厦门大学 大学物理 第八章 电流与磁场
厦门大学 大学物理B 第08章 变化的电磁场(2)
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当导体为一闭合回路(L)时:
i
பைடு நூலகம்
L
Ei dl
按麦克斯韦假设:
B i Ei dl dS L S t d d B dS dt S dt
—— 与法拉第电磁感应定律相符合
计算感生电动势的方法:
1)感生电场 感生电动势
复习:
电磁感应现象
d 法拉第电磁感应定律: i dt
动生电动势:磁场不变,导体运动
感生电动势:导体回路不动,磁场变化 动生电动势:
楞次定律
ab
b
a
b Ek dl (v B) dl
a
计算动生电动势: (1) 由非静电性场强 E k (2) 由法拉第电磁感应定律
磁场随时间变化且具柱对称性
感生电场为柱对称分布!
B(t )
例 空间均匀的磁场限制在半径为 R 的圆柱体内, 磁感应强度的方向平行柱轴,且有dB/dt = const。 B(t ) 求:感生电场分布 解:设场点距轴心为 r,根据对称性, 取以 O 为圆心,过场点的圆周环路 L
dI L L dt
— 自感电动势正比于回路中的电流变化率。
1.2 自感现象的应用
dI L L dt
自感在日光灯电路中的应用:
水银蒸气
起动器(氖气放电辉光, U形动触片,静触片)
1.3 自感系数的计算
1)利用自感定义式:
I
B
L I
2)利用自感电动势定义式:
dI L L dt
1.自感
1.1 自感现象
普通物理学课件 第八章 恒定电流的磁场
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L
r
∫ = μ0 β2 I cos β d β
4π β1 a
=
μ0I 4πa
(sin
β2
−
sin
β1 )
aβ
G
dB
P
例题8-2 载流圆线圈轴线上的磁场: 设有圆形线圈L, 半径为R,通以电流I。求轴线上一点磁感应强度。
I dl
R
I
O
G
r
dB
xθ P
解: 在场点P的磁感强度大小为
G dB
=
μ0
I
d
G l
en
dS
对整个曲面,磁通量:
GG
Φ = ∫SB ⋅ dS
dB
=
k
Idl
sin α
K (Idl ,
K r)
r2
其中 k=10-7 NA-2
令 k = μ0 , 4π
μ0 = 4π ×10−7 NA−2
dB = K
μ0 4π
Idl sinα r2
dB 的方向:
K dBK
⊥
K r
K
——满足右手螺旋关系
dB ⊥ Idl
Gdl • cGos θ = rdα
∫ ∫ ∫ B • dl = B cos θdl = Br dα
L
L
L
∫ ∫ =
μ 2 π 0
I rdα
= μ0I
2π dα
0 2π r
2π 0
= μ0I
单位时间内通过横截面S的电荷量即为电流强度I:
I = qnvS
电流元在P点产生的磁感应强度
dB = μ0 qnvSdl sinθ
3
第八章 恒定电流的磁场
《大学物理》 第二版 第八章课后习题答案
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习题精解8-1 一根无限长直导线有交变电流0sin i I t ω=,它旁边有一与它共面的矩形线圈ABCD ,如图8.3所示,长为l 的AB 和CD 两边与直导向平行,它们到直导线的距离分别为a 和b ,试求矩形线圈所围面积的磁通量,以及线圈中的感应电动势。
解 建立如图8.3所示的坐标系,在矩形平面上取一矩形面元dS ldx =,载流长直导线的磁场穿过该面元的磁通量为02m id B dS ldx xμφπ=⋅= 通过矩形面积CDEF 的总磁通量为 00ln 22bm ai il bldx x aμμφππ==⎰由法拉第电磁感应定律有0ln cos 2m d il bt dt aφμωεωπ=-=- 8-2 有一无限长直螺线管,单位长度上线圈的匝数为n ,在管的中心放置一绕了N 圈,半径为r 的圆形小线圈,其轴线与螺线管的轴线平行,设螺线管内电流变化率为dI dt ,球小线圈中感应的电动势。
解 无限长直螺线管内部的磁场为0B nI μ= 通过N 匝圆形小线圈的磁通量为20m NBS N nI r φμπ== 由法拉第电磁感应定律有20m d dIN n r dt dtφεμπ=-=- 8-3 一面积为S 的小线圈在一单位长度线圈匝数为n ,通过电流为i 的长螺线管内,并与螺线管共轴,若0sin i i t ω=,求小线圈中感生电动势的表达式。
解 通过小线圈的磁通量为0m BS niS φμ==由法拉第电磁感应定律有000cos m d dinS nSi t dt dtφεμμωω=-=-=- 8-4 如图8.4所示,矩形线圈ABCD 放在16.010B T -=⨯的均匀磁场中,磁场方向与线圈平面的法线方向之间的夹角为60α=︒,长为0.20m 的AB 边可左右滑动。
若令AB 边以速率15.0v m s -=∙向右运动,试求线圈中感应电动势的大小及感应电流的方向。
解 利用动生电动势公式0.20()50.6sin(60)0.30()2BAv B dl dl V πε=⨯∙=⨯⨯-︒=⎰⎰感应电流的方向从A B →.8-5 如图8.5所示,两段导体AB 和CD 的长度均为10cm ,它们在B 处相接成角30︒;磁场方向垂直于纸面向里,其大小为22.510B T -=⨯。
电流和磁场大学物理课件
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洛伦兹力公式及方向判断
洛伦兹力公式
$F = qvBsinalpha$,其中$q$为带电粒子所带电荷量,$v$为带电粒子速度,$B$为磁感应强度,$alpha$为粒 子速度方向与磁场方向的夹角。
方向判断
使用左手定则,伸开左手,使拇指与其余四个手指垂直,并且都与手掌在同一平面内;让磁感线从掌心进入,并 使四指指向正电荷运动的方向(或负电荷运动的反方向),这时拇指所指的方向就是带电粒子所受洛伦兹力的方 向。
03 磁场对载流导线 作用力
安培力公式及方向判断
安培力公式
$F = BILsintheta$,其中$B$为磁感应强度,$I$为导线中电流,$L$为导线在磁场中的有效长度, $theta$为电流方向与磁场方向的夹角。
方向判断
使用左手定则,伸开左手,使拇指与其余四个手指垂直,并且都与手掌在同一平面内;让磁感线从掌 心进入,并使四指指向电流的方向,这时拇指所指的方向就是通电导线在磁场中所受安培力的方向。
右手定则是楞次定律在特殊情况下的应用,当磁通量增加 时,感应电流的磁场方向与原磁场方向相反;当磁通量减 少时,感应电流的磁场方向与原磁场方向相同。
自感和互感现象分析
自感现象
当一个线圈中的电流发生变化时,它产生的磁场不仅在邻近的电路中激发出感应电动势,同样也在它本身激发出感应 电动势。这种由于导体本身的电流发生变化而产生的电磁感应现象叫做自感现象。
电磁波传播速度、波长和频率关系
电磁波传播速度
01
电磁波在真空中的传播速度等于光速c,而在介质中的传播速度
则与介质的电磁性质有关。
电磁波波长和频率的关系
02
电磁波的波长λ和频率f之间满足关系式c=λf,其中c为电磁波在
介质中的传播速度。
厦门大学 大学物理B 第08章 变化的电磁场(1)
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线内的产生的动 生电动势。
b ab Ek dl (v B) dl a a Ek v B dl Rd , 方向如图
b
解:
v
b
Ek
dl
; 2
a
R
O
b
作业:
