应力与应变

合集下载

《应力与应变》课件

《应力与应变》课件
《应力与应变》PPT课件
目录
CONTENTS
• 应力概述 • 应变概述 • 应力与应变的关系 • 应力与应变的应用 • 实验与演示 • 总结与展望
01 应力概述
CHAPTER
定义与概念
定义
应力定义为物体内部单位面积上 所承受的力,用于描述物体受力 状态。
概念
应力是物体受力时内部各部分之 间的相互作用,是物体抵抗变形 和破坏的内在能力。
压缩实验
总结词
通过观察物体在压缩过程中的形变,了解应 力和应变的基本性质。
详细描述
压缩实验是应力与应变研究中另一种重要的 实验方法。在实验中,我们将物体的一端固 定,另一端施加逐渐增大的压力,使物体发 生压缩形变。通过测量压缩量,我们可以计 算出物体的应力和应变。通过观察和记录实 验数据,学生可以了解应力和应变的基本性
应力分类
按作用方式
可分为正应力和剪应力。正应力表示 垂直于受力面的力,剪应力表示与受 力面平行且垂直于切线方向的力。
按作用效果
可分为拉应力和压应力。拉应力表示 使物体拉伸的力,压应力表示使物体 压缩的力。
应力单位与表示方法
单位
应力的单位是帕斯卡(Pa),国际单位制中的基本单位。
表示方法
应力的表示方法通常采用符号“σ”或“σxx”(xx表示方向),例如正应力的 表示符号为σ或σxx,剪应力的表示符号为τ或τxy(xy表示剪切方向)。
进步。
谢谢
THANKS
压缩试验
测定材料的抗压强度、弹性模量等指 标,了解材料在受压状态下的性能表 现。
有限元分析
模型建立
根据实际结构或系统建立有限元 模型,将复杂结构离散化为有限
个单元。
加载与约束

