第三章、逐次逼近法

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第三章第三节拱桥计算2

第三章第三节拱桥计算2
平力大小相等,方向相反,即可抵消弹性压缩及混凝土收缩在拱顶拱脚产 生的弯矩值。
悬链线拱轴线与三铰拱压力线存在近似波形的自然偏离, 据此道理,三铰拱压力线基础上根据实际情况再叠加一个正弦 波形调整拱轴线,用逐次逼近法使弹压砼收缩产生的不利弯矩 为最小。
九、考虑几何非线性的拱桥计算简介
➢ 在线弹性条件下,一般拱桥内力与变形计算结果 和实际不会产生太大误差,随着拱桥跨度增大, 这种由于非线性引起的误差会增大;
(1)假载法调整内力 (2)用临时铰调整内力 (3)改变拱轴线调整内力
(1)假载法调整内力
所谓假载法调整内力,就是在计算跨径、 计算矢高和拱圈厚度保持不变的情况下,通 过改变拱轴系数的数值来改变拱轴线形状, m调整幅度一般为半级或一级。
( y1/4 相差0.01为一级) f
(1)假载法调整内力
实腹拱的内力调整
八、主拱内力调整
• 悬链线无铰拱在最不利荷载组合时,常常 出现拱脚负弯矩或拱顶正弯矩过大的情况, 为了减小它们,可从设计、施工方面采取 措施调整拱圈内力。
(1)假载法调整内力 (2)用临时铰调整内力 (3)改变拱轴线调整内力
八、主拱内力调整
• 悬链线无铰拱在最不利荷载组合时,常常 出现拱脚负弯矩或拱顶正弯矩过大的情况, 为了减小它们,可从设计、施工方面采取 措施调整拱圈内力。
三、拱桥内力计算
(一)手算法计算拱桥内力 1、等截面悬链线拱恒载内力计算 2、等截面悬链线拱活载内力计算 3、等截面悬链线拱其它内力计算
(二)有限元法计算简介 (三)拱在横向力及偏心荷载作用下的计算 (四)拱上建筑计算 (五)内力调整 (六)考虑几何非线性的拱桥计算简介
四、拱在横向水平力及偏心荷载作用下的计算
• 调整前:

简述逐次逼近法的工作原理

简述逐次逼近法的工作原理

简述逐次逼近法的工作原理
逐次逼近法是一种数值计算方法,用于求解近似解的近似值。

其主要工作原理如下:
1. 初始化:选择一个初始值作为近似解的初始近似值。

2. 迭代过程:根据某种规则进行迭代,每次迭代都会产生一个较接近真实解的近似值。

3. 收敛判断:判断近似解是否足够接近真实解。

如果接近程度满足预定的收敛准则,则输出近似解;否则返回第2步进行下一次迭代。

4. 输出结果:输出满足收敛准则的近似解作为最终结果。

逐次逼近法的核心思想是不断迭代,通过每一次迭代对近似解进行修正,逐渐接近真实解。

在迭代过程中,常用的方法有不动点迭代法、Newton-Raphson迭代法等等。

这些方法在每一步迭代中通过一定的数学计算方式来更新近似解,并不断逼近真实解。

逐次逼近法的优点是易于实现和理解,适用于一些求解复杂方程或函数的数值解问题。

然而,它的收敛速度可能很慢,对于某些问题可能无法得到满意的解。

因此,在应用中需要根据具体问题选择合适的迭代方法,以提高计算效率和准确性。

常微分方程考研讲义第三章-一阶微分方程解的存在定理

常微分方程考研讲义第三章-一阶微分方程解的存在定理

第三章一阶微分方程解的存在定理[教学目标]1.理解解的存在唯一性定理的条件、结论及证明思路,掌握逐次逼近法,熟练近似解的误差估计式。

2.了解解的延拓定理及延拓条件。

3.理解解对初值的连续性、可微性定理的条件和结论。

[教学重难点] 解的存在唯一性定理的证明,解对初值的连续性、可微性定理的证明。

[教学方法] 讲授,实践。

[教学时间] 12学时[教学内容] 解的存在唯一性定理的条件、结论及证明思路,解的延拓概念及延拓条件,解对初值的连续性、可微性定理及其证明。

[考核目标]1.理解解的存在唯一性定理的条件、结论,能用逐次逼近法解简单的问题。

2.熟练近似解的误差估计式,解对初值的连续性及可微性公式。

3.利用解的存在唯一性定理、解的延拓定理及延拓条件能证明有关方程的某些性质。

§1 解的存在性唯一性定理和逐步逼近法微分方程来源于生产实践际,研究微分方程的目的就在于掌握它所反映的客观规律,能动解释所出现的各种现象并预测未来的可能情况。

在第二章介绍了一阶微分方程初等解法的几种类型,但是,大量的一阶方程一般是不能用初等解法求出其通解。

而实际问题中所需要的往往是要求满足某种初始条件的解。

因此初值问题的研究就显得十分重要,从前面我们也了解到初值问题的解不一定是唯一的。

他必须满足一定的条件才能保证初值问题解的存在性与唯一性,而讨论初值问题解的存在性与唯一性在常微分方程占有很重要的地位,是近代常微分方程定性理论,稳定性理论以及其他理论的基础。

例如方程dydx=过点(0,0)的解就是不唯一,易知0y =是方程过(0,0)的解,此外,容易验证,2y x =或更一般地,函数20 0() c<1x cy x c x ≤≤⎧=⎨-≤⎩ 都是方程过点(0,0)而且定义在区间01x ≤≤上的解,其中c 是满足01c <<的任一数。

