大学物理静电场 ppt课件
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大学物理课件第五章静电场65页PPT
结论: 电场中各处的力 学性质不同。
2、在电场的同一点上放 不同的试验电荷
结论: F 恒矢量
q0
F3
q3
F1
q1
Q
q2
F2
电场强度定义:
E
F
qo
单位:N·C-1
1. 电场强度的大小为F/q0 。
2. 电场强度的方向为正电荷在该处所受电场 力的方向。
FqE
➢ 电场强度的计算
1.点电荷电场中的电场强度
n
Fi
E i1 q0
n Fi q i 1 0
n
Ei i1
q1 r0 1
F02r02q2 F
q0
F01
若干个静止的点电荷q1、q2、……qn,同时存在时的
场强为
n
E Ei
i 1
i
qi
4 π ori2
eˆri
3.连续分布电荷电场中的电场强度
将带电体分成许多无限小电荷元 dq ,先求出它在任意
目录
第五章 第六章 第七章 第八章
静电场 静电场中的导体和电介质 恒定磁场 变化的电磁场
第五章 静电场
5-1 电荷 库仑定律 5-2 电场 电场强度 5-3 高斯定理及应用 5-4 静电场中的环路定理 电势 5-5 等势面 电势梯度
5-1 电荷 库仑定律
➢ 电荷 带电现象:物体经摩擦 后对轻微物体有吸引作 用的现象。 两种电荷: • 硬橡胶棒与毛皮摩擦后 所带的电荷为负电荷。
Qi c
电荷守恒定律适用于一切宏观和微观过程( 例如 核反应和基本粒子过程 ),是物理学中普遍的基本定
律之一。
➢ 库仑定律
库仑定律描述真空中两个静止的 点电荷之间的相互 作用力。
2、在电场的同一点上放 不同的试验电荷
结论: F 恒矢量
q0
F3
q3
F1
q1
Q
q2
F2
电场强度定义:
E
F
qo
单位:N·C-1
1. 电场强度的大小为F/q0 。
2. 电场强度的方向为正电荷在该处所受电场 力的方向。
FqE
➢ 电场强度的计算
1.点电荷电场中的电场强度
n
Fi
E i1 q0
n Fi q i 1 0
n
Ei i1
q1 r0 1
F02r02q2 F
q0
F01
若干个静止的点电荷q1、q2、……qn,同时存在时的
场强为
n
E Ei
i 1
i
qi
4 π ori2
eˆri
3.连续分布电荷电场中的电场强度
将带电体分成许多无限小电荷元 dq ,先求出它在任意
目录
第五章 第六章 第七章 第八章
静电场 静电场中的导体和电介质 恒定磁场 变化的电磁场
第五章 静电场
5-1 电荷 库仑定律 5-2 电场 电场强度 5-3 高斯定理及应用 5-4 静电场中的环路定理 电势 5-5 等势面 电势梯度
5-1 电荷 库仑定律
➢ 电荷 带电现象:物体经摩擦 后对轻微物体有吸引作 用的现象。 两种电荷: • 硬橡胶棒与毛皮摩擦后 所带的电荷为负电荷。
Qi c
电荷守恒定律适用于一切宏观和微观过程( 例如 核反应和基本粒子过程 ),是物理学中普遍的基本定
律之一。
➢ 库仑定律
库仑定律描述真空中两个静止的 点电荷之间的相互 作用力。
大学物理-第3章-静电场中的导体
R2 R1
在金属球壳与导体球之间(r0 < r < R1时):
q r0
作过 r 处的高斯面S1
q
S1 E2 dS 0
得
E2 r
q
40r 2
q
E2 40r 2 er
在金属球壳内(R1< r < R2时):电场 E3 0
在金属球壳外( r > R2时): 作过 r 处的高斯面 S 2
S2
E4
dS
在它形成的电场中平行放置一无限大金属平板。求:
金属板两个表面的电荷面密度?
解:带电平面面电荷密度0 ,导体两面感应电荷面密度分 别为1 和 2,由电荷守恒有
1 2 0 (1)
导体内场强为零(三层电荷产生)
σ0 σ1
σ2
E0 E1 E2 0
(2)
E0
0 1 2 0
(3)
20 20 20
导体表面任一点的电场强度都与导体表面垂 直。
20
2.导体在静电平衡状态下 的一些特殊性质
❖ 导体是等势体,导体表面是等势面。
在导体内部任取两点P和Q,它们之间的电势差可以表示为
VP VQ
Q
E
dl
0
P
❖ 导体表面的电场强度方向与导体的表面相垂直。
❖ 导体上感应电荷对原来的外加电场施加影响,改
Q1
Q2
0
q
q
0
得
E4r
q
4 0 r 2
E4
q
4 0 r 2
er
43
思考:(3)金属球壳和金属球的电势各 为多少?
