3-刚体力学基础
刚体力学基础
mA
第5章 刚体力学基础
2.7
刚体力学基础
解:研究对象:A、B、圆柱 用隔离法分别对各物体作受力 分析,如图所示。
mB
N
mA
f
mB m Bg
TB
TA
mA
aB T 'B
aA
mAg
T 'A
第5章 刚体力学基础
2.7
刚体力学基础
N
f
mB m Bg
TB
TA
T 'B
T 'A
mA mAg
aA
aB
A: mA g TA mAaA TB f mB aB B: N mB g 0
2.7
定点转动:
刚体力学基础
运动中刚体上只有一点固定不动,整个刚体绕过该
固定点的某一瞬时轴线转动. 如:陀螺的运动
i3
(转轴方向(2),绕轴转角(1))
第5章 刚体力学基础
2.7
刚体力学基础
二 刚体定轴转动的运动学描述 定轴转动:刚体上任意点都绕同一 轴在各自的转动平面内作圆周运动
特征:刚体各个部分在相同时间内绕 转轴转过的角度(角位移)都相同 引入角量描述将非常方便。
oo mi vi 垂直于z轴。
i
th
刚体 mi
oo mi vi ri mi vi
z
我们只对z方向的分量感兴趣:
Liz ri mi vi mi ri 2
Lz Liz mi ri
2
ω,α vi
△ mi
ri O’ × 刚体 × O
刚体定轴转动的动能=绕质心转动的动能+
刚体携总质量(质心)绕定轴作圆周运动的动能
第3章刚体力学基础
描述质点系转动的动力学方程
z
取惯性坐标系
dt
oxyz
刚体所受的对
转轴的力矩
x
o
M r F
定义:在垂直于转轴的平 面轴内的,距外离力dF的与乘力积线到转
y z轴为固定转轴
z
M
F
F F
r
垂直转轴的外力分量产生沿
d
转轴方向的力矩, 平行于转
轴的外力分量产生的力矩被
轴承支承力的力矩所抵消
一 、作用于定轴刚体的合外力矩
相对于定轴的合外力矩
(力对转轴的力矩)
M z M iz ri Fi sin i
i
i
即作用在各质元的 力矩的 z 分量之和
二、刚体定轴转动定理
由于刚体只能绕 z 轴转动, 引起转动的力矩只有z方向,
因此转动动力学方程
Mz
dLz dt
dL M
dt
Li
Ri
m
i
v
i
oo ri
mi vi
解:
z
J z mi ri2
i
m i
x
2 i
y
2 i
i
Jy Jx
x
o
yi
ri
m
x
i
i
y
例 均质圆盘:m, R . 求以直径为轴的转动惯量 解:
J 1 mR2 4
例3-6(P181) 挂钟摆锤的转动惯量
解:
o
m1 l
J
1 3
m1l 2
1 2
m2 R2
m2 l
R2
m2 R
例 计算钟摆的转动惯量。(已知:摆锤质量为m,半 径为r,摆杆质量也为m,长度为2r)
第3章例题_刚体力学基础
第7页 共9页
刚体力学基础
解 (1)选小球和棒作为系统 碰撞瞬间角动量守恒
mv0l mvl J
弹性碰撞, 系统碰撞前后动能不变
1 2 1 1 2 mv0 mv J 2 2 2 2
机械能守恒 解得
1 l l 2 J Mg ( cos 60) 2 2 2
3 30 30 1 v0 m s ,v m s 1 4 4
2
第5页 共9页
刚体力学基础
例3-6 有一根长为 l , 质量为m 的均匀细直棒, 棒可绕上端光 滑水平轴在竖直平面内转动. 最初棒静止在水平位置, 求它 由此下摆θ 角时的角速度。
解 选细棒和地球作为系统,机械能守恒
1 1 1 2 Ek J ml 2 2 2 2 3
l E p mghc mg sin 2
第1页 共9页
3g sin l
刚体力学基础
例3-2 质量均为m 的两物体A 和B , A 放在倾角为α 的光滑斜 面上, 通过滑轮由不可伸长的轻绳与B 相连. 定滑轮是半径 为R 的圆盘, 其质量也为m . 物体运动时, 绳与滑轮无相对滑 动. 求绳中张力FT1 和FT2 及物体的加速度a(设轮轴光滑,滑 1 轮转动惯量为 J mR 2
2
' F 解 T 1 mgsin maA mg FT' 2 maB M FT 2 R FT 1R J a A aB R
FT'1 FT1 , FT' 2 FT 2
第2页 共9页
2 3 sin FT 1 mg 5 3 2sin FT 2 mg 5 2(1 sin )
J R dm R
2 2
第3章 刚体力学
说明 ( 1)
M J , 与 M 方向相同.
