第二章 热力学
第二章--热力学第一定律(1.)
如封闭系统一定量某理想气体的体积是温度压力的函数, 即V=f(T,p)
则体积的微分可写成:dV= VTpdTVpTdp
11
由状态1变到状态2的体积改变量为:
ΔV=
V2
V1
dVV2
V1
状态函数沿闭合回路的积分为零:∮dV=0
9
β
α 始态Ⅰ,XⅠ
终态Ⅱ,XⅡ
γ
δ
中间态Ⅰ′, XⅠ′
α:ΔX = XⅡ- XⅠ β:ΔX = XⅡ- XⅠ γ:ΔX = ( XⅡ- XⅠ′) + (XⅠ′-X1) =XⅡ- XⅠ
δ :ΔX = XⅠ - XⅠ = 0
10
△p=p2-p1 △V=V2-V1 △T=T2-T1 状态函数的增量=系统终态的函数值-系统始态的函数值
系统
孤立系统(隔离系统):系统与环境之间无物质和能量的交 换。
封闭系统:系统与环境之间无物质交换,有能量交换。
敞开系统:系统与环境之间既有物质交换又有能量交换。
2
❖ 封闭系统是热力学研究的基础,一般除特殊注 明外均为封闭系统。
❖ 绝对的孤立系统是不存在的理想情况,是人 为的抽象。
❖ (1) 封闭系统+环境→孤立系统 (2)绝热、恒容且无非体积功的封闭系统即
14
❖ 系统的变化过程分为:pVT变化;相变化;化 学变化
❖ 几种主要的pVT变化过程: ❖ (1)恒温过程:T1=T2=Tamb ❖ (2)恒压过程:p1=p2=pamb
15
(3)恒容过程:在整个过程中,系统的 体积保持不变。
(4)恒外压过程:pamb =常数 (5)自由膨胀过程:pamb =0 (6)绝热过程:Q=0 (7)循环过程:所有状态函数的增量为 零。
第2章热力学第一定律
技术功:技术上可以利用的功
1 2 wt c gz wi 2
q u w
wt w pv w p2 v2 p1v1
可逆过程
wt pdv p1v1 p2v2 pdv d pv vdp
2 2 2 2 1 1 1 1
第二章 热力学第一定律
本章要求
理解热力学第一定律的实质—能量守恒定律 掌握流动功,轴功及技术功的概念 注意热力学能,焓的引入及定义
掌握热力学第一定律能量方程的基本表达式 及稳定流动能量方程
本章学习流程
热力学第一定律的提出
热力系能量的组成
能量之间的传递和转化 + 焓
闭口系能量方程 + 开口系能量方程 (第一定律数学表达式)
热力学能只取决于热力系内部的状态,且具有 可加性,是一个具有广延性质的状态参数
2
1
du u 2 u1
du 0
2u 2u Tv vT
u u du dT dv T v v T
二.外储存能
工质在参考坐标系中作为一个整体,因有宏观 速度而具有动能,因有高度差而具有位能
热力学能:是指储存于热力系内部的能量. 用U表示,单位是J或 kJ,单位质量工质的热力 学能称为比热力学能,用u表示,单位是J/kg或 kJ/Kg
热力学能是工质的状态参数,完全取决于工 质的初态和终态,与过程的途径无关
热力学能为两个独立状态参数的函数: u=f(T,v)或u=f(T,p)或u=f(p,v)
能量方程式的应用
确定研究对象—选好热力系统
写出所研究热力系对应的能量方程
针对具体问题,分析系统与外界的相互作用, 作出某些假设和简化,使方程简单明了 求解简化后的方程,解出未知量
第二章热力学第二定律
第二章热力学第二定律§2.1热力学第二定律2.1.1 什么是热力学第二定律热力学第一定律指出能量在转化的过程中严格遵守守恒的原则,但并没有指出能量转化的方向。
例如温度不同的铁球相接触,两球进行热传递时,第一定律指出一个球放出的热量必等于另一个球吸收的热量,但并没有指出哪个球放热,哪个球吸热。
事实上我们总是看到温度高的球放热,温度低的球吸热。
其相反的过程是不可能发生的。
例如一石块从高处自由落下,其势能变为动能,动能在石块与地面发生撞击时变为热能被环境吸收。
第一定律指出石块失去的势能与环境得到的热能严格相等,但并未指出静止在地面的石块能否从环境中吸热使之变为等量的功将石块举起。
虽然这个过程并不违反第一定律,但是它是不能发生的。
例如在一个恒温槽中置一容器,容器内有一隔板,隔板两边一边是真空,另一边盛有一定量理想气体。
若将隔板上开一个孔,气体将自动充满整个容器。
第一定律指出气体初、末态的热力学能是严格相等的,但并未指出终态的气体能否通过隔板上的孔自动地从一边聚集到另一边。
这样的过程并不违反第一定律,事实上它也是不可能发生的。
无数事实说明能量在转化过程中不仅严格遵守守恒的原则,而且总是沿着一定的方向进行的。
这个方向就是热力学第二定律所揭示的能量转化的方向。
热力学第二定律是人类长期生产实践与科学研究的经验总结。