解:设金属球壳的电势为U壳 ,则:
U壳
R2 E4 dl
大学物理课件-静电场的环路定理电势
(
2 0
x2 R2 x)
根据电场与电势的微分关系:
V
x
Ex
x
[1
2 0
] x2 R2
教学基本要求
第六章热力学基础
一 掌握描述静电场的两个 物理量——电场强度 和电势的概念,理解电场强度E 是矢量点函数,而
③电势高低的判断:沿电力线电势降低。
正电荷产生的电场各点的电势为正,∞处最小为0。
负电荷产生的电场各点的电势为负,∞处最大为0。
④电势是标量,单位为伏特。
2、电势差(电压)
第六章热力学基础
电场中两点的电势差:
Vab Va Vb
E
a
dl
E
b
dl
b
E
a
dl
Aab q0
定义:
Vab Va Vb
dalb与nd0夹 n, a角c为 dl
考虑电势沿 dl方向的变化率(
方向导数)
dV dV dn dV cos dV
dl dn dl dn
dn
电势梯度:
dV dn
n0
方向等于电势升高第最六快章的热方力向学。基础
2 场强与电势梯度的关系:
令q0从a b, dAab F dl q0E dl q0Edn dAab q0 (Va Vb ) q0dV E dV (1) dn
Vp
dq
4 0r
①由点电荷电势公式,利用电势叠加原理计算。
dq
V p
4 0r
qi
i 4 0ri
连续带电体 点电荷系
前提条件为有 限大带电体且 选无限远处为 电势零点.
②根据已知的场强分布,按定义计算。 Vp
Edl
大学物理静电场ppt课件
大学物理静电场ppt 课件
目录
• 静电场基本概念与性质 • 静电场中的电荷分布与电势 • 静电感应与电容器 • 静电场中的能量与动量 • 静电场与物质相互作用 • 总结回顾与拓展延伸
01
静电场基本概念与性质
电荷与电场
电荷的基本性质
同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引。
电场的概念
电荷周围存在的一种特殊物质,它对放入其中 的其他电荷有力的作用。
典型问题解析
电荷在电场中的受力与运动
根据库仑定律和牛顿第二定律分析电 荷在电场中的受力与运动情况。
电场强度与电势的关系
通过电场强度与电势的微分关系,分 析电场强度与电势的变化规律。
电容器与电容
分析平行板电容器、圆柱形电容器等 典型电容器的电容、电量、电压等物 理量的关系。
静电场的能量
计算静电场中电荷系统的电势能、电 场能量等物理量,分析静电场的能量 转化与守恒问题。
某些晶体在受到外力作用时,内部产生电极化现象,从而在晶体表面产生电荷的现象。 压电效应具有可逆性,即外力撤去后,晶体又恢复到不带电的状态。
热电效应
温差引起的电荷分布和电流现象。包括塞贝克效应(温差产生电压)和帕尔贴效应(电 流产生温差)。
压电效应和热电效应的应用
在传感器、换能器、制冷技术等领域有广泛应用。
静电场能量密度及总能量计算
静电场能量密度定义
01
单位体积内静电场所具有的能量。
计算公式
02
能量密度 = 1/2 * 电场强度平方 * 电介质常数。
静电场总能量计算
03
对能量密度在整个空间进行积分。
带电粒子在静电场中运动规律
运动方程
根据牛顿第二定律和库仑定律建立带电粒子在静 电场中的运动方程。
目录
• 静电场基本概念与性质 • 静电场中的电荷分布与电势 • 静电感应与电容器 • 静电场中的能量与动量 • 静电场与物质相互作用 • 总结回顾与拓展延伸
01
静电场基本概念与性质
电荷与电场
电荷的基本性质
同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引。
电场的概念
电荷周围存在的一种特殊物质,它对放入其中 的其他电荷有力的作用。
典型问题解析
电荷在电场中的受力与运动
根据库仑定律和牛顿第二定律分析电 荷在电场中的受力与运动情况。
电场强度与电势的关系
通过电场强度与电势的微分关系,分 析电场强度与电势的变化规律。
电容器与电容
分析平行板电容器、圆柱形电容器等 典型电容器的电容、电量、电压等物 理量的关系。
静电场的能量
计算静电场中电荷系统的电势能、电 场能量等物理量,分析静电场的能量 转化与守恒问题。
某些晶体在受到外力作用时,内部产生电极化现象,从而在晶体表面产生电荷的现象。 压电效应具有可逆性,即外力撤去后,晶体又恢复到不带电的状态。
热电效应
温差引起的电荷分布和电流现象。包括塞贝克效应(温差产生电压)和帕尔贴效应(电 流产生温差)。
压电效应和热电效应的应用
在传感器、换能器、制冷技术等领域有广泛应用。
静电场能量密度及总能量计算
静电场能量密度定义
01
单位体积内静电场所具有的能量。
计算公式
02
能量密度 = 1/2 * 电场强度平方 * 电介质常数。
静电场总能量计算
03
对能量密度在整个空间进行积分。
带电粒子在静电场中运动规律
运动方程
根据牛顿第二定律和库仑定律建立带电粒子在静 电场中的运动方程。
(大学物理ppt)第 4 章 静电场中的电介质
第 4 章
静电场中的电介质
一、电介质对电场的影响 二、电介质的极化 三、电极化强度
四、极化电荷
五、D 的高斯定律
六、电容器和它的电容