(2) 为瞬时关系. (3) 转动中 M J 与平动中 F ma 地位相同.
第三章 刚体力学
如果刚体所受合力为零,同时 合力矩为零, 好,现在我们可以问一个问题: Fi 0 , Mi 0 则刚体会做什么样的运动?
R
2
dm m R
R
r
dr
一质量为m、半径为R的均匀圆盘,求通过盘中心O并与 盘面垂直的轴的转动惯量。 解:设盘质量面密度为 ,在盘上取半径为r,宽为dr的圆环
m π R2
R 2 0
dm 2 π rdr
3
J r dm
R
0
1 2 π R mR 2πσr dr 2 2
v v0 at 2 x x0 v0t 1 at 2 2 2 v v0 2a( x x0 )
ω ω0 βt θ θ 0 ω 0 t 12 β t 2 ω 2 ω 02 2 β ( θ θ 0 )
第三章 刚体力学
z
重要
刚体定轴转动的特点 O
第三章 刚体力学
5. 角速度正负的判断
0
0
逆时钟转动
顺时钟转动
第三章 刚体力学 (2)角量和线量的关系
z
s r
v r
an r 2
O
at r
dv d(r ) at r dt dt
(3)角量与线量的公式比较
x
质点匀变速直线运动
刚体绕定轴作匀变速转动
平 动 刚体:外力作用下形状和大小都不发生变化的物体。 转 动 二、刚体的运动形式 [实例]
第三章-刚体力学基础
薄板对Z轴的转动惯量 J Z =
对X轴的转动惯量 J X
对Y轴的转动惯量 JY
Z
垂直轴定理
JZ JX JY
O
yi
Y
xi
ri
X
JZ miri2 mi xi2 mi yi2 Jx J y
五 刚体定轴转动的转动定律的应用
例1、一个质量为M、半径为R的定
滑轮(当作均匀圆盘)上面绕有细绳, 绳的一端固定在滑轮边上,另一端挂
分析: 由 每分钟150转 可知
0
t
2 150
60
5
rad
/ s
而已知 r=0.2m t=30s ω=0
可由公式求相应的物理量
解: (1) 0 0 5 (rad / s2 )
t
30
6
负号表示角加速度方向与角速度方向相反
(飞轮做匀减速转动)
2 02 2
(5 )2 2 ( )
末位置:
Ek
1 2
J 2
l
由刚体定轴转动的动能定理
1 mgl sin 1 J 2 0
2
2
mgl sin 3g sin
J
l
M
1 mgl cos
2
3g cos
J
1 ml2
2l
3
dm dl
gdm
(用机械能守恒定律解) 假设棒在水平位置时的重力势能为零势能
0 1 J2 (mg l sin ) O
动。最初棒静止在水平位置,求它由此下摆角时的
角加速度和角速度。(分别用动能定理和机械能守
恒定律求解)
解: (用动能定理解)
重力对轴的力矩为
M 1 mgl cos(M
O
大学物理第三章刚体力学基础习题答案
方向竖直向下
3-15 由角动量守恒得
mul J mvl 1 1 2 1 2 2 mu m v J 因弹性碰撞,系统机械能守恒: 2 2 2 1 1 2 2 又: J M 2l Ml 12 3 6mu M 3m u 联立可得: v M 3m l M 3m
2 2 2 1 mv l [m( l ) M l 2 ] 3 3 3
o
2 l 3
6mv (4m 3M ) l
v
m
A
3-9 电风扇在开启电源后,经过t1时间到达了额定 转速,此时相应的角速度为 0。当关闭电源后,经 过t2时间风扇停转。已知风扇转子的转动惯量为 J, 并假定摩擦力矩和电机的电磁力矩均为常量,试根据 已知量推算电机的电磁力矩。 解: 设电机的电磁力矩为M,摩擦力矩为Mf
1
0
t1
3-9 (1)
mg T ma
T mg sin 30 ma
g 2 a m/s 4
方向竖直向下
T2 N 2
mg
(2)
mg T1 ma
T2 mg sin 300 ma
T1r T2r J
a r
T1
1
mg
J k m r2
g 联立求解得: a 22 k
质点运动 m 质 量 力 F 刚体定轴转动 2 J r 转动惯量 m dm 力矩 M Fr sin
dp dL F m a F 第二定律 转动定律 M J M dt dt p mv 动 量 角动量 L J t t2 动量定理 t Fdt mv2 mv1 角动量定理 t Mdt J 2 J1 1 动量守恒 F 0, mv 恒矢量 角动量守恒 M 0, J 恒矢量 力矩的功 W Md 力 的 功 W F dr
刚体力学基础详解
