6.1 能带理论-布洛赫定律解析
量子力学第六章固体的能带理论优秀文档
2 3
N
Vc
➢ 在第一布里渊区内，波矢k的数目为
/N
N
➢ 在倒空间内波矢k的密度为
N
Vc
2 3
在二维情况下，波矢k的密度为
S c /2 2
在一维情况下，波矢k的密度为
Lc /2
其中，Vc、Sc、Lc分别为晶体的体积、面积、长度。 4、由于在第一布里渊区内k的数目为N，因此在每个能带内有N个
由于右边第二项一般不为零，因而k (x)不是动量算符-iħd/dx 的本征态，ħk不是动量算符的本征值。
➢ ħk在晶体中发生的许多过程中起电子动量作用，常被称为电子 的晶体动量（或准动量）。
五、周期性边界条件与波矢k的取值 1、周期性边界条件 晶格的周期性边界条件用于布洛赫波得
n ,k r n ,k r N ia i i 1 ,2 ,3
二、布洛赫定理 1、布洛赫定理
在周期性势场中，薛定谔方程的解（电子波函数）
krUkreikr
其中 Uk(r)UK(rRn)
2、布洛赫波 ➢ 具有 k (r) = Uk (r) eik·r形式的波函数称为布洛赫波。 ➢ 布洛赫定理表明，布洛赫波是自由电子的平面波eik·r被晶格周期
函数Uk(r) 调幅的平面波。
2=l2/N2
其中倒格矢Kh=h1b1+h2b2+h3b3
3=l3/N3
Ψn,K(r)=Ψn,K+Kh(r) 其中倒格矢Kh=h1b1+h2b2+h3b3 用软x射线发射谱可以研究态密度的特征 K空间的每一点对应于能带内的一个能量E，而一个给定的能量E对应着波矢空间的一系列k点，这些k点在波矢空间形成的曲面称为等 能面。
三、克龙尼克-潘纳模型 1、模型 ➢ 克龙尼克-潘纳模型是周期性势场为一维方势阱的特例。
什么是电子的布洛赫定理和能带结构
什么是电子的布洛赫定理和能带结构？电子的布洛赫定理和能带结构是固体物理学中关于电子在周期性势场中行为的两个重要概念。
下面我将详细解释布洛赫定理和能带结构，并介绍它们的物理背景和应用。
1. 布洛赫定理：布洛赫定理是指在周期性势场中，电子的波函数可以表示为平面波和周期性函数的乘积。
这意味着电子的波函数在周期性势场中是周期性的，具有特定的周期性结构。
布洛赫定理是基于周期性势场的周期性性质而提出的。
在周期性势场中，电子受到周期性的势能影响，因此它们的波函数应该具有相应的周期性特征。
布洛赫定理的提出使得我们能够更好地理解和描述电子在晶体中的行为。
2. 能带结构：能带结构是指固体中电子能量的分布情况。
在固体中，电子的能量是量子化的，只能存在于特定的能级。
能带结构描述了这些能级在动量空间中的分布情况，即电子能量与动量之间的关系。
能带结构的形成是由于布洛赫定理的存在。
根据布洛赫定理，电子的波函数具有周期性，因此它们在动量空间中的分布也是周期性的。
这种周期性分布导致了能级的整体分布，形成了一系列相互重叠的能带。
能带结构可以分为导带和禁带两种。
导带是指电子能量较高的能带，其中存在大量的可移动电子。
禁带是指电子能量较低的能带，其中几乎没有电子存在。
在固体中，导带和禁带之间的能量差异被称为禁带宽度。
能带结构对固体的导电性和光学性质具有重要影响。
导带中存在大量可移动电子，因此固体具有较好的导电性。
禁带中几乎没有电子存在，因此固体具有绝缘性或半导体性质。
禁带宽度的大小决定了导电性和光学性质的特性。
总结起来，布洛赫定理和能带结构是固体物理学中关于电子在周期性势场中行为的重要概念。
布洛赫定理描述了电子波函数的周期性特征，能带结构描述了电子能量在动量空间中的分布情况。
能带结构对固体的导电性和光学性质具有重要影响，它们在材料科学和电子学等领域具有广泛的应用。
孙会元固体物理基础第三章能带论课件31布洛赫定理及能带
所以,线性叠加后的平面波是布洛赫波函数,可 以描述晶体电子.
