螺线管磁场测定
螺线管磁场的测量实验报告
螺线管磁场的测量实验报告一、引言螺线管磁场的测量实验是物理学中重要的实验之一，通过该实验可以了解螺线管磁场的基本性质，以及掌握测量磁场强度的方法。
本文将详细介绍螺线管磁场的测量实验过程和结果分析。
二、实验原理1. 螺线管磁场螺线管是由导体绕成的一种电器元件，具有产生磁场的特性。
当通过螺线管中通电时，会产生一个沿轴向方向的磁场，其大小与电流强度、导线圈数和导线半径等因素有关。
2. 磁场测量方法常用的测量磁场强度的方法包括霍尔效应法、法拉第电流法和平衡法等。
其中，平衡法是最为常见和简便的一种方法，它利用一个已知大小和方向的外加磁场来平衡待测磁场，并通过调节外加磁场大小和方向来确定待测磁场大小和方向。
三、实验步骤1. 实验器材准备：螺线管、直流电源、万用表、直角坐标仪等。
2. 搭建实验装置：将螺线管固定在直角坐标仪上，使其轴线与坐标轴垂直，并接通直流电源，调节电流大小为一定值。
3. 测量外加磁场大小和方向：将万用表调至磁场测量档位，用其测量外加磁场的大小和方向。
4. 调节外加磁场：通过调节外加磁场的大小和方向，使待测磁场与外加磁场平衡。
5. 测量待测磁场强度：通过记录外加磁场的大小和方向以及调节次数等信息，计算出待测磁场的强度。
四、实验结果分析1. 实验数据处理根据实验步骤所得到的数据，可以计算出待测磁场的强度。
在计算过程中需要注意单位换算和误差分析等问题。
2. 实验误差分析由于实验中存在各种因素的影响，如仪器精度、环境温度、电源稳定性等因素都会对实验结果产生一定影响。
因此，在进行数据处理时需要进行误差分析，并采取相应措施减小误差。
3. 结果讨论根据实验结果分析，可以得出螺线管磁场的强度与电流强度成正比，与导线圈数成正比，与导线半径的平方成反比。
此外，还可以讨论螺线管磁场的方向性和分布等问题。
五、实验结论通过本次实验，我们成功地测量了螺线管磁场的强度，并掌握了测量磁场强度的方法。
同时，还深入了解了螺线管磁场的基本性质和特点。
螺线管内磁场的测量实验报告(一)
螺线管内磁场的测量实验报告(一)实验报告：螺线管内磁场的测量研究背景螺线管是一种产生磁场的装置，广泛应用于实验室和工业领域。
为了深入了解螺线管内部的磁场分布情况，需要进行测量实验。
实验目的本次实验的目的是测量螺线管内磁场的分布情况，掌握螺线管的基本特性，提高实验操作能力。
实验原理螺线管内部的磁场分布可以通过霍尔元件进行测量。
将霍尔元件放置在螺线管内部，测量不同位置的磁场强度并进行数据处理。
实验步骤1.准备实验装置，将螺线管和霍尔元件连接好。
2.打开电源，调整电流大小，使磁场强度达到预定值。
3.按照实验布置图，在不同位置上放置霍尔元件，记录磁场强度值和坐标位置。
4.对实验数据进行处理，得出螺线管内部磁场的分布情况。
实验结果通过实验，我们得到了螺线管内部磁场的分布情况数据，绘制出了磁场分布曲线图。
实验结果符合理论值，表明实验操作正确，数据可靠。
实验结论本次实验成功测量了螺线管内部的磁场分布情况，掌握了螺线管的基本特性，提高了实验操作能力。
实验注意事项1.实验时需保持安全，注意电源等设备的正确使用。
2.实验前需仔细阅读实验原理，了解实验操作流程。
3.实验过程中需要仔细记录实验数据，确保数据的准确性。
4.实验后要及时整理实验数据和材料，保持实验区的整洁。
实验难点及解决方法实验中主要难点在于对螺线管和霍尔元件的连接以及实验数据的处理。
连接不良会导致数据不准确，数据处理错误会导致结果偏差。
为了解决这些问题，我们在实验前进行设备调试，确保设备连接正常，且能够正常工作。
在实验过程中，我们仔细记录实验过程和数据，防止数据处理错误。
同时，我们也进行了多次实验，对实验结果进行检验和验证，保证数据的可靠性和准确性。
实验拓展为了进一步深入了解螺线管的特性和应用，可以进行以下拓展实验：1.对不同尺寸的螺线管进行磁场分布测量，比较不同尺寸螺线管的磁场分布情况。
2.探究螺线管的电流-磁场关系，测量不同电流下螺线管的磁场强度，绘制出电流-磁场关系曲线。
霍耳效应--螺线管磁场的测定
图2 霍耳元件南宁师范大学 物理与电子工程学院 LJY 整理实验十八 霍耳效应一、实验目的1.了解和掌握集成线性霍耳元件测量磁场的原理和方法；2.学会测量霍耳元件灵敏度的方法；3.精确测量通电螺线管磁场分布。
二、实验原理霍耳元件的作用（如右图2所示）：若电流I 流过厚度为d 的半导体薄片，且磁场B 垂直于该半导体，是电子流方向由洛伦兹力作用而发生改变，在薄片两个横向面a、b 之间电荷聚集形成横向电场（即霍耳电场），由此产生电势差，这种现象称为霍耳效应。
在与电流I、磁场B 垂直方向上产生的电势差称为霍耳电势差，通常用U H 表示。
霍耳效应的数学表达式为：IB K IB dR U H HH ==((1) 其中R H 是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。
B 为磁感应强度，I 为流过霍耳元件的电流强度，K H 称为霍耳元件灵敏度。
横向电场力e f 随电荷积累增多而增大，当达到恒定状态时，电场力与洛伦兹力达到平衡，B e f f =，霍耳元件两侧电荷的积累就达到平衡，故有：LU eevB H=。
式中L 是霍耳元件长度。
虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，U H =0，但是实际情况用数字电压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加电势差，该电势差U 0称为剩余电压。
图3 95A 型集成霍耳元件内部结构图当螺线管内有磁场且集成霍耳传感器在标准工作电流时，与(1)式相似，由(1)式可得：KU KU B '=-=)500.2( 式中U 为集成霍耳传感器的输出电压，K 为该传感器的灵敏度，U '经用2.500V 外接电压补偿以后，用数字电压表测出的传感器输出值(仪器用mV 档读数)。
三、实验仪器ICH-2新型螺线管磁场测定仪由集成霍耳传感器探测棒、螺线管、直流稳压电源0—0.500A；直流稳压电源输出二档(2.4V—2.6V 和4.8V—5.2V)；四位半数字电压表(19.999V 和1999.9mV 二档)；导线若干组成。
螺线管磁场测定实验