(2) 如以重量P =98 N的物体挂在绳端,试计 算飞轮的角加速。
rO T
解 (1) FrJ F r9 80.23.2 9rad 2 /s
J 0.5 (2) m gTma
F mg
TrJ ar
J
mgr mr2
两者区别
0.59 1 80 0.2 0.222.1 8rad 2 /s
例 圆盘以 0 在桌面上转动,受摩擦力而静止
3. 一般运动
刚体不受任何限制的的任意运动称为刚体
的一般运动。它可视为以下两种刚体的基
本运动的叠加:
随基点O(可任 选)的平动
FMac
绕通过基点O的瞬时 轴的定轴转动
质点运动
本章主要讨论
§5.2 刚体绕定轴转动运动学
z 组成刚体的各质点都绕同一直线 做圆周运动 _____ 刚体转动。
转轴固定不动 — 定轴转动
当 M 为零时,则刚体保持静止或匀速转动
实验证明 当存在 M 时, 与 M 成正比
M
在国际单位中 M J
刚体的转动定律 Mz J
作用在刚体上所有的外力对 定轴 z 轴的力矩的代数和
推论
刚体对 z 轴 的转动惯量
(1) M 正比于 ,力矩越大,刚体的 越大
(2) 力矩相同,若转动惯量不同,产生的角加速度不同
dr
J0 m r2 d m 0 R2 R m 2r3 d rm 2R 2
O
Rm dr
r O
(3) J 与转轴的位置有关
z
z
M
L
M
L
O
dx
x
O dx
x
J Lx2dx1M2L
0
3
J L/2x2dx1M2L
刚体力学基础PPT课件
转动:分定轴转动和非定轴转动 刚体的平面运动
5
二、刚体定轴转动的描述
1.刚体定轴转动的特点 轴上各点都保持不动,轴外各点在同一时间间隔内转过的角度一样。
以某转动平面与转轴的交点为原点,转动平面上所有质元都绕着这个 原点作圆周运动。
2.描述 可类似地定义绕定轴转动的刚体的:
*角位置 (t)
i
ri
z
切向加速度 法向加速度
ai ri
ani ri 2
ri
vi
§3-2 定轴转动刚体的转动惯量
一、刚体定轴转动定律
(1)单个质点m
与转轴刚性连接
Ft mat mr
M rF sinθ
z
M
Ft
F
O
r
m
Fn
M rFt mr 2 M mr2
一、刚体运动分类
2.转动 如果刚体上的所有质元都绕某同一直线作圆周运动,这种运动就称之为转动,
这条直线称为转轴。
A
A
分为定轴转动和非定轴转动
*非定轴转动 若转轴方向或位置变化,这种转动称为非定轴转动
A
A
* 定轴转动 若转动轴固定不动,这种转动称为定轴转动. 这个转
轴称为固定轴,
转动平面:垂直于固定轴的平面
内力(F质i2j 量)元刚受体外力Fej ,
Mej Mij mjrj2
外力矩
内力矩
z
O rj
Fej
m j
Fij
Mej Mij mjrj2
j
j
Mij M ji Mij 0
j
刚体力学基础第三章
二、转动惯量J
对分立的质点系: J miri2
i
对刚体: 质量是连续分布
J r2dm
r 2dl 线分布,为线密度
J r 2ds 面分布,为面密度 r 2 dV 体分布,为体密度
z
dm
r
讨论
J r2dm
(1)转动惯量的物理意义:J表示刚体转动时惯性的大小
(2)转动惯量J的大小决定于
r 3dr
1 2
mR2
m
R 2
J
常 见 刚 体 的 转 动 惯 量
§3 刚体定轴转动定律
一、 力矩
使物体转动,必须给定一 个作用力,另外考虑转动与力 的作用点以及作用力的方向有 关,因此在研究物体转动中引
入力矩这一物理量。 (1)若刚体所受力 F在转动平面内
z
Od r
F
F
P
力臂:rsin = d 表示转轴到力作用线的垂直距离。
m
2(2
m
1
+
m
2
m 1+m 2
+
m
2
)g
T1
a m1 m1g T2 a m2 m2g
§4 力矩的功 动能定理
一、力矩的功
刚体在合外力矩作用下绕定轴转动而发生角位移时
d,A则力F矩 d对r刚体F作d了r功co。s F cos(900 )ds
F sin rd
Md
z
O d
dr
F
r P
元功:力矩对质点(或刚体)所作的 元功等于力矩和角位移的乘积
盘)。如A下降,B与水平桌面间的滑动摩擦系数为μ,
绳与滑轮之间无相对滑动,试求系统的加速度及绳中的
张力FT1和FT2。 受力分析 FT1
刚体力学基础
1).形状、大小相同时, m↑→J↑(决定于m); 2).m相同, m分布离轴越远,J越大(决定于m的分布); 3).同一刚体,转轴不同,J不同,(决定于转轴的位置).