材料力学中的应力与应变关系

材料力学中的应力与应变关系

材料力学中的应力与应变关系材料力学是研究材料在受力作用下的力学行为和性能的学科,应力与应变关系是其中的核心内容之一。

本文将讨论材料力学中的应力与应变的概念及其数学表示,以及应力与应变之间的线性关系与非线性关系。

一、应力的概念及表示应力是指材料单位面积上的内部力,常用符号σ表示。

根据受力情况的不同,可以分为正应力、切应力和体积应力。

正应力是指与作用力方向垂直的内部力,常用符号σ表示;切应力是指与作用力方向平行的内部力,常用符号τ表示;体积应力是指作用在体积内的内部力,常用符号p表示。

正应力的数学表示为σ = F/A,其中F为作用力的大小,A为受力面积。

切应力的数学表示为τ = F/A,其中F为切力的大小,A为受力面积。

体积应力的数学表示为p = F/V,其中F为体积力的大小,V为受力体积。

二、应变的概念及表示应变是指材料在受力作用下产生的形变程度,常用符号ε表示。

根据变形方式的不同,可以分为线性应变和体积应变。

线性应变是指在受力作用下,材料产生的长度或角度发生变化,常用符号ε表示;体积应变是指在受力作用下,材料产生的体积发生变化,常用符号η表示。

线性应变的数学表示为ε = ΔL/L0,其中ΔL为长度变化量,L0为原始长度。

体积应变的数学表示为η = ΔV/V0,其中ΔV为体积变化量,V0为原始体积。

三、应力与应变的线性关系在一定范围内,应力与应变之间可以表现为线性关系。

根据胡克定律(Hooke's Law),线性弹性材料的应力与应变之间满足σ = Eε,其中E为弹性模量。

弹性模量是材料刚度的度量,表示材料单位应力产生的单位应变。

常见的弹性模量有杨氏模量、剪切模量和泊松比。

杨氏模量的数学表示为E = σ/ε,其中σ为应力,ε为线性应变。

剪切模量的数学表示为G = τ/γ,其中τ为切应力,γ为切应变。

泊松比的数学表示为ν = -εv/εh,其中εv为垂直方向的线性应变,εh为水平方向的线性应变。

弹性体力学中的应变与应力关系

弹性体力学中的应变与应力关系

弹性体力学中的应变与应力关系弹性体力学是研究物体在力的作用下变形和恢复原状的力学分支学科,研究的对象主要是固体物质。

在弹性体力学中,应变与应力是两个重要的概念,它们描述了物体的变形和受力状态。

应变和应力之间的关系在弹性体力学中具有重要意义,它们可以通过材料力学模型来描述。

应变是物体在受力作用下发生形变的程度。

一般来说,我们可以将应变分为线性应变和非线性应变。

线性应变是指物体的形变与受力成正比。

例如,当我们拉伸一根弹簧时,弹簧的长度会发生变化,而这种形变与拉力之间是线性相关的。

用数学的语言来表达,线性应变可以用应变量ε表示,其与外力F之间存在着关系ε=ΔL/L,其中ΔL为物体长度的增量,L为物体的原始长度。

非线性应变则是指物体的形变与受力不成比例。

在高强度材料的情况下,非线性应变是不可忽视的。

非线性应变与材料的本构关系有关,常用的本构关系模型包括背应变率本构关系、黏弹性本构关系等。

这些模型可以更准确地描述材料的力学行为,使得我们能够更准确地计算应变。

与应变相对应的是应力。

应力可以看作是物体单位面积的受力情况。

一般来说,应力可以分为正应力和剪应力。

正应力是指垂直于物体内部某一面的力的作用情况。

例如,当我们用一把剪刀剪断一根木棍时,剪刀的受力情况可以被描述为正应力。

剪应力则是指平行于物体内部某一面的力的作用情况。

例如,当我们剪断一个绳索时,绳索的受力情况可以被描述为剪应力。

应变与应力之间的关系又可以通过应力-应变曲线来描述。

应力-应变曲线是弹性体力学研究中的一个重要工具,它可以体现材料的力学性质。

一般来说,应力-应变曲线可以分为弹性阶段、屈服阶段、塑性阶段和断裂阶段。

在弹性阶段,应力与应变成正比。

这个阶段的曲线是一个直线,斜率即为弹性模量,用来描述材料的刚度。

当应力超过一定值时,物体进入屈服阶段。

在屈服阶段,物体的应变不再与应力成正比,而是呈现出非线性关系。

此时物体会发生塑性变形,形成剩余应变。

当应力进一步增加时,物体可能发生断裂。

材料力学中的应力与应变关系

材料力学中的应力与应变关系

材料力学中的应力与应变关系引言:材料力学是研究材料在外力作用下的力学性能和变形规律的学科,应力与应变是材料力学中最基础的概念之一。

应力与应变关系的研究对于材料的设计、工程应用以及材料力学理论的发展具有重要意义。

本文将从宏观和微观两个角度出发,探讨材料力学中的应力与应变关系。

一、宏观角度下的应力与应变关系宏观角度下的应力与应变关系是指在宏观尺度上,材料在外力作用下的力学响应。

我们可以通过引入应力和应变的概念来描述材料的力学行为。

1. 弹性应力与应变关系弹性应力与应变关系是指材料在弹性阶段内,应力与应变之间的关系。

弹性材料在受力后能够恢复到原始形状,且应力与应变呈线性关系。

根据胡克定律,应力与应变之间的关系可以表示为:σ = Eε其中,σ表示应力,E表示弹性模量,ε表示应变。

弹性模量是材料的一种力学性能参数,反映了材料对外力的抵抗能力。

2. 塑性应力与应变关系塑性应力与应变关系是指材料在超过弹性极限后,发生塑性变形时的应力与应变关系。

塑性材料在受力后会发生永久性变形,应力与应变之间不再呈线性关系。

根据真应力与真应变的定义,塑性应力与应变关系可以表示为:σ' = Kε'其中,σ'表示真应力,K表示材料的强度系数,ε'表示真应变。

强度系数是衡量材料塑性变形能力的指标。

3. 强化应力与应变关系强化应力与应变关系是指材料在受到强化处理后,应力与应变之间的关系。

强化处理是通过改变材料的晶体结构或添加外部组分来提高材料的力学性能。

强化应力与应变关系的表达式与具体的强化方式有关,可以通过试验或模型计算得到。

二、微观角度下的应力与应变关系微观角度下的应力与应变关系是指材料在微观尺度上,原子或分子之间的相互作用导致的力学响应。

我们可以通过分子动力学模拟或统计力学方法来研究材料的微观力学行为。

1. 分子动力学模拟分子动力学模拟是一种通过求解牛顿运动方程来模拟材料微观力学行为的方法。

通过分子动力学模拟,我们可以得到材料的应力与应变关系,并研究材料的力学性能和变形机制。

应变和应力关系

应变和应力关系
生物医学工程:利用应变和应力原理,开发出更符合人体生理需求的医疗 器械和生物材料,提高医疗效果和人体健康水平。
新能源技术:利用应变和应力原理,优化风力发电机叶片设计,提高风能 利用率和发电效率。
机器人技术:通过研究应变和应力与机器人关节运动的关系,提高机器人 的灵活性和稳定性,拓展机器人的应用领域。
应变和应力对未来科技发展的影响
增强材料性能:通过深入研究应变和应力,可以开发出性能更强的新型材 料,为未来的科技发展提供物质基础。
智能制造:利用应变和应力的知识,可以优化制造过程中的材料性能,提 高生产效率和产品质量,推动智能制造的发展。
生物医学应用:在生物医学领域,应变和应力的研究有助于更好地理解和 控制人体生理机制,为未来的生物医学应用提供支持。
压痕法:利用压痕仪在物体表面压出一定形状的压痕,通过测量压痕的尺寸来计算应力
应变和应力的相互影响
应变和应力之间的关系:应变是应力作用下的物体形状变化,应力是抵抗变形的力。
应变和应力的测量方法:通过应变计和应力计进行测量,应变计测量物体变形,应力计测量物 体受到的力。
应变和应力的相互影响:应变和应力之间存在相互影响,例如在材料屈服点附近,应变和应力 之间会发生突变。
应力的概念
分类:正应力、剪应力、弯 曲应力等
定义:物体受到外力作用时, 内部产生的反作用力
单位:帕斯卡(Pa) 作用效果:使物体产生形变
应变和应力的关系
应变是物体形状 的改变,应力是 物体内部抵抗变
形的力
应变和应力之间 存在线性关系, 即应变正比于应

应变和应力之间 的关系可以用胡 克定律表示,即 应力=弹性模量
应变和应力关系
汇报人:XX
应变和应力的定义 应变和应力的测量方法 应变和应力的应用领域 应变和应力的研究进展 应变和应力的未来展望

