第二章 晶态和非晶态
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
由于晶体中原子排布的周期性规则，同时该周 期非常小，在宏观观察中不能分辨出晶体微观结构 中的不连续性，从而导致了晶体各部分具有相同的 密度、化学组成等性质。因此，从宏观角度看，晶 体具有均匀性。 气体、液体和玻璃体也有均匀性，但那是由于 原子杂乱无章的分布，即它们的均匀性来源于原子 的无序分布的统计性规律。两者之间有着实质的不 同。 晶体的均匀性是焓因素决定的； 非晶体的均匀性是由熵因素引起的。
⑶结构与性质的关系
玻璃的性质有两个最大的特点，即透明和易 碎。这是与其结构特征紧密相关的。
玻璃的透明性的主要原因是结构中最高占有轨道和最低 空轨道的能级差别大，不能发生对可见光的吸收而产生电子 跃迁的现象。 其次，玻璃内部质地均匀，无反射面，光线通过时不会 反射和折射，因此玻璃与液体的透明的原因是完全相同的。 而多晶材料，如金属单质，其中的微小晶粒取向各异，当光 线通过晶粒界面时，会受到各个晶面的反射和折射，使光线 不能通过而成为不透明体。
晶体与非晶态固体的根本区别，在于其内部 结构的周期性，以及因此而产生的对称性、Ｘ射 线的衍射效应。 晶体结构的周期性表现为长程有序。非晶态 固体则是一种长程无序结构，这种无序可表现为 两种形式：一为组成粒子在空间位置上的排列无 序；二是多元体系中不同组分无规则地随机分布， 也称成分无序。
但是在非晶态固体中存在着短程有序，即在 每个粒子的近邻的排列有规则性，在这个小范围 内较好地保留了相应的晶态材料中的配位状况。
２、液晶的特性
液晶是一种介于固体与液体之间的物质状态， 同时具有液体的流动性和晶体的各向异性。如光 学、介电常数、折射率等。 液晶虽然不再有平移对称性这一晶体特征， 但是由于分子仍以平行方式排列，沿某一方向具 有晶体的长程有序特点。
并非所有的有机化合物分子都具有液晶态，
只有那些形状类似棒状，长宽比在４~８之间，
在晶体和液体之间出现中间状态是因为晶体 熔化时会产生两种无序运动：平动和转动。绝大
多数晶体在温度升高后，同时产生平动无序和转
动无序。具体表现为晶格消失，发生熔化现象。 但有一些材料，这两种作用并非同时产生，其中 一种运动比另一种运动相对容易，因而出现这种 转变的中间状态。
当晶体先失去平移对称性的特点，即晶体 点阵上的质点可以自由运动，物理性质上就变 成了液体；液晶就属于这种情况。 当晶体先开始转动无序，这时各质点依然 保持平移对称性，也保持了固体的形态，只有 在温度进一步升高后，发生了平移无序，此时 晶体才真正熔化。在这段温度范围内的材料称 为塑晶。
２、晶体的各向异性
由于晶体在各个方向上的点阵向量不同，导致 了晶体在不同方向上具有不同的物理性质，即各 向异性。最重要的各向异性包括电导率、膨胀系 数、折光率、机械强度等。
３、晶体的自范性
在适宜的外界条件下，晶体能自发生长出 晶面，晶棱等几何元素所转成的凸多面体，晶 体的这一性质即为晶体的自范性。 在理想的环境中，晶体可以生长成凸多面 体，此凸多面体的晶面数(F)、晶棱数(E)和顶点 数(V)之间的关系符合下式： Ｆ＋Ｖ＝Ｅ＋２ 如：四面体：Ｆ＝４，Ｖ＝４，Ｅ＝６ 八面体：Ｆ＝８，Ｖ＝６，Ｅ＝１２ 三角双锥：？
2、玻璃
