第六章 气体射流
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第六章气体射流(建环)
as r0
0 . 294 )
6
r0—喷嘴圆断面半径
S—喷嘴出口至截面距离
第一节无限空间淹没紊流射流特性
三、运动特征
在处理主体段时
y y 0 .5 v v vm
m
在处理起始段时
的距离
yc yb v v0 y y 0 .5 v y 0 .9 v
0 0
截面上任意一点至轴心 同截面上
1 s n 0 . 671
r0 a
sn
sn r0
核心收缩角：
tg
r0 sn
1 . 49 a arctg ( 1 . 49 a )
13
第二节 圆断面射流的运动分析
六、起始段流量Q
Q Q Q
核心区无因次流量
核心区的流量Q’ 边界层内环形截面的流量Q”
结论:断面的体积流量与射程S成正比,即射流流动要吸入一些静止气体而使流量增加。 11
第二节 圆断面射流的运动分析
三、断面平均流速v1
平均流速：v1＝Q/A，无因次化 v0=Q0/A0
v1 v0 v1 v0 ( Q Q0 )(
r0 R
2 2
) (
Q Q0
)(
r0 R
)
2
0 . 19 as r0 0 . 294
3 0.0286
0.2015
vm v0
(
1 as r0 0 . 294 )
0 . 20797 0 . 0464
0 . 966 as r0 0 . 294
0 . 483 as d0
10
0 . 147
这就是射程s与vm的关系，射程越远vm越小。
(完整版)第六章气体射流
6.4 温差或浓差射流
温差（浓差）射流—本身温度（浓度）与周围有差异的射流 射流内边界层 温度内边界层
温度外边界层 射流外边界层
为简化，忽略温度（浓度）与射流速度边界的差
对于温差射流
出口截面与外界温差 轴心与外界温差
T0 T0 Te
Tm Tm Te
截面上某点与外界温差 T T Te
对于浓差射流
Q0v0 r02v02
任意截面动量
R
v2 ydyv
R 2v2 ydy
0
0
动量守恒
r02v02
R 2v2 ydy
0
6.2 圆断面射流的运动分析
根据紊流射流的特征来研究圆断面射流的速度、流量沿 射程的变化规律。
□ 6.2.1 轴心速度vm
方程两端同除 R2vm2 :
r02v02
喷嘴种类
带有收缩口的喷嘴 圆柱形管 带有导板的轴流式风机 带有导板的直角弯管 带有金属网的轴流式风机 收缩极好的平面喷口 平面壁上锐缘狭缝
具有导叶磨圆边口的风道纵向缝
a 0.066 0.08 0.12 0.20 0.24 0.108 0.118
0.155
2α 25o20' 29o00' 44o30' 68o30' 78o40' 29o30' 32o10'
41o20'
喷嘴上装置不同型式的风板栅栏，则出口截面上气流的扰动紊乱程度不同， 因而紊流系数 a 不同。扰动大的紊流系数 a 值增大，扩散角 α 也增大。
◇ 圆断面射流半径沿射程的变化规律
射流半径的沿程变化规律
R r0
3.4
as r0
0.294
流体力学第六章 气体射流
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
2.运动特征：速度分布具有相似性。 特留彼尔在轴对称射流主体段的实验结果，以及阿勃拉莫 维奇在起始段内的测定结果，见图6-2（a）及图6-3（a）。
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
3.动力特征 射流中的压强与周围流体中的压强相等。 可得各横截面上轴向动量相等——动量守恒，动量守 恒方程式为：
6.4 温差或浓度差射流
6.4 温差或浓度差射流
三.射流弯曲 温差射流或浓差射流由于密度与周围密度不同， 所受的重力与浮力不相平衡，使整个射流将发生向下或向上弯 曲。通过推导可得出无因次轨迹方程为
