物理化学热力学

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物理化学第2章 热力学第一定律

物理化学第2章 热力学第一定律

注意:物系变化后,那些不影响的部分不能 叫做环境。
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(3) 物系分类
根据体系与环境间是否有能量、物质交 换,将物系分成三类: a、敞开物系:物系与环境间既有物质交换, 又有能量交换; b、封闭物系:物系与环境间没有物质交换, 但有能量交换; c、隔离物系:物系与环境间没有物质交换, 又没有能量交换;
第二章 热力学第一定律
热力学是建立在大量科学实验基础上的 宏观理论,是研究各种形式的能量相互转化 的规律,由此而得出各种自动变化、自动进 行的方向、限度以及外界条件变化时对它们 的影响等。
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§2.1 热力学基本概念
一、热力学概述 热力学:是应用热力学的基本定律研究化 学变化及其有关的物理变化的科学。 1、 研究对象: 热力学研究的对象是大量微观粒子 的宏观性质,(粒子数大体上不低于1023 数量级。)热力学不研究少数粒子所构成 的物质和个别粒子的行为。
(b) 广度性质是系统所含物质量的一次齐函 数,强度性质是零次齐函数。 (c) 两个广度性质相除,所得为强度性质 如:m / V =ρ V / n = Vm
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** 3、状态与状态函数
(1)状态:当体系的所有性质都有确定值时,就 称体系处于某一状态。因此体系的状态是体系 性质的综合表现。 (2)独立变量(状态变量、状态参数、状态参 变量): 当体系处于一定状态时,其强度性质和容 量性质都有一定的数值,但体系的这些性质是 相互关联的,只有几个是独立的,因而可用几 个独立性质来描述体系的状态。
2、物系的性质
物系的性质:物系处于某种条件下(状态或 热力学状态)的物理量,这些性质或物理量又称热 力学变量。如T、P、V、N、、U、H、G、CP、S 等。仔细分析这些性质就会发现,它们有的值与物 质量有关,具有加和性,有的无加和性。

