材料力学课件

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③应力分析:画危险面应力分布图,叠加;
④强度计算:建立危险点的强度条件,进行强度
计算。
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20
2、两相互垂直平面内的弯曲
有棱角的截面
max
Mz Wz

My Wy
[ ]
圆截面
max
M
2 z

M
2 y
[ ]
W
3、拉伸(压缩)与弯曲
有棱角的截面
max

FN ,max A
(4)确定最大剪力和最大弯矩
3、弯曲应力与强度条件
(1)弯曲正应力
My
I PPT课件 z
12
M max Wz
yt,max yc,max
Oz y
PPT课件
t,max

Myt,max Iz
c,max

Myc,max Iz
13
(2)梁的正应力强度条件
M max
Wz

M
2 z

M
2 y
T
2
Mr4
M
2 z

M
2 y

0.75T
2
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22
5、连接件的强度条件
剪切的强度条件
FS [ ]
AS
挤压强度条件
bs

Fbs Abs
[ bs ]
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M z,max Wz

M y,max Wy
[ ]
圆截面
max
FN ,max A PPT课件

M max W
[ ]
21
4、弯曲与扭转

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梁的剪力与弯矩
1
梁的剪力
解析剪力对梁的影响和剪切应力。
2
梁的弯曲
讨论梁的弯曲行为和弯曲应力。
3
横截面性能
探索截面形状对梁的强度和刚度的影响。
梁的挠度
1 挠度与刚度
2 梁的支撑条件
3 挠度计算
研究梁的弯曲变形和挠度。
解释梁的不同支撑条件对 挠度的影响。
介绍计算梁挠度的工程方 法。
杆件的稳定性
1
稳定性概念
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材料力学课件PPT是一个全面的教学工具,涵盖了力学基础、应力与变形、杆 件的轴向受力、梁的剪力与弯矩、梁的挠度、杆件的稳定性以及结构稳定裂 解和破坏形态。
力学基础
1
牛顿力学原理
解释物体运动和力的相互作用。
2
力的向量和标量
了解力量的方向和大小。
3
运动和加速度
讨论物体的运动和加速度。
应力与变形
应力
探讨物体所受力的影响。
塑性变形
讲解材料在超出弹性范围时的塑性行为。
弹性变形
解析材料的弹性性质和应变量。
断裂
探索材料的破裂过程和强度。
杆件的轴向受力
拉力
描述由拉力引起的变形和破坏。
压力
研究由压力引起的压缩变形和破坏。
剪力
解释由剪切力引起的变形和破坏。
扭矩
探讨由扭转力引起的变形和破坏。
介绍杆件的稳定性和失稳行为。
2
纯压杆件
研究纯压杆件的稳定性和临界长度。
பைடு நூலகம்
3
压弯杆件
探讨压弯杆件的稳定性和稳定方程。
结构稳定裂解和破坏形态
稳定性裂解
解释结构在突然失去稳定性时的裂解过程。

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力学性质:在外力作用下材料在变形和破坏方面所 表现出的力学性能













材料拉伸时的力学性质
材料拉伸时的力学性质
二 低 碳 钢 的 拉 伸
材料拉伸时的力学性质
二 低碳钢的拉伸(含碳量0.3%以下)
e
b
f 2、屈服阶段bc(失去抵抗变 形的能力)
b
e P
a c s
s — 屈服极限
(二)关于塑性流动的强度理论
1.第三强度理论(最大剪应力理论) 这一理论认为最大剪应力是引起材料塑性流动破坏的主要
因素,即不论材料处于简单还是复杂应力状态,只要构件危险 点处的最大剪应力达到材料在单向拉伸屈服时的极限剪应力就 会发生塑性流动破坏。
这一理论能较好的解释塑性材料出现的塑性流动现象。 在工程中被广泛使用。但此理论忽略了中间生应力 2的影响, 且对三向均匀受拉时,塑性材料也会发生脆性断裂破坏的事 实无法解释。
许吊起的最大荷载P。
CL2TU8
解: N AB
A [ ]
0.0242 4
40 106
18.086 103 N 18.086 kN
P = 30.024 kN
6.5圆轴扭转时的强度计算
圆轴扭转时的强度计算
▪ 最大剪应力:圆截面边缘各点处
max
Tr
Ip
max
Wp T
Wp
Ip r