说明： 在第一章描述的自由电子情形,由于波函数：
1 ik•r k (r) e i ( r ) k ( r ) k k V
所以,对自由电子情形,动量算符有确定的本 征值,代表电子的动量。 但是,对于布洛赫电子,由 于布洛赫波函数：
注：周期性边条件去掉了表面对平移对称性 的破坏，使有限大的晶体具有了完全的平移对称 性，也是数学处理上最简便的边条件
将布洛赫定理用于周期性边条件：
( r ) ( r N a ) e
k k i i
i k • r N a i i k
u ( r N a ) i i
mn m n
i ( R ) ( R R ) () R () R ( R ) e 将 代入 中得： mn m n nn e来自i( R R ) m n
ee
m
i( Ri ) () R m n
两边取对数得：
( R RRR ) ( )( )
i kr
i k r i ( r ) k ( r ) i e u ( r ) () r e ur () k k k k k
所以,布洛赫波函数不再是动量算符的本征函 数, k 不再代表布洛赫电子的动量。
一般把 k 称为晶体动量(crystal momentum),而把 k 理 解为标志电子在具有平移对称性的周期场中不同状态 的量子数,其取值由边界条件来确定.
h
则上式化为
1 iG R h(r n) u ( r R ) a ( k G ) e n h k V h 1 1 iG G hr i hR n a ( k G ) e e u (r) h k V h i k r () r e u () r k k
布洛赫定理
2 2 2m U r r E r
其中，U(r) = U(r +Rl)为周期性势场， Rl=l1a1+l2a2+l3a3为格矢， 方程的解应具有下列形式：
k r eikruk r
—— Bloch函数 （Bloch wave function）
2 2 2m U r r E r 其中： U (r Rn ) U (r )
这个方程是整个能带论研究的出发点。 求解这个运动方程，讨论其解的物理意义， 确定晶体中电子的运动规律是本章的主题。
从以上讨论中，可以看到能带论是在三个近似下完成的：
当我开始思考这个问题时，感觉到问题的关键 是解释电子将如何“偷偷地潜行”于金属中的所有 离子之间。……. 经过简明而直观的傅立叶分析， 令我高兴地发现，这种不同于自由电子平面波的波 仅仅借助于一种周期性调制就可以获得。
——F Bloch 一. Bloch定理 • 能带理论的基础 • 针对周期性结构
的解可以表示为： k (r) f (r)uk (r) 其中 uk (r Rn ) uk (r ) 势场的周期性也使与电子相关的所有可测量，包括电子几率
(r)
2
也必定是周期性的，这就给未知函数 f ( r ) 附加了下述
条件： 对于所有
f ( r Rn ) f ( r )
2
2
• 描写晶体（周期性势场）中的单电子运动 考虑一理想完整晶体，所有的原子实都周期性地静 止排列在其平衡位置上，每一个电子都处在除其自身外 其他电子的平均势场和原子实的势场中运动。按照周期 场近似，电子所感受到的势场具有周期性。这样的模型 称为周期场模型。
简述布洛赫定理的内容
简述布洛赫定理的内容
布洛赫定理是固体物理学中的一项重要定理，它描述了晶体中电子的行为。
该定理是由瑞士物理学家费米和德国物理学家布洛赫在1929年分别提出的。
一、晶体结构和周期性势场
晶体是由原子或分子按照一定规律排列而成的固体。
晶格是指构成晶体的原子或分子在空间中排列成的有序周期性结构。
周期性势场是指在空间中呈现出周期性变化的势场。
二、电子在周期性势场中的运动
当电子遇到一个周期性势场时，它会受到一个平稳而有规律的力，这个力会使电子做简谐振动。
在这种情况下，电子行为类似于弹簧振动器。
三、布洛赫定理和能带结构
布洛赫定理描述了晶格对电子运动的影响。
它指出，在一个周期性势场中，电子波函数可以表示为平面波与一个具有与晶格相同周期的函
数之积。
这个函数被称为布洛赫函数。
通过布洛赫函数，我们可以推导出能带结构。
能带结构描述了材料中
电子的能量和动量之间的关系。
在能带结构中，能量被分成了不同的
区域，每个区域被称为一个能带。
在一个能带内，电子具有相似的能
量和动量。
四、布洛赫定理的应用
布洛赫定理在固体物理学中有着广泛的应用。
它可以用来研究半导体、金属和绝缘体等材料中电子行为的特性。