七、电容器的能量
一、电介质对电场的影响
电介质也即绝缘体
特点是分子中正负电荷束缚得很紧,内
部几乎没有自由电荷,不导电,但在电场中会
受到电场的影响,反过来也会影响原有电场的
P
pi
V
P np
其中 n 表示电介质单位体积内的分子数。
三、电极化强度
2. 电极化强度与电场的关系
对 各向同性 的电介质,当电场不太强时, 试验表明:
P 0 ( r 1) E 0 E
其中 r 1 叫做电介质的电极化率。
四、极化电荷
1. 面束缚电荷
在介质中取一斜柱,长为 l ,则穿过 dS 面 的总正电荷为
dq qndV qnldScos
而 故 p ql, np P dq PcosdS
-q
e n
l
dS +q
面束缚电荷密度 dq P cos P e n dS
E
四、极化电荷
2. 体束缚电荷
穿过 dS面的总正电荷为 PcosdS P dS dqout 穿过整个封闭面 S 向外的 电荷应为 d qout P dS qout
S S
-q
e n
l
S
dS +q
E
留在封闭面 S 内的体束缚电荷应为 q in - q out P dS
二、电介质的极化 在电介质内部的宏观微小的区域内,正负电
静电场中的电介质
一、电介质对电场的影响 二、电介质的极化 三、电极化强度
四、极化电荷
五、D 的高斯定律
六、电容器和它的电容
七、电容器的能量
一、电介质对电场的影响
电介质也即绝缘体
特点是分子中正负电荷束缚得很紧,内
部几乎没有自由电荷,不导电,但在电场中会
受到电场的影响,反过来也会影响原有电场的
P
pi
V
P np
其中 n 表示电介质单位体积内的分子数。
三、电极化强度
2. 电极化强度与电场的关系
对 各向同性 的电介质,当电场不太强时, 试验表明:
P 0 ( r 1) E 0 E
其中 r 1 叫做电介质的电极化率。
四、极化电荷
1. 面束缚电荷
在介质中取一斜柱,长为 l ,则穿过 dS 面 的总正电荷为
dq qndV qnldScos
而 故 p ql, np P dq PcosdS
-q
e n
l
dS +q
面束缚电荷密度 dq P cos P e n dS
E
四、极化电荷
2. 体束缚电荷
穿过 dS面的总正电荷为 PcosdS P dS dqout 穿过整个封闭面 S 向外的 电荷应为 d qout P dS qout
S S
-q
e n
l
S
dS +q
E
留在封闭面 S 内的体束缚电荷应为 q in - q out P dS
二、电介质的极化 在电介质内部的宏观微小的区域内,正负电
第7章静电场-3--大学物理课件电磁学
极化了!
(C /m2 )
2007-6-10
4
二, 介质中的电场
Q -Q
高斯定理 自由电荷Q 介质中的 静电场E 束缚电荷Q'
共同作用产生.
规律 -Q' Q '
r r ∑Q ∫∫ S E d S =
r r ∫L E d r = 0
r r 可以证明 ∫∫S P dS = Q′
r r r ∫∫S ε o E + P dS = Q
少功? 解:分析,外力作功= 电场能量增量
Q Q
S
d2 1
We =
εo
W =
εo
2
2
E V
2
E 2 V
S (d 2 d 1 )
2
σ Q E= = ε o Sε o
εo Q = 2 Sε o
V = S (d 2 d 1 )
2007-6-10
Q 2 (d 2 d 1 ) A = W = 2ε o S
1 ∑C i i
12
n
2,并联
+Q1 -Q 1 C1 UA +Q2 -Q2 UB UA
等效电容
C
UB
Q1 C= UA UB
C2
Q1 = C1 (UA UB ) +) Q2 = C2 (UA UB )
Q = C (U A U B )
Q C= U A UB
Q = Q1 + Q2 = (C1 + C 2 ) (U A U B )
∫∫ S
DUT 余 虹
(
εo
=
Q + Q′
)
εo
r r r D ≡ ε oE + P
(C /m2 )
2007-6-10
4
二, 介质中的电场
Q -Q
高斯定理 自由电荷Q 介质中的 静电场E 束缚电荷Q'
共同作用产生.
规律 -Q' Q '
r r ∑Q ∫∫ S E d S =
r r ∫L E d r = 0
r r 可以证明 ∫∫S P dS = Q′
r r r ∫∫S ε o E + P dS = Q
少功? 解:分析,外力作功= 电场能量增量
Q Q
S
d2 1
We =
εo
W =
εo
2
2
E V
2
E 2 V
S (d 2 d 1 )
2
σ Q E= = ε o Sε o
εo Q = 2 Sε o
V = S (d 2 d 1 )
2007-6-10
Q 2 (d 2 d 1 ) A = W = 2ε o S
1 ∑C i i
12
n
2,并联
+Q1 -Q 1 C1 UA +Q2 -Q2 UB UA
等效电容
C
UB
Q1 C= UA UB
C2
Q1 = C1 (UA UB ) +) Q2 = C2 (UA UB )
Q = C (U A U B )
Q C= U A UB
Q = Q1 + Q2 = (C1 + C 2 ) (U A U B )