玻璃是高温下熔融，熔融体在冷却过程中黏度 逐渐增大、不析晶、室温下保持熔体结构的非晶固 体。 玻璃是一种古老的材料，但随着科学技术的发 展，对玻璃的认识不断加深，使玻璃的应用也更加 广泛。
⑴玻璃的结构特点
玻璃的内部结构无长程周期性，像液 体一样，因此可以将玻璃看作是过冷液体。 对于玻璃的结构理论，主要有无规则 网络学说和晶子学说。
３、液晶材料
液晶不但可以由某些有机化合物加热熔化后 生成，也可用某些有机化合物在一定的溶剂中溶 解后生成，构成液晶材料的物质应满足以下三个 基本要求：
（１）分子结构形状为棒状或平面状，结构中具 有刚性的双键或叁键，易形成共轭体系，分子不 易弯曲； （２）分子有极性，使分子可保持取向有序； （３）适当的长宽比，在１:４时最易形成液晶。
②金属玻璃：当将金属熔体以足够快的速度冷却 时，熔体达到凝固温度时，其内部原子还未来得 及按晶格规律排列就被冻结在其所处位置，从而 形成玻璃体。不同金属形成金属玻璃所需的冷却 速率是不相同的，一般过渡金属合金约106℃•s-1， 纯金属则需1010℃ •s-1以上的冷却速率。
③半导体玻璃：半导体玻璃又称非晶态半导体， 是非晶态半导体功能材料研究中一个相当活跃的 领域。 非晶态半导体材料有许多分类方法，按原子 间的结合力分有离子键材料和共价键材料；也可 按配位数分类。 半导体玻璃广泛应用于光敏器件、发光材料、 场效应器件、热敏器件、电子开关等方面。
利用X衍射线的峰形数据，能够测定粉未材 料中平均晶粒大小的数据，当晶粒粒径小于 200nm时，衍射峰开始变宽，晶粒越小，宽化越 多，当粒径小于几个纳米时，衍射峰消失在背底 之中。晶粒大小和衍射峰的关系如下： D＝Kλ/（B－B0）cosθ 式中：D是晶粒粒径； λ是X射线波长；K为一固 定常数数值约为0.9；B0为晶粒较大时衍射线半高 宽，B为待样品衍射线半高宽（2 θ标度的峰）， B－B0要以弧度表示。
2、层间嵌入某些离子、原子或分子 某些层状晶体层间是以Van De Wauls力结合， 容易在层间插入原子或分子材料，从而形成非整 比化合物。 3、晶体吸收某些小原子 氢等原子半径较小的离子或原子可以和许多 过渡金属形成可变的间隙型化合物，如PdHx、 Ni5Hx等。这些氢化物可以可逆地分解，从而恢复 到金属和氢气状态，因此是很好的储氢材料。此 外，Li、Be等原子或离子的半径也足够小，可形 成间隙型化合物。
第二章 晶态和非晶态材料的特性
2.1 2.2 2.3 2.4
晶体特征的结构基础 非整比化合物材料 液晶材料 玻璃与陶瓷
2.1 晶体特征的结构基础 晶态物质有别于气体、液体的最典 型特征是具有点阵结构，正是由于本身 结构的特殊性，使晶体呈现出与其它物 质完全不同的特殊性质。
１、晶体的均匀性
非整比化合物在光学性能、半导体性、金属性、磁 性及化学反应活性等方面与整比化合物有很大的差异和 特点。因而成为重要的固体材料。
产生非整比化合物的情况有以下几类：
1、某种原子过多或短缺
如氧化亚铁，通常它的化学式可写为Fe1-xO, 晶体中部分Fe2+被氧化成三价（ Fe3+ ），从而使 Fe:O的比值在1:1~2:3之间发生变化。 又如当将ZnO在1000K以上置于金属锌蒸汽环 境中可形成Zn 1＋δO的半导体材料，同时晶体的颜 色也从白色转化为红色。
近晶相液晶分子呈层状排列，具有二维空间规 则性，层内分子长轴大致垂直于层面方向，质心 无序，分子间作用力强于层间作用力。特点是粘 度大，不利于作显示器材料。这种液晶多用于光 记忆材料；
