Magnetic Moments of Dirac Neutrinos

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Chapter6 凝聚态物理导论(中科院研究生院)

Chapter6 凝聚态物理导论(中科院研究生院)

Chapter 6 Magnetism of MatterThe history of magnetism dates back to earlier than 600 B.C., but it is only in the twentieth century that scientists have begun to understand it, and develop technologies based on this understanding. Magnetism was most probably first observed in a form of the mineral magnetite called lodestone, which consists of iron oxide-a chemical compound of iron and oxygen. The ancient Greeks were the first known to have used this mineral, which they called a magnet because of its ability to attract other pieces of the same material and iron.The Englishman William Gilbert(1540-1603) was the first to investigate the phenomenon of magnetism systematically using scientific methods. He also discovered that Earth is itself a weak magnet. Early theoretical investigations into the nature of Earth's magnetism were carried out by the German Carl Friedrich Gauss(1777-1855). Quantitative studies of magnetic phenomena initiated in the eighteenth century by Frenchman Charles Coulomb(1736-1806), who established the inverse square law of force, which states that the attractive force between two magnetized objects is directly proportional to the product of their individual fields and inversely proportional to the square of the distance between them.Danish physicist Hans Christian Oersted(1777-1851) first suggested a link between electricity and magnetism. Experiments involving the effects of magnetic and electric fields on one another were then conducted by Frenchman Andre Marie Ampere(1775-1836) and Englishman Michael Faraday(1791-1869), but it was the Scotsman, James Clerk Maxwell(1831-1879), who provided the theoretical foundation to the physics of electromagnetism in the nineteenth century by showing that electricity and magnetism represent different aspects of the same fundamental force field. Then, in the late 1960s American Steven Weinberg(1933-) and Pakistani Abdus Salam(1926-96), performed yet another act of theoretical synthesis of the fundamental forces by showing that electromagnetism is one part of the electroweak force. The modern understanding of magnetic phenomena in condensed matter originates from the work of two Frenchmen: Pierre Curie(1859-1906), the husband and scientific collaborator of Madame Marie Curie(1867-1934), and Pierre Weiss(1865-1940). Curie examined the effect of temperature on magnetic materials and observed that magnetism disappeared suddenly above a certain critical temperature in materials like iron. Weiss proposed a theory of magnetism based on an internal molecular field proportional to the average magnetization that spontaneously align the electronic micromagnets in magnetic matter. The present day understanding of magnetism based on the theory of the motion and interactions of electrons in atoms (called quantum electrodynamics) stems from the work and theoretical models of two Germans, Ernest Ising and Werner Heisenberg (1901-1976). Werner Heisenberg was also one of the founding fathers of modern quantum mechanics.Magnetic CompassThe magnetic compass is an old Chinese invention, probably first made in China during the Qin dynasty (221-206 B.C.). Chinese fortune tellers used lodestonesto construct their fortune telling boards.Magnetized NeedlesMagnetized needles used as direction pointers instead of the spoon-shaped lodestones appeared in the 8th century AD, again in China, and between 850 and 1050 they seemto have become common as navigational devices on ships. Compass as a Navigational AidThe first person recorded to have used the compass as a navigational aid was Zheng He (1371-1435), from the Yunnan province in China, who made seven ocean voyages between 1405 and 1433.有关固体磁性的基本概念和规律在上个世纪电磁学的发展史中就开始建立了。

自旋磁矩

自旋磁矩

Vocabulary 11Maxwell’s equations Magnetism of matter1. Understand why some materials are magnetic and others are not2. The simplest magnetic structure that can exist is a magnetic dipole. Magnetic monopoles do not exist (as far as we know) Lodestone 磁铁矿Spin magnetic dipole moment 自旋磁矩Intrinsic 内禀的Quantize 量子化The potential energy 势能Orbital magnetic dipole moment 轨道磁矩Diamagnetism 逆磁性A diamagnetic material placed in an external magnetic field develops a magnetic dipole moment directed opposite to the external magnetic field, the magnetic material is repelled from a region of greater magnetic field towards a region of lesser field. Frog 青蛙Levitate 漂浮在空中Solenoid 螺线管Paramagnetism 顺磁性Ferromagnetism 铁磁性Randomly oriented 随机取向A paramagnetic material placed in an external magnetic field develops a magnetic dipole moment in the direction of external magnetic field. If the field is non-uniform, the paramagnetic material is attracted towards a region of greater magnetic field from a region of lesser field.Random collision 随机碰撞Thermal agitation 热扰动Magnetization 磁化Curie’s law and Curie’s temperature 居里定律和居里温度Spin exchange coupling 自旋交换耦合Magnetic domains 磁畴Adjacent (neighboring) 相邻的A ferromagnetic material placed in an external magnetic field develops a strong magnetic dipole moment in the direction of the external magnetic field. If the field in non-uniform, the ferromagnetic material is attracted towards a region of greater magnetic field from a region oflesser field.Hysteresis 磁滞徊线。

