刚体的平面运动

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理论力学课件-刚体平面运动

理论力学课件-刚体平面运动

作速度 vA、vB的垂线,交点P即为该瞬时的
速度瞬心。
③ 已知某瞬时图形上两点A 、B 的速度 vA vB且 ⊥连线 AB, 则连线 AB与速度矢 vA、vB 端点连线的交点P即速度瞬心。 (a)
vA vB (a) 若vA 与vB 同向,则 AB
v A vB (b) 若v A 与vB 反向, 则 AB
但各点的加速度并不相等。 设匀角速度为,则 aB aB n AB 2 () 而 ac 的方向沿AC,故
aB ac ,瞬时平动与平动不同。
4. 速度瞬心法 利用速度瞬心求平面图形上点的速度的方法,称速度瞬心法。 平面图形任一瞬时的运动可以视为绕速度瞬心的瞬时转动, 故速度瞬心又称为平面图形的瞬时转动中心。 若P点为速度瞬心,则任意一点A的速度大小为 vA AP , 方向 AP,指向与 一致。 5. 注意的问题 ① 速度瞬心在平面图形上的位置不是固定的,而是随时间 不断变化的。在任一瞬时是唯一存在的。 ② 速度瞬心处速度为零,但加速度不一定为零,不同于定轴 转动。 ③ 刚体作瞬时平动时,虽然各点速度相同,但各点加速度 不一定相同,不同于刚体作平动。
vB v A / sin
在B点做 速度平行四边形,如图示。
l / sin 45 2l ()
vBA vActg l ctg45 l
AB vBA / AB l / l (

根据速度投影定理 vB AB vA AB vB sin vA vB vA / sin
n 其中 aa aB , ae aA , ar aBA aBA aBA
于是
aB a A aBA aBA

n
aB a A aBA aBA n 其中:aBA AB ,方向 AB,指向与 一致; aBA n AB 2,方向沿AB,指向A点。

理论力学第7章 刚体平面运动

理论力学第7章 刚体平面运动

基础部分——运动学第7 章刚体平面运动连杆作什么运动呢?行星齿轮机构行星轮作什么运动?第7章刚体平面运动运动过程中,刚体上任一点到某一固定平面的距离保持不变刚体上任一点都在与某一固定平面平行的平面内运动沿直线轨道滚动的车轮机械臂小臂的运动平面运动的刚体在自身平面内运动的平面图形SxyOxyOASIIxyOA SII平面图形上任一线段的位置位置x Ay AϕB )(1t f x A =)(2t f y A =)(3t f =ϕ平面运动平移+ 转动xyOASIIxAyAϕB基点⇒O ′O O ′O O ′O′三种运动?平面运动基点平移基点转动注意:平移动系不一定固结与某一实际刚不一定固结与某一实际刚体。

O ′xyO平移动系O'x'y'x ′y ′O ′基点推广结论:刚体的平面运动可以分解为随基点的平移和绕基点的转动问题一:x yOA SIIx Ay AϕB问题二:随基点的平移与基点的选择有无关系绕基点的转动与基点的选择有无关系结论:同一瞬时平面图形绕任一基点转动的ω、α都相同。

动点re a 点的速度合成定理SAv ωABB v A v ?=B v x ′y ′基点BA v 三种运动?大小? 方向?BAA B v v v +=AωA Av BAv Bv平面图形上任一点的速度等于基点的速度与该点随图形绕基点转动速度的矢量和。

SAv ωABAv BAv Bv BAA B v v v +=试一试:基点法作平面运动。

[例7-1] 曲柄—滑块机构解:转动。

r 3ABOωϕAv Bv BAv 基点大小方向?AvBA3ABOωϕAv B v BAv Av ABω转向?= v 滑块Bϕ大小方向A 32SAv ωAB Av BAv Bv 平面图形上任意两点的速度在该两点连线上的投影(大小和正负号)相等。

速度投影定理[][]ABA AB B v v =[]ABBA vr 3再分析例7-1ABOωϕAv Bv Bv解:请比较两种方法A 32如何解释这种现象?观察到了什么现象?[先看一照片]若选取速度为零的点作为基点,则求解速度问题•基点法•速度投影法优点:缺点:优点:缺点:SAv ωAv BAv Bv AA 为基点B有没有更好的方法呢?Aω0≠ω唯一存在AL ′证明:MAA M v v v +=SA v v MAv LMPωAv PA =∴0=⋅−=ωPA v v A P ∵该瞬时瞬时速度中心速度瞬心唯一性:瞬时性:不共线,故速度均不为零。

刚体的平面运动

刚体的平面运动
l 40
瞬时针方向
例2: 图示椭圆规。已知 :AB =l=20㎝, vA=20㎝/s,φ=30°, C为杆AB的中点。试求 :vB 、ωAB 、 vC 。
解: (1)分析各刚体的 运动,选取研究对象
选取AB作为研究对 象
(2)分析与AB连接点的运 动,选取运动已知的点 为基点
选A点 —— 基点(A点 运动已知)