3.计算
1).质量不连续分布 J= miri2 i
m1
r2
r1
其中ri为Δmi到转轴的垂直距离
J m1r12 m2r22 m3r32
4.均匀细棒可绕棒一端的垂直于棒的水平轴无摩擦转
动.若细棒竖直悬挂,现有一弹性小球水平飞来与细棒
发生完全非弹性碰撞,在碰撞过程中球、棒组成的系
统的动量是否守恒?对转轴的角动量是否守恒?机械能
是否守恒?
动量不守恒,角动量守恒,机械能不守恒.
质点与刚体碰撞组成的系统一般 情况下动量不守恒,而角动量守恒.
1.刚体角动量定理 M J J d
dt
M J J d
dt
2
Mdt Jd J2 J1
1
刚体所受合外力的冲量矩等于其角动量的增量
2.刚体角动量守恒定律
条件:M 0, J 常量
刚体所受合外力矩为零,则其角动量守恒.
注意:1).L=Jω=常量, J、ω可变但乘积不变;
2).M、L、ω均对同一转轴, M为合外力矩;
a1 a2 a
a R
J 1 m R2
2
a1
a2
a
(m2 m1 )g
m1
m2
1 2
m
T1
m1
2m2g m1 m2
1 2
mg 1m 2
T2
m2
2m1g m1 m2
1 mg 2 1m
2
注意:1.涉及滑轮转动,滑轮两端绳的张力不相等T1≠T2; 2.绳与滑轮无相对滑动, a=R α
第3章 刚体力学基础
1 1 mi vi2 mi ri 2 2 2 2 n 1 1 n 1 2 2 2 2 刚体的动能: Ek mi ri ( mi ri ) J 2 2 i 1 2 i 1 2
1 E k J 2 2
刚体绕定轴转动时的转动动能等于刚体的转动惯 量与角速度平方乘积的一半。
1
d J d dt
W
2
1
1 1 2 Jd J2 J12 2 2
1 2 Md ( J ) 2
2
1
合外力矩对定轴转动刚体所做的功等于刚体转动 动能的增量。这就是刚体定轴转动时的动能定理。
-------------------------------------------------------------------------------
当输出功率一定时 ,力矩与角速度成反比。 ------------------------------------------
3. 刚体定轴转动的动能定理:
W M d
1 2
Jd
1
2
2
2
-------------------------------------------------------------------------------
L=rm=mr2
2.定轴转动的角动量守恒 若
M
iz
0
则 L=J = 恒量
外力对某轴的力矩之和为零,则该物 体对同一轴的角动量守恒.