它是十九世纪人们对蒸汽机的应用进行深入研究过程中发现的。
1824年法国工程师卡诺分析了热机工作的基本过程,设想了一部理想热机(可逆热机),即卡诺热机,此热机的循环过程称为卡诺循环(§1.4.2)。
卡诺在当时的历史条件下曾经证明如下结论:“所有工作于两个温度一定的热源之间的热机,以可逆机的效率为最大。
”并推论出“可逆热机的效率与工作物质无关”。
这就是著名的卡诺定理及其推论。
卡诺定理提出的时候,热力学第一定律尚未建立,当时卡诺对这个定理的证明采用了错误的“热质说”。
十九世纪中叶在热力学第一定律建立后,人们重新研究卡诺的工作,发现尽管卡诺定理的证明是错误的,但卡诺定理是不能违背的。
第二章热力学第一定律
第二章 热力学第一定律主要内容1.热力学基本概念和术语(1)系统和环境:系统——热力学研究的对象。
系统与系统之外的周围部分存在边界。
环境——与系统密切相关、有相互作用或影响所能及的部分称为环境。
根据系统与环境之间发生物质的质量与能量的传递情况,系统分为三类: (Ⅰ)敞开系统——系统与环境之间通过界面既有物质的质量传递也有能量的传递。
(Ⅱ)封闭系统——系统与环境之间通过界面只有能量的传递,而无物质的质量传递。
(Ⅲ)隔离系统——系统与环境之间既无物质的质量传递亦无能量的传递。
(2)系统的宏观性质:热力学系统是大量分子、原子、离子等微观粒子组成的宏观集合体。
这个集合体所表现出来的集体行为,如G A S H U T V p ,,,,,,,等叫热力学系统的宏观性质(或简称热力学性质)。
宏观性质分为两类:(Ⅰ)强度性质——与系统中所含物质的量无关,无加和性(如T p ,等); (Ⅱ)广度性质——与系统中所含物质的量有关,有加和性(如H U V ,,等)。
而强度性质另一种广度性质一种广度性质= n V V =m 如,等V m =ρ(3)相的定义:相的定义是:系统中物理性质及化学性质完全相同的均匀的部分。
(4)系统的状态和状态函数:系统的状态是指系统所处的样子。
热力学中采用系统的宏观性质来描述系统的状态,所以系统的宏观性质也称为系统的状态函数。
(Ⅰ) 当系统的状态变化时,状态函数的改变量只决定于系统的始态和终态,而与变化的过程或途径无关。
即系统变化时其状态函数的改变量=系统终态的函数值-系统始态的函数值。
(Ⅱ) 状态函数的微分为全微分,全微分的积分与积分途径无关。
即:2121X X X dX X X ∆==-⎰y yX x x X X x y d d d ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=(5)热力学平衡态:系统在一定环境条件下,经足够长的时间,其各部分可观测到的宏观性质都不随时间而变,此后将系统隔离,系统的宏观性质仍不改变,此时系统所处的状态叫热力学平衡态。
第二章 热力学第一定律
入口处: p1A1 d x = p1 d V1 = p1 v1 d m1
出口处: p2A2 d x = p2 d V2 = p2 v2 d m2
流动功:系统为维持工质流动所需的功。 (p v ) = p2 v2 – p1 v1 3. 几点说明: (1)是工质在开口系统中流动而传递的能量; (2)只有在工质流动过程中才出现; (3)工质在传递流动功时,没有热力状态的变化, 也没有能量形态的变化
1 2 2 (c f 2 c f 1 ) h1 h2 2
说明 :工质流经喷管时,动能的增加等于 焓值的减少。
同学们:
上课铃声即将敲响, 你们准备好了吗?!
同学们:
现在开始上课。 请翻开你们的书、笔记本,
拿起笔。 并请保持课堂安静。谢谢!
例1:对定量的某种气体加热100kJ,使之由状态1 沿路径1a 2变化到状态2,同时对外作功60kJ。若外 界对气体作功40kJ,使之从状态2沿路径2b1返回状 态1,如图,问返回过程中工质与外界交换的热量 是多少?是吸热用力的存在所具有 的位能,与气体的比体积有关。 化学能,原子核能,电磁能。
单位:焦耳 J,符号 U 比热力学能:单位质量物质的热力学能,u, J / kg 2. 热力学能是温度和比体积的函数,是状态参数。 3. 热力学能的大小是相对的。 二. 宏观动能和宏观位能 1. 宏观动能:由于宏观运动速度而具有的动能。EK 2. 宏观位能:由于其在重力场中的位置而具有的位 能。 EP 三. 总储存能 (stored energy) 总储存能:系统的热力学能,宏观动能,宏观位 能之和,用E表示,单位J,KJ。 比储存能 e = u + e k+ ep
Q = W + U = W + U2 - U1
第二章__热力学第一定律(1.)
