物理学教程第14章波动光学
大学物理第十四章波动光学课后习题答案及复习内容
第十四章波动光学一、基本要求1. 掌握光程的概念以及光程差和相位差的关系。
2. 理解获得相干光的方法,能分析确定杨氏双缝干涉条纹及薄膜等厚干涉条纹的位置,了解迈克尔逊干涉仪的工作原理。
3. 了解惠更斯-菲涅耳原理; 掌握用半波带法分析单缝夫琅和费衍射条纹的产生及其明暗纹位置的计算,会分析缝宽及波长对衍射条纹分布的影响。
4. 掌握光栅衍射公式。
会确定光栅衍射谱线的位置。
会分析光栅常数及波长对光栅衍射谱线分布的影响。
5. 了解自然光和线偏振光。
理解布儒斯特定律和马吕斯定律。
理解线偏振光的获得方法和检验方法。
6. 了解双折射现象。
二、基本内容1. 相干光及其获得方法只有两列光波的振动频率相同、振动方向相同、振动相位差恒定时才会发生干涉加强或减弱的现象,满足上述三个条件的两束光称为相干光。
相应的光源称为相干光源。
获得相干光的基本方法有两种:(1)分波振面法(如杨氏双缝干涉、洛埃镜、菲涅耳双面镜和菲涅耳双棱镜等);(2)分振幅法(如薄膜干涉、劈尖干涉、牛顿环干涉和迈克耳逊干涉仪等)。
2. 光程和光程差(1)光程把光在折射率为n的媒质中通过的几何路程r折合成光在真空x中传播的几何路程x,称x为光程。
nr(2)光程差在处处采用了光程概念以后就可以把由相位差决定的干涉加强,减弱等情况用光程差来表示,为计算带来方便。
即当两光源的振动相位相同时,两列光波在相遇点引起的振动的位相差πλδϕ2⨯=∆ (其中λ为真空中波长,δ为两列光波光程差) 3. 半波损失光由光疏媒质(即折射率相对小的媒质)射到光密媒质发生反射时,反射光的相位较之入射光的相位发生了π的突变,这一变化导致了反射光的光程在反射过程中附加了半个波长,通常称为“半波损失”。
4. 杨氏双缝干涉经杨氏双缝的两束相干光在某点产生干涉时有两种极端情况:(1)位相差为0或2π的整数倍,合成振动最强;(2)位相差π的奇数倍,合成振动最弱或为0。
其对应的光程差()⎪⎩⎪⎨⎧-±±=212λλδk k ()()最弱最强 ,2,1,2,1,0==k k 杨氏的双缝干涉明、暗条纹中心位置:dD k x λ±= ),2,1,0( =k 亮条纹 d D k x 2)12(λ-±= ),2,1( =k 暗条纹 相邻明纹或相邻暗纹间距:λd D x =∆ (D 是双缝到屏的距离,d 为双缝间距) 5. 薄膜干涉以21n n <为例,此时反射光要计“半波损失”, 透射光不计“半波损失”。
大学物理波动光学课件
麦克斯韦电磁理论:19 世纪中叶,英国物理学 家麦克斯韦建立了电磁 理论,揭示了光是一种 电磁波,为波动光学提 供了更加深入的理论根 据。
在这些重要人物和理论 的推动下,波动光学逐 渐发展成为物理学的一 个重要分支,并在现代 光学、光电子学等领域 中发挥了重要作用。
02 光的干涉
干涉的定义与分类
定义 分类 分波前干涉 分振幅干涉
干涉是指两个或多个相干光波在空间某一点叠加产生加强或减 弱的现象。
根据光源的性质,干涉可分为两类,分别是ห้องสมุดไป่ตู้波前干涉和分振 幅干涉。
波前上不同部位发出的子波在空间某点相遇叠加产生的干涉。 如杨氏双缝干涉、洛埃镜、菲涅尔双面镜以及菲涅尔双棱镜等
。
一束光的振幅分成两部分(或以上)在空间某点相遇时产生的 干涉。例如薄膜干涉、等倾干涉、等厚干涉以及迈克耳孙干涉
波动光学与几何光学的比较
几何光学
几何光学是研究光线在介质中传播的光学分支,它主要关注 光线的方向、成像等,基于光的直线传播和反射、折射定律 。
波动光学与几何光学的区分
波动光学更加关注光的波动性质,如光的干涉、衍射等现象 ,而几何光学则更加关注光线传播的几何特性。两者在研究 对象和方法上存在差异,但彼此相互补充,构成了光学的完 整体系。
VS
马吕斯定律
当一束光线通过两个偏振片时,只有当两 个偏振片的透振方向夹角为特定值时,光 线才能通过。这就是马吕斯定律,它描述 了光线通过偏振片时的透射情况。这两个 定律在光学和物理学中都有着广泛的应用 。
