第十章 球函数

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球函数 数学物理方法

球函数 数学物理方法

第十章球函数1000)(',)(0)()()(')()(''c z w c z w z w z q z w z p z w 级数解法一、二阶常微分方程的二阶常微分方程:数。

定解条件,逐个确定系幂级数,并代入方程和的为中心,带有待定系数表示为以级数解法:将方程的解0z ,sin cos 0'"x B x A y y y 的通解为例如:都可展为幂级数。

、处,在x x x sin cos 0 、方程的常点和奇点1为方程的常点。

点解析,则在和)常点:如果(00)()(1z z z q z p 为方程的奇点。

的非解析点,则和是)奇点:如果(00)()(2z z q z p z 否则,为非正则奇点。

为正则奇点;的二阶极点,则的一阶极点,最多是若00)()(z z q z p z00)()(k kk z z c z w 条件确定系数。

递推关系,再根据定解为零,找出系数之间的,令合并后各系数分别代入方程,合并同幂项将00)()(k kk z z c z w 法、常点邻域内的级数解2域内单值解析。

件的解存在,并在此区这个区域中满足定解条内单值解析,则方程在在、)定理:若(R z z z q z p ||)()(10)确定系数(2)0()ln()()()()()0()()()(00,1002000012121b z z z Aw z z b z z z w a z z a z z z w n s s k kks k kks 数解、正则奇点邻域中的级3两个线性无关解为:002010001)()()()()()()()(k kk k kk z z q z q z z z q z z p z p z z z p0)()(k sk k z z c z w 设解的形式为:20)(0)()()(')()(''z z z w z q z w z p z w 两边方程0)()()()(')()()('')(202020 z w z q z z z w z p z z z w z z 0)()()(')()()('')(11020 z w z q z w z p z z z w z z)()()()()()()1)((00000000k sk kk kk k s k k k kk k sk kz z c z z q z z c s k z z p z z c s k s k 零,可得判定方程:令最低次幂项的系数为0)1(00 q sp s s 是较小的根。

球函数

球函数
1
+[k (k + 1) − l (l + 1)]∫ Pk Pdx = 0 l
−1
1
8
d d 2 dP 2 dP k {Pl [(1 − x ) ] − Pk [(1 − x ) l ]}dx ∫−1 dx dx dx dx
1
+[k (k + 1) − l (l + 1)]∫ Pk Pdx = 0 l
方程(5)满足自然周期条件的解是
Φ (ϕ ) = A cos mϕ + B sin mϕ
若取m = 0
Φ(ϕ ) = 常数
d 2R dR r + 2r − l (l + 1) R = 0 2 dr dr
2
(6)
1
d d 2 = ∫ [ (1 − x ) Pl ′Pk − (1 − x 2 ) Pl Pk′]dx −1 dx dx
1
= [(1 − x )( Pl′Pk − Pl Pk′ )]
2
1 −1
9
[ k ( k + 1) − l (l + 1)]∫ Pk Pdx l
−1
1
= [(1 − x )( Pl ′Pk − Pl Pk′)]
d 2Θ dΘ (1 − x 2 ) 2 − 2 x + l (l + 1)Θ = 0 dx dx
2
dΘ d 2Θ (1 − x ) 2 − 2 x + l (l + 1)Θ = 0 dx dx
2
⎧(1 − x 2 ) y ′′ − 2 xy ′ + l (l + 1) y = 0 ⎪ ——本征值问题 ⎨ ⎪当x = ±1时y ( x)有限 (自然边界条件 ) ⎩

数学物理方法--球函数

数学物理方法--球函数
2
)
12
例4 在本来是匀强的静电场中放置均匀介质球,本来的 电场强度是E0,球的半径是,介电常数是,试求介质 球内外的电场强度
分析:球内电势 球外电势 衔接条件
13
10.2 连带勒让德函数
一. 连带勒让德函数
(1
x2 )
d2 dx2
2x
d dx
[l (l
1)
m2 1 x2
]
0(m
0,1, 2,L
u 0
(r2R' )'l(l 1)R 0
(sin' )'l(l 1) sin 0 (0),( )有界
x cos
r2R"2rR'l(l 1)R 0
[(1 x2 )' ]'l(l 1) 0 (1)有界
R Al rl Bl rl1
f ( )
l 0
Rl
(a)Pl
(cos
)
u
l 0
Rl
(r)Pl
(cos
)
11
例 半径为r0 的半球,球面上温度分布为保持为 u0 c,os 底面绝热,确定半球内空间的稳定温度分布 u 。
u 0, r a, / 2
定解问题为:u |rr0 u0 cos
u
|
2
0
问题有反演对称性,对z进行偶延拓后
u 0,r a
u
|ra
u0
cos (
)
y |x1 有限
求对应的本征函数:
m
设 (1 x2 ) 2 y(x) 带入方程整理得:
(1 x2) y 2(m 1)xy [l(l 1) m2]y 0(m 0,1, 2,L )
14

球函数解析式方法

球函数解析式方法

求函数解析式的几种方法山东 胡大波求()f x 解析式方法多,难度大.只有正确求出函数解析式才能进一步研究函数性质,因此本文介绍几种求()f x 解析式的方法,供同学们参考.1.配凑法例1 已知2(1)2f x x -=+,求()f x .解:22(1)2(1)2(1)3f x x x x -=+=-+-+,即2()23f x x x =++.2.换元法例2 若2(1)21f x x +=+,求()f x .解:令1t x =+,则1x t =-,22()2(1)1243f t t t t ∴=-+=-+. 2()243f x x x ∴=-+.3.解方程组法若已知()f x 满足某个等式,这个等式除()f x 是未知量外,还出现其他未知量(如()f x -,1f x ⎛⎫ ⎪⎝⎭等).可以利用相互代换得到方程组,消去()f x -或1f x ⎛⎫ ⎪⎝⎭,进而得到()f x 的解析式.例3 若2()()1f x f x x --=+,求()f x .解: 2()()1f x f x x --=+,用x -去替换式中的x , 得2()()1f x f x x --=-+,即有2()()12()()1f x f x x f x f x x --=+⎧⎨--=-+⎩,, 解方程组消去()f x -,得 ()13x f x =+. 4.待定系数法当题设给出函数特征,求函数的解析式时,可用此种方法,如函数为一次函数,可设()(0)f x ax b a =+≠,再利用恒等原理确定其系数.例4 设方程210x x -+=的两根为αβ,,试求满足()f αβ=,()f βα=,(1)1f = 的二次函数()f x 的解析式.解:由已知条件,可得1αβ+=,1αβ= ,显然αβ≠,即0αβ-≠.设二次函数2()(1)f x a x x bx c =-+++.αβ ,为方程210x x -+=的两根,210αα∴-+=且210ββ-+=.222()(1)()(1)(1)(111)1f a b c f a b c f a b c ααααβββββα⎧=-+++=⎪=-+++=⎨⎪=-+++=⎩,,, 可得1b c b c a b c αββα+=⎧⎪+=⎨⎪++=⎩,,, 故111a b c =⎧⎪=-⎨⎪=⎩,,,22()(1)122f x x x x x x ∴=-+-+=-+.5.特值法此法适用于所给的关系式中,无论自变量在定义域内取何值,关系式均成立,通过取某些特殊值代入题设的等式中,有时能使问题具体化、简单化,顺利找出规律,求出解析式.例5 已知(0)1f =,()()(21)()f p q f p q p q p q -=--+∈R ,,求()f x . 解法1:令0p =,得(0)(0)(1)f q f q q -=--+,即()1(1)f q q q -=--+.又令q x -=,代入上式,得2()1()(1)1f x x x x x =--+=++,2()1f x x x ∴=++.解法2:令p q =,得(0)()(1)f f p p p =-+,即2()1(1)1f p p p p p =++=++, 2()1f x x x ∴=++.。

Chap._10 球函数

Chap._10  球函数
1
d l 1 2 d d l -2 2 l l 1 dx l 1 ( x 1) dx dx l-2 ( x 1) dx
分部积分l次
( 1)l N l2 2 l 2 (l! ) 2 ( 1)l 2l 2 (l! ) 2
1
d l 1 2 d l 1 2 ( x 1)l l 1 ( x 1)l dx 1 dx l 1 dx
4
利用
(k 2)(k 1) ak ak 2 (k l )(k l 1)
k (k 1) ak 2 ak , (k l 2)(k l 1)
l (l 1) l (l 1) (2l )! al 2 al l 2 2(2l 1) ( 2)(2l 1) 2 (l! ) 1 (2l )! (2l 2)! 1 l ( 1) l , ( 2)(2l 1) 2 (l 1)!(l 2)!l 2 (l 1)!(l 2)!
2
2 i i( ) 2
x x 1e
将此代入积分表式

x x 1e
2
i
13
1 1 Pl ( x ) 2i 2l 1 2 1 2 1 2

2



x x 2 1ei 1
2

x 1
2 2 i

l
l 1
2 N l Pl ( x) dx , (l 0,1,2,) 1 2l 1
1 2
18

l 1 dl 2 x 1 Pl ( x ) l l 2 l! dx
1 2 N l 2l 2 (l! ) 2 1 2l 2 (l! ) 2 1 2l 2 (l! ) 2

