强磁场对Al

合集下载

稳恒强磁场对Al-Cu扩散偶界面中间相形成和生长的影响

稳恒强磁场对Al-Cu扩散偶界面中间相形成和生长的影响

I a b tc n e
c nc u d t tt gh m a o l de ha he hi gne i il nc e s s t if son c f iint a d t fuso oe fce tc fe d i r a e he d f u i oe fc e , n he dif i n c fi int
任 晓 。 周文 龙 , 国清 黄朝 晖。 张俊 善 , 陈 , , ( 1大 连理 工 大学 三 束材 料改 性 国家 重点 实验 室 , 宁 大 连 1 6 8 ; 辽 1 0 5
2大连 理工 大学 材料科 学 与工 程学 院 , 宁 大连 1 6 8 ; 辽 1 0 5 3北京 航 空材 料研 究 院 , 京 1 0 9 ) 北 0 0 5
1 68 1 0 5,L a n n io ig,Ch n ; i n n tt t f r n u ia a e il ,B i n 0 0 5 ia 3Bej g I siu eo i Ae o a tc l tras ej g 1 0 9 ,Chn ) M i i a
摘 要 :研 究 了稳 恒 强磁 场 作 用 下 A1 u扩 散 偶 界 面 中 间 相 组 成 和 扩 散 行 为 。结 果 表 明 : 磁 场 作 用 下 扩 散 偶 中 间 相 厚 一 C 强 度 显 著 增 加 , 且 随磁 场 强度 增 大 , 面 中 间 相 组 成 发 生 变 化 。 按 照 抛 物 线 规 律 计 算 了强 磁 场 作 用 下 扩 散 偶 中 间 相 的 扩 并 界
Ab ta t nt r a i li t r t li o p nd ( M C) ly r 一 if son c sr c :I e f ca n e me a lc c m ou I a e sofA1Cu d f u i oup e un r hi h ma l de g g— ne i thi h ma ne i il nc e s s t hikne s o he tcfe d we e i e tg t d e uls s w ha g g tc fe d i r a e he t c s ft

