§6矢量在轴上的投影(射影)

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《向量在轴上的射影》课件

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投影长度
投影长度等于原向量长度 与它在轴上投影角度的正 弦值的乘积。
投影方向
投影方向与原向量在该轴 上的方向一致。
向量在轴上射影的计算方法
计算方法一
利用向量的点乘和叉乘运算,通 过计算原向量与给定轴向量的点 乘和叉乘,得到射影向量的坐标

计算方法二
利用向量的模长和夹角,通过计算 原向量在给定轴上的夹角和模长, 得到射影向量的模长和夹角。
向量的模
总结词
衡量向量的大小
详细描述
向量的模表示为$|overset{longrightarrow}{AB}|$,表示向量的大小或长度。 计算公式为$|overset{longrightarrow}{AB}| = sqrt{x^2 + y^2}$,其中x和y 是向量的坐标分量。
向量的表示方法
总结词
计算方法三
利用向量的投影矩阵,通过构造投 影矩阵,将原向量投影到给定轴上 ,得到射影向量的坐标。
CHAPTER
03
向量射影的性质
射影的长度
总结词
射影的长度等于向量在轴上的投影长 度。
详细描述
向量在轴上的射影长度等于向量与轴 的夹角的余弦值乘以向量的模长。这 个性质在计算射影长度时非常有用, 尤其是在解决物理和工程问题时。
射影的方向
总结词
射影的方向与轴的夹角等于向量与轴 的夹角。
详细描述
射影的方向与轴的夹角等于向量与轴 的夹角,这个性质决定了射影的方向 。在二维空间中,射影的方向可以通 过改变向量与轴的夹角来改变。
射影的平行与垂直
总结词
射影与原向量平行当且仅当向量与轴垂直;射影与原向量垂 直当且仅当向量与轴平行。

矢量基本概念

矢量基本概念

(一) 矢量基本概念定 义 既有大小又有方向的量称为矢量(或向量)。

表示法定 义 有向线段的长度,称为向量的模(或向量的长度)AB ,a。

特殊的向量零矢量:长度为0的向量。

零向量的方向是不确定的。

单位矢量:长度为1的矢量。

向量之间的关系两矢量相等:长度相等,方向相同,与起点无关。

反矢量:长度相同,方向相反的矢量。

共线矢量:平行于同一直线的一组矢量。

共面矢量:平行于同一平面的一组矢量。

关于向量之间的关系,有下面结论:零矢量与共线(共面)的矢量组均共线(共面); 共线矢量必共面; 两矢量必共面;三矢量中若有两矢量共线,则这三矢量一定共面。

(二) 矢量的運算(一)矢量的加法矢量的和(三角形法则)设已知矢量a ,b ,以空间任意一点O 为始点接连作矢量a OA,b AB 得一折线OAB ,从折线的端点O 到另一端点B 的矢量c OB,叫做两矢量a 与b 的和,记做b a c 。

矢量的和(平行四边形法则)如图示,有b a c。

一般地:矢量的加法还满足多边形法则:n n n A A A A OA OA 1211...运算规律:1) 1) 交换律:a b b a; 2) 2) 结合律:)()(c b a c b a。

矢量的差若a c b,则称c 为矢量a与b的差,并记作b a c。

由定义,得矢量减法的几何作图法:矢量加法的性质(1))(b a b a(2)||||||b a b a(3)||||||(4) ||||||2121a a a a a n ||n a(二)矢量的数乘定义(数量乘矢量)实数 与矢量的乘积 是一个矢量, (1) (1) 其模为||||||a a ;(2) (2) 其方向由下列规则决定:当0 时, 与方向相同;当0 时, 与方向相反;当0 或0 时,是零向量,方向不定。

定义如果0a 与a 同向,而且为单位向量,那么称0a为与a 同向的单位向量,或a 的单位向量。

由定义,0|| ||0a数量乘法的运算规律 1)结合律:)()(2)第一分配律:a a a )(3)第二分配律:b a b a )(由矢量加法与数乘运算规律知,对于矢量也可以象实数及多项式那样去运算。

(精心整理)力在轴上的投影

(精心整理)力在轴上的投影

§1——1 力在轴上的投影а角:与x轴所夹锐角(а)师生讨论:①力的投影是否与分力一样均为矢量?(投影是代数量,分力为矢量)②投影与分力的区别何在?(投影无所谓作用力,分力必须作用在原力的作用点举例:在物体D A B C D点上分别作用着力F1 F2 F3 F4 F5各力大轴上的投影在Y轴上的投影F1y=F1sin45`=7.07NF 2X = -F 2coso`= -10N F 2y =F 2sin0`=0 F 3X = -F 3cos60`= -5N F 3y = -F 3sin60`= -8.66N F 4X =F 4cos90`=0 F 4y =F 4sin90`=10N F 5X =F 5cos30`=8.66N F 5y = -F 5sin30`= -5N二、合力投影定理及其应用合力投影定理:合力在某轴上的投影,等于各个分力在同一轴上投影的代数和F Rx =F 1x +F 2x +F 3x +……=∑F ixF Ry =F 1y +F 2y +F 3y +……=∑F iy有了这个定理,可以用投影法求平面汇交力系的合力F R22y x F F F R R +=R由合力投影定理:F Rx =∑F x ,F Ry =∑F y 有x y x yy x y F F F F F F F F ∑∑==+=+=R R 22R R R )()(a tg ΣΣ22F x (1-3)举例:已知:F 1=450 N ,F 2=140 N ,F 3=300 N求:合力的大小与方向(1-2)解:根据合力投影定理F Rx =F 1x +F 2x +F 3x =-450+0+300×cos 60°=-300 N F Ry =F 1y +F 2y +F 3y =0-140-300×sin 60°=-400 N根据力的投影与该力的关系︒=====+=+=53.1 ,1.333300400tan N500400)(300)(2222a a R R R R R ----x yy x F F F F F分析:因为合力在两个坐标轴上的投影F Rx 、F Ry 都是负值 说明: 合力平行于两坐标轴方向的分力与坐标轴反向 结论:合力F R 的方向如图所示,即与x 轴夹角53.1°,指向左下方 小结: ① 中间计算数据不必写单位(N )② 但各力的单位要统一,不要N 与kN 混用③ 后结果要写单位。