磁性能

磁性能

军事领域的磁应用
在现代战争中,制空权是夺得战役胜利的关 键之一。但飞机在飞行过程中很容易被敌方的雷 达侦测到,从而具有较大的危险性。为了躲避敌 方雷达的监测,可以在飞机表面涂一层特殊的磁 性材料-吸波材料,它可以吸收雷达发射的电磁 波,使得雷达电磁波很少发生反射,因此敌方雷 达无法探测到雷达回波,不能发现飞机,这就使 飞机达到了隐身的目的。这就是大名鼎鼎的“隐 形飞机”。隐身技术是目前世界军事科研领域的 一大热点。美国的F117隐形战斗机便是一个成功 运用隐身技术的例子。 在美国的“星球大战”计划中,有一种新型武器“电磁武器”的开发研 究。传统的火炮都是利用弹药爆炸时的瞬间膨胀产生的推力将炮弹迅速 加速,推出炮膛。而电磁炮则是把炮弹放在螺线管中,给螺线管通电, 那么螺线管产生的磁场对炮弹将产生巨大的推动力,将炮弹射出。这就 是所谓的电磁炮。类似的还有电磁导弹等。
常见的磁性物质在生活中的应用
久磁性灵敏指南针
磁性锁和磁性钥匙
能自动拉合的磁性门帘 磁宝石制成的磁性项链
詹姆斯· 克拉克· 麦克斯韦:19世纪伟大的英国物
理学家,麦克斯韦主要从事电磁理论、分子物理学、统计物 理学、光学、力学、弹性理论方面的研究。尤其是他建立的 电磁场理论,将电学、磁学、光学统一起来,是19世纪物理 学发展的最光辉的成果,是科学史上最伟大的综合之一。他 预言了电磁波的存在。这种理论后来得到了充分的实验验证。 他为物理学树起了一座丰碑。造福于人类的无线电技术,是 以磁场理论为基础发展起来的。
劳特布尔 (Paul Lauterbur,1929年生于美国)
劳特布尔在1973年发现,通过 在静磁场中使用梯度磁场,能够获 得磁共振信号的位置,从而可以得 到物体的二维图像。这些图像是无 法用其他方法得到的。

Empirical processes of dependent random variables

Empirical processes of dependent random variables

2
Preliminaries
n i=1
from R to R. The centered G -indexed empirical process is given by (P n − P )g = 1 n
n
the marginal and empirical distribution functions. Let G be a class of measurabrocesses that have been discussed include linear processes and Gaussian processes; see Dehling and Taqqu (1989) and Cs¨ org˝ o and Mielniczuk (1996) for long and short-range dependent subordinated Gaussian processes and Ho and Hsing (1996) and Wu (2003a) for long-range dependent linear processes. A collection of recent results is presented in Dehling, Mikosch and Sorensen (2002). In that collection Dedecker and Louhichi (2002) made an important generalization of Ossiander’s (1987) result. Here we investigate the empirical central limit problem for dependent random variables from another angle that avoids strong mixing conditions. In particular, we apply a martingale method and establish a weak convergence theory for stationary, causal processes. Our results are comparable with the theory for independent random variables in that the imposed moment conditions are optimal or almost optimal. We show that, if the process is short-range dependent in a certain sense, then the limiting behavior is similar to that of iid random variables in that the limiting distribution is a Gaussian process and the norming √ sequence is n. For long-range dependent linear processes, one needs to apply asymptotic √ expansions to obtain n-norming limit theorems (Section 6.2.2). The paper is structured as follows. In Section 2 we introduce some mathematical preliminaries necessary for the weak convergence theory and illustrate the essence of our approach. Two types of empirical central limit theorems are established. Empirical processes indexed by indicators of left half lines, absolutely continuous functions, and piecewise differentiable functions are discussed in Sections 3, 4 and 5 respectively. Applications to linear processes and iterated random functions are made in Section 6. Section 7 presents some integral and maximal inequalities that may be of independent interest. Some proofs are given in Sections 8 and 9.

