2 热力学第二定律

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热力学第二定律

热力学第二定律

(4) 等容变温过程 S
T2
T1
CV dT T
T2 T2 若CV为常数得 S CV ln nCV,m ln T1 T1
(5) 理想气体的状态改变过程
T2 V2 S nCV ,m ln +nR ln T1 V1 T2 p1 S nC p ,m ln +nR ln T1 p2 S nC p ,m ln V2 p +nCV ,m ln 2 V1 p1
T
值愈大,不可逆程度愈高(若不接受非体积功, 则是一自发过程;否则则为非自发过程)。
=

可以发生,且是可逆过程。
此过程不可能发生。
熵增加原理
1. 绝热体系
∆S绝热 ≥ 0 或 dS绝热 ≥ 0
表明:绝热不可逆过程中体系的熵增加,绝热可逆过程
体系的熵不变;绝热体系不可能发生一个熵减小的过程。
这称为绝热过程的熵增加原理,也称热力学第二定律的 熵表述。 >0 时,过程可发生,且是绝热不可逆的 ∆S绝热 (自发,不自发)
热力学第二定律的两种表述
Clausius( 克劳修斯 ) 表述:不能把热从低温物体传到高
温物体而不产生任何其他影响。 Kelvin(开尔文)表述:不可能从单一热源吸收热量使之 完全转化为功,而不引起其他变化。即第二类永动机
是不可能造成的。
第二类永动机:从单一热源吸收热量,并将所吸收的热 全转化为功而无其他影响。
(6) 等温等压下理想气体的混合过程
S Rni ln xi
2.相变过程
(1) 对可逆相变过程
对等温等压下的可逆相变∆S为
QR ΔH (可逆相变潜热) S T T
(2) 对不可逆相变 (举例说明) 设计 始末态相同的可逆过程再计算∆S

热力学第二定律 概念及公式总结

热力学第二定律 概念及公式总结

热力学第二定律一、 自发反应-不可逆性(自发反应乃是热力学的不可逆过程)一个自发反应发生之后,不可能使系统和环境都恢复到原来的状态而不留下任何影响,也就是说自发反应是有方向性的,是不可逆的。

二、 热力学第二定律1. 热力学的两种说法:Clausius:不可能把热从低温物体传到高温物体,而不引起其它变化Kelvin :不可能从单一热源取出热使之完全变为功,而不发生其他的变化2. 文字表述: 第二类永动机是不可能造成的(单一热源吸热,并将所吸收的热完全转化为功)功 热 【功完全转化为热,热不完全转化为功】(无条件,无痕迹,不引起环境的改变) 可逆性:系统和环境同时复原3. 自发过程:(无需依靠消耗环境的作用就能自动进行的过程)特征:(1)自发过程单方面趋于平衡;(2)均不可逆性;(3)对环境做功,可从自发过程获得可用功三、 卡诺定理(在相同高温热源和低温热源之间工作的热机)ηη≤ηη (不可逆热机的效率小于可逆热机)所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆机,其热机效率都相同,且与工作物质无关四、 熵的概念1. 在卡诺循环中,得到热效应与温度的商值加和等于零:ηηηη+ηηηη=η 任意可逆过程的热温商的值决定于始终状态,而与可逆途径无关热温商具有状态函数的性质 :周而复始 数值还原从物理学概念,对任意一个循环过程,若一个物理量的改变值的总和为0,则该物理量为状态函数2. 热温商:热量与温度的商3. 熵:热力学状态函数 熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量ηη :起始的商 ηη :终态的熵 ηη=(ηηη)η(数值上相等) 4. 熵的性质:(1)熵是状态函数,是体系自身的性质 是系统的状态函数,是容量性质(2)熵是一个广度性质的函数,总的熵的变化量等于各部分熵的变化量之和(3)只有可逆过程的热温商之和等于熵变(4)可逆过程热温商不是熵,只是过程中熵函数变化值的度量(5)可用克劳修斯不等式来判别过程的可逆性(6)在绝热过程中,若过程是可逆的,则系统的熵不变(7)在任何一个隔离系统中,若进行了不可逆过程,系统的熵就要增大,所以在隔离系统中,一切能自动进行的过程都引起熵的增大。

热力学第二定律详解

热力学第二定律详解

热力学第二定律(英文:second law of thermodynamics)是热力学的四条基本定律之一,表述热力学过程的不可逆性——孤立系统自发地朝着热力学平衡方向──最大熵状态──演化,同样地,第二类永动机永不可能实现。

这一定律的历史可追溯至尼古拉·卡诺对于热机效率的研究,及其于1824年提出的卡诺定理。

定律有许多种表述,其中最具代表性的是克劳修斯表述(1850年)和开尔文表述(1851年),这些表述都可被证明是等价的。

定律的数学表述主要借助鲁道夫·克劳修斯所引入的熵的概念,具体表述为克劳修斯定理。

虽然这一定律在热力学范畴内是一条经验定律,无法得到解释,但随着统计力学的发展,这一定律得到了解释。

这一定律本身及所引入的熵的概念对于物理学及其他科学领域有深远意义。

定律本身可作为过程不可逆性[2]:p.262及时间流向的判据。

而路德维希·玻尔兹曼对于熵的微观解释——系统微观粒子无序程度的量度,更使这概念被引用到物理学之外诸多领域,如信息论及生态学等克劳修斯表述克劳修斯克劳修斯表述是以热量传递的不可逆性(即热量总是自发地从高温热源流向低温热源)作为出发点。