向量在坐标轴上的投影公式

向量在坐标轴上的投影公式

向量在坐标轴上的投影公式
首先,让我们来看一下向量在坐标轴上的投影是什么意思。

假设我们有一个二维向量v,它可以表示为(vx, vy),其中vx和vy 分别是v在x和y轴上的分量。

如果我们想要计算向量v在x轴上的投影,我们可以使用向量的内积公式:
投影长度= |v| cos(θ)。

其中|v|是向量v的长度,θ是向量v与x轴的夹角。

根据三角函数的定义,我们知道cos(θ)等于向量v在x轴上的投影长度与向量v的长度之比。

因此,我们可以将向量v在x轴上的投影长度表示为:
投影长度= |v| cos(θ) = vx.
类似地,我们可以计算向量v在y轴上的投影长度:
投影长度= |v| cos(θ) = vy.
这就是向量在坐标轴上的投影公式。

通过这个公式,我们可以
轻松地计算任意向量在x和y轴上的投影长度,从而更好地理解向
量在坐标系中的分布和方向。

向量在坐标轴上的投影公式在实际应用中有着广泛的用途。

例如,在物理学中,我们可以使用这个公式来计算物体在坡面上的重
力分量,或者计算一个物体在斜面上的加速度。

在工程学中,这个
公式可以帮助我们分析力的分解和合成,从而更好地理解复杂的力
学系统。

在计算机图形学中,我们可以使用这个公式来进行向量投
影和仿射变换,从而实现三维图形的显示和渲染。

总之,向量在坐标轴上的投影公式是一个非常重要的数学工具,它可以帮助我们更好地理解和分析向量在空间中的分布和方向,同
时也具有广泛的实际应用。

希望通过本文的介绍,读者们能够更好
地理解这一概念,并在实际问题中灵活运用。

怎样理解OB_1_b_cos_的意义

怎样理解OB_1_b_cos_的意义

18
数学通讯 (2008 年第 19 期) ·同步参考·
x = AB , AB = ABe 这里 AB 不表示线段而是一个数 , 它的绝对值是 AB 的长 , AB 与 e 方向相同时 , AB 是正数 ; AB 与 e 方向相反时 , AB 是负数.
在代数量定义的基础上 , 把向量的射影叙述 为:
定存在一定数 x ,使
AB = xe x 叫做AB在 e 方向上的代数量 ,用 AB 表示 , 这时 有
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什么 ? 许多教师 、参考书籍都采取回避的方式来
处理此问题 , 但回避终究不是办法 , 问题总得解
决 ,那么如何解决呢 ? 请看下面的探讨.
2 问题的探讨
(1) 吕林根 、许子道等编 高等学校教材《解 析几何》(第三版) ( 高等教育出版社) 1. 6 ( 矢量 在轴上的射影) 中写道 :
向量 AB在 l 上的投影A′B′仍然是一个向量 ,
不是一个实数. 这也可以从高中数学第二册 ( 下
B) 的定义中看出 “, A′B′叫做向量AB 在轴 l 上或
在 e 方向上的正射影 , 简称射影. ”高中数学第一
册的定义中课本图上 OB1 也是带箭头的 , 说明向
量 OB 在OA 方向上的投影OB1也是向量. 只是这一
式子 ①, ②的左边是向量 , 而右边是一个实数 ( 数
值) ,也有些不大合适. 若 OB1 , A′B′是线段 , 则式
子 ①, ②的右边的数值应是左边线段长度的值 , 长
度是非负的 , 但| b| cosθ, | AB | cosθ< a , e > 又可

解析几何全册课件(吕林根版)精选全文完整版

解析几何全册课件(吕林根版)精选全文完整版
定理1.2.2 向量的加法满足下面的运算规律:
(1)交换律:
(2)结合律:
(3)
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O
A1
A2
A3
A4
An-1
An
这种求和的方法叫做多边形法则
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向量减法
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A
B
C
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例2 试用向量方法证明:对角线互相平分的四边形必是平行四边形.

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为直线上的点,
6、线段的定比分点坐标
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由题意知:
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定理1.5.4 已知两个非零向量
7、其它相关定理

共线的充要条件是
定理1.5.6 已知三个非零向量
,则
共面的充要条件是
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空间一点在轴上的投影(Projection)
§1.6 向量在轴上的射影

根据题意有
所求方程为
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根据题意有
化简得所求方程

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例4 方程 的图形是怎样的?
根据题意有
图形上不封顶,下封底.