∫∫ S
DUT 余 虹
(
εo
=
Q + Q′
)
εo
r r r D ≡ ε oE + P
大学物理课件静电场
有限差分法求解边值问题
有限差分法原理
将连续的空间离散化为网格,用差分方程近 似代替微分方程进行数值求解。
有限差分法的离散化方案
常见的离散化方案包括向前差分、向后差分 和中心差分等。
有限差分法的求解步骤
建立差分方程、确定边界条件、采用迭代法 或直接法求解差分方程得到近似解。
06 静电危害防护与 安全措施
连续分布电荷系统势能计算方法
通过积分求解连续分布电荷的势能,需考虑电荷分 布的空间范围和形状。
静电场能量密度和总能量
静电场能量密度定义
单位体积内静电场所具有的能量。
静电场能量密度计算公式
$w = frac{1}{2} varepsilon_0 E^2$,其中$varepsilon_0$为真空 介电常数,$E$为电场强度。
静电场总能量计算
通过对静电场能量密度在空间上的积分,可求得静电场的总能量。
能量守恒定律在静电场中应用
能量守恒定律表述
在一个孤立系统中,无论发生何种变化,系统的总能量保持不变。
静电场中能量转化与守恒
在静电场中,电荷的移动和电场的变化都会伴随着能量的转化,但 总能量保持不变。
应用实例
如电容器充放电过程中,电场能与电源提供的电能或其他形式的能 量相互转化,但总能量不变。
分离变量法的适用范围
适用于具有规则几何形状和简单边界条件的静电场问题。
格林函数法求解边值问题
1 2
格林函数法原理
利用格林函数表示点源产生的场,并通过叠加原 理求解任意源分布产生的场。
格林函数的性质 格林函数具有对称性、奇异性和边界条件等性质。
3
格林函数法的应用步骤 确定格林函数、将源分布表示为点源的叠加、利 用格林函数求解场分布。
大学物理静电场 ppt课件
46
讨论:
a. q0 e0
电量为q的正电荷有q/0条电场线 由它发出伸向无穷远
q0e0
电量为q的负电荷有q/0条 电场线终止于它
对于两个无限接近的球面,通过他们的电通量都相同。 说明电场线在无电荷处连续。
b、若q不位于球面中心, 积分值不变。
+q
c、若封闭面不是球面, 积分值不变。
q
E•dS
第四篇
电磁学
1
2
第九章
静电场----相对于观察者静止的电荷产生的电场 两个物理量:电场场强、电势;
一个实验规律:库仑定律; 两个定理: 高斯定理、环流定理
3
9-1 电荷 库仑定律
一、电荷
1、两种电荷:正电荷“ +”、负电荷“ –” 同号相斥、异号相吸
2、电荷守恒定律 在一个与外界没有电荷交换的系统内, 正负电荷的代数
x
2
dl
dxE dc E od syE dsE in
5. 选择积分变量
r、、l 是 变 量 , 而 线 积一分个只变能量21
选θ作为积分变量 lac( t g)actg
dlacs2cd r2 a2 l2
y
dE
dEy
a 2 a 2 c tg 2 a 2 csc2
dE x410rd2 lcos
i
讨论(1)当 q0, E 的方向沿x轴正向
当 q0, E 的方向沿x轴负向 (2)当x=0,即在圆环中心处,E0
当
x
E0
dE 0时 dx
x
a 2
aq
E Emax
4
2
0(a2
a2 2
3
)2
28
xq
E
讨论:
a. q0 e0
电量为q的正电荷有q/0条电场线 由它发出伸向无穷远
q0e0
电量为q的负电荷有q/0条 电场线终止于它
对于两个无限接近的球面,通过他们的电通量都相同。 说明电场线在无电荷处连续。
b、若q不位于球面中心, 积分值不变。
+q
c、若封闭面不是球面, 积分值不变。
q
E•dS
第四篇
电磁学
1
2
第九章
静电场----相对于观察者静止的电荷产生的电场 两个物理量:电场场强、电势;
一个实验规律:库仑定律; 两个定理: 高斯定理、环流定理
3
9-1 电荷 库仑定律
一、电荷
1、两种电荷:正电荷“ +”、负电荷“ –” 同号相斥、异号相吸
2、电荷守恒定律 在一个与外界没有电荷交换的系统内, 正负电荷的代数
x
2
dl
dxE dc E od syE dsE in
5. 选择积分变量
r、、l 是 变 量 , 而 线 积一分个只变能量21
选θ作为积分变量 lac( t g)actg
dlacs2cd r2 a2 l2
y
dE
dEy
a 2 a 2 c tg 2 a 2 csc2
dE x410rd2 lcos
i
讨论(1)当 q0, E 的方向沿x轴正向
当 q0, E 的方向沿x轴负向 (2)当x=0,即在圆环中心处,E0
当
x
E0
dE 0时 dx
x
a 2
aq
E Emax
4
2
0(a2
a2 2
3
)2
28
xq
E
(2024年)大学物理静电场教学PPT学习教案
20
05
静电场在日常生活和工业生产中应 用
2024/3/26
21
静电喷涂、静电除尘等原理简介
静电喷涂
利用静电场使涂料微粒带电,并沿着 电场线方向运动,从而均匀地吸附在 被涂物表面的技术。具有高效、节能 、环保等优点。
静电除尘
利用静电场使空气中的尘埃带电,然 后被吸附在电极板上的技术。广泛应 用于空气净化、工业废气处理等领域 。
3
电荷与电场
电荷的基本性质