§2-1 热力学基本概念
几种重要过程: 几种重要过程:
(1)等温过程:系统的始终态温度相等,且等于恒定的环境温度。 )等温过程:系统的始终态温度相等,且等于恒定的环境温度。 (2)等压过程:系统的始终态压力相等,且等于恒定的环境压力。 )等压过程:系统的始终态压力相等,且等于恒定的环境压力。 (3)等容过程:在整个过程中,系统的体积保持不变。 )等容过程:在整个过程中,系统的体积保持不变。 (4)绝热过程:在整个过程中,系统与环境之间无热能量的交换。 )绝热过程:在整个过程中,系统与环境之间无热能量的交换。 (5)循环过程:系统经历一个过程后,又回到原来的状态。 )循环过程:系统经历一个过程后,又回到原来的状态。
§2-1 热力学基本概念
6、状态方程 、 状态方程:系统处于热力学平衡状态时,系统状态函数时间的关系。 状态方程:系统处于热力学平衡状态时,系统状态函数时间的关系。 状态方程一般从实验中得出。 状态方程一般从实验中得出。 例:单组分均相系统, 有 V= f( P,T,n ) 单组分均相系统, 若物质的量一定, 若物质的量一定, 则 V= f( P,T ) 多组分均相系统, V= f( P,T,n1,n2,… ) 多组分均相系统, (1) 理想气体的状态方程 ) PV = n RT PVm = RT (2)真实气体状态方程 范德华方程 )真实气体状态方程—范德华方程 (3)混合理想气体的道尔顿分压定律 ) P = ∑Pi 7、过程方程 、 PiV = ni RT PV = n RT Pi / P = ni / n = xi Pi = P xi
第二章 热力学第一定律
引言:
热力学概论
热力学第一定律,是关于能量守恒和转化定律, 热力学第一定律,是关于能量守恒和转化定律,是人们 实践经验的总结。 年左右, 实践经验的总结。大约在1850年左右,法国人 Mayer (1814-1878),英国人 Joule(1818-1869)和 英国人 分别总结出了这一定律。 Grove (1811-1896)分别总结出了这一定律。而Joule是 最先用科学实验确立热力学第一定律的人。 最先用科学实验确立热力学第一定律的人。他于1840年间做了一系列的实验,得出较精确的实验结果, 1848年间做了一系列的实验,得出较精确的实验结果, 1Cal=4.157J, 很接近4.184J/Cal.
第二章 热力学概论
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4.状态和状态函数(state function)
描述系统需要用到热力学性质,研究系统要涉及状态 描述系统需要用到热力学性质,研究系统要涉及状态 热力学性质 和状态变化。 和状态变化。 ) (1)状态 纯物质单相系统有各种宏观性质,如温度 ,压力p,体 纯物质单相系统有各种宏观性质,如温度T,压力 体 积V,热力学能 等等。 ,热力学能U 等等。 系统的状态是它所有性质的总体表现。状态确定以后, 系统的状态是它所有性质的总体表现。状态确定以后,系 统所有的性质也就确定了。 统所有的性质也就确定了。
We',1 = − p" (V " − V2 )
p1 , V1
− p (V − V ) ' − p1 (V1 − V )
' ' "
p′
p′′
p 2 , V2
V′ V′′
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整个过程所作的功 为三步加和
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(3)可逆压缩 压力缓慢增加,恢复到原状,所作的功为: 压力缓慢增加,恢复到原状,所作的功为:
热力学的局限性
不知道反应的机理、速率和微观性质。 不知道反应的机理、速率和微观性质。 只讲可能性,不讲现实性。 只讲可能性,不讲现实性。
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二、热力学的研究对象
•研究热、功和其他形式能量之间的相互 研究热、 研究热 转换及其转换过程中所遵循的规律; 转换及其转换过程中所遵循的规律; •研究各种物理变化和化学变化过程中所 研究各种物理变化和化学变化过程中所 发生的能量效应; 发生的能量效应; •研究化学变化的方向和限度。 研究化学变化的方向和限度。 研究化学变化的方向和限度
第二章 热力学第二定律(简明教程物理化学)
§2.1 热力学第二定律的经典表述
1. Clausius说法:不可能把热从低温物体传到高温物 体而不引起其它变化。 2. Kelvin & Plank说法:不可能从单一热源吸热使之 完全变为功而没有任何其它变化。 3.第二类永动机是不可能造成的。 第二类永动机乃是一种能够从单一热源吸热,并 将所吸收的热全部变为功而无其他影响的机器。 强调说明: 1. 第二类永动机是符合能量守恒原理的; 2. 热可以完全变为功,注意其限制条件; 3. 可以判断过程进行的方向。
T2
2.卡诺热机的效率只与热源温度有关,而与工作 介质无关。 卡诺定理告诉人们:提高热机效率的有效途径是加 大两个热源之间的温差。 单一热源:T1=T2, = 0,即热不能转化为功。
证明卡诺定理1:
反证法 假定I > R , 则|W’ | > | W |
高温热源T2
吸热Q2 吸热 Q 22 放热 Q
* 不同种理气 (或理想溶液)的等温混合过程,并 V 符合分体积定律,即 xB B
V总
1mol A,T,V
1mol B,T,V
n=nA + nB T, 2V
mix S R nB ln xB
B
二、定容或定压变温过程
定容
S
T2
T1
Qr
T
nCV ,m
T1
T2
若CV,m为常数
第二章 热力学第二定律
不可能把热从低温 物体传到高温物体, 而不引起其它变化
化学与材料科学学院
§2.1 自发过程的共同特征
自发过程:能够自动发生的过程。
经验说明:自然界中一切自发过程都是有方向和限度的。
如: 方向 热: 高温低温 电流:高电势低电势 气体:高压低压 钟摆:动能热
高等工程热力学-第二章 热力学微分方程及工质的通用热力性质
(2) 在充进入C2H4的过程中所交换的热量;
(3) 在充进入C2H4的过程中总的熵产和火用损。
分析:
(1)本题的不可逆性体现在 哪里? (2)充气过程中所交换的热量、总的熵产和 火用损与焓基准、熵基准是否有关?