解的存在唯一性定理能够很好地解释上述问题,它明确地肯定了方程的解在一定条件下的存在性和唯一性。

逐次插值逼近法

逐次插值逼近法


'(0 ) k
2
2 ( ( k ) (0 ) '(0 ) k )
k
将其作为新的
这是一个插值法与充分下降条件 组合起来的线性搜索方法.
,
这个方法开始时,令 1, 如果 x k (即后退),一直到
xk d k
d k 不可接受,则减少
可接受为止.
f ( xk ) k g k d k
T
f ( x k ) (1 ) k g k d k
T
0
b c a [b,c]称为可接受区间

Wolfe准则
用下面的条件代替
g k 1 d k g k d k , ( ,1)
T T
曲率条件

'( k 1 ) g ( xk k d k ) d k
停止迭代, 步3 若检验准则 ( k ) (0) (1 ) k '(0) 成立, 输出 ; 否则,令a k 1 : k , b k 1 b k .若 b k 1 m ax ,
k
转步4; 否则,令 步4
k 1 : t k , k : k 1, 转步2;
T
f ( xk k d k ) f ( xk ) (1 ) k g k d k
T
( k ) (0) k '(0)
( k ) (0) (1 ) k '(0)
Goldstein准则算法
步1 选取初始数据.给出初始搜索区间 [ a 0 , b0 ], 给出初始点
k , x k 1 : x k k d k
k

第四章逐次逼近法

第四章逐次逼近法
1
(k )
( D L)1 b
令 BG ( D L)1U , fG ( D L) 1 b

x ( k 1) BG x ( k ) fG (k 0,1,)
3.1.2 迭代法的收敛性
考虑如下问题: ① 如何判断迭代过程是否收敛呢? ② 迭代格式收敛的充要条件、充分条件是什么? ③ 决定迭代收敛速度的因素是什么? 设某种迭代格式为
x
( k 1)
BJ x
(k )
f J (k 0,1,)
由 A D L U , 得 (D - L)x Ux b 从而
x D - L Ux D - L b
1 1
则Gauss-Seidel迭代法可以写成
x
( k 1)
( D L) Ux

A D L U
由 A D L U , 得 Dx ( L U ) x b 从而
x D1 L U x D1b
则Jacobi迭代法可写成为:
x
( k 1)
D
1
L U x
k
D 1b
k 0, 1, 2,
令 BJ = D 1 L U , f J D 1b, 则
定理 3.2
(k ) 迭代法 x ( k 1) Bx f 对任意 x ( 0 ) 和 f
均收敛的充要条件为: ( B) 1。
定理 3.3 (充分条件) 若 || B || 1 ,则迭代法收敛, 且有 证明
|| x
(k )
x ||
*
(1) (0) || B || (k ) ( k 1) x x || x x || 1 B 1 || B ||

第三章、逐次逼近法

第三章、逐次逼近法

第三章 逐次逼近法1.1内容提要1、一元迭代法x n+1=φ(x n )收敛条件为:1)映内性x ∈[a,b],φ(x) ∈[a,b] 2)压缩性∣φ(x) -φ(y)∣≤L ∣x-y ∣其中L <1,此时φ为压缩算子,在不断的迭代中,就可以得到最终的不动点集。

由微分中值定理,如果∣φ’∣≤L <1,显然它一定满足压缩性条件。

2、多元迭代法x n+1=φ(x n )收敛条件为:1)映内性x n ∈Ω,φ(x n ) ∈Ω 2)压缩性ρ(▽φ)<1,其中▽φ为x n 处的梯度矩阵,此时φ为压缩算子,在不断的迭代中,就可以得到最终的不动点集。

3、当φ(x )= Bx+f 时,收敛条件为,ρ(B )<1,此时x n+1= Bx n +f ,在不断的迭代中,就可以得到线性方程组的解。

4、线性方程组的迭代解法,先作矩阵变换 U L D A --=Jacobi 迭代公式的矩阵形式 f Bx b D x U L D x n n n +=++=--+111)(Gauss-Seidel 迭代公式的矩阵形式 f Bx b L D Ux L D x n n n +=-+-=--+111)()(超松弛迭代法公式的矩阵形式f Bx b L D x U D L D x k k k +=-++--=--+ωωωωω111)(])1[()(三种迭代方法当1)(<B ρ时都收敛。

5、线性方程组的迭代解法,如果A 严格对角占优,则Jacob 法和Gauss-Seidel 法都收敛。

6、线性方程组的迭代解法,如果A 不可约对角占优,则Gauss-Seidel 法收敛。

7、Newton 迭代法,单根为二阶收敛 2211'''21lim)(2)(lim---∞→+∞→--=-==--k k k k k k k k x x x x f f c x x ξξαα8、Newton 法迭代时,遇到重根,迭代变成线性收敛,如果知道重数m , )()('1k k k k x f x f m x x -=+仍为二阶收敛 9、弦割法)()())((111--+---=k k k k k k k x f x f x x x f x x 的收敛阶为1.618,分半法的收敛速度为(b-a )/2n-110、Aitken 加速公式11211112)(),(),(+----+-+--+---+---===k k k k k k k k k k k x x x x x x x x x x x ϕϕ1.2 典型例题分析1、证明如果A 严格对角占优,则Jacob 法和Gauss-Seidel 法都收敛。

第三章第四节 电力系统低频减载

第三章第四节  电力系统低频减载

第四节电力系统低频减载一、概述1)事故情况下,系统可能产生严重的有功缺额,因而导致系统频率大幅度下降。

2)所缺功率已经大大超过系统热备用容量,只能在系统频率降到某值以下,采取切除相应用户的办法来减少系统的有功缺额,使系统频率保持在事故允许的限额之内。

3)这种办法称为按频率自动减负荷。

中文简拼为“ZPJH”,英文为UFLS(Under Frequency Load Shedding)。

二、系统频率的事故限额(1)系统频率降低使厂用机械的出力大为下降,有时可能形成恶性循环,直至频率雪崩。

(2)系统频率降低使励磁机等的转速也相应降低,当励磁电流一定时,发送的无功功率会随着频率的降低而减少,可能造成系统稳定的破坏。

发生在局部的或某个厂的有功电源方面的事故可能演变成整个电力系统的灾难。

(3)电力系统频率变化对用户的不利影响主要表现在以下几个方面:①频率变化将引起异步电动机转速的变化,有这些电动机驱动的纺织、造纸等机械产品的质量将受到影响,甚至出现残、次品。