THANKS
感谢观看
分类
根据障碍物的大小和光波波长的相对 关系,衍射可分为菲涅尔衍射和夫琅 禾费衍射。
单缝衍射与双缝衍射
单缝衍射
大学物理CH14(波动光学)资料
]
cos[(1
2
)t
(1
2
)
பைடு நூலகம்1r1
c
2r2
]}dt
0
即 E1 E2 0
(3) ω1 ω2 , (1 2 ) 不恒定(随机变化)
E1 E2 0
非相干叠加时 相干叠加
IP I1 I2
1
2T
t T t
E01
E02{cos[(1
2
)
1r1
c
2r2
]
E1
E2
1 2T
tT t E01 E02{cos[(1
w 1 E2 1 H2
2
2
能流密度 S(坡印亭矢量)
S dA udt w uw dA dt
E H
(1 E2 1 H 2) 1
2
2
EH
坡印亭矢量
S EH
u
S
dA
udt
波的强度
I S S 1
t T
Sdt
Tt
1 T
t T t
E0 H 0cos 2(t
r )dt u
1 2
E0 H 0
1 2
E02
结论:I 正比于 E02 或 H02,
通常用其相对强度
I
1 2
E02
表示
二. 光是电磁波
可见光七彩颜色的波长和频率范围
光色 波长(nm) 红 760~622 橙 622~597 黄 597~577 绿 577~492 青 492~470 兰 470~455 紫 455~400
如果 I1 I2 I0
I 0
k 0,1,2,3...
§14.3 获得相干光的方法 杨氏实验
大学物理-第十四章-波动光学
一部分反射回原介质即光线a1, 另一部分折入另一介质,其中一 部分又在C点反射到B点然后又 折回原介质,即光线a2。因a1,a2是
从同一光线S1A分出的两束,故
满足相干条件。
S
S1
a
a1
iD
e
A
B
C
a2
n1
n2
n1
31
2 薄膜干涉的光程差
n2 n1
CDAD
sin i n2
跃迁 基态
自发辐射
原子能级及发光跃迁
E h
普通光源发光特 点: 原子发光是断续
的,每次发光形成一
长度有限的波列, 各 原子各次发光相互独
立,各波列互不相干.
10
3.相干光的获得:
①原则:将同一光源同一点发出的光波列,即某个原子某次 发出的光波列分成两束,使其经历不同的路程之后相遇叠加。
S2
r2
P
20
为计算方便,引入光程和光程差的概念。
2、光程
光在真空中的速度 光在介质中的速度
c 1 00
u 1
u1 cn
介质的 折射率
真空
u n c
介质中的波长
n
n
n n
21
介质中的波长
n
n
s1 *
r1
P
波程差 r r2 r1
k 0,1,2,
x
d
'
d
(2k
1)
k 0,1,2,
暗纹
d
2
k=0,谓之中央明纹,其它各级明(暗)纹相对0点对称分布
大学物理第14章-波动光学
(2) 若入射光的波长为600nm,求相邻两暗纹中心间的
距离. 解:(1)
xk
d k,
d
k 0,1,2,
x14 x4 x1 dk4 k1 d
x14d [dk4 k1] 500 nm
(2) x d d 30 mm
第十四章 波动光学
14 – 1 相干光
二 光程和光程差 ➢ 光在真空中的速度 ➢ 光在介质中的速度
14 – 1 相干光
物理学教程 (第二版)
一 光是一种电磁波
平面电磁波方程
E
E0
cos (t
r u
)
光矢量 用 E矢量表H示光H矢0 量co,s它 (在t 引ur起)人眼视
觉和底片感光上起主要作用 .
真空中的光速
c 1
00
可见光的范围
: 400 ~ 760nm : 7.51014 ~ 4.31014 Hz
第十四章 波动光学
14 – 1 相干光
物理学教程 (第二版)
例: 如图双缝,已知入射光波长为 , 将折射率为
n 的劈尖缓慢插入光线 2 中 , 在劈尖移动过程中 ,
问 1)干涉条纹间距是否变化? 2)条纹如何移动?
解:1)条 纹间距不变.
无劈尖时
r1 r2
r2 r1 0
s1
S
s2
r1 r1
立,各波列互不相干.