在半导体领域，布洛赫定理
可以用来解释p-n结和场效应晶体管等器件的工作原理。
总之，布洛赫定理是固体物理学中非常重要的一项定理。
它描述了晶
格对电子运动的影响，并推导出了能带结构。
通过这个定理，我们可
以更好地理解材料中电子行为的特性，并将其应用于实际设备设计中。
布洛赫定理及它的指导意义
布洛赫定理及它的指导意义ψ(r)=u(r)×φ(k·r)其中，ψ(r)是电子的波函数，u(r)是周期函数，φ(k·r)是平面波，k是电子的波矢。
布洛赫定理还明确规定了周期函数的形式，即u(r+R)=u(r)。
这里的R是晶格向量，表示晶体中原子的周期排列。
首先，布洛赫定理揭示了晶体结构对电子行为的影响。
晶体表现出周期性的结构，这种周期性使得晶格势场具有良好的周期性，从而可以用周期函数来描述。
布洛赫定理将平面波与周期函数相结合，使我们可以更好地理解电子在晶体中的行为，并解释晶体的许多性质，例如导电性和光学性质等。
其次，布洛赫定理为理解能带结构提供了重要的理论基础。
根据布洛赫定理，电子波函数中的平面波部分可以通过电子的波矢k来描述。
在固体中，不同的k值对应不同的能量，从而形成了能带结构。
通过分析能带结构，我们可以理解为什么在固体中存在能带间隙，为什么有些材料是导体而有些则是绝缘体。
再次，布洛赫定理解释了电子在晶体中的运动方式。
布洛赫定理表明电子在晶格周期性势场作用下并不是自由电子那样均匀分布，而是呈现出波动性。
电子的波函数可以看作是在晶格周期函数的引导下，在晶体中“穿梭”传播。
这种波动性决定了晶体中电子的散射行为、能量输运等重要性质。
最后，布洛赫定理为研究半导体和奇异材料提供了重要的数学工具。
布洛赫定理要求序理提供了很好地描述固体中电子行为的方法，为研究新型半导体、磁性材料和拓扑绝缘体等提供了重要的数学工具。
利用布洛赫定理，我们可以通过调控晶格结构和外加电场等手段来实现对固体材料性质的调控和优化。
综上所述，布洛赫定理是固体物理学中的重要定理，它对于理解晶体中电子行为具有重要的指导意义。
布洛赫定理揭示了晶体结构对电子行为的影响，为解释能带结构和电子的运动方式提供了理论基础。
布洛赫定理为研究新材料和调控材料性质提供了重要的数学工具。
通过对布洛赫定理的研究和应用，我们可以更好地理解和利用材料的电子性质，推动材料科学的发展。
固体物理-布洛赫定理
—— 将电子的波函数代入薛定谔方程，确定展开式的系数所 满足的久期方程，求解久期方程得到能量本征值
电子波函数的计算
—— 根据每个本征值确定电子波函数展开式中的系数，得到 具体的波函数
§4.1 布洛赫定理
布洛赫定理 —— 势场 V (r ) 具有晶格周期性时，电子的
波函数满足薛定谔方程
b3 bj
2ij
平移算符的本征值 1 eika1 , 2 eika2 , 3 eika3
将
作用于电子波函数
e (r ) ik (m1a1m2a2 m3a3 )
(r
Rm
)
eik Rm
(r
)
—— 布洛赫定理
电子的波函数
(r )
eikr uk
(r )
—— 布洛赫函数
—— 晶格周期性函数
满足布洛赫定理
平移算符本征值的物理意义
Байду номын сангаас
1） 1 eika1 , 2 eika2 , 3 eika3
2）平移算符本征值量子数 k
—— 原胞之间电子波
函数位相的变化
—— 简约波矢，不同的简约波矢，原胞之间的位相差不同
3）简约波矢改变一个倒格子矢量 Gn n1b1 n2b2 n3b3
平移算符的本征值
为了使简约波矢 的取值和平移算符的本征值一一对应， 将简约波矢的取值限制第一布里渊区
bj 2
kj
bj 2
简约波矢
k
l1 N1
b1
l2 N2
b2
l3 N3
b3
简约波矢的取值
第一布里渊区体积
—— 在
简约波矢
k
l1 N1
b1
第六章 能带理论
实际晶体是由大量电子和原子核组成的多粒子体系。由于电 子与电子、电子与原子核、原子核与原子核之间存在着相互 作用，因此，一个严格的固体电子理论必须求解多粒子体系 的薛定谔方程，即
i
2
2m i2
2
2M
2
1 2
i j
e2
40r rij
U0
R1,R ,
U r1,ri ,; R1,R , r1,ri ,; R1,R ,
上，因而忽略了电子与声子的碰撞。
电子质量m远远小于原子质量M →电子速度vi远远大于原子核速度v →原子核(离子)不动 电子可看作是在由原子核产生的、固定不动的势场中运动。
