麦克斯韦(Maxwell)方程组各个物理量的介绍

麦克斯韦方程组乃是由四个方程共同组成的:
▪高斯定律描述电场是怎样由电荷生成。

电场线开始于正电荷，终止于负电荷。

计算穿过某给定闭曲面的电场线数量，即其电通量，可以得知包含在这闭曲面的总电荷。

更详细地说，这定律描述穿过任意闭曲面的电通量与这闭曲面的电荷之间的关系。

▪高斯磁定律表明，磁单极子实际上并不存在于宇宙。

所以，没有磁荷，磁场线没有初始点，也没有终止点。

磁场线会形成循环或延伸至无穷远。

换句话说，进入任何区域的磁场线，必需从那区域离开。

以术语来说，通过任意闭曲面的磁通量等于零，或者，磁场是一个螺线矢量场。

▪法拉第感应定律描述含时磁场怎样生成（感应出）电场。

电磁感应在这方面是许多发电机的运作原理。

例如，一块旋转的条形磁铁会产生含时磁场，这又接下来会生成电场，使得邻近的闭循环因而感应出电流。

▪麦克斯韦-安培定律阐明，磁场可以用两种方法生成：一种是靠电流（原本的安培定律），另一种是靠含时电场（麦克斯韦修正项）。

在电磁学里，麦克斯韦修正项意味着含时电场可以生成磁场，而由于法拉第感应定律，含时磁场又可以生成电场。

这样，两个方程在理论上允许自我维持的电磁波传播于空间（更详尽细节，请参阅条目电磁波方程）。

自由空间:
在自由空间里，不需要考虑介电质或磁化物质的问题。

假设源电流和源电荷为零，则麦克斯韦方程组变为:、
、
、。

对于这方程组，平面行进正弦波是一组解。

这解答波的电场和磁场相互垂直，并且分别垂直于平面波行进的方向。

电场与磁场同相位地以光速传播：。

仔细地观察麦克斯韦方程组，就可以发现这方程组很明确地解释了电磁波怎样传播于空间。

根据法拉第感应定律，时变磁场会生成电场；根据麦克斯韦-安培定律，时变电场又生成了磁场。

这不停的循环使得电磁波能够以光速传播于空间。

第一种表述:
将自由电荷和束缚电荷总和为高斯定律所需要的总电荷，又将自由电流、束缚电流和电极化电流总合为麦克斯韦-安培定律的总电流。

这种表述采用比较基础、微观的观点。

这种表述可以应用于计算在真空里有限源电荷与源电流所产生的电场与磁场。

但是，对于物质部超多的电子与原子核无法纳入计算。

事实上，经典电磁学也不需要这么精确的答案。

第二种表述:
以自由电荷和自由电流为源头，而不直接计算出现于介电质的束缚电荷和出现于磁化物质的束缚电流和电极化电流所给出的贡献。

由于在一般实际状况，能够直接控制的参数是自由电荷和自由电流，而束缚电荷、束缚电流和电极化电流是物质经过极化后产生的现象，采用这种表述会使得在介电质或磁化物质各种物理计算更加简易[7]。

注意：麦克斯韦方程组中有B、E两个矢量未知量，共6个未知分量；方程个数是8个（散度是标量，所以两个高斯定律是两个方程；旋度是矢量，法拉第电磁感应定律和安培定律是6个方程；加起来共8个方程）
微观麦克斯韦方程组表格
宏观麦克斯韦方程组表格
麦克斯韦方程组术语符号表格
以下表格给出每一个符号所代表的物理意义，和其单位:
电场
磁场
电位移
辅助磁场
散度算符
旋度算符
对于时间的偏导数
曲面积分的运算曲面
路径积分的运算路径
微小面元素矢量
微小线元素矢量
电常数
磁常数
自由电荷密度
总电荷密度
在闭曲面里面的自由电荷 C
在闭曲面里面的总电荷 C
自由电流密度
总电流密度
穿过闭路径所包围的曲面的自由电流 A
穿过闭路径所包围的曲面的总电流 A
穿过闭路径所包围的曲面的磁通量T·
穿过闭路径所包围的曲面的电通量J·
穿过闭路径所包围的曲面的电位移通量 C
（取自维基百科：/zh-cn/麦克斯韦方程组）。