房间声场的特征模式
室内声场理论及声压级、混响时间计算
室内声场理论及声压级、混响时间计算一、室内声场理论1 声音在室内的传播声音在房间室内传播时，不但遵循室外大气中传播的规律，还会被房间天花、地面、墙面反射回来，声源不断发声时，入射声波与反射声波相叠加，形成复杂的室内声场。
大的平表面会象镜面一样反射声音，而且入射角等于反射角。
内凹型的表面会聚拢声音，形成声聚焦。
外秃的表面能够使将声音发散，形成扩散。
当房间表面起伏不平，而且起伏尺寸接近或小于声音波长时，声音入射后将不会形成定向反射，而是向各个方向无规则地反射，形成扩散。
就象光，表面平整的镜子能够反射出人像，这是镜面反射的结果，如果使用磨石将镜子磨毛，将成为乌玻璃，就是因为玻璃表面出现坑凹不平，尺寸与光的波长接近，形成光散射，各个角度都能看到入射的光，玻璃变得“发乌”了。
声音入射到房间表面一部分能量进入材料内部，一部分能量穿透材料到对面空间，这种能量损失的过程是吸声。
完全没有吸声的房间被称为理想混响室，如果在里面拍一下掌，声音将不断反射，在无限时间内回响。
现实情况下不存在这种房间，墙壁坚硬且光滑的房间混响时间很长，接近混响室，房间中声音会加强，接近混响室的房间中噪声比在一般房间内可能高15dB。
声音完全没有反射的房间被称为理想消声室，房间中只有声源的直达声，这样的声场叫做“自由场”。
在自由场中，距点声源距离增大一倍，声压级严格下降6dB。
现实情况下也不存在理想消声室，对房间进行强吸声处理可以近似看作消声室，因房间中只有直达声，声压级比普通房间可以降低10dB。
2 室内混响2.1 直达声与混响声声源发出的直接到达的声音是直达声，直达声总是最先到达人耳，这是因为直达声比反射声的声程短。
除了直达声以外，反射的声音形成了混响声，使室内声压级增加。
直达声只与声源强度有关，声源功率越大，直达声声压级越大，如果需要降低直达声，唯一的方法是使声源安静下来。
房间地面上立有阻挡直达声的屏障时，反射声会从天花反射过来，使屏障的隔声能力下降，如果天花吸声，减弱了反射声能量，屏障的降噪效果能够提高。
第八讲 室内声场
一般情况下混响时间是指500Hz的混响时间
混响时间的频率特性
– 对语言声，要求混响时间的频率特性在全频段保持 平坦。 – 对音乐声，低频段的混响时间稍作提升。
混响感
一．人对混响程度的主观感受单纯用混响时间来评价混 响效果是不充分的 二．听觉比
混响声声能密度 (es ) 听觉比 直达声声能密度 (ed )
4 Q 声压级为： Lp Lw 10 lg 2 R 4r
室内声场分布
室内声场的基本特征
1) 由于反射声对直达声的迭加，声压随声源距的衰 减没有象室外声场那样明显。 2) 由于声的反射，当声源停止发声后，声音会持续 一段时间，这种现象称为混响。 3) 声波在室内传播时，有可能产生回声、聚焦、蛙 鸣以及声染色等特异现象(声缺陷)。
0.8-1.0
1.4-1.6 0.4-0.6 0.3-0.4 0.8-1.0 0.7-1.0 0.3-0.4
房间常数
直达声的声能密度：
ed=W/4r2c 混响声的声能密度： e=4W/cR S R 1
R称为房间常数。它是房间吸声能力以及混响声声能密度的反映
混响半径 一．混响半径
点声源的直达声声能密度与混响声的声能密度相 等处对点声源的半径
对同一声源，声源距增加时，混响感随之增加
混响时间的特点
一．T60与房间内的结构和材料有关
二．T60与房间内的声源声功率无关
三．T60与声源的频率有关 四．T60长，声音丰满、湿润、虚无缥缈 五．T60短，声音清晰、干涩
最佳混响时间
1. 最佳混响时间是对大量音质效果评价认为较好的各 种用途的厅堂，如音乐厅、歌剧院、电影院、报告 厅、会议室、录音室、演播室等实测的500Hz和 1000Hz满场（指实际使用状态，如座椅坐有观众） 混响时间进行统计分析，从而得到的混响时间称为 最佳混响时间。 用途、体积 、频率、声道数
3室内声场与音质
概念：声波在互相平行的一对刚性界面之间传播时，如果距 离为半波长的整数倍（L=n•λ/2），就会产生共振（形成驻波 ）。相应的频率称简正频率（或固有频率、共振频率），相 应的驻波传播方式称简正振动方式，或简正方式 。