热力学和物理化学的关系

热力学和物理化学的关系

热力学和物理化学的关系热力学和物理化学是两门密不可分的学科,在化学领域的研究中,它们常常交织在一起,成为探究物理世界深层次的难题。

随着科学技术的发展,人们对于热力学和物理化学之间的关系越来越感兴趣。

热力学,简单来说,是研究能量转化和热力学定律的物理学科,它的主要关注点在于物质的性质、能量、热力学定律以及物理过程中的规律性。

而物理化学则是研究物理与化学之间的联系,以及物质的结构、性质和变化规律等方面的科学。

两者在学科研究上有着很大的交叉与互动关系,下面将具体探讨它们之间的相互作用。

1. 热力学对物理化学的影响热力学对于物理化学研究有着广泛而深刻的影响。

在材料科学领域,热力学理论被广泛应用于合金、陶瓷、半导体等领域的研究,通过物质的热力学性质来研究物质的结构和性质。

例如,铝合金的热力学性质对于制备最终的材料有着决定性的影响。

通过热力学模拟和计算,可以确定最佳的制备条件以及铝合金中各种物质的含量和比例。

另外,还能预测材料的性能,如其强度、韧性及导电性等,这对材料工程师来说是非常关键的。

此外,在医药、生物和化工等领域中,热力学也占有重要的地位。

例如,热力学可以用来研究生物分子的稳定性,如蛋白质和DNA在不同温度下的稳定性。

从而,预测它们在不同条件下的行为,并提供制备和储存这些物质的最佳方法。

热力学还可以用于分析反应动力学、化学平衡以及溶解等现象。

它为研究化学反应的发生提供了必要的参数,帮助化学家们预测反应条件和反应产物,从而为新材料、药物等的研究提供了很好的基础。

2. 物理化学对热力学的影响物理化学是通过研究物质的结构、性质和变化规律来探究它与物理之间的联系。

它对于热力学的研究和发展也有着不可忽略的作用。

热力学的定理及其应用已经在物理化学中得到广泛的应用。

例如,物理化学家们可以利用热力学的理论来研究材料的微观结构和性质。

在材料科学中,常常需要衡量材料的热容量和热导率等热力学性质来对其进行评估。

通过这些热力学性质,可以对材料的结构和性能作出深入的分析,并通过理论计算来寻找最佳的制备方案。

物理化学第1章 热力学第一定律

物理化学第1章 热力学第一定律

系统从环境吸热Q为正值,系统放热于环境Q为
负值。 ⑶单位: 常用单位为焦耳(J)或千焦耳(kJ)。
⒉功 ⑴定义和符号
系统与环境之间除热以外被传递的其他各种形式
的能量统称为功,用符号W表示。 ⑵正负值规定 系统对环境做功W为负值,系统从环境获得功W为 正值。
⑶单位:常用单位为焦耳(J)或千焦耳 (kJ)。
p( H 2 ) y( H 2 ) p总 =0.6427 108.9=70.00 kPa
p( N2 ) p总 p( H2 ) 38.89 kPa
四、阿马格分体积定律
由A、B、C组成的理想气体混合物
nRT (nA nB nC ) RT V p p
VA VB VC
⑶热力学能是系统的广度性质,具有加和性。
热力学能的微小变化dU可用全微分表示
通常,习惯将热力学能看作是温度和体积的函数,
即U=f(T,V),则
U U dU ( )V dT ( )T dV T V
理想气体的热力学能只是温度的函数。
1.3热力学第一定律
一、能量守恒与热力学第一定律
1.能量守恒定律
自然界的一切物质都具有能量,能量有各种各样形式, 并且能从一种形式转变为另一种形式,但在相互转变过 程中,能量的总数量不变。 2.热力学第一定律

本质:能量守恒定律。 常用表述:“第一类永动机是不可能造成的。” 第一类永动机是指不需要供给能量而可以连续不断做功
的机器。
二、封闭系统热力学第一定律的数学表达式
⑶恒容过程:变化过程中系统的体积始终恒定不变过程。
⑷绝热过程:系统与环境之间没有热交换的过程。 ⑸循环过程:系统由某一状态出发,经历一系列的变化,又 回到原状态的过程。

物理化学1.1-热力学基本概念

物理化学1.1-热力学基本概念
第一章 化学热力学基础
●在确定条件下,变化是自发还是非自发?变化的 限度?从确定的自发变化可以获得多少功?要实现 确定的非自发变化,必须注入多少功?
三峡大坝 发电机组
化学电池 化学激光 ……
农田灌溉
电解反应 光化学反应 ……
§1.1 热力学基本概念
1.系统和环境
系统(system) ——热力学研究的对象,包括指定的物质和空间。
非均相系统(多相系统)
(heterogeneous system)
CaCO3 (s) =CaO(s)+CO2(g) NH4HCO3 (s) = NH3(g) + H2O(g) + CO2(g)
相变(phase transformation)
——物质从一种聚集形态转变为另一种聚集形态。
气体
液化
升华

封闭系统(Closed system) ×

隔离系统(Isolated system) ×
×
2.描述系统状态的热力学函数
抽开插板
n,p,V,T
n, p,V,T
Sy(I)
Sy(II)
强度性质函数(intensive properties) 数值大小与系统中所含物质的量无关, 无加和性(如 p,T);
p、V、T 变化过程 相变化过程 化学变化过程
典型p、V、T变化过程
① 定温过程:T1=T2=Tsu ② 定压过程: p1= p2= psu ③ 定容过程: V1=V2 ④ 绝热过程: Q = 0 ⑤ 对抗恒外压过程:psu=常数(包括0)
p1,T1 psu
⑥ 循环过程 :系统的始态和终态为同一状态。
1、苯的正常沸点为80.1 ℃。你知道苯在80.1 ℃ 的饱和蒸汽压吗?

物理化学 第一章 热力学第一定律

物理化学 第一章 热力学第一定律

状态函数的改变量,只与过
LA
LB
程的始终态有关,而与状态 变化的具体途径无关。
△L= LB - LA
推论1:根据特征2状态函数的改变量具有加和性。 △L= ∑△LB
如:水10℃→30℃→50℃→70℃→90℃ △T=90-10=80℃
△T=(30-10)+(50-30)+(70-50)+(90-70)=80℃ 推论2:循环过程状态函数的改变量为零。
第一章
热力学第一定律
主要解决的问题
变化过程中能量的传递和能量的 转化的计算问题
§1—1 基本概念及术语 一、系统与环境 系统:研究的对象。
环境:与系统密切相关的其余部分
系统的分类
1.隔离系统(孤立系统):系统与环境之间既 没有能量交换,也没有物质交换的系统。
2.封闭系统:系统与环境之间只有能量交换, 但没有物质交换的系统。
总结:由p-V图和上面的计算结果可知,1、2、 3、4个过程是在相同的始终态之间,采取不 同途径进行的四个过程,功的数值是不同的, 由1→4系统对外做功依次增加,证明功不是 状态函数,而是过程的属性和产物。
三、可逆过程和不可逆过程
把2、3、4、三个过程以对应方式逆转回去, 看环境消耗多少功?
(2)一次压缩
第一、状态函数的分类 1.广度性质(容量性质):其数值的大小与 系统中所含的物质量成正比。且具有加和性。
如:质量(m) 2.强度性质:其数值的大小与系统中所含的 物质量无关,且不具有加和性。
如:温度(T)
第二、状态函数之间的关系 热力学系统中的状态变量之间并不是独
的,彼此之间有着相互联系 如:理想气体的p,V,T
V(1 p+dp)dV=-

