动量守恒定律学习教材PPT课件
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《动量守恒定律》课件
结论
1
动量守恒定律的应用范围
动量守恒定律适用于各种物理运动问题,同时也是其它物理定律的基础。
2
动量守恒定律的意义
动量守恒定律在现实生活与工程技术中有着广泛应用,如人工卫星、排水设备、防撞 设计等。168 《动量守恒定律》
动量守恒定律
动量守恒定律是力学的基础定理之一,是描述物体运动过程中物体间相互作 用的基本规律。本课件将详细介绍动量的概念、动量守恒定律及其应用,以 及动量守恒定律在碰撞问题中的应用。
什么是动量?
1
动量的定义
动量是一个物体在运动状态下的物理量,定义为物体的质量与速度之积。
2
动量的单位
动量的单位为千克·米/秒(kg·m/s),也可以用牛·秒(N·s)表示。
3
动量的符号
动量用p表示,矢量符号在上方。
动量守恒定律
动量守恒定律的表述
在一个封闭系统中,各物体之间的动量代数和在任意时刻都保持不变。
动量守恒定律的应用
可用于解释各种物体运动问题,如:弹性碰撞,非弹性碰撞,弹簧振子,火箭发射等。
动量守恒定律与碰撞
完全弹性碰撞
在完全弹性碰撞中,物体间碰 撞后动量Hale Waihona Puke 动能都守恒。完全非弹性碰撞
在完全非弹性碰撞中,物体间 碰撞后动量守恒,但动能不守 恒。
部分非弹性碰撞
在部分非弹性碰撞中,物体间 碰撞后动量和动能都不守恒。
例题分析
1 利用动量守恒定律的例题
例题演示如何使用动量守恒定律解决各种实例问题。
2 计算碰撞物体的速度/动量
示范如何通过动量守恒定律计算碰撞物体的速度或动量。
动量守恒定律PPT课件
二、动量守恒定律的推导
v1
v2
m1
m2
设m1、 m2分别以v1 、 v2相碰,碰后速度分别为v1′、 v2 ′碰 撞时间为t,规定v1的方向为正方向,由动量定理得:
对m1:-F1t =m1v1 ′ -m1v1----- (1)
对m2:F2t = m2v2 ′-m2v2---------(2)
由牛顿第三定律: F1=F2-------- -- (3) - m1v1 ′+ m1v1 = m2v2 ′-m2v2
•总定【适例用6】。质量为M的小车上站有一个质量为m的人
,它们一起以速度v沿着光滑的水平面匀速运动,某
时刻人沿竖直方向跳起。则跳起后,车子的速度为:
A. v
C. Mmv M
A
B. M m v m
D. 无法确定。
(3)矢量性:是矢量表达式,规定正方向
(4引)伸相对1. 性如:图式所子示中,各在速度光必滑须的是水相平对地于面同一上参,考有系一 (v能2′相5应辆速)加是平运同作时板动用性车,后:载已同v着知1一、时一车v2刻…人 的应的以 质速是速 量作度度M用,=v前不01=0同是60m一同kg/时一s,水刻时人平的刻的向速的质度左动量,量匀不v1′、
m1v1 ′+m2v2来自′ = m1v1+m2v2
三、动量守恒定律
1.内容:一个系统不受外力或者所受外力的和为零, 这个系统的总动量保持不变。
2.表达式:m 1 v 1 m 2 v 2 m 1 v 1 m 2 v 2
3. 守恒条件为:
①不受外力 1)严格条件
②所受外力的合力为零,即F合=0
2)近似条件
第十六章 动 量 守 恒 定 律
一、基本概念
1.3.1动量守恒定律课件共13张PPT
小试牛刀
2.(多选)下列四幅图所反映的物理过程中,系统动量守恒的是 ( ACD )
小试牛刀
3、如图所示的装置中,木块B与水平桌面间的接触是光滑的,子 弹A沿水平方向射入木块后留在木块内,将弹簧压缩到最短.现将
子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象(系统),则此系统在从子
弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中( B )A.动量
二、动量守恒定律
1.内容:物体在碰撞时,如果系统所受的合外力为零,则系统的 总动量保持不变
2.表达式(:1)m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′ 或 p=p′
(系统作用前的总动量等于作用后的总动量).