因为价电子对晶体性能的影响最大，并且在结合成晶体时 原子中的价电子状态变化也最大，而原子内层电子状态变化 较小，所以，可以把内层电子和原子核看成是一个离子实。 一般温度下，离子实总是围绕其平衡位置做微小振动(晶格振 动)。但在零级近似下，晶格振动的影响可以忽略，价电子可 以看作是在固定不变的离子实势场中运动。
ui (ri )
ri
Ei
ri
电子i与所有其他电子的相互作用势能 电子i与原子核之间的相互作用势能
（3） 周期势场近似：
假定是理想完整晶体，每一个电子都处在除其自身外其他 电子的平均势场和离子实产生的周期势场中运动，其周期 为晶格所具有的周期。
U(r) + u(r) = V(r) U(r)——平均势场，是一衡量 u(r)——离子实产生的周期势场。
但是：索末菲的量子自由电子气理论仍有对不少物理性质无 法解释。 如：有些金属霍尔系数为正；
固体分为导体、半导体和绝缘体的物理本质等。
回顾自由电子模型的假设，再对照上述与自由电子模型不 相符合的试验现象，自由电子模型的主要问题出在对于固定离 子与电子的相互作用的处理上。特鲁德的模型假设电子除碰撞 瞬间外，与离子晶格无关，也即假定晶体中的势能为零，因而 在其中运动的电子不受束缚而是自由的(自由电子假设)；碰撞 后的状态与碰撞前无关(碰撞自由时间假设)。这是一个大的简 化，进一步固体理论的发展就从这里入手。
布洛赫定理知识点
布洛赫定理知识点布洛赫定理是固体物理学中的一个重要概念，它描述了晶体中电子的行为和能量分布。
通过理解和掌握布洛赫定理，可以深入了解固体物理学的许多基本原理和现象。
本文将主要介绍布洛赫定理的概念、应用以及相关知识点。
一、布洛赫定理的概念布洛赫定理是由瑞士物理学家布洛赫（Bloch）于1928年提出的。
它是描述周期性势场中粒子（如电子）行为的一种数学模型。
根据布洛赫定理，晶体中的物理特性可以由一个周期函数和平面波函数的乘积来描述。
具体而言，布洛赫定理给出了如下形式的波函数表示：ψ(r) = u(r)* exp(ik•r)其中，ψ(r)表示晶体中的波函数，u(r)是一个周期函数，k是布拉格波矢，r是晶格中的位置矢量。
根据布洛赫定理，晶体中的波函数具有周期性，即在晶体中的任意位置矢量r上，波函数的模长和相位都具有相同的周期性。
这种周期性使得我们能够用一个有限大小的晶胞作为模型来描述整个晶体的物理特性。
二、布洛赫定理的应用布洛赫定理在固体物理学中有广泛的应用。
下面将介绍一些常见的应用。
1. 能带理论布洛赫定理为解释固体中能带结构提供了重要工具。
能带结构是指能量与波矢之间的关系。
根据布洛赫定理，电子的波函数可以表示为周期函数和平面波函数的乘积，从而可以得到电子的能量本征值和能带结构。
2. 色散关系布洛赫定理可以用来描述晶体中的电子色散关系。
色散关系是能量与波矢之间的关系，描述了晶体中电子的传输性质。
布洛赫定理给出了电子波函数的表示形式，可以通过对波函数进行求解，得到电子能量与波矢的关系。
3. 赝势方法布洛赫定理在赝势方法中也有重要应用。
赝势方法是一种计算固体物理性质的近似方法，通过引入赝势将全电子问题简化为少电子问题。
布洛赫定理提供了计算周期势场中电子行为的数学模型，使得赝势方法在实际计算中得到了广泛应用。
三、布洛赫定理的相关知识点除了上述介绍的应用外，布洛赫定理还涉及一些其他重要的知识点。
1. 布洛赫矢量布洛赫矢量是用来描述布洛赫定理中波函数的平移对称性的参数。
固体物理(第14课)能带理论
根据布洛定理，有 k ( r Rn ) e e e 因而有：
k (r)
e uk ( r ) uk ( r )
i k Rn i k r i k ( Rn r )
uk ( r Rn ) uk ( r )
i k r
上式表明，在周期场中 运动的单电子，其能量 本征函数
l1、l2、l3 Z
为了确定本征值，引入玻恩-卡门边界条件
( r ) ( r N1a1 ), ( r ) ( r N 2a2 ), ( r ) ( r N 3a3 ),
N1
N N1 N 2 N 3
( r N1a1 ) T1 ( r ) 1 ( r ),
(r) u(r) eikr
比较
势场为0
正离子
周期势场 正离子
电子波函数
周期性势场
势场中电子的波函数
6.1.1 布洛赫定理的证明
平移对称性
