试验6符合法测量放射源活度
计算放射源活度的一点经验
计算放射源活度的一点经验放射源活度是指放射性元素单位时间内发射出的辐射粒子数。
它是评估放射性材料的辐射强度和危险程度的重要指标。
在实际工作和生活中，我们经常需要计算放射源活度，下面我将介绍一些计算放射源活度的经验。
首先，计算放射源活度需要知道放射源的半衰期。
半衰期是指放射性元素衰变为其初始活度的一半所需的时间。
一般来说，我们可以从放射源的技术资料中获取半衰期的数值。
半衰期一般以单位时间表达，如秒、分钟、小时、天等。
其次，我们需要知道放射源的初始活度。
初始活度是指在放射源制备或进入使用状态时的放射源活度。
初始活度的数值可以从放射源的制备记录或放射源经过校准后的测量数据中获得。
然后，我们可以根据以下公式计算放射源的当前活度：A=A0*(0.5)^(t/T)其中，A为当前活度，A0为初始活度，t为经过的时间，T为放射源的半衰期。
在这个公式中，(0.5)^(t/T)表示在经过t时间后，放射源剩余的活度占初始活度的比例。
最后，我们可以根据计算得到的放射源活度，来评估放射源的辐射强度和危险程度。
然而，需要注意的是，以上的计算方法适用于放射源活度的简单估算。
在实际工程和科研中，放射源的活度计算可能更加复杂，需要考虑更多的因素。
例如，放射源的物理形态、环境因素以及放射源的放射效率等。
此外，放射源活度的计算还需要遵守相应的安全规定和措施。
一般情况下，通过专业的辐射安全科学家或技术人员进行计算和评估是较为可靠和安全的方法。
总结起来，计算放射源活度是通过了解放射源的半衰期和初始活度，以及经过的时间，使用活度计算公式进行估算的。
然而，在实际应用中，需要根据具体情况和实验要求进行更加精确和复杂的计算。
同时，我们必须遵守相关的安全规定和措施，确保放射源的使用和处置符合标准。
4πβ-γ反符合法测量~(60)Co和~(134)Cs活度
Absolute Radioactivity Measurement of 60 Co and 134 Cs by 4πβ2γ Anti2coincidence Method
WAN G Guo2jun ,L U Xiao2xia ,WAN G Jian2qing ,CHEN Xi2lin , YU Yi2guang
counting system of N IM and CIA E and t he agreement of t hese result s is satisfactory. Key words :4πβ2γ anti2coincidence ;absolute radioactivity ;60 Co ;134 Cs
标准不确定度分量 计数统计涨落 称重 死时间修正 本底 峰面积 核参数 其它
数值Π% 0103 0105 0103 0103 0122 0105 0105
来源
NΠN Δ mΠm 贝塞尔法 最大残差法
A ΠA 半衰期 、分支比等
312 134 Cs 比活度测量 134 Cs 半衰期为 ( 21066 ±0. 001) a ,衰变纲
结合核素的衰变纲图 ,对正常γ谱及反符合谱 进行分析和计算 ,并对结果进行必要的修正 ,即 可得到准确的活度值 。
4πβ正比计数器坪长大于 300 V ,坪斜每 100 V 小于 013 % ,工作气体为纯甲烷 。HP Ge 探测器能量分辨率 ( FWHM) 小于 2105 keV ,峰 对称性 ( FW011MΠFWHM) 好于 1186 , 相对效 率为 (46 ±2) % ,峰康比为 63 。 212 必要的修正
1) 丢失反符合信号修正 在 4πβ2γ反符合方法中 ,最重要的是修正 测量中丢失的反符合信号 。G1Bryant[3] 指出 , 在特定的时间关系下 ,这方面的修正可以归为 死时间修正 。因本装置对γ道峰面积采用活时 间方式测量[4] ,因此 γ, 谱不需作死时间和分辨 时间修正 ,因而减少了因时间晃动和延迟带来 的影响 。γ谱只需作本底修正 。 2) β道死时间修正 β道死时间 τβ 由门产生器输出脉冲宽度
放射源活度的符合测量
放射源活度的符合测量 It was last revised on January 2, 2021+ 放射源活度的符合测量专业：核工程与核技术摘要：本实验选用了两片相同的铝片夹住的Na 22点源作为正电子源，Na 22的半衰期是年，在短时间的测量过程中不用考虑其活度的变化。
Na 22可经过EC 俘获衰变到22e N 的激发态，其分支比为%，也可经过β+衰变到22e N 的激发态，其分支比为%,再从22e N 激发态衰变到22e N 基态，放出的γ光子，Na 22也能直接衰变到22e N 基态，其分支比为%。
产生的正电子在铝片中慢化后遇电子发生湮没，产生两个的湮没光子，湮灭光子发射方向相反且各向同性，因此用两个的光子进行了符合测量从而测出了Na 22的活度。
探测仪器选用了γ射线探测效率高、能量分辨率好的NaI 闪烁体探测器，实验系统采用了传统的符合测量装置，即两组NaI 闪烁体探测器，放大器，单道，定标器，外加符合电路的组合。
用此套装置很好的测出了137Cs 的能谱，保证了整个装置完好。
由于两种能量的光子都能被探测器探测到，所以通过测出了Na 22的能谱，调节单道的道宽和下阈值，卡掉了的γ光子，从而使的γ光子进行了γ-γ符合测量，测出了Na 22的活度，其活度是24353±162（Bq ）。
关键词：22a N 点源 湮没光子 γ-γ符合法Abstract : In this experiment, we chosed a 22a N point source which is sandwiched by two same aluminum foil , and whose half-life is , we done not take into account the changes in the measurement of their activity in a short time. 22a N can decay to the excited state of 22e N through the EC capture, whose branching ratio is %, also candecay to the excited state of 22e N through β positive decay ,whose branching ratio is %, again from the