②系统频率降低将使电动机的转速和功率降低,导致传动机械的出力降低。

③国防部门和工业使用的测量、控制等电子设备将因为频率的波动而影响准确性和工作性能,频率过低时甚至无法工作。

“电力工业技术管理法规”中规定的频率偏差范围为±0.2~±0.5Hz。

(4)汽轮机对频率的限制。

频率下降会危及汽轮机叶片的安全。

因为一般汽轮机叶片的设计都要求其自然频率充分躲开它的额定转速及其倍率值。

系统频率下降时有可能因机械共振造成过大的振动应力而使叶片损伤。

容量在300MW 以上的大型汽轮发电机组对频率的变化尤为敏感。

例如我国进口的某350MW机组,频率为48.5Hz时,要求发瞬时信号,频率为47.5Hz时要求30s跳闸,频率为47Hz时,要求0s跳闸。

进口的某600MW机组,当频率降至47.5Hz时,要求9s跳闸。

(5)频率升高对大机组的影响。

电力系统因故障被解列成几个部分时,有的区域因有功严重缺额而造成频率下降,但有的区域却因有功过剩而造成频率升高,从而危及大机组的安全运行。

第三章数据采集系统基本原理

第三章数据采集系统基本原理

第三章数据采集系统基本原理第一节数据采集系统基本组成⒈传感器:将被测的物理量转换成电压信号送至仪器输入电路。

⒉仪器输入电路:传感器与仪器之间的匹配电路,它作为传感器的输出负载必须具有足够高的输入阻抗,同时它的输出信号作为仪器的输入信号,要求它具有非常小的输出阻抗。

仪器输入电路对共模干扰信号具有很强的抑制能力,即具有很高的共轭抑制比。

图3-1 数据采集系统的基本组成框图⒊低噪声前置放大器:对检测到的微弱电信号给以固定增益的放大,由于该放大器位于仪器一系列电路的前端,它的噪声是仪器整体系统噪声的主要提供者,因此任何电子仪器测量系统的前置放大器都必须是低噪声电路。

⒋电模拟滤波器①低切滤波器:用来去除低频干扰信号,在地震勘探工作中低频干扰信号主要是指面波信号。

②高切滤波器:它用来去除高频干扰,在数字信息采集系统中,一般都设置采样开关,这样高切滤波器主要用来去除信号中不满足采样定理的假频成分,假频信号的频率是信号中比折叠频率还高的高频成分。

③陷波器:它用来除去50Hz的工业频率干扰。

⒌多路采样开关:在一个采样周期之内,对全部各路信号按先后顺序分别采样一次,将多路系统转换为单路系统,实现多路合一;同时将连续的模拟信号转换为离散的模拟子样脉冲。

⒍模数转换器:则将每一个子样脉冲电压转换为二进制代码。

⒎数据记录系统:将二进制代码按照国际专业技术组织的规定,进行编排和编码,编排主要是将一定长度的二进制数据编排成便于计算机数据处理的字节形式;编码则是为了数据写读的方便,针对数码“1”和“0”对磁带剩余磁通的变化方式所作出的规定。

第二节 输入电路和低噪声前置放大器一、差动放大器输入电路A 1和A 2的输出分别为V 1和V 2,它们可表示为,2111i W FOi W FOV R R V RR V ⋅-⋅⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=1221i W FOi W FO V R R V RR V ⋅-⋅⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=放大器A 3具备输入平衡条件,它的输出V 0表示为()()2121021i i fFW FO f FV V R R R R V V R R V -⋅⋅⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=-⋅-=闭环增益为: fF W FO i i F R R R R V V V K ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=-=21210由于该电路具有很高的输入阻抗和共模抑制比,许多数字地震仪的输入电路都采用了该形式的电路。

矩阵 逐次逼近法

矩阵 逐次逼近法

第三章 逐次逼近法1.1内容提要1、一元迭代法x n+1=φ(x n )收敛条件为:1)映内性x ∈[a,b],φ(x) ∈[a,b] 2)压缩性∣φ(x) -φ(y)∣≤L ∣x-y ∣其中L <1,此时φ为压缩算子,在不断的迭代中,就可以得到最终的不动点集。

由微分中值定理,如果∣φ’∣≤L <1,显然它一定满足压缩性条件。

2、多元迭代法x n+1=φ(x n )收敛条件为:1)映内性x n ∈Ω,φ(x n ) ∈Ω 2)压缩性ρ(▽φ)<1,其中▽φ为x n 处的梯度矩阵,此时φ为压缩算子,在不断的迭代中,就可以得到最终的不动点集。

3、当φ(x )= Bx+f 时,收敛条件为,ρ(B )<1,此时x n+1= Bx n +f ,在不断的迭代中,就可以得到线性方程组的解。

4、线性方程组的迭代解法,先作矩阵变换 U L D A --= Jacobi 迭代公式的矩阵形式 f Bxb Dx U L Dx nn n +=++=--+111)(Gauss-Seidel 迭代公式的矩阵形式 f Bx b L D Ux L D x n n n +=-+-=--+111)()( 超松弛迭代法公式的矩阵形式f Bxb L D x U D L D xkk k +=-++--=--+ωωωωω111)(])1[()(三种迭代方法当1)(<B ρ时都收敛。