固体核磁 铝谱

固体核磁 铝谱

固体核磁铝谱固体核磁共振(NMR)技术是一种强大的分析工具,用于研究固体材料中原子核的磁性质。

在众多类型的固体NMR中,铝谱(即针对^{27}Al原子核的谱图)在材料科学领域,尤其是对含铝材料的研究中扮演着至关重要的角色。

本文旨在深入探讨固体核磁铝谱的基本原理、实验技术及其在材料表征中的应用。

一、基本原理固体核磁共振是基于原子核的磁矩在非均匀磁场中的能级分裂和跃迁现象。

当外部磁场作用于具有核磁矩的原子核时,这些原子核的能级会发生分裂。

通过施加射频场,可以激发这些能级间的跃迁,从而产生共振信号。

^{27}Al原子核具有自旋量子数I=5/2,因此在磁场中展现出六个能级。

这些能级间的跃迁构成了铝谱的复杂结构。

二、实验技术1. 样品制备:对于固体NMR实验,样品的制备至关重要。

通常需要将样品研磨成粉末,以获得更好的信号强度和分辨率。

在某些情况下,还需要进行化学处理以消除可能干扰NMR信号的杂质。

2. 磁场和射频场的应用:固体NMR实验需要在强磁场环境中进行。

磁场的强度和均匀性对实验结果有显著影响。

同时,通过调整射频场的频率,可以选择性地激发不同能级间的跃迁。

3. 数据采集与处理:实验过程中,NMR信号被接收器捕获并转换为数字信号。

随后,通过傅里叶变换等数学处理,将这些信号转换为频率域的谱图。

在铝谱中,不同化学环境中的^{27}Al原子会产生不同的共振峰,从而提供关于材料结构的信息。

三、应用固体核磁铝谱在材料科学中的应用广泛,主要涉及以下几个方面:1. 催化剂研究:许多重要的工业催化剂都含有铝元素。

通过铝谱,可以研究催化剂中铝的配位环境、氧化态以及与其他元素的相互作用,从而理解催化剂的活性和选择性。

2. 陶瓷材料:陶瓷材料中的氧化铝(Al₂O₃)是一种常见的组分。

铝谱可以提供关于氧化铝相(如α-Al₂O₃、γ-Al₂O₃等)的信息,以及氧化铝与其他组分的界面相互作用。

3. 沸石和分子筛:这类材料在吸附、分离和催化等领域有广泛应用。

磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响

磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响

磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响3韩 逸 班春燕 巴启先 王书晗 崔建忠(东北大学材料电磁过程研究教育部重点实验室,沈阳 110004)(2004年9月10日收到;2004年11月19日收到修改稿) 研究了直流磁场、交流磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响,采用金相显微镜、电子探针和x 射线衍射等方法对其扩散层内生成物进行了分析.结果表明,在直流磁场和交流磁场作用下,固态铁界面内形成的扩散层厚度均比无磁场时小;在交流磁场作用下,液态铝和固态铁的界面变得凹凸不平;在垂直于磁场方向上,直流磁场抑制了铝原子和铁原子之间的扩散,交流磁场则促进了扩散;无磁场时固态铁内扩散层中生成的金属间化合物由FeAl 3和Fe 2Al 5组成,直流磁场条件下只有Fe 2Al 5生成,交流磁场作用下由Fe 2Al 5和Fe 4Al 13组成.关键词:磁场,铝,铁,金属间化合物,扩散PACC :8130F ,47653国家重大基础研究发展规划(“973”)项目(批准号:G 1999064905)资助的课题.E -mail :hanyi7742@11引言铝为一种低密度、高韧性的有色金属,其合金一直以质轻、韧性好等优点广泛应用于工业的各个领域,尤其是在航天、航空中更是起着不可忽视的作用.铝与少量过渡金属元素铁组成的合金依旧保持了铝合金密度小的特点,且具有抗氧化、耐腐蚀等优点,近几年来新型轻质耐热铝铁合金的开发,使得铝铁合金成为国内外的研究热点[1].此外,Fe 2Al 系存在丰富的金属间化合物(如FeAl 3,Fe 2Al 5,FeAl 2等),研究这些金属间化合物的形成过程对实际生产,如热浸铝、熔结、液态金属腐蚀等方面有着重要的参考价值[2,3].在液态铝和固态铁界面反应的微观组织分析方面,人们已经做了大量的工作[4—7].但有关磁场对其界面微观组织影响的研究目前尚属空白.近十几年来,在材料凝固过程中施加磁场这一技术得到了快速发展,它已从最初的改进传统的工艺过程发展成为制备新材料、开发新工艺的重要手段.由于该技术具有无污染、操作方便和效果显著等优点,因此受到了人们的广泛重视[8,9].然而,目前这些研究大多停留在如何改善材料组织和性能方面,关于磁场对微观组织影响的研究还开展的很少,而且电磁效应的作用机制以及对微观组织的影响机理更有待于深入研究.本文研究了直流磁场、交流磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响,采用金相显微镜、电子探针和x 射线衍射等方法对其扩散层内形成的金属间化合物进行了研究.此外,对磁场的作用机制进行了初步的探讨.21实验材料及方法实验所用材料为高纯铝和纯铁丝.实验装置简图如图1所示.它包括磁场处理部分(由磁场电源和螺线管等组成);控制部分(由控温电源和各种控制仪表等组成);工作台及负载部分(由试样和外部支架组成);加热装置(由加热电阻丝、热电偶等组成). 称取高纯铝25g ,放入内径为17mm 的圆柱形石英坩埚中.将石英坩埚置于电阻炉内加热至700℃,保温10min ,用钨丝将铝熔体搅拌均匀,稳定一段时间后将炉温缓慢降至680℃.将一直径为218mm 的纯铁丝沿坩埚轴线插入液态铝中,同时施加强度为0112T 的直流或交流磁场(其中交流磁场频率为10H z ),保温30min 后淬火.作为对照,另一组样品的实验在无磁场条件下进行.将试样沿中部横截面切开,制成金相样品.在德国Leica 2DMR 金相显微镜下第54卷第6期2005年6月100023290Π2005Π54(06)Π2955206物 理 学 报ACT A PHY SIC A SI NIC AV ol.54,N o.6,June ,2005ν2005Chin.Phys.S oc.图1 实验装置简图 1—高纯铝,2—纯铁丝,3—石英管,4—热电偶,5—陶瓷管,6—加热电阻丝,7—工作线圈进行显微组织分析;利用日本岛津EPM 2810Q 电子显微镜分别对扩散层及铝基体内进行铝元素和铁元素的面扫描,定性地分析磁场对界面微观组织的影 响,并定量地计算出扩散层内生成物的铝铁原子比;采用日本理学株式会社D ΠM AX2400x 射线衍射仪确定生成的金属间化合物的具体成分.31实验结果与讨论3111金相显微组织的分析结果 图2分别显示了无磁场、直流磁场和交流磁场三种条件下的液态铝和固态铁界面的显微组织.照片中浅色部分是铝,深色部分是铁.从照片中可以看出,三种情况下在固态铁的界面内部均形成了非常明显的扩散层.此外,在交流磁场作用下液态铝和固态铁的界面变的凹凸不平,不如无磁场和直流磁场条件下平滑.这是因为交流磁场在液态铝中产生搅拌和对流[10],加剧对固态铁边界的冲刷致使界面凹凸不平.图2 液态铝和固态铁界面金相组织 (a )无磁场,(b )直流磁场,(c )交流磁场图3 液态铝和固态铁界面的形貌照片 (a )无磁场,(b )直流磁场,(c )交流磁场3121电子探针形貌及元素面扫描分析结果312111形貌分析结果无磁场、直流磁场和交流磁场三种条件下的液态铝和固态铁界面的形貌照片如图3所示.照片中亮白色部分是铁基体,黑色部分是铝基体,中间灰色部分是铝在固态铁中生成的扩散层.通过测量扩散层的平均厚度得到无磁场、直流磁场和交流磁场三6592物 理 学 报54卷种条件下分别为175μm 、128μm 和136μm ,由此可见,在直流磁场和交流磁场作用下,固态铁界面内形成的扩散层厚度均比无磁场时小. 根据菲克第一定律J =-D d Cd x,(1)式中J 为扩散流量,D 为扩散系数,d C Πd x 为浓度梯度,负号表示物质的扩散流方向与浓度梯度的方向相反.由此可知,扩散是由粒子浓度梯度引发的粒子定向流动,定向流动的平均速度V d 的方向平行于浓度梯度d C Πd x ,如图4所示V d 应和界面垂直.按金属电子理论,无论在液态还是在固态金属中,原子失去价电子以离子形式存在,即扩散流带正电荷.在图4中,假设磁场B 垂直于纸面向外,这样以平均速度V d 运动的铝离子在磁场中会受到洛伦兹力f =q V d ×B ,(2)式中q 为粒子电量.这样,运动轨迹发生偏转而沿着V dm 方向运动,这样垂直界面方向的速度减小,因此在相同时间内铝离子进入铁中的深度减小,以致扩散层厚度变薄.312121元素面扫描分析结果(1)对固态铁内扩散层进行铝元素面扫描 对上述形貌照片(图3)所示的同一视场作元素图4 磁场使离子扩散速度发生偏离示意简图铝的面扫描,分别得到图5(a ),(b ),(c ).扫描照片的白点对应铝元素,黑点对应铁元素.对比图5中的三幅扫描照片可明显看出,直流磁场作用下扩散层中生成物内的铝含量最低,无磁场较高,交流磁场作用下铝含量最高.这说明在试样的横截面方向上,即垂直于磁场方向上,直流磁场抑制了铝原子往固态铁中的扩散,而交流磁场促进了铝原子往固态铁中的扩散.图5 液态铝和固态铁界面处铝元素的面扫描照片 (a )无磁场,(b )直流磁场,(c )交流磁场 产生上述现象的原因是,根据菲克第一定律(见(1)式),扩散来源于浓度梯度.在界面处,铝原子通过扩散进入固态铁中后,铁原子也通过扩散进入液态铝中,致使界面附近液体中铝的浓度会降低,浓度梯度减小,扩散则将变缓.直流磁场有抑制液态金属对流的作用[11,12],使得界面处的铝原子更难以得到补充,从而抑制了铝原子继续向固态铁中的扩散;交流磁场会在液态铝中产生搅拌和对流,使得界面处的铝原子能够较快得到补充,这样界面处的铝能保持较高的浓度梯度,从而促进了铝原子向固态铁中的扩散.(2)对铝基体中部和边部进行铝元素面扫描图6和图7为无磁场、直流磁场和交流磁场三种条件下铝基体中部和边部位置处的铝元素面扫描照片.这几幅照片中白点对应铝元素,黑点对应铁元素.综合图6和7可以看出,铁元素大多数分布于铝75926期韩 逸等:磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响的晶界处,而且无论在铝基体的中部还是边部,铁在液态铝中的浓度均按直流磁场、无磁场、交流磁场次序增加.这显示了在试样的横截面方向上,即垂直于 磁场方向上,直流磁场对铁原子往液态铝中的扩散有着抑制作用,而交流磁场则起着促进作用. 在图5中黑色部分是铁基体,界面下方亮白色 图6 铝基体中部的铁元素面扫描照片 (a )无磁场,(b )直流磁场,(c )交流磁场图7 铝基体边部的铁元素面扫描照片 (a )无磁场,(b )直流磁场,(c )交流磁场部分是铝基体,可以看到仅在铁基体边部有有限厚度的扩散层,说明铝原子扩散进入固态铁中的深度有限.而图6和7中无论是铝基体中部还是边部的黑点都很多,说明铁原子可以扩散到整个液态铝中.这是因为液态金属中原子的可动性远远大于固态金属,所以铝原子扩散进入固态铁中的深度就远远小于铁原子扩散进入液态铝的深度.这表明,在相同条件下,液态金属的扩散系数远远大于固态金属的扩散系数.3131电子探针定量分析结果 采用电子探针微区成分分析方法,在铝-铁界面固态铁扩散层内生成物中按如图3(a )所示的箭头所指方向,每隔10μm 的距离测一个点,得到每个点处铝的浓度,由此算出铝含量的平均值,继而算出铝和铁的原子个数比,列于表1.计算得到的数值又一次证明了扩散层内生成物中铝含量按直流磁场、无磁场、交流磁场递增的结论.表1 扩散层内生成物中铝含量的平均值及铝和铁的原子个数比实验条件B =0DCAC铝含量的平均值(质量百分数,%)56.62355.66758.402铝和铁的原子个数比2.712.592.913141x 射线分析结果 为确定固态铁内扩散层中金属间化合物的具体成分,利用x 射线衍射方法对扩散层内生成物进行分析.由于扩散层厚度很薄,生成的金属间化合物数量很少,因此,除Fe 和Al 的峰值很强外,金属间化8592物 理 学 报54卷合物的衍射峰值很弱.在此,为了分析方便,把衍射图谱放大,得到的x 射线衍射图谱如图8所示.图8中,在无磁场、直流磁场和交流磁场三条曲线中均有FeAl 3峰的最强峰(2θ=44172),但此峰同时也是Fe 的最强峰和Al 的次强峰,而且直流磁场和交流磁场两条谱线中没有FeAl 3的次强峰(2θ=43152),由此断定在直流磁场和交流磁场作用下扩散层内生成的金属间化合物中没有FeAl 3.在图8中还可以看出,在无磁场、直流磁场和交流磁场三种条件下,扩散层 图8 固态铁内扩散层中生成物x 射线衍射图谱 (a )无磁场,(b )直流磁场,(c )交流磁场内生成的金属间化合物中均有Fe 2Al 5,不同之处是,在无磁场条件下还有FeAl 3生成,而在交流磁场条件下还有Fe 4Al 13生成.综合X 射线衍射分析结果与电子探针微区成分分析结果可以看出,与无磁场情况相比,交流磁场促进了高铝化合物的生成,而在直流磁场作用下,可能仅生成低铝化合物Fe 2Al 5.41结 论(1)在直流磁场和交流磁场作用下,固态铁界面内形成的扩散层厚度均比无磁场时小.而且在交流磁场作用下,液态铝和固态铁的界面变得凹凸不平,不如无磁场和直流磁场条件下平滑.(2)在垂直于磁场方向上,直流磁场抑制了铝原子和铁原子之间的扩散;交流磁场促进了铝原子和铁原子之间的扩散.(3)无磁场时固态铁内扩散层中生成的金属间化合物由FeAl 3和Fe 2Al 5组成,直流磁场条件下只有Fe 2Al 5生成,交流磁场作用下由Fe 2Al 5和Fe 4Al 13组成.[1]Zhou T ,Huang B Y,Zhou K C and Li W X 2004Rare MetalMater .Eng .33(2)187(in Chinese )[周 涛、黄伯云、周科朝、黎文献2004稀有金属材料与工程33(2)187][2]Heo N H ,K im M T ,Shin J H and K im C Y 2000Sur face CoatingTech .12439[3]Bouayad A ,G erometta Ch ,Belkebir A and Ambari A 2003Mater .Sci .Eng .A 36353[4]Y eremenko V N ,Natanz on Y V and Dybkov V I 1981J .Mater .Sci .16(9)1748[5]Bahadur A and M ohanty O N 1998Mater .Trans .JIM ,32(11)1053[6]Richard R W ,Jones R D ,Clements P D and Clarke H 1994Int .Mater .Rev .39(5)191[7]Bouche K,Barbier F and C oulet A 1998Mater .Sci .Eng .A 249167[8]Z i B T ,Ba Q X ,Cui J Z ,Bai Y G and Na X J 2000Acta Phys .Sin .49(5)1010(in Chinese )[訾炳涛、巴启先、崔建忠、白玉光、那兴杰2000物理学报49(5)1010][9]Ban C Y,Ba Q X ,Cui J Z ,Lu G M and Z i B T 2001Acta Phys .Sin .502028(in Chinese )[班春燕、巴启先、崔建忠、路贵民、訾炳涛2001物理学报502028][10]Zhang W Q ,Y ang Y S ,Zhu Y F ,Liu Q M and Hu Z Q 1998Met .Mater .Trans .A 29406[11]Botton V ,Lehmann P ,Bolcato R ,M oreau R and Haettel R 2001Int .J .H eat Mass Transfer 443345[12]T akuma M ,Y uko I and K azuhiko K 2002Japan Society Appl .Phys .A 41(7A )L81195926期韩 逸等:磁场对液态铝和固态铁界面微观组织的影响0692物 理 学 报54卷E ffect of magnetic field on the interfacial micro structurebetween molten aluminium and solid iron3Han Y i Ban Chun-Y an Ba Qi-X ian W ang Shu-Han Cui Jian-Zhong(The K ey Laboratory o f Electromagnetic Processing o f Materials,Ministry o f Education,Northeastern Univer sity,Shenyang 110004,China)(Received10September2004;revised manuscript received19N ovember2004)AbstractThe effects of DC and AC magnetic fields on the interfacial m icrostructure between m olten alum inium and solid iron were studied,and the intermetallics formed in the diffusion layers were also investigated by means of metallography,electron m icroprobe(EPM)and x2ray diffraction(XRD).Results showed that the diffusion layer in solid iron under DC and AC magnetic fields was thinner than that without magnetic field,and the interface became irregular under AC magnetic field.In the direction perpendicular to the magnetic field,DC magnetic field dam ped the diffusion between alum inium and iron;on the contrary,under AC magnetic field diffusion was enhanced;the diffusion layer in solid iron was mainly com posed of Fe2Al5and FeAl3without magnetic field,while there was only Fe2Al5under DC magnetic field,and Fe2Al5and Fe4Al13under AC magnetic field.K eyw ords:magnetic field,alum inium,iron,intermetallics,diffusionPACC:8130F,47653Project suppored by the S tate K ey Development Program for Basic Research of China(G rant N o.G1999064905).E-mail:hanyi7742@。