excited state of 22e N decay to the ground state of 22e N ,release a MeV gamma photon, 22a N directly decay to the ground state of 22e N ,whosebranching ratio is %.The released positrons enter into the aluminium and slow down quickly, then which happen flooded with negative electron and emit two photons γ,whose energy is the same ，all equal ,and the direction of emission of two photons is counter and isotropic ,therefore we used the two photons whose energy is MeV to match to measure the activity of 22a N .The detection equipment is NaI scintillation detector whose gamma ray detection efficiency is high and whose energy resolution is good, the experiment system is the traditional measuring device ,consisting of two NaI scintillation detector, amplifier, single channel, the scaler, plus a combination of coincidence energy spectrum of 137Cs with this set of equipment measuring is very good and ensure the whole equipment in good two kinds of energy photon22, and adjusted the way of can be detected , so we measured the energy spectrum of Nathe single channel width and the threshold, MeV gamma photons cannot pass, letting the22 , the activity is 24353±two of γ photons to match, and measured the activity of Na162（Bq）.N point source Annihilation photon γ-γCoincidence method Keywords: 22a目录第一章绪论符合测量的基本概述放射性活度是描述放射源放射性特征的一个重要物理量，而活度的测量在核科学技术领域有着重要的地位，例如：低能核物理中许多核衰变参数和某些反应参数的确定，最终都要归结到样品放射性活度的测量，放射性核素的生产及其在工、农、医等学科研究中的应用以及环境监测辐射防护等各方面都涉及到放射性活度的测量。
数字符合法~(60)Co源活度测量实验研究
（ １ ） （ ２ ）
（ ３ ）
数字符合法是基于符合测量的数据记录和随
后应用软件对数据进行处理而构成的。数据获取
ｎ ＝２ ６ ８ ｏ ｎ ｏ 相较常规 的符合计数， 应
用软件处理系统采集的数据优点更多， 例如可以 进行时间和脉冲高度分析以及运用一系列赋值方
第３ ３卷
２ ０ １ ３年
第 ５期
５月
核 电子 学 与探 测 技术
Ｎｕ ｃ ｌ ｅ ａ ｒ Ｅｌ ｅ ｃ ｔ ｒ ｏ ｎ ｉ ｃ ｓ＆ Ｄｅ ｔ ｅ ｃ ｔ ｉ ｏ ｎ Ｔ ｅ ｃ ｈ ｎ ｏ ｌ ｏ ｇ ｙ
Ｖｏ １ ． ３ ３ Ｎｏ ． ５ Ｍａ ｙ ． ２ ０ １ ３
用的研究工作。
￣ Ｃｏ （ Ｓ ２ ７ 年）
式 中， ， ｎ ， ， ， ， ｌ ， ｎ 讪， ｎ ｃ 加， 均 为相 互 独
立的变量 ， 根据误差传递公式可得 Ａ的方差 ：
（
差 ２ ２ ＋ （ 差 ２ ２ ＋ ２ ２ ＋ （ 差 ２ ２ ＋ （ ２ ２ ． ＋
数 字 符 合 法卯Ｃ ０源 活 度 测 量 实 验 研 究
颜 拥军 ， 杨朝桐 ， 赖伟 ， 周剑 良
（ 南华大学核科 学技 术学院 ， 湖南衡 阳 ４ ２ １ ０ ０ １ ）
摘要： 数字符合技术是目前放射性核素计量学研究的热点， 是一种很有发展前景的、 灵活的核脉冲
处理技术 。论文探讨 了数字符合 测量 的原 理及 误差 分析 ， 采用 高速数 据采集 卡及 Ｖ Ｂ编 写的 测量 软件 构建数字符合测量 实验装置 ， 利用∞ Ｃ ｏ 的Ｂ 一 级联 辐射 的延 迟符合 事件 ， 用数字 符合 系统测 量系统 测
在存储原始数据、 抗干扰、 可视化 、 测量再现、 信 度的数字符合测量实验 ， 并讨论 了阈值对数字
符合法测量放射源活度
n2 n2 ( 2) n2 (1) n2 ( ) n2 (本) n12 n12 (1, 2 ) 2n1n2 n12 ( ) n12 (本)
• 对放射元素的能级寿命也有一定的要求 • 60Ni的两个激发态的平均寿命均十分短（分别约
为1020 s和7×1013s ）
• 137Ba激发态平均寿命为 2.6min，远大于分辨时间，产 生真符合的概率远小于产生偶 然符合的概率，可作为偶然符 合源
9
4800 3422.6 9.016
相对误差
1
3
5
νA0/％
计数时间t
4.48h
29.87min
645s
符合测量的要求
• 放射源衰变时至少放出两种光 子（如β,γ射线，或不同能量的 同种射线）
• γ-γ符合法。其绝对活度表达式
为
A0 n1 n 2 2n1 2
n1 n1 (1) n1 ( 2 ) n1 ( ) n1 (本)
偶然符合法测量分辨时间
n 2n n
n通过改变放射源到探测器的距离，使 n、n、 改变，用最小二乘法直线拟合，就可以求 出直线的斜率2τ，从而求出分辨时间τ
nβ=nβ（β）-nβ（本）-nβ（γ）， nγ =nγ（γ）-nγ（本） nβγ=nβγ（β,γ)-nβγ（γ)-nβγ（本）
The end,thank you!
