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《动量守恒定律》课件

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结论
1
动量守恒定律的应用范围
动量守恒定律适用于各种物理运动问题,同时也是其它物理定律的基础。
2
动量守恒定律的意义
动量守恒定律在现实生活与工程技术中有着广泛应用,如人工卫星、排水设备、防撞 设计等。168 《动量守恒定律》
动量守恒定律
动量守恒定律是力学的基础定理之一,是描述物体运动过程中物体间相互作 用的基本规律。本课件将详细介绍动量的概念、动量守恒定律及其应用,以 及动量守恒定律在碰撞问题中的应用。
什么是动量?
1
动量的定义
动量是一个物体在运动状态下的物理量,定义为物体的质量与速度之积。
2
动量的单位
动量的单位为千克·米/秒(kg·m/s),也可以用牛·秒(N·s)表示。
3
动量的符号
动量用p表示,矢量符号在上方。
动量守恒定律
动量守恒定律的表述
在一个封闭系统中,各物体之间的动量代数和在任意时刻都保持不变。
动量守恒定律的应用
可用于解释各种物体运动问题,如:弹性碰撞,非弹性碰撞,弹簧振子,火箭发射等。
动量守恒定律与碰撞
完全弹性碰撞
在完全弹性碰撞中,物体间碰 撞后动量Hale Waihona Puke 动能都守恒。完全非弹性碰撞
在完全非弹性碰撞中,物体间 碰撞后动量守恒,但动能不守 恒。
部分非弹性碰撞
在部分非弹性碰撞中,物体间 碰撞后动量和动能都不守恒。
例题分析
1 利用动量守恒定律的例题
例题演示如何使用动量守恒定律解决各种实例问题。
2 计算碰撞物体的速度/动量
示范如何通过动量守恒定律计算碰撞物体的速度或动量。

动量守恒定律PPT课件

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二、动量守恒定律的推导
v1
v2
m1
m2
设m1、 m2分别以v1 、 v2相碰,碰后速度分别为v1′、 v2 ′碰 撞时间为t,规定v1的方向为正方向,由动量定理得:
对m1:-F1t =m1v1 ′ -m1v1----- (1)
对m2:F2t = m2v2 ′-m2v2---------(2)
由牛顿第三定律: F1=F2-------- -- (3) - m1v1 ′+ m1v1 = m2v2 ′-m2v2
•总定【适例用6】。质量为M的小车上站有一个质量为m的人
,它们一起以速度v沿着光滑的水平面匀速运动,某
时刻人沿竖直方向跳起。则跳起后,车子的速度为:
A. v
C. Mmv M
A
B. M m v m
D. 无法确定。
(3)矢量性:是矢量表达式,规定正方向
(4引)伸相对1. 性如:图式所子示中,各在速度光必滑须的是水相平对地于面同一上参,考有系一 (v能2′相5应辆速)加是平运同作时板动用性车,后:载已同v着知1一、时一车v2刻…人 的应的以 质速是速 量作度度M用,=v前不01=0同是60m一同kg/时一s,水刻时人平的刻的向速的质度左动量,量匀不v1′、
m1v1 ′+m2v2来自′ = m1v1+m2v2
三、动量守恒定律
1.内容:一个系统不受外力或者所受外力的和为零, 这个系统的总动量保持不变。
2.表达式:m 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 m 2 v 2
3. 守恒条件为:
①不受外力 1)严格条件
②所受外力的合力为零,即F合=0
2)近似条件
第十六章 动 量 守 恒 定 律
一、基本概念