强磁场对定向凝固Al-Al2Cu共晶合金位错的影响

强磁场对定向凝固Al-Al2Cu共晶合金位错的影响

1 前 言
向凝 固 B. n共 晶合金施 加 强磁场 ,能 改变棒 状 i M 共 晶组 织 M B 相的平 均直 径和棒 间距 ;而对 ni 于 定 向凝 固 P . i 晶合 金施 加 1T强 磁 场 ,可 bB 包 0 以 减轻周 期性 组织 的 出现 。 ,
稳恒 强磁 场 是 一 种 无 接触 、定 向 的 物理 场 , 它 对金 属材 料凝 固过 程 的作 用是 通过 磁场 对体 系 中液体 流动 的作用 ,间接地 影 响凝 固体系 的溶质 分 布 、组 织 和性能 。 与普 通 磁场 相 比 ,材料 在强 磁 场作用 下将 呈现 许多 独特 的现象 。 如强磁 场能 改变凝 固 组 织 的形 貌… ,控 制 顺 磁 性 流体 的 流
e tci l y p pae to t ih ma n tc fed, t e r os o il c t n n A1 p a e fA1 ue tcal r rd w h u h g ei l o e i g i h r we lt fd so ai s i h s o - e e o
【 e Wod 】 Ky rs
S l i c t n, Dil ain o i f ai di o so t c o
Hg a ec i ,A A Ett ly n ico i M g t F l 1 I u u c A o,Uirtn h ni e d .2 C ei l c d ia e l
紊 乱 扭 曲 , 晶 粒 内 部 应 力 增 加 ,产 生 了 大 量 位 错 。
【 关键 词 】 强磁 场 A.l u共 晶舍金 定 向凝 固 位 错 1 Ac
EFFECTS oF Ⅲ GH m GNETI Fm LD C oN S DI LoCATI oNS I N

α-Al磁性对强磁场下Al-Cu亚共晶合金定向凝固组织的影响

α-Al磁性对强磁场下Al-Cu亚共晶合金定向凝固组织的影响

α-Al磁性对强磁场下Al-Cu亚共晶合金定向凝固组织的影响刘钱;任忠鸣;钟华;李传军;余建波【期刊名称】《上海大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2014(020)004【摘要】以Al-Cu亚共晶合金为研究对象,考察了α-Al单晶磁各向异性对稳恒强磁场下定向凝固枝晶组织生长行为的影响.实验测定了α-Al单晶不同晶向的磁化率.结果表明:Al-Cu单晶中的磁化现象表现出明显的方向性;难磁化轴为晶体学位向<111>方向,即磁化率最小;易磁化轴为晶体学位向<311>或<310>方向,即磁化率最大;磁化率随Cu原子数量的增加而降低;[111]晶向族中4个晶向的磁化率不再一致.对于Al-0.85%Cu合金,当生长速度为50μm/s时,在无磁场情况下其定向凝固枝晶主干沿凝固方向排列;当施加6T纵向强磁场时,枝晶主干偏离凝固方向成一定夹角排列,这一现象可能是由α-Al磁晶的各向异性所致.【总页数】8页(P472-479)【作者】刘钱;任忠鸣;钟华;李传军;余建波【作者单位】上海大学上海市现代冶金和材料制备重点实验室,上海200444;上海大学上海市现代冶金和材料制备重点实验室,上海200444;上海大学上海市现代冶金和材料制备重点实验室,上海200444;上海大学上海市现代冶金和材料制备重点实验室,上海200444;上海大学上海市现代冶金和材料制备重点实验室,上海200444【正文语种】中文【中图分类】TG146.2【相关文献】1.强磁场对Al-Cu合金凝固组织及溶质分布的影响 [J], 苑轶;王强;刘铁;赫冀成2.强磁场对定向凝固Al-Al2Cu共晶合金位错的影响 [J], 朱玮玮;任忠鸣;任维丽;邓康;钟云波3.强脉冲磁场对Al-Cu共晶合金定向凝固组织的影响 [J], 牛晓武;赵志龙;刘林4.强磁场下亚共晶Al-Cu合金初生相形核与生长行为(英文) [J], 李传军;任忠鸣;任维丽;武玉琴5.Al-Cu共晶合金定向凝固不同抽拉速度下的组织演化 [J], 王狂飞;王有超;历长云;崔宏保;米国发因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