(3)理想气体方程是否适用?
当 当 当 >0,dT<0,节流冷效应; <0,dT>0,节流热效应; <0,dT = 0,节流零效应;
§2-6 克拉贝龙方程
克拉贝龙方程建立了相变过程中不可测参数的变化量ds 及dh,与可测参数的变化量dp、dT及dv之间的一般关系式, 它是确定相变过程中不可测参数s与h的数值及制定相应的热力 性质表所不可缺少的工具。
第二章 热力学微分方程 及工质的通用热力性质
热力学微分方程
建立了状态参数之间的一般关系式, 与过程的性质及途径无关; 适用于任何工质,任何过程。
§2-1 §2-2 §2-3 §2-4 §2-5 §2-6
特性函数 热物性参数 热力学能、焓及熵的一般关系式 有关比热的热力学关系式 焦尔—汤姆孙系数 克拉贝龙方程
(11-32)
§2-4 有关比热的热力学关系式
( 4-42)
( 4-44) ( 4-45)
结论: (1)对于气体,
恒为负值,所以cp>cv; ≈0,
(2)对于液体及固体,压缩性很小, 因此有cp≈cv; (3)当T→0时,cp≈cv。
§2-5 焦尔—汤姆孙系数
一、绝热节流过程的基本性质
二、绝热节流的温度效应
则
方程
吉布斯方程组 方程
纯质,可逆与不可逆均可
①吉布斯方程组具有高度的正确性和普遍性。 ②吉布斯方程组建立了热力学中最常用的8个状 态参数之间的基本关系式,在此基础上,可以 导出许多其它的普遍适用的热力学函数关系。
第二章热力学基本详解
B
C
1
T2 T1
W Q1
热机A’:任意不可逆循环,任意工质
A'
W' Q1
取Q1相等,以便比较
定理2:即A ' B
§2.8 多热源可逆循环
1. 热源多于两个的可逆循环
任意可逆循环,如左图之1H2L1。
T
H
•
•2 1•
L• s
吸热过程: 1H2,工质温度变化,为可逆,
需热源温度时时与工质相等,这样就 要有无限多个热源。
AMNB逆行: Q Q
BNMA T
AMNB T
上已导出:
Q
APQB T
Q
BNMA T
0
显然, δQ/T 是一个状态参数。 1865年,克劳修斯引入entropy
Q
APQB T
Q
AMNB T
与路径无关, 满足积分特性
T
δPQ1 Q
1923年,I.R. Plank来华讲学,东南大
B
胡刚复教授根据entropie的定义“热 A
Q2
两式相加,得: Q1 Q2 0
T1 T2
S1
S2 S
∵ Q已作正负号规定, Q1、 Q2可统一写成Q;
T1、 T2可为热源温度(=工质温度),可统一写成T
∴ Q 0
T
2、任意可逆循环的Q/T
T
δPQ1 Q
B
过作P、Q等熵线PM、QN,构 成微元可逆循环PQNMP
A N
MδQ2
S
当P→Q时, T P→TQ , P-Q →等温过程。则PQNMP为微元
是循环净功之比,表示多热 源可逆循环接近同温限间卡诺循 环的程度。
卡诺定理的意义
第二章 热力学第二定律
第二章 热力学第二定律引 言一、热力学第一定律的局限性:凡是违背第一定律的过程一定不能实现,但是不违背第一定律的过程并不是都能自动实现的。
例如: 1.两块不同温度的铁相接触,究竟热从哪一块流向哪一块呢?按热力学第一定律,只要一块铁流出的热量等于另一块铁吸收的热量就可以了,但实际上,热必须温度从较高的一块流向温度较低的那块,最后两块温度相等,至于反过来的情况,热从较冷的一块流向热的一块,永远不会自动发生。
2.对于化学反应:以上化学反应计量方程告诉我们,在上述条件下,反应生成1mol NO 2,则放热57.0KJ,若1mol NO 2分解,吸热57.0KJ,均未违反热力学第一定律,但热力学第一定律不能告诉我们,在上述条件下的混合物中,究竟是发生NO 2的分解反应,还是NO 2的生成反应?假定是生成NO 2的反应能自动进行,那么进行到什么程度呢?这些就是过程进行的方向和限度问题,第一定律无法解决,要由第二定律解决。
二、热力学第二定律的研究对象及其意义:1.研究对象:在指定条件下,过程自发进行的方向和限度:当条件改变后,方向和限度有何变化。
2.意义:过程自发进行的方向和限度是生产和科研中所关心和要解决的重要问题。