（３）胆甾相cholestic液晶
胆甾相液晶中分子按层状排列，长轴平行于层 面方向，质心无序。相邻两层内分子长轴有一 定的角度，呈螺旋型。其螺旋周期称为螺距。 一般胆甾相液晶分子中有手性或不对称碳原子。 通常这类液晶材料用于温度传感器材料。
⑵玻璃的特性 ①没有固定的熔点：当对玻璃加热时，只有一个 从玻璃态转变至软化的连续变化的温度范围； ②各向同性：由于结构上的特点，玻璃在力学、 光学、热学等中表现各向同性； ③内能高：与晶体相比，玻璃具有较高的内能， 在一定条件下可以自动析出晶体； ④没有晶界：与陶瓷等到多晶材料或孪晶等晶体 不同，玻璃中不存在晶粒或晶界； ⑤无固定形态：可按制作要求改变其形态； ⑥性能可设计性：通过调整成分及提纯、掺杂、 表面处理及微晶化等技术改变强度、耐温等性能。
玻璃的易碎性主要是因为在其内部结构中缺 少滑动面，缺少可变形性质。玻璃的最大拉伸率 仅为0.1%，当玻璃受到冲击或振动超过它的应变 极限时，就会发生破裂。
⑷玻璃的分类及应用
来自百度文库
①氧化物玻璃：由电负性居中的元素的氧化物组 成的玻璃材料。这些元素的电正性不足以生成离 子型化合物，也不足以生成共价性小分子结构。 它们的化合物在结构上多呈三维多聚结构。
2.3 液晶材料
1888年奥地利植物学家F.Reinitzer首先发现 了液晶现象，但液晶技术和液晶材料直到20世
纪50年代以后，随着人们对物质结构和性质研
究的飞跃发展，逐渐加深了结构与性质关系的 了解，才使探索液晶奥秘的研究出现了重大突 破，也在实际应用中取得了可喜进展。
1、液晶和塑晶
通常物质有固、液、气三种状态，但对有些物 质，它们的固态和液态就很难区分（就像超临界状 态中气、液态不分）。存在许多中间状态，晶体和 液体之间存在着两种中间状态，类似晶体的液体和 类似液体的晶体，分别称为液晶和塑晶。
固体材料的升温和降温曲线
５、晶体的对称性
晶体的点阵结构决定了晶体的内部结构和理 想外形都具有对称性。
理想外形的对称性属于宏观对称性； 内部结构的对称性属于微观对称性。
2.2 非整比化合物材料
当晶体中出现空位或填隙原子,从而使化合物 的成份偏离整数比，这在晶体中是很普遍的现 象。有这种现象的晶体被称为非整比化合物， 即晶体的组成中各类原子的相对数目不能用几 个小整数比表示的化合物。
一些有机化合物晶体在加热过程中，当到达某 一温度Ｔ1时，熔化成黏稠状稍呈混浊的液体。继续 加热到更高温度Ｔ2时，将会变为透明液体。以偏光 显微镜观察，在上述温度区间Ｔ1~Ｔ2内液体有明显 的纹理，呈光学的各向异性，称之为液晶。
而塑晶能在恒定的温度下贮存热量或放热。但 此过程不是依靠固~液相变贮热，而是通过分子构 型的变化所发生的固~固相变贮热。
晶体的外形既受内部结构（点阵排列方式） 制约，又在一定程度上受外因（温度、压力、 浓度、杂质）的影响。但同一种晶体的每两个 相应界面的夹角是不受外界条件的影响，保持 恒定不变。这个规律称为“晶面角守恒定律” 非晶体如玻璃体在从液相冷却时，形成的 固体表面圆滑，没有固定的外形。
４、晶体的熔点