(2)Δp1=-Δp2 或 m1Δv1=-m2Δv2
(系统内一个物体的动量变化与另一物体的动量变化等大反向)
核心素养
➢ 知道什么是内力、外力,理解动量守恒的条件, 掌握动量守恒定律的内容
➢ 验证动量守恒定律 ➢ 体会将不易测量的物理量转换为易测量的物理量
的实验设计思想
温故知新
动量定理:物体所受合力的冲量等于物体动量的改变量
V0 F m
光滑
V1 F
t 表达式:F·t= mv1– mv0=Δp
由动量定理知,若物体所受合力为零,则其动量不发生改变
对于物体2,根据动量定理:F2t m2v2' m2v2
根据牛顿第三定律: F1 F2
得到: m1v1' m2v2' m1v1 m2v2 0
整理得:m1v1' m2v2' m1v1 m2v2
结论:物体在碰撞时,如果系统所受的合外力为零, 则系统的总动量保持不变,这就是动量守恒定律
和为物v1体,v22的,质碰量撞分后别,为物m体1,1m和2物,体碰2撞的前速,度物分体别1为和物v1'体,v22' 的。速度分别
《动量与动量守恒》课件
动量的计算公式
总结词
动量的计算公式是P=mv,其中m表示物体的质量,v表示物 体的速度。
详细描述
动量的计算公式是P=mv,其中m表示物体的质量,单位是 千克(kg),v表示物体的速度,单位是米/秒(m/s)。这 个公式用于计算物体的动量,即物体运动时的质量和速度的 乘积。
动量单位与符号
总结词
在国际单位制中,动量的单位是千克·米/秒(kg·m/s),符号为P。
动量定理在日常生活和科技领域中有广泛的应用。例如,在车辆安全设计中,可以利用 动量定理来分析碰撞过程中车辆的变形和受力情况,从而优化车辆的结构设计。在航天 工程中,可以利用动量定理来分析火箭发动机喷气速度与推力之间的关系,从而优化火
箭的设计和发射过程。此外,在体育运动、军事等领域中也有广泛的应用。
06 动量与动量守恒的实验验证
详细描述
动量定理的推导过程可以通过牛顿第二定律 (F=ma)和积分运算来完成。首先,根据 牛顿第二定律,物体的加速度与作用力成正 比,然后通过积分运算,可以得到物体动量 的变化量与作用力与时间的乘积成正比,即 动量定理的表述。
动量定理的应用
总结词
动量定理在日常生活和科技领域中有广泛的应用。
详细描述
VS
详细描述
动量守恒定律只在满足一定条件时才成立 。这些条件包括系统不受外力作用或者系 统所受的外力作用之和为零。这是因为动 量守恒定律是在理想状态下推导出来的, 忽略了空气阻力、摩擦力等外部因素的影 响。因此,在实际应用中,只有当系统满 足这些条件时,才能应用动量守恒定律。
动量守恒定律的推导
总结词
总结词
动量定理的表述是物体动量的变化量等于作用力与时间的乘积。
详细描述
动量定理是物理学中的一个基本定理,它描述了物体动量的变化与作用力之间的关系。具体来说,一 个物体动量的变化量等于作用力与作用时间的乘积。这个定理在经典力学和相对论力学中都有应用。
动量守恒定律的内容与理解PPT课件
问题导学
课前预习导学
课堂合作探究
KEQIAN YUXI DAOXUE
KETANG HEZUO TANJIU
当堂检测
解析:甲对乙的冲量与乙对甲的冲量大小相等,方向相反,选项 A 错
误;甲、乙组成的系统动量守恒,动量变化量等大反向,选项 B 正确;甲、
乙相互作用时,虽然她们之间的相互作用力始终大小相等,方向相反,但
当堂检测
迁移训练 2(2013·福建理综)将静置在地面上,质量为
m0(含燃料)的火箭模型点火升空,在极短时间内以相对地面的速度 v0 竖
直向下喷出质量为 m 的炽热气体。忽略喷气过程重力和空气阻力的影
响,则喷气结束时火箭模型获得的速度大小是(
A.
m
v
m0 0
m
m0
v0
m0 -m
B. m0 v0
C.
)
当堂检测
4.如何理解动量守恒定律的“同时性”?
答案:同时性是指动量守恒定律中 p1、p2、…必须是系统中各物体
在相互作用前同一时刻的动量,p1'、p2'、…必须是系统中各物体在相互
作用后同一时刻的动量。
5.如何理解动量守恒定律的“普适性”?