6.4 温差或浓度差射流
[例6-3]工作地点质量平均风速要求3m/s，工作面直径D=2.5m 送风温度为15℃，车间空气温度30 ℃，要求工作地点的质量 平均温度降到25 ℃ ，采用带导叶的轴流风机，紊流系数 = 0.12。求（1）风口的直径及速度;（2）风口到工作面的距离。 [解]温差 =15-30=-15 ℃
6 气体射流
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
一.射流结构 出流到无限大空间中，流动不受固体边壁的限制，为无限 空间射流，又称自由射流。射流的流动特性及结构图：
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
二.射流的特性 1. 几何特性： 外边界线为一直线。tan a 紊流系数 a 是表征射流流动结构的特征系数。它与出口断 面上紊流强度有关，紊流强度越大。各种不同形状喷嘴的紊 流系数和扩散角的实测值列于表6-1。
一.特点：1.温度边界层与速度边界层不重合。 2.射流发生弯曲。
6.4 温差或浓度差射流
二.特性: 1.温差特性： 试验得出，截面上温差（浓度差分布）分布具有相 似性。 与速度分布关系如下：
第六章 气体射流要点
(1) 夏天向热车间吹送冷空气以降温；冬天向工作 区吹送热空气以取暖等属于温差射流的例子。
(2) 向含尘浓度高的车间吹送清洁空气以改善工作
环境；向高温火焰炉内喷吹燃料和助燃空气等属于浓 差射流的例子。
温差或浓差射流分析，主要 是研究温差或浓差场的分布规律， 同时讨论由温差或浓差引起的射 流弯曲的轴心轨迹。
第六章
气体射流
气体自孔口﹑管嘴或条缝向外喷射所形成的 流动，称为气体淹没射流，简称气体射流。当出
口速度较大，流动呈现紊流状态时，叫做紊流射
流。 射流在水泵、蒸汽泵、通风机、化工设备和 喷气式飞机等许多技术领域得到广泛应用。
第六章
气体射流
射流与孔口管嘴出流的研究对象不同，射流
主要研究的是出流后的流速场、温度场和浓度场。 后者仅讨论出口断面的流速和流量。 出流空间大小，对射流的流动影响很大。出
流到无限大空间中，流动不受固体边壁的限制，
为无限空间射流，又自由射流。反之为有限空间 射流
射流的分类方法：
1.按射流流体的流动状态不同，可分为层流射流 和紊流射流。一般按喷口直径和出口流速计算的雷诺 数大于30以后即为紊流射流。 2.按射流流体的流动速度大小不同，可分为亚音 速射流和超音速射流。
3.按射流流体在充满静止流体的空间内扩散流动
—湍流系数，由实验决定，是表示射流 流动结构的特征系数。 湍流系数与喷口断面的湍流强度 和速度分 布均匀性有关。
a
（三） 射流边界层的运动特征
图6-2 主体段速度分布图
图6-3 起始段速度分布
y 1 m R
1.5 2
1
(三)、射流轴线的弯曲
温差射流或浓差射流的密度与周围流体介质的密度不同， 致使作用于射流质点上的重力与浮力不平衡，造成整个射流 向上或向下弯曲，如图9-6所示。但这时整个射流仍可看作是 对称于轴线的，因此，只要了解射流轴线的弯曲情况，便可知 道整个射流的弯曲情况。一般热射流和含轻密度物质的射流 向上弯曲；而冷射流和含重密度物质的射流向下弯曲。
(2) 向含尘浓度高的车间吹送清洁空气以改善工作
环境；向高温火焰炉内喷吹燃料和助燃空气等属于浓 差射流的例子。
温差或浓差射流分析，主要 是研究温差或浓差场的分布规律， 同时讨论由温差或浓差引起的射 流弯曲的轴心轨迹。
第六章
气体射流
气体自孔口﹑管嘴或条缝向外喷射所形成的 流动，称为气体淹没射流，简称气体射流。当出
口速度较大，流动呈现紊流状态时，叫做紊流射
流。 射流在水泵、蒸汽泵、通风机、化工设备和 喷气式飞机等许多技术领域得到广泛应用。
第六章
气体射流
射流与孔口管嘴出流的研究对象不同，射流
主要研究的是出流后的流速场、温度场和浓度场。 后者仅讨论出口断面的流速和流量。 出流空间大小，对射流的流动影响很大。出
