X03-单自由度系统受迫振动C
振动理论及其应用:第2章_单自由度系统受迫振动
1
2s
1 s2
x
F0 k
ei(t )
Aei(t )
A B 稳态响应的实振幅
若: F (t) F0 cost
则: x(t) Acos(t )
2020年12月9日 <<振动力学>>
无阻尼情况:
x(t) B 1 s2
eit
F0 k
1 1 s2
eit
7
单自由度系统受迫振动 / 简谐力激励的强迫振动
(5)对于有阻尼系统, max并不 出现在s=1处,而且稍偏左
d 0
ds
max 2
s
1
1 2
1 2 2
2020年12月9日 <<振动力学>>
(s)
5
0
0.1
4
3
0.25
0.375
2
0.5
1
1
s
0
0
1
2
3
x F0 ei(t ) Aei(t )
k
14
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
• 稳态响应特性
(s)
1
(1 s2 )2 (2s)2
(s)
5
0
0.1
4
(6)当 1/ 2 振幅无极值
1
3
2
1
0.25 0.375
0.5 1
s
0
0
1
2
3
2020年12月9日 15
受力分析
振动微分方程: mx cx kx F0eit
2x02为0年复12月数9日变量,分别与 F0 cost 和 F0 sin t 相对应 4 <<振动力学>>
振动理论04(3)-单自由度系统受迫振动
振动理论(4-3)第四章单自由度的受迫振动陈永强北京大学力学系振动的隔离原理●机械或者其他原因产生的振动常常是不可避免的,但是通过适当的措施可以把影响降低到最小●隔振系统的作用是保护特定对象免受传过来的过大振动(被动隔振),或者防止过大的振动力传递到周围环境(主动隔振)●这两个方面本质上是相同的,都是试图降低传递的振动力振动的隔离原理00000/()st x x kx x P k P TR ======弹簧力传递力传递比外力外力k通过弹簧传给下层结构的力012345-1-2-3-41A BCω/ωn振动的隔离原理:无阻尼012345-1-2-3-41A BCω/ωn传递比大于1如果无阻尼情况下2振动的隔离原理: 阻尼考虑阻尼的影响,传递的力包括两部分:弹簧力和阻尼力,分别与位移和速度同相而具有的相位差传递比振动的隔离原理: 阻尼ω/ωn10201230.250.50.5c /c c =0●区域中,阻尼使可传性减小(但仍然比1大)●,传递比小于1,阻尼的存在使可传性更差2●阻尼的存在可以有效防止共振●阻尼的不利效应可以很容易通过使弹簧变得更软来弥补在不改变传动比的情况下如何降低隔离质量的振幅可以把附放在一个大的质量上, 同时增加弹簧的刚度,保持不变。
由方程可以看到,由于的增大,将降低632014/10/22例题●一机器质量为,支承在总刚度为的弹簧上。
机器上的非平衡旋转部件在转速为3000 rpm时导致的扰动力. 假定阻尼比为, 试确定(a) 非平衡导致的运动振幅;(b) 传递比;(c) 传递的力●解:系统的静挠度为19811411−3m141mm其固有频率为=1332Hz系统的振幅为m=0.0379mm642014/10/22●传递比●传递的力=扰动力传递比N652014/10/22复频率响应●继续讨论系统激励(输入)与响应(输出)关系和描述●振动微分方程可以看成是矢量平衡投影⏹竖直轴投影⏹水平轴投影●把谐振激励表示为●位移记为cωx0mω2x0x0ϕωP0kx0●把复位移向量带入微分方程●可以求得●定义复频率响应(输出与输入的比值)容易看出,依赖于频率比和阻尼因子。
振动理论讲义第4章 单自由度系统受迫振动
图 4.1 电磁式振动台
当励磁线圈通以直流电流时,导磁体就形成恒定磁场。当在这种磁场中的振动线圈
有交流电通过时,便受到交变电磁力的作用,使支承在平板弹簧上的导杆以及与导杆联
在一起的台面等在磁场中振动。
由于振荡器供给的交流电是正弦波,产生的电磁力也是简谐力,可用
表示。其频率 和幅值 都可以调节,从而使台面能以不同的频率和振幅作上下振动。
将振动线圈、导杆、台面等简化为集中质量 ,平板弹簧为具有刚度 的弹性元件,
并考虑各部分的阻尼作用,用 表示相应的阻尼系数,振动台可以简化成图 4.1b 所示的
单自由度有阻尼的质量弹簧体系,受
的简谐激励。
4.2 无阻尼受迫振动