Can neutrinos be unified with quarks

Can neutrinos be unified with quarks
邓建儒 2012141441300 电气信息学院
Can neutrinos be unified with quarks ?
邓建儒 2012141441300 电气信息学院 In my opinion, neutrinos cannot be unified with quarks.
Neutrino
1. Theories about neutrino: Pauli's proposal The neutrino was postulated first by Wolfgang Pauli in 1930 to explain how beta decay could conserve energy, momentum, and angular momentum (spin). Pauli hypothesized an undetected particle that he called a "neutron" in keeping with convention employed for naming both the proton and the electron, which in 1930 were known to be respective products for alpha and beta decay. He considered that the new particle was emitted from the nucleus together with the electron or beta particle in the process of beta decay. Fermi’s theory Enrico Fermi, who developed the theory of beta decay, coin

磁单极子的英语

磁单极子的英语

磁单极子的英语
磁单极子,英文名为“Magnetic Monopole”,是一种假设的物理实体,具有单一的磁极,即只有北极或只有南极。

在常规的电磁理论中,磁单极子被认为是不存在的,因为根据安培定律,磁场总是由电流产生,并且总是环绕着电流闭合。

这意味着磁场线总是成对出现,既有北极也有南极,不存在单独的磁极。

然而,一些理论物理学家认为,在某些极端条件下,例如宇宙大爆炸后的时期,磁单极子可能曾经存在。

此外,一些理论模型,如超对称理论和弦理论,也预测了磁单极子的存在。

这些理论模型认为,磁单极子可能作为宇宙中的暗物质粒子存在。

尽管至今尚未发现磁单极子的实验证据,但科学家们仍在不断探索和寻找磁单极子的可能性。

一些实验已经检测到了与磁单极子相关的现象,例如在宇宙射线中观测到的磁单极子候选事件。

此外,一些实验还通过测量磁单极子存在的间接效应来研究磁单极子的存在。

如果磁单极子真的存在,那么它们将对电磁理论产生深远的影响。

磁单极子可以解释一些难以解释的物理现象,例如电子和质子之间的强相互作用力。

此外,磁单极子还可能对暗物质和宇宙起源的理论产生影响。

总之,磁单极子是一种假设的物理实体,尽管至今尚未被实验证实,但仍然是一个活跃的研究领域。

科学家们正在不断探索和寻找磁单极子的可能性,以揭示宇宙中的更多秘密。

磁共振零回波时间成像技术在临床应用的研究进展

磁共振零回波时间成像技术在临床应用的研究进展

磁共振零回波时间成像技术在临床应用的研究进展【摘要】人体中存在很多横向弛豫的时间(T2)比常规序列回波时间(TE)短的组织结构,当接收到射频脉冲激励以后,其横向磁化矢量迅速衰减至零,这么短的时间以至于常规序列无法采集到该组织的信号,从而在图像上表现为低信号。

为了使这些组织能够更清晰更直接的显示出来,技术人员研究发现了一种可以采集短横向弛豫时间(T2)信号的磁共振成像技术——零回波时间(zero echo time,ZTE)成像技术。