虽然可以借助制冷机使热量从低温热源流向高温热源,但这过程是借助外界对制冷机做功实现的,即这过程除了有热量的传递,还有功转化为热的其他影响。

1850年克劳修斯将这一规律总结为:不可能把热量从低温物体传递到高温物体而不产生其他影响。

开尔文表述参见:永动机#第二类永动机开尔文勋爵开尔文表述是以第二类永动机不可能实现这一规律作为出发点。

第二类永动机是指可以将从单一热源吸热全部转化为功,但大量事实证明这个过程是不可能实现的。

功能够自发地、无条件地全部转化为热;但热转化为功是有条件的,而且转化效率有所限制。

也就是说功自发转化为热这一过程只能单向进行而不可逆。

1851年开尔文勋爵把这一普遍规律总结为:不可能从单一热源吸收能量,使之完全变为有用功而不产生其他影响。

物理化学第2章 热力学第二定律

物理化学第2章 热力学第二定律
BSm$ (B)
§3.7 熵变的计算
一、单纯状态变化过程
1. 等温过程 2.变温过程
S QR T
①等容变温过程
S T2 Qr T2 nCp,mdT
T T1
T1
T
nC
p,m
ln
T2 T1
②等压变温过程
S T2 Qr T T1
T2 nCV ,mdT
T1
T
nCV
,m
ln
T2 T1
U3 0
p
W3
nRTc
ln V4 V3
A(p1,V1,Th )
B(p2,V2,Th )
Th
Qc W3
D(p4,V4,TC )
C(p3,V3,TC )
Tc
环境对系统所作功如 DC曲线下的面积所示
a db
c
V
过程4:绝热可逆压缩 D( p4,V4,TC ) A( p1,V1,Th )
Q4 0
p
用一闭合曲线代表任意可逆循环。 在曲线上任意取A,B两点,把循环分成AB和 BA两个可逆过程。 根据任意可逆循环热温商的公式:
δ Q
T R
0
将上式分成两项的加和
B Q
( AT
)R1
A Q
( BT
)R2
0
移项得:
B A
(
Q T
)R1
B A
(
Q T
)R
2
说明任意可逆过程的热温商的值决定于始终 状态,而与可逆途径无关,这个热温商具有状态 函数的性质。
所以Clausius 不等式为
dS 0
等号表示绝热可逆过程,不等号表示绝热不
可逆过程。
熵增加原理可表述为:

热力学第二定律定义

热力学第二定律定义

热力学第二定律定义热力学第二定律是描述自然界中热能传递方向的定律。

它提供了对系统的不可逆性的定量描述。

现在我将用易于理解的术语来解释热力学第二定律。

1. 热力学第二定律的定义是:热量不会自发地从低温物体传递到高温物体,而是自发地从高温物体传递到低温物体,直到两者达到热平衡。

这意味着热量会自然地由高温区域流向低温区域,而不会相反。

这个定律是基于观察到的自然现象,例如我们观察到热咖啡冷却而不是变热。

2. 这个定律可以通过熵的概念来解释。

熵是描述系统无序程度的物理量。

根据热力学第二定律,一个孤立系统的熵总是趋向于增加。

这意味着能量会自发地从高熵(无序)的状态转移到低熵(有序)的状态,使得整个系统的熵增加。

3. 熵的增加可以通过一个有用的概念来理解,即“微观状态的数量”。

一个系统的微观状态是指描述系统内每个分子的位置和速度的组合。

在一个高熵的系统中,存在更多的微观状态,因此更难预测系统的具体状态。

而在一个低熵的系统中,只有很少的微观状态可用,因此系统的状态更容易确定。

4. 热力学第二定律还可以通过热机的工作循环来解释。

热机是将热能转化为机械能的设备,如蒸汽发动机。

根据热力学第二定律,热机无法完全将热量转化为有用的机械能,总会有一部分热量以废热的形式散失到周围环境中。

这是因为废热是高温物体向低温物体传递热量的结果。

5. 熵的增加和热机效率的限制可以通过另一个概念来解释,即“能量的均衡”。

根据热力学第二定律,能量在转化过程中总是趋向于从高能量的形式转化为低能量的形式,从有序形式转化为无序形式。

这是因为能量的转化总是伴随着一定程度的能量损失,这些能量以不可利用的形式散失。

总结一下,热力学第二定律定义了热量传递的方向,即从高温物体向低温物体传递。

它可以通过熵的概念解释,熵的增加表明了系统的无序程度。

热力学第二定律还限制了热机的效率和能量转化的过程,使能量趋向于从高能量形式转化为低能量形式。

这个定律对于理解自然界中热能传递的方向和能量转化的限制非常重要。

请简述热力学第二定律

请简述热力学第二定律

热力学第二定律是指孤立热力学系统的熵不减少,总是增大或者不变。

它用来给出一个孤立系统的演化方向,说明一个孤立系统不可能朝低熵的状态发展,即不会变得有序。

热力学第二定律有多种表述方式,其中克劳修斯表述为热量不能自发地从低温物体转移到高温物体,开尔文表述为不可能从单一热源取热使之完全转换为有用的功而不产生其他影响。

这个定律是热力学的基本定律之一,对于任何孤立的系统,其熵值只可能增加,不可能减少。

这意味着自然界的自发过程总是朝着熵增的方向发展,即从有序到无序,从低能量状态到高能量状态。

此外,热力学第二定律也涉及到能量的转换和利用。

根据这个定律,能量从一种形式转化为另一种形式时,总会有一定的损失。

例如,在蒸汽机中,热能转化为机械能时,总会有一些热量散失到环境中,无法被回收利用。

因此,这个定律也说明了能量利用的限制和效率问题。

最后,热力学第二定律是热力学的基本定律之一,它描述了孤立系统的熵增和能量的转换与利用等问题,对于我们理解自然界的自发过程和能量利用的限制具有重要的意义。

热力学第二定律概念及公式总结

热力学第二定律概念及公式总结

热力学第二定律一、自发反应-不可逆性(自发反应乃是热力学的不可逆过程)一个自发反应发生之后,不可能使系统和环境都恢复到原来的状态而不留下任何影响,也就是说自发反应是有方向性的,是不可逆的。