习题8-3: 长为L的铜棒,以距端点r处为支点,以角速率 ω 绕通过支点且垂直于铜棒的轴转动。设磁感强度 为B的均匀磁场与轴平行,求棒两端的电势差。
Ek
dl
; 2
a
R
O
b
d (v B) dl
vBdl cos vBdl sin
ab (vBR sin )d
0
2vBR
方向:b→a
v
b ab Ek dl (v B) dl a a Ek v B dl Rd , 方向如图
I
b +
B
-e
v
Blx
dx i Bl dt
d
Fk - a
高三物理一轮复习 第8章 第1讲 磁场及磁场对电流的作用课件
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28
思想方法
安培力作用下的力学问题分析方法
安培力作用下的力学问题主要有两类:一是安培力作用下导体的平衡和加 速问题;二是与安培力有关的功能关系问题。解决此类问题的一般方法步 骤如下: (1)选取合适的研究对象。 (2)受力分析(注意把立体图画成平面图,可使受力关系清楚明了)。 (3)根据运动状态或运动过程选择规律。主要是力的平衡条件、牛顿运动 定律、运动学公式、动能定理、能量守恒定律等力学规律的灵活运用。 (4)列方程求解并检验。
7
2.如图所示,直导线AB、螺线管C、电磁铁D三者相距较远,它们的磁场互不影 响,开关S闭合,则小磁针的北极N(黑色一端)指出磁场方向正确的是 ( )
A.a、c C.c、d
B.b、c D.a、d
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8
2. 答案 A 据安培定则判断出:(1)AB直导线磁场在小磁针a所在位置垂 直纸面向外,所以小磁针a的N极指向正确;(2)C左侧为N极,内部磁场向左, 所以小磁针c的N极指向正确,小磁针b的N极指向不对;(3)D左为S极,右为N 极,所以小磁针d的N极指向也不正确。
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21
1-2 在匀强磁场中有一段直导线,长L=1 m,其中通有I=2 A的电流,因而受 到垂直于纸面向外的大小为F=2 N的磁场力作用。由此 ( ) A.既可以确定这个磁场的磁感应强度大小,又可以确定这个磁场的方向 B.可以确定磁感应强度的大小为B=1 T C.可以确定磁场的方向,但大小不能确定 D.磁感应强度的大小和方向均不能确定
强弱;磁感线 不能 相交,也 不能 相切。
4.安培定则
对于直线电流,右手握住导线,让伸直的拇指所指的方向与 电流 方
向一致,弯曲的四指所指的方向就是 磁感线 环绕的方向。
(大学物理ppt第 8 章 磁场的源
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μ 0 Idl sinα (因为在 dB 中α 0 ) 2 4 π r
课堂练习 有一边长为L电阻均匀分布 o 的正三角形导线框abc,与电 I a 1 源相连的长直导线1和2彼此 c 平行并分别与导线框的a点和b点相连接,导线1和 线框的ac的延长线重合,导线1和2的电流为I,如图 所示,令长直导线1、2和导线框在线框中心O点产 生的磁感应强度分别为B1、B2和B3,则O点的磁感 应强度大小: ①B=0,因为B1= B2= B3=0。 ②B=0,因为B1+ B2=0,B3=0。 ③B 0,因为虽然B1+ B2=0,但B3 0。 ④B 0,因为虽然B3=0,但B1+ B2 0。 答案: (4 )
dl
I
0 IR2
2r 3
由对称性可知 每一对对称的电流元在P点 的磁场垂直分量相互抵消 所以
y
Id l r ˆ
I z
Idl r 组成的平面
R o
r
x .P dB x
dB dByz
x
B yz dB cos 0
I
结论:在P点的磁感强度 B Bx
0 Idl dB 4 πr 2
第三步:根据坐标 写分量式 y 组成的平面 I d l r
Id l r ˆ
R o
I z
r
x .P dB x
dB dByz
x
0 Idl dB 4 πr 2
dBx dB sin
dByz dB cos
i
一、比奥-萨伐尔定律
2. 磁通连续定理
磁场的磁感线都是闭合的曲线。 任何磁场中通过任意 封闭曲面的磁通量总
大学物理讲稿(第8章电磁感应 电磁场)
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第8章 电磁感应 电磁场电与磁之间有着密切的联系,上章所讨论的电流产生磁场以及磁场对电流的作用,就是这种联系的一个方面.这种联系的另一方面就是随时间变化的磁场可以产生电场以及随时间变化的电场也可以产生磁场.这些现象的发现,使人们有可能大规模地把其它形式的能转化为电能,为广泛使用电力创造了条件,大大推动了生产力的发展.本章在介绍法拉第电磁感应定律的基础上,研究随时间变化的磁场产生电场的规律;在麦克斯韦位移电流假设的基础上研究随时间变化的电场产生磁场的规律,并简单介绍麦克斯韦的电磁理论.§8.1 电磁感应定律一、电磁感应现象1820年奥斯特关于电流的磁效应的发现,引起了科学界的普遍关注,对其逆现象是否能够发生进行了大量的研究.英国物理学家法拉第(M.Faraday,1791—1867)经过十多年的辛勤努力,终于在1831年发现电磁感应现象.其内容为:不论采用什么方法,只要使通过导体回路所包围面积的磁通量发生变化,则回路中便会有电流产生.这种现象称为电磁感应,这种现象所产生的电流称为感应电流.关于感应电流的方向,楞次(Lenz)于1833年从实验中总结出一条规律称为楞次定律,其内容为:感应电流产生的磁通量总是反抗回路中原磁通量的变化.二、法拉第电磁感应定律在闭合导体回路中出现了电流,一定是由于回路中出现了电动势.当穿过导体回路的磁通量发生变化时,回路中产生了感应电流,就说明此时在回路中产生了电动势.由这一原因产生的电动势叫感应电动势,其方向与感应电流的方向相同.但应注意,如果导体回路不闭合,则回路中无感应电流,但仍有感应电动势.因此,从本质上说,电磁感应的直接效果是在回路中产生感应电动势.关于感应电动势,法拉第通过对大量实验事实的分析,总结出如下结论:无论什么原因,使通过回路的磁通量发生变化时,回路中均有感应电动势产生,其大小与通过该回路的磁通量随时间的变化率成正比.这一规律称为法拉第电磁感应定律.在SI 单位制中,其数学表达式为dtd i Φ-=ε (8.1) 式中Φ是通过导体回路的磁通量,若回路由N 匝线圈组成,且通过每匝线圈的磁通量均相等,则式中磁通量Φ要用磁通匝数(磁链)Φ=ψN 代替.式中负号是考虑i ε与Φ的标定正方向满足右手螺旋关系所引入的,它是楞次定律ε与Φ在此都是代数量,其正负要由预先标定的正方向来决定,与标定正方向相的反映.i同为正,与标定正方向相反为负.如图8.1所示,任取绕行方向作为导体回路中电动势的标定正方向(图中虚线箭头所示方向),取以导体回路为边界的曲面的法向单位矢量n 的方向为磁通量的标定正方向,并且规定这两个标定正方向满足右手螺旋关系.在图8.1中,如果磁场由下向上穿过回路, 0>Φdtd/),由式(8.1)就有>Φ,同时磁场在增大(0ε< 0,此时感应电动势的方向与虚线箭头的方向相反.其i他情形同学们可自行分析.作业(P198):8.8,8.10§8.2 动生电动势一、动生电动势电磁感应现象虽然种类繁多,但可以把它们分为两大类,一类是磁场相对于线圈或导体回路改变其大小和方向而引起的电磁感应现象,另一类是线圈或导体回路相对于磁场改变其面积和取向而引起的电磁感应现象.我们将磁场不随时间变化,仅由导体或导体回路相对于磁场运动所产生的感应电动势称为动生电动势.如图8.2 所示,在方向垂直于纸面向里的匀强磁场B 中放置一矩形导线框abcd ,其平面与磁场垂直;导体ab 段长为l ,可沿cb 和da 滑动.