第二章：液体流体力学
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IMEE
2.实际液体的能量方程 实际液体的能量方程
实际液体在管道内流动时，由于液体存在粘性， 实际液体在管道内流动时，由于液体存在粘性，会产生摩擦力 而消耗能量；同时，管道局部形状和尺寸的变化， 而消耗能量；同时，管道局部形状和尺寸的变化，会使液流产生 扰动， 消耗一部分能量。同时，引入速度分布不均匀修正系数， 一部分能量 速度分布不均匀修正系数 扰动，也消耗一部分能量。同时，引入速度分布不均匀修正系数， 实际液体流动的伯努利方程为
Re =
d Hυ
ν
4A dH = x
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IMEE
二、沿程压力损失
液体在等径直管中流动时因粘性摩擦而产生的压力损失， 液体在等径直管中流动时因粘性摩擦而产生的压力损失，称为 粘性摩擦而产生的压力损失 沿程压力损失。液体的流动状态不同， 沿程压力损失。液体的流动状态不同，所产生的沿程压力损失也 有所不同。 有所不同。 层流和紊流的沿程阻力损失计算公式： 层流和紊流的沿程阻力损失计算公式： 层流和紊流的沿程阻力系数的计算不相同。 层流和紊流的沿程阻力系数的计算不相同。
2
2
具体系统中，应根据实际情况对上式进行调整。 具体系统中，应根据实际情况对上式进行调整。
4040-22
IMEE
第四节 液体流经小孔和缝隙的流量
在液压系统中，常常利用液体流经阀的小孔或缝隙来控制流量 在液压系统中，常常利用液体流经阀的小孔或缝隙来控制流量 和压力，从而达到调速和调压的目的。液压元件的泄漏也属于缝 压力，从而达到调速和调压的目的。液压元件的泄漏也属于缝 调速 的目的 泄漏 隙流动。因此，研究小孔或缝隙的流量计算，了解其影响因素， 隙流动。因此，研究小孔或缝隙的流量计算，了解其影响因素， 对正确分析液压元件和系统的工作性能、 对正确分析液压元件和系统的工作性能、合理设计液压系统是很 有必要的。 有必要的。 一、液体流过小孔的流量 二、液体流过缝隙的流量
4040-8IMEE1.理想液体、恒定流动和一维流动 理想液体、 理想液体
4040-9
IMEE
2.流线、流管和流束 流线、 流线
过流断面，流量，
4040-10
IMEE v
3.通流截面、流量和平均流速 通流截面、 通流截面
qV υ= A
4040-11
IMEE
一维流动
当液体整个地作线形流动时，称为一维流动， 当液体整个地作线形流动时，称为一维流动，当作平面或空 间流动时，称为二维或空间流动。一维流动最简单， 间流动时，称为二维或空间流动。一维流动最简单，但是严格意 义上的一维流动要求液流界面上各点处的速度矢量完全相同，这 义上的一维流动要求液流界面上各点处的速度矢量完全相同， 种情况在实际液流中极为少见， 种情况在实际液流中极为少见，一般常把封闭容器内的液体流动 按一维流动处理。 按一维流动处理。
4040-2
IMEE
1.液体的压力 液体的压力
液体单位面积上所受的法向力称为静压力。这一定义在物理学中称为压强， 液体单位面积上所受的法向力称为静压力。这一定义在物理学中称为压强， 单位面积上所受的法向力称为静压力 压强 但在液压传动中习惯称为压力 压力,即 但在液压传动中习惯称为压力 即
p = lim ∆F ∆A → 0 ∆A
d p d(mυ ) ∑F = = dt dt
4040-16
IMEE
第三节 液体流动时的压力损失
实际液体具有粘性，流动时会有阻力产生。为了克服阻力， 实际液体具有粘性，流动时会有阻力产生。为了克服阻力，流 粘性 阻力产生 动液体需要损耗一部分能量，通常称为压力损失。 动液体需要损耗一部分能量，通常称为压力损失。压力损失可分 损耗一部分能量 为两类：沿程压力损失和局部压力损失。 为两类：沿程压力损失和局部压力损失。 流态和 一、两种流态和雷诺数 两种流态 二、沿程压力损失 三、局部压力损失 四、管路中的总压力损失
4040-13
IMEE
1.理想液体的能量方程 理想液体的能量方程
2 p1 u12 p2 u2 + z1 + = + z2 + ρg 2g ρ g 2g
p u2 +z+ = 常数 ρg 2g
比压能 比位能 比动能