抗扭截面模量
3、强化阶段ce(恢复抵抗变形
的能力)
o
b — 强度极限
4、局部径缩阶段ef
明显的四个阶段
1、弹性阶段ob

材料力学全套ppt课件

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___ 不满足上述要求,
不能保证安全工作.
若:不恰当地加大横截面尺寸或
选用优质材料
___ 增加成本,造成浪费
}均 不 可 取
研究构件的强度、刚度和稳定性,还需要了解材料的力学性能。因此在 进行理论分析的基础上,实验研究是完成材料力学的任务所必需的途径和 手段。
目录
10
§1.1 材料力学的任务
四、材料力学的研究对象
m F4

m
F3
F4

F3
目录
17
§1.4 内力、截面法和应力的概念 例如
F
a
a
F
M FS
FS=F M Fa
目录
18
§1.4 内力、截面法和应力的概念
例 1.1 钻床 求:截面m-m上的内力。
解: 用截面m-m将钻床截为两部分,取上半 部分为研究对象,
受力如图:
列平衡方程:
M
Y 0 FN P
灰口铸铁的显微组织 球墨铸铁的显微组织
目录
12
§1.2 变形固体的基本假设
2、均匀性假设: 认为物体内的任何部分,其力学性能相同 普通钢材的显微组织 优质钢材的显微组织
目录
13
§1.2 变形固体的基本假设
3、各向同性假设: 认为在物体内各个不同方向的力学性能相同
(沿不同方向力学性能不同的材料称为各向异性 材料。如木材、胶合板、纤维增强材料等)
材料力学
目录
1
第一章 绪论
§1.1 材料力学的任务 §1.2 变形固体的基本假设 §1.3 外力及其分类 §1.4 内力、截面法及应力的概念 §1.5 变形与应变 §1.6 杆件变形的基本形式
目录

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1绪论1.1可变形固体的几个基本假设连续性假设——物体在整个体积内是密实的,无间隙2.均匀性假设——任取一点可代替整体理想弹性体 3.各向同性假设——材料沿各个方向的力学性能相同线弹性 4.弹性范围内假设——变形体在外力作用下产生形变,外力卸除后能完全恢复的那部分形变5.小变形假设——尺寸和形状的改变在可接受范围内1.2材料力学主要研究对象杆纵向尺寸比横向尺寸大得多的构件。

正应力σ强度→应力切应力τ轴向拉伸或轴向压缩变形剪切变形纯弯曲:只有一对力偶作用刚度→变形弯曲变形纯弯曲横力弯曲:例如,梁在横力作用下的变形扭转变形剪切稳定性→保证构件在破坏之前不失效工程中很少有构件只有一种基本变形的,都是属于组合形式。

所以要先了解每一种基本变形,然后再分析组合变形。

2轴向拉伸和压缩2.1材料的力学性能(拉、压)塑性材料:低碳钢力学性能——在外力作用下材料在变形和破坏方面所表现出来的特性脆性材料:铸铁2.1.1低碳钢的拉伸曲线① 在弹性阶段ob 内,a 点对应的应力称为材料的比例极限σp ,是应力应变符合胡克定律的最高限,即变形为线弹性;而从a 到b 变形仍是弹性的,只不过非线性,撤销外力后,变形可完全恢复。