当ab 以速度υ向右滑动时,线框回路中产生的感应电动势即为动生电动势.某时刻穿过回路所围面积的磁通量为B l x BS ==Φ随着ab 的运动,其磁通量在变化,由式(8.1)可得动生电动势为ab Bl dtdx Bl dt d ε-=υ-=-=Φ-=ε 即 υ=εBl ab (8.2)负号表示动生电动势的方向与标定正方向相反,即从a →b .二、动生电动势的电子论解释我们知道,电动势是非静电力作用的表现.引起动生电动势的非静电力是洛仑磁力.当导体ab 向右以速度υ运动时,其内的自由电子被带着以同一速度向右运动,因而每个电子都受到洛仑磁力作用B e f ⨯υ-=把这个作用力看成是一种等效的“非静电场”的作用,则这一非静电场的场强应为B ef E k ⨯υ=-= (8.3) 根据电动势的定义有Bl l d B l d E b ak ab υ=⋅⨯υ=⋅=ε⎰⎰+- )( (8.4) 这一结果与直接用法拉第电磁感应定律所得结果相同.以上结论可推广到任意形状的导体或线圈在非均匀磁场中运动或发生形变的情形.这是因为任何形状的导体或线圈可以看成是由许多线段元组成,而任一线段元dl 所在区域的磁场可看成是匀强磁场.每段dl 对应有一个速度, 这时,任一线段元dl上所产生的动生电动势为l d B d ⋅⨯υ=ε)(整个导线或线圈中产生的动生电动势为⎰⋅⨯υ=εLl d B )( (8.5) 这是计算动生电动势的一般公式,它与法拉第电磁感应定律完全等效.由于B l d l d B ⋅υ⨯=⋅⨯υ)()( 而B l d ⋅υ⨯)(是线元d l 在单位时间所切割磁感应线数目.故式(8.5)表示了在整个导线L 中所产生的动生电动势等于整个导线在单位时间内所切割的磁感应线数目.对于闭合回路,也就等于单位时间内通过回路的磁感应通量的变化量.可见(8.5)与法拉第电磁感应定律式等效.它提供了一种计算动生电动势的方法.值得注意,导线在磁场中运动产生感应电动势是洛仑磁力作用的结果.在闭合电路中,感应电动势是要做功的.但前已说过,洛仑磁力不做功,对此作何解释呢?如图8.3所示,随同导线一起运动的自由电子受到洛仑磁力的作用,电子将以速度'υ沿导线运动,而速度'υ的存在使电子还要受到一个垂直于导线的洛仑磁力B e f ⨯υ-=''的作用.电子受洛仑磁力的合力为'f f F +=,电子运动的合速度为'υ+υ= V ,所以洛仑磁力合力做功的功率为)'()'(υ+υ⋅+=⋅ f f V Fυ⋅+υ⋅= ''f f 0=υυ-υυ=''B e B e这一结果表示洛仑磁力的合力做功为零,这与洛仑磁力不做功是一致的.从上述结果中可以看到υ⋅-=υ⋅→=υ⋅+υ⋅ ''''f f f f 0为了使自由电子以速度υ 匀速运动,必须有外力ext f 作用到电子上,而且'f f ext -=.因此有υ⋅-=υ⋅ ext f f '此等式左侧表示洛仑磁力的一个分力使电荷沿导线运动所做功的功率,宏观上就是感应电动势驱动电流做功的功率.等式右侧是同一时刻外力反抗洛仑磁力的另一个分力做功的功率,宏观上就是外力拉动导线做功的功率,洛仑磁力总体做功为零,它实际上表示了能量的转换和守恒.洛仑磁力在这里起了一个能量转化者的作用,一方面接受外力的功,同时驱动电荷运动做功.例题 8.1如图8.4所示是半径为R 的导体圆盘.刷子a-a ' 与盘的轴及边缘保持光滑接触,导线通过刷子与盘构成闭合回路.求当导体圆盘绕通过中心的轴在均匀磁场B (B 与盘面垂直)中以角速度ω旋转时,盘心与盘边缘a-a' 的电动势.解:首先考虑圆盘任一半径上距轴心为r处的一段微元dr 以速度υ垂直于磁场而运动,υ=ωr,微元dr 上的动生电动势为Brdr Bdr r d B d ω=υ=⋅⨯υ=ε )(在整个半径上的电动势为2021BR rdr B R ω=ω=ε⎰ 在盘上其它半径中,也有同样大小的动生电动势.这些半径都是并联着的,因此整个盘可以当作一个电动势源.轴是一个电极,边缘是另一个电极.这可看成是一个简易直流发电机的模型.刚性N 匝线圈在均匀磁场中,绕垂直于磁场的轴以角速度ω转动时.由法拉第电磁感应定律式或式 (8.5)可得在匀强磁场中转动的线圈产生的感应电动势为t t N B S ωε=ωω=εs i n s i n 0 S 是线圈所围面积.所产生的电动势是交变电动势.这是交流发电机的基本原理. 作业(P198):8.11,8.13§8.3 感生电动势和感生电场一、感生电动势和感生电场我们把处于静止状态的导体或导体回路,由于内部磁场变化而产生的感应电动势称为感生电动势.由于产生感生电动势的导体或导体回路不运动,因此感生电动势的起因不能用洛仑磁力来解释.由于这时的感应电流是原来宏观静止的电荷受非静电力作用形成的,而静止电荷受到的力只能是电场力,所以这时的非静电力也只能是一种电场力.由于这种电场是由变化的磁场引起的,所以叫感生电场,即产生感生电动势的非静电场是感生电场.以i E 表示感生电场,则根据电动势的定义,感生电动势可表为⎰⋅=εL i i l d E根据法拉第电磁感应定律应该有⎰⎰⎰⎰⎰⋅∂∂-=⋅-=Φ-=⋅=εSS L i i S d t B S d B dt d dt d l d E 即 ⎰⎰⎰⋅∂∂-=⋅=εSL i i S d t B l d E (8.6) 上式是感生电场与变化磁场的一般关系,同时它也提供了一种计算感生电动势的方法.感生电动势的计算,可先计算出导体内感生电场,然后通过对感生电场的积分来计算感生电动势;也可直接利用法拉第电磁感应定律计算.利用后者计算一段非闭合导线ab 的感生电动势时,要设想一条辅助曲线与ab 组成闭合回路,但求得的感生电动势不一定等于导线ab 上的感生电动势,因为辅助曲线上的感生电动势不一定为零.因此所选的辅助曲线应当满足:它上面的感生电动势或者为零,或者易于求出.值得指出,在磁场变化时,不但在导体回路中,而且在空间任一地点都会产生感生电场,这与空间中有无导体或导体回路无关.然而,感生电动势虽不要求导体是闭合电路,但却必须在导体中才能产生.由于感生电场的环路积分一般不等于零,故它不是保守力场,所以又叫它涡旋电场.涡旋电场不同于静电场的重要方面就在于它不是保守力场. 例题 8.2 匀强磁场局限在半径为R 的柱形区域内,磁场方向如图8.5所示.磁感应强度B 的大小正以速率dB/dt 在增加,求空间涡旋电场的分布.解:取绕行正方向为顺时针方向,作为感生电动势和涡旋电场的标定正方向,磁通量的标定方向则垂直纸面向里.在r <R 的区域,作半径为r 的圆形回路,由⎰⎰⎰⋅∂∂-=⋅=εSL i i S d t B l d E 并考虑到在圆形回路的各点上, i E 的大小相等,方向沿圆周的切线.而在圆形回路内是匀强磁场,且B 与dS 同向,于是上式可化为dtdB r rE i 22π-=π 所以可解得r dt dB E i 21-= (8.7) 式中负号表示涡旋电场的实际方向与标定方向相反,即逆时针方向.在r > R 的区域,作半径为r 的圆形回路,同上可得rR dt dB E i 221-= (8.8) 方向也沿逆时针方向.由此可见,虽然磁场只局限于半径为R 的柱形区域,但所激发的涡旋电场却存在于整个空间.例题 8.3 如图8.6所示,在半径为R 的圆柱形空间存在有一均匀磁场,其磁感应强度的方向与圆柱轴线平行.今将一长为l 的导体杆ab 置于磁场中,求当dB/dt > 0 时杆中的感生电动势.解法1:通过感生电场求感生电动势取杆的中点为坐标原点建立X 轴如图所示.在杆上取一线元dx ,由式(8.7)知,该点感生电场的大小为r dtdB E i 21= 方向如图.