(1)分析运动,确定基点。轮I做平面 运动,O点加速度可求,选其作为 基点。
(2)基点O的速度、加速度、轮I角速度
vo L 1,ao L12
vo r
L r
1
(3)求B点的加速度
aB ao aτBo aBno
v0
aτBo 0
aBno
r 2
L2 r
12
aB
ao2
aBnO
2
L1
1
vB= vA+ vBA
大小: ? ? 方向: (4)由三角关系求出所求量。
vA A r 900
o
l
vA
B
vB vBA
vB
vBA
vc
vCA
vA
B vA
AB
C vA
A
y
vB
vr =vBA
y'
r'B B
ve =vA
vA S
A
x'
0
x
1、定义
第三节 速度投影定理

平面图形上任意两点的速度在该两点连线上的投影相 等。——速度投影定理
vC vA2 vC2A 2vA vCA cos vA2 (AB l / 2)2 2vA (AB l / 2) cos
20(cm / s)

刚体的平面运动

刚体的平面运动

• 当f=0°时,vA与vBA 均垂直于OB连 • 线,vA与vBA也垂直于vB,按速度平行四 • 边形合成法则,应有 • vB=0。
•当f=90°时,vA与vB方向一致, •vBA垂直于AB,其速度平行四边形应为一直线, •显然有 vB=vA=rw •而 vBA=0。 •则此时杆AB的角速度wAB为零,

例1 曲柄连杆机构如图所示,OA=r,AB=1.73r。 如曲柄OA以匀角速度w转动,求当f=60°、0°和 90°时点B的速度。 • 解:连杆AB作平面运动,以点A为基点,点B的 速度为 • vB=vA+vBA
• 点B的速度为 vB=vA+vBA • 其中 vA=rw, 方向与OA垂直, • vB 沿OB方向, vBA与AB垂直。 • 可以作出其速度平行四边形。 当f=60°时,由于AB=1.73OA,OA恰好与AB垂 直,其速度平行四边形如图所示, 解出 : vB=vA/cos30°=1.15rw
• • • •
单独轮子作平面运动时,可在轮心O′处固 连一个平动坐标系x′o′y′,同样可把轮 子这种较为复杂的平面运动分解为平动和 转动两种简单运动。
一、研究平面运动的方法
• 1、动坐标系 • 对于任意的平面图形,可在图形上任取一点 O′为基点作为动系原点,建立跟随基点平动的坐 标系x′o′y′。 • 于是平面图形S的绝对运动可看成是: • 跟随基点的平动和绕基点的转动的合成。

若图形上某点I vI=0 ,选此点
为基点,则其它各点的速度

vB=vI+vBI=vBI
• 2、瞬时速度中心 • ①定义:一般情况下,在每一瞬时,平面图形上 • 都唯一地 存在一个速度为零的点。此点称为瞬 时速度中心。

②证明:如果点M在vA的垂线AN上 (由vA到AN的转向与图形的转向 一致),由图中看出,vA和vMA 在同一直线,而方向相反,故vM 的大小为 vM=vA-w·AM

工程力学 第八章 刚体的平面运动

工程力学 第八章 刚体的平面运动

例8.1.曲柄连杆机构OA=AB=l,曲柄OA以匀 转动。 求: 当 =45º 时, 滑块B的速度及AB杆的角速度。 a.基点法; b.速度投影法 解:机构中,OA作定轴转动, AB作平面运动,滑块B作平移。
基点法
研究 AB,以 A为基点, 且 v A l , 方向如图示。 根据
vB vA vBA ,
va ve vr vB vA vBA
所以,任意A,B两点,若A为基点,则:
v
B
v
A
v
BA
v
B
v
A
v
BA
平面图形内任一点的速度等于基点的速度与该点随图形绕 基点转动速度的矢量和。这种求解速度的方法称为基点法.
其中
vBA
大小
vBA AB
方向垂直于 AB ,指向同
2 l ( )
在B点做速度平行四边形,如图示。
vB v A / sin l / sin 45 vBA v A /tg l / tg 45 l AB vBA / AB l / l


速度投影法
研究AB, vA l ,
方向OA, vB方向沿BO直线
因此,图形S 的位置决定于x A , y A , 三个独立的参变量.
平面运动方程
x A f1 (t ) yA f2 ( t ) f 3 (t )
1)当图形S上A点固定不动,则刚体将作定轴转动; 2)当图形S上角不变时( =常数),则刚体将作平移。
故刚体平面的运动可以看成是平移和转动的合成运动。
根据速度投影定理 vB AB vA AB
vB sin vA
vB v A / sin l / sin 45 2l( )