答案:普适性是指动量守恒定律不仅适用于两个物体组成的系统,
也适用于多个物体组成的系统。不仅适用于宏观物体组成的系统,也适
答案:条件性是指动量守恒是有条件的,应用时一定要首先判断系
统是否满足守恒条件。
(1)系统不受外力或所受外力的矢量和为零,系统的动量守恒。
(2)系统受外力,但在某一方向上合外力为零,则系统在这一方向上
动量守恒。
问题导学
课前预习导学
课堂合作探究
《动量守恒定律 》课件
03
动量守恒定律的应用
碰撞问题
总结词
碰撞问题中动量守恒定律的应用
VS
详细描述
在碰撞问题中,动量守恒定律是一个重要 的应用。当两个物体发生碰撞时,它们的 总动量在碰撞前后保持不变。通过应用动 量守恒定律,可以解决一系列碰撞问题, 例如确定碰撞后的速度、计算碰撞过程中 的能量损失等。
火箭推进原理
总结词
《动量守恒定律》 PPT课件
目录
• 动量守恒定律的概述 • 动量守恒定律的推导 • 动量守恒定律的应用 • 动量守恒定律的实验ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ证 • 动量守恒定律的意义与价值
01
动量守恒定律的概述
定义与公式
总结词
动量守恒定律的定义和公式是理解该定律的基础,通过 定义和公式可以明确动量的概念和计算方法。
详细描述
未来科技
随着科技的不断进步和创新,动量 守恒定律将继续发挥其重要的理论 价值,为未来的科技发展提供有力 支持。
THANKS
感谢观看
04 结果四
总结实验结论,并提出改
进意见和建议。
05
动量守恒定律的意义与价值
在物理学中的地位与作用
01 基础性原理
动量守恒定律是物理学中的基础性原理,是理解 和分析力学系统运动规律的重要工具。
02 理论基石
为其他物理理论如牛顿第三定律、动能定理等提 供了理论支持,是整个经典力学体系的基石之一 。
动量守恒定律的定义为系统内动量的总和在不受外力作 用或合外力为零的情况下保持不变。公式表示为: m₁v₁+m₂v₂=m₃v₃+m₄v₄,其中m和v分别代表质量和 速度,下标表示不同的参考系。
动量的矢量性
总结词
动量具有矢量性,方向与速度方向相同,通过了解动量的矢量性可以更好地理解动量守恒定律 的应用。
动量守恒定律书本讲解ppt课件
.
感谢亲观看此幻灯片,此课件部分内容来源于网络, 如有侵权请及时联系我们删除,谢谢配合!
.
m乙v乙=m乙v乙′+m甲v甲′ 小物体m在乙上滑动至有共同速度v,对小
m乙v乙′=(m+m乙)v 对小物体应用牛顿第二定律得a=μg 所以 t=v/μg 代入数据得 t=0.4 s
.
例4、如图所示,质量为M=1kg的长木板,静止 放置在光滑水平桌面上,有一个质量为 m=0.2kg大小不计的物体以6m/s的水平速度从 木板左端冲上木板,在木板上滑行了2s后跟木板 相对静止(g取10m/s2)。求:(1)木板获得的 速度(2)物体与木板间的动摩擦因数
.
1.动量守恒定律的内容是什么?
一个系统不受外力或者所受外力的和为零, 这个系统的总动量保持不变。这个结论叫做动
量守恒定律。m1υ1+ m2υ2= m1υ1′+ m2υ2′
2.分析动量守恒定律成立条件有哪些?
①F合=0(严格条件) ②F内 远大于F外(近 似条件)
.
动量守恒定律的性质
系统性:动量守恒定律的研究对象是系统, 过程的初末状态应就同一个系统而言。
D、 a离开墙壁后,a和b组成的系统动量不守恒。
a
bF
.
