永磁同步电机基础知识

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(一)

(二)莂 P M S M

的 数 学 模 型

交流电机是一个非线性、强耦合的多变量系统。永磁同步电机的三相绕组分 布在定子上,永磁体安装在转子上。在永磁同步电机运行过程中,定子与转子始 终处于相对运动状态,永磁体与绕组,绕组与绕组之间相互影响,电磁关系十分 复杂,再加上磁路饱和等非线性因素,要建立永磁同步电机精确的数学模型是很 困难的。为了简化永磁同步电机的数学模型,我们通常做如下假设:

1) 2) 螆

忽略电机的磁路饱和,认为磁路是线性的; 3) 3) 蚆

不考虑涡流和磁滞损耗;

5) 4) 蒂

当定子绕组加上三相对称正弦电流时,气隙中只产生正弦分布的磁势, 忽略气隙中的高次谐波;

7) 5) 螇

驱动开关管和续流二极管为理想元件; 9) 6)

忽略齿槽、换向过程和电枢反应等影响。

永磁同步电机的数学模型由电压方程、磁链方程、转矩方程和机械运动方程 组成,在两相旋转坐标系下的数学模型如下:

(I)电机在两相旋转坐标系中的电压方程如下式所示 :

其中,Rs 为定子电阻;ud 、uq 分别为d 、q 轴上的两相电压;id 、iq 分别为d 、 q 轴上对应的两相电流;Ld 、Lq 分别为直轴电感和交轴电感;3 c 为电角速度; 书d 、书q 分别为直轴磁链和交轴磁链。

膃若要获得三相静止坐标系下的电压方程,则需做两相同步旋转坐标系到三相 静止坐标系的变换,如下式所示

u

d

R s i d L d dt

U

q

R s i q

L q

di q dt

+ co 屮 c

U b

II

Wc丿

蕿(I)d/q轴磁链方程:

CO

Sr

I cos(—

—)

3

I

+ —

n:

3

cos(r

I

-sin(——)

3

-sin(丁,_

二)

3

U

d

U q丿

L d i d

L q i q

为常数,宇f =6 . Y,而「=

度,p为同步电机的极对数,3 c为电角速度,e0为空载反电动势,其值为每项绕组反电动势的倍。

芆其中,书f为永磁体产生的磁链, 是机械角速螁(3)转矩方程:

羀T e

肆把它带入上式可

得:

f i q (L d -L q)i d i q

3

p f i q |P(L d -L q)i d i q

螁对于上式,前一项是定子电流和永磁体产生的转矩,称为永磁转矩;后一项是

莁子突极效应引起的转矩,称为磁阻转矩,若

转矩方程为:

Ld=Lq,则不存在磁阻转矩,此时,

T^l P f i q

k t i q

2

这里,k t 为转矩常数,《二三p-: f 。

2

(4)机械运动方程:

B m T L

dt

其中,是电机转速,T L 是负载转矩,J 是总转动惯量(包括电机惯量和负载

惯量),B 是摩擦系数。

(三)

(四)羁直线电机原理

永磁直线同步电机是旋转电机在结构上的一种演变,相当于把旋转电机的定 子和动子沿轴向剖开,然后将电机展开成直线,由定子演变而来的一侧称为初级, 转子演变而来的一侧称为次级。由此得到了直线电机的定子和动子,图1为其转 变过程。

直线电机不仅在结构上是旋转电机的演变, 在工作原理上也与旋转电机类似。 在旋转的三相绕组中通入三相正弦交流电后,在旋转电机的气隙中产生旋转气隙 磁场,旋转磁场的转速(又叫同步转速)为:

其中,f —交流电源频率,P —电机的极对数。

如果用v 表示气隙磁场的线速度,则有:

2p 蒅v 二 n s

2 f (mm/ s ) ( 1-

2)

60

其中,•为极距。

当旋转电机展开成直线电机形式以后,如果不考虑铁芯两端开断引起的纵向

n s

60f

(r/mi n) P

(1-1)

边端效应,此气隙磁场沿直线运动方向呈正弦分布,当三相交流电随时间变化时,气隙磁场由原来的圆周方向运动变为沿直线方向运动,次级产生的磁场和初级的磁场相互作用从而产生电磁推力。在直线电机当中我们把运动的部分称为动子,对应于旋转电机的转子。这个原理和旋转电机相似,二者的差异是:直线电机的磁场是平移的,而不是旋转的,因此称为行波磁场。这时直线电机的同步速度为V=2f T,旋转电机改变电流方向后,电机的旋转方向发生改变,同样的方法可以使得直线电机做往复运动。

腿图1永磁直线同步电机的演变过程

芁图2直线电机的基本工作原理

肁对永磁同步直线电机,初级由硅钢片沿横向叠压而成,次级也是由硅钢片叠压而成,并且在次级上安装有永磁体。根据初级,次级长度不同,可以分为短初级-长次级结构和长初级-短次级的结构。对于运动部分可以是电机的初级,也可

次级

V S/N

行波磁场

初级

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