14 – 1 相干光 2)相干光的产生
振幅分割法
物理学教程 (第二版)
波阵面分割法
s1
光源 *
s2
第十四章 波动光学
14 – 1 相干光
物理学教程 (第二版)
➢ 单色激光光源不同原子所发的光具有相干性
激光束干涉实验
第14章波动光学基础ppt课件
解 (1) 明纹间距分别为
xD 60 5 .8 0 913 4 0 0 .3m 5 m
d
1 .0
xD 6 05 .8 0 9 1 3 4 0 0 .0m 35m
d
10
(2) 双缝间距 d 为
dD 60 5.0 89 13 4 05.4mm
x
0.065
例 用白光作光源观察杨氏双缝干涉。设缝间距为d ,缝面与 屏距离为 D
r1
n
2 n(r2d)n dnr1 S 2 r2
n d
•P
物象之间等光程原理
光程1
S•
光程2 •S
光程3
光程1=光程2=光程3
例 用折射率 n =1.58 的很薄的云母片覆盖在双缝实验中的一条 缝上,这时屏上的第七级亮条纹移到原来的零级亮条纹的 位置上。如果入射光波长为 550 nm
求 此云母片的厚度是多少?
3. 若M1平移 d 时,干涉条纹移过 N 条,则有
dN
2
四. 时间相干性
Байду номын сангаас
两光束产生干涉效应的最大光程差称为相干长度,与相干长
度对应的光传播时间称为相干时间
相干长度 L 和谱线宽度 之间的关系为 L2
五. 应用
1. 微小位移测量
dN
2
2. 测波长
2d
N
3. 测折射率
§14.7 惠更斯—菲涅耳原理
E
O
u
相位相同
z
(2) 电磁波是横波 E H /u /
H
x
二. 光是电磁波
可见光七彩颜色的波长和频率范围
光色 波长(nm) 红 760~622 橙 622~597 黄 597~577 绿 577~492 青 492~470 兰 470~455 紫 455~400
《波动光学》ppt课件
马吕斯定律是定量描述偏振光通过检偏器后透射光强与入射线 偏振光和检偏器透振方向夹角之间关系的定律,是波动光学中 的重要公式之一。
晶体中双折射现象解释
双折射现象
当一束光入射到各向异性的晶体时,会分成两束光沿不同方向折 射的现象。
产生原因
晶体内部原子排列的规律性使得晶体具有各向异性,导致不同方向 上折射率不同。
研究中的应用。
03
非线性波动光学应ห้องสมุดไป่ตู้领域
概述非线性波动光学在光通信、光计算、光信息处理等领域的应用前景。
量子波动光学发展动态
量子波动光学基本概念
阐述光的量子性质及其与波动光学的关系,包括光子、量子态、量子纠缠等。
量子波动光学研究方法
介绍量子光学实验技术、量子信息处理方法等在量子波动光学研究中的应用。
薄膜干涉实验操作
阐述薄膜干涉实验的基 本原理和实验方法,包 括等厚干涉和等倾干涉 的实现方式及条纹特征。
衍射实验数据处理方法分享
衍射实验基本概念
解释衍射现象的产生条件和基本原理,介绍衍射光栅、单 缝衍射等实验方法。
01
衍射光栅数据处理
分享衍射光栅实验的数据处理技巧,包 括光栅常数、波长等参数的测量方法和 误差分析。
03
复杂介质中波动光 学应用领域
概述复杂介质中波动光学在生物 医学成像、环境监测与治理、新 能源等领域的应用前景。
06
实验方法与技巧指 导
基本干涉实验操作规范介绍
干涉实验基本概念
阐述干涉现象的产生条 件和基本原理,解释相 干光波的概念及获得方 法。
双缝干涉实验操作
详细介绍双缝干涉实验 的实验装置、操作步骤 和注意事项,以及双缝 干涉条纹的特点和分析 方法。
第十四章 波动光学
2kπ k 0,1,2
(1)
k0 k 0,1,2
I=Imax ,干涉加强 I=Imax ,干涉加强
(2) (2k 1)π k 0,1,2
(2k 1) 0 k 0,1,2
2
I=Imin ,干涉减弱
I=Imin ,干涉减弱
·12 ·
例 如图所示,光线从相位相同的两光源传至P点,试 讨论两束光的光程差。
E
E0
cos(t
2r
0 )
·4 ·
波的几何描述:
波线:表明波传播方向的线; 波面:同相位的点连成的面,或称为同相面; 波前:离波源最远的波面,即波线上最前方的波面; 说明:在均匀且各向同性的介质中波线始终与波面垂直。