进一步分析(4.5)式表示的含义。显然, 是一个具有振幅为
的正弦
波,该振幅取决于频率比 。
图 4.2 常幅 变 频力作用于质量 上的系统绝对运动 共振图
当
时,纵坐标(即振幅)是负值,如何理解负振幅的意义?考虑到
上式表明,“负振幅”相当于与原波相位差为 180 度。在物理上,它表示,当
,
力和运动同相,质量在平衡位置下面而力又向下推质量;而当
以表示为
⁄
假定 和 比较接近,例如
/
,则
⁄
/
⁄
/
在 很小的情况下,括号中的第二项可以忽略,因此
⁄
/
/
这是拍的方程。当激振频率和固有频率相等,即
/
,有
即为振幅随时间发散的振动方程。当然,在共振情况下的振幅发展到无穷大是需要一定 时间的。
4-4
4.3 外力的振幅取决于频率的情况
前面讨论的问题中,外力的振幅 是独立于其频率 的。工程中常见的还有振幅 取
203单自由度体系强迫振动(力学)
ω
FP (τ ) d τ sin ω ( t − τ ) = sin ω ( t − τ ) mω
(3)将时刻 t 之前的每一个瞬时冲量的反应进行叠加 ) 1 t y (t ) = ∫0 FP (τ ) sin ω ( t − τ ) d τ mω
1 t y (t ) = ∫0 FP (τ ) sin ω ( t − τ ) dτ mω
动位移、 ※动位移、动内力幅值计算
计算步骤: 计算步骤: 1. 计算荷载幅值作为静荷载所引起的位移、内力; 计算荷载幅值作为静荷载所引起的位移、内力; 2. 计算动力系数; 计算动力系数; 3. 将得到的位移、内力乘以动力系数即得动位移幅值、 将得到的位移、内力乘以动力系数即得动位移幅值、 动内力幅值。 动内力幅值。
y (t ) = − F θ F sin ω t + sin θ t 2 2 2 2 m (ω − θ ) ω m (ω − θ )
伴生自由振动
稳态受迫振动
(2)※稳态受迫振动分析 ) 稳态受迫振动分析
y ( t ) = A sin θ t
y (t ) = µy st sin θt
动位移一定比 静位移大吗? 静位移大吗?
F =µ sin θt 2 mω = µδ 11 F sin θt F =µ sin θt k11
F F y st = = = Fδ 11 2 k11 mω
动力系数 µ 的讨论
重要的特性: 重要的特性:
1 θ µ= , β = 2 ω 1− β
1. 当θ/ω→0时, µ →1,荷载变化 时 , 如何减小 得很慢,可当作静荷载处理。 得很慢,可当作静荷载处理。 3 振幅? 振幅? 2. 当0< θ/ω <1时, µ >1,并且随 时 , 2 θ/ω的增大而增大。 的增大而增大。 的增大而增大 。 3. 当θ/ω →1时, µ →∞。即当荷载 时 1 θ 频率接近于自振频率时, 频率接近于自振频率时,振幅会 ω 无限增大。称为“共振” 无限增大。称为“共振”。通常 0 1 2 3 称为共振区。 把0.75< θ/ω <1.25称为共振区。 称为共振区 4. 当θ/ω >1时, µ 的绝对值随 时 的绝对值随θ/ω 的增大而减小。 很大时, 的增大而减小。当θ很大时,荷载变化很快,结构来不及反应。 很大时 荷载变化很快,结构来不及反应。
第三讲(单自由度系统受迫振动)
四、单自由度系统在周期性激励作用下的受迫振动 1、谐波分析与叠加原理 2、傅立叶(Fourier)级数法 五、单自由度系统在任意激励作用下的受迫振动 1、脉冲响应函数法或杜哈梅(Duhamel)积分法 2、傅立叶(Fourier)变换法 3、拉普拉斯(Laplas)变换法
三、简谐激励下的受迫振动 1、简谐激励下的受迫振动响应及频谱分析 2、受迫振动的复数求解法--单位谐函数法 3、支座简谐激励(位移激励)引起的振动与被动隔振 4、偏心质量(力激励)引起的振动与主动隔振 5、测振传感器的基本原理
汽车振动学
第三讲
2009年3月2日
汽车振动学
第二章 单自由度系统的振动 (8学时)
2009年1月
第二章 单自由度系统的振动
一、单自由度振动系统 1、振动微分方程的建立 2、振动等效系统及外界激励 3、振动微分方程的求解 二、单自由度系统的自由振动 1、无阻尼系统的自由振动 2、有阻尼系统的自由振动 三、单自由度系统在简谐激励作用下的受迫振动 1、简谐激励下的受迫振动响应及频谱分析 2、受迫振动的复数求解法--单位谐函数法 3、支座简谐激励(位移激励)引起的振动与被动隔振 4、偏心质量(力激励)引起的振动与主动隔振 5、测振传感器的原理