物理化学课件 第一章 热力学

物理化学课件 第一章 热力学
第一章 热力学第一定律和热化学
The first law of themodynamics and thermochemistry
第一节 热力学概论
一. 热力学
热力学(Thermodynamics): 研究宏观系统各种过程中能量相互转换所遵循的规 律的科学, 化学热力学:
热力学应用于化学及其相关的过程 主要原理:
内容:通过导热壁分别与第三个物体达热平衡的任意两个物 体彼此间也必然达热平衡。
定律延伸:任一热力学均相体系,在平衡态各自存在一个称 之为温度的状态函数,对所有达热平衡的均相体系,其温 度相同。
温标:a)摄氏温标 以水为基准物,规定水的凝固为零点, 水的沸点与冰点间距离的1/100为1℃。
b)理想气体温标 以低压气体为基准物质,规定水的三相点 为273.16K,温度计中低压气体的压强为 pr
平衡态公理: 一个孤立体系,在足够长的时间内必将趋于唯一的
平衡态,而且永远不能自动地离开它。
四、状态和状态函数
(一)状态 —系统所有性质的综合表现 ➢系统处于确定的状态,系统所有性质具有确定值;
➢系统所有性质具有确定值,系统状态就确定了;
➢系统的性质是相互关联的,通常采用容易直接测量 的强度性质和必要的广度性质来描述系统所处状态。
五、过程与途径
过程:系统从始态到终态发生的变化 途径:系统完成一个过程的具体方式和步骤
过程 -系统从始态到终态状态随发生的一系列变化
➢ 化学变化过程 按变化的性质分 ➢ 物理过程
p、V、T变化过程
相变化过程
过程按变化的条件分: 等温(T = 0) 等容(V = 0)
表述为热力学第一定律(相变和化学反应热效应)、热力 学第二定律(方向、限度和平衡)、热力学第三定律(熵)

物理化学-热力学第一定律

物理化学-热力学第一定律

❖ 小结:
➢ W和Q是系统与环境间交换能量的两种形式;不是能量存在 的形式,而是能量传递的形式;
➢ 不能说系统某个状态具有多少热、多少功; ➢ 计算W和Q一定要与系统与环境间发生热交换的过程联系; ➢ 系统内部的能量交换不可能是热或功。
➢ W和Q 不是状态函数,其数值与变化途径有关,为途径函数;
➢ Q和W的微小变化用符号 δ 而不能用d表示。即:δQ和δW
热力学第一定律
U Q W
环境 surroundings
无物质交换 封闭系统 Closed system
有能量交换
第一章 热力学第一定律
§1.1 §1.2 §1.3 §1.4 §1.5
热力学绪论 热力学基本概念 热力学第一定律 可逆过程与体积功 焓
§1.6 热容
§1.7 热力学第一定律的应用
§1.8 热化学 §1.9 化学反应热效应的计算 §1.10 能量代谢与微量量热技术简介
§1.1 热力学绪论
➢ 机械运动——物体的空间位置发生变化。 ➢ 热运动——由大量无规则运动的分子所组成的宏观物质以热现象
为主要标志的运动。
➢ 热现象——物质物理性质随温度变化的现象。 ➢ 热学——研究物质热现象、热运动规律以及热运动同其它运动形
式之间转化规律的一门学科。
➢ 热学理论两种方法——热力学方法和统计物理学方法
适用条件:封闭系统。
能量守恒定律
Joule(焦耳)和 Mayer(迈耶尔)自1840年起, 历经 20 多年,用各种实验求证热和功的转换关系, 得到了一致的结果。
即: 1 cal = 4.1840 J
3.化学过程 过程:系统发生了一个从初态到末态的变化,
称为系统发生了一个热力学过程。 途径:从初态到末态的具体步骤。