若超过b 点弹性极限σe ,卸载后变形不可完全恢复,有部分塑性变形留下来。

工程应用上不区分这两个极限,统称为弹性极限。

② 在屈服阶段bc 内,应力几乎不增加,应变急剧增大,分别有上屈服极限和下屈服极限,通常取下屈服极限为材料的屈服强度或屈服极限σs 。

③ 在强化阶段cd 内,应力应变持续增加,曲线继续上升,材料恢复抵抗能力,d 点为名义应力的最大值,称为材料的强度极限或拉伸强度σb 。

④ 在局部变形阶段de 内,试样局部急剧缩小(颈缩),曲线下降。

冷作硬化:先将试样拉到强化阶段,卸载,当再加载时,试样的弹性极限将提高,但塑性变形降低。

冷作时效:先将试样拉到强化阶段,卸载,过一段时间再加载,弹性极限还会提高,但塑性也会降低。

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最大应力通常与截面形状,内力图形状有关。 a 脆性材料的最大应力与截面形状有关
由于脆性材料抗压不抗拉, 通常将梁做成T形、倒T形等 关于中性轴不对称的截面。
梁内最大拉应力与最大压应力分别发生在 离中性轴最远的最上边缘与最下边缘。
b 脆性材料的最大应力与内力图有关
① 脆性材料梁的危险截面与危险点
上压下拉
4KNm 52 zc
88
应用公式 My
Iz
t,max
4103 52103 7.64 106
27.2MPa
c,max
4103 88103 7.64 106
46.1MPa
9KN
A
CB
4KN C截面应力计算 C截面应力分布
FA 1m 1m
F1Bm
2.5KNm
M
应用公式
My
Iz
4KNm
t,max
FBY
3、C 截面上K点正应力
弯矩 M C 901 601 0.5 60kN m
公式
K
MC IZ
yK
60 103 60 103 5.832 105
61.7MPa (压应力)
4、C 截面上最大正应力
Cmax
M C ymax IZ
60 103 90 103 5.832 105
92.55MPa
3、静力学关系
横截面上没有切应力 只有正应力。
弯曲正应力的 分布规律和计算公式
变形与应变 观察在竖直平面内发生纯弯曲的梁,研究其表面变形情况
<1>. 弯曲前画在梁的侧面上相邻横向线mm和nn间的 纵向直线段aa和bb,在梁弯曲后成为弧线,靠近梁的顶面 的线段aa缩短,而靠近梁的底面的线段bb则伸长;

材料力学课件第一章绪论

材料力学课件第一章绪论

§1.3 外力及其分类 3 一、外力 周围物体对构件的作用。 周围物体对构件的作用。 二、外力分类 按作用方式划分: 1.按作用方式划分: 集中力 表面力 外力 线分布力 面分布力 体积力( 重力,惯性力) 体积力(如:重力,惯性力)
2.按作用趋势划分: .按作用趋势划分: 静载荷 主动力, 主动力,又称为载荷 动载荷 外力 约束力
∑ 由:
Fy = 0, F − FN = 0
o
∑M
= 0, Fa− M = 0
FN = F 得:
M = Fa
三、应力(stress) 应力 1 . 定义 截面内某一点处分布内力的集度称为该点的应力。 定义: 截面内某一点处分布内力的集度称为该点的应力。 2 . 定义式: 定义式:
∆F 平均应力: 平均应力: pm = ∆A
§1.6 杆件变形的基本形式
一、杆件(bar)的概念 杆件 的概念 1. 构件类型: 构件类型: 杆: 板: 壳: 块:
2. 杆件的两个要素: 杆件的两个要素: 轴线 3. 杆件分类: 杆件分类: 横截面 等截面直杆,变截面直杆,等截面曲杆,变截面曲杆。 等截面直杆,变截面直杆,等截面曲杆,变截面曲杆。 吊车图
MN → 0
M ′N ′ − MN ∆s = lim MN MN → 0 ∆ x
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
γ = lim
ML →0
π − ∠L′M ′N ′ MN →0 2
三、小变形问题的计算 1. 特点: 特点: 位移、变形和应变都是微小量。 位移、变形和应变都是微小量。 2. 采用简化计算: 采用简化计算: 原始尺寸法。 如:原始尺寸法。
∆F lim lim 应力: 应力: p = ∆A→0 pm = ∆A→0 ∆A