§10.1 轴对称球函数

§10.1 轴对称球函数

u0 cos ,底面绝热,试求这个半球里的
稳定温度分布。
u 0 r r0 u u0 cos 0 r r0 2 即u r r u0 x 0 x 1 0 u 0 即u x x 0 0 2
2l ! al l 2 2 l !
利用已知递推公式

k 2 k 1 a ak k 2 k l k l 1

2l 2k ! pl x 1 l xl 2k 2 k ! l k ! l 2k ! k 0
2 x3 3x 4 f 0 p0 x f1 p1 x f 2 p2 x f 3 p3 x 3 1 5 3 2 3 f 0 f1 x f 2 x f 2 f 3 x f 3 x 2 2 2 2

1 f0 2 f2 4 f 3 f 3 1 2 3 3 f 0 2 2 5 f3 2 2
l 0,1, 2
(参阅教材P280)
(8)广义傅里叶级数
设 f x 在[-1,+1]上连续,则
f x f l pl x l 0 f 2l 1 1 f x p x dx l l 2 1

f f l pl cos l 0 f 2l 1 f p cos sin d l 0 l 2
解:(1)轴对称,取球坐标
u 0 r r0 u r 0 有限 u u0 0 r r0 2 u 0 即 u x 0 0 2
u0

球函数

球函数
10
2k + 1 Ak = 2a k

+1
−1
半径为r 的半球, 例3 半径为r0 的半球,球面上温度分布为保持为u0 cos θ , 底面绝热, 底面绝热,确定半球内空间的稳定温度分布 u 。
∆ u = 0, r < a , θ < π / 2 定 解 问 题 为 : u | r = r0 = u 0 cos θ u |θ = π = 0 2
24


右边按球函数展开: 右边按球函数展开:
1 u0 sin 2 θ cos ϕ sin ϕ = u0 (3sin 2 θ ) sin 2ϕ 6 1 = u0 P22 (cos θ ) sin 2ϕ 6
比较系数得: 比较系数得
1 r0 B = u0 6 其它系数为零
2 2 2
方程的解为: 方程的解为:

∞ l =0
( Al r l + B l r − l −1 ) Pl (cos θ )
球内解要求 u ( 0 , θ ) 有界,半通解化为 u=

∞ l =0
Al r l Pl (cos θ )
2
由边界条件得: = x
根据完备性:

∞ l=0
Al a l Pl ( x )
Ax 2 Pk ( x ) dx =
2

k=0
( − 1) k ( 2 l − 2 k ) ! x l−2k 2 l k !( l − k ) !( l − 2 k ) !
♦ 微分表示
d Pl ( x ) = l 2 l ! dx
1
l l
( x 2 − 1) l
展开
l 1 1 l! 2 l ( x − 1) = l ∑ ( x 2 ) ( l − k ) ( − 1) k 2l l! 2 l ! k =0 (l − k ) ! k !

数学物理方法第十章

数学物理方法第十章
m m
m 0,1, 2, l l 0,1, 2,
轴对称球函数
1 sin l l 1 0 sin
d 2 d (1 x ) 2 2 x l ( l 1) 0 dx dx
k
[l / 2:小于、等于 ]
P0 ( x ) 1 P 1 ( x ) x cos
2 1 (3 cos 2 1) P2 ( x ) 1 ( 3 x 1 ) 2 4 3 1 (5 cos 3 3 cos ) P3 ( x ) 1 ( 5 x 3 x ) 2 8 1 ( 35 x 4 30 x 2 3) P4 ( x ) 8 1 64

勒让德多项式的完备性:任意一个在区间 [-1,1]中分段连续的函数f(x),在 平均收敛意义下,可展开为级数
f ( x ) f l Pl ( x ),
2

l 0
lim 平均收敛: N
1

1
f ( x ) f l Pl ( x ) dx 0
l 0
N
15
正交性

al 4
(l 2)(l 3) (l 2)(l 3) (2l 2)! (2l 4)! 2 al 2 (1)2 ( ) 1 4(2l 3) 2 2!(2l 3) 2l (l 1)!(l 2)! 2! 2l (l 2)!(l 4)!
3
问题的引出
u 0
偏微分方程 分离变量
1 2 u 1 u 1 2 u 0 (r ) 2 (sin ) 2 2 2 2 r r sin r sin r r
常微分方程组 本征值问题 广义傅立叶级数 勒让德多项式 贝塞耳函数 (特殊函数)

球函数及其在物理学中的应用

球函数及其在物理学中的应用

二、球函数在物理中的应用举例 1. 球函数在电动力学中的应用 同学们对于轴对称的球函数在求解具有轴对称静电场问题的应用已经比较 熟悉,在这里着重讨论球函数在不具有轴对称性静电场问题的应用。 例:设有一半径为 a 的球,球面上的电势分布为 f (θ,φ ),求球内的电势分布。 解:定解问题为 ∇ 2u = 0 (0 < r < a) u
对其进行归一化,就得到球函数: Yl m (θ , ϕ ) = (l − m )! (2l + 1) m Pl (cos)θ ei mϕ (l + m )! 4π
2. 亥姆霍兹方程在球坐标系下的分离变量 将亥姆霍兹方程(含拉普拉斯算符)在球坐标系下分离变量:
k u + ∇ =
2

u ( r , θ , ϕ ) = R ( r )Y (θ , ϕ )
Plm (cos θ )Pkm (cos θ ) sin θ dθ = cos nϕ cos mϕ dϕ = π δ n m sin nϕ sin mϕ dϕ = π δ n m cos nϕ sin mϕ dϕ = 0
(l + m !) 2 δl k (l − m !) 2l + 1 (2)
2π 0 2π 0 2π 0
l = 0 m= 0 ∞ l
由球面处的定解条件,有
∑ ∑(A
l = 0 m=0

l
lm
cos mϕ + Bl m sin mϕ )a l Plm (cos θ ) = f (θ , ϕ )
(1)
对于正弦函数、余弦函数及连带勒让德函数,有以下正交归一关系:
∫ ∫ ∫ ∫
sin θdθdϕ 积分,有
π 0
代入亥姆霍兹方程,并令在分离变量过程中引入的常数为 λ,得到角度(θ, φ) 部 分的函数 Y (θ,φ ) 所满足的方程 1 1 ∂ ∂Y 1 ∂ 2Y − sin θ ∂θ + 2 θ ∂ϕ 2 = λ Y sin θ ∂θ sin 显然,这一结果与对三维波动方程分离变量时关于角向分布函数 Ψ 所满足 的方程完全一样,最后也可得到归一化球函数 Yl m (θ,φ )。 通过上面的讨论, 我们可以发现,当含拉普拉斯算符的数理方程在球坐标系 下分离变量时,就可以得到球函数,它反映了某一物理量的角向分布。

大学物理-球函数

大学物理-球函数
(1) 定解问题为
u12ur 10有0限,
(0 r a) u1 ra u0
(1) (2)
2u2 0
(a r )
(3)
u2
ra u0 ,
lim
r
u2
E0 r
cos
(4)
(2) 对称性及通解形式。本题有轴对称性,因为接地 导体为等势体,故球内、外电势可分别表示为
(5)
(3) 定系数。将式 (5) 的 u2 代入式 (4) 得到
函数 Ylm ( , ) 进行展开
(8-3-19)
其中展开系数 Clm 可以利用 Ylm ( , ) 的正交归一性求得
(8-3-20)
d
(d = sindd:立体角元)
(四) 球坐标系下拉普拉斯方程的通解 球坐标系下的拉普拉斯方程为:
分离变量,令 其中: 则,特解为
由叠加原理,得到通解: 通解的另一种形式:
Yl m (0,)
(l
(l
m )!(2l
m )!4
1)
Pl
m
(1)ei
m
由 (8-2-7) 式知,当 m' = 0 时,Pl m (1) 0,而 Pl (1) = 1。故
Yl m (0,)
(2l
4
1)
m0
将上式代入 (8-3-24) 得到
B0
4
2l 1Yl*m源自(',')
Am
4
2l
一方面,如果以 k' 为轴建立球坐标系,则 k'' 的极角和方位
角分别用 , 表示。如前图所示 (图中未画出 角)。
以 , 和 '' , '' 为变量的球函数是 = l (l + 1) 的方