故ab 杆上的感生电动势为⎰⎰-θ=⋅=ε222//cos l l bai i dx dt dB r i dx E dt dB l R l dx r h dt dB r l l 22222212)/(//-==⎰- i ε的方向由b a →解法2:利用法拉第电磁感应定律求感生电动势如图8.6所示,作辅助线o'a 和o'b .因为i E 沿切向,则它沿着bo'及o'a 的线积分等于零,所以闭合回路aboa 上的感生电动势也就等于ab 段上的感生电动势.穿过该闭合回路的磁通量为hl B BS 21==Φ 于是所求的感生电动势为b a dt dB l R l dt d i →-=Φ=ε由楞此定律知方向22221)/( * 二、电子感应加速器电子感应加速器是利用在变化磁场中产生涡旋电场来加速电子的,图8.7(a)是这种加速器的原理示意图,在由电磁铁产生的非均匀磁场中安放着环状真空室.当电磁铁用低频的强大交变电流励磁时,真空室会产生很强的涡旋电场.由电子枪发射的电子,一方面在洛仑磁力的作用下作圆周运动,同时被涡旋电场所加速.前面我们得到的带电粒子在匀强磁场中作圆周运动的规律表明,粒子的运动轨道半径R 与其速率υ成正比.而在电子感应加速器中,真空室的径向线度是极其有限的,必须将电子限制在一个固定的圆形轨道上,同时被加速.那么这个要求是否能够实现呢?根据洛仑磁力为电子作圆周运动提供向心力,可以得到R e R B m =υ (8.9)式中R B 是电子运行轨道上的磁感应强度.上式表明,只要轨道上磁感应强度随电子动量成正比例的增加,电子就能够在一个固定的轨道上运行并被加速.可以证明当2/BBR(B是轨道所围面积内的平均磁感应强度)时,被加速的电子可稳定在半径为R的圆形轨道上运行.由此可见,在磁场变化的一个周期内,只有其中四分之一周期才可以用于电子的加速(如图8.7(b)).若在第一个1/4周期开始时将电子引入轨道,1/4周期即将结束时将电子引离轨道,进入靶室,可使电子获得数百兆电子伏的能量.这样的高能电子束可直接用于核物理实验,也可用于轰击靶以产生人工γ射线,还可以用来产生硬X射线,作无损探伤或癌症治疗之用.作业(P199):8.14§8.4 自感和互感一、自感现象当一线圈的电流发生变化时,通过线圈自身的磁通量也要发生变化,进而在回路中产生感应电动势.这种现象称为自感现象,这种电动势称为自感电动势.设某线圈有N 匝,据毕奥-萨伐尔定律,此电流所产生的磁场在空间任一点的磁感应强度与电流成正比.因此通过此线圈的磁链也与电流成正比,即LI =ψ (8.10)式中比例系数L 称为自感系数,简称自感.其数值与线圈的大小、几何形状、匝数及磁介质的性质有关.在线圈大小和形状保持不变,并且附近不存在铁磁质的情况下,自感L 为常数,利用法拉第电磁感应定律可得自感电动势为dtdI L dt d L -=ψ-=ε (8.11) 这表明,当L 恒定时,自感电动势的大小与线圈中的电流变化率成正比.当电流增加时,自感电动势的方向与电流方向相反.在国际单位制中,自感的单位是亨利,简称为亨(H).11A s 1V A 1Wb 1H --⋅⋅=⋅=亨利这个单位太大,平时多采用mH(毫亨)或μH(微亨).自感现象在日常生活及工程技术中均有广泛的应用.日光灯上的镇流器,无线电技术中的扼流圈,电子仪器中的滤波装置等都要应用自感现象.但自感现象有时也会带来危害.例如在大自感和强电流的电路中,接通或断开电路时会产生很大的自感电动势,从而击穿空气,形成电弧,造成事故,或烧坏设备,甚至危及工作人员的生命安全.为避免这类事故的发生,电业部门须在输电线路上加装一种特殊的灭弧开关——油开关或负荷开关,以避免电弧的产生.二、互感现象根据法拉第电磁感应定律,当一个线圈的电流发生变化时,必定在邻近的另一个线圈中产生感应电动势,反之亦然.这种现象称为互感现象,这种现象中产生的电动势称为互感电动势.如图8.8所示,设有两个相邻近的线圈1和线圈2,分别通有电流21I I 和.当线圈1中的电流发生变化时,就会在线圈2中产生互感电动势;反之,当线圈2中的电流变化时,也会在线圈1中产生互感电动势.若两线圈的形状、大小、相对位置及周围介质(设周围不存在铁磁质)的磁导率均保持不变,则根据毕奥——萨伐尔定律可知,线圈1中的电流1I 所产生的并通过线圈2的磁链应与1I 成正比,即 11212I M =ψ (8.12)同理,线圈2中的电流2I 所产生的并通过线圈1的磁链亦应与2I 成正比,即22121I M =ψ (8.13)上两式中的12M 和21M 为两个比例系数.理论和实验都证明,它们的大小相等,可统一用M 表示,称为两线圈的互感系数,简称互感,其数值与两线圈的形状、大小、相对位置及周围介质的磁导率有关.于是上两式可简化为221112MI MI =ψ=ψ,根据法拉第电磁感应定律,当线圈1中的电流1I 发生变化时,线圈2中的互感电动势为dtdI M dt d 11212-=ψ-=ε (8.14) 同理,线圈2中的电流2I 发生变化时,线圈1中的互感电动势为dtdI M dt d 22121-=ψ-=ε (8.15) 从以上讨论可以看出,当线圈中的电流变化率一定时,M 越大,则在另一线圈中所产生的互感电动势也越大,反之亦然.可见互感系数是反映线圈间互感强弱的物理量.两线圈的互感系数M 与这两线圈各自的自感系数21L L ,有如下一般关系21L L k M =其中k 称为耦合系数,当线圈1中的电流1I 产生的磁场使穿过线圈2的磁通等于穿过自身的磁通时,耦合系数k = 1,这称为全耦合.互感的单位也是亨利.互感现象也被广泛的应用于无线电技术和电磁测量中.各种电源变压器、中周变压器、输入或输出变压器等都是利用互感现象制成的.但是互感现象有时也会招致麻烦.例如,电路之间由于互感而相互干扰,影响正常工作.人们不得不设法避免这种干扰,磁屏蔽就是避免这种干扰的一种方法.对于自感和互感的计算,都比较繁杂,一般都需要实验确定.只是对于某些结构比较简单的物体(或线圈),其自感或互感才可用定义式进行计算.如下面要介绍的例题8.4 、8.5就是通过定义计算自感和互感的.例题8.4有一长为l ,截面积为S 的长直螺线管,密绕线圈的总匝数为N,管内充满磁导率为μ的磁介质.求此螺线管的自感.解:长直螺线管内部的磁场可以看成是均匀的,并可以使用无限长螺线管内磁感应强度公式)/(l N n nI H B =μ=μ=又通过每匝的磁通量都相等,则通过螺线管的磁链为IV n nI nlS N 2μ=μ=Φ=ψV 是螺线管的体积,所以螺线管的自感为V n I L 2μ=ψ=/可见,长直螺线管的自感与线圈的体积成正比,与单位长度上的匝数的平方成正比,还与介质的磁导率成正比.因此,想要使螺线管的自感系数较大就必须用细线密绕并充以磁导率较大的磁介质.例题8.5 如图8.9所示,一长为l 的长直螺线管横截面积为S,匝数为1N .在此螺线管的中部,密绕一匝数为2N 的短线圈,并假设两组线圈中每一匝线圈的磁通量都相同.求两线圈的互感.解:如果设线圈1中通一电流1I ,则在线圈中部产生的磁感应强度为110I lN B μ= 该磁场在线圈2中产生的磁链为1210212SI lN N BS N μ==ψ 所以两线圈的互感为S lN N I M 210112μ=ψ= 作业(P199):8.16,8.20§8.5 磁场的能量与电场一样,磁场也具有能量.下面用自感线圈通电的例子来说明.如图8.10所示,将一个自感系数为L 的自感线圈与电源相连.当接通电源时,通过线圈的电流突然增加,因而便在线圈中产生自感电动势以反抗电流的增加.故欲使线圈中的电流由零变化到稳定值,电源必须反抗自感电动势做功.设dt 时间内通过线圈的电荷为dq ,则电源反抗自感电动势做的元功为L I d I I d t dq dA L L =ε-=ε-=当电流由零变化到恒定值0I 时,电源反抗自感电动势做的总功为200210LI LIdI dA A I ===⎰⎰ 由于电源在反抗自感电动势做功的过程中,只是在线圈中逐渐建立起磁场而无其它变化,据功能原理可知,这一部分功必定转化为线圈中磁场的能量(简称磁能),即 2021LI A W W L m === (8.16) 这便是线圈的自感磁能.