平面波:波前为平面
球面波:波前为球面
·5 ·
惠更斯原理:
波动传播到的各点都可以看作是发射子波的波源, 其以后任意时刻的波面就是这些子波的包络。
·35 ·
例 :一平面单色光波垂直照射在厚度均匀的薄油膜上,油膜覆盖 在玻璃板上(油的折射率为1.30,玻璃的折射率为1.50)。入射 单色光的波长可以连续变化,观察到500nm与700nm这两个波长的 光在反射中消失,试求油膜的厚度。
解 2k 1 0 ,干涉减弱
2
设 1 =500n 为第k级干涉极小 2 =m700nm为第k’级干涉极小
平
球
面
面
波
波
O·6Leabharlann ·波的衍射波在传播过程中遇到障碍物时,能绕过障碍物的边缘, 继续向前传播。
水
波
通
波
过
的
狭
衍
缝
射
后
的
衍
射
·7 ·
波的干涉
物理学教程第14篇波动光学
一、简单选择题:1.光波在介质中传播时,以下关于光程与光程差的描述正确的是(D )(A)光程仅与真空中的波长有关(B)光程仅与光波传播的几何路径有关(C)光程仅与介质的折射率无关(D)光程与光波传播的几何路径、介质的折射率都有关2.薄膜干涉是常见的光的干涉现象,如油膜、劈尖等,请问干涉条纹产生的区域是在( A )(A)薄膜上表面附近区域(B)薄膜内部区域(C)薄膜下表面附近区域(D)以上都不对3.对于光的本性认识,历史上存在着争论,以下哪位科学家首次验证了光具有波动性( B )(A)牛顿(B)托马斯-杨(C)菲涅耳(D)劳埃德4.杨氏双缝干涉实验是(A )(A)分波阵面法双光束干涉(B)分振幅法双光束干涉(C)分波阵面法多光束干涉(D)分振幅法多光束干涉5.在研究衍射时,可按光源和显示衍射图样的屏到障碍物的距离,将衍射分为菲涅耳衍射和夫琅和费衍射两类,其中夫琅和费衍射为( C )(A)光源到障碍物有限远,屏到障碍物无限远(B)光源到障碍物无限远,屏到障碍物有限远(C)光源和屏到障碍物的距离均为无限远(D)光源和屏到障碍物的距离均为有限远6.牛顿环是由一块曲率半径很大的平凸透镜与一平板玻璃相接触,构成空气劈尖,用单色光垂直入射到空气劈尖中,请问产生干涉条纹的区域是( C )(A)在凸透镜的上表面(B)在凸透镜内部(C)空气劈尖上表面(即凸透镜凸面)处(D)空气劈尖下表面7.关于光的本性的认识,以下现象不能支持波动性的是(A)(A)光电效应现象(B)光的双缝干涉现象(C)光的薄膜干涉现象(D)光的单缝衍射现象8.两光源是相干光源,它们所满足的条件是:( A )(A)频率相同、振动方向相同、相位差恒定(B)频率相同、振幅相同、相位差恒定(C)发出的光波传播方向相同、振动方向相同、振幅相同(D)发出的光波传播方向相同、频率相同、相位差恒定9.光波的衍射没有声波的衍射显著,这是由于(D )(A )光是电磁波 (B )光速比声速大(C )光有颜色 (D )光波波长比声波波长小得多10.根据惠更斯-菲涅耳原理,若已知光在某时刻的波阵面为S ,则S 的前方某点P 的光强度决定于波阵面S 上所有面积元发出的子波各自传到P 点的: ( D )(A ) 振动振幅之和;(B ) 光强之和;(C ) 振动振幅之和的平方;(D ) 振动的相干叠加。
第14章-波动光学
39
14-6 单缝衍射
二 光强分布
bsin 2k k
b sin
(2k
2 1)
2
干涉相消(暗纹) 干涉加强(明纹)
I
3 2
bb b
o 2 3 sin
bbb
40
14-6 单缝衍射
S
L1 R
b
L2
Px
x
O
f
I
当 较小时,sin
x f
3 2 o 2 3 sin
b
b
栅);偏振
1
第十四章 波动光学
14-1 相干光 14-2 杨氏双缝干涉 光程 14-3 薄膜干涉 14-4 迈克尔逊干涉仪 14-5 光的衍射 14-6 单缝衍射 14-7 圆孔衍射
光学仪器的分辨本领
14-8 衍射光栅 14-9 光的偏振性 马吕斯定律 14-10 反射光和折射光的偏振 *14-11 双折射现象 *14-12 旋光现象 14-13 小结 14-14 例题选讲
1)劈尖 d 0
Δ 为暗纹.