物理化学:第一章 热力学第一定律

物理化学:第一章    热力学第一定律

始态A
途径I C
B 途径II
终态Y
基本概念
系统的变化过程分为:
A. 单纯p,V,T变化过程(p,V,T change process)
B. 相变化过程(phase transformation process)
C. 化学变化过程(chemical change process)
几种主要的p,V,T变化过程
学上是一次齐函数。(如n,V,U等)
2、强度性质(intensive properties):数值取决于体系自 身的特性,与体系的数量无关。不具有加和性。在数学上是 零次齐函数。(如p,T等)
一种广度性质 =强度性质, 另一种广度性质
如Vm=Vn
,b= m V

基本概念
3. 热力学平衡态(thermodynamical equilibrium state)
dz
(
z x
)
y
dx
( z y
)x
dy
dz 0
③ 状态方程(equation of state)
定义:体系状态函数之间的定量关系式。
理想气体
V= nRT p
基本概念
5. 过程与途径(process and path)
定义:当外界条件改变时,体系的状态随之发生变化,体系 从某一状态变为另一状态成为体系经历了热力学方程,简称 为过程。完整地描述一个过程,应当指明始态、终态,外界 条件及变化的具体步骤,变化的具体步骤称为途径。
特性:a 是状态的单值函数,状态一经确定,状态函数就有 确定的数值,而与体系到达状态前的历史无关。
b 状态变化,函数随之变化,变化取决于体系的始终态, 与途径无关。
c 状态函数的组合仍然是状态函数。 d 状态函数的微小变化,在数学上是全微分。

物理化学 第二章 热力学第一定律

物理化学 第二章 热力学第一定律
2.热不是状态函数
(1)不能说系统某一状态有多少热,只能说过程的热是 多少。过程的功只能表示为Q,不能表示为∆Q。 (2)同一始末态,途径不同,热的值也不同
注意:热是过程中系统与环境交换的能量。 系统内的不同部分之间交换的能量不应称为热。
尽管 TA TB,但系统和环境间交换的Q=0
绝热
AA
B
热力学能
而与环境交换的能量。 非体积功:除体积功以外一切其他形式的功。如,电
功、表面功。符号: W/
2.体积功
dl V
F pamb As
dl V
F pamb As
活塞位移方向
系统压缩(环境作功)
W 0, dV 0 W Fdl pamb Asdl pambdV
活塞位移方向
判断:
喷射前
喷射中
喷射后
状态和状态函数
1.概念
状态:静止系统内部的状态,即热力学状态。
状态函数:描述系统状态的宏观性质(如P,T,V,U,S, A,G 等)。
热力学用系统所有的性质描述它所处的状态。状态确定
后,系统所有性质有确定值,性质随状态的确定而确定,
是状态的函数。
描述
所有性质 (T、P、V、 ρ 、η 等)
(1)热与途径有关
途径a、b有相同始末态,则 Qa Wa Q b Wb
∵不同途径 Wa Wb
∴ Qa Qb
(2)第一类永动机不可能造成。
§2.3 恒容热、恒压热,焓
恒容热 恒压热 焓 QV=△U,Qp=△H两式的意义
一、恒容热:系统在恒容且非体积功为零的过
程中与环境交换的热。符号:QV
步骤a1
H2O(l) 80℃ 47.360kPa

物理化学第一章热力学第一定律讲解

物理化学第一章热力学第一定律讲解
热交换为Q,功交换为W,则系统的热力学能的变化为:
U U2 U1 QW 对于微小变化 dU Q W
热力学能的单位: J
热力学能是状态函数,用符号U 表示,它的绝对值尚 无法测定,只能求出它的变化值。
热力学第一定律的文字表述
热力学第一定律是能量守恒与转化定律在热现象领域 内所具有的特殊形式,说明热力学能、热和功之间可以相 互转化,但总的能量不变。
U U (T , p,n)
若是 n 有定值的封闭系统,则对于微小变化
dU


U T
p
dT


U p
T
dp
如果是 U U (T ,V )
dU


U T
V
dT


U V
T
dV

U T
V


U T
V2 )
p2
O V1
p1V2
p2V2
V2 V
一次等外压压缩
p2

p1
p1


V2
V2

p
p1
p1V1
V1 p1V2
阴影面积代表We',1 p2
O
V1
p2V2
V2 V
2. 多次恒压压缩
现在,国际单位制中已不用 cal,热功当量这个词将逐渐被 废除。
§1.4 热力学第一定律
能量守恒定律 到1850年,科学界公认能量守恒定律是自然界的普
遍规律之一。能量守恒与转化定律可表述为:
自然界的一切物质都具有能量,能量有各种不同形 式,能够从一种形式转化为另一种形式,但在转化过 程中,能量的总值不变。