晶体势场的周期性是晶格平移对称性的反映，即晶格 在平移对称操作下是不变的。 T(Rn)平移算符表示使r到r+Rn的平移操作相当的算符。 其意义是使T(Rn)作用在任意函数f(r)上产生新的函数 f(Rn+r)。 T(Rn) f(r)= f(Rn+r) 晶体中的平移算符共有N1×N2×N3种 平移算符彼此对易，即：
k ( r N1a1 N 2a2 N 3a3 ) eik( N a N a N a ) k ( r ) 因此有：N1a1 N 2a2 N 3a3 2 n
1 1 2 2 3 3
l1 l2 l3 而此仅当 k b1 b2 b3 N1 N2 N3 时才能满足。
§6.1三维情况的布洛赫定理
即电子
波矢k的取值范围 二、波矢 的取值范围
1.晶体体积 和原胞数 晶体体积V和原胞数 晶体体积 和原胞数N
N = N1 ⋅ N2 ⋅ N3 , V = NΩ
2. |uk|值的大小 值的大小
rr r 1 ik⋅r r r e uk (r )归一化条件： 归一化条件： ＝ ψk (r ) N
r r r r 2 1 ∗ r ∫NΩψ (r )ψk (r )dτ = N ∫NΩ uk (r )uk (r )dτ = ∫Ω uk (r ) dτ = 1
(
( )
)
9
3.波函数 布洛赫波或布洛赫函数)的意义 波函数(布洛赫波或布洛赫函数 的意义 波函数 布洛赫波或布洛赫函数 (1)描述晶体电子状态的波函数是调幅的平面波，且调幅 描述晶体电子状态的波函数是调幅的平面波， 描述晶体电子状态的波函数是调幅的平面波 函数具有与晶体相同的周期性。 函数具有与晶体相同的周期性。 (2)由于晶体中原子的相互作用，晶体中的电子不再束缚 由于晶体中原子的相互作用， 由于晶体中原子的相互作用 于某个固定原子的周围而能在全部晶体中运动, 于某个固定原子的周围而能在全部晶体中运动 属于整个晶体。 属于整个晶体。 (3)晶体中的原子在原子之间运动时势场起伏不大，其波 晶体中的原子在原子之间运动时势场起伏不大， 晶体中的原子在原子之间运动时势场起伏不大 函数应类似于平面波。由平面波因子 来表示。 函数应类似于平面波。由平面波因子eik·r来表示。 (4)当电子运动到原子实的附近，将受到该原子较强的作 当电子运动到原子实的附近， 当电子运动到原子实的附近 使其行为接近于原子中的电子， 用 ， 使其行为接近于原子中的电子 ， 而晶体正是原子作 周期性排列而成的，因此周期性函数u 应当带有原子 周期性排列而成的 ， 因此周期性函数 k(r)应当带有原子 波函数的成分。 波函数的成分。
6.1 能带理论-布洛赫定律解析
平移算符
的性质
作用于任意函数
平移算符作用于周期性势场
20
各平移算符之间对易
对于任意函数
T T T T
21
平移算符和哈密顿量对易
对于任意函数
和
微分结果一样
T H HT
22
T 和 H 存在对易关系，具有共同的本征函数
H E T1 1 T2 2 T3 3
—— 布洛赫函数
则
ik ( r Rn ) (k , r Rn ) e u (k , r Rn )
ik Rn (k , r Rn ) e (k , r ) ik ( r Rn ) e u (k , r )
—— 利用周期性边界条件确定平移算符的本征值，最后 给出电子波函数的形式
18
势场的周期性反映了晶格的平移对称性：
晶格平移任意矢量 势场不变
—— 在晶体中引入描述这些平移对称操作的算符
T1 , T2 , T3
平移任意晶格矢量 对应的平移算符
m3 m1 m2 T ( Rm ) T1 (a1 )T2 (a 2 )T3 (a3 )
引入周期性边界条件 平移算符的本征值
三个方向
上的原胞数目
总的原胞数
23
对于
1 e
对于
2 i
l1 N1
2 e
对于
2 i
l2 N2
3 e
—— 整数
2 i
l3 N3
24
l1 l3 l2 引入矢量 k b1 b2 b3 N1 N2 N3
—— 倒格子基矢
且
ik r k ( r ) e uk ( r ) uk (r Rn ) uk (r )
能带理论(1)(单电子近似和Bloch定理))
H E T1 1 , T2 2 , T3 3
根据晶格运动的周期性边界条件，
利用 所以 同理
(r (r
) )
(r (r
N1a1 ) N2a2 )
(r) (r N3a3)
(r N1a1) T1N1 (r) 1N1 (r)
2 i l1
1 e , N1
2 i l2
2 e , N2
为了描述晶格的平移对称性，引入平移算符T1, T2, T3.