随着在临床中不断地运用发展,ZTE技术已经广泛应用于全身多系统疾病检查中,比如神经系统、骨骼肌系统、呼吸系统的一些疾病。

本文主要针对ZTE技术的原理以及在全身多系统中的应用的最新进展研究进行综述。

【关键词】零回波时间;磁共振成像;横向弛豫时间[Abstract] there are many tissue structures in human body whose T2 relaxation time is shorter than that of conventional sequence echo time (TE). After receiving radio frequency pulse excitation, the transverse magnetization vector attenuates rapidly to zero, so that the conventional sequence can not collect the tissue signal, so it shows low signal on the image. In order to show these tissues more clearly and directly, technicians have discovered a magnetic resonance imaging technique-zero echo time (ZTE) imaging, which can collect short T2 signals. With the continuous development of clinical application, ZTE technology has been widely used in all multi-system examinations, such as nervous system, skeletal muscle system, teeth, lung diseases and so on. This paper mainly summarizes the principle ofZTE technology and the latest progress of its application in whole-body multi-system.[Keywords] Zero echo time; magnetic resonance imaging; T2 relaxation time1.ZTE序列原理1.1.ZTE序列分为常规ZTE序列与非常规ZTE序列;ZTE序列之所以可以采集到短T2组织的信号,是通过缩短线圈发射/接收模式切换时间及滤波时间,从而缩短了数据采集接收的延迟时间,在一定程度上实现了回波时间为零的可能[1]。

玻尔兹曼大脑悖论 中英互译

玻尔兹曼大脑悖论 中英互译

How do you know you’re a person who has lived your life, rather than a just-formed brain full of artificial memories, momentarily hallucinating a reality that doesn't actually exist? That may sound absurd, but it’s kept several generations of top cosmologists up at night.你如何能知道自己是拥有现有人生的一个人,而不是一个装满人工记忆的初生大脑,被其实并不存在的现实暂时迷惑?这听起来可能有些荒谬,但它让好几代顶级宇宙学家彻夜难眠。

They call it the Boltzmann brain paradox. Its namesake, Ludwig Boltzmann, was a 19th century physicist operating in a period when scientists were passionately debating whether the universe had existed for an infinite or finite time.他们称之为玻尔兹曼大脑悖论。

这个名字源自19世纪的物理学家路德维希·玻尔兹曼。

当时,科学家们正激烈讨论,宇宙已经存在了无限长的时间还是有限长的时间。

Boltzmann’s main claim to fame was revolutionizing thermodynamics, the branch of physics that studies energy. He put forward a new interpretation of entropy, which is a measure of the disorder of a system.玻尔兹曼赖以成名的主要成就是为热力学带来了革命性突破,热力学是物理学中研究能量的分支。

磁性材料基础知识

磁性材料基础知识
N1 ----线圈1的匝数 N2 ----线圈2的匝数 Λm----互感磁通所经磁路的磁导
互感的大小与两线圈 匝数的乘积和互感磁通所 经磁路的磁导成正比。
3.6 磁链、电感和能量
• 磁场的能量密度 单位体积磁场储能
w 1H B 1 H 211B 2
2 2
2
• 电感储能
A1Li2 1BH dv
µm=i·A
磁偶极矩和磁矩具有相同的物理意义,存在关系:
jm=µ0µm ,µo=4π×10-7H·m-1 ,真空磁导率
2.1 磁性来源
磁化强度M
单位体积磁体内磁偶极子的磁偶极矩矢量和称为磁极化强度Jm ;
J m V jm
W Wb b·m m -22
单位体积磁体磁体内磁偶极子的磁矩矢量和称为磁化强度M
i
LNNNiN2
i i i R m R m
磁路的欧姆定律:
F N H i B l llS R m m
磁路的欧姆定律:
F N H i B l llS R m m
自感 L Ψ i N i Φ N ( F i m ) N ( N i m ) iN 2 m
N ——线圈匝数
I
Ink
i
3.3 安培环路定理
2. 验证:
(1)设闭合回路 l 为圆形回路,
载流长直导线位于其中心
B 0I
lB dl2π2Rπ0IRdl 0I dl
2πR l
I B
dl
oR
l
l 设 l 与 I 成右螺旋
关系
3.3 安培环路定理-应用
求载流螺绕环内的磁场 (已知 n N I)
1) 对称性分析;环内 B 线为同心圆,环外 B 为零.
内部交流报告

磁共振原理和临床应用(一)