2
(k 1) (明纹)
d 2 2n k 2n (暗纹)
25
14-3 薄膜干涉
2)相邻明纹(暗纹)间的厚度差
di1
di
2n
n
2
3)条纹间距(明纹或暗纹)
D L n 2
b
b D n L L
2n
2b 2nb
b
n1 n
L
n n / 2 D
n1
b 劈尖干涉
b
b
b
b
3 f 2 f f
bbb
f b
2 f b
3 f b
x
41
14-6 单缝衍射
迈克耳孙干涉仪等倾干涉
空气
n 1 107.2 1.00029
2l
第十四章 波动光学
G
l M2
14 – 4 迈克耳孙干涉仪 等倾干涉
物理学教程 (第二版)
二 等倾干涉
M'2 M1
n1
d
M2
P F
L
G1
G2
M1 M2
i
D
M1
A
C
M2
B
d
Δr 2d 1 sin2 i
等倾干涉条纹为相同倾角 入射光经 M1、M2 反射会聚后
d
插入介质片后光程差
n M2 Δ' 2d 2(n 1)t
光程差变化
G1
G2
t
Δ' Δ 2(n 1)t
介质片厚度
2(n 1)t k
干涉条纹移动数目
第十四章 波动光学
t k
n 1 2
14 – 4 迈克耳孙干涉仪 等倾干涉
物理学教程 (第二版)
例 在迈克耳孙干涉仪的两臂中,分别插入玻璃管,
长为 l 10.0cm,其中一个抽成真空, 另一个则储有
压强为 1.013105 Pa 的空气 , 用以测量空气的折射率 .
设所用光波波长为546nm,实验时,向真空玻璃管中逐
渐充入空气 ,直至压强达到 1.013105 Pa 为止 . 在
此过程中 ,观察到107.2 条干涉条纹的移动,试求空气
的折射率 n .
解 Δ1 Δ2 107.2
M1 真空
2(n 1)l 107.2
d C, r r (i) 所形成的点的轨迹.
第十四章 波动光学
G1
d
M1 M2
反
射
镜
G2
大学物理第十四章波动光学习题+答案
D k 0,1, 2 明纹中心位置
暗纹中心位置
k 1, 2,3
D 相邻两明纹(或暗纹)中心间距离: Δx d
3、薄膜等厚干涉 劈尖干涉
垂直入射: 2ne
2
相邻明纹(暗纹)间的厚度差: e
C R
2n 相邻明纹(暗纹)中心间距离: l 2n
牛顿环
r 2Re
(2) 屏幕上主极大位置由光栅公式决定
(a b)sin k
(3) 缺级现象 (a b)sin k
k 0,1, 2, 3 ——主极大
k 1, 2, 3
k 1, 2, 3
干涉明纹 衍射暗纹
a sin k
ab k k k 1, 2, 3 a (4) 重级现象 k11 k2 2
波 动 光 学 习 题 课
一、基本概念
1、相干光的获得 把由光源上同一点发出的光设法分成两部分,再叠 加起来。
分波阵面法
分振幅法
2、光程与光程差
n2 r2 n1r1
3、半波损失
2 2 (n2 r2 n1r1 )
当光从光疏媒质射向光密媒质时,反射光有位相 的突变,相当于 的附加光程差,叫半波损失。
x tan 5 103 f
a sin 0.2 5 10 mm 1000 nm 4 2
3
a
x
f
暗纹,4个半波带
4-5 某元素的特征光谱中含有波长分别为1=450nm 和2=750nm的光谱线。在光栅光谱中,这两种波长的 谱线有重叠现象,重叠处2的谱线的级数将是 (A) 2,3,4,5…… (C) 2,4,6,8……
2024版大学物理物理学波动光学ppt教案
大学物理物理学波动光学ppt教案•波动光学基本概念与原理•干涉现象及其应用•衍射现象及其应用•偏振光及其应用目录•波动光学实验方法与技巧•课程总结与拓展延伸01波动光学基本概念与原理光具有电磁波的基本性质,包括电场和磁场的振动以及传播速度等。
光是一种电磁波光的波动性表现光的波粒二象性光具有干涉、衍射、偏振等波动性质,这些性质是光作为波动现象的重要表现。
光既具有波动性质,又具有粒子性质,这种波粒二象性是量子力学中的基本概念。
030201光的波动性质1 2 3描述光波传播的基本方程,包括振幅、频率、波速等参数。
波动方程波速等于波长乘以频率,这一关系在波动光学中具有重要意义。
波速、波长、频率关系不同波长的光在介质中传播速度不同,导致光的色散现象。
色散现象波动方程与波速、波长、频率关系光的偏振现象及原理偏振现象光波中电场矢量的振动方向对于光的传播方向的不对称性叫做偏振,它是横波区别于其他纵波的一个最明显的标志。