注意矢量性: 动量守恒方程是一个矢量方程。对于作用前后物体
的运动方向都在同一直线上的问题,应选取统一的正 方向,凡是与选取正方向相同的动量为正,相反为负。 若方向未知,可设为与正方向相同,列动量守恒方程, 通过解得结果的正负,判定未知量的方向。
矢量性:动量是矢量,首先要规定正方向。
相对性:动量守恒定律中系统在作用前后的动 量都应是相对于同一惯性参考系而言。 (若无 特殊说明,选地球为参考系)
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m乙v乙=m乙v乙′+m甲v甲′ 小物体m在乙上滑动至有共同速度v,对小
m乙v乙′=(m+m乙)v 对小物体应用牛顿第二定律得a=μg 所以 t=v/μg 代入数据得 t=0.4 s
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例4、如图所示,质量为M=1kg的长木板,静止 放置在光滑水平桌面上,有一个质量为 m=0.2kg大小不计的物体以6m/s的水平速度从 木板左端冲上木板,在木板上滑行了2s后跟木板 相对静止(g取10m/s2)。求:(1)木板获得的 速度(2)物体与木板间的动摩擦因数
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1.动量守恒定律的内容是什么?
一个系统不受外力或者所受外力的和为零, 这个系统的总动量保持不变。这个结论叫做动
量守恒定律。m1υ1+ m2υ2= m1υ1′+ m2υ2′
2.分析动量守恒定律成立条件有哪些?
①F合=0(严格条件) ②F内 远大于F外(近 似条件)
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动量守恒定律的性质
系统性:动量守恒定律的研究对象是系统, 过程的初末状态应就同一个系统而言。
D、 a离开墙壁后,a和b组成的系统动量不守恒。
a
bF
.
注意矢量性: 动量守恒方程是一个矢量方程。对于作用前后物体
的运动方向都在同一直线上的问题,应选取统一的正 方向,凡是与选取正方向相同的动量为正,相反为负。 若方向未知,可设为与正方向相同,列动量守恒方程, 通过解得结果的正负,判定未知量的方向。
矢量性:动量是矢量,首先要规定正方向。
相对性:动量守恒定律中系统在作用前后的动 量都应是相对于同一惯性参考系而言。 (若无 特殊说明,选地球为参考系)
动量定理 ppt课件
F-t图像求力的冲量
如果力是变力,我们可以借助 F-t 图像做如下处理:
F
F
0
t/s
0
t/s
总结:①如果力是恒力,即可以用I = F∆t 来求冲量,也可以用F-t 图像面积来求冲量。 ②如果力是变力,可以用F-t 图像面积来求冲量。
课堂练习
一物体受到方向不变的力F作用,其中力的大小随时间变化的规律如图 所示,则力F在6s内的冲量大小为( B ) A.9N·s B.13.5N·s C.15.5N·s D.18N·s
合外力的冲量IF合=F合·t=mgsin300 t=20N·s.
课堂练习
如图所示,质量为m的物体在一个与水平方向成θ角的拉力F作用下, 一直沿水平面向右匀速运动,则下列关于物体在时间t内所受力的冲量,正 确的是( C ) A.拉力F的冲量大小为Ftcosθ B.摩擦力的冲量大小为Ftsinθ C.重力的冲量大小为mgt D.物体所受支持力的冲量大小为mgt
新课讲授
我们把力在一个过程中对物体做的功,等于物体在这个过程中动能的
变化这样一个结论叫作动能定理。 即:Fx Ek' Ek
经过推导,我们发现力在一个过程中对所受力的冲量,等于物体在 这个过程中始末动量变化量,这个结论我们把它叫作什么呢?
