核物理实验报告
核磁共振物理实验报告
核磁共振物理实验报告核磁共振物理实验报告一、引言核磁共振（Nuclear Magnetic Resonance, NMR）是一种重要的物理现象和实验技术，广泛应用于物理学、化学、生物学等领域。
本实验旨在通过核磁共振实验，探索其基本原理和应用。
二、实验原理核磁共振是基于原子核在外加磁场中产生的共振现象。
原子核具有自旋，当处于外加磁场中时，原子核的自旋会与磁场方向平行或反平行，形成两个能级。
通过给原子核施加一定的能量，使其从低能级跃迁到高能级，再通过核磁共振的方式进行探测和分析。
三、实验步骤1. 样品制备：选择适当的样品，如水、酒精等，制备样品溶液。
2. 样品装填：将样品溶液装填到核磁共振仪的样品室中。
3. 外加磁场：打开核磁共振仪的磁场开关，产生一个稳定的外加磁场。
4. 脉冲磁场：通过给样品施加脉冲磁场，使原子核从低能级跃迁到高能级。
5. 探测信号：利用探测线圈接收样品中的核磁共振信号。
6. 信号处理：通过信号处理系统对接收到的信号进行放大、滤波等处理。
7. 数据分析：根据信号的频率、幅度等特征，进行数据分析和解读。
四、实验结果与讨论通过实验观察和数据分析，我们得到了样品的核磁共振信号。
通过对信号的频率和幅度进行分析，我们可以确定样品中原子核的种类和数量。
同时，通过改变外加磁场的强度和方向，我们可以进一步研究样品的物理性质和分子结构。
核磁共振技术在医学领域有广泛的应用。
例如，核磁共振成像（Magnetic Resonance Imaging, MRI）可以用于人体内部器官和组织的无创成像，对疾病的早期诊断和治疗起到了重要作用。
此外，核磁共振还可以用于研究材料的物理性质和化学反应机理，推动了材料科学的发展。
然而，核磁共振实验也存在一些挑战和限制。
首先，核磁共振实验对设备的要求较高，需要稳定的磁场和高灵敏度的探测系统。
其次，样品的制备和处理也需要一定的技术和经验。
此外，核磁共振实验还受到样品浓度、温度等因素的影响，需要进行仔细的实验设计和控制。
物理实验报告_连续和脉冲核磁共振
物理实验报告_连续和脉冲核磁共振本次实验旨在通过连续核磁共振实验和脉冲核磁共振实验来研究核磁共振现象和多种核磁共振信号的产生情况。
本文将分别从实验原理、实验步骤和实验结果三个方面详细介绍两种核磁共振实验的实验流程及其分析结果。
1.实验原理连续核磁共振实验的基本原理是通过一个强恒定的磁场和一个垂直于磁场的交变磁场来激发样品中的核磁共振信号。
在磁场中，核的自旋矢量会绕着磁场方向发生进动运动，并以拉莫尔频率（Larmor frequency）出现在旋转平面上。
当交变磁场的频率与拉莫尔频率相同时，就会引发核磁共振信号。
这样，我们就可以通过接收和分析样品中的核磁共振信号来研究样品的结构和组成。
2.实验步骤本次连续核磁共振实验的实验步骤如下：（1）将氢气均匀地填充于NMR探头中心的玻璃管内，并在器皿内填充液氮。
控制样品温度在77K的液氮温度下，以使样品的运动减缓，增加共振信号的稳定性。
（2）将探头放置于主磁场中，使氢核自旋的磁矩方向垂直于主磁场方向，并加上弱交变磁场。
（3）调整探头位置，使得共振信号的幅度最大。
此时，从光谱仪上的频率读数可以得到氢核的拉莫尔频率。
（4）使用跟踪放大器进行信号放大和混频处理，并将处理后的信号导入计算机进行谱图显示和分析。
3.实验结果实验结果显示，在该实验中，我们成功地获得了氢核的核磁共振信号，并通过实验数据分析得到了氢核的拉莫尔频率。
同时，我们还观察到样品温度对共振信号的影响，即样品温度降低时，共振信号的幅度和清晰度都有所提高。
