热统复习
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热力学与统计物理
期末总复习题
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一、热力学
1.热力学第一定律的数学表达式:
dU = đQ + đW
其物理意义:一个系统,其内能的增加等于吸收的热量,加上外界对该系统做的功。
2.热力学第二定律的数学表达式:
đQ
dS ≥
或者
đQ
∆S ≥ ∫
đQđQ 物理意义(不作要求):对于可逆过程,系统熵的增加等于
;对于不可逆过程,系统熵的增加大于。
3.热力学第二定律的文字表述(克劳修斯表述或者开尔文表述都可以):
克劳修斯表述:不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其它变化。
开尔文表述:不可能从单一热源吸热使之完全变成有用功而不引起其它变化。
4.封闭系统的热力学基本方程的数学表达式:
dU = TdS − pdV
(其中,p是气体的内部压强,而不是外界对气体的压强,所以是负号。即:đW = −pdV)
5.处于平衡态的理想气体,其宏观状态参量之间满足一个基本约束,我们把它称为理想气体
的物态方程。理想气体的状态方程为:
pV = nRT
其中,p为气体内部压强,V是气体体积,n为物质的量,R为常数,R、T为气体温度。
其物理意义(不作要求):对于理想气体,具有这些定量的物理属性:压强P,体积V,物质的量n 温
度T。对于处于平衡态的理想气体,它的这些物理属性并不是任意的,而是相互之间存在某种关联和约束。这个约束便是P V=nRT,也就是说,处于平衡态的理想气体,其状态不管怎么变化,都满足该方程。
也正因此才叫理想气体的状态方程。
6.现在有一定量的理想气体,它经历了一次卡诺循环:
1-2-3-4-1。其中,1-2是等温过程,温度为 T ; 1
2-3是绝热过程;
3-4是第二个等温过程,温度 T ; 2
4-1是第二个绝热过程。
(1)这一定量的气体,过程 1-2吸收了多少热量? (2)对外做了多少功?
(1)考虑过程 1-2: 由第一定律知:đQ = dU − đW
等温过程的内能不变,所以dU = 0,所以đQ = −đW , 因为外界对气体做功đW = −pdV ,代入上式,得:
đQ = pdV
由理想气体状态方程:
pV = nRT 1
得:
T 1
p =
代入得:
T 1
đQ =
所以 1-2过程的吸热为:
2
= ∫ dQ = ∫
2
2
1 T 1
=
T ∫ 1 dV
1−2 1 1
1
2
1
2 1
=
T 1 ln | = T 1(ln − ln 1) = T 1 ln
2 (2)做功的计算如下:
同样,由于等温过程内能不变,1-2整个过程气体对外做功和吸热相等(đQ = −đW ),所以,
2
= ∫ (−dW) = ∫ dQ =
2
2 1
=
T ln
1
1−2 1−2 1 1
7. 熵是一个状态函数。我们之所以能够定义熵这样一个态函数,是因为熵在任意可逆过程中,沿闭合环路
的积分为零。已知熵沿一个完整卡诺循环的闭合积分为零,请说明为何熵沿任意可逆过程的闭合环路积分亦 为零。
由题可知,一定量的理想气体经历 1-2-3-4-1的卡诺循环。其中,1-2和
3-4是等温过程;2-3和
4-1是绝 đQ đQ 热过程。对 沿该闭合回路求积分,可得:∮卡诺循环
= 0
再考虑一个任意的循环,即一定量的理想气体沿任意路径,从某状态经历一系列变化后回到初始状态。 如图 A 所示。
可以把它看成无限多个微小的卡诺循环的叠加,即图 B 。 为什么呢?假设有两个小的卡诺循环,如图 C 所示。两 个循环中间有一段重合的路径且一上一下正好相互抵消。
于是等价于 D 图。推而广之,对于 N 多这样的卡诺循环
的叠加,便有 A 图等价于 B 图。于是,
đQ đQ
= 0
∮ = ∮ 任意路径
卡诺循环
因此,我们可以定义“熵”这样一个状态函数,其微分形式为:
đQ
=
8.对于上面卡诺循环的等温过程
1-2,
求系统的熵变。 首先写出熵的定义式:
đQ
=
对路径 1-2积分,得:
2
∆S 1−2 = ∫ dS = ∫ 2
đQ
1
1
由于过程 1-2是等温过程,把 6题的结果代入,得:
2 ∫ dQ =
1 1 2
2 1
∆S 1−2 = T ln 1
= ln
1
1
9.焓、自由能、吉布斯函数是除了内能之外的,又一些态函数。其数学表达式(定义式)为:
焓:H=U+PV 自由能:F=U-TS 吉布斯函数:G=U-TS+PV 10.开系的热力学基本方程:
dU = TdS − pdV + μdn
物理意义(不作要求):μ是化学势,n 是物质的量。对于一个开放系统,系统和外界有粒子交换:有粒 子进入系统,也有粒子流出系统。进入系统的粒子dn 对内能的增加也有贡献。 11.证明下列平衡判据(假设S>0);(15分)
(a )在熵S ,体积V 均不变的条件下,稳定平衡态的系统的内能U 最小。 (b )在熵S ,压强P 均不变的条件下,稳定平衡态的系统的焓H 最小。 证明: