ht黑体辐射出射度曲线绘制实验报告..
黑体辐射实验
实验十 黑体辐射实验实验者：头铁的小甘引言：任何物体，只要温度大于绝对零度，就会向周围发生辐射，这称为温度辐射。
黑体是指能够完全吸收所有外来辐射的物体，处于热平衡时，黑体吸收的能量等 于辐射的能量，由于黑体具有最大的吸收本领，因而黑体也就具有最大的辐射本 领。
这种辐射是一种温度辐射，辐射的光谱分布只与辐射体的温度有关，而与辐 射方向及周围环境无关。
6000o K5000o K4000o K3000o K图 1 黑体辐射能量分布曲线黑体辐射 p lanck 公式 十九世纪末，很多著名的科学家包括诺贝尔奖获得者，对黑体辐射进行了大量实验研究和理论分析，实验测出黑体的辐射能量在不同温度下与辐射波长的 关系曲线如图 1 所示，对于此分布曲线的理论分析，历上曾引起了一场巨大的风 波，从而导致物理世界图像的根本变革。
维恩试图用热力学的理论并加上一些特 定的假设得出一个分布公式－维恩公式。
这个分布公式在短波部分与实验结果符 合较好，而长波部分偏离较大。
瑞利和金斯利用经典电动力学和统计物理学也得 出了一个分布公式，他们得出的公式在长波部分与实验结果符合较好，而在短波 部分则完全不符。
如图 2。
因此经典理论遭到了严重失败，物理学历史上出现了 一个变革的转折点。
实验原理：Planck 提出：电磁辐射的能量只能是量子化的。
他认为以频率ν做谐振动 的振子其能量只能取某些分立值，在这些分立值决定的状态中，对应的能量应该 是某一最小能量的 h ν整数倍，即 E=nh ν,n=1,2,3,…，h 即是普朗克常数。
在 此能量量子化的假定下，他推导出了著名的普朗克公式)()1(3512--=Wm eC E TC T λλλπ第一辐射常数C 1＝8πhc ＝3.74×10-16（Wm 2）,第二辐射常数C 2=1.4388×10－2（mK ）。
它与实验结果符合得很好。
Planck 提出的能量量子假说具 有划时代的意义，标志了量子物理学的诞生。
04111202 黑体辐射出射度曲线绘制实验报告
黑体辐射出射度曲线绘制一、目的：学习和巩固黑体辐射定律，验证普朗克辐射定律、斯蒂芬-玻尔兹曼等定律；了解单色仪的工作原理及基本结构。
二、内容：按照实验指导书的要求和步骤操作仿真黑体实验装置，验证黑体相关定律。
三、设备：WHS-型黑体实验装置，计算机，打印机等。
四、原理：黑体是一个能完全吸收并向外完全辐射入射在它上面的辐射能的理想物体。
黑体的光谱辐射量和温度之间存在精确的定量关系，确定了黑体的温度，就可以确定其他的辐射量，因此黑体辐射定律在辐射度学中起了基准的作用，占据十分重要的地位。
自然界不存在绝对黑体，用人工的方法可以制成尽可能接近绝对黑体的辐射源。
钨的熔点约为3695K ，充气钨丝灯的光谱辐射分布和黑体十分接近，因此可以用来仿真黑体。
CIE 规定分布温度2856K 的充气钨丝灯作为标准A 光源，以此实现绝对温度为2856K 的完全辐射体的辐射，即标准照明体A 。
本次实验所用的WHS-1黑体实验装置就是以溴钨灯模拟黑体的辐射源，通过改变灯丝的电流来模拟改变黑体的色温。
描述黑体辐射定律的普朗克公式以波长表示的形式为：(1)M 0(λ,T)=c 1λ51exp (c 2λT )‒1式(1)中，第一辐射常数；第二辐射常数c 1=2πℎc 2=3.7418∗10‒16W •m 2；；为光速。
c 2=ℎc k =1.4388∗10‒2m •K k 为玻尔兹曼常数c 由于黑体是朗伯辐射体，因此可以得到黑体的光谱辐亮度表示式如下：(2)L 0(λ,T)=c 1πλ51exp (c 2λT )‒1斯蒂芬-玻尔兹曼定律描述的是黑体的辐射出射度与温度之间的关系：(3)M 0(T )=σT 4 (W m 2)式(3)中，称为斯蒂芬-玻尔兹曼常σ=c 1π415c 42=5.6696∗10‒8(W •m 2•K ‒4)数。
黑体光谱辐射是单峰函数，其峰值波长满足维恩位移定律：(4)λm T =b (μm •K)式(4)中，常数。
黑体辐射实验报告
近代物理实验报告黑体辐射学院数理与信息工程学院班级物理112姓名王少卿学号 ********时间 2014年3月22日光磁共振【摘要】本实验利用黑体辐射试验仪制造了一个黑体辐射的现象，看到了维恩位移定律现象，并测量了黑体辐射能量和任意发射光源的辐射能量，得出了黑体辐射的能量分布曲线，通过对这个能量分布曲线具体分析最后得出了普朗克常量的值，也验证了斯忒藩定律。
【关键词】黑体辐射，辐射能量密度，基尔霍夫定律【引言】19 世纪末，在物理学晴朗的天空出现了两朵令人不安的“乌云”，一朵是迈克尔逊—莫雷实验，另一朵则与黑体辐射有关。
正是这两朵乌云，不久便掀起了物理学上深刻的革命，一个导致相对论的建立，一个导致量子力学的诞生。
若一物体对什么光都吸收而无反射，我们就称这种物体为“绝对黑体”，简称黑体。
事实上不存在“绝对黑体”，不过有些物体可以近似地作为“黑体”来处理。
我们让一束光从一狭缝射入一空腔后，就很难再通过狭缝反射出来，这个空腔的开口就可以被看作是黑体。
1859年，基尔霍夫证明，黑体与热辐射达到平衡时，辐射能量密度随频率变化曲线的形状和位置只与黑体的绝对温度有关，而与空腔的形状及组成的物质无关。
这样，利用黑体就可撇开材料的具体性质来普遍地研究热辐射本身的规律。
从基尔霍夫定律可以看出，只要知道黑体的辐射度以及物体的吸收比，就可以知道一般物体热辐射性质，因此研究黑体的单色辐射度具有重大意义。
【实验方案】一、实验原理任何物体，只要其温度在绝对零度以上，就向周围发射辐射，这称为温度辐射。
黑体是一种完全的温度辐射体，即，任何非黑体所发射的辐射通量都小于同温度下的黑体发射的辐射通量。
并且，非黑体的辐射能力不仅与温度有关，而且与表面材料的性质有关；而黑体的辐射能力则仅与温度有关。
黑体的辐射亮度在各个方面都相同，即黑体是一个完全的余弦辐射体。
辐射能力小于黑体，但辐射的光谱分布与黑体相同的温度辐射体称为灰体。
1. 黑体辐射的光谱分布——普朗克辐射定律 普朗克辐射定律用光谱辐射度表示，其形式为：2151T C TC E e λλλ=⎛⎫- ⎪⎝⎭（瓦特/米）其中，第一辐射常数()216312 3.7410C hc W m π-==⨯⨯ 第二辐射常数()22 1.438010hcC m K k-==⨯⨯ 黑体光谱辐射亮度由下式给出：TT E L λλπ=图（4-1）给出了黑体光谱辐射亮度随波长变化的图形。
【2018最新】黑体辐射实验实验报告word版本 (13页)
本文部分内容来自网络整理，本司不为其真实性负责，如有异议或侵权请及时联系，本司将立即删除！== 本文为word格式，下载后可方便编辑和修改！ ==黑体辐射实验实验报告篇一：黑体辐射实验报告黑体辐射摘要：1900年普朗克发表的黑体辐射公式在物理学上是一项划时代的成就。
在此以前黑体辐射的波长分布虽然已经有了相当可靠的实验数据，但经典物理学的理论解释却导致了非常尖锐的矛盾。
这一问题在经典物理学的范畴内是无法合理地解决的，普朗克引进了量子化的假设，推导出黑体辐射波长分布公式。
量子化假设已成为当代物理学的基石，对当代科学技术的发展产生了深远的影响。
Blackbody radiationWang Duo(the College of Science,BUPT.Beijing,100876)Abstract: Planck's blackbody radiation formula in 1900 is a landmark achievement in physics. Prior to this, although the blackbody radiation in the wavelength distribution of the data has been very reliable, but the theory of the classical physics explains lead to a very sharp contradiction. This issue in the scope of classical physics cannot be reasonably resolved, Planck introduced the quantum assumptions and derived blackbody radiation wavelength distribution formula. Quantization hypothesis has become the cornerstone of contemporary physics, and had a profound impact on the development of modern science and technology.引言：黑体是指能够完全吸收所有外来辐射的物体，处于热平衡时，黑体吸收的能量等于辐射的能量，由于黑体具有最大的吸收本领，因而黑体也就具有最大的辐射本领。
黑体辐射_精品文档
黑体辐射实验19世纪末，物理学晴朗的天空中飘着两朵乌云，其中之一被称为“紫外灾难”，即瑞利和金斯用经典的能量均分定理并不能完全解释热辐射现象。
1900年，普朗克提出金属空腔壁以与振子频率成正比的能量子为基本单元来吸收或发射能量，得到著名的普朗克公式，从理论上解释了黑体辐射频谱分布。
这一贡献引起物理学的一场革命，对量子理论的建立起到了重要作用。
本实验利用WGH ——10型黑体实验装置测量黑体的辐射能量曲线，从而验证普朗克公式，唯恩位移定律以及斯特藩——玻耳兹曼定律，并进一步研究黑体与一般发光体辐射强度的关系，学会测量一般发光光源的辐射能量曲线。
一、实验原理1、热辐射，黑体任何物体都具有不断辐射、吸收、发射电磁波的本领。
辐射出去的电磁波在各个波段是不同的，也就是具有一定的谱分布。
这种谱分布与物体本身的特性及其温度有关，因而被称之为热辐射。
为了研究不依赖于物质具体物性的热辐射规律，物理学家们定义了一种理想物体——黑体(black body)，以此作为热辐射研究的标准物体。
黑体的特点：1、热辐射与辐射体材料的具体性质无关。
2、黑体辐射仅与温度有关。
3、黑体是为理论研究方便假想出来的，世界上不存在真正的黑体。
2、描述热体辐射的几个物理量单色辐出度()T M λ：在单位时间内物体从表面单位面积上发射的波长界于λ和λd 之间的辐射电磁波能量λE d 则λE d 与λd 之比称为单色辐出度()T M λ 即()T M λ=λE d /λd （与辐射体的温度和辐射波长有关）。
（1）辐出度()T M ：在单位时间内物体从单位表面积上发射的所有各种波长的电磁波能量总和为辐出度()T M 即()()λλd M T M =T ⎰∞（1）2）单色吸收率()T λa ：当辐射从外界入射到物体表面时，被物体吸收的能量与入射总能量之比称为吸收率A ，其中波长在λ到λ+λd 之间的吸收率A d 与λd 之比为单色吸收率()T λa 即()λλd d a A=T （2）3、黑体辐射定律（1）斯特藩——玻耳兹曼定律此定律首先由斯特藩于1879年从实践数据的分析中发现。
黑体辐射实验
一、实验目的
1、了解和掌握黑体辐射的光谱分布——普朗克辐射 定律 2、了解和掌握黑体辐射的积分辐射——斯忒藩玻尔 兹曼定律
E T 理（ w 3 ） mm
E T
2 1082 2680
3 1178 2600
4 1136 选择 2550
选择
5 1196 2500
1072 2860
3
2448.8 1782.9 1520.9 1390.4 1256.3 2441.4 1775.7 1517.6 1382.2 1259.3
实（
能量子假说：辐射黑体分子、原子的振动可看作 谐振子，这些谐振子可以发射和吸收辐射能。但是这些 谐振子只能处于某些分立的状态，在这些状态中，谐振 子的能量并不象经典物理学所允许的可具有任意值。相 应的能量是某一最小能量ε（称为能量子）的整数倍， 即：ε, 1ε, 2ε, 3ε, ... nε. n为正整数，称为量子数。
五、实验数据及数据处理
1、验证普朗克辐射定律（取五个点，每条曲线上取一个）。
打开五个寄存器中的数据，显示五条能量曲线。 选择验证黑体辐射菜单中的普朗克辐射定律 在界面弹出的数据表格中点击计算按钮。 设计表格，记录数据。注：为了减小误差，选取曲线上 能量最大的那一点。
表2： 1 波长 (nm) 色温T（K）
式中 T 为钨丝的温度为T 时的总辐射系数，其值为该温度 下钨丝的辐射强度与绝对黑体的辐射强度之比：
RT T T 4
RT T ET
钨丝灯的辐射光谱分布 R T 为：
黑体辐射出射度曲线绘制
黑体辐射出射度曲线绘制一、目的：学习和巩固黑体辐射定律，验证普朗克辐射定律、斯蒂芬-玻尔兹曼等定律；了解单色仪的工作原理及基本结构。
二、内容：按照实验指导书的要求和步骤操作仿真黑体实验装置，验证黑体相关定律。
三、设备：WHS-型黑体实验装置，计算机，打印机等。
四、原理：黑体是一个能完全吸收并向外完全辐射入射在它上面的辐射能的理想物体。
黑体的光谱辐射量和温度之间存在精确的定量关系，确定了黑体的温度，就可以确定其他的辐射量，因此黑体辐射定律在辐射度学中起了基准的作用，占据十分重要的地位。
自然界不存在绝对黑体，用人工的方法可以制成尽可能接近绝对黑体的辐射源。
钨的熔点约为3695K，充气钨丝灯的光谱辐射分布和黑体十分接近，因此可以用来仿真黑体。
CIE规定分布温度2856K的充气钨丝灯作为标准A光源，以此实现绝对温度为2856K的完全辐射体的辐射，即标准照明体A。
本次实验所用的WHS-1黑体实验装置就是以溴钨灯模拟黑体的辐射源，通过改变灯丝的电流来模拟改变黑体的色温。
描述黑体辐射定律的普朗克公式以波长表示的形式为：M0(λ,T)=c1λ51exp(c2λT⁄)−1(1)式(1)中，第一辐射常数c1=2πℎc2=3.7418∗10−16W•m2；第二辐射常数c2=ℎc k⁄=1.4388∗10−2m•K；k为玻尔兹曼常数；c为光速。
由于黑体是朗伯辐射体，因此可以得到黑体的光谱辐亮度表示式如下：L0(λ,T)=c1πλ51exp(c2λT⁄)−1(2)斯蒂芬-玻尔兹曼定律描述的是黑体的辐射出射度与温度之间的关系：M0(T)=σT4 (W m2⁄)(3)式(3)中，σ=c1π415c24=5.6696∗10−8(W•m2•K−4)⁄称为斯蒂芬-玻尔兹曼常数。
黑体光谱辐射是单峰函数，其峰值波长满足维恩位移定律：λm T=b (μm•K)(4)式(4)中，常数b=c2 4.9651⁄=2898 μm•K。
实验就是要验证黑体辐射的上述定律。
黑体辐射实验报告北邮
黑体辐射实验报告北邮黑体辐射实验是分析物体辐射规律的基础实验，本次实验旨在通过测量黑体的辐射能谱和辐射强度，掌握电热辐射基本规律和黑体辐射定律，同时掌握利用黑体辐射定律确定绝对温度的方法。
实验原理热辐射是物体因温度而发出的电磁辐射，与物体的物理状态无关，是一种广泛存在于自然界的现象。
研究物体的热辐射规律是理解热力学规律的基础。
黑体是指吸收来自任何方向，能谱范围内的辐射，且该物体本身的温度始终保持稳定，是一个理想化的概念。
实验中使用的黑体是一种利用电流产生热量的热源。
具有较高的辐射率和稳定性，能够把电能转化为热能，并将热能以辐射方式释放出来。
黑体的辐射谱只与其温度有关，黑体的任何温度下的辐射谱就称为黑体辐射谱，黑体辐射强度与波长及温度有关，根据偏振定律，黑体辐射是解偏的，它是所有方向的辐射归一化后的结果。
普朗克辐射定律表述了黑体辐射强度与温度、波长之间的关系，即$\I_{\lambda}(T)=\frac{2\pi hc^2}{\lambda^5}[exp(\frac{hc}{\lambda kT})-1]^{-1}$，其中$\ I_{\lambda}(T)$为温度为$T$的黑体在波长为$\lambda$处的辐射强度，$h$为普朗克常数，$c$为光速，$k$为玻尔兹曼常数。
此公式是理解物态变化和宏观物理规律的基础。
实验装置本次实验所用的设备主要有加热炉、黑体箱、单色仪、光电倍增管、数据采集卡等。
实验步骤1. 打开加热炉开关，将黑体装入黑体箱内。
2. 打开PC电源，启动计算机，运行实验软件，点击“实验准备”进行仪器自检。
3. 调整单色仪的波长为所需测量的波长，例如575nm。
4. 采用光电倍增管进行测量，将光电倍增管插入数据采集卡上的插口。
5. 点击“实验开始”，实验仪器开始测量黑体辐射强度和谱线，并将数据图形化显示。
6. 通过调整加热炉的温度，重复上述步骤，测量不同温度下黑体的辐射强度和谱线。
7. 结束实验，关闭加热炉和单色仪开关，关闭计算机。
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黑体辐射出射度曲线绘制
实验报告
姓名：
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黑体辐射出射度曲线绘制
一、 实验目的：
学习和巩固黑体辐射定律，验证普朗克辐射定律、斯蒂芬—玻尔兹曼定律、维恩位移定律；了解单色仪的工作原理及基本结构。
二、 实验内容：
按照实验指导书的要求和步骤操作仿真黑体实验的装置，验证黑体相关定律。
三、 实验设备：
WHS-型黑体实验装置，计算机，打印机等。
四、 实验原理：
黑体是一个能完全吸收并向外完全辐射入射在它上面的辐射能的理想物体。
黑体的光谱辐射量和温度之间存在精确的定量关系，确定了黑体的温度，就可以确定其他的辐射量，因此黑体辐射定律在辐射度学中起了基准作用，占据十分重要的地位。
自然界中不存在绝对黑体，用人工的的方法可以制成尽可能接近绝对黑体的辐射源。
钨的熔点约为3695K ，充气钨灯丝的光谱辐射分布和黑体十分相近，因此可以用来仿真黑体。
CIE 规定分布温度2856K 的充气钨丝灯作为标准A 光源，以此实现绝对温度为2856K 的完全辐射题的辐射，即标准照明体A 。
本次试验所用的WHS-1黑体实验装置就是以溴钨灯模拟黑体的辐射源，通过改变灯丝的电流来模拟改变黑体的色温。
描述黑体辐射定律的普朗克公式以波长表示的形式为：
1)exp(1),(2510-=T
c c T M λλλ (1) 其中第一辐射常数21621m W 107418.32⋅⨯==-hc c π；第二辐射常数K m 104388.122⋅⨯==-k
hc c ，k 为玻尔兹曼常数，c 为光速。
由于黑体是朗伯辐射体，因此可以得到黑体的光谱辐亮度表示式如下：
1)e x p (1
),(2510-=T c c T L λπλλ (2)
斯蒂芬—玻尔兹曼定律描述的是黑体的辐射出射度与温度之间的关系：
)m W
()(240T T M σ= （3） 式（3）中，)K m W (106696.5154-2-84241⋅⋅⨯==-c c πσ称为斯蒂芬—玻尔兹曼常
数。
黑体光谱辐射是单峰函数，其峰值波长满足维恩位移定律：
)K m (⋅=μλb T m （4） 式（4）中，常数K m 28989651
.42⋅==μc b 。
实验就是要验证黑体辐射的上述定律。
WHS-1型黑体实验装置的工作过程为：调整灯丝电流为某一数值，如1.6A ，停留几分钟待光源稳定：单色仪光栅机构复位，从800nm 至2500nm 以一定的间隔（如1nm ）进行扫描，将数据存进内存（即软件中所指的“寄存器_1”等），显示的辐射出射度数值为：2889K 。
为保证显示值不偏离理论值太多，除了要保证光栅扫描机构的精度外，溴钨灯的稳定性也十分重要。
因此溴钨灯的预热，以及调整电流后，应有充足的稳定时间。
五、 实验步骤
1、正确连接计算机、单色仪、接收单元、电控箱、溴钨灯电源、溴钨灯；
2、打开计算机、电控箱及溴钨灯电源，使机器预热20分钟；
3、按照软件提示，确认反射镜拨杆的位置置于位置“1”，即把拨杆拨向出射狭缝方向（拨向相反方向用于“观察窗查看二级谱线”实验）；
4、将溴钨灯电源的电流调节为1.6A （即对应黑体色温2889K ），扫描一条从800~2500nm 的曲线，得到在色温2898K 时的黑体辐射曲线；
图1 1.6A （色温2889K ）扫描结果
注意：测试完一条曲线后，点击菜单“验证热辐射定律”下的“普朗克辐射定律（W）”进行验证。
输入800~2500nm之间不同的波长值，注意不要输入800，验证测量值和理论值的符合程度。
如果相差太大，此时应点击“工作”下的“修正黑体辐射系数参数（Y）”的“选择计算（Z）”进行标定。
5、依次改变溴钨灯的电源为1.7A（对应2999K），可得到相应色温的黑体辐射曲线，存入各寄存器。
图2 普朗克辐射定律验证界面
进行完步骤5，且每次验证普朗克定律误差较小，则可以验证斯蒂芬—玻尔兹曼定律和维恩位移定律。
图3 斯蒂芬—玻尔兹曼定律验证界面
图4 维恩位移定律验证界面
六、注意事项：
1、日常使用时黑体辐射系数参数已标定好，因此一般情况下不要调整入射狭缝和出射狭缝的大小；
2、如果因测试环境发生变化（狭缝大小变化）或实验数据误差过大，则需要参照软件说明对黑体辐射系数参数进行修正。
七、参考文献
[1]. 金伟其，胡威捷. 辐射度、光度与色度及其测量[M]. 北京理工大学出版社.