这说明，低温环境有助于增加共振信号的分辨率，并提高实验测量的准确性。
脉冲核磁共振实验的基本原理是通过两个导频圆柱，在样品中产生一个强磁场和一个脉冲磁场，以研究不同的核磁共振信号的产生情况。
在实验中，我们可以使用不同的脉冲序列来激发样品中不同的核磁共振信号，进而研究样品的结构和成分。
核物理认识实验报告(3篇)
第1篇一、实验目的1. 理解核物理的基本概念和原理。
2. 掌握放射性衰变的规律。
3. 学习使用核物理实验仪器。
4. 培养实验操作技能和数据分析能力。
二、实验原理核物理是研究原子核结构、性质和相互作用的学科。
本实验主要通过测量放射性衰变，了解放射性衰变的规律和基本性质。
放射性衰变是指原子核不稳定，自发地放出粒子或电磁辐射而转变为其他核的过程。
常见的放射性衰变类型有α衰变、β衰变和γ衰变。
三、实验仪器与材料1. 放射性源：含有放射性核素的样品。
2. 计数器：用于测量放射性衰变事件。
3. 秒表：用于计时。
4. 数据记录表格。
5. 计算器。
四、实验步骤1. 准备工作：检查实验仪器是否完好，了解实验原理和步骤。
2. 测量放射性衰变事件：a. 将放射性源放入计数器中，记录计数器开始计时的时刻。
b. 在规定的时间内（如1小时），记录计数器显示的放射性衰变事件数。
c. 记录放射性源的质量、放射性核素的种类和放射性衰变类型。
3. 数据分析：a. 计算放射性衰变事件数与时间的关系，绘制衰变曲线。
b. 根据衰变曲线，计算放射性衰变的半衰期。
c. 分析实验结果，讨论放射性衰变的规律和基本性质。
五、实验结果与分析1. 放射性衰变事件数与时间的关系：根据实验数据，绘制衰变曲线，可以看出放射性衰变事件数随时间呈指数衰减。
2. 放射性衰变的半衰期：根据衰变曲线，计算放射性衰变的半衰期，结果与理论值相符。
3. 放射性衰变的规律：实验结果表明，放射性衰变遵循指数衰减规律，即放射性衰变事件数与时间呈负指数关系。
六、实验讨论1. 放射性衰变的机理：放射性衰变是由于原子核内部的不稳定性导致的，原子核通过放出粒子或电磁辐射来达到稳定状态。
2. 放射性衰变的类型：实验中观察到的放射性衰变类型有α衰变和β衰变，其中α衰变放出α粒子，β衰变放出β粒子。
3. 放射性衰变的半衰期：放射性衰变的半衰期是放射性核素特有的物理常数，反映了放射性核素衰变的快慢。
(完整word版)核磁共振实验报告--近代物理实验
核磁共振实验报告姓名:牟蓉学号：201011141054日期：2013。
4。
11 指导老师：王海燕摘要本实验利用连续核磁共振谱仪测量了不同浓度的CuSO4水溶液的共振信号，并估算样品的横向弛豫时间;同时利用核磁共振仪采用90︒-180︒双脉冲自旋回波法测量其横向弛豫时间。
两种方法都能观察到核磁共振现象，并且随着CuSO浓度增加,其横向弛豫时间逐渐减小。
4关键词核磁共振连续核磁共振波谱仪脉冲波谱仪自旋回波法横向弛豫时间一、引言核磁共振技术（NMR）是由布洛赫（Felix Bloch）和玻赛尔(Edward Purcell）于1945年分别独立的发明的，大大提高了核磁矩测量的精度，从发现核磁共振现象而产生的连续波核磁共振技术，到70年代初提出的脉冲傅里叶变换（PFT)技术和后来的核磁共振成像,在核磁共振这一领域中已多次获得诺贝尔物理学家。
NBR不仅是一种直接而准确的测量原子核磁矩的方法，而且已成为研究物质微观结构的工具,如研究有机大分子结构,精确测量磁场及固体物质的结构相变，另外还成为了检查人体病变方面的有力武器，在生物学、医学、遗传学等领域都有重要应用。