行波磁场强度对于铝铜合金铸锭组织的影响

行波磁场强度对于铝铜合金铸锭组织的影响

行波磁场强度对于铝铜合金铸锭组织的影响作者:杨勋刚张川豫来源:《科技创新与应用》2019年第20期摘要:文章以铝铜合金作为实验材料,开展了电磁模铸的应用研究,研究了不同行波磁场强度对于铸锭质量的影响规律。

结果表明:磁场的电流强度越高,对于铸锭组织的改善效果越显著。

关键词:铝铜合金;行波磁场;磁场强度中图分类号:TG146.1 文献标志码:A 文章编号:2095-2945(2019)20-0096-02Abstract: In this paper, using aluminum-copper alloy as experimental material, the application of electromagnetic die casting was studied, and the effect of different traveling wave magnetic field intensity on the quality of ingot was studied. The results show that the higher the current intensity of the magnetic field is, the more significant the improvement effect on the microstructure of the ingot is.Keywords: aluminum-copper alloy; traveling wave magnetic field; magnetic field strength1 概述近年來的研究发现在凝固的过程中综合利用电磁场,能够有效的控制凝固过程,达到改善晶粒组织,提高性能的目的。

N. Ramachandra[1]研究了金属熔体中流场行波磁场作用下的变化规律,发现行波磁场可以在熔体中产生轴向的宏观对流,这种流场能够改变熔体中浓度场和温度场的分布,并对凝固过程中晶粒生长界面的形状有直接的影响。

磁场、电场对金属材料热加工过程中组织和性能的影响

磁场、电场对金属材料热加工过程中组织和性能的影响
关键词院 场;电场;金属材料;热加工;组织性能
1 磁场对金属材料热加工过程中组织和性能的影响 1.1 稳恒磁场对低碳锰铌钢组织与性能的影响 对低碳锰铌钢奥氏体朝着铁素体与珠光体转变的 过程中施加稳恒磁场能够细化金属材料的晶粒。并且外 加磁场磁通密度持续增大,可以使晶粒尺寸不断减小。 而 在 稳 恒 磁 场 中 ,低 碳 钢 的 磁 导 率 比 较 大 ,稳 恒 磁 场 对 晶粒细化作用增强,同时使金属材料组织的均匀度得到 有效提高。 1.2 脉冲磁场对 9SiCr 钢组织与性能的影响 对 9SiCr 钢施加脉冲磁场进行等温淬火研究发现:在 脉冲磁场条件下,等温淬火可以增加金属材料贝氏体的转 变量,这表明脉冲磁场可以使 9SiCr 钢贝氏体转速速度增 加,同时影响贝氏体形态以及奥氏体的残留量。另外,经过 脉冲磁场等温淬火处理后,工具的使用寿命明显延长。经 过脉冲磁场作用的等温淬火可以有效降低内应力、细化金 属材料组织、减少淬火组织过程中的奥氏体残留量,并且 能够有效改善金属材料的力学性能。 1.3 静磁场对 32CrMnNbV 组织与性能的影响 对 32CrMnNbV 施加静磁场,然后对 32CrMnNbV 淬透 性以及耐蚀性能进行分析研究发现,在 32CrMnNbV 连续 冷却过程中施加静磁场可以促使铁素体转变 CCT 曲线左 移,使淬透性下降;而在 32CrMnNbV 奥氏体化中施加静磁 场会在一定程度上降低奥氏体的稳定性,使金属材料冷却 过程出现 CCT 曲线左移,并且 CCT 曲线左移趋势加强。对 32CrMnNbV 金属淬火过程中的静磁场强度增加至 1.2T 时,其马氏体组织的细化表现较为明显。除此之外,静磁场 条件下的淬火过程能够提高马氏体的耐蚀性能,而随着磁 场强度增加,淬火试样的腐蚀速度在不断下降。对铁系合 金来说,静磁场能够诱发马氏体转变,并且使马氏体转变 温度上升,使其等温转变 TTT 曲线发生左移。并且静磁场 处理还可以有效改善铸铁的性能,同时促进贝氏体等温转 百年,提高高速钢的回火析出速度。 1.4 强磁场对铁基合金组织与性能的影响 在铁基合金热处理过程中,奥氏体会出现逆转变,并 且会在冷却至室温的过程中转变成板条马氏体,最终形成 铁素体与板条马氏体组织。在这一过程中对其施加强磁 场,可以使板条马氏体、两相区的奥氏体颗粒以及磁场方 向延伸的铁素体颗粒生成。强磁场下,对铁基合金的铁素

强磁场作用下铸造Al-4%Cu合金时效析出的研究

强磁场作用下铸造Al-4%Cu合金时效析出的研究
t e p e e c ih m a n t il ice s d t e h r n s ft e a ly n e r a e t g ig h r s n e o hg g e i f d n r a e h a d e s o h l ,a d d ce s d i a en f c e o s t e i .Th e ut lo d m o sr t h tt e hg m e r s l as e s n t e t a h ih ma n t il a e h m o n r cptt d a g ei f d m k s te a c e u to p e ii e f a p a e ic e s Th s h n e e utf0 t a h o fce to g ig dfu in ic e s s i ih h s n r a e. e e c a g s r s l r m h tt e c e iin a en i so n r a e n hg f l ma n t ed H we e ,h v r g r i ie o ti r is te s a e o r cpt t d p a e n g e i f l. o v r t e a e a e g ansz fma r g an , h h p f e ii e h s sa d ci x p a i r n ig m o e h v o e nc a g d a p r n l. t a r gn d a en tb e h n e p a e t s a y
La nn 。 hn ; . eigAcd myo vainMaeilR s ac , eig1 0 9 , i ; i ig C ia 2 B i a e f i o tr s e e rh B i 0 5 Chn o j n A t a j n 0 a

强磁场对Al-2.89%Fe合金凝固组织的影响

强磁场对Al-2.89%Fe合金凝固组织的影响
r s lss o t a he p i a y AlFe p s ih ne d e lk o p lg Sg t e e tt o t m f e u t h w h tt rm r 3 ha e w t e l i e m r hoo y i a h r d a he b t o o
S p ot yNain l trl ce c F u d t no hn No. 643 n ooo7 u p re b t a Nau a S in e o n ai fC ia d o o s 0700a d544o) 5
M a s r p e e v d 2 0 1 -1 ,i e i e or 0 - 5 0 nu c i t r c i e 0 7 2 7 n r v s d f m 2 08 0 -3
a hih a ne i e d o 2 T s a le g m g tc f l f1 i pp id,t i a y AlFe ph s s rb e h o g u h a pl i heprm r a a e dit i ut st r u ho t t e s m e
h m o e e usy be a s ha h a ne i o c c e n t e prm a y A lFe p s a a c sw ih t o g n o l c u e t t t e m g tc f r e a t d o h i r 3 ha e b l n e t he g a iy f r e nd t i a y A IF ha e ai n r n c 1 ry t h a ne i ed d r c in wih r v t o c ,a heprm r 3 e p s lg spe pe diu a l o t e m g tcf l ie to t i