以上方法称为截痕法.
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以上几例表明研究空间曲面有两个基本问题:
线为
的连
的中点
对边
一组
设四面体

e
e
e
AP
e
AD
e
AC
e

高中几何知识解析解析几何中的射影与投影

高中几何知识解析解析几何中的射影与投影

高中几何知识解析解析几何中的射影与投影高中几何知识解析: 解析几何中的射影与投影几何学是数学中的一个重要分支,研究空间和图形的性质和变换。

而解析几何则是几何学与代数学相结合的一种方法,通过代数符号和方程来研究几何问题。

在解析几何中,射影和投影是重要的概念,本文将对射影和投影在高中几何知识中的应用进行解析。

一、射影射影是解析几何中的基本概念之一,用于描述从一个空间向另一个空间的特定技术。

在几何中,射影是指一个物体通过某种技术在一个平面上生成的影子。

这里的影子是指在平面上的投影,也可以理解为从一个点到一个平面的垂直线段。

对于平面上的一点P(x,y),它在直线l : ax + by + c = 0上的射影记为P',射影的坐标为(x',y')。

根据射影的定义,可以得到射影的性质:1. 直线l上的任意一点P,它的射影P'始终在直线l上;2. 直线l上的每一个点都有对应的射影点;3. 如果两个点在直线l上的距离相等,那么它们的射影点在直线l 上的距离也相等。

通过射影的概念,我们可以在解析几何中进行一些具体的计算和推导,例如线段的长度、直线的交点等问题。

二、投影投影是另一个解析几何中常用的概念,它是指通过某种技术将一个物体投影到另一个平面或直线上的过程。

在几何中,投影可以是垂直的,也可以是斜的。

在解析几何中,常见的投影包括点的投影和线段的投影。

对于点的投影,我们通常将点投影到某个平面或直线上,得到它在投影平面上的坐标。

对于线段的投影,我们可以将线段的两个端点分别投影到投影平面上,然后用投影点连接起来。

投影的过程可以通过几何图形的相似性来描述。

例如,如果一个线段AB在一个平面上的投影为A'B',则线段AB与线段A'B'之间的比值等于线段的投影比。

这个比值可以帮助我们计算线段的长度、角度等几何性质。

在实际应用中,投影在建筑、航天等领域中起到重要的作用。

向量在轴上的射影的应用

向量在轴上的射影的应用

向量在轴上的射影的应用新教材分别在高一、高二介绍了向量的有关概念(高一平面,高二空间),这对使用代数方法解决几何问题,提供了一个非常好的工具。

课本中(高中第二册(下B ))对向量在轴上的射影,只提出了概念,在应用方面,除了在证明三余弦定理时使用过它以外,其它应用几乎没有涉及。

本文就它在求距离等方面的应用问题进行了探索。

使各种距离有了统一的求法。

对于正射影,课文中是这样加以定义的:(P33)已知向量→--AB 和轴l ,→e 是l 上与l 同方向的单位向量(如图)。

作点A 在l 上的射影A /,作点B 在l 上的射影B /,则→--//B A 叫做向量→--AB 在轴l 上或→e 方向上的正射影,简称射影。

课文中还给出了如下公式:→→→→→--==e ab a AB B A ,cos //(一)求点到平面的距离:如图,点P 为平面ABC 外一点,设向量→a ⊥平面ABC ,则显然斜线段PA (或PB 、PC )确定的向量→--PA (或→--PB 、→--PC )在→a 上的射影的绝对值就是点P 到平面ABC 的距离。

利用这一事实,我们可以将点P 到平面ABC 的距离问题,转化为先求平面ABC 的法向量→a 的单位向量→e ,然后求→--PA 在向量→e 算上的射影→→e a ,它的绝对值即是点P 到平面ABC 的距离,这样就避免了寻找垂足这一难点问题。

【例1】已正方形ABCD 的边长为4,E 、F 分别是边AB 、AD 的中点,GC 垂直于ABCD 所在的平面,且GC=2,求点B 到平面EFG 的距离。

解:建立如图所示的直角坐标系C —xyz ,则B (4,0,0),G (0,0,2),E (4,-2,0),F (2,-4,0);∴→--GE =(4,―2,―2),→--GF =(2,―4,―2),→--BE =(0,-2,0)。

A /B /ABl∙∙设→a ⊥平面GEF ,则显然→a 不与z 轴垂直,故可设→a =(x ,y ,1),则由→a ⊥平面GEF 0224=--=⇒⊥⇒→--→→--→y x GEaGE a同理有:0242=--=⇒⊥→--→→--→y x GF a GF a解之得:31=x ,31-=y 。

向量的投影PPT课件

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, 轴l叫做投影轴
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向量的投影具有下列性质:
性质1 (投影定理)
向量AB 在轴 l 上的投影等于向量的模乘
以轴与向量的夹角的余弦:Pr jl AB | AB | cos

B
A
B
A
B
Pr jl AB Pr jl' AB
l'
l
| AB | cos
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性质1的说明:
(1) 0 , 投影为正;
如 x1=0 , y1 , z 1 时,平行应理解为:
当 x1 ,y1 ,z1有两 个为0,
x2 y2 z2 λ x1 y1 z1
x1 x2 0 y2 z2 λ y1 z1
如 x1=y1=0,
z时1 ,
平行应理解为:
x1 x2 0 y1 y2 0
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例 7 设 A( x1 , y1 , z1 )和B( x2 , y2 , z2 ) 为两已知 点,而在AB 直线上的点M 分有向线段AB 为两
是 l 轴上坐标依次为 u1 , u2 的两个点,e 是与 l
轴同方向的单位向量,证明 AB (u2 u1 )e .
证 OA u1,
e
A
o
1 u1
B
u2
l
故 OA u1e, 同理,OB u2e, 于是
AB OB OA u2e u1e (u2 u1)e.
第3页/共40页
定义7 设有两个非零向量α,β,任取空间一点O,作 OA=α,OB=β,规定不超过π的∠AOB(设φ=∠AOB,O≤φ≤π) 称为向量α与β的夹角 .
一、 向量的投影及其性质
定义6 设有一轴 l,AB 是轴 l 上的有向线段.