1.3.1动量守恒定律课件共13张PPT

1.3.1动量守恒定律课件共13张PPT

小试牛刀
2.(多选)下列四幅图所反映的物理过程中,系统动量守恒的是 ( ACD )
小试牛刀
3、如图所示的装置中,木块B与水平桌面间的接触是光滑的,子 弹A沿水平方向射入木块后留在木块内,将弹簧压缩到最短.现将
子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象(系统),则此系统在从子
弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中( B )A.动量
二、动量守恒定律
1.内容:物体在碰撞时,如果系统所受的合外力为零,则系统的 总动量保持不变
2.表达式(:1)m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′ 或 p=p′
(系统作用前的总动量等于作用后的总动量).
(2)Δp1=-Δp2 或 m1Δv1=-m2Δv2
(系统内一个物体的动量变化与另一物体的动量变化等大反向)
核心素养
➢ 知道什么是内力、外力,理解动量守恒的条件, 掌握动量守恒定律的内容
➢ 验证动量守恒定律 ➢ 体会将不易测量的物理量转换为易测量的物理量
的实验设计思想
温故知新
动量定理:物体所受合力的冲量等于物体动量的改变量
V0 F m
光滑
V1 F
t 表达式:F·t= mv1– mv0=Δp
由动量定理知,若物体所受合力为零,则其动量不发生改变
对于物体2,根据动量定理:F2t m2v2' m2v2
根据牛顿第三定律: F1 F2
得到: m1v1' m2v2' m1v1 m2v2 0
整理得:m1v1' m2v2' m1v1 m2v2
结论:物体在碰撞时,如果系统所受的合外力为零, 则系统的总动量保持不变,这就是动量守恒定律
和为物v1体,v22的,质碰量撞分后别,为物m体1,1m和2物,体碰2撞的前速,度物分体别1为和物v1'体,v22' 的。速度分别

《动量与动量守恒》课件

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动量的计算公式
总结词
动量的计算公式是P=mv,其中m表示物体的质量,v表示物 体的速度。
详细描述
动量的计算公式是P=mv,其中m表示物体的质量,单位是 千克(kg),v表示物体的速度,单位是米/秒(m/s)。这 个公式用于计算物体的动量,即物体运动时的质量和速度的 乘积。
动量单位与符号
总结词
在国际单位制中,动量的单位是千克·米/秒(kg·m/s),符号为P。
动量定理在日常生活和科技领域中有广泛的应用。例如,在车辆安全设计中,可以利用 动量定理来分析碰撞过程中车辆的变形和受力情况,从而优化车辆的结构设计。在航天 工程中,可以利用动量定理来分析火箭发动机喷气速度与推力之间的关系,从而优化火
箭的设计和发射过程。此外,在体育运动、军事等领域中也有广泛的应用。
06 动量与动量守恒的实验验证
详细描述
动量定理的推导过程可以通过牛顿第二定律 (F=ma)和积分运算来完成。首先,根据 牛顿第二定律,物体的加速度与作用力成正 比,然后通过积分运算,可以得到物体动量 的变化量与作用力与时间的乘积成正比,即 动量定理的表述。
动量定理的应用
总结词
动量定理在日常生活和科技领域中有广泛的应用。
详细描述
VS
详细描述
动量守恒定律只在满足一定条件时才成立 。这些条件包括系统不受外力作用或者系 统所受的外力作用之和为零。这是因为动 量守恒定律是在理想状态下推导出来的, 忽略了空气阻力、摩擦力等外部因素的影 响。因此,在实际应用中,只有当系统满 足这些条件时,才能应用动量守恒定律。
动量守恒定律的推导
总结词
总结词
动量定理的表述是物体动量的变化量等于作用力与时间的乘积。
详细描述
动量定理是物理学中的一个基本定理,它描述了物体动量的变化与作用力之间的关系。具体来说,一 个物体动量的变化量等于作用力与作用时间的乘积。这个定理在经典力学和相对论力学中都有应用。