室内驻波不仅可以发生在矩形房间的X、Y、Z三个轴向（如图
1
第一节 室内声场
2
第二节 室内音质评价
3
第三节 室内音质的改善
第四节 吸声与隔声材料的结构与机理
一、室内声场的基本特征
概念：室内声场是指声源辐射的声波在封闭的室内空间传播时所形 成的声场。 （一）室内声的组成 对室内的脉冲声源辐射的一个脉冲声，室内听音者首先听到的应是
直达声； 接着是从最近的反射面（地面、墙壁、天花板等）反射过来的“第
由于室的周边界面对声的反射作用，当室内声源停止发声后 ，室内声并不立即停止，而是继续持续一段时间，这种声的 残响现象通常称之为混响。
由于室形状的复杂性或线度比例失当，声波在室内传播时， 还有可能产生回声、聚焦、蛙鸣以及前面已提及的声染色等 特异声现象。
二、混响和混响时间
（一）室内声场的建立、稳定和衰减
赛宾公式：
0.161V
T60
S
T60—闭室的混响时间(s)； S—室内表面总面积(m2)，包括地面、墙面和天花板；
—墙壁、天花板、地板等房间内表面的平均吸声系数； V—闭室的容积。
第一节 室内声场
二、混响和混响时间
（二）混响时间的计算 艾润公式
式中，若 ——〉1时，则T60——〉0，这和理论结果 是一致的，艾润公式克服了赛宾公式的局限性。
4-2中的“1”，即为X向驻波），还可以发生在X-Y、X-Z或Y-Z 三个平面内（如图4-2中的“2”），也可以发生在空间的其它 方向（如图4-2中“3”）。“l”称为轴向驻波，“2”称为切向 驻波，“3”称为斜向驻波。
声环境学院：室内声场
室内声场：（1）室内声场的特征从室外某一声源发出的声波，以球面波的形式连续向外传播，随着接收点与声源距离的增加，声能迅速衰减。
而在剧院的观众厅、体育馆、教室、播音室等封闭空间内，声波在传播时将受到封闭空间各个界面(墙壁、天花、地面等)的反射与吸收，声波相互重叠形成复杂声场，即室内声场，并引起一系列特有的声学特性。
室内声场的显著特点是：①距声源一定距离的接收点上，声能密度比在自由声场中要大，常不随距离的平方衰减。
②声源停止发声以后，在一定的时间里，声场中还存在着来自各个界面延迟的反射声，产生所谓“混响现象”。
③由于室内的形状和内装修材料的布置，可能会形成回声、颤动回声(平行墙面引起的多次声反射)、声音聚焦等各种特殊听音现象。
④由于声反射形成的干涉而出现房间的共振，引起室内声音某些频率的加强或减弱。
（2）室内几何声学忽略声音的波动性质，以几何学的方法分析声音能量的传播、反射、扩散，称作“几何声学”。
与此相对，着眼于声音波动性的分析方法叫做“波动声学”或“物理声学”。
对于室内声场的分析，用波动声学的方法只能解决体型简单、频率较低的较为单纯的情况。
在实际的大厅里，其界面的形状和性质复杂多变，用波动声学的方法分析十分困难。
但是在一个比波长大得多的室内空间中，如果忽略声音的波动性，用几何学的方法分析，其结果就会十分简单明了。
因此在解决室内声学的多数实际问题中，常常用几何学的方法，就是几何声学的方法。
当然，这并不是说波动理论不重要，为了正确运用几何声学的方法，对声音的波动性质也应有正确和足够的理解。
几何声学的方法就是把与声波的波阵面相垂直的直线作为声音的传播方向和路径，称为“声线”。
声线与反射性的平面相遇，产生反射声。
反射声的方向遵循入射角等于反射角的原理。
用这种方法可以简单和形象地分析出许多室内声学现象，如直达声与反射声的传播路径、反射声的延迟以及声波的聚焦、发散等等。
图2.3-1是声音在室内传播的声线图形。
室内声学原理
室内声学原理一.室内声场：当一个声源在室内发声时，声波由声源到室内各接收点形成了复杂声场。
对于任一接收点，其所接收到的声音可以简单地看做由三部分组成，即直达声、近次反射声及混响声。
（1）直达声：是由声源直接到达接收点的声音。
在传播过程中，这部分声音不受室内界面的影响，直达声的强度基本上按照与声源距离的平方成反比而衰减。
（2）近次反射声：一般是指在直达声之后相对延迟时间为50毫秒内到达的反射声。