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x
切应变(角应变)
M点处沿x方向的应变: M点在xy平面内的切应变为:
x
lim
x0
s x
g lim ( LM N)
MN0 2
ML0
类似地,可以定义 y , z ,g 均为无量纲的量。
目录
§1.5 变形与应变
例 1.2
c
已知:薄板的两条边
4、稳定性:
在载荷 作用下,构 件保持原有 平衡状态的 能力。
强度、刚度、稳定性是衡量构件承载能力 的三个方面,材料力学就是研究构件承载能力 的一门科学。
目录
§1.1 材料力学的任务
三、材料力学的任务
材料力学的任务就是在满足强度、刚度 和稳定性的要求下,为设计既经济又安全的构 件,提供必要的理论基础和计算方法。
目录
§1.3 外力及其分类
按外力与时间的关系分类
静载: 载荷缓慢地由零增加到某一定值后,就保持不变或变动很不显著, 称为静载。
动载: 载荷随时间而变化。
如交变载荷和冲击载荷
交变载荷
冲击载荷
目录
§1.4 内力、截面法和应力的概念
内力:外力作用引起构件内部的附加相互作用力。 求内力的方法 — 截面法
传统具有柱、梁、檩、椽的木 制房屋结构
建于隋代(605年)的河北赵州桥桥 长64.4米,跨径37.02米,用石2800 吨
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§1.1 材料力学的任务
古代建筑结构
建于辽代(1056年)的山西应县佛宫寺释迦塔 塔高9层共67.31米,用木材7400吨 900多年来历经数次地震不倒,现存唯一木塔
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§1.1 材料力学的任务
架的变形略去不计。计算得到很大的简
化。
C
δ1

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A 解: d 2v k 2v M b x
v
x A l
B
Bx
dx2
EIl y
通解为 v Asin kx B cos kx M b x Pl
利用两端挠度为零旳边界条件求得
A Mb P sin kl
B0
于是 v M b (sin kx x ) P sin kl l
A
dv dx
x0
Mb P
Pkshkl
Pl
Ql 3 3(u thu)
vmax
v
x1 2
ห้องสมุดไป่ตู้
[ 48EI
u3
]
la xl
Ql thu
M max M
x1 2
[ 4
u
]
在梁柱问题中以- P替代P,以ki替代k,以ui替代u,并利用下列 关系:
sin ki ishk, cos ki chk, tgki ithk
就能够得到相应旳系杆问题旳微分方程或者解。
第14章 梁旳纵横弯曲与弹性基础梁简介
§14.1 梁旳纵横弯曲
在实际工程中,经常会遇到同步承受纵向载荷与横 向载荷旳杆件,假如杆件旳抗弯刚度很大,或者纵 向力很小,那么在小变形情况下,能够忽视纵向力 在杆件横截面内产生旳弯矩旳影响,而按照拉压和 弯曲组合变形问题进行分析。
假如杆件旳抗弯刚度不是很大,而纵向力又不是太 小,则纵向力产生旳附加弯矩旳影响一般是不能忽视 旳,而且梁旳变形、弯矩与纵向力旳关系也不再是线 性旳,此类问题称为纵横弯曲。
dx 2
EIl
0 xla
d 2v dx 2
k
2v
Q(l
a)(l EIl
x)
la xl
通解分别为

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例:左图 左半部分: ∑Fx=0 FP=FN 右半部分:
,,
∑Fx=0 FP =FN
例13-1
已知小型压力机机架受力F的作用,如图,试求立柱截面 m-n上的内力
解: 1、假想从m-n面将机架截 开(如图); 2、取上部,建立如图坐标 系,画出内力FN,MZ (方 向如图示)。
(水平部分/竖直部分的变形?)
3.当: 0≤x3≤a (起点在B点)
FQ3
内力图----弯矩图
❖ 当:0≤x1≤a 时, M11/6为直线
A点: x10M1A0; C点: x1aM1C56qa2
❖ 当:a≤x2≤2a 时,为二次曲线; M2=5qax2-q(x2-a)2/2
C点: x2 a,M2C65q.2a D点: x2 2a,M2D76q.2a
q(x)>0,抛物线,上凹 q(x)<0,抛物线,下凹 FQ =0,抛物线有极值
斜率由突变 图形成折线
有突变 突变量=M
❖ M=3kN.m,q=3kN/m,a=2m
解:求A、B处支反力
FAY=3.5kN;FBY 剪力图:如图,将梁分为三段
AC:q=0,FQC= FAY CB:q<0,FQB BD:q<0,FQB=6kN 弯矩图:
正应力、切应力
应力的概念
❖ 单位面积上内力的大小, 称为应力
❖ 平均应力Pm,如图所示
△F
Pm= △A
正应力σ
单位面积上轴力的大小,称为正应力;
切应力τ
单位面积上剪力的大小,称为切应力
应力单位为:1Pa=1N/m2 (帕或帕斯卡) 常用单位:MPa(兆帕),1MPa=106 Pa=1N/mm2
A—截面面积
❖ 当: 0≤x3≤a时(原点在B点,方 D点x: 3a,M3D7 6qa2M2D