同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引。
电场的概念
电荷周围存在电场,电场对放入其中的电荷有 力的作用。
电场的方向
规定正电荷所受电场力的方向为该点的电场方向。
2024/3/26
4
库仑定律及其应用
2024/3/26
库仑定律的内容
真空中两个静止点电荷之间的相互作用力,与它们的电荷 量的乘积成正比,与它们的距离的二次方成反比,作用力 的方向在它们的连线上。
如均匀带电球体、无限长均匀带电直 线等。
2024/3/26
10
镜像法求解复杂问题
01
镜像法原理
通过引入虚拟的“镜像”电荷, 使得复杂问题简化为点电荷系统 的电势计算。
02
镜像法应用条件
03
镜像法解步骤
适用于具有特定对称性的静电场 问题,如无限大平面导体附近的 点电荷等。
确定镜像电荷的位置和电量,利 用点电荷系统电势计算公式求解 。
2024/3/26
23
静电复印机、打印机等办公设备工作原理
静电复印机
利用静电场使感光鼓带电,并通过曝光、显影等步骤将图像转移到纸张上。具有 速度快、分辨率高等优点。
打印机
利用静电场控制墨滴的喷射方向和位置,从而在纸张上形成图像或文字。喷墨打 印机、激光打印机等不同类型的打印机均采用了静电技术。
05
静电场在日常生活和工业生产中应 用
2024/3/26
21
静电喷涂、静电除尘等原理简介
静电喷涂
利用静电场使涂料微粒带电,并沿着 电场线方向运动,从而均匀地吸附在 被涂物表面的技术。具有高效、节能 、环保等优点。
静电除尘
利用静电场使空气中的尘埃带电,然 后被吸附在电极板上的技术。广泛应 用于空气净化、工业废气处理等领域 。
3
电荷与电场
电荷的基本性质
同种电荷相互排斥,异种电荷相互吸引。
电场的概念
电荷周围存在电场,电场对放入其中的电荷有 力的作用。
电场的方向
规定正电荷所受电场力的方向为该点的电场方向。
2024/3/26
4
库仑定律及其应用
2024/3/26
库仑定律的内容
真空中两个静止点电荷之间的相互作用力,与它们的电荷 量的乘积成正比,与它们的距离的二次方成反比,作用力 的方向在它们的连线上。
如均匀带电球体、无限长均匀带电直 线等。
2024/3/26
10
镜像法求解复杂问题
01
镜像法原理
通过引入虚拟的“镜像”电荷, 使得复杂问题简化为点电荷系统 的电势计算。
02
镜像法应用条件
03
镜像法解步骤
适用于具有特定对称性的静电场 问题,如无限大平面导体附近的 点电荷等。
确定镜像电荷的位置和电量,利 用点电荷系统电势计算公式求解 。
2024/3/26
23
静电复印机、打印机等办公设备工作原理
静电复印机
利用静电场使感光鼓带电,并通过曝光、显影等步骤将图像转移到纸张上。具有 速度快、分辨率高等优点。
打印机
利用静电场控制墨滴的喷射方向和位置,从而在纸张上形成图像或文字。喷墨打 印机、激光打印机等不同类型的打印机均采用了静电技术。
大学物理课件——第五章 静电场
作业: 5.2
3.电场强度
3.1 电场的概念 电场间相互作用的场的观点:
电荷
电场
电荷
电场:电荷周围空间存在的一种场,叫电场。静 止电荷产生的电场,叫静电场。
电场的基本性质:对电荷产生作用力
3.2.电场强度
Q
E F q0
q0
F
E
为矢量:
大 方
小 向
: :
E F / q0 沿F 方向
德国数学家和物理学家。1777年4月30日生于德国布伦瑞克,幼时家境贫困, 聪敏异常,受一贵族资助才进学校受教育。1795~1789年在哥廷根大学学习, 1799年获博士学位。1870年任哥廷根大学数学教授和哥廷根天文台台长,一直 到逝世。1833年和物理学家W.E.韦伯共同建立地磁观测台,组织磁学学会以联 系全世界的地磁台站网。1855年2月23日在哥廷根逝世。
谢水奋 副教授 厦门大学物理系 sfxie@
1-16周 星期一 第3-4节 1号楼(学武楼)C206 1-16周 星期四 第5-6节 1号楼(学武楼)A206
教学内容:
电磁学篇(课本上册第5-8章) 振动与波动(课本上册第4章) 波动光学篇(课本下册第12章)
考核方式:
玻璃棒与丝绸摩擦后所带 的电荷为正电荷。
摩擦起电
物体所带电荷量,符号Q (q),单位库伦 C。
1.2 电荷的基本性质 a. 电荷间有力的相互作用,同性相斥,异性相吸。
b.电的中和;
1.3 物质的电结构 物体因得失电子而带电荷。得到电子带负电;
失去电子带正电。电荷是物质的一种基本属性, 就象质量是物质一种基本属性一样。
32
4
E
P
E- r
大学物理静电场课件
Q dq
r q0
• P
那么电荷之间的作用是通过什么作用的呢?
§8.2 电场和电场强度
一、电场
• 场论观点(法拉第) 没有物质,物体之间的 相互作用是不可能发生的。
根据场论观点:
(1)特殊媒介物质——电场 电场
电荷
相互作用
(2)电场力
激发
电荷
电场
电荷 电场力
电荷
(3)电场是物质的一种特殊形态,不仅存在于带电体内, 而且存在于带电体外,弥漫在整个空间。
方向←
方向
电场强度小结
•电场强度的定义:
E
F
q0
•定量研究电场:对给定场源电荷求其 E分布函数 .