《理论力学》第八章刚体的平面运动

《理论力学》第八章刚体的平面运动

刚体的平面运动特点
刚体的平面运动具有 连续性,即刚体上任 意一点的运动轨迹都 是连续的。
刚体的平面运动具有 周期性,即刚体的运 动轨迹可以是周期性 的。
刚体的平面运动具有 对称性,即刚体的运 动轨迹可以是对称的。
02
刚体的平面运动分析
刚体的平动分析
平动定义
刚体在平面内沿着某一确定方向作等速直线运动。
详细描述
通过综合分析动能和势能的变化,可以深入理解刚体在平面运动中的能量转换过程。例 如,当刚体克服重力做功时,重力势能转化为动能;当刚体克服摩擦力做功时,机械能 转化为内能。这种能量转换过程遵循能量守恒定律,即系统总能量的变化等于外界对系
统所做的功与系统内能变化之和。
06
刚体的平面运动的实例分析
刚体的平面运动通常可以分为两种类型:纯滚动和滑动。在 纯滚动中,刚体只滚不滑,刚体上任意一点在任意时刻都位 于一个固定的圆周上。在滑动中,刚体既滚又滑,刚体上任 意一点在任意时刻都位于一个变化的圆周上。
刚体的平面运动分类
纯滚动
刚体只滚不滑,刚体上任意一点 在任意时刻都位于一个固定的圆 周上。
滑动
刚体既滚又滑,刚体上任意一点 在任意时刻都位于一个变化的圆 周上。
势能定理
总结词
势能定理描述了势能与其他形式的能量转换的关系。
详细描述
势能定理指出,在刚体的平面运动过程中,非保守力(如摩擦力、空气阻力等)对刚体所做的功等于系统势能的 减少量。非保守力做正功时,系统势能减少;非保守力做负功时,系统势能增加。
动能和势能的综合分析
总结词
在刚体的平面运动中,动能和势能的综合分析有助于理解运动过程中能量的转换和守恒。
做平动,这种运动也是复合运动。

第9章 刚体的平面运动

第9章 刚体的平面运动

例9-1 AB长l ,其两端在直角墙面上滑动。已知 v A 、 ,AM=b 。 求B点和M点的速度、AB的角速度。
解:以A为基点,研究 B点的速度。
v B v A v BA
B
v BA v A cos θ v B v A tan
vBA
vA

v BA l v A
l cos
vA A
A
vA
vB
B
例9-2 曲柄OA的角速度为 ,AB=BC=BD= l ,OA= r 求滑块C的速度。 vA 解: 杆AB、BC为平面运动
v A r
AB杆:
v A cos v B cos
vB cos v A cos
O
A D C
h


对 速 度 瞬 心 的 说 明
刚体作平面运动时,在每一瞬时,图形内(或与图形固结的 扩展平面内)必有一点 成为速度瞬心;但在不同的 瞬时, 速度瞬心的位置是不同的 。——速度瞬心的瞬时性
每一瞬时,平面图形的运动都可看成为绕速度瞬心的瞬时转动
n=6 600
t T 6
n=12 300
t T 12
平面图形相对于任意基点处的平动参考系,其转动运动都是一 样的,角速度、角加速度都是共同的,无须标明绕哪一点转动 或选哪一点为基点。因此,绕任意点转动的角速度、角加速度 就是平面图形的角速度、角加速度。
§9-2 求平面图形上各点速度的基点法
v M (v a )
一、基点法
动点: M结构中的平面运动
例如:基础的沉降造成了结构的移动
C’
C
A
B (B’)
A’
二 、刚体平面运动的简化

第四章 刚体的平面运动

第四章  刚体的平面运动

vB = vA cot ϕ
vA vBA = sin ϕ
vBA vA ωAB = = l l sin ϕ
例2 如图所示平面机构中,AB=BD= DE= l=300mm。在图示位置时,BD∥AE,杆AB的角速度为 ω=5rad/s。 求:此瞬时杆DE的角速度和杆BD中点C的速度。
解:1 、 BD作平面运动
2 2 vC = vB − vCB ≈1.299m s
方向沿BD杆向右
2、速度投影定理

r r r vB = vA + vBA
沿AB连线方向上投影
r r ( vB ) AB = ( vA ) AB
同一平面图形上任意两点的速度在这两点连线上 的投影相等。
例5 如图所示的平面机构中,曲柄OA长100mm, 以角速度ω=2rad/s转动。连杆AB带动摇杆CD,并拖 动轮E沿水平面纯滚动。已知:CD=3CB,图示位置 时A,B,E三点恰在一水平线上,且CD⊥ED。 求:此瞬时点E的速度。
由速度投影定理得
vB sin β = vC cos β
vC = vB tan β = rω0 tan β
圆轮瞬心在E 圆轮瞬心在E点
vA = vB = rω0
vC rω0 ωC = = tan β R R
§4-4 用基点法求平面图形内各点的加速度
A :基点
Ax ' y '
:平移坐标系
r r rt rn aB = ae + ar + ar r r rt rn aB = aA + aBA + aBA
va= vB
ve= vA
vr= vAB
r r r v =v +v
B A
BA