例如:在化工及制药生产中,不断提出新工艺,或使用新材料,或合成新药品这一类的科学研究课题,有的为了综合利用,减少环境污染,有的为了改善劳动条件不使用剧毒药品,……等。
这些方法能否成功?也就是在指定条件下,所需要的化学反应能否自动进行?以及在什么条件下,能获得更多新产品的问题。
当然,我们可以进行各种实验来解决这一问题,但若能事先通过计算作出正确判断,就可以大大节省人力,物力。
理论计算认为某条件下根本不可能进行的反应,就不要在该条件下去进行实验了。
NO(g)+12O 2(g)2(g)KJH m r 0.57298..=∆KJ H m r 0.57298..-=∆NO(g)+12O 2(g)NO 2(g)§2–1 自发过程的共同特征一、自发过程举例:1.理想气体自由膨胀2.热量由高温物体传向低温物体3.锌投入硫酸铜溶液中发生置换反应:Zn + CnSO4→ Cu + ZnSO4二、自发过程的共同特征:由上述例子可以分析,所有自发变化是否可逆的问题,最终都可归结为“热能否全部转变为功而没有其他变化”这样一个问题。
第二章 热力学第一定律-1
系
δQ 环境
统
δW 环境
所 以:
dU体系热力学能量的增量 Q W
注 意:
Ⅰ. d 表示全微分, 表示非全微分。
Ⅱ. 凡是使体系(热力学)能量增加的功和热都取正值,反之取负值。
三、焦耳(Joule)实验
搅 拌 器 活塞
真空
实验前——左边容器空气,
右边容器真空;容器置于一
系统分类——根据系统与环境之间是否有物质和能量交换:
(1)封闭体系:无物质交换,有能量交换。 (2)敞开体系:既有物质交换,又有能量交换。 (3)隔离体系:既无物质交换,也无能量交换。
注意:系统与环境的区分具有相对性;系统的选择具有任意 性。
3. 系统的性质——广度性质与强度性质
(1) 广度性质(容量性质)——如果在没有任何其他变化的情况下,
二、热力学的基本概念和术语
• 1. 引言
高楼大厦是由沙石等基础元件构成的;同样的道理,任何一 个理论体系都是建立在一定的基础元件上的。例如:英语由26个 字母构筑而成;日语由50个片假名和平假名构成而成。热力学体 系也一样由它的基本概念和术语构筑而成。——所以先来讨论热 力学的基本概念和术语。
2. 系统与环境
C. 恒容过程—— V体系=Cons tan t
D. 绝热过程——体系与外界环境无热交换。
E. 循环过程——系统经历一系列具体途径后又回到原来的状态; 其特点是:状态函数的变化值为零,但体系与环境所交换的功 和热不一定为零。
★ 第二种分类方法(分类标准——按组成分类):
A.简单状态变化 ;B.相变 ;C.化学反应
0 0
8. 热力学能(旧称:内能)
(1)定义——系统内部所有粒子除整体动能和整体势能外的全部能量之和,用符
第二章 化学热力学
进行了6.02×1023个单元反应,我们说进行了
1mol反应。
反应进度
反应进度的数值与计量方程式的写法有关。
例 10.0molH2和5.0molN2在合成塔中混合后 经过一定时间,反应生成2.0molNH3,反应 式可写成如下两种形式: (1) N2 + 3H2 = 2NH3 (2) 1/2 N2 + 3/2 H2 = NH3 分别按(1)和(2)两种方程式求算此反应的 。
热力学规定 :
– 系统吸热,Q > 0 – 系统放热,Q < 0 – 环境对系统做功,W > 0 – 系统对环境做功,W < 0
surroundins in Q>0
heat
out Q<0
system
in w>0 work
out w<0
化学热力学把功分成两类
(1) 体积功:包括膨胀功和压缩功
系统因体积变化而对抗外压做功。 体积功的计算: 等容过程 体积功 w=0 等压过程 p1= p2 体积功 w = -pV
盖斯定律的应用
已知:(1) C(石墨)+O2(g)=CO2(g) rHmθ(1)= -393.5kJ.mol-1 (2) CO(g)+1/2O2(g)=CO2(g) rHmθ(2)= -283.0kJ.mol-1 计算:(3) C(石墨)+1/2O2(g)=CO(g) 的 rHmθ(3)=?