本实验以水中的氢核为主要对象，通过用了两种方法测量不同浓度的溶液的横向弛豫时间，来掌握核磁共振技术的基本原理和观测方法。
二、实验原理1.核磁共振的量子力学描述当原子核置于外磁场中，由于核磁矩与外磁场的相互作用使得原子核获得附加能量，即（1）其中为核磁矩，为旋磁比，。
在磁能级分裂后,相邻两个磁能级间的能量差=。
遵守磁能级之间跃迁的量子力学选择定则，若在垂直于的平面内加上一个射频磁场，当f=时，处于较低能态的核会吸收电磁辐射的能量而跃迁到较高能态，即核磁共振.2. 核磁共振的宏观理论在外磁场中核磁矩的取向量子化基础上，布洛赫利用法拉第电磁感应理论,建立了著名的布洛赫方程，用经典力学的观点系统地描述了核磁共振现象。
有角动量P 和磁矩μ的粒子在外磁场B 中受到力矩L B μ=⨯的作用，其运动方程为 dPL B dtμ==⨯ （2） 将(2)式代入上式,得d B dtμγμ=⨯ (3) 当磁矩在外加静磁场0B （沿z 轴方向)中,若令00B ωγ=，对式（3）进行求解得（4）其中为μ与间的夹角，可知微观磁矩μ绕静磁场进动，进动平面上的投影μ⊥角频率即拉摩尔频率00B ωγ=，μ在x —y 所示。
2023年核物理专业实践报告
2023年核物理专业实践报告注：本文以核物理实践为背景撰写，字数为。
一、实践目的本次实践的主要目的是深入了解核物理学的基本理论和实验方法，通过实践活动提高自身实验技能，同时也增强团队协作能力和科学研究意识，培养对物理学科精神和实践能力的综合素质。
二、实践内容1. 实验一：基本核物理实验本实验主要介绍核物理基础实验，如闪烁体测量、放射性核的性质研究、粒子探测器等，并通过实验数据检验一些基本的核物理理论。
通过实验，我深入认识到核物理的基本概念和知识，如放射性的本质、核衰变类型、能量守恒定律等。
2. 实验二：中子辐射实验本实验主要是用中子脉冲辐射物质样品，从辐射中推断出样品中的元素种类、浓度，了解常见中子剂量测量方法并研究中子散射的原理和实验方法。
实验结果表明，中子散射实验是一种非常有效的物理学实验方法，可以帮助研究人员更加深入地研究和了解物质的性质和组成结构。
3. 实验三：核物理模拟实验本实验主要是利用模拟软件模拟粒子轨迹分析等，以更直观、更具体的方式观察和了解物理现象、物质属性等。
通过实践，我深刻认识到核物理模拟实验在科学研究中的重要地位和作用，以及在真实实验中难以实现的优越性。
同时，我也在实践中提升了自己的计算机操作和数据处理能力。
三、实践收获通过本次实践活动，我不仅加深了对核物理学的学习和理解，更重要的是培养了实践操作能力和科学研究意识。
具体来说，我的实践收获主要有以下几点：1. 学习经验通过参与实验、掌握操作技能，我对于理论知识的理解更加深入，对于实验设计与分析也更加熟练，同时也获得了许多实践经验。
2. 团队协作能力提升在实践中，我与实验室的同学协作完成各项任务，相互协助、互相分享经验，加深了与他人的交流，提高了自身团队协作能力。
3. 科学研究意识培养在实践过程中，我开始认真关注各种现象背后的物理学原理和科学研究方法，并且根据实验数据进行计算和分析，培养了科学研究意识和能力。
四、实践体会在本次实践中，我更加深入地认识到核物理学在科学研究中的重要地位和作用。
物理核弹爆炸实验报告
物理核弹爆炸实验报告引言核武器是当今世界上最强大并具备最恶劣破坏力的武器之一。
作为物理核弹的关键组成部分，核弹爆炸过程的研究对于了解核武器的爆炸原理和破坏影响具有重要意义。
本实验旨在模拟物理核弹爆炸并通过实验数据分析，来深入了解核武器爆炸过程中的各种物理现象。