二、热力学第二定律1.热力学的两种说法:Clausius:不可能把热从低温物体传到高温物体,而不引起其它变化Kelvin:不可能从单一热源取出热使之完全变为功,而不发生其他的变化2.文字表述:第二类永动机是不可能造成的(单一热源吸热,并将所吸收的热完全转化为功)功热【功完全转化为热,热不完全转化为功】(无条件,无痕迹,不引起环境的改变)可逆性:系统和环境同时复原3.自发过程:(无需依靠消耗环境的作用就能自动进行的过程)特征:(1)自发过程单方面趋于平衡;(2)均不可逆性;(3)对环境做功,可从自发过程获得可用功三、卡诺定理(在相同高温热源和低温热源之间工作的热机)ηI≤ηR(不可逆热机的效率小于可逆热机)所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆机,其热机效率都相同,且与工作物质无关四、熵的概念1.在卡诺循环中,得到热效应与温度的商值加和等于零:Q cT c +Q hT h=0任意可逆过程的热温商的值决定于始终状态,而与可逆途径无关热温商具有状态函数的性质:周而复始数值还原从物理学概念,对任意一个循环过程,若一个物理量的改变值的总和为0,则该物理量为状态函数2. 热温商:热量与温度的商3. 熵:热力学状态函数熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量S A:起始的商 SB :终态的熵d s=(δQT)R(数值上相等)4. 熵的性质:(1)熵是状态函数,是体系自身的性质是系统的状态函数,是容量性质(2)熵是一个广度性质的函数,总的熵的变化量等于各部分熵的变化量之和(3)只有可逆过程的热温商之和等于熵变(4)可逆过程热温商不是熵,只是过程中熵函数变化值的度量(5)可用克劳修斯不等式来判别过程的可逆性(6)在绝热过程中,若过程是可逆的,则系统的熵不变(7)在任何一个隔离系统中,若进行了不可逆过程,系统的熵就要增大,所以在隔离系统中,一切能自动进行的过程都引起熵的增大。

热力学第二定律 概念及公式总结

热力学第二定律 概念及公式总结
三、卡诺定理(在相同高温热源和低温热源之间工作的热机)
(不可逆热机的效率小于可逆热机)
所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆机,其热机效率都相同,且与工作物质无关
四、熵的概念
1.在卡诺循环中,得到热效应与温度的商值加和等于零:
任意可逆过程的热温商的值决定于始终状态,而与可逆途径无关
热温商具有状态函数的性质 :周而复始 数值还原
五、克劳修斯不等式与熵增加原理
不可逆过程中,熵的变化量大于热温商
1.某一过程发生后,体系的热温商小于过程的熵变,过程有可能进行不可逆过程
2.某一过程发生后,热温商等于熵变,则该过程是可逆过程
3.热温商大于熵变的过程是不可能发生的
4.热力学第二定律的数学表达式:
5. 隔离系统中, (一个隔离系统的熵永不减少)
6.熵增加原理:
7.隔离系统中有: 【根据熵增加原理知,若从体系的熵值变化量判断过程一定是自发过程,那么该过程一定是隔离系统】
六、热力学基本方程式与T-S图
1.热力学基本方程:
2.根据热二定律基本方程得: 可逆过程中有
3.绝热可逆过程:
七、 熵变的计算
1.等温过程中熵的变化值:
(1)理想气体等温可逆变化: 、 、
从物理学概念,对任意一个循环过程,若一个物理量的改变值的总和为0,则该物理量为状态函数
2.热温商:热量与温度的商
3. 熵:热力学状态函数 熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量 (数值上相等)
4. 熵的性质:
(1)熵是状态函数,是体系自身的性质是系统的状态函数,是容量性质
(2)熵是一个广度性质的函数,总的熵的变化量等于各部分熵的变化量之和
(2)等温、等压可逆相变:
I :在标准压力下,任何物质之间的熔沸点之间的相变为可逆相变;

第二章:热力学第二定律(物理化学)

第二章:热力学第二定律(物理化学)
如果是一个隔离系统,环境与系统间既无热 的交换,又无功的交换,则熵增加原理可表述为: 一个隔离系统的熵永不减少。
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31
克劳修斯不等式的意义
克劳修斯不等式引进的不等号,在热力学上可以
作为变化方向与限度的判据。
dS Q T
dSiso 0
“>” 号为不可逆过程 “=” 号为可逆过程
“>” 号为自发过程 “=” 号为处于平衡状态
I < 20% 1度电/1000g煤
高煤耗、高污染(S、N氧化物、粉尘和热污染)
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16
火力发电厂的能量利用
400℃
550℃
ThTC67330055%
Th
673
I < 40% 1度电/500g煤
ThTC82330063%
Th
823
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17
火力发电厂的改造利用
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十九世纪,汤姆荪(Thomsom)和贝塞罗特(Berthlot) 就曾经企图用△H的符号作为化学反应方向的判据。他们认 为自发化学反应的方向总是与放热的方向一致,而吸热反应 是不能自动进行的。虽然这能符合一部分反应,但后来人们 发现有不少吸热反应也能自动进行,如众所周知的水煤气反 应就是一例。这就宣告了此结论的失败。可见,要判断化学 反应的方向,必须另外寻找新的判据。
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4
2.2 自发变化不可逆症结
T1高温热源 Q1
M
W
Q2
T2低温热源
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5
2.3 热力学第二定律(The Second Law of Thermodynamics)
开尔文(Kelvin) :“不可能从单一热源取出热使之完全 变为功,而不发生其它的变化。”