第八章:刚体的平面运动

第八章:刚体的平面运动

y
w
M
O
A
B
vA
x
y vMD vM
M
vD O A
D
w vD B
1、求vM
vD= vA= 2m/s vA 基点:D点 x
vMD MD w 2rw 2.12 m S
vM vVM VD O
w VD B
vMD 2.12 m S
vM vM2 x vM2 y 3.8 m
B
C
A II wII
D
wO
O
I
vA wO OA wO (r1 r2 )
分析两轮接触点D
vD=0
vD vA vDA
0 vA vDA
vDA=vA=wO(r1+r2)
wII
vDA DA
wO (r1
r2
r2 )
B
C
vA A II wII
vA D
wO
vDA
O
I
以A为基点,分析点B的速度。
第八章 刚体的平面运动
§8–1 刚体平面运动的概述和运动分解 §8–2 求图形内各点速度的基点法 §8–3 求平面图形内各点速度的瞬心法 §8–4 用基点法求平面图形内各点的加速度 §8–5 运动学综合应用
注重学习分析问题的思想和方法
刚体的平面运动
• 重点 • 刚体平面运动的分解; • 熟练应用各种方法求平面图形上任一 点的速度。 • 求平面图形上任一点的加速度。
3、刚体绕基点转动的角速度ω和角加速度α是刚体自 身的运动量 与基点的选择无关。
注意:
虽然基点可任意选取
选取运动情况已知的点作为基点。
§8-2 求图形内各点速度的基点法
一.基点法
va ve vr

刚体平面运动

刚体平面运动

第十章刚体的平面运动一、内容提要1、基本概念(1)刚体的平面运动的定义刚体运动时,若其上任一点至某个固定平面的距离保持不变,则称该刚体作平面运动。

(2)刚体的平面运动的简化刚体的平面运动可以简化为平面图形在自身平面内的运动。

(3)刚体平面运动方程为x o'=f1(t) , y o'=f2(t) , ϕ=f3(t) ,(4)刚体平面运动的分解平面图形的运动可以分解为随基点的平动和绕基点的转动。

2、平面图形上各点的速度(1)基点法(速度合成法)V M= V O+V MO(2)速度投影法(V M)MO=(V O)MO(3)速度瞬心法V M=MC∙ω(C点为速度瞬心)3、平面图形上各点的加速度加速度分析主要用基点法(加速度合成法)a M= a O+aτMO+a n MOaτMO =MO∙ε方向垂直于MO,并与ε的转向一致。

a n MO =MO∙ω2 方向由点M指向基点O。

二、基本要求1、熟练掌握平面图形上各点的速度的求解。

2、熟练掌握平面图形上各点的加速度的求解。

三、典型例题例如图所示平面机构,由四杆依次铰接而成。

已知AB=BC=2R,C D=DE=R,AB杆和DE杆分别以匀角速度ω1与ω2绕A、E轴转动。

在图示瞬时,AB与CD铅直,BC与DE水平。

4142 试求该瞬时BC 杆转动的角速度和C 点加速度的大小。

解 AB 杆和DE 杆作定轴转动,BC 杆CD 杆均作平面运动。

(1)求BC 杆的角速度ωBC 因为V B =2R ω1 , V D =R ω2 分别以B 点和D 点为基点,分析C 点速度,有V C = V B + V CB (1)V C = V D + V CD (2) 所以 V B + V CB = V D + V CD (3) 沿BC 方向投影式(3)得V B = V CD则CD 杆的角速度ωCD = V CD /CD=V B /R=2ω1 (逆时针) 沿DC 方向投影式(3)得V CB = V D则BC 杆的角速度ωBC = V CB /BC=V D /2R=0.5ω2 (逆时针)(2)求C 点的加速度a C 因为a B =a B n =2R ω12 ,a D =a D n =R ω22分别以B 点和D 点为基点,分析C 点加速度,有 a C = a B + a CB τ + a CB n (4)a C =a D +a CD τ+a CD n (5)所以 a B + a CB τ + a CB n =a D +a CD τ+a CD n (6) 沿CD 方向投影式(6)得a B n - a CB τ = a CD na CB τ=a B n - a CD n =2R ω12-R(2ω1)2=-2R ω12又将式(4)分别沿x 、y 轴投影式得a Cx =-a CD n =-2R ωBC 2= -0.5R ω22a Cy =-a B n + a CB τ = -2R ω12-2R ω12= - 4R ω12故C 点加速度大小a C =22cy cx a a +=4241642ωω+R43。