T f (r) f (r a ), 1, 2, 3
其中a1, a2, a3 为晶格的三个基矢。 平移算符T1, T2, T3是相互对易的。
TT f (r) T f (r a ) f (r a a ) TT f (r)
TT TT 0
的运动 • 单电子近似
多电子单电子
• 如何描写电子之间的相互作用？ • 单电子在所有电子的平均势场作用下运动
* 电子的平均势形式上与原子核势一样，也具有同样的周期性 * 满足Schordinger 方程
2 2 2m
V (r)
E
V 基础 • 针对周期性结构 • 描写晶体（周期性势场）中的单电子运动
固体电子论（II)：能带理论
电子共有化 固体具有大量分子、原子或离子有规则 排列的点阵结构。
电子受到周期性势场的作用。
解定态薛定格方程(略）， 可以得出两点重要结论：
１.电子的能量是量子化的; ２.电子的运动有隧道效应。
原子的外层电子(高能级)， 势垒穿透概率 较大， 电子可以在整个固体中运动, 称为 共有化电子。
• 常数因子k的物理意义就与波矢联系起来
推论二
• 如果k改变一个倒格矢Km ，
那么
K m h1b1 h2b2 h3b3
布洛赫定理的内容及其含义
布洛赫定理的内容及其含义嘿，朋友们！今天咱来聊聊一个超厉害的东西，叫布洛赫定理！
那布洛赫定理到底是啥呢？简单来说，它就像是物质世界里的一个神奇规则。
想象一下，你有一个超级大的晶体，里面的原子啊就像排好队的小朋友一样整齐排列着。
布洛赫定理呢，就是在描述这些原子的电子在这个晶体里是怎么运动的。
它说呀，在晶体中运动的电子，它的波函数具有一种特殊的形式。
哎呀，啥是波函数？别着急，咱不深究这个，你就大概理解成电子运动的一种状态就行啦。
这个特殊形式呢，就像是给电子的运动加上了一种规律。
这有啥意义呢？嘿，意义可大了去了！这就好比你知道了游戏的规则，你就能更好地玩游戏呀。
通过布洛赫定理，科学家们能更好地理解晶体的各种性质，比如导电性啊、磁性啊等等。
这就像是给科学家们开了一个了解晶体世界的超级大门！
比如说，我们生活中的很多材料，像半导体呀，它们的性能就和布洛赫定理息息相关。
科学家们利用对布洛赫定理的理解，能设计出更好的半导体材料，让我们的手机呀、电脑呀变得更厉害！
再想想，如果没有布洛赫定理，我们对晶体的认识得多模糊呀，那很多科技的发展不就都受限制了吗？这不就像是在黑暗中摸索，而布洛赫定理就是那盏照亮前路的明灯呀！
所以说呀，布洛赫定理真的超级重要，它让我们对物质世界的认识又前进了一大步！它就是科学世界里的一颗璀璨明珠，是不是很神奇呢？。
布洛赫定理推导
布洛赫定理推导摘要：1.布洛赫定理的定义2.布洛赫定理的证明方法3.布洛赫定理的应用正文：一、布洛赫定理的定义布洛赫定理（Bloch"s theorem）是复分析中的一个重要定理，它主要研究的是复平面上的解析函数。
该定理指出，如果一个在单位圆内解析的函数f(z)，满足f(0)=0 且f(z)=z+a（a 为常数），那么这个函数可以表示为f(z)=z+a/z 的形式。
换句话说，布洛赫定理描述了满足特定条件的解析函数的结构。
二、布洛赫定理的证明方法为了证明布洛赫定理，我们可以使用解析函数的柯西（Cauchy）积分公式。
假设f(z) 是在单位圆内解析的函数，满足f(0)=0 且f(z)=z+a/z。
我们需要证明存在常数a，使得f(z)=z+a/z。
首先，根据柯西积分公式，我们有：f(z) = 1/2πi ∫(z-a/z)dz，其中积分路径为单位圆。
将积分路径改为单位圆的半径r，则：f(z) = 1/2πi ∫(z-a/z)dz，其中积分路径为半径为r 的圆。
接下来，我们需要求解这个积分。
为了简化计算，我们可以将积分路径分为两部分：从原点出发，逆时针绕半径为r 的圆一周，再从终点出发，逆时针绕半径为1 的圆一周，回到原点。