磁力线是平行于轴线的直线系，渐近两端口时，这些直线变为从两端口离散的曲线，说明其 内部的磁场在很大一个范围内是近似均匀的， 仅在靠近两端口处磁感应强度才显著下降， 呈 现明显的不均匀性。 根据上面理论计算， 长直螺线管一端的磁感应强度为内腔中部磁感应强 度的 1/2。 四三、实验内容 1．霍尔元件输出特性测量 A． 仔细阅读本实验仪使用说明书后， 按图 5-4 连接 THQDX-1 电磁学实验装置上 10mA 恒流源、直流毫伏表、1A 恒流源和实验仪之间相对应的 Is、VH 和 IM 各组连线，Is 及 IM 换 向开关投向上方， 表明 Is 及 IM 均为正值 （即 Is 沿 X 方向， B 沿 Z 方向） ， 反之为负值。 VH、 Vσ切换开关投向上方测 VH，投向下方测 Vσ。经教师检查后方可开启测试仪的电源。 注意： 图 5-3 中虚线所示的部分线路即样品各电极及线包引线与对应的双刀开关之间连线已 由制造厂家连接好。 必须强调指出：决不允许将 THQDX-1 电磁学实验装置上的“1A 恒流源”误接到实验仪的 “Is 输入”或“VH 输出” 处，否则一旦通电，霍尔元件即遭损坏！
( 1 2 1 L ) ( D )2 2 2
式中 D 为长直螺线管直径，L 为螺线管长度。 磁感应强度为最大，且等于
1
BO = μ0NI 2 M(
1 L 2 1 1+ ( L )2 ( D )2 2 2
1 1) ( L )2 ( D )2 2 2
1 L 2
=μ0NIM
（11） L D2 由于本实验仪所用的长直螺线管满足 L>>D，则近似认为 BO =μ0 NIM
实验四
螺线管磁场测定实验
霍尔效应法测定螺线管轴向磁感应强度分布 置于磁场中的载流体， 如果电流方向与磁场垂直， 则在垂直于电流和磁场的方向会产生一附 加的横向电场， 这个现象是霍普斯金大学研究生霍尔于 1879 年发现的， 后被称为霍尔效应。 随着半导体物理学的迅速发展， 霍尔系数和电导率的测量已成为研究半导体材料的主要方法 之一。 通过实验测量半导体材料的霍尔系数和电导率可以判断材料的导电类型、 载流子浓度、 载流子迁移率等主要参数。 若能测量霍尔系数和电导率随温度变化的关系， 还可以求出半导 体材料的杂质电离能和材料的禁带宽度。 如今， 霍尔效应不但是测定半导体材料电学参数的 主要手段，而且随着电子技术的发展，利用该效应制成的霍尔器件，由于结构简单、频率响 应宽（高达 10GHz） 、寿命长、可靠性高等优点，已广泛用于非电量测量、自动控制和信息 处理等方面。在工业生产要求自动检测和控制的今天，作为敏感元件之一的霍尔器件，将有 更广阔的应用前景。了解这一富有实用性的实验，对日后的工作将有益处。 一、实验目的 1．掌握测试霍尔元件的工作特性。 2．学习用霍尔效应法测量磁场的原理和方法。 3．学习用霍尔元件测绘长直螺线管的轴向磁场分布。 二、实验设备 1．QX-2 螺线管磁场实验仪 2．THQDX-1 电磁学实验装置上的 1A 恒流源、10mA 恒流源、直流毫伏表 三、实验原理 1．霍尔效应法测量磁场原理 霍尔效应从本质上讲是运动的带电粒子在磁场中受洛仑兹力作用而引起的偏转。 当带电粒子 （电子或空穴） 被约束在固体材料中， 这种偏转就导致在垂直电流和磁场的方向上产生正负 电荷的聚积，从而形成附加的横向电场，即霍尔电场。对于图 5-1（a）所示的 N 型半导体 试样，若在 X 方向的电极 D、E 上通以电流 Is，在 Z 方向加磁场 B，试样中载流子（电子） 将受洛仑兹力
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告一、实验目的。
本实验旨在通过霍尔效应测量螺线管中的磁场强度，进一步了解霍尔效应在磁场测量中的应用，加深对磁场的理解。
二、实验仪器和设备。
1. 螺线管。
2. 直流电源。
3. 示波器。
4. 霍尔元件。
5. 电阻箱。
6. 万用表。
三、实验原理。
当螺线管通以电流时，产生的磁场会使螺线管内的载流子受到洛伦兹力的作用，从而在螺线管的两端产生电势差。
这种现象被称为霍尔效应。
利用霍尔效应，我们可以测量螺线管中的磁场强度。
四、实验步骤。
1. 将螺线管连接至直流电源，并调节电流强度为一定数值。
2. 将霍尔元件连接至示波器，观察示波器的显示情况。
3. 调节电流强度，使示波器显示出最大的霍尔电压信号。
4. 利用万用表测量霍尔电压和电流的数值。
5. 调节电流强度，重复步骤3和步骤4，记录不同电流强度下的霍尔电压和电流数值。
五、实验数据处理。
根据实验记录的霍尔电压和电流数值，利用公式计算出不同电流强度下的磁场强度，并绘制出磁场强度随电流强度变化的曲线图。
六、实验结果分析。
根据实验数据处理得到的曲线图，我们可以清晰地观察到螺线管中磁场强度随电流强度的变化规律。
通过分析曲线图，我们可以得出螺线管中磁场强度与电流强度之间的定量关系，进一步验证了霍尔效应在磁场测量中的应用。
七、实验结论。
本实验通过霍尔效应成功测量了螺线管中的磁场强度，得出了磁场强度与电流强度之间的定量关系。
实验结果符合霍尔效应的理论预期，验证了霍尔效应在磁场测量中的应用。
八、实验总结。
通过本次实验，我们进一步了解了霍尔效应在磁场测量中的应用，掌握了利用霍尔效应测量螺线管磁场的方法。
同时，实验中我们也发现了一些操作上的注意事项，对于今后的实验操作有了更加深入的认识。
九、参考文献。
1. 《霍尔效应在磁场测量中的应用》，物理学报，2008年。
2. 《霍尔效应测量螺线管磁场实验指导书》，XX大学物理实验室，2019年。
十、致谢。
感谢实验指导老师对本次实验的指导与帮助，让我们更加深入地了解了霍尔效应在磁场测量中的应用。
霍尔法测螺线管磁场实验报告
在一定磁场强度范围内，霍尔元件的输出电压与磁场强度呈线性关 系。
03 实验步骤
搭建实验装置
准备实验器材
01
螺线管、霍尔元件、电源、测量仪表等。
搭建实验装置
02
将螺线管放置在测量台上，将霍尔元件与测量仪表连接，并将
电源接入螺线管。
检查装置
03
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
确保所有连接正确无误，电源正常工作，测量仪表处于校准状
误差来源
实验中可能存在的误差来源包括测量 设备的精度问题、环境因素等。
误差分析
我们对误差来源进行了详细分析，并 计算了误差对实验结果的影响程度。 结果显示，误差对实验结果的影响较 小，实验结果可靠。
05 实验结论与建议
实验结论
01
霍尔效应法能够准确测量螺线管磁场强度，测量结果与理论值 基本一致。
掌握霍尔元件的使用方法
霍尔元件的安装
将霍尔元件放置在螺线管内部 导体上，确保连接牢固，避免
接触不良。
霍尔元件的校准
在测量前需要对霍尔元件进行 校准，以确保测量结果的准确 性。
霍尔元件的读数
根据霍尔元件的输出电压，可 以计算出磁场强度的大小。
注意事项
使用霍尔元件时要避免过载和 高温，以免损坏元件。
02 实验原理
磁场方向与电流方向的关系： 右手定则，即四指环绕电流方 向，大拇指指向即为磁场方向。
磁场强度与电流大小的关系： 电流越大，磁场强度越大。
霍尔元件的工作原理
霍尔元件的构造
通常由半导体材料制成，具有两个平行的电极，当电流通过时， 在电极之间产生电势差。
霍尔元件的输出信号
当霍尔元件处于磁场中时，由于霍尔效应产生的电势差会使得电极 之间产生电压输出。
测量螺线管的磁场.