2006
照度的测量实验报告
姓名：
学号：
班级：
)(
V 照度的测量
一、实验目的：
了解和掌握照度测量的一般方法和事项；学习照度计的使用方法；通过照度的测量验证距离平方反比定律。
二、实验内容：
建立照度测量的实验系统；正确使用照度计完成照度测量。
三、实验设备：
光学平台，滑轨，光阑，位置高度调整器，照度计，卤素灯等。
四：实验原理：
照度测量的应用十分广泛，日常生活、工农业生产、科学研究和国防建设常常需要测量某一表面的照度，要求测量的照度量程也很宽。
实际使用中用一半照度计完成照度测量。
目前常用的照度计由接受光能的测量头（又称光度头）和信号显示处理两部分组成。
光度头包括光电探测器、滤光器、余弦修正器组成。
目前光电探测器多采用硅光电池。
由于光电器件的光谱响应与人眼的视见函数不同，因此必须对光电器件的灵敏度进行校正，使之符合光谱光视效率函数曲线才能进行光度测量。
一般采用加滤光片的方法进行修正。
此外，为消除光电探测器表面的菲涅耳反射对余弦特性的影响，光电探测器前需要加余弦修正器。
图1为实验光路示意图。
将光度头装在专用夹具上，该夹具可以固定在可沿滑轨移动的滑车上，滑轨的平直性良好。
卤素灯安装在滑轨的灯座上，灯座固定。
)lx (2l I E 在光电头前适宜位置布置两只光阑，第三只光阑可装在移动的滑车上，这些光阑能够很好的消除由滑轨周围的遮光帘和滑轨上的部件反射带来的杂散光，杂散光的评比在光度测量中非常重要。
调整光度头和卤素灯的位置，使光度头测量面和灯丝平面均垂直于滑轨测量轴线，其中心点位于此轴线上。
用直流稳压电源给卤素灯供电，精确控制灯的电流。
改变灯到光度头接收面的距离，根据距离平方反比定律，光度头接受面处的照度应为：
式中：I 为卤素灯的发光强度；l 为灯丝平面到光度头的距离。
五、实验步骤：
（1）打开卤素灯电源，灯泡预热10分钟以上；
（2）将照度计的光度头安装固定在专用夹具上；
（3）调整灯座、光度头夹具、固定光阑和可移动光阑的位置和高度，确保灯丝、光阑孔、光度头接收面在同一光轴上；
（4）调整光阑的孔径，要求做到从光度头接收面往卤素灯方向看，只能看见一个接一个的光阑和卤素灯，其余什么也看不见；反之，从卤素灯往光度头方向看可看到光度头，在其他任何方向都看不到光度头，并且光路中不得有挡光的物体；
（5）移动光度头，在不同的位置记录照度计的照度值；
（6）数据处理 I=416.6cd
距离（m ） 实测值（lx ） 理论值（lx ） 差值百分比（%）
1.00 418 416.6 0.34
1.05 375 378 0.79
1.10 338 344 1.74
1.20 278 289 3.81
误差分析：
可能的原因如下：
（1）卤素灯使用时间较长，光强已经不够准确：
（2）光度头与灯丝并不在一条水平线上，而是有一定的角度，导致距离越大，误差越大；
（3）红布遮光效果并不好，外部灯光有干扰。
验证距离平方反比定律：
根据所得数据，画出下图
可看出此曲线近似是一条直线，照度与距离平方的倒数成正比。
六、参考文献
[1]. 金伟其，胡威捷. 辐射度、光度与色度及其测量[M]. 北京理工大学出版社. 2006
[2]. 吴继宗,叶关荣. 光辐射测量[M]. 机械工业出版社. 1992。