1.脉冲发生器，示波器，粗 测电子学分辨时间
2.脉冲发生器，瞬时符合曲 线
3.用放射源60Co的β-γ瞬时 符合信号做瞬时符合曲线 的测量
4.偶然符合法
符合装置示意图
符合装置实物图
β-γ符合测量放射源的绝对活度
• nβ = A0*（Ωβ/4π）*εβ*Fβ*Dβ nγ = 2A0*（Ωγ/4π）*εγ* Fγ *Dγ P = 2（Ωγ/4π）*εγ*Fγ*Dγ nβγ=nβ*P =nβ*2（Ωγ/4π）*εγ*Fγ*Dγ =nβ*nγ /A0
符合法测量放射源活度-开放式教学系统
实验6 符合法测量放射源活度实验目的1. 学习符合测量的基本方法。
2. 学会用符合方法测定60Co 放射源的绝对活度。
实验内容1. 调整符合系统参量，选定工作条件，观察各级输出信号波形及其时间关系。
2. 测量符合装置的分辨时间。
3. 用β-γ符合方法测量60Co 级联衰变放射性绝对活度。
原理符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。
符合法是研究相关事件的一种方法。
符合技术在核物理的各领域中都获得了广泛的应用，如测量放射源活度、研究核反应产物的角分布、测定核激发态的寿命、角关联、测量飞行粒子的能谱、研究宇宙射线和实现多参数测量等。
1. 符合的分辨时间探测器的输出脉冲总有一定的宽度，在选择同时事件的脉冲符合时，当两个脉冲的起始时间差别很小，以致符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被当作同时的事件记录下来。
符合装置具有一定的时间分辨能力。
符合装置所能够区分的最小时间间隔τ，就称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、符合电路的性能有关。
分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的时间关系时所能达到的精确度，对于大量的独立事件来说，两个探测器的输出信号同时发生在τ时间内，这时符合电路也输出符合脉冲，但这个事件是不具有时间关联的事件，这种符合称偶然符合。
例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果此时恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
假定两道输入的脉冲均为理想矩形脉冲，其宽度为τ，偶然符合的计数率和两个输入道的计数率分别由n rc 、n 1、n 2表示，则：212n n n rc τ=212n n n rc=τ （1） 显然，减少τ，能够减少偶然符合几率，但是τ减少到一定程度时，由于辐射进入探测器的时间与输出脉冲前沿之间存在统计性的时间离散，如同时事件的脉冲可能因脉冲前沿的离散而成为时距大于符合电路的分辨时间τ，则在符合电路中不会引起符合计数，从而造成真符合的丢失。
核电站辐射测量技术试卷答案
核电站辐射测量技术考试题一、简答题（每题8分，共40分）1、差分电离室的工作原理？？差分电离室由主电离室和补偿电离室组成。
主电离室加正高压，对β射线和γ射线都灵敏。
其输出电流为I β+I γ；补偿电离室是密封式的，加负高压，它只对γ射线灵敏，它的输出电流为- I γ，I γ主要是环境本底形成的。
（4分）两个电离室有同一个收集电极(也是引出输出的电极)，所以差分电离室输出电流I β+I γ– I γ= I β ，这就是差分电离室补偿本底γ影响的基本原理。
（4分）2、为什么需要对γ谱仪的效率和能量进行刻度？γ谱仪的定量分析是求出γ射线的强度，从而可得到发射各种能量γ射线的核素含量。
若要由峰内计数率求出γ射线强度需要进行源峰探测效率刻度。
（4分）γ射线的能量由γ谱仪测得的谱峰位置（道址）表示，一定的谱峰位置（道址）对应一定的γ射线的能量，故需要进行能量刻度。
（4分）3、燃料元件破损监测的方法主要有哪些？按照监测系统的运行和操作方式可分为连续监测和采样监测（2分），在线监测和离线监测（3分）；按照监测系统所测量的对象可分为总γ监测和缓发中子监测（3分）。
4、简述蒸汽中氮-16的放射性测量蒸发器泄漏的原理是什么？当压水堆动力装置的一回路冷却剂流经反应堆堆芯时，水中的氧-16因受到裂变中子的照射而发生如下核反应：1616 n O N P +→+，可根据反应堆内快中子通量密度按空间和能量的分布，根据冷却剂在反应堆中流动和被照射情况以及冷却剂中氮-16在主回路中的衰变情况，计算出一回路不同部位氮-16的放射性比活度。
选择NaI(T1)闪烁探测器对二回路蒸汽管道测量蒸汽中16N 的γ射线放射性强度就可以监测蒸汽发生器传热管破损造成的一例路冷却剂向二回路给水的泄漏。
泄漏率的监测则需要依靠软件来完成。
5、热释光探测器原理是什么？许多非导体物质受到电离辐射的作用，间接产生电子-空穴对，（2分）其中部分电子（空穴）被物质中的陷阱所俘获，只有在受到热激发时，才以可见光或紫外线光释放出来，（3分）释放出的光强度正比于最初吸收的电离辐射，即吸收剂量。
符合测量
实验7-5 符合法测量放射源活度刘超卓康普顿效应采用光的量子理论得到圆满解释，电子和光子相互作用过程中满足能量和动量守恒，但是也有科学家质疑，在微观领域，经典物理的守恒定律可能失效，而仅仅是一些统计平均量的守恒。
为了判断能量和动量守恒定律对光子和电子的每一次碰撞是否有效，还是这些定律仅仅作为一种统计平均才成立，1924年，德国科学家博思(Waltber W.G. Bothe ，1891-1957)采用两个盖革计数器，发明设计了符合电路，考察了单个的康普顿散射。
他与盖革研究被散射的γ粒子和反冲电子之间是否符合，只有电离碰撞在两个计数管中同时发生时，这两个计数管才会计数，得到的结论是：能量和动量守恒定律对光子和电子之间的每一次碰撞都是有效的。
1930年前后，宇宙射线领域里的一些重要发现几乎都和符合法分不开，例如在宇宙射线的次级过程和簇射现象的研究中，主要的实验手段是用探测器和符合电路组成的探测器望远镜控制的威尔逊云室。
此后，符合法又应用于相关辐射的测量。