晶体在受到热作用时，温度升高，组成晶体 的点阵上的原子或原子团而因振动加剧，当此振 动的能量（平动和转动）达到晶格能（晶格对原 子的束缚）时，晶体的结构被破坏，晶体开始熔 化。因晶体中各原子所处的环境相同，所以熔化 的温度也相同。所以晶体有一定的熔点，即在一 特定的温度下完全熔化。而非晶体由于各质点的 环境不同，原子或原子团所受的约束力不同。受 约束力小的部分在较低温度下开始熔化，而受约 束力大的部分此时仍不能自由运动，以固体形态 存在。
无规则网络学说：认为玻璃的结构中包含许多不 同的结构单位，（如SiO2玻璃中由中心硅原子与 四角的４个氧原子通过共价键结合而成的硅氧四 面体结构）这些小结构单位之间可以彼此键合形 成链状或在其它金属离子的键合作用下形成三维 网状结构。 晶子学说：认为玻璃由无数“晶子”组成，带有点 阵变形的有序排列区域，这些晶子分散在无定形介 质中，晶子区到无定形区无明显界限。
溶致性液晶是由于溶液浓度的改变导致液 晶的形成。一般是双亲化合物与极性溶剂组成 的二元、多元体系。 热致性液晶是由于温度变化时形成的液晶 物质。根据结构形态的不同，热致性液晶主要 可分为以下三种不同相液晶。
（１）向列相（型）nematic液晶
分子的重心在空间是随机分布的，但分子的长 轴沿一个方向排列是液晶称为相列型液晶。目前 生产显示品的液晶材料主要是向列型液晶； （２）近晶相（型）smectic液晶
4、液晶显示技术
2.4 玻璃与陶瓷
1、晶态材料与非晶态材料的异同 晶体和非晶体都是真实的固体，其内部的原子 都处于完全确定的平衡位置附近，并在平衡位置 周围作振动运动。它们都具有固体的基本属性， 即宏观表现为连续刚体，不流动并有确定的形状， 具有弹性硬度，可反抗切应力等性质。与之相对 应的气体和液体中的原子可以自由地作长距离的 平移运动。
分子量为200~500，长度达几个纳米的分子才会 出现液晶形态。进而在液晶状态出现多种特殊的 性质和应用价值。液晶最常见的应用领域为各种 液晶显示器。
液晶的分类
液晶的分类有几种方法，以相对分子量的 大小，液晶可分为低分子液晶和高分子液晶； 按形成液晶的条件，可分为热致性液晶、 溶致性液晶、压致性液晶和流致性液晶四大类。
⑶结构与性质的关系
玻璃的性质有两个最大的特点，即透明和易 碎。这是与其结构特征紧密相关的。
玻璃的透明性的主要原因是结构中最高占有轨道和最低 空轨道的能级差别大，不能发生对可见光的吸收而产生电子 跃迁的现象。 其次，玻璃内部质地均匀，无反射面，光线通过时不会 反射和折射，因此玻璃与液体的透明的原因是完全相同的。 而多晶材料，如金属单质，其中的微小晶粒取向各异，当光 线通过晶粒界面时，会受到各个晶面的反射和折射，使光线 不能通过而成为不透明体。
晶体与非晶态固体的根本区别，在于其内部 结构的周期性，以及因此而产生的对称性、Ｘ射 线的衍射效应。 晶体结构的周期性表现为长程有序。非晶态 固体则是一种长程无序结构，这种无序可表现为 两种形式：一为组成粒子在空间位置上的排列无 序；二是多元体系中不同组分无规则地随机分布， 也称成分无序。
但是在非晶态固体中存在着短程有序，即在 每个粒子的近邻的排列有规则性，在这个小范围 内较好地保留了相应的晶态材料中的配位状况。
２、液晶的特性
液晶是一种介于固体与液体之间的物质状态， 同时具有液体的流动性和晶体的各向异性。如光 学、介电常数、折射率等。 液晶虽然不再有平移对称性这一晶体特征， 但是由于分子仍以平行方式排列，沿某一方向具 有晶体的长程有序特点。
并非所有的有机化合物分子都具有液晶态，
只有那些形状类似棒状，长宽比在４~８之间，
