液体表面能增加,若用△ E 表示表 面能增量,则: E W E W S S S 表面张力系数在数值上等于增加单位液体表面积时,外力所 需做的功,或增加单位液体表面积时,所增张力 一、表面张力
1.现象: (1).液体表面有收缩到最小的趋势;
(2).液面像紧绷的弹性薄膜。
说明:液面上存在沿表面的收缩力作用,这种力 只存在于液体表面。 2.表面张力 (1)表面层:在液体与气体交界面,厚度等于分 子有效作用距离(=10-8 m) 的一层液体。 (2)表面张力:液体的表面层中有一种使液面尽 可能收缩成最小面积的宏观张力。
牛奶滴落在盘中的瞬间飞 溅情形,呈现球状,在盘 上方的牛奶呈现近乎完美 的球形?
表面张力的演示实验(1)
圆形金属框上沾有肥皂泡沫,若将膜面上的棉线圈内部的 膜戳破,那么棉线圈将被液体的表面张力拉成圆形;
表面张力的演示实验(2)
橄榄油滴 浮在同密度的水和酒精 的混合液体中,由于表面张力的 作用,油滴形成完美的球形。
f
P0
A B
S
Ps
f
P
PB=P0 ps
ps为正;
附加压强使得液体内部压强大于外部压强。
2)凹液面时,如图S周界
上表面张力的合力指向外 部,S好象被拉出,液面 内部压强小于外部压强, 液面下压强:
f
P0 Ps
A B
S
P
f
PB=P0 ps
总之:附加压强使弯曲液面内外压强不等,与液面 曲率中心同侧的压强恒大于另一侧, 任何弯曲液面都对液体产生附加压强;
分子间既有引力作用
又有斥力作用
f
斥力
r ro r ro v12
r
f 0 平衡位置 f 0 斥力起主要作用
v12=0
d
o
d
r0
r
R
引力
d 分子有效直径 10 10 m
8 10 m R—分子有效作用半径
r ro
f 0 引力起主要作用
rR
f 0
分子力是短程力!
从表面层中Q、R、S点任取一分子,其分子作
用球一部分在液体外,空气密度比水小,破坏 了表面层的分子受力的球对称性;
其受合力与液面垂直,指向液体内部,这使得 表面层内的分子与液体内部的分子不同,都受 一个指向液体内部的合力 f
越靠近表面,受到的f越大; 在f作用下,液体表面的分子 有被拉进液体内部的趋势。 在宏观上就表现为液体 表面有收缩的趋势。
P外
r
p内 R
l
F
F// F
受力分析:
P内 r 2 ,
P外 r 2 , 表面张力F
在球冠的边缘线上取线元l, 对应表面张力为F。
F// F cos F F sin
沿边缘线一周,F//相互抵消,作用在球冠边缘线上 的表面张力的合力为:
F F F sin sin l l sin
1.2.3 弯曲液面的附加压强
自然界中有许多情况下液面是弯曲的,液滴、水 中的气泡、肥皂泡、人体肺泡内壁覆盖的一层粘 液等等,它们的液面都是弯曲的。有的弯曲液面 是凸液面,如水滴;有的弯曲液面是凹液面,如 水中的气泡。 弯曲液面内外存在一压强差,称为附加压强, 用 ps 表示。附加压强是由于表面张力存在而产生 的。
• 液体没有一定形状,并具有流动性。
这是由于液体分子振动的平衡位置不固定,是近程有序, 即在很小范围内在一短暂时间里保持一定的规则性。
由于液体分子间距小,分子间相互作用力较大, 当液体与气体、固体接触时,交界处由于分子力作 用而产生一系列特殊现象,即:液体表面现象。
表面张力现象
为什么水面上的小昆虫能在水面上 行走,而不会沉入水中?
2 凸液面:pi p0 R 2 凹液面:pi p0 R
掌握!!