其中
X β = = X0
1 (1 − λ 2 ) 2 + (2ζλ ) 2
称为放大因子
代表稳态响应振幅与最大静位移之比,它不仅随频率比而变,而且随阻尼比而变。 如果系统无阻尼,则系统的振动响应为 自由振动响应 受迫振动响应
F0 λ F0 x = x0 cos ωnt + sin ωn t − sin ωnt + sin ωt 2 2 k (1 − λ ) k (1 − λ ) ωn & x0
第3章单自由度系统受迫振动(2)资料
1 0
0 .5 1
s
0
1 2 3
幅频特性曲线
0
2018年10月14日 <<振动力学>>
2 1 2
6
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
在共振频率下的振幅为:
X max
F0 k 2 1
2
F0 c d
在一般情况下,阻尼比ζ <<1,这时可以认为共振频率
e m
t
x
x e sin t
系统在垂直方向的动力学方程:
k 2
c
k 2
2018年10月14日 <<振动力学>>
d2 m 2 ( x e sint ) cx kx 0 ( M m ) x dt
17
单自由度系统受迫振动 / 工程中的受迫振动问题
d2 m 2 ( x e sin t ) cx kx 0 ( M m) x dt
0.25
0.375
0 .5 1
F (t ) F0 cost
从左到右:
0
0
0
s
1 2
3
0 0
0.4, 1.01, 1.6
2018年10月14日 <<振动力学>>
9
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
幅频特性与相频特性
1、s = 0 的附近区域 (低频区或弹性控制区) , β 1,=0, 响应与激励同相;对于不同的 值,曲线密集,阻尼影响不大。
2
3
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
第三章 单自由度系统受迫振动分析
(5)对于有阻尼系统, max并不 出现在s=1处,而且稍偏左
d 0
ds
max 2
s
1
1 2
1 2 2
2020年8月6日 <<振动力学>>
(s)
5
0
0.1
4
3
0.25
0.375
2
0.5
1
1
s
0
0
1
2
3
x F0 ei(t ) Aei(t )
k
14
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
• 稳态响应特性
当 0
(s)
0
0
1
2
3
结论:共振 振幅无穷大
但共振对于来自阻尼的影响很敏感,在 s=1 附近的区域内,
增加阻尼使振幅明显下降
2020年8月6日 <<振动力学>>
x F0 ei(t ) Aei(t )
k
13
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
• 稳态响应特性
(s)
1
(1 s2 )2 (2s)2
2020年8月6日 3
<<振动力学>>
单自由度系统受迫振动 / 简谐力激励的强迫振动
• 线性系统的受迫振动
• 简谐力激励的强迫振动
F (t )
F (t )
x
弹簧-质量系统
设 F (t) F0eit F0 外力幅值
外力的激励频率
m
0
k
c
m mx
kx cx
实部和虚部分别与 F0 cost 和 F0 sin t 相对应
受力分析
振动微分方程: mx cx kx F0eit
单自由度系统受迫振动
s
0 1 2 3
0
结论:响应的振幅很小
0
F0 i (t ) x e Aei (t ) k
C2.14
§2.1.2 稳态响应的特性
(s)
0
0 .1
( s)
1 (1 s 2 ) 2 (2s) 2
5 4 3 2 1
(3)在以上两个领域 s>>1,s<<1
1 0
1 2
0
s
0
阻尼越弱,Q越大,带 宽越窄,共振峰越陡峭
F0 i (t ) x e Aei (t ) k
C2.19
§2.1.2 稳态响应的特性
( s)
以s为横坐标画出 ( s) 曲线 2 s ( s ) arctan 1 s2 相频特性曲线 (1)当s<<1( 0) 相位差 0