球函数柱函数

球函数柱函数

球函数柱函数一、球函数球函数是一类特殊的函数,它们在三维空间中描述了一个点到原点的距离。

球函数通常用于物理学和数学中,用于描述三维空间中的某些物理量或几何量。

1. 球坐标系球坐标系是一种描述三维空间中点的坐标系。

它由径向距离r、极角θ和方位角φ组成。

其中,极角θ表示与z轴的夹角,范围为0到π;方位角φ表示与x轴的夹角,范围为0到2π。

2. 球面积分球面积分是对三维空间中某个区域上的函数进行积分。

球面积分可以用球坐标系来描述,并且可以通过改变极角θ和方位角φ来改变积分区域。

3. 球谐函数球谐函数是一种特殊的函数,它们在球坐标系下具有良好的性质。

球谐函数通常用于描述量子力学中的波函数、电磁场等物理量。

二、柱函数柱函数是另一类特殊的函数,它们在二维平面上描述了一个点到x轴或y轴的距离。

柱函数通常用于数学和工程学中,用于描述平面上的某些物理量或几何量。

1. 柱坐标系柱坐标系是一种描述二维平面上点的坐标系。

它由径向距离r和极角θ组成。

其中,极角θ表示与x轴的夹角,范围为0到2π。

2. 柱面积分柱面积分是对二维平面上某个区域上的函数进行积分。

柱面积分可以用柱坐标系来描述,并且可以通过改变极角θ来改变积分区域。

3. 柱谐函数柱谐函数是一种特殊的函数,它们在柱坐标系下具有良好的性质。

柱谐函数通常用于描述声波、电磁波等在圆形管道中传播时的特性。

三、球函数和柱函数之间的关系球函数和柱函数之间存在着一定的关系。

具体来说,球谐函数可以通过对柱谐函数进行变换得到。

1. 球谐函数与柱谐函数之间的关系球谐函数Ylm(θ,φ)可以表示为:Ylm(θ,φ) = ClmPlm(cosθ)eimφ其中Plm(x)是勒让德多项式,Clm是一个常数,m是一个整数。

柱谐函数Flm(ρ,θ)可以表示为:Flm(ρ,θ) = Dlm(ρ)eimθ其中Dlm(ρ)是柱贝塞尔函数,m是一个整数。

通过对Plm(x)和Dlm(ρ)进行变换,可以得到球谐函数和柱谐函数之间的关系。

第16讲球函数-勒让德函数

第16讲球函数-勒让德函数

数学物理方法第十章球函数参考教材:梁昆淼《数学物理方法》(第四版)球函数♦轴对称问题和勒让德多项式♦转动对称问题和连带勒让德函数♦一般问题和球函数♦本章小结轴对称问题和勒让德多项式♦轴对称拉普拉斯方程的求解♦勒让德多项式♦勒让德多项式的母函数和递推公式♦勒让德多项式的性质♦勒让德多项式的应用轴对称拉普拉斯方程的求解0=∆u 0)1()''(2=+−R l l R r 0)1('2"2=+−+R l l rR R rΘΘ=Θ++Θ有界)(),0(0sin )1()''(sin πθθl l±Θ=Θ++Θ−有界)1(0)1(]'')1[(2l l x θcos =x )(|θf u a r ==1−−+=l l l l rB r A R )(x P l =Θ∑∞==)(cos )(l l l P r R u θ∑∞==)(cos )()(l l l P a R f θθ勒让德多项式♦定义♦一般表示♦具体形式♦级数表示♦微分表示♦积分表示的本征函数有界刘问题—斯±Θ=Θ++Θ−)1(0)1(]'')1[(2l l x ∑−−−−−=kl l k l xk l k l k k l x P 2)!2()!(!2)!22()1()(l lll lx dx d l x P )1(!21)(2−=∫+−−=dz x z z i x P l lll 12)()1(2121)(π♦代数表达式♦图象勒让德多项式的代数表达式)92cos 204cos 35()33035()()cos 33cos 5()35()()12cos 3()13()(cos )(1)(6412481481321341221210++=+−=+=−=+=−====θθθθθθx x x P x x x P x x P x x P x P llll k l l kl x dxd l x k l k l k k l x P )1(!21)!2()!(!2)!22()1()(22−=−−−−=∑−勒让德多项式的图象勒让德多项式的图象母函数和递推公式♦母函数–定义:u(x, r) =∑ P l (x) r l–形式:u(x, r) = ( 1-2rx + r2 )-1/2–推导–应用♦递推公式–基本递推公式–证明–应用母函数的推导∑∞=)(),(ll rx P r x u ∑∫∞+−−=12)()1(2121),(lCl l lrdz x z z i r x u π∑∫∞−−−=2)(2)1(21ll l l Cx z r z xz dz iπ)(2)1(11221x z r z Cxz dz i−−−∫−=πr z x z dziC)1()(21221−−−=∫π2211|11221r xr zri i z z +−=−=−=ππ)211(12r xr rz +−±=±奇点:母函数的应用2211)(),(r rx r x P r x u ll +−==∑∞1)1(11)1(),1(00=⇒=−==∑∑∞∞l l ll P r rr P r u ll l l ll P r rr P r u )1()1()1(11)1(),1(00−=−⇒−=+=−=−∑∑∞∞∑∑∞∞−−=+==22!)!2(!)!12()1(11)0(),0(kkll rk k rr P r u+===⇒−−12,02,)0(!)!2(!)!12()1(k l k l P k k l k 1!)!1(!!0)12(531!)!12()2(642!)!2(=−=−⋅⋅=−⋅⋅=k k k k基本递推公式)()()12()()1(11x kP x xP k x P k k k k −+−+=+)(')()1()('1x xP x P k x P k k k ++=+)(')(')(1x P x xP x kP k k k −−=)()()(')1(12x kP x kxP x P x k k k −−=−0)(0=<x P k递推公式的证明20211)(),(rrx r x P r x u ll +−==∑∞2/3201)21()(),(r rx r x rl x P r x u l l r +−−==∑∞−∑∑∞−∞+−=+−+−−=−0122/3220)()21()21()21)()()(l l ll r l x P r rx r rx r rx r x r x P r x ([][]∑∑∞+−∞++−=−01112l l l l l ll l llr P l r lxP rP l rP rxP 111)1(2)1(−+−−+−+=−k k k k k P k kxP P k P xP 0)12()1(11=++−+−+k k k P k xP k P k递推公式的应用)()()12()()1(11x kP x xP k x P k k k k −+−+=+xx xP x P k =−=⇒=0)()(00113)()(3)(212012−=−=⇒=x x P x xP x P k x x x P x xP x P k 293215123)(2)(5)(32−=−=⇒=勒让德多项式的性质♦奇偶性P l(-x) = (-1)l P l(x)♦零点定理L阶勒让德多项式为L次多项式,有L个零点。

数理方程总结(球函数)

数理方程总结(球函数)

球函数Legendre 多项式Helmholtz 方程球坐标下分离变量得到连带Legendre 方程21d d sin 0sin d d sin μθλθθθθΘ⎛⎫⎡⎤+-Θ= ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦作变换cos x θ=,()y θ=Θ改写为()22101d dy x y dx dx x μλ⎡⎤⎡⎤-+-=⎢⎥⎢⎥-⎣⎦⎣⎦讨论0μ=情况:1. 三个正则奇点:1,z =±∞,其余全平面解析 z=0邻域内两个线性无关解()2210122212!22n n n n n w z n νννν∞=+⎛⎫⎛⎫Γ-Γ+ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭=+⎛⎫⎛⎫Γ-Γ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭∑21n w +n 1,-1对数发散:21ln 1z-,在设()()()11nn n w z z c z ρ∞==--∑。

得到指标方程解120ρρ==得到两个线性无关解()()()()2011112!nn n z P z n n ννν∞=Γ++-⎛⎫= ⎪Γ-+⎝⎭∑()()()()()()2211ln 22121111111 (12)2!z Q z P z z n z n n n ννγψννν+⎡⎤=--+⎢⎥-⎣⎦Γ++-⎛⎫⎛⎫++++ ⎪⎪Γ-+⎝⎭⎝⎭∑2. 方程条件改变球内区域Laplace 方程轴对称边值问题20|u u f ∇==∑其中∑代表球面上的变点i ii令最下两个构成本征值问题,作变换()cos ,x y θθ==Θ,()1λνν=+变为同之前的两个结果,可以得到在0或1的邻域出发求解由于0出的解对数发散,要求ν取特殊值在1邻域得到()()()12y x c P x c Q x νν=+由于Q 发散,其系数为0,令1c 为1。