流到无限大空间中，流动不受固体边壁的限制，
为无限空间射流，又自由射流。反之为有限空间 射流
射流的分类方法：
1.按射流流体的流动状态不同，可分为层流射流 和紊流射流。一般按喷口直径和出口流速计算的雷诺 数大于30以后即为紊流射流。 2.按射流流体的流动速度大小不同，可分为亚音 速射流和超音速射流。
3.按射流流体在充满静止流体的空间内扩散流动
—湍流系数，由实验决定，是表示射流 流动结构的特征系数。 湍流系数与喷口断面的湍流强度 和速度分 布均匀性有关。
a
（三） 射流边界层的运动特征
图6-2 主体段速度分布图
图6-3 起始段速度分布
y 1 m R
1.5 2
1
(三)、射流轴线的弯曲
温差射流或浓差射流的密度与周围流体介质的密度不同， 致使作用于射流质点上的重力与浮力不平衡，造成整个射流 向上或向下弯曲，如图9-6所示。但这时整个射流仍可看作是 对称于轴线的，因此，只要了解射流轴线的弯曲情况，便可知 道整个射流的弯曲情况。一般热射流和含轻密度物质的射流 向上弯曲；而冷射流和含重密度物质的射流向下弯曲。
流体力学第六章 气体射流
的过程中，是否受到某固体边界的约束，可分为自由
射流、半限制射流和限制射流。
4.按射流流体在扩散流动过程中是否旋转，可分 为旋转射流和非旋转射流。 5.按射流管嘴出口截面形状不同，可分为圆形射 流(又称轴对称射流)、矩形射流、条缝射流(可按平 面射流处理)、环状射流和同心射流等。 对于矩形射流，当长宽比小于3时，可按轴对称
＝＞
2
习 题 解 析
例6－3 工作带质量平均流速要求为3m/s，工作面直径 为2.5m，送风温度为15℃，车间温度为30℃，要求工作带的
温差或浓差射流分析，主要 是研究温差或浓差场的分布规律， 同时讨论由温差或浓差引起的射 流弯曲的轴心轨迹。
(一) 温差射流的特征 1. 几何特征 除常规射流的动量、质量交换，温差射流还存在 热量交换。由于热扩散略快于动量扩散，因此温度 边界层比速度边界层发展要快些厚些。但在处理实 际问题时，为简化起见，认为二者相同。 2. 温差(或浓差)分布的相似性.
说明工作区在射流主体段内。 (2) 由表9－1中主体段质量平均流速计算式，得喷口流速为
( u0 as R0 0 . 455 0 . 294 ) u ( 0 . 08 3 . 86 0 . 15 0 . 455 0 . 294 ) 3 15 . 5 m/s
喷口流量为
Q0 1 4
R 3 .4 R 0 ( as R0 0 . 294 ) 3 . 4 a s R 0
所以，喷口至工作区的距离为
s R R0 3 .4 a 1 . 2 0 . 15 3 . 4 0 . 08 3 . 86 m
射流起始段长度为
习 题 解 析
s n 0 . 672 R0 a 0 . 672 0 . 15 0 . 08 1 间存在着 温度差或浓度差,则这样的射流就称为温差射 流或浓差射流。 举例：
射流、半限制射流和限制射流。
4.按射流流体在扩散流动过程中是否旋转，可分 为旋转射流和非旋转射流。 5.按射流管嘴出口截面形状不同，可分为圆形射 流(又称轴对称射流)、矩形射流、条缝射流(可按平 面射流处理)、环状射流和同心射流等。 对于矩形射流，当长宽比小于3时，可按轴对称
＝＞
2
习 题 解 析
例6－3 工作带质量平均流速要求为3m/s，工作面直径 为2.5m，送风温度为15℃，车间温度为30℃，要求工作带的
温差或浓差射流分析，主要 是研究温差或浓差场的分布规律， 同时讨论由温差或浓差引起的射 流弯曲的轴心轨迹。
(一) 温差射流的特征 1. 几何特征 除常规射流的动量、质量交换，温差射流还存在 热量交换。由于热扩散略快于动量扩散，因此温度 边界层比速度边界层发展要快些厚些。但在处理实 际问题时，为简化起见，认为二者相同。 2. 温差(或浓差)分布的相似性.