弹性体的应力与应变

弹性体的应力与应变

弹性体的应力与应变弹性体是一种在受力作用下可以发生形变,但当受力停止时,能够恢复原来形状和大小的材料。

了解弹性体的应力与应变关系对于工程设计和材料科学具有重要意义。

在本文中,我们将探讨弹性体的应力与应变之间的关系,分析材料的弹性性质以及应力与应变的计算方法。

1. 应力的概念与计算方法应力是指单位面积上作用的力,合理地计算应力是分析弹性体性质的关键。

在计算应力时,常用到两种基本的力学概念:张力和压力。

张力是指沿一维方向的受力情况,通常用F表示,单位为牛顿。

而压力是指在一个平面上均匀分布的力,用P表示,单位是帕斯卡。

应力的计算公式如下:应力 = 受力 / 横截面积2. 应变的概念与计算方法应变是指材料在受力作用下发生的形变,一般用ΔL / L表示。

其中,ΔL是材料长度的变化量,L是材料的初始长度。

应变可以分为线性弹性应变和非线性应变。

线性弹性应变是指材料在受力作用下,形变与受力成正比的状态。

计算线性弹性应变的方法如下:应变 = 形变 / 初始长度而非线性应变则需要更复杂的计算方法来进行分析,涉及到材料的本构关系等。

3. 应力与应变的关系应力与应变之间存在一定的关系,即应力-应变曲线。

弹性体的应力-应变曲线通常可以分为三个阶段:弹性阶段、屈服点和塑性阶段。

在弹性阶段,材料受力时会产生应变,但当受力停止时,材料会完全恢复到原来的状态。

这是因为材料内部的原子或分子只发生了相对位移,而没有发生永久性的结构变化。

当应力超过材料的屈服点时,就进入了屈服点阶段。

在这个阶段中,材料开始发生塑性变形,不再能够完全恢复到原来的状态,具有一定的永久性形变。

塑性阶段是材料的应力与应变不再成正比,继续增加应力会导致更大的应变。

这是由于材料的内部结构发生了永久性的改变,无法恢复原状。

4. 弹性模量和刚度弹性模量是描述材料抵抗形变的能力,可以用来评估材料的刚度。

弹性模量越大,表示材料越难发生形变,具有较高的刚度。

常用的弹性模量有三种:杨氏模量、剪切模量和体积模量。

弹性力学中的应力与应变关系

弹性力学中的应力与应变关系

弹性力学中的应力与应变关系弹性力学是力学的一个重要分支,研究物体在外力的作用下产生的形变与应力的关系。

在弹性力学理论中,应力与应变关系是最为核心的概念之一。

本文将探讨弹性力学中的应力与应变关系的基本原理,并从不同角度对其进行分析。

一、基本概念在弹性力学中,应力是描述物体内部单位面积受力情况的物理量。

它可以分为正应力和剪应力。

正应力表示物体在垂直于某一平面上的受力情况,剪应力表示物体在平行于某一平面上的受力情况。

应力的大小一般采用希腊字母σ表示。

应变是描述物体形变情况的物理量。

它可以分为线性应变和体积应变。

线性应变表示物体中某一方向上的长度相对变化,体积应变表示物体在各个方向上的体积变化。

应变的大小可以用希腊字母ε表示。

二、胡克定律胡克定律是描述弹性体材料中应力与应变关系最基本的定律。

其数学表达式为σ = Eε,即应力等于弹性模量与应变之积。

其中,弹性模量E是描述物体对应变的抵抗能力的物理量。

根据胡克定律,应力与应变之间的关系是线性的,即若应变增大,则应力也会相应增大。

胡克定律适用范围有限,对于非线性应力-应变关系的材料,需要采用其他力学模型进行描述。

例如,当外力作用超出一定范围时,弹性体会发生塑性变形,此时应力和应变之间的关系就无法再用胡克定律来描述。

三、材料力学模型由于胡克定律的局限性,研究者们提出了各种各样的材料力学模型来描述应力与应变之间的关系。

其中,最常用的有线性弹性模型、非线性弹性模型和本构模型。

线性弹性模型是胡克定律的拓展,它适用于应力与应变关系呈线性关系的情况。

在这种模型中,应力与应变之间的关系是单一的、唯一的。

当外力作用停止后,物体能够完全恢复到初始状态。

非线性弹性模型适用于应力与应变关系不再呈线性关系的情况。

它可以更好地描述材料的实际变形情况。

在这种模型中,应力与应变之间的关系可以是非线性的、曲线状的。

本构模型是一种综合考虑多种因素的力学模型,它可以更全面地描述材料的应力与应变关系。

流体力学中应力应变关系

流体力学中应力应变关系

流体力学中应力应变关系
流体力学中应力应变关系是指在流体中,应力和应变之间的关系。

应力是指流体中单位面积内受到的力,而应变则是指在受力下流体的形状和大小发生的变化。

在流体中,应力和应变之间的关系是非线性的,并且与流体的性质密切相关。

对于牛顿流体(即流体的粘度不随剪切速率变化的流体),应力
应变关系可以用简单的线性关系来描述。

这种情况下,应力是剪切应力,而应变则是剪切应变。

而对于非牛顿流体(即流体的粘度随剪切速率变化的流体),应力应变关系则更为复杂,需要使用更加复杂的
数学模型来描述。

在流体力学应用中,了解应力应变关系非常重要。

例如,工程师需要了解流体的应力应变关系,以便设计和优化流体系统。

此外,医生也需要了解流体的应力应变关系,以便更好地理解人体内的生理过程。

因此,流体力学中应力应变关系是一个非常重要的概念。

- 1 -。

弹性力学-应力和应变

弹性力学-应力和应变

σ x τ xy τ xz σ xx σ xy σ xz τ xy σ y τ yz 或σ xy σ yy σ yz τ z τ yz σ z σ xz σ yz σ zz
写法: 采用张量下标记号的应力写法 写法: 把坐标轴x、 、 分别 把坐标轴 、y、z分别 表示, 用x1、x2、x3表示, 或简记为x 或简记为 j (j=1,2,3),
s j = σ j −σm, ( j = 1,2,3)
应力偏张量也有三个不变量: 应力偏张量也有三个不变量:
(3 −13)
J1 = s1 + s2 + s3 = σ1 +σ2 +σ3 −3σM = 0 1 2 2 2 J2 = −(s1s2 + s2s3 + s3s1) = (s1 + s2 + s3 ) 2 J3 = s1s2s3
3
偏张量的第二不变量 J2 有关。 有关。
四、等效应力 1.定义: 定义: 定义 相等的两个应力状态的力学效应相同, 如果假定 J2相等的两个应力状态的力学效应相同,那么
对一般应力状态可以定义: 对一般应力状态可以定义:
σ ≡ 3J2 =
1 2
(σ1 −σ2 )2 + (σ2 −σ3 )2 + (σ3 −σ1)2
三、等斜面上的应力 等斜面:通过某点做平面 ,该平面的法线与三个应力主轴
夹角相等 坐标轴与三个应力主轴一致, 设在这一点取 x1, x2 , x3 坐标轴与三个应力主轴一致, σ 3 则等斜面法线的三个方向余弦为
l1 = l2 = l3 =1/ 3
(3 − 20)
八面体面: 八面体面:
满足(3-20)式的面共有八个,构成 满足( 20)式的面共有八个, 一个八面体,如图所示。 一个八面体,如图所示。 等斜面常也被叫做八面体面。 等斜面常也被叫做八面体面。 若八面体面上的应力向量用F 表示,则按( 若八面体面上的应力向量用F8表示,则按(3-3)式有 1 2 2 2 2 2 2 2 F = (σ1l1) + (σ2l2 ) + (σ3l3) = (σ1 +σ2 +σ3 ) (3− 21) 8 3

材料应变与应力的关系

材料应变与应力的关系

材料应变与应力的关系《材料应变与应力的关系:你知道吗?》我想跟你聊聊材料里一个特别神奇又很实在的事儿,就是应变和应力的关系。

这听起来有点专业,可别被吓着,其实就像咱们生活里常见的一些现象一样好理解。

你看,应力呢,就好比是材料内部的一种“小情绪”。

比如说,你拉一根橡皮筋,你给它施加的这个拉力,在橡皮筋内部就产生了应力。

就好像你给一个人安排了好多工作,这个人就会感觉到压力一样,材料受到外力的时候,内部就有应力了。

那应力是怎么产生的呢?当我们对材料施加力的时候,不管是拉力、压力还是扭力,材料内部的原子啊、分子啊就像一群小伙伴,它们的排列被打乱了,就开始互相“抱怨”,这种互相的作用就是应力。