这些短延迟的反射声主要是经由室内界面一次、二次以及少数三次等反射后到达接收点的声音，故称近次反射声。
人耳对于延时为50号秒以内的反射声难以与直达声分开，故这些反射声会对直达声起到加强作用。
此外，短延时反射声和侧向到达的反射声对音质有很大影响。
（3）混响声：在近次反声后续到达的、经过多次反射的声音统称为混响声。
在远场混响声的加强，对于该接收点的声音强度起决定作用，而且其衰减率的大小对音质有重要影响。
二.房间共振在一些内装修材料比较坚硬的房间内，当声源发声时，常会激发这个房间内的某些固有频率（或称简正频率）的声音即出现了房间的共振现象。
当发生共振现象时，声源中某些频率被特别的加强了，在声学上称为出现了“声染色”现象。
此外这种房间共振还表现为使某些频率（主要是低频）的声音在空间分布上很不均匀，即出现了在某些固定位置上的加强和某些固定位置上的减弱。
在一些体积较小的矩形播音室内常常出现的低频嗡声，就是由房间共振引起的。
声染色可能性最大的频率段为100~175Hz，其次为250 Hz附近。
房间产生共振可以用驻波原理加以解释。
驻波是两列同频率、同振幅但沿着某一轴向相向传播的波相互叠加而形成的。
三.隔声罩一般为封闭小空间，同样的噪声源，罩内某点声级比无罩时为高，尤其当罩内无吸收时。
在确定隔声罩的平均隔声量TL时，据使用经验，一般罩内有强吸收或一般吸收、或无吸收时的插入损失分别为20、15和10dB左右。
声场种类和参数
声场消声室—房间四周均有吸声结构，因此传向各个方向的声音不会被反射。
若一个房间具备自由场的条件，则会有完美的吸声效果。
消声末端—经常在高效吸声风管末端测试消声效果。
房间平均吸声系数（a）—将一个房间分成几个表面区域，单位为ft2或m2，全部房间的吸声系数，单位为赛宾或公制赛宾。
辐射─指声音以一个相当小的立体角度发射的现象。
当频率增加时，这种特性更加准确。
散射场—在此环境中，各个位置的声压级相同，各个方向的声能流量也相等。
指向性因数（DI）—在远场中的任一个给定方向的声压级和平均声压级之间的差别。
从一个敞开的、排风管或风管发出的噪声，随测点和风管中心线的夹角而变化。
以上所示数据为当量直径或直径约为10 ft (3.05m)的管道或风管发出的噪声。
扩散—在一个自由声场中，声波的传播使远场中声源的声压级随着离声源的距离越远而越低。
远场—声场的一部分，声压随距声源距离的增加而减少。
距离每增加一倍，声压级相应减少约6dB。
自由场—指在一种环境中，声波在没有障碍物或反射的情况下，向各个方向传播。
如：消声室。
硬质房间—对声音的吸收率非常低，而反射率相当高的房间。
反平方定律—在远场和自由场的条件下，声音密度的变化与距声源的距离的平方成反比。
两个远场点之间声压级的差如下所示：Lp2 = Lp1 - 20 log(R2 / R1) （B-1）其中：Lp1 = 位置1的声压级，dB；Lp2 = 位置2的声压级，dB；R1 = 从声源到点1的距离；R2 = 从声源到点2的距离。
（R1、R2单位必须相同）公制Sabins—参看“总吸声值”。
近场—在声源和远场之间，距声源较近的位置。
近场的典型特点是：只要测点与声源间距有微小变化，声压就会变化很大。
敞开的场—在一种环境里，声源可被固定在一个声学反射平面上，在无障碍物和反射的情况下，声音以半球形的形式传播。
例：一间带有硬质（反射）地板的消声室；具有平坦地面而无障碍物的室外环境。
三室内声场
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室内声场的统计分析
LOGO
从以上分析可知，除声源发出的直达声外，还存在着大量反射 声。这些反射声在到达边界面并经过每次反射之前，均有一段自由传 播的路程，称为自由程。经过这一自由程后，声波就要反射一次，而 每次反射，因边界面的吸收就要损失一部分能量。在声源不断发声的 情况下，损失的这部分能量将不断获得补充，直至声场达到稳态。一 旦声源停止发声，虽然损失的能量得不到补充，但室内的声音并不会 马上消失。这是很显然的，因为这时直达声虽然没有了，但反射声继 续存在，这些反射声是由声源停止发声之前的直达声形成的，它不因 声源停止发声而立即消失，而是按照原有的规律——每反射一次损失 部分能量，持续进行下去，其声能不断减小，直至全部丧失殆尽。这 时由于不再有新的反射声产生，因而封闭空间中的总声级也就逐渐降 低，直至最后消失。这种在声源停止发声后仍然存在的声延续现象称 为混响。混响的概念在封闭空间声场的统计研究中具有特殊的意义， 它对室内的听闻条件有着重大的影响。