即: F∆t = pʹ – p
二、动量定理
1、内容:物体所受合外力的冲量等于物体的动量变化, 这就是动量定理。
解得:F= 205N
由牛顿第三定律,铁锤钉钉子的平均作用力为 205N,方向向下。
动量定理的应用
质量为1kg的物体做直线运动,其速度图象如图所示。则物体
在前10s内和后10s内所受合外力的冲量分别是 ( D)
A.10N•s,10N•s B.10N•s,-10N•s
动量守恒定律ppt课件
根据牛顿第三定律:F12=-F21;且t1=t2
F12t2= -F21t1
即 m1v’1+ m2v’2= m1v1+ m2v2
m1v’1- m1v1=-(m2v’2 -m2v2)
P’1- P1=-(P’2- P2)
P’1+ P’2= P1+ P2
结论: P’=P
一、系统、内力与外力
(1)系统:两个(或多个)相互作用的物体构成的整体叫作一
机械能增加:ΔE=
2
( mAvA + mBvB2)-0
六、用动量守恒定律解题的五个步骤
1.步骤
2.四性
①矢量性: 规定正方向
②相对性:v相对同一个参考系
③同时性:针对作用前后的同一时刻
④普适性:适合于宏观微观的一切领域
例10、如图所示,甲车的质量是2 kg,静止在光滑水平面
上,上表面光滑,右端放一个质量为1 kg的小物体.乙车质
互作用力。F21:2号球对1号球的作用力,F12:1
号球对2号球的作用力。其中重力和支持力之和为
零,这样只剩下F21和F12了,且这两个力的作用时
间相等。
对1号球用动量定理:F21t1= m1v’1- m1v1= P’1- P1
对2号球用动量定理:F12t2= m2v’2 -m2v2= P’2- P2
甲
v乙
v0
乙
例11、如图所示,光滑水平轨道上放置长板A(上表面粗糙)和滑块
C,滑块B置于A的左端,三者质量分别为mA=2 kg,mB=1 kg,
mC=2 kg.开始时C静止,A、B一起以v0=5 m/s的速度匀速向右
运动,A与C发生碰撞(时间极短)后C向右运动,经过一段时间,A、
F12t2= -F21t1
即 m1v’1+ m2v’2= m1v1+ m2v2
m1v’1- m1v1=-(m2v’2 -m2v2)
P’1- P1=-(P’2- P2)
P’1+ P’2= P1+ P2
结论: P’=P
一、系统、内力与外力
(1)系统:两个(或多个)相互作用的物体构成的整体叫作一
机械能增加:ΔE=
2
( mAvA + mBvB2)-0
六、用动量守恒定律解题的五个步骤
1.步骤
2.四性
①矢量性: 规定正方向
②相对性:v相对同一个参考系
③同时性:针对作用前后的同一时刻
④普适性:适合于宏观微观的一切领域
例10、如图所示,甲车的质量是2 kg,静止在光滑水平面
上,上表面光滑,右端放一个质量为1 kg的小物体.乙车质
互作用力。F21:2号球对1号球的作用力,F12:1
号球对2号球的作用力。其中重力和支持力之和为
零,这样只剩下F21和F12了,且这两个力的作用时
间相等。
对1号球用动量定理:F21t1= m1v’1- m1v1= P’1- P1
对2号球用动量定理:F12t2= m2v’2 -m2v2= P’2- P2
甲
v乙
v0
乙
例11、如图所示,光滑水平轨道上放置长板A(上表面粗糙)和滑块
C,滑块B置于A的左端,三者质量分别为mA=2 kg,mB=1 kg,
mC=2 kg.开始时C静止,A、B一起以v0=5 m/s的速度匀速向右
运动,A与C发生碰撞(时间极短)后C向右运动,经过一段时间,A、
1.1 动量 课件(共24张PPT)
和速率的乘积叫做动量,忽略了动量的方向性。
惠更斯:明确提出动量的守恒性
和方向性。
牛顿:把笛卡儿的定义做了修改,明确的用
物体的质量和速度的乘积叫做动量,更清楚 的表示动量的守恒性和方向性。
动量 1. 定义:在 用字物母理学p 中表,示把。物体的质量 m 和速度 v的乘积叫做物体的动量 ,
2.定义式: p = mv
结论:碰撞后A球停止运动而静止,B球开始
运动,最终摆到和A球拉起时同样的高度。A 的速度传递给了B。
猜想:碰撞前后,两球速度之和是不变的?
A B
寻求碰撞中的不变量
将上面实验中的A球换成大小相同的C球,
使C球质量大于B球质量,用手拉起C球至某
B
A B
C
一高度后放开,撞击静止的B球。
实验结论:B摆起的最大高度大于C球被拉起时的高度,碰撞后B球
壁后弹回,沿着同一直线以6m/s的速度水平向左运动。碰撞前后钢球的动 量变化了多少?
解:以向右为正方向。
初态动量 p=mv=0.6kg·m/s
末态动量 p′=mv′= -0.6kg·m/s
动量的变化量△p=p′-p= -1.2kg·m/s
∆p的方向水平向左,大小为1.2 kg·m/s
动量的变化量
思考:不在同一直线上的动量变化如何求解
•
使用天平测量出两小
车的质量,并利用光电
门传感器测量出两小车
的碰撞前、后的速度.