P 在1收敛,在-1对数发散3. ✧ ()11l P =✧2()()33532P x x x =- ✧ ✧✧✧✧ 由此得到的Legendre 多项式在0点的值:()()()()222!02!ll ll P l =-()2100l P +=✧ Legendre 多项式为l 次多项式,最高项系数为()22!2!l l l c l =4. Legendre 多项式的正交性Legendre 多项式为前述本征值问题的解 作为本征函数有正交性:()()110lkP x P x dx -=⎰证1:由本征值问题直接证明(仿照14.1,写出两个微分方程l 和k ,交叉相乘相减,分部积分得到相似的结果,由边界条件得到为0) 证2:求解积分()11k l x P x dx -=⎰当k l ±()(()111111121112!112!l kk l l l l l k l l d x P x dx x l dxd x x l dx ------=⎡=--⎢⎢⎣⎰⎰⎰前一项为0,继续分部积分l()12211ln x x dx --⎰ ()()()p q p q ΓΓΓ+得到结果为()!221!n l n ++5. Legendre 多项式的模方由之前的结论得到乘方求积分后,低次项全部为0,得到()()()11212!!!222!21!21l l l l l l l l c x P x dx l l l +-==++⎰6. Legendre 多项式的完备性任意在区间[-1,1]分段连续的函数f(x),在平均收敛的意义下,可以展开为级数7. Legendre 多项式生成函数将生成函数函数在0()0l l l P x t ∞==∑由此得到多项式递推关系 8. Legendre 多项式递推关系 ✧ ()()()1121()1l l l l xP x l P x lP +-+=++✧()()()()11'2''l l l l P x P x xP x P x +-=-+Laplace 方程在球坐标下求解1. 一般的Laplace 方程设在电场强度为E 0的均匀电场中放进一个接地导体球,球的半径为a 。

chapt10-_球谐函数(4学时)解析

chapt10-_球谐函数(4学时)解析

x cos 和 y( x) ( x)
把自变数从 换为
x ,则方程(10.1.3)可以化为下列
形式的 l 阶连带勒让德方程
2018/10/16 Chang-Kui Duan, Institute of Modern Physics, CUPT
2 2 d y d y m 2 (1 x ) 2 2 x l (l 1) y0 2 dx dx 1 x
2018/10/16
Chang-Kui Duan, Institute of Modern Physics, CUPT
3.勒让德多项式的积分表示 根据柯西积分公式的高阶导数,并取正方向积分有
f
(l )
l! ( z) 2πi
f ( ) C ( z)l 1 d
( 2 1)l C ( x)l 1 dx
l 2n l 2n 1 ( n 0,1,2, )
l 2, 式中 [l 2] (l 1) 2,
上式具有多项式的形式,故称 Pl ( x ) 为 l 阶勒让德多项式. 也称为第一类勒让德函数.
2018/10/16
Chang-Kui Duan, Institute of Modern Physics, CUPT
2018/10/16
Chang-Kui Duan, Institute of Modern Physics, CUPT
在球坐标系下分离变量后得到欧拉型常微分方程
2 d R dR (10.1.1) 2 r 2r l (l 1) R 0 2 dr dr R( r ) Ar l Br ( l 1)
Pn ( x) 的零点互相分离.
Pl ( x) (1)l Pl ( x)