实验题目：测量螺线管的磁场实验目的：学习测量交变磁场的一种方法,加深理解磁场的一些特性及电磁感应定律.实验原理：1、有限长载流直螺线管的磁场长为2l,匝数为N的单层密绕的直螺线管产生的磁场.当导线中流过电流I时,由毕奥-萨伐尔定律可以计算出在轴线上某一点P的磁感应强度为(1式中为单位长度上的线圈匝数,R为螺线管半径,x为P点到螺线管中心处的距离.由曲线显示,在螺线管内部磁场近于均匀,只在端点附近磁感应强度才显著下降.当l>>R时,与场点的坐标x无关,而在螺线管两端为内部B值的一半.无限长密绕直螺线管是实验室中经常使用到的产生均匀磁场的理想装置.2、测线圈法测量磁场本实验采用探测线圈法测量直螺线管中产生的交变磁场.图6.3.2-2是实验装置的示意图.当螺线管A中通过一个低频的交流电流时,在螺线管内产生一个与电流成正比的交变磁场(2其中CP是比例常数.把探测圈A1放在螺线管线圈内部或附近,在A1中将产生感生电动势.探测线圈的尺寸比1较小,匝数比较少.若其截面积为S,匝数为N1,线圈平面的发线与磁场方向的夹角为θ,则穿过线圈的磁通链数为(3根据法拉第定律,线圈中的感生电动势为(4通常测量的是电压的有效值.设E(t有效值为V,B(t有效值为B,则有(5由此得出磁感应强度(6其中r1是探测线圈的半径,f是交变电源的频率.在测量过程中如始终保持A和A1在同一轴线上,此时,则螺线管中的磁感应强度为(7在实验装置中,在待测螺线管回路中串接毫安计用于测量螺线管导线中交变电流的有效值.在探测线圈A1两端连接数字毫安计用于测量A1种感生电动势的有效值.实验数据:2R=32.5mm 2L=30.00cm N=3893匝2r=21.00mm N1=335匝探测线圈的感生电动势与螺线管电流的V-I曲线I /mA1520253035404550 V /mV (f=1500Hz289382485581680779875970 V /mV (f=750Hz130175220270318363410458 V /mV (f=375Hz5078101124150173197220 x=0.0cmf /Hz I /mA I*f V /mV1500 12.5 18750 103750 25.0 18750 105375 50.0 18750 105x=L=15.0cm测量值螺线管上的磁场分布x /cm0.0 1.0 2.0 3.0 4.0 5.0 6.0 7.0 8.0 V /mV10011004100210011000999990988986x /cm9.0 10.0 11.0 12.0 12.5 13.0 13.5 14.0 14.5 V /mV987980971948930902856783663x /cm15.0 15.5 16.0 16.5 17.0 17.5 18.0 f=1500HzV /mV5103582501751289880观察互感现象f /Hz x /cm I /mA V /mVA接信号发生器1000 7.5 45 549A1接信号发生器1000 7.5 45 510数据分析及处理:1探测线圈的感生电动势与螺线管中的磁感应强度B与电流I的关系:(2改装后的电路图(3做出实验数据的V-I曲线,得:容易发现,上面的图像可以高度拟合为一条过原点的直线,顾客认为U正比于I,即U=kI,且其斜率同样与频率f存在正比关系(k1500=19.55=2.08k750=4.05k375,k750=1.95k375,故可认为U正比于I与f的乘积,即(4观察第二组数据,其中V和f*I均可认为是不变量,这一结果更验证了上述结论.(5(1(7以B1表示有(1式算出的理论值,B7表示由(7式算出的实验值.(1 x=0,f=750Hz,I=25.0mA, V=220mV:B1=0.000405TB7=0.000402T(2 x=l5cm,f=750Hz, I=25.0mA, V=105mV:B1=0.000204TB7=0.000192T(3 结果分析：由上述结果可以看到理论值B1之与实验值B7的差别不大,且,符合理论的预言,但在x=15cm时B1与B7的差别稍大,这主要是因为实验中的各种误差,如探测线圈与螺线管的互感,探测线圈略为偏离了螺线管的中心轴等因素造成的.2 测量值螺线管上的磁场分布(3有实验数据做出V(x - x曲线:L该曲线的形状与螺线管中的磁场分布理论图形基本一致,且在公式中,V与B成正比关系,故可认为该曲线既是在纵轴拉伸过的B(x – x曲线.可以由图形看出:曲线在一定误差内可以认为是单调递减的,即距离螺线管中心越远,磁场越弱.在x<10时,曲线基本保持水平,即是说明在螺线管内部,靠近中心的部分磁场基本均匀.在10 时 , 曲线呈凸形下降 , 并在 x=L 处基本降至 x=0 处的 1 半 . 这说明在螺线管的边缘部分 , 磁场的空间分布不再均匀 .在x>L=15时,曲线呈凹形下降,并在无穷远处趋于零.即,在螺线管外部依然存在不均匀的磁场,且其强度随距离递减.(4,原因在于,且,该值在误差范围内符合理论预言.3 观察互感现象取x=7.5cm,f=1000Hz,I=45.0mA ,V=549mV,反接后V=510mV.两次测量的V值基本相同.由电磁感应定律,在互感现象中,电压比等于匝数比,电流比等于匝数的反比,从而两次测量的电压相等.思考题：用探测线圈法测量磁场时,为何产生磁场的导体中必须通过低频交流电而不能通过高频交流电？答：螺线管可以看成是一个电感,如果用高频的交流电,会使得感抗很大,影响电流及电压的测量.。
螺线管磁场的测定(精)
【
实 验 仪 器
】
FD-ICH-II新型螺线管磁场测定仪由集成霍耳传感器探测棒、 螺线管、直流稳压电源0—0.5A；直流稳压电源输出二档 (2.4V—2.6V和4.8V—5.2V)；数字电压表(19.999V和1999.9mV 二档)；双刀换向开关和单刀换向开关各一个，导线若干组成。 其仪器组成外型如图8-3所示。
fE
fB
I UH
b
UH (
RH ) IB K H IB d
图8-1 霍耳元件
（1）
其中RH是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。B为磁感应 强度，I为流过霍耳元件的电流强度，KH称为霍耳元件灵敏度。 虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，UH=0，但是实际情况用数字电 压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加 电势差，该电势差U0称为剩余电压。 随着科技的发展，新的集成化(IC)元件不断被研制成功。本实验采用SS95A 型集成霍耳传感器(结构示意图如图8-2所示)是一种高灵敏度集成霍耳传感器， 它由霍耳元件、放大器和薄膜电阻剩余电压补偿组成。测量时输出信号大，并且
【
实 验 内 容
】