热力学第二定律

热力学第二定律

1、 气、液、固体的定p或定V的变T 过程
定压变温过程:由δQp=dH=nCp,mdT
得:S= 2 Qr T2 nC p,m dT ;
1T
T1 T
视C
为常
p,m

S

nC
p ,m n
T2 T1
(2-4-1)
定容变温过程:由δQV=dU=nCV,mdT
同理得:S

nCV ,mn
自发
S孤立 0 或 dS孤立 0平衡
(2-3-4) (2-3-5)
熵增加原理:系统经绝热过程由一状态到达另一状态, 熵值不减少;自发变化的结果,必使孤立系统的熵增加 (孤立系统中可以发生的实际过程都是自发过程)。
方向:孤立系统的熵增加
限度:孤立系统熵值达到最大——平衡态。
二、 熵增原理及平衡的熵判据

mix
S
SA nARn
S 1 yA
BnBnRARnny1VB AVAVnBRBnByRBnnyVBAV(B2V-4B-6)
∵yB < 1,∴ΔmixS > 0
结论:定T定p理气混 合过程系统熵增加
nA, V + nB, V 定温定容 nA+nB, V
AT
BT
BQir BQr S
AT
AT
得:S BQ
AT

dS

Q
T
不可逆 可逆
(2-3-3)
——热力学第二定律的数学表达式 依具体情况方向判据的形式
二、 熵增原理及平衡的熵判据
绝热过程,δQ=0,则有
S绝热 0

不可逆
dS绝热 0 可逆

物理化学 第二章 热力学第二定律

物理化学 第二章 热力学第二定律

101.325kPa,变到100℃,253.313 kPa,计
算△S。
S
p S1
S2
T
分析:此题是p、V、T三者都变的过程,若要计 算熵变,需要设计成两个可逆过程再计算。先等 压变温,再等温变压。
S
p S1
S2
T
S
S1
S2
C pm
ln T2 T1
R ln
p1 p2
5 R ln 37315 R ln 101325 114J K 1
-5℃苯(l)→5℃苯(l)
S1
278 Cpm(l) dT 268 T
C pm(l )
ln
T2 T1
126g77 ln 278 268
4 64J K 1
(2) 相变点的相变 5℃苯(l)→5℃苯(s)
S2
H T
9916 08 278
35 66J
K 1
(3) 恒压变温 5℃苯(S)→-5℃苯(S)
4.绝热可逆缩D(p4V4)→A(p1V1)
下面计算每一步的功和热 以1mol理想气体为体系
第一步: U1 0
W1
Q2
RT2
ln V2 V1
第二步:
T1
Q 0 W2 U2 CVmdT
T2
第三步: U3 0 第四步: Q 0
W3
Q1
RT1
ln
V4 V3
T2
W4 U4 CVmdT
T1
解:(1)
S体
nR ln V2 V1
8314 ln10 19 15J
K 1
S环
QR T
nR ln V2 V1
19 15J gK 1
S体 S环 0

热力学第二定律

热力学第二定律

第五节 熵(entropy)
一、熵的概念 据第一定律: I: ∆ UI=Qr +Wr II: ∆ UII=Qir +Wir Qr +Wr = Qir +Wir Qr–Qir=-(Wr –Wir )>0 Qr>Qir
等温过程: I:可逆
始态
终态
II:不可逆
除以T:
Qr > Qir
TT
1. 恒压变温过程:始态(P1,V1,T1)
终态(P1,V2,T2)
变温过程中 无相变
S
T2 δQr T T1
T2 T1
C pdT T
Cp
ln T2 T1
2. 恒容变温过程: 始态(P1,V1,T1)
终态(P2,V1,T2)
S
T2 Qr
T T1
T2 T1
CV dT T
CV
ln T2 T1
2244.8 300
7.48
J
K 1
100
S孤立=S系统+S环境=19.14-7.48=11.66 J K1 0
(2) S只决定于始终态,与过程无关, 所以 S系统 = 1914 JK1
由于 p外= 0,所以 Q = W = 0 , S环境= 0
S孤立=S系统+S环境=19.14 J K1 0
若T2>T1,则S >0,S高温>S低温
二、变温过程中熵变的计算
等容过程 等压过程
ΔS =
C T2
T1 v
dT T
ΔS =
T2 T1
C
p
dT T
S高温 >S低温
七、不可逆相变系统熵变的计算
∆S总=∆S体+∆S环境≧0