理想液体能量方程的物理意义是：理想液体作恒定流动时具有压力能、 理想液体能量方程的物理意义是：理想液体作恒定流动时具有压力能、位能 恒定流动时具有压力能 和动能三种能量形式 在任一截面上这三种能量形式之间可以相互转换， 三种能量形式， 和动能三种能量形式，在任一截面上这三种能量形式之间可以相互转换，但三 者之和为一定值， 能量守恒。 者之和为一定值，即能量守恒。
4040-7
IMEE
第二节 流体动力学基础
本节主要讨论液体的流动状态、运动规律及能量转换等问题， 本节主要讨论液体的流动状态、运动规律及能量转换等问题， 流动状态 等问题 具体地说主要有连续性方程、伯努利方程和动量方程三个基本方 具体地说主要有连续性方程、伯努利方程和动量方程三个基本方 连续性方程 程。这些都是流体动力学的基础及液压传动中分析问题和设计计 算的理论依据。 算的理论依据。 一、基本概念 二、连续性方程 三、伯努利方程 四、动量方程
4040-20
IMEE
三、局部压力损失
液体流经管道的弯头、管接头、突变截面以及阀口、 液体流经管道的弯头、管接头、突变截面以及阀口、滤网等局 部装置时，液流会产生旋涡，并产生强烈的紊动现象。 部装置时，液流会产生旋涡，并产生强烈的紊动现象。由此而造 旋涡 紊动现象 成的压力损失称为局部压力损失， 成的压力损失称为局部压力损失，即
4040-12
IMEE
二、连续性方程
在管中作稳定流动的理想液体，既不能增多也不能减少， 在管中作稳定流动的理想液体，既不能增多也不能减少，即符合 物质不灭定律。因此， 物质不灭定律。因此，在单位时间内通过任意截面的液体质量一定 是相等的，此即液体的连续性原理。 是相等的，此即液体的连续性原理。
υ1 A1 = υ2 A2
IMEE
第二章 液压传动的流体力学基础
流体静力学 静力学基础 第一节 流体静力学基础 流体动力学 动力学基础 第二节 流体动力学基础 液体流动时的压力损失 第三节 液体流动时的压力损失 液体流经小孔 缝隙的流量 小孔和 第四节 液体流经小孔和缝隙的流量 第五节 液压冲击和空穴现象 液压冲击和空穴现象 冲击
4040-17
IMEE 液体的流动有两种状 态，即层流和紊流（又 层流和紊流（ 称湍流）。这两种流动 称湍流）。这两种流动 ）。 状态的物理现象可以通 状态的物理现象可以通 过一个试验观察出来， 过一个试验观察出来， 这就是雷诺试验。 这就是雷诺试验。
一、两种流态和雷诺数
Re =
dυ
ν
1—出口 2 —入口 3 —小水箱 4 —开关 出口 入口 小水箱 开关 5 —细导管 6 —水箱 7 —水平玻璃管 8 —阀门 细导管 水箱 水平玻璃管 阀门
3.压力的表示方法和计量单位 压力的表示方法和计量单位
4040-5
IMEE
4.静止液体内压力的传递 静止液体内压力的传递
在密闭容器内， 在密闭容器内，施加于静止液体上的压力将以等值传递到液体内 各点。这就是静压力传递原理，或称帕斯卡原理。 各点。这就是静压力传递原理，或称帕斯卡原理。 静压力传递原理 帕斯卡原理
重点：液体流经小孔和缝隙的流量 重点：液体流经小孔和缝隙的流量 小孔 难点： 难点：流量计算 教学目的： 教学目的：掌握液压传动理论基础和分析方法
4040-1
IMEE
第一节 流体静力学基础
流体静力学主要讨论的是液体在静止时的平衡规律以及这些规律 流体静力学主要讨论的是液体在静止时的平衡规律以及这些规律 静止时的平衡规律 在工程上的应用。这里所说的静止，是指液体内部质点之间没有相 工程上的应用。这里所说的静止，是指液体内部质点之间没有相 上的应用 对运动，至于盛装液体的容器，不论它是静止的或是运动的， 对运动，至于盛装液体的容器，不论它是静止的或是运动的，都没 有关系。 有关系。 1.液体的压力 液体的压力 2.重力作用下静止液体中的压力分布 重力作用下静止液体中的压力分布 3.压力的表示方法和计量单位 压力的表示方法和计量单位 4.静止液体内压力的传递 静止液体内压力的传递 5.液体静压力作用在固体壁面上的力 液体静压力作用在固体壁面上的力 液体
F p= A
4040-6
IMEE
5.液体静压力作用在固体壁面上的力 液体静压力作用在固体壁面上的力
液体和固体壁面相接触时，固体壁面将受到总液压力的作用。 液体和固体壁面相接触时，固体壁面将受到总液压力的作用。 总液压力的作用
Fx = ∫ d Fx = ∫
π 2 π − 2
π 2 π − 2
plr cos θ d θ = 2 plr = pAx
∆pζ = ζ
局部阻力系数可查有关手册。 局部阻力系数可查有关手册。