实验方法1. 准备材料：- 美国《科学杂志》上公开发表的核弹爆炸数据- 电脑和数值模拟软件2. 实验步骤：- 第一步：收集研究核弹爆炸的相关数据，包括核弹的爆炸当量、火球温度、冲击波传播速度等。
- 第二步：利用数据模拟软件将核弹爆炸的各种物理过程进行计算和模拟，得出实验结果。
- 第三步：分析模拟结果，比对实际数据，观察核弹爆炸时的物理现象。
实验结果与讨论通过上述实验方法，我们成功模拟了物理核弹爆炸的过程，并得出如下结果和思考：1. 核弹爆炸当量核弹爆炸的当量是指等效于多少吨TNT炸药的破坏力。
通过模拟计算，我们得到了核弹爆炸当量为X万吨TNT。
这个数字超过了人们的想象，进一步加深了对核武器的恐惧和警觉。
2. 火球温度模拟结果表明，核弹爆炸引发的火球温度可达X万摄氏度，高温的火球在爆炸瞬间释放出巨大的能量，导致破坏范围广泛。
3. 冲击波传播速度核弹爆炸的冲击波传播速度也是一个重要参数。
通过模拟计算，我们得出了核弹爆炸时冲击波传播速度为X千米/秒。
冲击波的高速传播将会引发空气压力的剧烈变化，对地面和建筑物造成巨大的破坏。
这些结果说明，核弹爆炸的破坏力是十分可怕的。
核武器的能量释放瞬间，可以对人类社会和环境造成毁灭性的影响。
结论本次实验以模拟物理核弹爆炸为基础，通过计算和模拟得出了核弹爆炸的当量、火球温度和冲击波传播速度等重要数据。
这些结果深入揭示了核武器爆炸的可怕破坏力和物理效应。
进一步的研究和实验对于推动核裁军以及维护世界和平具有重要意义。
参考文献[1] Reference 1[2] Reference 2（注：以上内容仅为示例，实际核弹爆炸相关数据不存在公开参考文献）。
核物理实验报告
核物理实验报告
实验目的：
本实验旨在通过测量核物理实验中的一些基本参数，如原子核的尺
寸和结构，核壳结构等，以对核物理理论进行验证和探索。
实验仪器：
本实验使用了X射线衍射仪、电离室等仪器。
实验内容：
1. 测量原子核的尺寸和结构：首先通过X射线衍射仪测量不同元素
的X射线衍射谱线，利用布拉格公式计算出原子核的尺寸和结构参数。
2. 研究核壳结构：通过电离室测量不同能量的α粒子在金属薄膜中
的反应截面，探索核壳结构的性质和规律。
实验结果与分析：
1. 经过实验测量和数据处理，得出了不同元素的核尺寸和结构参数，验证了核物理理论关于原子核的结构和尺寸的理论模型。
2. 通过电离室实验，得到了α粒子在金属薄膜中的反应截面随能量
的变化规律，进一步揭示了核壳结构的复杂性和规律性。
结论：
本实验通过核物理实验手段，对原子核的尺寸和结构、核壳结构等核物理问题进行了深入研究和探索，取得了一定的实验结果和结论，为核物理理论的发展和应用提供了一定的实验支撑和依据。
物理实验报告_连续和脉冲核磁共振
连续和脉冲核磁共振【摘要】：本实验主要以水中的氢核为主要研究对象，理解掌握核磁共振技术的基本原理以及核磁共振信号的基本测量方法。
实验中利用核磁共振谱仪在连续工作方式下观察不同浓度的CuSO溶液的共振信号，并估算样品的横向弛豫时间；同时4利用核磁共振仪在脉冲的工作方式下，采用90︒-180︒双脉冲自旋回波法测量其横向弛豫时间。
两种方法都能观察到核磁共振现象，并且随着CuSO浓度增4逐渐减小。
加，其横向弛豫时间T2关键词：连续核磁共振脉冲核磁共振横向弛豫时间一、实验引言：核磁共振技术（Nuclear Magnetic Resonance，简称NMR）是指具有磁矩的原子核在恒定磁场中由电磁波引起的塞曼能级间的共振跃迁现象，这项技术是1945年布洛赫（Felix Bloch）和铂塞尔（Edward Purcell）分别独立发明的，此方法大大提高了核磁矩的测量精度。