热力学第二定律及其应用

热力学第二定律及其应用

热力学第二定律及其应用热力学第二定律是热力学中最基本的定律之一,在热力学中具有很重要的地位。

它描述了热量不可能自发地从低温物体传递到高温物体,也描述了热机转换热能成为功的效率上限。

在这篇文章中,我们将会探究热力学第二定律及其应用。

1. 热力学第二定律的概念热力学第二定律是一个非常有意思的概念。

它告诉我们,在热量传递中,热量自发地从高温物体流向低温物体。

这个过程是不可逆的,也就是说,它根本不可能反过来。

这一点有什么实际的应用呢?在工业生产中,为了生产出一些物品,要通过一系列的化学反应来完成。

通常这些反应都需要耗费能量,并且会放出热量。

如果我们想要将这些热量利用起来,转化为能量,我们就需要使用热机。

然而,热机转换热能成为功是有很大限制的。

根据热力学第二定律,热机最高只能将能量转换成功的一部分,另一部分则会成为废热散发到周围环境中。

这就是为什么汽车引擎等热机设备在运行的时候会产生很多废热的原因了。

2. 热力学第二定律的表达式热力学第二定律有不同的表达方式,在这里我们来介绍一下热力学中常用的两个表达式,分别是卡诺热机效率公式和熵增原理。

卡诺热机效率公式:卡诺热机是一种理想化的热机,在热力学中被普遍用来探讨热机的效率问题。

卡诺热机效率公式是:$$\eta = 1-\frac{T_c}{T_h}$$其中,$\eta$为热机效率,$T_h$为热源温度,$T_c$为冷却温度。

这个公式告诉我们,当热源温度和冷却温度固定的时候,热机的效率是固定的。

这个效率上限就是这个公式所描述的。

熵增原理:热力学第二定律中的另一个表达方式是熵增原理。

它告诉我们,一个孤立的系统中的熵总是会增加,永远不会减少。

这个定律可以形式化地表达为:$$\Delta S \ge \frac{\Delta Q}{T}$$其中,$\Delta S$是系统内外熵的变化,$\Delta Q$是系统热量变化,$T$是温度。

这个式子告诉我们,如果一个孤立的系统中的熵增加,那么这个系统中的温度也会增加。

热力学第二定律的理解与实际应用

热力学第二定律的理解与实际应用

热力学第二定律的理解与实际应用热力学是研究能量转化和能量流动规律的科学,而热力学第二定律则是热力学中最基本的规律之一。

它描述了热量自然流动的方向性,对于我们理解自然界的运行机制以及实际应用具有重要意义。

本文将从理论和应用两个方面来深入探讨热力学第二定律。

一、热力学第二定律的理论解释热力学第二定律,也被称为熵增原理,简单来说,它指出热量自然地从高温物体传递到低温物体,而不会相反地从低温物体传递到高温物体。

这个定律可以通过熵的概念来解释。

熵是描述系统混乱程度的物理量,系统的熵越高,其混乱程度越高。

根据热力学第二定律,一个孤立系统的熵在一个孤立系统内应该增加或保持不变,而不会减少。

这意味着自然倾向于让系统朝着更高熵的方向演化。

这种趋势是不可逆转的,也就是说,系统的混乱程度一旦增加,就无法回到原来的状态。

二、热力学第二定律的实际应用1. 火力发电火力发电是一种常见的能源转换方式,其原理是燃料的燃烧释放出的热能转化为电能。

在火力发电厂中,热力学第二定律的原理被广泛应用。

燃烧过程中产生的热能被用来加热水蒸汽,使其膨胀,从而推动涡轮旋转,最终将机械能转化为电能。

这个过程中,热量从高温的燃烧室传递到低温的冷却水中,符合热力学第二定律的规定。

2. 制冷技术制冷技术是热力学第二定律的重要应用领域之一。

根据热力学第二定律,热量自然地从热区流向冷区,而不会相反。

制冷设备利用这个原理,将热量从一个物体或者区域传递到另一个物体或者区域,以实现降温的目的。

例如,冰箱通过压缩制冷循环,将热量从冷藏室中移出,使冷藏室内温度降低,达到保持食物新鲜的效果。

3. 热力学工程热力学在工程领域的应用非常广泛,例如燃气轮机、汽车发动机、蒸汽机等都是基于热力学原理设计和工作的。

这些设备利用燃料的燃烧产生的热能,通过热力学循环将热能转化为机械能,从而实现动力输出。

热力学第二定律的应用在这些设备中起到了至关重要的作用,保证了能量转换的高效率和可靠性。

热力学第二定律知识点总结

热力学第二定律知识点总结

热力学第二定律知识点总结热力学是研究能量转化和能量传递规律的学科,其中热力学第二定律是热力学的核心和基础。

热力学第二定律描述了自然界中热量如何传递的方向和限制。

本文将对热力学第二定律的几个重要知识点进行总结。

一、热力学第二定律的表述热力学第二定律有多种表述形式,其中最为常见的是克劳修斯表述和开尔文表述。

克劳修斯表述指出,不能将能量从低温物体传递到高温物体而不引起其他变化。

换句话说,热量只能从高温物体传递到低温物体,不可能自发地从低温物体移动到高温物体中。

开尔文表述则强调了热力学第二定律的实际应用,它指出热量不可能从自发流动的热源中完全转化为功,一定会有一部分热量转化为无用的热量,最终导致热能的不可逆损失。

二、熵的概念熵是描述热力学系统混乱程度或无序程度的物理量。

熵的增加表示系统的混乱度增加,而熵的减少则表示系统的混乱度减少。

根据热力学第二定律,孤立系统的熵总是会增加,不可能自发减少。

根据熵的定义,我们可以得出一个结论:任何自发过程都会伴随着熵的增加。

这也是为什么自发发生的过程是不可逆的原因之一。

熵的增加导致能量的不可逆转化,使得系统无法恢复到原来的状态。

三、热机效率和热泵效率热机效率是指热机从热源中吸收的热量与做功所消耗的热量之比。

根据热力学第二定律,热机效率的上限由克劳修斯表述给出,即热机效率不能超过1减去低温热源与高温热源的温度比之间的比值。

热泵效率是指热泵从低温热源中吸收的热量与提供给高温热源的热量之比。

热泵效率的上限同样由克劳修斯表述限制。

四、热力学不可逆性热力学第二定律揭示了热力学过程的不可逆性。

不可逆性的存在使得热流只能从高温物体传递到低温物体,而不能反向流动。

不可逆性还导致了热机效率和热泵效率的存在上限。

热力学第二定律的不可逆性在自然界广泛存在,如热传导、功的转化等过程都受到了不可逆性的约束。

能量的不可逆流动使得一部分能量转化为无用的热量,增加了能量损失。

五、热力学第二定律的应用热力学第二定律在工程和科学研究中有着广泛的应用。

热力学第二定律 概念及公式总结

热力学第二定律 概念及公式总结

一、自发反应-不可逆性(自发反应乃是热力学的不可逆过程)一个自发反应发生之后,不可能使系统和环境都恢复到原来的状态而不留下任何影响,也就是说自发反应是有方向性的,是不可逆的。