在晶体和液体之间出现中间状态是因为晶体 熔化时会产生两种无序运动：平动和转动。绝大
多数晶体在温度升高后，同时产生平动无序和转
动无序。具体表现为晶格消失，发生熔化现象。 但有一些材料，这两种作用并非同时产生，其中 一种运动比另一种运动相对容易，因而出现这种 转变的中间状态。
当晶体先失去平移对称性的特点，即晶体 点阵上的质点可以自由运动，物理性质上就变 成了液体；液晶就属于这种情况。 当晶体先开始转动无序，这时各质点依然 保持平移对称性，也保持了固体的形态，只有 在温度进一步升高后，发生了平移无序，此时 晶体才真正熔化。在这段温度范围内的材料称 为塑晶。
２、晶体的各向异性
由于晶体在各个方向上的点阵向量不同，导致 了晶体在不同方向上具有不同的物理性质，即各 向异性。最重要的各向异性包括电导率、膨胀系 数、折光率、机械强度等。
３、晶体的自范性
在适宜的外界条件下，晶体能自发生长出 晶面，晶棱等几何元素所转成的凸多面体，晶 体的这一性质即为晶体的自范性。 在理想的环境中，晶体可以生长成凸多面 体，此凸多面体的晶面数(F)、晶棱数(E)和顶点 数(V)之间的关系符合下式： Ｆ＋Ｖ＝Ｅ＋２ 如：四面体：Ｆ＝４，Ｖ＝４，Ｅ＝６ 八面体：Ｆ＝８，Ｖ＝６，Ｅ＝１２ 三角双锥：？
2、玻璃
玻璃是高温下熔融，熔融体在冷却过程中黏度 逐渐增大、不析晶、室温下保持熔体结构的非晶固 体。 玻璃是一种古老的材料，但随着科学技术的发 展，对玻璃的认识不断加深，使玻璃的应用也更加 广泛。
⑴玻璃的结构特点
玻璃的内部结构无长程周期性，像液 体一样，因此可以将玻璃看作是过冷液体。 对于玻璃的结构理论，主要有无规则 网络学说和晶子学说。
３、液晶材料
液晶不但可以由某些有机化合物加热熔化后 生成，也可用某些有机化合物在一定的溶剂中溶 解后生成，构成液晶材料的物质应满足以下三个 基本要求：
（１）分子结构形状为棒状或平面状，结构中具 有刚性的双键或叁键，易形成共轭体系，分子不 易弯曲； （２）分子有极性，使分子可保持取向有序； （３）适当的长宽比，在１:４时最易形成液晶。
②金属玻璃：当将金属熔体以足够快的速度冷却 时，熔体达到凝固温度时，其内部原子还未来得 及按晶格规律排列就被冻结在其所处位置，从而 形成玻璃体。不同金属形成金属玻璃所需的冷却 速率是不相同的，一般过渡金属合金约106℃•s-1， 纯金属则需1010℃ •s-1以上的冷却速率。
③半导体玻璃：半导体玻璃又称非晶态半导体， 是非晶态半导体功能材料研究中一个相当活跃的 领域。 非晶态半导体材料有许多分类方法，按原子 间的结合力分有离子键材料和共价键材料；也可 按配位数分类。 半导体玻璃广泛应用于光敏器件、发光材料、 场效应器件、热敏器件、电子开关等方面。
利用X衍射线的峰形数据，能够测定粉未材 料中平均晶粒大小的数据，当晶粒粒径小于 200nm时，衍射峰开始变宽，晶粒越小，宽化越 多，当粒径小于几个纳米时，衍射峰消失在背底 之中。晶粒大小和衍射峰的关系如下： D＝Kλ/（B－B0）cosθ 式中：D是晶粒粒径； λ是X射线波长；K为一固 定常数数值约为0.9；B0为晶粒较大时衍射线半高 宽，B为待样品衍射线半高宽（2 θ标度的峰）， B－B0要以弧度表示。