5、线性方程组的迭代解法,如果A 严格对角占优,则Jacob 法和Gauss-Seidel 法都收敛。

6、线性方程组的迭代解法,如果A 不可约对角占优,则Gauss-Seidel 法收敛。

7、Newton 迭代法,单根为二阶收敛 2211'''21lim)(2)(lim---∞→+∞→--=-==--k k k k k k k k x x x x f f c x x ξξαα8、Newton 法迭代时,遇到重根,迭代变成线性收敛,如果知道重数m , )()('1k k k k x f x f m x x -=+仍为二阶收敛 9、弦割法)()())((111--+---=k k k k k k k x f x f x x x f x x 的收敛阶为1.618,分半法的收敛速度为(b-a )/2n-110、Aitken 加速公式11211112)(),(),(+----+-+--+---+---===k k k k k k k k k k k x x x x x x x x x x x ϕϕ1.2 典型例题分析1、证明如果A 严格对角占优,则Jacob 法和Gauss-Seidel 法都收敛。

OR 逐次逼近 和 FLOYD 算法

OR 逐次逼近 和 FLOYD 算法
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谢谢您的观看!
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P P (t)
(t 1)
1j
1j
则停止;
P(t ) 1j
(
j
1,
2,...,
n)
即为V1到各点的最短路径
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例题:求下图中V1到各点的最短路径
4 2
5 V1
6 V3
-3
4
V5
-3
3
4 V6
2
V8 -1
V4
7
V7
解 初始条件为:
P(1) 11
0,
P(1) 12
2,
P(1) 13
5,
P(1) 14
3,
P(2) 15
6,
P(2) 16
11,
P(2) 17
P(2) 18

可以看出
P(2) 1j
表示V1两步到Vj的最短路径
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计算结果: 第六列与第五列相同 为最后计算结果
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已知最短路长,若需知道V1到各点的最短路径,可以用 “反追踪”的方法。
如需求V1到V8的最短路径:
Floyd算法
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Dijkstra算法是求源点到其它顶点的最短路径。怎样求任意两个顶点之间的最短路径?我们可以把 Dijkstra算执行n次,每次从不同的顶点开始,则算法时间复杂度为O(n3)。
Floyd弗洛伊德给出了另一个算法,时间复杂度也是O(n3),但是形式上简单些。

毕卡逐次逼近法

毕卡逐次逼近法

毕卡逐次逼近法在定理证明中的应用邹添杰 05级数学与应用数学基地班指导老师:尹小玲2006年8月摘要 本文用毕卡逐次逼近法及数学分析知识,证明“隐函数存在定理”和一阶方程初值问题解的非局部存在性定理。

一·毕卡逐次逼近法证明隐函数存在定理 定理1· 设),(y x F 满足下列条件: (I )y ,F F x 在b y y a x x D ≤-≤-00,:上连续; (II )0),(00=y x F (通常称为初始条件) (III )对D y x ∈∀),(,恒有0),(y ≠y x F ; (IV )在D 上),(),(y x y x F y x F 条件满对Lipchitz y :即对D 上任意两点),(),(21y x y x ,,不等式 212y 2x 1y 1x ),(),(),(),(y y L y x F y x F y x F y x F --≤ (1)恒成立,L 是与),(1y x 和),(2y x 无关的正常数(常数Lipchitz )。

则在区间0),(0=上y x F h x x ≤-唯一确定一个隐函数)(x y ϕ=,满足)(00x y ϕ=。

这个函数在h x x ≤-0上连续可微。

其中},min{Mba h = ……(2) ),(),(maxyx ),(y x F y x F M D y x ∈= (3)证明:若0),(=y x F 在h x x ≤-0上能唯一确定可导的隐函数)(x y ϕ=,则有0))(,(=x y x F ,方程两边对x 求导,得0·'=+y F F y X 。

由0≠y F ,得 ),(),(y x 'y x F y x F y =-。

因此,0),(=y x F 在h x x ≤-0上能确定唯一可导的隐函数)()(00x y x y ϕϕ=且=,等价于初值问题),(),(0))(,(y x '00{y x F y x F y x y x F =-= ……(*)在h x x ≤-0上有唯一解)()(00x y x y ϕϕ=且=。

拱内力计算

拱内力计算

第三章拱桥计算授课时间:2006年11月13日授课地点:试验楼试验三教学内容:1、实腹式悬链线拱拱轴方程的建立2、空腹式悬链线拱拱轴方程的建立重点:空腹式悬链线拱拱轴方程的建立难点:1、逐次逼近法2、五点重合法思考题及习题:第一节 拱轴方程的建立(一)实腹式悬链线拱拱轴方程的建立1、拱轴线方程的得出:实腹式悬链线拱采用恒载压力线作为拱轴线在恒载作用下,拱顶截面:0=d M ,由于对称性,剪力0=d Q ,仅有恒载推力g H 。

对拱脚截面取矩,则有:fMH jg ∑=式中 ∑jM——半拱恒载对拱脚截面的弯矩;g H ——拱的恒载水平推力(不考虑弹性压缩);f ——拱的计算矢高。

对任意截面取矩,可得:gxH M y =1 式中 x M ——任意截面以右的全部恒载对该截面的弯矩值;1y ——以拱顶为坐标原点,拱轴上任意点的纵坐标。

将上式两边对x 求二阶导数得:g x xg H g dx M d .H dx y d ==222121 解此方程,则得拱轴线方程为:)1(11--=ξchk m fy2 拱轴系数m :拱轴系数:为拱脚与拱顶的恒载集度比拱脚截面:ξ=1,y 1=f , )1m m ln(m ch k 21-+==- 当1=m 时,均布荷载。