物理化学 第三章 热力学第一定律

物理化学 第三章 热力学第一定律

二、 熵增原理及平衡的熵判据 ➢ 绝热过程,δQ=0,则有
S
2 Q
1T
不可逆 可逆
S绝热 0

不可逆
dS绝热 0 可逆
➢ 孤立系统,δQ=0,则有
Siso Ssys Ssu 0 或
dSiso 0
自发 平衡
熵增加原理:系统经绝热过程由一状态到达另一状态, 熵值不减少;自发变化的结果,必使孤立系统的熵增加 (孤立系统中可以发生的实际过程都是自发过程)。
Q1
nRT1 ln( V1 / V2 )
T1
热机效率及卡诺定理
W
Q1 Q2
T1 T2
1
Q1
Q1
T1
1 Q2 1 T2
Q1
T1
Q2 T2 Q1 T1
Q2 Q1
T2
T1
Q2 Q1 0 T2 T1
Q — 热温商 T
结论:理想气体为工质的卡若热机的效率η,只与两个
热源温度(T1,T2)有关,温差愈大, η愈高。卡若循环热 温商之和为0
V
§3-2 卡若循环与热机效率——热转化为功的限度
过程1:恒温可逆膨胀(A 外做功
B):从高温热源吸热对
U1 0
W1
VB VA
pdV
nRT1
ln V1 V2
1
Q1 -W1
所作功如AB曲线下 的面积所示。
过程2:绝热可逆膨胀(B
Q' 0
C):耗热力学能对外作功
W ' U ' nCV,m (T2 T1)
得:S= 2 Qr T2 nC p,m dT ;
1T
T1 T
视C

p,m
常数

物理化学第2章热力学第一定律

物理化学第2章热力学第一定律

第二章热力学第一定律2.1 热力学的理论基础与方法1.热力学的理论基础热力学涉及由热所产生的力学作用的领域,是研究热、功及其相互转换关系的一门自然科学。

热力学的根据是三件事实:①不能制成永动机。

②不能使一个自然发生的过程完全复原。

③不能达到绝对零度。

热力学的理论基础是热力学第一、第二、第三定律。

这两个定律是人们生活实践、生产实践和科学实验的经验总结。

它们既不涉及物质的微观结构,也不能用数学加以推导和证明。

但它的正确性已被无数次的实验结果所证实。

而且从热力学严格地导出的结论都是非常精确和可靠的。

不过这都是指的在统计意义上的精确性和可靠性。

热力学第一定律是有关能量守恒的规律,即能量既不能创造,亦不能消灭,仅能由一种形式转化为另一种形式,它是定量研究各种形式能量(热、功—机械功、电功、表面功等)相互转化的理论基础。

热力学第二定律是有关热和功等能量形式相互转化的方向与限度的规律,进而推广到有关物质变化过程的方向与限度的普遍规律。

利用热力学第三定律来确定规定熵的数值,再结合其他热力学数据从而解决有关化学平衡的计算问题。

2.热力学的研究方法热力学方法是:从热力学第一和第二定律出发,通过总结、提高、归纳,引出或定义出热力学能U,焓H,熵S,亥姆霍茨函数A,吉布斯函数G;再加上可由实验直接测定的p,V,T等共八个最基本的热力学函数。

再应用演绎法,经过逻辑推理,导出一系列的热力学公式或结论。

进而用以解决物质的p,V,T变化、相变化和化学变化等过程的能量效应(功与热)及过程的方向与限度,即平衡问题。

这一方法也叫状态函数法。

热力学方法的特点是:(i)只研究物质变化过程中各宏观性质的关系,不考虑物质的微观结构;(ii)只研究物质变化过程的始态和终态,而不追究变化过程中的中间细节,也不研究变化过程的速率和完成过程所需要的时间。

因此,热力学方法属于宏观方法。

2.2 热力学的基本概念1.系统与环境系统:作为某热力学问题研究对象的部分;环境:与系统相关的周围部分;按系统与环境交换内容分为:(1)敞开系统(open system) :体系与环境间既有物质交换又有能量交换的体系。