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声波在室内的传播
LOGO 直达声、近次反射声和混响声 直达声：声源直接到达接受点的声音。 近次反射声：相对直达声延时小雨50ms的反射声。 混响声：延时超过50ms以后到达接受点的多重反射声。
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声波在室内的传播
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室内声场的几何图解
几何声学是一门运用“声线”的概念研究声学问题的 学科，采用声线研究分析室内声场，主要了解声波在室内 经各反射面反射后的反射声分布情况。它的理论基础就是 惠更斯原理。
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室内声场的几何图解
LOGO 凸面的反射 条件：q<0 反射结果： 效果
室内声场的特点和数字声场处理的原理
室内声场的特点和数字声场处理的原理室内声场的特点声音在室内和野外的表现是不同的。
同样的声音在室内比在野外要响得多。
声音在室内和野外的声场也不同。
在野外，距离声源越远声音越小，而在室内一定范围内，不同距离的声音响度相差不多。
造成上进差别的主要原因是由于声音在室内界面上的反射，衰减较慢的缘故。
在野外，人们听到的声音基本上是声源的直达声。
在室内，听到的声音除直达声之外，还有近次反射声和混响声。
当聆听一台音乐会时·观众首先听到的声音直接来自台上的演奏者，这就是直达声。
直达声是由声源直接到达聆听点的声音，它不受室内界面的影响，遗种声音到选聆听点处的声音强度与声源距离的平方戚反比衰减。
若干毫秒后，观众听到的是从离座位最近的墙面上返回的近次反射声。
近次反射声主要是由舞台上反射板和两侧墙面反射到听众的最初几次反射声，比直达声延迟50 ms左右。
再稍后，观众听到的将是离观众最远的墙面上返回的混响声。
混响声是由声波在室内多次反射而形成的·种无固定方向或均匀向各十方向传播的反射声。
每个聆听场所都有自己一套的直达声、近次反射声和混响声特性。
也就是说，同样的声音在不同的演奏环境中在聆听点产生的声学结构特征是完全不同的，因而就形成了完全不同昀音质音色特点。
大致地说.50 ms前的近状反射声能够起到加强直达声的响度，改善语言清晰度和亲切感的效果50 ms后的混响声对丰满度、融合度和空间感有影响。
混响声与直达声、近次反射声之间的时间间隔及各次反射声强度不同均会对音质和音色产生微妙的影响。
此外-反射声的到来方向对昕音感觉也有很大的影响。
例如，对侧向到来的声音-人耳十分灵敏并且有利于了解厅堂横向尺度，而四面八方来的反射声对音乐的丰满度和空间感有较大的影响。
数字声场处理的原理根据上面的说明可知-室内声音无非就是直达声和反射声组成的，然而由于它们在时间、方向和强度方面千差万别，在现场听到的声音就变得十分复杂，甚至有点捉摸不定。
专业音响 - C-MARK 房间的声学特性
从公式中可以看出：混响时间与房间的大小成正比，和室内总吸声量成反比，即房间越大，混响时间越长，室内吸声量越大，混响时间越短。例如，在不加任何吸声处理和情况下，一间100立方米的普通住房，混响时间约为0.7秒；而一个容积达3万立方米的厅堂，混响能达几秒。