应变呢,就像是材料的一种“反应”。

还说那根橡皮筋,你拉它的时候,它变长了,这个变长的变化就是应变。

这就好比一个人被安排了太多工作,开始变得很疲惫,这种状态的改变就像是材料的应变。

材料在应力的作用下,它的形状或者尺寸会发生改变,这个改变的程度就是应变。

你可能会想,这应力和应变到底有啥具体关系呢?这就像一场拔河比赛。

如果两队力量差不多,绳子受到的应力就不是特别大,那绳子的应变也就比较小,可能就稍微被拉长一点。

可要是一边的力量超级大,应力就很大,那绳子的应变就大得很,可能都被拉得老长,甚至有可能断掉。

在材料里也是这样,应力越大,一般来说应变就越大。

不过这可不是绝对的哦。

不同的材料对待应力的反应可不一样呢。

就像不同性格的人对待压力的反应不同。

有的材料很“坚强”,像钢铁,你给它很大的应力,它的应变相对比较小。

就好比那些很抗压的人,不管工作压力多大,还是能稳稳地应对,不会轻易改变自己的状态。

而有些材料比较“脆弱”,像玻璃,一点点应力可能就导致很大的应变,一下子就碎了,就像那些心理比较脆弱的人,一点压力就可能崩溃。

那这个应力和应变的关系有啥用呢?哎呀,用处可大了去了。

比如说盖房子,建筑师要知道建筑材料的应力应变关系。

如果选错了材料,应力大的时候应变太大,房子可能就变形了,这可不得了,就像你穿了不合脚的鞋子,走路都难受,房子变形了还能住人吗?再比如说造汽车,汽车的各个部件在行驶过程中受到各种力,要是不了解材料的应力应变关系,部件可能就坏掉了,那多危险啊。