压力线方程为:21ξf y = (二次抛物线) 当拱的矢跨比确定后,拱轴线各点的纵坐标(拱轴形状)将取决于m 。

(表3-3-1)供设计时根据拱轴系数确定拱轴坐标。

3.实腹式悬链线拱拱轴系数m 的确定方法:dj g g m =, d h g d d γγ+=1, γϕγγjd j dh h g c o s 21++=式中 d h ——拱顶填料厚度,一般为0.30~0.50m ;d ——拱圈厚度;γ——拱圈材料容重1γ——拱顶填料及路面的平均容重; 2γ——拱腹填料平均容重j ϕ——拱脚处拱轴线的水平倾角。

jd d f h ϕcos 22-+= 由于j ϕ为未知,故不能直接算出m 值,需用逐次逼近法确定; 逐次逼近法:(1)根据跨径和矢高假定m 值,(2)由表3-3-4查得拱脚处的ϕtg ,求得ϕcos 值; (3)代入求得j g 后,再连同d g 一起代入算得m 值。

计算方法(三)逐次逼近法

计算方法(三)逐次逼近法

x
( k 1) i
n 1 (k ) bi aij x j aii j 1 j i
(i 1, 2, , n)(3-5)
( k 1) 1 (k ) (k ) x ( 20 3 x 2 x 2 3 ) 1 8 x18 3 x 2 2 x3 20 1 11x 2 ( kx (k 4 x 1) ) 3 33 (k ) 1 x ( 33 4 x x 2 1 3 ) 11 2 x1 x 2 4 x3 12 ( k 1) 1 (k ) (k ) ) x3 4 (12 2 x1 x2

x
( 5) 1
2.999843 ,
x
( 5) 2
(5) x 。 2.000072, 3 1.000061
终止条件为: x ( k 1) x ( k ) 10 5
将以上迭代格式写成分量形式,即
x
( k 1) i

i 1 n 1 bi aij x (jk 1) aij x (jk ) aii j 1 j i 1
0 0 a21 0 U 0 a j1 a jj 1 a n1 anj 1 ann 1 0
L

0 a12 a1 j a1n 0 a j 1 j a j 1n 0 a n 1n 0 0
x
x
(10 ) 2
1.999838
0.999881
T
x
( 2) 3
1 20 12 2 3 1 4 8

用逐次逼近法近似三等分任意角

用逐次逼近法近似三等分任意角

用逐次逼近法近似三等分任意角作者:刘京用尺规作图法三等分任意角,在数学上已经被证明是不可能的。

但这种不可能是针对将任意角精确地三等分而言的。

如果针对小于180°的任意角,限定仅用尺规作图的方法,在满足一定精度要求的前提下,对该角进行近似三等分,这还是可以实现的。

本文拟采用逐次逼近的方法,通过有限次的迭代,做到对上述任意角的近似三等分。

实际上,该方法可以进一步推广到对小于180°的任意角近似N等分的情况(N为正整数)。

一、画主圆得到弦AB及短弧线AB弧1、对于任意角∠AOB,以O为圆心,以OA为半径画圆,注意OA长度尽可能大。

该圆与角的另一边相交于B点。

2、连接A、B两点,做弦AB。

二、获得截弦长将弦AB三等分,得线段AC。

设截弦长d=AC=AB/3;1、从A点任意引一条直线AH;2、任选一长度为r的线段,以A为圆心,以r为半径画圆,交AH于X1点;3、以X1为圆心,以r为半径,画圆交AH于X2点;4、以X2为圆心,以r为半径,画圆交AH于K点;5、连接BK6、将X1点改称为M点,并擦除辅助圆7、过M点做BK的平行线,交AB弦于C点由《几何原本》第六章“相似”的命题2可知,AM/AK=AC/AB=1/3,即AC是AB的三分之一。

将线段AC的长度定义为d。

即d=AC=AB/3;实际上本章节的作图法完全来自于《几何原本》第六章“相似”的命题9。

8、擦除辅助线三、获得剩余弦长以d为基准长度,连续3次截取短弧线AB,最终得到剩余弦长y;1、以A为圆心,以d为半径画圆,交短弧线AB于G2、以G为圆心,以d为半径画圆,交短弧线AB于J3、以J为圆心,以d为半径画圆,交短弧线AB于T4、连接BT,BT为剩余弦长。

令y=BT;5、擦除辅助圆四、获得修正值将剩余弦长y=BT三等分,找到D点。

设修正值x使得x=DT=BT/3。

1、从T点任引一条直线TH2、以T为圆心,以任意长度r为半径画圆,交TH于点K3、以K为圆心,以长度r为半径画圆,交TH于点M4、以M为圆心,以长度r为半径画圆,交TH于点N5、连接BN6、过K点做BN的平行线,交BT于D由《几何原本》第六章“相似”的命题2和命题9可知,DT/BT=TK/TN=1/3;故x=DT=BT/3;7、擦除辅助线五、更新截弦长更新截弦长d的值,使d=d+x=AC+DT;1、以C为圆心,以DT为半径画圆,交AB于点E2、擦除线段BT及辅助圆设AE的长度为d,d=AE;即原有的截弦长d的值获得更新。

计算方法逐次逼近法

计算方法逐次逼近法

计算方法逐次逼近法逐次逼近法是一种用来求解方程近似解的方法。

它基于一个简单的思想,即通过不断逼近的过程,逐步接近方程的解。

假设我们要解一个方程f(x)=0,而我们对方程的解一无所知。

我们可以通过选定一个初始值x0,并使用逐次逼近法进行迭代计算,直到找到一个满足精度要求的近似解。

具体的迭代公式可以分为如下两种形式:1.不动点迭代法:设x1为方程f(x)=0的近似解,那么我们可以将等式两边进行一定的变形,得到x1与x0之间的关系式:x1=g(x0)其中g(x0)称为迭代函数。

