第二章物质磁性
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2.2 抗磁性和顺磁性
2.2.1 正常抗磁性的经典解释：Langevin 理论 2.2.2 正常顺磁性的半经典解释：
Langevin 经典顺磁理论 Langevin 模型的修正－－半经典理论 离子磁距测定值与实验结果的比较 晶场效应和轨道角动量冻结 2.2.3 抗磁性和顺磁性的量子理论：Van Vleck 顺磁性 2.2,4 传导电子的磁效应：Pauli 顺磁性和 Landau抗磁性
常数。
3. d和核外电子数成正比，和原子半径 r 2 成正比，定
性地和实验结果是一致的，（见下页图）
4. 计算一个自由原子的抗磁磁化率，归结为计算原子中 电子轨道半径数值，但这是经典理论不能完成的，量 子力学也只能精确计算氢原子等少数物质。已有一些 计算结果，见姜书p26表1-4中数据。经典公式利用量 子力学结果也可以称之为半经典理论。
第二章物质磁性
本章开始解释物质磁性的起因，先分析两种弱磁性的 起因,虽说它们的磁性很弱，不能作为磁性材料得到广泛应 用，但绝大多数物质都具有弱磁性，理解它们的起因，对 于我们了解物质结构，很有帮助，更是我们理解有机物和 生物磁性的基础。
磁学理论在固体理论中有典范意义，对于每种理论， 我们都要从五个方面来理解：
因而 电子被磁场加速，在时间间隔Δt内速度的变化Δν由 下式给出 轨道绕磁场进动但不改变轨道形状，进动的角速度为
运动产生的磁矩为
第二章物质磁性
对闭合壳层的情况下，电子分布在半径为a(m)的球表面， r2=x2+y2，而z轴平行于磁场。考虑到球对称，x2=y2=z2=a2/3， 因而 r2=x2+y2=(2/3)a2
Langevin
经典理论结论
z
d l
第二章物质磁 性
0e2
z
H
6m
r2
求出克分子磁化率：
按CGS单位制计算： 近似： z 个电子轨道相同
m olNA6m e2 c2
z
r2NA6zm ec 22r2
2 . 8 3 2 1 0 6 z 取 ： N A 6 . 0 2 3 1 0 2 3 , r 2 1 0 1 6 c m 2
第二章物质磁性
l
e
百度文库
pl
和磁场方向成左旋（顺时针 方向）的电子轨道在磁场中 依然是产生右旋进动，进动 产生的附加磁矩依然和磁场 反向。
所以不管pl 的方向如何，它 们的进动方向是一致的，因 此所有轨道电子所产生的进 动附加角动量 pl具有相同 的方向，可以相加，即便是 原子的总轨道矩为零，电子 在外磁场中产生的
第二章物质磁性
在外磁场中，轨道 电子将受到力矩
0l H 的作用：
d pl dt
0 l
H
0 e 2m
pl H
做右旋进动
L0H2m 0eH
电子轨道角动量 绕磁场做右旋进 动，进动产生的 附加磁矩和磁场 反向。
沿磁场方向右旋（反
时针）运动的轨道电
pl
子相应的pl，l
e
l 2m pl
l
思考！磁矩绕磁场 进动，如何理解磁 矩会沿磁场取向？
pl 0 也不为零，呈现
第二章物质磁性
抗磁性。
对H方向的附加 plHmL2 ， 2 是到z轴距离平方的
平均值
一个轨道电子相对应的附加磁矩：
l 2empl 40m e2H2
L0H2m 0eH
设每个原子有 z 个电子，设电子轨道球对称，
2
2 3
r 2
r 2 是第 i 个电子轨道半径平方平均值
故，一个原子在外磁场中产生的感生磁矩为：
更严格的量子力学推导见 2.3节
第二章物质磁性
5. 经典公式并使用 r2 1020m数值，可以给出抗磁 磁化率与温度无关的结论以及数量级上的符合。对于 稀有气体原子及具有满壳层电子壳层的离子，计算是 适用的。但经典公式不适合于计算抗磁性气体分子， 因为要考虑到离子间相互作用的影响，只能利用量子 力学才能给出严格的数值。
单位体积里含有N个原子，每个原 子有Z个轨道电子时，磁化率为：
a2是对所有轨道电子运动半 径a2的平均。
第二章物质磁性
三. 理论结果分析
1. d 0 所有物质都具有抗磁效应，数量级是符合的。
2. d 表达式中不含磁场 H 和温度 T，如果 r 2 与它们也 无关，则抗磁磁化率与温度和磁场也无关，d是一个