强磁场下Al-Ni合金凝固初生相Al3Ni的取向行为

强磁场下Al-Ni合金凝固初生相Al3Ni的取向行为

组 织 。X射 线 衍 射 结 果 表 明 ,施 加 磁 场 后 ,A 晶 体 发 生 了取 向 , (0) 向转 向 磁 场 方 向 。在 合 金 两 相 区 中 , l Ni 其 0 1晶
当磁 感 应 强 度 和 温 度 提 高 到 一 定 值 时 , 生 相 的 取 向 程 度 显 著 增 加 ,其 定 向 排 列 因子 r也 随之 增 加 。 外 , 对 初 此 还 晶体 在 磁 场 中的 取 向 行 为 进 行 了 热 力 学 分 析 。
维普资讯
第 1 卷 第 3期 6
Vo . 6 No 3 I1 .
中 国有 色 金一 学 报
T e Ch n s o r a fNo f r o s Me as h i e eJ u n l n e r u t l o
2 0 年 3月 06
K e r s.hg g e i f l y wo d ih ma n t i d;AINi l y l n n ;o ina in c e - l ;ai me t re tto ao g
利 用磁场 使材 料在凝 固过 程 中产 生定 向排 列 的 规 则组 织 , 直 以来 是人 们 广泛 研究 的课 题 。1 8 一 91
ai nm e tofA INip s a rtc a e i n e iy an rtc e p r t e W h n he m a e i il nt n iy lg n 3 ha e h s c iialm gn tc i t nst d c iialt m e a ur . e t gn tc fed i e s t a e p a ur x e d t rtc al s, t e a i m e e e f AI Nip s n r as s w ih t e i c e s fm a nd t m er t e e c e he c iialv ue h lgn ntd gr e o 3 ha e ic e e t h n r a e o g-

镍锌铁氧体磁环al值

镍锌铁氧体磁环al值

镍锌铁氧体磁环al值-概述说明以及解释1.引言1.1 概述镍锌铁氧体磁环是一种重要的磁性材料,具有广泛的应用前景。

它由镍、锌和铁元素组成,具有优异的磁性能和磁化特性。

随着科学技术的不断发展和应用领域的不断拓宽,对镍锌铁氧体磁环的研究和应用也越来越深入。

在本文中,将从不同的角度来探讨镍锌铁氧体磁环的相关内容。

首先,我们将对镍锌铁氧体磁环进行定义,介绍其组成元素以及其物理和化学性质。

其次,我们将详细讨论镍锌铁氧体磁环的特性,包括其磁化曲线、磁导率、饱和磁化强度等关键参数。

然后,我们将介绍镍锌铁氧体磁环的制备方法,包括化学合成、热处理以及后续的加工工艺。

最后,我们将重点关注镍锌铁氧体磁环的应用领域,包括电子电器、通信设备、电动汽车等领域。

通过对镍锌铁氧体磁环的全面探讨,我们旨在深入了解该材料的性质和特点,进一步挖掘其在各个领域的潜在应用价值。

同时,我们也将展望镍锌铁氧体磁环的发展前景,并提出一些对其未来研究和应用的展望。

总之,本文将为读者提供关于镍锌铁氧体磁环的全面介绍和研究进展,希望能够对相关领域的科研人员和工程技术人员有所帮助,并为进一步推动该材料的研究和应用做出贡献。

文章结构是指文章整体的组织方式和逻辑框架,它将有助于读者对文章的整体布局和内容进行理解。

本文的结构如下:1. 引言1.1 概述1.2 文章结构1.3 目的1.4 总结2. 正文2.1 镍锌铁氧体磁环的定义2.2 镍锌铁氧体磁环的特性2.3 镍锌铁氧体磁环的制备方法2.4 镍锌铁氧体磁环的应用领域3. 结论3.1 镍锌铁氧体磁环的优势3.2 镍锌铁氧体磁环的发展前景3.3 对镍锌铁氧体磁环的展望3.4 结论总结在引言部分之后,正文部分将展开对镍锌铁氧体磁环的定义、特性、制备方法以及应用领域的详细介绍。

结论部分将综合分析镍锌铁氧体磁环的优势,讨论其未来的发展前景,并对该磁环的展望进行展示。

最后,通过总结,对全文进行概括和回顾。

这样的结构安排能够使读者更好地理解文章的主要内容和论证逻辑,帮助读者更加直观地获取文章的核心信息。

论文目录(初稿)

论文目录(初稿)

论文目录第一章绪论1.1引言1.2扩散的基本知识1.2.1扩散的本质1.2.2 扩散定律1.2.3 扩散的微观机理及理论1.2.4影响扩散的因素1.2.5 柯肯达尔效应1.3物质的磁性分类1.3.1抗磁性和抗磁性物质1.3.2顺磁性和顺磁性物质1.3.3铁磁性和铁磁性物质1.3.4反铁磁性1.3.5亚铁磁性1.4强磁场在材料科学中的应用1.4.1强磁场在材料热处理中的应用1.4.2 强磁场在材料科学中的应用前景1.5强磁场下材料扩散的研究现状1.5.1 强磁场下气固二元扩散的研究现状1.5.2 强磁场下液固二元扩散的研究现状1.5.3 强磁场下固固二元扩散的研究现状1.5.4 小结1.5.4.1 顺磁/顺磁扩散1.5.4.2 抗磁/顺磁扩散1.5.4.3 铁磁/铁磁扩散1.5.4.4 铁磁/抗磁扩散1.6本文的研究目的及内容第二章实验方法2.1 实验设备2.2 样品制备2.2.1 Mg/Al固固二元扩散偶的制备2.2.2Cu/Co固固二元扩散偶的制备2.3 实验方法2.3.1 金相试样制备2.3.2 金相观察2.3.3 厚度测量2.3.4 电子探针分析2.3.5扫描分析第三章强磁场下Mg/Al扩散行为研究3.1 引言3.2 实验条件3.3 实验结果3.3.1 强磁场对Mg/Al扩散层相组成的影响3.3.2 强磁场对Mg/Al扩散层厚度的影响3.3.2.1 强磁场方向与扩散层夹角对厚度的影响3.3.2.2 梯度强磁场对扩散层厚度的影响3.3.3 强磁场对Mg/Al扩散层生长动力学行为的影响3.3.4 分析与讨论3.4 本章小结第四章强磁场下Cu/Co扩散行为研究4.1 引言4.2 实验条件4.3 实验结果4.3.1 强磁场对Mg/Al扩散固溶度层浓度的影响4.3.2 强磁场对Mg/Al扩散固溶度层宽度的影响4.3.2.1 强磁场方向与扩散层夹角对宽度的影响4.3.2.2 梯度强磁场对扩散层宽度的影响4.3.3 强磁场对Mg/Al扩散固溶度层动力学行为的影响4.3.4 分析与讨论4.4 本章小结第五章结论。

大学物理10.5磁场对载流导线作用安培定律Xiao

大学物理10.5磁场对载流导线作用安培定律Xiao

若d=1m, 则当
B2
dF1
dF2
B1
dF1 dF2 0 2 10 7 N / m
dl1 dl2 2 π
d
时,有 I1 I2 1A
在真空中两平行长直导线相距 1 m ,通有大小相等、 方向相同的电流,当两导线每单位长度上的吸引力 为 2 107 N m1 时,规定这时的电流为 1 A(安培).
10.5 磁场对载流导线的作用
——安培定律
南京理工大学应用物理系
10.5 磁场对载流导线的作用—安培定律
一、安培定律
描写电流元在磁场中受安培力的规律. Idl
安培定律的表述:
dF
B
一个电流元在磁场中所受磁场力为电流元 Idl 与磁感
应强度 B 的矢量积。
用矢量式表示: dF Idl B
大小:dF IdlBsin
I2 导线左端距 I1 为 a,求导线 I2 所 受到的安培力。
I 1o
x
I 2 dx x
解:建立坐标系,坐标原点选在 I1上, 分割电流元, 长度为 dx ,
a L B1
电流元受安培力大小为:dF I 2dxB 1 sin
其中
B1
0 I1 2x
,
2
南京理工大学应用物理系
10.5 磁场对载流导线的作用—安培定律
Idl
Fx dFx BI 00dy 0
L
dFy
dy x
dFx dx
Fy
dFy
BI0
dx
BIL
F
Fy
BILj
F OP
与前面的普遍结论一致.
南京理工大学应用物理系
10.5 磁场对载流导线的作用—安培定律