二、热力学第二定律1.热力学的两种说法:Clausius:不可能把热从低温物体传到高温物体,而不引起其它变化Kelvin:不可能从单一热源取出热使之完全变为功,而不发生其他的变化2.文字表述:第二类永动机是不可能造成的(单一热源吸热,并将所吸收的热完全转化为功)功热【功完全转化为热,热不完全转化为功】(无条件,无痕迹,不引起环境的改变)可逆性:系统和环境同时复原3.自发过程:(无需依靠消耗环境的作用就能自动进行的过程)特征:(1)自发过程单方面趋于平衡;(2)均不可逆性;(3)对环境做功,可从自发过程获得可用功三、卡诺定理(在相同高温热源和低温热源之间工作的热机)(不可逆热机的效率小于可逆热机)所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆机,其热机效率都相同,且与工作物质无关四、熵的概念1.在卡诺循环中,得到热效应与温度的商值加和等于零:任意可逆过程的热温商的值决定于始终状态,而与可逆途径无关热温商具有状态函数的性质:周而复始数值还原从物理学概念,对任意一个循环过程,若一个物理量的改变值的总和为0,则该物理量为状态函数2. 热温商:热量与温度的商3. 熵:热力学状态函数熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量(数值上相等)4. 熵的性质:(1)熵是状态函数,是体系自身的性质是系统的状态函数,是容量性质(2)熵是一个广度性质的函数,总的熵的变化量等于各部分熵的变化量之和(3)只有可逆过程的热温商之和等于熵变(4)可逆过程热温商不是熵,只是过程中熵函数变化值的度量(5)可用克劳修斯不等式来判别过程的可逆性(6)在绝热过程中,若过程是可逆的,则系统的熵不变(7)在任何一个隔离系统中,若进行了不可逆过程,系统的熵就要增大,所以在隔离系统中,一切能自动进行的过程都引起熵的增大。

热力学第二定律.

热力学第二定律.

S f

2 dQ 1T
系统熵的变化量与熵流之差定义为熵产,用“Sg”表示
Sg S2 S1 S f
(S2 S1) S f Sg
熵流是由于系统与外界的发生热交换而引起的,其取 值可正可负可为零,而熵产是过程不可逆性的度量, 可逆过程熵产为零,不可逆过程熵产大于零,任何过 程的熵产不可能小于零。
• (2)若把此热机当制冷机使用,同样由克劳修斯积分 判断
Q Q1 Q2 2000 800 0.585 kJ / K 0
T T1 T2 973 303
工质经过任意不可逆循环,克劳修斯积分必小于零, 因此循环不能进行。
• 若使制冷循环能从冷源吸热800kJ,假设至少 耗功Wmin,根据孤立系统熵增原理有△Siso=0:
因为工质恢复到原来状态,所以工质熵变
△SE=0
对热源而言,由于热源放热,所以
SH
Q1 T1

2000 973
2.055 kJ / K
• 对冷源而言,冷源吸热
S L

Q2 T2

800 303

2.64 k J
/K
代入得:
Siso (2.055) 2.64 0 0.585 kJ / K 0
2 Q
1T
对于微元过程:
ds

(
dq T
) re v
或 dS

dQ
( T
) re v

mds
由于熵是状态参数,所以不论过程是否可逆,熵 变只由初终状态决定。
可逆与不可逆的情况
S2

S1

2 1
Q
T

02热力学第二定律

02热力学第二定律

Q
Q
四、热力学第二定律数学表达式
Clausius不等式:S 意义:
δQi δQ 或dS Ti T
(1)在热力学可逆过程中, dS δQR
注意: (1) Q是实际过程热,可逆过程与不可逆过程中的Q 不同。 (2)式中的T是环境的温度,可逆过程中, T体系 T环境
T (2)在热力学不可逆过程中, dS > δQIR T (3) dS < δQ 的过程不存在。 T
(3)熵S是广度性质的状态函数,不守恒。
五.熵增加原理
δQi δQ Clausius不等式:S 或dS Ti T 1.绝热过程
δQ 0
S (绝热) 0或dS (绝热) 0 结论:绝热过程中,封闭体系的熵永不减少。 如果过程是可逆的,则熵的数值不变;如果过程 是不可逆的,则熵的数值增加。 思考题:熵变是否与过程有关?
气体流动 溶质扩散
P高P低 c高c低
两处P相等 两处C相等
压力差 浓度差
自发过程的逆过程不能自动发生,但可由环境来完成。
二、热力学第二定律的经典表述
1.开尔文说法:
不可能从单一热源取热使之全部变为功而不产生其它 的变化。
2.克劳修斯说法:
不可能把热从低温物体传到高温物体而不发生其它 变化。
3.Ostwald说法:
T T相
T相
T
例1:1mol金属银在定容下由273.2K加热到303.2K,求 ΔS。 CV ,m 24.48J K -1 mol-1 。 已知在该温度区间银的 解:
T2 303.2 S nCV,m ln 1 24.48 ln T1 273.2 2.531(J K -1 )
绝热可逆过程和绝热不可逆过程所到达的最终状态是不同 的,因而熵也不同,因而不能错误地理解为熵变与过程有关。
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热力学第二定律练习题一、是非题,下列各题的叙述是否正确,对的画√错的画×1、热力学第二定律的克劳修斯说法是:热从低温物体传给高温物体是不可能的 ( )2、组成可变的均相系统的热力学基本方程 d G =-S d T +V d p +∑=1B B μd n B ,既适用于封闭系统也适用于敞开系统。