标准摩尔反应焓的计算
盖斯定律
标准摩尔生成焓和 标准摩尔燃烧焓
盖斯定律
• 盖斯Hess G H,1802-1850,生于瑞士日内 瓦,任俄国圣彼得堡大学化学教授。最著名 的是他进行的一系列热化学研究。
第二章 热力学第一定律
15
按过程特点分类
恒温过程:T(系) = T (环) = 常数; 恒压过程: p(系) = p(环) = 常数; 恒容过程: dV (系) = 0; 等压过程:p (始) =p (终)=p(环) = 常数; 恒外压过程:p(环)=常数,p (始) ≠p (环) , p(终)=p (环) ; 绝热过程: Q 0;W 0 或 W 0 循环过程:体系由始态出发经一系列步骤 后回 到始态的过程。 (循环过程中,状态函数变化量均为零, 但系统和环境交换的功和热常不为零)
2-1- 2
恒外压过程
W=-p(环) △V ,
(p(环)=常数 ) (2-1-3)
恒压过程
p(系)= p(环)=常数, W=- p(系) △V , (恒压过程 ) W=- p(系) (V2-V1)=pV1-pV2=nR(T1-T2)
理想气体恒压变温过程
向真空膨胀的过程
p(环)=0, W=0
25
30
§2-2 热力学第一定律
能量守恒原理(经验规律) 能量有各种各样形式,能从一种形式转变为另 一种形式,但在转变过程中总能量的数量不变。
31
一定量的物质从相同的温度达到相 同的末态,在绝热情况下所需的各种 形式的功相同。系统具有一个反映其 内部能量的函数。
封闭系统热力学第一定律
封闭系统经历变化过程后,从环境中既吸收热, 又得到功,体系内能增加的数值应为功、热之和。
p1= 101.325 kPa
恒压升温
1 mol 空气
V1= 24.46 dm3 T1=298.15 K
恒温加压
p2= 202.65 kPa
V’’
第二章热力学第一定律
二 、数学表达式
∆U=Q+W
dU = δQ + δW = δQ + δWe + δW ' = δQ − pedV + δW '
适用范围: 适用范围:封闭体系
例1:一电炉丝浸于绝热容器的水中,水是大量的,当通电一段 :一电炉丝浸于绝热容器的水中,水是大量的, 时间,以不同系统作为研究对象, 值如何? 以 时间,以不同系统作为研究对象,那么∆U、W、Q值如何?(1)以 值如何 电热丝为系统(2)以电热丝与水为系统 以电热丝、 以电热丝与水为系统(3)以电热丝 电热丝为系统 以电热丝与水为系统 以电热丝、水、电源及其 它一切有影响的部分为系统。(结果用+、-表示) 它一切有影响的部分为系统。(结果用+、-表示) 。(结果用+、-表示 解:
说明: 、始末态相同,途径不同,功的值也不同; 说明:a、始末态相同,途径不同,功的值也不同; b、各种膨胀中,过程“4”所做功最大; 、各种膨胀中,过程“ 所做功最大 所做功最大;
二、准静态过程与可逆过程
准静态过程: 准静态过程:一系列无限接近于平衡状态构成的过程 可逆过程:无摩擦等耗散现象存在的准静态过程。 可逆过程:无摩擦等耗散现象存在的准静态过程。 可逆过程的特征: 可逆过程的特征: a、系统无限接近于平衡态; 、系统无限接近于平衡态; b、所需时间无限长; 、所需时间无限长; c、系统经一循环复原后,环境中没有留下任何痕迹; 、系统经一循环复原后,环境中没有留下任何痕迹; d、等温可逆膨胀W值最大;等温可逆压缩 值最小。 、等温可逆膨胀 值最大 等温可逆压缩W值最小 值最大; 值最小。
第二章 热力学第一定律
§2.1 热力学概念
一、系统与环境
1、系统:人为划定的研究对象 系统: 2、环境:系统之外的,与系统有相互影响的其余有限部分。 、环境:系统之外的,与系统有相互影响的其余有限部分 3、系统分类:密闭;开放;孤立系统 、 密闭;开放; [问1] 容器中进行一个化学反应 问 Zn(s) + 2HCl(aq) = ZnCl2(aq) +H2(g) 这是什么系统?界面在哪里? 这是什么系统?界面在哪里?
第二章 热力学第二定律
高温热源
Q1>0
(T1)
W<0
Q2<0 低温热源 (T2)
U= Q1 +W+ Q2 =0
def W Q1 Q2 Q1 Q1
图 热转化为功的限度
问题:能否 Q2 =0,– W = Q1 ,
=100 ?