山东大学物理学院 数学物理方法 2022-2023期末试题及解析

山东大学物理学院 数学物理方法 2022-2023期末试题及解析

《数学物理方法》课程考试大纲2022-2023山东大学物理学院 数学物理方法期末试题一、 填空题(每题3分,共27分)1. 已知zz =cos (aa +iibb ),z 的代数表达式为________________2. 指出多值函数�(zz −aa )(zz −bb )的支点和阶数___________3. 已知级数∑aa nn xx nn ∞nn=0的收敛半径为A ,试问级数∑aa nn √1+bb nn nnxx nn ∞nn=0(|bb |<1)的收敛半径为_____________4.ssss nn 2zz zz 3的极点为_____,且为______ 阶极点5. 利用柯西公式计算∮zz 2−zz+1zz 2(zz−1)ddzz |zz |=2_______________6. 连带勒让德多项式的正交代数表达式为_______________7. 计算留数1(zz 2+1)2_________________________8. 从t=a 持续作用到t=b 的作用力ff (tt ),可以看作许多前后相继的瞬时力的总和,其数学表达形式为__________9. ∫3δδ(xx −ππ)[ee 2xx +cccccc xx ]ddxx 10−10=_________________ 二、 简算题(每题5分,共15分)1. 将函数ff (zz )=1zz 2−3zz+2,在区域0<|zz −1|<1上展开为洛朗级数 2. �cos mmxx(xx 2+aa 2)2d xx ∞−∞,m>03. 已知解析函数ff =uu +iiνν,而uu =xx 3−3xxyy 2,试求ff三、 (8分)用级数法解微分方程yy ′′+xxyy ′+yy =0四、 (10分)在圆域ρρ<ρρ0上求解泊松方程的边值问题�ΔΔuu =aa +bb (xx 2−yy 2)uu ρρ=pp 0=cc五、 (15分)设有一均匀球体,在球面上的温度为cos 2θθ,试在稳定状态下求球内的温度分布(已知,PP 0(xx )=1,PP 1(xx )=xx , PP 2(xx )=12(3xx 2−1))六、 (10分)利用拉普拉斯变换解RC 电路方程:�RRRR +1CC �RR dd tt tt=EE 0sin ωωttRR (0)=0七、 (15分)计算:⎩⎨⎧ðð2uu ððtt 2−aa 2ðð2uuððxx2=AA cos ππxx ll sin ωωttuu |xx=0=0, uu |xx=ll =0uu |tt=0=φφ(xx ), uu tt |tt=0=ψψ(xx )2022-2023 数学物理方法期末试题 参考答案一、 填空题(每题3分,共27分)1.【正解】 12(ee bb +ee −bb )cos aa +i2(ee −bb −ee bb )sin aa 【解析】cos (aa +i bb )=ee ss (aa+ss bb )+ee −ss (aa+ss bb )2=12(ee −bb ee ss aa+ee bb ee −ss aa )=12[e −bb(cos aa +isin aa )+e bb (cos aa −isin aa )]=12[(e bb+e −bb )cos aa +i(e −bb −e bb )sin aa ]=12(ee bb +ee −bb)cos aa +i 2(ee −bb−ee bb )sin aa 2.【正解】支点:z=a 、b 、∞;皆为一阶支点【解析】注意到函数为12次,且当z=a 、b 时函数置零,z=∞为熟知的支点,阶数皆为2−1=1 3.【正解】A【解析】由根值判别法,幂级数的收敛区间为ll ii ll nn→∞�aa nn ⋅(1+bb nn )nn⋅xxxx (−1,1)而|bb |<1⇒ll ii ll nn→∞√1+bb nn nn=1故收敛半径保持不变,仍为A 4.【正解】zz =0;一阶 【解析】ll ii llzz→0ssss nn 2zz zz 3→∞,且ll ii ll zz→0zz ⋅ssss nn 2zz zz 3=1故zz =0为一阶极点5.【正解】2πi注意到原函数的极点为zz =0和zz =1,且分别为2阶与一阶极点,故上述积分即为II =2ππii �Re cc�ff (zz ),0]+Re cc [ff (zz ),1]��而Re cc [ff (zz ),0]=ll ii ll zz→0dd �zz 2−zz +1zz −1�ddzz=0Re cc [ff (zz ),1]=ll ii ll zz→1zz 2−zz +1zz 2=1因此II =2ππii6.【正解】�PP ll mm (xx )⋅PP kk mm (xx )ddxx =01−1(ll ≠kk ) 7. 【正解】Re cc [ff (zz ),ii ]=ll ii ll zz→ss dd �1(zz +ii )2�ddzz=−2[2ii ]−3Re cc [ff (zz ),−ii ]=ll ii ll zz→−ss dd �1(zz −ii )2�ddzz=−2[−2ii ]−38.【正解】∫ff (ττ)1−1δδ(tt −ττ)ddττ 9.【正解】ee 2ππ−1【解析】由δδ函数的挑选性,上述积分即为 (ee 2xx +cccccc xx )|xx=ππ=ee 2ππ−1 二、 简算题(每题5分,共15分)1.【解析】在区域0<|zz −1|<1内ff (zz )=1zz 2−3zz +2=−12⋅11−zz 2−1zz −1=−12⋅11−zz 2−1zz ⋅11−1zzff (zz )=−�12kk+1zz kk ∞kk=0−�zz −(kk+1)∞kk=0 =−�zz kk−1kk=−∞−�12kk+1zz kk∞kk=02.【解析】由约旦引理,从上半平面的半圆弧补全围道,上半平面有一个二阶极点zz 0=iiaa ,该点的留数为RReeccff (zz 0) =limzz→zz 0d d zz e immzz(zz +aa i)2=lim zz→zz 0[i ll e immzz (zz +aa i)2−2e ss nn zz (zz +aa i)3] =−llaa +14aa 3ie −mmaaII =ππi ⋅(−llaa +14aa 3ie −mmaa )=llaa +14aa3ππe −mmaa 3.【解析】根据C-R 条件,有∂uu ∂xx =3xx 2−3yy 2=∂νν∂yy−∂uu ∂yy =6xxyy =∂νν∂xxddνν=−(−6xxyy )d xx +3(xx 2−yy 2)d yy =d(3xx 2yy −yy 3) 有νν=3xx 2yy −yy 3+CC ,代入得ff (zz )=xx 3−3xxyy 2+i(3xx 2yy −yy 3+CC ) =(xx +i yy )3+i CC =zz 3+i CC 0三、(8分)【解析】设 yy =�aa nn xx nn ∞nn=0 是方程的解,其中 aa 0,aa 1 是任意常数,则yy ′=�nnaa nn xx nn−1∞nn=1yy ′′=�nn (nn −1)aa nn xx nn−2∞nn=2=�(nn +2)(nn +1)aa nn+2xx nn ∞nn=0方程 yy ′′+xxyy ′+yy =0,得�[(nn +2)(nn +1)aa nn+2+nnaa nn +aa nn ]xx nn ∞nn=0=0故必有(nn +2)(nn +1)aa nn+2+(nn +1)aa nn =0即aa nn+2=−aa nnnn +2(nn =0,1,2,⋯ ) 可见,当 nn =2(kk −1) 时aa 2kk=(−12kk )aa 2kk−2=(−12kk )(−12kk −2)⋯(−12)aa 0=aa 0(−1)kkkk !2kk当nn =2kk −1时aa 2kk+1=(−12kk +1)aa 2kk−1=(−12kk +1)(−12kk −1)⋯(−13)aa 1=aa 1(−1)kk (2kk +1)!�aa 2nn xx 2nn ∞nn=0与�aa 2nn+1xx 2nn+1∞nn=0的收敛域均为(−∞,+∞) 故yy =�aa κκxx κκ∞κκ=0=�aa 2κκxx 2κκ∞κκ=0+�aa 2κκ+1xx 2κκ+1∞κκ=0=�aa 0(−1)nn nn !2nn xx 2nn∞nn=0+�aa 1(−1)nn (2nn +1)!xx 2nn+1∞ss=0即yy =aa 0e −xx 22+aa 1�(−1)nn (2nn +1)!xx 2nn+1∞nn=0,xx ∈(−∞,+∞)四、 (10分)【解析】 首先找到满足方程的特解vv =aa 4(xx 2+yy 2)+bb 12(xx 4−yy 4)=aa 4ρρ2+bb 12(xx 2+yy 2)(xx 2−yy 2) =aa 4ρρ2+bb 12ρρ4cos 2φφ 令uu =vv +ww =aa 4ρρ2+bb 12ρρ4cos 2φφ+ww对于齐次方程,且满足球心为有限值的泊松方程通解为ww (ρρ,φφ)=�ρρnn (AA mm cos ll φφ+BB nn sin llφφ)∞mm=0代入边界条件,有 �ρρ0nn (AA mmcos ll φφ+BB nn sin llφφ)∞mm=0=cc −aa 4ρρ02−bb 12ρρ04cos 2φφ比较系数解得uu =vv +ww =cc +aa 4(ρρ2−ρρ02)+bb 12ρρ2(ρρ2−ρρ02)cos 2φφ 五、(15分)【解析】对于满足球心处为有限值的拉普拉斯方程通解为uu (rr ,θθ)=�AA ll rr l P ll (cos θθ)∞ll=0代入边界条件有�AA ll rr 0l P ll (cos θθ)∞ll=0=cos 2θθ=xx 2由于P 2(xx ) =12(3xx 2−1) ,有xx 2=13[1+2P 2(xx )]=13P 0(xx )+23P 2(xx )即�AA ll rr 0lP ll (cos θθ)∞ll=0=cos 2θθ=xx 2=13P 0(xx )+23P 2(xx )对比系数可得uu (rr ,θθ)=13+23⋅1rr 02⋅rr 2P 2(cos θθ)六、(10分)【解析】对方程进行拉普拉斯变换,有jj ‾RR +jj ‾ppCC =EE 0ωωpp 2+ωω2 解得jj ‾=ωωEE 0(RR +1ppCC )(pp 2+ωω2)再进行反演RR (tt )=EE 0ωωRR (−RRCC e llRRRRωω2RR 2CC 2+1+RRCC cos ωωtt +ωωRR 2CC 2sin ωωtt ωω2RR 2CC 2+1) =EE 0RR 2+1/CC 2ωω2(RR sin ωωtt +1CCωωcos ωωtt )−EE 0/CCωωRR 2+1/CC 2ωω2e −tt /RRRR七、(15分)【解析】应用冲量定理法,先求解vv uu −aa 2vv xxxx =0ννxx ∣x=0=0,vv x ∣x=l =0vv ∣tt=ττ+0=0,vv t ∣t=ττ+0=AA cos ππxxllsin ωωττ根据通解的一般形式并代入边界条件,可得vv (xx ,tt ;ττ)=AAllππaasin ωωττsin ππaa (tt −ττ)ll cos ππxx ll uu (xx ,tt )=�vv (xx ,tt ;ττ)tt=AAll ππaa cos ππxx ll �sin ωωττsin ππaa (tt −ττ)ll d ττtt 0=AAll ππaa 1ωω2−ππ2aa 2/ll 2(ωωsin ππaa ll tt −ππaa ll sin ωωtt )cos ππxx ll。

第十章球函数

第十章球函数

第十章球函数§10.1 轴对称球函数§10.2 连带L多项式§10.3 一般球函数§10.1 轴对称球函数1. 球函数方程本征值问题)()(),(ϕθϕθΦΘ=Y 0]sin )1([sin sin 122=Θθ-++⎪⎭⎫ ⎝⎛θΘθθθm l l d d d d ϕ+ϕ=ϕΦm B m A sin cos )(0=Φλ+Φ'')()2(ϕΦ=π+ϕΦ0)1(2)1(222=Θ++Θ-Θ-l l dxd x dx d x 如果球坐标的极轴是对称轴m=0, Let θ=cos x )()(1100x y a x y a y +=通解0)1(sin 1sin sin 1222=++ϕ∂∂θ+⎪⎭⎫ ⎝⎛θ∂∂θθ∂∂θY l l Y Y 1)当l =0,1,2,3,….其中解的一个变为多项式P l (x ),另一个为无穷级数(在±1发散,舍去)。