一文让你看懂电感磁芯材料

一文让你看懂电感磁芯材料

一文让你看懂电感磁芯材料展开全文1、磁芯材料基本概念ui值磁芯的初始透磁率,表示材料对于磁力线的容纳与传导能力。

(ui=B/H)AL值:电感系数。

表CORE成品所具备的帮助线圈产生电感的能力。

其数值等于单匝电感值,单位是nH/N2。

磁滞回线:1﹕B-H CURVES (磁滞曲线)Bms:饱和磁束密度,表示材料在磁化过程中,磁束密度趋于饱和状态的物理量,磁感应强度单位﹕特斯拉=104高斯。

我们对磁芯材料慢慢外加电流,磁通密度(磁感应强度)也会跟着增加,当电流加至某一程度时我们会发现磁通密度会增加很慢,而且会趋近一渐进线,当趋近这一渐进线时这个时候的磁通密度我们就称为的饱和磁通密度(Bms)Bms高:表明相同的磁通需要较小的横截面积,磁性组件体积小。

Brms:残留磁束密度,也叫剩余磁束密度,表示材料在磁化过程结束以后,外磁场消失,而材料内部依然尚存少量磁力线的特性。

Hms:能够使材料达到磁饱和状态的最小外磁场强度,单位﹕A/m=104/2π奥斯特。

Hc:矫顽力,也叫保持力,是磁化过程结束以后,外磁场消失,因残留磁束密度而引起的剩余磁场强度。

因为剩余磁场的方向与磁化方向一致,所以,必须施加反向的外部磁场,才可以使残留磁束密度减小到零。

从磁滞回线我们可以看出:剩磁大,表示磁芯ui值高。

磁滞回线越倾斜,表示Hms越大磁芯的耐电流大。

矫顽力越大,磁芯的功率损耗大。

铁粉芯:铁粉芯是磁芯材料四氧化三铁的通俗说法,主要成分是氧化铁,价格比较低,饱和磁感应强度在1.4T左右:磁导率范围从22-100,初始磁导率ui值随频率的变化稳定性好,直流电流迭加性能好,但高频下消耗高。

该材料可以从涂装颜色来辨认材质,例如:26材:黄色本体/白色底面,52材:绿色本体/蓝色底面。

该类材料价格便宜,如果感量不很高,该材料是首选。

可以根据感量大小和IDC要求,选择所需材料,8材耐电流最好,26材最差,18材在两者之间,但8材AL值很低。

磁场对金属凝固的影响

磁场对金属凝固的影响

磁场中的金属凝固过程本身就是 一个复杂的多物理场耦合过程。 对该过程基础性理论研究几乎没 有,数值模拟还不多。 实验所用金属多为低熔点合金。 并且只限于实验规模,未得到工 业化推广。
实验多见于单一磁场,多种磁场 同时作用的实验不多。
请各位老师同学批评指正 谢谢!!
磁场对金属凝固的影响
综述 研究历程
第十组:张策 张顺 张涛 周邦阳 周健
凝固组织的影响
交变磁场
结语
磁场对晶粒大小的影响
一方面:当线圈通以脉动电流i1 时,线圈 内将产生交变磁场B , 在这一交变磁场作 用下,熔体内将产生感应电流i2,磁场B 与感生电流i2之间发生电磁作用,该力方 向是沿径向将金属压向或拉离轴心, 该力 会使熔体内产生规则的波动, 强化熔体内 部对流。因此交变磁场能够细化晶粒。 另一方面:在磁场强 度增加的同时,感应 电流i 2的增加,相应地 会在凝固体系内产生 增大了的热效应 ,从而 使过冷度减小,进而使 形核率下降, 会引起晶 粒粗化。
采取特殊的铸造方法 和工艺技术
得到没有缩孔等宏观 缺陷的产品
获得晶粒细小 组织 致密的产品
磁场对金属凝固的影响
综述 研究历程
第十组:张策 张顺 张涛 周邦阳 周健
凝固组织的影响
结语
凝固控制 基本途径
控制冷速: 获得细晶 组织最简 单的方法
强化对流: 机械搅拌 电磁搅拌 各种振动
孕育变质 处理:加 入添加剂 来控制形 核和长大
磁场对金属凝阳 周健
磁场对金属凝固的影响
综述 研究历程
第十组:张策 张顺 张涛 周邦阳 周健
凝固组织的影响
结语
凝固过程 凝固过程的控制是获得高性能优质铸件的关键 ,如何对凝固过 基本目标 程实现有效的控制一直是科技工作者十分关注的研究课题。

电流与磁场强度的关系公式

电流与磁场强度的关系公式

电流与磁场强度的关系公式
电流与磁场强度之间的关系由安培定律给出。

安培定律阐明了电流产生的磁场与电流本身的关系。

安培定律的数学表达式为B = (μ0 I N) / L,其中B表示磁感应强度,μ0是真空中的磁导率(约为4π×10^-7 T·m/A),I代表电流强度,N是导线的匝数,L是导线的长度。

这个公式说明了电流越强,产生的磁场强度就越大;导线匝数越多,长度越长,也会增加磁场的强度。

这个公式揭示了电流与磁场强度之间的定量关系。

另外,根据右手定则,可以得知电流方向与磁场方向之间的关系。

当右手握住导线,大拇指指向电流的方向时,其他四指的弯曲方向即为磁场线圈的方向。

这一定则也展示了电流与磁场之间的关系。

此外,电流与磁场强度的关系还可以通过法拉第电磁感应定律来解释。

根据法拉第电磁感应定律,当导体中的电流发生变化时,会产生感应电动势,从而产生感应电流,这也会引起磁场的变化。

因此,可以得出结论,电流的变化会引起磁场强度的变化,从而说明了它们之间的关系。

总之,电流与磁场强度之间的关系可以通过安培定律、右手定则和法拉第电磁感应定律来阐述,这些定律和规则揭示了它们之间的密切联系和相互影响。

强磁场与交变电流的复合作用对Al-4.5%Cu合金凝固组织的影响

强磁场与交变电流的复合作用对Al-4.5%Cu合金凝固组织的影响
王 俊 邓 康 任 忠 鸣 任维 丽 李 喜 钟 云波 徐 匡迪
( 海大 学 材 料 科 学 与 工程 学 院 。上海 上 207 ) 002
【 摘要】 研究强磁场 ( —1 )与工频 (=5H )交变电流 ( —1A 0 0 T f 0z 0 0 )的复合作用
对 A 一.m s%C l 5 as u合金凝 固组 织 的影 响 。发现在 施 加垂直 于磁 场 方 向的 交变电流 时,会使 电 4
维普资讯
第 2卷 8
第 6期
上 海 金 属
S HANCHAIM ET S AL
V 12 .N . 7 0 .8 0 6
N v mb r 2 0 0 6 o e e ,
2006年 I 1月
强磁 场 与 交变 电流 的复合 作 用对 A- . %C l 5 4 u合金凝 固组 织的影 响
te s l i e t cu e o — 5% Cu aly wa t de h oi f d sr t r fA1 di u 4. l s su id.I wa o n h twh n te atr ai g c re t o t s fu d t a e h l n tn u r n e
( col f a r l Si c n nier g S aga U i rt) Sho o M t i s c n e dE g e n , hnhi n esy ea e a n i v i
【 bt c】 Te op x fcoh h a ec e d lr tg ue ( 0 z o A s at r h c l e g mg t fla t an c r t f H ) n m e e tf i n ii d n ae i rn 5 n

电感AL值匝数计算公式

电感AL值匝数计算公式

电感AL值匝数计算公式电感的AL值是指电感线圈的感应系数,它是一个重要的参数,用于计算电感的电感值和匝数。

AL值的计算公式如下:AL=(L*N^2)/1000其中,AL为电感的感应系数,L为电感的电感值,N为电感的匝数。

电感是一种储存电能的元件,它由线圈和磁性材料组成。

当电流通过线圈时,会在线圈周围产生一个磁场,这个磁场可以储存电能。

线圈的匝数越多,磁场的强度就越大,因此匝数是影响电感感应系数的一个重要因素。

感应系数表示单位匝数的电感的电感值,单位为亨利/匝。

在计算电感的电感值时,可以使用AL值来简化计算。

如果已知电感的AL值和匝数,可以通过公式推导出电感的电感值。

举例来说,如果一个电感的AL值为10亨利/匝,匝数为100匝,那么可以使用公式进行计算:L=(AL*1000)/N^2=(10*1000)/100^2=10/10=1亨利通过计算可以得知,该电感的电感值为1亨利。