2、层间嵌入某些离子、原子或分子 某些层状晶体层间是以Van De Wauls力结合， 容易在层间插入原子或分子材料，从而形成非整 比化合物。 3、晶体吸收某些小原子 氢等原子半径较小的离子或原子可以和许多 过渡金属形成可变的间隙型化合物，如PdHx、 Ni5Hx等。这些氢化物可以可逆地分解，从而恢复 到金属和氢气状态，因此是很好的储氢材料。此 外，Li、Be等原子或离子的半径也足够小，可形 成间隙型化合物。
第二章 晶态和非晶态材料的特性
2.1 2.2 2.3 2.4
晶体特征的结构基础 非整比化合物材料 液晶材料 玻璃与陶瓷
2.1 晶体特征的结构基础 晶态物质有别于气体、液体的最典 型特征是具有点阵结构，正是由于本身 结构的特殊性，使晶体呈现出与其它物 质完全不同的特殊性质。
１、晶体的均匀性
非整比化合物在光学性能、半导体性、金属性、磁 性及化学反应活性等方面与整比化合物有很大的差异和 特点。因而成为重要的固体材料。
产生非整比化合物的情况有以下几类：
1、某种原子过多或短缺
如氧化亚铁，通常它的化学式可写为Fe1-xO, 晶体中部分Fe2+被氧化成三价（ Fe3+ ），从而使 Fe:O的比值在1:1~2:3之间发生变化。 又如当将ZnO在1000K以上置于金属锌蒸汽环 境中可形成Zn 1＋δO的半导体材料，同时晶体的颜 色也从白色转化为红色。
近晶相液晶分子呈层状排列，具有二维空间规 则性，层内分子长轴大致垂直于层面方向，质心 无序，分子间作用力强于层间作用力。特点是粘 度大，不利于作显示器材料。这种液晶多用于光 记忆材料；
（３）胆甾相cholestic液晶
胆甾相液晶中分子按层状排列，长轴平行于层 面方向，质心无序。相邻两层内分子长轴有一 定的角度，呈螺旋型。其螺旋周期称为螺距。 一般胆甾相液晶分子中有手性或不对称碳原子。 通常这类液晶材料用于温度传感器材料。
⑵玻璃的特性 ①没有固定的熔点：当对玻璃加热时，只有一个 从玻璃态转变至软化的连续变化的温度范围； ②各向同性：由于结构上的特点，玻璃在力学、 光学、热学等中表现各向同性； ③内能高：与晶体相比，玻璃具有较高的内能， 在一定条件下可以自动析出晶体； ④没有晶界：与陶瓷等到多晶材料或孪晶等晶体 不同，玻璃中不存在晶粒或晶界； ⑤无固定形态：可按制作要求改变其形态； ⑥性能可设计性：通过调整成分及提纯、掺杂、 表面处理及微晶化等技术改变强度、耐温等性能。
玻璃的易碎性主要是因为在其内部结构中缺 少滑动面，缺少可变形性质。玻璃的最大拉伸率 仅为0.1%，当玻璃受到冲击或振动超过它的应变 极限时，就会发生破裂。
⑷玻璃的分类及应用
来自百度文库
①氧化物玻璃：由电负性居中的元素的氧化物组 成的玻璃材料。这些元素的电正性不足以生成离 子型化合物，也不足以生成共价性小分子结构。 它们的化合物在结构上多呈三维多聚结构。
2.3 液晶材料
1888年奥地利植物学家F.Reinitzer首先发现 了液晶现象，但液晶技术和液晶材料直到20世
纪50年代以后，随着人们对物质结构和性质研
究的飞跃发展，逐渐加深了结构与性质关系的 了解，才使探索液晶奥秘的研究出现了重大突 破，也在实际应用中取得了可喜进展。
1、液晶和塑晶
通常物质有固、液、气三种状态，但对有些物 质，它们的固态和液态就很难区分（就像超临界状 态中气、液态不分）。存在许多中间状态，晶体和 液体之间存在着两种中间状态，类似晶体的液体和 类似液体的晶体，分别称为液晶和塑晶。
固体材料的升温和降温曲线
５、晶体的对称性