（ Kittel 把这种外磁场感生的轨道矩改变和电子自旋磁矩、轨道磁 矩都作为原子磁矩的来源，见中文版p206）
1905年Langevin在 Lorentz 经典电子论的基础上第一次对抗磁性 作出了定量解释，1920年Pauli进一步精确化。
第二章物质磁性
二. 理论推导
每个原子内有 z 个电子，每个电子都有自己的运动轨道， 在外磁场作用下，电子轨道绕磁场 H 进动，进动频率为ω。 称为拉莫尔进动频率。由于轨道面绕磁场 H 做进动，使右旋 的电子运动速度有一个增量变化 dv。因此带来电子轨道磁矩 的增加△μ，方向与磁场 H 相反。如果是左旋方向的电子轨道, 则进动使电子运动速度减小，从而在磁场 H 方向的磁矩减小， 所得磁化率仍是负的。总之，由于磁场作用引起电子轨道磁 矩减小，表现出抗磁性。简单说就是“感应电流的磁场与外磁 场方向相反，与这个电流相联系的磁矩是抗磁性磁矩。”
1.理论的物理图像和考虑问题的出发点；
2.推导思路和数学依据，特别是做了些什么简化；
3.得到的主要结论；
4.和实验结果的比较；
5.评述其成就和不足，思考继续改进的方向。 第二章物质磁性
2.2.1 正常抗磁性的经典解释; Langevin 理论 一. 物理图像：
在与外磁场相反的方向诱导出磁化强度的现象称为 抗磁性。它产生的机理是外磁场穿过绕原子核运动的电 子轨道时，引起的电磁感应使轨道电子加速。因为轨道 电子的这种加速运动所引起的磁通总是与外磁场变化相 反，所以磁化率为负。 显然，这种抗磁现象是普遍的、 是所有物体无例外的都具有的。但在非抗磁性物质中， 被更强的顺磁效应所掩盖了。在原子、离子或分子(满壳 层)没有总磁矩时，才可以观察到这种抗磁现象。
可以根据换算关系（ 4 ）给出SI单位制下的数值
m ol 3.55105z
姜书p28给出SI单位之下的体积磁化率近似值：
N0e2 z 6m
r25.9106z
计算中取单位体积的原子数 N1029m-3
第二章物质磁性
r2 1020m2
附录：另一种推导方法：（共2页，取自物理所课件）
假定电子轨道半径为r(m)的园，磁场H(Am-1)垂直于 轨道平面，根据电磁感应定律，将产生电场E(Vm-1)
2.2.1 正常抗磁性的经典解释：Langevin 理论 2.2.2 正常顺磁性的半经典解释：
Langevin 经典顺磁理论 Langevin 模型的修正－－半经典理论 离子磁距测定值与实验结果的比较 晶场效应和轨道角动量冻结 2.2.3 抗磁性和顺磁性的量子理论：Van Vleck 顺磁性 2.2,4 传导电子的磁效应：Pauli 顺磁性和 Landau抗磁性
常数。
3. d和核外电子数成正比，和原子半径 r 2 成正比，定
性地和实验结果是一致的，（见下页图）
4. 计算一个自由原子的抗磁磁化率，归结为计算原子中 电子轨道半径数值，但这是经典理论不能完成的，量 子力学也只能精确计算氢原子等少数物质。已有一些 计算结果，见姜书p26表1-4中数据。经典公式利用量 子力学结果也可以称之为半经典理论。
第二章物质磁性
本章开始解释物质磁性的起因，先分析两种弱磁性的 起因,虽说它们的磁性很弱，不能作为磁性材料得到广泛应 用，但绝大多数物质都具有弱磁性，理解它们的起因，对 于我们了解物质结构，很有帮助，更是我们理解有机物和 生物磁性的基础。
磁学理论在固体理论中有典范意义，对于每种理论， 我们都要从五个方面来理解：
因而 电子被磁场加速，在时间间隔Δt内速度的变化Δν由 下式给出 轨道绕磁场进动但不改变轨道形状，进动的角速度为
运动产生的磁矩为
第二章物质磁性
对闭合壳层的情况下，电子分布在半径为a(m)的球表面， r2=x2+y2，而z轴平行于磁场。考虑到球对称，x2=y2=z2=a2/3， 因而 r2=x2+y2=(2/3)a2
Langevin
经典理论结论
z
d l
第二章物质磁 性
0e2
z
H
6m
r2
求出克分子磁化率：
按CGS单位制计算： 近似： z 个电子轨道相同
m olNA6m e2 c2
z
r2NA6zm ec 22r2
2 . 8 3 2 1 0 6 z 取 ： N A 6 . 0 2 3 1 0 2 3 , r 2 1 0 1 6 c m 2