物理化学 化学热力学

物理化学  化学热力学
s:固态、l:液态、g:气态、aq:水溶液
等容反应热:Q V = Δ r U 等压反应热:Qp = Δ r H
始态(反应物) rHm 终态(产物)
r H m ,1
r Hm,2
中间态
r Hm r Hm,1 Δr Hm,2
∆r Hm = ∆f Hm (产物)- ∆f Hm (反应 物)
Qp H 2 H1 H
吸热反应H 0,放热反应H 0
Qp = △ H 式的物理意义是:
在等温、等压、不做其他功条件下,一封闭 系统所吸收的热,全部用来增加系统的焓。
或说,等压热效应与反应的焓变数值相等。
Qp不是状态函数,而△H是状态函数的变化,
只有在等温、等压、不做其他功的条件下, 二者才相等。
(3)孤立系统( isolated system) 系统与环境之间无物质交换,又无能量交换。
(1)状态: 系统的状态是系统的各种物理性质和
化学性质的综合表现。 (2)状态函数:
系统状态的性质。 状态函数的变化仅取决于系统的始态 和终态,与所经历的过程无关。
物理量 体积 压强 温度 内能 焓 熵
等温过程:T不变 等压过程:P不变 等容过程:V不变 (2)途径:由同一始态到同一终态的不同 方式称不同途径。(殊途同归)
△U = Q + W 其中:U:内能(J)
Q:热(J) W:功(J)
1. 内能
• 内能定义:系统内部的能量。 • 符号:U • 内能的变化:
△U = UB-UA • 内能是状态函数:
m:反应进度(1摩尔反应)
y :标准状态
书写热化学方程式的注意问题: (1)应注明反应时的温度和压力条件。 (2)聚集状态不同时, rHmy 不同。

热力学知识:热力学状态方程和热力学物理化学

热力学知识:热力学状态方程和热力学物理化学

热力学知识:热力学状态方程和热力学物理化学热力学是研究热能转化和能量交换的学问,是物理化学的一个重要分支。

热力学状态方程是热力学研究中的基础之一,而热力学物理化学则是通过热力学的理论和方法来解释化学反应的性质和规律。

本篇文章将从这两个方面来探讨热力学的知识。

一、热力学状态方程1.状态方程的定义和作用热力学状态方程是热力学中关于系统状态的基本表述方式之一,也是热力学研究的基础。

状态方程描述了系统各个物理量之间的关系,比如温度、压力、体积、物质的数量、能量等。

这些物理量的变化会影响体系的状态,而状态方程则把它们联系了起来,从而使我们能够更好地理解体系的行为和性质。

2.热力学状态方程的种类热力学状态方程有不少种类,其中最著名的是气体状态方程,即理想气体状态方程,它描述了理想气体体积、压力、温度之间的关系,即PV=nRT(其中P为气体压力,V为体积,n为气体摩尔数,R为气体常数,T为气体温度)。

另外常见的状态方程还有van der Waals方程、Redlich-Kwong方程等,它们都是对于真实气体的温度和压缩因子效应进行了修正,能够更好地描述实际气体的状态。

3.热力学状态方程的应用热力学状态方程的应用极为广泛,其中最为重要的莫过于热力学过程的分析。

在热力学过程中,系统会因为吸收或者释放热量而发生状态变化,这种变化可以通过状态方程进行描述。

比如我们常说的等压与等温过程,就是体系在等压条件下,温度保持不变时的状态变化。

通过热力学状态方程,我们可以准确地计算体系在不同过程中的能量变化以及物态变化,研究它们的扩散、传导、收放等性质。

二、热力学物理化学1.热力学物理化学的概念热力学物理化学是将热力学与物理化学结合起来,研究物质的热力学性质和热态过程的基础理论。

它所涉及的范畴包括反应热力学、相平衡、乃至于电化学、分子动力学等。

它不仅可以用于解释许多化学反应的性质和规律,更可以为实验设计提供理论依据,为产品改良和性能调节提供方法。

物理化学第1章 热力学第一定律及其应用

物理化学第1章 热力学第一定律及其应用
U Q W 40.69kJ 3.1kJ 37.59kJ (2)
Q U W U H=40.69kJ
37.59kJ
§2.6 理想气体的热力学能和焓
一、理想气体U
理想气体有两个基本特点:a 分子本身不占有体积 b分子间没有相互作用力
理气内能只是温度的函数,即 U =f (T )
具体写成数学式为:
功可以分为:
体积功:本教材又称膨胀功 定义——由于系统体积变化而与环境交换的功 We
非体积功:也称非膨胀功,其他功 指体积功以外的功 Wf 热力学中一般不考虑非膨胀功
四、数学表达式
设想系统由状态(1)变到状态(2),系统与环
境的热交换为Q,功交换为W,则系统的热力学能的变
化为:
U U2 U1 QW
二、内能(热力学能)
1.定义:指系统内部能量的总和, 包括分子运动的平动能、 分子之间相互作用的位能、 分子内部的所有能量 符号:U
系统总能量通常(E )有三部分组成:
(1)系统整体运动的动能
(2)系统在外力场中的位能 (3)内能
热力学中一般只考虑静止的系统,无整体运动,不考虑 外力场的作用,所以只注意内能
对于微小变化
dU Q W
说明:(1)W指的是总功,包括We、Wf (2)适用范围:封闭体系 、孤立体系 (没有物质交换的体系)
§2.4 体积功 W Fdl
一、体积功的计算 pi > pe We FedlFe AAdlpedV
公式说明:
(1)不管体系是膨胀还是压缩,体积功都用-p外dV表示; (2)不用-pdV表示;p指内部压力, p外指外压,也不能用-p外V、 -Vdp外表示。
§2.3 热力学的一些基本概念
一、系统与环境