说明工作区在射流主体段内。 (2) 由表9－1中主体段质量平均流速计算式，得喷口流速为
( u0 as R0 0 . 455 0 . 294 ) u ( 0 . 08 3 . 86 0 . 15 0 . 455 0 . 294 ) 3 15 . 5 m/s
喷口流量为
Q0 1 4
R 3 .4 R 0 ( as R0 0 . 294 ) 3 . 4 a s R 0
所以，喷口至工作区的距离为
s R R0 3 .4 a 1 . 2 0 . 15 3 . 4 0 . 08 3 . 86 m
射流起始段长度为
习 题 解 析
s n 0 . 672 R0 a 0 . 672 0 . 15 0 . 08 1 间存在着 温度差或浓度差,则这样的射流就称为温差射 流或浓差射流。 举例：
6章传热及气体射流基本知识
（2）单层非平行壁面导热
tw1 −tw2 tw1 −tw2 Φ = 2πrlq = = ln(r2 r ) R 1 λ 2πλl t w1 − t w 2 Q W q= = m 1 l ln(d 2 d1 ) 2πλ
[W]
由不同材料构成的多层圆筒壁， 由不同材料构成的多层圆筒壁，其导 热热流量可按总温差和总热阻计算
K)]。 λ：导热系数（热导率）[W/( m K)]。 导热系数（热导率）
x 图2-1 一维稳态平板内导热
导热系数
λ固体>λ液体>λ气体 λ导电体>λ绝缘
工程中需要传热加强的例子:暖气片、 工程中需要传热加强的例子:暖气片、空调 风机盘管，过水热，各种热水换热设备。 风机盘管，过水热，各种热水换热设备。 工程中需要传热减弱的例子:管道保温、 工程中需要传热减弱的例子:管道保温、墙体 保温，窗户保温，人体保暖。 保温，窗户保温，人体保暖。 保温材料：国家标准规定，温度低于350 350度时 保温材料：国家标准规定，温度低于350度时 热导率小于0.12W/(mK) 的材料（绝热材料） 热导率小于0.12W/(mK) 的材料（绝热材料）
辐射换热：物体间靠热辐射进行的热量传递， (4) 辐射换热：物体间靠热辐射进行的热量传递，它 与单纯的热辐射不同，就像对流和对流换热一样， 与单纯的热辐射不同，就像对流和对流换热一样， (5) 辐射换热的特点 不需要冷热物体的直接接触； a 不需要冷热物体的直接接触；即：不需要介质的 存在， 存在，在真空中就可以传递能量 b 在辐射换热过程中伴随着能量形式的转换 物体热能 电磁波能 物体热能 无论温度高低， c 无论温度高低，物体都在不停地相互发射电磁 波 相互辐射能量； 能、相互辐射能量；高温物体辐射给低温物体的能 量大于低温物体辐射给高温物体的能量； 量大于低温物体辐射给高温物体的能量；总的结果 是热由高温传到低温
第六章 气体射流PPT课件
概述
横向动量交换，旋 涡的出现，使之质量交换， 热量交换，浓度交换。而 在这些交换中，由于热量 扩散比动量扩散要快些， 因此温度边界层比速度边 界层发展要快些厚些，如 图 6 一 6a 所示。实线 为速度边界层，虚线为温 度边界层的内外界线。
研究内容
浓度扩散与温度相似。在实 际应用中，为了简化起见，可以 认为，温度、浓度内外的边界与 速度内外的边界相同。于是参数 R 、 Q 、 vm 、 v1、 v2等可 使用前两节所述公式，仅对轴心 温差 △ Tm ，平均温差等沿射程 的变化规律进行讨论。
r0
r0
2、运动特征
轴心速度 最大，从轴心 向边界层边缘， 速度逐渐减小 至零。
距喷嘴距 离越远边界层 厚度越大，而 轴心速度则越 小，也就是速 度分布曲线不 断地扁平化了。
各参数定义
射流各截面上速度分布的 相似性。
3、动力特征
射流中任意点上的静压强均等于 周围气体的压强，即p=0。
各面上所受静压强均相等，x 轴 向外力之和为零。
为②边界层。 显然，射流边界层一方面不断地
向外扩散，带动周围介质进人边界层， 另一方面向射流中心扩展。
只有轴心点上速度为 u0的射流断
面 称为③ 过渡断面或转折断面。
以过渡断面分界，出口断面至 过渡断面称为射流④ 起始段。过 渡断面以后称为射流⑤ 主体段。
起始段射流轴心上速度都为
u0 ，而主体段轴心速度沿 x 方
三、紊流射流的特征
1、几何特征
射流半径和从极点起算的距离成正比， 即 BO =Kx。
扩散角α为一定值，其正切值
式中 K ― 试验系数，对圆断面射流 K=3.4a。
a ― 紊流系数，由实验决定，是表 示射流流动结构的特征系数。
第六章 气体射流
由
T2 Te 0.23 as T0 Te 0.147 d0
0.23 as 0.147 d0
，可得
0.23 10 27 23.67 0 C 0.08 3 0.147 0.1