C2.16
§2.1.2 稳态响应的特性
( s)
1 (1 s 2 ) 2 (2s) 2
5 4 3 2
(s)
0
0 .1
max 并不 (5)对于有阻尼系统, 出现在s=1处,而是稍偏左
d 0 ds
max
0.25 0.375 0 .5 1
s 1 2 2
1 2 1 2
180
90
0 0
s
1 2 3
位移与激振力在相位上几乎相同
(2)当s>>1( 0 )
π
(3)当
位移与激振力反相
s 1
0
π 共振时的相位差为 2 ,与阻尼无关
F0 i (t ) x e Aei (t ) k C2.20
第三章-单自由度系统的受迫振动
x = x e iω t
为稳态响应的复振幅。 将其代入问分方程, , x 为稳态响应的复振幅。 将其代入问分方程,有
x = H (ω ) F0
2 n
H(ω) =
2 iω t n
1 k −m 2 +icω ω
复频响应函数
同时,微分方程可变形为 同时,
引入
F && + 2ξωn x + ω x = Bω e & B= 0 静变形 x k ω ,有 1 1 − s 2 − 2ξsi 1 − iθ s= H (ω ) = [ ] = βe ωn 2 2 2 k (1 − s ) + (2ξs ) k
欧拉公式
显含时间t,非齐次 显含时间 ,
P(cos x+isin x) = Peix
对应齐次线性微分方程 非齐次线性微分方程
非齐次线性微分方程
通解
=
通解
有阻尼自由振动 逐渐衰减
+
特解
持续等幅振动
稳态响应
暂态响应
振动理论与声学原理
一、谐波激励的受迫振动
c k 仍然记系统的固有频率 ω n = 及相对阻尼系数 ξ = 。 m 2 km
振动理论与声学原理
四、受迫振动的过渡阶段
由于是线性系统, 由于是线性系统,也适用叠加原理
& x t & +ω2x =0 & x n m&+kx= F sin ω 0 = &(0) = x0 x(0) = x0, x(0) = x0 + & & & x(0) = x0, x
单自由度系统受迫振动
x(0) x0
x(0) x0
x
2 0
x
B
2 0
sin
t
B F0 k
s 0
通解:
x(t)
c1
cos 0 t
c2
sin
0t
B 1 s
2
sin
t
齐次通解
非齐次特解
c1、c2 初始条件决定
单自由度系统受迫振动 / 受迫振动的过渡阶段
mx kx F0 sint
x(0) x0
x(t)
c1
cos0t
x0
cos0t
x0
0
sin 0t
1
Bs s
2
sin 0t
1
B s
2
sin t
初始条件响应
自由伴随振动 强迫响应
单自由度系统受迫振动 / 受迫振动的过渡阶段
mx kx F0 sint
x(0) x0
x(0) x0
x(t)
x1 (t )
x2 (t)
x0
cos0t
x0
0
sin 0t
Bs 1 s2
sin 0t
(2)当s>>1( 0 )
位移与激振力反相
(3)当 s 1
0
共振时的相位差为 2 ,与阻尼无关
x F0 ei(t ) Aei(t )
k
单自由度系统受迫振动 / 稳态响应的特性
有阻尼单自由度系统
假设系统固有频率: 0 1
外部作用力规律:
F (t) F0 cost
从左到右:
0.4, 1.01, 1.6
sinx00 0stin10Bt s21cBosss2 stin
结构动力学之单自由度体系简谐荷载作用下的受迫振动
由初始条件确定 振动由两部分组成: 第一部分按荷载频率 θ 振动,为纯粹的强迫振动; 第二部分按自振频率 ω 振动,为外力引起的自由振动。
变换得: y 2 y
。
即把非直接作用于质体的荷载按照静力位移 等效的条件转换成直接作用于质体的荷载。
等效 12 F (t ) F( t ) 11
2013/12/10
课后练习
F 则运动方程的解为:y 0.6875 2 m 1 1
48 EI ml 3
b)当2 1.2
ymax
F 1 F ml 3 Fl 3 0.6875 0.6875 (2.2727) 0.0326 2 m 1 1.44 m 48EI EI
2013/12/10
有阻尼受迫振动方程解
在外力 p( t ) P sin t 作用下,并且考虑阻尼
2013/12/10
动力系数β