偏振光的产生通过反射、折射、双折射和选择性吸收等方法可以获得偏振光。
偏振光的检测通过偏振片、尼科耳棱镜等可以检测偏振光。
干涉和衍射现象概述干涉现象01两列或几列光波在空间某些区域相遇时相互加强,在某些区域相互减弱,形成稳定的强弱分布的现象。
产生干涉的条件是波的频率相同,振动方向一致,相位差恒定。
衍射现象02光绕过障碍物继续向前传播的现象叫做光的衍射。
产生明显衍射现象的条件是障碍物的尺寸与波长相差不大或比波长小。
干涉和衍射的应用03干涉和衍射现象在光学测量、光学信息处理等领域有广泛应用。
02干涉现象及其应用03干涉条纹特点等间距、等光程差、明暗相间。
01双缝干涉实验装置与原理通过双缝的相干光源产生干涉现象,观察干涉条纹的分布和变化。
02干涉条件分析满足相干条件的光源,如单色光、点光源等,以及合适的双缝间距和屏幕距离。
双缝干涉实验及条件分析光在薄膜上下表面反射后产生干涉现象,形成彩色条纹。
薄膜干涉原理肥皂泡、油膜等薄膜干涉现象的观察和分析。
大学物理波动光学教学课件
偏振的应用与技术
01
光学成像技术
利用偏振现象可以改良光学成像的质量,如通过使用偏振眼镜来消除反
射光的影响,提高观看3D电影的视觉效果等。
02
光纤通讯技术
在光纤通讯中,利用偏振复用技术可以提高传输速率和传输效率,同时
也可以实现更远距离的传输。
03
光学信息处理技术
利用偏振现象可以实现光学信息处理,如光学图像处理、光学模式辨认
实验三:光的偏振实验
实验目的
通过实验视察和分析光的偏振现象,了解光的电磁性质。
实验原理
利用偏振片将自然光转化为偏振光,视察不同角度下偏振光的强度变化。
实验三:光的偏振实验
实验步骤
1. 准备实验器材:自然光源、偏 振片、检测器等。 2. 将自然光源通过偏振片转化为 偏振光。
实验三:光的偏振实验
3. 在检测器上视察不同角度下偏振光 的强度变化。
随着计算机技术和数值计算方法的不断进步,未 来波动光学的研究将会更加深入,有望解决一些 当前难以解决的问题。
未来波动光学将会与量子力学、光子学等领域更 加紧密地结合,有望开辟新的研究领域和应用场 景。
谢谢您的凝听
THANKS
VS
实验结果与分析:通过实验视察到不 同角度下偏振光的强度产生变化,分 析得出这是由于光的电磁性质导致的 。
06
总结与展望
总结
波动光学的基本概念
这部分内容主要介绍了波动光学的定义 、研究内容和研究意义。
波动光学的基本原理和方法
重点讲授了波动光学的基本原理、光 的干涉、衍射和偏振等基本概念,以
及波动光学的基本实验方法。
实验二:光的衍射实验
实验步骤
1. 准备实验器材:单色光源、单缝或圆 孔衍射装置、屏幕等。
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一、简单选择题:1.光波在介质中传播时,以下关于光程与光程差的描述正确的是(D )(A)光程仅与真空中的波长有关(B)光程仅与光波传播的几何路径有关(C)光程仅与介质的折射率无关(D)光程与光波传播的几何路径、介质的折射率都有关2.薄膜干涉是常见的光的干涉现象,如油膜、劈尖等,请问干涉条纹产生的区域是在( A )(A)薄膜上表面附近区域(B)薄膜内部区域(C)薄膜下表面附近区域(D)以上都不对3.对于光的本性认识,历史上存在着争论,以下哪位科学家首次验证了光具有波动性( B )(A)牛顿(B)托马斯-杨(C)菲涅耳(D)劳埃德4.杨氏双缝干涉实验是(A )(A)分波阵面法双光束干涉(B)分振幅法双光束干涉(C)分波阵面法多光束干涉(D)分振幅法多光束干涉5.在研究衍射时,可按光源和显示衍射图样的屏到障碍物的距离,将衍射分为菲涅耳衍射和夫琅和费衍射两类,其中夫琅和费衍射为( C )(A)光源到障碍物有限远,屏到障碍物无限远(B)光源到障碍物无限远,屏到障碍物有限远(C)光源和屏到障碍物的距离均为无限远(D)光源和屏到障碍物的距离均为有限远6.牛顿环是由一块曲率半径很大的平凸透镜与一平板玻璃相接触,构成空气劈尖,用单色光垂直入射到空气劈尖中,请问产生干涉条纹的区域是( C )(A)在凸透镜的上表面(B)在凸透镜内部(C)空气劈尖上表面(即凸透镜凸面)处(D)空气劈尖下表面7.关于光的本性的认识,以下现象不能支持波动性的是(A)(A)光电效应现象(B)光的双缝干涉现象(C)光的薄膜干涉现象(D)光的单缝衍射现象8.