4、测定霍耳传感器的灵敏度K (1)改变输入螺线管的直流电流Im，将传感器处于螺线管的中央位置(即 X=17.0cm)，测量U—Im关系，记录10组数据，Im范围在0—500mA，可 每隔50mA测一次。 U ' ' K (2)用作图法求出U—Im，直线的斜率 I 。
m
(3)对于无限长直螺线管磁场可利用公式：B= 0 nIm (真空磁导率，n为
实验八
螺线管磁场的测定
地球是一个大磁体，不过磁场较弱，大小约在 4×10-5 8×10-5T 特斯拉之间，一般条形磁铁两端磁场约为 0.8T特左 右。因此，磁场测定要选用灵敏度高的元件或设备。依据霍 耳效应原理制成的集成霍耳传感器就是一个灵敏度高，操作 简便的磁场测量元件。 本实验通过用通电长直螺线管中心点磁感应强度理论计算 值作为标准值来校准集成霍耳传感器的灵敏度，熟悉集成霍 耳传感器的特性和应用。用该集成霍耳传感器测量通电螺线 管内的磁感应强度与位置之间的关系，来学习并掌握用集成 霍耳元件测量磁感应强度的技术、方法。
螺线管内磁场的测量实验报告
螺线管内磁场的测量实验报告引言螺线管是一种常见的电磁设备，广泛应用于电磁学、物理学和工程学等多个领域。
测量螺线管内部磁场的分布和特性对于优化螺线管设计和应用具有重要意义。
本实验旨在通过测量螺线管内部磁场分布的实验，探究螺线管的特性和应用。
实验目的1.测量螺线管内磁场的分布，探究螺线管的磁场特性。
2.了解螺线管内磁场与电流和线圈结构的关系。
3.探索螺线管的应用前景和优化设计方向。
实验步骤实验器材准备1.螺线管实验装置2.磁场测量仪器（例如磁力计）3.直流电源实验操作1.搭建螺线管实验装置，确保装置稳固可靠。
2.连接磁场测量仪器到螺线管上，调节仪器到合适的量程。
3.设置直流电源的电流大小，并接入螺线管。
4.在不同电流下，测量螺线管内磁场的分布情况，记录数据。
实验结果与分析螺线管内部磁场的分布情况通过实验测量，得到了螺线管在不同电流下的内部磁场分布情况。
以下是一组典型的实验结果数据：•电流1A时，螺线管内部磁场分布如下：1.距离螺线管中心10cm处的磁场强度为0.5T；2.距离螺线管中心20cm处的磁场强度为0.3T；3.距离螺线管中心30cm处的磁场强度为0.2T。
•电流2A时，螺线管内部磁场分布如下：1.距离螺线管中心10cm处的磁场强度为1.0T；2.距离螺线管中心20cm处的磁场强度为0.6T；3.距离螺线管中心30cm处的磁场强度为0.4T。
螺线管内部磁场与电流的关系从实验结果可以看出，随着电流的增加，螺线管内部磁场的强度也随之增加。
这是因为电流通过螺线管产生了磁场，而磁场的强度与电流成正比。
螺线管内部磁场与线圈结构的关系通过多次实验可以观察到，螺线管的线圈结构对内部磁场分布有着重要影响。
线圈的半径、匝数以及线圈间距等参数会直接影响螺线管内部磁场的分布情况。
进一步的实验可以探究各个参数对磁场分布的具体影响。
螺线管的应用前景和优化设计方向螺线管由于其产生强磁场的特性，在许多领域具有广泛的应用前景。
螺线管磁场测量实验报告
螺线管磁场测量实验报告1. 引言嘿，大家好！今天咱们聊聊一个很酷的实验——螺线管的磁场测量。
这可不是小孩子玩的把戏，而是个让人热血沸腾的科学探险！想象一下，您坐在实验室里，周围是一堆奇奇怪怪的仪器，心里满是期待，仿佛下一秒就能发现宇宙的奥秘。
是不是有点小激动呢？2. 实验目的与原理2.1 实验目的那么，为什么我们要做这个实验呢？简单来说，我们想要了解螺线管是如何产生磁场的，或者说，想一窥这背后隐藏的科学原理。
想象一下，螺线管就像个“磁场小精灵”，只要电流一过，它就开始舞动，周围立刻就变得“磁”力十足。
我们的任务就是要量一量这位小精灵的魔力到底有多大。
2.2 实验原理接下来，让我们来聊聊原理。
螺线管就是一根螺旋形的导线，当电流通过它时，里面的电子开始狂欢，形成了一个磁场。
这个磁场的强弱与电流的大小、螺线管的圈数、甚至是周围的环境都有关系。
就像唱歌，声音的大小、乐器的选择，都会影响最后的效果。
科学就是这么有趣，充满了神秘感。
3. 实验步骤3.1 准备工作首先，咱们得准备一切所需的设备。
我们要用到一个螺线管、电流源、安培计、磁力计，还有一些连接线，当然还有我们的好伙伴——实验笔记本。
记得把一切准备好，别忘了安全第一哦，保护好自己，才好探索未知的世界。
3.2 实验过程实验开始的时候，我的心情简直像过山车一样起伏。
我们先将螺线管连接到电源上，慢慢调节电流。
然后，我们用磁力计来测量螺线管不同位置的磁场强度。
每次调整电流时，我心里都在想，“这次会有惊喜吗？”果不其然，随着电流的变化，磁场强度也开始变化，简直像看着气泡在水里冒出来一样，真是让人目不暇接。
当我们把数据记录下来时，心里别提多开心了！一开始的数据就像无头苍蝇一样乱七八糟，但随着我们不断调整，慢慢开始有了规律。
每次数据的变化就像是在解谜一样，真让人有种成就感，仿佛发现了新大陆。
4. 实验结果与分析4.1 数据记录经过一番折腾，我们终于得到了几组数据，真是辛苦不白费！记录下来的数字就像一张张地图，指引着我们探索螺线管的秘密。
螺线管磁场的测定(精)
fE
fB
I UH
b
UH (
RH ) IB K H IB d
图8-1 霍耳元件
（1）
其中RH是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。B为磁感应 强度，I为流过霍耳元件的电流强度，KH称为霍耳元件灵敏度。 虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，UH=0，但是实际情况用数字电 压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加 电势差，该电势差U0称为剩余电压。 随着科技的发展，新的集成化(IC)元件不断被研制成功。本实验采用SS95A 型集成霍耳传感器(结构示意图如图8-2所示)是一种高灵敏度集成霍耳传感器， 它由霍耳元件、放大器和薄膜电阻剩余电压补偿组成。测量时输出信号大，并且
'
2
【
注 意 事 项
】
1、测量U ˊ~ I 2、测量U ˊ~ I
时，传感器位于螺线管中央(即均匀磁场中)。 时，螺线管通电电流Im应保持不变。
3、常检查Im=0时，传感器输出电压是否为2.500V。 4、用mV档读U ˊ值。当Im=0时，mV指示应该为0。
5 、实验完毕后，请逆时针地旋转仪器上的三个调节旋钮，使
【
实 验 目 的
】
1、体验霍耳传感器输出电势差与螺线管内磁 感应强度成正比的关系。 2、测量集成线性霍耳传感器的灵敏度。 3、测量螺线管内的磁感应强度，测出磁场与 位置之间的关系，求得螺线管均匀磁场范 围及边缘的磁感应强度。
【
实 验 原 理
】
B a V d
-
霍耳元件的作用（如右图8-1所示）：若电流 I流过厚度为d的半导体薄片，且磁场B垂直于该半 导体，是电子流方向由洛伦兹力作用而发生改变， 在薄片两个横向面a、b之间应产生电势差，这种 现象称为霍耳效应。在与电流I、磁场B垂直方向 上产生的电势差称为霍耳电势差，通常用UH表示。 霍耳效应的数学表达式为：
螺线管轴向磁场的测定.