符合法的发明为核物理、宇宙射线和超声波等方面的研究提供了有效工具。
1954年，博思因“符合法的提出及分析宇宙辐射”获得诺贝尔物理学奖。
近20年来，由于快电子学、多道分析器和多参数分析系统的发展，以及电子计算机在核物理实验中的应用，符合法已成为实现多参数测量必不可少的实验手段。
可以说，现今核物理各领域的实验成就大多离不开这项重要的实验技术。
一、基础知识符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。
符合法是研究相关事件的一种方法。
符合技术在核物理的各领域中都获得了广泛的应用，如测量放射源活度、研究核反应产物的角分布、测定核激发态的寿命、角关联、测量飞行粒子的能谱、研究宇宙射线和实现多参数测量等。
符合测量
北京大学实验报告符合测量【实验目的】1 学习符合测量的基本方法2 测量符合装置的分辨时间3 用-βγ符合测得60Co 放射性活度 【实验原理】（一） 符合法的一些基本概念1. 符合事件。
符合事件是指两个或两个以上同时发生的事件。
符合法是利用符合事件来甄选符合事件的方法。
实际上，任何符合电路都有确定的符合分辨时间τ，它的大小与输入脉冲的宽度有关。
当两个脉冲的时间间隔小于时τ，一部分脉冲将重叠成大幅度脉冲，并触动成形电路输出一个符合脉冲；反之，就没有符合脉冲输出。
实际上符合事件是指相继发生的时间间隔小于符合分辨时间τ的事件，或者称为同时性事件。
2．真符合和偶然符合符合电路的每个输入端都称为符合道。
现在讨论两个符合道的情况，例如，一个原子核联衰变时接连放射β和γ射线，这一对βγ、如果分别进入两个探测器，将两个探测器输出的脉冲引导符合电路输入端时，便可输出一个符合脉冲，这种一个事件和另一个事件具有内在因果关系的符合输出称真符合。
不具相关性的事件间的符合称为偶然符合。
3. 偶然符合与符合分辨时间设有两独立的放射源1S 和2S ，分别用两符合道的探测器I 和II 记录。
两组源和探测器之间用足够厚的铅瓶隔开，在这种情况下，符合脉冲均为偶然符合，设两符合道的脉冲均为理想的宽度为τ的矩形脉冲，再设第一道的平均计数率为1m ，第二道的平均计数率为2m ，对于第一道的每一个脉冲，在前后共计2τ的时间范围内，若第二道进入北京大学实验报告脉冲的话，就可以引起偶然符合，其平均符合率就是22m τ。
现在第一道的平均计数率为1m ，则单位时间内偶然符合的计数平均为122m m τ，即122rc m m m τ=。
假设两个符合道的矩形脉冲宽度不等，分别为1τ和2τ，则1212()rc m m m ττ=+，此时的符合分辨时间为121()2τττ=+。
4. 反符合电路、延迟符合电路反符合电路与符合电路的逻辑功能正好相反。
两个符合道同时有脉冲输出时，无输出脉冲；两个符合道中任一个道有脉冲输入时，有脉冲输出。
放射性活度测量方法
二、放射性活度测量放射性活度是衡量放射性核素发生自发变化（核跃迁）的物理量。
它的定义是：“在给定时刻处于特定能态下的一定量放射性核素的放射性活度A是dN除以dt所得的商。
其中dN是在时间间隔dt内能态发生自发核跃迁数的期望值。
（注定义中的“特定能态”是指该核索德基态；“自发核跃迁”是指自发核变化或同质异能跃迁。
）”。
测量放射性活度的绝对方法有多种，通常使用的方法有：4πβ正比计数法、4πββs--k Υ符合法、4πXXs--kΥ符合法，液体闪烁4πββs--kΥ符合法、低水平β射线计数法和α/β量热计法等。
（一）4πβ放射性活度基准器。
4πβ放射性活度测量装置由4πβ正比计数器、放大器、定标器和高压电源组成。
它是早期建立的基准装置之一。
一九五九年由国家计量局委托原子能研究所筹建，一九六五年建成。
在研制阶段，该装置曾为中国第一颗原子弹制造中的“燃耗值测定”提供了99Mo、95Zr、98Sr、140Ba等标准放射源。
由于放射源自吸收修正带入的误差难以克服，加之后来效率示踪法、液体闪烁法的发展，4πβ放射性活度测量装置在日常检定中已很少使用，但在放射性核素生产、医学、环境监测、仪表刻度及军事上，曾起过不可低估的历史作用。
（二）4πββs--kΥ符合法放射性活度基准装置。
凡是放射性核素在1次β衰变时同时发射1个Υ光子的情况，4πββs--kΥ符合法就能适用。
将放射源放在正比计数器内，正比计数器记录β粒子。
用碘化钠晶体和光电倍增管组成闪烁计数器，记录Υ射线。
再用适当的电子设备（符合线路）对发生的符合事件进行记录。
设用εβ和εΥ分别表示β道和Υ道的计数效率，β道、Υ道和符合道的计数率分别为：Nβ=N0εβNΥ=N0εΥNC=N0εβεΥ可得到：活度：N0=NβNΥ这就是理想情况下表示4πβ-Υ符合法原理的一般公式。
实际上，根据这一原理，还要考虑偶然符合等修正。
应用效率外推技术，则可以用于测量有复杂衰变谱的核素。
中科大实验大纲
中科大大学物理实验课教学大纲物理学在人的科学素质培养中具有重要的地位，实验为物理学的基础，它反映了理工科实验的共性和普遍性问题,在人才科学素质培养中起着不可替代的重要作用.20世纪中叶以来，以计算机信息科学技术、生命科学、空间科学、材料科学等为代表的新的科学技术革命，极大地加速了科学技术的发展和各学科之间的相互交叉和渗透，新的综合化趋势已成为科学发展的主流。
因此，物理实验课程体系，教学内容和教学方法、手段必须由封闭型向开放型转变。
大学物理实验作为大学生在进校后的第一门科学实验课程，不仅应让学生受到严格的、系统的实验技能训练，掌握科学实验的基本知识、方法和技巧，更主要的是要培养学生严谨的科学思维能力和创新精神，培养学生理论联系实际、分析和解决实际问题的能力，特别是与科学技术的发展相适应的综合能力，适应时代的发展，科技进步的创新能力。
一、大学物理实验课程体系、内容和教学模式1．素质教育为目标，建立物理实验课程新体系：打破了传统的力、热、电、光、近代物理实验教学的封闭体系。
建立以基本实验、综合性实验、设计性实验、研究性实验等组成的新的实验课程体系，形成从低到高、从基础到前沿、从接授知识到培养综合能力，逐级提高的四级基础物理实验课程新体系。