应力和应变的单位

应力和应变的单位

应力和应变的单位应力和应变是材料设计和工程的基础,它们是弹性变形的两个概念。

应力是指一种外力或内力作用在材料上时产生的拉力或压力,它可以通过施加到材料表面上的力,来衡量材料的强度。

应力量有正和负两种,其单位是千牛(N)、兆牛(MN)或比特(kN)。

应变是指由于力的作用,材料对其本身形状的变化,它衡量的是材料的延展性。

它的单位一般以千分之(‰)为单位,或百万分之(M‰)或万分之(m‰)。

应力和应变的关系应力和应变的关系可以用刚度曲线来表示,即当施加的应力改变时,材料的应变也会改变。

一般来说,材料的弹性模量越大,刚度曲线越陡,则材料越硬。

从而,当施加同等应力时,两种介质应力-应变曲线的相对位置就能反映出两者的弹性差异。

应力和应变的应用应力和应变是设计和制造材料时不可缺少的重要参数,它们有助于我们分析和预测材料的物理性能。

此外,应力和应变还被广泛用于建筑和工程领域,例如微米尺度的智能材料,它们可以用来检测和处理复杂的环境条件和位置信息。

应力和应变也被用于生物领域,比如分析和预测人体的疲劳衰减,或者用来研究神经网络,研究机械设备。

应力和应变的测量应力和应变的测量一般分为两种:力学测量和材料断口分析法。

力学测量就是通过施加外力到某种物体上,再测量外力和物体实际变形之间的关系。

比如施加外力到钢杆上,通过测量变形的大小,来计算材料的应力和应变。

另外,材料断口分析法也可以测量材料的应力和应变,它通过测量断口痕迹来确定材料的应力应变量。

应力和应变的计算除了测量外,应力和应变也可以用数学计算方法进行估算。

将材料的应力应变表达式写成函数,然后根据其施加的外力或内力来计算材料在其施加力下所受应力应变量。

由于应力和应变是弹性变形的两个重要概念,它们的计算结果可以用来诊断材料的性能,决定材料的设计及使用方式。

结论《应力和应变的单位》是材料学的基础,应力和应变都是衡量材料强度的重要参数。

应力的单位是千牛(N),兆牛(MN)或比特(kN);应变的单位一般以千分之(‰)为单位,或百万分之(M‰)或万分之(m‰)。

流体力学中应力应变关系

流体力学中应力应变关系

流体力学中应力应变关系流体力学是力学的一个分支,研究的是流体的运动、应力和应变。

在流体力学中,应力和应变之间的关系是一个基础性问题,本文将对流体力学中应力应变关系进行讲解。

一、应力和应变的概念应力是指在物体内部的任意一个点处,单位面积受到的力的大小。

在流体力学中,应力分为正应力和剪应力两种。

正应力是指垂直于物体表面的应力,它的方向和大小与物体表面的法线方向相同。

剪应力是指平行于物体表面的应力,它的方向和大小与物体表面的切线方向相同。

应变是指物体受到应力作用后,形态发生改变的程度。

在流体力学中,应变分为体积应变和剪应变两种。

体积应变是指流体的体积在受到压力作用后发生的变化,它是指流体体积的变化与初始体积的比值。

剪应变是指物体受到剪应力作用后,产生的形变的强度,它是指变形的尺寸与原始尺寸的比值。

流体在受到应力作用时,会发生形变,而应力和应变之间的关系便是描述形变程度的应变和导致形变的应力之间的关系。

在流体力学中,应力和应变之间的关系有两种:1. 线性应力应变关系在一些情况下,流体的应变与应力之间具有线性关系。

这种关系表示为:ε = K σ其中,ε是流体的应变,K是常数,σ是流体的应力。

这种关系在流体受到小应力时是适用的,通常称为胡克定律。

当流体所受到的应力超过一定的范围时,线性应力应变关系不再成立,流体的应变不再是应力的线性函数。

这时,应力和应变的关系可以用更复杂的非线性关系进行描述。

液滴的表面张力、黏度和压缩强度是非线性的。

流变学是研究物质的变形和流动行为的学科,它探究物体在不同的应力作用下,应变的变化规律。

在流体力学的领域中,流体的应力应变关系可以被分成三类:粘弹性流体是一种介于固体和液体之间的物质,它的应变不仅与应力有关,而且与应变历史有关。

它们的应力应变关系可以用弹性模量、黏度和时间来描述。

塑性流体是指流体在受到一定应力作用后会发生永久变形的流体。

在塑性流体中,应变随着应力的增大,在一定的应力范围内也是线性的,但超过一定的范围后便不再线性。

应力和应变之间的关系

应力和应变之间的关系

应力和应变的关系曲线
描述
应力和应变的关系曲线是描述应力与应变之间关系的图形表示。
形状
在弹性范围内,曲线呈直线上升;超过弹性极限后,曲线出现弯曲。
应用
通过应力和应变的关系曲线,可以确定材料的弹性模量、屈服点和 极限强度等机械性能参数。
04
应力和应变的应用
弹性力学
弹性力学是研究弹性物体在外力作用下 变形和内力的规律的科学。在弹性力学 中,应力和应变是描述物体变形和受力 状态的基本物理量。
公式
σ=Eεsigma = E varepsilonσ=Eε
解释
σ为应力,E为弹性模量,ε为应变。 当应力增加时,应变也相应增加, 且两者成正比关系。
非线性关系
描述
当材料受到超过其弹性极限的应力时 ,应力与应变之间的关系不再是线性 的,而是呈现非线性关系。
特征
在非线性阶段,应变随应力的增加而 急剧增加,可能导致材料发生屈服或 断裂。
设计优化
优化结构设计
通过对应力和应变的分析,优化结构设计,提高结构的承载能力 和稳定性。
考虑材料特性
在设计过程中,充分考虑材料的力学特性和性能,合理选择和使 用材料,以降低应力和应变对结构的影响。
引入减震和隔震措施
通过引入减震和隔震措施,降低地震等外部载荷对结构产生的应 力和应变,提高结构的抗震性能。
时间
蠕变
在长期恒定应力作用下,材料会发生 缓慢的塑性变形,即蠕变。蠕变会影 响材料的应力和应变关系,特别是在 高温和长期载荷作用下。
时间依赖性
某些材料的力学性能会随时间发生变 化,对应力和应变的关系产生影响。 例如,疲劳和时效等现象会导致材料 性能随时间发生变化。
07
应力和应变在工程实践中的 注意事项

应力与应变间的关系

应力与应变间的关系
§7-7 应力与应变间旳关系
一、单向应力状态下应力与应变旳关系
1
1
E
σ1
σ1
E 为材料旳弹性模量,单位为N/m2.
横向线应变2,3与纵向线应变 1 成
正比,比值为泊松比γ,而符号相反。
2
3
1
二、纯剪切应力状态下应力与应变旳关系
G 或
G
τ γ γτ
G 为剪切弹性模量,单位为N/m2.
三、复杂应力状态下应力与应变旳关系
x y z x y y z z x
y
σy
上面
x y z x y y z z x
1、各向同性材料旳广义胡克定律 (1)符号要求
τ yx
τ τ yz
xy
τ τ zy xz
τ zx
右侧面
σx
(a)三个正应力分量:拉应力为正
σz
x
o
压应力为负。 z
前面
(b)三个剪应力分量: 若正面(外法线与坐标轴
P a
y
z
x
y 解:铜块上截面上旳压应力为
y
P A
300 103 0.12
y x
30MPa
x
(b) Z z
1 [ ( )] 0
xE x
y
z

1 [ ( )] 0
zE z
x
y
解得
x
z
(1 1 2
)
y
0.34(1 0.34) 1- 0.342
(30)
-15.5MPa
特例
在平面纯剪切应力状态下:σ 1 σ 3 τ xy
代入得
1 2
E
(1
2
3)
1 2

流体力学中应力应变关系

流体力学中应力应变关系

流体力学中应力应变关系
流体力学中的应力应变关系是指在流体受到外力作用时产生的
应力和应变之间的关系。

在流体力学中,应力和应变都是矢量量,分别表示流体内部的应力状态和形变状态。

应力是力在单位面积上的作用,单位为帕斯卡(Pa)或牛顿/平方
米(N/m)。

在流体力学中,应力分为剪切应力和压力。

剪切应力是指
流体内部的分子或离子在流体流动时发生相互作用所产生的应力,它的方向与流体的流动方向垂直;压力是指流体受到外部压力作用时产生的应力,其方向垂直于受力面。