晶体的点阵结构决定了晶体的内部结构和理 想外形都具有对称性。
理想外形的对称性属于宏观对称性； 内部结构的对称性属于微观对称性。
2.2 非整比化合物材料
当晶体中出现空位或填隙原子,从而使化合物 的成份偏离整数比，这在晶体中是很普遍的现 象。有这种现象的晶体被称为非整比化合物， 即晶体的组成中各类原子的相对数目不能用几 个小整数比表示的化合物。
一些有机化合物晶体在加热过程中，当到达某 一温度Ｔ1时，熔化成黏稠状稍呈混浊的液体。继续 加热到更高温度Ｔ2时，将会变为透明液体。以偏光 显微镜观察，在上述温度区间Ｔ1~Ｔ2内液体有明显 的纹理，呈光学的各向异性，称之为液晶。
而塑晶能在恒定的温度下贮存热量或放热。但 此过程不是依靠固~液相变贮热，而是通过分子构 型的变化所发生的固~固相变贮热。
晶体的外形既受内部结构（点阵排列方式） 制约，又在一定程度上受外因（温度、压力、 浓度、杂质）的影响。但同一种晶体的每两个 相应界面的夹角是不受外界条件的影响，保持 恒定不变。这个规律称为“晶面角守恒定律” 非晶体如玻璃体在从液相冷却时，形成的 固体表面圆滑，没有固定的外形。
４、晶体的熔点
晶体在受到热作用时，温度升高，组成晶体 的点阵上的原子或原子团而因振动加剧，当此振 动的能量（平动和转动）达到晶格能（晶格对原 子的束缚）时，晶体的结构被破坏，晶体开始熔 化。因晶体中各原子所处的环境相同，所以熔化 的温度也相同。所以晶体有一定的熔点，即在一 特定的温度下完全熔化。而非晶体由于各质点的 环境不同，原子或原子团所受的约束力不同。受 约束力小的部分在较低温度下开始熔化，而受约 束力大的部分此时仍不能自由运动，以固体形态 存在。
无规则网络学说：认为玻璃的结构中包含许多不 同的结构单位，（如SiO2玻璃中由中心硅原子与 四角的４个氧原子通过共价键结合而成的硅氧四 面体结构）这些小结构单位之间可以彼此键合形 成链状或在其它金属离子的键合作用下形成三维 网状结构。 晶子学说：认为玻璃由无数“晶子”组成，带有点 阵变形的有序排列区域，这些晶子分散在无定形介 质中，晶子区到无定形区无明显界限。
溶致性液晶是由于溶液浓度的改变导致液 晶的形成。一般是双亲化合物与极性溶剂组成 的二元、多元体系。 热致性液晶是由于温度变化时形成的液晶 物质。根据结构形态的不同，热致性液晶主要 可分为以下三种不同相液晶。
（１）向列相（型）nematic液晶
分子的重心在空间是随机分布的，但分子的长 轴沿一个方向排列是液晶称为相列型液晶。目前 生产显示品的液晶材料主要是向列型液晶； （２）近晶相（型）smectic液晶
4、液晶显示技术
2.4 玻璃与陶瓷
1、晶态材料与非晶态材料的异同 晶体和非晶体都是真实的固体，其内部的原子 都处于完全确定的平衡位置附近，并在平衡位置 周围作振动运动。它们都具有固体的基本属性， 即宏观表现为连续刚体，不流动并有确定的形状， 具有弹性硬度，可反抗切应力等性质。与之相对 应的气体和液体中的原子可以自由地作长距离的 平移运动。
分子量为200~500，长度达几个纳米的分子才会 出现液晶形态。进而在液晶状态出现多种特殊的 性质和应用价值。液晶最常见的应用领域为各种 液晶显示器。
液晶的分类
液晶的分类有几种方法，以相对分子量的 大小，液晶可分为低分子液晶和高分子液晶； 按形成液晶的条件，可分为热致性液晶、 溶致性液晶、压致性液晶和流致性液晶四大类。