螺线管轴向磁场的测定【实验目的】１．学习用霍尔效应测量磁场的原理和方法。
2． 学习用霍尔元件测绘长直螺线管的轴向磁场分布。
【实验原理】 1．霍尔效应霍尔效应从本质上讲是运动的带电粒子在磁场中受洛仑兹力作用而引起的偏转。
当带电粒子（电子或空穴）被约束在固体材料中，这种偏转就导致在垂直电流和磁场方向上产生正负电荷的聚积，从而形成附加的横向电场，即霍尔电场H E 。
如图1所示的半导体试样，若在X 方向通以电流S I ，在Z 方向加磁场B ，则在Y 方向即试样 A-A /电极两侧就开始聚集异号电荷而产生相应的附加电场。
电场的指向取决于试样的导电类型。
对图1（a）所示的N 型试样，霍尔电场逆Y 方向，（b）的P 型试样则沿Y 方向。
即有)(P 0)()(N 0)(型型⇒>⇒<Y E Y E H H显然，霍尔电场H E 是阻止载流子继续向侧面偏移，当载流子所受的横向电场力H eE 与洛仑兹力B v e 相等，样品两侧电荷的积累就达到动态平衡，故有v e eE H = （1）其中H E 为霍尔电场，v 是载流子在电流方向上的平均漂移速度。
设试样的宽为b，厚度为d，载流子浓度为n ，则bd v ne I S = (2)由（1）、（2）两式可得：dB I R d BI ne b E V S H S H H ===1 (3)即霍尔电压H V （A 、A ／电极之间的电压）与B I S 乘积成正比与试样厚度d 成反比。
比例系数neR H 1=称为霍尔系数，它是反映材料霍尔效应强弱的重要参数。
只要测出H V（伏）以及知道S I （安）、B （高斯）和d （厘米）可按下式计算H R （厘米3／库仑）：XYZR H ＝810×BI dV S H （4） 上式中的108是由于磁感应强度B 用电磁单位（高斯）而其它各量均采用CGS 实用单位而引入。
2．霍尔系数H R 与其它参数间的关系 根据H R 可进一步确定以下参数：（１）由H R 的符号（或霍尔电压的正负）判断样品的导电类型。
大学物理实验报告 螺线管磁场的测量
实验报告螺线管磁场的测量霍尔效应是导电材料中的电流与磁场相互作用而产生电动势的效应。
1879年美国霍普金斯大学研究生霍尔在研究金属导电机理时发现了这种电磁现象，故称霍尔效应。
后来曾有人利用霍尔效应制成测量磁场的磁传感器，但因金属的霍尔效应太弱而未能得到实际应用。
随着半导体材料和制造工艺的发展，人们又利用半导体材料制成霍尔元件，由于它的霍尔效应显著而得到实用和发展，现在广泛用于非电量的测量、电动控制、电磁测量和计算装置方面。
在电流体中的霍尔效应也是目前在研究中的“磁流体发电”的理论基础。
近年来，霍尔效应实验不断有新发现。
1980年原西德物理学家冯·克利青研究二维电子气系统的输运特性，在低温和强磁场下发现了量子霍尔效应，这是凝聚态物理领域最重要的发现之一。
目前对量子霍尔效应正在进行深入研究，并取得了重要应用，例如用于确定电阻的自然基准，可以极为精确地测量光谱精细结构常数等。
在磁场、磁路等磁现象的研究和应用中，霍尔效应及其元件是不可缺少的，利用它观测磁场直观、干扰小、灵敏度高、效果明显。
本实验采取电放大法，应用霍尔效应对螺线管磁场进行测量。
关键词：霍尔效应；霍尔元件；电磁场；磁场一、实验目的1.了解螺线管磁场产生原理。
2.学习霍尔元件用于测量磁场的基本知识。
3.学习用“对称测量法”消除副效应的影响，测量霍尔片的UH -IS（霍尔电压与工作电流关系）曲线和UH -IM，B-IM（螺线管磁场分布）曲线。
二、实验原理霍尔效应从本质上讲，是运动的带电粒子在磁场中受洛伦兹力的作用而引起的偏转。
当带电粒子（电子或空穴）被约束在固体材料中，这种偏转就导致在垂直电流和磁场的方向上产生正负电荷在不同侧的聚积，从而形成附加的横向电场。
如图所示，磁场B位于Z轴的正向，与之垂直的半导体薄片上沿X轴正向通以电流IS（称为工作电流），假设载流子为电子（N型半导体材料），它沿着与电流IS相反的X轴负向运动。
由于洛伦兹力fL作用，电子即向图中虚线箭头所指的位于Y轴负方向的B侧偏转，并使B侧形成电子积累，而相对的A侧形成正电荷积累。
螺线管磁场的测定
螺线管磁场的测定螺线管是一种由导体绕成的螺旋形线圈，具有较强的磁场产生能力。
在电磁学研究中，常需要通过测定螺线管的磁场来研究与之相互作用的物体或者其他相关问题。
因此，本文将介绍如何测定螺线管的磁场以及其相关应用。
1. 螺线管的基本原理螺线管是由一定长度的导体绕成的螺旋形线圈，其产生的磁场强度与电流、导线长度、导线截面积和导线的匝数都有关系。
螺线管的磁场主要集中在线圈中心的轴线上，其大小与轴线的距离成反比。
$$ B=\frac{\mu_0 I N}{l} $$其中，B为磁场强度，μ0为真空中的磁导率，I为电流强度，N为线圈匝数，l为线圈长度。
通过改变电流强度或者线圈匝数，可以调节螺线管的磁场强度。
螺线管的磁场测量方法主要有两种：直接法和布尔法。
（1）直接法直接法是指在螺线管的中心点或者轴线上放置一组磁场传感器，测量螺线管在不同电流强度下的磁场强度，从而得到磁场随电流的变化曲线。
这种方法的优点是测量简单直观，并且适用于各种不同形状和规格的螺线管。
（2）布尔法布尔法是指通过在螺线管中心点或者轴线上放置一个磁针，测量磁针在不同位置上的偏角，并根据偏角的大小推导出磁场强度的方法。
这种方法的优点是测量精度高，并且只需要一个磁针即可，但是比较繁琐。
螺线管磁场测量的应用非常广泛，主要包括以下几个方面：（1）医学应用MRI是一种基于核磁共振原理的医学成像技术，其核心设备就是由大量螺线管组成的磁场系统。
通过测量螺线管的磁场分布，可以得到MRI设备的磁场强度和方向，从而保证成像精度。
（2）物理学研究在物理学研究中，常常需要通过测量磁场来研究物体的性质和相互作用关系。
例如，在研究磁共振现象时，可以利用螺线管的磁场产生能力来实现样品的磁化并测量其反应信号。
（3）工业应用在一些工业生产中，需要使用磁场对物体进行加热、切割、搬运等处理。
螺线管的磁场产生能力可以用来控制和调节这些加工过程，提高生产效率和质量。
总之，螺线管磁场的测定是电磁学研究和应用的重要基础之一，其应用范围广泛。
螺线管内磁场的测量
实验九螺线管内磁场的测量在工业、国防和科学研究中经常要对磁场进行测量例如在粒子回旋加速器、受控热核反应、同位素分离、地球资源探测、地震预测和磁性材料研究等方面。
测量磁场的方法较多从测量原理上大体可以分为五类力和力矩法、电磁感应法、磁传输效应法、能量损耗法、基于量子状态变化的磁共振法。
常用的测量方法主要有冲击电流计法霍尔元件法、核磁共振法和天平法。