前面说过，混响作用对室内音质有较然而的影响。一般说来，如果混响效果太弱，声音就会变得沉闷枯燥；如果混响效果太强，则会使声音变得含糊不清；只有合适的混响效果才能保证声音丰满而清晰。事实上，最佳的混响时间不仅与房间的大小有关，而且还与房间的用途有关。通常小房间的的最佳混响时间在1秒左右，而大厅的最佳混响时间可以达到2 ~ 3秒。图 给出了各种不同用途厅堂的中频最佳混响时间（其中曲线1 ~ 5分别对应于管弦乐、音乐（平均值）、轻音乐、语言（平均值）和电影，以供参考。
五、传输响应
房间可以看作是有一定频率特性的传声通路。声音在房间内传播时，一方面由于共振使得其中的某些频率（等于房间的简正频率）的声音得到放大；另一方面由于室内各种不同的吸声体对不同频率的声音有不同的吸声量（比如木栅地板易吸收低频声，而布帷幕则易吸收高频声），所以声音在室内传输时频响并不均匀，如图 所示。为了保证声音在室内传输的均匀性，我们经常需要用房间均衡器对其校正。
房间的声学特性
声源在室内发声时，声音的传播受到封闭界面的限制，由于各表面的反复反射，出现了复杂的干涉现象，使得室内声场完全不同于室外的情况。声场的干涉现象对室内的听音条件影响很大，归纳起来，房间对室内声场的影响主要有：
1、引起反射声。
2、改变语言和音乐的瞬态特性。
3、增加了声能密度。
六、与房间形状有关的特殊声学现象
回声 在室内由各墙壁反射而使到达听者的反射声波所经过的路程大于直达声，如果反射声与直达声的路程差大于17米，即相当于延迟50毫秒，滞后的反射声就可能形成回声，回声的主观感受决定于时间差和强度差，减小路程差或衰减反射声就可以减弱回声的感觉。
室内声场的基本特征
室内声场的基本特征室内声场是指在封闭空间内产生的声音环境，其特征取决于房间的几何形状、表面材料以及人员和物体的位置。
了解室内声场的基本特征对于音响设计、室内声学研究以及声音传播的理解至关重要。
本文将探讨室内声场的一些基本特征。
1. 回声和混响在一个封闭空间中，声音在墙壁、天花板和地板上反射并产生回声。
回声是指声音产生后，经过一段时间后才被听到的声音。
回声的强度和时间取决于房间的大小和形状。
较大的房间和平滑的表面会产生更多的回声，而较小的房间和粗糙的表面则会减少回声。
与回声相对的概念是混响，混响是指声音在房间中反射、散射、吸收、折射等过程后的持续时间和强度。
混响时间是衡量房间内声学特性的重要指标之一。
较长的混响时间会使声音听起来更加持久，而较短的混响时间则会使声音听起来更加清晰。
2. 固有模态室内声场中的固有模态是指房间内特定频率的声波在空间中形成驻波的现象。
当声波频率与房间内某个模态的固有频率相匹配时，会产生共振效应。
这些固有模态的分布和能量分布对声音的吸收、散射和反射产生影响。
房间的几何形状决定了固有模态的频率和分布。
例如，一个长方形房间会产生垂直和水平方向上的主要固有模态，而一个圆形房间则会产生对称的固有模态。
了解和控制固有模态对于优化室内声音环境至关重要。
3. 吸声材料和吸声设计为了减少回声和混响，室内设计中通常会使用吸声材料。
吸声材料能够将声音能量转化为热能或其他形式的能量，从而减少声音的反射。
常见的吸声材料包括吸声板、吸声瓷砖和吸音布。
吸声设计是指在室内空间中合理安排吸声材料的位置和数量。
通过增加吸声材料的数量和覆盖范围，可以有效减少回声和混响，并改善声场的均匀性和清晰度。
4. 声音传播与扩散室内声场中的声音传播是指声音从声源到听者之间的传输过程。
声音在室内空间中的传播受到各种因素的影响，包括声音源的位置、房间的几何形状、材料的吸声特性以及障碍物的存在。
扩散是指声音在室内空间中以多个方向传播的能力。
声学的基本性质和室内声场
声学基础第一章声音的基本性质1.1 声音的产生与传播声音是人耳通过听觉神经对空气振动的主观感受。
声音产生于物体的振动，例如扬声器的纸盆、拨动的琴弦等等。
这些振动的物体称之为声源。
声源发声后，必须经过一定的介质才能向外传播。
这种介质可以是气体，也可以是液体和固体。
在受到声源振动的干扰后，介质的分子也随之发生振动，从而使能量向外传播。
但必须指出，介质的分子只是在其未被扰动前的平衡位置附近作来回振动，并没有随声波一起向外移动。
介质分子的振动传到人耳时，将引起人耳耳膜的振动，最终通过听觉神经而产生声音的感觉。
例如，扬声器的纸盆，当音圈通过交变电流时就会产生振动。