sin t P 即特解部分: y (t ) m 2 (1 2 2 )
令:
p y st p 2 m k
p
1 1Байду номын сангаас 2 / 2
yst为最大静位移,表示将荷载最大值P当作静荷 载作用时结构所产生的位移;
β为动力放大系数或动力系数,表示最大动位移 [y(t)]max 与最大静位移yst 的比值。
课后练习
例2:
F (t ) F sin t 图示跨中带有一质体的无重简支梁,动力荷载
作用在距离左端l/4处,若
振动力学第二章第二节单自由度系统的受迫振动
x B sin(t )
1. 激振力 FS H sin t
周期 T 2π
WH
T
0
FS
dx dt
(t ) d t
T
0
H
sintB cos(t
)dt
HB
2
T
0
[s
in
(2t
)
s in ]d t
π BH
s in
在系统发生共振的情况下,相位差 π ,激振力在
一周期内做功为 WH π BH,做功最多。2
3. 弹性力 FE kx 做的功
WE
T
dx
0
FE
(t)
dt
dt
T
Bk sin(t )B cos(t ) d t
0
kB2
2
T
0
sin
2(t
)d
t
0
表明弹性力在一个振动周期内做功之和为零。
能量曲线
在一个振动周期内激振力做功之和等于阻尼力消耗的能量
WH WR
2.1 简谐激励作用下的受迫振动
已知简谐激振力 FS H sin t
稳态受迫振动的响应为 x B sin(t )
dx dt
B
cos(t
),
d2 x dt2
B
2
sin(t
)
应用达朗贝尔原理,将弹簧质量系统写成
m
d2 dt
x
2
c
dx dt阻尼力 弹性力 激振力
现将各力分别用 B、kB、cB、H、m 2 B 的旋转矢量表示。
d2 x dt2
2n
dx dt
pn2 x
h sin t
x(0) x0和v(0) v0
第3章 单自由度系统的受迫振动
于 90°。在振动实验中,常以此作为判断振动系统是否处于共振状态的一种标志。 (3) 高频区。当λ>>1, ϕ=180°。表明当激振力频率远远高于固有频率时,受迫振动的相位差接
近与 180°。这说明受迫振动的位移与激振力是反相位的。 应当指出,对于λ=0,当λ<1 时,λ =0;λ>1 时,ϕ=180°;λ=1 时,ϕ角从 0 跳到 180°。 对于不同的阻尼值,相位差ϕ角在 0 到180° 之间变化。 例 3-1 质量为 M 的电机安装在弹性基础上。由于转子不均衡,产生偏心,偏心距为 e,偏心质
pn
(3-10)
绘出对应不同的阻尼比ζ,相位差ϕ随λ变化的曲线族如图 3-2 中的右上角所示,即相频特性曲线。
(1) 低频区。当λ<<1时,ϕ≈0,表明当激振力频率很低或ω<< pn 时,相位差ϕ接近于零,即受
迫振动的位移与激振力几乎同相位。
(2) 共振区。当λ=1时,ϕ=90°。表明当激振力频率等于振动系统的固有频率时,相位差为 90°。
根据达朗贝尔原理,有
− cx& + Mg − k(x + δ st ) − M&x& − meω 2 sin ωt = 0
∴ M&x& + cx& + kx = −meω 2 sin ωt
令
p
2 n
=
k M
,2n
=
c M
,则上式可写成
&x& +
2nx&
+
pn2 x
3-单自由度强迫振动解析
前面已经得出方程
x
的全解为:
2wnx
x
wn2 x
F0 m
sin wt
x
exwnt
x0
xwn wd
x0
sin wd t
x0
cos wd t
X
exwnt
0
xwn
sin
wd
w
cos
sin
wd t
sin
cos
wd t
X0 sin(w t )
第3章 单自由度系统强迫振动
3.1 单自由度系统在谐和激振下的强迫振动
Rmax=
2x
1
1x2
而r=1时
R= 1
2x
由此看出:当r=1,x很小时的R和Rmax相 差很小,所以在工程中仍认为当w=wn 时发
生共振。
第3章 单自由度系统强迫振动
3.1 单自由度系统在谐和激振下的强迫振动
28
3. 相频特性曲线(P37)
以x为参 数,画出f- r 曲线即 f
相频特性曲 线,表明了阻 尼和激振频 率对相位差 的影响。
1 r2
分别取 z*式的实部和虚部就是对应于
余弦和正弦激励的稳态响应。
第3章 单自由度系统强迫振动
3.1 单自由度系统在谐和激振下的强迫振动