应变是流体受力后形变程度的量度,它通常用拉伸应变和剪切应变来表示。

拉伸应变是指流体在受力作用下沿着某一方向发生的形变程度,其计算公式为变形量与原始长度的比值,单位为无量纲。

剪切应变是指流体在受到剪切力作用时发生的形变程度,其计算公式为变形量与原始长度的比值,单位为无量纲。

对于牛顿流体,其应力应变关系符合牛顿黏滞定律,即剪切应力与剪切应变成正比,比例系数为黏度。

黏度是流体的特性参数,它反映了流体内部分子或离子在流动时产生的阻力大小。

对于非牛顿流体,其应力应变关系则更加复杂,需要采用不同的模型来描述其流变性质。

在工程应用中,流体力学中的应力应变关系在石油、化工、食品、医药等领域都有广泛应用。

通过研究流体的应力应变关系,可以深入理解流体的流动性质,从而指导工程设计和生产过程中的优化和改进。

- 1 -。

材料力学应力应变知识点总结

材料力学应力应变知识点总结

材料力学应力应变知识点总结材料力学是研究物体的力学性质和行为的学科。

其中,应力和应变是材料力学中的重要概念。

应力是指力对物体单位面积的作用,应变是物体单位长度的变形程度。

本文将对材料力学中的应力应变相关知识点进行总结。

一、应力的概念和分类应力是指单位面积内受力的大小。

根据应力的方向和大小,可以将应力分为以下几类:1.1 张应力:当物体内外部作用力的方向相反,使物体发生延伸或拉长的变形时,产生的应力称为张应力。

1.2 压应力:当物体内外部作用力的方向相同,使物体发生压缩或缩短的变形时,产生的应力称为压应力。

1.3 剪应力:当物体内外部作用力平行但方向相反,使物体内部产生剪切变形时,产生的应力称为剪应力。

1.4 弯曲应力:当物体受到外力作用时,在物体的截面上会出现内部受力的分布,使物体发生弯曲变形,产生的应力称为弯曲应力。

1.5 组合应力:在实际工程应用中,物体受到多种不同方向的力作用时,会同时产生不同方向的应力,这种情况下的应力称为组合应力。

二、应力的计算和表示计算应力需要确定作用力的大小和作用面积的大小。

根据不同的情况,应力的计算和表示方式也不同。

2.1 一维应力计算:当物体的受力方向与截面法线方向一致时,应力的计算公式为σ=F/A,其中σ表示应力,F表示作用力,A表示作用面积。

2.2 平面应力计算:当物体受力的方向不与截面法线方向一致时,需要通过平面应力的计算方法来确定应力的大小和方向。

常见的平面应力计算方法有叠加原理、应力分析法等。

2.3 主应力和主应力方向:物体在某一点上的应力是沿着不同方向的应力的代数和,其中最大的应力称为主应力,最大应力所涉及的方向称为主应力方向。

主应力和主应力方向的计算对于材料的强度评估和结构设计具有重要意义。

三、应变的概念和计算应变是指物体在受力作用下产生的长度变化和形状变化。

可以将应变分为以下几类:3.1 线性应变:当物体受到轴向拉伸或压缩作用时,长度发生变化,此时的应变称为线性应变。

应力和应变

应力和应变

应力和应变1. 简介在力学和材料科学中,应力和应变是两个重要的概念。

应力是指材料内部受到的力的作用,而应变是指材料在受到力作用后发生的形变。

应力和应变是描述材料力学性能的基本参数,对于材料的设计和工程应用具有重要意义。

2. 应力应力是材料内部受到的力的作用,通常用符号σ表示,其单位是帕斯卡(Pa),也可以使用兆帕(MPa)或千兆帕(GPa)。

应力可以分为三类:正应力、剪应力和法向应力。

2.1 正应力正应力是指作用在材料内部的垂直于截面的力,可以通过力除以截面积来计算。

正应力可以进一步分为拉应力和压应力,分别表示拉伸和压缩材料时的应力。

拉应力表示材料受到拉伸作用时的应力,通常以正数表示。

拉应力会使材料发生形变,具有延展性和弹性,可以恢复原状。

压应力表示材料受到压缩作用时的应力,通常以负数表示。

压应力会使材料发生形变,具有收缩性和塑性,并且不易恢复原状。

2.2 剪应力剪应力是指作用在材料内部的平行于截面但方向不同的力,可以通过力除以截面积来计算。

剪应力会使材料发生扭转和剪切形变。

剪应力会产生剪切变形,对应的是材料的剪切模量,可以用于描述材料的硬度和可塑性。

2.3 法向应力法向应力是指作用在材料内部的垂直于截面方向的力,可以通过力除以截面积来计算。

法向应力会使材料发生压缩或拉伸形变。

法向应力的大小和方向取决于施加力的方向和大小,可用于描述材料的稳定性和破坏性。

3. 应变应变是材料在受到力作用后发生的形变,通常用符号ε表示。

应变可以分为线性应变和非线性应变两类。

3.1 线性应变线性应变是指材料在受到小应力作用时,形变与力之间的关系是线性的。

线性应变可以通过材料的弹性模量来描述,弹性模量是材料在小应力作用下恢复原状能力的度量。

3.2 非线性应变非线性应变是指材料在受到大应力作用时,形变与力之间的关系是非线性的。

非线性应变通常发生在超过材料弹性极限时,即材料开始变形并难以恢复原状的阶段。

非线性应变可以引起材料的塑性变形和破坏,对于材料的设计和使用具有重要影响。

应力应变概念

应力应变概念
(u/y)dy
线段OA及OB之间旳夹角变化 OA与OA间旳夹角 =(v/x)dx/dx= v/x OB与OB间旳夹角= (u/y)dy/dy=u/y 线段OA及OB之间旳夹角降低了v/x +u/y, xz平面旳剪应变为:
xy= v/x +u/y (xy与yx)
同理能够得出其他两个剪切应变:
yz= v/z+w/y zx= w/x +u/z 结论:
C33=2.2 • 透辉石 CaMgSi2O6 C11=2.0 C22=1.8
C33=2.4 • 双链状硅酸盐 角闪石 • 一般角闪石(CaNaK)2-3(HgFeAl)5(SiAl)8O22(OH)2
C11=1.2 C22=1.8 C33=2.8
环状硅酸盐
(2) 温度
大部分固体,受热后渐渐开始变软,弹性常数随温度 升高而降低。
zz= w/z.
x u u O A O´ A´
x
(2)剪切应变
A点在x方向旳位移是:u+(u/x)dx, OA旳长 度增长(u/x)dx. O点在 y方向旳应变: v/x, A点在y方向旳位 移v +(v/x)dx, A点在y方向相对O点旳位移为: (v/x)dx, 同理:B点在x方向相对O点旳位移为:
一点旳应变状态能够用六个应变分量来决定,即 三个剪应变分量及三个正应变分量。
2.1.3 弹性形变 1. 广义虎克定律(应力与应变旳关系)
(1)各向同性体旳虎克定律
x
y z
x
b c
c
L
L
b
长方体在轴向旳相对伸长为:x=x/E
x 应力与应变之间为线性关系,E------弹性
模量,
对各向同性体,弹性模量为一常数。

应力和应变分析和强度理论

应力和应变分析和强度理论

机械设计
01
02
03
零件强度校核
通过应力和应变分析,可 以校核机械零件的强度, 确保零件在正常工作载荷 下不会发生破坏。
优化装配设计
通过应力和应变分析,可 以优化机械装配设计,减 少装配误差和应力集中, 提高装配质量和可靠性。
振动和噪声控制
通过应力和应变分析,可 以预测和控制机械系统的 振动和噪声,提高机械系 统的性能和舒适性。
总结词
最大拉应力理论
详细描述
该理论认为最大拉应力是导致材料破坏的主要因素,当最大 拉应力达到材料的极限抗拉强度时,材料发生断裂。
第二强度理论
总结词
最大伸长应变理论
详细描述
该理论认为最大伸长应变是导致材料 破坏的主要因素,当最大伸长应变达 到材料的极限抗拉应变时,材料发生 断裂。
第三强度理论
总结词
03
应力和应变的应用
结构分析
结构稳定性
01
通过应力和应变分析,可以评估结构的稳定性,预测结构在不
同载荷下的变形和破坏模式。
结构优化设计
02
通过对应力和应变的精确计算,可以优化结构设计,降低结构
重量,提高结构效率。
结构疲劳寿命预测
03
通过应力和应变分析,可以预测结构的疲劳寿命,为结构的维
护和更换提供依据。
能量法
总结词
能量法是一种基于能量守恒和变分原理 的数值分析方法,通过将问题转化为能 量泛函的极值问题,并采用变分法或有 限元法进行求解。
VS
详细描述
在应力和应变分析中,能量法可以用于求 解各种力学问题,如弹性力学、塑性力学 等。通过构造合适的能量泛函和约束条件 ,能量法能够提供精确和高效的数值解。 同时,能量法还可以用于优化设计、稳定 性分析和控制等领域。

应力与应变关系

应力与应变关系

一、应力与应变1、应力在连续介质力学里,应力定义为单位面积所承受的作用力。

通常的术语“应力"实际上是一个叫做“应力张量” (stress tensor )的二阶张量。

概略地说,应力描述了连续介质内部之间通过力(而且是通过近距离接触作用力)进行相互作用的强度。

具体说,如果我们把连续介质用一张假想的光滑曲面把它一分为二,那么被分开的这两部分就会透过这张曲面相互施加作用力。

很显然,即使在保持连续介质的物理状态不变的前提下,这种作用力也会因为假想曲面的不同而不同,所以,必须用一个不依赖于假想曲面的物理量来描述连续介质内部的相互作用的状态。