核磁共振自发明以来去得了惊人的发展，如今NMR不仅是一种能直接而准确的测量原子核磁矩的方法，而且已成为研究物质微观结构的常用工具，比如，用于研究有机大分子结构，精确测量磁场及固体物质的结构相变等。
另外，核磁共振技术不会破坏样品，也不会破坏物质的化学平衡态，所以尤其适用于有机生命体的研究，如今，核磁共振成像技术已经成为检查人体病变方面的有力武器，在生物学、医学、遗传学等领域都有着重要应用。
核磁共振谱仪按射频场施加的方式不同分为连续波谱仪和脉冲波谱仪。
前者射频场持续不断的加到样品上，得到的是频率普（波谱）；后者射频场以窄脉冲方式加给样品，得到的是时间谱或自由感应衰减信号随时间变化，经傅立叶变换后可转变为频率谱。
本实验以水中的氢核为主要研究对象，利用核磁共振谱仪观察共振的信号。
二、实验原理：1、核磁共振的量子力学描述原子核中的质子和中子都具有轨道和自旋角动量，因此，原子核的磁矩应该是质子磁矩和中子磁矩的总和。
当原子核处于外磁场B 中时，由于核磁矩和外磁场的相互作用使得原子核获得附加能量，即：E=-B ∙1μ=B ∙2-μ=B γ1m - （1）由此可见，不同磁量子数的原子核获得能量是不同的，这就会使原来简并的磁能级发生分裂，即著名的塞曼分裂，由上式可以知道磁能级在外磁场中的分裂是等间距的，其相邻的两个磁能级间的能量差是：w ==∆B E γ （2）而能级间的量子力学选择定则为1m 1±=∆，所以在垂直于B 的平面内加一个射频磁场，当其频率为πγ2f B=时，处在较低能态的核会吸收电磁辐射的能量跃迁到较高的能态，这就是量子力学意义上的核磁共振。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
闪烁γ能谱测量实验报告张传奇2012012784一、实验目的1. 加深对γ射线和物质相互作用的理解。
2. 掌握NaI(Tl)γ谱仪的原理及使用方法。
3. 学会测量分析γ能谱。
4. 学会测定γ谱仪的刻度曲线。
二、实验仪器FH1901NaI(Tl)闪烁谱仪、SR-28 双踪示波器、137Cs放射源、60Co放射源三、实验原理1、γ射线与物质相互作用γ射线与物质相互作用主要有光电效应、康普顿散射及电子对效应。
在光电效应中，原子吸收光子的全部能量，其中一部分消耗与光电子脱离原子束缚所需的能量，另一部分就作为光电子的能量，所以，释放出来的光电子能之差，因此量就是入射光子的能量和该束缚电子所处的电子的壳层的结合能BγE光电子=Eγ-Bi= Eγ即光电子的动能近似等于γ射线的能量。
值得注意的是，由于必须满足动量守恒定律，自耦电子不能吸收光子能量二成为光电子。
光电效应的发生除入射光子和光电子之外，还需一个第三者参加，这个第三者就是发射光电子之后剩余下来的整个原子，它带走一些反冲能量，由于他的参加，动量和能量守恒才能满足。
康普顿散射是γ光子与原子外层电子相互作用的结果。
这是γ光子与物质中“自由”电子（包括束缚甚弱的电子）非弹性散射的过程，根据散射过程中的动量守恒和能量守恒定律可求得散射电子（又称康普顿电子）的动能为：式中m0c2为电子静止能量，Ѳ为γ光子的散射角，v为散射光子频率。
发生康普顿效应时，散射光子可以向各个方向散射。
对于不同方向的散射光子，其对应的反冲电子的能量也不同。
因而，即使入射γ光子的能量是单一的，反冲电子的能量的确实随散射角连续变化的。
电子对效应时γ光子从原子核旁经过时，在原子核的库仑力的作用下，γ光子转化为一个正电子和一个富电子的过程。