ρυ
2
2
4040-21
IMEE
四、管路中的总压力损失
整个管路系统的总压力损失应为所有沿程压力损失和所有局部 压力损失之和， 压力损失之和，即
l ρυ ρυ ∑ ∆p = ∑ ∆pλ + ∑ ∆pζ = ∑ λ + ∑ζ d 2 2
4040-23
IMEE
当小孔的长径比 l
1.薄壁孔的流量计算 薄壁孔的流量计算
/d < 0.5时，称为薄壁孔 。其流量为 时
qV = Cq K
2
ρ
∆p
局部压力与沿程压力损失对其影响？
4040-24
IMEE f1量为 f1-29
2.流经短孔和细长孔的流量计算 流经短孔和细长孔的流量计算 qV=KAT∆pm
F p= A
静止液体的压力有如下特性： 静止液体的压力有如下特性： 1）液体的压力沿着内法线方向作用于承压面。 例如：桌面上一杯水 内法线方向作用于承压面。 例如： ）液体的压力沿着内法线方向作用于承压面 2）静止液体内任一点的压力在各个方向上都相等。 液体内任一点的压力在各个方向上都相等 ）静止液体内任一点的压力在各个方向上都相等。
2 p1 α1υ12 p2 α 2υ2 + + z1 = + + z2 + hw ρ g 2g ρ g 2g
4040-15
IMEE
四、动量方程
动量方程是动量定理在流体力学中的具体应用。 动量方程是动量定理在流体力学中的具体应用。用动量方程来 动量定理在流体力学中的具体应用 计算液流作用在固体壁面上的力比较方便。动量定理指出： 计算液流作用在固体壁面上的力比较方便。动量定理指出：作用 在物体上的合外力的大小等于物体在力作用方向上的动量的变化 率，即
细长孔； 短孔。 当l/d >4时，称为细长孔；当0. 5<l/d <4时，称为短孔。它们的流 时 称为细长孔 时 称为短孔
4040-25
IMEE
二、液体流过缝隙的流量
在液压装置的各零件之间，特别是有相对运动的各零件之间， 在液压装置的各零件之间，特别是有相对运动的各零件之间， 一般都存在缝隙（或称间隙）。油液流过缝隙就会产生泄漏， 一般都存在缝隙（或称间隙）。油液流过缝隙就会产生泄漏，这 ）。油液流过缝隙就会产生泄漏 就是缝隙流量。由于缝隙通道狭窄，液流受壁面的影响较大， 就是缝隙流量。由于缝隙通道狭窄，液流受壁面的影响较大，故 缝隙液流的流态均为层流。 缝隙液流的流态均为层流。 缝隙流动有两种状况：一种是由缝隙两端的压力差造成的流动， 缝隙流动有两种状况：一种是由缝隙两端的压力差造成的流动， 称为压差流动； 称为压差流动；另一种是形成缝隙的两壁面作相对运动所造成的 压差流动 流动， 剪切流动。这两种流动经常会同时存在。 流动，称剪切流动。这两种流动经常会同时存在。
4040-3
IMEE
2.重力作用下静止液体中的压力分布 重力作用下静止液体中的压力分布 重力作用
静止液体内任一点处的压力 都由两部分组成： 两部分组成 都由两部分组成： 一部分是液面上的压力 ，另 一部分是该点以上液体自重所 形成的压力。 形成的压力。
p = p0 + ρ gh
4040-4
IMEE （1）绝对压力 ） （2）表压力 ） （3）相对压力 ） （4）真空度 ）真空度
4040-18
IMEE 雷诺数的物理意义 雷诺数是液流的惯性力对粘性力的无量纲比值。 雷诺数是液流的惯性力对粘性力的无量纲比值。当雷诺数较大 惯性力 时，液体的惯性力起主导作用，液体处于紊流状态；当雷诺数较 液体的惯性力起主导作用，液体处于紊流状态； 小时，粘性力起主导作用，液体处于层流状态。 小时，粘性力起主导作用，液体处于层流状态。 非圆截面管道的雷诺数为 水力直径为
IMEE
2.实际液体的能量方程 实际液体的能量方程
实际液体在管道内流动时，由于液体存在粘性， 实际液体在管道内流动时，由于液体存在粘性，会产生摩擦力 而消耗能量；同时，管道局部形状和尺寸的变化， 而消耗能量；同时，管道局部形状和尺寸的变化，会使液流产生 扰动， 消耗一部分能量。同时，引入速度分布不均匀修正系数， 一部分能量 速度分布不均匀修正系数 扰动，也消耗一部分能量。同时，引入速度分布不均匀修正系数， 实际液体流动的伯努利方程为
Re =
d Hυ
ν
4A dH = x
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二、沿程压力损失