AL值的计算公式可以帮助工程师在设计电感时预先确定匝数和电感值之间的关系。

在实际应用中,可以根据所需的电感值和已知的AL值来计算所需的匝数,从而选择合适的线圈。

需要注意的是,AL值只是一个参考值,它可以用来比较不同电感之间的感应系数大小,但并不能直接表示电感的质量或性能。

在实际应用中,还需要考虑电感的频率响应、耐压能力、温度特性等其他因素。

综上所述,电感的AL值计算公式为AL=(L*N^2)/1000,其中L为电感的电感值,N为电感的匝数。

该公式可以帮助工程师在设计电感时预先确定匝数和电感值之间的关系,从而选择合适的线圈。

al磁导率

al磁导率

al磁导率
磁导率(μ)是描述物质对磁场响应能力的物理量。

磁导率的单位是亨利每米(H/m)或牛顿每安培的平方(N/A^2)。

AL磁导率是指铁氧体材料的磁导率,其中AL是指铁氧体的主要成分铝氧化铁(Aluminium Oxide Ferrite)。

铁氧体是一种具有高磁导率的磁性材料,常用于制造电感元件、磁芯等,用来控制电磁场和储存磁能。

AL磁导率的数值通常表示为ALxxx,其中xxx代表具体的数值。

较大的AL磁导率数值表示材料对磁场响应能力较强,具有较高的磁导率。

不同类型的铁氧体材料具有不同的AL磁导率数值,可以根据具体的需求选择合适的材料。

27al mas核磁共振光谱

27al mas核磁共振光谱

27Al MAS核磁共振光谱是一种用于分析铝化合物中的核磁共振技术。

本文将从什么是27Al MAS核磁共振光谱、27Al MAS核磁共振光谱的原理和应用、27Al MAS核磁共振光谱的优势和局限性等几个方面进行介绍。

1. 什么是27Al MAS核磁共振光谱?27Al MAS核磁共振光谱是一种用于分析铝化合物中的核磁共振技术。

其中,27Al代表的是铝的同位素,MAS代表魔角旋转。

铝化合物的核磁共振光谱分析通常是通过将样品放在高强度磁场中,然后对其进行频率辐射,观察不同频率下的共振现象,从而得到样品的结构和性质信息。

2. 27Al MAS核磁共振光谱的原理和应用27Al MAS核磁共振光谱的原理是基于铝原子周围电子云的不均匀性和核自旋,通过施加高强度磁场和射频辐射,观察铝原子核的回复振荡,从而得到其共振频率和化学位移等信息。

这种技术可以被广泛应用于材料科学、无机化学、固体化学等领域,用于分析铝化合物的结构和性质。

3. 27Al MAS核磁共振光谱的优势27Al MAS核磁共振光谱具有高分辨率、高灵敏度、非破坏性等优势。

它可以提供样品的化学环境、配位数、配位结构以及晶体学等信息,对于分析铝化合物中的不同物种和化学环境具有很高的识别能力。

27Al MAS核磁共振光谱还可以对样品进行定量分析,为材料科学和无机化学研究提供重要的参考和数据支持。

4. 27Al MAS核磁共振光谱的局限性尽管27Al MAS核磁共振光谱在分析铝化合物中具有很多优势,但也存在一些局限性。

部分样品的核磁共振光谱信号受到表面积分分布的影响,导致谱峰宽化和信号强度降低。

对于一些非晶态或非晶状态下的铝化合物,其核磁共振信号可能受到局部磁场偏差的影响,从而影响谱峰的分析和解释。

27Al MAS核磁共振光谱是一种用于分析铝化合物中的核磁共振技术,具有高分辨率、高灵敏度和非破坏性的优势,可以被广泛应用于材料科学、无机化学、固体化学等领域。

然而,我们也需要认识到其在样品分析中存在的一些局限性,这需要我们在实际应用中进行合理的技术选择和数据解释。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

强磁场对Al-Si合金的变质效果的影响(1)大连理工大学材料工程学院(2)大连海事大学机电与材料工程学院摘要:强磁场对Al-6%Si亚共晶合金,Al-12.6%Si过共晶铝硅合金,Al-18Si%过共晶铝硅合金的研究。

对于Al-6%Si而言,发现通过加入Na盐改良后的样品在强磁场作用下未发生失效。

对于Al-12.6%Si,在改性反应的温度如果样品通过Na盐改良,强磁场可以延缓变质有效时间。

对于通过P盐改良过的Al-18%Si合金,凝固组织中初生硅集中出现在样品的边缘,试样中心磁场强度低。

而初生硅均匀分布在样品上则是在施加高磁场的情况下实现的。

这被认为是强磁场能抑制熔体的对流。

1.介绍在铝硅合金中,铝硅共晶合金的铸造性能最好。

铝硅共晶和亚共晶合金共晶Si相的形态结构、大小和分布的力学性能,高度涉及粗针状共晶硅铝基体严重割裂导致的应力集中,降低机械性能,特别是韧性。

诱变的过程是改变形状,共晶硅的大小,即改变共晶硅由粗大的针状形状到薄的纤维,以提高铝硅合金的机械性能。

变质可以通过添加一些元素或快速冷却来实现,其中前者的应用更为普遍。

元素Na,Sr,Sb等通常用作变质剂,其中Na元素是最有效的。

但其变质有效时间短,变质后30-60min,重熔后Na化改性就会消失。

因此,它往往会被比Na稍差一点的Sr 取代。

为了解决这两个问题为钠化改性是很重要的。

对Al-Si过共晶合金,改性过程是通过外来晶核细化初生硅熔体供给。

例如,改性可以通过添加P盐来实现。

细化初晶硅的目的是结合铝和高熔点的ALP形式可作为外来晶核。

如果初晶硅分布均匀,那么对Al-Si过共晶合金具有良好的切削性能改进。

因此,研究初晶硅的分布很重要。

结果发现,利用旋转磁场细化铝枝晶尺寸会使改性效果进一步增强。

Shieta研究了Al-Cu合金和0.12T磁场对凝固组织定向凝固特点的影响。

Hideyuki等人研究发现凝固铜与磁场悬浮物在1T磁场环境下铜对流熔体难以控制。

对于超导材料的发展,高大约10T的磁场是可用和可研究的,如材料,提高材料性能、开发新材料的宏观或微观控制过程,理化反应与Lorenz磁性材料等成为了今后研究的课题。

例如,铅铜15%偏晶合金凝固组织合金团块状和偏析出现在铅铜35%过偏晶合金在没有强磁场的条件下。

但是,铅铜15%合金的凝固组织在铅铜35.55%合金的偏析与强磁场明显提高情况下会变细。

然而,在高磁场对Al-Si合金的变质效果中却没有研究。

在本研究中,对高磁场对质量的影响,重熔和有效时间的Na盐改性铝硅亚共晶合金和Al16%-12.69%Si共晶合金进行了研究。

研究了高磁场对经过P盐变质处理后Al-18%Si过共晶合金初生硅的分布影响。

2.实验Al-6%Si,Al-12.69%Si和Al-18%Si(质量分数,%)合金是由ZL102(抚顺产)纯铝或纯硅制成的。

ZL102合金成分如下11.9%的Si,0.019%的Mn,0.089%的Cu,0.02%的Ti,0.5%的Fe,0.005%的Zn,0.01%的Mg和平衡铝制成的。

