应力与应变
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第三章 应力与强度计算
一.内容提要
本章介绍了杆件发生基本变形时的应力计算,材料的力学性能,以及基本变形的强度计算。
1.拉伸与压缩变形 1.1 拉(压)杆的应力
1.1.1拉(压)杆横截面上的正应力
拉压杆件横截面上只有正应力σ,且为平均分布,其计算公式
N F
A
σ= (3-1)
式中N F 为该横截面的轴力,A 为横截面面积。
正负号规定 拉应力为正,压应力为负。 公式(3-1)的适用条件:
(1) 杆端外力的合力作用线与杆轴线重合,即只适于轴向拉(压)杆件;如果是偏
心受压或受拉的轻质杆件,那么必然存在靠近轴力的一侧受压,远离轴力的一侧受拉,应力肯定不同,方向相反。并存在中和轴。(即应力在中和轴处为0)
(2)适用于离杆件受力区域稍远处的横截面;(大于截面宽度的长度范围内——圣维南) (3)杆件上有孔洞或凹槽时,该处将产生局部应力集中现象,横截面上应力分布很不均匀(即应力集中);
(4)截面连续变化的直杆,杆件两侧棱边的夹角0
20α≤时,可应用式(3-1)计算,所得结果的误差约为3%。
1.1.2拉(压)杆斜截面上的应力(如图3-1)
图3-1
拉压杆件任意斜截面(a 图)上的应力为平均分布,其计算公式为 全应力 cos p ασα= (3-2)
正应力 2
cos ασσα=(3-3)
切应力1
sin 22
ατσα=
(3-4)
式中σ为横截面上的应力。
正负号规定:
α 由横截面外法线转至斜截面的外法线,逆时针转向为正,反之为负。
ασ 拉应力为正,压应力为负。
ατ 对脱离体内一点产生顺时针力矩的ατ为正,反之为负。
两点结论:
(1)当0
0α=时,即横截面上,ασ达到最大值,即()max ασσ=。当α=0
90时,即
纵截面上,ασ=0
90=0。
(2)当0
45α=时,即与杆轴成0
45的斜截面上,ατ达到最大值,即max ()2αα
τ=
。
1.2 拉(压)杆的应变和胡克定律 (1)变形及应变
杆件受到轴向拉力时,轴向伸长,横向缩短;受到轴向压力时,轴向缩短,横向伸长。如图3-2。
图3-2
轴向变形 1l l l ∆=- 轴向线应变 l l
ε∆=
横向变形 1b b b ∆=- 横向线应变 b b
ε∆'=
正负号规定 伸长为正,缩短为负。 (2)胡克定律
当应力不超过材料的比例极限时,应力与应变成正比。即
E σε= (3-5)
或用轴力及杆件的变形量表示为
N F l
l EA
∆=
(3-6) 式中EA 称为杆件的抗拉(压)刚度,是表征杆件抵抗拉压弹性变形能力的量。
公式(3-6)的适用条件:
(a)材料在线弹性范围内工作,即p σσ〈;
(b)在计算l ∆时,l 长度内其N 、E 、A 均应为常量。如杆件上各段不同,则应分段计算,求其代数和得总变形。即
1n
i
i
i i i
N l l E A =∆=∑
(3-7) (3)泊松比
当应力不超过材料的比例极限时,横向应变与轴向应变之比的绝对值。即
ενε
'
=
(3-8) 1.3 材料在拉(压)时的力学性能 1.3.1低碳钢在拉伸时的力学性能 应力——应变曲线如图3-3所示。
图3-3 低碳钢拉伸时的应力-应变曲线
卸载定律:在卸载过程中,应力和应变按直线规律变化。如图3-3中dd ’直线。
冷作硬化:材料拉伸到强化阶段后,卸除荷载,再次加载时,材料的比例极限升高,而塑性降低的现象,称为冷作硬化。如图3-3中d ’def 曲线。图3-3中,of ’ 为未经冷作硬化,拉伸至断裂后的塑性应变。d ’f ’ 为经冷作硬化,再拉伸至断裂后的塑性应变。
四个阶段四个特征点,见表1-1。
阶 段 图1-5中线段 特征点 说 明
弹性阶段
oab
比例极限p σ 弹性极限e σ
p σ为应力与应变成正比的最高应力
e σ为不产生残余变形的最高应力
屈服阶段
bc
屈服极限s σ
s σ为应力变化不大而变形显著增加时的最低
应力
强化阶段 ce 抗拉强度b σ b σ为材料在断裂前所能承受的最大名义应力
局部形变阶段
ef
产生颈缩现象到试件断裂 表1-1
主要性能指标,见表1-2。
性能 性能指标 说明
弹性性能 弹性模量E 当p E σσσε
≤=
时, 强度性能
屈服极限s σ 材料出现显著的塑性变形 抗拉强度b σ
材料的最大承载能力 塑性性能
延伸率1100%l l
l
δ-=
⨯ 材料拉断时的塑性变形程度 截面收缩率1
100%A A A
ψ-=⨯
材料的塑性变形程度
1.3.2 低碳钢在压缩时的力学性能
图3-4 低碳钢压缩时的应力-应变曲线
应力——应变曲线如图3-4中实线所示。
低碳钢压缩时的比例极限p σ、屈服极限s σ、弹性模量E 与拉伸时基本相同,但测不出抗压强度b σ
1.3.3铸铁拉伸时的力学性能
图3-5 铸铁拉伸时的应力-应变曲线
应力——应变曲线如图3-5所示。