第6章平面运动类型刚体

第6章平面运动类型刚体

①平面图形随基点的平动与基点的选择有关。
②平面图形绕基点的转动与基点的选择无关。
即在同一瞬时,平面图形绕图形上任一点转动的 、 都是
相同的。
13
§6-3
平面图形内各点的速度
一.基点法(合成法)
v BA
y'
vB vA v A x'
已知 v A 及,求任一点B的速度。
取A为基点,则
vB v A vBA
n
即平面图形内任一点的加速度等于基点的加速度与该点随图形绕 基点转动的切向加速度和法向加速度的矢量和。这种求解加速度 的方法称为基点法,也称为合成法。是求解平面图形内一点加速 度的基本方法。 上述公式是一平面矢量方程。需知其中六个要素,方能求 n 出其余两个。由于 a BA , a BA 方位总是已知,所以在使用该公式 中,只要再知道四个要素,即可解出问题的待求量。 为何没有aC ?
x'
选择一作平动的坐标系O'x'y'铰接于平面图形的O'点(基点)
请看动画 则:平面图形的运动(绝对运动)= 图形随动系(基点O' )的平动(牵连运动) +图形相对于动系绕基点的转动(相对运动)
注意: 动系是在基点与刚体铰接,动系作平动,图形相对于 基点可以转动。 9
例如
车轮的运动.
11
12
2.平面运动的分解与基点选择的关系
37
将(*)式向AB投影:
vA aA
aB cos a sin n aA cos a A sin n n a ( a A a B ) tan a B A
v AB 其中: BA 大小vBA= · ,方位:⊥AB, 指向与 转向一致。

《刚体的平面运动 》课件

《刚体的平面运动 》课件
评估控制系统的性能。
鲁棒性分析
分析控制系统对参数变化和外部干扰的鲁棒 性表现。
05
刚体的平面运动的展望
刚体的平面运动的发展趋势
理论研究的深入
随着数学和物理学理论的不断发展,人们对刚体的平面运动的理 解将更加深入,这有助于推动相关领域的研究和应用。
航空航天领域
在航空航天领域,刚体的平面运动对于飞行器的姿态调整和机动性有着 至关重要的作用,未来随着空间探索的深入,其应用前景将更加广阔。
03
医疗器械
刚体的平面运动在医疗器械领域也有着广泛的应用,例如在手术机器人
中用于精确控制手术器械的动作,提高手术的精度和安全性。
刚体的平面运动的挑战与机遇
挑战
刚体的平面运动的研究和应用面临着 一些挑战,如精确控制、稳定性、复 杂环境下的适应性等问题,需要不断 探索和创新来解决。
自动化生产线
刚体的平面运动在自动化生产线中起到关键作用, 如传送带、机器人手臂等。
机械设备的维护和检修
刚体的平面运动在机械设备的维护和检修中也有应 用,如对机械设备进行定位和调整。
航空航天中的应用
飞机起降系统
刚体的平面运动在飞机起降系统中起 到关键作用,如飞机滑行、转向等。
航天器对接
航空航天器的制造和测试
刚体的平面运动的重要性
实际应用
刚体的平面运动在实际生活中广泛存 在,如机械设备的运作、车辆的行驶 等。
理论意义
刚体的平面运动是刚体运动的基础, 对于理解更复杂的刚体运动形式具有 重要意义。
刚体的平面运动的基本原理
平移原理
刚体在平面内沿直线进行平移时,其上任意一点都沿着该直线进行等距离的移 动。
旋转原理
详细描述
在实际的物理问题中,刚体往往不会只进行平动或转动,而是同时进行这两种运动。这种复杂的平面运动形式通 常包括椭圆运动、抛物线运动等。这种复杂的运动形式通常需要综合考虑平动和转动的共同作用,以确定刚体的 最终运动轨迹。

《刚体的平面运动》课件

《刚体的平面运动》课件

刚体平动的实例分析
总结词
刚体平动的实例分析主要介绍了刚体在平面内沿某一方向做直线运动的情况,包 括匀速平动和加速平动。
详细描述
刚体平动的实例分析中,我们可以通过观察汽车在路面上行驶、火车在铁轨上飞 驰等实际现象,理解刚体平动的概念和特点。同时,通过分析匀速平动和加速平 动的动力学特征,可以深入了解刚体的平动运动规律。
03
刚体的平面运动的动力学
刚体的平动的动力学方程
平动的动力学方程:$F = ma$
描述刚体在平面内平动时的加速度和力之 间的关系。 适用于刚体在平面内直线运动或曲线运动 的情况。 考虑了刚体的质量对运动的影响。
刚体的定轴转动的动力学方程
定轴转动的动力学方程:$T = Ialpha$
描述刚体绕固定轴转动时的角加速度和力 矩之间的关系。 适用于分析刚体在平面内定轴转动的情况 。 考虑了刚体的转动惯量对运动的影响。
特点
刚体上任意一点的速度方 向都与该固定轴线平行, 且各点的速度大小相等。
应用
许多机械的运动可以简化 为刚体的定轴转动,如车
轮、电机转子等。
刚体的平面运动
定义
刚体在平面内既有平动又有定轴转动的运 动。
特点
刚体的运动轨迹是一个平面曲线,同时具 有平动和定轴转动的特征。
应用
许多复杂的机械运动可以简化为刚体的平 面运动,如曲柄连杆机构、凸轮机构等。
刚体的平面运动的运动学方程
平面运动定义
刚体在平面内既有平动又有定轴转动 。
运动学方程
解释
该方程描述了刚体在平面内既有平动 又有定轴转动的复杂运动,需要综合 考虑平动和定轴转动的运动学方程来 描述其运动轨迹。
需要将平动和定轴转动的运动学方程 结合起来,描述刚体在平面内的运动 轨迹。