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A
B
C
D
F
F F A
(a) y
B
A
B
C
D
F
C ( b) n (c)
n
主要内容结构
应力集中
拉(压)杆的强度 拉(压)杆的变形和位移
拉(压)杆的应力
材料在拉压时的力学性能 拉(压)杆的内力
§2-2 拉(压)杆的内力
〖问题提出〗
1.用手拉伸弹簧时,手臂肌肉会感觉到紧张,弹 簧则有反弹的趋势,为什么? 2.图示等直杆,轴向外力按给定比例同步增加, 哪一段首先发生破坏?
〖工程技术〗
受拉
AB
立柱受拉
〖文学艺术〗白居易:《琵琶行(节选)》 千呼万唤始出来,犹抱琵琶半遮面。 转轴拨弦三两声,未成曲调先有情。 弦弦掩抑声声思,似诉平生不得志。 低眉信手续续弹,说尽心中无限事。 轻拢慢捻抹复挑,初为《霓裳》后《六幺》。 大弦嘈嘈如急雨,小弦切切如私语。 嘈嘈切切错杂谈,大珠小珠落玉盘。 间关莺语花底滑,幽咽泉流水下滩。 水泉冷涩弦凝绝,凝绝不通声渐歇。 别有幽愁暗恨生,此时无声胜有声。 银瓶乍破水浆迸,铁骑突出刀枪鸣。 曲终收拨当心画,四弦一声如裂帛。
注意:在用截面取分离体前,作用于物体上的 外力(荷载)不能任意移动或用静力等效的相 当力系替代。
(a)
(b)
F F
F F
n C n B
m m A
F
C
n n B
Fm
m A
(a)
FN=F m
m A
(d)
F FN=0 (e) F
A m m A
(b) FN=F n
n BFN=FFra bibliotekn n B
F
A
(c)

材料力学(全套483页PPT课件)-精选全文

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三、构件应有足够的稳定性
稳定性(stability)—构件承受外力时, 保持原有平衡状态的能力
4
材料力学的任务: 在满足强度、刚度和稳定性的要
求下,为设计既经济又安全的构件提 供必要的理论基础和计算方法。
5
1.2 变形固体的基本假设
1.连续性假设
假设在变形体所占有的空间内毫无空隙地充满了物质。即认 为材料是密实的。这样,构件内的一些力学量(如各点的位 移)可用坐标的连续函数表示,并可采用无限小的数学分析 方法。
2、横向变形、泊松比
横向线应变: b b1 b
bb
称为泊松比
32
是谁首先提出弹性定律? 弹性定律是材料力学中一个非常重要的基础定
律。一般认为它是由英国科学家胡克(1635一1703) 首先提出来的,所以通常叫做胡克定律。其实,在 胡克之前1500年,我国早就有了关于力和变形成正 比关系的记载。
1-1截面
A
X 0 N1 40 30 20 0 N1 N1 50kN(拉)
2-2截面
X 0 N 2 30 20 0
1 B 2C 3D 40 kN 30 kN 20 kN
N2
30 kN 20 kN
N2 10kN(拉)
3-3截面
N 50 kN
N3
20 kN
X 0
N 3 20 0 N 3 20 kN(压)
10 103 100 103 500 106
10 103 100 103 200 106
mm
0.015mm
计算结果为负,说明整根杆发生了缩短
35
静定汇交杆的位移计算,以例题说明。 例3 图示结构由两杆组成,两杆长度均为 l,B 点受垂直荷 载 P 作用。(1) 杆①为刚性杆,杆②刚度为 EA ,求节点 B 的位移;(2) 杆①、杆②刚度均为 EA,求节点 B 的位 移。