这种振动引起邻近空气质点疏密状态的变化，又随即沿着介质依次传向较远的质点，最终到达接收者。
可以看出，在声波的传播过程中，空气质点的振动方向与波的传播方向相平行，所以声波是纵波。
扬声器纸盒就相当于上图中的活塞在空气中，声音就是振动在空气中的传播，我们称这为声波。
声波可以在气体、固体、液体中传播，但不能在真空中传播。
1.2 声波的频率、波长与速度当声波通过弹性介质传播时，介质质点在其平衡位置附近作来回振动。
质点完成一次完全振动所经历的时间称为周期，记为T，单位是秒(s)。
质点在1秒内完成完全振动的次数称为频率，记作f，单位为赫兹(Hz)，它是周期的倒数，即：f=1/T介质质点振动的频率即声源振动的频率。
频率决定了声音的音调。
高频声音是高音调，低频声音是低音调。
人耳能够听到的声波的频率范围约在20—20000 Hz之间。
低于20Hz的声波称为次声波，高于20000Hz的称为超声波。
次声波与超声波都不能使人产生听感觉。
声波在其传播途径上，相邻两个同相位质点之间的距离称为波长，记为λ，单位是米(m)。
或者说，波长是声波在每一次完全振动周期中所传播的距离。
声波在弹性介质中传播的速度称为声速，记为v，单位是米/秒(m/s)。
声速不是介质质点振动的速度，而是质点振动状态的传播速度。
室内声场的形成及变化过程
室内声场的形成及变化过程
嘿，朋友！咱来聊聊室内声场这回事儿。
你想想看，一间屋子就像一个大容器，声音在里面可不会乖乖听话。
当声音产生的时候，它就像一个调皮的孩子，在房间里到处乱跑乱撞。
比如说你在屋里大声唱歌，声音从你的嘴里跑出来，碰到墙壁、天
花板、地板，就像皮球撞到了墙壁会弹回来一样。
这一弹，声音就变
得复杂了，有的强有的弱，有的早有的晚，这不就形成了室内声场嘛。
那室内的东西对声场影响可大了！要是屋里摆满了软软的沙发、厚
厚的地毯，声音撞上去就被“吃”掉不少，变得柔和安静些。
可要是房
间空空荡荡，全是硬邦邦的瓷砖和玻璃，那声音就会到处乱蹦，响亮
又嘈杂，让人耳朵受不了。
再比如说房间的大小和形状。
要是房间又小又方，声音在里面来回
折腾的次数就多，就容易有回音，听起来嗡嗡的。
要是房间又大又长，声音跑远了回不来，就感觉空空的，不够饱满。
还有门窗呢！开着门窗，声音就容易跑出去，室内的声音就不那么
集中。
关着门窗，声音就被困在里面，来回折腾，变化就更多啦。
这室内声场的变化过程，就跟炒菜似的。
各种材料、火候不一样，
炒出来的菜味道就不同。
声音在室内的变化，也取决于房间里的东西、大小形状、门窗开闭等等因素。
你说，要是我们能像魔法师一样，随意改变室内的这些条件，那不是想让声音好听就好听，想让它安静就安静？
总之，室内声场的形成和变化是个很有趣也很复杂的过程，了解了它，咱们就能更好地打造出舒适好听的室内声音环境啦！。
5 室内声场
1.0—1.4 1.5—1.8 1.3—1.5
混响时间（s）
0.8—0.9 0.8—1.0 0.3—0.4 0.6
电视演播室 语言录音 音乐录音
各种厅堂的最佳混响时间 • 当室内建声条件不能实现最佳混响时间时，可 用效果器加以辅助。
• 因此，在普通厅堂的声学要求基础上，音乐厅还要求： • ⑴使听众听到的声音具有亲切感。 • ⑵要使声音中的中、高频音色丰满，以期达到活跃的 气氛，而低音要具有温软的音色。 • ⑶声音具有良好的清晰度，能够容易辨别一个乐队各 种类型的乐器在合奏时发出的声音。 • ⑷对混响时间控制得当，实验证明：乐声要比语言需 要较长的混响时间，不同体裁风格的作品混响时间又 各不相同： • 巴洛克音乐：中、低频、混响时间稍高于1秒 • 古典及现代音乐1.5秒 • 浪漫音乐稍高于2秒 • 多功能厅应在1.7秒 • ⑸声学特性做到平衡，即乐队中的各乐件及人声之间 响度均衡，以免产生掩蔽效应。 • ⑹噪声的有效控制，尤其是在乐队处于低响度的情况 下。
二、厅堂的声学要求
• 1、普通厅堂的声学要求：