•基本方法: 用点电荷(或典型电荷)电场公式和
场强叠加原理
qr
E 4 0r 3
;
E Ei
i
dq dE ( dEx , dEy ) E dE
Ex dEx Ey dEy
•典型带电体 E分布:
电场 强度
电势
电通量
静电力叠加原理
高斯定理 环路定理
静电场的 基本性质
与带电粒子 的相互作用
稳恒电场
导体的静电平衡
电
电介质 极化
电 电位移矢量 介 容
质中高斯定理
场 能
• 重点
• 真空中的库仑定律 • 点电荷的概念 • 电场强度矢量 • 场强叠加原理
• 难点
• 电场强度矢量的计算(叠加法)
§8.1 静电的基本性质
EE与 与rr反 同向 向。 ;+q
(呈球对称分布)
P q0
r
-q
E
P q0 E
2、点电荷系的场强
大学物理精第五章真空中的静电场ppt课件
三、高斯定理
1.表述:在真空中的任何静电场中,通过任一闭 合曲面的电场强度通量等于该闭合曲面内所包 围电荷的代数和除以ε0。
ppt精选版
39
S
• Q
2.数学表达式:
Φ e E d S E c o sd S
n Q i
i 1 0
其中:E为高斯面内、外场源电荷的电场矢量和。
*高斯面为封闭曲面;
q1
Fi
1
4π 0
qiq0 ri3
ri
q2
q3
由力的叠加原理得 q 所0 受合力
F Fi
i
故 q 处0 E总F电 场强Fi度
q0
q i 0
i
Ei
ppt精选版
r1 r2
r3
q0
F3 F2 F1
17
1.电场强度的叠加原理:
点电荷系在某点产生的场强,等于各点电荷单 独存在时在该点分别产生的场强的矢量和。
过球面的电通量
Φe
Q 0
• Q
由图可知从曲面一侧穿入的
电场线必定从另一侧穿出,所
以通过曲面的电通量为0
ppt精选版
38
*如点电荷为负,则通过闭合曲面的电通量为负。
*点电荷发出的通过闭合球面的电通量与球面半径 无关,任意形状的闭合曲面也如此。
*如果闭合曲面没有包含点电荷则进入曲面和穿 出曲面的电场线相同,总电通量为零。
解:选择如图所示的高斯面(电场球对称)
E Φe E cosdS
r
EdSE4r2
R
由高斯定理
Φe
Q 0
E 4 r2 Q 0
1Q
pEpt精选版40 r2
43
例题10 两同心均匀带电球壳,内球球壳半径R1 、 带电量+Q,外球球壳半径R2 、带电量-Q ,不计 球壳厚度,试求电场强度的空间分布。
大学物理课件第九章
R2
34
仿以上两种方法,同学们可自行计
算得如下结果
q
q qQ
Ur 2 40r2 40R2 40R3
静电场中的导体
U r3 40R3
(3)接地后
q
ε E1=4π
r2
0
E2 = 0
E3 = 0
静电场中的导体
U r4 40r4
R2 R1
q q R0
7 静电屏蔽
静电场中的导体
球体的电势
方法一:
U r1 E dl
r1
R1
E1
dr
R2
E2
dr
r1
R1
R3
E3
dr
E4
dr
R2
R3
R2 R1
q
4 0r22
dr
R3
4 0r42
dr
q q qQ
F
F
电偶极矩趋于外电场的方向
有极分子的无序排列
注意
介质表面出现极化电荷,介质内产生极化电场
1)极化作用将在电介质表面产生束缚电荷;
2)束缚电荷产生附加电场 E.
二、电极化强度
1. 电极化强度: 在电介质中任取一宏观小体积V :
无外场 介质不极化
p0
有外场 介质被极化 p 0
定义: P p
l
VP VQ
与导体是一等势体矛盾.
P+
(2) 腔内有带电体+q :
腔体内表面所带的电量和腔内带电体所带的电量等量异
大学物理静电场PPT课件
象。
雷电防护
避雷针是利用尖端放电原理来保护建筑物等免受雷击的一种装置。在雷雨天气,云层中 的电荷使避雷针尖端感应出与云层相反的电荷,由于避雷针尖端的曲率大,电荷密度高 ,使得其周围电场强度特别强,容易将空气击穿而产生放电现象,从而将云层中的电荷
引入大地,避免了对建筑物的雷击。
02 静电场中的电介质
05 静电场在生活、生产中的应用
静电除尘原理及设备简介
静电除尘原理
利用静电场使气体中的粉尘荷电,然后在电场力的作用下使粉尘从 气流中分离出来的除尘技术。
设备组成
主要包括电极系统、高压电源、收尘装置、气流分布装置、振打清 灰装置及电除尘器的外壳等。
工作过程
含尘气体在通过高压电场时,粉尘颗粒荷电并在电场力作用下向电极 运动,最终沉积在电极上,通过振打等方式使粉尘落入灰斗中。
电源内部非静电力将正电荷从负极移 到正极所做的功与移送电荷量的比值 称为电源电动势,用符号E表示。电源 电动势反映了电源将其他形式的能转 化为电能的本领大小。
内阻
电源内部存在着阻碍电流通过的因素 称为内阻。内阻的大小反映了电源内 部损耗的大小。在电路中,内阻与负 载电阻串联连接,共同影响电路的性 能。
03 静电场能量与能量密度
静电场能量计算方法
电场能量定义
01
静电场中的电荷分布所具有的能量。
计算方法
02
通过对电场中所有电荷的电势能进行求和来计算。
公式表示
03
$W = frac{1}{2} int rho V dV$,其中$rho$为电荷密度,$V$
为电势。
能量密度概念及其物理意义
能量密度定义
应用实例
高压作业人员穿戴用金属丝制成的防护服,当接触高压线时,形成了等电位,使得作业人员的身体没有电流通过 ,起到了保护作用。此外,精密电子仪器和设备的金属外壳也是利用静电屏蔽原理来防止外部静电场对其内部电 子元件的干扰。
雷电防护