《材料力学》课件3-2薄壁圆筒的扭转

《材料力学》课件3-2薄壁圆筒的扭转

切应力计算
根据材料力学的基本原理,切应力的大小可以通过扭矩和横截面 面积的比值计算得到。
变形量计算
通过测量薄壁圆筒在扭转变形前后的长度变化,可以计算出其变 形量。
弹性模量
在一定条件下,切应力和变形量之间的关系可以用弹性模量来描 述。
薄壁圆筒的变形特性
变形方向
薄壁圆筒的扭转变形是沿着圆筒轴线的方向进行的。
04
根据实验结果,讨论薄壁圆筒在纯扭状态 下横截面上的应力分布规律。
实验结论与讨论
01
实验结果表明,薄壁圆筒在纯扭 状态下横截面上的应力分布符合 剪切应力与剪切应变线性关系;
02
与理论公式对比,实验结果与理 论公式基本一致,验证了理论公
式的正确性;
在实验过程中,应采取措施减小 误差,提高实验精度;
薄壁圆筒的扭转原理
当薄壁圆筒受到一对大小相等、 方向相反的力偶作用时,圆筒
就会发生扭转。
薄壁圆筒的剪切模量是衡量 其抗扭能力的物理量,剪切 模量越大,抗扭能力越强。
薄壁圆筒的弯曲应力与轴向应 力在剪切模量中得到体现,弯 曲应力与轴向应力的比值决定
了圆筒的形状变化。
薄壁圆筒的扭转应用
薄壁圆筒广泛应用于机械、化工、建筑等工程领域,如管道、压力容器、塔器等。
计算时应根据实际情况选择合适的 公式进行计算。
薄壁圆筒的应力特性
01
薄壁圆筒的应力特性主要表现为剪切应力和弯曲应力的共同作 用。
02
在扭转载荷作用下,圆筒的外侧受到较大的剪切应力和弯曲应
力,而内侧受到较小的剪切应力和弯曲应力。
圆筒的应力特性与圆筒的材料属性、几何形状以及扭转载荷的
03
大小有关。
03
《材料力学》课件3-2薄壁圆 筒的扭转

材料力学(孙训方课件)

材料力学(孙训方课件)
4、泊松比(或横向变形系数)
1 即: E

或 :
弹性定律是材料力学等固体力学中的一个非常重要的定律。一般认 为它是由英国科学家胡克(1635一1703)首先提出来的,所以通常叫做胡 克定律。
例 2-4-1 小变形放大图与位移的求法。
1、怎样画小变形放大图?
ym
N CD LCD
变形线如红线 : 2 ym LCD LAB LCD
3 PL 2 5 PL 19PL 4 EA 3 12EA 36EA
a, 求作用点B的位移。 例2 4 6 水平刚杆由斜拉杆 CD拉住,如图
a
A
a
、 EA L C 60 B