两光源是相干光源,它们所满足的条件是:( A )(A)频率相同、振动方向相同、相位差恒定(B)频率相同、振幅相同、相位差恒定(C)发出的光波传播方向相同、振动方向相同、振幅相同(D)发出的光波传播方向相同、频率相同、相位差恒定9.光波的衍射没有声波的衍射显著,这是由于(D )(A )光是电磁波 (B )光速比声速大(C )光有颜色 (D )光波波长比声波波长小得多10.根据惠更斯-菲涅耳原理,若已知光在某时刻的波阵面为S ,则S 的前方某点P 的光强度决定于波阵面S 上所有面积元发出的子波各自传到P 点的: ( D )(A ) 振动振幅之和;(B ) 光强之和;(C ) 振动振幅之和的平方;(D ) 振动的相干叠加。
二、判断题:1.光波的相干叠加服从波的叠加原理,不相干叠加不服从波的叠加原理。
( × )2.衍射条纹的分布特点是明暗相间,等间距分布。
( × )3.若将在双缝干涉实验放在水中进行,和空气中相比,相邻条纹间距将减小。
( √ )4.劳埃德镜是用波阵面分割的方法来实现光的干涉现象的。
( √ )5. 当光从空气入射到玻璃表面上时,折射光存在半波损失。
(×)6. 对于普通光源,可以获得相干光。
(√ )7.白光垂直照射到肥皂膜上,肥皂膜呈彩色,当肥皂膜的厚度趋于零时,从透射光方向观察肥皂膜为透明无色。
( √ )8.透镜可以改变光线的传播方向,但不附加光程差。
( √ )9.在光栅衍射中,光栅片的狭缝条数越多,明纹越亮。
( √ )10.杨氏双缝干涉实验中,两束相干光的获得方法为分振幅的方法。
( × )11.在光栅衍射中,光栅常数越小,明纹越窄,明纹间相隔也越远。
( √ )12.当光波从一种透明介质入射到另一种透明介质时,会在这两种介质分界面上产生反射和折射,则反射光与折射光必定会产生半波损失。
( × )13.薄膜干涉中的两束相干光是采用了分波阵面法得到的。
( × )三、计算选择题:1.把双缝干涉实验装置放在折射率为n 的水中,两缝间距离为d ,双缝到屏的距离为D (d D >>),所用单色光在真空中的波长为λ,则屏上干涉条纹中相邻明纹间距是: ( A )(A ) )/(nd D λ (B ) d D n /λ(C ) )/(nD d λ (D ) )2/(nd D λ2.波长9500 (110)nm nm m λ-==的单色光垂直入射到光栅常数为41.010cm -⨯的平面衍射光栅上,第一级衍射主极大所对应的衍射角ϕ ( A )(A )30° (B ) 60° (C )45° (D )120°3.以波长nm 800~400的白光照射光栅,在它的衍射光谱中,第二级光谱被重叠 的范围是:( C )(A )nm 800~533 (B )400~600nm(C )nm 800~600 (D )nm 600~5334.在单缝的夫琅禾费衍射实验中,屏上第三级暗纹对应于单缝处波面可划分为 几个半波带( B )(A )2 (B )6 (C )3 (D )45.在单缝夫琅禾费衍射实验中,波长为λ的单色光垂直入射在宽度5a λ=的单 缝上.对应于衍射角ϕ 的方向上若单缝处波面恰好可分成 5个半波带,则衍 射角ϕ等于 ( B )(A )60° (B )30° (C )45° (D )150°6.单缝夫琅禾费衍射装置中,设中央明纹的衍射角范围很小.若使单缝宽度b 变为原来的3/2,同时使入射的单色光的波长λ变为原来的3/4,则屏上单缝衍射条纹中央明纹的宽度∆x 将变为原来的( D )(A )3/4 (B )2/3(C )2 (D )1/27.如图所示,折射率为2n 、厚度为e 的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为1n 和3n ,已知321n n n <<。
若用波长为λ的单色平行光垂直入射到该薄膜上,则从薄膜上、下两表面反射的光束①与②的光程差是(A )n 3(A )e n 22 (B )2/22λ-e n(C )222/(2)n e n λ+ (D ))2/(222n e n λ-8.一单色平行光束垂直照射在宽度为1.0mm 的单缝上,在缝后放一焦距为2.0m 的凸透镜。
已知位于透镜焦平面处的屏幕上的中央明条纹宽度为2.0mm ,则入 射光波长为( C )(A )100 nm(B )400 nm (C )500 nm (D )600 nm9.在真空中波长为λ的单色光,在折射率为n 的透明介质中从A 沿某路径传播 到B ,若A 、B 两点相位差为3π/n ,则此路径AB 的光程为( B )(A )λ5.1 (B )n /5.1λ (C )λn 5.1 (D )λ310.真空中波长为λ的单色光,在折射率为n 的均匀透明媒质中,从A 点沿某一路径传播到B 点,路径的长度为l 。