《向量在轴上的射影》课件

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05
向量在轴上的射影的注意事项
射影的局限性
射影的长度可能与向量的长度 不同
射影的方向可能与向量的方向 不同
射影的位置可能与向量的位置 不同
射影的大小可能与向量的大小 不同
射影的误差分析
误差来源:测量误差、计算误差、系统误差等 误差影响:影响射影的准确性和可靠性 误差控制:选择合适的测量工具、提高计算精度、优化系统设计等 误差分析方法:统计分析、误差传播分析、误差敏感性分析等
向量在轴上的射影角度计算
向量在轴上的射影:向量在轴上的投影 向量在轴上的射影角度:向量在轴上的投影与向量之间的夹角 向量在轴上的射影角度计算公式:向量在轴上的投影长度与向量长度的比值 向量在轴上的射影角度计算示例:向量(1,2,3)在x轴上的射影角度计算
向量在轴上的射影坐标计算
向量在轴上的射影:向量在轴 上的投影
射影的适用范围
向量在轴上的 射影适用于二 维和三维空间
射影的长度与 向量的长度成 正比
射影的方向与 向量的方向相 同
射影的位置与 向量的位置有 关,但与向量 的长度无关
射影的精度要求
确保向量与轴的夹角在允许范围内 确保向量的长度在允许范围内 确保射影点的位置在允许范围内 确保射影点的坐标在允许范围内
射影的性质
射影是向量在轴上的投影,与 向量的长度和方向有关
射影的长度等于向量的长度乘 以向量与轴的夹角的余弦值
射影的方向与向量的方向相同, 与轴的方向垂直
射影的长度和方向与向量的长 度和方向无关,只与向量与轴 的夹角有关
射影的几何意义
向量的射影是向 量在轴上的投影
射影的长度等于 向量在轴上的分 量
工程中的向量射影
机械工程:用 于计算力矩、

解析几何(第四版吕林)-根课后答案

解析几何(第四版吕林)-根课后答案

第一章 矢量与坐标§1.1 矢量的概念1.下列情形中矢量终点各构成什么图形?(1)把空间中一切单位矢量归结到共同的始点;(2)把平行于某一平面的一切单位矢量归结到共同的始点; (3)把平行于某一直线的一切矢量归结到共同的始点;(4)把平行于某一直线的一切单位矢量归结到共同的始点. [解]:(1)单位球面; (2)单位圆(3)直线; (4)相距为2的两点2. 设点O 是正六边形ABCDEF 的中心,在矢量OA 、、 OC 、、、 OF 、、BC 、CD 、 、EF 和FA 中,哪些矢量是相等的?[解]:如图1-1,在正六边形ABCDEF 中,相等的矢量对是: 图1-1 .DE OF CD OE AB OC FA OB EF OA 和;和;和;和;和3. 设在平面上给了一个四边形ABCD ,点K 、L 、M 、N 分别是边AB、BC、CD、DA的中点,求证:KL =. 当ABCD 是空间四边形时,这等式是否也成立?[证明]:如图1-2,连结AC , 则在∆BAC 中,21AC. KL 与AC 方向相同;在∆DAC 中,21AC . 与方向相同,从而KL =NM 且KL 与方向相同,所以KL =NM .4. 如图1-3,设ABCD -EFGH 是一个平行六面体,在下列各对矢量中,找出相等的矢量和互为相反矢量的矢量:(1) AB 、; (2) AE 、; (3) 、EG ;(4)、GF ; (5) 、CH .[解]:相等的矢量对是(2)、(3)和(5); 互为反矢量的矢量对是(1)和(4)。

§1.2 矢量的加法1.要使下列各式成立,矢量b a ,应满足什么条件? (1-=+ (2+=+ (3-=+ (4+=- (5=C[解]:(1),-=+;(2),+=+(3≥且,-=+ (4),+=-(5),≥-=-§1.3 数量乘矢量1 试解下列各题.⑴ 化简)()()()(→→→→-⋅+--⋅-b a y x b a y x .⑵ 已知→→→→-+=3212e e e a ,→→→→+-=321223e e e b ,求→→+b a ,→→-b a 和→→+b a 23.⑶ 从矢量方程组⎪⎩⎪⎨⎧=-=+→→→→→→by x ay x 3243,解出矢量→x ,→y . 解 ⑴→→→→→→→→→→→→→→-=+-+---+=-⋅+--⋅-ay b x b y a y b x a x b y a y b x a x b a y x b a y x 22)()()()(⑵ →→→→→→→→→→+=+-+-+=+3132132142232e e e e e e e e b a ,→→→→→→→→→→→-+-=+---+=-321321321342)223(2e e e e e e e e e b a , →→→→→→→→→→→-+-=+---+=-3213213217103)223(2)2(323e e e e e e e e e b a . 2 已知四边形ABCD 中,→→→-=c a AB 2,→→→→-+=c b a CD 865,对角线→AC 、→BD 的中点分别为E 、F ,求→EF .解 →→→→→→→→→→→-+=-+-+=+=c b a c a c b a AB CD EF 533)2(21)865(212121.3 设→→→+=b a AB 5,→→→+-=b a BC 82,)(3→→→-=b a CD ,证明:A 、B 、D 三点共线. 证明 ∵→→→→→→→→→→=+=-++-=+=AB b a b a b a CD BC BD 5)(382∴→AB 与→BD 共线,又∵B 为公共点,从而A 、B 、D 三点共线.4 在四边形ABCD 中,→→→+=b a AB 2,→→→--=b a BC 4,→→→--=b a CD 35,证明ABCD 为梯形.证明∵→→→→→→→→→→→→→=--=-+--++=++=BC b a b a b a b a CD BC AB AD 2)4(2)35()4()2(∴→AD ∥→BC ,∴ABCD 为梯形.6. 设L 、M 、N 分别是ΔABC 的三边BC 、CA 、AB 的中点,证明:三中线矢量, ,可 以构成一个三角形.[证明]: )(21+=)(21BC BA BM +=)(21+=0)(21=+++++=++∴CB CA BC BA AC AB CN BM AL从而三中线矢量CN BM AL ,,构成一个三角形。