理论力学刚体的平面运动

理论力学刚体的平面运动

A的速度为
vA vO vAO 2vO
B的速度为
vB vO2 vBO2 2vO
同理,可得D的速度为
A
vDO
vD
D vO O
vO
vAO
vA
vO B vO
vCO
C
vBO vO
vB
vD 2vO
9.3.2 速度投影法
应用矢量投影定理,将该矢量式 vB vA vBA向
AB连线投影 。
vA cos vB cos
结论:刚体的平面运动可以 简化为平面图形S 在其自身 平面内的运动。
9.1.3 刚体的平面运动方程
在平面图形S内建立平面直角坐标系Oxy,为确定
平面图形 S 在任意瞬时 t 的位置,只须确定其上任意
线段 AB 的位置,而线段 AB 的位置可由点 A 的坐标
xA,yA 和线段 AB 与 x 轴(或 y 轴)的夹角j 来确定。
9.1.2 平面运动的简化
⑴ 作平面Ⅱ∥定平面Ⅰ且与 刚体相交成一平面图形S 。当刚体 运动时,平面图形S 始终保持在平 面Ⅱ内。平面Ⅱ称为平面图形S 自 身所在平面。
⑵ 在刚体上任取⊥平面图形S 的直线A1A2 , A1A2 作平动,其上各 点都具有相同的运动。
⑶ A1A2 和图形S 的交点 A 的运动可代表全部A1A2 的运动, 而平面图形S 内各点的运动即可代表全部刚体的运动。
[vB ]AB [v A ]AB
(9-3)
速度投影定理:平面图形上任意两点的速度在 这两点连线上的投影相等。速度投影定理是刚体上任 意两点间的距离保持不变的必然结果。适用于任何形 式的刚体运动。
应用速度投影定理求速度的方法称为速度投影 法。
例9-4 用速度投影法求例9-1中点B的速度。

第4节 刚体的平面运动

第4节 刚体的平面运动
v A v B v AB
v A v B / tan 30

30
o
D
30
o
v AB
vA
B vB
0 .173 m/s
第九章
质点和刚体运动学
2)用速度投影法求A点的速度
[ v B ] AB [ v A ] AB
vA v B cos 30 cos 60
o o
v A cos 60
0 . 173 m/s
第九章
质点和刚体运动学
注意
平面运动分解为平动和转动时,基 点的选取是任意的。
但因平面运动刚体上各点的运动情况是不同的, 因此,选取不同的基点,其平动部分的运动规律 也就不同,所以平动部分与基点的选取有关。
而在同一瞬时连杆绕不同基点转动的角速度和角 加速度是相同的,因此相对转动部分则与基点的 选取无关。 结论

vA AC vB BC
第九章
质点和刚体运动学
2)若已知某瞬时平面图形上A、B两点速度 v A 、 B v 的大小,且这两点的速度方向同时垂直AB连线 时,如图所示。 从图中可知,瞬心 必在AB连线与速度矢量
v A 和 v B 端点连线的交
点上。该瞬时的角速度