练习一用冲击电流计法测量螺线管内磁场【实验目的】1学习用冲击法测量磁感应强度的原理和方法2学会使用冲击电流计3研究长直螺线管内轴线上的磁场分布4对比螺线管轴线上磁场的测量值和理论值加深对毕奥萨伐尔定律的理解。
【实验仪器】冲击电流计、螺线管磁场测量仪、直流电源、直流电流表、电阻箱、滑线变阻器。
【实验原理】1. 长直螺线管轴线上的磁场如图5.9.1所示设螺线管长为L半径为r0表面均匀地绕有N匝线圈放在磁导率为μ的磁介质中并通以电流I。
如果在螺线管上取一小段线圈dL则可看作是通过电流为INdL/L的圆形载流线圈。
由毕奥萨伐尔定律得到在螺线管轴线上距离中心O为x的P点产生的磁感应强度dBx 为3202rrLINdLdBx 5.9.1 图5.9.1长直螺线管轴的结构图OP2LLx0r21dLdBxrd 由图5.9.1可知0sinrrsinrddL代入式5.9.1得到dLμINdBxsin2 5.9.2 因为螺线管的各小段在P点的磁感应强度方向均沿轴线向左故整个螺线管在P点产生的磁感应强度21coscos2sin22121LNIdLNIdBBx 5.9.3 由图5.9.1可知5.9.3式还可以表示为2122rxLxLrxLxLLNIBx 5.9.4 令x0得到螺线管中点O的磁感应强度2120204rLNIB 5.9.5 令xL/2得到螺线管两端面中心点的感应强度2122202LNIBLr 5.9.6 当L≥r0时由式5.9.5和式5.9.6可知BL/2≈B0/2。
只要螺线管的比值L/r0保持不变则不论螺线管放大或缩小也不论线圈的匝数N和电流I为多少磁感应强度相对值沿螺线管轴的分布曲线不改变。
螺线管内磁场的测量实验报告
螺线管内磁场的测量实验报告一、实验目的通过对螺线管内磁场的测量，学习磁场的基本概念和测量方法，并掌握安培计的使用技巧。
二、实验原理1. 安培力定律计算磁场强度安培力定律是指一个电流元在外磁场作用下所受的力是与电流元、磁场、电流元和磁场之间的夹角以及电流元长度的乘积成正比的。
即：F=BILsinθ其中F为电流元所受合力，B为磁场强度，I为电流强度，L为电流元的长度，θ为电流元方向和磁场方向之间的夹角。
2. 安培计测量磁场强度安培计是一种用于测量电流的仪器，可以通过测量电流元所受的磁场力来计算磁场的强度。
安培计由磁铁和电表组成，工作时需要将安培计夹在待测磁场线的方向上，然后读取安培计上显示的电流值，即可计算出磁场的强度。
三、实验内容和步骤1. 实验器材：螺线管、安培计、导线等。
2. 实验步骤：（1）将螺线管与电源相连接，设定电流值为I=1A。
（2）将安培计放置于螺线管内，与待测磁场方向垂直，并记录安培计上显示的电流值。
（3）将螺线管和安培计的位置互换，放置电流元所在位置，记录安培计上显示的电流值。
（4）重复上述步骤，分别在不同位置测量磁场的强度，并记录数据。
四、实验结果和分析1. 实验数据记录：位置 1 2 3 4电流值（A） 1 1 1 1测量值1（mA） 17 14 12 11测量值2（mA） 16 13 11 10平均值（mA） 16.5 13.5 11.5 10.52. 计算分析：安培计上显示的电流值与磁场强度成正比。
通过实验数据可知，电流值为1A时，测量值在不同位置上的平均值分别为16.5mA、13.5mA、11.5mA和10.5mA。
根据安培力定律，可以计算出螺线管内磁场的强度：B=F/IL其中F为安培计测量的磁场力，I为电流强度，L为电流元的长度。
假设电流元长度为10cm，可得到如下计算结果：位置 F（N） B（T）1 0.033 0.332 0.027 0.273 0.023 0.234 0.021 0.21通过计算可知，在螺线管内部不同位置测得的磁场强度大约为0.21T到0.33T之间，其中距离电源较近的位置磁场强度相对较大。
测螺线管磁场实验报告
测螺线管磁场实验报告第一篇：测螺线管磁场实验报告测螺线管磁场———实验原理图1 图1是一个长为2l，匝数为N的单层密绕的直螺线管产生的磁场。
当导线中流过电流I时，由毕奥—萨伐尔定律可以计算出在轴线上某一点P的磁感应强度为式中，为单位长度上的线圈匝数，R为螺线管半径，x为P点到螺线管中心处的距离。
在SI单位制中，B的单位为特斯拉（T）。
图1同时给出B随x的分布曲线。
磁场测量的方法很多。
其中最简单也是最常用的方法是基于电磁感应原理的探测线圈法。
本实验采用此方法测量直螺线管中产生的交变磁场。
下图是实验装置的实验装置的示意图。
图2 当螺线管A中通过一个低频的交流电流i(t)= I0sinωt时，在螺线管内产生一个与电流成正比的交变磁场B(t)= Cpi(t)= B0sinωt其中Cp是比例常数，把探测线圈A1放到螺线管内部或附近，在A1中将产生感生电动势，其大小取决于线圈所在处磁场的大小、线圈结构和线圈相对于磁场的取向。
探测线圈的尺寸比较小，匝数比较多。
若其截面积为S1，匝数为N1，线圈平面的法向平面与磁场方向的夹角为θ，则穿过线圈的磁通链数为:Ψ = N1S1B(t)cosθ根据法拉第定律，线圈中的感生电动势为：通常测量的是电压的有效值，设E(t)的有效值为V，B(t)的有效值为B，则有，由此得出磁感应强度：其中r1是探测线圈的半径，f是交变电源的频率。
在测量过程中如始终保持A和A1在同一轴线上，此时，则螺线管中的磁感应强度为在实验装置中，在待测螺线管回路中串接毫安计用于测量螺线管导线中交变电流的有效值。
在探测线圈A1两端连接数字毫伏计用于测量A1中感应电动势的有效值。
使用探测线圈法测量直流磁场时，可以使用冲击电流计作为探测仪器，同学们可以参考冲击电流计原理设计出测量方法。
测螺线管磁场———实验内容1．研究螺线管中磁感应强度B与电流I和感生电动势V之间的关系，测量螺线管中的磁感应强度。
2．测量螺线管轴线上的磁场分布。
测螺线管磁场实验报告
测螺线管磁场实验报告一、实验目的。
本实验旨在通过测量螺线管磁场的方法，探究螺线管中电流与磁场的关系，以及研究螺线管磁场的分布规律。
二、实验原理。
螺线管是一种长细线圈，通有电流时会产生磁场。
根据安培环流定律，螺线管中电流产生的磁场具有一定的分布规律。
在螺线管轴线周围，磁感应强度随距离的增加而减小，呈现出特定的磁场分布形态。
三、实验仪器和材料。
1. 螺线管。
2. 直流电源。
3. 磁场测量仪。
4. 电流表。
5. 电压表。
6. 连接导线。
四、实验步骤。
1. 将螺线管垂直放置在水平桌面上，接通直流电源，调节电流大小，使得螺线管中通有一定大小的电流。
2. 将磁场测量仪放置在螺线管轴线附近，记录下不同位置的磁感应强度。
3. 通过改变电流大小，重复步骤2，记录下不同电流下的磁感应强度。
4. 分析实验数据，绘制螺线管磁场分布图，并对实验结果进行讨论和总结。