( )3、热力学第三定律的普朗克说法是:纯物质完美晶体在0 K 时的熵值为零。

( )4、隔离系统的熵是守恒的。

( )5、一定量理想气体的熵只是温度的函数。

( )6、一个系统从始态到终态,只有进行可逆过程才有熵变。

( )7、定温定压且无非体积功条件下,一切吸热且熵减少的反应,均不能自发发生。

( )8、系统由状态1经定温、定压过程变化到状态2,非体积功W ’<0,且有W ’>∆G 和∆G <0,则此状态变化一定能发生。

( )9、绝热不可逆膨胀过程中∆S >0,则其相反的过程即绝热不可逆压缩过程中∆S <0。

( )10、克-克方程适用于纯物质的任何两相平衡。

( )11、如果一个化学反应的∆rH 不随温度变化,则其∆r S 也不随温度变化, ( )12、在多相系统中于一定的T ,p 下物质有从化学势较高的相自发向化学势较低的相转移的趋势。

( )13、在-10℃,101.325 kPa 下过冷的H 2O ( l )凝结为冰是一个不可逆过程,故此过程的熵变大于零。

( )14、理想气体的熵变公式∆S nC V V nC p p p V =⎛⎝ ⎫⎭⎪+⎛⎝ ⎫⎭⎪,,ln ln m m 2121只适用于可逆过程。

( ) 15、系统经绝热不可逆循环过程中∆S = 0,。

( )二、选择题1 、对于只做膨胀功的封闭系统的(∂A /∂T )V 值是:( )(1)大于零 (2) 小于零 (3)等于零 (4)不确定2、 从热力学四个基本过程可导出VU S ∂⎛⎫ ⎪∂⎝⎭=( ) (1) (2) (3) (4) T p S pA H U G V S V T ∂∂∂∂⎛⎫⎛⎫⎛⎫⎛⎫ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪∂∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭⎝⎭ 3、1mol 理想气体(1)经定温自由膨胀使体积增加1倍;(2)经定温可逆膨胀使体积增加1倍;(3)经绝热自由膨胀使体积增加1倍;(4)经绝热可逆膨胀使体积增加1倍。

在下列结论中何者正确?( )(1)∆S 1= ∆S 2= ∆S 3= ∆S 4 (2)∆S 1= ∆S 2, ∆S 3= ∆S 4=0(3)∆S 1= ∆S 4, ∆S 2= ∆S 3 (4)∆S 1= ∆S 2= ∆S 3, ∆S 4=04、1 mol 理想气体经一等温可逆压缩过程,则:( )。

(1) ∆G > ∆A ; (2) ∆G < ∆A ; (3) ∆G = ∆A ; (4) ∆G 与∆A 无法比较。

5、理想气体从状态I 等温自由膨胀到状态II ,可用哪个状态函数的变量来判断过程的自发性。

( )(1)∆G (2)∆U (3)∆S (4)∆H6、物质的量为n 的理想气体等温压缩,当压力由p 1变到p 2时,其∆G 是:( )。

(1) nRT p p ln 12; (2) n RTp p p p d 12⎰; (3) V p p ()21-; (4) nRT p p ln 21 7、1 mol 理想气体从相同的始态(p 1,V 1,T 1)分别经绝热可逆膨胀到达终态(p 2,V 2,T 2),经绝热不可逆膨胀到达(,,)p V T 222'',则T 2' T 2,V 2' V 2,S 2' S 2。

(选填 >, =, <) 8、若系统经历一个循环过程,则下列各组哪一组所包含的量其改变量均为零:( )(1) U 、Q 、W 、H ; (2) Q 、H 、C 、C V ;(3) U 、H 、S 、G ; (4) △U 、△H 、Q p 、Q V 。

9、 在100℃, 101.325 kPa 下有1 mol 的H 2O( l ),使其与100℃的大热源接触并使其向真空中蒸发,变为100℃,101.325 kPa 的H 2O( g ),对于这一过程可以用哪个量来判断过程的方向?( )(1)∆S (系统) (2)∆S (系统)+∆ S (环境) (3)∆G (4)∆S (环境) )10、液态水在100℃及101.325 kPa 下汽化成水蒸气,则该过程的( )。

(1)∆H = 0; (2)∆S = 0; (3)∆A = 0; (4)∆G = 011、一定条件下,一定量的纯铁与碳钢相比,其熵值是( )(1)S ( 纯铁) > S (碳钢); (2)S ( 纯铁) <S (碳钢); (3)S ( 纯铁)= S (碳钢);12、非理想气体绝热可逆压缩过程的∆S ( )(1)=0; (2)>0; (3)<0;13 、对封闭的单组分均相系统,且W ’=0时,TG p ⎛⎫∂⎪∂⎝⎭的值应是( ) (1)<0 (2)>0 (3)=0 (4)无法判断14、10 mol 某理想气体,由始态300 K ,500 kPa 进行恒温过程的吉布斯函数变∆G =-47.318 kJ 。