装置反向转动的双旋翼产 生反向角动量而相互抵消
-------------------------------------------------------------------------------
3刚体力学
T1
a R
补充方程:
a R
(4 )
联立方程(1)---(4)求解得
m1 g a m1 m2 M / 2
m1 (m2 M / 2) g T1 m1 m2 M / 2 m1m2 g T2 m1 m2 M / 2
讨论:当 M=0时
m1m2 g T1 T2 m1 m2
注意: 力矩求和只能对同一参考点(或轴)进行。 矢量和 代数和
9
思考: 合力为零时,其合力矩是否一定为零? 不 一 合力矩为零时,合力是否一定为零? 定
二、转动定律
Z
fi
i
Fi f i m i a i F sin f sin ma
i i i i i
J r dm
2
r:质元到转轴的距离。 与转动惯量有关的因素: •刚体的质量 •质量的分布 •转轴的位置
13
J r dm
2
质量为线分布
质量为面分布
质量为体分布
dm dl dm ds dm dV
:质量线密度
:质量面密度 :质量体密度。
14
练习
1.由长 l 的轻杆连接的质点如图所示,求质 点系对过 A 垂直于纸面的轴的转动惯量
物体从静止下落时满足
(2)
T
h at /2
2
(3)
补充方程:
T
h
a R
(4) 2 2 mR ( gt 2h ) J 2h
mg
练习: 一个质量为M、半径为R的定 滑 轮(当作均匀圆盘)上面绕有细 绳,绳的一端固定在滑轮边上,另 一端挂一质量为m的物体而下垂。绳
·
R
刚体力学基础
FT1
FC
PC F T2
FT2
mB PB y
26
O
解得:
mB g a mA mB mC 2 mA mB g FT1 mA mB mC 2
(mA mC 2)mB g FT2 mA mB mC 2
6
(rad / s )
2
2.角量与线量的关系
当刚体绕固定轴转动时,若刚体上某质元i到转 轴的距离为ri.则该质元的线速度为
vi ri
切向加速度和法向加速度分别为
ai ri
ain 2ri
刚体上各质元的角量(即角位移、角速度、角加速 度)相同,而各质元的线量(即线位移、线速度、线加 速度)大小与质元到转轴的距离成正比.
dL M dt
13
转动定律 M J
M 讨论 (1) J
d (2) M J J dt
(3)M 0, ω=常量
14
3.转动惯量的计算
J mi ri2
刚体转动惯量的大小与三个因素有关: ①与刚体的总质量有关; ②与刚体质量对轴的分布有关; ③与轴的位置有关。 单个质点 质点系
J mr
1 T2 R T1R M f J mR 2 2
(3)
(4)
m
Mf
R
T2
再从运动学关系上有
a a R
T1
mg
(以“方向”为正)
22
联立四式解得:
a
m2 m1 g
Mf R
1 m1 m2 m 2
m1 M f m 2 m 2 m1 g 2 R T1 m1 g a m m1 m 2 2
第3章 刚体力学基础
刚体力学的基础知识包括刚体绕定轴转 动的动力学方程和动能定理,刚体绕定轴 转动的角动量定理及角动量守恒定律
-------------------------------------------------------------------------------
§3-1 刚体 刚体定轴转动的描述
dt
当输---出----功----率-----一----定----时----,-力----矩-----与----角----速----度-----成----反----比----。------------
3. 刚体定轴转动的动能定理:
W
2 1
Md
2 1
Jd
2 1
J d d
dt
W
2 1
Jd
第3章 刚体力学基础
§3.1 刚体 刚体定轴转动的描述 §3.2 刚体定轴转动的转动定律 §3.3 刚体定轴转动的动能定理 §3.4 刚体定轴转动的角动量定理和角动量 守恒定律
-------------------------------------------------------------------------------
➢刚体上各质元的角量(即角位移、角速度、角加速度) 相同,而各质元的线量(即线位移、线速度、线加速度) 大小与质元到转轴的距离成正比 。