对于相邻两线圈,若它们分别载有电流21I I 和时,可以推得它们的互感磁能为 21I MI W M = (8.17)若设两线圈的自感系数分别为21L L ,,则这两线圈中储存的总磁能为212222112121I MI I L I L W W W M L m ++=+= (8.18) 磁能应该能表示成用磁感应强度表示的形式.现以自感磁能为例来寻求这一表达式.前已求出,长直螺线管的自感系数V n L 2μ=,当螺线管内充满磁导率为μ的均匀磁介质时,管内的磁场0nI B μ= ,即n B I μ=/0 .将L 及0I 代入自感磁能式 (8.16)得V B n B V n LI W m μ=μμ==2212122220)/( (8.19) 式中V 为长直螺线管内部空间的体积,亦即磁场存在的空间体积.由于长直螺线管内的磁场可以认为是均匀分布的,故管内单位体积中的磁能,即磁能密度为BH H w B V W w m H B m m 2121222=μ=−−→−μ==μ= (8.20) 值得指出,上式虽然是从自感线圈这一特例中导出的,但可以证明它是磁场能量密度的一般表达式.如果磁场是非均匀的,则可将磁场存在的空间划分成无限多个体积元dV ,在每一个体元内,其中的B 和H 均可看成是均匀的.于是体积元内的磁能为dV w dW m m =体积V 内的总磁能为⎰⎰==Vm m m dV w dW W (8.21) 例题 8.6一无限长同轴电缆是由两个半径分别为21R R 和的同轴圆筒状导体构成的,其间充满磁导率为μ的磁介质,在内、外圆筒通有方向相反的电流I.求单位长度电缆的磁场能量和自感系数.解:对于这样的同轴电缆,磁场只存在于两圆筒状导体之间的磁介质内,由安培环路定理可求得磁场强度的大小为rI H π=2 而在21R r R r ><和的空间,磁场强度为零,所以磁场能量只储存在两圆筒导体之间的磁介质中.磁场能量密度为2222821rI H w m πμ=μ= 单位长度电缆所储存的磁场能量为1224221R R I r d r w W R R m m ln πμ=π=⎰ 根据式(8.16),可以求得单位长度电缆的自感为12222R R I W L m ln πμ== 可见,电缆的自感只决定于自身的结构和所充磁介质的磁导率.作业(P200):8.22§8.6 电磁场理论的基本概念19世纪60年代,人们对电磁现象已经积累了丰富的资料,对电磁现象的规律也有了比较深刻的认识.为建立统一的电磁理论奠定了基础.麦克斯韦在前人实践和理论的基础上,对整个电磁现象作了系统的研究.提出涡旋电场的概念,建立了磁场和电场之间的一种联系--随时间变化的磁场能够产生电场,并成功的解释了感生电动势.在研究了安培环路定理运用于非闭合电流电路的矛盾之后,他又提出了位移电流假设,即随时间变化的电场可以产生磁场,这反映了电场与磁场的另一联系.在此基础上,麦克斯韦总结出描述电磁场的一组完整的方程式,即麦克斯韦方程组.由此,他于1865年预言了电磁波的存在,以及光是电磁波的一种形态.1888年赫兹首次用实验证实了电磁波的存在.麦克斯韦电磁理论的建立,是继牛顿理论之后,科学发展史上的又一里程碑.他将人类的文明与进步推向了一个新的高潮.一、位移电流在稳恒电流情况下,无论载流回路处于真空还是磁介质中,其磁场都满足安培环路定理,即∑⎰=⋅I l d H L(8.22) 式中∑I 是穿过以闭合回路L 为边界的任意曲面S 的传导电流的代数和.在非稳恒条件下,由上式表示的安培环路定理是否还能成立呢?下面通过考察电容器充电或放电过程来进行具体分析.如图8.11所示,在一正充电的平行板电容器的正极板附近围绕导线取一闭合回路l ,以l 为周界作两个任意的曲面21S S 、,使1S 与导线相交, 2S 与导线不相交,但包含正极板,且与1S 组成闭合曲面S.设某时刻线路中的传导电流为0I .对1S 应用安培定理得0I l d H L=⋅⎰ (8.23)对2S 应用安培定理,并注意到传导电流不能通过电容器两极板间的空间,则得0=⋅⎰Ll d H (8.24) 式(8.23)和(8.24)表明,磁场强度沿同一闭合回路的环量有两种相互矛盾的结果.这说明稳恒磁场的环路定理对非稳恒情况不适用,我们应以新的规律来代替.为探求这一新规律,我们仍以电容器的充放电过程为例.容易理解,当充电电路通一传导电流0I 时,电容器极板上的电荷必然变化.从而导致两极板间电位移矢量的变化,使通过2S 的电位移通量亦随时间而变化.将高斯定理应用于闭曲面S 得q S d D S d D S S D =⋅=⋅=Φ⎰⎰⎰⎰2由此得⎰⎰⎰⎰⋅∂∂=⋅=Φ==220S S D S d t D S d D dt d dt d dt dq I (8.25) 可见,电位移通量对时间的变化率dtd D Φ具有电流的量纲,麦克斯韦将其称为位移电流,用d I 表示,即 ⎰⎰⋅=Φ=2S D d S d D dt d dt d I (8.26) 而电位移矢量的时间变化率tD ∂∂ 则与电流密度同量纲,麦克斯韦将它称为位移电流密度,用d j 表示,即tD j d ∂∂= (8.27) 这样,在电路中就可能同时存在有两种电流,一种是传导电流,由电荷的运动所产生;另一种是位移电流,由电位移通量对时间的变化率所引起.这两种电流之和称为全电流,即 ⎰⎰⋅+=+=Sd d S d j j I I I )(00 (8.28)由此可见,当电容器充电时,d I dtdq ,0>与D,亦即与0I 同向,且与0I 等值.同样,当电容器放电时, d I 亦与0I 同向等值.可见导线中的传导电流与极板间的位移电流总是大小相等,方向相同的.因此我们完全有理由认为,传导电流在哪个地方中断了,位移电流便会在那个地方连起来,使通过电路中的全电流大小相等、方向相同.这就是全电流的连续性.。
大学物理第8章稳恒磁场课件讲义
![大学物理第8章稳恒磁场课件讲义](https://img.taocdn.com/s3/m/e9a0e7c402d276a200292edd.png)
三、磁场中的高斯定理(磁通连续定理)
m
B
ds
s
sB ds 0
穿过任意闭合曲面的磁通量为零。
-------------------------------------------------------------------------------
三、磁通量
1.磁感线:(磁力线或 线) 磁感线的切线方向为该点磁场方向
B
S
B大小规定为:通过磁场中某点 处垂直于磁场方向的单位面积的
B N
磁感线条数。(磁场较强处的磁
S
感线较密)
-------------------------------------------------------------------------------
1965年的测量:地磁的S极在地理北极附近(北 纬75.5o,东经259.5o),地磁的N极在地理南
极附近(南纬66.6o,东经139.9o)。地理轴与 地磁轴的夹角约为11o。
-------------------------------------------------------------------------------
§8.2 磁场 磁感应强度
一、 基本磁现象
1.自然磁现象 天然磁石
磁性、磁体、磁极
S N
SN
同极相斥,异极相吸
2.电流的磁效应 1819-1820年丹麦物 理学家奥斯特首先发
现电流的磁效应。
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大学物理课后答案第八章 电流与磁场