根据能量守恒定律，只有当入射光子的能量hv大于m0c2，即大于1.02Mev时，才能发生电子对效应，与光电子效应相似，电子对效应除涉及入射光子和电子对意外，必须要有原子核参加。
2、能谱分析γ射线与闪烁体发生光电效应时，γ射线产生的光电子动能为：其中B i为K、L、M 等壳层中电子的结合能。
在γ射线能区，光电效应主要发生在K 壳层，此时K 壳层留下的空穴将为外层电子所填补，跃迁时将放出X 光子，其能量为Ex。
这种X 光子在闪烁晶体内很容易再产生一次新的光电效应，将能量又转移给光电子。
上述两个过程几乎是同时发生的，因此闪烁体得到的能量将是两次光电效应产生的光电子能量和：所以，由光电效应形成的脉冲幅度就直接代表了γ射线的能量。
在康普顿效应中，γ光子把部分能量传递给次级电子，自身则被散射。
反冲电子(次级电子)动能为：散射光子能量可近似写成：式中θ为散射γ与入射γ射线的夹角（散射角）。
当θ=180°时，即光子向后散射，称为反散射光子；此时I(Tl)谱仪测得Cs137的γ能谱：如下图所示，测得的γ能谱有三个峰和一个平台。
最右边的峰 A 称为全能峰，这一脉冲幅度直接反映γ射线的能量即0.661MeV；上面已经分析过，这个峰中包含光电效应及多次效应的贡献，本实验装置的闪烁探测器对0.661MeV 的γ射线能量分辨率< 9%。
平台状曲线 B 是康普顿效应的贡献，其特征是散射光子逃逸后留下一个能量从0到的连续的电子谱。
峰 C 是反散射峰。
由γ射线透过闪烁体射在光电倍增管的光阴极上发生康普顿反散射或γ射线在源及周围物质上发生康普顿反散射，而反散射光子进入闪烁体通过光电效应而被记录所致。
这就构成反散射峰。
反射峰的能量为3、谱仪的能量分辨率和能量刻度曲线闪烁单晶γ谱仪最主要的指标是能量分辨率和线性由于单能带电粒子在闪烁体内损失能量引起的闪烁发光所放出的荧光光子数有统计涨落；一定数量的荧光光子打在光电倍增管光阴极上产生的光电子数目有统计涨落。
这就使同一能量的粒子产生的脉冲幅度不是同一大小而近似为高斯分布。
能量分辨率的定义是：∆U是峰值一半处的宽度，通常叫半宽度；U 峰值对应的幅度，即峰位。
因为输出幅度可以变化为射线的能量，如果线性良好，可以直接变为W表示谱仪能区分的能量很靠近的两条蒲县的本领，或者说它代表了谱仪能够分辨的两种能量很相近的能量差的相对值的极限。
显然，W越小越好，表示它能将靠的很近的谱线分开，对于一台谱仪来说，近似的有即谱仪的分辨率还与入射例子的能量有关。
通常NaI (Tl)单晶γ闪烁谱仪的能量分辨率以Cs137的0.661MeV 单能γ射线为准，它的值一般是10%左右，最好可达6%~7%。
能量的线性就是指输出的脉冲幅度与带电粒子的能量是否有线性关系，以及线性范围的大小。
谱仪的能量分辨率，线性的正常与否与谱仪的稳定性有关。
因此在测量过程中，要求谱仪始终能正常的工作，为避免电子仪器随温度变化的影响，在测量前仪器需预热十五分钟。
四、实验步骤1、按图连接好仪器，检查路线无误后开高电压电源，预热几分钟。
注意不要接触探头，注意安全。
把137Cs放射源放到托盘上，加高压用脉冲示波器观察探头工作状态。
观察到相反波形则表明探头已经工作，该波形幅度最大的部分有一明亮光带，这是光电效应引起的，而幅度较小的不断变化的弥漫区域是由康普顿电子形成的。
高压调节合适则亮带窄而亮，且亮带与弥漫区之间明显可见一较暗带域出现。
2、调节放大器的放大倍数与时间常数，用示波器观察放大器的输出波形，使放大器输出脉冲幅度为8v 左右，且使输出波形尽量与探头输出波形相似。
3、单道道宽设置为0.1v 微积分开关置于微分位置。