则其终态系统的压力为( )。

(1) 125 kPa ; (2) 75.0 kPa ; (3) 7.500 kPa ; (4) 25 kPa )15、 理想气体定温自由膨胀过程为( )(1) △S>0 (2) U<0 (3) Q>0 (4) W<0三、填空题1、等式0T TT U U H V p V ⎛⎫∂∂∂⎛⎫⎛⎫=== ⎪ ⎪ ⎪∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭ 适用于 。

2、 热力学第三定律的普朗克说法的数学表达式为 。

3、 1mol 理想气体由同一始态开始分别经可逆绝热膨胀(Ⅰ)与不可逆绝热膨胀(Ⅱ)至相同终态温度,(选择填>, <, =)则∆U Ⅰ ∆U Ⅱ,∆S Ⅰ ∆S Ⅱ。

4、使一过程的∆ S =0,应满足的条件是 。

5、有个学生对理想气体的某个公式记得不太清楚了,他只模糊记得的是 T S nR x p ∂⎛⎫=-⎪∂⎝⎭ 。

你认为,这个公式的正确表达式中,x 应为 。

6、热力学基本方程之一为dH= 。

7、在732 K 时,反应 NH 4Cl(s) == NH 3(g) + HCl(g) 的 ∆r G =-20.8 kJ ·mol -1,∆r H =154 kJ ·mol -1,则该反应的∆r S = 。

8、绝热不可逆膨胀过程系统的∆S 0,绝热不可逆压缩过程系统的∆S 0。

(选填 >,< 或 = )9、 熵增原理表述为 。

10、在热源温度为534 K 及305 K 间工作的可逆热机,每一循环能作功135 J ,求热机在每一循环过程中从高温热源吸取热量为 。

11、在封闭系统中,无论发生何种不可逆绝热过程:(1)决不会出现系统的熵变∆S (系统)的现象;(2)环境的熵变∆S (环)必然是 。

选填> 0 ,≥ 0,< 0, ≤ 0 或 = 0)12、由克拉贝龙方程导出最常用的、最简单的克拉贝龙-克劳修斯方程的积分式时所作的三个近似处理分别是(1) ;(2) ;(3) 。

13、已知某化学反应在25 ℃的标准摩尔熵变为∆r S (298 K),又知该反应的∑νB C p ,m,B ,则温度T 时该反应的标准摩尔熵变∆r S (T ) =⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽。

14、热力学基本方程d H =T d S +V d p +∑μB d n B 的适用条件为组成⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽变的⎽⎽⎽⎽⎽⎽系统和⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽⎽。

四、计算题1、已知0℃冰的饱和蒸气压为0.611 kPa,其升华焓为2820 J·g -1,水汽的C p ,m =30.12 J·K -1·mol -1。

若将0 ℃时的1 g 冰转变为150℃,10.13 kPa 的水汽,系统的熵变为多少?设水汽为理想气体。

已知H 2O 的摩尔质量M =18.02 g·mol -1。

2、固态氨的饱和蒸气压为ln(/)./p T kPa K =-21013754,液态氨的饱和蒸气压为ln(/)./p T kPa K =-17473065。

试求(1)三相点的温度、压力;(2)三相点的蒸发焓、升华焓和熔化焓。

3、4 mol某理想气体,其C V,m = 2.5 R,由始态531.43 K,600 kPa,先等容加热到708.57 K,在绝热可逆膨胀至500 kPa的终态。

求终态的温度。

整个过程的∆U及∆S各为若干?4、设有2 mol单原子理想气体,其C p,m = 2.5 R。

由298.15 K及3 MPa的始态压力突然降到100 kPa绝热膨胀,作膨胀功2095 J,试计算系统的熵变∆S。

5、已知H2O(l)在298K时的饱和蒸气压为3168Pa,蒸发焓为44.01 kJ·mol-1,现有2 mol H2O(l)在298K、0.1 MPa 下变为同温同压的水蒸气。

计算此过程的∆U,∆H,∆S,∆G。

设蒸气可视为理想气体。

6、在-59℃时,过冷液态二氧化碳的饱和蒸气压为0.460 MPa,同温度时固态CO2的饱和蒸气压为0.434 MPa ,问在上述温度时,将1 mol过冷液态CO2转化为固态CO2时,∆G为多少?设气体服从理想气体行为。

7、在70℃时CCl4的蒸气压为81.613 kPa,80℃时为112.43 kPa。

计算:(1)CCl4的摩尔汽化焓;(2)正常沸点。

8、1 mol理想气体在300 K下,等温可逆膨胀体积增加一倍,计算该过程的W,Q,∆U,∆H,∆G,∆A及∆S。

9、1 mol水在100℃、101.325 kPa恒温恒压蒸发为同温同压下的水蒸气,然后将此水蒸气恒温可逆膨胀变为100℃、50 kPa的水蒸气,求此过程的Q,W,∆U,∆H,ΔS,ΔA和ΔG 。

已知水在100℃、101325 Pa 下的∆vap H m为40.67 kJ. mol-110、在0 ℃附近,纯水和纯冰成平衡,已知0 ℃时,冰与水的摩尔体积分别为0.01964 ⨯ 10-3 m3·mol-1和0.01800 ⨯ 10-3 m3·mol-1,冰的摩尔熔化焓为∆fus H m = 6.029 kJ·mol-1,试确定0℃时冰的熔点随压力的变化率d T / d p = ?11、在25℃时1 mol O2从1000 kPa自由膨胀到100 kPa,求此过程的∆U,∆H,∆S,∆A,∆G(设O2为理想气体)。

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