![大学物理课后答案第八章 电流与磁场](https://img.taocdn.com/s3/m/ec968bdb5022aaea998f0f28.png)
习题86-3 大小:drr dI dB σωμμ00212==方向:垂直纸面向外。
环心O 处的磁感应强度)(2)(2121000b a Q a b dr B ba +=-==⎰πωμσωμσωμ方向:垂直纸面向外。
8-7闭合载流导线弯成如图例8-7所示的形状,载有电流I ,试求:半圆圆心O 处的磁感应强度。
【解】 闭合导线是由直导线和圆弧线组成,根据载流直导线和圆弧导线产生的磁场公R I ⋅=πμπ16240R I ⋅=πμ820R I 40μ8-8解:① Wb i k j i S B 135.0)15.0()5.136(2=⋅++=⋅=Φ② ⎰⎰=⋅=Φ0S d B8-9 已知磁感应强度0.2=B Wb ·m-2方向沿x 轴正方向,如题8-9图所示.试求:(1)通过图中abcd 面的磁通量;(2)通过图中befc 面的磁通量;(3)通过图中aefd 面的磁通量.解: 如题8-9图所示题8-9图(1)通过abcd 面积1S 的磁通是24.04.03.00.211=⨯⨯=⋅=S BΦWb(2)通过befc 面积2S 的磁通量022=⋅=S BΦ(3)通过aefd 面积3S 的磁通量24.0545.03.02cos 5.03.0233=⨯⨯⨯=θ⨯⨯⨯=⋅=S B ΦWb (或曰24.0-Wb )8-10解: aI u B B p p π21021== T aI u B B B B p p p p 610122211066.5222-⨯===+=⇒π o pp B B 451arctan arctan12===θ8-11 在真空中,有两根互相平行的无限长直导线1L 和2L ,相距0.1m ,通有方向相反的电流,1I =20A,2I =10A ,如题8-11图所示.A ,B 两点与导线在同一平面内.这两点与导线2L 的距离均为5.0cm .试求A ,B题8-11图解:如题8-11图所示,A B方向垂直纸面向里42010102.105.02)05.01.0(2-⨯=⨯+-=πμπμI I B A T(2)设0=B在2L 外侧距离2L 为r 处 则02)1.0(220=-+rI r Iπμπμ 解得 1.0=r m题8-12图8-12 如题8-12图所示,两根导线沿半径方向引向铁环上的A ,B 两点,并在很远处与电源相连.已知圆环的粗细均匀,求环中心O 的磁感应强度.解: 如题8-12图所示,圆心O 点磁场由直电流∞A 和∞B 及两段圆弧上电流1I 与2I 所产生,但∞A 和∞B 在O 点产生的磁场为零。
大学物理电流与磁场
![大学物理电流与磁场](https://img.taocdn.com/s3/m/9a2f40b058fafab068dc020a.png)
磁性:能吸引铁、钴、镍等物质的性质。 磁极:磁性最强的区域,分磁北极N和磁 南极S。
司南勺
S
N
两极不可分割,即“单极子”不存在。
2. 磁力 磁极间存在相互
作用,同号相斥,异 号相吸。
地球是一个巨大的永磁体。
11.5
磁偏角
3. 电流的磁效应
结论:磁现象 与电荷的运动有着密 切的关系。运动电荷 既能产生磁效应,也 受到磁力的作用。
L2 2 π r
0I [ ()]磁感强度矢量 沿任意闭合曲线L的线积分(环流),等于包
围在闭合曲线内各电流代数和的0倍。
Bdl 0I内 L
定律分析: (1) 成立条件:恒定电流的磁场;
IL
(2) L: 场中任一闭合曲线—安培 环路 I内的正负符号与L绕向的关系:
IL
方向:小磁针N极指向; q0
B
Fmaxv
B
v
Fmax
v b. F大小正比于v 、q0 、sin
单位:特斯拉(T)
q0沿磁场方向运动,F=0 ; q0垂直磁场方 向运动,F = Fmax
三、毕奥—萨伐尔定律 思想:我们在研究带电体产生的电场时,
在真空和SI制中,
dB
0 4
Idlsin
r2
方向:
选取电流元或某些典型电流 感应强度
分布为积分元;
解:在导线上任取 Idl
由毕-萨定律写出积分元的磁 场dB; 建立坐标系,将dB分解为分 量式,对每个分量积分(统一变
由毕—萨定律
dB0Idlsin
4πr2
方向恒垂直屏向外
量、确定上下积分限) 求出总磁感应强度大小、方
向,对结果进行分析 dB ··P
规定:与L绕向成右旋关系 Ii > 0
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班级_________学号________姓名____________第8-1 直流电路 一. 填空题:1. 如图所示,两个长度相等,半径分别为r 1和r 2的棒1和2串联,并在两端加直流电压V ,则两段棒中的电流密度大小之比δ1:δ2=________,两段棒中的电场强度大小之比E 1:E 2=_______.2. 横截面积为的铝线,通过2安培的电流,则导线内电流密度大小2510m −=δ_________;设导线单位面积内的自由电子数,电子电量(库仑),则自由电子的平均漂移速率v =______________.329/108.1m n 个×=19106.1−×=e 3. 把横截面积相同的铜丝和钨丝串联后与一直流电源连接成闭合回路,设铜丝和钨丝中的电场强度的大小分别为E 1和E 2,电流密度大小分别为δ1和δ2,则E 1___E 2,δ1___δ2 (填=或≠)二. 选择题:4. 把一根金属导线拉长为均匀细丝,其长度变为原来的n 倍,则拉长后的金属丝的电阻与原金属导线的电阻之比是:( ) (A)n (B)n (C)n 2 (D)1/n5. 在通电流的铜导线中,某点电流密度矢量的方向是:( ) (A)该点自由电子运动的方向 (B)该点电场强度的方向 (C)该点电势梯度的方向6. 一横截面为S 的均匀铜线,表面镀有环形截面积亦为S 的均匀镀层,在两端加上电压后,设铜线中的电场强度大小为E 1,电流密度大小为δ1,电流强度为I 1,而镀层中相应的量为E 2、δ2和I 2,则:( ) (A)212121,I I E E ≠≠=δδ (B) 212121,I I E E =≠=δδ (C) 212121,I I E E ==≠δδ (D) 212121,I I E E ≠≠≠δδ三. 计算题:7. 一根铜线和一根铁线长均为L ,直径均为d ,把两者连接起来,并在这复合导线两端加电压U ,设L =100m ,d =2.0mm ,U =10V ,已知铜的电阻率,铁的电阻率,试计算: m Ωρ81106.1−×=m Ωρ82107.8−×=(1)每根导线中的电流密度的大小 (2)每根导线中的电场强度的大小 (3)铁线两端的电势差8. 电缆的芯线是半径为r 1的铜线,铜线外面是同轴绝缘层,绝缘层的外半径为r 2,电阻率为ρ,在绝缘层外面是是同轴铝层,求: (1)在长为L 的一段电缆上的径向电阻(2)在芯线与铝层之间的电势差为U 时,求径向电流四. 证明题:9. 有一半径为r 0 的半球状电极与大地接触(如图),大地的电阻率为ρ,假定电流通过这种接地电极均匀地向无穷远处流散,试证明:在此情况下的接地电阻为: 02r R πρ=班级_________学号________姓名____________第8-2 一. 填空题:1. 一电流计的内阻R g =15Ω,允许通过的最大电流为1mA ,若把它改装成量程为1A 的安培计,则需并联一个R 1=___________的电阻;若把它改装成量程为3V 的伏特计,则需串联一个R 2=___________的电阻.2. 电动势为ε,内阻为r 的电源,与一可变电阻R 连接成闭合电路,则电源的端电压与外电阻R 的关系是_______________,当R =___________时,电源的输出功率为最大.1r2C3. 