⎪⎩⎪⎨⎧Θπ=+∞<±Θ=Θ++Θ-Θ-),0(,)1(012)1(222有界时)(l l dx d x dx d x 2)也称为轴对称球函数)()()(0x P Y l =ΦθΘ=θ本征值问题的本征值:l(l+1), l =0,1,2,3,….本征函数:P l (x )2. L 多项式的各种表达式1) 多项式表达式2)!(2)!2(l l a x l l l=系数为通常给定最高次项22)1)(()1)(2()1)(2()1)((++++-++=⇒++++-=k k k k a l k l k k k a a k k l k l k a 由)!2()!1(2)!22()1()!2)(1()!1(2)12(2)!22)(12(2)1()!(2)!2()12(2)1()12)(2()1(22----=-------=---=---=-l l l l l l l l l l l l l l l l l l l a l l l a l l l l l)!4()!2(2!2)!42()1()!4)(3)(2()!2)(1(2)32(4)!42)(32)(22)(3)(2()1()!2()!1(2)!22()32(4)3)(2()1()32)(4()3)(2(22224----=------------=-------=----=--l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l a l l l a l l l l l )!2()!(2!)!22()1(2n l n l n n l a l n n l ----=-⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧-=⎥⎦⎤⎢⎣⎡----=-⎥⎦⎤⎢⎣⎡=∑)(21)(22)!2()!(2!)!22()1()(220为奇数为偶数l l l l l x k l k l k k l x P k l l k l k l kn 记为将)35(21),13(21cos ,1332210x x P x P xP P -=-===如因为只含奇次幂)即求常数项系数计算(0)0(?)0(12==+n l P P )022()!22()!2(2!)!24()1()0(022n k k n x n n n n n n n P n nn ==-----=次幂系数只含偶数项求[]!)!2(!)!12()1()!!2(!)!12(!)!2()1()!!2()!2()1(!2)!2()1(!!2)!2()1(2222n n n n n n n n n n n n n n n n n n n --=--=-=-=-=)()()(x P x P l-=-l l ll l x dxd l P )1(!212-=k k l l k l ba k k l lb a -=∑-=+0!)(!)(:证2,22,22l k l k l l k l ≤≥-<-即项求导过程中保留时求导为零当k l l k l k l l l x k k l k l k l k l x dx d l 22/02!)!(2)12()122)(22()1()1(!21-=∑-+-----=- k l lk l k k k l l k l l l x k k l x k k l l l x l 220202!)!(21)1()1()(!)(!!21)1(!21-=-=∑∑--=--=-)()!2()!(!2)!22()1(22/0x P x k l k l k k l l k l l k l k =----=-=∑按照柯西积分公式dz z z z f i n z f l n n ⎰+-π=100)()()(2!)(dzx z z i x P l l l l l ⎰+--π=12)()1(221)(ψ-=-+=<-=ψψd e x i dz e x x z x x x z l i i 22211)1(1,,半径圆心在若取圆周()[][]⎰⎰ππ-ψψψππ-+ψ+ψψ-ψ-+-π=ψ-⋅-⎥⎦⎤⎢⎣⎡--+π=d e x x i x e x d e x i e x e x x i x P l i li i l i l i l l )12(sin 1(12211)()1(11221)(2222112222施列夫利ψψ-+π=ψψ-+π=ψψ-+π=⎰⎰⎰πππ-ππ-d x x d x i x d x i x l l l )cos 1(1)cos 1(21)sin 1(210222l l l P d P )1()1(11)1(0-=-=ψπ=⎰π拉普拉斯11sin cos 1cos sin cos 1cos sin cos 1)(00222022220=ψπ=ψθ+θπ≤ψψθ+θπ≤ψψθ+θπ≤⎰⎰⎰⎰ππππd d d d i x P l l l l3. 第二类勒让德函数l 为零或整数时,一个解为P l ,另一个解为无穷级数:[]为第二类勒让德多项式dx x P ex P x Q l dxx xl l ⎰⎰=-212)()()(2发散在勒让德方程一般解1)()()(:21±=+=x x Q x Q c x P c y l l l4. L 多项式的正交关系为S —L 本征值问题的特例:)(0)()(11l k dx x P x P l k ≠=⎰-5. L 多项式的模值.122)(1122+==⎰-l dx x P N l l)(0sin )(cos )(cos 0l k d P P l k ≠=⎰θθθθπ⎪⎭⎪⎬⎫⎪⎩⎪⎨⎧⎥⎦⎤⎢⎣⎡-----=--=⎰⎰⎰--------1122221111211222211222112)1()1()1()1()!(21)1()1()!(21)(dx x dx d dx d x dx d x dx d x dx d l dxx dx d x dx d l dx x P ll l l l l l l l l l ll ll l l l l 证明:)()1()1()!(2)1(211222222ll l lll lx x dx d x l ⎰----=最高次分部积分])1(1()1()11[2112的一阶零点阶零点,则是的)是(ll l l l l x dxd l x x x x --+=-±=--⎰-++-----=11211211221)1()1()!(2)1(dx x dxd x dx d l ll l l l l l ⎥⎦⎤⎢⎣⎡+--=+--=⎰⎰--112112)1()1()!2()!(2)1()!2()1()1()!(2)1(dx x x l l l dx x x l l l l ll l l l⎰⎰-+--+--++-+--=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+--+-+-=1111211111112)1()1(1)1()!(2)!2()1()1()1()1()1(11)!2()!(2)1(dx x x l l l l dx x x l x x l l l l l l l l l l l l l2,1,012212212221)1(12121)1()1(21211)1()!(2)!2()1(12211122112022=+=+=+=++=+-+-+--=+-+-⎰l l N l l x l dx x x l l l l l l l l l l l l ll l l分部积分分部l 次6.广义傅里叶级数dxx P x f l dx x P x f N f x P f x f l l ll l l l ⎰⎰∑--∞=+===11112)()(212)()(1)()(θθθθ+=θ=θ⎰∑π∞=d P f l f P f f l l l l l sin )(cos )(212)(cos )(0勒让德多项式是完备的,可作为广义傅里叶级数展开的基,把定义在区间[一1,1]上的函数展开为广义傅里叶级数:)35(21)13(21432)(332210332211003x x f x f x f f P f P f P f P f x x x f -+-++=+++=++=⎪⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪⎪⎬⎫==-=-=225230233214323120f f f f f f 3103545214432P P P x x ++=++∴例:⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧====54052143210f f f f 332231202523)23()21(x f x f x f f f f ++-+-=7. 轴对称问题应用⎪⎩⎪⎨⎧θ=<=∇=22cos )0(00r r u r u 例122222222sin 1)(sin sin 1)(1ϕ∂∂θ+θ∂∂θθ∂∂θ+∂∂∂∂=∇u r u r r u r r r u ⎪⎩⎪⎨⎧∞<Θ=Θ++∂Θ∂+=⇒=+-+=∂Θ∂Θ-=∂Θ∂+Θ=+πθθθθθθθθθθθθθ,01222220)1()(sin sin 10)1()()1()(sin sin 1)(1)(sin sin )(l l d drB Ar R R l l dr dR r dr d l l d d dr dR r dr d R d d r R dr dR r dr d r l l得到:令)()(),(θθΘ=r R r u)(cos 2,1,0),1(θ=+l P l l l 本征函数本征值 )(cos )(),(01θ+=θ∑∞=+l l l l ll P r B r A r u ∑∝===<∝→0l )(cos ),(0θθl ll l P r A r u B u r 220cos )(xx P r A lll ==∑θ)(cos 3231),(202θ+=θ∴lP r r r u []32313231)(2131)13(21020202222==∴+=+=⇒-=r A A P P x P x x PP287 例5 E求球内外电场介质球均匀静电场中放置均匀,)1()(000i 2r r u u r i <⎪⎩⎪⎨⎧∞<=∇=球内解:)(cos )(01θl l l lll i P r B r A u ∑∞=++=00=⇒∞<=l r B u 由)(cos 0θl l ll i P r A u ∑∞==∴)2()(cos cos )(00002⎪⎩⎪⎨⎧-=-=>=∇∞→θθl r e e rPE r E u r r u 球外)4()3(0r r er r i r r er r i ru ru u u ====∂∂=∂∂-=εεε球面上)(cos )()2(01θl l l lll e P r D r C u ∑∞=++=的一般解问题ll l l l l l l l l l l l l l ll P r D l D P E P r lA P r D P r E C P rA ∑∑∑∑∞=+∞=-∞=+∞=+--=εθ+-=θ0210010010100000)1()(cos )(cos )4)(3(由)(cos )(cos )1,0(00110001θθl l l le l P rD rPE C u l C E C ∑∞=++-=∴≠=-=∴)(cos cos 000θθl l l ll r e rP E r E P r C u -=-==∑∞=∞→⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧--=+-==⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧=+==3010*********0000002100r D E A r D r E r A l r D r D C A l ε1,0021230003010100≠⎩⎨⎧==⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧-ε-ε=+ε-=⎩⎨⎧==l D A Er D E A C D l l ⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧+-==≠+-+2010100)1(1,0l ll l l l ll r D l r lA r D r A l εθεcos 2300r E A u i +-=均匀极化)(2)1(3)1(230000+ε-εε=-εε=+ε=E E P E E i i )2)1(4(41cos cos 121cos 03003000203000+-=⋅+-=+-+-=εεπεπεθθεεθE r p rrp r E A rE r r E A u e设在单位球北极置4πε0单位的正电荷,则在球内任一点M 产生的静电势为:7. 母函数20cos 21141rr d q u +-==θπε1111)1(,00=⇒=-==θ∑∝=l l l l l A r A r P )1()(cos cos 21102<θ=+θ-∑∞=r P r rr l l l )(cos )(cos )(01θθll l ll l l lll P r A P r B r A ∑∑∞=∞=+=+=)(cos )1()1(cos 1211cos 211022θ=+θ-=+θ-∑∞=l l lP rr rr r rr )1()(cos 1cos 211012>θ=+θ-∑∞=+r P rrr ll l ⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧>θ<θ=+θ-∑∑∞=+∞=+010122)()(cos )()(cos cos 21n n n nn n n nR r P rR R r P R rr Rr R例6 在点电荷4πε0的电场中放置按地导体球,球的半径为a ,球心与点电荷相距r 1,[r 1>a].求解这个静电场.解:取球心为球坐标系的极点,极轴通过点电荷,则极轴是对称轴,问题与φ无关.假如没有导体球,则静电势本来应当是由于导体球的存在,静电势修正为+2121cos rr r r qθ2-),(cos ),(2121θθθr v rr r r qr u ++=2-以球面边界条件代入:⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧=+-==∇→∝=0lim cos 2-),(0),(21212v r r r r q r v r v r a r θθθ)(cos )(cos )(),(0101θθθl l l ll l l l ll P rB P r B r A r v ∑∑∞=+∞=+=+=)(cos cos 2-)(cos 011212101θθθl l l ll l l l P r aq aa r r qP a B ∑∑∞=+∞=+-=+-=比较两边的广义傅里叶系数,得最后解得:1112++-=l l l r aq B )(cos 1)(cos 2-),(0111122121θθθl l l l l P r r a q rr r r qr u ∑∞=+++-++=9. 递推公式)(21:)(211123202x P lr r rx r x r x P r rrx l l l l l l∑∑∞=-∞==+--=+-)(求导对)()21()()()21(21210121222x P lr r rx x P r r x x P lr r rx rrx r x rrx l l l l l ll l l ∑∑∑∞=-∞=∞=-+-=-+-=+--+-)或(两边同乘11)()(2)()()(+∞=∞=-∞=∞=+∞=∑∑∑∑∑+-=-l l l ll l l l l l il ll llrx P l r x P lx rx P l rx P r x xPll l ll l ll l l ll l llrx P l r x lxP r x P l r x Pr x xP )()1()(2)()1()()(111011-∞=∞=+∞=∞=-∞=-+-+=-∑∑∑∑∑11111)1()12()1(2)1(+--+-+=-+-+-+=-l l l l l l l l P l lP xP l P l lxP P l P xP 1211111)1()12(2---+-+-='-'-'='-'=+'+'-'=l l l l l l l l l l l l l lP lxP P x P P x lP P P P l P P x P P 其它:的系数得比较lr 11)()(2)()()(+∞=∞=-∞=∞=+∞=∑∑∑∑∑+-=-l l l ll l l l l l il ll llrx P l r x P lx rx P l rx P r x xP例p296. 4⎪⎩⎪⎨⎧⎩⎨⎧π<θ<ππ≤θ≤=<=∇=2/02/0)(00020u u r r u r r 解:定解问题ll l lll P rB r A r u ∑∝=++=θ01)1(),(⎰⎰∑+=+==⎩⎨⎧π<θ<ππ≤θ≤==<∝⇒-∝==101100000212)(212)(2/02/00dx P u l dx P x f l r A x f u P r A B u l l l l l l l l l r ])12[(11-+'-'=+l l l P P P l)]0()0()1()1([2)(2111101110-+-+-++--='-'=⎰l l l l l l P P P P u dx P P u ]22)1)(34(!)!22(!)!12()1()34(!)!22(!)!12()1(!)!22()12(!)!12()1(!)!22()22(!)!12()1()0()0(!)!22(!]!12[)1(!)!22(!]!1)1(2[)1()0()0(,!)!2(!)!12()1()0()0(!)!2(!)!12()1()0(,0)0(,1)1([010000120121111)1(21212121212u dx P u A r k k k A k k k k k k k k k P P k k k k P P k k P P n n P P P k k k k k k l l k k k k l l k k k l l nn l l ==++--=⇒++--=++--+++--=-++-=+-+-=−−→−--=−−→−--===⎰+++-++++=++=-+2))(34(!)!22(!)!12()1(201212000u P r r k k k u u k k k k+++--=++∝=∑§10.2 连带L 多项式1.连带L 函数1)在非轴对称的情况)1(0112)1(22222=Θ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++Θ-Θ-x m l l dx d x dx d x )()3()1(2()1)12)1)2()1)1)()1222212212222221222222yx x m m y x m y x x m y x dxd xyx m y x dxd x y x mm m m m m m ------+--'--''-=Θ--'-=Θ-=Θ)((((((令)]1()1([)1(2)11)3(),2(2=+-++'+-''-y m m l l y x m y x ()得代入(0]1(1[2)1(0]61[6)1(0]21[4)1(012)1(][][][2]4[222=+-++'-''-=''-++'''--='-++''-'''-=++'-''-m m m P m m l l P x P x m P l l P x P x P l l P x P x P l l P x P x ))(次,微分)(再微分一次,)(微分一次,得)(另一方面,将多项式连带可见,L )1()(][22][←-=Θ=m lm m P x Px y⎪⎩⎪⎨⎧Θπ=+∞<±Θ=Θ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++Θ-Θ-),0(,)1(0112)1(22222有界时)(x m l l dx d x dx d x 2)本征值问题ml P x x P l l l m lm ml ≥-==+][22)1()(,.....2,1,0),1(本征函数:本征值:θ=-=θ=-=θ=-=222221212021211sin 33)1(2sin 233)1(sin )1(x P x x P P x P 如3)微分表达式lml ml lm ml l m l ml l mml x dxd l x x P x dx d l x x P )1(!2)1()()1(!2)1()(222222--=--=----++,)()!()!()1()()()(x P m l m l x P x P x P ml mml ml m l +--=--线性相关:,可以证明4)正交完备关系⎰∑⎰-∝=-++-==⎪⎩⎪⎨⎧=+-+≠=11011)()(212)!()!()()(122)!()!(0dx x P x f l m l m l f x P f x f lk l m l m l l k dx P P ml l l m l l ml m k0)1(sin 1sin sin 1222=++ϕ∂∂θ+⎪⎭⎫ ⎝⎛θ∂∂θθ∂∂θY l l YY 0=Φλ+Φ'')()2(ϕΦ=π+ϕΦϕ+ϕ=ϕΦm B m A sin cos )(⎪⎩⎪⎨⎧Θπ=+∞<±Θ=Θ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--++Θ-Θ-),0(,)1(0112)1(22222有界时)(x m l l dx d x dx d x ml P x x P m lm ml ≥-=][22)1()(⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛==⎪⎩⎪⎨⎧θθθθ=ϕθ,......2,1,0,...2,1,0cos )(cos sin )(cos ),(l l m m P m P Y ml ml ml §10.3 一般球函数1.球函数为球函数,l 为球函数的阶,独立的l 阶球函数是2l +1个2cos ,2sin ϕϕϕϕϕϕim im im im e em ie em --+=-=2. 正交完备关系⎪⎩⎪⎨⎧≠=π+-+=π=πδ=ϕ=θθϕθϕθ⎰⎰⎰⎰⎰⎰---π-*ππk l k l l m l m l dx P P dx P P d edx P P d Y Ym k m l mnn km l n m i n km l n kml02122|)!|(|)!|(22sin ]),()[,(11||||11||||1120)(||||200[]ϕθθθϕθπ++-=θ=ϕθ*ϕππ∝=-=ϕ⎰⎰∑∑d d e P f l m l m l C eP C f im m l mll llm im m l m lsin )(cos ),(412|)!|(|)!|()(cos ),(||2000||⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=++--==........2,1,01....2,1,0,.....1,)(cos ),(||l l l l m eP Y im m l ml ϕθϕθ∑∑∑∑∝=-=∝=-=⇒+=0||0||)(cos )(cos )1(),,(l llm im m ll m l l llm im m l l m llm leP r A eP r B r A r u ϕϕθθϕθ)2,2,2(2612sin )sin 3(61)(cos sin cos sin 22220200||020-==-===-∝=-=∑∑m l iee P u u eP r A u i i l llm im m ll m l ϕϕϕϕθθϕϕθ⎪⎩⎪⎨⎧<∝=<=∇=)0(sin cos sin )(020020u u u r r u r r ϕϕθ例4.p314一般解:ϕθ=θ-θ=ϕθϕ-ϕ2sin )(cos 61)(cos 2161)(cos 2161),,(22020222200222200l i l i l P r u r eP r ir u e P r i r u r u ir u A i r u A i u r A i u r A 2161,21612161,216120022200220202202022-==-==--)2,2,2(2612sin )sin 3(61)(cos sin cos sin 22220200||020-==-===-∝=-=∑∑m l ie e P u u eP r A u i i l llm im m ll m l ϕϕϕϕθθϕϕθ。