vA AC vB BC vA vB AB
杆的角速度为 BC 2)求A、D 点的速度
v A AC AC
vB
A
vB
方向为逆时针。
vD
BC 3 v B 0 . 173 m/s vB DC DC BC v B 0 . 1 m/s
C
D
vA
30
o
B vB
vD
第九章
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O1O2 0.05 + O1 A = + 0.1 D tan 30 tan 30D
ω ABD =
0.2 = 1.072 rad / s 0.1866
ω ABD
P
vD = PD ⋅ ω ABD = ( PA + AD ) ⋅ ω = (0.1866 + 0.05) ⋅1.072 = 0.254 m / s
O1 B 与连杆间成 30° 角.如 OA = r , AB = 2 3r , O1 B = 2r ,求在该瞬时,滑块 B 的切向和法
向加速度。 解: AB 杆作平面运动,速度分析如图
vB cos 60D = v A , vB = 2v A = 2rωO
n 2 2 故 B 点的法向加速度: aB = vB / O1 B = 2rωO
刚体的平面运动(一)
一、填空题 1、刚体的平面运动可分解为 随基点的平移 和 绕基点的转动 ; 平移的速度和加速度 与基 点的选择有关,_转动的角速度和角加速度_与基点的选择无关。
2、若已知刚体上任一点的速度 v 和刚体的角速度 ω ,那么速度瞬心的位置应在_过该点与 v 垂 直的直线上_,距该点的距离_____ v / ω _____;若瞬心在无穷远,则此时角速度为__零___, 刚体作___瞬时平移__。 3、刚体定轴转动时,轴上各点的速度__为零___,加速度__为零__;而绕速度瞬心转动时,速 度瞬心的速度__为零__,加速度 二、判断题 (× ) 1、刚体的平面运动与刚体的平动其相似之处是刚体上各点的运动轨迹都在同一平面内。 (× ) 2、平面图形上任意两点的速度在固定坐标轴上的投影相等。 (√) 3、平面图形的角速度不等于零,则图形上不可能存在两个或两个以上速度为零的点。 (√) 4、作平面运动的平面图形上(瞬时平动除外),每一瞬时都存在一个速度瞬心。 三、选择题 1、一圆盘作平面运动,如图所示的速度分布情况中,可能出现的是 A.图(a) B.图(b) C.图(c) A 。 D.图(d) 不一定为零 。
B
C
1、曲柄 OA 以恒定的角速度 ω = 2 rad s 绕轴 O 转动,并借助连杆 AB 驱动半径为 r 的轮子在半 径为 R 的圆弧槽中作无滑动的滚动. 设 OA = AB = R = 2r = 1m ,求图示瞬时点 B 和点 C 的 速度与加速度。 解:(1)作平面运动的构件有:杆 AB、轮 B (2)作速度分析图__(a)___
4、图示平面机构在图示位置时,AB 杆水平,BC 杆铅直,滑块 A 沿水平面滑动的速度 v A ≠ 0 、
加速度 a A = 0 。此时 AB 杆的角速度和角加速度分别用 ω AB 和 α AB 表 示,BC 杆的角速度和角加速度分别用 ωBC 和 α BC 表示,则 A. ω AB ≠ 0, α AB = 0 C. ωBC = 0, α BC ≠ 0 四、计算题 B 。 A B. ω AB = 0, α AB ≠ 0 D. ω AB = 0, α AB = 0
皆如图所示
1 τ 3 n n aB + aB = aτ A + a BA ,解出 B 点的切向加速度为: 2 2 τ 2 aB = r (2α O − 3ωO )
刚体的平面运动(三)
1、图示曲柄连杆机构带动摇杆 O1C 绕 O1 轴摆动.在连杆 AB 上装有两个滑块,滑块 B 在水平槽 内滑动,而滑块 D 则在摇杆 O1C 的槽内滑动.已知曲柄长 OA = 50 mm ,绕 O 轴转动的匀角 速度 ω = 10 rad / s ,在图示位置时,曲柄与水平线间成 90° 角, ∠OAB = 60° , 摇杆与水平线 间成 60° 角;距离 O1 D = 70 mm .求摇杆的角速度 ω 1 和角加速度 α 1 。 解: AD 杆作:瞬时平移 D 处构成点的合成运动 动点: AD 杆上 D 点 动系:摇杆 O1C 作速度分析如图 (a)
vA vB
va = vD ve
vr
ω1
ve = va sin 60D = vD sin 60D = v A sin 60D = 250 3 mm / s
又 ve = O1 D ⋅ ω1 , vr = va cos 60D = vD cos 60D = v A cos 60D = 250 mm / s
[ v A ]x = [ v B ]x [a A ]AB = [aB ]AB + [a AB ]AB
四、计算题 1、如图所示,在筛动机构中,筛子的摆动是由曲柄连杆机构所带动.已知曲柄 OA 的转速
n OA = 40 r min ,OA = 0.3m 。当筛子 BC 运动到与点 O 在同一水平线上时,∠BAO = 90° ,
(3)取 A 为基点,则 B 点加速度分析如图__(b)__。
n n + aB = aA n τ + aτ A + a BA + a BA
a B = aτ B
方向 √
大小 8 m / s 2
? 4 m / s2 0 √ √ √
0 √
? √
aB
vC
τ 2 解得 aτ B = 0 , a BA = 12 m / s ,则
4、 图示机构中,已知: OA = BD = DE = 0.1m , EF = 0.1 3 m , ωOA = 4 rad s . 在图示位置时, 曲柄 OA 与水平线 OB 垂直;且 B 、 D 和 F 在同一铅直线上,又 DE 垂直于 EF .求杆 EF 的
角速度和点 F 的速度。 解:机构中作平面运动的构件有:杆 BC、杆 EF 杆 AB 做瞬时平移, vB = v A = OA ⋅ ωOA = 0.4 m / s 各点的速度分析如图 BC 杆的速度瞬心为 D 点,
ω1 =
ve 250 3 = = 6.186 rad / s O1 D 70
为求 α 1 ,须分析 D 点的加速度,为此先求出 AD 杆的角加速度。 以 A 基点, B 点加速度为:
——筛子 BC 的速度
vB
G v BA
vA
2、四连杆机构中,连杆 AB 上固连一块三角板
ABD ,如图所示.机构由曲柄 O1 A 带动.已知:曲柄的角速度 ωO1 A = 2 rad s ;曲柄
O1 A = 0.1m ,水平距离 O1O2 = 0.05 m , AD = 0.05m ;当 O1 A 铅直时, AB 平行于 O1O 2 ,
v A = vB 时 C 。
A.必有 ω = 0 , (a A ) AB ≠ (a B ) AB C.必有 ω = 0 , (a A ) AB = (a B ) AB B.可能有 ω ≠ 0 D.可能有 (a A ) AB ≠ (a B ) AB
3、已知某瞬时平面图形上 O 点的加速度为 a 0 ,图形的角速度 ω = 0 ,角加 速度为 α ,则图形上过 O 点并垂直于 a 0 的直线 m − m 上各点加速度的 方向均为__C_。 A.指向 O 点 C.垂直于 m − m 直线 B.与 m − m 直线成 β 角 D.沿 m − m 直线背离 O 点
且 AD 与 AO1 在同一直线上;角 ϕ = 30 o .求三角板 ABD 的角速度和点 D 的速度。 解:作平面运动的构件是 ADB
vD
vA
vB
速度瞬心为 P,故 ω ABD =
vA PA
v A = O1 A ⋅ ωO1 A = 0.1× 2 = 0.2 m / s
PA = PO1 + O1 A = = 0.1866 m
vC
v A = OA ⋅ ω = 1× 2 = 2 m / s vB = v A = 2 m / s
轮 B 的速度瞬心在轮 B 和圆弧槽的接触点 P,
vA
vB
v 2 轮 B 的角速度 ω B = B = = 4 rad / s r 0.5