避雷针是利用尖端放电原理来保护建筑物等免受雷击的一种装置。在雷雨天气,云层中 的电荷使避雷针尖端感应出与云层相反的电荷,由于避雷针尖端的曲率大,电荷密度高 ,使得其周围电场强度特别强,容易将空气击穿而产生放电现象,从而将云层中的电荷
引入大地,避免了对建筑物的雷击。
02 静电场中的电介质
05 静电场在生活、生产中的应用
静电除尘原理及设备简介
静电除尘原理
利用静电场使气体中的粉尘荷电,然后在电场力的作用下使粉尘从 气流中分离出来的除尘技术。
设备组成
主要包括电极系统、高压电源、收尘装置、气流分布装置、振打清 灰装置及电除尘器的外壳等。
工作过程
含尘气体在通过高压电场时,粉尘颗粒荷电并在电场力作用下向电极 运动,最终沉积在电极上,通过振打等方式使粉尘落入灰斗中。
电源内部非静电力将正电荷从负极移 到正极所做的功与移送电荷量的比值 称为电源电动势,用符号E表示。电源 电动势反映了电源将其他形式的能转 化为电能的本领大小。
内阻
电源内部存在着阻碍电流通过的因素 称为内阻。内阻的大小反映了电源内 部损耗的大小。在电路中,内阻与负 载电阻串联连接,共同影响电路的性 能。
03 静电场能量与能量密度
静电场能量计算方法
电场能量定义
01
静电场中的电荷分布所具有的能量。
计算方法
02
通过对电场中所有电荷的电势能进行求和来计算。
公式表示
03
$W = frac{1}{2} int rho V dV$,其中$rho$为电荷密度,$V$
为电势。
能量密度概念及其物理意义
能量密度定义
应用实例
高压作业人员穿戴用金属丝制成的防护服,当接触高压线时,形成了等电位,使得作业人员的身体没有电流通过 ,起到了保护作用。此外,精密电子仪器和设备的金属外壳也是利用静电屏蔽原理来防止外部静电场对其内部电 子元件的干扰。
大学物理教学ppt02静电场
(1)描绘电力线的目的,在于形象地反映电场中各点场强的分布情 况,并不是电场中真有这些曲线存在,它是假想的一些曲线。
(2)电力线各点的切线方向是场强方向,也就是正电荷受力方向, 或者说是加速度方向,而不是速度方向,因而电力线不是电荷运 动的路径。
例 一个带正电荷的质点,在电场力作用下从A点经C点运 动到B点,其运动轨迹如图所示.已知质点运动的速率是递 增的,下面关于C点场强方向的四个图示中正确的是:
Ⅰ
Ⅱ Ⅲ
解:由上题已知:
无限大带正电平面:E
场强分布如图(红色)
2 0
无限大带负电平面:E
场强分布如图(兰色)
2 0
由场强迭加原理:
Ⅰ区、 Ⅲ 区:EⅠ=EⅢ=0
Ⅱ区: E E
E
2020/1/14
求:E p ?
解:dE
4
xdq (x2
r )2
3 2
0
R
dr
dE方向沿
x
轴方向
r x Px
o
dq dS 2rdr
各圆环在P点的
场强方向相同
R xrdr
讨
论
E
0
2
0
(
x2
r
2
3
)2
E
当 x R 时:E 当 x R时:E
2q0
2020/1/14
4 0 x
2
方 向
x
(1
)
2 0
(2)电力线各点的切线方向是场强方向,也就是正电荷受力方向, 或者说是加速度方向,而不是速度方向,因而电力线不是电荷运 动的路径。
例 一个带正电荷的质点,在电场力作用下从A点经C点运 动到B点,其运动轨迹如图所示.已知质点运动的速率是递 增的,下面关于C点场强方向的四个图示中正确的是:
Ⅰ
Ⅱ Ⅲ
解:由上题已知:
无限大带正电平面:E
场强分布如图(红色)
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无限大带负电平面:E
场强分布如图(兰色)
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由场强迭加原理:
Ⅰ区、 Ⅲ 区:EⅠ=EⅢ=0
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求:E p ?
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)
2 0
相关主题
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ox
x
dE dE
解 dqλdl λ q
2πR
dE
1
4π0
λrd2ler
r
R2 x2
由对称性有
EE xi
EldExldEco s
dl 4π0r 2
x r
2πR 0
xdl 4 π0r3
4π0(xq2xR2)32
若 xR, E q 4π 0x2
即在远离环心的地方,带电环的场强可视为电荷全部集中在环心处所产 生的场强.
电磁学(electromagnetics)研究对象
电磁相互作用及其运动规律
等主)描要述特其点性:质研. 究对象不再是分离E 的,实U 物,,
而是连续分布的场, B
用空间函数(如
电磁学
静电场 恒定磁场 变化中的电磁场
第五章
静电场
§5-1 电荷 库仑定律
5-1-1 电荷
带电现象:物体经摩擦后对 轻微物体有吸引作用的现象。
作业 P194 习题:5-8
内容回顾
一、电荷
1.电荷是物质一种属性,是物质所带电的量,单位:库伦.
2.两类:正电荷、负电荷. 同性相斥、异性相吸.
3.电荷守恒
4.电荷量子化
二、库仑定律
F12 q 1
e2 1
r q2
F21
v F21
1
4 π0
q1q2 r2
er21
三、电场和电场强度
电荷
电场
电荷
过程中始终保持不变.