物理化学第一章热力学第一定律 (1)

物理化学第一章热力学第一定律 (1)
' ' We,2 pe (V ' V2 )
p
p1
' pe
p1V1
' pe V'
p1 (V1 V )
'
整个过程所作的
功为两步的加和。
27
p2
V1
V'
p2V2
V2
V
(3)外压比内压大一个无穷小的值 外压始终比内压大一无限小值,使压力缓慢
增加,恢复到原状,所作的功为:
p
W pi dV
15
热力学第一定律的经典表述:
不供给能量而可以连续不断对外做功的机器叫作 第一类永动机。无数事实表明,第一类永动机不 可能存在。 这种表述只是定性的, 不能定量的主要原因是测量 热和功所用的单位不同,它们之间没有一定的当量 关系。1840年左右, Joule和mayer 做了二十多年的 大量实验后,得到了著名的热功当量:1 cal = 4.184 J和 1J = 0.239 cal 。热功当量为能量守恒原 理提供了科学的实验证明。
3
§1.2 基本概念
一、系统和环境 二、状态和状态函数 三、相 四、过程与途径 五、热力学平衡系统
4
一、系统和环境 System and Surroundings
系统:研究对象 环境:系统以外的,与系统有关的部分 系统与环境有实际的或想象的界面分开 系统的分类:
System 物质交换 能量交换 敞开系统 open 可以 可以 密闭系统 closed 不可能 可以 孤立 ( 隔离 ) 系 统isolated 不可能 不可能
' e,3 V2
V1
p1
p1V1
' 阴影面积代表We,3

物理化学第2章热力学第一定律

物理化学第2章热力学第一定律

解: W= -10540J
Q=27110J
△U=Q+W=27110-10540=16570 J
作业:P129 1
§2.5 准静态过程与可逆过程
一、功和过程
Pe
功: W Fdl
dl
力F(force)
以气体膨胀为例
pi
A
W
Fe
dl
(
Fe A
)(
Adl
)
pedV
(2.6)
不同的过程,功值不同
(适用于宏观静止的、无外力场作用的封闭系统)
※第一类永动机是不可能造成的
注意: (1)热力学能、热和功三者可相互转化 (2)热力学第一定律是人类经验总结,任何与它相违 反的假设都不能成立
(3)热力学能在定态下有定值,其改变值只取决于 系统的始态和终态,与变化的途径无关
(4)热力学能在数学上具有全微分性质
(4)焓值不守恒,对一个隔离系统,△U=0,但ΔH不 一定等于零
(1)隔离系统
体系与环境之间既无物质交换,又无能量交换, 故又称为孤立体系。有时把封闭体系和体系影响所及 的环境一起作为孤立体系来考虑。
(2)封闭系统(closed system) 体系与环境之间无物质交换,但有能量交换。
(3)敞开系统 体系与环境之间既有物质交换,又有能量交换。
二、系统的性质 (1) 定义: 确定系统状态所需的各宏观可测量的物理性质 (如温度、压力、体积等)。又称热力学变量。
局限性: ▲考虑过程的始、终态,只计算变化前后的总结 果,不考虑过程的细节。
▲只能说明在某种条件下变化能否发生及进行的程 度,不能说明所需的时间、变化的根本原因和所经 过的历程
▲只做宏观了解,不做微观说明
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第一章 热力学第一定律 1、热力学三大系统:
(1)敞开系统:有物质和能量交换; (2)密闭系统:无物质交换,有能量交换; (3) 隔绝系统(孤立系统):无物质和能量交换。