磁共振原理和临床应用(一)
• 梯度磁场:用于层面选择和空间定位 • 射频发射和接受系统 • 图象重建和显示系统
MRI新进展
• 快速成像 • 磁共振血管造影MR Angiography • 磁共振水成像 • 弥散成像 • 灌注成像 • 磁共振频谱分析 • 磁共振造影剂
MRI新进展--快速成像
• 减少MRI成像时间的方法包括:减少相位编 码线,半傅立叶转换,矩形扫描野,减少 TR时间,减少取样和采用快速序列
• TR时间:既射频脉冲重复时间,为两
个 90度激励脉冲之间的时间
• TE时间:即回波时间,为RF脉冲和接
受回波之间的时间间隔
• T1加权和T2加权:加权指某种突出
成分平均,T1加权指T1时间为图象的 主要影响因素的平均,组织的对比度 差异主要为组织间的T1差异,而T2加 权为组织间的T2值的差异
MRI原理--名词解释
• TOF法采用流入增强效应,3DTOF为最常用的方 法,主要用于较大动脉血管,2DTOF法用于显 示静脉血管
• PC法是使用梯度脉冲对流动和静止质子产生不 同的相位位移,能显示血流方向和测量流速, 背景抑制好
• 磁化传递对比MTS和倾斜优化非饱和激励TONE 技术、多薄块扫描技术
Байду номын сангаас 三
血维
TOF

造 影
Ext. Cap.
Thalamus
Splenium
Optic Radiations
Images courtesy of UIC
弥散张力图 & 脑功能成像融合
•弥散张力图显示白质束并与语 言表达功能中枢图像融合
• 脑功能成像 实时梯度回波EPI 26 cm FOV, 128x128 TE/TR=50/4000ms, 90o 65 phases