动量守恒定律的内容与理解PPT课件

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问题导学
课前预习导学
课堂合作探究
KEQIAN YUXI DAOXUE
KETANG HEZUO TANJIU
当堂检测
解析:甲对乙的冲量与乙对甲的冲量大小相等,方向相反,选项 A 错
误;甲、乙组成的系统动量守恒,动量变化量等大反向,选项 B 正确;甲、
乙相互作用时,虽然她们之间的相互作用力始终大小相等,方向相反,但
当堂检测
迁移训练 2(2013·福建理综)将静置在地面上,质量为
m0(含燃料)的火箭模型点火升空,在极短时间内以相对地面的速度 v0 竖
直向下喷出质量为 m 的炽热气体。忽略喷气过程重力和空气阻力的影
响,则喷气结束时火箭模型获得的速度大小是(
A.
m
v
m0 0
m
m0
v0
m0 -m
B. m0 v0
C.
)
当堂检测
4.如何理解动量守恒定律的“同时性”?
答案:同时性是指动量守恒定律中 p1、p2、…必须是系统中各物体
在相互作用前同一时刻的动量,p1'、p2'、…必须是系统中各物体在相互
作用后同一时刻的动量。
5.如何理解动量守恒定律的“普适性”?
答案:普适性是指动量守恒定律不仅适用于两个物体组成的系统,
也适用于多个物体组成的系统。不仅适用于宏观物体组成的系统,也适
答案:条件性是指动量守恒是有条件的,应用时一定要首先判断系
统是否满足守恒条件。
(1)系统不受外力或所受外力的矢量和为零,系统的动量守恒。
(2)系统受外力,但在某一方向上合外力为零,则系统在这一方向上
动量守恒。
问题导学

课前预习导学
课堂合作探究

《动量守恒定律 》课件

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03
动量守恒定律的应用
碰撞问题
总结词
碰撞问题中动量守恒定律的应用
VS
详细描述
在碰撞问题中,动量守恒定律是一个重要 的应用。当两个物体发生碰撞时,它们的 总动量在碰撞前后保持不变。通过应用动 量守恒定律,可以解决一系列碰撞问题, 例如确定碰撞后的速度、计算碰撞过程中 的能量损失等。
火箭推进原理
总结词
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目录
• 动量守恒定律的概述 • 动量守恒定律的推导 • 动量守恒定律的应用 • 动量守恒定律的实验ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ证 • 动量守恒定律的意义与价值
01
动量守恒定律的概述
定义与公式
总结词
动量守恒定律的定义和公式是理解该定律的基础,通过 定义和公式可以明确动量的概念和计算方法。
详细描述
未来科技
随着科技的不断进步和创新,动量 守恒定律将继续发挥其重要的理论 价值,为未来的科技发展提供有力 支持。
THANKS
感谢观看
04 结果四
总结实验结论,并提出改
进意见和建议。
05
动量守恒定律的意义与价值
在物理学中的地位与作用
01 基础性原理
动量守恒定律是物理学中的基础性原理,是理解 和分析力学系统运动规律的重要工具。
02 理论基石
为其他物理理论如牛顿第三定律、动能定理等提 供了理论支持,是整个经典力学体系的基石之一 。
动量守恒定律的定义为系统内动量的总和在不受外力作 用或合外力为零的情况下保持不变。公式表示为: m₁v₁+m₂v₂=m₃v₃+m₄v₄,其中m和v分别代表质量和 速度,下标表示不同的参考系。
动量的矢量性
总结词
动量具有矢量性,方向与速度方向相同,通过了解动量的矢量性可以更好地理解动量守恒定律 的应用。

动量守恒定律书本讲解ppt课件

动量守恒定律书本讲解ppt课件
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m乙v乙=m乙v乙′+m甲v甲′ 小物体m在乙上滑动至有共同速度v,对小
m乙v乙′=(m+m乙)v 对小物体应用牛顿第二定律得a=μg 所以 t=v/μg 代入数据得 t=0.4 s
.
例4、如图所示,质量为M=1kg的长木板,静止 放置在光滑水平桌面上,有一个质量为 m=0.2kg大小不计的物体以6m/s的水平速度从 木板左端冲上木板,在木板上滑行了2s后跟木板 相对静止(g取10m/s2)。求:(1)木板获得的 速度(2)物体与木板间的动摩擦因数
.
1.动量守恒定律的内容是什么?
一个系统不受外力或者所受外力的和为零, 这个系统的总动量保持不变。这个结论叫做动
量守恒定律。m1υ1+ m2υ2= m1υ1′+ m2υ2′
2.分析动量守恒定律成立条件有哪些?
①F合=0(严格条件) ②F内 远大于F外(近 似条件)
.
动量守恒定律的性质
系统性:动量守恒定律的研究对象是系统, 过程的初末状态应就同一个系统而言。
D、 a离开墙壁后,a和b组成的系统动量不守恒。
a
bF
.
注意矢量性: 动量守恒方程是一个矢量方程。对于作用前后物体
的运动方向都在同一直线上的问题,应选取统一的正 方向,凡是与选取正方向相同的动量为正,相反为负。 若方向未知,可设为与正方向相同,列动量守恒方程, 通过解得结果的正负,判定未知量的方向。
矢量性:动量是矢量,首先要规定正方向。
相对性:动量守恒定律中系统在作用前后的动 量都应是相对于同一惯性参考系而言。 (若无 特殊说明,选地球为参考系)