• ⑴厅堂内各部位，尤其是离舞台较远的座位，应有足 够的响度，依据人的听觉特性，声音下限值应达到 80dB。 • ⑵厅堂内声能应均匀的分布，并具有良好的传输频率 特性。 • ⑶厅堂内应具有最佳的混响特性以及恰如其分的回声。 使声音清晰、可懂性强，充分表现乐曲的风格。 • ⑷厅堂内不应出现长延迟反射声，颤动回声、声聚集、 声失真、声影等声学缺陷。 • ⑸无啸叫、声反馈系数为零。 • 声反馈：以被放大并由扬声器传出的声音，经过不同 途径再次反馈给传声器，引起啸叫的现象。 • ⑹厅堂内各区域应排除和尽可能减少干扰听觉和演出 的噪声或振动。
建筑物理室内声环境2
三、室内声音的增长与衰减 1、室内声音的增长
E（t）：瞬时声能密度，J/m3 W：声源声功率，w C：声速，m/s A：室内总表面吸声量，m2 V：房间容积，m3
t：声源发声后所经历的时间，s。
2、室内声音的稳态（稳态声能密度） 当 t = 0 时，E（0）= 0； 当 t =∞ 时，E（∞）→4W/CA
3、室内声音的衰减
E（t）：瞬时声能密度，J/m3 W：声源声功率，w C：声速，m/s A：室内总表面吸声量，m2 V：房间容积，m3
t：声源发声后所经历的时间，s。
四、室内声压级的计算 当声源在室内发声时，室内某一点接收到的
声 音，可以看成是由直达声、早期反射声、混响声三 部分组成。 1、直达声、早期反射声、混响声 （1）、直达声：声源直接到达接收点的声音。 ——这部分声音不受室内各界面的影响，其传播遵 循平方反比定律。 （2）、早期反射声：一般指直达声到达后，50ms
= P0 COS（k X）
反射波： Pr = R Pi
= R0 P0 COS（k X+δ）
P= Pi + Pr
X+δ）
= P0 COS（k X）+ R0 P0 COS（k
= P0 √（1+R02+2R0COS（2kX+δ） ）
P= P0 √{1+R02+2R0COS（2kX+δ）} 当 2k X+δ=2nπ时，n=1、2、3……
2、伊林混响时间计算公式 根据三项假定， 入射声波强度： I0 第一次反射波： I1=I0（1-α）， 吸收 α I0； 第二次反射波： I2=I0（1-α）2， 吸收 α I1；
南京大学_声学基础课件_第8章_室内声场
lx
ly
lz
t时间间隔内声源发出4nt根声线，n—单位时间 内、单位立体角内发出的声线数。 t时间间隔内立
体角d=sindd内的声线数
ntd nt sindd
5
t时间间隔内的碰撞总次数
N 8tc0
2 0
2 0
sin cos
lx
sin sin
ly
cos
lz
nt
sin d d
n
c0
(t
16
空气吸收的修正
大房间、高频(1kHz以上)必须考虑空气吸收对混响 时间的修正！
pe pe0ex ; I I0e2x
I
I0e2 x
I e2c0t 0
pe2
pe20 (1
) e c0S t 4V
2 c0t
17
T60
55.2
c0S
V
ln(1 )
8Vc0
V
T60
0.161 S
ln(1
)
8V
——yz平面上、本振频率小于f的点数Ntyz
Ntyz
f 2lylz c02
1 2 c0
f / 2ly
c0
f / 2lz
总的切向波本振频率数Nt
f 2S fL
Nt
2c02
2c0
S 2(lxly lylz lxlz ) ——房间的总面积！
36
频率 f 以下的斜向波本振频率数Nb
设声源无指向性，且位于房间中心位置
D
W
4 r2c0
pe2
0c02
W
4 r2c0
4W c0 R
pe2
0c0W
1
4 r2
4 R
建筑声学工程师之室内声学原理
室内声学原理室内声学设计的主要目的就是设置房间的形状、容积以及吸声、反射材料的分布等，以获取室内良好的声环境和听音环境并避免形成声缺陷。
室内声学的原理包括几何声学原理、扩散声场的假定以及室内声音的增长、稳态和衰减。
剧院观众厅、体育馆、会议厅、礼堂、播音室、教室等封闭空间内，不同于室外自由声场，声波在传播时受到室内各个界面的反射与吸收，声波相互重叠形成复杂的声场，如图 3-2所示，这种室内声场的特征主要有：（1）距离声源有一定距离的接收点上，声能密度比在自由声场中要大，不随距离的平方衰减。
（2）声源在停止发声后，一定的时间里，声场中还存在着来自各个界面的迟到的反射声，产生所谓“混响现象”。