t 2 te
t0 te 27
从而有
a 3 2 0.51 s 0.35 s d 0 9.8 10 27 0.08 3 2 0.51 3 0.35 32 4.28m 2 273 27 0.1 y' g T0 2 0 Te
§6.4 温差射流与浓差射流
一、 温差与浓差射流的特征 2. 运动特征 由试验得出，截面上温差分布、浓差 分布与速度分布之间具有相似性，即：
T v y 1 1 1.5 Tm vm R
1 2 1.5
3. 热力学特征 在等压情况下，射流断面上相对焓值 流量不变。
cTdQ C
§6.4 温差射流与浓差射流
二、几个主要参数的计算公式 1. 轴心温差 Tm
Tm 0.35 T0 as 0.147 d0
2. 质量平均温差 T2
T2 0.23 as T0 0.147 d0
T2 .Qc 相对焓值流量
§6.4 温差射流与浓差射流
r0 tg 1.49a sn
【例】圆射流以 Q0=0.55m3/s，从 d0=0.3m 管嘴流出。试求 2.1m处射流半宽度R、轴心速度vm、断面平均速度v1 、质量 平均速度v2，并进行比较。 【解】查表得a=0.08。 先求核心长度 s n
r0 0.15 s n 0.672 0.672 1.26m a 0.08 sn s 2.1m ，所求截面在主体段内 。
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6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
1、几何特征：射流按一定的扩散角α向前作扩散运动。 针对圆断面射流，有：
tg
任一断面的射流半径 R ＝ k 3 .4 a 由极点算起的射程 x
(1)
k a
－试验系数（即外边界线的斜率） ＿紊流系数，取决于孔口的形状及孔口出流的紊流强度）
1
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第三节 温差及浓差射流
一、定义 自孔口射出的流体的温度和浓度与周围气体存在差别的 射流。 二、温差、浓差射流的相似性 速度差→动量交换 这三种交换在机理上是相似的。这种相 似性反映在射流主体的速度分布和温度 温度差→热量交换 分布图结构非常相似。参看图 6－ 6 浓度差→质量交换
温差或浓差射流研究的主要任务：射流温差、浓差分布场的规 律，并讨论由于温差、浓差的存在引起的射流轴心轨迹的偏移。
R R 3. 4ax r0 vm 0.96 v0 ax
R
又
R 3.4ax r0
代入上式，得：
vm 0.96 v0 ax
∴
利用射流的几何特征和运动特征：
∵
v v v m v0 vm v0 y y R r0 R r0
Q 0 . 96 2 2 3 . 4 a x 0 . 0985 Q0 ax
由
代入上式：
v r0 0 R vm
2
y 2 令 R
1 2 2 1 1.5 d 0
2
§ 6－ 2 圆断面射流的运动分析
y 2 令 R
§6－2
圆断面射流的运动分析
方程式右侧不可积，得采用数 值积分的方法来计算。
R T y v y T0 T 20 T R d vm R m m 令 y R 1`
根据这个热力特征就可以导出圆断面温差射流的轴心温差沿射程的变化规律。
Tm f x
+2
+3
+4
y0.5vm
(b) 温度边界层与速度边界层的对比
§ 6.3 温差及浓差射流
p 三、温差射流的热力特征 射流各断面的相对焓值不变（相对于周围气体的焓值）
§ 6.3 温差及浓差射流
Δh c T (kJ/kg)
轴心温差
Q0 c p T0 c p T v 2ydy
1
T v 2 Tm vm
2
代入上式：
r0 R
1.5
2
v0 T0 v m Tm
1` T v d 20 T m vm
引申：
相对于质量平均速度有质量平均温差，相对于起始段质量平均速度有起 始段质量平均温差。这些参数随射程的变化规律的推导过程和方法类 似，可参看教材。 浓差射流各断面的浓度沿程的变化与温差的变化完全相同，书上表6－4 列出所有的计算公式，计算时直接查表即可。
y y0.5 v0 y0.9 v0 y0.1v0
对于起始段
（参看图6－ 3a,b)
对于主体段
（参看图6－2a,b ）
无因次距离：
y y0.5vm
无因次速度：
v v0
统一地用一个半经验公式表示射流各横截面上无因次速度随无因次距离的变 化： 无因次速度：
v vm
y 1 .5 v 1 vm R
第六章 气体射流
Chapter 6 Air Jet
无限空间射流
分类
有限空间射流
研究内容