调节单道阀值，粗侧谱形，以确定光电峰在8v 左右。
4、精测137Cs能谱，单道道宽置于0.1v 不动，逐渐改变单道阀值，从9.9v 开始每隔0.1v测一次计数，测量时间30s/次。
在康普顿平台区可隔点测量，做出137Cs的γ能谱并求出谱仪的能量分布。
5、放上60Co源，改变放大倍数，使60Co的1.33Mev 的光电峰脉冲高度在8v 左右，一次测出137Cs和60Co的γ光电峰，作出谱仪的能量刻度曲线。
五．实验数据处理1、精测137 Cs的γ能谱，并求出谱仪的能量分辨率实验数据：阈值：9.9v—0.3v t=30sU/v N U/v N U/v N U/v N9.9 11 7.7 537 5.5 933 2.4 11199.8 13 7.6 393 5.4 938 2.3 10709.7 17 7.5 332 5.3 878 2.2 10079.6 12 7.4 268 5.2 928 2.1 9829.5 16 7.3 274 5.1 898 2 9529.4 14 7.2 262 5 870 1.9 9739.3 14 7.1 261 4.9 849 1.8 8829.2 26 7 271 4.8 844 1.7 9479.1 31 6.9 265 4.7 884 1.6 9279.0 56 6.8 302 4.6 806 1.5 9208.9 166 6.7 293 4.4 865 1.4 9078.8 400 6.6 323 4.2 818 1.3 10238.7 891 6.5 358 4 718 1.2 11698.6 1675 6.4 404 3.8 840 1.1 13948.5 2494 6.3 468 3.6 883 1 13038.4 3362 6.2 498 3.4 918 0.9 10358.3 3789 6.1 548 3.2 984 0.8 9558.2 3626 6 644 3 1034 0.7 9098.1 2937 5.9 746 2.8 1101 0.6 8958 2170 5.8 862 2.7 1194 0.5 10217.9 1457 5.7 904 2.6 1198 0.4 13167.8 935 5.6 932 2.5 1184 0.3 845数据图像：计数电压能量分辨率：U = 8.3v ∆U = 0.62vW = 7.46%2、137 Cs和60Co的γ光电峰，以及谱仪的能量刻度曲线实验数据:137 CsU/v N U/v N U/v N5 4235 4.3 382 3.6 7004.9 5794 4.2 430 3.5 8144.8 5374 4.1 396 3.4 11664.7 3427 4 483 3.3 14244.6 1656 3.9 575 3.2 14234.5 819 3.8 586 3.1 14874.4 498 3.7 694 3 139960CoU/v N U/v N U/v N9.5 3 8.8 22 8.1 359.4 4 8.7 55 8 429.3 9 8.6 109 7.9 539.2 4 8.5 144 7.8 1119.1 4 8.4 127 7.7 1439 4 8.3 103 7.6 1918.9 6 8.2 69 7.5 149实验图像：六．实验总结从第二个实验图像中可以看到，Co的实验数据很失败，太小了，分析过后知道是Co的强度太弱了，导致数据值太小了，当时如果将两个Co一起放到探头下，相信数据会好一点。
并且137 Cs的数据有点过少，多测一点会能让图像更完整一点。
而第一个实验图像可以看出实验与理论符合的很好。