我们通过反复使用这个关系式,将x0代入g(x0),得到x1的近似值。

然后再将x1代入g(x0)得到x2的近似值,以此类推。

在这种方法中,重点在于找到一个合适的迭代函数g(x),使得迭代过程在不断逼近方程的解。

2.牛顿迭代法:牛顿迭代法是逐次逼近法的一种特殊形式,也是最为常用的一种形式。

它的迭代公式为:x1=x0-f(x0)/f'(x0)其中f'(x0)表示函数f(x)在x0处的导数。

这个迭代公式的思路是,通过不断计算函数f(x)与其斜率f'(x)的交点,来逼近方程的解。

牛顿迭代法相较于不动点迭代法有一个显著的优势,就是能够更快地逼近方程的解。

然而,也有一些限制,比如需要求解导数,有时可能会出现迭代过程不收敛的情况。

无论是不动点迭代法还是牛顿迭代法,它们的迭代过程都会不断逼近方程的解,直到满足一定的精度要求。

需要注意的是,逐次逼近法只是一种数值近似解法,并不一定能够找到方程的精确解。

因此,在使用逐次逼近法时,我们需要根据具体问题来设定精度要求,以及选择合适的迭代函数。

逐次逼近法在科学计算中有着广泛的应用。

它能够用于求解非线性方程、求解线性代数方程组、求解微分方程等。

通过不断迭代,我们可以获得方程的近似解,进而解决实际的问题。

总结一下,逐次逼近法是一种近似解方程的方法,通过不断迭代的过程,逐步接近方程的解。

它包括了不动点迭代法和牛顿迭代法,它们都有各自的特点和应用场景。

逼近法的相关分析

逼近法的相关分析

逼近法的相关分析一、二分逼近法二分逼近法是微积分学中的重要工具,适用于绝大部分的基本定理证明问题当中,是逼近法中最简单明了的一种形式。

二分逼近法在定理或者问题论证中的应用应当遵循一个思想:想要找到一个具有某性质p的实数,可以兴义个具有相应性质p*的闭区间出发,然后主次进行二等分,进而得到一个始终保持p*的闭区间列,将这个闭区间列的两个端点值进行分类,形成左右两个夹逼数列,这样就可以将具有性质p的实数“夹逼”出来,这个实数是否存在可以根据对实数连续性的判断进行分析,避免出现“逼”空的状况。

简单的来说,就是先取一区间【x,x】,若函数在此区间单调变化,可根据f(x),f(x)是否同号来判断方程在此区间是否有根。

若在此区间有根,可采取二分法蒋区间【x,x】一分为二重复上述过程判断哪一个小区间有根。

若没有,则可改变x1,x2的值,即区间范围。

如此下来,则不断接近方程的根。

二、逐次逼近法逐次逼近法也是逼近法中的一种重要论证方法,在各个学科领域中具有广泛的应用,它的数值计算是从一个较为粗糙的近似解开始的,利用某个固定的公式对近似解进行逐次加工,不断进行精化,进而得到一个安祖精度要求的近似解。

通常用于微分方程解存在的唯一想定理论证及二项分布的计算方法当中,除此之外,在破解技术难题当中也发挥着重要作用。

在微分方程的研究过程中,发现需要求得方程的精确解很难,只有少部分的微分方程可以求得,所以,求得微分方程的近似解对于微分方程的研究发展具有重要意义。

由于微分方程中含有一阶或者高阶、显性和隐性几种不同的方程组,在求解过程中所采用的具体求解方法会有所不同,但是,解的存在和唯一是求近似解的前提和理论基础,这一原则是不会改变的,在实际应用过程中,可以根据论证方法提供的求近似解途径进行求解。

三、一次同余式组的逐步逼近解法求解一次同余式组的传统方法是剩余定理求解法,这种方法随着技术的发展不断被淘汰,在求解过程中的兼容性较差,需要计算的计算量比较大,且当出现一次同余式组中增加了一个式子的状况,利用剩余定理求解需要对式子进行重新计算,原来的计算结构将作废,这样严重浪费时间和精力,兼容性太差。

【典型例题】 第三章 一阶微分方程的解的存在定理

【典型例题】 第三章 一阶微分方程的解的存在定理

第三章 一阶微分方程的解的存在定理例3-1 求方程22y x dxdy+= 满足初始条件0)0(=y 的解的逐次逼近)(),(),(321x y x y x y ,并求出h 的最大值,其中h 的意义同解的存在唯一性定理中的h 。

解 函数22),(y x y x f +=在整个平面上有意义,则在以原点为中心的任一闭矩形区域b y a x D ≤≤,:上均满足解的存在唯一性定理的条件,初值问题⎪⎩⎪⎨⎧=+=0)0(22y yx dxdy 的解在],[h h -上存在唯一,其中)(max ),,min(22),(y x M Mba h D y x +==∈。

因为逐次逼近函数序列为⎰-+=xx n n dx x y x f y x y 0))(,()(10,此时,2200),(,0,0y x y x f y x +===,所以0)(0=x y ,⎰=+=xx dx x y x x y 0320213)]([)(,633)]([)(7032122x x dx x y x x y x+=+=⎰,⎰⎰+++=+=xxdxx x x x dx x y x x y 01410622223)396918929()]([)(5953520792633151173x x x x +++=。

现在求h 的最大值。

因为 ),,min(22ba ba h += 对任给的正数b a ,,ab b a 222≥+,上式中,当 b a = 时,22b a b+取得最大值aab b 212=。

此时,)21,min()2,min(a a ab b a h ==,当且仅当aa 21=,即22==b a 时,h 取得最大值为22。

评注:本题主要考查对初值问题的解的存在唯一定理及其证明过程的基本思想(逐次逼近方法)的理解。

特别地,对其中的by a x D y x f M Mba h D y x ≤≤==∈,:),,(max ),,min(),(等常数意义的理解和对逐次逼近函数列⎰-+=xx n n dx x y x f y x y 0))(,()(10的构造过程的理解。