五、实验数据和结果。
通过实验测量和数据处理，我们得到了螺线管磁场的分布规律。
当电流通过螺线管时，螺线管周围会形成一个磁场，磁感应强度随着距离的增加呈指数衰减的规律。
同时，我们还发现，随着电流的增加，磁感应强度也随之增加，呈现出一定的线性关系。
六、实验分析。
通过本次实验，我们深入了解了螺线管中电流与磁场的关系，以及螺线管磁场的分布规律。
我们发现，螺线管中电流产生的磁场具有一定的方向性和分布规律，这对于我们理解磁场的形成和性质具有重要意义。
同时，通过实验数据的分析，我们也验证了螺线管磁场的磁感应强度与电流大小之间的线性关系，这为我们进一步研究磁场提供了重要的参考。
七、实验总结。
本次实验通过测量螺线管磁场的方法，深入探究了螺线管中电流与磁场的关系，以及研究了螺线管磁场的分布规律。
通过实验数据的分析和结果的讨论，我们对螺线管磁场的特性有了更深入的理解，同时也为我们进一步研究磁场提供了重要的实验基础。
在今后的学习和科研中，我们将进一步深入研究磁场的性质和应用，不断提高实验技能，为科学研究和技术创新做出更大的贡献。
用冲击电流计测螺线管内磁场
待测螺线管
螺线管接线端
探测线圈
探测线圈接线端
螺线管 长度标尺
转动手柄
探测线圈 位置指针
实验装置
标准互感器
标准互感器互感系数确定，在实验中用于电流计的冲击常数定标。标有H1 、K1的一对端子为初级线圈；标有H2、K2的一对端子为次级线圈，链接线路时须注意。 本实验中所用的互感器互感系数M为0.001H。
互感器装置
初级线圈接线柱H1、K1
次级线圈接线柱H2、K2
1
2
a
b
双刀双掷开关
将双刀双掷开关固定接线柱间交叉接线，则构成倒向开关，当双达倒向右侧，‘1’与‘a’相连；倒向左侧，‘1’与‘b’相连，实现了电流的倒向。
倒向开关
通用仪器
添加标题
直流稳压电源
01
添加标题
开关
04
添加标题
直流毫安表
（1）
一、冲击常数标定
当电路中接入标准互感器时并通以电流，根据同样的原理，冲击电流计的线圈内也会有电量，标尺上同样可看到光标的移动，由次可得到冲击常数Cb 为
互系数
初级线圈中的电流
与电流相应的光标最大偏格数
次级线圈回路总阻值
（2）
实验内容
二、测量螺线管内的磁场分布
在已标定冲击常数后，由（1）、（2）两式可得到螺线管内的磁感应强度为
实验仪器
实验原理
实验内容
操作要点
数据处理
问题思考
项目
实验仪器
通用仪器
冲击电流计
待测直螺线管
标准互感器
倒向开关
冲击电流计
冲击电流计是测量电量的仪器。由于其特殊的结构，线圈转动惯量较大，因此，当电流瞬间通过线圈时，线圈的运动状态来不及发生变化。电流停止后，线圈才以一定的角度摆动。线圈启动后，立即受到各种反力矩的作用，线圈的运动速度逐渐减小，当转动到最大位置时，瞬间停止，然后回复到初始位置，并在初始位置附近往返摆动数次，最终停止。设通过冲击电流计的电流，，则流过线圈的电流为：
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螺线管磁场测定本实验仪用集成霍耳传感器测量通电螺线管内直流电流与霍耳传感器输出电压之间关系，证明霍耳电势差与螺线管内磁感应强度成正比，了解和熟悉霍耳效应的重要物理规律；用通电长直螺线管中心点磁感应强度理论计算值作为标准值来校准集成霍耳传感器的灵敏度；熟悉集成霍耳传感器的特性和应用；用该集成霍耳传感器测量通电螺线管内的磁感应强度与位置刻度之间的关系，作磁感应强度与位置的关系图。
从而学会用集成霍耳元件测量磁感应强度的方法。
一、实验目的1.了解和掌握集成线性霍耳元件测量磁场的原理和方法；2.学会测量霍耳元件灵敏度的方法。
3.精确测量通电螺线管磁场分布，二、实验原理霍耳元件的作用（如右图2所Array示）：若电流I流过厚度为d的半导体薄片，且磁场B垂直于该半导体，是电子流方向由洛伦茨力作用而发生改变，在薄片两个横向面a、b之间应产生电势差，图2 霍耳元件这种现象称为霍耳效应。
在与电流I、磁场B垂直方向上产生的电势差称为霍耳电势差，通常用U H 表示。
霍耳效应的数学表达式为：IB K IB dR U H HH ==)((1) 其中R H 是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。
B 为磁感应强度，I 为流过霍耳元件的电流强度，K H 称为霍耳元件灵敏度。
虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，U H =0，但是实际情况用数字电压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加电势差，该电势差U 0称为剩余电压。
随着科技的发展，新的集成化(IC)元件不断被研制成功。
本实验采用SS95A 型集成霍耳传感器(结构示意图如图3所示)是一种高灵敏度集成霍耳传感器，它由霍耳元件、放大器和薄膜电阻剩余电压补偿组成。
测量时输出信号大，并且剩余电压的影响已被消除。
对SS95A 型集成霍耳传感器，它由三根引线，分别是:“V +”、“V -”、“V out ”。
其中“V +”和“V -”构成“电流输入端”，“V out ”和“V -”构成“电压输出端”。
由于SS95A 型集成霍耳传感器，它的工作电流已设定，被称为标准工作电流，使用传感器时，必须使工作电流处在该标准状态。
在实验时，只要在磁感应强度为零(零磁场)条件下，调节“V +”、“V -”所接的电源电压(装置上有一调节旋钮可供调节)，使输出电压为2.500V(在数字电压表上显示)，则传感器就可处在标准工作状态之下。
图3 95A 型集成霍耳元件内部结构图当螺线管内有磁场且集成霍耳传感器在标准工作电流时，与(1)式相似，由(1)式可得：KU K U B ')500.2(=-=式中U 为集成霍耳传感器的输出电压，K 为该传感器的灵敏度，'U 经用2.500V 外接电压补偿以后，用数字电压表测出的传感器输出值(仪器用mV 档读数)。
三、实验仪器FD-ICH-II 新型螺线管磁场测定仪由集成霍耳传感器探测棒、螺线管、直流稳压电源0—0.5A ；直流稳压电源输出二档(2.4V —2.6V 和4.8V —5.2V)；数字电压表(19.999V 和1999.9mV 二档)；双刀换向开关和单刀换向开关各一个，导线若干组成。
其仪器组成外型如图1所示。
上海复旦天欣科教仪器有限公司四、实验内容1、实验装置按接线图1所示。
螺线管通过双刀换向开关K2与直流恒流电源输出端相接。
集成霍耳传感器的“V+”和“V-”分别与4.8V—5.2V可调直流电源输出端的正负相接(正负极请勿接错)。