每一级物理实验大致用一个学期的时间完成，不同的级标志着不同实验技能和科学思维水平。
使学生从较高起点进入大学物理实验，一个台阶、一个台阶地走向科学的高峰。
2．注重物理实验的时代性与先进性，改革实验教学内容：物理实验必须与现代科学技术接轨，才能激发学生的学习积极性与热情，也才能使现代科技进步的成果渗透到传统的经典课程内容之中，例如将计算机技术、光纤技术、磁共振技术、核物理技术、X射线技术、电子显微技术、光谱技术、真空技术、传感器技术等现代技术及科研成果融用于学生物理实验之中。
3．营造培养创新人才的多元化教学模式和环境）(1)大学物理仿真实验和教学模式(1.1)大学物理仿真实验及其教学模式的目标和特点：大学物理仿真实验把实验设备、教学内容（包括理论教学）、教师指导和学习者的思考、操作有机融合为一体，形成一部可操作的活的教科书，为物理实验改革提供了有力工具，同时克服了实验教学长期受到课堂、课时限制的困扰，使实验教学内容在时间和空间上得到延伸；(1.2)实现理论教学与实验教学的结合：将实验的原理、思想、方法和应用与仿真软件的虚拟实验仪器、实验环境相结合，将理论教学与实验教学有机的融为一体。
符合测量实验报告,绝对经典
原子核物理实验报告---符合测量部分实验员：学号:同组者：一．实验原理：1.符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。
符合法是研究相关事件的一种方法。
2.符合概念与分辨时间真实符合：具有时间关联性的同时事件偶然符合：没有时间关联性的同时事件。
例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
当两个脉冲的起始时间差别很小，以致于符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被当作同时的事件记录下来。
符合装置具有一定的时间分辨能力，符合装置所能够区分的最小时间间隔τ称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、符合电路的性能有关。
分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的时间关系时所能达到的精确度。
两输入脉冲出现的时间差小于某一值时，符合电路就把他们当做同时脉冲。
即为符合电路的分辨时间。
理想情况下。
2.分辨时间的求法：a为理想情况下电子信号，b为物理信号，存在时间离散。
，人为改变两输入道的相对延迟时间td时，符合计数率随延迟时间td的分布曲线称为延迟符合曲线。
对于瞬发事件，即发生的时间间隔远小于符合的分辨时间τ的事件，测得的延迟符合曲线称为瞬时符合曲线，如图所示， 由于标准脉冲发生器产生的脉冲基本上没有时间离散，测 得瞬时符合曲线为对称的矩形分布。
通常把瞬时符合曲线的宽度定为 2τ，τ称为电子 学分辨时间。
用放射源60Co 的β-γ瞬时符合信号，作瞬时符合曲线的测量，其结果 如图(b)所示。
以瞬时符合曲线的半宽度来定义符合分辩时间(即最高符合计数率一半处的全宽度 2τ)。
放射性活度计量方法
P( ) N N0
P ( ) N N0
(1)
两次独立抽样相同事件发生的概率为：
P( ) Nc N0
(2)
3 符合法原理和条件
如果两次抽样完全独立，且每次抽样的随机均匀性很好，则有：
P( ) P( ) P( )
(3)
可以推出：
N 0 N N Nc
次抽样，就可以采用符合方法确定该时间段内的核衰变数。
4 符合法在放射性活度测量中的应用
在核衰变过程中，一段时间内核衰变次数为 N0，设探测系统记录事 件β 射线、γ 射线的几率分别为Pβ 、Pγ ,相应计数分别为Nβ 、Nγ ，根式 (3)，则同时探测到β 射线和γ 射线的几率为Pc=Pβ Pγ ，相应的符合计为 Nc，则有：
2 放射性活度测量的几种方法
表1 测量放射性活度的几种方法
方法名称 测量方法 用途 扩展不确定度(k=3)
实验6符合法测量放射源活度
实验6 符合法测量放射源活度实验目的1. 学习符合测量的基本方法。
2. 学会用符合方法测定60Co 放射源的绝对活度。
实验内容1. 调整符合系统参量，选定工作条件，观察各级输出信号波形及其时间关系。
2. 测量符合装置的分辨时间。
3. 用β-γ符合方法测量60Co 级联衰变放射性绝对活度。
原理符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。
符合法是研究相关事件的一种方法。
符合技术在核物理的各领域中都获得了广泛的应用，如测量放射源活度、研究核反应产物的角分布、测定核激发态的寿命、角关联、测量飞行粒子的能谱、研究宇宙射线和实现多参数测量等。
1. 符合的分辨时间探测器的输出脉冲总有一定的宽度，在选择同时事件的脉冲符合时，当两个脉冲的起始时间差别很小，以致符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被当作同时的事件记录下来。
符合装置具有一定的时间分辨能力。
符合装置所能够区分的最小时间间隔τ，就称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、符合电路的性能有关。
分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的时间关系时所能达到的精确度，对于大量的独立事件来说，两个探测器的输出信号同时发生在τ时间内，这时符合电路也输出符合脉冲，但这个事件是不具有时间关联的事件，这种符合称偶然符合。
例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果此时恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
假定两道输入的脉冲均为理想矩形脉冲，其宽度为τ，偶然符合的计数率和两个输入道的计数率分别由n rc 、n 1、n 2表示，则：212n n n rc τ=212n n n rc=τ （1） 显然，减少τ，能够减少偶然符合几率，但是τ减少到一定程度时，由于辐射进入探测器的时间与输出脉冲前沿之间存在统计性的时间离散，如同时事件的脉冲可能因脉冲前沿的离散而成为时距大于符合电路的分辨时间τ，则在符合电路中不会引起符合计数，从而造成真符合的丢失。