液体在等径直管中流动时因粘性摩擦而产生的压力损失， 液体在等径直管中流动时因粘性摩擦而产生的压力损失，称为 粘性摩擦而产生的压力损失 沿程压力损失。液体的流动状态不同， 沿程压力损失。液体的流动状态不同，所产生的沿程压力损失也 有所不同。 有所不同。 层流和紊流的沿程阻力损失计算公式： 层流和紊流的沿程阻力损失计算公式： 层流和紊流的沿程阻力系数的计算不相同。 层流和紊流的沿程阻力系数的计算不相同。
2
2
具体系统中，应根据实际情况对上式进行调整。 具体系统中，应根据实际情况对上式进行调整。
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第四节 液体流经小孔和缝隙的流量
在液压系统中，常常利用液体流经阀的小孔或缝隙来控制流量 在液压系统中，常常利用液体流经阀的小孔或缝隙来控制流量 和压力，从而达到调速和调压的目的。液压元件的泄漏也属于缝 压力，从而达到调速和调压的目的。液压元件的泄漏也属于缝 调速 的目的 泄漏 隙流动。因此，研究小孔或缝隙的流量计算，了解其影响因素， 隙流动。因此，研究小孔或缝隙的流量计算，了解其影响因素， 对正确分析液压元件和系统的工作性能、 对正确分析液压元件和系统的工作性能、合理设计液压系统是很 有必要的。 有必要的。 一、液体流过小孔的流量 二、液体流过缝隙的流量
4040-8IMEE1.理想液体、恒定流动和一维流动 理想液体、 理想液体
4040-9
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2.流线、流管和流束 流线、 流线
过流断面，流量，
4040-10
IMEE v
3.通流截面、流量和平均流速 通流截面、 通流截面
qV υ= A
4040-11
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一维流动
当液体整个地作线形流动时，称为一维流动， 当液体整个地作线形流动时，称为一维流动，当作平面或空 间流动时，称为二维或空间流动。一维流动最简单， 间流动时，称为二维或空间流动。一维流动最简单，但是严格意 义上的一维流动要求液流界面上各点处的速度矢量完全相同，这 义上的一维流动要求液流界面上各点处的速度矢量完全相同， 种情况在实际液流中极为少见， 种情况在实际液流中极为少见，一般常把封闭容器内的液体流动 按一维流动处理。 按一维流动处理。
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1.液体的压力 液体的压力
液体单位面积上所受的法向力称为静压力。这一定义在物理学中称为压强， 液体单位面积上所受的法向力称为静压力。这一定义在物理学中称为压强， 单位面积上所受的法向力称为静压力 压强 但在液压传动中习惯称为压力 压力,即 但在液压传动中习惯称为压力 即
p = lim ∆F ∆A → 0 ∆A
d p d(mυ ) ∑F = = dt dt
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第三节 液体流动时的压力损失
实际液体具有粘性，流动时会有阻力产生。为了克服阻力， 实际液体具有粘性，流动时会有阻力产生。为了克服阻力，流 粘性 阻力产生 动液体需要损耗一部分能量，通常称为压力损失。 动液体需要损耗一部分能量，通常称为压力损失。压力损失可分 损耗一部分能量 为两类：沿程压力损失和局部压力损失。 为两类：沿程压力损失和局部压力损失。 流态和 一、两种流态和雷诺数 两种流态 二、沿程压力损失 三、局部压力损失 四、管路中的总压力损失
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1.理想液体的能量方程 理想液体的能量方程
2 p1 u12 p2 u2 + z1 + = + z2 + ρg 2g ρ g 2g
p u2 +z+ = 常数 ρg 2g
比压能 比位能 比动能
理想液体能量方程的物理意义是：理想液体作恒定流动时具有压力能、 理想液体能量方程的物理意义是：理想液体作恒定流动时具有压力能、位能 恒定流动时具有压力能 和动能三种能量形式 在任一截面上这三种能量形式之间可以相互转换， 三种能量形式， 和动能三种能量形式，在任一截面上这三种能量形式之间可以相互转换，但三 者之和为一定值， 能量守恒。 者之和为一定值，即能量守恒。
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第二节 流体动力学基础