向量在轴上的投影(射影)

向量在轴上的投影(射影)

-13-§1.6 向量在轴上的投影(射影)首先定义空间两向量的夹角. 设有两向量a 、b ,自空间任一点O 作a OA =,b OB =,将由射线OA 和OB 构成的角度在0与π之间角θ叫做向量a 与b 的夹角,记作∠(a ,b ). 规定若a 与b 同向,∠(a ,b ) = 0,若a 与b 反向,∠(a ,b ) = π.点在轴l 上的射影.定义1.6.1 设向量AB 的始点A 与终点B 在轴l 的射影分别为A '和B ',则向量''B A 叫做向量AB 在轴l 上的射影向量, 记作射影向量l AB ,或prj l AB .若在轴l 上取与轴同向的单位向量e ,则有射影向量l AB =''B A = x e这里的x 称为向量AB 在轴l 上的射影.定理1.6.1 向量AB 在轴l 上的射影等于向量AB 的模乘以轴与该向量夹角的余弦.即射影l AB = |AB |cos θ, θ = ∠(l ,AB )由上式可知:向量AB 在轴上的投影是一个数量.推论 相等的向量在同一轴上的射影相等. 定理1.6.2 对于任何向量a ,b 都有 ()u u u prj a b prj a prj b +=+证 取,AB a BC b == ,那么AC a b =+ ,设A',B',C'分别是A ,B ,C 在轴l 上的投影,那么显然有 ''''''AC AB BC =+ 因为'''''',,l l l AC prj AC A B prj AB B C prj BC === 所以u u u prj AC prj AB prj BC =+ , 即()u u u prj a b prj a prj b +=+ . 类似地可证下面的定理: 定理1.6.3 对于任何向量a 与任何实数 有u u prj a prj a λλ=-14-。

建筑力学课件-力在轴上的投影

建筑力学课件-力在轴上的投影
2.力在轴上的投影、合力投影定理 力在轴上的投影、
• 力F在某轴x上的投影,等于力F的大小乘以力与该 在某轴x上的投影,等于力F
轴正向夹角α的余弦记为Fx, 轴正向夹角α的余弦记为Fx,即 Fx
Fx = F cos α
F A B
α
B
F
α
A
a
x b b a
x
FxΒιβλιοθήκη Fx• 力在轴上的投影是代数量。当力矢量与轴的正向 力在轴上的投影是代数量。
y
Fy
F
' y
F
α
Fx'
x
O
Fx
合力投影定理
• 力系的合力在任一轴上的投影,等于力系中各 力系的合力在任一轴上的投影,
力在同一轴上投影的代数和。 力在同一轴上投影的代数和。
C
F3
F4
E
F2
B
D
F1
A
FR
a b c e d x
ae = ab + bc + cd − de
合力投影定理
FRx = F1x + F2 x + L + Fix + L + Fnx = ∑ Fix
夹角α为锐角时,此代数值取正,反之为负。 夹角α为锐角时,此代数值取正,反之为负。
F A
B
α
B
F
α
A
a
x b b a
x
Fx
Fx
• 当力F沿正交的x轴和y轴分解为两个分力Fx和Fy时, 当力F沿正交的x轴和y轴分解为两个分力Fx和Fy时 Fx
它们的大小恰好等于力F在这两个轴上的投影Fx和 它们的大小恰好等于力F在这两个轴上的投影Fx和 Fx Fy的绝对值 的绝对值。 Fy的绝对值。

空间向量坐标

空间向量坐标

工艺路线的拟定是制定工艺过程的总 体布局 ,主要 任务是 选择各 个表面 的加工 方法, 确定各 个表面 的加工 顺序, 以及整 个工艺 过程中 工序数 目的多 少等。
拟定工艺路线的一般原则
1、先加工基准面
零件在加工过程中,作为定位基准的表 面应首 先加工 出来, 以便尽 快为后 续工序 的加工 提供精 基准。 称为“ 基准先 行”。
2、划分加工阶段
加工质量要求高的表面,都划分加工阶 段,一 般可分 为粗加 工、半 精加工 和精加 工三个 阶段。 主要是 为了保 证加工 质量; 有利于 合理使 用设备 ;便于 安排热 处理工 序;以 及便于 时发现 毛坯缺 陷等。
3、先面后孔
[1] 对于箱体、支架和连杆等零件应先 加工平 面后加 工孔。 这样就 可以以 平面定 位加工 孔,保 证平面 和孔的 位置精 度,而 且对平 面上的 孔的加 工带来 方便。
一 向量在轴上的投影与投影定理 二 向量在坐标轴上的分量与向量的坐标 三 向量的模与方向余弦的坐标表示式
一、向量在轴上的投影与投影定理
设有一轴u,AB 是轴 u 上的有向线段.
A
B
u
如果数 l 满足 l = AB ,且当 AB 与 u 轴同 向时 l 是正的,当 AB 与 u 轴反向时 l 是负的, 那末数 l 叫做轴 u 上有向线段 AB 的值,记作 AB ,即 l = AB .
编辑本段生产类型
生产类型通常分为三类。
1.单件生产 单个地生产某个零件,很少重复地生 产。
2.成批生产 成批地制造相同的零件的生产。
3.大量生产 当产品的制造数量很大,大多数工作 地点经 常是重 复进行 一种零 件的某 一工序 的生产 。
拟定零件的工艺过程时,由于零件 的生产 类型不 同,所 采用的 加方法 、机床 设备、 工夹量 具、毛 坯及对 工人的 技术要 求等, 都有很 大的不 同。