-------------------------------------------------------------------------------
§3-2 刚体定轴转动的转动定律
对滑轮 , 由转动定律
T2R T1R J ④
由于绳不可伸长
aA aB R
⑤
J 1 mR2
第三章 刚体力学基础
m1
r1
r2
m2
若质量连续分布
质量为线分布
J r dm
2
质量为面分布
质量为体分布
dm dl
为质量的线密度
dm ds
为质量的面密度
dm dV
为质量的体密度
线分布
面分布
体分布
注 意
只有几何形状规则、质量连续且均匀分布的刚体,才 用积分计算其转动惯量,一般刚体则用实验求其转动惯量。
0 x
d 角速度 dt 2 d d 角加速度 2 dt dt 由于这时组成刚体的各质点均在各自的转动平面内绕轴作圆周 运动,因此前面关于质点圆周运动的全套描述方法,此处全部 可用。
d
2) 刚体定轴转动角量与线量的关系 所有质点的角量都相同 ; 质点的线量与该质点的轴矢径大小成正比 。
2
物理意义:转动惯量是对刚体转动惯性大小的量度,其大小 反映了改变刚体转动状态的难易程度。
2. 与转动惯量有关的因素 ①刚体的质量及其分布; ②转轴的位置; ③刚体的形状。 3. 转动惯量的计算 刚体对某一转轴的转动惯量等于每个质 点的质量与这一质点到转轴的距离平方的 乘积之和。 质量离散分布的刚体
ri
0
f ji
rj
rij
f ij
二、刚体定轴转动的转动定律
如右图所示:刚体绕定轴z转动,在 刚体上任取一质元mi ,它绕z轴作 圆周运动,取自然坐标系 对mi 用牛顿第二定律:
z
fi
Or i
Fi
i
mi
i
Fi f i mi ai
cos i f i cos i ) mi ain mi ri 2
第三章 刚体力学基础 课后作业
第三章 刚体力学基础 课后作业班级 姓名 学号一、选择题1、一个质点作简谐振动,振幅为A ,在起始时刻质点的位移为2A , 且向x 轴正方向移动,代表此简谐振动的旋转矢量为( )1、有两个力作用在一个有固定转轴的刚体上:(1) 这两个力都平行于轴作用时,它们对轴的合力矩一定是零;(2) 这两个力都垂直于轴作用时,它们对轴的合力矩可能是零;(3) 当这两个力的合力为零时,它们对轴的合力矩也一定是零;(4) 当这两个力对轴的合力矩为零时,它们的合力也一定是零.对上述说法下述判断正确的是( )(A ) 只有(1)是正确的 (B )(1)、(2)正确,(3)、(4)错误(C ) (1)、(2)、(3)都正确,(4)错误 (D )(1)、(2)、(3)、(4)都正确2、关于力矩有以下几种说法:(1) 对某个定轴转动刚体而言,内力矩不会改变刚体的角加速度;(2) 一对作用力和反作用力对同一轴的力矩之和必为零;(3) 质量相等,形状和大小不同的两个刚体,在相同力矩的作用下,它们的运动状态一定相同.对上述说法下述判断正确的是( )(A ) 只有(2)是正确的 (B ) (1)、(2)是正确的(C )(2)、(3)是正确的 (D ) (1)、(2)、(3)都是正确的3、均匀细棒OA 可绕通过其一端O 而与棒垂直的水平固定光滑轴转动,如图所示,今使棒从水平位置由静止开始自由下落,在棒摆到竖直位置的过程中,下述说法正确的是( )(A ) 角速度从小到大,角加速度不变(B ) 角速度从小到大,角加速度从小到大(C ) 角速度从小到大,角加速度从大到小(D ) 角速度不变,角加速度为零4、 一圆盘绕通过盘心且垂直于盘面的水平轴转动,轴间摩擦不计.如图射来两个质量相同,速度大小相同,方向相反并在一条直线上的子弹,它们同时射入圆盘并且留在盘内,则子弹射入后的瞬间,圆盘和子弹系统的角动量L以及圆盘的角速度ω的变化情况为( ) (A) L 不变,ω增大 (B) 两者均不变(C) L不变,ω减小 (D) 两者均不确定5、假设卫星环绕地球中心作椭圆运动,则在运动过程中,卫星对地球中心的( )(A) 角动量守恒,动能守恒 (B) 角动量守恒,机械能守恒(C) 角动量不守恒,机械能守恒 (D) 角动量不守恒,动量也不守恒(E) 角动量守恒,动量也守恒二、填空题1、有甲、乙两个飞轮,甲是木制的,周围镶上铁制的轮缘。
第3章 刚体力学基础
分析细杆滑动前以 点为轴在重力矩作用下转动,细杆质心做以 点为圆心的圆周运动,根据转动定律及质心运动定律即可求出 点摩擦力 与 角关系,细杆开始滑动的临界条件为 。