本节主要讨论液体的流动状态、运动规律及能量转换等问题， 本节主要讨论液体的流动状态、运动规律及能量转换等问题， 流动状态 等问题 具体地说主要有连续性方程、伯努利方程和动量方程三个基本方 具体地说主要有连续性方程、伯努利方程和动量方程三个基本方 连续性方程 程。这些都是流体动力学的基础及液压传动中分析问题和设计计 算的理论依据。 算的理论依据。 一、基本概念 二、连续性方程 三、伯努利方程 四、动量方程
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三、局部压力损失
液体流经管道的弯头、管接头、突变截面以及阀口、 液体流经管道的弯头、管接头、突变截面以及阀口、滤网等局 部装置时，液流会产生旋涡，并产生强烈的紊动现象。 部装置时，液流会产生旋涡，并产生强烈的紊动现象。由此而造 旋涡 紊动现象 成的压力损失称为局部压力损失， 成的压力损失称为局部压力损失，即
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二、连续性方程
在管中作稳定流动的理想液体，既不能增多也不能减少， 在管中作稳定流动的理想液体，既不能增多也不能减少，即符合 物质不灭定律。因此， 物质不灭定律。因此，在单位时间内通过任意截面的液体质量一定 是相等的，此即液体的连续性原理。 是相等的，此即液体的连续性原理。
υ1 A1 = υ2 A2
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第二章 液压传动的流体力学基础
流体静力学 静力学基础 第一节 流体静力学基础 流体动力学 动力学基础 第二节 流体动力学基础 液体流动时的压力损失 第三节 液体流动时的压力损失 液体流经小孔 缝隙的流量 小孔和 第四节 液体流经小孔和缝隙的流量 第五节 液压冲击和空穴现象 液压冲击和空穴现象 冲击
4040-17
IMEE 液体的流动有两种状 态，即层流和紊流（又 层流和紊流（ 称湍流）。这两种流动 称湍流）。这两种流动 ）。 状态的物理现象可以通 状态的物理现象可以通 过一个试验观察出来， 过一个试验观察出来， 这就是雷诺试验。 这就是雷诺试验。
一、两种流态和雷诺数
Re =
dυ
ν
1—出口 2 —入口 3 —小水箱 4 —开关 出口 入口 小水箱 开关 5 —细导管 6 —水箱 7 —水平玻璃管 8 —阀门 细导管 水箱 水平玻璃管 阀门
3.压力的表示方法和计量单位 压力的表示方法和计量单位
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4.静止液体内压力的传递 静止液体内压力的传递
在密闭容器内， 在密闭容器内，施加于静止液体上的压力将以等值传递到液体内 各点。这就是静压力传递原理，或称帕斯卡原理。 各点。这就是静压力传递原理，或称帕斯卡原理。 静压力传递原理 帕斯卡原理
重点：液体流经小孔和缝隙的流量 重点：液体流经小孔和缝隙的流量 小孔 难点： 难点：流量计算 教学目的： 教学目的：掌握液压传动理论基础和分析方法
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第一节 流体静力学基础
流体静力学主要讨论的是液体在静止时的平衡规律以及这些规律 流体静力学主要讨论的是液体在静止时的平衡规律以及这些规律 静止时的平衡规律 在工程上的应用。这里所说的静止，是指液体内部质点之间没有相 工程上的应用。这里所说的静止，是指液体内部质点之间没有相 上的应用 对运动，至于盛装液体的容器，不论它是静止的或是运动的， 对运动，至于盛装液体的容器，不论它是静止的或是运动的，都没 有关系。 有关系。 1.液体的压力 液体的压力 2.重力作用下静止液体中的压力分布 重力作用下静止液体中的压力分布 3.压力的表示方法和计量单位 压力的表示方法和计量单位 4.静止液体内压力的传递 静止液体内压力的传递 5.液体静压力作用在固体壁面上的力 液体静压力作用在固体壁面上的力 液体
F p= A
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5.液体静压力作用在固体壁面上的力 液体静压力作用在固体壁面上的力
液体和固体壁面相接触时，固体壁面将受到总液压力的作用。 液体和固体壁面相接触时，固体壁面将受到总液压力的作用。 总液压力的作用