21
稳态响应分析(P34-39)
1. 稳态响应xp=X0sin(wt-f)的性质(P34)
(1)在谐和激振条件下,响应也是谐和的, 其频率与激振频率相同; (2)谐和激励强迫振动的振幅X0和相位角φ 决定于系统本身的物理性质和激振力的大小 和频率,与初始条件无关;
• r →∞时,f→p,系统平稳运行。
第3章 单自由度系统强迫振动
振动理论讲义第4章 单自由度系统受迫振动
(4.6)
前面两项是无阻尼自由振动,第三项是无阻尼受迫振动。 方程(4.6)的前两项是具有固有频率 的正弦波,而第三项受迫振动的正弦波的频率 是外来激励的频率 。显然,这两个频率是相互完全独立的。(4.6)是由两个正弦波叠加 而成,合成之后的波不再是简谐运动。 进一步分析(4.5)式表示的含义。显然, 波,该振幅取决于频率比 。 是一个具有振幅为 的正弦
第4章 单自由 由度系统 统受迫振动 4.1 前 前言
前面 面讨论的是 是在外界初始 始干扰下依 依靠系统本身 身的弹性恢 恢复力维持的 的振动。下 下面将讨 论系统由外界持续 续激振引起的振动。 强迫振动从外 强 外界不断获 获取能量来补 补偿阻尼所 所消耗的 能量,使系统得以 以维持持续的等幅振动 动。 响应:外界激振引 引起的系统 统的振动状态 态。对于不 不同的外界激 激励,系统 统具有不同的 的响应, 一般以位 位移形式表 表达,有时也以速度或 或加速度的形式来表达 达。
4.2 无 无阻尼受迫 迫振动
首先 先研究简单 单的情况,使 使单自由度 度振动方程的 的阻尼项为 为零,得到如 如下方程 kx P0 sin mx n t 观察可知函数 x x0 sin t 可以满足这个方程 程,代入上式,有
2
(4.1)
(4.2)
振动理论
x0 k m 2 P0
北京大学力学系 陈永强
或者
x0 P0 P0 / k P0 / k 2 2 k m 1 m / k 1 2 / n2
代回(4.2),有
x P0 / k sin t 1 2 / n2
(4.3)
即为所求的位移响应。上面方程中的 P0 / k 具有简单的物理意义:荷载 P0 作用下的弹簧 的静变形。如果记
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机械振动多媒体教材(补)
第3章单自由度系统受迫振动
宣海军
marine@
浙江大学化工机械研究所高速旋转机械实验室
2009年3月
Mechanical Vibrations (Appendix) Chapter 3 –Forced Vibration of Single Degree of Freedom Systems
Associate prof. XUAN Haijun
Email: marine@
HiRoMa. Lab., Institute of Chemical Machinery, ZJU
03/2009
3.5MATLAB在单自由度受迫振动分析中的应用
/Examples using MATLAB
% Ex3_1.m
f_0 = F0/m;
x0_dot = 0.1;
t=0:0.005:2;
x = x0_dot*sin(wn.*t)./wn+ (x0 -f_0/(wn^2-w^2))*cos(wn.*t)...
+ f_0/(wn^2-w^2)*cos(w.*t);
ylabel('x(t)');
title('Example2-1')
% Ex3_2.m
= [0: 0.01: 4];
x0 = [0.1; 0.1];
[t,x] = ode23('dfunc3_2', tspan, x0);
disp(' t x(t) xd(t)');
x]);
plot(t,x(:,1));
xlabel('t');
ylabel('x(t)');
title('Example3-2');
% dfunc3_2.m
function f = dfunc2_2(t,x)
f = zeros(2,1);
f(1) = x(2);
f(2) = 100*sin(30*t)/5 -9.81*0.5*sign(x(2)) -(2000/5)*x(1);
Find the Fourier coefficients by a numerical integration procedure.