核磁苯环特征区 英文

核磁苯环特征区 英文

核磁苯环特征区的英文表达为:Nuclear magnetic benzene ring characteristic region。

核磁共振(Nuclear Magnetic Resonance,NMR)是一种常用的分析技术,通过观测核磁共振现象来研究物质的结构和性质。

苯环是一个六个碳原子构成的芳香环,具有特殊的电子结构和化学性质。

在核磁共振谱中,苯环的特征区主要包括以下几个方面:
1. 化学位移:苯环中的氢原子具有一定的化学位移,即吸收峰在核磁共振谱上的位置。

苯环上的氢原子通常显示在较低化学位移区域,其化学位移范围通常在7-8.5 ppm之间。

2. 耦合常数:苯环中的氢原子之间存在耦合作用,即它们的共振频率相互影响。

苯环上的氢原子通常呈现出三重ts选项对称的耦合模式,即每个氢原子周围都有两个等距离的耦合氢原子。

这种耦合关系导致了峰的裂分,例如,苯环上的顶氢原子会被四个邻近的耦合氢原子裂分为四个峰。

耦合常数可以通过测量裂分的峰距来确定。

3. 积分强度:苯环中各个氢原子的积分强度可以反映它们的相对数量。

在苯环谱图中,积分强度通常以峰的高度或面积表示,用于计算不同位置氢原子的比例关系。

4. 峰形和峰宽:苯环的核磁共振峰通常呈现出对称的形状,峰宽度较窄。

这是由于苯环具有刚性结构和芳香性质,使得苯环上的氢原子的化学位移和峰形较为稳定。

当然,苯环的核磁共振谱还受到其他因素的影响,例如溶剂效应、取代基和环境条件等。

因此,在解读苯环的核磁共振谱时,需要综合考虑这些因素,以及其他实验条件和样品性质的影响。

科学家通过MRI扫描成功读心

科学家通过MRI扫描成功读心

科学家通过MRI扫描成功读心
读心术这个概念在科幻小说中已经出现有一定年头了,而荷兰阿纳姆-内梅亨大学的研究者倒是真的找到了一种“读心”的方法。

或者更具体地说,研究者们通过核磁共振扫描和其发明的一个数学模型成功解读出了被测试者所看到的英文字母。

这个研究的意义在于,研究者们找到了一种从被试者大脑中提取信息的方法,但是信息仍不完全准确。

他们先将把被试者的MRI大脑视皮质扫描图像分成了1200块。

当被试者观察一个特定的图像时,大脑视皮质的部分区域代表的方块会亮起来。

只不过,发亮的区域并不是随机的,当被试者观察同一个图像时,发亮的区域大体相同。

这种规律让研究者得以发现被试者所看到的是哪个图形。

之后,数学模型该派上用场了。

研究者利用模型将MRI图像各个区域重组,使其看起来像是我们可以识别出来的英语字母。

听起来像是在作弊,不过这和人类根据所看到事物的记忆来迅速辨识事物的方式相同,这种现象也被称为“先验知识”。

同时,正如我们所见,这种识别方式还算比较成功。

将来,科学家也可能通过类似的方法,扩大研究领域,最终得以通过人大脑中的图像重组出一张人脸,而不仅仅是今天的这几个字母。

神奇的细胞记忆

神奇的细胞记忆

神奇的细胞记忆
佚名
【期刊名称】《奇闻怪事》
【年(卷),期】2012(000)010
【摘要】千百年来,人类始终没有放弃对自身,特别是对大脑奥秘的探索。

在过去,人们一直认为记忆只能储存在大脑的细胞里,但随着人体器官移植技术的不断发展,这种传统的观念已产生了动摇。

美国亚利桑纳州大学的著名心理学教授盖里·希瓦兹在历经20余年调查研究后认为:人类的个性完全可以通过器官移植转移到他人身上,至少有10%的器官接受者都会或多
【总页数】2页(P42-43)
【正文语种】中文
【中图分类】R32
【相关文献】
1.神奇的细胞记忆 [J], 郭德才
2.神奇的细胞记忆 [J], 郭德才
3.中央记忆T细胞和效应记忆T细胞亚群在肝癌患者外周血中分布特点分析 [J], 王礼东;袁晓东;骆必伟;谢勇;田佩凯;欧希;林泽伟;刘晓平;刘吉奎
4.神奇的细胞记忆 [J], 郭德才
5.记忆天才大批量制造中国第一位世界记忆大师张杰,揭开过目不忘的神奇面纱[J],
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探索大脑的奇妙世界

探索大脑的奇妙世界

探索大脑的奇妙世界
佚名
【期刊名称】《发明与创新(综合科技)》
【年(卷),期】2009(000)004
【摘要】@@ 科学天才rn1955年,在爱因斯坦去世的7小时后,普林斯顿病理学家HarveyThomas解剖了爱因斯坦的大脑并报告说没有看出特别之处,仅有衰老带来的微微皱缩,以及比平均尺寸略微小一点.Marlan Diamond是加州伯克利大学的神经科学家,上世纪80年代早期,她分析了几片取自爱因斯坦大脑前额叶及项叶的脑片.
【总页数】1页(P48)
【正文语种】中文
【相关文献】
1.探索大脑的奇妙世界
2.奇妙的电世界——高中物理知识的创新探索
3.奇妙的电世界——高中物理知识的创新探索
4.引导观察想象,探索奇妙世界——《我们奇妙的世界》(第一课时)教学设计
5.大脑里有什么——《到里面来!探索大脑的内部世界》导读
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磁高斯定理

磁高斯定理

磁高斯定理
磁高斯定理(Magnetic Gauss's Theorem)是一个重要的物理定理,它可以用来描述力学、电磁学和其他物理学现象。

它表明了在磁
场中,电流密度分布和电场强度之间存在着某种物理联系。

这个定理
是法国物理学家芒罗·磁高斯·伊瓦利斯·卢瓦雷(J.-C. Maxwell)
在1873年提出的。

磁高斯定理将磁场的动量定义为由一组电荷所产生的磁通量决定的,它可以用来描述不同的物理现象。

以下是磁高斯定理的数学形式:
∮B⋅da =µ_oI_en
∮B⋅da 表示的是沿着路径的磁场矢量B施加外部力的积分,
μ_o为真空磁导率,I_en 为该路径上的电流。

磁高斯定理可以用来说明存在某种磁场,即由电荷产生的磁场,
其中电荷在电场中移动,它们可以吸引或排斥其他电荷来形成一个电
荷的磁性相互作用。

它也可以用来解释和预测许多与磁力有关的经典
物理实验,如赫兹铁环实验和伽马实验,以及传感器中使用的原理。

磁高斯定理为计算磁场提供了一个强大的工具,可以用来计算电
荷分布产生的磁力,帮助科学家正确预测和分析磁力场中磁力的行为,并最终优化磁力场中的物理参数和磁力所产生的影响。