2、卡诺循环 卡诺(Carnot)循环是一个特殊的循环过程,它是以理想气体为
§3—1 热力学第二定律
1、自发过程 系统中无需环境施加影响就可以自动进
行的过程称为自发过程(spontaneous process) 。 自发过程的共同特征:不可逆性 例如:热传递过程; 气体的膨胀过程; 化学反应过程; 水从高处流向低处; 溶液从高浓度向低浓度扩散。
• 在绝热条件下系统发生一个变化后系统
的熵值永不会减小,这个结论叫做熵增 原理(principle of entropy increasing)。 • 在绝热过程或孤立系统中熵永不减少。
根据熵增原理,对于绝热过程可以利用系统本
身熵变值的符号来判别过程的可逆性; 在孤立系统中可以用熵的增量来判断过程的自 发和平衡。
S
2
Q r
T
1
2
1
T2 C p , m dH dT T1 T T
S nC p , m ln
T2 T1
S (3 29.1 ln
300 )J K 1 25.1J K 1 400
• 由于等压热δQp与焓变dH相等,而dH与等压过程是否
可逆无关,即有δQp=dH=δQr, • 上式对理想气体的等压可逆过程和不可逆过程都是适 用的。
第二章 热力学第一定律
体积功We :在一定环境压力下系统的体积发生 变化时而与环境交换能量的形式。 非体积功Wf :除体积功之外的其它的功称为非体积功。
如电功、重力功、机械功、表面功。
(2) 说明:
a. 功是过程函数,其值与具体的实现途径有关; 微量功用W 表示
100 nRT ln 1 Wn 1 8.314 273.15 ln J 1574 J p2 50
p
︱-1574J ︱>︱-1325J ︱>︱ -1135J︱
W无限次膨胀 W两次膨胀 W一次膨胀
p
p1
一 次 膨胀 功
p
p1
二 次膨胀 功
p
p1
无 数 次 膨 胀功
二、热力学方法的特点和局限性
研究对象是由大量粒子组成的宏观系统。
①不涉及物质系统内部粒子的微观结构和个别
质点的行为 只管宏观,不管微观 只管两头,不管中间
②只涉及系统变化前后状态的宏观性质和外界
条件,不管中间的具体变化
③只考虑变化能否发生程度如何,不考虑时间因素
只管可能性,不管现实性
结论绝对可靠
第二章
nRT nRT pe pe p p nRT 1 p 1 1 2 1 8.314 273.15 (1 50 / 100) J
V
1135 J
③ 先于75kPa下膨胀至平衡‚再于50kPa下膨胀至终态
一种形式,从一个物体传递到另一个物体,即能量守恒 与转化定律。 b. 第一类永动机不能实现。
不需要外加能量就能源源不断对外做功的机器。 c. 隔离系统中,能量的形式可以转化,但能量
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§2-5自由能 自由能
• 判断化学反应自发进行的方向要考虑两方面 因素: 因素 • ①系统趋于能量最低 ②系统达到最大混乱 系统趋于能量最低; 度. • 一.定义 定义: 定义 • 1878年美国化学家 年美国化学家Gibbs由热力学定律证明 由热力学定律证明: 年美国化学家 由热力学定律证明 在恒温恒压,非体积功等于零的自发过程中 非体积功等于零的自发过程 在恒温恒压 非体积功等于零的自发过程中, 其熵变、焓变和温度三者关系为: 其熵变、焓变和温度三者关系为: • ∆H - T∆S<0
• • • • •
∆G的物理意义: 的物理意义: 的物理意义 在等温等压下,体系对外做有用功的能力。 在等温等压下,体系对外做有用功的能力。 ∆G = - W‘max(“-”表示体系对外做功) 表示体系对外做功) 表示体系对外做功 计算注意: 计算注意: 单位为kJ·mol-1,∆S单位为 若∆G、∆H单位为 、 单位为 单位为 J·mol-1·k-1,则 ∆G = ∆H - T∆S(×10-3) ×
混乱度 熵值 小 大 增大
二.热力学第二定律 热力学第二定律 • • • • • 孤立体系的任何自发过程中 体系的熵总是 孤立体系的任何自发过程中,体系的熵总是 的任何自发过程中 体系的 增加的. 增加的 孤立体系总是自发地向熵增加方向变化,达 孤立体系总是自发地向熵增加方向变化 达 到平衡时,熵具有最大值 此为熵增加原理. 熵具有最大值.此为熵增加原理 到平衡时 熵具有最大值 此为熵增加原理 三.热力学第三定律 热力学第三定律 1.0K时,任何物质排列整齐的完美晶体 其熵值 任何物质排列整齐的完美晶体,其熵值 时 任何物质排列整齐的完美晶体 为零. 为零 系统内一切热运动停止,其微观状态 ∵ 0K时,系统内一切热运动停止 其微观状态 时 系统内一切热运动停止 数 =1 ,则Sm*=0 则
• 与化学反应标准摩尔焓变相似 也符合盖斯定 与化学反应标准摩尔焓变相似,也符合盖斯定 律:
∆rGmº=∑νi∆fGºm(生成物 生成物)-∑νi∆fGmº(反应物 反应物) 生成物 反应物 ∆fGºm—各物质的标准摩尔生成自由能 可查附录Ⅰ) 各物质的标准摩尔生成自由能(可查附录 各物质的标准摩尔生成自由能
• 根据吉布斯 亥姆赫兹方程: 根据吉布斯-亥姆赫兹方程 亥姆赫兹方程
• ∆rGT =∆rHT - T·∆rST 判断过程的自发性 判断过程的自发性. • ∆H ∆S T ∆G 自发性 实例 • + 任意 2N2O 自发进行 N (g)+O (g) • + - 任意 + 非自发进行
2 2
低温
+
低温非自发 高温自发 低温自发 高温非自发
§2-4熵的初步概念 熵的初步概念
一.熵的概念 熵的概念 1.熵是体系混乱度 混乱度的一种量度. 混乱度 混乱度—体系内部质点运动的无序度. 符号S—状态函数 S=k㏑ ㏑
J·K-1·mol-1 玻兹曼常数 体系的微观状态数
越大,S越大 混乱度越高 越大 越大,混乱度越高 越大 混乱度越高.