动量定理 ppt课件

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F-t图像求力的冲量
如果力是变力,我们可以借助 F-t 图像做如下处理:
F
F
0
t/s
0
t/s
总结:①如果力是恒力,即可以用I = F∆t 来求冲量,也可以用F-t 图像面积来求冲量。 ②如果力是变力,可以用F-t 图像面积来求冲量。
课堂练习
一物体受到方向不变的力F作用,其中力的大小随时间变化的规律如图 所示,则力F在6s内的冲量大小为( B ) A.9N·s B.13.5N·s C.15.5N·s D.18N·s
合外力的冲量IF合=F合·t=mgsin300 t=20N·s.
课堂练习
如图所示,质量为m的物体在一个与水平方向成θ角的拉力F作用下, 一直沿水平面向右匀速运动,则下列关于物体在时间t内所受力的冲量,正 确的是( C ) A.拉力F的冲量大小为Ftcosθ B.摩擦力的冲量大小为Ftsinθ C.重力的冲量大小为mgt D.物体所受支持力的冲量大小为mgt
新课讲授
我们把力在一个过程中对物体做的功,等于物体在这个过程中动能的
变化这样一个结论叫作动能定理。 即:Fx Ek' Ek
经过推导,我们发现力在一个过程中对所受力的冲量,等于物体在 这个过程中始末动量变化量,这个结论我们把它叫作什么呢?
即: F∆t = pʹ – p
二、动量定理
1、内容:物体所受合外力的冲量等于物体的动量变化, 这就是动量定理。
解得:F= 205N
由牛顿第三定律,铁锤钉钉子的平均作用力为 205N,方向向下。
动量定理的应用
质量为1kg的物体做直线运动,其速度图象如图所示。则物体
在前10s内和后10s内所受合外力的冲量分别是 ( D)
A.10N•s,10N•s B.10N•s,-10N•s

动量守恒定律ppt课件

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根据牛顿第三定律:F12=-F21;且t1=t2
F12t2= -F21t1
即 m1v’1+ m2v’2= m1v1+ m2v2
m1v’1- m1v1=-(m2v’2 -m2v2)
P’1- P1=-(P’2- P2)
P’1+ P’2= P1+ P2
结论: P’=P
一、系统、内力与外力
(1)系统:两个(或多个)相互作用的物体构成的整体叫作一
机械能增加:ΔE=


2
( mAvA + mBvB2)-0


六、用动量守恒定律解题的五个步骤
1.步骤
2.四性
①矢量性: 规定正方向
②相对性:v相对同一个参考系
③同时性:针对作用前后的同一时刻
④普适性:适合于宏观微观的一切领域
例10、如图所示,甲车的质量是2 kg,静止在光滑水平面
上,上表面光滑,右端放一个质量为1 kg的小物体.乙车质
互作用力。F21:2号球对1号球的作用力,F12:1
号球对2号球的作用力。其中重力和支持力之和为
零,这样只剩下F21和F12了,且这两个力的作用时
间相等。
对1号球用动量定理:F21t1= m1v’1- m1v1= P’1- P1
对2号球用动量定理:F12t2= m2v’2 -m2v2= P’2- P2

v乙
v0

例11、如图所示,光滑水平轨道上放置长板A(上表面粗糙)和滑块
C,滑块B置于A的左端,三者质量分别为mA=2 kg,mB=1 kg,
mC=2 kg.开始时C静止,A、B一起以v0=5 m/s的速度匀速向右
运动,A与C发生碰撞(时间极短)后C向右运动,经过一段时间,A、

1.1 动量 课件(共24张PPT)