如图为复杂电路中的一段电路的情况,则电路中BC 之间的点势差U BC =_____________.二. 选择题:4. 把标有“220V ,60W ”和“220V ,40W ”的两只灯泡A 和B 串联在220V 的电路中,则:(A)A 亮,B 暗 (B)B 亮,A 暗 (C)A 、B 都很亮 5. 下列说法正确的是:( )(A)不含源支路中电流必从高电势到低电势 (B)含源支路中电流必从低电势到高电势 (C)支路两端电势差为零时,支路的电流必为零 (D)支路的电流为零时,支路两端电势差必为零6. 如图所示电路,已知电流流向,则A 、B 两点电势关系为:( ) (A)U A 一定大于 U B (B) U A 一定小于 U B(C)不确定,要由r R I ,,,ε等的数值确定 (D) U A 一定等于 U Bε , rRB三. 计算题:7. 如图所示,已知 电源内阻不计,,电容C =5μF ,求:,621V ==εεΩ3321===R R R (1)通过电阻R 2的电流 R 32(2)b 、d 两点的电势差 (3)电容器极板上的电量8. 如图所示电路,已知,求a 与b 两点的电势差. ΩΩεεε2,1,8,10,12321=====R r V V V r2εr3RR Rr1ε班级____________学号______姓名_________第8-3 磁场1. 如图六根互相绝缘导线,通以电流强度均为I ,区域Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ、Ⅳ均为正方形,那么指向纸内的磁通量最大的区域是:( )(A)Ⅰ区域 (B)Ⅱ区域 (C)Ⅲ区域 (D)Ⅳ区域2. 一根载有电流I 的无限长直导线,在A 处弯成半径为R 的圆形,由于已线外有绝缘层,在A 处两导线并不短路,则在圆心处磁应强度B 的大小为:( )(A)(μ0+1)I /(2πR ) (B)μ0I /(2πR )(C)μ0I (1+π)/(2πR ) (D)μ0I (1+π)/(4πR )3. 载有电流为I 的无限长导线,弯成如图形状,其中一段是半径为R 的半圆,则圆心处的磁感应强度B 的大小为:( )(A)μ0I /(4a )+μ0I /(4πa ) (B)μ0I /(4a )+μ0I /(4πa )+2μ0I /(8πa ) (C)∞(D)μ0I /(4a )-μ0I /(4πa )+2μ0I /(4πa )4. 用相同的导线组成的一导电回路,由半径为R 的圆周及距圆心为R /2的一直导线组成如图,若直导线上一电源ε,且通过电流为I ,则圆心O处的磁应强度B 的大小为:( )(A)μ0I /(2R ) (B)0(C)3μ0I /(2πR )(D)μ0I /(2R )(1+3/π)5. 四条无限长直导线,分别放在边长为b 的正方形顶点上,如图所示,分别载电流为I ,2I ,3I ,4I ,方向垂直于图面向外,若拿走载电流为4I 的导线,则此时正方形中心O 点处的磁场感应强度大小与原来相比将:( )⊙⊙⊙⊙I2I4I3IO(A)变大 (B)变小 (C)不变(D)无法断定6. 如图半径为R 的带电圆盘,电荷面密度为σ,圆盘以角速度ω,绕过盘心,并垂直盘面的轴旋转,则中心O 处的磁感应强度大小为:( )(A)μ0σωR /2 (B)μ0σωR /4 (C)μ0σωR /6 (D)μ0σωR /8班级_____________学号______姓名__________第8-41. 如图真空中环绕两根通有电流为I 的导线的两种环路,则对环路L 1,有∫⋅)(1L d l B = _________; 对环路L 2 ,有∫⋅)(2L d l B = _______________.L2. 如图,在无限长直载流导线的右侧有面积为S 1和S 2两个矩形回路与长直载流导线在同一平面,且矩形回路的一边与长直载流导线平行,则通过面积S 1的矩形回路的磁通量与通过面积为S 2的矩形回路的磁通量之比为:________________.3. 电子在磁感应强度B =0.1T匀强磁场中沿圆周运动,电子运动形成的等效圆电流强度I=________________. (电子电量e =1.6×10-19C ,质量m =9.1×10-31kg)4. 一半径为a 的无限长直载流导线,沿轴向均匀地流有电流I 若作一个半径为R =5a ,高为l 的柱形曲面,已知柱形曲面的轴与载流导线的轴平行且相距3a ,如图,则B 在圆柱侧面S 上的积分=________________.∫∫⋅)(S d S B5. 如图长直导线载有电流I ,则穿过与其共面的矩形面积CDEF 的磁通量为_______________.I6. 在安培环路定理∫⋅Ld l B =中,∑ii I 0μ∑ii I 是指_______________________ _________________________,B 是指______________________________,它是由_________________________________________决定的.7. 将半径为R 的无限长导体薄壁管(厚度忽略) 沿轴向割去一宽度为h (h <<R )无限长狭缝后,再沿轴向均匀地流有电流,其面电流密度为i (如图),则管轴线上磁感应强度的大小是_________________.8. 如图单层均匀密绕在截面为长方形的整个木环上,共有N 匝,求流入电流I 后,环内的磁感应强度分布和截面上的磁通量.2D 1班级_____________学号_____姓名_________第8-5 习题课后(磁场)O1. 如图,在半径为R 的无限长半圆柱形金属薄片中,均匀地自下而上通以电流I ,求半圆柱轴线上一点O 的磁感应强度.2. 如图电流I 均匀地流过宽为2a 的无限长导体薄平板,通过板的中线与板面垂直的平面上有一点P ,P 点到板距离为x ,求P 点磁感应强度大小.3. 半木球半径为R ,其上沿弧长单层均匀密绕N 匝线圈,通以电流I ,求木球球心O 处的磁感应强度大小.4. 在半径为r 和R 的两同心圆之间,均匀密绕N 匝平面线圈,通以电流I ,求圆心处的磁感应强度.5. 一电荷线密度为λ的带电正方形闭合框,绕过其中心并垂直于框平面的轴,以角速度ω旋转,试求正方形中心处的磁感应强度大小.O ’6. 如图一半径为R 1的无限长圆柱形导体,其内空心部分半径为R 2,空心部分的轴与圆柱的轴平行但不重合,两轴距离为a ,且a >R 2,现有电流I 均匀地流过导体横截面,且电流方向与导体轴线平行,求:(1)导体轴线上的磁感应强度,(2)空心部分轴线上的磁感强度.班级_____________学号_____姓名__________第 8-6 磁场 (习题课后作业)1. 如图在顶角为60°的圆锥面上从ab 到cd 均匀密绕N 匝线圈,线圈里通有电流I ,线圈平面垂直于锥轴,电流方向如图,且oa=ob=ad=bc=L ,求顶点O 的磁感应强度大小.2. 如图,电流I 均匀地自下而上通过宽度为a的无限长导体薄平板,求薄板所在平面上距板的一边为d 的P 点的磁感应强度.Pa3. (回答)根据毕一萨定律,AB 直线电流在P 点产生的)sin (sin 4120ββπμ−=OPIB ,现以OP 为半径,在垂直于电流的平面内作一圆,并以圆为回路,计算B 的环流)sin (sin 2120)(ββμ−=⋅∫Il dl B . 为什么与安培环路定律I 0)(μ=⋅∫l dl B 不一致?4. (证明)用安培环路定理证明,图中所表示的那种不带边缘效应的均匀磁场不可能存在.班级______________学号______姓名_________第8-7 磁力1. 