2.体系总是自发地向熵增大方向进行 体系总是自发地向熵增大方向进行 体系总是自发地
• 热力学定义一个新的状态函数: 热力学定义一个新的状态函数: • G = H - T·S
吉布斯函数(又称吉布斯自由能) 吉布斯函数(又称吉布斯自由能) 单位:J或kJ 单位:J或 :J 若体系由状态Ⅰ
H1, S1, G1 等温等压 T,P一定 一定 状态Ⅱ 状态Ⅱ H2, S2, G2
吉布斯焓变∆G = G2 - G1 = ∆H - T∆S 吉布斯焓变
• 等温等压条件下,凡是体系自由能减少的 等温等压条件下, 过程都能自发进行。或者说,等温等压下, 过程都能自发进行。或者说,等温等压下, 自发变化总是朝着体系自由能减少的方向 进行,直至达到平衡。 进行,直至达到平衡。 • -----------自由能判据 自由能判据
化学反应标准摩尔自由能变∆ 三.化学反应标准摩尔自由能变 rGmº 化学反应标准摩尔自由能变
•
+
+
高温 低温
-
-
高温
+
本章学习要求: 本章学习要求
• 1.理解反应进度、系统与环境、状态与状态函数的概 理解反应进度、系统与环境、 理解反应进度 念。 • 2.掌握热与功的概念和计算。 掌握热与功的概念和计算。 掌握热与功的概念和计算 • 3.理解并掌握热力学第一定律、第二定律,了解热力 理解并掌握热力学第一定律、 理解并掌握热力学第一定律 第二定律, 学第三定律。 学第三定律。 • 4.理解热力学能(内能)、焓、熵和吉布斯(Gibbs) 理解热力学能( )、焓 熵和吉布斯( 理解热力学能 内能)、 ) 自由能等状态函数的概念及物理意义。 自由能等状态函数的概念及物理意义。 • 5.掌握 、∆rHmº、∆fHmº、∆rSmº、∆fGmº、 ∆rGmº、 掌握∆U、 掌握 Qp 与Qv的概念及有关计算。 的概念及有关计算。 的概念及有关计算 • 6.会应用盖斯定律计算标准态下反应焓变 rHmº,自由 会应用盖斯定律计算标准态下反应焓变∆ 会应用盖斯定律计算标准态下反应焓变 自由 能变∆ 能变 rGmº。 判断等温等压下化学反应的方向。 • 7.会根据 rGmº判断等温等压下化学反应的方向。 会根据∆ 会根据
• ∆rGmº =∆rHmº - T∆rSmº
• 2.当反应温度非 当反应温度非298K时,视∆rHmº、∆rSmº随温度变 当反应温度非 时视 化不大。可近似用298K时的 rHmº、∆rSmº代替。 时的∆ 代替。 化不大。可近似用 时的 • 思考:教材 页2—10题。 思考:教材43页 题
温度对反应(过程 四.温度对反应 过程 自发性的影响 温度对反应 过程)自发性的影响
定义: 定义 标准状态下,由稳定单质生成 由稳定单质生成1mol物质时的自 标准状态下 由稳定单质生成 物质时的自 由能变,称为该物质的标准摩尔生成自由能 称为该物质的标准摩尔生成自由能. 由能变 =0.
• 注: • 1.∆rGmº可以按上式计算 也可由下式计算 可以按上式计算,也可由下式计算 也可由下式计算:
•
二.判断反应方向 判断反应方向
• 在等温等压,不做非体积功条件下,∆rG可 在等温等压,不做非体积功条件下, 可 以作为反应自发性的判据。 以作为反应自发性的判据。即 • ∆rG<0 自发进行的反应 • ∆rG=0 反应达到平衡 • ∆rG>0 反应正向非自发,逆向自发进行 反应正向非自发,
热力学第二定律又可表述为: 热力学第二定律又可表述为:
• 2.任意温度下的熵值称为绝对熵 用S表示 任意温度下的熵值称为绝对熵—用 表示 任意温度下的熵值称为绝对熵 • 3. 298K,pº下,1mol纯物质的绝对熵称为标 , 纯物质的绝对熵称为标 准摩尔熵—用 表示(可查附录Ⅰ 准摩尔熵 用Smº表示(可查附录Ⅰ). • 四.化学反应的标准摩尔熵变 化学反应的标准摩尔熵变 ∆rSmº=∑νi Smº(生成物 - ∑νi Smº(反应物 生成物) 反应物) ν 生成物 ν 反应物 在孤立体系中,反应自发进行的条件 反应自发进行的条件∆ 在孤立体系中 反应自发进行的条件 rSmº>0. 五.熵值变化规律 熵值变化规律 详见板书
• • • 即不需要借助外力就能自动进行的过程. 即不需要借助外力就能自动进行的过程 相应的化学反应叫自发反应. 相应的化学反应叫自发反应 自发过程总是向能量最低、 自发过程总是向能量最低、混乱度增大的 方向进行,自发进行到一定程度达到平衡。 方向进行,自发进行到一定程度达到平衡。 • 此时,S最大。 此时,S最大。 ,S最大 水蒸气 • 例如一定条件下 冰 水