1.1 动量 课件(共24张PPT)
和速率的乘积叫做动量,忽略了动量的方向性。
惠更斯:明确提出动量的守恒性
和方向性。
牛顿:把笛卡儿的定义做了修改,明确的用
物体的质量和速度的乘积叫做动量,更清楚 的表示动量的守恒性和方向性。
动量 1. 定义:在 用字物母理学p 中表,示把。物体的质量 m 和速度 v的乘积叫做物体的动量 ,
2.定义式: p = mv
结论:碰撞后A球停止运动而静止,B球开始
运动,最终摆到和A球拉起时同样的高度。A 的速度传递给了B。
猜想:碰撞前后,两球速度之和是不变的?
A B
寻求碰撞中的不变量
将上面实验中的A球换成大小相同的C球,
使C球质量大于B球质量,用手拉起C球至某
B
A B
C
一高度后放开,撞击静止的B球。
实验结论:B摆起的最大高度大于C球被拉起时的高度,碰撞后B球
壁后弹回,沿着同一直线以6m/s的速度水平向左运动。碰撞前后钢球的动 量变化了多少?
解:以向右为正方向。
初态动量 p=mv=0.6kg·m/s
末态动量 p′=mv′= -0.6kg·m/s
动量的变化量△p=p′-p= -1.2kg·m/s
∆p的方向水平向左,大小为1.2 kg·m/s
动量的变化量
思考:不在同一直线上的动量变化如何求解