β-γ符合法测量放射源的活度
β-γ符合法测量放射源的活度实验目的1. 掌握符合法分辨时间的测量方法。
2. 利用β-γ符合法测量60Co 源的活度。
3. 利用偶然符合法测量分辨时间。
实验原理1. 符合分辨时间任何符合电路都有一定的分辨时间，即当两个脉冲信号的起始时间相差甚微，在符合电路的分辨时间之内被当成两个完全同时发生的信号而使符合电路有输出，符合电路所能分辨的最小时间间隔τ即为符合分辨时间。
2．偶然符合法测符合分辨时间的原理偶然符合计数率与符合分辨时间τ有一定的关系，可以利用这一关系来测定符合分辨时间。
假设有两个放射源S1和S2，同时又有两个探测器I,II ，他们分别进行独立测量。
两个源之间，两个探测器之间有充分的屏蔽，使得两个探测器基本上无法同时接收另一源发出的粒子。
如果符合道有输出，即为偶然符合。
若二道输出均为宽τ的矩形脉冲，I 道、II 道的平均计数率分别为1n ，2n ，偶然符合计数率为122rc n n n τ=。
加上本底后偶然计数率为1212122rcrc b b n n n n n n τ'=+=+ 。
若本底符合计数率基本为一个常数，那么rc n '和12n n 为线性关系，且斜率为2τ。
图1.符合分辨原理示意图 图2. 60Co 源的衰变纲图 3利用瞬时符合曲线法测符合分辨时间在符合测量装置中人为地改变符合道的相对延迟时间d t ，则符合计数率rc n 将随d t 变化有一个分布，若输入是一个理想的矩形脉冲则分布曲线是一个矩形，它的半高宽即是电子学分辨时间。
由于用探测器输出的信号作为输出脉冲信号，由于粒子进入探测器的时间与输出脉冲前沿之前间隔不固定，脉冲前沿存在统计性离散涨落，所以分布曲线将成一个钟罩形状，这个分布曲线即是瞬时符合曲线，它的半高半宽即为符合分辨时间。
4. β-γ符合法测量放射源的活度60Co 源的衰变纲图如图2所示。
若放射源的强度为A ，对于β，γ的探测效率分别为p β和p γ，则 n A p ββ=， ,n A p γγ= 总的符合计数率为 /n A p p n n A βγβγβγ== ，故/A n n n βγβγ= 。
符合法测量60Co放射源活度的精度研究
nγ 1 = AΩγ 1 ( ε11 + ε 21 )
第 2 道计数率：
DOI: 10.12677/nst.2017.54029 227
(1)
核科学与技术
殷志成 等
60Co
Figure 1. (a) The decay plan of Co; (b) the illustration of coincidence method 图 1. (a) 60Co 衰变纲图；(b) 符合法示意图
殷志成 等
3.2. 60Co 放射源活度测量
3.2.1. 脉冲宽度的设置 1) 单道的工作方式选择为“积分”； 2) 调节放大器增益的粗调和微调使放大器的输出脉冲的幅度为 3 V；
137
Cs 输出的脉冲幅度为 3 V 时，在测量 60Co 源活度时，保持放大器的放大倍数不变，60Co 源能量为
1.137 MeV 全能峰对应脉冲幅度大约 6 V；由于单道的甄别阈为 0~10 V，如若 137Cs 脉冲幅度太小，可能 造成全能峰的重叠[13]；若 137Cs 脉冲幅度太大，60Co 的脉冲幅度更大，使得单道的阈值对于 60Co 来说毫 无意义；因此本实验将 137Cs 的脉冲幅度调为 3 V。 3) 调节单道的甄别阈值为放大器输出脉冲幅度的 75% (保证全能峰的计数都能够被记录下来；又去 掉了 X 射线峰、反散射峰的计数贡献) (图 4)； 理想情况下阈值选择 V3 位置最好，但是由于探测器探测的全能峰会偏移[14]，全能峰可能产生的漏 计数；如若阈值选择 V1 位置峰的偏移，可能会记录到反散射峰贡献的计数；彭朝华等[15]证实康普顿坪 计数对活度测量影响为 3%~5%；因此选择 V2，V2 靠近 V3，既不会产生全能峰漏计数，也能减小康普 顿坪计数对活度测量的影响； 在上述工作电压、 放大倍数的条件下， 通过多道脉冲幅度分析器， 得到 137Cs 该条件下的能谱；通过能谱测量得到 V4 ≈ 2.8 V，V3 ≈ 2.45 V，V2 ≈ 2.1 V，V2/V4 ≈ 75%，峰偏移时， 各个位置对应与脉冲幅度之间的比例不会改变，则 V2 的位置可近似看做脉冲幅度的 75%。 4) 调节符合插件上符合成形时间，经过 2017 年殷志成等(待发表)大量实验证明，该符合测量系统的 最佳脉冲个宽度为 0.39 μs；因此将符合电路插件 I 和 II 路的“监测”输出脉冲宽度调到 0.39 μs。 3.2.2. 偶然符合计数及符合道符合计数测量 1) 将两个 137Cs 源拿掉，并使 60Co 放射源夹于两个 NaI (TI)闪烁探头之间，见图 3(b)； 2) 放大器增益的粗调和微调的倍数保持不变；单道工作方式仍为积分，通过示波器观察此时放大器 输出脉冲幅度，调节对应单道的阈值为脉冲幅度的 75%； 3) 固定将符合电路插件上 I 路延时固定某一位置，改变另一道的延时，延时从 0.4 μs 慢慢调节到最 大处，若符合道的计数先是保持不变，在慢慢增大，增大后又慢慢减下，最后又保持不变，则最开始保 持不变的计数即为偶然符合计数，该过程如图 5 所示；图中的 1 和 4 不产生符合计数，此时符合道的计 数即为偶然符合计数。用定标器对符合道进行计数，计数时间为 10 秒，计数 3 次； 4) 再调节延迟使符合道脉冲计数为最大后，仪器预热 30 s，用定标器对符合道进行计数，计数时间 为 10 秒，计数 3 次
4_pc_HPGe_符合法测量_166m_Ho活度
第22卷 第1期核电子学与探测技术V o l.22 N o .1 2002年 1月N uclear E lectron ics &D etecti on T echno l ogyJanuary 2002 4ΠΒ(pc )2Χ(H PGe )符合法测量166mHo 活度连琦,常永福(西北核技术研究所,陕西西安69信箱14分箱 710024) 摘要:用4ΠΒ(pc )2Χ(H PGe )符合法测量了166m Ho 比活度。