A 、B 两点光振动相位差记为φ∆,则(C )(A )当πφλ3,2/3=∆=l l (B )当πφλn n l 3),2/(3=∆=(C )当πφλ3),2/(3=∆=n l (D )当πφλn n l 3,2/3=∆=11.一束波长为λ的单色光由空气垂直入射到折射率为n 的透明薄膜上,透明薄膜放在空气中,要使反射光得到干涉加强,则薄膜最小的厚度为( B )(A )λ / 4 (B )λ / (4n )(C )λ / 2 (D )λ / (2n )四、填空题:1. 在杨氏双缝干涉实验中,S 1、、S 2为双缝,S 是单色缝光源,若S 不动,而在上缝S 1后加一很薄的云母片,中央明条纹将向 上 移动。
2.氟化镁增透膜的折射率为n 1,厚度为d ,当光垂直由空气(折射率为n 0)经增透膜进入玻璃(折射率为n 2),且n 0<n 1<n 2,其反射光的光程差为 2n 1d 。
3.在双缝干涉实验中,两缝分别被折射率为n 1和n 2的透明薄膜遮盖,二者的厚度均为e ,波长为λ的平行单色光垂直照射到双缝上,在屏中央处,两束相干光的相位差∆ϕ = 122()/e n n πλ- 。
4. 一束波长为λ的光线,投射到一双缝上,在屏幕上形成明、暗相间的干涉条纹,那么对应于第一级暗纹的光程差为 2λ 。
5. 波长为λ的单色光在折射率为n 的媒质中,由a 点传到b 点相位改变了π,则对应的光程差(光程)为2λ 。
五、计算题:1.在双缝干涉实验中,波长550nm λ=的单色平行光垂直入射到缝间距4210d m -=⨯的双缝上,屏到双缝的距离2D m =。
求:(1)中央明纹两侧的两条第10级明纹中心的间距; (0.11m )(2)若用一厚度66.610e m -=⨯、折射率 1.58n =的云母片覆盖一缝后,零级明纹将移到原来的第几级明纹处? (7级).解:(1) k kD x d λ=910421025501020.11m 210x x --⨯⨯⨯⨯∆===⨯ (2) 0)(12=-+-e ne r r ()m 10828.3158.1106.6)1(6612--⨯=-⨯⨯=-=-n e r r 62193.82810755010r r k ---⨯==≈λ⨯, 零级明纹将移到原来第7级明纹处。
2.使一束水平的氦氖激光器发出的激光(nm 8.632=λ)垂直照射一双缝,在缝 后2.0m 处的墙上观察到中央明纹和第1级明纹的间隔为14cm 。
求:(1)两缝的间距;(m μ9)(2)在中央条纹以上还能看到几条明纹。
(看到±14级条纹)解:(1)d x d'∆=λ, 得962632.8109.0109.00.14d d m m x --'=λ=⨯⨯=⨯=μ∆ (2)sin (0,1,2,3,...)d k k θ=±λ=,2.14==λdk m取整得14=m k ,即还能看到14条明纹。
3.空气中有一劈形透明膜,其劈尖角41.010rad θ-⨯=,在波长700nm λ=的单色光垂直照射下,测得两相邻干涉明条纹间距0.25l cm =,求(1) 此透明材料的折射率;(1.4)(2) 第二条明纹与第五条明纹所对应的薄膜厚度之差。
(750nm )解:(1)劈尖干涉公式2nlλθ=,所以 1.42n l λθ== (2)设劈尖厚度为d , 产生明纹条件为2/2,(1,2,3,...)nd k k λλ+==所以第k 级明对应的薄膜厚度为1()22k d nλ-= 则第二条明纹与第五条明纹所对应的薄膜厚度之差为5237502d d nm nλ-==4.用复色光垂直照射一薄膜,此薄膜处于空气中,其厚度e =4×10-7m ,折射率为n 2 =1.4。
试问在可见光范围内(400700nm nm -),哪些波长的光在反射时干涉加强? (448nm )解:根据反射光加强条件:2/2,(1,2,3,...)ne k k λλ+== 所以4,(1,2,3,...)21ne k k λ==- 在可见光范围400700nm nm -之间,有 3,448k nm λ==5.为了测定一光栅的光栅常数,用波长632.8nm λ=的He-Ne 激光器光源垂直照射光栅。