科学家发现经颅磁刺激大脑可以提高记忆力

科学家发现经颅磁刺激大脑可以提高记忆力

经颅磁刺激大脑可以提高记忆力芝加哥西北大学医学院一项新的研究表明,通过使用非侵入性的磁脉冲电流刺激大脑特定的区域,即经颅磁刺激,这种刺激可以增强记忆力。

这项研究将在8月29日发表在《科学》杂志上。

这项发现为治疗由于中风、阿兹海默症早期患者、外伤性脑损伤、心搏停止及由老龄化引起的记忆力障碍和记忆损伤,开辟了一个新的可能的领域。

西北大学费恩伯格医学院医学社会科学助理教授,资深作者乔尔·沃斯(Joel Voss)说:“我们首次展示不需要借助手术和药物,就可以具体的改变成人大脑的记忆功能,但这不能被证明有效。

这种非侵入性刺激可以提高学习新事物的能力。

它在治疗记忆障碍方面有巨大的潜力。

”此项研究首次解释了记忆事物需要大脑许多区域与记忆的关键区域——海马体进行合作,就像交响乐团一样。

电刺激就相当于给大脑区域一个更优秀的指挥家,这样他们就可以演奏出更加和谐的交响乐。

乔尔·沃斯说:“这就像我们用里卡多·穆蒂(Riccardo Muti)是芝加哥著名的交响乐指挥家)替换一个很平庸的指挥家,交响乐团的表演会更好一样,使用刺激之后,我们大脑的各个区域也会更好的合作。

”这种方法在治疗精神疾病方面也有很大的潜力,如精神分裂症这些大脑其他区域与海马体运转不同步,影响记忆和认知的精神疾病。

经颅磁刺激可以提高记忆力北方医学的课题第一次证明经颅磁刺激在治疗很久之后,仍然可以提高记忆力。

过去,经颅磁刺激在测试中只能暂时改变大脑功能,提高记忆力,比如,让受试者在接受刺激之后能更快按下按钮。

此次研究表明,经颅磁刺激在刺激之后至少24小时内可以提高记忆力。

寻找最佳刺激点想用经颅磁刺激直接刺激海马体是不太可能的,因为海马体在大脑深处,磁场很难穿透。

所以沃斯和他的同事们用核磁共振扫描,找到距离脑壳仅仅几个厘米的表面大脑区域,这个区域与海马体的关联性非常大。

他想知道是否刺激此点就会刺激到海马体,结果是肯定的。

沃斯说:“找到刺激作用如此特别的点还是令人很兴奋的。

回想什么?脑部扫描可判读

回想什么?脑部扫描可判读

回想什么?脑部扫描可判读
佚名
【期刊名称】《基础医学与临床》
【年(卷),期】2011(31)11
【摘要】据英国《BBC新闻》(BBC NEWS)3月13日报道,英国伦敦大学学
院科学家11日表示,通过功能性磁振造影(fMRI)扫描,研究人员可分辨出与不同记忆相连的脑部活动,从而辨识出不同的思考模式。

这项证据显示,科学家光靠脑部活动模式就可能判断出他人的回忆内容,并使科学家距离发展出能侦测他人想法的“思考机器”又更进一步,不过目前这项技术仍在初步阶段,分辨不同“想法”的能力也非常有限。