寻求碰撞中的不变量
表 两辆小车的质量和碰撞前后的速度
简单的次碰数撞:在光滑m1的/kg平面上,m两2/k个g 物体一v维/(m对·s心-1) 碰撞。v′/(m·s-1)
1
0.519
0.519
0.628
惠更斯:明确提出动量的守恒性
和方向性。
牛顿:把笛卡儿的定义做了修改,明确的用
物体的质量和速度的乘积叫做动量,更清楚 的表示动量的守恒性和方向性。
动量 1. 定义:在 用字物母理学p 中表,示把。物体的质量 m 和速度 v的乘积叫做物体的动量 ,
2.定义式: p = mv
结论:碰撞后A球停止运动而静止,B球开始
运动,最终摆到和A球拉起时同样的高度。A 的速度传递给了B。
猜想:碰撞前后,两球速度之和是不变的?
A B
寻求碰撞中的不变量
将上面实验中的A球换成大小相同的C球,
使C球质量大于B球质量,用手拉起C球至某
B
A B
C
一高度后放开,撞击静止的B球。
实验结论:B摆起的最大高度大于C球被拉起时的高度,碰撞后B球
壁后弹回,沿着同一直线以6m/s的速度水平向左运动。碰撞前后钢球的动 量变化了多少?
解:以向右为正方向。
初态动量 p=mv=0.6kg·m/s
末态动量 p′=mv′= -0.6kg·m/s
动量的变化量△p=p′-p= -1.2kg·m/s
∆p的方向水平向左,大小为1.2 kg·m/s
动量的变化量
思考:不在同一直线上的动量变化如何求解
•
使用天平测量出两小
车的质量,并利用光电
门传感器测量出两小车
的碰撞前、后的速度.
寻求碰撞中的不变量
表 两辆小车的质量和碰撞前后的速度
简单的次碰数撞:在光滑m1的/kg平面上,m两2/k个g 物体一v维/(m对·s心-1) 碰撞。v′/(m·s-1)
1
0.519
0.519
0.628
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- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
【解析】 设v1的方向为正方向(向右),则各速度的正负号 为 v1=30cm/s,v2=-10cm/s,v′2=0.
据m1v′1+m2v′2=m1v1+m2v2有
10v′1=10×30+50×(-10), 解得v′1=-20(cm/s). 负号表示碰撞后,m1的方向与碰撞前的方向相反, 即向左.
【例2】总质量为M的列车以匀速率v0在平直的轨道上行 驶,各车厢受的阻力都是车重的k倍,与车速无关.某时 刻列车后面重量为m的车厢脱了钩而机车的牵引力未变, 问脱钩的车厢刚停下的瞬间,前面列车的速度为多少?
动量守恒定律
一、动量守恒定律的内容
相互作用的几个物体组成的系统,如果不受外力作用,或 它们受到的外力之和为0,则系统的总动量保持不变.
二、动量守恒定律的适用条件
内力不改变系统的总动量,外力才能改变系统的总动量, 在下列三种情况下,可以使用动量守恒定律:
(1)系统不受外力或所受外力的矢量和为0.
(2)系统所受外力远小于内力,如碰撞或爆炸瞬间,外力可 以忽略不计. (3)系统某一方向不受外力或所受外力的矢量和为0,或外 力远小于内力,则该方向动量守恒(分动量守恒).
(3)明确所研究的相互作用过程,确定过程的始、末状态, 即系统内各个物体的初动量和末动量的量值或表达式.
注意在选取某个已知量的方向为正方向以后,凡是和选定 的正方向同向的已知量取正值,反向的取负值.
(4)建立动量守恒方程,代入已知量,解出待求量,计算 结果如果是正的,说明该量的方向和正方向相同,如果是 负的,则和选定的正方向相反.
【解析】列车原来做匀速运动,牵引力等于阻力,脱 钩后,各车厢阻力不变,若以整个列车为研究对象, 在脱钩车厢停止运动前,系统所受的牵引力和阻力均 未变,外力之和仍为0,总动量守恒.