ωB
P
vC = 2rωB = 2 × 0.5 × 0.4 = 2 2 m / s = 2.828 m / s
点 P 是 AB 杆的速2
B 点加速度分析如图
大小 方向 向 BA 轴投影,得
n τ n τ n aτ B + a B = a A + a A + a BA + a BA 2 2 2 2 rα O rωO ? AB ⋅ ω AB = 3ωO r / 2 ? 2rω O
求此瞬时筛子 BC 的速度。(此题若用速度瞬心法,则在图上标出瞬心位置) 解:作平面运动构件为: 以 A 为基点,由 v B = v A + v BA 画出 B 点速度分析图
v A = OA ⋅ ω = OA ×
nπ = 0.4π m / s 30
vB = v A / cos 60D = 0.8π = 2.513 m / s
vA
vC
ωBC
v 0.4 = B = = 4 rad / s = ω DEC BD 0.1
vB
vF
vE
三角板 DEC 绕 D 做定轴转动, BD = DE = 0.1m
vE = vB = 0.4 m / s
研究 EF 杆,以 E 为基点
v FE
vE
v F = v E + v FE
做速度平行四边形如图,
vF =
vE = 0.462 m/ s (↑) cos 30D
ωEF =
vFE vE tan 30D = = 1.333rad / s EF EF
(4)
刚体的平面运动(二)
一、填空题 1、速度瞬心是__在某一瞬时,平面图形内速度等于零的点___,在这一瞬时,刚体上各点速度分 但该点的加速度一般__不为 布规律就象 _图形绕定轴转动时各点速度的分布情况相类似__。 零__。 2、在求解平面图形上一点的加速度时所应用的加速度合成定理中不出现科氏加速度的原因是__ 牵连运动为平移___。 3、刚体平动时其上各点轨迹___相同__,速度__相同__,加速度__相同__;而瞬时平动时其上各点 的轨迹__不相同 _,速度_相同__,加速度__不同__。 4、刚体平动时,刚体的角速度__等于零_,角加速度__等于零__;而瞬时平动时,刚体的角速度__ 等于零__,角加速度__不等于零__。 二、判断题 ( × ) 1.刚体作瞬时平动时角速度为零,角加速度也一定为零。 (√ ) 2.研究平面图形上各点的速度和加速度时,基点只能是该图形上或其延展面上的点,而不 能是其它图形(刚体)上的点。 ( × ) 3.若已知某瞬时平面图形上各点的速度为零,则此平面图形的瞬时角速度和瞬时角加速度 一定都为零。 三、选择题 1、 图示机构中,O1 A = O2 B , 在图示瞬时 O1 A // O 2 B ,ω 1 = 0 ,α 1 ≠ 0 , 则 α 1 __A__ α 2 。 A.等于 B.大于 C.小于 D.无法比较 2、设平面图形在某瞬时的角速度为 ω ,此瞬时其上任意两点 A , B 的速 度分别用 v A , v B 表示,该两点的加速度在其连线上的投影分别用 (a A ) AB 和 (a B ) AB 表示,则当
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