第10章_球函数

第10章_球函数
2
2
球坐标系中
u 0
1 Y 1 Y (sin ) 2 l (l 1)Y 0 球函数方程 2 sin sin
Y ( , ) [ A cos(m ) B sin(m )] ( )
式中 x cos
2 2 m d d 连带勒让德 (1 x 2 ) 2 2 x ] 0 [l (l 1) 方程 dx dx 1 x2
(2l 4)! (l 2)(l 3) 2 al 2 (1) l 2!2 (l 2)!(l 4)! (4)(2l 3)
al 4
al 6
(2l 6)! (l 4)(l 5) 3 al 4 (1) l 3!2 (l 3)!(l 6)! (6)(2l 5)
(一) 勒让德多项式 (1) 勒让德多项式的具体表达式 勒让德方程的级数解: y ( x)
a x
k 0 k

k
[l (l 1) 2] l (l 1) a3 a1 a2 a0 3 2 2 1 l (l 1) k (k 1) ak 2 ak (k 2)(k 1)
l n 0,1, 2, ,[ ] 2
[l/2]表示不超过 l/2的最大整数
l [ ] 2
l
l/2
(l 1) / 2
k
[ l /2]
(l 为偶数) (l 为奇数)
k
(2l 2k )! l 2 k x Pl ( x) ak x (1) l 2 k !(l k )!(l 2k )! k 0 k 0
l
11
1 d 1 d l 2 ( x 1) l l l l 2 l ! dx 2 l ! dx