从脱钩前到车厢刚停止时,列车总动量守恒, 则Mv0=(M-m)v+0,
M v0 M m
故前面列车的速度为: v
【例3】两只小船平行逆向航行,航线邻近,当它们头
尾相齐时,由每一只船上各投质量m=50kg的麻袋到对面 一只船上去,结果载重较小的一只船停了下来,另一只 船以v=8.5m/s的速度向原方向航行,设两只船及船上的 载重量各为m1=500kg,m2=1000kg,问在交换麻袋前两只
船的速率各为多少?(水的阻力不计)
【解析】 (1)选取小船和从大船 投过的麻袋为系统如图52-2,并以小船m1的速度 方向为正方向,依动量守 恒定律有: (m1-m)v1-mv2=0 即450v1-50v2=0……① 图5-2-2
随堂测试
1.质量为M的原子核,原来处于静止状态,当它 以速度v放出一个质量为m的粒子时,剩余部分 速度是( B )
A.mv/(M-m) B.-mv/(M-m) C.mv/(M+m)
D.-mv/(M+m)
2.把一支枪水平固定在小车上,小车放在光滑的水平地面 上,枪沿水平方向发射一颗子弹,关于枪、弹、车,下列
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五、应用动量守恒定律解题的基本步骤 (1)分析题意,明确研究对象,在分析相互作用的物体的总动 量是否守恒时,通常把这些被研究的物体总称为系统.要明确所 研究的系统是由哪几个物体组成的. (2)要对系统内的物体进行受力分析,弄清哪些是系统内部物 体之间相互作用的力,即内力;哪些是系统外的物体对系统内 物体的作用力,即外力. 在受力分析的基础上,根据动量守恒的条件,判断能否应用动 量守恒定律.
(适用于原来静止的两个物体组成的系统,比如爆炸、反 冲等,两者速率及位移大小与各自质量成反比).
3. m1v1+ m2v2 =(m1+m2)v (适用于两物体作用后结合在一起或具有共同速度的情 况).
四、理解要点 1.动量守恒定律的研究对象是相互作用物体组成的系统. 2.系统“总动量不变”不仅是系统初、末两个时刻总动 量相等,而且是指系统在整个过程中任意两个时刻的总动 量都相等. 3.式子是矢量式,根据教学大纲,动量守恒定律应用只 限于一维情况.应用时,先选定正方向,而后将矢量式化 为代数式.
三、动量守恒定律的不同表达形式及含义 1.p=p′(系统相互作用前总动量p等于相互作用后总动量 p′); 2.ΔΡ=0(系统总动量的增量等于0); 3. ΔΡ1=- ΔΡ2(两个物体组成的系统中,各自动量增量大 小相等、方向相反), 其中①的形式最常用,具体到实际应用时又有以下常见三 种形式:
注意: 1.m1v1+m2v2=m1v′1+m2v′2 (适用于作用前后都运动的两个物体组成的系统). 2. m1v1+ m2v2 =0
b
)∶(Va-V′a)
b
B.(V′a-Va)∶(V′
-V b)
C.(V′a-V′ b)∶(Va-V b) D.(Va-V′a)∶(Vb-V′ b)
4 如图5-2-1所示,在光滑水平面上放置A、B两个物体, 其中B物体与一个质量不计的弹簧相连且静止在水平面上, A物体质量是m,以速度v0逼近物体B,并开始压缩弹簧, 在弹簧被压缩过程中( ) D
A.在任意时刻,A、B组成的系统动量 相等,都是mv0 B.任意一段时间内,两物体所受冲量 大小相等. C.在把弹簧压缩到最短过程中,A物体 动量减少,B物体动量增加. D.当弹簧压缩量最大时,A、B两物体 的速度大小相等.
图5-2-1
【例1】质量m1=10g的小球在光滑的水平面上以v1=30cm/s 的速率向右运动,恰好遇上质量m2=50g的小球以v2为 10cm/s的速率向左运动,碰撞后,小球m2恰好停止,那么 碰撞后小球m1的速度是多大?方向如何?
说法正确的是(
D
)
A.枪和弹组成的系统动量守恒
B.枪和车组成的系统动量守恒 C.枪、弹、车三者组成的系统,因为枪弹和枪筒之间的 摩擦力很小,使系统的动量变化很小,可以忽略不计,系 统动量近似守恒. D.三者组成的系统动量守恒,因为系统只受重力和地面 的支持力这两个力作用,这两个力的和为0.
3.设a,b两球碰撞前后在同一直线上运动,若测得它们碰 撞前的速度是Va、V b,相碰后的速度为V′a、V′b,由此可 知两球的质量之比ma∶m b为( A ) A.(V′a-V