Fx = ∫ d Fx = ∫
π 2 π − 2
π 2 π − 2
plr cos θ d θ = 2 plr = pAx
∆pζ = ζ
局部阻力系数可查有关手册。 局部阻力系数可查有关手册。
ρυ
2
2
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四、管路中的总压力损失
整个管路系统的总压力损失应为所有沿程压力损失和所有局部 压力损失之和， 压力损失之和，即
l ρυ ρυ ∑ ∆p = ∑ ∆pλ + ∑ ∆pζ = ∑ λ + ∑ζ d 2 2
4040-23
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当小孔的长径比 l
1.薄壁孔的流量计算 薄壁孔的流量计算
/d < 0.5时，称为薄壁孔 。其流量为 时
qV = Cq K
2
ρ
∆p
局部压力与沿程压力损失对其影响？
4040-24
IMEE f1量为 f1-29
2.流经短孔和细长孔的流量计算 流经短孔和细长孔的流量计算 qV=KAT∆pm
F p= A
静止液体的压力有如下特性： 静止液体的压力有如下特性： 1）液体的压力沿着内法线方向作用于承压面。 例如：桌面上一杯水 内法线方向作用于承压面。 例如： ）液体的压力沿着内法线方向作用于承压面 2）静止液体内任一点的压力在各个方向上都相等。 液体内任一点的压力在各个方向上都相等 ）静止液体内任一点的压力在各个方向上都相等。
2 p1 α1υ12 p2 α 2υ2 + + z1 = + + z2 + hw ρ g 2g ρ g 2g
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四、动量方程
动量方程是动量定理在流体力学中的具体应用。 动量方程是动量定理在流体力学中的具体应用。用动量方程来 动量定理在流体力学中的具体应用 计算液流作用在固体壁面上的力比较方便。动量定理指出： 计算液流作用在固体壁面上的力比较方便。动量定理指出：作用 在物体上的合外力的大小等于物体在力作用方向上的动量的变化 率，即
细长孔； 短孔。 当l/d >4时，称为细长孔；当0. 5<l/d <4时，称为短孔。它们的流 时 称为细长孔 时 称为短孔
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二、液体流过缝隙的流量
在液压装置的各零件之间，特别是有相对运动的各零件之间， 在液压装置的各零件之间，特别是有相对运动的各零件之间， 一般都存在缝隙（或称间隙）。油液流过缝隙就会产生泄漏， 一般都存在缝隙（或称间隙）。油液流过缝隙就会产生泄漏，这 ）。油液流过缝隙就会产生泄漏 就是缝隙流量。由于缝隙通道狭窄，液流受壁面的影响较大， 就是缝隙流量。由于缝隙通道狭窄，液流受壁面的影响较大，故 缝隙液流的流态均为层流。 缝隙液流的流态均为层流。 缝隙流动有两种状况：一种是由缝隙两端的压力差造成的流动， 缝隙流动有两种状况：一种是由缝隙两端的压力差造成的流动， 称为压差流动； 称为压差流动；另一种是形成缝隙的两壁面作相对运动所造成的 压差流动 流动， 剪切流动。这两种流动经常会同时存在。 流动，称剪切流动。这两种流动经常会同时存在。
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2.重力作用下静止液体中的压力分布 重力作用下静止液体中的压力分布 重力作用
静止液体内任一点处的压力 都由两部分组成： 两部分组成 都由两部分组成： 一部分是液面上的压力 ，另 一部分是该点以上液体自重所 形成的压力。 形成的压力。
p = p0 + ρ gh
4040-4
IMEE （1）绝对压力 ） （2）表压力 ） （3）相对压力 ） （4）真空度 ）真空度
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IMEE 雷诺数的物理意义 雷诺数是液流的惯性力对粘性力的无量纲比值。 雷诺数是液流的惯性力对粘性力的无量纲比值。当雷诺数较大 惯性力 时，液体的惯性力起主导作用，液体处于紊流状态；当雷诺数较 液体的惯性力起主导作用，液体处于紊流状态； 小时，粘性力起主导作用，液体处于层流状态。 小时，粘性力起主导作用，液体处于层流状态。 非圆截面管道的雷诺数为 水力直径为