4.电荷量子化 物体所带电荷量都是元电荷的整数倍. 电荷的这种特性叫电荷的量子性.
5-1-2 库仑定律
真空中两个静止的点电荷q1和q2之间的作用力的大小与这两个电荷所带电荷 量的乘积成正比,与它们之间距离的平方成反比,作用力的方向沿着这两个点电 荷的连线,同号电荷相斥,异号电荷相吸.
qv
带电量为 的点电荷在电场强度为 的电场中受到的E电场力
FqE
q
F E 为正, 与 同向;
q
F E 为负, 与 反向.来自3.点电荷的场强分布v
v E
F
q0
4
1
π 0
Q r2
evr
E
Q
E
Q
4、场强叠加原理
q q 点电荷 对 i 的作用0 力
Fi 4π1ε0
qiq0 ri2
ei
q 由力的叠加原理得 所受合力0
q dqdy
2l
dE
1
4π0
drq2 er
由场对称性, Ey=0
l
E dEx2 0dEcos
y
l
dq
o
dy d
yr
x
E
y
'
dE' dE x ' x d Ex
dq'
d E y dE
l
cos x
r r(x2y2)1/2
l
E2 0
1
4π0
dq r2
x r
20l 4π0
xdy (x2y2)3/2
dE
5-2 高斯定理
一、电场线
1.定义: 为形象描绘静电场而引入的一组空间曲线.
规定
电场的方向:曲线上每一点电场线的切线方 向;
EA
A
EB
B
电场强度的大小正比于垂直于 的单位面积的电E场线的数目(电场线密度).
E d dS
dψ
E
dS
在SI中,场强的大小E等于电场线密度,即:
E d dS
电荷体分布
dqρdV ρ为电荷分布的体密度
dE
电荷面分布
dq dS σ为电荷分布的面密度
电荷线分布
dqλdl λ为电荷分布的线密度
例1: 求电偶极子轴线的中垂线上一点的电场强度.
E 4π10
q r2
e
E4π10 rq2e
E
y
E B
x rrr
y2(l)2 2
Ex 2Ecos
eEr
q
r
y
l
e
q
Ey 0
2、典型电场的电场线分布图形
点电荷的电场线
v E
4
1
π0
q r2
evr
+
-
电偶极子的电场线 一对正电荷的电场线
带电平行板电容器的电场线 + +++++++ +
y
l
d
q
o
yd yr
x
d
E
y
'
dE'
dE x ' x
dE x
dq'
d E y dE
l
查积分表
E
2π0
l xx2l21/2
方向沿x轴的正向。
若 l , (无限长均匀带电直线)
E 2π0x
q R 例: 正电荷 均匀分布在半径为 的圆环上.计算在环的轴线上任一点 的电场强
度.
P
dl
r
R
θ P dEx
电荷
电场
电荷
2.电场强度:
是从力的方面描写电场性质的物理量.
v
Q
q
0
F
F q0
r C er
定义电场强度:
v vF E
q0
电场强度:电场中某点的电场强度的大小等于 单位电荷在该点所受电场力的大小,方向为正 电荷在该点所受力的方向.
注意
试验电荷应满足: (1)它所带电荷足够小; (2)它的线度很小,可以视为点电荷。
q 故 处总电场强度 0
q1
q2
q3
er1 er2
er3
F3
F2
q0
F1
FFi
i
v
v F
E
q0 i
v Fi q0 i
v Ei
1. 点电荷系的合场强
n
E
i1
1
4π0
qi ri2
e ri
2. 电荷连续分布
q P d电合E 荷场元强的为元4场π强1:0E dr q2 e d rE 4 π 1 0 d d qr q 2 e r er
电场强度: 是从力的方面描写电场性质的物理量.
定义电场强度:
v E
v F
q0
4
1
π 0
Q r2
evr
四、场强叠加原理
1. 点电荷系的合场强 2. 电荷连续分布
n
E
i1
1
4π0
qi ri2
e ri
dE4π10 drq2 er
q d q
er
P
合场强为
E dE 4π 10dr q2 e r
两种电荷:
• 硬橡胶棒与毛皮摩擦后
所带的电荷为负电荷。
• 玻璃棒与丝绸摩擦后所带的电荷为正电荷。
电荷的基本单元就是一个电子所带电荷量的绝对值.
e1.60 12 0 1C 9
注意
1.电荷是物质一种属性,是物质所带电的量,单位:库伦.
2.电荷性质 电荷有两类:正电荷、负电荷.同性相斥、异性相吸.
3.电荷守恒定律 在一个与外界没有电荷交换的系统内,正、负电荷的代数和在任何物理
F21
k
q1q2 r2
e21
F12
q1
e2 1
r q2
F21
k 1
4π0
真空中的电容率
vv F12F21
0 8 .8 5 1 0 1 2C 2N 1m 2
§5-2 电场 电场强度
1. 电场:任何电荷都将在自己周围的空间激发电场,电场对处于其中的任何电荷 都有力(称电场力)的作用,即电荷之间的作用力是通过场来传递的.
cos l/2
y2 (l /2)2
y
E
EB
EEx4π 10(y2lq2l/4)3/2
r
eEr
q
r
y
e
q
E 的方向沿x轴的负向。
lx
y l 若
, 定义电偶极矩
pql
r
v E
1
ql
4π0 y3
1 p
4π0 y3
例2:均匀带电直线长为2l,所带电荷量q ,求中垂线上一点的电场强度.
解: 电荷线密度