N(x)
0 N ( x) p
0
A
轴力引起的正应力 —— : 在横截面上均匀分布。
3. 危险截面及最大工作应力: 危险截面:内力最大的面,截面尺寸最小的面。
危险点:应力最大的点。
N ( x) max max( ) A( x)
4. 公式的应用条件:
直杆、杆的截面无突变、截面到载荷作用点有一定 的距离。
§2–1 轴向拉压的概念及实例
一、概念
轴向拉压的外力特点:外力的合力作用线与杆的轴线重合。
轴向拉压的变形特点:杆的变形主要是轴向伸缩,伴随横向 缩扩。 轴向拉伸:杆的变形是轴向伸长,横向缩短。 轴向压缩:杆的变形是轴向缩短,横向变粗。
力学模型如图
P
轴向拉伸,对应的力称为拉力。
P
P
轴向压缩,对应的力称为压力。
:求各杆的变形量△Li ,如图;
A
L1
B L2 C P
△ L1
:变形图严格画法,图中弧线; :变形图近似画法,图中弧之切线
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面向21世纪课程教材材料力学李国清华中科技大学力学系第三章梁的弯曲3.1 梁的内力3.2 平面弯曲梁的正应力3.3 梁的弯曲剪应力3.4 梁的强度计算3.5 梁的合理强度设计3.6 梁的弹塑性弯曲3.7 梁的变形3.3 梁的弯曲剪应力梁中的剪应力矩形截面梁中的弯曲剪应力梁的横力弯曲梁的剪力图叠层梁的横力弯曲•层间光滑无磨擦•每层弯曲有各自的中性层两种梁的横力弯曲比较梁中的剪应力叠层梁的层间交界面上伸长正应变不连续梁的纵向截面之间有剪切作用,剪应力不为零剪应力互等定理梁的横截面剪应力不为零矩形截面梁的弯曲剪应力矩形截面梁的截面法儒拉夫斯基假设微元体的静力平衡矩形截面梁的弯曲剪应力矩形截面梁的截面法(1)矩形截面梁的截面法(2)儒拉夫斯基假设矩形横截面上的剪应力与剪力平行横截面上沿宽度方向剪应力均匀分布微元体的静力平衡dxdM Q =zI My -=σ*111zz A z A S I M ydA I M dA N -=-==⎰⎰σ*2z S zIdM M N +-=bdxbdx dF ττ='=0,012=--=∑dF N N F xzQS*=τ—沿矩形截面宽度线上的剪应力(Pa) —横截面上的剪力(N)—为所求剪力作用层以下(或以上)部分截面面积对中性轴的静面矩的绝对值( ) —整个横截面对中性轴的惯性矩( ) —矩形截面的宽度(m)τQ *z S zI b3m4m矩形截面梁的弯曲剪应力)4(222*1y h b ydA S A z-==⎰•整个图形对Z 轴的惯性矩3121bhI z =•矩形截面梁的弯曲剪应力τ=-Q I h y Z 2422()•图示阴影部分对Z 轴的静面矩•上、下边缘剪应力为0•中性层剪应力最大•讨论AQ5.1m ax =τ讨论(1)—弯曲正应力和剪应力任意截面上危险截面上312bhMyI My z -=-=σ)4(222*y h I Q bI QS Z z z-==τ2m ax m ax m ax6bhM W M z ==σAQ bI S Q z 23m ax *m axm ax m ax==τ讨论2分析流程•底部微元体示出x方向受力,求剪应力的过程讨论(3)—受均布载荷的悬臂梁aZx I My -=σ)3141121(2)(323y y h h I x q Z y -+=σ)4(222y h I Q Z xy -=τzEI MyE ==σε)4(222y h GI Q G z -==τγ任意截面的应力任意截面的应变讨论(4) —受均布载荷的悬臂梁bA 截面点的位置a b c d *xσ 75 -75 0 37.5 *xy τ 0 0 7.5 5.625 正则化应力 *y σ10.50.844 *x ε 75 -75 0 37.5正则化应变*xy γ18.75 14.1为了便于比较,将应力和应变进行正则化即各项应力除以q/b 各项应变除以q/(bE)讨论(5) —薄壁截面弯曲剪应力以工字形截面梁为例腹板和翼板的剪应力方向以及剪应力求解形式的异同截面上剪应力的合力高级问题翼板上沿与厚度垂直方向的剪应力大小 推广到其他薄壁截面的剪应力问题讨论(6) —圆截面弯曲剪应力❑弦端点m、n的剪应力方向❑弦上其余各点的剪应力方向❑弦上各点的剪应力大小例:薄壁圆环形截面平均半径R 0,壁厚t ,截面承受剪力Q,如图,试求截面上最大剪应力。

解:半个圆面积对中性轴的静面矩为于是对半个圆环面积332R S z =t R t R t R S z 203030m ax 2)2(32)2(32≈--+=整个圆环截面对中性轴的惯性矩是t R t R t R I z 304040)2(4)2(4πππ≈--+=可得最大剪应力A Q t R Q b I QS z z z 2220m ax m ax =⨯≈=πτ式中A=为薄壁圆环形截面的面积。

可见薄壁圆环形截面上的最大剪应力为平均剪应力的2倍。

t R 02π小结)4(222*y h I Q bI QS Z z z -==τ横力弯曲梁中的剪切变形相对较小,横力弯曲梁中平面假设近似成立横力弯曲梁中纵向纤维间挤压正应力相对较小,纵向纤维间相互无挤压近似成立矩形截面梁中的剪应力由下式计算:3.4 梁的强度计算弯曲正应力弯曲剪应力弯曲正应力强度条件][m ax m ax σ≤=σzW M 式中[σ]为材料在单向受力时的许用应力。