(1)
(2)
式中 为圆环对 轴的转动惯量,圆环绕过中心且垂直环面的轴的转动量为 ,根据垂直轴定理
(3)
由(1)~(3)式解得
(4)
(5)
取小珠、环及地球为系统,在小珠下落过程中,外力做功为零,系统中又无非保守内力做功,所以系统的机械能守恒。设小珠落至 、 处时,相对于环的速度分别为 、 ,则有
解无滑动时,杆绕过 点的固定轴做定轴转动,由转动定律有
(1)
由平行轴定理求细杆绕 点转动时的转动惯量
(2)
无滑动时,杆绕 点转动,杆上各点做圆周运动,对质心 ,由牛顿运动定律得
(3)
(4)
杆绕 点转动,只有重力作功,机械能守恒,有
得
(5)
将式(5)代入式(3),并利用式(2),得
(6)
将式(1)代入式(4),并利用式(2),得
分析滑块与细杆碰撞角动量守恒,由此求细杆转动的 ,此后,细杆受摩擦力矩作用转速逐渐减为零,由摩擦力矩,根据角动量定理即可求出时间 。
解(1)以杆和滑块为研究系统。由于碰撞时间极短,杆所受到的摩擦力矩远小于滑块的冲力矩,故可认为合外力矩为零,因此系统的角动量守恒,即
(1)
解得
(2)碰后杆在转动过程中所受的摩擦力矩为
第3章 刚体力学基础
一、目的与要求
1.确切理解描述刚体平动和定轴转动的基本物理定义及性质,并掌握角量与线量的关系。
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图3-1
大 学 物 理 习 题
3.刚体力学基础
一、选择题
1.有些矢量是相对于一定点(或轴)而确定的,有些矢量是与定点(或轴)的选择无关的。
下列给出的各量中,相对于定点(或轴)而确定的物理量是: A .矢径 B .位移 C .速度 D .动量
E .角动量
F .力
G .力矩 ( )
2.在下列关于转动定律的表述中,正确的是:
A .对作定轴转动的刚体而言,力矩不会改变刚体的角加速度;
B .两个质量相等的刚体,在相同力矩的作用下,运动状态的变化情况一定相同;
C .同一刚体在不同力矩作用下,必然得到不同的角加速度;
D .作用在定轴转动刚体上的力越大,刚体转动的角加速度越大;
E . 刚体定轴转动的转动定律为βJ M =,式中β,,J M 均对同一条固定轴而言的,
否则该式不成立。
( )
3.工程技术上的摩擦离合器是通过摩擦实现传动的装置,其结构如图3-1所示。
轴向作用力可以使A 、B 两个飞轮实现离合。
当A 轮与B 轮接合通过摩擦力矩带动B 轮转动时,则此刚体系统在两轮接合前后 A .角动量改变,动能也改变; B .角动量改变,动能不变; C .角动量不变,动能改变;
D .角动量不变,动能也不改变。
( )
4.一人开双臂手握哑铃坐在转椅上,让转椅转动起来,若此后无外力矩作用,则当此人收回双臂时,人和转椅这一系统的
A .转速加大,转动动能不变;
B .角动量加大;
图3-3
C .转速和转动动能都加大;
D .角动量保持不变。
( )
5.有a 、b 两个半径相同,质量相同的细圆环,其中a 环的质量均匀分布,而b 环的质量分布不均匀,若两环对过环心且与环面垂直轴的转动惯量分别为a J 和b J ,则 A .b a J J >; B .b a J J <;
C .b a J J =;
D .无法确定a J 与b J 的相对大小。
( ) 6.在下列关于守恒的表述中,正确的是
A .系统的动量守恒,它的角动量也一定守恒;
B .系统的角动量守恒,它的动量也必定守恒;
C .系统的角动量守恒,它的机械能也一定守恒;
D .系统的机械能守恒,它的角动量也一定守恒;
E .以上表述均不正确。
( ) 7.如图3-2所示,一悬线长为l ,质量为m 的单摆和一长度为 l 、质量为m 能绕水平轴自由转动的匀质细棒,现将摆球和细棒 同时从与竖直方向成θ角的位置由静止释放,当它们运动到竖直 位置时,摆球和细棒的角速度之间的关系为 A .ω1>ω2 ; B .ω1=ω2;
C .ω1<ω2 。
( )
8.如图3-3所示,圆盘绕光滑轴O 转动,若同时对称地射来两颗质量相同,速度大小相同,方向相反且沿同一直线运动的子弹。
射入后两颗子弹均留在盘,则子弹射入后圆盘的角速度ω将:
图 3-2
图3-5
图3-6
A .增大;
B .不变;
C .减少;
D .无法判断。
( )
二、填空题
1.如图3-4所示,一缆索绕过一个半径为m 5.0=r 的定滑轮拉动 升降机运动。