实验选择与两Β分支分别级联的752ke VΧ射线和712ke V Χ射线,这两条Χ跃迁终态是同一能级,通过测量Χ谱和符合Χ谱得到Β探测器对166mHo 两Β分支的探测效率。
根据实验测量的对166E r 7能级以下内转换电子的探测效率,用能级效率的方法确定了内转换电子效率等于1的能量阈。
关键词:166m Ho ;4ΠΒ(pc )2Χ(H PGe )符合;放射性活度中图分类号: TL 816.4 文献标识码: A 文章编号: 025820934(2002)0120041203收稿日期:2000209214作者简介:连琦(19662),男,陕西泾阳人,西北核技术研究所副研究员,硕士,从事实验核物理研究。
0 引言166mHo 的半衰期相当长,达(1200±180)a [1],放射几十条Χ射线,能量覆盖了从不到100ke V 到1M e V 能区,它被广泛用于H PGe Χ谱仪峰效率曲线和4ΠΧ电离室效率的长期变化监测,是最佳的溯源性多Χ源。
它来自165Ho (稳定)中子俘获反应,是聚变反应堆技术关心的长寿命产物之一[2],在生物研究上也有应用[3]。
166mHo 衰变纲图[1]很复杂。
它有两个Β-分支,Β最大能量分别为31.8和72.4ke V ,分支比分别为18.7%和80.3%;放射Χ射线有44条,内转换电子能量高且强度大。
在绝对测量放射性活度的4ΠΒ2Χ符合参数法中,通过选择Χ道,测量Β、Χ和符合道的计数率,计算符合道与Χ道计数率的比值,根据各Β分支效率的关系,得到活度。
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实验6 符合法测量放射源活度实验目的1. 学习符合测量的基本方法。
2. 学会用符合方法测定60Co 放射源的绝对活度。
实验内容1. 调整符合系统参量，选定工作条件，观察各级输出信号波形及其时间关系。
2. 测量符合装置的分辨时间。
3. 用β-γ符合方法测量60Co 级联衰变放射性绝对活度。
原理符合技术是利用电子学的方法在不同探测器的输出脉冲中把有时间关联的事件选择出来。
选择同一时刻脉冲的符合称为瞬时符合。
选择不同时的，但有一定延迟时间联系的脉冲符合称为延迟符合。
而排斥同一时刻脉冲或时间关联脉冲的技术就是反符合或延迟反符合。
符合法是研究相关事件的一种方法。
符合技术在核物理的各领域中都获得了广泛的应用，如测量放射源活度、研究核反应产物的角分布、测定核激发态的寿命、角关联、测量飞行粒子的能谱、研究宇宙射线和实现多参数测量等。
1. 符合的分辨时间探测器的输出脉冲总有一定的宽度，在选择同时事件的脉冲符合时，当两个脉冲的起始时间差别很小，以致符合装置不能区分它们的时间差别时，就会被当作同时的事件记录下来。
符合装置具有一定的时间分辨能力。
符合装置所能够区分的最小时间间隔τ，就称为符合的分辨时间，它的大小与输入脉冲的形状、持续时间、符合电路的性能有关。
分辨时间是符合装置的基本参量，它决定了符合装置研究不同事件的时间关系时所能达到的精确度，对于大量的独立事件来说，两个探测器的输出信号同时发生在τ时间内，这时符合电路也输出符合脉冲，但这个事件是不具有时间关联的事件，这种符合称偶然符合。
例如某个核在某时刻发生衰变，其β粒子被β探测器记录，但级联的γ射线却没有被γ探测器记录到，如果此时恰好有另一个核的γ射线被γ探测器记录到，那么这两个来自不同原子核的β和γ射线在符合电路中产生的符合就是无时间关联事件间的符合即属偶然符合。
假定两道输入的脉冲均为理想矩形脉冲，其宽度为τ，偶然符合的计数率和两个输入道的计数率分别由n rc 、n 1、n 2表示，则：212n n n rc τ=212n n n rc=τ （1） 显然，减少τ，能够减少偶然符合几率，但是τ减少到一定程度时，由于辐射进入探测器的时间与输出脉冲前沿之间存在统计性的时间离散，如同时事件的脉冲可能因脉冲前沿的离散而成为时距大于符合电路的分辨时间τ，则在符合电路中不会引起符合计数，从而造成真符合的丢失。
2. 测量符合分辩时间的两种方法： （1） 偶然符合方法测量分辨时间测量偶然符合计数率n rc 、单道计数率n 1和n 2，根据（1）式就可以得到符合分辨时间τ。
其中n 1、n 2应是两个独立的放射源或是时间上无关联的粒子在两个探测器中分别引起的计数率；n rc 应纯粹是偶然符合，但实际测出的符合计数率中还包括本底计数率n b 。
本底计数率是由宇宙射线贯穿两个探测器和周围物体中剩余放射性核素的级联衰变、以及散射等产生的符合计数而构成的。
所以实际测出的符合计数率为'122rc rc b b n n n n n n τ=+=+'122rc bn n n n τ-=（2） 在一定的实验条件下可认为本底符合计数率n b 是不变的，则'rc n 和n 1n 2是直线关系。
通过改变放射源到探测器的距离使n 1、n 2和'rc n 改变，作出几组'rc n 和n 1n 2的数据，用最小二乘直线拟合，就可以求得直线的斜率2τ和截距n b 。
（2）利用测量瞬时符合曲线的方法来测定符合的分辩时间 实验所用的符合测量装置如图1所示。
用脉冲发生器作脉冲信号源，人为地改变两输入道的相对延迟时间t d 时，符合计数率随延迟时间t d 的分布曲线称为延迟符合曲线。
对于瞬发事件，即发生的时间间隔远小于符合的分辨时间τ的事件，测得的延迟符合曲线称为瞬时符合曲线，如图2（a ）所示。
由于标准脉冲发生器产生的脉冲基本上没有时间离散，测得瞬时符合曲线为对称的矩形分布。
通常把瞬时符合曲线的宽度定为2τ。
τ称为电子学分辨时间。
实际上，脉冲前沿的时间离散是探测器输出脉冲所固有的。
用放射源60Co 的β-γ瞬时符合信号，作瞬时符合曲线的测量，其结果如图2（b ）所示。
以瞬时符合曲线的半宽度FWHM 来定义符合分辩时间（即最高符合计数率一半处的全宽度'2τ）。
'τ又称物理分辩时间。
在慢符合（τ≥10-7秒）情况下，'ττ≈。