真空中毕一沙定律表达式_____________;稳恒磁场的安培环路定律的表达式__________;磁场的高斯定理表达式__________________;安培环路定律说明磁场是___________________;磁场的高斯定理说明磁场是________________.2. 如图所示,真空中电流元在原点O 处,沿X 轴正方向放置,电流元在Z 轴上,沿Z 轴负方向放置,两者相距为r ,则电流元1对电流元2的作用力的大小为____________,电流元2对电流元1的作用力的大小为_______________. 1l d I 12l d I 23. 如图一无限长直导线通以电流I 1,与一个电流I 2的矩形刚性载流线圈共面,设长直导线固定不动,则矩形线圈受到的磁力大小为____________________,它将___________________运动.D E I4. 在一个磁性很强的长的条形磁铁附近放一条可以自由弯曲的软导线,如图所示,当电流从上向下流经软导线时,软导线将:(A)不动;(B)被磁铁推至尽可能远;(C)被磁铁吸引靠近它,但导线平行磁棒;(D)缠绕在磁铁上,从上向下看,电流是顺时针方向流动的; (E)缠绕在磁铁上,从上向下看,电流是逆时针方向流动的.5. 如图一固定的载流大平板,在其附近,有一载流小线框能自由转动或平动,线框平面与大平板垂直,大平板电流与线框中电流方向如图所示,则通电线框的运动情况从大平板向外看是:( )B A(A)靠近大平板AB (B)顺时针转动 (C)逆时针转动 (D)离开大平板向外运动6. 如图所示导线框abcd 置于均匀磁场中(B 方向竖直向上),线框可绕AB 轴转动. 导线通电时,转过α角后,达到稳定平衡. 如果导线改用密度为原来1/2的材料做,欲保持原来的稳定平衡位置(即α不变),可以采用哪一种办法?(导线是均匀的)( ) AB b (A)将磁场B 减为原来的1/2或线框中电流强度减少为原来的1/2; (B)将导线bc 部分长度减小为原来的1/2;(C)将导线ab 和cd 部分长度减少为原来的1/2 ; (D)将磁场B 减少1/4,线框中电流强度减少1/4.7. 如图一根无限长直导线和长度为L 的线段彼此绝缘,以θ角交叉放置,分别通以电流I 1和I 2,线段中点在交叉位置,则线段受到磁力矩大小为____________,方向为_______________.班级______________学号______姓名_________第 8-81. 一段长为L 的导线被弯成一个单匝圆形线圈,通过此线圈的电流为I ,线圈放在磁感应线与线圈平面平行的均匀磁场B 中,则作用在线圈上的力矩是:( )(A)BIL 2/4 (B)2BIL 2/8 (C)BIL 2/8 (D)BIL 2/(4π) 2. 如图相距2a 的两条竖直放置的载流长直导线,电流强度均为I ,方向相反,长为2b ,质量为m 的金属棒MN 位于两直导线正中间,且在同一平面,欲使MN 处于平衡状态,则MN 中的电流强度为_____________;方向为________________.2IbM3. 半径为R 的圆片均匀带电,面电荷密度为σ,今该圆片以角速度ω绕其中心轴线旋转,则轴线上距圆片中心为x 处的磁感应强度大小B =____________,旋转圆片的磁矩p m =_________.4. 如图在x >0的空间存在均匀磁场,其磁感应强度为B ,方向垂下直纸面向里,当一质量为M ,电量为Q 的电荷以速度v 在x =0,y =0处向x 轴正方向进入磁场,则电荷飞出磁场时的坐标是x = ____________,y =_____________;在磁场中运动的时间T =________________.x5. 半径为R 质量为M 的刚性圆形线圈,平放在水平桌面上,线圈所在处的地磁场可看作均匀磁场,磁感应强度B 的水平分量为B x ,竖直分量为B y ,若想使线圈恰好能绕其上一点转动,则线圈中应通以最小电流I =_________安培6. 一平面线框如图所示,其中两段圆弧的半径分别为R 1和R 2(R 1<R 2),并分别放置在均匀磁场B 1和B 2中,已知B 1/B 2=R 2/R 1,已知两平行直导线间距为d 当线框中通以逆时针方向电流I 时,线框将:( ) (A)向左平移 (B)向右平移 (C)静止不动 (D)绕OO`联线转动7. 一个薄的塑料圆盘,半径为R ,均匀带电Q ,圆盘能绕垂直盘面并通过中心的轴线转动,设转动角速度为ω,圆盘所在处为均匀的磁感应强度B ,方向与转轴AA ,夹角为θ,则圆盘的磁矩大小P m =_____________;磁场作用在圆盘上的力矩M =________________ .8. 如图半径分别为R 1和R 2(R 1>>R 2)的二同心金属圆环,大环固定,小环可绕竖直轴OO ’自由转动,其转动惯量为J ,二圆通以相同的电流I ,若小环稍微偏离其平衡位置时,求:小环作微小摆动周期.O ’I班级_____________学号_____姓名_________第8-9 磁力 (习题课)1. 如图在载流为I 1的长直导线旁,共面放置一载流为I 2的等腰直角三角形,线圈abc ,腰长ab=ac=L ,边长ab 平行于长直导线,相距L ,求线圈各边受的磁力F .II 22. 无限长直载流导线与一个无限长薄电流板构成闭合回路,电流板宽为a ,二者相距也为a (导线与板在同一平面内),求导线与电流板间单位长度内作用力.3. 发电厂的汇流条是两条3. 0m 的平行铜棒,它们相距0. 5m ,接通电流时,棒中电流是10000A ,问这汇流棒之间的相互作用力多大?4. 空气中有一半径为R 的无限长直圆柱金属导体,OO'为中心轴线,在圆柱体内挖一个直径为R /2的加圆柱空洞,空洞侧面与OO'相切,在未挖空部分通以电流密度为δ,方向沿OO'向下的电流,试求:(1)空洞轴线上任一点的磁感应强度的大小;(2)在距轴线OO'为3R 处有一电子沿平行OO'方向,以速度v 向下飞经P 点时所受的力. (P 点、空洞轴线、OO'三者共面)5. 磁控管中一群电子在垂直于均匀磁场B 的平面内作圆周运动,在运动中,与电极1和2最近距离为r ,圆周轨道直径为D ,设这群电子有N 个,电荷为e ,质量为m ,求电极1和2上电压变化幅度和变化频率.I 6. 如图长直载流导线I 1的右侧,与其共面放置另一导线,轨迹为x =y 2+1,端点坐标a(2,1),b(2,-1),通以电流I 1,试求导线I 1所受的安培力.班级_____________学号_____姓名_________第8-10 磁力 (习题课后作业)I 11. 如图在垂直于无限长直导线的平面内有一载流I 2的扇形线圈ABCD ,长直导线通以垂直于纸面向外的电流I 1,设θ<π,两段圆弧的半径分别为OA=R 1,OD=R 2,求图示位置时,(1)线圈各边所受的磁力;(2)线圈所受的磁力矩.2. 如图无限长直导线和半径为R 的圆形线圈,彼此绝缘,共面放置,且圆线圈直径和长直导线重合,直导线与圆线圈分别通以电流I 1和I 2,求(1)长直导线对半圆弧abc 所作用的磁力;(2)整个圆形线圈所受的磁力.d3. 如图一等腰直角三角形线圈abc 与一无限长直导线处在同一平面内,已知bc=L ,且平行于直导线,a 点与直导线相距为R ,导线和线圈分别通以电流I 1和I2,求线圈所受的磁力.I4. 一平面圆环状回路,载有电流I,置于磁感应强度为B的均匀磁场中,求证环路受到的力矩为M=I S×B,其中S为载流环的有向面积,方向由I的流向依右手定则确定.5. 图中曲线是一带电粒子在磁场中的运动轨迹,斜线部分是铝板,粒子通过它要损失能量,磁场方向如图. 问粒子是带正电,还是带负电?说明理由.6. 为什么不能把磁场作用于运动电荷的力的方向,定义为磁感应强度的方向.。