对于连续介质来说,担当此任的就是应力张量,简称为应力。

2、应变应变在力学中定义为一微小材料元素承受应力时所产生的单位长度变形量。

因此是一个无量纲的物理量。

在直杆模型中,除了长度方向由长度改变量除以原长而得“线形变",另外,还定义了压缩时以截面边长(或直径)改变量除以原边长(或直径)而得的“横向应变”。

对大多数材料,横向应变的绝对值约为线应变的绝对值的三分之一至四分之一,二者之比的绝对值称作“泊松系数”。

3、本构关系应力与应变的关系我们叫本构关系(物理方程)。

E σε=(应力=弹性模量*应变) 4、许用应力(allowable stress )机械设计或工程结构设计中允许零件或构件承受的最大应力值。

要判定零件或构件受载后的工作应力过高或过低,需要预先确定一个衡量的标准,这个标准就是许用应力.凡是零件或构件中的工作应力不超过许用应力时,这个零件或构件在运转中是安全的,否则就是不安全的。

许用应力等于考虑各种影响因素后经适当修正的材料的失效应力除以安全系数。

失效应力为:静强度设计中用屈服极限(yield limit )或强度极限(strength limit );疲劳强度设计中用疲劳极限(fatigue limit )。

5、许用应力、失效应力及安全系数之间关系塑性材料(大多数结构钢和铝合金)以屈服极限为基准,除以安全系数后得许用应力,即[]()/ 1.5~2.5s n n σσ==。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

第三章 应力与强度计算一.内容提要本章介绍了杆件发生基本变形时的应力计算,材料的力学性能,以及基本变形的强度计算。

1.拉伸与压缩变形 1.1 拉(压)杆的应力1.1.1拉(压)杆横截面上的正应力拉压杆件横截面上只有正应力σ,且为平均分布,其计算公式N FAσ= (3-1)式中N F 为该横截面的轴力,A 为横截面面积。

正负号规定 拉应力为正,压应力为负。

公式(3-1)的适用条件:(1) 杆端外力的合力作用线与杆轴线重合,即只适于轴向拉(压)杆件;如果是偏心受压或受拉的轻质杆件,那么必然存在靠近轴力的一侧受压,远离轴力的一侧受拉,应力肯定不同,方向相反。

并存在中和轴。

(即应力在中和轴处为0)(2)适用于离杆件受力区域稍远处的横截面;(大于截面宽度的长度范围内——圣维南) (3)杆件上有孔洞或凹槽时,该处将产生局部应力集中现象,横截面上应力分布很不均匀(即应力集中);(4)截面连续变化的直杆,杆件两侧棱边的夹角020α≤时,可应用式(3-1)计算,所得结果的误差约为3%。

1.1.2拉(压)杆斜截面上的应力(如图3-1)图3-1拉压杆件任意斜截面(a 图)上的应力为平均分布,其计算公式为 全应力 cos p ασα= (3-2)正应力 2cos ασσα=(3-3)切应力1sin 22ατσα=(3-4)式中σ为横截面上的应力。

正负号规定:α 由横截面外法线转至斜截面的外法线,逆时针转向为正,反之为负。

ασ 拉应力为正,压应力为负。

ατ 对脱离体内一点产生顺时针力矩的ατ为正,反之为负。

两点结论:(1)当00α=时,即横截面上,ασ达到最大值,即()max ασσ=。

当α=090时,即纵截面上,ασ=090=0。

(2)当045α=时,即与杆轴成045的斜截面上,ατ达到最大值,即max ()2αατ=。

1.2 拉(压)杆的应变和胡克定律 (1)变形及应变杆件受到轴向拉力时,轴向伸长,横向缩短;受到轴向压力时,轴向缩短,横向伸长。

如图3-2。

图3-2轴向变形 1l l l ∆=- 轴向线应变 l lε∆=横向变形 1b b b ∆=- 横向线应变 b bε∆'=正负号规定 伸长为正,缩短为负。

(2)胡克定律当应力不超过材料的比例极限时,应力与应变成正比。

即E σε= (3-5)或用轴力及杆件的变形量表示为N F ll EA∆=(3-6) 式中EA 称为杆件的抗拉(压)刚度,是表征杆件抵抗拉压弹性变形能力的量。

公式(3-6)的适用条件:(a)材料在线弹性范围内工作,即p σσ〈;(b)在计算l ∆时,l 长度内其N 、E 、A 均应为常量。

如杆件上各段不同,则应分段计算,求其代数和得总变形。

即1niii i iN l l E A =∆=∑(3-7) (3)泊松比当应力不超过材料的比例极限时,横向应变与轴向应变之比的绝对值。

即ενε'=(3-8) 1.3 材料在拉(压)时的力学性能 1.3.1低碳钢在拉伸时的力学性能 应力——应变曲线如图3-3所示。

图3-3 低碳钢拉伸时的应力-应变曲线卸载定律:在卸载过程中,应力和应变按直线规律变化。

如图3-3中dd ’直线。

冷作硬化:材料拉伸到强化阶段后,卸除荷载,再次加载时,材料的比例极限升高,而塑性降低的现象,称为冷作硬化。

如图3-3中d ’def 曲线。

图3-3中,of ’ 为未经冷作硬化,拉伸至断裂后的塑性应变。

d ’f ’ 为经冷作硬化,再拉伸至断裂后的塑性应变。

四个阶段四个特征点,见表1-1。

阶 段 图1-5中线段 特征点 说 明弹性阶段oab比例极限p σ 弹性极限e σp σ为应力与应变成正比的最高应力e σ为不产生残余变形的最高应力屈服阶段bc屈服极限s σs σ为应力变化不大而变形显著增加时的最低应力强化阶段 ce 抗拉强度b σ b σ为材料在断裂前所能承受的最大名义应力局部形变阶段ef产生颈缩现象到试件断裂 表1-1主要性能指标,见表1-2。

性能 性能指标 说明弹性性能 弹性模量E 当p E σσσε≤=时, 强度性能屈服极限s σ 材料出现显著的塑性变形 抗拉强度b σ材料的最大承载能力 塑性性能延伸率1100%l llδ-=⨯ 材料拉断时的塑性变形程度 截面收缩率1100%A A Aψ-=⨯材料的塑性变形程度1.3.2 低碳钢在压缩时的力学性能图3-4 低碳钢压缩时的应力-应变曲线应力——应变曲线如图3-4中实线所示。

低碳钢压缩时的比例极限p σ、屈服极限s σ、弹性模量E 与拉伸时基本相同,但测不出抗压强度b σ1.3.3铸铁拉伸时的力学性能图3-5 铸铁拉伸时的应力-应变曲线应力——应变曲线如图3-5所示。