3. β-γ符合测量放射员绝对活度的方法当60Co 衰变时，同时放出β及γ射线，称为级联辐射，其衰变图如图3所示。
利用图1所示的实验装置作β-γ符合。
两个探测器都采用闪烁计数器。
β探测器用塑料闪烁体，用来测量β粒子，它对γ射线虽然也很灵敏，但探测效率低。
γ探测器用NaI(Tl)闪烁体，并外加铝屏蔽罩，将60Co 发出的β射线完全挡住，而只能测量γ射线。
设60Co 的放射源的活度为A 0(衰变数/秒)，0n β、0n γ及0c n 分别表示β粒子在β探测器中引起的计数率，γ射线在γ探测器中引起的计数率以及β-γ真符合计数率。
则放射源的活度表示为：000c n n A n βγ⋅=（2）由上式可以看出活度只与两个输入道和符合道计数有关，与探测器的效率无关，这给测量带来很大的方便。
但是从实验数据准确地得到活度A 0尚需进行一系列修正。
因为实际测到的符合计数中包括了偶然符合计数、本底符合计数及γ-γ符合计数，各道计数还要扣除本底，此外还应考虑所测核素衰变图的特点，如角关联、内转换等修正因素。
（1） β道、γ道和符合道计数的实验测定β道：直接测得的总计数n β并不全是β粒子的贡献，还有本底计数率b n β和由60Co 而来的γ射线引起的计数率n βγ，所以真正的β粒子的计数率为0()b n n n n ββββγ=-+根据60Co 源发出的β射线的能量，在放射源上加一块适当厚度的铝片，挡掉β射线，此时60Co (5.27年) β 0.31MeV -2.50MeV7×10-13 s 1.33MeVγ11.17MeVγ2 1.33MeV60Ni图3 60Co 衰变图测得的β道计数率为()b n n ββγ+。
γ道：直接测得的总计数n γ包含有本底计数率b n γ。
真正的γ射线计数率为0b n n n γγγ=-。
测量有源时计数率n γ及无源时本底计数率b n γ，两者之差即为计数率0n γ符合道：因β探测器对γ也有一定的灵敏度，所以符合测量得到的总符合计数率c n 包含有：0c c c cb n n n n n γγγ=+++其中c n γ是偶然符合计数率，一般0c n n β或n γ、c n γ，可由测得τ、n β、n γ计算可得到2c n n n γβγτ=cb n 是本底计数率。
n γγ是进入β探测器的γ与γ道记录的γ引起的γ－γ真符合计数率。
在60Co 放射源上挡适当厚度的铝片，测得的两道符合计数率0cb n 为02()cb cb b n n n n n n γγββγγτ=+++02()cb cb b n n n n n n γγββγγτ+=-+其中2()b n n n ββγγτ+是γ－γ偶然符合。
所以有0002c c cb n n n n n βγτ=--000()()2b b c cb n n n n n A n n n n βββγγγβγτ---=--（2） 符合法测量放射源绝对活度的误差在本底b n n ββγ+和b n γ较小条件下，根据误差传播公式推导处放射源活度A 0的相对标准误差A ν为A ν= 由上式可见，A ν除了与0c cb n n n n βγτ、、、、的相对误差0c cb n βγννν、、、有关以外，还与c c n n γ和0cb c n n 的比值有关。
实际工作中应根据误差的要求和具体条件对上式化简。
例如在1c cn n γ和01cb c n n 时，且n γ和n β的相对误差γν和βν都较小，有：A c νν=≈（3） 用β-γ符合测活度的限制真符合计数率与偶然符合计数率的比值，简称真偶符合比，是符合实验的一个重要指标。
为保证真符合的计数率大于偶然符合计数率，要求真偶符合比01c c n n γ≥，因0012c c n n A γτ=，所以012A τ≤。
这说明所测的放射源的活度不能很强，受符合电路分辨时间的限制。
采用分辩时间小的符合电路，允许测量较强的放射源。
实验装置实验仪器β-γ符合闪烁探头 BH1312 1个 精密脉冲产生器 FH1013B 1个 单道脉冲幅度分析器 FH1007A 2个 符合反符合 BH1221 1个 插道定标器 BH1220 3个 低压电源 BH1222 2个 插件机箱 FJ0001A 2个 1.5KV 高压电源 BH1283N 2个 线性脉冲放大器 BH1218 2个 双迹脉冲示波器 SR-8 1台 60Co 标准源和137Cs 放射源 各1个 厚铝片 0.1mm 若干片实验步骤1. 连接实验仪器，调整符合系统参量，选好工作条件。
用脉冲发生器的信号作信号源和示波器的外触发信号，观察各级输出信号的波形及其时间关系。
改变输入信号大γ光电增管 NaI 晶体 塑料 闪烁体β探头小，观察定时单道输出脉冲的时间稳定性。
调节定时单道的“延时”，是两道输出信号发生在同一时间。
2. 调节“符合成形时间”，是脉冲宽度约为τ＝0.2～0.5s μ。
固定符合电路任一道“延时”于某一中间位置，改变另一道的“延时”测量不同“延时”时的单道计数与符合计数，作出瞬时符合曲线，求出电子学分辩时间。
换上60Co 放射源，由60Co 源的β-γ符合信号作瞬时符合曲线，求出物理分辩时间。
3. 用137Cs 作偶然符合源，测出几组n 1、n 2和c n γ，求出符合装置的分辩时间，并与步骤2测得结果比较。
4. 换上60Co 源，在测量分辩时间的同样条件下，第一测出n β、n γ和c n ，第二次加Al 片测出()b n n ββγ+和0cb n ，第三次取走60Co 源，测出b n γ。
由此，计算出活度0A 及其相对误差A ν。
结果分析及数据处理思考题：1. 欲测量源活度为10μCi ，并要求真偶符合比10c c n n γ≥，符合装置的分辩时间应如何选择？为什么首先要测定符合的分辩时间？2. 为什么137Cs 源可以作为偶然符合源？3. 试分析本实验中出现的γ－γ符合及本底符合是不是偶然符合。
4. 测量β闪烁探测器的本底()b n n ββγ+时，应加多厚的铝片？5. 为使活度A 0的相对误差A ν≤30％，从实验上如何实现？6.60Co的绝对活度能否用γ－γ符合测量？它与β-γ符合测量活度有什么不同？。