∑==
N
i i
F
N
a 102…,2,1,2cos
2
==
∑j t j F a N i
π复合梯形积分公式:。
方法: Dividing the time axis into a number of discrete points and using a simple variation F(t) during each step.
3.5 Examples using Matlab
也可采用Method 3 求解例3-6,将Fig.1 中的激扰力分解成以 下Fig.5所示的斜波脉 冲激扰载荷.
31
Fig.5
Dr. Xuan Haijun
3.5 Examples using Matlab
例3-6的求解结果如下Fig.6所示:(其中:输入参数定义和具体数值见Matlab 程序头部说明。
蓝线-位移x,红线-速度dx)
Fig.6
32
Dr. Xuan Haijun
补充材料:
3.6
Engineering examples
33
Dr. Xuan Haijun
3.6 Engineering examples
例3-7, 如图所示混流式水轮机,叶轮重量为250 Kg,不平衡量me=5Kg-mm, 叶轮与外壳的径向间隙为5mm,水轮机工作转速范围为600 ~ 6000 r/min。
假设钢轴的轴承支承端固支。
试求:钢轴的直径,避免叶轮与 外壳发生碰擦。
34
Dr. Xuan Haijun
3.6 Engineering examples
解: 由不平衡量引起的最大动挠度为(c = 0):
f max
meω 2 meω 2 = = 2 k − Mω k (1 − s 2 )
(1)
已知,me=5 Kg-mm,M = 250 Kg,fmax=5 mm。
轴的旋转角速度ω范围为:
2π 2π = 200π rad/s 600r/min = 600 × = 20π rad/s to 6000r/min = 6000 × 60 60
k k 2 = = 0.004k ( rad/s ) 水轮机横向振动的固有频率为: ωn = M 250
2
35
Dr. Xuan Haijun
3.6 Engineering examples
当 ω = 20π rad/s 时,由(1)式 解得: k = 10.04 × 104 π 2 N/m 当 ω = 200π rad/s 时,由(1)式 0.005 = 解得: k = 10.04 × 106 π 2 N/m 假设水轮机工作在一阶临界转速以上,取 ω
0.005 =
5.0 × 10 × ( 20π )
−3
2
⎛ ( 20π )2 ⎞ k ⎜1 − ⎟ ⎜ 0.004k ⎟ ⎝ ⎠
−3
2π 2 = k − 105 π 2
5.0 × 10 × ( 200π ) ⎛ ( 200π )2 ⎞ k ⎜1 − ⎟ ⎜ ⎟ 0.004 k ⎝ ⎠
2
200π 2 = k − 107 π 2
ωn 较大值,转子将自动对中。
36
4 ⎛ ⎞ 3 EI 3 E π d 因此,可以取 k = 10.04 × 104 π 2 N/m 则由 k = = 3 ⎜ ⎟ 3 l l ⎝ 64 ⎠ 3 1/ 4 4 2 3 1/ 4 ⎛ 64kl ⎞ ⎛ 64 × 10.04 × 10 π × 2 ⎞ 可得:d = ⎜ ⎟ =⎜ ⎟ = 0.127m 11 3π × 2.07 × 10 ⎝ 3π E ⎠ ⎝ ⎠ Dr. Xuan Haijun
3.6 Engineering examples
补充习题3-1, 如图所示翼尖挂载导弹的战斗机,假设其机翼可等效成长度为 l = 10 m,EI = 15×109 N-m2悬臂梁,机翼、翼尖导弹及挂架可以等效成翼尖 质量m = 2500 kg。
若导弹发射时产生的反作用力近似等于幅值F = 50 N-s的 脉冲载荷,试求机翼翼尖的振动响应。
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3.5 Examples using Matlab
补充习题3-2, Using Ex3_5.m, find the steady-state response of a
viscously damped system with m=1 kg, k=400 N/m, and c=5 N-s/m subject to the periodic force shown in following figure.
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第3章 简谐力激励的强迫振动
作业
补充习题3-1 , 3-2
预习
第4章 多自由度系统振动
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