假定升降机从静止开始以加速度2
m/s 4.0=a 则滑轮的角加速度β= ;开始上升后,第一秒末滑轮的 角速度ω= ;第一秒末滑轮边缘上一点的加速度的大小
a '= 。
2.一定轴转动刚体的运动方程为t 20sin 20=θ
(SI )
,其对轴的转动惯量为2m kg 100⋅=J ,则在0=t 时,刚体的角动量为=L /s m kg 2⋅;刚体的转
动动能=k E J 。
3.如图3-5所示,转动惯量为J 、半径为R 的飞轮绕其中心轴以角速度ω转动,为了使其减速,在制动闸杆上加制动力F ,已知闸瓦与飞轮间的摩擦系数μ及有关几何尺寸b 和l ,则飞轮所受到的制动力矩为M = 。
(提示:制动力矩是由摩擦力产生的)
4.如图3-6所示,一根长l ,质量为m 的匀质细棒可绕通过O 点的光滑轴在竖直平面转动,则棒的转动惯量J = ;当棒由水平位置转到图示的位置时,则其角加速度β= 。
图 3-4
图3-7
图3-9
5.一冲床的飞轮,转动惯量为2
m kg 25⋅=J ,并以角速度s /rad 100πω=转动。
在带
动冲头对板材作成型冲压过程中,所需的能量全部由飞轮来提供。
已知冲压一次,需作功A = J 4000,则在冲压过程之末飞轮的角速度ω = 。
6.如图3-7所示,质量为m ,长为l 的均匀细杆,可绕通过其一端O 的水平光滑轴转动,杆的另一端与一质量也是m 的小球固连。
当该系统从水平位置由静止转过角度θ时,则系统的角速度为ω= 。
动能为E k = 。
此过程中力矩所作的功为A = 。
7.如图3-8所示的系统,滑块A 从静止开始释放, 释放时弹簧处于原长。
如果摩擦可略去不计,且已知
kg 2=m ,m 3.0=R ,2
kgm 5.0=J ,N/m 20=k ,
ο37=θ。
若取滑块A 开始释放处为坐标原点,则A
沿斜面下滑距离x 时,它的速率v = 。
当滑块的速率达到最大值时,它沿斜面下滑的距离x max = 。
8.如图3-9所示,有一半径为R 的水平圆转台,可绕通过其中心的竖直固定光滑轴转动,转动惯量为J 。
开始时转台以匀角速度ω0转动,此时有一质量为m 的人站在转台中心,随后人沿半径方向向外跑去,当人到达转台边缘时,转
2kgm 125=J ,
台的角速度为ω= ;若取m 1=R ,
kg 50=m ,rad/s π20=ω,则此时角速度的值为 rad/s。
图 3-8
三、问答题
1.刚体的平衡条件与质点的平衡条件有何不同?
2.刚体转动惯量的物理意义?试述影响刚体转动惯量的因素。
四、计算与证明题
1.如图3-10所示,一个劲度系数为k 的轻弹簧与一轻柔绳相连结,该绳跨过一半径为R ,转动惯量为J 的定滑轮,绳的另一端悬挂一质量为m 的物体。
开始时,弹簧无伸长,系统处于静止状态,物体由静止释放。
滑轮与轴之间的摩擦可以忽略不计。
当物体下落h 时,则 ① 试用牛顿运动定律和转动定律求解此时物体的速度v ; ② 试用守恒定律求解此时物体的速度v ;
③ 若m /N 0.2=k ,m 3.0=R ,2
m kg 3.0⋅=J ,kg 0.6=m ,m 4.0=h ,计算此时物体的v 的大小。
图3-10
k
m
J .R
2.一皮带传动装置如图3-11所示,A 、B 两轮上套有传动皮带。
外力矩M 作用在A 轮上,驱使其转动,并通过传动皮带带动B 轮转动。
A 、B 两轮皆可视为质量均匀分布的圆盘,其质量分别为m 1和m 2,半径分别为R 1和R 2。
设转动中,两轮受到传动皮带如图所示的作用力,且皮带在轮上不打滑,并略去转轴与轮之间的摩擦。
试求A 、B 两轮的角加速度β1和
β2。
图 3-11
B T 2
3.如图3-12所示,长为l 、质量为m 的均质细杆,可绕过O 点并垂直纸面的水平光滑轴在竖直平面转动。
当杆自由悬挂时,有一个质量m 0的子弹沿水平方向飞来,恰好射入杆的下端点A ,若细杆(连同射入的子弹)的最大摆角为ο
60=θ,试证射入子弹的速度为:
2
0006)3)(2(m gl
m m m m ++=
v 。
图3-12
五、附加题
1.如图3-13所示,一根细棒长为l,总质量为m,其质量分布与离O点的距离成正比。
现将细棒放在粗糙的水平桌面上,棒可绕过其端点O的竖直光滑轴转动。
已知棒与桌面间的摩擦系数为μ,棒的初始角速度为ω0。
试求:
①细棒对给定轴的转动惯量;
②细棒绕轴转动时所受到的摩擦力矩;
③细棒从角速度ω0
图3-13。