（3）声波与房间产生共振，引起室内声音某些频率的加强或减弱。
（4）由于房间的形状和内装修材料的布置，形成回声、颤动回声及其他各种特殊现象，使得室内声场情况更加复杂，如图 3-1所示。
图 3-1 室内声音传播示意图图 3-2 室内声音反射的几种典型情况A,B—平面反射;C--凸曲面的发散作用;D--凹曲面的聚焦作用1音质设计1.1音质的主观评价和客观参量室内音质的好坏是以听众或演奏者们等使用者能否得到满意的主观感受为判断标准的，涉及人们对语言声和音乐声两种声信号的主观感受。
这种主观感受从五个音质评价标准出发，包括合适的响度、较高的清晰度和明晰度、足够的丰满度、良好的空间感及有无声缺陷和噪声干扰。
每一项音质要求又与一定的客观声场参量相对应。
室内音质设计则是通过建筑设计与构造设计保证各项客观物理指标符合主要的使用功能，以满足人们对良好音质的主观感受的要求。
表2-1给出了不同演场用途房间的声学设计与问题解决。
客观参量主要包含声压级与混响时间、反射声的时间分布与空间分布、两耳互相关函数、初始时延间隙、低音比和温暖感等。
1.2混响设计一般的考虑因素:（1）尺寸——当要求短混响时（语言用厅堂），宜将房间体积减至最小；当要求中等或长混响时（音乐用大厅），则要选择大一些的房间体积。
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模型介绍
• 本模型的房间尺寸为5×4×2.6m，里面有一台电 视机、两个喇叭以及一个长沙发。用声压分布 图直观地说明音乐的影响，计算所有低于 100Hz的特征频率及特征模式（eigenmode）。 • 特征模式显示了与之相 应的特征频率下声音的 强度模式。经由特征模 式的特性，可以得出结 论，应该将喇叭放置于 何处。
COMSOL Multiphysics 房间声场的特征模式
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模型定义
计算结果（1）
• 放置喇叭所涉及到的相应物理量是压力驻波的振幅。当 声源放置于压力驻波的波腹时最有可能激发一个特征模 式。相反地，在此声源的压力点，特征模式保持无声。 • 所有模式在空房间角落 有局部最大值，喇叭放 置于此将激发所有特征 频率。分析模拟结果可 发现大部分特征模式与 空房间非常相似，较高 频率则受到家具影响。
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• 本模型使用波动方程（wave equation）描述声音在空气 中的传播情形： • 其中p表示压力，c是声音的速度。假如空气被简谐振动 的来源引起运动（例如喇叭），而仅仅只有一种频率可 在房间中存在。由此原因借由下式找寻时间谐波（timeharmonic）是有意义的。 • 波动方程此时以声音扰动的振幅p简 化为Helmholtz方程： • 本模型假设所有边界——墙、地板、 天花板以及家具都是完美刚体（硬声 场边界），相当于法向速率为0。
房间声场的特征模式 （Eigenmodes of Room）
• 日常生活中共振有时会成为一个问题。客厅中的音乐或 家庭影院系统的低音能够摇动窗户及使地板震动。这些 现象发生于一些特定的频率——房间的特征频率。 • 音乐的体验会受到房间声场的特征模式影响。因此，当 设计一间音乐厅时，就必须考虑共振这一重要因素。 • 为了得到清澈且不受渲染的声音，特征频率应当均匀地 扩散。对于家庭影院或音乐系统的拥有者，由于无法改 变房间的外形，所以探讨喇叭应放置于何处能得到较佳 的声音是比较恰当的方法。
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计算结果（2）
• 本模型的结果严格来说仅能用于完美刚体的墙壁和 非吸音式家具。结论为喇叭放置于房间角落将激起 许多特征模式，因此可带来充足及中性的声音。
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