四.球形液泡的内、外压强差
如图,由于球形液泡很薄,有内 外两个表面,内外膜半径近似相 等,设A、B、C 三点压强分别为 PA 、PB 、PC ,则: 2 2 PB PC PB PA R R
R O
l 2r 2 2 P r P r F 受力平衡: 内 外
2 sin P内 P外 r r sin R 2 P内 P外 R
2 P内 P外 R
——拉普拉斯公式
2 附加压强:ps R
——球形液面附加压强公式
球形液面附加压强与表面张力系数成正比,与球面半径R成反比。 适用于任何液面:球面、半球面、凹凸面,R是液面处的曲率半 径; 半径越小,附加压强越大;半径越大,附加压强越小; 半径无限大时,附加压强等于零,这正是水平液面的情况。
表面活性物质在农药、医药、冶金、石油、民用洗涤、食品等各领域 得到广泛的应用。 肥皂就是最常见的表面活性物质。肥皂水的表面张力系数约为 40103N/m,是纯水的一半。一般说来,醇、酸、醛、酮等有机物质大都是 表面活性物质。 表面活性物质在水溶液中,能使不溶或微溶于水的有机物质的溶解度 显著增加,这种现象称为增溶作用(或加溶作用)。 增溶作用在工业、农业及日常生活等各方面得到广泛应用。在制备农 药时,为使一些不溶于水的药物成为乳浊液,常加入增溶剂,以提高 药效; 另外,为了使喷洒在作物叶片上的农药能适当地展布开来,往往也要 在稀释过的农药中加入表面活性物质:皂素、皂角粉、肥皂水; 但对酶类结构的杀虫利,会因肥皂水而使药物水解。近年来常采用阴 离子型表面活性物质 ( 农乳 500) 和非离子型表面活性物质 ( 如宁乳 0204), 以克服使酯类农约水解的缺点。 在冶金工业中,为加快熔融金属的结晶速度,在金属中加入表面活性 物质降低其表面张力系数。如:钢液结晶时加入不同含量的硼会改变 表面张力系数值。
pB p A gh
h B
x
1.2 液体的表面现象
理解液体表面张力产生的微观本质; 掌握表面张力系数的两种定义; 掌握弯曲液面的附加压强及计算; 掌握毛细管现象中的朱仑公式。
叶面:疏水、不吸 水的表面,永遠保 持一塵不染。 荷花效应
大珠小珠落玉盘
水黾的高明之处: 1、既不会划破水面,也不会 浸湿自己的腿。 2、它在水面上每秒钟可滑行 100倍于身体长度的距离,这 相当于一位身高1.8米的人以 每小时400英里的速度游泳。
• 体积一定, 球体的表面积最小;
(4). 表面张力系数(定义一) 设想在液面上画一条直线 段,线段两侧液面均有收缩的 趋势,即有 表面张力作用,该 力与液面相切 , 与线段垂直, 指 向各自的一方,分别用F 和F′表 示,这恰为一对作用力与反作 用力, F = -F′。
F
F
由于线段上各点均有表面张力作用 ,线段越长 ,则 合力越大。设线段长为l ,则:F = l 。
第1章 流体力学
基本概念
流体:具有流动性的液体和气体;
基本内容 流体静力学 流体动力学
一. 静止液体压强的特点
1. 2. 静止液体中的任一点,来自任何方向的压强均相同; 液体内部等高点的压强相等,液体表面的压强等于大 气压强; y 高度差为h的两点,
3.
压强差为gh,并且离 液面越深处的压强越大; A
上的表面张力,单位:N / m 。
为表面张力系数,表示液体表面单位长度直线段
(5). 表面张力系数与表面能增量(定义二)
如图所示,铁丝框上挂有液膜,表面 张力系数为 ,将AB边无摩擦、匀速、 等温地右移△x,在AB边上加的力为: F =2 l ,则在这个过程中外力F 所 做的功为:
A
f
A
解:E
S Ns
M 4 3 2 N , m V r , s 4r m 3 M 3M 3M 2 E s 4r 3 m 4 r r
三.影响表面张力系数的因素
与液体的性质有关:不同液体,值不同;密度小、 易挥发的液体 值较小。如:酒精、乙醚的值很小, 金属熔化后的值很大。 与相邻物质化学性质有关:同一液体与不同物质交 界,值不同。 与温度有关:温度升高, 值减小。当液体沸腾时 表面张力系数为零。( P31 表1-4 ) 与液体内所含杂质有关:在液体内加入杂质,液体 的表面张力系数将显著改变,有的使其值增加;有 的使其 值减小。使 值减小的物质称为表面活性物 质。
f
f
f
②从能量观点来分析
把分子从液体内部移到表面层,需克服 f⊥ 作功;
外力作功,分子势能增加,即表面层内分子的势能 比液体内部分子的势能大,表面层为高势能区 ; 面能,用E 表示。
表面层内,各个分子势能增量的总和称为液体的表
• 任何系统的势能越小越稳定,所以表面层内的分 子有尽量挤入液体内部的趋势,即液面有收缩的 趋势,使液面呈紧张状态,宏观上就表现为液体 的表面张力。
CB A
2 2 PA PC R R
4 PC PA R
液泡内压强大于液泡外压强,并与半径成反比。 同样处在大气压下,液泡半径越小,内外的压强差越大;
补充: ※向带有活塞的三通玻璃管 吹气使两端分别挂上大小不一的肥 皂泡,旋转活塞使两气泡连通,观 察气泡的变化?