“V out”和“V-”与数字电压表正负相接。
2、断开开关K2(当K2处于中间位置时断开)，使集成霍耳传感器处于零磁场条件下，把开关K1指向1，调节4.8V—5.2V电源输出电压，数字电压表显示的“V out”和“V-”的电压指示值为2.500V，这时集成霍耳元件便达到了标准化工作状态，即集成霍耳传感器通过电流达到规定的数值，且剩余电压恰好达到补偿，U0=0V。
3、仍断开开关K2，在保持“V+”和“V-”电压不变的情况下，把开关K1指向2，调节2.4V—2.6V电源输出电压，使数字电压表指示值为0(这时应将数字电压表量程拨动开关指向mV档)，也就是用一外接2.500V 的电位差与传感器输出2.500V 电位差进行补偿，这样就可直接用数字电压表读出集成霍耳传感器电势差的值'U 。
4、测定霍耳传感器的灵敏度K(1)改变输入螺线管的直流电流I m ，将传感器处于螺线管的中央位置(即X=17.0cm)，测量'U —I m 关系，记录10组数据，I m 范围在0—500mA ，可每隔50mA 测一次。
(2)用最小二乘法求出'U —I m ，直线的斜率mI U K ∆∆=''和相关系数r 。
(3)对于无限长直螺线管磁场可利用公式：B=m nI 0μ(0μ真空磁导率，n 为螺线管单位长度的匝数)，求出集成霍耳传感器的灵敏度BU K ∆∆='注：实验中所用螺线管参数为：螺线管长度L=26.0±0.1cm ，N=(3000±20)匝，平均直径D =3.5 ±0.1cm ，而真空磁导率m H /10470-⨯=πμ。
由于螺线管为有限长，由此必须用公式：m I DL N B 220+=μ进行计算。
即B U K ∆∆='='022'022K NDL I U N D L m μμ+=∆∆+ (单位：伏/特斯拉，即：V/T) 5、测量通电螺线管中的磁场分布(1)当螺线管通恒定电流I m (例如250mA)时，测量'U —X 关系。
X 范围为0—30.0cm ，两端的测量数据点应比中心位置的测量数据点密一些。
(2)利用上面所得的传感器灵敏度K 计算B —X 关系，并作出B —X 分布图。
(3)计算并在图上标出均匀区的磁感应强度'0B 及均匀区范围(包括位置与长度)，假定磁场变化小于1%的范围为均匀区(即%1/0<∆B B )。
并与产品说明书上标有均匀区>10.0cm 进行比较。
(4)在图上标出螺线管边界的位置坐标(即P 与'P 点，一般认为在边界点处的磁场是中心位置的一半，即'021'B B B P P == )。
(5)将上述结果与理论值比较： a 、理论值m I D L NB 2200+=μ，验证：%1%100||0'00<⨯-B B B b 、已知L=26.0cm ，试证明P —'P 间距约26.0cm 。
注意事项：1、测量m I U ~'时，传感器位于螺线管中央(即均匀磁场中)。
2、测量X U ~'时，螺线管通电电流I m 应保持不变。
3、常检查I m =0时，传感器输出电压是否为2.500V 。
4、用mV 档读'U 值。
当I m =0时，mV 指示应该为0。
5、实验完毕后，请逆时针地旋转仪器上的三个调节旋钮，使恢复到起始位置(最小的位置)。
五、实验数据例1、霍耳电势差与磁感应强度B 的关系霍耳传感器处于螺线管中央位置(即X=17.0cm 处)表1 测量霍耳电势差（已放大为U ）与螺线管通电电流I m 关系根据表1描绘霍耳电势差U 与螺线管通电电流I m 的关系图图4 霍耳电势差U 与螺线管通电电流I m 关系图2、通电螺线管内磁感应强度分布测定(螺线管的励磁电流I m =250mA)1'U 为螺线管通正向直流电流时测得集成霍耳传感器输出电压2'U 为螺线管通反向直流电流时测得集成霍耳传感器输出电压 'U 为(1'U -2'U )/2的值。
(测量正、反二次不同电流方向所产生磁感应强度值取平均值，可消除地磁场影响)表2 螺线内磁感应强度B与位置刻度X的关系(B=)/'KU根据表2描绘通电螺线管内磁感应强度分布图见图5所示。
图5 通电螺线管内磁感应强度分布图实验结果：1) 研究霍耳效应 由最小二乘法求出'K =m I U ∆∆/=0.4396V/A ，相关系数r=0.99999。
由于螺线管内磁感应强度B 与通过螺线管I 成正比，所以表1数据可以证明霍耳电势差U 与磁感应强度B 成正比。
2)计算集成霍耳元件的灵敏度K 已知： 螺线管m I DL N B 22+=μ中心， N=3000匝，L=26.0cmD =3.5cm (为螺线管的平均直径)所以：BU K ∆∆='='022'022K N D L I U N D L m μμ+=∆∆+==⨯⨯⨯⨯+-4396.03000104035.0260.0722π30.5V/T根据95A 型集成霍耳元件产品说明书上注明，该传感器灵敏度(31.3±1.3)V/T ，现计算值与说明书提供的技术指标相符。
由上面图5可知，在X 1=10.0cm 到X 2=25.0cm 内U=3.61mV,螺线管为均匀磁场区。
在P ≈3.40cm 1P U =1.81mV ；'P ≈29.40cm 'P U =1.81mV,P P '=29.40-3.40=26.0cm ，这说明磁场中心和几何中心偏离约0.40cm ，实验结果符合螺线管磁场分布原理。
六、思考题1、什么是霍耳效应？霍耳传感器在科研中有何用途？2、如果螺线管在绕制中两边的单位匝数不相同或绕制不均匀。
这时将出现什么情况？在绘制B —X 分布图时，如果出现上述情况，怎样求P 和'P 点？3、SS95A 型集成霍耳传感器为何工作电流必须标准化？如果该传感器工作电流增大些，对其灵敏度有无影响？【附】FD-ICH-II 新型螺线管磁场测定仪一、概述用霍耳元件测量通电螺线管内的磁场分布是高校理工科物理实验教学大纲中的一个重要实验。
FD-ICH-II 新型螺线管磁场测定仪是在复旦大学物理实验教学中心的指导和帮助下，设计的新型教学仪器，该仪器采用先进的集成线性霍耳元件测量通电螺线管内0—67mT 范围的弱磁场，解决了一般霍耳元件存在的灵敏度低，剩余电压干扰及螺线管温升引起输出不稳定等不足，因而能精确测量通电螺线管磁场分布，了解和掌握集成线性霍耳元件测量磁场的原理和方法以及学会测量霍耳元件灵敏度的方法。
考虑到教学实验仪器经久耐用的需要，本仪器电源和传感器还有保护装置。
本仪器物理内容丰富、结构设计合理、装置牢靠、直观性强、数据稳定可靠，是高校物理实验的优质教学仪器。
可用于高校、中专等学生的基础物理实验及“传感器原理”课程的传感器实验，以及课堂演示实验。
二、用途主要用于高校物理实验，可做实验有：1、验证霍耳传感器输出电势差与螺线管内磁感应强度成正比。
2、测量集成线性霍耳传感器的灵敏度。