这样，我们可以得到：f(z) = 1/2πi [∫(z-a/z)dz - ∫(1/z)dz]根据积分的线性性质，我们有：f(z) = 1/2πi [(z-a/z) - (1/z)]根据解析函数的性质，我们知道f(z) 在单位圆内解析，所以：f(z) = z+a/z通过以上证明，我们得出了布洛赫定理的结论：满足条件的解析函数可以表示为f(z)=z+a/z 的形式。
三、布洛赫定理的应用布洛赫定理在复分析中有广泛的应用，其中最主要的应用是在求解解析延拓问题时。
利用布洛赫定理，我们可以将一个在单位圆内解析的函数延拓到整个复平面。
能带理论5电子能带理论
3．一维情况
为标量，但标量并不等于是常量，m*也与能带结构有关。
4．仍以一维情况为例。设m为电子的惯性质量，FL为电子所受到的晶格场力；F外为电子所受到的晶体以外产生的场所施加的力。dv/dt＝1/m·F＝1/m（F外＋FL）与dv/dt＝1/m*F外比较，显然FL的影响包含m*中去了。比较可得
考虑固体中单电子的薛定谔方程：
式中哈密顿量的第一项是电子的动能，第二项是晶体势场；
是第n个能带且具有动量k的能级；
晶体势场可以表述为原子势场
这里
是晶格矢量，
是第l个原胞中第a 个原子的位矢。
的线性叠加，即
描述固体中电子的波函数。
波函数
可用LCAO的基矢
来展开
第l个原胞中第a个原子的第j个轨道，N是单位体积的晶格数目。
体心立方晶格的第一布里渊区
体心立方晶格的倒格子是面心立方格子。本图中用实心圆点标出了倒格点。在倒空间中画出它的第一布里渊区。如果正格子体心立方体的边长是a，则倒格子为边长等于4π/a的面心立方。
主要的对称点： Γ： ；H： ； P： ；N：
§6 紧束缚方法
三．导体 半导体和绝缘体
在非导体中，电子恰好填满最低的一系列能带（通常称为价带），其余的能量较高的能带（通常称为导带）中没有电子。由于满带不产生电流，尽管晶体中存在很多电子，无论有无外场力存在，晶体中都没有电流。
在导体中，部分填满能带（通常也称为导带）中的电子在外场中将产生电流。
本征半导体和绝缘体的能带填充情况是相同的，只有满带和空带，它们之间的差别只是价带和导带之间的能带隙（band gap）宽度不同，本征半导体的能隙较小，绝缘体的能隙较大。本征半导体由于热激发，少数价带顶的电子可能激发到导带底，在价带顶造成空穴，同时在导带底出现传导电子，产生所谓本征导电。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
1
能带理论
对能带的初步认识
固体：每立方1029 数量级的原子核和 电子的多粒子系统
根据原子结构理论，每个电子都占有一个分立的能级。 泡利(Pauli)不相容原理指出，每个能级只能容纳2个电子。
当N个原子相互靠近形成一个固体时，泡利不相容原理仍 然成立，即在整个固体中，也只能有2个电子占据相同的能级。 当这两个原子的距离足够近时，它们的同能级(例如2s)轨 道的电子就会相互作用，以致不能再维持在相同的能级。 当固体中有N个原子，这N个原子的2s轨道的电子都会相 互影响。这时就必须出现N个不同的分立能级来安排所有这些 (例如2s)轨道的电子，而这些电子共有2N个。 2s轨道的N个分立的能级组合在一起，成为2s的能带。
在这样一个具有晶格周期性的等效 势中, 薛定谔方程的解有什么特点？
在量子力学建立以后，布洛赫（F.Bloch） 和布里渊（Brillouin）等人就致力于研 究周期场中电子的运动问题。他们的工 作为晶体中电子的能带理论奠定了基础。
布洛赫定理
布洛赫
1905年10月23日出生于瑞士的苏黎世，上完中学后， 他本来想当一名工程师，于是就直接进入苏黎世的联邦 工业大学。一年后，决定转学物理，通过薛定谔、德拜 等教授的课程，他逐渐熟悉了量子力学。后来他到德国 莱比锡大学跟海森堡继续研究。1928年获得博士学位。 以晶体中电子的量子力学和金属导电理论方面的内容做 论文。1933年到美国。1934年起在斯坦福大学任教。 1939年加入了美国国籍。1952年获得诺贝尔奖。1954年 曾担任过欧洲核子研究中心的第一任主任，回到斯坦福 大学后，曾经研究过超导电性和低温下的其它现象。 1983年9月10日逝世于慕尼黑，享年78岁。