【总页数】1页(P1228-1228)
【关键词】脑部活动;扫描;功能性磁振造影;回想;判读;科学家;伦敦大学;研究人员【正文语种】中文
【中图分类】R441.1
【相关文献】
1.高考扫描"海水等盐度线"的判读 [J], 张书梦
2.重视光相干断层扫描血流成像的临床应用及其图像的判读 [J], 魏文斌;曾司彦
3.重视光相干断层扫描血流成像的临床应用及其图像的判读 [J], 魏文斌;曾司彦;;;;
4.美国研究:抑郁可通过脑部扫描诊断治疗 [J],
5.一种用于脑部扫描的新型智能脑部CT扫描仪 [J],
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a rXiv:h ep-ph/6105v11Jan26Magnetic Moments of Dirac Neutrinos Nicole F.Bell ∗,V .Cirigliano ∗,M.J.Ramsey-Musolf ∗,P.V ogel ∗and Mark B.Wise ∗∗California Institute of Technology,Pasadena,CA 91125,USA Abstract.The existence of a neutrino magnetic moment implies contributions to the neutrino mass via radiative corrections.We derive model-independent "naturalness"upper bounds on the magnetic moments of Dirac neutrinos,generated by physics above the electroweak scale.The neutrino mass receives a contribution from higher order operators,which are renormalized by operators responsible for the neutrino magnetic moment.This contribution can be calculated in a model independent way.In the absence of fine-tuning,we find that current neutrino mass limits imply that |µν|<10−14Bohr magnetons.This bound is several orders of magnitude stronger than those obtained from solar and reactor neutrino data and astrophysical observations.Keywords:Neutrino magnetic moments,neutrino mass.PACS:13.15.+g,13.40.Em,14.60.Lm Current advances in uncovering the pattern of neutrino mass and mixing,lead natu-rally to questions about more exotic neutrino properties,such as the magnetic moment,µν.In this paper,we describe how the smallness of the neutrino mass may be used to set a strong model-independent limit on the size µν[1].Neutrino magnetic moments are reviewed in [2],and recent work can be found in [3].In the Standard Model (SM),extended to contain right-handed neutrinos,µνis non-zero but unobservably small,µν≃3×10−19[m ν/1eV ][4].Current limits are several orders of magnitude larger,so a magnetic moment anywhere near the present limits would certainly be an indication of physics beyond the SM.The best laboratory limits arise from neutrino-electron scat-tering.The weak and electromagnetic contributions to ν−e scattering are comparable if |µexp ν|√m e T ∼10−10 m e ,(1)where T is the kinetic energy of the recoiling electron.Thepresent limits derived fromsolar and reactor neutrino experiments are |µν|<∼1.5×10−10µB [5]and |µν|<∼0.9×10−10µB [6]respectively.A more stringent limit can be derived frombounds on energyloss in stars,|µν|<∼3×10−12µB [7].The presence of a non-zero neutrino magnetic moment will necessarily induce acorrection to the neutrino mass term.(The problem of reconciling a large magnetic moment with a small mass has been recognized in the past,and possible methods of overcoming this restriction through the use of symmetries are discussed in [8].)Assuming that µνis generated by physics beyond the SM at a scale Λ,its leading contribution to the neutrino mass,δm ν,scales with Λasδm ν∼αm eµνwhereδmνis a contribution to mνarising from radiative corrections at one-loop order. TheΛ2dependence arises from the quadratic divergence of the dimension four neutrino mass operator,O(4)M≡(¯L˜φ)νR.Although the precise value of this term cannot be calcu-lated in a model-independent way,we can estimate that forΛ>∼1TeV andδmν<∼1eV,we require|µν|<∼10−14µB.Given theΛ2dependence,this bound becomes considerably more stringent forΛwell above the electroweak(EW)scale.However,ifΛis not sig-nificantly larger that the EW scale,higher dimension operators are important,and their contribution to mνcan be calculated in a model independent way.We start by constructing the most general operators that could give rise to a mag-netic moment operator,¯νLσµνFµννR.Demanding invariance under the SM gauge group SU(2)L×U(1)Y,we have the following6D operatorsO(6) B =g1Λ2¯Lτa˜φσµννR W aµν.(3)After spontaneous symmetry breaking,both O(6)B and O(6)W contribute to the magnetic moment.Through renormalization,these operators will also generate a contribution to the6D neutrino mass operatorO(6) M =1µB =−4√Λ2 [C B(v)+C W(v)],(6)δmν=−C M(v)v32Λ2.(7)To connectµνwith mν,we thus need tofind the relationship between the coefficients C i(µ)at the weak scale,µ=v.This requires that we solve the renormalization group equations(RGE)which relate C i(Λ)to C j(v).Figures(1,2)display representative examples of the one-loop diagrams which con-tribute to the renormalization of the6D operators.(See Ref.[1]for further details.) Solving the RGE,retaining only the leading logarithms,wefind thatµνand mνare related as|µν|√αln(Λ/v)32πsin4θW3r tan2θW−1FIGURE1.Renormalization of the mass operator,O(6)M,due to insertions of O(6)B,W(left);self-renormalization of O(6)B,WFIGURE2.Self-renormalization of O(6)M.and r is a ratio of operator coefficients at scaleΛ,r≡[C B(Λ)−C W(Λ)]/[C B(Λ)+C W(Λ)]. ForΛ>∼1TeV,the bound becomes|µν|1eV 1。

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