向量在轴上的射影

向量在轴上的射影

z
R(0,0, z)
r
o x P( x,0,0)
• M(x, y,z)
y
Q(0, y,0)
N
r
o
x P( x,0,0)
• M(x, y,z)
空间一点在轴上的射影
•A
A
l
设已知空间的一点 A 与一轴 l , 通过 A 作垂直于轴 l 的平面 ,称该平面与轴l 的
交点 A' 叫做点 A 在轴 l 上的射影.
P37
1
《解析几何》
-Chapter 1
§6 向量在轴上的射影
Contents
空间一点在轴上的射影 空间一向量在轴上的射影 向量的射影定理
r
在三个坐标轴上的分向量:
OP xi , OQ yj, OR zk.
只考虑 r 与 x 轴的关系,有
r在 x 轴上的分向量 OP xi ,
且 x r cos.
空间一点在轴上的射影
定义 1.6.1 设向量 AB 的始点 A 与终点 B 在轴 l 上的射影分别为点 A' 和
B
'
,那么向量
A
'
B
'
叫做向量
AB
在轴
l
上的射影向量,记做射影
向量 l
AB
.
如果在轴上取与轴同方向的单位向量 e ,那么有
射影向量 l
AB
A'
B
'
xe
.
A
A e
x
叫做向量
AB
在轴
l
上的射影,记做
射影 l
AB
,即
射影 l
AB
x
.

射影和投影的区别#精选.

射影和投影的区别#精选.

射影和投影的区别1、投影从初中数学的角度来说(可参见人教网九年级下册电子课本第二十九章投影与视图),一般地,用光线照射物体,在某个平面(地面、墙壁等)上得到的影子叫做物体的投影(Projection),照射光线叫做投影线,投影所在的平面叫做投影面。

有时光线是一组互相平行的射线,例如太阳光或探照灯光的一束光中的光线。

由平行光线形成的投影是平行投影(Parallel projection).由同一点(点光源发出的光线)形成的投影叫做中心投影(Center projection)。

投影线垂直于投影面产生的投影叫做正投影。

投影线不垂直于投影面产生的投影叫做斜投影。

物体投影的形状、大小与它相对于投影面的位置和角度有关。

2、射影所谓射影,就是正投影。

其中,从一点到一条直线所作垂线的垂足,叫做这点在这条直线上的正投影。

一条线段的两个端点在一条直线上的正投影之间的线段,叫做这条线段在这直线上的正投影。

3、向量中摄影和投影的区别1)概念比较①人教A版:(—2.4.1)已知两个非零向量与,我们把数量叫做与的数量积(或内积),记作,即,其中是与的夹角,()叫做向量在方向上(在方向上)的投影(如下图)。

②人教B版:(—2.3.1)已知向量和轴(如下图)。

作,过点分别作轴的垂线,垂足分别为,则叫做向量在轴上的正射影(简称射影),该射影在轴上的坐标,称作在轴上的数量或在轴的方向上的数量,记作。

2)概念异同①不同点:向量的投影是一个实数;向量的射影是一个向量;二者不是同一类,求法各不同。

②相同点:向量投影与向量射影的数量是等价的;在数学上表示同一个意思,求法是相同的。

2、射影定理直角三角形射影定理(又叫欧几里德(Euclid)定理):直角三角形中,斜边上的高是两直角边在斜边上射影的比例中项。

每一条直角边是这条直角边在斜边上的射影和斜边的比例中项。

[任意三角形射影定理又称“第一余弦定理”:△ABC的三边是a、b、c,它们所对的角分别是A、B、C,则有a=b·cosC+c·cosB,b=c·cosA+a·cosC,c=a·cosB+b·cosA。