2、状态性质(状态函数):
(1)容量性质(广度性质):如体积,质量,热容量。

数值与物质的量成正比;具有加和性。

(2)强度性质:如压力,温度,粘度,密度。

数值与物质的量无关;不具有加和性,整个系统的强度性质的数值与各部分的相同。

特征:往往两个容量性质之比成为系统的强度性质。

3、热力学四大平衡:
(1)热平衡:没有热隔壁,系统各部分没有温度差。

(2)机械平衡:没有刚壁,系统各部分没有不平衡的力存在,即压力相同 (3)化学平衡:没有化学变化的阻力因素存在,系统组成不随时间而变化。

(4)相平衡:在系统中各个相(包括气、液、固)的数量和组成不随时间而变化。

4、热力学第一定律的数学表达式:
∆U = Q + W Q 为吸收的热(+),W 为得到的功(+)。

定容
定温
定压
绝热
,21
21l n l n p m C T T Rpp = 得到的功W
1
2ln
p nRT p -
或2
1
ln
V nRT
V -
p V
-∆
或n R T -∆
,V m nC T

吸收的热Q
,V m nC T

2
1
ln V nR T V
,p m nC T

内能增量 U Q W ∆=+ ,V m nC T

,V m nC T

,V m nC T

焓变
H U pV ∆=∆+∆ ,V m nC T

,p m nC T

,p m nC T

熵变S

2
1
ln V T
C T
1
2
ln p n R p
或21
ln
V n R
V
2
1
ln p T C T
亥姆霍兹(定温定容) A U T S ∆=∆+∆ pdV
-⎰
吉布斯(定温定压) G H T S ∆=∆-∆
2
1
ln
p nRT p
12、在通常温度下,对理想气体来说,定容摩尔热容为:
单原子分子系统
,V m
C =
3
2
R
双原子分子(或线型分子)系统 ,V m C =
52R 多原子分子(非线型)系统 ,V m
C 6
32
R R ==
定压摩尔热容:
单原子分子系统 ,52
p m C R =
双原子分子(或线型分子)系统 ,,p m V m C C R -=,7
2
p m C R =
多原子分子(非线型)系统 ,4p m C R =
可以看出:,,p m V m C C R -=
13、,p m
C
的两种经验公式:,2p m C a b T c T =++ (T 是热力学温度,a,b,c,c’ 是经
,2'
p m c C a b T T
=++ 验常数,与物质和温度范围有关)
14、在发生一绝热过程时,由于0Q
δ=,于是d
U W δ= 理想气体的绝热可逆过程,有:
,V m n C d T p d V
=- ⇒
22
,11
l n l n V m T V C R T V =-
21
,12
l n ,l n V m p V C C pm p V ⇒=
,,p m V m
C p V C γ
γ=常数 =>1.
15、-焦耳汤姆逊系数:J T T
=(
)H p
μ∂∂-
J T μ->0 经节流膨胀后,气体温度降低;
J T μ-<0 经节流膨胀后,气体温度升高; J T μ-=0 经节流膨胀后,气体温度不变。

16、气体的节流膨胀为一定焓过程,即0H ∆=。

17、化学反应热效应:在定压或定容条件下,当产物的温度与反应物的温度相同而在反应过程中只做体积
功不做其他功时,化学反应所吸收或放出的热,称为此过程的热效应,或“反应热”。

18、化学反应进度:()()()
n B n B B ξν-=
末初 (对于产物v 取正值,反应物取负值)
1ξ=时,r r m U
U ξ
∆∆=
,r r m H H ξ
∆∆=
19、(1)标准摩尔生成焓(0
r m H ∆):在标准压力和指定温度下,由最稳定的单质生成单位物质的量某物
质的定压反应热,为该物质的标准摩尔生成焓。

(2)标准摩尔燃烧焓(0
c m H ∆):在标准压力和指定温度下,单位物质的量的某种物质被氧完全氧化
时的反应焓,为该物质的标准摩尔燃烧焓。

任意一反应的反应焓0
r m H ∆等于反应物燃烧焓之和减去产物燃烧焓之和。

20、反应焓与温度的关系-------基尔霍夫方程
()()r B A p p p p p p H H H C B C A C T T T ∂∆∂∂⎛⎫⎛⎫⎛⎫
=-=-=∆ ⎪ ⎪ ⎪
∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭
()()()()
210,021p p p C H T H H CT T ∆=∂∆∂>
∆-∆=∆-
0,Cp ∆<即产物热容小于反应物热容,则 ()0p H T ∂∆∂<,即温度升高时反应焓减小。

0,Cp ∆>即产物热容大于反应物热容,则 ()0p H T ∂∆∂>,即温度升高时反应焓增大。

0,p C ∆=或很小时,反应焓将不随温度而改变。

21、基尔霍夫方程的应用:
()()()
2121p H H C T T ∆-∆=∆- 适用条件:温度变化范围不大时,将 p
C ∆近似看作常数,与温度无关。

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