实验装置如图一所示。

产生高磁场的内直径为100mm,高度为460mm,最大磁通量密度为10.02吨,自制加热炉直径和高度为30mm和460mm。

该炉采用直流3500w最大加热功率,温度可达1000℃以上,可以通过调整电压改变。

在实验中,加热炉是把在装置中的水冷管安放在装置的内壁和炉之间,冷却水由下向上流动。

用K型热电偶测量温度。

把固体铝硅合金放进一个内径和外径分别为20mm和24mm的瓷管内,把管放进炉子里,然后开始加热。

对于Al-6%共晶铝硅合金,在改性反应温度达到720℃时添加大约2%的HGB-4在集管中。

该HGB-4由氯盐、钾盐、氯化钠等,其中氟化钠添加占比50%。

当温度降低到520℃时候,实验制作:(1)启动强磁场发生器(它需要对磁通密度从0T至10T 13min),加热20min后停止加热。

在炉中冷却的样品保持温度。

(2)热样品再次开始重熔,同时保持高的磁场。

样品的温度在720℃加热20分钟后停止加热,在炉中冷却样品。

对Al-12.6%Si合金,在改性反应温度(760℃)时添加HGB-2 2%的量到Al-12.6%Si 合金中。

HGB-2主要由氯盐和氟化钠组成,氟化钠占比60%。

改性反应后,开始添加高磁场在760℃条件下保持20min至40min,然后停止加热,在炉中冷却样品。

对Al-18%过共晶合金来说,在改性反应温度达到780℃时,添加P盐,占比1.5%到Al-18%Si所在集管中。

在改性反应过后升高磁场,在780℃温度下保持20min-40min,然后停止加热,在反应炉中冷却试样。

在所有的实验中冷却速度是20℃/min,待样品冷却至室温后停止高磁场。

在无强磁场条件下重复上述实验。

在每20mm从底部切割样品,研磨和抛光,然后用0.5%的氢氟酸腐蚀部分。

光镜下观察横、纵断面的凝固结构并为其拍照。

3.结果3.1 Al-6%Si合金图2显示了固化样品结构在520℃温度下保持20min。

结果表明,在520℃和有无强磁场条件下凝固组织共晶硅纤维变得纤细。

高磁场不影响改性以后的固化后样品。

图3显示了重熔样品保持在720℃连续20min的固化结构。

结果如图,共晶硅的粗片状或针状,和Si的分布是不均匀的在磁场不高条件下。

在高磁场条件下,共晶硅成细纤维状并且分布均匀。

αAl变得圆钝。

当改性样品进行了重熔以后,变质失效的情况下即使没有高磁场也会有高磁场的效果。

图4显示的是样品在760℃条件下保持20min。

从图4显示可以看出,共晶硅变得细小、均匀,在高磁场下产生更多的颗粒硅。

高磁场改性后明显优于无强磁场条件下的样品。

因此,在Na盐改性的样品保持在改性反应温度条件下20min无强磁场条件下,改性质量严重下降。

样品类似于失败的改性样品。

但是改性效果仍旧具有在高磁场条件下改性的质量。

图5显示凝固结构的样品保持在760℃40min。

结果表明,在无强磁场的共晶硅变得粗糙明显,共晶硅是粗状或针状的,且共晶硅之间的距离会变得比保持20min 时的样子大。

改性效果几乎消失。

然而,高磁场条件下,虽然共晶硅比保持20min 还长,共晶硅的密度和形状是扭曲的,其长度较短,无高磁场。

也就是说,保温40miin 改性效果不高的磁场大大下降之后。

在高磁场条件下,虽然下降,仍然发生,改性效果保持在一定温度。

此外,高磁场条件下,在保持40min比在无强磁场条件下保持20min改性效果好。

对于共晶硅的变化,计算共晶硅以方形的10mm*10mm的照片数数的计量方法进行分析,结果如图一所示。

结果表明,保温四十分钟的时候,共晶硅的横、纵截断面的平均数为十四的条件下,无磁场和高为34的条件下具有高的磁场。

相比无磁场,改性20min高磁场共晶硅的数量大概是2倍;无强磁场的条件下,改性40min,共晶硅的高磁场的数量大约是2.5倍。

证明了高磁场条件下共晶硅大大的提高。

图6和图7显示凝固结构的样品保持在780℃40min。

从图中可以看出,无强磁场的条件下,凝固组织中初生硅富集在样品的边缘并且共晶硅结构出现在样品的中心。

再施加高磁场,初生硅样品全部分布均匀。

同样的现象出现,保持时间为20min。

4.探讨根据“中毒”机制,Na盐被在后来加入,钠吸附在硅相的固液表面,其固有的生长期是中毒使样品在表面失去其固有优势。

因此固态成型增加会如此之大,并不断涌现。

对流的作用可能会加强钠双原子表面晶格的成型,使硅变为双增长困难。

作为具有高磁场情况下的如图8所示,感应电流J的生成时在用v的方向的液体流动,即不平行于高磁场B的洛伦兹力Fx=Jz*By=(vx*By)*By 由感应电流和高磁场之间相互作用产生的,θ是导电性,v是由洛伦兹力驱使的,液体流速意味着高磁场可以抑制在所有方向除B方向的流动。

由于磁场对对流的影响,这是困难的钠原子,其集中在固体或液体生长前,因此可大大的控制Si相表面的生长。

钠原子可占据孪晶面的多个晶格位点以增加平面,否则钠原子数目是不够的,因为原子数的增加。

在Si晶体上集成密集并形成球形形状的结构。

这意味着,与磁场重熔不丧失的Na改性效率为Al-6%Si的样品,而修改的质量不下降的为Al-12.6%Si的样品。

甚至保持40min,还没有被氧化并燃烧,仍然可以集中在一定密度的Si相的固液界面上。

这是由于磁场的影响。

Na它仍然在一定程度上被限制在了硅的表面。

并占据孪晶面的一些晶格位点,使硅变化的生在在孪晶上。

如图5所示,在这种情况下的共晶硅为优良品种,具有扭曲的形状,并且与没有磁场的情况相比,他的长度变短。

此外基于对锯齿双增长模型的分析。

对钠的修饰的机制是钠吸附在硅晶体的{111}面和减小孪晶的边界能量,并且导致双晶体在升温情况下的密度增加。

温度改性反应中,由于对流的只有少数的Na原子可以被吸附于Si晶体的{111}面的影响,那么它不针对减少双晶体的形成。

自从磁场的边境能量限制了对流的熔融,钠原子更可以吸附于Si晶体的{111}面来增加孪晶密度仅一步的增加。

因此这是通过与磁场升温得到的细微变化,硅相在共晶结构中和修改的效率更好。

当保持在520℃,Al-6%Si合金凝固时没有对流。

改性效率仍然存在。

因此,改性效率确实不会丢失,如果变形温度保持在低于冰冻点。

与此同时,由于作用,当在520℃加热,如图2所示的磁场,对对流不起作用,磁场对改性效率的影响无法找到。

对于Al-18%Si的共晶合金,在没有高磁场的情况下,分析模型,由于公约和固相的挂过程中没有扩散,液相才可以充分扩散。

初生硅出现在第一凝固边缘。

从液相到固相的硅原子扩散在凝固的前面。

然后初生硅连续出现在样品的边缘凝固,当温度降低到共晶液相温度时,组合物达到共晶的组合物,然后将共晶结构生成。

因此,初晶硅在凝固结构集中在样品的边缘与试样的中央部分成为共晶结构。

在具有高磁场的情况下,因为高磁场幼稚了熔体的对流,液相的充分扩散模型和固相的固化过程中没有扩散。

液相有限扩散,固相无扩散。

晶核的前部是产生于整个液相优先扩散集中在样品的边缘,初晶硅出现在液体的各个部分。

然后初生硅分布均匀在样品的所有部分。

5.结论(1)在高磁场条件下,钠盐对Al-6%Si合金的改性,重熔后不失效。

(2)合金在温度低于凝固点的情况下,高磁场对Al-6%Si合金的改性效率没有影响。

(3)当经过钠盐改性的Al-12.6%共晶合金在反应温度高磁场条件下保持20min时,比不在高磁场条件下共晶硅变得更为精细改性效率也得到更好的提高。

(4)在高磁场情况下,当保持时间延迟的40min时,该改性效率仍然部分保留。

换言之,高磁场可以推迟改性的有效时间。

(5)如果Al-18%Si过共晶合金的磷盐改性样品在高磁场条件下被保持在改性反应温度20和40min条件下,初晶硅在凝固结构集中在样品边缘并且共晶结构出现在样品的中心。

相关文档
最新文档