Байду номын сангаас12
§3.3 布洛赫定理 1.定理表述
表述一：对于周期性势场
V (r Rn ) V (r )
其中，Rn为布拉维格子的所有格矢，单电子薛定谔方程
2 2 V ( r ) ( r ) ( r ) 2m
的本征波函数是按布拉维格子周期性调幅的平面波 ，即
6
7
能带理论是一个近似的理论 1. 单电子近似 将价电子看成独立地在一个等效势场中运动, 它包 括离子实的势场, 其它价电子的平均势场以及考虑 电子波函数反对称性而带来的交换作用。采用哈特 里－福克(Hartree-Fock) 自洽场方法处理等效势场 2. 绝热近似 讨论共有化电子的运动状态时假定原子实处在其平 衡位置, 而把原子实偏离平衡位置的影响看成微扰 3. 周期场近似 对于理想晶体, 原子规则排列成晶格, 晶格具有周 期性, 因而等效势场 V(r) 也应具有周期性
4
在Na的3s价带上，当温度为绝对零度时，只有一半的低能 级被电子占据，另一半的(高)能级没有电子占据。
能带中有一半的能级被电子占据，最高的占据能级称为费密能级。
而当温度大于绝对零度时，有一些电子获得了能量，跳到 价带里的较高能级，而在相对应的较低的能级上失去了电子， 产生了相同数量的空穴。
能带中电子随温度升高而进行能级跃迁 (a) 绝对零度时，所有外层电子占据低的能级； (b)温度升高，部分电子被激发到原未被填充的能级
这样，晶体中的电子就是在晶格周期性的等效势场 中运动，满足薛定谔方程为：
2 [ V ( r )] E 2m
晶格周期性势场
2
V ( r ) V ( r Rn )
任意晶格矢量。
9
V (r )
+ + + +
r
周期势场示意图
晶体中的电子就是在晶格周期性的等效势场中运动， 2 2 满足薛定谔方程 [ V ( r )] E 2m 晶格周期性势场 V ( r ) V ( r R ) n
5
能带理论 研究固体中电子分布、运动的主要理论基础 能带理论 —— 定性地阐明了晶体中电子运动的普遍性的特点 —— 说明了导体、非导体的区别 —— 晶体中电子的平均自由程为什么远大于原子的间距 —— 能带论提供了分析半导体理论问题的基础，推动了半导 体技术的发展 —— 随着计算机技术的发展，能带理论的研究从定性的普遍 性规律发展到对具体材料复杂能带结构的计算
布洛赫定理 当平移晶格矢量 ，波函数只增加了位相因子
电子的波函数
ik r ( r ) e uk (r )—— 布洛赫函数
布洛赫是一位在近代物理理论和实验都作出过巨大贡献的物理学家。 他早年的博士论文“金属的传导理论”就是一项很有价值的科学文献， 提供了金属和绝缘体结构的近代图像，是半导体研究的理论基础。他的 名字在固体物理学中多次提到，例如：所谓的布洛赫方程、布洛赫波函 数、布洛赫自旋波、布洛赫壁，以及铁磁物质磁化时的布洛赫效应、自 发磁化的布洛赫 T3/2 定律等等都是出自他的创建。
2
电子数量增加时能级扩展成能带
3
例如Na，核外电子结构为：1s22s22p63s1。 当N个Na原子相互靠近形成一个固体时，形成能带，为1s带， 2s带，2p带，3s带，3p带。 内层电子受到外来影响小，3s带受到外来影响最大。 Na的3s电子是价电子，所以3s带也叫价带。由于钠原子只有 1个3s电子，所以在Na固体的3s价带上，只有一半的能级被电 子所占据。 自然，这些3s带里被电子占据的能级应该是能量较低的能级， 而能量较高的能级很少有电子占据。 Na的3p带也叫导带，由于Na的3p能级没有电子，所以Na固 体的3p带也没有电子，是空带。 如果受到外来能量的激发，3s带的电子可能跃迁到3p带上去。 在3s带和3p带之间有一段能量区域是永远不可能有电子的， 这个能量区域叫禁带，也称带隙。
且
ik r k ( r ) e uk ( r ) uk (r Rn ) uk (r )
表述二：对于上述薛定谔方程的每一本征解，存在一波矢k， 使得对于属于布拉维格子的所有格矢Rn都有：
ik Rn (r Rn ) e (r )