第六章 轴测投影

第六章 轴测投影

例2.画出图示建筑形体的水平斜二测。
作图:1、在建筑形体上选定直角坐标系。
2、画出轴测轴,根据正投影图,画出其水平投 影的水平斜二测,图(a)。
3、过平面图形各角点,向上作O1Z1轴平行线,截取各高 度,画出各顶面的水平斜二测,图(b)。
4、擦去多余作图线,描深,即完成建筑形体水平斜二测, 图(c)。
4、作出每一对等直径圆的公切线;图(c) 5、擦去多余作图线,描深,即完成形体的正面 斜二测。图(d)
二、水平斜轴测投影
水平斜二测的轴间角和轴向变形系数:坐标面XOY平 行于水平面,轴间角∠X1O1Y1=90°,轴向变形系数p=q=1, Z1轴向的变形系数可取任意值。选O1X1轴与水平线成30° 或60°。为简化作图,有时选轴向变形系数r=1。
3.斜三轴测图(正三测图):三个轴测伸缩系数都不相等 (p ≠ q ≠ r)
第二节 正轴测图
一、正等测投影
当投射方向S垂直于轴测投影面P时,形体上三个坐标轴的轴向 变形系数相等,即三个坐标轴与P面倾角相等。此时在P面 上所得到的投影称为正等轴测投影,简称正等测。
根据计算,正等测的轴向变形系数p=q=r=0.82,轴间角 ∠X1O1Z1=∠X1O1Y1=∠Y1O1Z1=120°。画图时,规定把 O1Z1轴画成铅垂位置,因而O1X1轴、O1Y1轴与水平线均成 30°角,故可直接用30°三角板作图。
二、轴测轴方向的变更
在确定了轴测图的类型后,只要保持轴间 角不变,可以根据要求来变更轴测轴的方向。 也就是说,根据物体的形状选择一适当的投射 方向,使需要表达的部分最为明显。
第三节 斜轴测图
当投射方向S倾斜于轴测投影面P时,在P面上所 得到的投影称为斜轴测投影。
如果p=r,即坐标面XOZ平行于P面,得到的是正 面斜轴测;如果p=q,即坐标面XOY平行于P面, 得到的是水平斜轴测。

§6矢量在轴上的投影(射影)

§6矢量在轴上的投影(射影)

§6 矢量在轴上的投影(射影)一 空间两矢量的夹角:设有两矢量a 、b 交于点s (若a 、b 不相交,可将其中一个矢量平移使之相交),将其中一矢量绕s 点在两向量所决定的平面内旋转,使它的正方向与另一向量的正方向重合,这样得到的旋转角度ϕ(限定0ϕπ<<)称为a 、b 间的夹角,记作,a b ϕ<>=.(图1.17) 若a 、b 平行,当它们指向相同时,规定它们之间的夹角为0ϕ=;当它们的指向相反时,规定它们的夹角为ϕπ=.类似地,可规定矢量与数轴间的夹角.将向量平行移动到与数轴相交,然后将矢量绕交点在矢量与数轴所决定的平面内旋转,使矢量的正方向与数轴的正方向重合, 这样得到的旋转角度(0)ϕϕπ≤≤称为矢量与数轴的夹角.(图1.18)二 空间点在轴上的投影:设已知点A 及轴u ,过点A 作轴u 的垂直平面π,则平面π与轴u 的交点叫做点A 在轴u 上的投影.(图1.19)三 矢量在轴上的投影:定义1 设矢量AB 的始点A 与终点B 在轴u 的投影分别为A '、/B , 那么轴u 上的有向线段A B ''的值A B ''叫做矢量AB 在轴u 上的投影, 记作u prj AB A B ''=, 轴u 称为投影轴.(图1.20) 这里,A B ''的值''A B 是这样的一个数:(1)、''''||||A B A B =即, 数A B ''的绝对值等于向量A B ''的模.(2)、当A B ''的方向与轴u 的正向一致时,0A B ''>;当A B ''的方向与u 轴的正向相反时,0A B ''<.四 投影定理:定理1 矢量AB 在轴u 上的投影等于矢量的模||AB 乘以轴u 与矢量AB 的夹角ϕ的余弦.即prj AB AB u =cos ϕ, (1.6-1)(图1.21)证 过矢量AB 的始点A 引轴'u ,且轴'u 与轴u 平行且具有相同的正方向,那未轴u 与向量AB 的夹角等于轴'u 与向量的夹角,而且有u u prj AB prj AB '=prj AB AB AB u '=''=cos ϕ故 prj AB AB u =cos ϕ 由上式可知:矢量AB 在轴u 上的投影是一个数值,而不是矢量. 当非零矢量AB 与投影轴u 成锐角时, 向量AB 的投影为正.定理2 对于任何矢量,a b 都有()u u u prj a b prj a prj b +=+. (1.6-2)证 取,AB a BC b ==,那么AC a b =+,设''',,A B C 分别是,,A B C 在轴l 上的投影,那么显然有''''''AC A B B C =+,因为'''''',,l l l AC prj AC A B prj AB B C prj BC === 所以 u u u prj AC prj AB prj BC =+, 即 ()u u u prj a b prj a prj b +=+.类似地可证下面的定理:定理3 对于任何矢量a 与任何实数λ有u u prj a prj a λλ=. (1.6-3)。