10.3球函数

10.3球函数
u 0 (r r0) 2 u r r0 u0 sin cos sin u r 0 有限 球面上边界条件含有的函数,而非轴对称 问题与 有关,其解必与 有关 拉普拉斯方程在非轴对称情况下的一般解为: u (r , , ) r l ( Alm cos m Blm sin m ) Pl m (cos )
m
(2)复数形式的球函数: 线性独立的l阶球函数共有2l+1个, 对应m 0, 有一个球函数Pl (cos ) Pl m (cos ) sin m m 1, 2,...l , 有2个球函数: m P l (cos ) cos m cos m i sin m eim 由欧拉公式, cos m i sin m e im m l , l 1,...0,1, 2,...l 可重新组合为:Yl m ( , ) Pl |m| (cos )eim , l 0,1, 2,3... | m | 表示m既可取正整数,也可取负整数
[Clm cos m Dlm sin m ]Pl m (cos )
m l ,当m l的项为零 l m,l m, m 1, m 2,...
例:半径为r0的球形区域内部没有电荷,球面上的电势为 u0 sin 2 cos sin , u0为常数,求球形区域内部的电势分布。 解:这是静电场电势分布问题
m
u 0在球坐标下的解为:ul ,m (Cl r l Dl
1
l 1
)Y ( , )
l 称为球函数的阶。
一般情况下,球函数方程的分离变数形式的解为 sin m m 0,1, 2,...l Y ( , ) Pl (cos ) , cos m l 0,1, 2,3...

10. 球函数

10. 球函数

∫+1
−1 Pk (x)Pl (x)dx = 0,
(k ≠ l)
∫π 0
Pk (cosθ )Pl (cosθ ) sinθdθ
=
0.
带权的正交
(k ≠ l)
• (三)勒让德多项式的模:
∫ Nl2 =
+1
[
−1
Pl
(x)]2 dx
=
2. 2l +1
• 利用罗德里格斯公式,并采用分部积分的办法可 以证明上式成立。p280
我们发现对于奇数和偶数次幂的级数解只有一个能满足自然边界条件的解它要求?必须为整数从而使无穷级数截断为有限阶称作?阶勒让德多项式
第十章 球函数
• §10.1 轴对称球函数 • §10.2 连带勒让德函数 • §10.3 球谐函数
• 球函数方程:
1
sin θ

∂θ
⎜⎛ sin θ

∂Y
∂θ
⎟⎞ + ⎠
§10.2 连带勒让德函数
• (一)连带勒让德的函数满足的方程(m≠0):
(1

x2
)
d 2Θ dx 2

2x
dΘ dx
+
[l(l
+
1)

m2 1− x2

=
0.
• A. x0=0是方程的常点,可以用常点的级数解法。首先做变 换Θ=(1-x2)m/2y(x),方程变为:
(1-x2)y’’-2(m+1)xy’+[ℓ(ℓ+1)-m(m+1)]y=0.
1
sin2 θ
∂ 2Y
∂ϕ 2
+ l(l
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一、连带勒让德函数:
证 明:
二、连带勒让德函数的正交性:
二、连带勒让德函数的正交性:
二、连带勒让德函数的正交性:
二、连带勒让德函数的正交性:
二、连带勒让德函数的正交性:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题: 注: (1)球谐函数的正交归一性:
第十章 球函数
§10.1 轴对称问题 一、勒让德多项式的常用性质: 1、特殊值、奇偶性
(1)特殊值:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
(2)奇偶性:
一、勒让德多项式的常用性质:
2、生成函数: 在半径为1的球面上,有一电量为q=4πε0的点电荷,它在P 点产生的电势为:
一、勒让德多项式的常用性质:
证明:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
(2)Ylm(,)的特殊值:
三、非轴对称问题:
证明:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问Байду номын сангаас:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
三、非轴对称问题:
一、勒让德多项式的常用性质:
figure meshc(Z,X,Uin) hold on meshc(Z,X,Uout) xlabel('\fontsize{20}z') ylabel('\fontsize{20}x') title('\fontname{宋体}\fontsize{20}级数式的图形')
一、连带勒让德函数: 也可以在极坐标系下绘制连带勒让德函数的图形:
一、连带勒让德函数:
theta=0:0.1:2*pi; rho1=legendre(1,cos(theta)); rho2=legendre(2,cos(theta)); rho3=legendre(3,cos(theta)); subplot(341) polar(theta,rho1(1,:)) title('P_1^0(cos\theta)') subplot(342) polar(theta,rho1(2,:)) title('P_1^0(cos\theta)') subplot(345) polar(theta,rho2(1,:)) title('P_2^0(cos\theta)') subplot(346) polar(theta,rho2(2,:))
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
例题:以勒让德多项式为基,在[-1,1]区间上把f(x)=|x| 展开为广义傅里叶级数。 解:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、连带勒让德函数:
title('P_2^1(cos\theta)') subplot(347) polar(theta,rho2(3,:)) title('P_2^2(cos\theta)') subplot(349) polar(theta,rho3(1,:)) title('P_3^0(cos\theta)') subplot(3,4,10) polar(theta,rho3(2,:)) title('P_3^1(cos\theta)') subplot(3,4,11) polar(theta,rho3(3,:)) title('P_3^2(cos\theta)') subplot(3,4,12) polar(theta,rho3(4,:)) title('P_3^3(cos\theta)')
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
对r求导:
一、勒让德多项式的常用性质:
4、正交性:
一、勒让德多项式的常用性质:
证明:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
5、广义傅里叶级数: 在-1 ≤x ≤1区间上满足与Pl(x)相同边界条件的相当光 滑函数f(x)可作如下展开:
一、勒让德多项式的常用性质:
Rin(find(Rin>1))=NaN; Rout=R; Rout(find(Rout<1))=NaN; Uin=1; Uout=1./Rout; for k=1:20 Leg=legendre(k,cos(Q)); %产生k阶连带勒让德多项式 Legk=squeeze(Leg(1,:,:)); %提取k阶勒让德多项式,移去 单一维数,使其成为矩阵 uin=Rin.^k.*Legk; uout=1./Rout.^(k+1).*Legk; Uin=Uin+uin; Uout=Uout+uout; end
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
均匀带电球产 生的电势
匀强电场产生 感应电荷产生 的电势 的电势
§12.3 非轴对称问题
一、连带勒让德函数: l 阶连带勒 让德方程
l 阶勒让 德方程
一、连带勒让德函数:
例题:画出所有3阶的连带勒让德函数的图形。
解:% Fig1d17.m x=0:0.01:1; y=legendre(3,x); plot(x,y(1,:),'-',x,y(2,:),'-.',x,y(3,:),':',x,y(4,:),'--') xlabel('x') ylabel('y')
一、连带勒让德函数:
title('\fontsize{20}勒让德多项式') legend('P_3^0','P_3^1','P_3^2','P_3^3')
∵ q在z轴上,产生的电势呈轴对称分布
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
一、勒让德多项式的常用性质:
% Fig2d7.m close all clear all [X,Z]=meshgrid([0:0.1:2],[0:0.1:3]); [Q,R]=cart2pol(Z,X); R(find(R==1))=NaN; u=1./sqrt(1-2*R.*cos(Q)+R.^2); meshc(Z,X,u) xlabel('\fontsize{20}z') ylabel('\fontsize{20}x') title('\fontname{宋体}\fontsize{20}母函数的图形') Rin=R;
例题:以勒让德多项式为基函数,在[-1,1]区间上把 f(x)=2x3+3x+4展开为广义傅里叶级数。 解:
一、勒让德多项式的常用性质:
例题:以勒让德多项式为基函数,在[-1,1]区间上把 f(x)=x2展开为广义傅里叶级数。 解:
一、勒让德多项式的常用性质:
例题:导体球半径为a,电量为Q,置于匀强电场中。 求:球体外的电场分布。 解:
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