使用天平测量出两小
车的质量,并利用光电
门传感器测量出两小车
的碰撞前、后的速度.
寻求碰撞中的不变量
表 两辆小车的质量和碰撞前后的速度
简单的次碰数撞:在光滑m1的/kg平面上,m两2/k个g 物体一v维/(m对·s心-1) 碰撞。v′/(m·s-1)
1
0.519
0.519
0.628
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【解析】 设v1的方向为正方向(向右),则各速度的正负号 为 v1=30cm/s,v2=-10cm/s,v′2=0.
据m1v′1+m2v′2=m1v1+m2v2有
10v′1=10×30+50×(-10), 解得v′1=-20(cm/s). 负号表示碰撞后,m1的方向与碰撞前的方向相反, 即向左.
【例2】总质量为M的列车以匀速率v0在平直的轨道上行 驶,各车厢受的阻力都是车重的k倍,与车速无关.某时 刻列车后面重量为m的车厢脱了钩而机车的牵引力未变, 问脱钩的车厢刚停下的瞬间,前面列车的速度为多少?
动量守恒定律
一、动量守恒定律的内容
相互作用的几个物体组成的系统,如果不受外力作用,或 它们受到的外力之和为0,则系统的总动量保持不变.
二、动量守恒定律的适用条件
内力不改变系统的总动量,外力才能改变系统的总动量, 在下列三种情况下,可以使用动量守恒定律:
(1)系统不受外力或所受外力的矢量和为0.
(2)系统所受外力远小于内力,如碰撞或爆炸瞬间,外力可 以忽略不计. (3)系统某一方向不受外力或所受外力的矢量和为0,或外 力远小于内力,则该方向动量守恒(分动量守恒).
(3)明确所研究的相互作用过程,确定过程的始、末状态, 即系统内各个物体的初动量和末动量的量值或表达式.
注意在选取某个已知量的方向为正方向以后,凡是和选定 的正方向同向的已知量取正值,反向的取负值.
(4)建立动量守恒方程,代入已知量,解出待求量,计算 结果如果是正的,说明该量的方向和正方向相同,如果是 负的,则和选定的正方向相反.
【解析】列车原来做匀速运动,牵引力等于阻力,脱 钩后,各车厢阻力不变,若以整个列车为研究对象, 在脱钩车厢停止运动前,系统所受的牵引力和阻力均 未变,外力之和仍为0,总动量守恒.
从脱钩前到车厢刚停止时,列车总动量守恒, 则Mv0=(M-m)v+0,
M v0 M m
故前面列车的速度为: v
【例3】两只小船平行逆向航行,航线邻近,当它们头
尾相齐时,由每一只船上各投质量m=50kg的麻袋到对面 一只船上去,结果载重较小的一只船停了下来,另一只 船以v=8.5m/s的速度向原方向航行,设两只船及船上的 载重量各为m1=500kg,m2=1000kg,问在交换麻袋前两只
船的速率各为多少?(水的阻力不计)
【解析】 (1)选取小船和从大船 投过的麻袋为系统如图52-2,并以小船m1的速度 方向为正方向,依动量守 恒定律有: (m1-m)v1-mv2=0 即450v1-50v2=0……① 图5-2-2
随堂测试
1.质量为M的原子核,原来处于静止状态,当它 以速度v放出一个质量为m的粒子时,剩余部分 速度是( B )
A.mv/(M-m) B.-mv/(M-m) C.mv/(M+m)
D.-mv/(M+m)
2.把一支枪水平固定在小车上,小车放在光滑的水平地面 上,枪沿水平方向发射一颗子弹,关于枪、弹、车,下列
ห้องสมุดไป่ตู้
五、应用动量守恒定律解题的基本步骤 (1)分析题意,明确研究对象,在分析相互作用的物体的总动 量是否守恒时,通常把这些被研究的物体总称为系统.要明确所 研究的系统是由哪几个物体组成的. (2)要对系统内的物体进行受力分析,弄清哪些是系统内部物 体之间相互作用的力,即内力;哪些是系统外的物体对系统内 物体的作用力,即外力. 在受力分析的基础上,根据动量守恒的条件,判断能否应用动 量守恒定律.
(适用于原来静止的两个物体组成的系统,比如爆炸、反 冲等,两者速率及位移大小与各自质量成反比).
3. m1v1+ m2v2 =(m1+m2)v (适用于两物体作用后结合在一起或具有共同速度的情 况).
四、理解要点 1.动量守恒定律的研究对象是相互作用物体组成的系统. 2.系统“总动量不变”不仅是系统初、末两个时刻总动 量相等,而且是指系统在整个过程中任意两个时刻的总动 量都相等. 3.式子是矢量式,根据教学大纲,动量守恒定律应用只 限于一维情况.应用时,先选定正方向,而后将矢量式化 为代数式.
三、动量守恒定律的不同表达形式及含义 1.p=p′(系统相互作用前总动量p等于相互作用后总动量 p′); 2.ΔΡ=0(系统总动量的增量等于0); 3. ΔΡ1=- ΔΡ2(两个物体组成的系统中,各自动量增量大 小相等、方向相反), 其中①的形式最常用,具体到实际应用时又有以下常见三 种形式:
注意: 1.m1v1+m2v2=m1v′1+m2v′2 (适用于作用前后都运动的两个物体组成的系统). 2. m1v1+ m2v2 =0
b
)∶(Va-V′a)
b
B.(V′a-Va)∶(V′
-V b)
C.(V′a-V′ b)∶(Va-V b) D.(Va-V′a)∶(Vb-V′ b)
4 如图5-2-1所示,在光滑水平面上放置A、B两个物体, 其中B物体与一个质量不计的弹簧相连且静止在水平面上, A物体质量是m,以速度v0逼近物体B,并开始压缩弹簧, 在弹簧被压缩过程中( ) D
A.在任意时刻,A、B组成的系统动量 相等,都是mv0 B.任意一段时间内,两物体所受冲量 大小相等. C.在把弹簧压缩到最短过程中,A物体 动量减少,B物体动量增加. D.当弹簧压缩量最大时,A、B两物体 的速度大小相等.
图5-2-1
【例1】质量m1=10g的小球在光滑的水平面上以v1=30cm/s 的速率向右运动,恰好遇上质量m2=50g的小球以v2为 10cm/s的速率向左运动,碰撞后,小球m2恰好停止,那么 碰撞后小球m1的速度是多大?方向如何?
说法正确的是(
D
)
A.枪和弹组成的系统动量守恒
B.枪和车组成的系统动量守恒 C.枪、弹、车三者组成的系统,因为枪弹和枪筒之间的 摩擦力很小,使系统的动量变化很小,可以忽略不计,系 统动量近似守恒. D.三者组成的系统动量守恒,因为系统只受重力和地面 的支持力这两个力作用,这两个力的和为0.
3.设a,b两球碰撞前后在同一直线上运动,若测得它们碰 撞前的速度是Va、V b,相碰后的速度为V′a、V′b,由此可 知两球的质量之比ma∶m b为( A ) A.(V′a-V
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