许用拉应力[σt]与许用压应力[σc]不相同时][m ax t t σ≤σ][m ax c c σ≤σ弯曲剪应力强度条件][m ax m ax m ax τ≤=τb I S Q z z讨论梁强度设计时,控制因素是什么?细长梁的强度控制因素通常是弯曲正应力。

根据正应力强度条件设计的梁截面,一般都满足剪应力强度条件下列几种情况需要校核梁的剪应力强度条件。

1)梁的跨度较小,或有较大的集中载荷靠近支座作用。

如此梁内最大弯矩较小而剪力却相对很大;2)薄壁截面梁的腹板部分通常可能出现较大的剪应力;3)木梁顺纹方向抗剪能力很差,可能沿中性层发生剪切破坏;如果是组合梁,在焊接或胶合的纵向截面处要校核其剪力流,在铆接或螺栓连接的纵向截面处,须对铆钉、螺栓等连接零件进行剪切强度校核。

例T 形截面铸铁梁所受载荷如图(a )所示。

截面尺寸如图(d )所示。

已知铸铁抗拉许用应力,抗压许用应力,形心主惯性矩,试求梁允许的最大载荷q max 。

MPa t 30][=σMPa c 60][=σ46109.25m I z -⨯=解:作出梁的剪力、弯矩图如图(b )、(c )所示。

最大弯矩发生在B 处,为负弯矩;而AB 跨内的弯矩极值点D 处之弯矩虽然小于B 处,但却是一正弯矩。

在正弯矩作用下截面上最大拉应力发生在下边缘,距中性轴较远,有可能存在最大拉应力。

因此应考虑可能的危险截面B和D 两处。

截面B 处:由][5.011m ax t z z B t I y q I y M σ≤⋅==σmkN y I q z t /5.32][21=≤σ得由得][5.022m ax c z z B c I y q I y M σ≤⋅==σm kN y I q z c /9.21][22=≤σ同理截面D 处:m kN y I q z t /5.1910142281.0109.251030281.0][3662=⨯⨯⨯⨯⨯=σ≤--故mkN q /5.19}5.19,9.21,5.32min{m ax ==3.5 梁的合理强度设计1.采用合理的截面形状2.采用变截面梁3.合理布置载荷和支座1.采用合理的截面形状梁的合理截面形状应该是使截面面积A 尽量小而抗弯截面模量Wz 尽量大,可引入一无因次的量Wz/A 为梁截面性能的优劣指标。

w z 称为单位抗弯截面模量,这个比值越大,梁的单位重量承载能力越高。

圆形截面的w z=0.141,当矩形截面高宽比h/b=1,2,10时,对应的w z=0.167,0.236,0.527,工字钢20b 的w z=1.007。

梁的合理截面形状,还应考虑到材料的力学性质。

对抗拉和抗压强度相等的材料(如碳钢),宜采用中性轴为对称轴的截面,这样可使截面上下边缘处的最大拉应力和最大压应力同时达到材料的许用应力。

对抗拉和抗压强度不相等的材料(如铸铁)则应采用不对称于中性轴的截面,并使中性轴偏于受拉的一侧。

23A W zz =w2.采用变截面梁在横力弯曲的情况下,梁横截面上的弯矩是随位置而变化的。

从强度的观点,理想的设计应使所有横截面上的最大正应力均等于材料的许用应力,这种截面随弯矩变化的梁,称为等强度梁。

下面以悬臂梁为例说明等强度梁的设计。

一悬臂梁在自由端受集中力P 作用,如图(a )所示。

现欲将其设计成矩形截面的等强度梁,截面的宽度b 为常量,只变高度h 。

梁的弯矩方程为M (x )=-Px ,根据等强度梁的要求,应有][)()(m ax σ==σx W x M ][6)]([2σ=x h b Px ][6)(σ=b Px x h ][33m ax ττ===P Q 3P h =故将梁的自由端修改成如图(b )所示的实线形状,以保证足够的剪切强度等强度梁是一种理想的变截面梁。

但是,考虑到加工制造及构造上的需要等,实际构件往往设计成近似等强度梁。

例如图中所示摇臂钻床的摇臂(a),托架(b)、阶梯形轴(c)、车辆上的叠板弹簧(d)、及建筑上常用的鱼腹式梁(e)等。

习题3-13 3-14 3-16再见。

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