向量在轴上的射影的辨析

向量在轴上的射影的辨析

向量在轴上的射影的辨析上海市宜山路655弄4号121室陈振宣向量在轴上的射影是向量加减运算化归为实数运算的理论基础.对此各种版本的书上存在两种完全不同的定义,因而产生了一些混乱,造成了广大师生的困惑.一、问题呈现下面以人教社的两种教材为例做些讨论,并从此引出澄清混乱的办法,请专家与广大师生讨论指正.《普通高中课程标准实验教科书(B版)》数学4必修(以下简称课标本)P115:3.向量在轴上的正射影已知向量和轴(图1).作过点分别作轴的垂线,垂足分别为则向量叫做向量在轴上的正射影(简称射影),该射影在轴上的坐标,称做在轴上的数量或在轴的方向上的数量.在轴上正射影的坐标记作向量的方向与轴的正向所成的角为则由三角中的余弦定义有图1图2例1 已知轴(图2):(1)向量,在上的正射影;(2)向量在上的正射影.解:(1).(2).上述向量在轴上的正射影的定义是向量,但例1中求在上的射影,无论写法还是结果却都是数量,这样是否自相矛盾?《全日制普通高级中学教科书(试验本)数学必修第一册(下)》(以下简称大纲本)P136页:如图3,,,过点B作垂直于直线,垂足为,则叫做向量在方向上的投影,当为锐角时(图3(1)),它是正值;当为钝角时(图3(2)),它是负值;当时(图3(3)),它是0.当时,它是;当时,它是.图3该书虽未给向量在轴上的射影下定义,但上述“叫做向量在方向上的投影”,已隐含向量在轴上的投影是数量.可见课标本与大纲本的定义是完全不同的.高里德凡著《矢算概论》P17-P18对此的表述如下:10.矢量的分量及射影可以区别正负方向的无限直线称为轴.例如在解析几何中,直线及是轴,因为在它们上面具有正负方向.A点在S轴上的射影是自A点至射影轴S所作垂线的垂足(图4).如果A点位于射影轴上,那么,它的射影与其本身重合.矢量在S轴上的分量是矢量,它由矢量的两端A及B在S轴上的射影所构成(图5a).用表示矢量的分量:.矢量在S轴的射影是带有正号或负号的分量的模.究为正号或负号,那就决定于矢量的分量的方向与S轴的方向一致或者不一致.为与矢量的分量区别,矢量的射影用表示:或.如果在射影轴上,取自左至右为正方向,那么在图5a中,矢量的射影是正:.而在图5b中,矢量的射影是负:.由射影的定义可知,它们是数量.补助定理设是轴的正方向的单位矢量,那么任意矢量在S轴上的分量等于这矢量的射影乘轴的单位矢量.这本书明确提出:“矢量在S轴的射影是带有正号或者负号的分量的模”,并断言“由射影的定义可知它们是数量”.这与向量在轴上的射影是向量之说是完全不同的.华罗庚的《高等数学引论》第一卷第一分册对向量在坐标上的射影并未下过定义,但有一段如下的说明(P40):以下所讨论的矢量仅指自由矢量,一个自由矢量的长度是.方向由决定.显然各是矢量在轴上的投影的长度,而是矢量与轴所成的角度,称()为矢量的方向余弦.”由“各是矢量在轴上的投影的长度”,可知正是在轴上的射影的数量,是在轴上的分向量的数量,它们是数量不是向量.其他国外教材的翻译之作更加混乱,这里不再一一列举了.二、问题辨析造成这样混乱的原因,窃以为是忽视轴上的向量(即一维向量)的数量这一核心概念所致。

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§6 矢量在轴上的投影(射影)
一 空间两矢量的夹角:
设有两矢量a 、b 交于点s (若a 、b 不相交,可将其中一个矢量平移使之相交),将其中一矢量绕s 点在两向量所决定的平面内旋转,使它的正方向与另一向量的正方向重合,这样得到的旋转角度ϕ(限定0ϕπ<<)称为a 、b 间的夹角,记作,a b ϕ<>=.
(图1.17) 若a 、b 平行,当它们指向相同时,规定它们之间的夹角为0ϕ=;当它们的指向相反时,规定它们的夹角为ϕπ=.
类似地,可规定矢量与数轴间的夹角.
将向量平行移动到与数轴相交,然后将矢量绕交点在矢量与数轴所决定的平面内旋转,使矢量的正方向与数轴的正方向重合, 这样得到的旋转角度(0)ϕϕπ≤≤称为矢量与数轴的夹角.
(图1.18)
二 空间点在轴上的投影:
设已知点A 及轴u ,过点A 作轴u 的垂直平面π,则平面π与轴u 的交点叫做点A 在轴u 上的投影.
(图1.19)
三 矢量在轴上的投影:
定义1 设矢量AB 的始点A 与终点B 在轴u 的投影分别为A '、/
B , 那么轴u 上的有向线段A B ''的值A B ''叫做矢量AB 在轴u 上的投影, 记作u prj AB A B ''=, 轴u 称为投影轴.
(图1.20) 这里,A B ''的值''A B 是这样的一个数:
(1)、''''||||A B A B =即, 数A B ''的绝对值等于向量A B ''的模.
(2)、当A B ''的方向与轴u 的正向一致时,0A B ''>;当A B ''的方向与u 轴的正向相反时,0A B ''<.
四 投影定理:
定理1 矢量AB 在轴u 上的投影等于矢量的模||AB 乘以轴u 与矢量AB 的夹角ϕ的余弦.即
prj AB AB u =cos ϕ, (1.6-1)
(图1.21)
证 过矢量AB 的始点A 引轴'u ,且轴'u 与轴u 平行且具有相同的正方向,那未轴u 与向量AB 的夹角等于轴'u 与向量的夹角,而且有
u u prj AB prj AB '=
prj AB AB AB u '=''=cos ϕ
故 prj AB AB u =cos ϕ 由上式可知:矢量AB 在轴u 上的投影是一个数值,而不是矢量. 当非零矢量AB 与投影轴u 成锐角时, 向量AB 的投影为正.
定理2 对于任何矢量,a b 都有
()u u u prj a b prj a prj b +=+. (1.6-2)
证 取,AB a BC b ==,那么AC a b =+,设'''
,,A B C 分别是,,A B C 在轴l 上的投影,那么显然有
''''''AC A B B C =+,
因为
'''''',,l l l AC prj AC A B prj AB B C prj BC === 所以 u u u prj AC prj AB prj BC =+, 即 ()u u u prj a b prj a prj b +=+.
类似地可证下面的定理:
定理3 对于任何矢量a 与任何实数λ有
u u prj a prj a λλ=. (1.6-3)。

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