气体自孔口喷射出流后，它的速度场、温度场及浓度场的形成和变 化，单就速度场，我们主要研究轴心速度、平均速度等不同运动参数 的变化规律。
第一节 无限空间淹没紊流射流的特征
一、流动特征和射流结构图形
二、射流的几何特征
上式中， y, R, v 在主体段和起始段的解释是不同的: y－截面任一点到核心区边界的距离
起始段ห้องสมุดไป่ตู้
四、射流的动力特征
动力特征：射流各截面上动量是相等的
（原因：自由出流任一断面的压强等于周围气体的压强，所以沿射程方向无作 用力，即沿流动方向动量变化率为0。） 即
R－截面上边界层厚度 v－截面上边界层中y点的流速
用无因次式表示：
x R x x 3.4a r0 x0 r0 r0 tg
用无因次式表示：
R 3.4ax
(2)
结论：射流的无因次半径正比于无因次距离。
R 3.4(as 0.294)
(2)
6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
三、射流的运动特征
1、运动特征：射流各截面上速度分布是相似的 无因次距离：
∴
Q v 2 m Q0 v0
R r 0
1
2 1 0
v
n
v y y d R m R
Q 2.2 ax Q0
B1
v
0
v d 0 .0985 m
§6－2
圆断面射流的运动分析
§6－2
圆断面射流的运动分析
§6－2
圆断面射流的运动分析
轴心速度
根据射流的动力特征
2 r02 v0 2v 2 ydy 0 R
∵各断面的运动特征参数的分布是相似的，为了使计算公
式沿射程的所有断面具有通用性，所得公式中的物理 量都采用无因次量。即：
两边同除以
2 R 2vm
2 令 ＝ y R
1
1 .5 2
2
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6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
2
0
T v Tm vm
d
6
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§ 6.3 温差及浓差射流 § 6.3 温差及浓差射流
1 v 1 d Bn 1 0 v 0 m n
r0 R
2
v0 v m
1 2 2 1 1 .5 d 0
2
再将
R 3.4ax
代入上式，得：
n 1.5 2
6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
6-1 无限空间淹没紊流射流的特征
2、射流半径沿射程的变化规律 （1）若射程从孔口出口断面算起，用 S表示，有
2、射流半径沿射程的变化规律 （2）若射程从极点算起，用 x表示，有
R x0 s s s 1 1 3.4 a r0 r0 r0 x0 tg s 3 .4( a 0.294 ) r0
§6－2
圆断面射流的运动分析
§6－2
圆断面射流的运动分析
断面流量
取相对于出口流量的 Q0的无因次流量
R v y y Q vA 2 0 v ydy 2 r0 v r d 0 Q0 v0 A0 r02v0 0 0 r0 R
r0 R
1` v0 T0 v T 2 0 m m
v v d m
Tm Tm Te (射流轴心温度－周围环境温度） T T Te (射流断面上任一点的温度－周围环境温度） m m e (射流轴心浓度－周围环境浓度） e （射流断面上任一点的浓度－周围环境浓度）
-4
-3
-2
-1
y
0
+1
出口断面动量＝任一射流断面的动量
2 r02 v0 v 2 2ydy 2v 2 ydy 0 0 R R
y－截面任一点到轴心的距离
主体段
R－射流半径 v－截面y 点处的流速
§6-1
无限空间淹没紊流射流的特征
第二节 圆断面射流的运动分析
1、主体段的射流特征参数
§ 6.3 温差及浓差射流
实验表明，截面上温差、浓差公布与速度分布有如下的关系：
y 1.5 v 1 vm R
2
(a)
1.0
v T , vm Tm
T v y 1 Tm m vm R
1.5
0.8 0.6 0.4 0.2
r 0 R
2
2
v0 v m
0.0928
2
2
vm r0 v 10 . 775 R 0 vm r 1 3 .28 0 3 .28 v0 R R
4
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• 概念
气体自孔口、管嘴或条缝向外喷射 ,与周围介质互相掺混，进行质量、 动量、热量等的交换，在出口后形成的流动称为射流。
0 R
Q0 c p T0 c p TdQ
m0 h0 mh
Q0 c p T0 c p TdQ