拱桥计算

拱桥计算

第三章 拱桥计算第一节 拱轴方程的建立教学内容:1、实腹式悬链线拱拱轴方程的建立2、空腹式悬链线拱拱轴方程的建立3、悬链线无铰拱的弹性中心重点:空腹式悬链线拱拱轴方程的建立、悬链线无铰拱的弹性中心 难点:1、逐次逼近法 2、五点重合法 3、弹性中心(一)实腹式悬链线拱拱轴方程的建立1、拱轴线方程的得出:实腹式悬链线拱采用恒载压力线作为拱轴线在恒载作用下,拱顶截面:0=d M ,由于对称性,剪力0=d Q ,仅有恒载推力g H 。

对拱脚截面取矩,则有:fMH jg ∑=式中 ∑jM——半拱恒载对拱脚截面的弯矩;g H ——拱的恒载水平推力(不考虑弹性压缩);f ——拱的计算矢高。

对任意截面取矩,可得:gxH M y =1 式中 x M ——任意截面以右的全部恒载对该截面的弯矩值;1y ——以拱顶为坐标原点,拱轴上任意点的纵坐标。

将上式两边对x 求二阶导数得:gx xg H g dx M d .H dx y d ==222121 解此方程,则得拱轴线方程为:)1(11--=ξchk m fy 2 拱轴系数m :拱轴系数:为拱脚与拱顶的恒载集度比拱脚截面:ξ=1,y 1=f , )1m m ln(m ch k 21-+==- 当1=m 时,均布荷载。

压力线方程为:21ξf y = (二次抛物线) 当拱的矢跨比确定后,拱轴线各点的纵坐标(拱轴形状)将取决于m 。

(表3-3-1)供设计时根据拱轴系数确定拱轴坐标。

3.实腹式悬链线拱拱轴系数m 的确定方法:dj g g m =, d h g d d γγ+=1, γϕγγjd j dh h g cos 21++=式中 d h ——拱顶填料厚度,一般为~0.50m ;d ——拱圈厚度;γ——拱圈材料容重1γ——拱顶填料及路面的平均容重;2γ——拱腹填料平均容重j ϕ——拱脚处拱轴线的水平倾角。

jd d f h ϕcos 22-+= 由于j ϕ为未知,故不能直接算出m 值,需用逐次逼近法确定; 逐次逼近法:(1)根据跨径和矢高假定m 值,(2)由表3-3-4查得拱脚处的ϕtg ,求得ϕcos 值; (3)代入求得j g 后,再连同d g 一起代入算得m 值。

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第三章 逐次逼近法1.1内容提要1、一元迭代法x n+1=φ(x n )收敛条件为:1)映内性x ∈[a,b],φ(x) ∈[a,b] 2)压缩性∣φ(x) -φ(y)∣≤L ∣x-y ∣其中L <1,此时φ为压缩算子,在不断的迭代中,就可以得到最终的不动点集。

由微分中值定理,如果∣φ’∣≤L <1,显然它一定满足压缩性条件。

2、多元迭代法x n+1=φ(x n )收敛条件为:1)映内性x n ∈Ω,φ(x n ) ∈Ω 2)压缩性ρ(▽φ)<1,其中▽φ为x n 处的梯度矩阵,此时φ为压缩算子,在不断的迭代中,就可以得到最终的不动点集。

3、当φ(x )= Bx+f 时,收敛条件为,ρ(B )<1,此时x n+1= Bx n +f ,在不断的迭代中,就可以得到线性方程组的解。

4、线性方程组的迭代解法,先作矩阵变换 U L D A --= Jacobi 迭代公式的矩阵形式 f Bx b D x U L D x n n n +=++=--+111)(Gauss-Seidel 迭代公式的矩阵形式 f Bx b L D Ux L D x n n n +=-+-=--+111)()(超松弛迭代法公式的矩阵形式f Bxb L D x U D L D xkk k +=-++--=--+ωωωωω111)(])1[()(三种迭代方法当1)(<B ρ时都收敛。

5、线性方程组的迭代解法,如果A 严格对角占优,则Jacob 法和Gauss-Seidel 法都收敛。

6、线性方程组的迭代解法,如果A 不可约对角占优,则Gauss-Seidel 法收敛。

7、Newton 迭代法,单根为二阶收敛 2211'''21lim)(2)(lim---∞→+∞→--=-==--k k k k k k k k x x x x f f c x x ξξαα8、Newton 法迭代时,遇到重根,迭代变成线性收敛,如果知道重数m , )()('1k k k k x f x f m x x -=+仍为二阶收敛 9、弦割法)()())((111--+---=k k k k k k k x f x f x x x f x x 的收敛阶为1.618,分半法的收敛速度为(b-a )/2n-110、Aitken 加速公式11211112)(),(),(+----+-+--+---+---===k k k k k k k k k k k x x x x x x x x x x x ϕϕ1.2 典型例题分析1、证明如果A 严格对角占优,则Jacob 法和Gauss-Seidel 法都收敛。

证明:首先证Jacob 法收敛,因为A 严格对角占优,则),...,2,1(,,1n i a a nij j ij ii =>∑≠-,于是),...,2,1(,11,1n i a a nij j ij ii=<∑≠-,从而1)(1<+∞-U L D,这又有1))((1<+-U L Dρ,因此Jacob 迭代法收敛。

再证G-S 法收敛,因为1)(1<+∞-U L D,由定理1.6,)(1U L DI ++-非奇异,而0)det()det()det())(det())(det(1111≠==++=++----A DA D U L D DU L DI ,所以0)d e t (≠A ,从而严格对角占优矩阵一定可逆。