应力与应变无明显的线性关系,拉断前的应变很小,试验时只能侧得抗拉强度b σ。

弹性模量E 以总应变为0.1%时的割线斜率来度量。

1.3.3铸铁压缩时的力学性能应力——应变曲线如图3-6所示。

图3-6 铸铁压缩时的应力-应变曲线铸铁压缩时的抗压强度比拉伸时大4—5倍,破坏时破裂面与轴线成045~35。

宜于做抗压构件。

1.3.4塑性材料和脆性材料延伸率δ〉5%的材料称为塑性材料。

延伸率δ〈5%的材料称为脆性材料。

1.3.5屈服强度0.2σ对于没有明显屈服阶段的塑性材料,通常用材料产生0.2%的残余应变时所对应的应力作为屈服强度,并以0.2σ表示。

1.4 强度计算许用应力 材料正常工作容许采用的最高应力,由极限应力除以安全系数求得。

塑性材料 [σ]=s s n σ ; 脆性材料 [σ]=b bn σ 其中,s b n n 称为安全系数,且大于1。

强度条件:构件工作时的最大工作应力不得超过材料的许用应力。

对轴向拉伸(压缩)杆件[]NAσσ=≤ (3-9) 按式(1-4)可进行强度校核、截面设计、确定许克载荷等三类强度计算。

2.扭转变形2.1 切应力互等定理受力构件内任意一点两个相互垂直面上,切应力总是成对产生,它们的大小相等,方向同时垂直指向或者背离两截面交线,且与截面上存在正应力与否无关。

2.2纯剪切单元体各侧面上只有切应力而无正应力的受力状态,称为纯剪切应力状态。

2.3切应变切应力作用下,单元体两相互垂直边的直角改变量称为切应变或切应变,用τ表示。

2.4 剪切胡克定律在材料的比例极限范围内,切应力与切应变成正比,即G τγ= (3-10)式中G 为材料的切变模量,为材料的又一弹性常数(另两个弹性常数为弹性模量E 及泊松比ν),其数值由实验决定。

对各向同性材料,E 、 ν、G 有下列关系2(1)EG ν=+ (3-11)2.5 圆截面直杆扭转时应力和强度条件 2.5.1 横截面上切应力分布规律 用截面法可求出截面上扭矩,但不能确定切应力在横截面上的分布规律和大小。

需通过平面假设,从几何、物理、平衡三方面才能唯一确定切应力分布规律和大小。

(1)沿半径成线性分布,圆心处0τ=,最大切应力在圆截面周边上。

(2)切应力方向垂直半径,圆截面上切应力形成的流向与该截面上扭矩转向相等,图3-7。

2.5.2切应力计算公式横截面上某一点切应力大小为p pT I ρτ=(3-12) 式中p I 为该截面对圆心的极惯性矩,ρ为欲求的点至圆心的距离。

圆截面周边上的切应力为max tTW τ=(3-13) 式中p t I W R=称为扭转截面系数,R 为圆截面半径。

2.5.3 切应力公式讨论(1) 切应力公式(3-12)和式(3-13)适用于材料在线弹性范围内、小变形时的等圆截面直杆;对小锥度圆截面直杆以及阶梯形圆轴亦可近似应用,其误差在工程允许范围内。

(2) 极惯性矩p I 和扭转截面系数t W 是截面几何特征量,计算公式见表3-3。

在面积不变情况下,材料离散程度高,其值愈大;反映出轴抵抗扭转破坏和变形的能力愈强。

因此,设计空心轴比实心轴更为合理。

2.5.4强度条件圆轴扭转时,全轴中最大切应力不得超过材料允许极限值,否则将发生破坏。

因此,强度条件为[]max maxt T W ττ⎛⎫=≤⎪⎝⎭ (3-14) 对等圆截面直杆[]maxmax tT W ττ=≤ (3-15) 式中[]τ为材料的许用切应力。

3.弯曲变形的应力和强度计算 3.1 梁横截面上正应力3.1.1中性层的曲率与弯矩的关系1zMEI ρ=(3-16) 式中,ρ是变形后梁轴线的曲率半径;E 是材料的弹性模量;E I 是横截面对中性轴Z 轴的惯性矩。

3.1.2横截面上各点弯曲正应力计算公式ZMy I σ=(3-17)式中,M 是横截面上的弯矩;Z I 的意义同上;y 是欲求正应力的点到中性轴的距离。

由式(3-17)可见,正应力σ的大小与该点到中性轴的距离成正比。

横截面上中性轴的一侧为拉应力,另一侧为压应力。

在实际计算中,正应力的正负号可根据梁的变形情况来确定,位于中性轴凸向一侧的各点均为拉应力,而位于中性轴凹向一侧的各点均为压应力。

最大正应力出现在距中性轴最远点处max max max max z zM My I W σ=•= (3-18) 式中,max z z I W y =称为抗弯截面系数。

对于h b ⨯的矩形截面,216z W bh =;对于直径为D 的圆形截面,332z W D π=;对于内外径之比为d a D =的环形截面,34(1)32z W D a π=-。

若中性轴是横截面的对称轴,则最大拉应力与最大压应力数值相等,若不是对称轴,则最大拉应力与最大压应力数值不相等。

3.2梁的正应力强度条件梁的最大工作应力不得超过材料的容许应力,其表达式为[]maxmax zM W σσ=≤ (3-19) 由正应力强度条件可进行三方面的计算:(1)校核强度 即已知梁的几何尺寸、材料的容许应力以及所受载荷,校核正应力是否超过容许值,从而检验梁是否安全。

(2)设计截面 即已知载荷及容许应力,可由式[]maxz M W σ≥确定截面的尺寸(3)求许可载荷 即已知截面的几何尺寸及容许应力,按式[]max z M W σ≤确定许可载荷。

对于由拉、压强度不等的材料制成的上下不对称截面梁(如T 字形截面、上下不等边的工字形截面等),其强度条件应表达为[]maxmax 1l t z M y I σσ=≤ (3-20a ) []maxmax 2y c zM y I σσ=≤ (3-20b ) 式中,[][],t c σσ分别是材料的容许拉应力和容许压应力;12,y y 分别是最大拉应力点和最大压应力点距中性轴的距离。

若梁上同时存在有正、负弯矩,在最大正、负弯矩的横截面上均要进行强度计算。

3.3梁的切应力z z QS I bτ*= (3-21) 式中,Q 是横截面上的剪力;z S *是距中性轴为y 的横线与外边界所围面积对中性轴的静矩;z I 是整个横截面对中性轴的惯性矩;b 是距中性轴为y 处的横截面宽度。

相关文档
最新文档