第二章物质磁性
l
e
百度文库
pl
和磁场方向成左旋（顺时针 方向）的电子轨道在磁场中 依然是产生右旋进动，进动 产生的附加磁矩依然和磁场 反向。
所以不管pl 的方向如何，它 们的进动方向是一致的，因 此所有轨道电子所产生的进 动附加角动量 pl具有相同 的方向，可以相加，即便是 原子的总轨道矩为零，电子 在外磁场中产生的
第二章物质磁性
在外磁场中，轨道 电子将受到力矩
0l H 的作用：
d pl dt
0 l
H
0 e 2m
pl H
做右旋进动
L0H2m 0eH
电子轨道角动量 绕磁场做右旋进 动，进动产生的 附加磁矩和磁场 反向。
沿磁场方向右旋（反
时针）运动的轨道电
pl
子相应的pl，l
e
l 2m pl
l
思考！磁矩绕磁场 进动，如何理解磁 矩会沿磁场取向？
pl 0 也不为零，呈现
第二章物质磁性
抗磁性。
对H方向的附加 plHmL2 ， 2 是到z轴距离平方的
平均值
一个轨道电子相对应的附加磁矩：
l 2empl 40m e2H2
L0H2m 0eH
设每个原子有 z 个电子，设电子轨道球对称，
2
2 3
r 2
r 2 是第 i 个电子轨道半径平方平均值
故，一个原子在外磁场中产生的感生磁矩为：
更严格的量子力学推导见 2.3节
第二章物质磁性
5. 经典公式并使用 r2 1020m数值，可以给出抗磁 磁化率与温度无关的结论以及数量级上的符合。对于 稀有气体原子及具有满壳层电子壳层的离子，计算是 适用的。但经典公式不适合于计算抗磁性气体分子， 因为要考虑到离子间相互作用的影响，只能利用量子 力学才能给出严格的数值。
单位体积里含有N个原子，每个原 子有Z个轨道电子时，磁化率为：
a2是对所有轨道电子运动半 径a2的平均。
第二章物质磁性
三. 理论结果分析
1. d 0 所有物质都具有抗磁效应，数量级是符合的。
2. d 表达式中不含磁场 H 和温度 T，如果 r 2 与它们也 无关，则抗磁磁化率与温度和磁场也无关，d是一个
（ Kittel 把这种外磁场感生的轨道矩改变和电子自旋磁矩、轨道磁 矩都作为原子磁矩的来源，见中文版p206）
1905年Langevin在 Lorentz 经典电子论的基础上第一次对抗磁性 作出了定量解释，1920年Pauli进一步精确化。
第二章物质磁性
二. 理论推导
每个原子内有 z 个电子，每个电子都有自己的运动轨道， 在外磁场作用下，电子轨道绕磁场 H 进动，进动频率为ω。 称为拉莫尔进动频率。由于轨道面绕磁场 H 做进动，使右旋 的电子运动速度有一个增量变化 dv。因此带来电子轨道磁矩 的增加△μ，方向与磁场 H 相反。如果是左旋方向的电子轨道, 则进动使电子运动速度减小，从而在磁场 H 方向的磁矩减小， 所得磁化率仍是负的。总之，由于磁场作用引起电子轨道磁 矩减小，表现出抗磁性。简单说就是“感应电流的磁场与外磁 场方向相反，与这个电流相联系的磁矩是抗磁性磁矩。”
1.理论的物理图像和考虑问题的出发点；
2.推导思路和数学依据，特别是做了些什么简化；
3.得到的主要结论；
4.和实验结果的比较；
5.评述其成就和不足，思考继续改进的方向。 第二章物质磁性
2.2.1 正常抗磁性的经典解释; Langevin 理论 一. 物理图像：
在与外磁场相反的方向诱导出磁化强度的现象称为 抗磁性。它产生的机理是外磁场穿过绕原子核运动的电 子轨道时，引起的电磁感应使轨道电子加速。因为轨道 电子的这种加速运动所引起的磁通总是与外磁场变化相 反，所以磁化率为负。 显然，这种抗磁现象是普遍的、 是所有物体无例外的都具有的。但在非抗磁性物质中， 被更强的顺磁效应所掩盖了。在原子、离子或分子(满壳 层)没有总磁矩时，才可以观察到这种抗磁现象。
可以根据换算关系（ 4 ）给出SI单位制下的数值
m ol 3.55105z
姜书p28给出SI单位之下的体积磁化率近似值：
N0e2 z 6m
r25.9106z
计算中取单位体积的原子数 N1029m-3
第二章物质磁性
r2 1020m2
附录：另一种推导方法：（共2页，取自物理所课件）
假定电子轨道半径为r(m)的园，磁场H(Am-1)垂直于 轨道平面，根据电磁感应定律，将产生电场E(Vm-1)