在G-S 法中,0)det(1≠=-∏=ni ii a L D ,从而0))det((1≠--L D ,求矩阵特征值时,))(det())det()))(()det(())(det(111=---=---=-----U L D L D U L D L D U L D I λλλ只能是0))(det(=--U L D λ,因为A 严格对角占优,),...,2,1(,,1n i a a nij j ij ii =>∑≠-,如果1≥λ,两边乘∑∑∑∑∑+---+---≠-+>+=>ni j ij i j ij n i j ij i j ij n ij j ij ii a a a a a a 111111,1,λλλλλλ那么,这说明矩阵U L D --)(λ仍然严格对角占优,前面已证明,该行列式不能为0,这是一个矛盾。

因此,只能是1<λ,而这恰好说明Gauss-Seidel 迭代法收敛。

2、证明:如果A 的对角元非零,超松弛迭代法收敛的必要条件是20<<ω证明:令])1[()(1U D L D L ωωωω+--=-,如果超松弛迭代法收敛,应该有1)(<ωρL∏∏∏===--=-=-=+--=ni inni iinn i ii dd U D L D L 11111)1()1()())1det(())det(()det(λωωωωωω而11,1)max (1)1(,1max )(1111<-<≤=-=-<=≤≤==≤≤∏∏ωλλωλωλρωni ni ni i nni ini ni L ,所以,从而必须满足20<<ω。

3、分析方程2x -3x +4x -5x +6x -7x +8x -9x +10x =10是否有实根,确定根所在的区间,写出求根的Newton 迭代公式,并确定迭代的初始点。

解:0)ln()1()(,0)2(,0)1(,10)1()(102'102>-=><--=∑∑==i ix f f f ix f xi i xi i 显然令因此该方程在[1,2]有且仅有一个实根,Newton 迭代公式为(1-=+n n x x )10)1(102--∑=nx i i i/()ln()1(102i inx i i∑=-),x 0=1.5 即可 4、由求a 的Newton 迭代公式 ,...,2,1,0,0),(211=>+=+k x x a x x k kk k证明:对一切,...,,,121x x a x k k 并且有≥≥ 是递减序列。

证明:首先,如果{}∞=>10,0k k x x 则迭代序列中的x k >0 ,于是 ,...2,1,0,,1.2.21)(2111=≥=≥+=++k a x x a a x x a ax a x k k k k k k 所以。

又因为k=1开始,为递减序列所以,于是1221,1))(1(21)1(21++≥=+≤+=≥k k kkk k x x a a xa x x a x5、若f(x)在零点ξ的某个邻域中有二阶连续导数,并且f ’(ξ)≠0,试证:由Newton 迭代法产生的x k (k=0,1,2,…)有)(2)(lim '''2211ξξf f x x x x k k k k k -=-----∞→证明:由Taylor 公式,得证。

,,由于,整理得到)式变为)后,()代替(用()()(迭代公式整理可以得到由)()(,)(2)()(!2)())(()()(23440))(()(30))(()(2)(!2)())(()()(1)(!2)())(()()(111111'''2211221''11'1111'1212'2221''212'2122''22'2ξξξξξξ ----------------------------------=---+-+=-----=-+----=-+---+-+=--------+-+=k k k k x k k x k k k k k k x k k k k k k k k k k k k k k k x k k k k k k x k k k x x f f x x x x x x f x x x f x f x f x x x f x f x x x f x f Newton x x f x x x f x f x f x x f x x x f x f x f6、证明:A ∈C n*n ,对任意范数有,)(lim A Akkk ρ=∞→证明:首先存在某种范数 )()()()(*A A A AA kkkkkρρερρ=+≤≤,而 所以))(/1)(()()(*A A A AA kkkkkρερερρ+=+≤≤,取)(A kρε= 得到)(2)(*A AA kkk ρρ≤≤ ,对不等式同时取极限即得到 )(lim*A Akkk ρ=∞→再根据范数的等价性*2*1kkk Ac AA c ≤≤ 对不等式同时取极限即得到对任意范数有结果 )(limA Akkk ρ=∞→7、确定常数p,q,r ,使如下迭代法收敛到52213,kkk k x ra x qa px x a ++=+,该方法至少几阶?解:根据定理3.6,一个迭代格式,在根附近它的p-1阶导数为零,就至少有p 阶收敛速度速度。

附近,至少有三阶收敛,此时该迭代格式在根立即可以解出:右端求函数和导数值对数值和各阶导数,令为根,在此处求函,那么如果它收敛到由迭代格式91,95)(,0)(,0)(,)(,)(3"3'3333522-=======++=r q p x a a a a a x a xra xqa px x ϕϕϕϕϕ1.3 习题解答1、 判断正误、选择和填空:1)、对于迭代过程,x n+1=φ(x n ),若迭代函数在x * 的邻域有连续的二阶导数,且1)(*'<x φ,则迭代过程为超线性收敛。

(不正确),x n+1=φ(x n )的迭代收敛条件有两条,1)映内性x n ∈[a,b],φ(x n ) ∈[a,b] 2)压缩性1)(*'<≤L x φ。

更不能保证有超线性收敛,例如:,它只有线性收敛速度但是满足,迭代收敛,并有根023)(311)(,38197.0)1(31)(*21212112**21limlim>=--=--<=+==-++∞→+++∞→+xxx x x x x x x x x x x x k kk k k kk k k k k k k ϕϕ2) 用Newton 迭代法求任何非线性方程 均局部平方收敛。

(不正确)3) 若线性方程组Ax=b 的系数矩阵A 为严格对角占优,则Jacobi 迭代法和G-S 迭代法都收敛。

(正确) 4) 解非线性方程f(x)=0的弦解法迭代具有(局部超线性敛速 1.618)。

(A ) 局部平方收敛;(B )局部超线性收敛;(C )线性收敛5) 任给初始向量x (0)及右端向量f ,迭代法x (k+1)=Bx (k)+f 收敛于方程组Ax=b 的精确解x *的充要条件是(1)(<B ρ)。

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